Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Teoria stanu naprężenia.
|
|
- Władysława Kozłowska
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Teoria stanu narężenia. 4. TEORIA STANU NAPRĘŻENIA 4.1. Definicja narężenia W oredni rodiae definiowaiś siłę wewnętrną w dan unkcie i rekroju. Stwierdiiś też, że dokonując odiału brł na dwie cęści oże anaiować achowanie się tko jednej cęści od warunkie, że do każdego unktu rekroju rłoż siłę wewnętrnch jaką oddiałują na niego wsstkie unkt odruconej cęści. Sił te tworą w rekroju nieskońcon układ sił wewnętrnch, któr jest bardo ważn w anaiie achowania się konstrukcji i będie rediote scegółowch roważań w toku dasch wkładów. Ab óc dokonwać anai układu sił wewnętrnch naeż recjnie definiować ich iarę którą nawie narężenie. r P A Rs. 4.1 W t ceu roważ dowon, okaan na rs. 4.1, rekrój brł łascną o wersore noran rechodącą re dowon unkt o wektore wodąc r. Do każdego unktu łascn rekroju rłożona jest siła wewnętrna. Wdie wokół unktu eeent owierchni A. Niech P onaca suę sił wewnętrnch rłożonch do unktów owierchni A. Prjie definicję: narężenie w unkcie o wektore wodąc r na owierchni rekroju o noranej nawa wektor P i. A A (4.1) Ficnie narężenie jest gęstością sił wewnętrnch i jak widać e woru (4.1) w ogóności, odobnie jak siła wewnętrna, w bre (konstrukcji) jest funkcją wektorową dwóch wektorów, wektora wodącego unktu r i wersora noranego łascn rekroju. Rs. 4. W ogóności kierunek wektora narężenia jest dowon w odniesieniu do łascn na której wstęuje. Może go rołożć, jak okauje rs. 4., na dwie składowe którch kierunki są norane i stcne do rekroju nawając je odowiednio narężenie noran i stcn. Tak więc narężenie norane to składowa narężenia rostoadła do łascn rekroju a narężenie stcne to składowa narężenia stcna do łascn rekroju. 8
2 Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Teoria stanu narężenia. 4.. Stan narężenia w unkcie Stan narężenia w unkcie to nieskońcon biór wektorów narężeń rorądkowanch wsstki łascno recięcia brł, rechodącch re ten unkt. Mówi, że na stan narężenia w bre jeśi na stan narężenia w każd jej unkcie. Roróżnia tr rodaje stanów narężenia w unkcie: jednoosiow, łaski i restrenn. Jednoosiow stan narężenia wstęuje wówcas, gd wektor narężeń rorądkowane dowon łascno cięcia brł w dan unkcie ają ten sa kierunek. Płaski stan narężenia wstęuje wówcas, gd wektor narężeń rorądkowane dowon łascno cięcia brł w dan unkcie eżą w jednej łascźnie (łascźnie stanu narężenia). Prestrenn stan narężenia wstęuje wówcas, gd wektor narężeń rorądkowne dowon łascno cięcia brł w dan unkcie są w ogóności różne (ają różne długości, kierunki i wrot). Każd tch charakterstcnch stanów narężenia w unkcie, w całej bre oże bć jednorodn ub niejednorodn. Jednorodn jest wówcas gd nie aeż od wboru unktu. definicji stanu narężenia w unkcie jest rouiałe, że jego najoość jest nieodowna r anaiie tego co się dieje w dan unkcie ciała oddanego diałaniu układu sił ewnętrnch. To onaca, że usi nać wektor narężeń na każdej dowonej łascźnie cięcia brł w dan unkcie a r anaiie achowania się konstrukcji w każd jej unkcie Macier narężeń. Graficn obra acier narężeń Dokonaj rekroju roważanej brł w dowonie wbran unkcie trea łascnai rostoadłi do osi układu (,, ). Wektor narężeń rorądkowane t łascno cięcia onac, odowiednio, re,, (rs. 4.3). Rs. 4.3 Każd tch wektorów narężeń oże rołożć na tr składowe równoegłe do osi układu. Jak łatwo auważć, awse jedna tch składowch będie norana do łascn recięcia a dwie oostałe będą do niej stcne. godnie rs. 4.3 oże aisać: (4.) 9
3 Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Teoria stanu narężenia. Wsółrędne wektorów narężeń,, onacać będie odobnie jak ich składowe, ouscając jednie nadkreśenie i aise je w forie acier T nawanej acierą narężeń: T. (4.3) Może więc owiedieć, że: acier narężeń w unkcie to uorądkowan biór wsółrędnch trech wektorów narężeń na łascnach rostoadłch do osi układu wsółrędnch. Uorądkowan w ten sosób, że wierse redstawiają koejne wsółrędne, koejnch wektorów narężeń. W wniku takiego uorądkowania na rekątnej acier najdują się narężenia norane a oa rekątną narężenia stcne. Jasna jest też wowa indeksów r narężeniach. Indeks r narężeniu noran okauje łascnę na której ono wstęuje i do której jest ono rostoadłe, ci oś układu do której to narężenie jest równoegłe. Indeks r narężeniu stcn okaują: ierws łascnę na której ono wstęuje, a drugi oś układu do której to narężenie jest równoegłe. ate n. to narężenie norane na łascźnie rostoadłej do osi, a to narężenie stcne na łascźnie rostoadłej do osi i równoegłe do osi. Powsechnie jest stosowana i co ważniejse jest wgodna scegóna uowa nakowania eeentów acier narężeń (ci wsółrędnch wektorów narężeń na łascnach rostoadłch do osi układu). a dodatnie, w acier narężeń, uważa wsółrędne takich składowch, które ają: wrot godn e wrote osi do której są równoegłe i wrot noranej ewnętrnej łascn na której one wstęują także godn e wrote osi układu do której ta norana jest równoegła ub jeśi arówno składowa jak i norana ają wrot reciwne do odowiednich osi, do którch są równoegłe. Jest tw. reguła odwójnej godności. W każd inn radku wsółrędna jest ujena. godnie rjętą uową narężenie norane jest dodatnie jeśi jest rociągające, a ujene jeśi jest ściskające. Naeż owiedieć, że acier narężeń w unkcie to biór icb. Gdbś roseri to ojęcie na całą objętość brł to iejsce icb ają funkcje wsółrędnch wektora wodącego dowonego unktu obsaru brł. Jak się wkrótce rekona acier narężeń w unkcie będie odstawą okreśenia w ni stanu narężenia. Da esego rouienia ora utrwaenia rjętch definicji i uów nakowania eeentów acier narężeń redstawi jej graficną interretację. Weź obciążone, oostające w równowade ciało i wbier w ni dowon unkt aterian (rs. 4.4). Będie go odeować a oocą dowonie ałego seścianu, którego ścianki są równoegłe do łascn układu odniesienia. 3
