Fizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów
|
|
- Seweryn Zakrzewski
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Fzyka, technologa oaz modelowane wzostu kyształów Stansław Kukowsk Mchał Leszczyńsk Instytut Wysokch Cśneń PAN Waszawa, ul Sokołowska 9/37 tel: e-mal: Zbgnew Żytkewcz Instytut Fzyk PAN Waszawa, Al. Lotnków 3/46 E-mal: Wykład godz./tydzeń ponedzałek Intedyscyplnane Centum Modelowana UW Sedzba ICM UW - Pawńskego 5a
2 Wykład 7. Pocesy tanspotu w faze cekłej gazowej Pawa zachowana Zależnośc konstytutywne Równana Navea Stokesa Konwekcja Dyfuzja Pzewodnctwo ceplne Pomenowane
3 Powezchne fazy objętoścowe (cekła gazowa) skala nejednoodnośc pzesyceń Fazy objętoścowe ozmay nejednoodnośc pzesyceń - makoskopowe L v >> λ ~ 1µ L v ~ 100µ 1m Powezchne typowy ozma nejednoodnośc pzesyceń zędu śednej dog dyfuzj powezchnowej Lv ~ xs 1 100nm
4 Spzężene pomędzy fazam objętoścowym, a powezchną Na odległoścach zędu śednej dog dyfuzj na powezchn faza objętoścowa jest jednoodna Ruch stopn odbywa sę w obszaach o lokalne jednoodnym pzesycenu objętoścowym -σ v Nestablność ścany pojawa sę na skutek zabuzena uchu stopn (domeszk, wtącena) twozene makostopn Nestablność ścany paametyczne nejednoodnośc uchu stopn Ops paametyczny wzostu wyznaczene lokalnego pzesycena fazy objętoścowej w poblżu powezchn
5 Ops pocesów w fazach objętoścowych Na odległoścach zędu śednej dog dyfuzj na powezchn faza objętoścowa jest jednoodna Ruch stopn odbywa sę w obszaach o lokalne jednoodnym pzesycenu objętoścowym -σ v Nestablność ścany pojawa sę na skutek zabuzena uchu stopn (domeszk, wtącena) twozene makostopn Nestablność ścany paametyczne nejednoodnośc uchu stopn
6 Pawa zachowana Zmana w czase welkośc fzycznej A, addytywnej, podlegającej pawu zachowana, wyaża sę wzoem: A t d S + ( J ) A n J A R A A t V V ( ) 3 d a(, t) R A V ( ) 3 t d (, t) A
7 Twedzene Geena Dla powezchn zamknętej dowolnego pola wektoowego j zachodz twedzene: V J ( ) ( ) A J n d S dv J S V d 3 n - wekto nomalny skeowany na zewnątz zamknętej objętośc
8 Postać óżnczkowa paw zachowana Wpowadzamy gęstość welkośc A, oznaczając ją pzez a: A t d 3 V ( ) a(, t) ρ(, t) a gęstość welkośc A, na jednostkę masy Kozystając z twedzena Geena oaz z faktu że objętość może być dowolna, otzymujemy: [ a(, t) ρ(, t) ] t dv Wydajność źódeł jest dana wzoem: R A 3 Ad V ( J ) A + A
9 J A Postać stumen Stumeń zachowanej, addytywnej welkośc A, jest sumą stumen konwekcyjnego (unoszena) dyfuzyjnego: ( ) conv( ) dff, t J, t + J (, t) A Stumeń konwekcyjny jest zwązany z uchem śodka masy: J conv A (, t) a(, t) ρ(, t) v(, t) A W układze śodka masy stumeń konwekcyjny znka: J conv,cm (, t) 0 A
10 Stumene dyfuzyjne Stumene dyfuzyjne defnujemy w układze śodka masy: J dff A Stumene dyfuzyjne pawo Fcka: J dff A Małe welkośc stumen: J dff A ( ) dff, t J (, t) A,CM (, t) D n(, t) (, t) D n(, t) Dn c(, t) Natomast układ śodka masy utożsamamy z układem spoczynku domnującego składnka
11 Układ jednoskładnkowy pawo zachowana masy Ne występuje stumeń dyfuzyjny Ne występują źódła Stumeń konwekcyjny jest dany wzoem J conv ρ (, t) ρ(, t) v(, t) Pawo zachowana masy jest dane wzoem [ ρ(, t) ] t + dv [ ρ(, t) v(, t) ] 0
12 Układ jednoskładnkowy pawo zachowana masy pzypadek stacjonany Gęstość ne zmena sę w czase (, t) ρ( ) Pawo zachowana masy jest dane wzoem ρ dv [ ρ( ) v(, t) ] 0 Gęstość jest stała w czase pzestzen: dv [ v(, t) ] 0
13 Układ jednoskładnkowy pawo zachowana masy dyfuzja na sec Ne występuje stumeń konwekcyjny Stumeń dyfuzyjny jest dany wzoem (pawo Fcka) Pawo zachowana masy powadz do ównana J dff ρ [ ρ(, t) ] t (, t) D( ρ) ρ(, t) + dv [ D( ρ) ρ(, t) ] ρ Pzypadek -d: dyfuzja secowa po powezchn: s + dv s s t [ n (, t) ] R źódła blans adsopcj desopcj [ D( n ) n (, t) ] R
14 Układ weloskładnkowy pawo zachowana masy (całość) Ne występuje stumeń dyfuzyjny Ne występują źódła Stumeń konwekcyjny jest dany wzoem J conv ρ (, t) ρ(, t) v(, t) Pawo zachowana masy jest dane wzoem: [ ρ(, t) ] t + dv [ ρ(, t) v(, t) ] 0 ρ (, t) ρ (, t)
15 Układ weloskładnkowy zachowane masy składnków Defnujemy koncentacje składnków c (, t) ρ (, t) (, t) (, t) ρ (, t) c (, t) 1 ρ ρ Stumeń konwekcyjny składnka jest dany wzoem J conv (, t) ρ (, t) v(, t) c (, t) ρ(, t) v(, t) Stumeń dyfuzyjny jest dany wzoem (pawo Fcka) J dff (, t) D ( ρ) ρ (, t) D ( ρ) ρ c (, t)
16 Układ weloskładnkowy ównana dla składnków Pawo zachowana dla składnka : [ ρ (, t) ] t + dv [ ρ (, t) v(, t) + D( ρ) ρ (, t) ] wydajność eakcj chemcznej (na jednostkę objętośc) (, t) 0 W pzypadku gdy gęstość jest stała ne ma źódeł otzymujemy ównane dyfuzj: [ c (, t) ] + D c t (, t) 0
17 Układ weloskładnkowy dyfuzja w faze gazowej Dyfuzja wynk pzypadkowego uchu atomów w faze gazowej Śedna doga swobodna λ: λ 1 πa ρ p 5cm ( mto ) La λ
18 Współczynnk dyfuzj D: Dyfuzja w faze gazowej D v 3 λ π k m 3/ 3/ 1/ T pa 3/ Lczba Knudsena - Kn Kn L λ Kn Kn 1 MBE << - tanspot balstyczny >> 1 MOVPE, HVPE - tanspot dyfuzyjny
19 Pawo zachowana pędu Wpowadzamy gęstość pędkośc v, wówczas zachowanu ulega pęd: p d 3 V ( t) v(, t) ρ(, t) Zachowane pędu zachodz dla każdej składowej. Stumeń konwekcyjny pędu unoszony pzez każdą składową J conv p (, t) ρ(, t) v (, t) v(, t) Pęd układu może ulec zmane na skutek dzałana sł. Dla składowej jest to dzałane składowej sły F.
