05. Model atomu Bohra: Obliczyć promień, prędkość oraz energię potencjalną, kinetyczną i całkowitą dozwolonych orbit w modelu atomu Bohra.
|
|
- Bogumił Kowalewski
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Fika kwatowa I Zadaia do ćwiceń wersja dia 0 paźdierika 00 Najowsa wersja dostępa w sieci: 0 Zjawisko fotoelektrce: 9 Promieiowaie o atężeiu I = 3 0 W/cm i długości fali 400m pada a metal w którm praca wjścia fotoelektrou wosi ev Zaleźć eergię fotoelektroów licbę elektroów emitowach w jedostce casu pre jedostkę powierchi ora eergię absorbowaą w jedostce casu pre jedostkę powierchi 0 Zjawisko Comptoa: 4 Foto o eergii 0 ev roprasa się a spocwającm elektroie pod kątem 60 o Zaleźć prrost cęstości fali prrost jej długości ora eergię kietcą i pęd elektrou 03 Ciało doskoale care: Stała słoeca cli powierchiowa gęstość moc w pobliżu Ziemi (poa atmosferą) wosi I = 35 kw/m Zakładając że mam do cieia ciałem doskoale carm oblicć temperaturę promieiującej powierchi Odległość Ziemi od Słońca 8 R = 5 0 m promień Słońca r = m 04 Wkaać że swobod elektro ie może pochłoąć fotou 05 Model atomu Bohra: Oblicć promień prędkość ora eergię potecjalą kietcą i całkowitą dowoloch orbit w modelu atomu Bohra 06 Zaleźć prędkość którą uskał ieruchom atom wodoru w wiku prejścia pierwsego stau wbudoego do podstawowego Zaleźć cęstość wsłaego fotou uwględieiem odrutu 07 Rowiąań agadieie dwóch ciał Wprowadić tor wględego ruchu Roprasaie Rutheforda: Zbadać klasce roproseie cąstki o ładuku q = +e a ieruchomm cetrum sił o ładuku Q = +Ze Wprowadić wór Rutheforda a prekrój c
2 Podać rokład prawdopodobieństwa dla rutu prawidłową kostką ora kostką fałswą dla której prawdopodobieństwo wruceia jedki i sóstki są rówe dwukrotie miejse od rówch prawdopodobieństw wruceia dwójki i piątki i trkrotie miejse od rówch prawdopodobieństw wruceia trójki i cwórki Oblicć w każdm prpadku wartość średią i wariację rokładu 3 Cąstka w jedm wmiare opisaa jest fukcją Gaussa: ( a) Ψ( ) = C ep( + ik) 4σ Zaleźć stałą ormaliacją C wartość średią i wariację rokładu położeń a także prawdopodobieństwo aleieia cąstki w prediale (a σ a + σ) d * d Zaleźć wartość ocekiwaą dla operatora ih t d Ψ ( )( ih ) Ψ( ) d d 4 Elektro w ajiżsch staach atomu wodoru opisa jest fukcjami: r Ψ00( r ) = ep( ) 3 πa a r r Ψ00( r ) = ( ) ep( ) 3 3πa a a r r Ψ0( r ) = ep( ) cosϑ 3 3πa a a gdie a = m r = + + = arccos(/r) a) Sprawdić uormowaie fukcji dla stau lm = 00 b) Zaleźć dla tch staów ajbardiej prawdopodobą wartość odległości r elektrou od jądra r ma (maksimum w rokładie prawdopodobieństwa wględem r cli lm π π lm r dr d d r lm r ρ ( ) = ϕ Θ si θ Ψ ( θ ϕ) dr ) 0 0 c) wartość średią (ocekiwaą) r lm d) wariację rokładu ρ lm (r) e) prawdopodobieństwo aleieia elektrou w odległości miejsej iż 0a od wartości ajbardiej prawdopodobej r ma lm f) Wartość ocekiwaą wektora położeia r lm g) wartość ocekiwaą C r = r? r 5 Rowiąć w sereg fukcji ϕm ( ) = e l l gdie m całkowite fukcję + l l < < 0 Ψ( ) = C + l 0 < < l Stałą C wacć waruku ormaliacji imπ
3 6 Wielomia Legedre a (ob I Białicki-Birula Teoria kwatów M6): a) Zortoormaliować metodą Gramma-Schimdta jedomia ϕ ( ) = a odciku ( ) Uskae wielomia preormować uwględiając waruek: P ( ) Pm ( ) d = δm + b) Oblicć tr ajiżse współciki rowiięcia w sereg potęgow wględem t fukcji P( t) = (tw fukcji tworącej): P( t) = P ( ) t t + t = 0 c) Pokaać że dla oblicoch w b) wielomiaów prawdiw jest wór Rodriguesa d P ( ) = ( )! d d) Wkaać że oblicoe w b) wielomia Legedre a spełiają rówaie różickowe d d [( ) + ( + )] P ( ) = 0 d d 7 W seregu Fouriera ad 5 wkoać prejście graice l i otrmać całkę Fouriera: Ψ = π Ψ ik ( ) ( k) e dk ik Ψ( k) = Ψ( ) e d π (Uwaga! Nieco ieformal apis: Ψ () i Ψ (k) to dwie róże fukcje!) Cęsto a oaceie trasformat Fouriera stosuje się apis operatorow Ψ( k) = Fˆ Ψ( ) lub Ψ ( ) Ψ( k) Warto auważć że podobe jak dla położeia i wektora falowego (pędu) relacje moża otrmać dla casu i cęstości (eergii) (por asad ieoacoości dla tch wielkości) Róże bwają rówież defiicje trasformat (ak fukcji ekspoecjalej i współcik pred całką) Dowieść własości trasformat Fouriera (dla odmia w miech cas cęstość): a) ω skalowaie casu: h( at) H ( ) π a a b) t skalowaie cęstości: h( ) H ( bω) b b π iωt0 presuięcie w casie: h( t t0 ) H ( ω) e π iω 0t presuięcie w cęstości: h( t) e H ( ω ω0 ) π Jeżeli h(t) jest fukcją recwistą to H ( ω) = [ H ( ω)] * Jeżeli h(t) jest fukcją csto urojoą to H ( ω) = [ H ( ω)] Jeżeli h(t) jest fukcją parstą to H(t) jest rówież parsta Jeżeli h(t) jest fukcją ieparstą to H(t) jest rówież ieparsta *
4 c) Wkaać że g * h G( ω) H ( ω) gdie g * h = τ ( τ) ( τ) π d g h t (splątaie fukcji g i h) Wkaać że Corr ( g h) G( ω) H ( ω) gdie Corr ( g h) = τ ( τ) ( + τ) π d g h t (korelacja fukcji g i h) Wkaać że autokorelacja fukcji Corr ( g g) G( ω) G( ω) a poadto jeżeli g jest fukcją recwistą Corr ( g g) G( ω) (twierdeie Wieera-Khichia) 8 Zaleźć trasformatę Fouriera fukcji a) Ψ ( ) = C ep( γ ) ( a) b) Ψ ( ) = ep( + ik) 4 πσ 4σ W drugim prpadku oblicć wartość ocekiwaą k wariację ora iloc δ δ k δ k rokładu Ψ( k) dk 9 Zauważć że relacji uskaej w ad 7 wika że wrażeie π e własość δ-diraca t Ψ( ) δ( 0 ) d = Ψ( 0 ) Pokaać że taką własość mają rówież wrażeia graice fukcji si( a) a) lim π a ( a) b) lim ep( ) σ 0 πσ σ ik ) ( 0 dk posiada 0 Udowodić ajważiejse własości δ-diraca: a) f ( ) δ ( ) d = f (0) + b) δ ( a) = δ( ) a c) δ( ) = 0 d) pokaać diałaie δ ( a) i d δ () e) ( a ) = [ δ( a) + δ( + a) ] d δ a δ( i ) f) δ( f ( )) = gdie i umeruje wsstkie miejsca erowe f ( ) 0 f i = ( ) d g) δ ( ) = Θ( ) gdie d i i 0 Θ( ) = 0 < 0
