Zachowanie energii. W Y K Ł A D VI. 7-1 Zasada zachowania energii mechanicznej.
|
|
- Władysław Jarosz
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Wykład z zyk. Potr Posmykewcz 56 W Y K Ł A D VI Zachowane energ. Energę potencjalną układu moŝna zdenować w następujący sposób: praca wykonana nad układem przez wewnętrzne sły zachowawcze jest równa zmnejszenu energ potencjalnej. JeŜel sła zachowawcza jest jedyną słą, która wykonuje pracę, to praca ta jest równa przyrostow energ knetycznej. PonewaŜ zmnejszene energ potencjalnej jest równe wzrostow energ knetycznej to suma energ knetycznej potencjalnej, lub naczej; całkowta energa mechanczna ne ulegne zmane. Jest to zasada zachowana energ mechancznej. Zasada ta wynka z zasad dynamk Newtona jest uŝyteczną alternatywą dla praw dynamk podczas rozwązywanu szeregu problemów z mechank. Zasada zachowana energ mechancznej ma jednak ogranczone zastosowane z powodu występowana sł nezachowawczych takch jak na przykład, tarce. JeŜel w układze występuje tarce, to energa mechanczna układu maleje. PonewaŜ energa mechanczna często ne jest zachowana, to z waŝnośc energ ne zdawano sobe sprawy aŝ do weku dzewętnastego, kedy to odkryto, Ŝe znkanu makroskopowej energ mechancznej zawsze towarzyszy pojawene sę nnego rodzaju energ, na przykład energ ceplnej, której wzrost sygnalzowany jest przez wzrost temperatury. Obecne wemy, Ŝe z punktu wdzena mkroskopowego ta energa ceplna składa sę z energ knetycznych potencjalnych cząsteczek (atomów) układu. Istneją równeŝ nne ormy energ, take jak energa chemczna zawarta na przykład w naszym cele, energa al dźwękowych czy teŝ energa al elektromagnetycznych. Za kaŝdym razem, gdy energa układu zmena sę o pewną wartość, moŝemy być pewn, Ŝe gdześ ndzej, taka sama lość energ pojawa sę lub znka. Ta dośwadczalna obserwacja została nazywana prawem zachowana energ, jest jednym z podstawowych najbardzej waŝnych praw w całej nauce. Pommo tego, Ŝ energa zmena sę przechodząc z jednej ormy w drugą, to ngdy ne powstaje z nczego ne znka. 7-1 Zasada zachowana energ mechancznej. Rozpatrzmy układ, w którym jedynym dzałającym słam są wewnętrzne sły zachowawcze Przykładem takego układu moŝe być układ narcarz - Zema (patrz wykład V). Całkowta praca wykonana nad kaŝdym punktem materalnym układu jest równa przyrostow energ knetycznej danego punktu materalnego, zatem całkowta praca wykonana przez wszystke sły jest równa całkowtemu przyrostow energ knetycznej układu: W = K = K ca 7-1 PonewaŜ kaŝda sła wewnętrzna jest słą zachowawczą, to praca, jaką ona wykonuje prowadz do zmnejszena energ potencjalnej zwązanej z tą słą. W rezultace, całkowta praca wykonana przez wszystke sły wewnętrzne jest równa całkowtemu zmnejszenu energ potencjalnej układu:
2 Wykład z zyk. Potr Posmykewcz 57 W ca Porównując wdać, Ŝe = U = U 7- K = U lub ( K + U ) 0 K + U = = 7-3 Suma energ knetycznej K energ potencjalnej U układu nazywa sę całkowtą energą mechanczną E mech : E mech K + U = 7-4 Dencja Całkowta energa mechanczna Z równana 7-3 wynka, Ŝe jeŝel praca nad układem dwu lub węcej cząstek jest wykonana tylko przez wewnętrzne sły zachowawcze, to całkowta energa mechanczna układu ne zmena sę: ( K + U ) = Emech = 0 E = K + U = cons tan s 7-5 Zasada zachowana energ mechancznej Jest to zasada zachowana energ mechancznej. JeŜel E + = K U jest początkową energą mechanczną układu, a E = K + U jest końcową energą mechanczną, wtedy z zasady zachowana energ mechancznej wynka, Ŝe E K = E + U = K + U 7-6 Szereg zadań z mechank rozwązuje sę poprzez porównane początkowej energ mechancznej układu z jego końcową energą mechanczną. Mgawkowe zdjęce wahadła prostego. W marę jak w energę knetyczną, a co za tym dze, wzrasta mędzy kolejnym połoŝenam kulk. W marę jak kulka a energa knetyczna maleje. kulka opada energa potencjalna zamena sę prędkość. Przejawa sę to wzrostem odległośc porusza sę do góry energa potencjalna rośne,
3 Wykład z zyk. Potr Posmykewcz 58 Zastosowane. RozwaŜmy narcarza, który z werzchołka góry o wysokośc h zaczyna zjeŝdŝać w dół bez prędkośc początkowej. Zakładamy, Ŝe ne ma tarca. Jaka jest prędkość narcarza na wysokośc y powyŝej podstawy góry? Energa mechanczna układu narcarz Zema jest zachowana, ponewaŝ jedyną słą wykonującą pracę jest wewnętrzna zachowawcza sła grawtacj. JeŜel wybrać U = 0 przy podstawe góry, to początkowa energa potencjalna wynese mgh. Jest to równeŝ całkowta energa mechanczna, ponewaŝ początkowa energa knetyczna jest równa zeru. Tak, węc E = K + U = 0 + mgh = mgh Na wysokośc y energa potencjalna wynos mgy a prędkość narcarza jest równa v. Stąd 1 E = K + U = mv + mgy Podstawając to do E = E otrzymamy: lub 1 mv v = + mgy = mgh g ( h y) MoŜna łatwo sprawdzć, Ze prędkość narcarza jest taka sama jak w przypadku gdyby spadał bez prędkośc początkowej z wysokośc h y. P R Z YK Ł A D Dwa klock są przymocowane cenką lnką przerzuconą przez bloczek, którego masę moŝemy zanedbać. Zakładamy, Ŝe ne ma tarca. Klock mają masę m 1 m początkowo znajdują sę w spoczynku. Znajdź prędkość klocków gdy cęŝszy z nch przebędze Rysunek 7-1 odległość h. Analza zadana. Energa mechanczna jest zachowana. Wypadkowa praca wykonana przez słę napęce lnk jest równa zero; sła napręŝene lnk wykonuje dodatną pracę podnosząc lŝejszy klocek