4 Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Teoria stanu narężenia. r d d d Rs. 4.4 Ten unkt aterian oże wjąc roważanej brł od warunkie, że rłoż do niego wsstkie sił jakii oostałe unkt ciała diałają na niego. Wiekości tch sił otra nożąc eeent acier narężeń okaane na rs. 4.4 re owierchnie odowiednich ścianek seścianu. Tak więc okaan na rs. 4.4 seścian okauje graficn obra acier narężeń (wsstkie narsowane na ni składowe acier narężeń są dodatnie) i równoceśnie sił jakii wsstkie unkt brł diałają na unkt. ałożenia o równowade roważnej brł wnika równowaga sił wewnętrnch diałającch na unkt. Roisując warunki równowagi tch sił otra aeżności: warunków erowania się oentów sił wgęde osi układu warunków erowania się rutów sił na osie układu (4.4) P P P gdie: P, P, P wsółrędne sił asowej. (4.5) Równania (4.4) dowodą, że acier narężeń jest setrcna, a równania różnickowe (4.5) stanowią warunki koniecne które winn sełniać funkcje trech iennch ab óc bć eeentai acier narężeń. Równania różnickowe (4.5) nosą nawę równań równowagi wewnętrnej ub równań Naiera i usą bć stowarsone e statcni 31
5 Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Teoria stanu narężenia. warunkai bregowi wiążąci obciążenie bregu brł eeentai acier narężeń Wsółrędne wektora narężenia na dowonej łascźnie. Tensor narężeń Wtnij wnętra brł, będącej w równowade, nieskońcenie ał cworościan wokół dowonego unktu, którego tr ścian będą równoegłe do łascn układu odniesienia a cwarta będie równoegła do dowonej łascn o wersore noran (,, n). akładając, że na acier narężeń w t unkcie będie chciei wnacć wektor,, na tej cwartej dowonej łascźnie (rs. 4.5). narężenia ( ) ( ~, ~, ) ~ ~ ~ ~ ~ ~ (, n), ~ ~ ~ ~ ~ Rs. 4.5 Onac oa ścianek cworościanu odowiednio rostoadłch do osi układu odniesienia re: A A, A, a oe cwartej re A. Ponieważ wsółrędne wersora, noranego cwartej dowonie nachonej ścianki cworościanu cos (, ), cos (, ), n cos (, ) to ięd oai owierchni ścianek cworościanu achodą aeżności: A A, A A, A An. Tida nad narężeniai na rs. 4.5 onaca średnią wartość narężeń na owierchni ścianki cworościanu. Warunki równowagi sił diałającch na wcięt cworościan dają równania: ~ A ~ A ~ A ~ A ~ ~ ~ ~ ~ A ~ A ~ A ~ A ~ ~ ~ ~ ~ A ~ A ~ A ~ A ~ ~ ~ ~ n Po wkonaniu rejścia granicnego bokai cworościanu do era achowanie nachenia cwartej ścianki w owżsch równaniach w iejsce średnich wartości wsółrędnch narężeń otruje wartości w roważan unkcie i o wkorstaniu setrii acier narężeń otruje aeżności wiążące jej wsółrędne e wsółrędni wektora narężenia: n n 3
6 Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Teoria stanu narężenia. n n (4.6) n Równania (4.6) dowodą, że: acier narężeń w dan unkcie okreśa w ni stan narężenia gdż najoość jej eeentów owaa na wnacenie wsółrędnch wektora narężenia na dowonej łascźnie rechodącej re ten unkt. Równania (4.6) oże aisać jesce w innej wartej acierowej forie: T n (4.7) Powżse równania okaują, że w wniku nożenia acier narężeń T re wektor otruje wektor narężenia. Może też to sforułować bardiej foranie, że acier narężeń w unkcie jest wiekością, która dowoneu kierunkowi - norana do łascn recięcia brł w t unkcie, rorądkowuje wektor - wektor narężenia na tej łascźnie (rs. 4.6). r Rs. 4.6 To wżej owiediane stanowi dowód na to, że acier narężeń jest tensore drugiego rędu co onaca, że jej eeent transforują się r ianie układu odniesienia w ewien ściśe okreśon sosób wan rawe transforacji tensora. Mając wsółrędne wektora narężenia, na,, dowonej łascźnie, ( ) okreśone w wjściow układie wsółrędnch, łatwo oże wnacć jego wsółrędne odniesione do układu wiąanego tą łascną, wnaconego re ortonoraną trójkę wersorów (,, n), ξ ( 1,1, n1 ), η (,, n ). Pierws tch wersorów jest noran do łascn a dwa oostałe są do niej stcne (rs.4.7). ξ η Rs.4.7 ξ η 33
7 Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Teoria stanu narężenia. acnie od rołożenia wektora ξ η na tr składowe (rs.4.7), (4.8) którch to narężenie norane do łascn a dwie oostałe ξ i η są do niej stcne i równoegłe do wersorów ξ i η, a ich sua redstawia całkowite narężenie stcne:. ξ η Wsółrędne wektora w układie odniesienia wnacon re trójkę wersorów (,ξ,η ), onac tak jak jego składowe ouscając jednie nadkreśenie. Otra je nożąc skaarnie re odowiednie wersor (bo to rut wektora na oś) i tak:, ξ ξ, η η. (4.9) Uwgędniając w ( 4.9 ) wiąki ( 4.7) otruje aeżności: (,, n), (4.1) n ξ ( 1, 1, n 1 ), (4.11) n (4.1) n (,, n ) η które są konsekwencją tego, że acier narężeń jest tensore. Macierow ais tch owżsch aeżności jest bardo wgodn w obiceniach własca gd korsta ogónie dostęnch rofesjonanch kakuacjnch rograów kouterowch n. tu Ece c Madcad Statcne warunki bregowe roważanej na rs. 4.5 brł w równowade wtnij r jej bregu eeentarn cworościan którego tr ścian będą równoegłe do łascn układu odniesienia a cwarta będie awierała eeent owierchni ewnętrnej S o wersore noran ewnętrn ( n),,. 34