5 Pokaać że (A B C maciere lub operator): a) [A+B C] = [A C] + [B C] b) [A B C] = A [B C] + [A C] B c) [B - A] = B - [A B] B - Oblicć a) [f() p ] = ih f () b) [ p ] c) [f() p ] d) [ [ p ]] p e) [H p ] gdie H to hamiltoia elektrou w potecjale V(): H = + V ( ) m 3 Oblicć komutator operatorów: ( p pęd L momet pędu r położeie i ora j prebiegają po { }) a) [L i L j ] b) [L i L ] c) [L i p j ] d) [L i r j ] 4 Oblicć komutator [V() p i ] gdie V() jest eergią potecjalą 5 Oblicć komutator [H L i ] ora [H L ] gdie H jest operatorem eergii cąstki o masie m ajdującej się w polu potecjalm o smetrii sfercej 6 Udowodić że [A [B C]]+ [B [C A]]+ [C [A B]] = 0 7 Sprawdić kied iloc dwóch operatorów hermitowskich jest operatorem hermitowskim 8 Pokaać dla fukcji ormowalch do jedości że w jedm wmiare operator położeia ora pędu p są operatorami hermitowskimi 9 Napisać hamiltoia dla osclatora harmoicego Zapisać go pr pomoc operatorów a i a + mω ip gdie a = ( + ) Zaleźć relacje komutacji dla operatorów a i a + : [a a + ] h mω [a (a + ) ] [a + a a] [a + a a + ] 0 Udowodić że wartość średia pędu cąstecki w staie o określoej eergii (widmo dskrete) jest rówe eru (Podpowiedź: roważć komutator [H ]) Pokaać że dla staów własch hamiltoiau H achodi własość (reguła sum) j j [ [ H ]] m ) ( E j E ) = h m (Wskaówka: roważć komutator [[H]] ora elemet Cąstka opisaa jest fukcją falową Ψ ( ) = C ep( γ + ik) Θ( ) Zaleźć prawdopodobieństwo że pomiar pędu da wik prediału ( h ( k γ) h( k + γ) )
6 3 Cąstka swoboda: Zaleźć rowiąaie rówaia Schrödigera be casu dla swobodego elektrou: d h Ψ( ) = EΨ( ) m d d me (co moża prepisać: ( + γ ) Ψ( ) = 0 gdie γ = ) d h Porówaj je do rówaia ietłumioego osclatora harmoicego: d k ( + ω ) ( t) = 0 gdie ω = dt m Porówaj rowiąaia i ich ses fic 4 Zaleźć fukcje i wartości włase operatora pędu 5 Zasada ieoacoości: a) Wprowadić asadę ieoacoości a prkładie pędu i położeia (ob Schiff Mechaika kwatowa) b) Wkaać że w asadie ieoacoości dla położeia i pędu rówość p = h / achodi tlko dla packi gaussowskiej Jedowmiarowe agadieia włase (sta wiąae) 6 Zaleźć poiom eergetce dla E < 0 i fukcje falowe cąstki o masie m umiescoej wewątr jedowmiarowej płaskiej smetrcej studi potecjału: 0 < a V ( ) = V0 Θ( < a) = V0 a a 0 > a gdie V 0 > 0 i a > 0 7 Cąstka w jedowmiarowej ieskońcoej płaskiej studi potecjału > a V ( ) = 0 a opisaa jest fukcją Ψ ( ) = C cos ( π a) Jakich wików i jakim prawdopodobieństwem ależ ocekiwać pr pomiare eergii? 8 Zaleźć poiom eergetce ( E < 0 ) i fukcje falowe cąstki o masie m umiescoej wewątr jedowmiarowej płaskiej studi potecjału: < 0 V ( ) = V0 0 a 0 > a W jakich warukach istieje tlko jede sta wiąa?
7 9 Rowiąać adaie 93 książki Hake Wolf Atom i kwat Wdawictwo Naukowe PWN: Potecjał V() da jest w jedm wmiare w postaci βδ() gdie δ () jest fukcją δ Diraca Rowiąż rówaie Schrödigera dla staów wiąach t dla E < 0 30 Korstając wików adaia 9 aleźć wartości włase eergii osclatora harmoicego i odpowiedie fukcje włase 3 Wkaać że w staach osclatora harmoicego o określoej eergii wartość średia eergii kietcej jest rówa wartości średiej eergii potecjalej (skorstać własości operatorów kreacji i aihilacji) 3 Zaleźć fukcje włase operatora aihilacji (fukcje tw staów koheretch) 33 Osclator harmoic ajduje się w staie koheretm o wartości własej operatora aihilacji rówej a (licba espoloa) Jakie wiki i jakimi prawdopodobieństwami moża otrmać pr pomiare eergii? 34 Osclator harmoic ajduje się w staie opisam fukcją 4 Ψ( ) = C( + ) ep( ) 4 α α α gdie C stała ormaliacja α = h Jakie wiki jakimi prawdopodobieństwami moża otrmać pr pomiare eergii? 35 Zaleźć eergie widma dskretego metodą wielomiaów Sommerfelda dla potecjałów: a) osclatora harmoicego V ( ) = mω b) kulombowskiego V ( ) = α α α c) Morse a V ( ) = V ( e e ) 0 36 Dla skońcoej smetrcej płaskiej studi potecjału (ob ad 6) oblic rut ora elemet macierowe operatora położeia: a) b) c)
8 37 Ewolucja swoboda pakietu gaussowskiego: Zbadać ewolucję w casie cąstki swobodej opisaej w chwili pocątkowej fukcją Gaussa: ( a) Ψ ( 0) = ep( + ik) 4 πσ 4σ Osacować cas potreb do podwojeia serokości pakietu dla elektrou ( σ = 0 0 m m = 0 30 kg ) ora dla płu ( σ = 0 5 m m = 0 kg ) Jedowmiarowe agadieia włase (widmo ciągłe) 38 Zbadać roproseie cąstki o masie m a progu potecjału ( U > 0 ) 0 0 V ( ) = U > 0 Oblicć prawdopodobieństwo prepusceia dla cąstki o eergii E > U ora E < U Dla eergii E = 0 99U osacować głębokość wikaia w obsar barier o potecjale 5 U = 0V dla elektrou i dla cąstki płu o masie 0 kg i ładuku 0 9 e 39 Zbadać roproseie cąstki a smetrcej bariere potecjału 0 < 0 > a V ( ) = U 0 < < a Oblicć gęstość prądu cąstek padającch i odbitch Oblicć prawdopodobieństwo odbicia i prepusceia dla prpadków gd E > U ora E < U Dla eergii E = 0 99U osacować prawdopodobieństwo prepusceia pre barierę o potecjale 0V i serokości m dla elektrou i dla cąstki ple o masie i ładuku 5 odpowiedio 0 kg i 0 9 e 40 Zaleźć postać (be ormowaia) fukcji staów roproseiowch ( E 0 ) prostokątej skońcoej studi potecjału i wraić ją fukcjami trgoometrcmi (por adaie 3) 4 Rowiąż adaie 95 książki Hake Wolf sta roproseiowe potecjału opisaego fukcją δ Diraca (por adaie 9) Sta roproseiowe moża budować dodając lub odejmując rowiąaia agadieia roproseiowego dla fali padającej lewej i prawej stro 4 Oblic i askicuj ależości od eergii poadiagoalch elemetów macier operatora położeia E p ora E p (cli dla parstch i ieparstch staów cotiuum) dla skońcoej smetrcej płaskiej studi potecjału (ob adaia 8 i 40)
