Fizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów
|
|
- Seweryn Małek
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Fzyka, technologa oaz modelowane wzostu kyształów Stansław Kukowsk Mchał Leszczyńsk Instytut Wysokch Cśneń PAN 0-4 Waszawa, ul Sokołowska 9/37 tel: e-mal: Zbgnew Żytkewcz Instytut Fzyk PAN Waszawa, Al. Lotnków 3/46 E-mal: Wykład godz./tydzeń pątek Intedyscyplnane Centum Modelowana UW Budynek Wydzału Geolog UW sala
2 Modelowane pocesów wzostu obaz mako Stansław Kukowsk Modelowane pocesów wzostu dwa obazy Modelowane - metody Modelowane - zagadnena pocesy fzyczne
3 Modelowane pocesów wzostu zagadnena Modelowane w skal makoskopowe - obazowane pocesów tanspotu podczas wzostu kyształów (masy, eneg pędu) - wyznaczane napężeń w stuktuach neednoodnych - wyznaczane własnośc elektycznych układów elektoncznych - wyznaczane własnośc optycznych układów elektoncznych Modelowane w skal atomowe - wyznaczane stuktuy mofolog kyształów - wyznaczane chaakteystycznych własnośc enegetycznych dla stanów ównowagowych - wyznaczane chaakteystycznych własnośc enegetycznych dla pocesów knetycznych
4 Modelowane pocesów wzostu metody Modelowane w skal makoskopowe - metoda skończone óżncy - metoda skończone obętośc - metoda elementu skończonego Modelowane w skal atomowe - metoda Monte Calo - metoda dynamk molekulane - metody ab nto - DFT
5 ρ (, t) C v Pawa zachowana cecz ścślwa v t (, t) ( ρ,t) ρ(, t) [ ρ(, t) t [ T(, t) t dv [ ρ(, t) v(, t) = 0 ( v(, t) ) v(, t) = p(, t) µ v(, t) ρ(, t) f (, t) ( v(, t) ) T(, t) = dv( κ T(, t) ) ε 6 zmennych: 3 składowe pędkośc, gęstość cśnene, tempeatua 5 ównań uchu ównane stanu ( ρ,t) 0 p = p =
6 v ρo t C (, t) v Pawa zachowana cecz neścślwa ( ρ,t) o ρ o [ T(, t) t dv = [ v(, t) 0 ( v(, t) ) v(, t) = p(, t) µ v(, t) ρ β ( T T ) f (, t) ( v(, t) ) T(, t) = dv( κ T(, t) ) ε o T o 5 zmennych: 3 składowe pędkośc, cśnene, tempeatua 5 ównań uchu Równane dodatkowe: ρ = ρ o
7 Waunk bzegowe - pędkość Powezchne cał stałych bez kystalzac eakc chemcznych powezchna matealna - (bak poślzgu) : v = (, t) 0 Powezchne cał stałych kystalzaca (powezchna nematealna) oaz bak poślzgu: v (, t) t(, t) = 0 ρl(, t) v(, t) c,l(, t) D,l c,l(, t) n = ρ, t u, t c, t D c, t s [ (, t) [ n(, t) ( ) ( ) ( ) ( ),s,l,s t n t n, t (, t) ( ) - wekto styczny do powezchn - wekto nomalny do powezchn
8 Waunk bzegowe - tempeatua Powezchne cał stałych doskonały kontakt ceplny : T l (, t) = T (, t) s Powezchne cał stałych kystalzaca (powezchna nematealna): [ Cv,l( ρl,t) ρl(, t) vl(, t) Cv,s ( ρs,t) ρs(, t) vs(, t) n(, t) = [ κ T (, t) κ T (, t) ρ (, t) u(, t) H n(, t) Q l l H - cepło kystalzac s s s Q cepło wydzelane pzez pomenowane
9 Waunk bzegowe kategoe matematyczne Waunek Dchleta ϕ Waunek Neumanna l ϕ (, t) = ϕ (, t) s (, t) n(, t) = f (, t) s Waunek meszany F [ ϕ(, t) n(, t) G[ ϕ(, t) = f (, t) s
10 Waunk bzegowe ntepetaca fzyczna Waunek Dchleta tempeatua, koncentaca: założene o ównowadze lokalne z nna fazą. T, t = T, t C, t = C, t l ( ) ( ) s Waunek Neumanna ustalone pzepływy, np. szybkość kystalzac, ozpuszczana D C (, t) n(, t) = R(, t) ( ) ( ) Waunek Dchleta składowa styczna pędkośc znka v l, t t, t = ( ) ( ) 0 Waunek meszany szybkość kystalzac w funkc pzesycena l s D C C C eq (, t) n(, t) = kσ = k Ceq
11 Metody ozwązywana ównań uchu technk pzyblżana Typowe ównane zachowana ( ρ) ( ρv ) t = Γ q Zastąpene pola skalanego ego epezentaca w węzłach satk Nazucene odpowednch waunków bzegowych Repezentaca otzymanego wynku apoksymaca pzez funkce, np. funkce skleane (splne functons)
12 Geneaca sec pepocessng Rodzae sec: Sec egulane (stuktualne) Sec blokowo-egulane (blokowo-stuktualne) Sec złożone Sec neegulane
13 Sec egulane (stuktualne) Sec egulane sec w któych można wpowadzć układ współzędnych Lne należące do te same odzny ne pzecnaą sę Lne należące do óżnych odzn pzecnaą sę tylko az Pzykłady sec egulanych, otogonalnych, edno- dwuwymaowych Pzykład sec egulane, neotogonalne, dwuwymaowe, zapoektowane do oblczana pzepływu pomędzy dwoma pzesunętym uam
14 Sec blokowo-egulane (blokowo -stuktualne) Sec w któe segmenty (blok są egulane). Cała sec ne spełna tego waunku, ale nektóe segmenty spełnaą go. Pzykład sec blokowo-egulane, neotogonalne, dwuwymaowe, zapoektowane do oblczana pzepływu w kanale wokół obektu o pzekou cylndycznym. W sec te węzły bzegowe są uzgodnone. Pzykład sec blokowo-egulane, neotogonalne, dwuwymaowe, zapoektowane do oblczana pzepływu wokół skzydła. W sec te węzły bzegowe ne są uzgodnone.
