Ćwiczenie nr 4 Temat: BADANIE LUKSOMIERZA I POMIAR ROZKŁADU NATĘŻENIA OŚWIETLENIA
|
|
- Tomasz Majewski
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 ul.piotoo 3a Gupa: lektotechnika, sem 3., esja z dn Podstay Techniki Śietlnej Laboatoium Ćiczenie n 4 Temat: BADANI LUKSOMIRZA I POMIAR ROZKŁADU NATĘŻNIA OŚWITLNIA Opacoanie ykonano na podstaie: 1) Laboatoium z techniki śietlnej (paca zbiooa pod edakcją Władysłaa Golika). Skypt n 179. Wydanicto Politechniki Poznańiej, Poznań )Władysła Dybczyńi Mienicto Pomienioania optycznego Wydanicto Politechniki Białostockiej, Białystok BADANI LUKSOMIRZA Luksomiez (ys. 1) służy do pomiau natężenia ośietlenia A. Luksomiez obiektyny zbudoany jest z dóch zasadniczych części: - pzetonika fotoelektycznego, któym zazyczaj jest ognio fotoelektyczne, fotoezysto lub fotodioda, - analogoego lub cyfoego mienika ielkości elektycznych, yaloanego luksach. Rys. 1. Luksomiez. Aby luksomiez obiektyny mógł spełniać soje zadanie, poinien: - oceniać miezone pomienioanie zgodnie ze zględną, idmoą utecznością śietlną V(λ) B (idmoa uteczność śietlna fotopzetonika S(λ) poinna być zgodna z kzyą V(λ)), - ocenia śiatło padające pod kątem stosunku do nomalnej zgodnie z kosinusem kąta padania, - oceniać śednie atości natężenia ośietlenia pzy dużym spółczynniku tętnienia zgodnie z paem Talbota C, - azania poinny być niezależne od czasu i tempeatuy, - azania poinny być niezależne od stopnia polayzacji śiatła, - mieć linioy ziązek między natężeniem ośietlenia a atością miezoną (ónomieną alę). A Natężenie ośietlenia, jednostka luks [lx] stosunek stumienia śietlnego padającego na daną poiezchnię do pola tej poiezchni. B Względna idmoa uteczność śietlna V(λ) odpoiada pzyjętej pzez Międzynaodoą Komisję Ośietlenioą (CI) zględnej idmoej uteczności śietlnej pzeciętnego oka ludzkiego. C Oko postzega oddzielne kótkotałe, okesoe bodźce śietlne tylko tedy, kiedy następują one po sobie dostatecznie olno. Pzy szybszym następoaniu po sobie bodźcó stiedza się migotanie a poyżej okeślonej częstotliości (częstotliość zanikoa) postaje ażenie stałej jaaości, któe pzy dalszym podnoszeniu częstotliości nie ulega zmianie. Według Talbota szybko następujące po sobie kolejne okesoe bodźce yołują oku ażenie ónomienej jaaości, jeżeli ich częstotliość leży poyżej częstotliości zanikoej. Oka ma pzy tym zdolność uśedniania luminancji czasie. 1
2 ul.piotoo 3a Wutek czasoych zmian stazenioych cech fotometycznych pzetonika fotoelektycznego oaz zmian e spółpacującym z nim układzie elektycznym azania luksomieza ulegają zmianie czasie. Z tego zględu zaleca się okesoe aloanie luksomiezy. W celu oygoania azań poadza się spółczynnik koekcji luksomieza zdefinioany jako: k = z (1) z - zeczyiste natężenie ośietlenia pochodzące ze ódła śiatła, dla któego yznaczony jest spółczynnik koekcji, - natężenie ośietlenia odczytane ze ali luksomieza dla ódła śiatła, dla któego yznaczany jest spółczynnik koekcji. Współczynnik koekcji luksomieza jest iloczynem spółczynnikó koekcji ali k s i koekcji idmoej k. Współczynnik koekcji ali yznaczany jest pzy użyciu