a) Ścianka jednowarstwowa (nieskończona
|
|
- Bronisław Kaczmarczyk
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Wymana cepła
2 a) Ścanka jenowastwowa (neskończona ścanka płaska) Ścanka ma owolne użą ługość szeokość natomast okeślona jest jej gubość wynos. Z jenej stony ścanka ma tempeatuę, a z ugej stony. Nech >. (w ukłaze ne stneją wewnętzne źóła cepła, czyl bak jest jakś efektów enegetycznych, któe mogłyby wpłynąć na ozkła tempeatuy) x
3 Ścanka jenowastwowa (neskończona ścanka płaska) Inteesuje nas tylko to co zeje sę pomęzy punktam (x = 0, = ) a (x =, = ) ozkła tempeatuy w ukłaze (w ścance) opsuje ównane Laplace'a: = 0 /y = 0 /z = 0 (pole jenowymaowe) ównane eukuje sę o ównana postac /x =0 a nawet, poneważ jest tu funkcją jenej zmennej: x { = (x)} to /x = 0 czyl /x(/x) Jest to (najpostsze z możlwych): ównane óżnczkowe zwyczajne zęu ugego Pzez poste całowane otzymujemy: = + ( - )x/ = + ( - )( - x/) lub = -( - )x/ = - ( - )( - x/)
4 Ścanka jenowastwowa (neskończona ścanka płaska) (x)= + ( - )x/ (x)= + ( - )( - x/) lub (x) = -( - )x/ (x)= - ( - )( - x/) Czyl pomęzy a x stneje zależność lnowa (tempeatua jest lnową funkcją współzęnej, lub naczej mówąc pole tempeatuowe ma chaakte lnowy)
5 Ścanka jenowastwowa (neskończona =0.m ścanka płaska) (x) = -( - )x/ x[0,] (x) = 0 7(x/0.) (x) = 0 70x x[0,0.]
6 wyznaczane welkośc ceplnych: Jeżel znamy watość współczynnka pzewonctwa ceplnego, to z pawa Fouea (q = - ga, tu q = - /x - pole jenowymaowe) otzymamy q = - ( - )/ lub naczej: q = ( - )/ Czyl w waunkach ustalonych la neskończonej ścank płaskej tak jest zwązek pomęzy gęstoścą stumena ceplnego q, a guboścą ścank tempeatuam po obu stonach ścank. Jeżel znana jest powezchna wymany cepła S to można znaleźć Q H - całkowty stumeń cepła pzechozącego pzez powezchnę S ozpatywanej ścank Q H = S( - )/ Natomast okeślając pzezał czasowy t, w któym zachoz wymana cepła, otzymujemy całkowtą lość wymenonego cepła Q Q = St( - )/
7 wyznaczane welkośc ceplnych: q = ( - )/ tu q = 0.8 7/0.=7 8=36W/m =0.m Q H = S( - )/=Sq tu Q H = 36W =0.8W/(mK) S=m
8
9 Pzypaek, gy współczynnk pzewozena cepła zależy o tempeatuy Co należy pzyjąć w ównanu za gy = ()???? Wychoz sę z pawa Fouea: q = - ga = - /x (tu) q = const, = () qx = - () całkując o (0, ) o (, ) otzymuje sę: jest to watość śena funkcj () w pzezale (, ) czyl q = ś ( - )/ to jest ostateczna foma tej ównośc. ( ) Okazuje sę, że zależność ta ma bazo wele zastosowań w óżnych ukłaach, a założene o takej ntepetacj jest słuszne la każej geomet ukłau.
10 = () cała stałe
11 = () gazy, cecze
12 b) ścanka welowastwowa n ścanek, każa ma gubość współczynnk pzewozena cepła... 3 n- n tempeatua na styku 3 n- n n- n n+
13 Dla każej pojeynczej ścank [q = / ( bezg bzeg )]: Czyl tu: q = / ( - + ) lub - + = q / n ównań - = q / - 3 = q / 3-4 = q 3 / 3... n- - n = q n- / n- n n+ = q n / n sumując je wszystke otzymujemy ostateczne n q n
14 n q czyl q n n n wpowaza sę pojęce opou ceplnego pzewozena: R = / /S n n ( qs) QH R S = Q H R - analog pawa Ohma R [K/W] Analogczne jak la pzypaku a) możemy znaleźć watość Q.
15 ścanka welowastwowa ozkła tempeatuy
16 c) Pzenkane cepła pzez ścankę neskończoną (jeno- lub welowastwową). Pzenkane pzewozene + obustonne wnkane jena lub wele ścanek A meum B meum A B
17 c) Pzenkane cepła pzez ścankę neskończoną (jeno- lub welowastwową) Nech: A > > > B Ponato zakłaa sę, że w ukłaze cepło ne jest pzenoszone na oze pomenowana. - o meum A o jenej stony ścank () - wnkane cepła, czyl pawo Newtona: q = A ( A - ) - pzez ścankę (pzewozene pzez ścankę): q - o ścank () o meum B wnkane cepła (pawo Newtona): q = B ( - B ) całkowty spaek tempeatuy A - B = : q
18 zenkane cepła pzez ścankę neskończoną (jeno- lub welowastwową) A - B = q(/ A + / + / B ) lub A - B = q(/ A + / + / B ) q A B A B q A B A B
19 zenkane cepła pzez ścankę neskończoną (jeno- lub welowastwową) zapsywane najczęścej w postac: q = k ( A - B ) lub k k A A B k - współczynnk pzenkana cepła z płynu A pzez ścankę - o płynu B (zapsane opoweno la ścank welowastwowej la ścank pojeynczej) B k - chaakteyzuje ntensywność pzepływu cepła z ośoka A o ośoka B pzez ozzelającą je ścankę; wymaem k jest [W/(m K)].
20 zenkane cepła pzez ścankę neskończoną (jeno- lub welowastwową) ypowe watośc wsp. pzenkana cepła k
21 Pzenkane cepła pzez ścankę neskończoną (jeno- lub welowastwową) ozkła tempeatuy
22 zenkane cepła pzez ścankę neskończoną (jeno- lub welowastwową) - opoy Poobne jak zefnowany jest opó pzewozena (R = / /S ) można zefnować opó wnkana cepła: R = /(S) poneważ (/ A + / + / B ) = /k S(/ A */S + / */s + / B */s) = /k S(R A + R + R B ) = /k R A + R + R B = /(ks) := R pzenkana chaakte połączena szeegowego Q H R pzenkana = A - B
23 Klka uwag o ustalonego pzewozena cepła pzez ścankę płaską
24 Watość lczbowa współczynnka pzenkana cepła uwaga Weźmy po uwagę najpostszy pzypaek pzenkana cepła k A Pytane bzm: jak sę ma watość lczbowa k w stosunku o watość lczbowej wsp. Czy a sę okeślć jenoznaczne elację pomęzy k a Co jest wększe a co mnejsze? B
25 /k = / A + / + / B /k > / A /k > / /k > / B nech A < B to oczywśce: /k > / A /k > / B /k > / Wnosek: czyl /k > / A k < A współczynnk pzenkana cepła jest zawsze mnejszy o mnejszego współczynnka wnkana cepła!!