15 Sec złożone (sec typu Chmea) Odmana sec blokowo-egulanych w któych pewne blok nakywaą sę. Pzykład sec złożone, dwuwymaowe, zapoektowane do oblczana pzepływu w kanale wokół obektu o pzekou cylndycznym. W sec te bzeg są dopasowane. Wypełnone kółka oznaczaą elementy bzegowe w któych watośc są otzymywane popzez ntepolacę
16 Sec nestuktualne Sec pozwalaące wypełnć dowolny obsza pzestzen, np. sec tókątne. Pzykład sec neegulane, dwuwymaowe, zaweaące elementy tókątne czwookątne
17 Metody ozwązywana ównań uchu Typowe ównane zachowana ( ρ) ( ρv ) t = Γ q Metoda skończone óżncy fnte dffeence method Metoda skończone obętośc fnte volume method Metoda elementu skończonego fnte element method (MES)
18 Metoda skończone óżncy Eule XVIII w. zastąpene pochodnych óżncam watośc w węzłach satk ( ) ( ) 0 lm = Backwad dffeence scheme(bds) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) Pzyblżena Cental dffeence scheme(cds) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) Fowad dffeence scheme(fds) ( ) ( ) ( ) ( ) ( )
19 Metoda skończone óżncy epezentaca wyższych pochodnych (paabolczna) Intepolaca pzez paabolę pzechodzącą pzez punkty (-), (), (): ( ) ( ) ( ) [ ( ) ( ) [ ( ) ( ) [ ( ) [ { } ( ) ( ) [ ( ) ( ) = Pochodne zędu dugego, np. CDS pzez punkty (-/), (/): ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) x ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) x ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) [ ( ) ( ) ( ) [ ( ) ( ) ( ) [ ( ) ( ) [ ( ) ( ) [ ( ) ( ) [ / / x = =
20 Metoda skończone obętośc Dzelmy cały obsza na obętośc kontolne (CV contol volumes) Całkuąc to ównane po obętośc kontolne używaąc twedzena Gaussa otzymuemy ( ) ( ) Γ = ρ ρ s v t ( ) Γ = ρ s v ( ) ( ) Γ = ρ V 3 S S d s d n d n v Różne typy sec stosowane w metodze skończone obętośc: lewa węzły sec są ustawone na śodku CV, pawa ścany CV są ustawone na śodku pomędzy węzłam
21 Metoda skończone obętośc mplementaca D Dla każdego elementu defnue sę węzeł w ego śodku, w któym są okeślone watośc pola. Implementaca metody skończone obętośc wymaga węc wyażena całek obętoścowych powezchnowych pzez watośc pola w tych węzłach Defnca skończone obętośc notaca stosowana dla sec katezańske dwuwymaowe
22 Metoda skończone obętośc mplementaca 3D Defnca skończone obętośc notaca stosowana dla sec katezańske tówymaowe
23 Metoda skończone obętośc - całk Całk powezchnowe F e = S e fd S = f e S e f e S e Watośc śedne z ogów ścany F e = S e fd S = f e S e ( f f ) ne se S e F e = S e fd Reguła Smpsona S = f e S e ( f 4f f ) ne 6 e se S e Całk obętoścowe Q P = Ω qd 3 V = q P Ω q P Ω
24 Metoda elementu skończonego (MES FEM) Pawo zachowana Γ [ 0 q = 0 dv Γ gad( ) q = Słaba (całkowa) postać pawa zachowana V d 3 V w { dv[ Γ q } = 0 w dowolna funkca Używamy twedzena Geena S d S 3 { n [ wγ ( ) } d V w q Γ( w ) V [ = 0
25 Własnośc metody elementu skończonego (MES FEM) Postać mocna ównana est ównanem óżnczkowym, a postać słaba ównanem całkowym W postac mocne wymaga sę aby funkca była dwukotne óżnczkowalna, natomast w postac słabe tylko az W postac słabe występue dowolna funkca współzędnych w(,t) Rozwązane w postac sumy (kombnac) funkc ntepolacynych - na małych częścach zwanych elementam. Elementy mogą meć dowolny kształt. Funkce ntepolacyne pownny odtwazać dowolną watość pola Funkce ntepolacyne pownny odtwazać dowolny gadent pola Pole pownno być cągła funkca współzędnych
26 Funkce ntepolacyne welomany: ntepolaca lnowa x(), x() paa punktów ( ) = ϕ[ x( ) ( ) = ϕ[ x( ) Intepolaca lnowa ( ) = α βx( ) Funkca pola w ntepolac lnowe: x x ( ) ( ) ( ) x x ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) x = ( x) = ( ) u( x) ( ) u ( x) x x x x Funkce ntepolacyne u u ( x) ( x) = = x x x( ) ( ) x( ) x x x( ) ( ) x( ) u u ( x( ) ) = u ( x( ) ) 0 = ( x( ) ) = 0 u ( x( ) ) =
27 Funkce ntepolacyne welomany: ntepolaca paabolczna x(), x(), x(k) tóka punktów ( ) = ϕ[ x( ) ( ) = ϕ[ x( ) ( k) = ϕ[ x( k) Funkca pola w ntepolac paabolczne: Funkce ntepolacyne u u u k ( x) = ( ) u ( x) ( ) u ( x) ( k) u ( x) ( ) [ x x( ) [ x x( k) x = u ( x( ) ) = u ( x( ) ) = 0 u ( x( k) ) = 0 [ x( ) x( ) [ x( ) x( k) ( ) [ x x( ) [ x x( k) x = u ( x( ) ) = 0 u ( x( ) ) = u ( x( k) ) = 0 [ x( ) x( ) [ x( ) x( k) ( ) [ x x( ) [ x x( ) x = u k ( x( ) ) = 0 u k ( x( ) ) = 0 uk( x( k) ) = [ x( k) x( ) [ x( k) x( ) k
28 Funkce ntepolacyne welomany: ntepolaca wyższych zędów x(), x()..., x(k) cąg punktów ( ) = ϕ[ x( ) ( ) = ϕ[ x( ) Funkca pola w ntepolac welomanowe: app ( x) = ( ) u ( x) ( k) = ϕ[ x( k) Funkce ntepolacyne u u u k ( ) [ x x( )... [ x x( k) x = u ( x( ) ) = u ( x( ) ) = 0 u ( x( k) ) = 0 [ x( ) x( )... [ x( ) x( k) ( ) [ x x( )... [ x x( k) x = u ( x( ) ) = 0 u ( x( ) ) = u ( x( k) ) = 0 [ x( ) x( )... [ x( ) x( k) ( ) [ x x( )... [ x x( ) x = u k ( x( ) ) = 0 u k ( x( ) ) = 0 uk( x( k) ) = [ x( k) x( )... [ x( k) x( ) Welomany wysokch zędów wcale ne są lepsze