20 Pawo zachowana pędu - dzałane sł objętoścowe Sły objętoścowe źódła objętoścowe (na jednostkę masy): (, t) f (, t) ρ(, t) Dla pola gawtacyjnego jest to natężene pola gawtacyjnego γ f (, t) (, t) γ Dla pola zemskego jest to pzyśpeszene zemske g : f (, t) g (, t)
21 Pawo zachowana pędu - dzałane sł powezchnowe Sły powezchnowe odpowednk stumen dyfuzyjnych: F (, t) (, t) n (, t) σ β β σ σ σ σβ n β (, t) (, t) - tenso napężeń - wekto nomalny do powezchn (jednostkowy)
22 Pawo zachowana pędu - ównane uchu Kozystamy z twedzena Geena otzymujemy: [ ρ(, t) v(, t) ] t + dv [ ρ(, t) v(, t) v(, t) ] dv ( σ) + ρ(, t) f (, t) Używając ównana zachowana dla masy otzymujemy: t ρ (, t) v t (, t) + ( v(, t) ) v(, t) dv ( σ) + ρ(, t) f (, t) t Należy znaleźć wyażena na tenso napężeń dla pzepływu ceczy/gazu
23 Tenso napężeń sły hydostatyczne Cecz/gaz - tenso napężeń: pzypadek hydostatyczny σ β Symbol delta Koneckea: (, t) p(, t) δ β 1 δ β 0 β β p cśnene hydostatyczne: p (, t) σ (, t) T ( σ) t
24 Tenso napężeń sły lepke Cecz/gaz - tenso napężeń: pzypadek sł lepkch v β γ (, t) p(, t) δ β + µ + + µ b µ δβ σ β 3 β 3 γ 1 v v γ µ współczynnk lepkośc ścnającej µ b współczynnk lepkośc objętoścowej Jednostk lepkośc (SI) Jednostk lepkośc (CGS) kg m *s [ µ ] Pa *s 10Pose g cm*s [ µ ] Pose
25 Lepkość ścnająca Jednoodna cecz neścślwa spełna ównane: ( ) [ ] 0 t, v dv ( ) β β β β β β µ µ + µ σ v v v v t, F ( ) 0 t, v 3 1 Sła lepka podczas pzepływu: Odkształcene jest wyłączne ścnające (zachowana jest objętość) moduł lepkośc ścnającej
26 Lepkość objętoścowa Odkształcene zmenające gęstość ceczy/gazu: dv [ v(, t) ] 0 v (, t) 0 β β Sła lepka : F β 3 (, t) 3 σ β v µ b 1 1 β µ b β [ dv ( v) ] Odkształcene jest wyłączne objętoścowe (zmenana jest objętość) moduł lepkośc objętoścowej.
27 Równane Navea-Stokesa Dla ceczy neścślwej otzymujemy: v ρ(, t) t p (, t) + ( v(, t) ) v(, t) (, t) + µ v(, t) + ρ(, t) f (, t) Równane to nos nazwę ównana Navea-Stokesa. Ze względu na fakt że w wększośc pzypadków gęstość układu ne ulega stotnym zmanom jest ono najczęścej używane w opse tanspotu w ceczy. Zmany gęstośc są spowodowane zmanam: Tempeatuy Koncentacj składnków:
28 Równane Navea-Stokesa - cecz neścślwa Dla ceczy neścślwej zmana gęstośc jest spowodowana zmaną tempeatuy koncentacj składnków: ρ ( T) ρ( T ) β [ T T ] ρ( c ) ρ( 0) βc c ρ o v t p o (, t) T + ( v(, t) ) v(, t) o ρ( T) β ρ( c ) T T T T o Wydzelamy wyaz hydostatyczny pzyblżene Boussnesq a: (, t) + µ v(, t) + ρ β ( T T ) + β c f (, t) o T β c o c c
29 Pawo zachowana eneg Enega ówneż podlega pawu zachowana: [ ε(, t) ρ(, t) ] t dv ( J ) ε + ε ε gęstość eneg wewnętznej (na jednostkę masy) Enega może być unoszona pzez: konwekcję pzewodnctwo ceplne pomenowane
30 Pawo zachowana eneg - stumene Enega może być unoszona pzez konwekcję : J ρ ε (, t) ε (, t) v(, t) Enega może być pzenoszona pzez pzewodzene cepła (pawo Fouea) : J ε κ T (, t) κ współczynnk pzewodnctwa ceplnego Enega może być pzenoszona pzez pomenowane (pawo Stefana- Boltzmanna) J εσt ε 4
31 Pawo zachowana eneg źódła Źódłem wydzelana eneg może być paca sł lepkośc: β β β β β ε + + µ 3 1, v v v v Paca pzecw dzałanu cśnena pzy zmane objętośc: Ponadto enega może być wydzelana lub pochłanana podczas eakcj chemcznych: ε t n q ( ) v pdv v p ε
32 Pawo zachowana eneg tempeatua Wyażamy zmanę eneg wewnętznej pzez zmanę tempeatuy, używając cepła właścwego C v : dε (, t) C ( ρ,t) dt(, t) C v cepło właścwe pzy stałej objętośc v Otzymujemy ównane dla ewolucj tempeatuy: C v ( ρ,t) ρ(, t) [ T(, t) ] t + ( v(, t) ) T(, t) dv( κ T(, t) ) + ε
33 Pomenowane Równane wymany cepła pzez pomenowane (J ε stumeń cepła na powezchn ): N j 1 δ e j j F j 1 e e j j J j ε, N 4 ( δj Fj ) σ T j1 σ stała Stefana-Boltzmanna σ (19)*10-8 W/(m K 4) e emsyjność powezchn () 0 e 1 F j - vewfactos dla pay powezchn oaz j F j 1 cosβ cos β j da da j A π A A j
34 Pomenowane - vewfactos F j 1 cosβ cos β j da da j A π A A j β n n j β j 0 F j 1
35 ρ (, t) C v v t Pawa zachowana cecz ścślwa (, t) + ( ρ,t) ρ(, t) [ ρ(, t) ] t [ T(, t) ] t + dv + [ ρ(, t) v(, t) ] 0 ( v(, t) ) v(, t) p(, t) + µ v(, t) + ρ(, t) f (, t) ( v(, t) ) T(, t) dv ( κ T(, t) ) + ε 6 zmennych: 3 składowe pędkośc, gęstość cśnene, tempeatua 5 ównań uchu + ównane stanu ( ρ,t) 0 p p
36 v ρo t C (, t) v Pawa zachowana cecz neścślwa ( ρ,t) o + ρ o [ T(, t) ] t dv + [ v(, t) ] 0 ( v(, t) ) v(, t) p(, t) + µ v(, t) + ρ β ( T T ) f (, t) ( v(, t) ) T(, t) dv ( κ T(, t) ) + ε o T o 5 zmennych: 3 składowe pędkośc, cśnene, tempeatua 5 ównań uchu Równane dodatkowe: ρ ρ o
37 Waunk bzegowe - pędkość Powezchne cał stałych bez kystalzacj eakcj chemcznych powezchna matealna - (bak poślzgu) : v (, t) 0 Powezchne cał stałych kystalzacja (powezchna nematealna) oaz bak poślzgu: ρ l ρs t, t n, t v (, t) t(, t) 0 (, t) v(, t) c,l(, t) D,l c,l(, t) (, t) u(, t) c (, t) D c (, t) ( ) ( ) [ ] n(, t) [ ] n(, t),s,l,s - wekto styczny do powezchn - wekto nomalny do powezchn t n
