Dynamika układu punktów materialnych

Podobne dokumenty
Dynamika układu punktów materialnych

Siła ciężkości. Siła ciężkości jest to siła grawitacyjna wynikająca z oddziaływania na siebie dwóch ciał. Jej wartość obliczamy z zależności

Mechanika teoretyczna

ENERGIA SPRĘŻYSTA 1 1. BILANS ENERGETYCZNY 2. RÓWNANIE STANU, POTENCJAŁ SIŁ WEWNĘTRZNYCH

Jeśli m = const. to 0 P 1 P 2

14. Zasady zachowania dla punktu i układu punktów materialnych: pędu, krętu, energii, zasada d Alemberta.

cz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

Wykład FIZYKA I. 7. Dynamika ruchu obrotowego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

6.1. Rodzaje momentów bezwładności

Dynamika bryły sztywnej

Wykład FIZYKA I. 7. Dynamika ruchu obrotowego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Novosibirsk, Russia, September 2002

BRYŁA SZTYWNA. Zestaw foliogramów. Opracowała Lucja Duda II Liceum Ogólnokształcące w Pabianicach

WYKŁAD 7. MODELE OBIEKTÓW 3-D3 część Koncepcja krzywej sklejanej. Plan wykładu:

OBLICZANIE GEOMETRYCZNYCH MOMENTÓW BEZWŁADNOŚCI FIGUR PŁASKICH, TWIERDZENIE STEINERA LABORATORIUM RACHUNKOWE

MECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

SKRĘCANIE PRĘTÓW 1 1. SFORMUŁOWANIE ZAGADNIENIA. q vz. q vy

ver ruch bryły

A B - zawieranie słabe

ZASADY ZACHOWANIA W FIZYCE

Mechanika kwantowa III

Płaskie układy obciąŝeń. Opis analityczny wielkości podstawowych. wersory. mechanika techniczna i wytrzymałość materiałów 1 statyka 2

Warunek równowagi bryły sztywnej: Znikanie sumy sił przyłożonych i sumy momentów sił przyłożonych.

x od położenia równowagi

MMF ćwiczenia nr 1 - Równania różnicowe

cz.1 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

Wyznaczanie środka ciężkości i obliczanie momentów bezwładności bryły sztywnej 3

Grupa obrotów. - grupa symetrii kuli, R - wszystkie możliwe obroty o dowolne kąty wokół osi przechodzących przez środek kuli

PYTANIA Z MECHANIKI TECHNICZNEJ STATYKA (część teoretyczna)

Projekt 3 Analiza masowa

STATYKA. Cel statyki. Prof. Edmund Wittbrodt

Moment siły (z ang. torque, inna nazwa moment obrotowy)

MODELE OBIEKTÓW W 3-D3 część

DYNAMIKA UKŁADU PUNKTÓW MATERIALNYCH

RUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.

WYZNACZANIE WARTOŚCI ENERGII ROZPRASZANEJ PODCZAS ZDERZENIA CIAŁ

Mec Me han a ik i a a o gólna Wyp W a yp dko dk w o a w do d w o o w l o ne n g e o g o ukł uk a ł du du sił.

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:

MECHANIKA. Materiały pomocnicze do wykładu Przedmiot podstawowy w ramach kierunku Mechatronika studia stacjonarne inżynierskie. Semestr II.

Przedmiot dynamiki







( ) O k k k. A k. P k. r k. M O r 1. -P n W. P 1 P k. Rys Redukcja dowolnego przestrzennego układu sił

P π n π. Równanie ogólne płaszczyzny w E 3. Dane: n=[a,b,c] Wówczas: P 0 P=[x-x 0,y-y 0,z-z 0 ] Równanie (1) nazywamy równaniem ogólnym płaszczyzny

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 7 16.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

ALGEBRA rok akademicki

Sprawdzenie stateczności skarpy wykopu pod składowisko odpadów komunalnych

elektrostatyka ver

Bryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka

Opis ruchu we współrzędnych prostokątnych (kartezjańskich)

Laboratorium z Biomechatroniki Ćwiczenie 3 Wyznaczanie położenia środka masy ciała człowieka za pomocą dźwigni jednostronnej

MATEMATYKA. Sporządził: Andrzej Wölk

Siła jest przyczyną przyspieszenia. Siła jest wektorem. Siła wypadkowa jest sumą wektorową działających sił.