29 Wybó funkc wagowe w(,t) 3 { n [ wγ ( app )} d [ w q Γ( w app ) 3 d = Rwd S V Metoda Galekna funkca wagowa est ozwązanem ównana w = (, t) = (, t) c u (, t) app Dodatkowy waunek funkca wagowa est otogonalna do eszty R: Rwd 3 = Otzymuemy ównane macezowe na watośc pola w węzłach (): V d [ Γ( u u ) ( ) = d [ u q d { n [ u Γ ( )} V S app
30 Macez sztywnośc: V d 3 Równane macezowe 3 [ Γ( u u ) ( ) = d [ u q d { n [ u Γ ( )} K V K = f V d 3 [ Γ( u u ) Wekto sł - wekto źódeł oaz wekto waunków bzegowych: - Wekto źódeł s f = f - Wekto waunków bzegowych: f f s b S V d d 3 f b [ u q S { n [ u Γ ( )} app app
31 Rozwązane poblemu ozwązane nelnowego ównana macezowego A ( Φ) Φ = B Metody ozwązana np. kolenych podstaweń (SS succesve substtutons) znaduemy dowolny wekto B 0 : Φ ( )B = A Φ0 Φ ( )B Φ = ( )B = A Φ A Φ... Inne globalne metody, np. Newton-Raphson, Quas-Newton Metodą obecne stosowaną dla ozwązywana dużych poblemów est metoda Segegated Solve wydzelene kolene częśc wektoa ego zmana. Metoda wymaga duże lczby teac, ale umożlwa znalezena ozwązana dla duże lczby węzłów.
32 Waunk zbeżnośc: stnene ozwązana A ( Φ) Φ = B W każdym koku teacynym () est spełnone ównane : ( Φ ) Φ = B R A R eszta (esduum) o nome: Kytea zbeżnośc: R = Względne watośc may eszty R R ( ) o ε Względne zmany ozwązana w dwu kolenych kokach ε
33 Rodzae zbeżnośc Asymptotyczną zbeżność poceduy ozwązana ównana klasyfkue sę według eguły: V k wykładnk zbeżnośc: k= zbeżność lnowa, k= paabolczna k Łatwe spełnene kyteum eszty Łatwe spełnene kyteum względne zmany Rozwązane ednoczesne spełnene obydwu kyteów
34 Pzykład : zotemczny wymuszony pzepływ meszacz gazu Równana uchu: stała gęstość ceczy: ρ o v t (, t) dv = [ v(, t) 0 ( v(, t) ) v(, t) = p(, t) µ v(, t) Waunk bzegowe znka pędkość na powezchn cał stałych: v ( s, t) = 0 v = 000 mm/s Mchał Pawłowsk paca magsteska WF PW (Fdap)
35 Izotemczny wymuszony pzepływ: błąd ozwązana Duży pzepływ wysok błąd ozwązana Mały pzepływ nsk błąd ozwązana Mchał Pawłowsk paca magsteska WF PW (Fdap)
36 Wzost tempeatuy lasea nebeskego pzewodnctwo cepła Równana zmany tempeatuy: obsza poza stefa wydzelana cepła T(, t) C p κ T = 0 t Równana zmany tempeatuy: stefa wydzelana cepła C p T t (, t) κ T = ρ Waunk bzegowe: damentowy chp W 500µ T = T o 400µ 0µ 400µ 80µ Waunk bzegowe: eszta T o q = κ T = 0 Złącze p-n Stansław Kukowsk (Fdap)
37 Ewoluca czasowa tempeatuy w laseze CBW PAN Moc ceplna W = W 80 W 500µ µ 0µ 400µ 80µ T 40 0 T o tme (µs) Złącze p-n Stansław Kukowsk (Fdap)
38 Konwekca natualna pzepływ galu w pocese kystalzac GaN Równana uchu v ρo t C (, t) v ( ρ,t) o ρ o [ T(, t) t dv = [ v(, t) 0 ( v(, t) ) v(, t) = p(, t) µ v(, t) ρ β ( T T ) f (, t) ( v(, t) ) T(, t) = dv( κ T(, t) ) ε o T o 5 zmennych: 3 składowe pędkośc, cśnene, tempeatua 5 ównań uchu Równane dodatkowe: ρ = ρ o
39 Konwekca natualna pzepływ galu w pocese kystalzac GaN T z T T3 T4 Waunk bzegowe v s = (, t) 0 T = T (, t) - z pomaów s Paweł Stąk (Fdap)
40 Konwekca natualna pzepływ galu w pocese kystalzac GaN Tempeatua Pędkość Paweł Stąk (Fdap)
41 T T5 T Konwekca w galu (Fdap) T4 T6 T4 N T4 T3 T v max = 0.96 mm/s v max = 3.57 mm/s
42 Konwekca w galu (Fdap) N v max = 0.96 mm/s v max = 3.57 mm/s
43 Teoa spężystośc Równana ównowag: f sła obętoścowa Pawo Hooke a: teno napężeńσ oaz odkształceń u : Tenso odkształceń wekto odkształceń Równana teo lnowe spężystośc 0 f = σ kl kl u = s σ = k l l k kl u u u 0 f u u s k l l k kl =
44 Elastyczne napężena w laseze GaN - Abaqus stuktua -wastwowa stuktua pełn napężona pawo Wegada dla stałych sec Zagadnene spężyste anzotopowe AlGaN bulk n-gan
45 Zakzywena w stuktuy GaN/AlGaN - MES h = µm Podłoże: Gubość H = 60 µm Wymay cm x cm h = 50 µm h = 80 µm Oblczena S. Kukowsk/Abaqus Magnfcaton facto - 00
46 Pomene kzywzny powezchn Radus[mm 4000 H sub =60 mkon ,0 446, ,3 443,9 44,5 44, ad[mm , , , h[mkon Stoney fomula(dla h/h<0,05) Clyne fomula 6fH 6f κ = = κ = = R R H ( h H) 3 E laye = E substate f msft h laye thckness H substate thckness Doba zgodność z wynkam teo Stoney a-clyna dla mateałów zotopowych
47 Podzękowana dla ICM UW Za możlwość kozystana z opogamowana komecynego Fdap (ANSYS Inc.) oaz Abaqus (Dassault Systèmes) Wykozystane komputeów w amach gantu oblczenowego G5-9
Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)