38 Waunk bzegowe - tempeatua Powezchne cał stałych doskonały kontakt ceplny : T l (, t) T (, t) s Powezchne cał stałych kystalzacja (powezchna nematealna): [ Cv,l( ρl,t) ρl(, t) vl(, t) Cv,s( ρs,t) ρs(, t) vs(, t) ] n(, t) [ κ T (, t) κ T (, t) + ρ (, t) u(, t) H] n(, t) + Q l l H - cepło kystalzacj s s s Q cepło wydzelane pzez pomenowane
39 c Dyfuzja: pzypadek - 1d Równane zachowana dla pojedynczego składnka (tylko dyfuzja): c D c t Q x ( x, t) exp exp A 4πDt π 4Dt 4 Dt 4Dt q c x D c t Pzypadek 1: skokowe pojawene sę substancj Q dla x 0: x q Q A Q Ilość mateału A - powezchna
40 Dyfuzja: stałe źódło Równane zachowana dla pojedynczego składnka (tylko dyfuzja): c D c t c x D Pzypadek : stała koncentacja c(0) dla x 0: c t c ( x, t) c( 0) efc x 4πDt efc π ( ) ( ) ( z 1 ef z 1 dx exp x ) z 0
41 Dyfuzja: pzepływ ustalony Równane zachowana nezależne od czasu ównane Laplace a c D c c 0 t c 0 x Pzypadek 3: stała koncentacja c(0) dla x 0 oaz c(1) dla x L: c c ( x, t) [ c( 1) c( 0) ] L x c(1) c(0) 0 L x
42 Dyfuzja - długość dyfuzj lczba Pecleta Pe Wpowadzamy długość dyfuzj L D : L d 4Dt Czas pobytu cząstk w układze t: t L U Lczba Pecleta Pe kwadat stosunku wymau układu do długośc dyfuzj : Pe 4 L L d 4L L 4D U LU D
43 Lczba Pecleta: dyfuzja konwekcja Lczba Pecleta kontola pzez konwekcje lub dyfuzję: Pe << 1 kontola pzez dyfuzję: L D >> L Pe LU D Pe << 1 kontola pzez konwekcję: L D << L
44 Pzepływy lczba Reynoldsa Re Sły lepke (ścnające) f vs Sły bezwładnoścowe dv (, t) µ U L ( σ ) β µ [ v ] f n, ρ( u ) u ρu L Lczba Reynoldsa stosunek sł bezwładnoścowych do sł lepkch ρu fn ρul Re L f µ U vs µ L
45 Lczba Reynoldsa Re - naczej Dyfuzja pędu - ównane Długość dyfuzj pędu: ρ o v t (, t) µ v (, t) L d, p 4µ t ρ 4µ L ρu Lczba Reynoldsa kwadat stosunku wymau układu do długośc dyfuzj dla pędu: Re 4 L L d,p 4L 4µ L ρu ρul µ
46 Pzepływy lamnany czy tubuletny Lczba Reynoldsa Re kontola pzepływu Re ρ UL µ Lczba Reynoldsa Re << 000 pzepływ lamnany Lczba Reynoldsa Re ~ 000 pzepływ nestablny lub tubulentny: wy zmany W naszych ozważanach będzemy zakładal że pzepływy są lamnane
47 Pzepływy wpływ do uy Etap wstępny Obsza wastwy pzyścennej Całkowce ozwnęty pzepływ
48 Etap wstępny wpływu (plug flow) Wpływ do eaktoa - objętoścowy u F A D F objętoścowy stumeń gazu A pole powezchn L << L D Re D L UDρ µ
49 Wastwa pzyścenna (bounday laye) δ ( x) D p 4D p t ν µ ρ 4µ xu ρ y U x ( y) U y δ y δ Pzyblżony ozkład pędkośc (paabolczny - von Kaman)
50 Pzepływ Poseulle a w pełn ozwnęty U x ( ) u av 1 R c u av R c 8µ dp dx F R c 4 πρ ρ u R dp πu av c 8µ dx 0 av c ( ) d πρu R Pofl pędkośc ne zależy od lepkośc!
51 Równane zachowana eneg Równane zachowana eneg ównane dla tempeatuy C v ( ρ,t) o ρ o [ T(, t) ] t + ( v(, t) ) T(, t) dv ( κ T(, t) ) + ε jest analogczne do ównana opsującego zachowane składnków układu dwu - składnkowego [ ρ (, t) ] t + dv [ ρ (, t) v(, t) D( ρ) ρ (, t) ] dla małej koncentacj składnków podstawena: ρ (, t) ρ c (, t) o powadzą do analog: c (, t) T(, t) D th κ ρc v D
52 Pzenoszene cepła postać lnowa Pawa zachowana v ( ) (, t) ρ, t + v, t t T, t C v ( ρ,t) ρ(, t) t ( ( ) ) v(, t) p(, t) + µ v(, t) + ρ(, t) f (, t) [ ( )] + ( v(, t) ) T(, t) dv ( κ T(, t) ) + ε Postać lnowa w: v (, t) δt(, t) ρ (, t) v t (, t) µ v (, t) C v ρ [ δt(, t) ] t κ δt (, t)
53 Pzenoszene cepła lczba Pandtla Składowe Fouea t t v(, t) v exp qx T(, t) T exp qx o τ v o τ T Czasy elaksacj: τ v ρ µq o τ T Cvρ κq o Lczba Pandtla P stosunek czasów elaksacj: P τ τ µ C κ T v v Dla P << 1, np. dla cekłych metal P ~ 0.01 pole tempeatuy ustala sę w sposób nezależny od pzepływu (dla stosunkowo umakowanych pzepływów)
54 Konwekcja P 0.01 Tempeatua Pędkość MALA LICZBA PRANDTLA TEMPERATURE CONTOUR PLOT LEGEND E E E E E E E E E E E E E E E E E E E E+00 MALA LICZBA PRANDTLA VELOCITY VECTOR PLOT SCALE FACTOR E+0 REFER. VECTOR 0.394E-0 MAX.VEC.PLOT'D 0.394E-0 AT NODE 438 COLOR CODE: VELOCITY 0.350E E E E E E E E-03 MINIMUM E+00 MAXIMUM E+01 Y X SCREEN LIMITS XMIN -.668E-01 XMAX 0.107E+01 YMIN -.51E-0 YMAX 0.100E+01 FIDAP Jan 06 18:37:0 Y X SCREEN LIMITS XMIN -.668E-01 XMAX 0.107E+01 YMIN -.51E-0 YMAX 0.100E+01 FIDAP Jan 06 18:37:0 Oblczena CFD Fdap: Paweł Kempsty IWC PAN
55 Konwekcja P 1000 Tempeatua Pędkość MALA LICZBA PRANDTLA TEMPERATURE CONTOUR PLOT LEGEND E E E E E E E E E E E E E E E E E E E E+00 MALA LICZBA PRANDTLA VELOCITY VECTOR PLOT SCALE FACTOR E+0 REFER. VECTOR E-0 MAX.VEC.PLOT'D E-0 AT NODE 438 COLOR CODE: VELOCITY 0.38E E E E E E E E-03 MINIMUM E+00 MAXIMUM E+01 Y X SCREEN LIMITS XMIN -.668E-01 XMAX 0.107E+01 YMIN -.51E-0 YMAX 0.100E+01 FIDAP Jan 06 18:37:19 Y X SCREEN LIMITS XMIN -.668E-01 XMAX 0.107E+01 YMIN -.51E-0 YMAX 0.100E+01 FIDAP Jan 06 18:37:19 Oblczena CFD Fdap: Paweł Kempsty IWC PAN