zoca żaókoego z zależności: z k s = () z - zeczyiste natężenie ośietlenia pochodzące od ódła zocoego, - natężenie ośietlenia odczytane ze ali luksomieza dla ódła zocoego. Z uagi na fakt, że najczęściej kzya zględnej idmoej czułości pzetonika fotoelektycznego S(λ) nie pokya się z kzyą zględnej idmoej uteczności śietlnej V(λ), oaz że ystępują óżnice ozkładach idmoych pomienioania ódeł śiatła, dla któych ykonuje się pomiay natężenia ośietlenia i ódła zocoego (najczęściej zocem jest żaóka) konieczne jest yznaczenie spółczynnika koekcji idmoej jako: k z = (3) z Watość spółczynnika koekcji idmoej k należy yznaczyć dla óżnych ódeł śiatła t.j. ódeł śiatła óżniących się ozkładem idmoym D. Po uzględnieniu zależności () i (3) otzymujemy: oaz k = k s k (4) z = ks k (5) Jak ynika z zależności (5), pzemnożenie azań luksomieza pzez atość jego spółczynnika koekcji k pozala ustalić zeczyistą atość miezonego natężenia ośietlenia. W stosoanych luksomiezach obiektynych o częścioo oygoanym pzetoniku fotoelektycznym atości spółczynnikó koekcji zykle zaieają się następujących ganicach (tab. 1). Tabela 1. Pzykładoe atości spółczynnikó koekcji luksomiezy. Lp Współczynnik koekcji Symbol Watość 1 Współczynnik koekcji ali k s Współczynnik koekcji idmoej k D Najczęściej spółczynnik koekcji idmoej yznacza się dla następujących ódeł śiatła: śietlóki tzech podstaoych baach (śietlóki z óżnym luminofoem), lampy tęcioe, lampy metalohalogenkoe, lampy sodoe.
3 ul.piotoo 3a Jeżeli śiatło kieunkoe pada pod óżnymi kątami na peną poiezchnię, to yołuje natężenie ośietlenia, któe zmienia się z kosinusem kąta padania. Pomiędzy natężeniem ośietlenia pzy postopadłym padaniu śiatła a natężeniem ośietlenia pzy padaniu pod kątem ϕ istnieje zależność = cos(ϕ). Takiej samej paidłoości poinno podlegać azanie luksomieza. Wyniki pomiaó głoicy fotometycznej zależą od kieunku padania stumienia śietlnego na jego poiezchnię czynną. Czułość pzestzenna głoicy zależy od kształtu i łaściości optycznych oaz od konstukcji geometycznej optycznej głoicy fotometycznej. Spadzenie paidłoości działania koekcji pzestzennej głoicy fotometycznej polega na pomiaze głoicy pzy ośietlaniu jej z okeślonych kieunkó ieoaną iązką śietlną. Podczas pomiaó głoicę pomiaoą poinno się chonić pzed śiatłem ozposzonym. Gdy głoica z pzetonikiem fotoelektycznym nie jest oygoana do kosinusa kąta padania, to pojaia się błąd ynikający z niełaściego pomiau natężenia ośietlenia spoodoanego śiatłem padającym na poiezchnię ośietlaną pod kątem stosunku do nomalnej. Błąd koekcji pzestzennej (dopasoania do kosinusa kąta padania) jest chaakteyzoany funkcją f ( ϕ ) ( ) f ( ) ϕ ϕ = 1 100% 0 cos ϕ= ϕ ϕ - kąt między osią iązki śietlnej a postą postopadłą do poiezchni czynnej odbionika, ( ϕ) - atość natężenia ośietlenia pzy ośietleniu odbionika pod kątem ϕ, ϕ =. ϕ=0 - atość natężenia ośietlenia pzy ośietlaniu odbionika pod kątem 0 Skaloanie luksomieza można pzepoadzić na łaie fotometycznej (ys. ), któa umożliia pecyzyjne ustaienie zadanej odległości ódła śiatła i badanego obiektu. (6) Rys.. Łaa fotometyczna. Jeżeli na