1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Pocesów Konstukcj Inżyneskch Ruch obotowy Keunek Wyóżnony pzez PKA 1 Ruch jednostajny po okęgu Ruch cząstk nazywamy uchem jednostajnym po okęgu jeśl pousza sę ona po okęgu lub kołowym łuku z pędkoścą
Bardziej szczegółowo[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE
LKTYCZNOŚĆ Pole elektcne Lne sł pola elektcnego Pawo Gaussa Dpol elektcn Pole elektcne w delektkach Pawo Gaussa w delektkach Polaacja elektcna Potencjał pola elektcnego Bewowość pola elektcnego óŝnckowa
Bardziej szczegółowoAnaliza termodynamiczna ożebrowanego wymiennika ciepła z nierównomiernym dopływem czynników
Instytut Technk Ceplnej Poltechnk Śląskej Analza temodynamczna ożebowanego wymennka cepła z neównomenym dopływem czynnków mg nż. Robet Pątek pomoto: pof. Jan Składzeń Plan pezentacj Wstęp Cel, teza zakes
Bardziej szczegółowoWykład 15 Elektrostatyka
Wykład 5 Elektostatyka Obecne wadome są cztey fundamentalne oddzaływana: slne, elektomagnetyczne, słabe gawtacyjne. Slne słabe oddzaływana odgywają decydującą ole w budowe jąde atomowych cząstek elementanych.
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI - CD. Zjawisko indukcji elektromagnetycznej polega na powstawaniu prądu elektrycznego w
POL AGNTYCZN W PRÓŻNI - CD Indukcja elektomagnetyczna Zjawsko ndukcj elektomagnetycznej polega na powstawanu pądu elektycznego w zamknętym obwodze wskutek zmany stumena wektoa ndukcj magnetycznej. Np.
Bardziej szczegółowoFizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów
Fzyka, technologa oaz modelowane wzostu kyształów Stansław Kukowsk Mchał Leszczyńsk Instytut Wysokch Cśneń PAN 01-14 Waszawa, ul Sokołowska 9/37 tel: 88 80 44 e-mal: stach@unpess.waw.pl, mke@unpess.waw.pl
Bardziej szczegółowo3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa
3. Sła bezwładnośc występująca podczas uchu cała w układze obacającym sę sła Coolsa ω ω ω v a co wdz obsewato w układze necjalnym co wdz obsewato w układze nenecjalnym tajemncze pzyspeszene: to właśne
Bardziej szczegółowoPraca i energia. x jest. x i W Y K Ł A D 5. 6-1 Praca i energia kinetyczna. Ruch jednowymiarowy pod działaniem stałych sił.
ykład z fzyk. Pot Pomykewcz 40 Y K Ł A D 5 Pa enega. Pa enega odgywają waŝną olę zaówno w fzyce jak w codzennym Ŝycu. fzyce ła wykonuje konketną pacę, jeŝel dzała ona na pzedmot ma kładową wzdłuŝ pzemezczena
Bardziej szczegółowoKryteria samorzutności procesów fizyko-chemicznych
Kytea samozutnośc ocesów fzyko-chemcznych 2.5.1. Samozutność ównowaga 2.5.2. Sens ojęce ental swobodnej 2.5.3. Sens ojęce eneg swobodnej 2.5.4. Oblczane zman ental oaz eneg swobodnych KRYERIA SAMORZUNOŚCI
Bardziej szczegółowoZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II
Bardziej szczegółowoFizyka 7. Janusz Andrzejewski
Fzyka 7 Janusz Andzejewsk Poblem: Dlaczego begacze na stadone muszą statować z óżnych mejsc wbegu na 400m? Janusz Andzejewsk Ruch obotowy Cało sztywne Cało, któe obaca sę w tak sposób, że wszystke jego
Bardziej szczegółowoMETODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO. Termokinetyka
METODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO Termoknetyka Matematyczny ops ruchu cepła (1) Zasada zachowana energ W a Cepło akumulowane, [J] P we Moc wejścowa, [W] P wy Moc wyjścowa, [W] t przedzał czasu, [s] V q S(V)
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoelektrostatyka ver
elektostatka ve-8.6.7 ładunek ładunek elementan asada achowana ładunku sła (centalna, achowawca) e.6 9 C stała absolutna pawo Coulomba: F ~ dwa ładunk punktowe w póżn: F 4πε ε 8.8585 e F m ε stała ł elektcna
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoFizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów
Fzyka, techologa oaz modelowae wzostu kyształów Stasław Kukowsk Mchał Leszczyńsk Istytut Wysokch Cśeń PA 0-4 Waszawa, ul Sokołowska 9/37 tel: 88 80 44 e-mal: stach@upess.waw.pl, mke@upess.waw.pl Zbgew
Bardziej szczegółowoTECHNIKI INFORMATYCZNE W ODLEWNICTWIE
ECHNIKI INFORMAYCZNE W ODLEWNICWIE Janusz LELIO Paweł ŻAK Michał SZUCKI Faculty of Foundy Engineeing Depatment of Foundy Pocesses Engineeing AGH Univesity of Science and echnology Kakow Data ostatniej
Bardziej szczegółowoGENERACJA REALISTYCZNYCH METODA ENERGETYCZNA
WYKŁAD GENERACJA REALISTYCZNYCH OBRAZÓW W SCEN 3-D, 3 METODA ENERGETYCZNA Plan wykładu: Welkośc fzyczne osuące śwatło Założena, dea metody enegetyczne Wsółczynnk szęż ężena otycznego - oblczane Algoytmy
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoWykład 17. 13 Półprzewodniki
Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa
Bardziej szczegółowoProjekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE
Inormatyka Podstawy Programowana 06/07 Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE 6. Równana algebraczne. Poszukujemy rozwązana, czyl chcemy określć perwastk rzeczywste równana:
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Paca Paca jest ówna iloczynowi pzemieszczenia oaz siły, któa te pzemieszczenie wywołuje. Paca jest wielkością skalaną wyażaną w dżulach (ang. Joul) [J] i w ogólności może być zdefiniowana
Bardziej szczegółowou u u( x) u, x METODA RÓŻNIC SKOŃCZONYCH, METODA ELEMENTÓW BRZEGOWYCH i METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH
METODA RÓŻNIC SKOŃCZONYCH, METODA ELEMENTÓW BRZEGOWYCH METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH Szkc rozwązana równana Possona w przestrzen dwuwymarowe. Równane Possona to równae różnczkowe cząstkowe opsuące wele
Bardziej szczegółowoSiła. Zasady dynamiki
Siła. Zasady dynaiki Siła jest wielkością wektoową. Posiada okeśloną watość, kieunek i zwot. Jednostką siły jest niuton (N). 1N=1 k s 2 Pzedstawienie aficzne A Siła pzyłożona jest do ciała w punkcie A,
Bardziej szczegółowoNADZOROWANIE DRGAŃ UKŁADÓW NOŚNYCH ROBOTÓW PRZEMYSŁOWYCH Z ZASTOSOWANIEM STEROWANIA OPTYMALNEGO PRZY ENERGETYCZNYM WSKAŹNIKU JAKOŚCI
POIECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY Kateda Mechank Wytzymałośc Mateałów KRZYSZOF JASIŃSKI NADZOROWANIE DRGAŃ UKŁADÓW NOŚNYCH ROBOÓW PRZEMYSŁOWYCH Z ZASOSOWANIEM SEROWANIA OPYMANEGO PRZY ENERGEYCZNYM
Bardziej szczegółowoOcena precyzji badań międzylaboratoryjnych metodą odporną "S-algorytm"
Eugen T.VOLODARSKY, Zygmunt L.WARSZA Naodowy Unwesytet Technczny Ukany -Poltechnka Kowska (), Pzemysłowy Instytut Automatyk Pomaów (PIAP) Waszawa () do:.599/48.5..4 Ocena pecyz badań mędzylaboatoynych
Bardziej szczegółowoPRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r
PRACA MOC ENERGIA Paca Pojęcie pacy używane jest zaówno w fizyce (w sposób ścisły) jak i w życiu codziennym (w sposób potoczny), jednak obie te definicje nie pokywają się Paca w sensie potocznym to każda
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne prąd elektryczny
Pole magnetyczne pąd elektyczny Czy pole magnetyczne może wytwazać pąd elektyczny? Piewsze ekspeymenty dawały zawsze wynik negatywny. Powód: statyczny układ magnesów. Michał Faaday piewszy zauważył, że
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA
WYKŁAD OPTYMALIZACJA WIELOKYTEIALNA Wstęp. W wielu pzypadkach pzy pojektowaniu konstukcji technicznych dla okeślenia ich jakości jest niezędne wpowadzenie więcej niż jednego kyteium oceny. F ) { ( ), (
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoPodstawy teorii falek (Wavelets)
Podstawy teor falek (Wavelets) Ψ(). Transformaca Haara (97).. Przykład pewne metody zapsu obrazu Transformaca Haara Przykład zapsu obrazu -D Podstawy matematyczne transformac Algorytmy rozkładana funkc
Bardziej szczegółowocz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321
Wkład 7: Bła stwna c.. D nż. Zbgnew Sklask Kateda Elektonk, paw. C-1, pok.1 skla@agh.edu.pl http://lae.uc.agh.edu.pl/z.sklask/..17 Wdał nfoatk, Elektonk Telekounkacj - Telenfoatka 1 6..17 Wdał nfoatk,
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasada zachowania pędu p Δp i 0 p i const. Zasady zachowania: pęd W układzie odosobnionym całkowity pęd (suma pędów wszystkich ciał) jest wielkością stałą. p 1p + p p + = p 1k + p
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Bardziej szczegółowo4. Zjawisko przepływu ciepła
. Zawso przepływu cepła P.Plucńs. Zawso przepływu cepła wymana cepła przez promenowane wymana cepła przez unoszene wymana cepła przez przewodzene + generowane cepła znane wartośc temperatury zolowany brzeg
Bardziej szczegółowoP 1, P 2 - wektory sił wewnętrznych w punktach powierzchni F wokół punktu A
TEORI TNU NPRĘŻENI. WEKTOR NPRĘŻENI x P P P P, P - wektoy sł wewnętznych w unktach owezchn wokół unktu P = P, P - suma sł wewnętznych na owezchn P = P = P = śedna gęstość sł wewnętznych na owezchn P P
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE SIŁ MIĘŚNIOWYCH I REAKCJI W STAWACH KOŃCZYNY DOLNEJ PODCZAS NASKOKU I ODBICIA
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 896-77X 44, s. 49-56, Gliwice 0 WYZNACZANIE SIŁ MIĘŚNIOWYCH I REAKCJI W SAWACH KOŃCZYNY DOLNEJ PODCZAS NASKOKU I ODBICIA KRZYSZO DRAPAŁA, KRZYSZO DZIEWIECKI, ZENON MAZUR,
Bardziej szczegółowoV. WPROWADZENIE DO PRZESTRZENI FUNKCYJNYCH
Krs na Stdach Doktoranckch Poltechnk Wrocławskej wersja: lty 007 34 V. WPROWADZENIE DO PRZESTRZENI FUNKCYJNYCH. Zbór np. lczb rzeczywstych a, b elementy zbor A a A b A, podzbór B zbor A : B A, sma zborów
Bardziej szczegółowo= ± Ne N - liczba całkowita.