9 43 Pokaać że dla operatora mometu pędu L r L r 0 r 44 Zaleźć postać operatorów r L L ora L+ i L we współrędch sfercch 45 Oblicć fukcje włase operatora rutu mometu pędu L i uormować je do jedki 46 Wkaać że w staach własch operatora L wartości średie operatorów L i L są rówe eru a) korstając tego że i h L = [ L L ] (i podobie dla L ) ora tego że L jest operatorem hermitowskim b) korstając jawej postaci fukcji własej L ora operatorów L i L we współrędch kulistch 47 Spośród staów własch operatorów L i L aleźć te w którch iedokładość łącego pomiaru L i L (t suma wariacji W ( L ) + W ( L ) ) jest ajmiejsa 48 Rotator płaski o masie M i ramieiu R opisa jest fukcją 3 Ψ( ϕ) = C cos ϕ gdie C jest stałą i 0 ϕ < π a) Jakich wików i jakimi prawdopodobieństwami ależ ocekiwać pr pomiare eergii i mometu pędu? b) Zaleźć wartość średią i wariację rokładu 49 Fukcje kuliste a) Zaleźć fukcje włase operatorów ˆL (harmoiki sferce Y lm ( θ ϕ) ) b) Oblic L Y lm ( θ ϕ) c) Pokaać że dla hamiltoiau e sfercie smetrcm potecjałem ależości kątowe fukcji w staach wiąach i roproseiowch opisuje fukcja włase operatora kwadratu mometu pędu Wkorstując wartości włase operatora mometu pędu apis rówaie radiale i ajdź waruek a podstawieie dla którego rówaie prjmuje postać aą roważań jedowmiarowch (brak pierwsej pochodej) d) Korstając ortogoalości fukcji kulistch ora e wiąków M83 i M84 w Białicki-Birula Teoria kwatów wacć ieerowe elemet macierowe operatorów +i -i baie fukcji kulistch (por reguł wboru dla sprężeia dipolowego) 50 Cąstka ajduje się w staie w którm momet pędu i jego rut a oś opisae są licbami kwatowmi l = m = Jakich wików i jakimi prawdopodobieństwami moża ocekiwać pr pomiare rutu mometu pędu a oś leżącą w płascźie i tworącą kąt α osią 5 Zaleźć fukcje włase stau wiąaego l = 0 kulistosmetrcej studi potecjału r V ( ) = V ( r) = V 0θ ( a r)
10 5 Zaleźć potecjał w pukcie określom pre wektor wodąc R r pochodąc od ieodkstałcoego atomu wodoru w staie podstawowm 53 Osclacje Rabiego: Cąstka opisaa jest hamiltoiaem H 0 którego fukcje i wartości włase są ae ( H 0 Ψ = E Ψ ) i ajduje się w staie podstawowm Ψ Włącoo abureie V które * r ma tę własość że spośród elemetów macierowch V = i V j = Ψ VΨ d ij i j tlko V i V są róże od era Z jakim prawdopodobieństwem ajdiem cąstkę w staach eergetcch po casie t?
11 54 Maciere Pauliego (maciere spiowe ): a) aalia spektrala operatorów/macier 0 0 i 0 0 σ = σ = σ = Ι = 0 i Wektor włase uormować do jedki b) Wkaać że maciere te spełiają rówości: σ = σ = σ = Ι = Ι σ σ = σ σ = iσ podobie dla poostałch macier Stąd wprowadić komutator i atkomutator { σ σ } = σ σ + σ σ dla poscególch macier Pauliego c) Wkaać że cter maciere Pauliego staowią baę wsstkich macier d) Korstając reguł komutacji macier Pauliego aleźć operator w prestrei S r ˆ = ( S S S ) o wmiare mometu pędu którego składowe będą spełiał r reguł komutacji idetce jak składowe operatora mometu pędu L = ( L L L ) Zaleźć repreetację macierową operatora Ŝ e) Zaleźć maciere repreetujące operator σ ˆ ± = σˆ ± iσˆ Sprawdić diałaie macier σ + i (wkorstaj oaceia Ψ σ a uormowae sta włase operatora Ψ ) ora Zaleźć relacje komutacji dla operatorów σ + σ i σ f) Pokaać że + = σ + = σ+ + + = Ι + Oblicć + + i + + = σ 55 Dla s = aleźć fukcje włase i wartości włase rutu spiu Ŝ r a kieruek r = (si θcosϕsi θsi ϕcos θ) cli r Sˆ o v σ ˆ r = r Jeśli cąstka jest prgotowaa tak że rut spiu a oś wosi h / (sta + ) to a) jaka jest wartość ocekiwaa operatora w tm staie + σˆ r + b) jakie są prawdopodobieństwa otrmaia poscególch wików pr pomiare rutu spiu a kieruek r? 56 a) Zaleźć operator spiu dla cąstki o spiie s = (Podpowiedź: Z teorii operatorów mometu pędu wika że Kˆ ± k = h ( k ± + )( k m ) k ± = h k( k + ) ( ± ) k ± gdie k to fukcje włase operatorów ˆK i Kˆ ( K ˆ k = h k( k + ) k K ˆ k = h k ) Żądając takich relacji dla Ŝ ± ajdź składową i spiu b) Cąstka ajduje się w staie o rucie spiu a oś wosącm + h Jakich wików i jakimi prawdopodobieństwami moża ocekiwać pr pomiare rutu spiu a oś? σ
12 r r r r 57 Udowodić że potecjał Vlecka A V ( ) = B gdie B r to jedorode (ieależe od położeia) r pole magetce jest poprawm potecjałem dla tego pola (t r r r r r r ( ) = B ) ora że spełia cechowaie Coulomba diva( ) = o A( ) = 0 A V 58 Wkorstując potecjał Vlecka aleźć hamiltoia swobodej cąstki aładowaej (be uwględieia jej spiu) w jedorodm polu magetcm Następie apisać hamiltoia we współrędch walcowch dobrach tak że pole magetce jest skierowae w kieruku ẑ (Zob Białicki-Birula Teoria kwatów rodiał ) 59 W popredim adaiu uupełić hamiltoia o cęść opisującą spi cąstki 60 Cąstka o spiie / ajduje się w silm polu magetcm B r rówoległm do osi i słabm polu magetcm b r rówoległm do osi Zaleźć perturbacje poprawki do eergii wiąae oddiałwaiem spiu tmi polami Cąstka o masie m ajduje się w polu o potecjale V ( ) = k + A + B Zaleźć perturbacje poprawki do eergii (ależ użć operatorów kreacji i aihilacji)