26 pzenkane cepła pzez ścankę z uwzglęnenem pomenowana uwaga W zaganenach paktycznych często mamy o czynena ze złożonym uchem cepła. Może sę zazyć, że w stosunku o popzeno omawanego pzypaku tzn.: wnkane z płynu A o ścank, pzewozene pzez ścankę wnkane o ścank o płynu B, Mamy następującą moyfkację ukłau: Ruch cepła pomęzy ścanką a płynem obywa sę ne tylko na oze wnkana. Ruch ma chaakte bazej złożony obywa sę częścowo na oze wnkana a częścowo na oze pomenowana: A wnkane wnkane pomenowane pomenowane meum A meum B B
27 Dlatego stumeń cepła opowazonego o ścank () ozbja sę na wa człony: Q Hw = S( A - ) obejmujący wnkane (p. Newtona) obejmujący pomenowane (p. Stefana-Boltzmanna) S c Q A H A Analogczne stumeń cepła opowazonego o ścank (): Q Hw = S( - B ) obejmujący wnkane (p. Newtona) obejmujący pomenowane (p. Stefana-Boltzmanna) B B H S c Q
28 Jeną ze stosowanych w takm pzypaku meto postępowana jest załane następujące: efnuje sę tzw. zastępczy wspólczynnk uchu cepła pzez pomenowane : : c 0 A A S 00 Q S S A A H( A) wtey welkość stumena ceplnego pzenoszonego w wynku pomenowana aje sę zapsać w analogczny sposób jak wnkane cepła opsane p. Newtona. Mamy węc: Q Hw = S( A - ) Q H = S( A - )
29 czyl ównoczesny uch cepła pzez wnkane pomenowane aje sę opsać jako: q = ( + ) lub Q H = ( + )S poobne jak la pzewozena wnkana można zefnować opowene opoy ceplne, np.: opó pomenowana R =/( S) lub opó całkowty wnkana pomenowana: R S
30 Jeżel węc ukła jest okeślony w ten sposób, że mamy n ścanek pzewozących cepło o łącznym opoze R l = /S / ponato cepło jest opowazane o ścanek na oze pomenowana wnkana oaz obeane na oze pomenowana wnkana to ogólną zależność okeślającą gęstość stumena ceplnego można zapsać w postac: q A A B ( A, ) B (, B)
31 lub q = k( A B ) k A ( A, ) B (, B) gze k: jest współczynnkem pzenkana cepła z uwzglęnenem pomenowana.
32 Koncepcja opoów ceplnych mplkacje uwaga kolejna wpowaza sę pojęce opou ceplnego pzewozena: R = / /S = Q H R można zefnować opó wnkana cepła: R = /(S) = Q H R można weszce zefnować opó pzenkana cepła: R A + R + R B = /(ks) := R pzenkana Q H R pzenkana = A - B chaakte połączena szeegowego
33 Pzykła
34 Pzykła Szyby (szkło) powetze Okno zespolone
35 Pytane bzm czy poobne można analzować połączena ównoległe także stosować analoge z pawem Ohma???
36 Oczywśce tak!! 3
37 R, R o - opoy wnkana R 3 R opó pzewozena pzez elewację R R R R 4 R 6 R o R, R 3, R 4, R 5 opoy pzewozena pzez tynk zapawę pomęzy cegłam R 5 R 4 opó pzewozena pzez cegłę
38 o samo tochę naczej Lne (powezchne) aabatyczne
39 Oczywśce: Dla połączena szeegowego R total = S R Dla połączena ównoległego /R total = S /R
40 ścanka cylnyczna ustalone pzewozene cepła la moelu neskończonej ścank cylnycznej (ops matematyczny - ównane Laplace a) 0
41 wyma z jest neskończony (paktyczne z>>) ozchozene sę cepła następuje tylko w keunku. Cylne najlepej opsać we wspólzęnych walcowych, ma tu w ogólnym pzypaku następującą fomę: z 0 z Dlaczego tak?
42 Współzęne cylnyczne
43 0 0 0 z y x wypowazene 0 z
44 we wsp. katezjańskch pozostają x y: x y 0
45 Czyl wygonej tak nż w ukłaze współzęnych katezjańskch, gze x y z 0 bo (/z = 0 / = 0), czyl pozostaje zależność tylko o jenej zmennej 0 można to łatwo ozwązać, gyż: I alej 0 c const c c c czyl () = c ln + c c c stałe całkowana - chaakte logaytmczny zależnośc = ()
46 po uwzglęnenu waunków bzegowych [ =( ); =( )]: ( ) ln ( ) zależność logaytmczna ln Uwaga: Q H = - S / q=- / ~ / const gze: S ~ S=L Czyl Q H =qs=const L -wybana wysokość ścank cylnycznej
47 Wpowaza sę nową welkość; stumeń ceplny onesony o jenostk ługośc ścank cylnycznej Q H /L: Q H /L = - / Q H /L [W/m] ln ) ( ln ) ( ln ) ( ln ) ( L Q H Q H /L - w anych waunkach (zaana temp. na ścankach, zaane ozmay geometyczne) jest welkoścą stałą: Q H /L = const ln ) ( L Q H
48 Dla ukłau n-ścanek cylnycznych można po analogcznym ozumowanu jak la n-ścanek płaskch pzestawć welkość stumena ceplnego na jenostkę ługośc jako: n H L Q ln gze: = - n+ bo H L Q ln czyl H L Q ln n H L Q ln n n c R R R ln ln c H R L Q Q H /L
49 f) Pzenkane cepła pzez ścankę cylnyczną ( pzewozene + obustonne wnkane)
50 Nech A > > > B la samego pzewozena: Q H L ln la pocesu wnkana cepła o płynu A o ścank o ścank o płynu B zgone z pawem Newtona: Q H = S ( A - ) = L ( A - ) Q H = S ( - B ) = L ( - B ) Po opowench pzekształcenach (poobne jak la ścank płaskej): A - B = = Q H /L / [/( ) + /() ln( / ) + /( )] lub Q H /L = k L ( A - B )
51 Q H /L = k L ( A - B ) gze k L ln [W/(mK)] k L - lnowy współczynnk pzenkana cepła, chaakteyzuje ntensywność uchu cepła o jenego ośoka o ugego pzez ozzelającą te ośok ścankę cylnyczną. Sens fzyczny: lnowy współczynnk pzenkana cepła jest lczbowo ówny lośc cepła pzechozącego pzez ścankę o jenostkowej ługośc w jenostce czasu pzy jenostkowej óżncy tempeatu. Dla ścank welokotnej: k L n ln A A B B
52 Opeuje sę często owotnoścą k L czyl lnowym opoem ceplnym pzenkana cepła: R L = / k L ; R L [mk/w] /k L = /( ) +/()ln( / ) +/( ) R L = R L + R L + R L zachowany jest chaakte połączena szeegowego Q H /L = ( A - B ) /R L Q H /L Q H /L = k L ( A - B )
