Nieliniowy rezonans ferromagnetyczny

Podobne dokumenty
( ) Elementy rachunku prawdopodobieństwa. f( x) 1 F (x) f(x) - gęstość rozkładu prawdopodobieństwa X f( x) - dystrybuanta rozkładu.

ZASADY DYNAMIKI. II. Przyspieszenie ciała jest proporcjonalne do przyłoŝonej siły. r r v. r dt

= v. T = f. Zagadnienia. dkość. 1 f T = Wielkości charakteryzujące przebiegi okresowe. v = 2πrf. Okres toru. dy dt. dx dt. v y. v x. dy y.

Prędkość i przyspieszenie punktu bryły w ruchu kulistym

Kondensatory. Definicja pojemności przewodnika: C = q V. stosunek!adunku wprowadzonego na przewodnik do wytworzonego potencja!u.

Metody numeryczne. Wykład nr 7. dr hab. Piotr Fronczak

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\Nieciagly.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC


Prawdopodobieństwo i statystyka r.

Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)

Jak wykorzystać stacje radiowe ELF do badań geofizycznych?

D r. r r r D. Wykład VII. Podstawowe własnow. Źródła a fal elektromagnetycznych. r r. Luminescencja. Natęż. Równania Maxwella. ężenie i indukcja pola

Spektroskopia mionów w badaniach wybranych materiałów magnetycznych. Piotr M. Zieliński NZ35 IFJ PAN

Równania różniczkowe. y xy (1.1) x y (1.2) z xyz (1.3)

Rezonanse w deekscytacji molekuł mionowych i rozpraszanie elastyczne atomów mionowych helu. Wilhelm Czapliński Katedra Zastosowań Fizyki Jądrowej

magnetyzm ver

STATYSTYKA MATEMATYCZNA

Dziś: Pełna tabela loterii państwowej z poniedziałkowego ciągnienia

ĆWICZENIE ANALIZA SITOWA I PODSTAWY OCENY GRANULOMETRYCZNEJ SUROWCÓW I PRODUKTÓW

Rozpraszania twardych kul

Plan wykładu. Literatura. Układ odniesienia. Współrzędne punktu na płaszczyźnie XY. Rozkład wektora na składowe

Jądra atomowe jako obiekty kwantowe. Wprowadzenie Potencjał jądrowy Spin i moment magnetyczny Stany energetyczne nukleonów w jądrze Prawo rozpadu

brak podstaw do odrzucenia hipotezy zerowej.

Pomiary parametrów światłowodów WYKŁAD 11 SMK. 1. Wpływ sposobu pobudzania włókna światłowodu na rozkład prowadzonej w nim mocy

Spójne przestrzenie metryczne

3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa

podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds

Egzamin poprawkowy z Analizy II 11 września 2013

( ) RóŜne rodzaje grup. Symetrie i struktury ciała stałego. W.Sikora, Wyklad 3

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

TEORIA WAGNERA UTLENIANIA METALI

Symbol Newtona liczba wyborów zbioru k-elementowego ze zbioru n elementów. Symbol Newtona

OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII

EKONOMIA MENEDŻERSKA. Wykład 2 Analiza popytu. Optymalna polityka cenowa. 1 ANALIZA POPYTU. OPTYMALNA POLITYKA CENOWA.

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej

Fizyka Materii Skondensowanej Potencjał periodyczny (cd)

f(x, y) = arctg x y. f(u) = arctg(u), u(x, y) = x y. x = 1 1 y = y y = 1 1 +

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Rzadkie gazy bozonów

Struktura energetyczna ciał stałych-cd. Fizyka II dla Elektroniki, lato

r h SSE EKONOMETRIA - WZORY p pk Opracowała: Joanna Kisielińska 1 Metody doboru zmiennych Metoda Nowaka Metoda Hellwiga Metoda momentów

Analiza matematyczna v.1.6 egzamin mgr inf niestacj 1. x p. , przy założeniu, że istnieją lim

Sekantooptyki owali i ich własności

28 maja, Problem Dirichleta, proces Wienera. Procesy Stochastyczne, wykład 14, T. Byczkowski, Procesy Stochastyczne, PPT, Matematyka MAP1126

21 maja, Mocna własność Markowa procesu Wienera. Procesy Stochastyczne, wykład 13, T. Byczkowski, Procesy Stochastyczne, PPT, Matematyka MAP1126

TORY PLANET (Rozważania na temat kształtów torów ruchu planety wokół stacjonarnej gwiazdy)

