Mechanika ogólna kinematyka i dynamika

Podobne dokumenty
Mechanika ogólna II Kinematyka i dynamika

Mechanika ogólna II Kinematyka i dynamika

Więzy z y tarciem W w W ię w zach a,, w w kt k órych y nie występuje tarcie, reakcja jest prostopadł topa a a do płas a zczyzny zny

Kinematyka: opis ruchu

Dynamika punktu materialnego nieswobodnego

Kinematyka: opis ruchu

I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO

Lista 2 + Rozwiązania BLiW - niestacjonarne







dr inż. Zbigniew Szklarski

PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE

Kinematyka: opis ruchu

Zasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.)

PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE

Mechanika ogólna / Tadeusz Niezgodziński. - Wyd. 1, dodr. 5. Warszawa, Spis treści

PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n ] a r +q = a a r 3q =

Zasady dynamiki Newtona. Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd

Podstawy fizyki sezon 1 VII. Ruch drgający

KĄCIK ZADAŃ Drugi stopień olimpiady fizycznej na Ukrainie (rok 2000)

Całki krzywoliniowe. SNM - Elementy analizy wektorowej - 1

Tematy: oscylator harmoniczny, oscylator tłumiony, oscylator wymuszony, zjawisko rezonansu, przykłady układ RLC, jądrowy rezonans magnetyczny

KO OF Szczecin:

Fizyka I (mechanika), rok akad. 2011/2012 Zadania z kolokwium I

y(t) = y 0 + R sin t, t R. z(t) = h 2π t

Mechanika i Budowa Maszyn I stopień (I stopień / II stopień) ogólnoakademicki (ogólno akademicki / praktyczny)

Ruch drgajacy. Drgania harmoniczne. Drgania harmoniczne... Drgania harmoniczne... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż.

Promieniowanie dipolowe

MECHANIKA II. Drgania wymuszone

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Praca, moc, energia INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

LABORATORIUM Z FIZYKI

PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE

Drgania układu o wielu stopniach swobody

Jaki musi być kąt b, aby siła S potrzebna do wywołania poślizgu była minimalna G S

Wprowadzenie: Dynamika

Mechanika ogólna Kierunek: budownictwo, sem. II studia zaoczne, I stopnia inżynierskie

Praca. Siły zachowawcze i niezachowawcze. Pole Grawitacyjne.

PODSTAWY FIZYKI - WYKŁAD 3 ENERGIA I PRACA SIŁA WYPORU. Piotr Nieżurawski. Wydział Fizyki. Uniwersytet Warszawski

Mechanika Techniczna I Engineering Mechanics I. Transport I stopień (I stopień / II stopień) Ogólnoakademicki (ogólno akademicki / praktyczny)

Mechanika Ogólna General Mechanics. Inżynieria Bezpieczeństwa I stopień (I stopień / II stopień) ogólnoakademicki (ogólnoakademicki / praktyczny)

mechanika analityczna 1 nierelatywistyczna L.D.Landau, E.M.Lifszyc Krótki kurs fizyki teoretycznej

Zadania z dynamiki. Maciej J. Mrowiński 11 marca mω 2. Wyznacz położenie i prędkość ciała w funkcji czasu. ma t + f 0. ma 2 (e at 1), v gr = f 0

LXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ZAWODY II STOPNIA

1.5. ZWIĄZKI KONSTYTUTYWNE STRONA FIZYCZNA

Zasada zachowania pędu

dr inż. Zbigniew Szklarski

PODSTAWY FIZYKI - WYKŁAD 1 WSTEP KINEMATYKA - OPIS RUCHU DYNAMIKA - OPIS ODDZIAŁYWAŃ. Piotr Nieżurawski.