8 Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Teoria stanu narężenia. ( ~, ~, ) ~ ~ ~ ~ ~ ~ (, n), ~ ~ ~ ~ ~ Rs. 4.8 Anaiując, anaogicnie jak w unkcie oredni, warunki równowagi tak wciętego cworościanu otruje aeżności wiążące wsółrędne obciążenia brł,, w roważan unkcie bregow e wsółrędni acier narężeń w ( ) t unkcie: n n (4.13) n Równania (4.13) nosą nawę statcnch warunków bregowch i jak już wsoniano są niebędne r rowiąwaniu równań różnickowch Naiera. Statcne warunki bregowe (4.13) choć bardo odobne do równań (4.6), ertorcnie różnią się asadnico. Prede wsstki ewe stron (4.13) są nane (bo to adane obciążenie bregu brł) w reciwieństwie do równań (4.6) w którch ewe stron to osukiwane wsółrędne narężenia na adanej dowonej łascźnie Prkład Prkład Narsować graficne obra danch acier narężeń i okreśić jaki stan narężenia rereentują. Rowiąanie 3 4 T MPa
9 Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Teoria stanu narężenia. 4 4 T 3 4 MPa T 5 MPa Równania (4.6) rostrgają o t, że ierwsa acier rereentuje restrenn stan narężenia, druga łaski stan, którego łascną narężenia jest łascna (, ), a stan narężenia okreśon trecią acierą jest jednoosiow. Prkład W unkcie w któr anuje stan narężenia okreśon acierą narężenia T 5 MPa 6 1 wnacć: a/ wsółrędne wektora narężenia na łascźnie o wersore noran ( 1, 1, 1 ), b/ długość wektora narężenia noranego i stcnego na tej łascźnie, c/ wsółrędne wektora narężenia noranego stcnego na tej łascźnie. Rowiąanie Wsółrędne wektora narężenia wnaca aeżności: T n n 1 * 5* 6* MPa 36
10 Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Teoria stanu narężenia n 5 * * * MPa n 6 * * 1* MPa Narężenie norane n * * * MPa Długość wektora narężenia stcnego (MPa), (MPa) MPa Ponieważ, to wsółrędne wektora narężenia noranego (,, ) są równe: MPa, MPa, n MPa. aeżności, wnika, że wsółrędne wektora narężenia stcnego ( ),, ają wartości: MPa MPa, MPa. Prkład Breg tarc kołowej o roieniu R obciążon jest na cał sw obwodie obciążenie noran o stałej gęstości. Naisać statcne warunki bregowe da tej tarc. ( ), Równanie bregu tarc: f (, ) R Rowiąanie Wsółrędne wersora noranego do bregu: f f f ( ) ( ) ( ) ( ) R 37
11 Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Teoria stanu narężenia. 38 ( ) ( ) ( ) ( ) R f f f Statcne warunki bregowe T i ostatecnie gdie,, są eeentai tensora narężeń na bregu tarc, są więc funkcjai jednej iennej. Prkład Wnacć obciążenie okaanej tarc sełniające warunki równowagi i statcne warunki bregowe, jeśi stan narężenia w jej unktach okreśają aeżności 1, 6, 1 T 6, 1 1, 1 Rowiąanie Obciążenie tarc stanowią sił asowe i sił rłożone na jej bregach. Sił asowe wnac równań Naiera (są to równania równowagi wewnętrnej ae i warunki koniecne na to ab odane funkcje narężeń bł wsółrędni tensora narężeń). 1 1 P P P P P P. Obciążenia bregów tarc wnac e statcnch warunków bregowch
12 Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Teoria stanu narężenia. Breg -1; Równanie bregu :, 1 1*( 1) 1 6*( 1) 6 Breg -; Równanie bregu : 1, 1 *( 1) 1*( 1) 1 Breg 1-; Równanie bregu :.75 3 cos(, ). 6, cos(, ). 8 1 *.6 1 * *.6 6 * Srawdenie równowagi obiconch sił diałającch na tarcę. 4 ; 1 d ( 1 ) ( K ) ds P da ( ) A ds ( 1 ) d d 4 ; 6 d 3 ( K ) ds 1 d ( 1 ) A P da ( ) ds M O ; ( ) ds ( P P ) da ( K ) A 39
σ x σ y σ z σ z, Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Równania fizyczne.
Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Równania ficne. 7. RÓWNANIA FIZCZN 7.. Zwiąki ięd stane odkstałcenia i naprężenia. I i II postać równań Hooke a Zależność deforacji brł od obciążeń ewnętrnch naruca istnienie
Bardziej szczegółowoZłożone działanie sił wewnętrznych w prętach prostych
Złożone diałanie sił wewnętrnch w rętach rostch Jeżeli sił wewnętrne nie redukują się włącnie do sił odłużnej N, orecnej T i momentu gnącego Mg c momentu skręcającego Ms, to radki takie nawa się łożonmi
Bardziej szczegółowoPrzykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a
Prkład 6 Uogónione prawo Hooke a Zwiąki międ odkstałceniami i naprężeniami w prpadku ciała iotropowego opisuje uogónione prawo Hooke a: ] ] ] a Rowiąując równania a wgędem naprężeń otrmujem wiąki: b W
Bardziej szczegółowoPrzestrzeń liniowa R n.
MATEMATYKA IIb - Lcjan Kowalski Prestreń liniowa R n. Element (wektor) prestreni R n będiem onacać [,,, ] Element erow [,, L, ]. Diałania. a) ilocn element pre licbę: b) sma elementów [ c, c, ] c L, c
Bardziej szczegółowocz.2 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321
Wkład 8: Brła stwna c. Dr inż. Zbigniew Sklarski Katedra Elektroniki, paw. C-, pok.3 skla@agh.edu.pl http://laer.uci.agh.edu.pl/z.sklarski/ 05.04.08 Wdiał nformatki, Elektroniki i Telekomunikacji - Teleinformatka
Bardziej szczegółowo1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił
. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW IŁ Redukcja płaskiego układu sił Zadanie. Znaleźć wartość licbową i równanie linii diałania wpadkowej cterech sił predstawionch na rsunku. Wartości licbowe sił są następujące:
Bardziej szczegółowoGeometria analityczna w przestrzeni. Kierunek. Długość. Zwrot
- podstawowe pojęcia Geometria analitcna w prestreni Wektorem acepionm w prestreni R 3 nawam uporądkowaną parę punktów A ora B i onacam go pre AB. Punkt A nawam jego pocątkiem, a punkt B - jego końcem.
Bardziej szczegółowoPostać Jordana macierzy
Rodiał 8 Postać Jordana macier 8.1. Macier Jordana Niech F = R lub F = C. Macier J r () F r r postaci 1. 1... J r () =..........,.... 1 gdie F, nawam klatką Jordana stopnia r. Ocwiście J 1 () = [. Definicja
Bardziej szczegółowoKONWENCJA ZNAKOWANIA MOMENTÓW I WZÓR NA NAPRĘŻENIA
ĆWICZENIE 5 KONWENCA ZNAKOWANIA OENTÓW I WZÓR NA NAPRĘŻENIA Wektor momentu pr ginaniu ukośnm można rutować na osie,, będące głównmi centralnmi osiami bewładności prekroju. Prjmujem konwencję nakowania
Bardziej szczegółowoPrzykład 3.7. Naprężenia styczne przy zginaniu belki cienkościennej.