53 Opeuje sę często owotnoścą k L czyl lnowym opoem ceplnym pzenkana cepła: R L = / k L ; R L [mk/w] R L = R L + R L + R L /k L = /( ) +S /( )ln( + / ) +/( ) zachowany jest chaakte połączena szeegowego Q H /L = ( A - B ) /R L Q H /L = k L ( A - B )
54 B A A A B B A /k = /( ) +S /( )ln( + / ) +/( ) R L = R L + R L + R L
55 Uzupełnene : Zwykłe współczynnk pzenkana cepła Chcąc oneść wypowazone elacje o gęstośc stumena ceplnego q (q:= Q H /S) należy wybać wzglęem któej powezchn ścank cylnycznej lczone bęze q. q = Q H /( L) = k L / ( A - B ) q = Q H /( L) = k L / ( A - B ) q q ównana te można zapsać naczej q = k ( A - B ) q = k ( A - B ) gze: k = k L / k = k L / [W/(m K)]
56 Współczynnk k, k chaakteyzują pzenkane cepła pzy onesenu stumena ceplnego o jenostk powezchn (analogczne jak la ścank płaskej). k L = k = k gze: k, k k ln lub k A A n A B B ln k ln lub k B A A B n B ln
57 k ln lub k n A A ln A B B k ln lub k n B B ln A A B jeżel teaz gubość ścank cylna jest mała (gze = ( - )/), czyl / to po ozwnęcu funkcj ln / szeeg potęgowy ozucenu wyazów wyższych zęów otzymamy: ln / / - = / Postawając tak oblczoną watość o ównań na k, k (+ oatkowo / ): entyczna zależność jak la ścank płaskej. k k k
58 stumeń ceplny Q H : Q H = k L ( A - B ) pzyblżone ównane stosowane często w oblczenach paktycznych gy / < Wzglęny błą pocentowy w wyznacznu Q H ne pownen być wększy nż 4%. Błą ten mnmalzuje sę wybeając właścwą powezchnę jako oblczenową: >> = << = =( + )/ Jako oblczenową należy wybeać tę powezchnę, o stony któej watość współczynnka wnkana cepła jest mnejsza. UWAGA:bezpeczna watość <.
59 Uzupełnene Kytyczna śenca ścank cylnycznej Właścwe zolowane uocągów!!!
60 z z u w u z w w z w z w z u z w z u - tempeatua płynu wewnątz uocągu - tempeatua na zewnątz - współczynnk wnkana cepła wewnątz uocągu - współczynnk wnkana cepła na zewnątz uocągu - współczynnk pzewozena cepła uocągu - współczynnk pzewozena cepła zolacj - pomeń wewnętzny - pomeń zewnętzny (uocąg + zolacja) - pomeń uocągu nezazolowanego (zewnętzny uy)
61 Aby zolacja spełnała swą funkcję mus być z << u. Maą stat cepła w ukłaze jest tu stumeń cepła opowazanego na zewnątz (tu Q H /L). Q H / L ( w z ) u z ln ln w w u Można spóbować opowezeć na następujące pytane: key staty ceplne w ukłaze bęą maksymalne? w z u z z MAX stat MAX(Q H /L) MIN(manownk wyażena na stumeń ceplny) MIN(opó ceplny) u z MIN ln ln ww u w z u z z Można spawzć czy na watość tego wyażena ma wpływ gubość nałożonej zolacj? Różnczkując to wyażene wzglęem z pzyównując o zea: z 0 z z z z z z
62 welkość / taktowany jest jako paamet nazywany śencą kytyczną uocągu zazolowanego: k : = / Pzy tej watośc śency uocągu waz z zolacją (co fomalne wykazalśmy) występuje maksmum stat ceplnych w ukłaze. jeżel z = k = / Q H /L = MAX Należy stwezć jak sę ma ta welkość o śency uocągu nezolowanego tu ( u ). Jeżel u > k to każa (nawet mnmalna) gubość wastwy zolacj powouje obnżene stat ceplnych. Jeżel u < k (co sę czasem zaza pzy cenkch pzewoach) to pokyce uocągu wastwą zolacyjną początkowo zwększy staty ceplne.
63 stum eń ceplny k gubość zolacj początek efektu zolacyjnego
64 Jeżel u > k to każa (nawet mnmalna) gubość wastwy zolacj powouje obnżene stat ceplnych. Jeżel u < k (co sę czasem zaza pzy cenkch pzewoach) to pokyce uocągu wastwą zolacyjną początkowo zwększy staty ceplne.
65 Uzupełnene 3 Kolejność zolacj na ścance cylnycznej A B
66 A B B A
67 A B B A
68 A B B A
69 A B B A
70 Wnosek: jeżel zatem A B B A ułożene nekozystne w sense skutecznośc zolacj ułożene kozystne
71 Pzewozene cepła pzez ścankę sfeyczną Równane Laplace a: > = 0
72 Dla symet sfeycznej ównane ma postać: ) (sn sn sn ) ( gze, okeślają kąty: - pomęzy zutem pomena na płaszczyznę XY a osą X - pomęzy pomenem a osą Z ctg sn lub
73 tu bak zależnośc o kątów, czyl: 0 0 ) ( 0 ) ( - entyczny typ ównana jak la ścan. pł. (la loczynu ) ) ( c c ) ( ) ( Q B A H n B A H Q ) ( ) ( ścanka welokotna 0, 0
74 Q Q H H A la pzenkana cepła ( A B ) ( ) n ( A B ) ( ) n Można zefnować opowen współczynnk pzenkana cepła k sfe : Q H = k sfe ( A - B ) Możlwy jest efekt śency kytycznej. kytyczne =4/
75 ścanka płaska ścanka cylnyczna ścanka sfeyczna Pole temp. = c x + c = c ln + c = c + c / jeżel: ln = (x ) = -( - )x/ ( ) = (x ) ( ) ln welokotna q = ( - )/ Q H = S( - )/ Q = St( - )/ q n Q Q q Q H H L Q H L ( ) ln L( ) ln ( ) ln L( ) t ln n ln Q H Q q Q H H Q n ( ) ( ) ( ) ( ) t ( / / )
76 ścanka płaska ścanka cylnyczna ścanka sfeyczna Pole temp. = c x + c = c ln + c = c + c / pzenkane cepła Q H /L = k L ( A - B ) Q H = k sf ( A - B ) k L k sf ln ( / / ) k k k L A A n ln q = k ( A - B ) q = k ( A - B ) q = k ( A - B ) k L = k = k k ln A B k ln A B k k A A B n A A ln A BB n B B ln B B k sf A A n ( ) q = k ( A - B ) q = k ( A - B ) k sf = 4k = 4k B B
77 Opoy ceplne efekt ś. kytycznej ścanka płaska ścanka cylnyczna ścanka sfeyczna = Q H R = Q H /LR/ = Q H R/ bak k = / k = 4/
Wykład 15 Elektrostatyka
Wykład 5 Elektostatyka Obecne wadome są cztey fundamentalne oddzaływana: slne, elektomagnetyczne, słabe gawtacyjne. Slne słabe oddzaływana odgywają decydującą ole w budowe jąde atomowych cząstek elementanych.