13 6 Dwa atom wodoru w staie podstawowm ajdują się w odległości R Zaleźć poprawkę perturbacją do eergii (prciągaie va der Waalsa) 63 Osacować poprawkę do eergii stau podstawowego atomu wodoru wikającą e skońcoch romiarów jądra Prjąć że jądro jest jedorodie aładowaą kulą o promieiu R 64 Osacować poprawkę do eergii stau podstawowego atomu wodoru wikającą 3 relatwistcego prrostu mas (abureie jest postaci b 4 8m c ) 65 Rowiąać aładowa rotator płaski w polu elektrcm Zaleźć poprawki do eergii wikające obecości pola elektrcego korstając rachuku abureń
Mechanika kwantowa III
Mecaika kwatowa III Opracowaie: Barbara Pac, Piotr Petele Powtóreie Moet pędu jest wielkością pojęciowo bardo istotą, gdż dla wsstkic pól o setrii sfercej operator jego kwadratu ( ˆM koutuje ailtoiae (
Bardziej szczegółowoIII. LICZBY ZESPOLONE
Pojęcie ciała 0 III LICZBY ZESPOLONE Defiicja 3 Niech K będie dowolm biorem Diałaiem wewętrm (krótko będiem mówić - diałaiem) w biore K awam każdą fukcję o : K K K Wartość fukcji o dla elemetów K oacam
Bardziej szczegółowoOpis ruchu we współrzędnych prostokątnych (kartezjańskich)
Opis ruchu we współrędch prosokąch (karejańskich) Opis ruchu we współrędch prosokąch jes podob do opisu a pomocą wekora wodącego, kórego pocąek leż w pocąku układu odiesieia. Położeie. Położeie puku A
Bardziej szczegółowoPRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA. Ruch cząstki nieograniczony z klasycznego punktu widzenia. mamy do rozwiązania równanie 0,,
PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA Ruch cząstki ieograiczoy z klasyczego puktu widzeia W tym przypadku V = cost, przejmiemy V ( x ) = 0, cząstka porusza się wzdłuż osi x. Rozwiązujemy
Bardziej szczegółowoFunkcje falowe równanie Schroedingera
Fukcje falowe rówaie Schroedigera Fukcja falowa kwatowa iterpretacja jedo wmiarowe pułapki elektroów fukcje falowe ieskończoa i skończoa studia potecjału atom wodoru rówaie Schroedigera wprowadzeie i rozwiązaia
Bardziej szczegółowo( ) O k k k. A k. P k. r k. M O r 1. -P n W. P 1 P k. Rys. 3.21. Redukcja dowolnego przestrzennego układu sił
3.7.. Reducja dowolego uładu sił do sił i par sił Dowolm uładem sił będiem awać uład sił o liiach diałaia dowolie romiescoch w prestrei. tm pucie ajmiem się sprowadeiem (reducją) taiego uładu sił do ajprostsej
Bardziej szczegółowoZadania z AlgebryIIr
Zadania AlgebrIIr Seria () Rowia ι ać uk lad równań: + + t = + = 7 + + t = ; + + = ; + 7 6t = + = 7 + + = 8 = 8 + + t = + 9 = 9 ; + 7t = + = 7 + + t = + 8 7 = () Podać bae ι prestreni rowia ι ań uk ladu:
Bardziej szczegółowoMACIERZE STOCHASTYCZNE
MACIERZE STOCHASTYCZNE p ij - prawdopodobieństwo przejścia od stau i do stau j w jedym (dowolym) kroku, [p ij ]- macierz prawdopodobieństw przejść (w jedym kroku), Własości macierzy prawdopodobieństw przejść:
Bardziej szczegółowoWarsztaty metod fizyki teoretycznej
Warstat etod fiki teoretcej Zestaw 3 Kwatowaie prewodości elektrcej 16.10.008 Wprowadeie i sforułowaie agadieia Rowój auki i stosowaie cora doskoalsch etod eksperetalch doprowadił do badaia wielu jawisk
Bardziej szczegółowoZestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. Macierze przekształceń liniowych. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t
Zesaw adań : Preksałcenia liniowe. Maciere preksałceń liniowch () Kóre podanch niżej preksałceń ϕ : K n K m są preksałceniami liniowmi: a) n = m = 3, ϕ( + ) = +, b) n = m = 3, ϕ( ) = +, 3 + + + +, d) n
Bardziej szczegółowoA B - zawieranie słabe
NAZEWNICTWO: : rówoważość defcj : rówość defcj dla każdego steje! ZBIORY steje dokłade jede {,,,...} - całkowte * - całkowte be era - wmere - ujeme plus ero - recwste - espoloe A B - awerae słabe A :
Bardziej szczegółowoRównanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie niezależne od czasu w trzech wymiarach współrzędne prostokątne
Równanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie nieależne od casu w trech wymiarach współrędne prostokątne ψ ψ ψ h V m + + x y + ( x, y, ) ψ = E ψ funkcja falowa ψ( x, y, ) Energia potencjalna
Bardziej szczegółowoPrzykładowe zadania dla poziomu rozszerzonego
Przkładowe zadaia dla poziomu rozszerzoego Zadaie. ( pkt W baku w pierwszm roku oszczędzaia stopa procetowa bła rówa p%, a w drugim roku bła o % iższa. Po dwóch latach, prz roczej kapitalizacji odsetek,
Bardziej szczegółowoRozdział 9. Baza Jordana
Rodiał 9 Baa Jordana Niech X będie n wmiarową prestrenią wektorową nad ciałem F = R lub F = C Roważm dowoln endomorfim f : X X Wiem, że postać macier endomorfimu ależ od wboru ba w prestreni X Wiem również,
Bardziej szczegółowo1.8. PROSTE ŚCINANIE
.8. PROSTE ŚCINNIE.8.. Wprowadeie Proste ściaie wstępuje wówcas, gd obciążeie ewętre redukuje się do wektora sił poprecej T, której kieruek pokrwa się główą, cetralą osią prekroju O. Prostm ściaie praktcie
Bardziej szczegółowoZADANIA ZAMKNIĘTE. Zadanie 1. (1 pkt) Wartość wyrażenia. b dla a 2 3 i b 2 3 jest równa A B. 5 C. 6 D Zadanie 2.
Zachęcam do samodzielej prac z arkuszem diagostczm. Pozaj swoje moce i słabe stro, a astępie popracuj ad słabmi. Żczę przjemego rozwiązwaia zadań. Zadaie. ( pkt) Wartość wrażeia a ZADANIA ZAMKNIĘTE b dla
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?
Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkow Hamiltona energia funkcja falowa h d d d + + m d d dz
Bardziej szczegółowoZestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t. x y + 2t 2x 3y + 5z t x z t
Zesaw adań : Preksałcenia liniowe () Kóre podanch niżej preksałceń ϕ : K n K m są preksałceniami liniowmi: a) n = m = 3, ϕ( + +, b) n = m = 3, ϕ( +, 3 + + + +, d) n = m = 3, ϕ( +, c) n = m = 3, ϕ( e) n
Bardziej szczegółowocz.2 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321
Wkład 8: Brła stwna c. Dr inż. Zbigniew Sklarski Katedra Elektroniki, paw. C-, pok.3 skla@agh.edu.pl http://laer.uci.agh.edu.pl/z.sklarski/ 05.04.08 Wdiał nformatki, Elektroniki i Telekomunikacji - Teleinformatka
Bardziej szczegółowoBUDOWA ATOMU cd. MECHANIKA KWANTOWA
BUDOWA ATOMU cd. ajmuje się opisem ruchu cąstek elementarnch, układ można opiswać posługując się współrędnmi określającmi położenie bądź pęd, współrędne określa się pewnm prbliżeniem, np. współrędną dokładnością
Bardziej szczegółowoENERGIA SPRĘŻYSTA 1 1. BILANS ENERGETYCZNY 2. RÓWNANIE STANU, POTENCJAŁ SIŁ WEWNĘTRZNYCH
NRG SPRĘŻYST. BLNS NRGTYCZNY.. PODSTO POJĘC Układ ic - ciało (lub układ ciał) łożoe uktów aterialch Otoceie - obsar otacając układ ic Ziee stau terodaicego - araetr charakterujące sta układu i otoceia
Bardziej szczegółowoModel Bohra atomu wodoru
Model Bohra atomu wodoru Widma liiowe pierwiastków. wodór hel eo tle węgiel azot sód Ŝelazo Aby odpowiedzieć a pytaie dlaczego wodór i ie pierwiastki ie emitują wszystkich częstotliwości fal elektromagetyczych
Bardziej szczegółowoTermodynamika defektów sieci krystalicznej
Termodyamika defektów sieci krystaliczej Defekty sieci krystaliczej puktowe (wakasje, atomy międzywęzłowe, obce atomy) jedowymiarowe (dyslokacje krawędziowe i śrubowe) dwuwymiarowe (graice międzyziarowe,
Bardziej szczegółowou t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY
Drgaia sieci krystaliczej FONONY 1. model klasyczy (iekwatowy) a) model ośrodka ciągłego (model Debye a) - przypadek jedowymiarowy - drgaia struy drgaia mogą być podłuże (guma, sprężya) i dwie prostopadłe
Bardziej szczegółowoZadania domowe z Analizy Matematycznej III - czȩść 2 (funkcje wielu zmiennych)
Zadaia domowe z AM III dla grup E7 (semestr zimow 07/08) Czȩść Zadaia domowe z Aaliz Matematczej III - czȩść (fukcje wielu zmiech) Zadaie. Obliczć graice lub wkazać że ie istiej a: (a) () (00) (b) + ()
Bardziej szczegółowoPłaskie układy obciąŝeń. Opis analityczny wielkości podstawowych. wersory. mechanika techniczna i wytrzymałość materiałów 1 statyka 2
Opis aalitcz wielkości podstawowch wersor e x, e Opis aalitcz wielkości podstawowch współrzęde puktów A( x A, B( x B, A B ) ) Opis aalitcz wielkości podstawowch współrzęde puktów A( x A, B( x B, A B )
Bardziej szczegółowoJarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 2B, lato 2015/16
Egzami,.6.6, godz. 9:-: Zadaie. puktów) Wyzaczyć wszystkie rozwiązaia rówaia z i w liczbach zespoloych. Zapisać wszystkie rozwiązaia w postaci kartezjańskiej bez używaia fukcji trygoometryczych) oraz zazaczyć
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Równania optyki półklasycznej Posłużymy się teraz równaniem (2.4), i Ψ t = ĤΨ ażeby wyprowadzić
Bardziej szczegółowoRozkład normalny (Gaussa)
Rozład ormal (Gaussa Wprowadzeie rozładu Gaussa w modelu Laplace a błędów pomiarowch. Rozważm pomiar wielości, tór jest zaburza przez losowch efetów o wielości ε ażd, zarówo zaiżającch ja i zawżającch
Bardziej szczegółowoRozkład normalny (Gaussa)
Rozład ormal (Gaussa Wprowadzeie rozładu Gaussa w modelu Laplace a błędów pomiarowch. Rozważm pomiar wielości, tór jest zaburza przez losowch efetów o wielości ε ażd, zarówo zaiżającch ja i zawżającch
Bardziej szczegółowo( ) WŁASNOŚCI MACIERZY
.Kowalski własości macierzy WŁSNOŚC MCERZY Własości iloczyu i traspozycji a) możeie macierzy jest łącze, tz. (C) ()C, dlatego zapis C jest jedozaczy, b) możeie macierzy jest rozdziele względem dodawaia,
Bardziej szczegółowoInformatyka Stosowana-egzamin z Analizy Matematycznej Każde zadanie należy rozwiązać na oddzielnej, podpisanej kartce!
Iformatyka Stosowaa-egzami z Aalizy Matematyczej Każde zadaie ależy rozwiązać a oddzielej, podpisaej kartce! y, Daa jest fukcja f (, + y, a) zbadać ciągłość tej fukcji f b) obliczyć (,) (, (, (,) c) zbadać,
Bardziej szczegółowoINSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PROCESOWEJ, MATERIAŁOWEJ I FIZYKI STOSOWANEJ POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA ĆWICZENIE NR MR-2
INTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PROCEOWEJ, MATERIAŁOWEJ I FIZYKI TOOWANEJ POLITECHNIKA CZĘTOCHOWKA LABORATORIUM Z PRZEDMIOTU METODY REZONANOWE ĆWICZENIE NR MR- EPR JONÓW Ni W FLUOROKRZEMIANIE NIKLU I.
Bardziej szczegółowoPostać Jordana macierzy
Rodiał 8 Postać Jordana macier 8.1. Macier Jordana Niech F = R lub F = C. Macier J r () F r r postaci 1. 1... J r () =..........,.... 1 gdie F, nawam klatką Jordana stopnia r. Ocwiście J 1 () = [. Definicja
Bardziej szczegółowo>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu
Prybliżona teoria żyroskopu Żyroskopem naywamy ciało materialne o postaci bryły obrotowej (wirnika), osadone na osi pokrywającej się osią geometrycną tego ciała wanej osią żyroskopową. ζ K θ ω η ω ζ y
Bardziej szczegółowoPrzestrzeń liniowa R n.
MATEMATYKA IIb - Lcjan Kowalski Prestreń liniowa R n. Element (wektor) prestreni R n będiem onacać [,,, ] Element erow [,, L, ]. Diałania. a) ilocn element pre licbę: b) sma elementów [ c, c, ] c L, c
Bardziej szczegółowoEPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B
Hamiltonian spinow Elektronow reonans paramanetcn jest wiąan absorpcją pola wsokiej cęstotliwości, która towars mianie orientacji spin w ewnętrnm polu manetcnm. Niesparowane spinowe moment manetcne µ s
Bardziej szczegółowoDodatek 10. Kwantowa teoria przewodnictwa I
Dodate 10 Kwatowa teoria przewodictwa I Teoria lascza iała astępujące aaet: (1) zierzoe wartości średiej drogi swobodej oazał się o ila rzędów wielości więsze iż oczeiwae () teoria ie dawała poprawc zależości
Bardziej szczegółowo( y) Otrzymujemy ogólne rozwiązanie równania (5.): (5.34) Po uwzględnieniu również części funkcji falowej zależnej od czasu otrzymamy: (5.
Kometar do władu 5 FCS Prład rowiąań rówaia Scrodigera. Cąsta swoboda w jedm wmiare. Ropatrujem cąstę w ieograicom obsare, w tórm eergia potecjala cąsti jest wsędie taa sama U (,, ) cost (poieważ awse
Bardziej szczegółowoTeorie wiązania chemicznego i podstawowe zasady mechaniki kwantowej Zjawiska, które zapowiadały nadejście nowej ery w fizyce i przybliżały
WYKŁAD 1 Teorie wiązania chemicznego i podstawowe zasady mechaniki kwantowej Zjawiska, które zapowiadały nadejście nowej ery w fizyce i przybliżały sformułowanie praw fizyki kwantowej: promieniowanie katodowe
Bardziej szczegółowoZadania z mechaniki kwantowej
Zadania z mechaniki kwantowej Gabriel Wlazłowski 13 maja 2016 Rachunek zaburzeń bez czasu 1. Metodą rachunku zaburzeń obliczyć pierwszą i drugą poprawkę dla poziomów energetycznych oscylatora harmonicznego
Bardziej szczegółowoRoy Jay Glauber, ojciec optyki kwantowej - Nagroda Nobla 2005 Polskie Towarzystwo Fizyczne Oddział Łódzki, 19 grudnia 2005 r.