56 Pzewodnctwo ceplne - temczna lczba Pecleta Pe T Temczna lczba Pecleta Pe T kwadat stosunku wymau układu do długośc dyfuzj (temcznej): Pe T 4 L L th 4L 4Dth L U LU D th LUρC κ v LUρ µ µ C κ v Re P Pe T << 1 kontola pzez pzewodnctwo ceplne: L D >> L Pe T << 1 kontola pzez konwekcję: L D << L
57 Konwekcja bezwymaowe ównana uchu: ównane cągłośc Skalowane czasu, długośc, pędkośc gęstośc popzez długość (L) oaz pędkość (U): v' v U ' Równane cągłośc: L [ ρ(, t) ] t [ ρ' ( ', t' )] t' + dv + dv' t t ' L U [ ρ(, t) v(, t) ] 0 tu L Równane cągłośc postać bezwymaowa: [ ρ' (, t) v' (, t) ] 0 ρ' ρ ρ o
58 Konwekcja bezwymaowe ównana uchu: Navea-Stokesa Skalowane cśnena, lepkośc sły popzez długość (L) oaz pędkość (U): p pρo p' 1 µ f fl µ ' f ' U U Re ρ o UL U U ρo L Równane Navea-Stokesa: v ( ) (, t) ρ, t + v(, t) v, t p, t + µ v, t + ρ, t t ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) f (, t) Równane Navea-Stokesa postać bezwymaowa: v' t' ( ', t' ) + ( v' ( ', t' ) ' ) v' ( ', t) ' ' p' ( ', t' ) + ' v' ( ', t' ) + f '( ', t' ) 1 Re
59 Konwekcja bezwymaowe ównana uchu: ównane eneg T' Skalowane tempeatuy, cepła właścwego, pzewodnctwa ceplnego źódeł pzez welkość: T T κ ' Cv( ρ,t) ' o εl C κ' v ε T C ( ρ,t ) ρulc v( ρo, To ) ρuc v( ρo,to ) Równane eneg: C ' v C v v ( ρ,t) ρ(, t) ( ρ,t) ρ' (, t) o o [ T(, t) ] t Równane eneg postać bezwymaowa: [ T' ( ', t' )] t' + + ( v(, t) ) T(, t) κ T(, t) + ε ' ( v' ( ', t' ) ' ) T' ( ', t' ) κ' 'T' ( ', t' ) + ε
60 Konwekcja natualna cecz neścślwa: ównana uchu dv ρ C o v [ v(, t) ] 0 v(, t) + ( v(, t) ) v(, t) µ v(, t) + ρ β ( T T ) g v(, t) ( ρ,t) o t ρ o [ T(, t) ] t + ( v(, t) ) T(, t) dv ( κ T(, t) ) + ε Czynnkem wywołującym konwekcje jest óżnca gęstośc spowodowana jej óżncam tempeatuy Rozszezalność ceplna β T 1 ρ ρ T p Inne substancje mają współczynnk ozszezalnośc mnejsze nż dla gazu dealnego o T Gaz dealny: β T 1 T o
61 Konwekcja natualna cecz neścślwa: pędkość Oszacowane pędkośc - enega potencjalna enega knetyczna ρou ( ρ ρ )gl o U ( ρ ρ ) o gl ρ o U βt TgL Dyfuzja ceplna Dyfuzja pędu C v ρ o [ T(, t) ] t κ T (, t) ρ o v t (, t) µ v (, t) L th 4κ L 4µ L 4Dtht Lvs 4Dvst ρc U ρ U v
62 Konwekcja natualna lczba Raylegh a Ra Lczba Raylegh a Ra stosunek welkośc układu do gubośc wastwy gancznej Ra 1 4 L L th L L vs Ra L U D th D vs L U C κµ v ρ Ra 3 gl β Tρ κµ Lczba Raylegh a Ra okeśla stosunek szybkośc tanspotu konwekcyjnego dyfuzyjnego pędu eneg dla konwekcj natualnej Wysoke lczby Raylegh a Ra domnuje konwekcja Nske lczby Raylegh a Ra domnuje dyfuzja
POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI - CD. Zjawisko indukcji elektromagnetycznej polega na powstawaniu prądu elektrycznego w
POL AGNTYCZN W PRÓŻNI - CD Indukcja elektomagnetyczna Zjawsko ndukcj elektomagnetycznej polega na powstawanu pądu elektycznego w zamknętym obwodze wskutek zmany stumena wektoa ndukcj magnetycznej. Np.
Bardziej szczegółowoFizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów
Fzyka, technologa oaz modelowane wzostu kyształów Stansław Kukowsk Mchał Leszczyńsk Instytut Wysokch Cśneń PAN 0-4 Waszawa, ul Sokołowska 9/37 tel: 88 80 44 e-mal: stach@unpess.waw.pl, mke@unpess.waw.pl
Bardziej szczegółowoEnergia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)
1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Pocesów Konstukcj Inżyneskch Ruch obotowy Keunek Wyóżnony pzez PKA 1 Ruch jednostajny po okęgu Ruch cząstk nazywamy uchem jednostajnym po okęgu jeśl pousza sę ona po okęgu lub kołowym łuku z pędkoścą
Bardziej szczegółowo3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa
3. Sła bezwładnośc występująca podczas uchu cała w układze obacającym sę sła Coolsa ω ω ω v a co wdz obsewato w układze necjalnym co wdz obsewato w układze nenecjalnym tajemncze pzyspeszene: to właśne
Bardziej szczegółowoIndukcja elektromagnetyczna Indukcyjność Drgania w obwodach elektrycznych
ndukcja eektomagnetyczna ndukcyjność Dgana w obwodach eektycznych Pawo ndukcj eektomagnetycznej Faadaya > d zewnętzne poe magnetyczne skeowane za płaszczyznę ysunku o watośc osnącej w funkcj czasu. ds
Bardziej szczegółowo4. Prąd stały Prąd i prawo Ohma. C s. i = i = t. i S. j = V u prędkość unoszenia ładunków. r r
4. Pąd sały. 4.. Pąd pawo Ohma. l U - + u u pędkość unoszena ładunków S j o ds gdze j jes gęsoścą pądu: j S j S A s A m W pzewodnku o objęośc S l znajduje sę ładunek n e S l m lczbą elekonów w jednosce
Bardziej szczegółowoKondensatory. Definicja pojemności przewodnika: C = q V. stosunek!adunku wprowadzonego na przewodnik do wytworzonego potencja!u.