4 Wykład z zyk. Potr Posmykewcz 59 równą co wartośc bezwzględnej, ale ujemną pracę podczas opuszczana cęŝszego klocka na tę samą odległość, ale w przecwnym kerunku (Rysunek 7-1). JeŜel przyjąć U = 0 w punkce, w którym klock są w spoczynku, to całkowta energa jest równa zero. PonewaŜ lnka ne rozcąga sę, to oba klock w kaŝdej chwl poruszają sę z tą samą prędkoścą v. 1. Zapsz całkowtą energę knetyczną układu gdy cęŝark poruszają sę z prędkoścą v:. Zapsz całkowtą energę potencjalną układu, gdy masa m 1 przebyła do dołu drogę h, a masa m wznosła sę na tę samą odległość: 3. Dodaj U K aby otrzymać energę całkowtą: 4. Zastosuj zasadę zachowana energ: 5. Znajdź v : Uwaga. Spróbuj, jeŝel ne zrobłeś tego wcześnej, rozwązać to zadane korzystając z drugej zasady dynamk. PowyŜsze zadane pokazuje, Ŝe do rozwązywana określonych problemów w mechance moŝna stosować zasadę zachowana energ mechancznej zamenne z prawam dynamk. Kedy ne nteresuje nas czas, zastosowane zasady zachowana energ mechancznej, często znaczne upraszcza oblczena. 7- Prawo zachowana energ. Z punktu wdzena mkroskopowego sły nezachowawcze występują praktyczne zawsze. Jednym z najbardzej rozpowszechnonych rodzajów sł nezachowawczych są sły tarca, które powodują zmnejszene całkowtej energ mechancznej układu. Jednak to zmnejszene energ mechancznej okazuje sę być równe wzrostow energ ceplnej wytworzonej przez sły tarca. Innym przykładem sł nezachowawczych są sły powstające podczas deormacj cał. Kedy przez pewen czas wygnać metalowy pręt, wtedy zostane wykonana określona praca nad prętem. Jednak praca ta ne przejaw sę w postac energ mechancznej. Zamast tego pręt stane sę cepły. Praca włoŝona w wygnane pręta została rozproszona w postac energ ceplnej. Podobne, jeŝel kulka ktu spadne z pewnej wysokośc na podłogę, to ulegne ogrzanu, czyl jej początkowa energa potencjalna zamen sę w energę ceplną. JeŜel zsumować energę ceplną energę mechanczną, to okaŝe sę, Ŝe energa całkowta jest zachowana nawet, jeŝel występują sły tarca lub sły zwązane z deormacją cała. Trzec typ sł nezachowawczych to sły zwązane z reakcjam chemcznym. JeŜel wyberzemy tak układ, w którym zachodz reakcja chemczna, to suma energ mechancznej ceplnej ne będze zachowana. Na przykład załóŝmy, Ŝe rozpoczynamy beg startując z mejsca. Początkowo ne posadamy energ knetycznej. Kedy
5 Wykład z zyk. Potr Posmykewcz 60 rozpoczynamy beg wewnętrzna energa chemczna w naszych męśnach jest zamenana na energę knetyczną naszego cała jednocześne wytwarzana jest energa ceplna. MoŜlwe jest określene zmerzene energ chemcznej, która została do tego uŝyta. W tym przypadku suma energ mechancznej, ceplnej chemcznej jest stała. Nawet jednak, jeŝel uwzględnć energę chemczną ceplną, to energa całkowta układu ne zawsze pozostaje stała. MoŜe sę ona zmenać z powodu róŝnych orm promenowana, takch jak ale dźwękowe lub ale elektromagnetyczne. Jednak, wzrostow lub ubytkow całkowtej energ układu zawsze mus towarzyszyć pojawene sę lub znknęce energ w nnym mejscu. Ten akt dośwadczalny znany jest jako prawo zachowana energ. Nech E uk będze energą całkowtą układu, E wch energą dostarczaną do układu, a E wych energą opuszczającą układ. Prawo zachowana energ stwerdza: E wch Ewych = Euk 7-7 Prawo zachowana energ Lub alternatywne: Całkowta energa wszechśwata jest stała. Energa moŝe być przekształcona z jednej ormy w nną lub przekazana z jednego obszaru do drugego, ale energa ngdy ne moŝe być stworzona lub znszczona. Prawo zachowana energ Całkowtą energę E uk welu typowych układów moŝna polczyć, jeŝel uwzględnć energę mechanczną E mech, energę ceplną E cep energę chemczną E chem. Aby jednak być ścsłym, naleŝy pamętać o nnych ormach energ, takch jak energa elektromagnetyczna, energa jądrowa ( oznaczmy je umowne E nne ). W rezultace moŝemy zapsać ogólne: E E E E + E uk = mech + cep + chem nne 7-8 Twerdzene o pracy energ. Powszechnym sposobem przekazywana energ z do układu jest wykonywane z zewnątrz pracy nad układem. JeŜel jest to jedyny sposób przekazywana energ, to prawo zachowana energ moŝna zapsać: W zew = E uk 7-9 Twerdzene o pracy energ gdze W zew jest pracą wykonaną nad układem przez sły zewnętrzne, a Euk jest zmaną energ całkowtej układu. Równane 7-9 jest bardzo przydatnym narzędzem do badana róŝnych układów. NaleŜy zwrócć uwagę, Ŝe jeŝel układem jest po prostu jeden punkt materalny posada on tylko energę knetyczną, wtedy równane 7-9 jest take same jak równane opsujące twerdzene o pracy energ knetycznej z poprzednego wykładu. Energa jest przekazywana równeŝ wtedy, gdy stneje wymana cepła mędzy układem, a otoczenem. Taka wymana energ ceplnej moŝe zachodzć, jeŝel stneje róŝnca temperatur mędzy układem, a otoczenem.