łaie fotometycznej umieścić zocoe ódło śiatła o znanej atości śiatłości kieunkoej I i jeżeli ymiay tego ódła śiatła są znacznie mniejsze od odległości pomiędzy zocem a pzetonikiem fotoelektycznym luksomieza F, to atość natężenia ośietlenia z na poiezchni pzetonika fotoelektycznego można obliczyć z tz. paa odotności kadató: I z = (7) I - śiatłość kieunkoa yażona kandelach [cd] to stosunek stumienia d Φ ozchodzącego się elementanym kącie byłoym d ω do atości tego kąta, chaakteyzuje sposób ozchodzenia się stumienia ódła śiatła pzestzeni. F Zazyczaj pzyjmuje się, że odległość fotometoania poinna być 5-kotnie iększa od najiększego ymiau ódła śiatła. Wtedy błąd ynikający ze stosoania tz. paa odotności kadató dla niepunktoych ódeł śiatła jest mniejszy niż 1%. 3
4 ul.piotoo 3a Jednocześnie pzy ustaieniu pzetonika fotoelektycznego odległości należy odczytać atość natężenia ośietlenia ze ali luksomieza. Obie atości natężenia ośietlenia posłużą do obliczenia spółczynnika koekcji ali k s ().. ROZKŁAD NATĘŻNIA OŚWITLNIA Rozkład natężenia ośietlenia na poiezchni oboczej stanoia pacy stanoi istotny czynnik oceny komfotu idzenia. Poziom natężenia ośietlenia na danej poiezchni oboczej okeślony jest pzez śednie natężenie ośietlenia. Jeżeli pole S danej poiezchni jest podzielone na n jednakoych elementó ΔS i, to śednie natężenie ośietlenia ś można yznaczyć z zależności: n ΔS i i n i= 1 1 ś = = i (8) S n i= 1 i - natężenie ośietlenia na elemencie ΔS i, paktyce pzy łaściym podziale poiezchni S może być zastąpione pzez natężenie ośietlenia na śodku i-tego elementu. Rozkład natężenia ośietlenia na danej poiezchni pomieszczenia chaakteyzuje ónomieność ośietlenia δ opisana zoem (9). min δ = (9) ś min - minimalne natężenie ośietlenia na danej poiezchni. Najmniejsze śednie natężenie ośietlenia ś i ónomieność ośietlenia δ na płaszczyźnie oboczej są nomoane. Zalecane atości śedniego natężenia ośietlenia i ónomieności ośietlenia niezbędne do zapenienia łaściych aunkó idzenia na stanoiach pacy znajdujących się e nętzach znajdują się nomie PN-N :004 Ośietlenie miejsc pacy - Część 1: Miejsca pacy enątz pomieszczeń. 4
5 ul.piotoo 3a 3. POMIARY Skaloanie luksomieza ykonać na łaie fotometycznej układzie pzedstaionym na ysunku 3. Rys. 3. Schemat układu pomiaoego do zocoania luksomieza: I śiatłość ódła zocoego, PF pzetonik fotoelektyczny luksomieza, odległość pomiędzy zocem a pzetonikiem, P pzesłony. Wyznaczanie spółczynnika koekcji ali Na jednym z końcó łay ustaić żaoy zozec śiatłości o znanej śiatłości I. Zamocoać na ózku pzetonik fotoelektyczny luksomieza i pzesuając ózek po łaie fotometycznej, zmieniając odległość yznaczyć zależność zmian zeczyistego natężenia ośietlenia pochodzącego od ódła zocoego z funkcji natężenia ośietlenia odczytanego ze ali luksomieza (10). Watość natężenia ośietlenia z na poiezchni pzetonika fotoelektycznego należy obliczyć z zależności (7). ( ) z = f (10) Badanie koekcji dopasoania głoicy luksomieza do kosinusa kąta padania Pzy danym zocu śiatłości umocoać ózek z pzetonikiem fotoelektycznym stałym położeniu na łaie