Prkład.7. Naprężenia tcne pr ginaniu belki cienkościennej. Wnac rokład naprężenia tcnego w prekroju podporowm belki wpornikowej o prekroju cienkościennm obciążonej na wobodnm końcu pionową iłą P. Siła
Bardziej szczegółowoUkłady równań - Przykłady
Układy równań - Prykłady Dany układ równań rowiąać trea sposobai: (a) korystając e worów Craera, (b) etodą aciery odwrotnej, (c) etodą eliinacji Gaussa, + y + = y = y = (a) Oblicy wynacnik deta aciery
Bardziej szczegółowoAdam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Ukośne zginanie 13. UKOŚNE ZGINANIE
. UKOŚNE GINNIE.. Naprężenia i odkstałcenia Ukośne ginanie pręta prmatcnego wstępuje wówcas gd układ sił ewnętrnch po jednej stronie jego prekroju poprecnego pręta redukuje się do momentu ginającego, którego
Bardziej szczegółowoRozdział 9. Baza Jordana
Rodiał 9 Baa Jordana Niech X będie n wmiarową prestrenią wektorową nad ciałem F = R lub F = C Roważm dowoln endomorfim f : X X Wiem, że postać macier endomorfimu ależ od wboru ba w prestreni X Wiem również,
Bardziej szczegółowoZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE
KOMISJA BUDOWY MASZYN PAN ODDZIAŁ W POZNANIU Vol. 6 nr Archiwum Technologii Masn i Automatacji 6 ROMAN STANIEK * ZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE W artkule predstawiono ależności matematcne
Bardziej szczegółowoPrzykład 7.2. Belka złożona. Obciążenie poprzeczne rozłożone, trapezowe.
rzkład 7.. Beka złożona. Obciążenie orzeczne rozłożone, traezowe. a oniższej beki zaisać funkcje sił rzekrojowch i sorządzić ich wkres. α Rozwiązanie Oznaczam unkt charakterstczne, składowe reakcji i rzjmujem
Bardziej szczegółowoENERGIA SPRĘŻYSTA 1 1. BILANS ENERGETYCZNY 2. RÓWNANIE STANU, POTENCJAŁ SIŁ WEWNĘTRZNYCH
NRG SPRĘŻYST. BLNS NRGTYCZNY.. PODSTO POJĘC Układ ic - ciało (lub układ ciał) łożoe uktów aterialch Otoceie - obsar otacając układ ic Ziee stau terodaicego - araetr charakterujące sta układu i otoceia
Bardziej szczegółowoStan naprężenia. Przykład 1: Tarcza (płaski stan naprężenia) Określić siły masowe oraz obciążenie brzegu tarczy jeśli stan naprężenia wynosi:
Stan naprężenia Przkład 1: Tarcza (płaski stan naprężenia) Określić sił masowe oraz obciążenie brzegu tarcz jeśli stan naprężenia wnosi: 5 T σ. 8 Składowe sił masowch obliczam wkonując różniczkowanie zapisane
Bardziej szczegółowoPodstawy wytrzymałości materiałów
Podstaw wtrmałości materiałów IMiR - MiBM - Wkład Nr 5 Analia stanu odkstałcenia Składowe stanu odkstałcenia, uogólnione prawo Hooke a, prawo Hooke a dla cstego ścinania, wględna miana objętości, klasfikacja
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu
J. Santr - Wkład 7 Rch ogóln element płn Rch ogóln ciała stwnego można predstawić jako smę premiescenia liniowego i obrot. Ponieważ płn nie mają stwności postaciowej, w rch płn dochodi dodatkowo do odkstałcenia
Bardziej szczegółowoZginanie Proste Równomierne Belki
Zginanie Proste Równomierne Belki Prebieg wykładu : 1. Rokład naprężeń w prekroju belki. Warunki równowagi. Warunki geometrycne 4. Zwiąek fiycny 5. Wskaźnik wytrymałości prekroju na ginanie 6. Podsumowanie
Bardziej szczegółowoFale skrętne w pręcie
ae skrętne w ręcie + -(+) eement ręta r π ) ( 4 Lokane skręcenie o () moment skręcając moduł stwności r romień ręta r 4 ) ( π Pod włwem wadkowego momentu eement ręta uskuje rsiesenie kątowe i sełnion jest
Bardziej szczegółowoTra r n a s n fo f rm r a m c a ja a na n p a rę r ż ę eń e pomi m ę i d ę zy y uk u ł k a ł d a am a i m i obr b ó r cony n m y i m
Wytrzymałość materiałów Naprężenia główne na przykładzie płaskiego stanu naprężeń 1 Tensor naprężeń Naprężenia w stanie przestrzennym: τ τxz τ yx τ yz τzx τzy zz Układ współrzędnych jest zwykle wybrany
Bardziej szczegółowoTENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY
TENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY Stan naprężenia jest niemożliwy do pomiaru, natomiast łatwo zmierzyć stan odkształcenia na powierzchni zewnętrznej badanej konstrukcji. Aby wyznaczyć stan naprężenia trzeba
Bardziej szczegółowoPYTANIA KONTROLNE STAN NAPRĘŻENIA, ODKSZTAŁCENIA PRAWO HOOKE A
PYTANIA KONTROLNE STAN NAPRĘŻENIA, ODKSZTAŁCENIA PRAWO HOOKE A TENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY Stan naprężenia jest niemożliwy do pomiaru, natomiast łatwo zmierzyć stan odkształcenia na powierzchni zewnętrznej
Bardziej szczegółowo6. Opis ruchu płynu idealnego i wybrane zastosowania
05 6. Ois ruchu łnu idealnego i wbrane astosowania Jak wkaano w rod. 3, rowiąanie równań oisującch ruch łnu jest w ogólnm radku niemożliwe, r cm dotc to arówno równań Navier-Stokesa oisującch ruch łnu
Bardziej szczegółowoWyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8
Wnacanie reakcji dnaicnch ora wważanie ciała w ruchu oroow wokół sałej osi 8 Wprowadenie Jeśli dowolne ciało swne o asie jes w ruchu oroow wokół osi, o na podporach powsają reakcje A i B. Składowe ch reakcji
Bardziej szczegółowox od położenia równowagi
RUCH HARMONICZNY Ruch powtarając się w regularnch odstępach casu nawa ruche okresow. Jeżeli w taki ruchu seroko rouiane odchlenie od stanu równowagi ( np. odchlenie as podcepionej do sprężn, wartość wektora
Bardziej szczegółowoZASADY ZACHOWANIA ENERGII MECHANICZNEJ, PĘDU I MOMENTU PĘDU
ZASADY ZACHOWANIA ENERGII MECHANICZNEJ PĘDU I MOMENTU PĘDU Praca W fiyce racą eleentarną dw nayway wielkość dw Fd Fdr (4) gdie F jet iłą diałającą na drode d d F Pracę eleentarną ożna także redtawić w
Bardziej szczegółowoPodstawy wytrzymałości materiałów
Podstaw wtrmałości materiałów IMiR -IA- Wkład Nr 9 Analia stanu odkstałcenia Składowe stanu odkstałcenia, uogólnione prawo Hooke a, prawo Hooke a dla cstego ścinania, wględna miana objętości, klasfikacja
Bardziej szczegółowoRuch kulisty bryły. Kinematyka