6 Wykład z zyk. Potr Posmykewcz 61 P R Z YK Ł A D Kulka plastelny o mase m jest puszczona z wysokośc h upada na twardą podłogę. Przedyskutuj zastosowane prawa zachowana energ, gdy (a) układ składa sę tylko z kulk ( b), gdy układ składa sę z zem kulk. Analza zadana. Na kulkę dzałają dwe sły: sła grawtacj sła oddzaływana podłog. PonewaŜ podłoga sę ne porusza, to sła jaką wywera ona na kulkę ne wykonuje pracy. Ne występują, równeŝ, zmany energ chemcznej, czy nnej energ, czyl E chem E nne moŝemy zanedbać. JeŜel zanedbać, równeŝ, energę al dźwękowej powstającej w momence uderzena kulk o podłogę, to jedyną energą przekazywaną do lub od kulk jest praca wykonana przez słę grawtacj. MoŜemy zatem zastosować twerdzene o pracy energ. (a) 1. Zapsz twerdzene o pracy energ:. Dwe zewnętrzne sły dzałają na układ: sła grawtacj sła wywerana przez po- dłogę. Podłoga ne porusza sę, czyl jej praca równa sę zero. Jedyną pracę wykonuje sła grawtacj: 3. PonewaŜ tylko płka stanow układ, to jej energa mechanczna jest równa energ knetycznej. Początkowa końcowa wartość energ knetycznej wynos zero. W rezultace zmana energ mechancznej wynos teŝ zero: 4. Podstawając mgh do W zew 0 do E mech otrzymamy: (b) 1. W tym przypadku ne ma sł zewnętrznych dzałających na układ (sła grawtacj sła oddzaływana podłog są słam wewnętrznym układu). Zapsz twerdzene o pracy energ podstawając W zew = 0 układ (obe wyŝej wyme- 3. Początkową energą mechanczną układu jest równa początkowej energ potencjalnej, a mechanczna energa końcowa wynos zero: none sły są słam wewnętrznym) 4. Zmana energ mechancznej tego układu wynos zatem: 5. Twerdzene o pracy energ daje, węc ten sam wynk jak w (a): praca zewnętrzna nad układem wynos zero
7 Wykład z zyk. Potr Posmykewcz 6 E E, Esys Euk, Wext Wzew ) ( ther cep Uwaga. W przypadku (a) energa jest przekazywana do kulk poprzez pracę wykonaną nad ną przez słę grawtacj. Energa ta przejawa sę w postac energ knetycznej bezpośredno przed uderzenem kulk o podłogę, w postac energ ceplnej po uderzenu. Kulka ogrzewa sę lekko w ostatnm etape energa jest przekazywana do otoczena w postac cepła. W przypadku (b) początkowa energa potencjalna układu kulka Zema jest zamenana na energę knetyczną kulk przed uderzenem, a następne w energę ceplną. Zagadnena zwązane z tarcem knetycznym. v Sły tarca knetycznego wywerane przez jedną powerzchnę na drugą, w przypadku, gdy obe powerzchne ślzgają sę po sobe, powodują zmnejszene całkowtej energ mechancznej układu zwększają energę ceplną. RozwaŜmy klocek, który porusza sę z prędkoścą początkową v po szorstkm stole aŝ do momentu zatrzymana (Rysunek 7-). Wyberzmy klocek stół jako rozpatrywany układ. Wtedy Echem = Enne = 0 ne jest wykonywana Ŝadna zewnętrzna praca nad układem. Z twerdzena o pracy energ otrzymamy: Rysunek 7-0 E mech + E cep = 7-10a Ubytek energ mechancznej klocka jest równy początkowej energ knetycznej: 1 Emech = mv 7-10 MoŜemy znaleźć zwązek mędzy tym ubytkem energ mechancznej, a słą tarca. JeŜel jest wartoścą sły tarca to z drugej zasady dynamk mamy: = ma MnoŜąc obe strony równana przez s otrzymamy:
Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)
1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.
RUCH OBROTOWY Można opsać ruch obrotowy ze stałym przyspeszenem ε poprzez analogę do ruchu postępowego jednostajne zmennego. Ruch postępowy a const. v v at s s v t at Ruch obrotowy const. t t t Dla ruchu
Bardziej szczegółowoSiła jest przyczyną przyspieszenia. Siła jest wektorem. Siła wypadkowa jest sumą wektorową działających sił.
1 Sła jest przyczyną przyspeszena. Sła jest wektorem. Sła wypadkowa jest sumą wektorową dzałających sł. Sr Isaac Newton (164-177) Jeśl na cało ne dzała żadna sła lub sły dzałające równoważą sę, to cało
Bardziej szczegółowoV. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA
46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..
Bardziej szczegółowoKwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego
Efekt Comptona. Kwantowa natura promenowana elektromagnetycznego Zadane 1. Foton jest rozpraszany na swobodnym elektrone. Wyznaczyć zmanę długośc fal fotonu w wynku rozproszena. Poneważ układ foton swobodny
Bardziej szczegółowoZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II
Bardziej szczegółowoWykład Turbina parowa kondensacyjna
Wykład 9 Maszyny ceplne turbna parowa Entropa Równane Claususa-Clapeyrona granca równowag az Dośwadczena W. Domnk Wydzał Fzyk UW ermodynamka 08/09 /5 urbna parowa kondensacyjna W. Domnk Wydzał Fzyk UW
Bardziej szczegółowoOkreślanie mocy cylindra C w zaleŝności od ostrości wzroku V 0 Ostrość wzroku V 0 7/5 6/5 5/5 4/5 3/5 2/5 Moc cylindra C 0,5 0,75 1,0 1,25 1,5 > 2
T A R C Z A Z E G A R O W A ASTYGMATYZM 1.Pojęca ogólne a) astygmatyzm prosty (najbardzej zgodny z pozomem) - najbardzej płask połudnk tzn. o najmnejszej mocy jest pozomy b) astygmatyzm odwrotny (najbardzej
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamk Temperatura cepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamk Przemany gazowe zotermczna zobaryczna zochoryczna adabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura (K) 8 7 6
Bardziej szczegółowoPrzykład 4.1. Belka dwukrotnie statycznie niewyznaczalna o stałej sztywności zginania
Przykład.. Beka dwukrotne statyczne newyznaczana o stałej sztywnośc zgnana Poecene: korzystając z metody sł sporządzć wykresy sł przekrojowych da ponŝszej bek. Wyznaczyć ugęce oraz wzgędną zmanę kąta w
Bardziej szczegółowoMoment siły (z ang. torque, inna nazwa moment obrotowy)
Moment sły (z ang. torque, nna nazwa moment obrotowy) Sły zmenają ruch translacyjny odpowednkem sły w ruchu obrotowym jest moment sły. Tak jak sła powoduje przyspeszene, tak moment sły powoduje przyspeszene
Bardziej szczegółowoELEKTROCHEMIA. ( i = i ) Wykład II b. Nadnapięcie Równanie Buttlera-Volmera Równania Tafela. Wykład II. Równowaga dynamiczna i prąd wymiany
Wykład II ELEKTROCHEMIA Wykład II b Nadnapęce Równane Buttlera-Volmera Równana Tafela Równowaga dynamczna prąd wymany Jeśl układ jest rozwarty przez elektrolzer ne płyne prąd, to ne oznacza wcale, że na
Bardziej szczegółowoProjekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE
Inormatyka Podstawy Programowana 06/07 Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE 6. Równana algebraczne. Poszukujemy rozwązana, czyl chcemy określć perwastk rzeczywste równana:
Bardziej szczegółowoBlok 7: Zasada zachowania energii mechanicznej. Zderzenia
Blok 7 Zaada zachowana energ echancznej. Zderzena I. Sły zachowawcze nezachowawcze Słą zachowawczą nazyway łę która wzdłuż dowolnego zaknętego toru wykonuje pracę równą zeru. Słą zachowawczą nazyway łę
Bardziej szczegółowo(M2) Dynamika 1. ŚRODEK MASY. T. Środek ciężkości i środek masy
(MD) MECHANIKA - Dynamka T. Środek cężkośc środek masy (M) Dynamka T: Środek cężkośc środek masy robert.szczotka(at)gmal.com Fzyka astronoma, Lceum 01/014 1 (MD) MECHANIKA - Dynamka T. Środek cężkośc środek
Bardziej szczegółowo11/22/2014. Jeśli stała c jest równa zero to takie gry nazywamy grami o sumie zerowej.