fotometycznej. Obacając pzetonik fotoelektyczny dookoła łasnej osi yznaczyć zależność miezonego natężenia ośietlenia od kąta padania śiatła ϕ G (11). Pomiay ykonać pzy zmianach kąta padania śiatła co 5 0. Zadania = f ( ϕ) (11) Wykeślić zależność (10). Obliczyć spółczynniki koekcji ali k s dla szystkich zakesó pomiaoych badanego luksomieza. Współczynnik koekcji ali yznaczyć diema metodami: a) jako śednią aytmetyczną z pomiaó poszczególnych punktach b) z ykesu, obliczony jako spółczynnik kieunkoy postej yznaczającej linię tendu pomiędzy z a Zmiany natężenia ośietlenia funkcji kąta podania śiatła ϕ pzedstaić na ykesie postaci zględnej jako (ϕ) (1). Na tym samym ykesie naysoać funkcję cosϕ.wykeślić zmianę błędu dopasoania do kosinusa kąta padania śiatła (6). '( ( ϕ) ϕ ) = (1) ϕ= 0 G Kąt padania śiatła liczyć od nomalnej do poiezchni fotopzetonika 5
6 ul.piotoo 3a Pomiay ozkładu natężenia ośietlenia Za pomocą yaloanego luksomieza zmiezyć ozkład natężenia ośietlenia na poiezchni oboczej. Podzielić poiezchnię oboczą na óne kadaty o boku nie iększym niż 1m. Pzetonik fotoelektyczny luksomieza umieszczać śodkach kadató. Podczas odczytó osoba ykonująca pomiay nie poinna zacieniać pzetonika fotoelektycznego. Pzetonik fotoelektyczny luksomieza będącego pzedmiotem badań chaakteyzuje się dobą koekcją idmoą do V(λ). Współczynniki koekcji idmoej k nie jest yznaczany. W ziązku z tym należy pzyjąć, że atość spółczynnika koekcji idmoej ynosi 1. Pzy takim założeniu zeczyistą, miezoną pzez luksomiez atość natężenia ośietlenia z należy obliczyć z zależności (13). Zadania z z = k = k s = (13) Ze zmiezonych atości obliczyć śednie natężenie ośietlenia ś (8) i ónomieność ośietlenia δ (9). Naysoać ozkład natężenia ośietlenia postaci izoluksó. 6
7 ul.piotoo 3a Gupa: Dzień: Godzina: Skaloanie luksomieza. Typ badanego luksomieza: Typ zoca śiatłości: Napięcie fotometoania U fot [V]: Śiatłość zoca I [cd]: Lp z I = k k s - [ m ] [ lx ] [ lx ] [-] [ - ] Zakes pomiaoy luksomieza: Lp z I = k k s - [ m ] [ lx ] [ lx ] [-] [ - ] Zakes pomiaoy luksomieza:
8 ul.piotoo 3a Gupa: Dzień: Godzina: Wyznaczanie zależności miezonego natężenia ośietlenia od kąta padania śiatła. Typ badanego luksomieza: Lp ϕ (ϕ) '( ( ϕ) ϕ ) = Lp ϕ (ϕ) ϕ= 0 ( ϕ) '( ϕ ) = - [ 1 0 ] [ lx ] - - [ 1 0 ] [ lx ] ϕ=
9 ul.piotoo 3a Gupa: Dzień: Godzina: Pomia ozkładu natężenia ośietlenia. Typ badanego luksomieza: Zakes pomiaoy luksomieza: Współzędne punktó pomiaoych X 1 [m].. X [m] X 3 [m]... X 4 [m]... X 5 [m]... X 6 [m]... X 7 [m]... X 8 [m]... Y 1 [m] Y [m] Y 3 [m] Y 4 [m] Y 5 [m] Y 6 [m] Y 7 [m] Y 8 [m] Lp Naza Symbol Watość 1 Śednie natężenie ośietlenia ś [lx] Rónomieność ośietlenia δ [-] 9
Grupa: Elektrotechnika, sem 3., wersja z dn Technika Świetlna Laboratorium
Gupa: Elektotechnika, sem., esja z dn. 0.0.00 Technika Śietlna Laboatoium Ćiczenie n Temat: BADANIE LUKSOMIERZA I POMIAR ROZKŁADU NATĘśENIA OŚWIETLENIA Opacoanie ykonano na podstaie: Laboatoium z techniki
Bardziej szczegółowoTemat: BADANIE LUKSOMIERZA I POMIAR ROZKŁADU NATĘśENIA OŚWIETLENIA. WYZNACZANIE LUMINANCJI POWIERZCHNI.