Kondensatoy Defncja pojemnośc pzewodnka: stosunek!adunku wpowadzonego na pzewodnk do wytwozonego potencja!u. -6 - Jednostka: faad, F, µ F F, pf F Kondensato: uk!ad co najmnej dwóch pzewodnków, pzedzelonych
Bardziej szczegółowoAnaliza termodynamiczna ożebrowanego wymiennika ciepła z nierównomiernym dopływem czynników
Instytut Technk Ceplnej Poltechnk Śląskej Analza temodynamczna ożebowanego wymennka cepła z neównomenym dopływem czynnków mg nż. Robet Pątek pomoto: pof. Jan Składzeń Plan pezentacj Wstęp Cel, teza zakes
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamk Temperatura cepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamk Przemany gazowe zotermczna zobaryczna zochoryczna adabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura (K) 8 7 6
Bardziej szczegółowoFizyka 7. Janusz Andrzejewski
Fzyka 7 Janusz Andzejewsk Poblem: Dlaczego begacze na stadone muszą statować z óżnych mejsc wbegu na 400m? Janusz Andzejewsk Ruch obotowy Cało sztywne Cało, któe obaca sę w tak sposób, że wszystke jego
Bardziej szczegółowoTECHNIKI INFORMATYCZNE W ODLEWNICTWIE
ECHNIKI INFORMAYCZNE W ODLEWNICWIE Janusz LELIO Paweł ŻAK Michał SZUCKI Faculty of Foundy Engineeing Depatment of Foundy Pocesses Engineeing AGH Univesity of Science and echnology Kakow Data ostatniej
Bardziej szczegółowoelektrostatyka ver
elektostatka ve-8.6.7 ładunek ładunek elementan asada achowana ładunku sła (centalna, achowawca) e.6 9 C stała absolutna pawo Coulomba: F ~ dwa ładunk punktowe w póżn: F 4πε ε 8.8585 e F m ε stała ł elektcna
Bardziej szczegółowoBartłomiej Wierzba. Modelowanie procesów transportu masy
Batłomej Wezba Modelowane pocesów tanspotu masy Wydano za zgodą Rektoa O p n o d a w c y pof. d hab. nż. Zbgnew GRZESIK pof. d hab. nż. Jan SIENIAWSKI R e d a k t o n a c z e l n y Wydawnctw Poltechnk
Bardziej szczegółowoZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II
Bardziej szczegółowopodsumowanie (E) E l Eds 0 V jds
e-8.6.7 fale podsumowanie () Γ dl 1 ds ρ d S ε V D ds ρ d S ( ϕ ) 1 ρ ε D ρ D ρ V D ( D εε ) εε S jds V ρ d t j ρ t j σ podsumowanie (H) Bdl Γ μ S jds B μ j S Bds B ( B A) Hdl Γ S jds H j ( B μμ H ) ε
Bardziej szczegółowocz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321
Wkład 7: Bła stwna c.. D nż. Zbgnew Sklask Kateda Elektonk, paw. C-1, pok.1 skla@agh.edu.pl http://lae.uc.agh.edu.pl/z.sklask/..17 Wdał nfoatk, Elektonk Telekounkacj - Telenfoatka 1 6..17 Wdał nfoatk,
Bardziej szczegółowoPłyny nienewtonowskie i zjawisko tiksotropii
Płyny nenewtonowske zjawsko tksotrop ) Krzywa newtonowska, lnowa proporcjonalność pomędzy szybkoścą ścnana a naprężenem 2) Płyny zagęszczane ścnanem, naprężene wzrasta bardzej nż proporcjonalne do wzrostu
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA
TRMODYNAMIKA TCHNICZNA I CHMICZNA Część IV TRMODYNAMIKA ROZTWORÓW TRMODYNAMIKA ROZTWORÓW FUGATYWNOŚCI I AKTYWNOŚCI a) Wrowadzene Potencjał chemczny - rzyomnene de G n na odstawe tego, że otencjał termodynamczny
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Paca Paca jest ówna iloczynowi pzemieszczenia oaz siły, któa te pzemieszczenie wywołuje. Paca jest wielkością skalaną wyażaną w dżulach (ang. Joul) [J] i w ogólności może być zdefiniowana
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNE RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNE Cało Doskonale Sztywne (Była Sztywna) model cała zeczywstego układ n oddzaływujących cząstek któych wzajemne odległośc ne ulegają zmane Cało wykonuje
Bardziej szczegółowoα i = n i /n β i = V i /V α i = β i γ i = m i /m
Ćwczene nr 2 Stechometra reakcj zgazowana A. Część perwsza: powtórzene koncentracje stężena 1. Stężene Stężene jest stosunkem lośc substancj rozpuszczonej do całkowtej lośc rozpuszczalnka. Sposoby wyrażena
Bardziej szczegółowoKryteria samorzutności procesów fizyko-chemicznych
Kytea samozutnośc ocesów fzyko-chemcznych 2.5.1. Samozutność ównowaga 2.5.2. Sens ojęce ental swobodnej 2.5.3. Sens ojęce eneg swobodnej 2.5.4. Oblczane zman ental oaz eneg swobodnych KRYERIA SAMORZUNOŚCI
Bardziej szczegółowoWykład 15 Elektrostatyka
Wykład 5 Elektostatyka Obecne wadome są cztey fundamentalne oddzaływana: slne, elektomagnetyczne, słabe gawtacyjne. Slne słabe oddzaływana odgywają decydującą ole w budowe jąde atomowych cząstek elementanych.
Bardziej szczegółowoINDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA. - Prąd powstający w wyniku indukcji elektro-magnetycznej.
INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA Indukcja - elektromagnetyczna Powstawane prądu elektrycznego w zamknętym, przewodzącym obwodze na skutek zmany strumena ndukcj magnetycznej przez powerzchnę ogranczoną tym obwodem.
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowoPRACA DOKTORSKA. mgr Bartłomiej Wierzba. Tytuł: Pole naprężeń generowane dyfuzją w układzie powłoka-podłoże. Prof. dr hab. inż.
Akadema Gónczo Hutncza m. Stansława Staszca w Kakowe Wydzał Inżyne Metal Infomatyk Pzemysłowej PRACA DOKTORSKA Auto: mg Batłomej Wezba Tytuł: Pole napężeń geneowane dyfuzją w układze powłoka-podłoże. Pomoto:
Bardziej szczegółowoPraca i energia. x jest. x i W Y K Ł A D 5. 6-1 Praca i energia kinetyczna. Ruch jednowymiarowy pod działaniem stałych sił.
ykład z fzyk. Pot Pomykewcz 40 Y K Ł A D 5 Pa enega. Pa enega odgywają waŝną olę zaówno w fzyce jak w codzennym Ŝycu. fzyce ła wykonuje konketną pacę, jeŝel dzała ona na pzedmot ma kładową wzdłuŝ pzemezczena
Bardziej szczegółowoOGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII
WYKŁAD 8 OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII E E0 sn( ωt kx) ; k π ; ω πν ; λ T ν E (m c 4 p c ) / E +, dla fotonu m 0 p c p hk Rozkład energ w stane równowag: ROZKŁAD BOLTZMANA!!!!! P(E) e E / kt N E N E/
Bardziej szczegółowoWykład 8. Silnik Stirlinga (R. Stirling, 1816)
Wykład 8 Maszyny ceplne c.d. Rozkład Maxwella -wstęp Entalpa Entalpa reakcj chemcznych Entalpa przeman azowych Procesy odwracalne neodwracalne Entropa W. Domnk Wydzał Fzyk UW Termodynamka 018/019 1/6 Slnk
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład XII
Modeowane pzepływu ceczy pzez ośodk poowate Wykład XII Mode poopężytośc Bota - Dacy ego. Założena wtępne. Zakładamy wtępne, że ośodek kłada ę z poowatego cała tałego twozącego w pzetzen ośodek cągły. Fomułując
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowo[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE
LKTYCZNOŚĆ Pole elektcne Lne sł pola elektcnego Pawo Gaussa Dpol elektcn Pole elektcne w delektkach Pawo Gaussa w delektkach Polaacja elektcna Potencjał pola elektcnego Bewowość pola elektcnego óŝnckowa
Bardziej szczegółowoa) Ścianka jednowarstwowa (nieskończona
Wymana cepła a) Ścanka jenowastwowa (neskończona ścanka płaska) Ścanka ma owolne użą ługość szeokość natomast okeślona jest jej gubość wynos. Z jenej stony ścanka ma tempeatuę, a z ugej stony. Nech >.