/22/24 Dwuosobowe gry o sume zero DO NAUCZENIA I ZAPAMIĘTANIA: Defnca zaps ger o sume zero, adaptaca ogólnych defnc. Punkt sodłowy Twerdzena o zwązkach punktu sodłowego z koncepcam rozwązań PRZYPOMNIENIE:
Bardziej szczegółowoWykład 10 Teoria kinetyczna i termodynamika
Wykład 0 Teora knetyczna termodynamka Prawa gazów doskonałych Z dośwadczeń wynka, że przy dostateczne małych gęstoścach, wszystke gazy, nezależne od składu chemcznego wykazują podobne zachowana: w stałej
Bardziej szczegółowover ruch bryły
ver-25.10.11 ruch bryły ruch obrotowy najperw punkt materalny: m d v dt = F m r d v dt = r F d dt r p = r F d dt d v r v = r dt d r d v v= r dt dt def r p = J def r F = M moment pędu moment sły d J dt
Bardziej szczegółowoF - wypadkowa sił działających na cząstkę.
PRAWA ZACHOWAIA Podstawowe termny Cała tworzące uład mechanczny oddzałują mędzy sobą z całam nenależącym do uładu za omocą: Sł wewnętrznych Sł zewnętrznych - Sł dzałających na dane cało ze strony nnych
Bardziej szczegółowoDiagnostyka układów kombinacyjnych
Dagnostyka układów kombnacyjnych 1. Wprowadzene Dagnostyka obejmuje: stwerdzene stanu układu, systemu lub ogólne sec logcznej. Jest to tzw. kontrola stanu wykrywająca czy dzałane sec ne jest zakłócane
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 7 16.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
zyka - Mechanka Wykład 7 6.XI.07 Zygunt Szeflńsk Środowskowe Laboratoru Cężkch Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Zasada zachowana pędu Układ zolowany Każde cało oże w dowolny sposób oddzaływać
Bardziej szczegółowoModel IS-LM-BP. Model IS-LM-BP jest wersją modelu ISLM w gospodarce otwartej. Pokazuje on zatem jak
Ćwczena z Makroekonom II Model IS-LM- Model IS-LM- jest wersją modelu ISLM w gospodarce otwartej. Pokazuje on zatem jak gospodarka taka zachowuje sę w krótkm okrese, w efekce dzałań podejmowanych w ramach
Bardziej szczegółowoI. Elementy analizy matematycznej
WSTAWKA MATEMATYCZNA I. Elementy analzy matematycznej Pochodna funkcj f(x) Pochodna funkcj podaje nam prędkość zman funkcj: df f (x + x) f (x) f '(x) = = lm x 0 (1) dx x Pochodna funkcj podaje nam zarazem
Bardziej szczegółowoWykład Mikroskopowa interpretacja ciepła i pracy Entropia
Wykład 7 5.13 Mkroskopowa nterpretacja cepła pracy. 5.14 Entropa 5.15 Funkcja rozdzału 6 II zasada termodynamk 6.1 Sformułowane Claususa oraz Kelvna-Plancka II zasady termodynamk 6.2 Procesy odwracalne
Bardziej szczegółowoZaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Układy równań liniowych
Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analza zagadneń różnczkowych 1. Układy równań lnowych P. F. Góra http://th-www.f.uj.edu.pl/zfs/gora/ semestr letn 2006/07 Podstawowe fakty Równane Ax = b, x,
Bardziej szczegółowoZaawansowane metody numeryczne
Wykład 9. jej modyfkacje. Oznaczena Będzemy rozpatrywać zagadnene rozwązana następującego układu n równań lnowych z n newadomym x 1... x n : a 11 x 1 + a 12 x 2 +... + a 1n x n = b 1 a 21 x 1 + a 22 x
Bardziej szczegółowoPrzykład 5.1. Kratownica dwukrotnie statycznie niewyznaczalna
rzykład.. Kratownca dwukrotne statyczne newyznaczana oecene: korzystaąc z metody sł wyznaczyć sły w prętach ponższe kratowncy. const Rozwązane zadana rozpoczynamy od obczena stopna statyczne newyznaczanośc
Bardziej szczegółowoPraca i energia. x jest. x i W Y K Ł A D 5. 6-1 Praca i energia kinetyczna. Ruch jednowymiarowy pod działaniem stałych sił.
ykład z fzyk. Pot Pomykewcz 40 Y K Ł A D 5 Pa enega. Pa enega odgywają waŝną olę zaówno w fzyce jak w codzennym Ŝycu. fzyce ła wykonuje konketną pacę, jeŝel dzała ona na pzedmot ma kładową wzdłuŝ pzemezczena
Bardziej szczegółowoOligopol dynamiczny. Rozpatrzmy model sekwencyjnej konkurencji ilościowej jako gra jednokrotna z pełną i doskonalej informacją
Olgopol dynamczny Rozpatrzmy model sekwencyjnej konkurencj loścowej jako gra jednokrotna z pełną doskonalej nformacją (1934) Dwa okresy: t=0, 1 tzn. frma 2 podejmując decyzję zna decyzję frmy 1 Q=q 1 +q
Bardziej szczegółowoOGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII
WYKŁAD 8 OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII E E0 sn( ωt kx) ; k π ; ω πν ; λ T ν E (m c 4 p c ) / E +, dla fotonu m 0 p c p hk Rozkład energ w stane równowag: ROZKŁAD BOLTZMANA!!!!! P(E) e E / kt N E N E/
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA POZNAŃSKA ZAKŁAD CHEMII FIZYCZNEJ ĆWICZENIA PRACOWNI CHEMII FIZYCZNEJ
WPŁYW SIŁY JONOWEJ ROZTWORU N STŁĄ SZYKOŚI REKJI WSTĘP Rozpatrzmy reakcję przebegającą w roztworze mędzy jonam oraz : k + D (1) Gdy reakcja ta zachodz przez równowagę wstępną, w układze występuje produkt
Bardziej szczegółowoINDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA. - Prąd powstający w wyniku indukcji elektro-magnetycznej.
INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA Indukcja - elektromagnetyczna Powstawane prądu elektrycznego w zamknętym, przewodzącym obwodze na skutek zmany strumena ndukcj magnetycznej przez powerzchnę ogranczoną tym obwodem.
Bardziej szczegółowoW praktyce często zdarza się, że wyniki obu prób możemy traktować jako. wyniki pomiarów na tym samym elemencie populacji np.
Wykład 7 Uwaga: W praktyce często zdarza sę, że wynk obu prób możemy traktować jako wynk pomarów na tym samym elemence populacj np. wynk x przed wynk y po operacj dla tego samego osobnka. Należy wówczas
Bardziej szczegółowoXLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne
XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadane teoretyczne Rozwąż dowolne rzez sebe wybrane dwa sośród odanych nże zadań: ZADANIE T Nazwa zadana: Protony antyrotony A. Cząstk o mase równe mase rotonu, ale
Bardziej szczegółowo5. Pochodna funkcji. lim. x c x c. (x c) = lim. g(c + h) g(c) = lim
5. Pocodna funkcj Defncja 5.1 Nec f: (a, b) R nec c (a, b). Jeśl stneje granca lm x c x c to nazywamy ją pocodną funkcj f w punkce c oznaczamy symbolem f (c) Twerdzene 5.1 Jeśl funkcja f: (a, b) R ma pocodną
Bardziej szczegółowoWspółczynniki aktywności w roztworach elektrolitów. W.a. w roztworach elektrolitów (2) W.a. w roztworach elektrolitów (3) 1 r. Przypomnienie!
Współczynnk aktywnośc w roztworach elektroltów Ag(s) ½ (s) Ag (aq) (aq) Standardowa molowa entalpa takej reakcj jest dana wzorem: H H H r Przypomnene! tw, Ag ( aq) tw, ( aq) Jest ona merzalna ma sens fzyczny.
Bardziej szczegółowoDiagonalizacja macierzy kwadratowej
Dagonalzacja macerzy kwadratowej Dana jest macerz A nân. Jej wartośc własne wektory własne spełnają równane Ax x dla,..., n Każde z równań własnych osobno można zapsać w postac: a a an x x a a an x x an
Bardziej szczegółowoZmiana entropii w przemianach odwracalnych
Wykład 4 Zmana entrop w przemanach odwracalnych: przemany obegu Carnota, spręŝane gazu półdoskonałego ze schładzanem, zobaryczne wytwarzane przegrzewane pary techncznej rzemany zentropowe gazu doskonałego
Bardziej szczegółowoWstęp do mechaniki. Wektory. Mnożenie wektorów... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek
Wstęp do mechank dr nż. Ireneusz Owczarek CNMF PŁ reneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/owczarek 1 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Wektory Algebra wektorów przedstawa sę (na płaszczyźne
Bardziej szczegółowoXXX OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXX OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadane dośwadczalne ZADANIE D Nazwa zadana: Maszyna analogowa. Dane są:. doda półprzewodnkowa (krzemowa) 2. opornk dekadowy (- 5 Ω ), 3. woltomerz cyfrowy, 4. źródło napęca
Bardziej szczegółowoKOMPUTEROWE SYMULACJE CIECZY
KOMPUTEROWE SYMULACJE CIECZY Najwcześnejsze eksperymenty (ruchy Browna) Współczesne metody (rozpraszane neutronów) Teoretyczne modele ceczy Struktura ceczy dynamka cząsteczek Symulacje komputerowe 1 Ponad
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI Prowadzący: dr Krzysztof Polko Defncja momentu bezwładnośc Momentem bezwładnośc punktu materalnego względem płaszczyzny, os lub beguna nazywamy loczyn masy punktu
Bardziej szczegółowoModel ASAD. ceny i płace mogą ulegać zmianom (w odróżnieniu od poprzednio omawianych modeli)
Model odstawowe założena modelu: ceny płace mogą ulegać zmanom (w odróżnenu od poprzedno omawanych model) punktem odnesena analzy jest obserwacja pozomu produkcj cen (a ne stopy procentowej jak w modelu
Bardziej szczegółowoĆw. 5. Wyznaczanie współczynnika sprężystości przy pomocy wahadła sprężynowego
5 KATEDRA FIZYKI STOSOWANEJ PRACOWNIA FIZYKI Ćw. 5. Wyznaczane współczynna sprężystośc przy pomocy wahadła sprężynowego Wprowadzene Ruch drgający należy do najbardzej rozpowszechnonych ruchów w przyrodze.
Bardziej szczegółowoWspółczynniki aktywności w roztworach elektrolitów
Współczynnk aktywnośc w roztworach elektroltów Ag(s) + ½ 2 (s) = Ag + (aq) + (aq) Standardowa molowa entalpa takej reakcj jest dana wzorem: H r Przypomnene! = H tw, Ag + + ( aq) Jest ona merzalna ma sens
Bardziej szczegółowor i m r Fwyp R CM Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej
Dynamka ruchu obrotowego bryły sztywnej Bryła sztywna - zbór punktów materalnych (neskończene welu), których wzajemne położene ne zmena sę po wpływem załających sł F wyp R C O r m R F wyp C Śroek masy
Bardziej szczegółowoTwierdzenie Bezouta i liczby zespolone Javier de Lucas. Rozwi azanie 2. Z twierdzenia dzielenia wielomianów, mamy, że
Twerdzene Bezouta lczby zespolone Javer de Lucas Ćwczene 1 Ustal dla których a, b R można podzelć f 1 X) = X 4 3X 2 + ax b przez f 2 X) = X 2 3X+2 Oblcz a b Z 5 jeżel zak ladamy, że f 1 f 2 s a welomanam
Bardziej szczegółowoDrgania. W Y K Ł A D X Ruch harmoniczny prosty. k m
Wykład z fizyki Piotr Posmykiewicz 119 W Y K Ł A D X Drgania. Drgania pojawiają się wtedy, gdy układ zostanie wytrącony ze stanu równowagi stabilnej. MoŜna przytoczyć szereg znanych przykładów: kołysząca
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do Sieci Neuronowych Sieci rekurencyjne
Wprowadzene do Sec Neuronowych Sec rekurencyjne M. Czoków, J. Persa 2010-12-07 1 Powtórzene Konstrukcja autoasocjatora Hopfelda 1.1 Konstrukcja Danych jest m obrazów wzorcowych ξ 1..ξ m, gdze każdy pojedynczy