ul.piotroo 3a STUDIA NIESTACJONARNE ELEKTROTECHNIKA Laboratorium PODSTAW TECHNIKI ŚWIETLNEJ Temat: BADANIE LUKSOMIERZA I POMIAR ROZKŁADU NATĘśENIA OŚWIETLENIA. WYZNACZANIE LUMINANCJI POWIERZCHNI. Opracoanie
Bardziej szczegółowoPOMIAR PĘTLI HISTEREZY MAGNETYCZNEJ
POMIAR PĘTLI ITEREZY MAGNETYZNEJ 1. Opis teoetyczny do ćiczenia zamieszczony jest na stonie.tc.at.edu.pl dziale DYDAKTYKA FIZYKA ĆWIZENIA LAORATORYJNE.. Opis układu pomiaoego Mateiały feomagnetyczne (feyt,
Bardziej szczegółowoPodstawy Konstrukcji Maszyn
Podstay Konstukcji Maszyn Wykład 8 Pzekładnie zębate część D inŝ. Jacek zanigoski Klasyfikacja pzekładni zębatych. Ze zględu na miejsce zazębienia O zazębieniu zenętznym O zazębieniu enętznym Klasyfikacja
Bardziej szczegółowoA. POMIARY FOTOMETRYCZNE Z WYKORZYSTANIEM FOTOOGNIWA SELENOWEGO
10.X.010 ĆWCZENE NR 70 A. POMARY FOTOMETRYCZNE Z WYKORZYSTANEM FOTOOGNWA SELENOWEGO. Zestaw pzyządów 1. Ogniwo selenowe.. Źódło światła w obudowie 3. Zasilacz o wydajności pądowej min. 5A 4. Ampeomiez
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
Bardziej szczegółowoRozciąganie i ściskanie prętów projektowanie 3
Rozciąganie i ściskanie pętó pojektoanie 3 Sposób oziązyania pętó ozciąganych/ściskanych został omóiony ozziale. Zaania pojektoe spoazają się o okeślenia ymiaó pzekoju popzecznego pęta na postaie aunku
Bardziej szczegółowoPOMIAR PĘTLI HISTEREZY MAGNETYCZNEJ
POMAR PĘTL STEREZ MAGNETZNEJ 1. Opis teoetyczny do ćwiczenia zamieszczony jest na stonie www.wtc.wat.edu.pl w dziale DDAKTKA FZKA ĆZENA LABORATORJNE.. Opis układu pomiaowego Mateiały feomagnetyczne (feyt,
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoMIERNICTWO WIELKOŚCI ELEKTRYCZNYCH I NIEELEKTRYCZNYCH
Politechnika Białostocka Wydział Elektyczny Kateda Elektotechniki Teoetycznej i Metologii nstukcja do zajęć laboatoyjnych z pzedmiotu MENCTWO WEKOŚC EEKTYCZNYCH NEEEKTYCZNYCH Kod pzedmiotu: ENSC554 Ćwiczenie
Bardziej szczegółowoBadanie kotła parowego
Badanie kotła aoego Instukcja do ćiczenia n 14 Badanie maszyn - laboatoium Oacoał: d inŝ. Andzej Tataek Zakład Mienicta i Ochony Atmosfey Wocła, gudzień 2006. 1. Cel i zakes ćiczenia Celem ćiczenia jest
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoNa skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:
E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia
Bardziej szczegółowoSiła. Zasady dynamiki
Siła. Zasady dynaiki Siła jest wielkością wektoową. Posiada okeśloną watość, kieunek i zwot. Jednostką siły jest niuton (N). 1N=1 k s 2 Pzedstawienie aficzne A Siła pzyłożona jest do ciała w punkcie A,
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoROZDZIAŁ 7. Elektrotechnika podstawowa 131
lektotechnika podstaoa ODŁ 7 oziązyanie obodó pądu s inusoidalnego - - N N N ϕ N N N b a Podobnie jak pzy pądzie stałym istotnych infomacji dostacza analiza postych układó utozonych z idealnych elementó
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE PRĘDKOŚCI KĄTOWYCH CIAŁ NA PODSTAWIE TWIERDZENIA O POCHODNEJ KRĘTU
5.. el ćiczenia Ćiczenie 5 WYZNAZANIE PRĘDŚI ĄTWYH IAŁ NA PDSTAWIE TWIERDZENIA PHDNE RĘTU elem ćiczenia jest dośiadczalna eyfikacja zależności teoetycznych ynikających z tiedzenia o pochodnej zględem czasu
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoPodstawowe konstrukcje tranzystorów bipolarnych
Tanzystoy Podstawowe konstukcje tanzystoów bipolanych Zjawiska fizyczne występujące w tanzystoach bipolanych, a w związku z tym właściwości elektyczne tych tanzystoów, zaleŝą od ich konstukcji i technologii
Bardziej szczegółowoElementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)
J. Szanty Wykład n 4 Pzepływy potencjalne Aby wytwozyć w pzepływie potencjalnym siły hydodynamiczne na opływanych ciałach konieczne jest zyskanie pzepływ asymetycznego.jest to możliwe pzy wykozystani kolejnego
Bardziej szczegółowo23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2
Włodzimiez Wolczyński 23 PĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2 zadanie 1 Tzy jednakowe oponiki, każdy o opoze =30 Ω i opó =60 Ω połączono ze źódłem pądu o napięciu 15 V, jak na ysunku obok. O ile zwiększy się natężenie pądu
Bardziej szczegółowo00502 Podstawy kinematyki D Część 2 Iloczyn wektorowy i skalarny. Wektorowy opis ruchu. Względność ruchu. Prędkość w ruchu prostoliniowym.