Bardziej szczegółowocz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 10: Gawitacja cz. 1. d inż. Zbiniew Szklaski szkla@ah.edu.pl http://laye.uci.ah.edu.pl/z.szklaski/ Doa do pawa powszechneo ciążenia Ruch obitalny planet wokół Słońca jak i dlaczeo? Reulane, wieloletnie
Bardziej szczegółowoRozdział V WARSTWOWY MODEL ZNISZCZENIA POWŁOK W CZASIE PRZEMIANY WODA-LÓD. Wprowadzenie
6 Rozdział WARSTWOWY MODL ZNISZCZNIA POWŁOK W CZASI PRZMIANY WODA-LÓD Wpowadzenie Występujące po latach eksploatacji zniszczenia zewnętznych powłok i tynków budowli zabytkowych posiadają często typowo
Bardziej szczegółowoTeoria Względności. Czarne Dziury
Teoia Względności Zbigniew Osiak Czane Dziuy 11 Zbigniew Osiak (Tekst) TEORIA WZGLĘD OŚCI Czane Dziuy Małgozata Osiak (Ilustacje) Copyight by Zbigniew Osiak (tt) and Małgozata Osiak (illustations) Wszelkie
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.
RUCH OBROTOWY Można opsać ruch obrotowy ze stałym przyspeszenem ε poprzez analogę do ruchu postępowego jednostajne zmennego. Ruch postępowy a const. v v at s s v t at Ruch obrotowy const. t t t Dla ruchu
Bardziej szczegółowoRezonanse w deekscytacji molekuł mionowych i rozpraszanie elastyczne atomów mionowych helu. Wilhelm Czapliński Katedra Zastosowań Fizyki Jądrowej
ezonanse w deekscytacj moekuł monowych ozpaszane eastyczne atomów monowych heu Whem Czapńsk Kateda Zastosowań Fzyk Jądowej . ezonanse w deekscytacj moekuł monowych µ He ++ h ++ Heµ h J ν h p d t otacyjna
Bardziej szczegółowoV. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA
46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..
Bardziej szczegółowoObroty. dθ, cząstka W Y K Ł A D VIII. Prędkość kątowa i przyspieszenie kątowe.
Wykład z fzyk, Pot Posmykewcz 84 W Y K Ł A D VIII Oboty. Ruch obotowy jest wszędze wokół nas; od atomów do galaktyk. Zema obaca sę wokół własnej os. Koła, pzekładne, slnk, śmgła, CD, łyŝwaka wykonująca
Bardziej szczegółowor i m r Fwyp R CM Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej
Dynamka ruchu obrotowego bryły sztywnej Bryła sztywna - zbór punktów materalnych (neskończene welu), których wzajemne położene ne zmena sę po wpływem załających sł F wyp R C O r m R F wyp C Śroek masy
Bardziej szczegółowover ruch bryły
ver-25.10.11 ruch bryły ruch obrotowy najperw punkt materalny: m d v dt = F m r d v dt = r F d dt r p = r F d dt d v r v = r dt d r d v v= r dt dt def r p = J def r F = M moment pędu moment sły d J dt
Bardziej szczegółowoWykład 7. Podstawy termodynamiki i kinetyki procesowej - wykład 7. Anna Ptaszek. 21 maja Katedra Inżynierii i Aparatury Przemysłu Spożywczego
Wykład 7 knetyk knetyk procesowej - Katedra Inżyner Aparatury Przemysłu Spożywczego 21 maja 2018 1 / 31 Układ weloskładnkowy dwufazowy knetyk P woda 1 atm lód woda cek a woda + substancja nelotna para
Bardziej szczegółowoWstęp do fizyki budowli
Wstęp do fzyk budowl Xella Polska sp. z o.o. 0.06.200 Plan prezentacj Izolacyjność termczna Przenkane pary wodnej Podcągane kaplarne Wentylacja budynków Xella Polska sp. z o.o. 0.06.200 2 Współczynnk przewodzena
Bardziej szczegółowoFIZYKA BUDOWLI. wilgoć w przegrodach budowlanych. przyczyny zawilgocenia przegród budowlanych
FIZYKA BUDOWLI zagadnienia cieplno-wilgotnościowe pzegód budowlanych 1 wilgoć w pzegodach budowlanych pzyczyny zawilgocenia pzegód budowlanych wilgoć technologiczna związana z pocesem wytwazania i podukcji
Bardziej szczegółowoSprawozdanie powinno zawierać:
Sprawozdane pownno zawerać: 1. wypełnoną stronę tytułową (gotowa do ćw. nr 0 na strone drugej, do pozostałych ćwczeń zameszczona na strone 3), 2. krótk ops celu dośwadczena, 3. krótk ops metody pomaru,
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowoI. Elementy analizy matematycznej
WSTAWKA MATEMATYCZNA I. Elementy analzy matematycznej Pochodna funkcj f(x) Pochodna funkcj podaje nam prędkość zman funkcj: df f (x + x) f (x) f '(x) = = lm x 0 (1) dx x Pochodna funkcj podaje nam zarazem
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowoWykład 17. 13 Półprzewodniki
Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyki Stosowanej
Fzyka dla Infomatyk Stosowanej Jacek Golak Semest zmowy 08/09 Wykład n 9 Na popzednm wykładze zaczęlśmy zajmować sę elektostatyką. Do tej poy mówlśmy w zasadze o ładunkach w póżn! Najważnejsze elementy
Bardziej szczegółowomagnetyzm cd. ver
ve-28.6.7 magnetyzm cd. paca pzemieszczenia obwodu w polu F F Ιl j ( ) (siła Ampee a) dw Φ Fdx Ι ldx ΙdS ds ds dφ ds dw ΙdΦ ( Ι ds) stumień dx dla obwodu: W Ι dφ Ι ( Φ ) 2 Φ 1 paca wykonana jest kosztem
Bardziej szczegółowomagnetyzm ver
e-8.6.7 agnetyz pądy poste pądy elektyczne oddziałują ze soą. doświadczenie Apèe a (18): Ι Ι 1 F ~ siła na jednostkę długości pzewodów pądy poste w póżni jednostki w elektyczności A ape - natężenie pądu
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowoElementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)
J. Szanty Wykład n 4 Pzepływy potencjalne Aby wytwozyć w pzepływie potencjalnym siły hydodynamiczne na opływanych ciałach konieczne jest zyskanie pzepływ asymetycznego.jest to możliwe pzy wykozystani kolejnego
Bardziej szczegółowoPRZENIKANIE PRZEZ ŚCIANKĘ PŁASKĄ JEDNOWARSTWOWĄ. 3. wnikanie ciepła od ścianki do ośrodka ogrzewanego
PRZENIKANIE W pzemyśle uch ciepła zachodzi ównocześnie dwoma lub tzema sposobami, najczęściej odbywa się pzez pzewodzenie i konwekcję. Mechanizm tanspotu ciepła łączący wymienione sposoby uchu ciepła nazywa
Bardziej szczegółowoWstęp. Prawa zostały znalezione doświadczalnie. Zrozumienie faktu nastąpiło dopiero pod koniec XIX wieku.