DYNAMIKA dr Mikolaj Szopa

v = v i e i v 1 ] T v =

Fizyka I dla ZFBM-FMiNI+ Projektowanie Molek. i Bioinformatyka 2015/2016

Podstawy Automatyki Zbiór zadań dla studentów II roku AiR oraz MiBM

MECHANIKA 2 Wykład 7 Dynamiczne równania ruchu

PRZYCZYNY RUCHU ZASADY DYNAMIKI DLA PUNKTU MATERIALNEGO

Z-ETI-1027 Mechanika techniczna II Technical mechanics II. Stacjonarne. Katedra Inżynierii Produkcji Dr inż. Stanisław Wójcik

Mechanika analityczna. Małe drgania układów zachowawczych

Wprowadzenie: Dynamika

5) W czterech rogach kwadratu o boku a umieszczono ładunki o tej samej wartości q jak pokazano na rysunku. k=1/(4πε 0 )

Prawa ruchu: dynamika

wszystkie elementy modelu płaskiego są w jednej płaszczyźnie, zwanej płaszczyzną modelu

gdzie x jest wychyleniem z położenia równowagi. Współczynnik k jest tutaj współczynnikiem proporcjonalności.

SYLABUS DOTYCZY CYKLU KSZTAŁCENIA 2016/ /20 (skrajne daty)

Tarcie poślizgowe

Zasady dynamiki Newtona

Mechanika Analityczna

Fizyka 2 Wróbel Wojciech

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Prawa ruchu: dynamika

MAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY

Napęd pojęcia podstawowe

Ruch obrotowy bryły sztywnej. Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe

Podstawy fizyki. Wykład 2. Dr Piotr Sitarek. Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr

IV.3 Ruch swobodny i nieswobodny. Więzy. Reakcje więzów

KARTA MODUŁU KSZTAŁCENIA

WAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII.

J. Szantyr Wykład nr 27 Przepływy w kanałach otwartych I

Zasada ruchu środka masy i zasada d Alemberta 6

Matematyczny model obci¹ enia elementu roboczego

Mechanika ogólna I Engineering Mechanics

Zastosowania zasad dynamiki Newtona Katarzyna Sznajd-Weron. Wykład dla Matematyki Stosowanej

Z-LOG-1005I Mechanika techniczna Mechanics for Engineers

Politechnika Śląska w Gliwicach Wydział Organizacji i Zarządzania Katedra Podstaw Systemów Technicznych

Laboratorium Mechaniki Technicznej

Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!)

MECHANIKA 2. Praca, moc, energia. Wykład Nr 11. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

Podstawy fizyki. Wykład 2. Dr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska

Aparaty elektryczne Electrical apparatus. Elektrotechnika II stopień (I stopień / II stopień) ogólnoakademicki (ogólno akademicki / praktyczny)

MECHANIKA II. Drgania wymuszone

Karta (sylabus) modułu/przedmiotu INŻYNIERIA MATERIAŁOWA Studia pierwszego stopnia

O ruchu. 10 m. Założenia kinematyki. Najprostsza obserwowana zmiana. Opis w kategoriach przestrzeni i czasu ( geometria fizyki ).

09-TYP-2015 DYNAMIKA RUCHU PROSTOLINIOWEGO

MECHANIKA 2. Zasady pracy i energii. Wykład Nr 12. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

Zasady i kryteria zaliczenia: Zaliczenie pisemne w formie pytań opisowych, testowych i rachunkowych.

Prawa Maxwella. C o p y rig h t b y p lec iu g 2.p l

Transkrypt:

KTEDR ECHNIKI 0$7(5,$àÏ: DEPRTENT OF ECHNICS OF TERILS 32/,7(&+1,$àÏ'=$ 7(&+1,&$/81,9(56,7<2)àÏ'' lpolitechniki 6, 93-àyG(3RODQG7HO)D[ echanika ogólna kineatyka i dynaika kierunek Budownictwo, se III PDWHULDá\SRPRFQLF]HGRüZLF]H opracowanie GULQ*3LRWU'EVNL GULQ*,UHQD:DJQHU àyg(sd(g]lhuqln