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI - CD. Zjawisko indukcji elektromagnetycznej polega na powstawaniu prądu elektrycznego w
POL AGNTYCZN W PRÓŻNI - CD Indukcja elektomagnetyczna Zjawsko ndukcj elektomagnetycznej polega na powstawanu pądu elektycznego w zamknętym obwodze wskutek zmany stumena wektoa ndukcj magnetycznej. Np.
Bardziej szczegółowo16. Pole magnetyczne, indukcja. Wybór i opracowanie Marek Chmielewski
6. Poe magnetczne, nukcja Wbó opacowane Maek meewsk 6.. Znaeźć nukcje poa magnetcznego w oegłośc o neskończone ługego pzewonka wacowego o pomenu pzekoju popzecznego a w któm płne pą I. 6.. Wznaczć nukcję
Bardziej szczegółowoPRZENIKANIE PRZEZ ŚCIANKĘ PŁASKĄ JEDNOWARSTWOWĄ. 3. wnikanie ciepła od ścianki do ośrodka ogrzewanego
PRZENIKANIE W pzemyśle uch ciepła zachodzi ównocześnie dwoma lub tzema sposobami, najczęściej odbywa się pzez pzewodzenie i konwekcję. Mechanizm tanspotu ciepła łączący wymienione sposoby uchu ciepła nazywa
Bardziej szczegółowo1. SZCZEGÓLNE PRZYPADKI ŁUKÓW.
Olga Kopacz, Aam Łoygowski, Kzysztof Tymbe, ichał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsultacje naukowe: pof. hab. Jezy Rakowski Poznań /. SZCZEGÓLNE PRZYPADKI ŁUKÓW.. Łuk jenopzegubowy kołowy. Dla łuku jak
Bardziej szczegółowoInercjalne układy odniesienia
Inecjalne ukłay onesena I II zasaa ynamk Newtona są spełnone tylko w pewnej klase ukłaów onesena. Nazywamy je necjalnym ukłaam onesena. Kyteum ukłau necjalnego: I zasaa jeżel F 0, to a 0. Jeżel stneje
Bardziej szczegółowo3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa
3. Sła bezwładnośc występująca podczas uchu cała w układze obacającym sę sła Coolsa ω ω ω v a co wdz obsewato w układze necjalnym co wdz obsewato w układze nenecjalnym tajemncze pzyspeszene: to właśne
Bardziej szczegółowo17.2. Jednakowe oporniki o oporach R każdy połączono jak na rysunku. Oblicz opór zastępczy układu między punktami A i B oraz B i C.
7. uch łaunku w polu elekomagneycznym. Pą elekyczny Wybó opacowane Maek hmelewk 7.. Z alumnowego pęa o pzekoju popzecznym S wykonano zamknęy peśceń o pomenu. Ten peśceń wuje z pękoścą kąową wokół o pzechozącej
Bardziej szczegółowoZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II
Bardziej szczegółowoFizyka 7. Janusz Andrzejewski
Fzyka 7 Janusz Andzejewsk Poblem: Dlaczego begacze na stadone muszą statować z óżnych mejsc wbegu na 400m? Janusz Andzejewsk Ruch obotowy Cało sztywne Cało, któe obaca sę w tak sposób, że wszystke jego
Bardziej szczegółowoWarunek równowagi bryły sztywnej: Znikanie sumy sił przyłożonych i sumy momentów sił przyłożonych.
Warunek równowag bryły sztywnej: Znkane suy sł przyłożonych suy oentów sł przyłożonych. r Precesja koła rowerowego L J Oznaczena na poprzench wykłaach L L L L g L t M M F L t F Częstość precesj: Ω ϕ t
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Pocesów Konstukcj Inżyneskch Ruch obotowy Keunek Wyóżnony pzez PKA 1 Ruch jednostajny po okęgu Ruch cząstk nazywamy uchem jednostajnym po okęgu jeśl pousza sę ona po okęgu lub kołowym łuku z pędkoścą
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyki Stosowanej
Fzyka dla Infomatyk Stosowanej Jacek Golak Semest zmowy 08/09 Wykład n 9 Na popzednm wykładze zaczęlśmy zajmować sę elektostatyką. Do tej poy mówlśmy w zasadze o ładunkach w póżn! Najważnejsze elementy
Bardziej szczegółowoObroty. dθ, cząstka W Y K Ł A D VIII. Prędkość kątowa i przyspieszenie kątowe.
Wykład z fzyk, Pot Posmykewcz 84 W Y K Ł A D VIII Oboty. Ruch obotowy jest wszędze wokół nas; od atomów do galaktyk. Zema obaca sę wokół własnej os. Koła, pzekładne, slnk, śmgła, CD, łyŝwaka wykonująca
Bardziej szczegółowoFizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów
Fzyka, technologa oaz modelowane wzostu kyształów Stansław Kukowsk Mchał Leszczyńsk Instytut Wysokch Cśneń PAN 01-14 Waszawa, ul Sokołowska 9/37 tel: 88 80 44 e-mal: stach@unpess.waw.pl, mke@unpess.waw.pl
Bardziej szczegółowoEnergia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)
1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej
Bardziej szczegółowoSiły centralne, grawitacja (I)
Pojęcia Gawitacja postawowe (I) i histoia Siły centalne, gawitacja (I) Enegia potencjalna E p B A E p ( ) E p A W ( ) F W ( A B) B A F Pawo gawitacji (siła gawitacji) - Newton 665 M N k F G G 6.6700 F,
Bardziej szczegółowoKondensatory. Definicja pojemności przewodnika: C = q V. stosunek!adunku wprowadzonego na przewodnik do wytworzonego potencja!u.