Ruch kulist bł. Kinematka Ruchem kulistm nawam uch, w casie któego jeden punktów bł jest stale nieuchom. Ruch kulist jest obotem dookoła chwilowej osi obotu (oś ta mienia swoje położenie w casie). a) b)
Bardziej szczegółowo1. Podstawy rachunku wektorowego
1 Postaw rachunku wektorowego Wektor Wektor est wielkością efiniowaną pre ługość (mouł) kierunek iałania ora wrot Dwa wektor o tm samm moule kierunku i wrocie są sobie równe Wektor presunięt równolegle
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie
J. antr - Wkład Napór hdrostatcn Napór hdrostatcn na ścian płaskie Napór elementarn: d n( p pa ) d nρgd Napór całkowit: ρg nd ρgn d gdie: C Napór hdrostatcn na ścianę płaską predstawia układ elementarnch
Bardziej szczegółowo2. ELEMENTY TEORII PRĘTÓW SILNIE ZAKRZYWIONYCH (Opracowano na podstawie [9, 11, 13, 34, 51])
P Litewka Efektywny eement skońcony o dżej krywiźnie ELEENTY TEOII PĘTÓW SILNIE ZKZYWIONYCH (Opracowano na podstawie [9,, 3, 34, 5]) Premiescenia i odkstałcenia osiowe Pre pręty sinie akrywione romie się
Bardziej szczegółowoAdam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Proste zginanie
dam Bodnar: trmałość ateriałów. Proste ginanie. PROSTE GINNIE.. Naprężenia i odkstałcenia Proste ginanie pręta prmatcnego wstępuje wówcas gd układ sił ewnętrnch po jednej stronie jego prekroju poprecnego
Bardziej szczegółowoRuch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna
Ruch kulist brł. Kąt Eulera. Precesja regularna Ruchem kulistm nawam ruch, w casie którego jeden punktów brł jest stale nieruchom. Ruch kulist jest obrotem dookoła chwilowej osi obrotu (oś ta mienia swoje
Bardziej szczegółowoGaz doskonały model idealnego układu bardzo wielu cząsteczek, które: i. mają masę w najprostszym przypadku wszystkie taką samą
Terodynaika 16-1 16 Terodynaika Założenia teorii kinetycno oekuarnej Ga doskonały ode ideanego układu bardo wieu cąstecek, które: i ają asę w najprostsy prypadku wsystkie taką saą, ii nie ają objętości
Bardziej szczegółowoCzęść 1 2. PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH 1 2. PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH Wstęp
Cęść 1. PRC SIŁ WEWNĘTRZNYCH 1.. PRC SIŁ WEWNĘTRZNYCH.1. Wstęp Na wstępie prpomnijm, że gd premiescenie danego eementu jest funkcją diałającej nań sił Δ = f(p), to praca sił na tm premiesceniu jest równa:
Bardziej szczegółowoStrukturalne elementy symetrii. Krystalograficzne grupy przestrzenne.
Uniwerstet Śląski Insttut Chemii Zakład Krstalografii Laboratorium Krstalografii Strukturalne element smetrii. Krstalograficne grup prestrenne. god. Cel ćwicenia: aponanie się diałaniem elementów smetrii
Bardziej szczegółowoMatematyka 2. Elementy analizy wektorowej cz I Pole wektorowe
Matematka Element anali wektorowej c I Pole wektorowe Literatura M.Gewert Z.Skoclas; Element anali wektorowej; Oficna Wdawnica GiS Wrocław 000 W.Żakowski W.Kołodiej; Matematka c II; WNT Warsawa 1984 W.Leksiński
Bardziej szczegółowo,..., u x n. , 2 u x 2 1
. Równania różnickowe cąstkowe Definicja. Równaniem różnickowm cąstkowm (rrc) nawam równanie różnickowe, w którm wstępuje funkcja niewiadoma dwóch lub więcej miennch i jej pochodne cąstkowe. Ogólna postać
Bardziej szczegółowoAlgebra liniowa. Zadania przygotowujące do egzaminu: .Wskazówka: Zastosować wzór de Moivre'a;
emer leni 5/6 lgebra liniowa Znaleźć i nakicować biór 8 C j ; a) ( ) b) { C j j } c) { C Im( ) } ; Zadania rgoowjące do egamin Wkaówka Zaoować wór de Moire'a; d) C Im Wnacć licb dla kórch macier je odwracalna
Bardziej szczegółowoPrzykład 6.1. Przestrzenny stan naprężenia i odkształcenia
Prkład Pretrenn tan naprężenia i odktałcenia Stan naprężenia Stan naprężenia w punkcie jet określon a pomocą diewięciu kładowch, które onacam literą odpowiednimi indekami Pierw indek onaca normalną ewnętrną
Bardziej szczegółowoRozwiazania zadań. Zadanie 1A. Zadanie 1B. Zadanie 2A
Rowiaania adań Zadanie A = ( i) = 4 8i 4 = 8i Badam licbȩ espolon a 8i Jej moduł 8i jest równ 8 Jej postać espolona jest równa 8(cosα + isinα) α = /π St ad cosα = i sinα = Mam pierwiastki które oblicam
Bardziej szczegółowoANALIZA KONSTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY
Cw3_biornik.doc ANALIZA KONTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY 1. W P R O W A D Z E N I E Ciało utworone pre dwie akrwione powierchnie nawane jest powłoką, jeśli preciętna odlełość pomięd
Bardziej szczegółowoPRAWIDŁOWE ODPOWIEDZI I PUNKTACJA
MAŁOPOLSKI KONKURS MATEMATYCZNY Rok skoln 08/09 ETAP REJONOWY 0 grudnia 08 roku PRAWIDŁOWE ODPOWIEDZI I PUNKTACJA adanie odpowiedź punkt B 3 C 3 3 A 3 4 B 3 5 E 3 6 B 3 7 E 3 8 C 3 9 D 3 0 A 3 7 adania
Bardziej szczegółowoPowierzchnie stopnia drugiego
Algebra WYKŁAD 3 Powierchnie sopnia drugiego Deinicja Powierchnią sopnia drugiego kwadrką nawam biór punków presreni rójwmiarowej, spełniającch równanie A B C D E F G H I K gdie A, B,, K są sałmi i prnajmniej
Bardziej szczegółowoPOTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y
POTENCJALNE POLE SIŁ POLE SKALARNE Polem skalarnm V(r) nawam funkcję prpisującą każdemu punktowi w prestreni licbę recwistą (skalar): V (r): r=(,, ) V (r) POLE WEKTOROWE SIŁ Polem wektorowm sił F(r) nawam
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 6. MODELE OBIEKTÓW 3-D3 część 2. 1. Powierzchnie opisane parametrycznie. Plan wykładu: Powierzchnie opisane parametrycznie
WYKŁAD 6. owierchnie opisane paraetrcnie MODELE OIEKÓW -D cęść (,v (,v (,v f (,v f (,v f (,v v in in v v a a lan wkład: owierchnie opisane paraetrcnie v a v Krwe paraetrcne w -D D (krwa Herite a v in (,v
Bardziej szczegółowoOpis układu we współrzędnych uogólnionych, więzy i ich reakcje, stopnie swobody
Os układu we wsółrędnch uogólnonch wę ch reakce stone swobod Roatruem układ o welu stonach swobod n. układ łożon unktów materalnch. Na układ mogą bć nałożone wę. P r unkt materaln o mase m O Układ swobodn
Bardziej szczegółowoI. Rachunek wektorowy i jego zastosowanie w fizyce.
