4. Prąd stały Prąd i prawo Ohma. C s. i = i = t. i S. j = V u prędkość unoszenia ładunków. r r

Podobne dokumenty
cz.2 dr inż. Zbigniew Szklarski

dr inż. Zbigniew Szklarski

dr inż. Zbigniew Szklarski

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI - CD. Zjawisko indukcji elektromagnetycznej polega na powstawaniu prądu elektrycznego w

Kondensatory. Definicja pojemności przewodnika: C = q V. stosunek!adunku wprowadzonego na przewodnik do wytworzonego potencja!u.

PRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA

PRĄD STAŁY. Prąd elektryczny to uporządkowany ruch ładunków wewnątrz przewodnika pod wpływem przyłożonego pola elektrycznego.

Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)

Wykład 12. Reinhard Kulessa 1

ι umieszczono ladunek q < 0, który może sie ι swobodnie poruszać. Czy środek okregu ι jest dla tego ladunku po lożeniem równowagi trwa lej?

[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE

3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa

Prąd elektryczny U R I =

Fizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów

Podstawy elektrotechniki

Wykład 15. Reinhard Kulessa 1

magnetyzm ver

Politechnika Wrocławska Instytut Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych. Materiał ilustracyjny do przedmiotu. (Cz. 2)

5. Regulacja częstotliwościowa prędkości obrotowej silnika indukcyjnego klatkowego

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

Rezonanse w deekscytacji molekuł mionowych i rozpraszanie elastyczne atomów mionowych helu. Wilhelm Czapliński Katedra Zastosowań Fizyki Jądrowej

23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2

Wykład FIZYKA II. 2. Prąd elektryczny. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Indukcja elektromagnetyczna Indukcyjność Drgania w obwodach elektrycznych

OSERWACJE POLA MAGNETYCZNEGO Pole magnetyczne wytwozone jest np. pzez magnes stały......a zauważyć je można np. obsewując zachowanie się opiłków żelaz

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Wyznaczenie współczynników q1=1,0. Wyznaczyć częstości drgań własnych oraz amplitudy drgań wymuszonych dla następującej belki:

Temat 13. Rozszerzalność cieplna i przewodnictwo cieplne ciał stałych.

Grzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki

Tensorowe. Wielkości fizyczne. Wielkości i Jednostki UŜywane w Elektryce Wielkość Fizyczna to właściwość fizyczna zjawisk lub obiektów,

podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds

v = v i e i v 1 ] T v =

średnia droga swobodna L

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne

Elektrostatyka. + (proton) - (elektron)

Imię i nazwisko data ocena

magnetyzm cd. ver

Analiza termodynamiczna ożebrowanego wymiennika ciepła z nierównomiernym dopływem czynników

Rozszczepienie poziomów atomowych

Siła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers

exp jest proporcjonalne do czynnika Boltzmanna exp(-e kbt (szerokość przerwy energetycznej między pasmami) g /k B

średnia droga swobodna L

Przygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął

OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII

17.2. Jednakowe oporniki o oporach R każdy połączono jak na rysunku. Oblicz opór zastępczy układu między punktami A i B oraz B i C.

Na skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski

należą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło

Model elektronów swobodnych w metalu

elektrostatyka ver

Zasady energii, praca, moc

WYZNACZENIE DYSYPACJI KINETYCZNEJ ENERGII TURBULENCJI PRZY UŻYCIU PRAWA -5/3. E c = E k + E p + E w

Oddziaływania fundamentalne

Wybrane zagadnienia z elektryczności

Wykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.

Ruch drgający i fale

Źródła pola magnetycznego

Karta wybranych wzorów i stałych fizycznych

Moment siły (z ang. torque, inna nazwa moment obrotowy)

Politechnika Wrocławska Instytut Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych. Materiał ilustracyjny do przedmiotu

INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA

Kryteria samorzutności procesów fizyko-chemicznych

cz.2 dr inż. Zbigniew Szklarski

Metody analizy obwodów

Rozdział VIII KINETYKA NASYCANIA POWIERZCHNI. 1. Wstęp

cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski

Prąd sinusoidalny. najogólniejszy prąd sinusoidalny ma postać. gdzie: wartości i(t) zmieniają się w czasie sinusoidalnie

Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2009

Elektrodynamika Część 6 Elektrodynamika Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Zasady dynamiki ruchu obrotowego

Pracownia Automatyki i Elektrotechniki Katedry Tworzyw Drzewnych Ćwiczenie 3. Analiza obwodów RLC przy wymuszeniach sinusoidalnych w stanie ustalonym

Jądra atomowe jako obiekty kwantowe. Wprowadzenie Potencjał jądrowy Spin i moment magnetyczny Stany energetyczne nukleonów w jądrze Prawo rozpadu

Obroty. dθ, cząstka W Y K Ł A D VIII. Prędkość kątowa i przyspieszenie kątowe.