Bardziej szczegółowoPłyny nienewtonowskie i zjawisko tiksotropii
Płyny nenewtonowske zjawsko tksotrop ) Krzywa newtonowska, lnowa proporcjonalność pomędzy szybkoścą ścnana a naprężenem 2) Płyny zagęszczane ścnanem, naprężene wzrasta bardzej nż proporcjonalne do wzrostu
Bardziej szczegółowoPrzykład 3.2. Rama wolnopodparta
rzykład ama wonopodparta oecene: Korzystając ze wzoru axwea-ohra wyznaczyć wektor przemeszczena w punkce w ponższym układze oszukwać będzemy składowych (ponowej pozomej) wektora przemeszczena punktu, poneważ
Bardziej szczegółowoCzęść 1 7. TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCI 1 7. TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCI Twierdzenie Bettiego (o wzajemności prac)
Część 1 7. TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCI 1 7. 7. TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCI 7.1. Twerdzene Bettego (o wzajemnośc prac) Nech na dowolny uład ramowy statyczne wyznaczalny lub newyznaczalny, ale o nepodatnych
Bardziej szczegółowoPrąd elektryczny U R I =
Prąd elektryczny porządkowany ruch ładunków elektrycznych (nośnków prądu). Do scharakteryzowana welkośc prądu służy natężene prądu określające welkość ładunku przepływającego przez poprzeczny przekrój
Bardziej szczegółowoMetody gradientowe poszukiwania ekstremum. , U Ŝądana wartość napięcia,
Metody gradentowe... Metody gradentowe poszukwana ekstremum Korzystają z nformacj o wartośc funkcj oraz jej gradentu. Wykazując ch zbeŝność zakłada sę, Ŝe funkcja celu jest ogranczona od dołu funkcją wypukłą
Bardziej szczegółowoTadeusz Hofman, WYKŁADY Z CHEMII FIZYCZNEJ I dla chemików
T. Hofman, Wykłady z Chem fzycznej I, Wydzał Chemczny PW, kerunek: Technologa chemczna, sem.3 2016/2017 Tadeusz Hofman, WYKŁADY Z CHEMII FIZYCZNEJ I dla chemków Adres nternetowy: http://hof.ch.pw.edu.pl/chf1.htm,
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych
ykład XI Rozpraszane głęboko neelastyczne partonowy model protonu Jak już było wspomnane współczesna teora kwarkowej budowy hadronów ma dwojake pochodzene statyczne dynamczne. Koncepcja kwarków była z
Bardziej szczegółowof(x, y) = arctg x y. f(u) = arctg(u), u(x, y) = x y. x = 1 1 y = y y = 1 1 +
Różnczkowalność pocodne Ćwczene. Znaleźć pocodne cz astkowe funkcj f(x, y) = arctg x y. Rozw azane: Wdać, że funkcj f można napsać jako f(u(x, y)) gdze f(u) = arctg(u), u(x, y) = x y. Korzystaj ac z reg
Bardziej szczegółowoCzęść III: Termodynamika układów biologicznych
Część III: Termodynamka układów bologcznych MATERIAŁY POMOCNICZE DO WYKŁADÓW Z PODSTAW BIOFIZYKI IIIr. Botechnolog prof. dr hab. nż. Jan Mazersk TERMODYNAMIKA UKŁADÓW BIOLOGICZNYCH Nezwykle cenną metodą
Bardziej szczegółowoWykłady z termodynamiki i fizyki statystycznej. Semestr letni 2009/2010 Ewa Gudowska-Nowak, IFUJ, p.441 a
Wykłady z termodynamk fzyk statystycznej. Semestr letn 2009/2010 Ewa Gudowska-Nowak, IFUJ, p.441 a gudowska@th.f.uj.edu.pl Zalecane podręcznk: 1.Termodynamka R. Hołyst, A. Ponewersk, A. Cach 2. Podstay
Bardziej szczegółowoPlan wykładu. Mnożenie wektorów
Plan wykładu Wstęp do mechank dr nż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ reneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/owczarek 2013/14 1 Algebra wektorów Knematyka 2 Układy nercjalne mechanka klasyczna Sła bezwładnośc
Bardziej szczegółowoIle wynosi suma miar kątów wewnętrznych w pięciokącie?
1 Ile wynos suma mar kątów wewnętrznych w pęcokące? 1 Narysuj pęcokąt foremny 2 Połącz środek okręgu opsanego na tym pęcokące ze wszystkm werzchołkam pęcokąta 3 Oblcz kąty każdego z otrzymanych trójkątów
Bardziej szczegółowoTermodynamika Techniczna dla MWT, Rozdział 14. AJ Wojtowicz IF UMK. 5.2. Generacja entropii; transfer ciepła przy skończonej róŝnicy temperatur
ermodynamka echnczna dla MW, Rozdzał 4. AJ Wojtowcz IF UMK Rozdzał 4. Zmana entrop w przemanach odwracalnych.. rzemany obegu Carnota.. SpręŜane gazu półdoskonałego ze schładzanem.3. Izobaryczne wytwarzane
Bardziej szczegółowoPrzykład 3.1. Wyznaczenie zmiany odległości między punktami ramy trójprzegubowej
Przykład Wyznaczene zmany odegłośc mędzy unktam ramy trójrzegubowej Poecene: Korzystając ze wzoru axwea-ohra wyznaczyć zmanę odegłośc mędzy unktam w onższym układze Przyjąć da wszystkch rętów EI = const
Bardziej szczegółowoKształtowanie się firm informatycznych jako nowych elementów struktury przestrzennej przemysłu
PRACE KOMISJI GEOGRAFII PRZEMY SŁU Nr 7 WARSZAWA KRAKÓW 2004 Akadema Pedagogczna, Kraków Kształtowane sę frm nformatycznych jako nowych elementów struktury przestrzennej przemysłu Postępujący proces rozwoju
Bardziej szczegółowo7. RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ
7. RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ Omawane ponŝej welkośc wprowadzmy dla szczególnego, ale bardzo często występującego w praktyce przypadku ruchu obrotowego cała wokół ustalonej os obrotu. Przypadk ogólnejsze
Bardziej szczegółowoProste modele ze złożonym zachowaniem czyli o chaosie
Proste modele ze złożonym zachowanem czyl o chaose 29 kwetna 2014 Komputer jest narzędzem coraz częścej stosowanym przez naukowców do ukazywana skrzętne ukrywanych przez naturę tajemnc. Symulacja, obok
Bardziej szczegółowoZapis informacji, systemy pozycyjne 1. Literatura Jerzy Grębosz, Symfonia C++ standard. Harvey M. Deitl, Paul J. Deitl, Arkana C++. Programowanie.