Kier. MTR Programowanie w MATLABie Laboratorium Ćw. 12

Politechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Inżynierii Systemów Sterowania


Kondensat Bosego-Einsteina okiem teoretyka

q (s, z) = ( ) (λ T) ρc = q

Środek masy i geometryczne momenty bezwładności figur płaskich 1

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku




Elektrostatyka. + (proton) - (elektron)


δ δ δ 1 ε δ δ δ 1 ε ε δ δ δ ε ε = T T a b c 1 = T = T = T

θ = 0 lub = = g l dw dt Przykłady drgań: Wahadło matematyczne (małe wychylenia): Inaczej: m l(1-cosθ) Drgania i fale II rok Fizyki BC

Rozdział 1. Nazwa i adres Zamawiającego Gdyński Ośrodek Sportu i Rekreacji jednostka budżetowa Rozdział 2.

7. MIEJSCA GEOMETRYCZNE PIERWIASTKÓW (mgp)

Wykład 15 Elektrostatyka

termodynamika fenomenologiczna p, VT V, teoria kinetyczno-molekularna <v 2 > termodynamika statystyczna n(v) to jest długi czas, zachodzi


Nieliniowe zadanie optymalizacji bez ograniczeń numeryczne metody iteracyjne optymalizacji

EKONOMETRIA wykład 4. Prof. dr hab. Eugeniusz Gatnar.

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 6, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

DYDAKTYCZNA PREZENTACJA PRÓBKOWANIA SYGNAŁÓW OKRESOWYCH

PRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA

ZADANIA PRZYGOTOWAWCZE DO EGZAMINU Z UKŁADÓW DYNAMICZNYCH


Pręt nr 0 - Element drewniany wg PN-EN 1995:2010

ELEMENTY RACHUNKU WEKTOROWEGO

KARTA WZORÓW MATEMATYCZNYCH. (a + b) c = a c + b c. p% liczby a = p a 100 Liczba x, której p% jest równe a 100 a p

(4) (b) m. (c) (d) sin α cos α = sin 2 k = sin k sin k. cos 2 m = cos m cos m. (g) (e)(f) sin 2 x + cos 2 x = 1. (h) (f) (i)

L(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)

GRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.

Analiza Matematyczna Ćwiczenia. J. de Lucas


mechanika analityczna 1

Statystyka aktuarialna i teoria ryzyka, rozkłady szkód

LINIA PRZESYŁOWA PRĄDU STAŁEGO

2. Wykaż, że moment pierwszego skoku w procesie Poissona. S 1 := inf{t : N t > 0} jest zmienną losową o rozkładzie wykładniczym z parametrem λ.


Indeks odwzorowania zmiennej zespolonej wzgl. krzywej zamknietej

Sieć odwrotna. Fale i funkcje okresowe

Mechanika kwantowa. Mechanika kwantowa. dx dy dz. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Równanie Schrödingera. zasada zachowania energii







Przejścia międzypasmowe

Dyrektor oraz pracownicy Miejsko - Gminnego Ośrodka Kultury w Kowalewie Pomorskim

Różniczkowalność, pochodne, ekstremum funkcji. x 2 1 x x 2 k

r i m r Fwyp R CM Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej

Transkrypt:

Nelnowy ezonns feomgnetyczny Póę feomgnetyczną umeszcz sę w postopdłych polch mgnetycznych: stłym jednoodnym zmennym (o częstoścch zędu GHz). Pole zmenne wzudz w póce jednoodną pecesję mgnetyzcj (mod jednoodny). W wunch ezonnsu częstość pol zmennego p doe sę do częstośc włsnej modu jednoodnego o. Gdy mpltud ht pol zmennego pzecz wtość pogową hth nstępuje ozpd modu jednoodnego n py fl spnowych. Weloścą mezoną jest zwyle sopcj pomenown eletomgnetycznego w póce popocjonln do mpltudy modu jednoodnego. W mę wzostu mpltudy pol zmennego pojw sę peodyczn (o częstoścch zędu Hz) nstępne chotyczn zleżność sopcj od czsu.

Nestlność Suhl I odzju (w ezonnse) Rozpd poudznego ezonnsowo modu jednoodnego n pę fl spnowych o pzecwnych wetoch flowych

Teo The mgnetc Hmltonn H d H H ( ) ext D dp x y z mgnetyzcj nsycen; Hext Hez ht ex cos pt pole mgnetyczne zewn.; ' ' H dp pole dpolowe; d ' D - stl wymny oj. pó. Hmltonn zwe enegę Zeemn enegę oddzływń dpolowych mgnetycznych enegę oddzływń wymennych; wszyste mgnetyzcje pol mgnetyczne unomowno do wtośc mgnetyzcj nsycen.