Kondensatoy Defncja pojemnośc pzewodnka: stosunek!adunku wpowadzonego na pzewodnk do wytwozonego potencja!u. -6 - Jednostka: faad, F, µ F F, pf F Kondensato: uk!ad co najmnej dwóch pzewodnków, pzedzelonych
Bardziej szczegółowoAnaliza termodynamiczna ożebrowanego wymiennika ciepła z nierównomiernym dopływem czynników
Instytut Technk Ceplnej Poltechnk Śląskej Analza temodynamczna ożebowanego wymennka cepła z neównomenym dopływem czynnków mg nż. Robet Pątek pomoto: pof. Jan Składzeń Plan pezentacj Wstęp Cel, teza zakes
Bardziej szczegółowoV. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA
46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..
Bardziej szczegółowoMETODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO. Termokinetyka
METODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO Termoknetyka Matematyczny ops ruchu cepła (1) Zasada zachowana energ W a Cepło akumulowane, [J] P we Moc wejścowa, [W] P wy Moc wyjścowa, [W] t przedzał czasu, [s] V q S(V)
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowoArytmetyka finansowa Wykład z dnia 30.04.2013
Arytmetyka fnansowa Wykła z na 30042013 Wesław Krakowak W tym rozzale bęzemy baać wartość aktualną rent pewnych, W szczególnośc, wartość obecną renty, a równeż wartość końcową Do wartośc końcowej renty
Bardziej szczegółowo4. Prąd stały Prąd i prawo Ohma. C s. i = i = t. i S. j = V u prędkość unoszenia ładunków. r r
4. Pąd sały. 4.. Pąd pawo Ohma. l U - + u u pędkość unoszena ładunków S j o ds gdze j jes gęsoścą pądu: j S j S A s A m W pzewodnku o objęośc S l znajduje sę ładunek n e S l m lczbą elekonów w jednosce
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoIndukcja elektromagnetyczna Indukcyjność Drgania w obwodach elektrycznych
ndukcja eektomagnetyczna ndukcyjność Dgana w obwodach eektycznych Pawo ndukcj eektomagnetycznej Faadaya > d zewnętzne poe magnetyczne skeowane za płaszczyznę ysunku o watośc osnącej w funkcj czasu. ds
Bardziej szczegółowoMATERIAŁY POMOCNICZE DO WYKŁADU Z BIO- i HYDROAKUSTYKI 3a. Równanie zasięgu w echolokacji ultradźwiękowej
MAEAŁY OMOCCZE DO WYKŁADU Z BO- HYDOAKUSYK 3a. ównane zasęgu w echlkacj ultaźwękwej S. Zasęg systemy hylkacyjneg (efncja) Zasęg: ległść, wyżej któej zm sygnału użyteczneg jest zbyt mały, aby bnk mógł g
Bardziej szczegółowoMETODA CIASNEGO (silnego) WIĄZANIA (TB)
MEODA CIASEGO silnego WIĄZAIA B W FE elektony taktujemy jak swobone, tylko zabuzone słabym peioycznym potencjałem; latego FE jest obym moelem metalu w B uważamy, że elektony są silnie związane z maciezystymi
Bardziej szczegółowoTemat 13. Rozszerzalność cieplna i przewodnictwo cieplne ciał stałych.
Temat 13. Rozszerzalność ceplna przewodnctwo ceplne cał stałych. W temace 8 wykazalśmy przy wykorzystanu warunków brzegowych orna-karmana, że wyraz lnowy w rozwnęcu energ potencjalnej w szereg potęgowy
Bardziej szczegółowoPokazać, że wyżej zdefiniowana struktura algebraiczna jest przestrzenią wektorową nad ciałem
Zestaw zadań : Przestrzene wektorowe. () Wykazać, że V = C ze zwykłym dodawanem jako dodawanem wektorów operacją mnożena przez skalar : C C C, (z, v) z v := z v jest przestrzeną lnową nad całem lczb zespolonych
Bardziej szczegółowoι umieszczono ladunek q < 0, który może sie ι swobodnie poruszać. Czy środek okregu ι jest dla tego ladunku po lożeniem równowagi trwa lej?
ozwiazania zadań z zestawu n 7 Zadanie Okag o pomieniu jest na ladowany ze sta l a gestości a liniowa λ > 0 W śodku okegu umieszczono ladunek q < 0, któy może sie swobodnie pouszać Czy śodek okegu jest
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowo3b. ELEKTROSTATYKA. r r. 4πε. 3.4 Podstawowe pojęcia. kqq0 E =
3b. LKTROTATYKA 3.4 Postawowe pojęcia Zasaa zachowania łaunku umayczny łaunek ukłau elektycznie izolowanego jest stały. Pawo Coulomba - siła oziaływania elektostatycznego 4 1 18 F C A s ˆ gzie : k 8,85*1
Bardziej szczegółowo[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE
LKTYCZNOŚĆ Pole elektcne Lne sł pola elektcnego Pawo Gaussa Dpol elektcn Pole elektcne w delektkach Pawo Gaussa w delektkach Polaacja elektcna Potencjał pola elektcnego Bewowość pola elektcnego óŝnckowa
Bardziej szczegółowoWspółczynnik przenikania ciepła U v. 4.00
Współczynnk przenkana cepła U v. 4.00 1 WYMAGANIA Maksymalne wartośc współczynnków przenkana cepła U dla ścan, stropów, stropodachów, oken drzw balkonowych podano w załącznku do Rozporządzena Mnstra Infrastruktury
Bardziej szczegółowoPraca i energia. x jest. x i W Y K Ł A D 5. 6-1 Praca i energia kinetyczna. Ruch jednowymiarowy pod działaniem stałych sił.
ykład z fzyk. Pot Pomykewcz 40 Y K Ł A D 5 Pa enega. Pa enega odgywają waŝną olę zaówno w fzyce jak w codzennym Ŝycu. fzyce ła wykonuje konketną pacę, jeŝel dzała ona na pzedmot ma kładową wzdłuŝ pzemezczena
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 7
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Wykład 7 1 1. Zmenne cągłe a zmenne dyskretne 2. Interpretacja parametrów przy zmennych dyskretnych 1. Zmenne cągłe a zmenne dyskretne 2. Interpretacja parametrów przy
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZENIA
NSTRKJA DO ĆWZENA Temat: Rezonans w obwodach elektycznych el ćwiczenia elem ćwiczenia jest doświadczalne spawdzenie podstawowych właściwości szeegowych i ównoległych ezonansowych obwodów elektycznych.