POL LKTRYCZN W PRÓŻNI Ładunek - elementany Nieodłączna własność niektóych cząstek elementanych, [n. elektonu (-e), otonu (+e)], zejawiająca się w oddziaływaniu elektomagnetycznym tych cząstek. e =,6-9
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowoŹródła pola magnetycznego
Pole magnetyczne Źódła pola magnetycznego Cząstki elementane takie jak np. elektony posiadają własne pole magnetyczne, któe jest podstawową cechą tych cząstek tak jak q czy m. Pouszający się ładunek elektyczny
Bardziej szczegółowoSprawozdanie powinno zawierać:
Sprawozdane pownno zawerać: 1. wypełnoną stronę tytułową (gotowa do ćw. nr 0 na strone drugej, do pozostałych ćwczeń zameszczona na strone 3), 2. krótk ops celu dośwadczena, 3. krótk ops metody pomaru,
Bardziej szczegółowoPRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:
PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci
Bardziej szczegółowoWykład 2: Uczenie nadzorowane sieci neuronowych - I
Wykład 2: Uczene nadzorowane sec neuronowych - I Algorytmy uczena sec neuronowych Na sposób dzałana sec ma wpływ e topologa oraz funkconowane poszczególnych neuronów. Z reguły topologę sec uznae sę za
Bardziej szczegółowoKondensatory. Definicja pojemności przewodnika: C = q V. stosunek!adunku wprowadzonego na przewodnik do wytworzonego potencja!u.
Kondensatoy Defncja pojemnośc pzewodnka: stosunek!adunku wpowadzonego na pzewodnk do wytwozonego potencja!u. -6 - Jednostka: faad, F, µ F F, pf F Kondensato: uk!ad co najmnej dwóch pzewodnków, pzedzelonych
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE PRĄDÓW WIROWYCH W ŚRODOWISKACH SŁABOPRZEWODZĄCYCH PRZY WYKORZYSTANIU SKALARNEGO POTENCJAŁU ELEKTRYCZNEGO
Pzemysław PŁONECKI Batosz SAWICKI Stanisław WINCENCIAK MODELOWANIE PRĄDÓW WIROWYCH W ŚRODOWISKACH SŁABOPRZEWODZĄCYCH PRZY WYKORZYSTANIU SKALARNEGO POTENCJAŁU ELEKTRYCZNEGO STRESZCZENIE W atykule pzedstawiono
Bardziej szczegółowoWstęp. Prawa zostały znalezione doświadczalnie. Zrozumienie faktu nastąpiło dopiero pod koniec XIX wieku.
Równania Maxwella Wstęp James Clek Maxwell Żył w latach 1831-1879 Wykonał decydujący kok w ustaleniu paw opisujących oddziaływania ładunków i pądów z polami elektomagnetycznymi oaz paw ządzących ozchodzeniem
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA
TRMODYNAMIKA TCHNICZNA I CHMICZNA Część IV TRMODYNAMIKA ROZTWORÓW TRMODYNAMIKA ROZTWORÓW FUGATYWNOŚCI I AKTYWNOŚCI a) Wrowadzene Potencjał chemczny - rzyomnene de G n na odstawe tego, że otencjał termodynamczny
Bardziej szczegółowoGraf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie
Gaf skieowany Gaf skieowany definiuje się jako upoządkowaną paę zbioów. Piewszy z nich zawiea wiezchołki gafu, a dugi składa się z kawędzi gafu, czyli upoządkowanych pa wiezchołków. Ruch po gafie możliwy
Bardziej szczegółowo8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,
Bardziej szczegółowoL(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)
0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej
Bardziej szczegółowoMETEMATYCZNY MODEL OCENY
I N S T Y T U T A N A L I Z R E I O N A L N Y C H w K i e l c a c h METEMATYCZNY MODEL OCENY EFEKTYNOŚCI NAUCZNIA NA SZCZEBLU IMNAZJALNYM I ODSTAOYM METODĄ STANDARYZACJI YNIKÓ OÓLNYCH Auto: D Bogdan Stępień
Bardziej szczegółowoFizyka 10. Janusz Andrzejewski
Fizyka 10 Pawa Keplea Nauki Aystotelesa i Ptolemeusza: wszystkie planety i gwiazdy pouszają się wokół Ziemi po skomplikowanych toach( będących supepozycjami uchów Ppo okęgach); Mikołaj Kopenik(1540): planety
Bardziej szczegółowoXLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne
XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadane teoretyczne Rozwąż dowolne rzez sebe wybrane dwa sośród odanych nże zadań: ZADANIE T Nazwa zadana: Protony antyrotony A. Cząstk o mase równe mase rotonu, ale
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowoWykład z Podstaw matematyki dla studentów Inżynierii Środowiska. Wykład 8. CAŁKI NIEOZNACZONE. ( x) 2 cos2x
Wykład z Podsaw maemayk dla sudenów Inżyner Środowska Wykład 8. CŁKI NIEOZNCZONE Defnca (funkca perwona) Nech F es funkcą perwoną funkc f na przedzale I, eżel F '( ) f ( ) dla każdego I. Udowodnć, że funkce
Bardziej szczegółowoWykład Turbina parowa kondensacyjna
Wykład 9 Maszyny ceplne turbna parowa Entropa Równane Claususa-Clapeyrona granca równowag az Dośwadczena W. Domnk Wydzał Fzyk UW ermodynamka 08/09 /5 urbna parowa kondensacyjna W. Domnk Wydzał Fzyk UW
Bardziej szczegółowoREZONATORY DIELEKTRYCZNE
REZONATORY DIELEKTRYCZNE Rezonato dielektyczny twozy małostatny, niemetalizowany dielektyk o dużej pzenikalności elektycznej ( > 0) i dobej stabilności tempeatuowej, zwykle w kształcie cylindycznych dysków
Bardziej szczegółowoOGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII
WYKŁAD 8 OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII E E0 sn( ωt kx) ; k π ; ω πν ; λ T ν E (m c 4 p c ) / E +, dla fotonu m 0 p c p hk Rozkład energ w stane równowag: ROZKŁAD BOLTZMANA!!!!! P(E) e E / kt N E N E/
Bardziej szczegółowoMinimalizacja globalna, algorytmy genetyczne i zastosowanie w geofizyce
Mnmalzacja globalna, algoytmy genetyczne zastosowane w geofzyce Wykład 15 Metoda sejsmczna Metoda geoelektyczna Podstawowy podzał ZAGADNIENIE PROSTE (ang. fowad poblem) model + paamety modelu dane (ośodek,
Bardziej szczegółowoZaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Układy równań liniowych
Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analza zagadneń różnczkowych 1. Układy równań lnowych P. F. Góra http://th-www.f.uj.edu.pl/zfs/gora/ semestr letn 2006/07 Podstawowe fakty Równane Ax = b, x,
Bardziej szczegółowobrak podstaw do odrzucenia hipotezy zerowej.