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

PŁASKA GEOMETRIA MAS. Środek ciężkości figury płaskiej

METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ

Wyznaczanie oporu naczyniowego kapilary w przepływie laminarnym.

INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 2

Przykładowe zadania dla poziomu rozszerzonego

1 x + 1 dxdy, gdzie obszar D jest ograniczo-

FUNKCJE DWÓCH ZMIENNYCH

FIZYKA R.Resnick & D. Halliday

ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 3 19.X Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

Analiza Matematyczna Ćwiczenia. J. de Lucas

METODY KOMPUTEROWE 1

W zadaniu nie ma polecenia wyznaczania estymatora nieobciążonego o minimalnej wariancji. σ σ σ σ σ = =

Wymiana ciepła. Ładunek jest skwantowany. q=n. e gdzie n = ±1, ±2, ±3 [1C = 6, e] e=1, C

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA. Ruch cząstki nieograniczony z klasycznego punktu widzenia. mamy do rozwiązania równanie 0,,

Podstawy fizyki wykład 4

Projekt 2 2. Wielomiany interpolujące

ELEMENTY OPTYKI GEOMETRYCZNEJ

Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna 2B, lato 2015/16

1. Podstawy rachunku wektorowego

Całka krzywoliniowa nieskierowana (całka krzywoliniowa funkcji skalarnej)

CZAS I PRZESTRZEŃ EINSTEINA. Szczególna teoria względności. Spotkanie II ( marzec/kwiecień, 2013)

dr Michał Konopczyński Ekonomia matematyczna ćwiczenia

Regresja REGRESJA

J. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie

Równanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie niezależne od czasu w trzech wymiarach współrzędne prostokątne

Podstawy fizyki sezon 1 V. Pęd, zasada zachowania pędu, zderzenia

Fizyka dla Informatyki Stosowanej

Materiały dydaktyczne. Matematyka. Semestr II

Opis układu we współrzędnych uogólnionych, więzy i ich reakcje, stopnie swobody

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

y(t) = y 0 + R sin t, t R. z(t) = h 2π t

Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!)

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:

W zadaniu nie ma polecenia wyznaczania estymatora nieobciążonego o minimalnej wariancji. σ σ σ σ σ = =

Precesja koła rowerowego

Podstawy fizyki wykład 4

Podstawy fizyki sezon 1 IV. Pęd, zasada zachowania pędu

Transkrypt:

Daka układu puktów ateralch Układ puktów ateralch jest to bór puktów ateralch, w któr ruch każdego puktu jest ależ od ruchu ch puktów. P P,,,,,,,,,,,, sł wewętre P P P sł ewętre Układ puktów ateralch sł dałające w układe Układ puktów ateralch, którch ruch e jest skrępowa żad węa, awa sę układe puktów swobodch (p. koeta). Układ puktów ateralch, którch ruch jest skrępowa ałożo a te pukt węa, awa sę układe puktów eswobodch (p. cało stwe). Pukt w układe puktów ateralch oddałują a sebe sła wewętr, podlegając treceu prawu Newtoa. Zate, j j, lub, j + j, 0.

Zate, sua geoetrca wsstkch sł wewętrch dla dowolego układu puktów ateralch jest rówa ero, cl, j j 0. Łatwo też wkaać, że sua geoetrca oetów wsstkch sł wewętrch wględe dowolego puktu jest rówa ero, cl, j r r r j j O r j j,, j Sł dałające a pukt aterale, j układu ch proee o pocątku w pukce O r, j j 0.