Blok 1: Rachunek wektorow i jego astosowanie w fice Podstawowe wielkości ficne w kinematce Opis ruchu w różnch układach odniesienia Ruch wględn I Rachunek wektorow i jego astosowanie w fice Wsstkie wielkości
Bardziej szczegółowoFunkcje wielu zmiennych
Funkcje wielu miennch wkład MATEMATYKI Automatka i robotka studia niestacjonarne sem II, rok ak 2009/2010 Katedra Matematki Wdiał Informatki Politechnika Białostocka Niech R ndef ={( 1, 2,, n ): 1 R 2
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA. Semestr: II (Mechanika I), III (Mechanika II), rok akad. 2013/2014
MECHANIKA OGÓLNA Semestr: II (Mechanika I), III (Mechanika II), rok akad. 2013/2014 Licba godin: sem. II *) - wkład 30 god., ćwicenia 30 god. sem. III *) - wkład 30 god., ćwicenia 30 god., ale dla kier.
Bardziej szczegółowoAdam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Hipotezy wytężeniowe.
HIPOTEZY WYTĘŻENIOWE Wtężenie i jego miara Wkres rociągania stali miękkiej pokauje że punkt materialn najdując się w jednoosiowm stanie naprężenia prechodi w trakcie więksania naprężenia pre kolejne stan
Bardziej szczegółowonapór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny )
5. apór hdrostatcn i równowaga ciał płwającch Płn najdując się w stanie równowagi oddiałwuje na ścian ogranicające ropatrwaną jego objętość i sił te nawane są naporami hdrostatcnmi. Omawiana problematka
Bardziej szczegółowoRozwiązywanie ram płaskich wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 7
ozwiązwanie ram płaskich wznaczanie reakcji i wkresów sił przekrojowch 7 Obciążenie ram płaskiej, podobnie jak w przpadku beek rozdział 6, mogą stanowić sił skupione, moment skupione oraz obciążenia ciągłe
Bardziej szczegółowoDodawanie i mnożenie liczb zespolonych są działaniami wewnętrznymi tzn., że ich wynikiem jest liczba zespolona.
Wykład - LICZBY ZESPOLONE Algebra licb espolonych, repreentacja algebraicna i geometrycna, geometria licb espolonych. Moduł, argument, postać trygonometrycna, wór de Moivre a.' Zbiór Licb Zespolonych Niech
Bardziej szczegółowo2.1. ZGINANIE POPRZECZNE
.1. ZGINNIE POPRZECZNE.1.1. Wprowadenie Zginanie poprecne (ginanie e ścinaniem) wstępuje wted, gd ociążenie ewnętrne pręta redukuje się do momentu ginającego M i sił poprecnej. W prekroju takim wstępują
Bardziej szczegółowoGraficzne modelowanie scen 3D. Wykład 4
Wkład 4 Podstawowe pojęcia i definicje . Modelowanie. Definicja Model awiera wsstkie dane i obiekt ora wiąki pomięd nimi, które są niebędne do prawidłowego wświetlenia i realiowania interakcji aplikacją,
Bardziej szczegółowoPRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:
PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci
Bardziej szczegółowoRÓWNANIA BEZWYMIAROWE- PODOBIEŃSTWO PRZEPŁYWÓW
I Wmagania odobieńswa ÓWNANIA BEZWYMIAOWE- PODOBIEŃSTWO PZEPŁYWÓW. Podobieńswo geomercne =*'; =*'; =*'. Oba jawiska musą naeżeć do ej samej kas rełwów, n. musą je oiswać akie same równania- idencne w budowie.
Bardziej szczegółowoElementy symetrii makroskopowej w ujęciu macierzowym.