1 00502 Kinematyka D Dane osobowe właściciela akusza 00502 Podstawy kinematyki D Część 2 Iloczyn wektoowy i skalany. Wektoowy opis uchu. Względność uchu. Pędkość w uchu postoliniowym. Instukcja dla zdającego
Bardziej szczegółowoGraf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie
Gaf skieowany Gaf skieowany definiuje się jako upoządkowaną paę zbioów. Piewszy z nich zawiea wiezchołki gafu, a dugi składa się z kawędzi gafu, czyli upoządkowanych pa wiezchołków. Ruch po gafie możliwy
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH
ĆWZENE 3 EZONANS W OBWODAH EEKTYZNYH el ćwiczenia: spawdzenie podstawowych właściwości szeegowego i ównoległego obwodu ezonansowego pzy wymuszeniu napięciem sinusoidalnym, zbadanie wpływu paametów obwodu
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZENIA
NSTRKJA DO ĆWZENA Temat: Rezonans w obwodach elektycznych el ćwiczenia elem ćwiczenia jest doświadczalne spawdzenie podstawowych właściwości szeegowych i ównoległych ezonansowych obwodów elektycznych.
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 6. Pomiary wielkości elektrycznych za pomocą oscyloskopu
Ćiczenie 6 Pomiary ielkości elektrycznych za pomocą oscyloskopu 6.1. Cel ćiczenia Zapoznanie z budoą, zasadą działa oscyloskopu oraz oscyloskopoymi metodami pomiaroymi. Wykonanie pomiaró ielkości elektrycznych
Bardziej szczegółowoModele odpowiedzi do arkusza Próbnej Matury z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony
Modele odpowiedzi do akusza Póbnej Matuy z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 00 W kluczu są pezentowane pzykładowe pawidłowe odpowiedzi. Należy ównież uznać odpowiedzi ucznia, jeśli są inaczej
Bardziej szczegółowoGEOMETRIA PŁASZCZYZNY
GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,
Bardziej szczegółowoE4. BADANIE POLA ELEKTRYCZNEGO W POBLIŻU NAŁADOWANYCH PRZEWODNIKÓW
4. BADANI POLA LKTRYCZNGO W POBLIŻU NAŁADOWANYCH PRZWODNIKÓW tekst opacował: Maek Pękała Od oku 1785 pawo Coulomba opisuje posty pzypadek siły oddziaływania dwóch punktowych ładunków elektycznych, któy
Bardziej szczegółowoMETEMATYCZNY MODEL OCENY
I N S T Y T U T A N A L I Z R E I O N A L N Y C H w K i e l c a c h METEMATYCZNY MODEL OCENY EFEKTYNOŚCI NAUCZNIA NA SZCZEBLU IMNAZJALNYM I ODSTAOYM METODĄ STANDARYZACJI YNIKÓ OÓLNYCH Auto: D Bogdan Stępień
Bardziej szczegółowoGrupa: Elektrotechnika, Studia stacjonarne, II stopień, sem. 1. wersja z dn Laboratorium Techniki Świetlnej
Grupa: Elektrotechnika, Studia stacjonarne, II stopień, sem. 1. wersja z dn. 29.03.2016 aboratorium Techniki Świetlnej Ćwiczenie nr 5. TEMAT: POMIAR UMIACJI MATERIAŁÓW O RÓŻYCH WŁASOŚCIACH FOTOMETRYCZYCH
Bardziej szczegółowo20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.