Paca domowa 9. W pewnym bowaze zanstalowano dwa automaty do napełnana butelek. Ilość pwa nalewana pzez pewszy est zmenną losową o ozkładze N( m,, a lość pwa dozowana pzez dug automat est zmenną losową
Bardziej szczegółowoModel klasyczny gospodarki otwartej
Model klasyczny gospodaki otwatej Do tej poy ozpatywaliśmy model sztucznie zakładający, iż gospodaka danego kaju jest gospodaką zamkniętą. A zatem bak było międzynaodowych pzepływów dób i kapitału. Jeżeli
Bardziej szczegółowoPRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM
PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNE W CIELE STAŁYM Anaizowane są skutki pzepływu pądu pzemiennego o natężeniu I pzez pzewodnik okągły o pomieniu. Pzyęto wstępne założenia upaszcząace: - kształt pądu est sinusoidany,
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowoModele odpowiedzi do arkusza Próbnej Matury z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony
Modele odpowiedzi do akusza Póbnej Matuy z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 00 W kluczu są pezentowane pzykładowe pawidłowe odpowiedzi. Należy ównież uznać odpowiedzi ucznia, jeśli są inaczej
Bardziej szczegółowoOddziaływania fundamentalne
Oddziaływania fundamentalne Siła gawitacji (siła powszechnego ciążenia, oddziaływanie gawitacyjne) powoduje spadanie ciał i ządzi uchem ciał niebieskich Księżyc Ziemia Słońce Newton Dotyczy ciał posiadających
Bardziej szczegółowocz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 10: Gawitacja cz. 1. d inż. Zbiniew Szklaski szkla@ah.edu.pl http://laye.uci.ah.edu.pl/z.szklaski/ Doa do pawa powszechneo ciążenia Ruch obitalny planet wokół Słońca jak i dlaczeo? Reulane, wieloletnie
Bardziej szczegółowoII.3 Rozszczepienie subtelne. Poprawka relatywistyczna Sommerfelda
. akad. 004/005 II.3 Rozszczepienie subtelne. Popawka elatywistyczna Sommefelda Jan Kólikowski Fizyka IVBC . akad. 004/005 II.3. Mechanizmy fizyczne odpowiedzialne za ozszczepienie subtelne Istnieją dwie
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 8 gudnia KOLOKWIUM W pzyszłym tygodniu więcej infomacji o pytaniach i tym jak pzepowadzimy te kolokwium 2 Moment bezwładności Moment bezwładności masy punktowej m pouszającej się
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowo4. Prąd stały Prąd i prawo Ohma. C s. i = i = t. i S. j = V u prędkość unoszenia ładunków. r r
4. Pąd sały. 4.. Pąd pawo Ohma. l U - + u u pędkość unoszena ładunków S j o ds gdze j jes gęsoścą pądu: j S j S A s A m W pzewodnku o objęośc S l znajduje sę ładunek n e S l m lczbą elekonów w jednosce
Bardziej szczegółowoXXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.
Bardziej szczegółowoNa skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:
E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia
Bardziej szczegółowoOPTYMALIZACJA ALGORYTMÓW WYZNACZANIA RUCHU CIECZY LEPKIEJ METODĄ SZTUCZNEJ ŚCIŚLIWOŚCI
MODELOWANIE INśYNIERSKIE ISSN 1896-771X 36, s. 187-192, Glwce 2008 OPTYMALIZACJA ALGORYTMÓW WYZNACZANIA RUCHU CIECZY LEPKIEJ METODĄ SZTUCZNEJ ŚCIŚLIWOŚCI ZBIGNIEW KOSMA, BOGDAN NOGA Instytut Mechank Stosowane,
Bardziej szczegółowoV. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA
46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..
Bardziej szczegółowo20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.