Uniwerstet Śląski Insttut Chemii Zakład Krstalografii Laboratorium Krstalografii Element smetrii makroskopowej w ujęciu macierowm. 2 god. Cel ćwicenia: tworenie macier smetrii elementów smetrii makroskopowej
Bardziej szczegółowoTEORIA SPRĘŻYSTOŚCI 10
W YKŁ ADY Z T EOII S ĘŻYSTOŚCI ZADANIE BOUSSINESQA I FLAMANTA olitechnika onańska Kopac, Kawck, Łodgowski, łotkowiak, Świtek, Tmpe Olga Kopac, Kstof Kawck, Adam Łodgowski, Michał łotkowiak, Agnieska Świtek,
Bardziej szczegółowoRównoważne układy sił
Równoważne układ sił Równoważnmi układami sił nawam takie układ, którch skutki diałania na ten sam obiekt są jednakowe. Jeżeli układ sił da się astąpić jedną siłą, to siłę tą nawam siłą wpadkową. Wpadkowa
Bardziej szczegółowoPochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:
ochodna kierunkowa i gradient Równania parametrcne prostej prechodącej pre punkt i skierowanej wdłuż jednostkowego wektora mają postać: Oblicam pochodną kierunkową u ( u, u ) 1 + su + su 1 (, ) d d d ˆ
Bardziej szczegółowoZadania z AlgebryIIr
Zadania AlgebrIIr Seria () Rowia ι ać uk lad równań: + + t = + = 7 + + t = ; + + = ; + 7 6t = + = 7 + + = 8 = 8 + + t = + 9 = 9 ; + 7t = + = 7 + + t = + 8 7 = () Podać bae ι prestreni rowia ι ań uk ladu:
Bardziej szczegółowo4.2.1. Środek ciężkości bryły jednorodnej
4..1. Środek ciężkości rł jednorodnej Brłą jednorodną nawam ciało materialne, w którm masa jest romiescona równomiernie w całej jego ojętości. Dla takic ciał arówno gęstość, jak i ciężar właściw są wielkościami
Bardziej szczegółowoMODELE MATEMATYCZNE ŁOŻYSKA POROWATEGO I STOSOWANE UPROSZCZENIA
4- T R I B O L O G I A 5 Karol Kremiński MODELE MATEMATYCZNE ŁOŻYSKA POROWATEGO I STOSOWANE UPROSZCZENIA MATHEMATICAL MODELS OF POROUS BEARING AND THEIR SIMPLIFICATIONS Słowa klucowe: łożsko orowate, reuscalność,
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne magnesu w kształcie kuli
napisał Michał Wierzbicki Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli Rozważmy kulę o promieniu R, wykonaną z materiału ferromagnetycznego o stałej magnetyzacji M = const, skierowanej wzdłuż osi z. Gęstość
Bardziej szczegółowoZginanie ukośne LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Katedra Wytrzymałości Materiałów i Metod Komputerowych Mechaniki
Katedra Wtrmałości Materiałów i Metod Komputerowch Mechaniki Wdiał Mechanicn Technologicn Politechnika Śląska LABORATORUM WYTRZYMAŁOŚC MATERAŁÓW Zginanie ukośne ZGNANE UKOŚNE 2 1. CEL ĆWCZENA Ćwicenie
Bardziej szczegółowoBADANIE CYFROWYCH UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH TTL strona 1/7
BADANIE CYFROWYCH UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH TTL strona 1/7 BADANIE CYFROWYCH UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH TTL 1. Wiadomości wstępne Monolitcne układ scalone TTL ( ang. Trasistor Transistor Logic) stanowią obecnie
Bardziej szczegółowoMES W ANALIZIE SPRĘŻYSTEJ UKŁADÓW PRĘTOWYCH
MES W ANALIZIE SPRĘŻYS UKŁADÓW PRĘOWYCH Prykłady obliceń Belki Lidia FEDOROWICZ Jan FEDOROWICZ Magdalena MROZEK Dawid MROZEK Gliwice 7r. 6-4 Lidia Fedorowic, Jan Fedorowic, Magdalena Mroek, Dawid Mroek
Bardziej szczegółowoPodstawy wytrzymałości materiałów
Podstaw wtrmałości materiałów IMiR IMT - Wkład Nr 0 Złożon stan naprężeń - wtężenie materiału stan krtcn materiału pojęcie wtężenia cel stosowania hipote wtężeniowch naprężenie redukowane pregląd hipote
Bardziej szczegółowoZadanie 1. Wektor naprężenia. Tensor naprężenia. Zależność wektor-tensor.
Zadanie 1. Wektor naprężenia. Tensor naprężenia. Zależność wektor-tensor. Dany jest stan naprężenia w układzie x 1,x 2,x 3 T 11 12 13 [ ] 21 23 31 32 33 Znaleźć wektor naprężenia w płaszczyźnie o normalnej
Bardziej szczegółowoZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH LICZBY ZESPOLONE
. Oblicyć: ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH a) ( 7i) ( 9i); b) (5 i)( + i); c) 4+3i ; LICZBY ZESPOLONE d) 3i 3i ; e) pierwiastki kwadratowe 8 + i.. Narysować biór tych licb espolonych, które spełniają warunek:
Bardziej szczegółowo>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu
Prybliżona teoria żyroskopu Żyroskopem naywamy ciało materialne o postaci bryły obrotowej (wirnika), osadone na osi pokrywającej się osią geometrycną tego ciała wanej osią żyroskopową. ζ K θ ω η ω ζ y
Bardziej szczegółowoAlgebra z geometrią 2012/2013
Algebra geometrią 22/23 Seria XVI Javier de Lucas Zadanie. Wnacć rąd macier: A :, B : 2 4 3 4 3 2 3 3 5 7 3 3 6 3 Rowiąanie: Macier A: Sposób: Rąd macier to wmiar prestreni generowanej pre jej kolumn.
Bardziej szczegółowoWektory. P. F. Góra. rok akademicki
Wektor P. F. Góra rok akademicki 009-0 Wektor zwiazan. Wektorem zwiazanm nazwam parę punktów. Jeżeli parę tę stanowią punkt,, wektor przez nie utworzon oznaczm. Graficznie koniec wektora oznaczam strzałką.
Bardziej szczegółowoGRUPY SYMETRII Symetria kryształu
GRUPY SYMETRII Smetria krstału Zamknięte (punktowe) operacje smetrii (minimum jeden punkt prestreni nie porusa się wskutek astosowania amkniętej operacji smetrii): Obrot i obrot inwersjne; Inwersja (smetria
Bardziej szczegółowoMECHA IKA PŁY ÓW STA ISŁAW DROB IAK
Publikacja oracowana odcas realiacji rojektu Plan Rowoju Politechniki Cęstochowskiej wsółfinansowanego re nię Euroejską w ramach Euroejskiego Fundusu Sołecnego. MECHA IKA PŁY ÓW (dla kierunku Mechatronika
Bardziej szczegółowoANALIZA STANU NAPRĘŻEŃ
MACIJ PAWŁOWSKI ANALIZA STANU NAPRĘŻŃ Skrpt dla studentów Gdańsk 08 dr hab inż Maciej Pawłowski, prof GSW Wdiał Nauk Inżnierskich, Gdańska Skoła Wżsa Redakcja Tomas Mikołajcewski Wdanie pierwse, Gdańsk
Bardziej szczegółowoP K. Położenie punktu na powierzchni kuli określamy w tym układzie poprzez podanie dwóch kątów (, ).
Materiał ddaktcne Geodeja geometrcna Marcin Ligas, Katedra Geomatki, Wdiał Geodeji Górnicej i Inżnierii Środowiska UKŁADY WSPÓŁZĘDNYCH NA KULI Pierwsm prbliżeniem kstałtu Ziemi (ocwiście po latach płaskich
Bardziej szczegółowoRozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 6
ozwiązwanie beek prostch i przegubowch wznaczanie reakcji i wkresów sił przekrojowch 6 Obciążenie beki mogą stanowić sił skupione, moment skupione oraz obciążenia ciągłe q rs. 6.. s. 6. rzed przstąpieniem
Bardziej szczegółowoFizyka, II rok FS, FiTKE, IS Równania różniczkowe i całkowe, Zestaw 2a
N : iyka II rok S itk IS Równania różnickowe i całkowe estaw 2a. Prosę definiować pojęcie fory kwadratowej a następnie podać acier fory kwadratowej i określić rąd fory (a!#%$ (b 2. Prosę określić rąd równania
Bardziej szczegółowoFunkcje pola we współrzędnych krzywoliniowych cd.