Równania Maxwella Wstęp James Clek Maxwell Żył w latach 1831-1879 Wykonał decydujący kok w ustaleniu paw opisujących oddziaływania ładunków i pądów z polami elektomagnetycznymi oaz paw ządzących ozchodzeniem
Bardziej szczegółowoRównowagi fazowe. Zakład Chemii Medycznej Pomorski Uniwersytet Medyczny
Równowag fazowe Zakład Chem Medycznej Pomorsk Unwersytet Medyczny Równowaga termodynamczna Przemanom fazowym towarzyszą procesy, podczas których ne zmena sę skład chemczny układu, polegają one na zmane
Bardziej szczegółowo5. Regulacja częstotliwościowa prędkości obrotowej silnika indukcyjnego klatkowego
5. egulacja czętotlwoścowa pędkośc obotowej lnka ndukcyjnego klatkowego 5.1 Zaada egulacj czętotlwoścowej - waunk optymalzacj tatycznej; 5. egulacja kalana pędkośc obotowej ( U/f); 5.3 egulacja wektoowa
Bardziej szczegółowoPole grawitacyjne. Definicje. Rodzaje pól. Rodzaje pól... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek.
Pole gawitacyjne d inż. Ieneusz Owczaek CNMiF PŁ ieneusz.owczaek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczaek 1 d inż. Ieneusz Owczaek Pole gawitacyjne Definicje to pzestzenny ozkład wielkości fizycznej. jest
Bardziej szczegółowor śm równa się wypadkowej sile działającej na
Wykład z fzyk. Pot Posykewcz 74 F wyp dp dt 8- Duga zasada dynak Tak węc: Wypadkowa sła dzałająca na punkt atealny jest ówna szybkośc zany pędu cząstk. W zeczywstośc pewotne sfoułowane dugej zasady dynak
Bardziej szczegółowoRys. 1. Temperatura punktu rosy na wykresie p-t dla wody.
Powetrze wlotne. Defncje odstawowe Powetrze wlotne jest roztwore (lub eszanną) owetrza sucheo wody w ostac: a) ary rzerzanej lub b) ary nasyconej suchej lub c) ary nasyconej suchej ły cekłej lub lodowej.
Bardziej szczegółowoI. PRZEPŁYWY W BUDOWLACH
9 I. PRZEPŁYWY W BUDOWLCH Zarys problematyk Fzyka budowl est edną z namłodszych dzedzn nżyner budowlane. Rozwnęła sę w latach 70-tych, główne w wynku kryzysu energetycznego, aczkolwek e podstawy są znaczne
Bardziej szczegółowoWŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY
WŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY Polimery Sieć krystaliczna Napięcie powierzchniowe Dyfuzja 2 BUDOWA CIAŁ STAŁYCH Ciała krystaliczne (kryształy): monokryształy, polikryształy Ciała amorficzne (bezpostaciowe)
Bardziej szczegółowo2 PRAKTYCZNA REALIZACJA PRZEMIANY ADIABATYCZNEJ. 2.1 Wprowadzenie
RAKTYCZNA REALIZACJA RZEMIANY ADIABATYCZNEJ. Wprowadzene rzeana jest adabatyczna, jeśl dla każdych dwóch stanów l, leżących na tej przeane Q - 0. Z tej defncj wynka, że aby zrealzować wyżej wyenony proces,
Bardziej szczegółowoRysunek 9-13 jest to pokazane na rysunku 9-14.W rezultacie, jeŝeli obroty odbywają się w r
Wykład z zyk, Pot Posmykewcz 9-5 96 Własnośc wektoowe obotów. Aby zaznaczyć keunek obotów względem ustalonej os moŝna wpowadzć plus lub mnus pzed oznaczenem pędkośc kątowej, analogczne jak to mało mejsce
Bardziej szczegółowoTemat 13. Rozszerzalność cieplna i przewodnictwo cieplne ciał stałych.
Temat 13. Rozszerzalność ceplna przewodnctwo ceplne cał stałych. W temace 8 wykazalśmy przy wykorzystanu warunków brzegowych orna-karmana, że wyraz lnowy w rozwnęcu energ potencjalnej w szereg potęgowy
Bardziej szczegółowoWYZNACZENIE DYSYPACJI KINETYCZNEJ ENERGII TURBULENCJI PRZY UŻYCIU PRAWA -5/3. E c = E k + E p + E w
Metrologa... - "W y z n ac z an e d y s y p ac z p raw a -5 / " WYZNACZENIE DYSYPACJI KINETYCZNEJ ENERGII TRBLENCJI PRZY ŻYCI PRAWA -5/. WPROWADZENIE Energa przepływaącego płyn E c dem E p dem E c E k
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 6
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Wykład 6 1 1. Zastosowane modelu potęgowego Przekształcene Boxa-Coxa 2. Zmenne cągłe za zmenne dyskretne 3. Interpretacja parametrów przy zmennych dyskretnych 1. Zastosowane
Bardziej szczegółowotermodynamika fenomenologiczna p, VT V, teoria kinetyczno-molekularna <v 2 > termodynamika statystyczna n(v) to jest długi czas, zachodzi
fzka statstczna stan makroskopow układ - skończon obszar przestrzenn (w szczególnośc zolowan) termodnamka fenomenologczna p, VT V, teora knetczno-molekularna termodnamka statstczna n(v) stan makroskopow
Bardziej szczegółowo9 K A TEDRA FIZYKI STOSOWANEJ P R A C O W N I A F I Z Y K I
9 K A TEDRA FIZYKI STOSOWANEJ P R A C O W N I A F I Z Y K I Ćw. 9. Spawdzene dugej zasady dynamk uchu obotowego Wpowadzene Pzez byłę sztywną ozumemy cało, któe pod wpływem dzałana sł ne zmena swego kształtu,
Bardziej szczegółowoMETODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO. Termokinetyka
METODA ELEMENTU SKOŃCZONEGO Termoknetyka Matematyczny ops ruchu cepła (1) Zasada zachowana energ W a Cepło akumulowane, [J] P we Moc wejścowa, [W] P wy Moc wyjścowa, [W] t przedzał czasu, [s] V q S(V)
Bardziej szczegółowoW praktyce często zdarza się, że wyniki obu prób możemy traktować jako. wyniki pomiarów na tym samym elemencie populacji np.
Wykład 7 Uwaga: W praktyce często zdarza sę, że wynk obu prób możemy traktować jako wynk pomarów na tym samym elemence populacj np. wynk x przed wynk y po operacj dla tego samego osobnka. Należy wówczas
Bardziej szczegółowoOpracowanie pytań na egzamin Fizyka dla elektroników 1
Opacowane pytań na egzamn Fzyka dla elektonków 1 Powadzący: d hab nż. Gzegoz Haań (wesja okojona, po konsultacjach 1 Inecjalne nenecjalne układy odnesena 1.1 *** Inecjalny układ odnesena jego zwązek z
Bardziej szczegółowoGAZY DOSKONAŁE I PÓŁDOSKONAŁE
TERMODYNAMIKA GAZY DOSKONAŁE I PÓŁDOSKONAŁE Prawo Boyle a Marotte a p V = const gdy T = const Prawo Gay-Lussaca V = const gdy p = const T Równane stanu gau dosonałego półdosonałego p v = R T gde: p cśnene
Bardziej szczegółowoInstytut Inżynierii Chemicznej i Urządzeń Cieplnych Politechniki Wrocławskiej
Instytut Inżyner Chemcznej Urządzeń Ceplnych Poltechnk Wrocławskej Termodynamka procesowa Laboratorum Ćwczene nr : Pomar lepkośc gazu opracował : Jacek Kapłon Wrocław 005 . Wprowadzene W jednofazowym układze
Bardziej szczegółowoWykład 13. Rozkład kanoniczny Boltzmanna Rozkład Maxwella-Boltzmanna III Zasada Termodynamiki. Rozkład Boltzmanna!!!