Roy Jay Glauber, ojciec optyki kwatowej - Nagroda Nobla 005 Polskie Towarzystwo Fizycze Oddział Łódzki, 19 grudia 005 r. Jarosław Bauer Katedra Fizyki Teoretyczej Uiwersytetu Łódzkiego Ul. Pomorska 149/153,
Bardziej szczegółowoMatematyka. Opracował: dr hab. Mieczysław Kula, prof. WSBiF dr Michał Baczyński
Matematka Opracował: dr hab. Miecsław Kula, prof. WSBiF dr Michał Bacński I. Ogóle iformacje o predmiocie: Cel predmiotu: Celem główm kursu jest apoaie studetów wbrami diałami matematki stosowami w aukach
Bardziej szczegółowoStrukturalne elementy symetrii. Krystalograficzne grupy przestrzenne.
Uniwerstet Śląski Insttut Chemii Zakład Krstalografii Laboratorium Krstalografii Strukturalne element smetrii. Krstalograficne grup prestrenne. god. Cel ćwicenia: aponanie się diałaniem elementów smetrii
Bardziej szczegółowoI. Podzielność liczb całkowitych
I Podzielość liczb całkowitych Liczba a = 57 przy dzieleiu przez pewą liczbę dodatią całkowitą b daje iloraz k = 3 i resztę r Zaleźć dzieik b oraz resztę r a = 57 = 3 b + r, 0 r b Stąd 5 r b 8, 3 więc
Bardziej szczegółowo21. CAŁKA KRZYWOLINIOWA NIESKIEROWANA. x = x(t), y = y(t), a < t < b,
CAŁA RZYWOLINIOWA NIESIEROWANA rzywą o rówaiach parameryczych: = (), y = y(), a < < b, azywamy łukiem regularym (gładkim), gdy spełioe są asępujące waruki: a) fukcje () i y() mają ciągłe pochode, kóre
Bardziej szczegółowoPRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:
PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci
Bardziej szczegółowoFundamentalna tabelka atomu. eureka! to odkryli. p R = nh -
TEKST TRUDNY Postulat kwatowaia Bohra, czyli założoy ad hoc związek pomiędzy falą de Broglie a a geometryczymi własościami rozważaego problemu, pozwolił bez większych trudości teoretyczie przewidzieć rozmiary
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?
Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Elektron fala stojąca wokół jądra Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkowy
Bardziej szczegółowoVIII. VIII.1. ORBITALNY MOMENT MAGNETYCZNY ELEKTRONU, L= r p (VIII.1.1) p=m v (VIII.1.2) L= L =mvr (VIII.1.1a) r v. r=v (VIII.1.3)
VIII. VIII.1. ORBITALNY MOMENT MAGNETYCZNY ELEKTRONU, L= r p (VIII.1.1) p=m v (VIII.1.2) Z (VIII.1.1) i (VIII.1.2) wynika (VIII.1.1a): L= L =mvr (VIII.1.1a) r v r=v (VIII.1.3) Z zależności (VIII.1.1a)
Bardziej szczegółowoRównanie Schrödingera
Równanie Schrödingera Maciej J. Mrowiński 29 lutego 2012 Zadanie RS1 Funkcja falowa opisująca stan pewnej cząstki w chwili t = 0 ma następującą postać: A(a Ψ(x,0) = 2 x 2 ) gdy x [ a,a] 0 gdy x / [ a,a]
Bardziej szczegółowox 2 5x + 6, (i) lim 9 + 2x 5 lim x + 3 ( ) 9 Zadanie 1.4. Czy funkcjom, (c) h(x) =, (b) g(x) = x x, (c) h(x) = x + x.
Zadaie.. Obliczyć graice x 2 + 2x 3 (a) x x x2 + x2 + 25 5 (d) x 0. Graica i ciągłość fukcji x 2 5x + 6 (b) x x 2 x 6 4x (e) x 0si 2x (g) x 0 cos x x 2 (h) x 8 Zadaie.2. Obliczyć graice (a) (d) (g) x (x3
Bardziej szczegółowo2.27. Oblicz wartość wyrażenia 3 a Wykaż, że jeżeli x i y są liczbami dodatnimi oraz x+ y =16, to ( 1+
MATURA z matematki w roku,, fragmet Liza log log log log log 7 log 8 jest: 7 A iewmiera, B ałkowita, C kwadratem liz aturalej, D większa od 7 : B 7 Oliz wartość wrażeia a wiedzą, że a a 7 Wskazówka: Zauważ,
Bardziej szczegółowoRozwiazania zadań. Zadanie 1A. Zadanie 1B. Zadanie 2A
Rowiaania adań Zadanie A = ( i) = 4 8i 4 = 8i Badam licbȩ espolon a 8i Jej moduł 8i jest równ 8 Jej postać espolona jest równa 8(cosα + isinα) α = /π St ad cosα = i sinα = Mam pierwiastki które oblicam
Bardziej szczegółowo(x 1 y 1 ) (x n y n ) 2. 1<j<m x i y i. x2 y 2 gdy x 1 = y 1 x 2 y 2 + x 1 + y 1 gdy x 1 = y 1. gdy x, y, 0 nie są współliniowe
. Metrka Zadaie.. Pokazać, że metrka jest fukcją ieujemą. Zadaie.2. Odowodić, że poiższe wzor defiiuja metrki. a) (metrka euklidesowa) X = R. d e (, ) := ( ) 2 +... + ( ) 2 b) (metrka taksówkowa) X = R
Bardziej szczegółowoMec Me han a ik i a a o gólna Wyp W a yp dko dk w o a w do d w o o w l o ne n g e o g o ukł uk a ł du du sił.
echaika ogóla Wkład r 2 Wpadkowa dowolego układu sił. ówowaga. odzaje sił i obciążeń. odzaje ustrojów prętowch. Wzaczaie reakcji. Wpadkowa układu sił rówoległch rzłożeie układu zerowego (układ sił rówoważącch
Bardziej szczegółowoWykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..)
Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..) 24.02.2014 Prawa Keplera Na podstawie obserwacji zgromadzonych przez Tycho Brahe (głównie obserwacji Marsa)
Bardziej szczegółowoPrzykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a
Prkład 6 Uogónione prawo Hooke a Zwiąki międ odkstałceniami i naprężeniami w prpadku ciała iotropowego opisuje uogónione prawo Hooke a: ] ] ] a Rowiąując równania a wgędem naprężeń otrmujem wiąki: b W
Bardziej szczegółowo, +, - przestrzeń afiniczna, gdzie w wprowadzono iloczyn
EUKLIDESOWA PRZESTRZEŃ AFINICZNA (WEKTOROWA) RZECZYWISTA Deiicja 1,, +, u = ( x x x ) v = ( y y y ),,..., 1 2,,..., 1 2 1 1 2 2 u/ v : = x y + x y +... + xy - aywamy ilocyem skalarym Możemy go rówież oacać
Bardziej szczegółowoAtom wodoru. Model klasyczny: nieruchome jądro +p i poruszający się wokół niego elektron e w odległości r; energia potencjalna elektronu:
ATOM WODORU Atom wodoru Model klasyczny: nieruchome jądro +p i poruszający się wokół niego elektron e w odległości r; energia potencjalna elektronu: U = 4πε Opis kwantowy: wykorzystując zasadę odpowiedniości
Bardziej szczegółowoRuch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna
Ruch kulist brł. Kąt Eulera. Precesja regularna Ruchem kulistm nawam ruch, w casie którego jeden punktów brł jest stale nieruchom. Ruch kulist jest obrotem dookoła chwilowej osi obrotu (oś ta mienia swoje
Bardziej szczegółowoInternetowe Kółko Matematyczne 2004/2005
Iteretowe Kółko Matematycze 2004/2005 http://www.mat.ui.toru.pl/~kolka/ Zadaia dla szkoły średiej Zestaw I (20 IX) Zadaie 1. Daa jest liczba całkowita dodatia. Co jest większe:! czy 2 2? Zadaie 2. Udowodij,
Bardziej szczegółowoBUDOWA ATOMU cd. MECHANIKA KWANTOWA
BUDOWA ATOMU cd. ajmuje się opisem ruchu cąstek elementarnch, układ można opiswać posługując się współrędnmi określającmi położenie bądź pęd, współrędne określa się pewnm prbliżeniem, np. współrędną dokładnością
Bardziej szczegółowoRównanie falowe Schrödingera ( ) ( ) Prostokątna studnia potencjału o skończonej głębokości. i 2 =-1 jednostka urojona. Ψ t. V x.
Równanie falowe Schrödingera h Ψ( x, t) + V( x, t) Ψ( x, t) W jednym wymiarze ( ) ( ) gdy V x, t = V x x Ψ = ih t Gdy V(x,t)=V =const cząstka swobodna, na którą nie działa siła Fala biegnąca Ψ s ( x, t)
Bardziej szczegółowoV OGÓLNOPOLSKI KONKURS Z FIZYKI Fizyka się liczy I Etap ZADANIA 27 lutego 2013r.
V OGÓLNOPOLSKI KONKURS Z FIZYKI Fizka się licz I Etap ZDNI 7 lutego 3r.. Dwa pociski wstrzeloo jeocześie w tę saą stroę z wóch puktów oległch o o. Pierwsz pocisk wstrzeloo z prękością o po kąte α. Z jaką
Bardziej szczegółowoPromieniowanie dipolowe
Promieniowanie dipolowe Potencjały opóźnione φ i A dla promieniowanie punktowego dipola elektrycznego wygodnie jest wyrażać przez wektor Hertza Z φ = ϵ 0 Z, spełniający niejednorodne równanie falowe A
Bardziej szczegółowox od położenia równowagi
RUCH HARMONICZNY Ruch powtarając się w regularnch odstępach casu nawa ruche okresow. Jeżeli w taki ruchu seroko rouiane odchlenie od stanu równowagi ( np. odchlenie as podcepionej do sprężn, wartość wektora
Bardziej szczegółowoPodstawy wytrzymałości materiałów
Podstaw wtrzmałości materiałów IMiR - MiBM - Wkład Nr 4 Aaliza stau aprężeia Sta aprężeia w pukcie, tesor aprężeia, klasfikacja staów aprężeia, aaliza jedoosiowego stau aprężeia, aaliza płaskiego stau
Bardziej szczegółowoBudowa atomów. Budowa atomu wodoru
05-0- Budowa atomów atom wodoru atomy wieloelektroowe zakaz Pauliego układ okresowy pierwiastków Budowa atomu wodoru atom wodoru składa się z pojedyczego elektrou (-e) związaego z jądrem protoem (+e) przyciągającą
Bardziej szczegółowoII.4 Kwantowy moment pędu i kwantowy moment magnetyczny w modelu wektorowym
II.4 Kwantowy moment pędu i kwantowy moment magnetyczny w modelu wektorowym Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 II.4.1 Ogólne własności wektora kwantowego momentu pędu Podane poniżej własności kwantowych wektorów
Bardziej szczegółowoProgramowanie dynamiczne i modele rekurencyjne w ekonomii Wykład 3
Programowaie dyamice i modele rekurecyje w ekoomii Wykład 3 Michał Ramsa sierpia 0 Stresceie Wykład treci bauje główie a [, ro 7] i dotycy wykorystaia fukcji tworacych do rowiaywaia rekurecji Materiał
Bardziej szczegółowoDodawanie i mnożenie liczb zespolonych są działaniami wewnętrznymi tzn., że ich wynikiem jest liczba zespolona.
Wykład - LICZBY ZESPOLONE Algebra licb espolonych, repreentacja algebraicna i geometrycna, geometria licb espolonych. Moduł, argument, postać trygonometrycna, wór de Moivre a.' Zbiór Licb Zespolonych Niech
Bardziej szczegółowoMechanika Kwantowa. Maciej J. Mrowiński. 24 grudnia Funkcja falowa opisująca stan pewnej cząstki ma następującą postać: 2 x 2 )
Mechanika Kwantowa Maciej J. Mrowiński 4 grudnia 11 Zadanie MK1 Funkcja falowa opisująca stan pewnej cząstki w chwili t = ma następującą postać: A(a Ψ(x,) = x ) gdy x [ a,a] gdy x / [ a,a] gdzie a +. Wyznacz
Bardziej szczegółowoże w wyniku pomiaru zmiennej dynamicznej A, której odpowiada operator αˆ otrzymana zostanie wartość 2.41?
TEST. Ortogonalne i znormalizowane funkcje f i f są funkcjami własnymi operatora αˆ, przy czym: α ˆ f =. 05 f i α ˆ f =. 4f. Stan pewnej cząstki opisuje 3 znormalizowana funkcja falowa Ψ = f + f. Jakie
Bardziej szczegółowoChemia Teoretyczna I (6).
Chemia Teoretycza I (6). NajwaŜiejsze rówaia róŝiczkowe drugiego rzędu o stałych współczyikach w chemii i fizyce cząstka w jedowymiarowej studi potecjału Cząstka w jedowymiarowej studi potecjału Przez
Bardziej szczegółowoZADANIA - ZESTAW 2. Zadanie 2.1. Wyznaczyć m (n)
ZADANIA - ZESTAW Zadaie.. Wyzaczyć m (), D ( ) dla procesu symetryczego (p = q =,) błądzeia przypadkowego. Zadaie.. Narysuj graf łańcucha Markowa symetrycze (p = q =,) błądzeie przypadkowe z odbiciem.
Bardziej szczegółowoTwierdzenie Cayleya-Hamiltona
Twierdzeie Cayleya-Hamiltoa Twierdzeie (Cayleya-Hamiltoa): Każda macierz kwadratowa spełia swoje włase rówaie charakterystycze. D: Chcemy pokazać, że jeśli wielomiaem charakterystyczym macierzy A jest
Bardziej szczegółowoPochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:
ochodna kierunkowa i gradient Równania parametrcne prostej prechodącej pre punkt i skierowanej wdłuż jednostkowego wektora mają postać: Oblicam pochodną kierunkową u ( u, u ) 1 + su + su 1 (, ) d d d ˆ
Bardziej szczegółowoI. Rachunek wektorowy i jego zastosowanie w fizyce.