Tnsfomcj nonczn Holsten-Pmoff to c gyomgnet the ; 4 γ γ γ γ γ γ ss ss s ss s z y x Rozwnęce Foue e s s e s s ; Tnsfomcj Bogolyuov [ ] [ ] [ ] [ ]. coeffcents demgnetzton sn 4 4 4 4 4 whee y x T y x z z z T T z N N N N D N H D N H N B N N D H A B A B A s ± ± ϑ π π π γ πγ πγ γ µ λ µ λ

Hmltonn w postc noncznej coeffcen ts. ntecto n..... n tems ode hghe.. cos 3 3 3 3 3 3 3 3 3 p T U I c c U c c H H c c I t h H v Hmltonn zwe neezonnsowe oddzływn tzech modów np. Te słdn pownny zostć usunęte pzez olejną tnsfomcję tó pownn jedn pozostwć słdn ezonnsowe (np. ) ez zmn. Usunęce słdnów neezonnsowych z H3 wpływ n słdn wyższego stopn w hmltonne Ponoewż podstwowym pocesem nelnowym jest nestlność Suhl. odzju (ezonnsowe oddzływne tójmodowe) słdn wyższego stopn w hmltonne możn znedć. U

Dug tnsfomcj qus-nonczn U U U Złóżmy że tylo mod jednoody (oznczny pzez zeo) jest ezpośedno wzudzny pzez zmenne pole mgnetyczne m częstość lsą p py fl spnowych mją częstość lsą p/. Wówczs nstępując tnsfomcj nonczn usuw słdn neezonnsowe z H3: [ Podon tnsfomcj jest znn w pzypdu pompown ównoległego:.s. Zhov et l. Usp. Fz. Nu 4 69 (974)]

Równn uchu mpltud fl spnowych Hmltonn ównn nonczne (z tłumenem) p T c c c c I t h H...). )( cos( H t H t I współczynn oddzływn mędzy modem jednoodnym polem zmennym zespolone mpltudy modu jednoodnego fl spnowych fenomenologczne tłumene modu jednoodnego fl spnowych współczynn oddzływń nelnowych pomędzy modem jednoodnym pm fl spnowych. ) cos( p T t h I & &

Sepcj szyej zleżnośc od czsu ). exp( ) exp( ; ) exp( t u t u const q q p p ± u u u u u u h I u T & & p p Póg nestlnośc Suhl pewszego odzju th I h mn Tuż powyżej pogu wzudz sę tylo jedn (ytyczn) p fl spnowych; jeżel ht znczne pzecz póg nne py o częstoścch lsch p/ mogą zostć wzudzone. Wyn dośwdczlne (ns wym oelcyjny ttoów chotycznych tp.) sugeują że nwet w stne chotycznym oscylcje sopcj pojwją sę wsute oddzływn lu p fl spnowych z modem jednoodnym.

odel z dwem pm fl spnowych odel z jedną pą fl spnowych () wyzuje pzejśce do chosu pzez podwojene oesu Dodne dugej py fl spnowych z wyższym pogem nestlnośc Suhl może powdzć do qus-peodycznośc ntemtencj Pomeu- nevlle typu III n. Zchowne chotyczne model z jedną lu dwem pm fl spnowych jest joścowo zgodne z osewcjm chosu fl spnowych w eżme oncydencj. t d d whee ε & & & [ ]. exp ) exp( g g th T u u I h h ψ ψ ψ ψ ψ ε Równn uchu w zmennych ezwymowych

Pzyłd: pzejśce do chosu pzez podwojene oesu odel z jedną pą fl spnowych Lew olumn: pzeeg czsowe sopcj Pw olumn: tto chotyczny. Pmetes:.;.5;.; 3. ( ) ε.75; ( c d) ε.84; ( e f ) ε.86; ( g h) ε..

Pzyłd: pzejśce do chosu pzez qus-oesowość odel z dwem pm fl spnowych Lew olumn: pzeeg czsowe sopcj Pw olumn: wdmo mocy sopcj Pmetes:.;.;.; 3..; 3.;.95. ( ) ε.3 peodc moton ( c d) ε.3 quspeodc moton ( e f ) ε.34 chotc moton.