Wykład 13 Rozkład kanonczny Boltzmanna Rozkład Maxwella-Boltzmanna III Zasada Termodynamk W. Domnk Wydzał Fzyk UW Termodynamka 2018/2019 1/30 Rozkład Boltzmanna!!! termostat T E n układ P n exp E n Z warunku
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady zachowania: enegia mechaniczna E E const. k p E p ()+E k (v) = 0 W układzie zachowawczym odosobnionym całkowita enegia mechaniczna, czyli suma enegii potencjalnej, E p, zaówno
Bardziej szczegółowoBADANIA CHARAKTERYSTYK HYDRAULICZNYCH KSZTAŁTEK WENTYLACYJNYCH
INSTYTUT KLIMATYZACJI I OGRZEWNICTWA ĆWICZENIA LABORATORYJNE Z WENTYLACJI I KLIMATYZACJI: BADANIA CHARAKTERYSTYK HYDRAULICZNYCH KSZTAŁTEK WENTYLACYJNYCH 1. WSTĘP Stanowsko laboratoryjne pośwęcone badanu
Bardziej szczegółowoAtom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym
Dieektyki Dieektyki substancje, w któych nie występują swobodne nośniki ładunku eektycznego (izoatoy). Może być w nich wytwozone i utzymane bez stat enegii poe eektyczne. dieektyk Faaday Wpowadzenie do
Bardziej szczegółowoAUTOMATYKA I STEROWANIE W CHŁODNICTWIE, KLIMATYZACJI I OGRZEWNICTWIE L3 STEROWANIE INWERTEROWYM URZĄDZENIEM CHŁODNICZYM W TRYBIE PD ORAZ PID
ĆWICZENIE LABORAORYJNE AUOMAYKA I SEROWANIE W CHŁODNICWIE, KLIMAYZACJI I OGRZEWNICWIE L3 SEROWANIE INWEREROWYM URZĄDZENIEM CHŁODNICZYM W RYBIE PD ORAZ PID Wersja: 03-09-30 -- 3.. Cel ćwczena Celem ćwczena
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI Prowadzący: dr Krzysztof Polko Defncja momentu bezwładnośc Momentem bezwładnośc punktu materalnego względem płaszczyzny, os lub beguna nazywamy loczyn masy punktu
Bardziej szczegółowoOddziaływania fundamentalne
Oddziaływania fundamentalne Siła gawitacji (siła powszechnego ciążenia, oddziaływanie gawitacyjne) powoduje spadanie ciał i ządzi uchem ciał niebieskich Księżyc Ziemia Słońce Newton Dotyczy ciał posiadających
Bardziej szczegółowoZestaw zadań 4: Przestrzenie wektorowe i podprzestrzenie. Liniowa niezależność. Sumy i sumy proste podprzestrzeni.
Zestaw zadań : Przestrzene wektorowe podprzestrzene. Lnowa nezależność. Sumy sumy proste podprzestrzen. () Wykazać, że V = C ze zwykłym dodawanem jako dodawanem wektorów operacją mnożena przez skalar :
Bardziej szczegółowoMoment siły (z ang. torque, inna nazwa moment obrotowy)
Moment sły (z ang. torque, nna nazwa moment obrotowy) Sły zmenają ruch translacyjny odpowednkem sły w ruchu obrotowym jest moment sły. Tak jak sła powoduje przyspeszene, tak moment sły powoduje przyspeszene
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoRezonansowe tworzenie molekuł mionowych helu i wodoru oraz ich rotacyjna deekscytacja
zonanow twozn molkuł monowych hlu wodou oaz ch otacyjna dkcytacja Wlhlm Czaplńk Katda Zatoowań Fzyk ądowj w wpółpacy z N.Popovm W.Kamńkm Itnj 6 odzajów molkuł monowych hlu wodou: 4 H µ p Hµ d Hµ t 4 H
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. + (proton) - (elektron)
lektostatyka Za oddziaływania elektyczne ( i magnetyczne ) odpowiedzialny jest: ładunek elektyczny Ładunek jest skwantowany Ładunek elementany e.6-9 C (D. Millikan). Wszystkie ładunki są wielokotnością
Bardziej szczegółowoSpis treści I. Ilościowe określenia składu roztworów strona II. Obliczenia podczas sporządzania roztworów
Sps teśc I. Iloścowe okeślena składu oztwoów stona Ułaek wagowy (asowy ocent wagowy (asowy ocent objętoścowy Ułaek olowy 3 ocent olowy 3 Stężene olowe 3 Stężene pocentowe 3 Stężene noalne 4 Stężene olane
Bardziej szczegółowoZastosowanie technik sztucznej inteligencji w analizie odwrotnej
Zastosowane technk sztucznej ntelgencj w analze odwrotnej Ł. Sztangret, D. Szelga, J. Kusak, M. Petrzyk Katedra Informatyk Stosowanej Modelowana Akadema Górnczo-Hutncza, Kraków Motywacja Dokładność symulacj
Bardziej szczegółowo12. Obliczenie stateczności skarp i stateczności filtracyjnej Tomasz Strzelecki
2. Oblczene statecznośc skap statecznośc fltacyjnej Tomasz Stzeleck 2. Blokowe metody nżyneske okeślana statecznośc skap w mechance guntów. Lczne metody oblczeń pzyblżonych stowanych w paktyce nżyneskej,
Bardziej szczegółowoPola siłowe i ich charakterystyka
W-6 (Jaosewic) 10 slajdów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: pojęcie i odaje pól siłowch, wielkości chaakteujące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacjne: uch w polu gawitacjnm 3/10 L.R. Jaosewic
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoPRĄD STAŁY. Prąd elektryczny to uporządkowany ruch ładunków wewnątrz przewodnika pod wpływem przyłożonego pola elektrycznego.
PĄD STAŁY Prąd elektryczny to uporządkowany ruch ładunków wewnątrz przewodnika pod wpływem przyłożonego pola elektrycznego. ŁADUNEK SWOBODNY byłby w stałym polu elektrycznym jednostajnie przyspieszany
Bardziej szczegółowoWykłady z termodynamiki i fizyki statystycznej. Semestr letni 2009/2010 Ewa Gudowska-Nowak, IFUJ, p.441 a
Wykłady z termodynamk fzyk statystycznej. Semestr letn 2009/2010 Ewa Gudowska-Nowak, IFUJ, p.441 a gudowska@th.f.uj.edu.pl Zalecane podręcznk: 1.Termodynamka R. Hołyst, A. Ponewersk, A. Cach 2. Podstay
Bardziej szczegółowoS ścianki naczynia w jednostce czasu przekazywany
FIZYKA STATYSTYCZNA W ramach fizyki statystycznej przyjmuje się, że każde ciało składa się z dużej liczby bardzo małych cząstek, nazywanych cząsteczkami. Cząsteczki te znajdują się w ciągłym chaotycznym
Bardziej szczegółowoPrąd elektryczny U R I =
Prąd elektryczny porządkowany ruch ładunków elektrycznych (nośnków prądu). Do scharakteryzowana welkośc prądu służy natężene prądu określające welkość ładunku przepływającego przez poprzeczny przekrój
Bardziej szczegółowoFunkcje i charakterystyki zmiennych losowych
Funkcje charakterystyk zmennych losowych Dr Joanna Banaś Zakład Badań Systemowych Instytut Sztucznej Intelgencj Metod Matematycznych Wydzał Informatyk Poltechnk Szczecńskej 5. Funkcje zmennych losowych
Bardziej szczegółowo