Bardziej szczegółowoI. Elementy analizy matematycznej
WSTAWKA MATEMATYCZNA I. Elementy analzy matematycznej Pochodna funkcj f(x) Pochodna funkcj podaje nam prędkość zman funkcj: df f (x + x) f (x) f '(x) = = lm x 0 (1) dx x Pochodna funkcj podaje nam zarazem
Bardziej szczegółowoZaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Układy równań liniowych
Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analza zagadneń różnczkowych 1. Układy równań lnowych P. F. Góra http://th-www.f.uj.edu.pl/zfs/gora/ semestr letn 2006/07 Podstawowe fakty Równane Ax = b, x,
Bardziej szczegółowoWykład Turbina parowa kondensacyjna
Wykład 9 Maszyny ceplne turbna parowa Entropa Równane Claususa-Clapeyrona granca równowag az Dośwadczena W. Domnk Wydzał Fzyk UW ermodynamka 08/09 /5 urbna parowa kondensacyjna W. Domnk Wydzał Fzyk UW
Bardziej szczegółowoKrystyna Gronostaj Maria Nowotny-Różańska Katedra Chemii i Fizyki, FIZYKA Uniwersytet Rolniczy do użytku wewnętrznego ĆWICZENIE 4
Kystyna Gonostaj Maia Nowotny-Różańska Katea Cheii i Fizyki, FIZYKA Uniwesytet Rolniczy o użytku wewnętznego ĆWICZENIE 4 WYZNACZANIE GĘSTOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY PRZY POMOCY PIKNOMETRU Kaków, 2004-2012
Bardziej szczegółowoZestaw zadań 4: Przestrzenie wektorowe i podprzestrzenie. Liniowa niezależność. Sumy i sumy proste podprzestrzeni.
Zestaw zadań : Przestrzene wektorowe podprzestrzene. Lnowa nezależność. Sumy sumy proste podprzestrzen. () Wykazać, że V = C ze zwykłym dodawanem jako dodawanem wektorów operacją mnożena przez skalar :
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 6
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Wykład 6 1 1. Zastosowane modelu potęgowego Przekształcene Boxa-Coxa 2. Zmenne cągłe za zmenne dyskretne 3. Interpretacja parametrów przy zmennych dyskretnych 1. Zastosowane
Bardziej szczegółowo; -1 x 1 spełnia powyższe warunki. Ale
Funkcje uwkłane Przkła.ozważm równane np. nech. Ptane Cz la owolneo [ ] stneje tak że? Nech. Wówczas unkcja - spełna powższe warunk. Ale spełna je także unkcja [ ] Q. Dokłaając warunek cąłośc unkcj [ ]
Bardziej szczegółowoKinematyka odwrotna:
Kinematka owotna: ozwiązanie zaania kinematki owotnej owaza ię o wznazenia maiez zekztałenia H otai H E Wznazenie tej maiez olega na znalezieni jenego bąź wztkih ozwiązań ównania: T T n n q... q gzie q...
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH
ĆWZENE 3 EZONANS W OBWODAH EEKTYZNYH el ćwiczenia: spawdzenie podstawowych właściwości szeegowego i ównoległego obwodu ezonansowego pzy wymuszeniu napięciem sinusoidalnym, zbadanie wpływu paametów obwodu
Bardziej szczegółowoWykład 15. Reinhard Kulessa 1
Wykład 5 9.8 Najpostsze obwody elektyczne A. Dzielnik napięcia. B. Mostek Wheatstone a C. Kompensacyjna metoda pomiau siły elektomotoycznej D. Posty układ C. Pąd elektyczny w cieczach. Dysocjacja elektolityczna.
Bardziej szczegółowoKURS STATYSTYKA. Lekcja 6 Regresja i linie regresji ZADANIE DOMOWE. www.etrapez.pl Strona 1
KURS STATYSTYKA Lekcja 6 Regresja lne regresj ZADANIE DOMOWE www.etrapez.pl Strona 1 Część 1: TEST Zaznacz poprawną odpowedź (tylko jedna jest prawdzwa). Pytane 1 Funkcja regresj I rodzaju cechy Y zależnej
Bardziej szczegółowo; -1 x 1 spełnia powyższe warunki. Ale
AIB-Inormatka-Wkła - r Aam Ćmel cmel@.ah.eu.pl Funkcje uwkłane Przkła.ozważm równane np. nech. Ptane Cz la owolneo [] stneje tak że? Nech. Wówczas unkcja - spełna powższe warunk. Ale [ ] Q spełna je także
Bardziej szczegółowonależą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło
07 0 Opacował: mg inż. Macin Wieczoek www.mawie.net.pl. Elementy ezystancyjne. należą do gupy odbioników enegii elektycznej idealne elementy ezystancyjne pzekształcają enegię pądu elektycznego w ciepło.
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ELEKTRONIKI
LABOATOIUM ELEKTONIKI ĆWICENIE 2 DIODY STABILIACYJNE K A T E D A S Y S T E M Ó W M I K O E L E K T O N I C N Y C H 21 CEL ĆWICENIA Celem ćwiczenia jest paktyczne zapoznanie się z chaakteystykami statycznymi
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowoNatalia Nehrebecka. Zajęcia 4
St ł Cchock Stansław C h k Natala Nehrebecka Zajęca 4 1. Interpretacja parametrów przy zmennych zerojedynkowych Zmenne 0 1 Interpretacja przy zmennej 0 1 w modelu lnowym względem zmennych objaśnających
Bardziej szczegółowoRozdział V WARSTWOWY MODEL ZNISZCZENIA POWŁOK W CZASIE PRZEMIANY WODA-LÓD. Wprowadzenie
6 Rozdział WARSTWOWY MODL ZNISZCZNIA POWŁOK W CZASI PRZMIANY WODA-LÓD Wpowadzenie Występujące po latach eksploatacji zniszczenia zewnętznych powłok i tynków budowli zabytkowych posiadają często typowo
Bardziej szczegółowoIV OGÓLNOPOLSKI KONKURS Z FIZYKI Fizyka się liczy część 2 ZADANIA 29 lutego 2012r.