Pzyłd: ntemtencj Pomeu-nevlle typu III odel z dwem pm fl spnowych () Pzeeg czsowe sopcj () Śedn długość fzy lmnnej w funcj pmetu ontolnego (c) Rozłd pwdopodoeństw długośc fz lmnnych. Pmetes:.67;.67;.; 3.33.; 4.67; ( ) ε 8.3 ( ) ε 7.998 thestghtlnehs c slope.8 ( c) ε 7.99 thestghtlnehs slope.5.5..48.

odel z dwem pm fl spnowych Osewowne dośwdczlne w nelnowym ezonnse feomgnetycznym ttoy chotyczne mją zwyle nse wymy oelcyjne co wszuje n młą lość stopn swoody (młą lość fl spnowych uczestnczących w oddzływnch). Dltego d sę zwyle modele z newelą loścą p fl spnowych (np. dwem tj. pą ytyczną pą o wyższym pogu nestlnośc Suhl I odzju). Zuwżmy że model posd dwe podpzestzene nezmenncze ; w podpzestzench tych mogą yć zwte ttoy chotyczne. t d d I th th gdze ξ ξ ε & & & [ ]. exp ) exp( g g th T I h h ψ ψ ψ ψ ψ ε Równn w zmennych ezwymowych

Ułdy chotyczne z ozmtoścą nezmennczą-fucj lowout Scenusz ndytyczny A jedyny stlny tto Scenusz podytyczny A tc popzeczną stlność ) A nowy ) popzeczne stlny tto A A A A stlne ttoy z ozdzelonym senm tcj A tc popzeczną stlność sen B stje sę dzuwy (popzetyny puntm nleżącym do senu tto ) A A jedyny stlny tto

Popzeczny wyłdn Lpunow λ T lm t t ln [ ] ( t) () ρ T ρ T g ρτ(t) jest odległoścą tjeto fzowej od podpzestzen nezmennczej w chwl t g λt > ozncz że podpzestzeń nezmenncz jest nestln ze względu n zuzen popzeczne (tzw. fucj lowout). Ne stneje wówczs stlny chotyczny tto w podpzestzen nezmennczej. gjeśl λt < popzeczne nestlne mogą yć pojedyncze oty peodyczne w podpzestzen nezmennczej. Atto w podpzestzen nezmennczej stneje jest stlny.

Scenusz ndytyczny Intemtencj on-off. Jeżel osewowną zmenną jest odległość tjeto fzowej od podpzestzen nezmennczej tuż powyżej puntu fucj lowout wdoczne są chotyczne wyuchy popzedzelne fzm lmnnym w tóych sygnł jest ls zeu. Rozłd długośc τ fz 3/ lmnnych podleg pwu slown Pτ τ. Intemtencję on-off zosewowno po z pewszy dośwdczlne w nelnowym ezonnse feomgnetycznym: F. Roedelspege A. Cenys H. Benne Phys. Rev. Lett. 75 594 (995) wyjśnono teoetyczne n gunce modelu z dwem pm fl spnowych: A. Kwec A. Suennc Act Phys. Polon. A88 69 (995). Scenusz podytyczny Dzuwe oszy pzycągn. Ponżej puntu fucj lowout osz pzycągn tto chotycznego w podpzestzen nezmennczej jest dzuwy tzn. gęsto popzetyny puntm nleżącym do oszu pzycągn dugego tto.

Intemtencj on-off Wunem wystąpen ntemtencj on-off py fl spnowych o ndese jest λτ > tzn. że podpzestzeń nezmenncz tc popzeczną stlność. Oe py fl spnowych muszą meć óżne pmety. ez szumu temcznego A. Gos A.Kwec uże sę w Phys.Rev.E. z szumem temcznym -.5... 3. ( ) 3.5 ( c) 3.64 ( c) 3.66; ε

Wunem wystąpen spleconych oszów pzycągn jest λτ < λτ < tzn. że oe podpzestzene nezmenncze są stlne. Oe py fl spnowych muszą meć óżne pmety. -.5.. ε.49.. 3. 3.; Dzuwe (splecone) oszy pzycągn

Attoy chotyczne synchonzcj mgnln Synchonzcj mgnln występuje gdy mpltudy ou p fl spnowych zchowują sę chotyczne le są do see popocjonlne; stł popocjonlnośc zleży od wunów początowych le ne od czsu. 8 4 5 () 5 (c) t ().5 5 (d) Wunem wystąpen synchonzcj mgnlnej jest ówność wszystch pmetów ou p fl spnowych; wówczs λτ λτ..5 4 8 4 8 A. Gos A. Kwec uże sę w Phys.Rev. E.. ε 3.; -.5..