Zaps nformacj, systemy pozycyjne 1 Lteratura Jerzy Grębosz, Symfona C++ standard. Harvey M. Detl, Paul J. Detl, Arkana C++. Programowane. Zaps nformacj w komputerach Wszystke elementy danych przetwarzane
Bardziej szczegółowoProces narodzin i śmierci
Proces narodzn śmerc Jeżel w ewnej oulacj nowe osobnk ojawają sę w sosób losowy, rzy czym gęstość zdarzeń na jednostkę czasu jest stała w czase wynos λ, oraz lczba osobnków n, które ojawły sę od chwl do
Bardziej szczegółowoRegulamin promocji 14 wiosna
promocja_14_wosna strona 1/5 Regulamn promocj 14 wosna 1. Organzatorem promocj 14 wosna, zwanej dalej promocją, jest JPK Jarosław Paweł Krzymn, zwany dalej JPK. 2. Promocja trwa od 01 lutego 2014 do 30
Bardziej szczegółowoWykład 8. Silnik Stirlinga (R. Stirling, 1816)
Wykład 8 Maszyny ceplne c.d. Rozkład Maxwella -wstęp Entalpa Entalpa reakcj chemcznych Entalpa przeman azowych Procesy odwracalne neodwracalne Entropa W. Domnk Wydzał Fzyk UW Termodynamka 018/019 1/6 Slnk
Bardziej szczegółowoMetody analizy obwodów
Metody analzy obwodów Metoda praw Krchhoffa, która jest podstawą dla pozostałych metod Metoda transfguracj, oparte na przekształcenach analzowanego obwodu na obwód równoważny Metoda superpozycj Metoda
Bardziej szczegółowoSiły zachowawcze i niezachowawcze. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński
Siły zachowawcze i niezachowawcze Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński 2018 Siły zachowawcze i niezachowawcze Autorzy: Zbigniew Kąkol, Kamil Kutorasiński Praca wykonana przez siłę wypadkową działającą
Bardziej szczegółowoWspółczynniki aktywności w roztworach elektrolitów
Współczynnk aktywnośc w roztworach elektroltów Ag(s) ½ 2 (s) = Ag (aq) (aq) Standardowa molowa entalpa takej reakcj jest dana wzorem: H r Przypomnene! = H tw, Ag ( aq) Jest ona merzalna ma sens fzyczny.
Bardziej szczegółowoSTATECZNOŚĆ SKARP. α - kąt nachylenia skarpy [ o ], φ - kąt tarcia wewnętrznego gruntu [ o ],
STATECZNOŚĆ SKARP W przypadku obektu wykonanego z gruntów nespostych zaprojektowane bezpecznego nachylena skarp sprowadza sę do przekształcena wzoru na współczynnk statecznośc do postac: tgφ tgα = n gdze:
Bardziej szczegółowoWykład Efekt Joule a Thomsona
Wykład 5 4.5 Efekt Joule a Thomsona Rozpatrzmy następujący proces rozprężana sę gazu. Rozprężane gazu następuje w warunkach zolacj termcznej, (dq=0) od stanu początkowego p,v,t,, do stanu końcowego p f,
Bardziej szczegółowoAUTOMATYKA I STEROWANIE W CHŁODNICTWIE, KLIMATYZACJI I OGRZEWNICTWIE L3 STEROWANIE INWERTEROWYM URZĄDZENIEM CHŁODNICZYM W TRYBIE PD ORAZ PID
ĆWICZENIE LABORAORYJNE AUOMAYKA I SEROWANIE W CHŁODNICWIE, KLIMAYZACJI I OGRZEWNICWIE L3 SEROWANIE INWEREROWYM URZĄDZENIEM CHŁODNICZYM W RYBIE PD ORAZ PID Wersja: 03-09-30 -- 3.. Cel ćwczena Celem ćwczena
Bardziej szczegółowoRegulamin promocji upalne lato 2014 2.0
upalne lato 2014 2.0 strona 1/5 Regulamn promocj upalne lato 2014 2.0 1. Organzatorem promocj upalne lato 2014 2.0, zwanej dalej promocją, jest JPK Jarosław Paweł Krzymn, zwany dalej JPK. 2. Promocja trwa
Bardziej szczegółowof 4,3 m l 20 m 4 f l x x 2 y x l 2 4 4,3 20 x x ,86 x 0,043 x 2 y x 4 f l 2 x l 2 4 4, x dy dx tg y x ,86 0,086 x
f l Ry. 3. Rozpatrywany łuk parabolczny 4 f l x x 2 y x l 2 f m l 2 m y x 4 2 x x 2 2 2,86 x,43 x 2 tg y x dy 4 f l 2 x l 2 4 2 2 x 2 2,86,86 x Mechanka Budowl Projekty Zgodne ze poobem rozwązywana układów
Bardziej szczegółowoWykład 5. Zderzenia w mechanice
Wykład 5 Zderzena w echance Zderzene nazyway zjawsko, wskutek którego zachodzą raptowne zany ruchu dwóch albo klku zderzających sę cał. Warto podkreślć, że przy zderzenu sły, które dzałają ędzy cząstka
Bardziej szczegółowoBlok 6: Pęd. Zasada zachowania pędu. Praca. Moc.
Blk 6: Pęd. Zasada zachwana pędu. Praca. Mc. ZESTAW ZADAŃ NA ZAJĘCIA Uwaga: w pnższych zadanach przyjmj, że wartść przyspeszena zemskeg jest równa g 10 m / s. PĘD I ZASADA ZACHOWANIA PĘDU 1. Płka mase
Bardziej szczegółowoWykład 13. Rozkład kanoniczny Boltzmanna Rozkład Maxwella-Boltzmanna III Zasada Termodynamiki. Rozkład Boltzmanna!!!
Wykład 13 Rozkład kanonczny Boltzmanna Rozkład Maxwella-Boltzmanna III Zasada Termodynamk W. Domnk Wydzał Fzyk UW Termodynamka 2018/2019 1/30 Rozkład Boltzmanna!!! termostat T E n układ P n exp E n Z warunku
Bardziej szczegółowoWykład 15 Elektrostatyka
Wykład 5 Elektostatyka Obecne wadome są cztey fundamentalne oddzaływana: slne, elektomagnetyczne, słabe gawtacyjne. Slne słabe oddzaływana odgywają decydującą ole w budowe jąde atomowych cząstek elementanych.