75(û:<à$'8 Kineatyka=DNUHVSU]HGPLRWX3U]HVWU]HF]DVXNáDGRGQLHVLHQLD Kineatyka punktuwrusxqnwxrslvuxfkxsxqnwxsugnrülsu]\vslhv]hqlhsxqnwx przyspieszenie styczne i noralne LQHPDW\NDEU\á\V]W\ZQHVWRSQLHVZRERG\WZLHUG]HQLHRU]XWDFKSUGNRFLSXQNWyZEU\á\ V]W\ZQH5XFK\EU\á\SRVWSRZ\LREURWRZ\GRNRáDRVLQLHUXFKRPH 5XFKSáDVNLSUGNRüLSU]\VSLHV]HQLHFKZLORZHURGNLSUGNRFLLSU]\VSLHV]HQLD 5XFKNXOLVW\FKZLORZDRREURWXSUGNRüSU]\VSLHV]HQLDSXQNWyZEU\á\ 5XFKGRZROQ\EU\á\UHGXNFDGRUXFKXUXERZHJRRFHQWUDOna 5XFK]áR*RQ\SXQNWXLEU\á\ Dynaika Dynaika punktu3rfldlsrgvwdzrzhsudzd1hzwrqdxnádglqhufdoq\]dvdgdg laberta 5yZQDQLDUXFKXLPHWRG\LFKUR]ZL]\ZDQLD 3GNUWHQHUJLDNLQHW\F]QDLWZLHUG]HQLDRLFK]PLDQDFK3ROHVLá3UDFDPRc, energia potencjalna, Zasada zachowania energii echanicznej Dynaika punktu aterialnego nieswobodnego '\QDPLNDUXFKX]áR*RQHJRSXQNWX6Lá\EH]ZáDGQRFL '\QDPLNDXNáDGXSXQNWyZPDWHULDOQ\FKLEU\á\V]W\ZQH 3GNUWHQHUJLDRGG]LDá\ZDZHZQWU]nych, energia kinetyczna, energia potencjalna, zasada ]DFKRZDQLDHQHUJLLPHFKDQLF]QH0DVRZHPRPHQW\EH]ZáDGQRFL '\QDPLNDUXFKXSRVWSRZHJRREURWRZHJRLSáDVNLHJREU\á\ Eleenty echaniki analitycznej Zasada prac przygotowanych LITERTUR: 1 JLeyko, echanika ogólna, to 2, PWN 1996 2 3'EVNL2*DO,:DJQHU=ELyU]DGD]PHFKDQLNLWHRUHW\F]QHLQHPDW\ND3à 3 PWilde, Wizur, echanika teoretyczna, PWN 1984 Fora zaliczenia przediotu: wykonanie prac 2 projektowych 2 kolokwia egzaiq]]dgdl]whrull

3URJUDPüZLF]H 1 LQHPDW\ND SXQNWX ]QDGRZDQLH UyZQD UXFKX QD SRGVWDZLH RSLVX UXFKX znajdowanie paraetrów ruchu - WRUX UyZQDQLD GURJL SUGNRFL L SU]\SLHV]HQLD]UyZQDUXFKXSXQNWX 2, 3 5XFK SáDVNLáDFXFK\NLQHPDW\F]QHUy*QHVSRVRE\Z\]QDF]DQLDSUGNRFL FKZLORZHZ\]QDF]DQLHSODQXSUGNRFL 3, 4 5XFKSáDVNLZ\]QDF]DQLHSU]\SLHV]H 5, 6 5XFK]áR*RQ\SXQNWXZ\]QDF]DQLHSUGNRFLLSU]\SLHV]H 7 Kolokwiu z kineatyki 8, 9 5y*QLF]NRZH UyZQDQLD UXFKX SXQNWX PDWHULDOQHJR FDáNRZDQLH UyZQD ruchu -Z\]QDF]DQLHVLáLUHDNFL]QDGRZDQLHUyZQDUXFKXUXFKGUJDF\ 9, 10 '\QDPLNDUXFKX]áR*RQHJRSXQNWX]QDGRZDQLHUyZQDUXFKXZ\]QDF]DQLH reakcji, tarcie ) 11 Zasady zachowania dla punktu aterialnego (zasada zachowania energii, ]DVDGD]DFKRZDQLDSGX 12 '\QDPLND UXFKX SáDVNLHJR EU\á\ Z\]QDF]DQLH UHDNFL G\QDPLF]Q\FK WDUFLH przy toczeniu) 13 Kolokwiu z dynaiki 14 Zasada zachowanldhqhujllgodeu\á\ Prace projektowe P1 :\]QDF]DQLHSUGNRFLLSU]\SLHV]HZáDFXFKXNLQHPDW\F]Q\P P2 Dynaika punktu