Pole grawitacyjne. Definicje. Rodzaje pól. Rodzaje pól... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek.

Wykład lutego 2016 Krzysztof Korona. Wstęp 1. Prąd stały 1.1 Podstawowe pojęcia 1.2 Prawa Ohma Kirchhoffa 1.3 Przykłady prostych obwodów

Transmisja i odbicie fali na granicy dwóch ośrodków dielektrycznych

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\Geom20.doc. Drgania i fale III rok Fizyki BC

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n ] a r +q = a a r 3q =

Elementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)

l b sin π + k m - współczynnik przeliczeniowy (dla R i X ) r 5.2. Obliczenie parametrów schematu zastępczego mm - średnia długość

Prawo powszechnego ciążenia Newtona

Elektryczność i Magnetyzm

Wykład Półprzewodniki

Elektronowa struktura atomu

ε = dw dq. (25.1) Rys Obwód o jednym oczku

Laboratorium Półprzewodniki, Dielektryki i Magnetyki Ćwiczenie nr 10 Pomiary czasu życia nośników w półprzewodnikach

Nośniki swobodne w półprzewodnikach

20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.

Inne koncepcje wiązań chemicznych. 1. Jak przewidywac strukturę cząsteczki? 2. Co to jest wiązanie? 3. Jakie są rodzaje wiązań?

Elektrodynamika. Część 6. Elektrodynamika. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Prawo Ohma. qnv. E ρ U I R U>0V. v u E +

mechanika analityczna 1

Funkcja rozkładu Fermiego-Diraca w różnych temperaturach

WYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.

Wstęp. Prawa zostały znalezione doświadczalnie. Zrozumienie faktu nastąpiło dopiero pod koniec XIX wieku.

Projekt silnika bezszczotkowego prądu przemiennego. 1. Wstęp. 1.1 Dane wejściowe. 1.2 Obliczenia pomocnicze

Transkrypt:

4. Pąd sały. 4.. Pąd pawo Ohma. l U - + u u pędkość unoszena ładunków S j o ds gdze j jes gęsoścą pądu: j S j S A s A m W pzewodnku o objęośc S l znajduje sę ładunek n e S l m lczbą elekonów w jednosce objęośc. nesl j czyl j neu S S S Szukając pędkośc unoszena elekonów w pzewodnku medzanym: m 3 3 gdze n jes N A n gdze 9 g/cm 3 ; N A 6, 3 a/mol; M 64 g/mol czyl n 8,4 elek./cm 3 M Jeżel pzez pzewód o,63 mm płyne pąd o naężenu A o j 48 A/cm. Wówczas: j u 3,6 - cm/s!! ne Pawo Ohma. U Ω A meal d U d o dl U o dl l l gdze [Ωm] jes ezysancja właścwą. j o ds js S Pzewodncwo właścwe: σ U Pzykładowo: u,7-8 Ωm; Al,8-8 Ωm; Fe -7 Ωm; szkło Ωm; S,6 3 Ωm; Ge,43 Ωm;

Posać wekoowa pawa Ohma: anzoopowej j gdze μν jes ensoem w pzeszen 4.. Pzewodncwo elekyczne w mealach. lekon pouszający sę w mealu pod wpływem pola elekycznego. d m d e m d e o τ τ d λ τ gdze λ - śedna doga swobodna elekonu, kóy zdeza sę z defekem sec fononem, ac część eneg węc usala sę Pędkość unoszena u j ne e λ m u λ a eλ sąd ne m pędkość śedna. m ne λ λ Pęd elekonu (hpoeza de Bogle a) h h π p p hk ; h ; weko falowy k λ π λ Aky ozpaszana elmnują elekony o najwyższym pędze (na bzegu kul Femego). F ozpaszane zmana obsadzeń