Bardziej szczegółowoRysunek 9-13 jest to pokazane na rysunku 9-14.W rezultacie, jeŝeli obroty odbywają się w r
Wykład z zyk, Pot Posmykewcz 9-5 96 Własnośc wektoowe obotów. Aby zaznaczyć keunek obotów względem ustalonej os moŝna wpowadzć plus lub mnus pzed oznaczenem pędkośc kątowej, analogczne jak to mało mejsce
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. Za wytworzenie pola magnetycznego odpowiedzialny jest ładunek elektryczny w ruchu
Pole magnetyczne Za wytworzene pola magnetycznego odpowedzalny jest ładunek elektryczny w ruchu Źródła pola magnetycznego Źródła pola magnetycznego I Sła Lorentza - wektor ndukcj magnetycznej Sła elektryczna
Bardziej szczegółowoEKONOMETRIA I Spotkanie 1, dn. 05.10.2010
EKONOMETRIA I Spotkane, dn. 5..2 Dr Katarzyna Beń Program ramowy: http://www.sgh.waw.pl/nstytuty/e/oferta_dydaktyczna/ekonometra_stacjonarne_nest acjonarne/ Zadana, dane do zadań, ważne nformacje: http://www.e-sgh.pl/ben/ekonometra
Bardziej szczegółowo3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa
3. Sła bezwładnośc występująca podczas uchu cała w układze obacającym sę sła Coolsa ω ω ω v a co wdz obsewato w układze necjalnym co wdz obsewato w układze nenecjalnym tajemncze pzyspeszene: to właśne
Bardziej szczegółowotermodynamika fenomenologiczna p, VT V, teoria kinetyczno-molekularna <v 2 > termodynamika statystyczna n(v) to jest długi czas, zachodzi
fzka statstczna stan makroskopow układ - skończon obszar przestrzenn (w szczególnośc zolowan) termodnamka fenomenologczna p, VT V, teora knetczno-molekularna termodnamka statstczna n(v) stan makroskopow
Bardziej szczegółowo-ignorowanie zmiennej wartości pieniądza w czasie, -niemoŝność porównywania projektów o róŝnych klasach ryzyka.
Podstawy oceny ekonomcznej przedsęwzęć termo-modernzacyjnych modernzacyjnych -Proste (statyczne)-spb (prosty czas zwrotu nakładów nwestycyjnych) -ZłoŜone (dynamczne)-dpb, NPV, IRR,PI Cechy metod statycznych:
Bardziej szczegółowo7.8. RUCH ZMIENNY USTALONY W KORYTACH PRYZMATYCZNYCH
WYKŁAD 7 7.8. RUCH ZMIENNY USTALONY W KORYTACH PRYZMATYCZNYCH 7.8.. Ogólne równane rucu Rucem zmennym w korytac otwartyc nazywamy tak przepływ, w którym parametry rucu take jak prędkość średna w przekroju
Bardziej szczegółowoRozdział 22 Pole elektryczne
Rozdział 22 Pole elektryczne 1. NatęŜenie pola elektrycznego jest wprost proporcjonalne do A. momentu pędu ładunku próbnego B. energii kinetycznej ładunku próbnego C. energii potencjalnej ładunku próbnego
Bardziej szczegółowo3. Dynamika ruchu postępowego
. Dnaka ruchu postępowego Zasad dnak Newtona Zasad dnak Newtona opsują zagadnena echank klascznej. Zasad te pozwalają w szczególnośc znaleźć wszstke paraetr opsujące ruch cała, take jak położene, prędkość
Bardziej szczegółowoPortfele zawierające walor pozbawiony ryzyka. Elementy teorii rynku kapitałowego
Portel nwestycyjny ćwczena Na podst. Wtold Jurek: Konstrukcja analza rozdzał 5 dr chał Konopczyńsk Portele zawerające walor pozbawony ryzyka. lementy teor rynku kaptałowego 1. Pożyczane penędzy amy dwa
Bardziej szczegółowoUkłady punktów materialnych i zasada zachowania pędu.
Wykład z fzyk. Pot Posmykewcz 68 W Y K Ł A D VII Układy punktów matealnych zasada zachowana pędu. Do tej poy taktowaly cała take jak samochód, aketę, czy człoweka jako punkty matealne (cząstk) stosowaly
Bardziej szczegółowoMinister Edukacji Narodowej Pani Katarzyna HALL Ministerstwo Edukacji Narodowej al. J. Ch. Szucha 25 00-918 Warszawa Dnia 03 czerwca 2009 r.
Mnster Edukacj arodowej Pan Katarzyna HALL Mnsterstwo Edukacj arodowej al. J. Ch. Szucha 25 00-918 arszawa Dna 03 czerwca 2009 r. TEMAT: Propozycja zmany art. 30a ustawy Karta auczycela w forme lstu otwartego
Bardziej szczegółowoBADANIA OPERACYJNE. Podejmowanie decyzji w warunkach niepewności. dr Adam Sojda
BADANIA OPERACYJNE Podejmowane decyzj w warunkach nepewnośc dr Adam Sojda Teora podejmowana decyzj gry z naturą Wynk dzałana zależy ne tylko od tego, jaką podejmujemy decyzję, ale równeż od tego, jak wystąp
Bardziej szczegółowoFizyka ćwiczenia laboratoryjne
Fzyka ćwczena laboratoryjne JOLANTA RUTKOWSKA, TOMASZ KOSTRZYŃSKI, KONRAD ZUBKO SKRYPT WAT, WARSZAWA 008 www.wtc.wat.edu.pl Teora zjawsk fzycznych została pogrupowana w następujące dzały (numery ćwczeń):
Bardziej szczegółowoStatystyka Opisowa 2014 część 2. Katarzyna Lubnauer
Statystyka Opsowa 2014 część 2 Katarzyna Lubnauer Lteratura: 1. Statystyka w Zarządzanu Admr D. Aczel 2. Statystyka Opsowa od Podstaw Ewa Waslewska 3. Statystyka, Lucjan Kowalsk. 4. Statystyka opsowa,
Bardziej szczegółowoPrzykład 4.4. Belka ze skratowaniem
rzykład.. eka ze skratowane oecene: korzystając z etody sł sporządzć wykresy sł przekrojowych w ponŝszej konstrukcj staowej. yznaczyć ugęce w punkce (w połowe rozpętośc bek). orównać wyznaczone ugęce ze
Bardziej szczegółowo5. OPTYMALIZACJA GRAFOWO-SIECIOWA
. OPTYMALIZACJA GRAFOWO-SIECIOWA Defncja grafu Pod pojęcem grafu G rozumemy następującą dwójkę uporządkowaną (defncja grafu Berge a): (.) G W,U gdze: W zbór werzchołków grafu, U zbór łuków grafu, U W W,
Bardziej szczegółowoFizyka 7. Janusz Andrzejewski
Fzyka 7 Janusz Andzejewsk Poblem: Dlaczego begacze na stadone muszą statować z óżnych mejsc wbegu na 400m? Janusz Andzejewsk Ruch obotowy Cało sztywne Cało, któe obaca sę w tak sposób, że wszystke jego
Bardziej szczegółowo