=DGDQLDSU]\NáDGRZHZVHPHVWU]H,,, 1 Kineatyka punktu (znajdowdqlh UyZQD UXFKX QD SRGVWDZLH RSLVX UXFKX znajdowanie paraetrów ruchu - WRUX UyZQDQLD GURJL SUGNRFL L SU]\- SLHV]HQLD]UyZQDUXFKXSXQNWX =QDOH(üWRUUyZQDQLHGURJLSUGNRüLSU]\SLHV]HQLHSXQNWXSRUXV]DFHJRVL]JRGQLH] podanyi równaniai: (t) = sin 2 t y(t) = cos 2 t (t) =k cosωt y(t) =k sinωt z(t) =kωt =QDOH(üUyZQDQLDUXFKXSXQNWX0OH*FHJR QDREZRG]LHWRF]FHJRVLNU*NDURGHN NU*NDSU]HVXZDVL]HVWDáSUGNRFL9o :FKZLOLSRF]WNRZHUXFKXSXQNW0VW\NDá VL]QLHUXFKRP\PSRGáR*HP r 2,3 5XFKSáDVNLáDFXFK\NLQHPDW\F]QHUy*QHVSRVRE\Z\]QDF]DQLDSUGNRFL FKZLORZHZ\]QDF]DQLHSODQXSUGNRFL :\]QDF]\üSODQSUGNRFLGODSRGDQ\FKáDFXFKyZNLQHPDWycznych V - V -?

3,4 5XFKSáDVNLZ\]QDF]DQLHSU]\SLHV]H :\]QDF]\üSODQSU]\SLHV]HGODSRGDQ\FKáDFXFKyZNLQHPDW\F]Q\FK r 0o a o a o K 0o a -? 0 o a K -? & o 5,6 5XFK]áR*RQ\SXQNWXZ\]QDF]DQLHSUGNRFLLSU]\SLHV]H :\]QDF]\üSUGNRFLLSU]\SLHV]HQLD 0o 0o 0

8,9 5y*QLF]NRZHUyZQDQLDUXFKXSXQNWXPDWHULDOQHJRFDáNRZDQLHUyZQDUXFKX- Z\]QDF]DQLHVLáLUHDNFL]QDGRZDQLHUyZQDUXFKXUXFKGUJDF\ 5y*QLF]NRZDQLHUyZQDUXFKX =QDOH(üVLáZ\ZRáXFUXFKSXQNWXRPDVLHPHOLZLDGRPR*HSRUXV]DVLRQ]JRGQLH] równaniai: (t) =a cosωt y(t) =b sinωt 2EOLF]\üDNLHVWZVSyáF]\QQLNWDUFLDµHOL ZLDGRPR*HPDVDPSRUXV]DVLZ]GáX*UyZQLD zgodnie z równanie (t) =g t 2 /8 &DáNRZDQLHUy*QLF]NRZ\FKUyZQDUXFKX =QDOH(üUyZQDQLDUXFKXPDV\PSRUXV]DFHVLSRGG]LDáDQLHPVLá\)HOLZLDGRPR*HUXFK UR]SRF]\QDVLEH]SUGNRFLSRF]WNRZHL) +VLQNW :DNLPSRáR*HQLXPDVDP]VXZDFDVLSR ]DNU]\ZLRQ\PSRGáR*XRGHUZLHVLRGQLHJR"5XFK UR]SRF]\QDVL]SRáR*HQLDDNQDU\VXQNX] SUGNRFL9o r -DNSUGNRüSRF]WNRZ9o PXVLPLHüPDVDP ]QDGXFDVLZFKZLOLSRF]WNRZHZRGOHJáRFL ERGPDV\0DE\SU]\FLJDQDGRQLHVLá F = k 2 PRJáDVLRGQLHRGHUZDü" F =QDOH(üUyZQDQLHUXFKXPDV\P UR]SRF]\QDFHUXFK]SUGNRFL9o QDFK\ORQSRGNWHPα do poziou w polu grawitacyjny z opore Opór wynosi R = kv =QDOH(üUyZQDQLHUXFKXPDV\P]DF]HSLRQHQDVSU*\QLH RVWDáHFZ\FK\ORQH]SRáR*HQLDUyZQRZDJLR[o HOL SRUXV]DVLRQDSRSRGáR*X]WDUFLHP]HZVSµ c