Blok 1: Rachunek wektorow i jego astosowanie w fice Podstawowe wielkości ficne w kinematce Opis ruchu w różnch układach odniesienia Ruch wględn I Rachunek wektorow i jego astosowanie w fice Wsstkie wielkości
Bardziej szczegółowoEgzaminy. na wyższe uczelnie 2003. zadania
zadaia Egzamiy wstępe a wyższe uczelie 003 I. Akademia Ekoomicza we Wrocławiu. Rozwiąż układ rówań Æ_ -9 y - 5 _ y = 5 _ -9 _. Dla jakiej wartości parametru a suma kwadratów rozwiązań rzeczywistych rówaia
Bardziej szczegółowoROBOT Millennium wersja 20.1 - Podręcznik użytkownika strona: 371 9. ZAŁĄCZNIKI. Robobat www.robobat.com
ROBO Milleium wersja. - Podręcik użtkowika stroa: 37 9. ZAŁĄCZNIKI Robobat www.robobat.com stroa: 37 ROBO Milleium wersja. - Podręcik użtkowika 9.. Załącik - Elemet prętowe (ieliiowa aalia w programie
Bardziej szczegółowoJarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 1, zima 2016/17
Egzami, 18.02.2017, godz. 9:00-11:30 Zadaie 1. (22 pukty) W każdym z zadań 1.1-1.10 podaj w postaci uproszczoej kresy zbioru oraz apisz, czy kresy ależą do zbioru (apisz TAK albo NIE, ewetualie T albo
Bardziej szczegółowoMateriały dydaktyczne. Matematyka. I Semestr
Materiał ddaktce Matematka I Semestr Ćwiceia kademia Morska w Sceciie ul Wał Chrobrego - - Sceci Semestr Predmiot: MTEMTYK Kieruek: Mechatroika Specjalość: Elektroautomatka okrętowa Rokład ajęć w casie
Bardziej szczegółowoO liczbach naturalnych, których suma równa się iloczynowi
O liczbach aturalych, których suma rówa się iloczyowi Lew Kurladczyk i Adrzej Nowicki Toruń UMK, 10 listopada 1998 r. Liczby aturale 1, 2, 3 posiadają szczególą własość. Ich suma rówa się iloczyowi: Podobą
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład 7 Ruch ogólny elementu płynu
J. Santr - Wkład 7 Rch ogóln element płn Rch ogóln ciała stwnego można predstawić jako smę premiescenia liniowego i obrot. Ponieważ płn nie mają stwności postaciowej, w rch płn dochodi dodatkowo do odkstałcenia
Bardziej szczegółowoAlgebra z geometrią 2012/2013
Algebra geometrią 22/23 Seria XVI Javier de Lucas Zadanie. Wnacć rąd macier: A :, B : 2 4 3 4 3 2 3 3 5 7 3 3 6 3 Rowiąanie: Macier A: Sposób: Rąd macier to wmiar prestreni generowanej pre jej kolumn.
Bardziej szczegółowoPOTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y
POTENCJALNE POLE SIŁ POLE SKALARNE Polem skalarnm V(r) nawam funkcję prpisującą każdemu punktowi w prestreni licbę recwistą (skalar): V (r): r=(,, ) V (r) POLE WEKTOROWE SIŁ Polem wektorowm sił F(r) nawam
Bardziej szczegółowoSTATYSTYCZNY OPIS UKŁADU CZĄSTEK
WYKŁAD 6 STATYSTYCZNY OPIS UKŁADU CZĄSTK Zespół statcz moża opisać: ) Klasczie pzestzeń fazowa P ( P PN, q, q q N) q Każda kofiguacja N cząstek zespołu statczego opisaa jest puktem w pzestzei fazowej.
Bardziej szczegółowoWykład Budowa atomu 3
Wykład 14. 12.2016 Budowa atomu 3 Model atomu według mechaniki kwantowej Równanie Schrödingera dla atomu wodoru i jego rozwiązania Liczby kwantowe n, l, m l : - Kwantowanie energii i liczba kwantowa n
Bardziej szczegółowoWytrzymałość materiałów
Wtrzmałość materiałów IMiR - IA - Wkład Nr 8 Aaliza stau aprężeia Sta aprężeia w pukcie, tesor aprężeia, klasfikacja staów aprężeia, aaliza jedoosiowego stau aprężeia, aaliza płaskiego stau aprężeia, koło
Bardziej szczegółowoRuch pod wpływem sił zachowawczych
Ruch pod wpływem sił zachowawczych Fizyka I (B+C) Wykład XV: Energia potencjalna Siły centralne Ruch w polu grawitacyjnym Pole odpychajace Energia potencjalna Równania ruchu Znajomość energii potencjalnej
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 14, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fiyki IV Optyka elementami fiyki współcesnej wykład 4, 30.03.0 wykład: pokay: ćwicenia: Cesław Radewic Radosław Chrapkiewic, Filip Oimek Ernest Grodner Wykład 3 - prypomnienie płasko-równoległy
Bardziej szczegółowoP = 27, 8 27, 9 27 ). Przechodząc do granicy otrzymamy lim P(Y n > Y n+1 ) = P(Z 1 0 > Z 2 X 2 X 1 = 0)π 0 + P(Z 1 1 > Z 2 X 2 X 1 = 1)π 1 +
Zadaia róże W tym rozdziale zajdują się zadaia ietypowe, często dotyczące łańcuchów Markowa oraz własości zmieych losowych. Pojawią się także zadaia z estymacji Bayesowskiej.. (Eg 8/) Rozważamy łańcuch
Bardziej szczegółowoFIZYKA-egzamin opracowanie pozostałych pytań
FIZYKA-egzamin opracowanie pozostałych pytań Andrzej Przybyszewski Michał Witczak Marcin Talarek. Definicja pracy na odcinku A-B 2. Zdefiniować różnicę energii potencjalnych gdy ciało przenosimy z do B
Bardziej szczegółowoMMF ćwiczenia nr 1 - Równania różnicowe
MMF ćwiczia r - Rówaia różicow Rozwiązać rówaia różicow pirwszgo rzędu: y + y = y = y + y =! y = Wsk Podzilić rówai przz! i podstawić z y /( )! Rozwiązać rówaia różicow drugigo rzędu: 5 6 F F F F F (ciąg
Bardziej szczegółowoWłaściwości chemiczne i fizyczne pierwiastków powtarzają się w pewnym cyklu (zebrane w grupy 2, 8, 8, 18, 18, 32 pierwiastków).
Właściwości chemiczne i fizyczne pierwiastków powtarzają się w pewnym cyklu (zebrane w grupy 2, 8, 8, 18, 18, 32 pierwiastków). 1925r. postulat Pauliego: Na jednej orbicie może znajdować się nie więcej
Bardziej szczegółowoWprowadzenie. metody elementów skończonych
Metody komputerowe Wprowadzeie Podstawy fizycze i matematycze metody elemetów skończoych Literatura O.C.Ziekiewicz: Metoda elemetów skończoych. Arkady, Warszawa 972. Rakowski G., acprzyk Z.: Metoda elemetów
Bardziej szczegółowoG:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\Fourier.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC. zawierają fazy i amplitudy.
Elemety aalizy ourierowskiej: W przypadku drgań było: () t A + A ( ω t + φ ) + A os( 2ω t + φ ) gdzie + A ω 0 os 2 2 os( ω t + φ ) +... 2π Moża zapisać jako: [ ] () t A + C exp( iω t) + C ( iω t) gdzie
Bardziej szczegółowoStara i nowa teoria kwantowa
Stara i nowa teoria kwantowa Braki teorii Bohra: - podane jedynie położenia linii, brak natężeń -nie tłumaczy ilości elektronów na poszczególnych orbitach - model działa gorzej dla atomów z więcej niż
Bardziej szczegółowo