Rówae ruchu -tego puktu ateralego o ase cost a postać a W lub ( ) d v W dt,,,...,, gde: W wpadkowa wsstkch sł dałającch a -t pukt ateral, która jest suą geoetrcą sł ewętrch P wsstkch sł wewętrch W P,,,...,. +, j j,,, j P, Układ sł dałającch a -t pukt ateral

Dodając do sebe stroa rówaa ruchu wsstkch puktów ateralch otruje d ( v ) W dt lub d v W dt. (*) Wrażee v jest suą geoetrcą wektorów pędów wsstkch puktów ateralch układu. Predstawa oo wektor pędu układu puktów ateralch, co oaca sbole p v. Natoast wektor sł wpadkowej W jest rów W W P + j, j P + j, j P + 0 P jest o suą wsstkch sł ewętrch układu.

Zate rówae (*) prjuje postać (rówae ruchu układu puktów ateralch) dp W dt. (**) Twerdee Pochoda wględe casu pędu układu puktów ateralch rówa jest sue geoetrcej wsstkch sł ewętrch tego układu.

Twerdee o ruchu środka as rówae opsujące współręde środka as dla brł jedorodej, w apse wektorow, oża predstawć w postac r C rd, gde: d lub dla układu cał w postac r C r. Zate pęd układu puktów ateralch oża prekstałcć w sposób astępując dr d d ( ) p v r r d p r v dt dt dt dt lub ( C ) C, gde: drc asa całkowta układu puktów ateralch, vc dt ateralch. prędkość środka as układu puktów

Rówae (**) apsać oża w postac (twerdee o ruchu środka as układu puktów ateralch) ( ) dp d vc dvc W dt dt dt lub ostatece w postac ac W. Twerdee Wektor pędu układu puktów ateralch rów jest locow as całkowtej układu wektora prędkośc jego środka as. Twerdee 3 Środek as układu puktów ateralch porusa sę tak, jak pukt ateral, w któr skupoa jest cała asa układu do którego prłożoe są wsstke sł ewętre.

Pojęca podstawowe dak brł

Geoetra as: asa brł, środek as rokład as brł Masa brł γ d ρ dv dv ρ dv g ( V ) ( V ) ( V ) ρ V Współręde środka as c d ( ), c d ( ), c ( ) d lub rc () r d w apse wektorow ρ ) ajdującej sę w jedorod polu grawtacj ( g cost UWAGA: Dla brł jedorodej ( cost as pokrwa sę jej środke cężkośc środke geoetrc. ) środek

Masowe oet bewładośc Rokład as cała (układu cał) wględe puktu (begua), os lub płasc charakterują asowe oet bewładośc. Masow oet bewładośc wględe puktu, os lub płasc jest suą (całką) loców as pre kwadrat ch odległośc od puktu, os lub płasc. a) ρ C b) ρ d r ρ r ρ O ρ O ρ Odległośc od puktu, os płasc: a) środka as brł o ase o skońcoch warach, b) as eleetarej d brł o ase rołożoej

Beguow oet bewładośc oblca ależośc J O r lub JO r d, (4.5) atoast osowe oet bewładośc: J J J ρ ρ ρ lub lub lub J ρ d, J ρ d, (4.5) J ρ d, aś płascowe oet bewładośc: J J J lub lub lub J d, J d, (4.53) J d.

Poadto rokład as charakterują oet locowe wae oeta dewacj lub oeta bocea. Określa sę je ależośc: D D D lub lub lub D d, D d, (4.54) D d.

Twerdee Masow oet bewładośc wględe os rów jest sue asowch oetów bewładośc wględe dwóch wajee prostopadłch płasc tworącch tę oś J J + J. (4.55) Dowód: ρ ( + ) + + J J J. Twerdee Beguow, asow oet bewładośc jest rów sue asowch oetów bewładośc wględe trech wajee prostopadłch płasc prechodącch pre begu JO J + J + J. (4.56) Twerdee 3 Podwój beguow, asow oet bewładośc brł jest rów sue asowch oetów bewładośc wględe trech, wajee prostopadłch os, prechodącch pre begu J O J + J + J. (4.57)

Masowe oet bewładośc pręt cek l C l I I I 0 asa pręta prostopadłośca c a C b I (a + c ) I (b + c ) I (a + b ) asa prostopadłoścau walec r I r C r h I I + 4 h asa walca kula r I I I r 5 asa kul