Pędkość Femego: F hk F enega Femego: m Zmana obsadzeń obowązuje (zgodne z zakazem Paulego) elekony na powezchn Femego sąd F F k m m mf gdze τ 3-4 [s]; F,5 6 [m/s] neτ ne λ h F λ F τ 4,5-8 [m] 45 Å Zależność ezysancj od empeauy. po kn ~ k T B z kole po ~ x gdze x jes wychylenem jonu z położena ównowag. Założene: Pawdopodobeńswo ozpaszana jes popocjonalne do x P(k k ) ~ T τ ~ T ~ T eguła Mahesena: τ τ ph + + τ τ d m +... o m + ph + d + +... zależy od koncenacj domeszek defeków; ~ T 5 ph ( + α ΔT) 5 K dla T< 5 K gdze α - empeauowy współczynnk ezysancj (TW). d α - óżnczkowy TW; dt α s Δ ΔT T [K] 4.3. Pzewodncwo elekyczne w półpzewodnkach. Półpzewodnk samosne: Ge, S I gupa, wązana kowalencyjne. Pzewa enegeyczna (szeokość pasma wzbononego) g : 3

Dla gemanu g,67 e dla kzemu g,4 e W empeauze K pzewodncwo jes zeowe, gdyż wszyske sany w paśme walencyjnym są zapełnone, a w paśme pzewodncwa są puse. Pzy wzośce empeauy, elekony są emczne wzbudzane z pasma walencyjnego do pasma pzewodncwa, gdze mogą sę swobodne pouszać. Półpzewodnk domeszkowe. pzy aomach domeszek ne boą udzału w pzewodncwe. Domeszka donoowa As daje dodakowy, swobodny elekon do pasma pzewodncwa. nega jonzacj donou d,49 e. Dzuy powsałe na pozome donoowym są zlokalzowane Bo jes domeszką akcepoową w kzeme, gdyż może zabać elekon z pasma walencyjnego pozosawając dodaną dzuę. Aby zjonzować akcepo, musmy dosaczyć eneg elekonow z pasma walencyjnego, kóy pzejdze wówczas do akcepoa. W ym pzypadku, enega jonzacj a,45 e. Dzuy w paśme walencyjnym są nośnkam pądu elekycznego. nega, e 6 K. Pzykładowe waośc eneg jonzacj [e]: Domeszka w Ge S Donoowa: As,7,49 Sb,96,39 Akcepoowa: Ga,8,65 In,,6 4

Pzewodncwo σ ne λ m uchlwość u μ skoo j neu o σ neμ σ(t) n(t)eμ(t) g σ e n h μ + n μ ) gdze n h n e są o odpowedno koncenacje kt n( T ) ne ( h e e dzu (h) elekonów (n) [/m 3 ]. n σ n T T 4.4. SM - sła elekomooyczna opó wewnęzny. + - paca mech. slnk el. a b, B enega ceplna pec D enega chemczna Źódło Napęce na zacskach źódła U ab dw U ab d U ab d dw P d U ab lekon zdezając sę, ac nadwyżkę eneg jaką uzyskał od pola. nega kneyczna elekonu jes sała, węc sacona enega zamena sę w cepło. 5

a b a b + - b a b a opó wewnęzny źódła b + - - b opó obcążena ( + ) Wyznaczane opou wewnęznego ognwa (źódła SM). A U v / zwaca Założena: >> wówczas oaz A zyl U + U U - P całk P + P Moc obcążena P ; ; + P ( + ) P Moc na opoze wewnęznym P P P ; P ( ) ( + ) + P 3 6

Spawność układu: ognwo + obcążene P η 4 P, 5 4.5. Pawa Kchhoffa. Połączene ównoległe Połączene szeegowe 3 3 3 Pewsze pawo: n ou Duge pawo: + + 3 3 3 3 3 3 3 Opó zasępczy: Połączene ównoległe: Połączene szeegowe: Z I pawa Kchhoffa: zyl + + Z II pawa K.: + + 3 z 3 3 + + z ( + + 3 ) z zyl z + + 3 4.6. Obwód. a dw d U d b Pzełącznk znajduje sę w pozycj a) - ładowane kondensaoa. 7

Z zasady zachowana eneg: 3 d d + d 3 d d + d :d d d + pamęając, że d d o jes II pawem Kchhoffa: enega ceplna + enega zgomadzona na kondensaoze d ozymujemy: + d d d + jes o ównane óżnczkowe jednoodne: + d d ozwązanem ego ównana jes funkcja: ( ) e d d e e Pzełącznk w pozycj b) - ozładowane kondensaoa. II pawo Kchhoffa: + czyl d + d d ozwązanem ównana óżnczkowego: + d jes ( ) e e a węc d d e e 8

ały poces ładowana ozładowana kondensaoa:,5 ładowane ozładowane τ Sała czasowa ( ) ( e ) τ ( τ ) ( e ),63 9