9,10 '\QDPLNDUXFKX]áR*RQHJRSXQNWX]QDGRZDQLHUyZQDUXFKXZ\]QDF]DQLH reakcji, tarcie ) =QDOH(üUyZQDQLDUXFKXZ]JOGQHJRPDV\PSU]\]DGDQ\FKZDUXQNDFKSRF]WNRZ\FK c ZDUXQNLSRF]WNRZH (0)=l, v(0)=0 ZDUXQNLSRF]WNRZH (0)=l, v(0)=0 :\]QDF]\üUHDNFSLHUFLHQLD QDSUW ZDUXQNLSRF]WNRZH (0)=l, v(0)=0 tarcie ze wsp µ 5yZQLDSU]HVXZDVL]SU]\SLHV]HQLHPDo W jakich JUDQLFDFKPR*HVLRQR]PLHQLDüDE\]QDGXFDVL na QLPPDVDPSR]RVWDáDZ]JOGHPUyZQL nieruchoa? 7DUFLHPLG]\PDVPLSRGáR*HPRSLVXH ZVSyáF]\QQLNµ a o 11 Zasady zachowania dla punktu aterialnego (zasada zachowania energii, zasada ]DFKRZDQLDSGXHQHUJLDVSU*\VWRFLVSU*\Q\ c o R H-? 0DVDPUR]SRF]\QDUXFKZ\ZRáDQ\FLQLW o λ o VSU*\Q-DNLHXJLFLHVSU*\Q\ spowoduje ona po powrocie z równi, na której SRUXV]DVL]WDUFLHP]HZVSyáF]\QQLNLHPµ? =DNLHZ\VRNRFLPXVLZ\UXV]\üPDVDP DE\GRWU]HüGRNRFDWRUX" 4 h R 5XFKUR]SRF]\QDVLEH]SUGNRFLSRF]WNRwe=DNSUGNRFLPDVDPXGHU]\Z :DNLPSRáR*HQLXPDVDP]VXZDFDVLSR ]DNU]\ZLRQ\PSRGáR*XRGHUZLHVLRGQLHJR" SRGáR*H" 5XFKUR]SRF]\QDVL]SRáR*HQLDDNQD U\VXQNX]SUGNRFL9o 0DV\PL0SRUXV]DVLSRJáDGNLPSRGáR*X2EOLF]\üLFKSUGNRFL SR]GHU]HQLX5R]ZD*\ü]GHU]HQLHVSU*\VWHLSODVW\czne

12 Dynaika rufkxsádvnlhjreu\á\z\]qdf]dqlhuhdnflg\qdplf]q\fkwduflhsu]\ toczeniu) =QDOH(ü SU]\SLHV]HQLH URGNDNU*NDR asie, z którego odwija VLQLü5XFK UR]SRF]\QDVL, R R, r R EH]SUGNRFL SRF]WNRZH =QDOH(üQDFLJQLFLSU]\SLHV]HQLHZDOFDRUD]PLQµ GODWRF]HQLDEH]SROL]JX'DQH5 r,,, α, f, r l 3l -DNLPXVLE\üPLQZDUWRü ZVSyáF]\QQLNDWDUFLDµ, aby walec o PDVLHPWRF]\áVLEH]SROL]JX" 2EOLF]\üUHDNFHZSRGSRU]HSRRGFLFLX FLJQD 14 =DVDGD]DFKRZDQLDHQHUJLLGODEU\á\ V=0, R V 0 H 1 l 3l V=0 =QDOH(üQDZLNV]SUGNRüNRFD$, R EHONLSRRGFLFLXFLJQD H 2 V 0 -DNZ\VRNRüRVLJQLHZDOHFZFKZLOL]DWU]\PDQLD HOLXSRGVWDZ\UyZQLSUGNRüHJRURGNDZ\QRVL 5R]ZD*\üGZDSU]\SDGNLWRF]HQLHEH]SROL]JX L]SROL]JLHP:VSyáF]\QQLNLWDUFLD I