V OGÓLNOPOLSK KONKS Z FZYK Fizyka się liczy część ZADANA 9 lutego 0.. Dwie planety obiegają Słooce po, w pzybliżeniu, kołowych obitach o pomieniach 50 0 km (Ziemia) i 080 km (Wenus). Znaleź stosunek ich
Bardziej szczegółowof(x, y) = arctg x y. f(u) = arctg(u), u(x, y) = x y. x = 1 1 y = y y = 1 1 +
Różnczkowalność pocodne Ćwczene. Znaleźć pocodne cz astkowe funkcj f(x, y) = arctg x y. Rozw azane: Wdać, że funkcj f można napsać jako f(u(x, y)) gdze f(u) = arctg(u), u(x, y) = x y. Korzystaj ac z reg
Bardziej szczegółowoPłyny nienewtonowskie i zjawisko tiksotropii
Płyny nenewtonowske zjawsko tksotrop ) Krzywa newtonowska, lnowa proporcjonalność pomędzy szybkoścą ścnana a naprężenem 2) Płyny zagęszczane ścnanem, naprężene wzrasta bardzej nż proporcjonalne do wzrostu
Bardziej szczegółowoFizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów
Fzyka, technologa oaz modelowane wzostu kyształów Stansław Kukowsk Mchał Leszczyńsk Instytut Wysokch Cśneń PAN 0-4 Waszawa, ul Sokołowska 9/37 tel: 88 80 44 e-mal: stach@unpess.waw.pl, mke@unpess.waw.pl
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki Natalia Nehrebecka. Zajęcia 4
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Zajęca 4 1. Interpretacja parametrów przy zmennych zerojedynkowych Zmenne 0-1 Interpretacja przy zmennej 0 1 w modelu lnowym względem zmennych objaśnających Interpretacja
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI Prowadzący: dr Krzysztof Polko Defncja momentu bezwładnośc Momentem bezwładnośc punktu materalnego względem płaszczyzny, os lub beguna nazywamy loczyn masy punktu
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowoProces narodzin i śmierci
Proces narodzn śmerc Jeżel w ewnej oulacj nowe osobnk ojawają sę w sosób losowy, rzy czym gęstość zdarzeń na jednostkę czasu jest stała w czase wynos λ, oraz lczba osobnków n, które ojawły sę od chwl do
Bardziej szczegółowor i m r Fwyp R CM Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej
Dynamka ruchu obrotowego bryły sztywnej Bryła sztywna - zbór punktów materalnych (neskończene welu), których wzajemne położene ne zmena sę po wpływem załających sł F wyp R C O r m R F wyp C Śroek masy
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 6
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Wykład 6 1 1. Zastosowane modelu potęgowego Model potęgowy Przekształcene Boxa-Coxa 2. Zmenne cągłe za zmenne dyskretne 3. Interpretacja parametrów przy zmennych dyskretnych
Bardziej szczegółowo23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2
Włodzimiez Wolczyński 23 PĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2 zadanie 1 Tzy jednakowe oponiki, każdy o opoze =30 Ω i opó =60 Ω połączono ze źódłem pądu o napięciu 15 V, jak na ysunku obok. O ile zwiększy się natężenie pądu
Bardziej szczegółowoSystemy Just-in-time. Sterowanie produkcją
Systemy Just-n-tme Sterowane proukcją MRP MRP II Just n tme OPT 1 Sterowane proukcją MRP MRP II Just n tme OPT Koszty opóźneń Kary umowne Utrata zamówena Utrata klenta Utrata t reputacj 2 Problemy z zapasam
Bardziej szczegółowoW praktyce często zdarza się, że wyniki obu prób możemy traktować jako. wyniki pomiarów na tym samym elemencie populacji np.
Wykład 7 Uwaga: W praktyce często zdarza sę, że wynk obu prób możemy traktować jako wynk pomarów na tym samym elemence populacj np. wynk x przed wynk y po operacj dla tego samego osobnka. Należy wówczas
Bardziej szczegółowoZaawansowane metody numeryczne
Wykład 9. jej modyfkacje. Oznaczena Będzemy rozpatrywać zagadnene rozwązana następującego układu n równań lnowych z n newadomym x 1... x n : a 11 x 1 + a 12 x 2 +... + a 1n x n = b 1 a 21 x 1 + a 22 x
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 6
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Wykład 6 1 1. Interpretacja parametrów przy zmennych objaśnających cągłych Semelastyczność 2. Zastosowane modelu potęgowego Model potęgowy 3. Zmenne cągłe za zmenne dyskretne
Bardziej szczegółowo14. Pole elektryczne, kondensatory, przewodniki i dielektryki. Wybór i opracowanie zadań 14.1. 14.53.: Andrzej Kuczkowski.
III Elektycność i magnetym 4. Pole elektycne, konensatoy, pewoniki i ielektyki. Wybó i opacowanie aań 4.. 4.5.: Anej Kuckowski. 4.. Dwie niewielkie, pewoące kulki o masach ównych opowienio m i m nałaowane
Bardziej szczegółowo2 PRAKTYCZNA REALIZACJA PRZEMIANY ADIABATYCZNEJ. 2.1 Wprowadzenie
RAKTYCZNA REALIZACJA RZEMIANY ADIABATYCZNEJ. Wprowadzene rzeana jest adabatyczna, jeśl dla każdych dwóch stanów l, leżących na tej przeane Q - 0. Z tej defncj wynka, że aby zrealzować wyżej wyenony proces,
Bardziej szczegółowoMetoda odbić zwierciadlanych
Metoa obić zwiecialanych Pzypuśćmy, że łaunek punktowy (Rys ) umieszczony jest w oległości o nieskończonej powiezchni pzewozącej, umiejscowionej na płaszczyźnie X0Y Piewsze pytanie, jakie o azu się nasuwa
Bardziej szczegółowoEgzamin poprawkowy z Analizy II 11 września 2013
Egzamn poprawkowy z nalzy II 11 wrześna 13 Uwag organzacyjne: każde zadane rozwązujemy na osobnej kartce Każde zadane należy podpsać menem nazwskem własnym oraz prowadzącego ćwczena Na wszelk wypadek prosmy
Bardziej szczegółowoROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI.
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład VII ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI. 7. Pzepływ pzez goblę z uwzględnieniem zasilania wodami infiltacyjnymi.
Bardziej szczegółowoWykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.
Wykład 9 7. Pojemność elektyczna 7. Pole nieskończonej naładowanej wastwy z σ σładunek powiezchniowy S y ds x S ds 8 maca 3 Reinhad Kulessa Natężenie pola elektycznego pochodzące od nieskończonej naładowanej
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoDobór zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometrycznego
Dobó zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometycznego Wstępnym zadaniem pzy budowie modelu ekonometycznego jest okeślenie zmiennych objaśniających. Kyteium wybou powinna być meytoyczna znajomość
Bardziej szczegółowomechanika analityczna 1
mechnk nlyczn neelywsyczn.d.nu, E.M.fszyc Kók kus fzyk eoeycznej ve-8.06.07 współzęne uogólnone punk melny... weko wozący: pękość: ę pzyspeszene: lczb sopn swoboy: v v v f v v współzęne uogólnone: (,,...