Włodzimiez Wolczyński Pawo Coulomba 20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. POLE CENTRALNE I JEDNORODNE Q q = k- stała, dla póżni = 9 10 = 1 4 = 8,9 10 -stała dielektyczna póżni ε względna stała dielektyczna
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady dynamiki Newtona I II Każde ciało twa w stanie spoczynku lub pousza się uchem postoliniowym i jednostajnym, jeśli siły pzyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Zmiana
Bardziej szczegółowoPęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :
Mechanika ogólna Wykład n 13 Zasady zachowania w dynamice. Dynamika były sztywnej. Dynamika układu punktów mateialnych. 1 Zasady zachowania w dynamice Zasada: zachowania pędu; zachowania momentu pędu (kętu);
Bardziej szczegółowoTeoria Względności. Czarne Dziury
Teoia Względności Zbigniew Osiak Czane Dziuy 11 Zbigniew Osiak (Tekst) TEORIA WZGLĘD OŚCI Czane Dziuy Małgozata Osiak (Ilustacje) Copyight by Zbigniew Osiak (tt) and Małgozata Osiak (illustations) Wszelkie
Bardziej szczegółowo± Δ. Podstawowe pojęcia procesu pomiarowego. x rzeczywiste. Określenie jakości poznania rzeczywistości
Podstawowe pojęca procesu pomarowego kreślene jakośc poznana rzeczywstośc Δ zmerzone rzeczywste 17 9 Zalety stosowana elektrycznych przyrządów 1/ 1. możlwość budowy czujnków zamenających werne każdą welkość
Bardziej szczegółowoWykład 7. Podstawy termodynamiki i kinetyki procesowej - wykład 7. Anna Ptaszek. 21 maja Katedra Inżynierii i Aparatury Przemysłu Spożywczego
Wykład 7 knetyk knetyk procesowej - Katedra Inżyner Aparatury Przemysłu Spożywczego 21 maja 2018 1 / 31 Układ weloskładnkowy dwufazowy knetyk P woda 1 atm lód woda cek a woda + substancja nelotna para
Bardziej szczegółowo16. Pole magnetyczne, indukcja. Wybór i opracowanie Marek Chmielewski
6. Poe magnetczne, nukcja Wbó opacowane Maek meewsk 6.. Znaeźć nukcje poa magnetcznego w oegłośc o neskończone ługego pzewonka wacowego o pomenu pzekoju popzecznego a w któm płne pą I. 6.. Wznaczć nukcję
Bardziej szczegółowoWykład 1 Zagadnienie brzegowe liniowej teorii sprężystości. Metody rozwiązywania, metody wytrzymałości materiałów. Zestawienie wzorów i określeń.
Wykład Zagadnene brzegowe lnowe teor sprężystośc. Metody rozwązywana, metody wytrzymałośc materałów. Zestawene wzorów określeń. Układ współrzędnych Kartezańsk, prostokątny. Ose x y z oznaczono odpowedno
Bardziej szczegółowoROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.
ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. STRESZCZENIE Na bazie fizyki klasycznej znaleziono nośnik ładunku gawitacyjnego, uzyskano jedność wszystkich odzajów pól ( elektycznych,
Bardziej szczegółowoWykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.
Wykład 9 7. Pojemność elektyczna 7. Pole nieskończonej naładowanej wastwy z σ σładunek powiezchniowy S y ds x S ds 8 maca 3 Reinhad Kulessa Natężenie pola elektycznego pochodzące od nieskończonej naładowanej
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 10 7.XII Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Fizyka - Mechanika Wykład 0 7.XII.07 Zygmunt Szefliński Śodowiskowe Laboatoium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Pawo powszechnego ciążenia F G mm Opisuje zaówno spadanie jabłka
Bardziej szczegółowody dx stąd w przybliżeniu: y
Przykłady do funkcj nelnowych funkcj Törnqusta Proszę sprawdzć uzasadnć, które z podanych zdań są prawdzwe, a które fałszywe: Przykład 1. Mesęczne wydatk na warzywa (y, w jednostkach penężnych, jp) w zależnośc
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA WARSZAWSKA Wydział Budownictwa, Mechaniki i Petrochemii Instytut Inżynierii Mechanicznej
PITECHNIKA WARSZAWSKA Wydział Budownictwa, Mechaniki i Petochemii Instytut Inżynieii Mechanicznej w Płocku Zakład Apaatuy Pzemysłowej ABRATRIUM TERMDYNAMIKI Instukcja stanowiskowa Temat: Analiza spalin
Bardziej szczegółowoDobór zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometrycznego
Dobó zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometycznego Wstępnym zadaniem pzy budowie modelu ekonometycznego jest okeślenie zmiennych objaśniających. Kyteium wybou powinna być meytoyczna znajomość
Bardziej szczegółowoEFEKTYWNA STOPA PROCENTOWA O RÓWNOWAŻNA STPOPA PROCENTOWA
EFEKTYWNA STOPA PROCENTOWA O RÓWNOWAŻNA STPOPA PROCENTOWA Nekedy zachodz koneczność zany okesu kapt. z ównoczesny zachowane efektów opocentowane. Dzeje sę tak w nektóych zagadnenach ateatyk fnansowej np.
Bardziej szczegółowoι umieszczono ladunek q < 0, który może sie ι swobodnie poruszać. Czy środek okregu ι jest dla tego ladunku po lożeniem równowagi trwa lej?
ozwiazania zadań z zestawu n 7 Zadanie Okag o pomieniu jest na ladowany ze sta l a gestości a liniowa λ > 0 W śodku okegu umieszczono ladunek q < 0, któy może sie swobodnie pouszać Czy śodek okegu jest
Bardziej szczegółowoSTATYSTYKA MATEMATYCZNA
STATYSTYKA MATEMATYCZNA. Wkład wstępn. Teora prawdopodobeństwa element kombnatork. Zmenne losowe ch rozkład 3. Populacje prób danch, estmacja parametrów 4. Testowane hpotez statstcznch 5. Test parametrczne
Bardziej szczegółowoIndukcja elektromagnetyczna Indukcyjność Drgania w obwodach elektrycznych
ndukcja eektomagnetyczna ndukcyjność Dgana w obwodach eektycznych Pawo ndukcj eektomagnetycznej Faadaya > d zewnętzne poe magnetyczne skeowane za płaszczyznę ysunku o watośc osnącej w funkcj czasu. ds
Bardziej szczegółowoPole grawitacyjne. Definicje. Rodzaje pól. Rodzaje pól... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek.
Pole gawitacyjne d inż. Ieneusz Owczaek CNMiF PŁ ieneusz.owczaek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczaek 1 d inż. Ieneusz Owczaek Pole gawitacyjne Definicje to pzestzenny ozkład wielkości fizycznej. jest
Bardziej szczegółowo