Funkcje pola we współrędnych krywoliniowych cd. Marius Adamski 1. spółrędne walcowe. Definicja. Jeżeli M jest rutem punktu P na płascynę xy, a r i ϕ są współrędnymi biegunowymi M, to mienne u = r, v =
Bardziej szczegółowoRys.1.2 Zasada pomiaru rezystywności gruntu 1
Idea omiaru reystywności runtu ostała okaana na rysunku 1.. Schemat układu omiaroweo składa się elektrod wkoanych w runt, źródła rądu remienneo ora mierników natężenia rądu elektrycneo ora naięcia elektrycneo.
Bardziej szczegółowo3. Metody rozwiązywania zagadnień polowych
3. Metod rowiąwania agadnień polowch 3.. Dokładne metod anali pola Dokładne metod anali pola powalają na uskanie dokładnego rowiąania równania róŝnickowego lub całkowego w dowolnm punkcie obsaru diałania
Bardziej szczegółowoKINEMATYKA. Pojęcia podstawowe
KINEMTYK Pojęcia podstawowe Kinematka jest diałem mechaniki ajmującm się badaniem uchu ciał be uwględniania pcn wwołującch ten uch. Jej celem jest opis tego uchu. Ruchem nawam mianę położenia ciała w odniesieniu
Bardziej szczegółowo2. CHARAKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁASKICH
dam Bodnar: Wtrzmałość Materiałów. Charakterstki geometrczne figur płaskich.. CHRKTERSTKI GEOMETRCZNE FIGUR PŁSKICH.. Definicje podstawowch charakterstk geometrcznch Podczas zajęć z wtrzmałości materiałów
Bardziej szczegółowoCRITERIA OF THE FORMATION OF THE MOST CONVENIENT LOAD-BEARING STRUCTURE IN THE BASIC LOAD STATE: TENSION AND BENDING
ZESZYTY NAUKOWE POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ 4 Seria: TRANSPORT. 83 Nr ko. 94 Marek FLIGIEL KRYTERIA KSZTAŁTOWANIA NAJWYGODNIEJSZEJ KONSTRUKCJI NOŚNEJ W PODSTAWOWYM STANIE OBCIĄŻENIA ROZCIĄGANIA I ZGINANIA Strescenie.
Bardziej szczegółowoZestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t. x y + 2t 2x 3y + 5z t x z t
Zesaw adań : Preksałcenia liniowe () Kóre podanch niżej preksałceń ϕ : K n K m są preksałceniami liniowmi: a) n = m = 3, ϕ( + +, b) n = m = 3, ϕ( +, 3 + + + +, d) n = m = 3, ϕ( +, c) n = m = 3, ϕ( e) n
Bardziej szczegółowoINSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PROCESOWEJ, MATERIAŁOWEJ I FIZYKI STOSOWANEJ POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA ĆWICZENIE NR MR-2
INTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PROCEOWEJ, MATERIAŁOWEJ I FIZYKI TOOWANEJ POLITECHNIKA CZĘTOCHOWKA LABORATORIUM Z PRZEDMIOTU METODY REZONANOWE ĆWICZENIE NR MR- EPR JONÓW Ni W FLUOROKRZEMIANIE NIKLU I.
Bardziej szczegółowoEkoenergetyka Matematyka 1. Wykład 1.
Ekoenergetyka Matematyka 1. Wykład 1. Literatura do wykładu M. Gewert, Z. Skocylas, Analia matematycna 1; T. Jurlewic, Z. Skocylas, Algebra liniowa 1; Stankiewic, Zadania matematyki wyżsej dla wyżsych
Bardziej szczegółowoRozważa się dwa typy odwzorowań: 1. Parametryzacja prosta
WYKŁAD MODELOWANIE I WIZUALIZACJA TEKSTURY. Co to jest tekstra obiekt T(,, (,, t( =... tn(,,,, Plan wkład: Co to jest tekstra? Generowanie worów tekstr Wialiaja tekstr Filtrowanie tekstr Co może oiswać
Bardziej szczegółowoBelki zespolone 1. z E 1, A 1
Belki espolone. DEFINIC Belki espolone to belki, którch prekrój poprecn składa się co najmniej dwóch materiałów o różnch własnościach ficnch (różne moduł Younga i współcnniki Poissona), pr cm apewnione
Bardziej szczegółowoLINIA STYKU ZĘBÓW PRZEKŁADNI ŚLIMAKOWEJ O STOŻKOPOCHODNYM ZARYSIE ŚLIMAKA
KOMISJA BUDOWY MASZY PA ODDZIAŁ W POZAIU Vol. 6 nr Archiwum echnologii Masn i Automatacji 6 LESZEK SKOCZYLAS LIIA SYKU ZĘBÓW PRZEKŁADI ŚLIMAKOWEJ O SOŻKOPOCHODYM ZARYSIE ŚLIMAKA W artkule redstawiono matematcn
Bardziej szczegółowoMATEMATYCZNY MODEL SYNCHRONIZOWANEGO AUTOOSCYLATORA W STANIE USTALONYM
Zesyty Naukowe WSInf Vo 5, Nr, 26 Bohdan Mandij,2, Roman Żeak 2 Wyżsa Skoła Informatyki w Łodi, Katedra Teeinformatyki, u. Rgowska 7a, Łódź 2 Poitechnika Lwowska, Instytyt Teekomunikacji, Radioeektroniki
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa III
Mecaika kwatowa III Opracowaie: Barbara Pac, Piotr Petele Powtóreie Moet pędu jest wielkością pojęciowo bardo istotą, gdż dla wsstkic pól o setrii sfercej operator jego kwadratu ( ˆM koutuje ailtoiae (
Bardziej szczegółowoSTAN NAPRĘŻENIA. dr hab. inż. Tadeusz Chyży
STAN NAPRĘŻENIA dr hab. inż. Tadeusz Chyży 1 SIŁY POWIERZCHNIOWE I OBJĘTOŚCIOWE Rozważmy ciało o objętości V 0 ograniczone powierzchnią S 0, poddane działaniu sił będących w równowadze. Rozróżniamy tutaj
Bardziej szczegółowopowierzchnia rozdziału - dwie fazy ciekłe - jedna faza gazowa - dwa składniki
Przejścia fazowe. powierzchnia rozdziału - skokowa zmiana niektórych parametrów na granicy faz. kropeki wody w atmosferze - dwie fazy ciekłe - jedna faza gazowa - dwa składniki Przykłady przejść fazowych:
Bardziej szczegółowo