Bardziej szczegółowoSpis treści I. Ilościowe określenia składu roztworów strona II. Obliczenia podczas sporządzania roztworów
Sps teśc I. Iloścowe okeślena składu oztwoów stona Ułaek wagowy (asowy ocent wagowy (asowy ocent objętoścowy Ułaek olowy 3 ocent olowy 3 Stężene olowe 3 Stężene pocentowe 3 Stężene noalne 4 Stężene olane
Bardziej szczegółowoAnaliza danych. Analiza danych wielowymiarowych. Regresja liniowa. Dyskryminacja liniowa. PARA ZMIENNYCH LOSOWYCH
Analza danych Analza danych welowymarowych. Regresja lnowa. Dyskrymnacja lnowa. Jakub Wróblewsk jakubw@pjwstk.edu.pl http://zajeca.jakubw.pl/ PARA ZMIENNYCH LOSOWYCH Parę zmennych losowych X, Y możemy
Bardziej szczegółowoEFEKTYWNA STOPA PROCENTOWA O RÓWNOWAŻNA STPOPA PROCENTOWA
EFEKTYWNA STOPA PROCENTOWA O RÓWNOWAŻNA STPOPA PROCENTOWA Nekedy zachodz koneczność zany okesu kapt. z ównoczesny zachowane efektów opocentowane. Dzeje sę tak w nektóych zagadnenach ateatyk fnansowej np.
Bardziej szczegółowoElementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)
J. Szanty Wykład n 4 Pzepływy potencjalne Aby wytwozyć w pzepływie potencjalnym siły hydodynamiczne na opływanych ciałach konieczne jest zyskanie pzepływ asymetycznego.jest to możliwe pzy wykozystani kolejnego
Bardziej szczegółowoZastosowanie Robotyki w Przemyśle
Zastosowane Robotyk w Przemyśle Dr nż. Tomasz Buratowsk Wyzał nżyner Mechancznej Robotyk Katera Robotyk Mechatronk WPROWADZENIE Robotyka jest zezną nauk, która łączy różne traycyjne gałęze nauk techncznych.
Bardziej szczegółowoPole temperatury - niestacjonarne (temperatura zależy od położenia elementu ciała oraz czasu) (1.1) (1.2a)
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowoTECHNIKI INFORMATYCZNE W ODLEWNICTWIE
ECHNIKI INFORMAYCZNE W ODLEWNICWIE Janusz LELIO Paweł ŻAK Michał SZUCKI Faculty of Foundy Engineeing Depatment of Foundy Pocesses Engineeing AGH Univesity of Science and echnology Kakow Data ostatniej
Bardziej szczegółowo29 Rozpraszanie na potencjale sferycznie symetrycznym - fale kuliste
9 Rozpaszanie na potencjae sfeycznie symetycznym - fae kuiste W ozdziae tym zajmiemy się ozpaszaniem na potencjae sfeycznie symettycznym V ). Da uchu o dodatniej enegii E = k /m adiane ównanie Schödingea
Bardziej szczegółowo5. Pochodna funkcji. lim. x c x c. (x c) = lim. g(c + h) g(c) = lim
5. Pocodna funkcj Defncja 5.1 Nec f: (a, b) R nec c (a, b). Jeśl stneje granca lm x c x c to nazywamy ją pocodną funkcj f w punkce c oznaczamy symbolem f (c) Twerdzene 5.1 Jeśl funkcja f: (a, b) R ma pocodną
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoRyszard Goleman. Szybkoobrotowe hybrydowe silniki indukcyjne zasilane bezpośrednio z sieci 50 Hz
Ryza Goleman Szybkoobotowe hybyowe lnk nukcyjne zalane bezpośeno z ec 5 Hz ubln 13 Szybkoobotowe hybyowe lnk nukcyjne zalane bezpośeno z ec 5 Hz Monogafe Poltechnka ubelka Poltechnka ubelka Wyzał Elektotechnk
Bardziej szczegółowo= σ σ. 5. CML Capital Market Line, Rynkowa Linia Kapitału
5 CML Catal Market Lne, ynkowa Lna Katału Zbór ortolo o nalny odchylenu standardowy zbór eektywny ozważy ortolo złożone ze wszystkch aktywów stnejących na rynku Załóży, że jest ch N A * P H P Q P 3 * B
Bardziej szczegółowo9 K A TEDRA FIZYKI STOSOWANEJ P R A C O W N I A F I Z Y K I
9 K A TEDRA FIZYKI STOSOWANEJ P R A C O W N I A F I Z Y K I Ćw. 9. Spawdzene dugej zasady dynamk uchu obotowego Wpowadzene Pzez byłę sztywną ozumemy cało, któe pod wpływem dzałana sł ne zmena swego kształtu,
Bardziej szczegółowoWyk lad 3 Grupy cykliczne
Wyk la 3 Grupy cykliczne Definicja 3.1. Niech a bezie elementem grupy (G,, e). Jeżeli istnieje liczba naturalna k taka, że a k = e, to najmniejsza taka liczbe naturalna k nazywamy rzeem elementu a. W przeciwnym
Bardziej szczegółowo5. Maszyna Turinga. q 1 Q. Konfiguracja: (q,α β) q stan αβ niepusta część taśmy wskazanie położenia głowicy
5. Maszyna Turnga = T Q skończony zór stanów q 0 stan początkowy F zór stanów końcowych Γ skończony zór symol taśmy T Γ alfaet wejścowy T Γ symol pusty (lank) δ: Q Γ! 2 Q Γ {L,R} funkcja
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.
RUCH OBROTOWY Można opsać ruch obrotowy ze stałym przyspeszenem ε poprzez analogę do ruchu postępowego jednostajne zmennego. Ruch postępowy a const. v v at s s v t at Ruch obrotowy const. t t t Dla ruchu
Bardziej szczegółowoUwagi: LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Ćwiczenie nr 16 MECHANIKA PĘKANIA. ZNORMALIZOWANY POMIAR ODPORNOŚCI MATERIAŁÓW NA PĘKANIE.
POLITECHNIKA KRAKOWSKA WYDZIAŁ MECHANZNY INSTYTUT MECHANIKI STOSOWANEJ Zakład Mechaniki Doświadczalnej i Biomechaniki Imię i nazwisko: N gupy: Zespół: Ocena: Uwagi: Rok ak.: Data ćwicz.: Podpis: LABORATORIUM
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowo5.1 Połączenia gwintowe
5.0 Połączenia Połączenia służą o pzenoszenia obciążeń mięzy elementami konstukcyjnymi uniemożliwiając ich wzajemne pzemieszczenia. POŁĄCZENIA NIEROZŁĄCZNE ROZŁĄCZNE PLASTYCZNE - nitowe - zawijane - zaginane
Bardziej szczegółowo