Włodzimiez Wolczyński Pawo Coulomba 20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. POLE CENTRALNE I JEDNORODNE Q q = k- stała, dla póżni = 9 10 = 1 4 = 8,9 10 -stała dielektyczna póżni ε względna stała dielektyczna
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika wzorcowania przepływomierzy próbkujących z czujnikiem prostokątnym umieszczonym na cięciwie rurociągu
Wyznaczanie współczynnika wzocowania pzepływomiezy póbkujących z czujnikiem postokątnym umieszczonym na cięciwie uociągu Witold Kiese W pacy pzedstawiono budowę wybanych czujników stosowanych w pzepływomiezach
Bardziej szczegółowo9.1 POMIAR PRĘDKOŚCI NEUTRINA W CERN
91 POMIAR PRĘDKOŚCI NEUTRINA W CERN Rozdział należy do teoii pt "Teoia Pzestzeni" autostwa Daiusza Stanisława Sobolewskiego http: wwwtheoyofspaceinfo Z uwagi na ozważania nad pojęciem czasu 1 możemy pzyjąć,
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ELEKTRONIKI
LABOATOIUM ELEKTONIKI ĆWICENIE 2 DIODY STABILIACYJNE K A T E D A S Y S T E M Ó W M I K O E L E K T O N I C N Y C H 21 CEL ĆWICENIA Celem ćwiczenia jest paktyczne zapoznanie się z chaakteystykami statycznymi
Bardziej szczegółowoWykład 17. 13 Półprzewodniki
Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa
Bardziej szczegółowonależą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło
07 0 Opacował: mg inż. Macin Wieczoek www.mawie.net.pl. Elementy ezystancyjne. należą do gupy odbioników enegii elektycznej idealne elementy ezystancyjne pzekształcają enegię pądu elektycznego w ciepło.
Bardziej szczegółowoSPOSÓB POMIARU PODSTAWOWYCH PARAMETRÓW OŚWIETLENIA
SPOSÓB POMIARU PODSTAWOWYCH PARAMETRÓW OŚWIETLENIA Z punktu widzenia oceny oświetlenia we wnętrzu bądź na stanowisku pracy, istotny jest pomiar natężenia oświetlenia, określenie równomierności oświetlenia
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA
WYKŁAD OPTYMALIZACJA WIELOKYTEIALNA Wstęp. W wielu pzypadkach pzy pojektowaniu konstukcji technicznych dla okeślenia ich jakości jest niezędne wpowadzenie więcej niż jednego kyteium oceny. F ) { ( ), (
Bardziej szczegółowoWykład 1. Elementy rachunku prawdopodobieństwa. Przestrzeń probabilistyczna.
Podstawowe pojęcia. Wykład Elementy achunku pawdopodobieństwa. Pzestzeń pobabilistyczna. Doświadczenie losowe-doświadczenie (zjawisko, któego wyniku nie możemy pzewidzieć. Pojęcie piewotne achunku pawdopodobieństwa
Bardziej szczegółowoMatematyka ubezpieczeń majątkowych r.
Zadanie. W kolejnych okesach czasu t =,,3,... ubezpieczony, chaakteyzujący się paametem yzyka Λ, geneuje szkód. Dla danego Λ = λ zmienne N t N, N, N 3,... są waunkowo niezależne i mają (bzegowe) ozkłady
Bardziej szczegółowoOCENA PRZYDATNOŚCI FARBY PRZEWIDZIANEJ DO POMALOWANIA WNĘTRZA KULI ULBRICHTA
OCENA PRZYDATNOŚCI FARBY PRZEWIDZIANEJ DO POMALOWANIA WNĘTRZA KULI ULBRICHTA Przemysław Tabaka e-mail: przemyslaw.tabaka@.tabaka@wp.plpl POLITECHNIKA ŁÓDZKA Instytut Elektroenergetyki WPROWADZENIE Całkowity
Bardziej szczegółowoKINEMATYCZNE WŁASNOW PRZEKŁADNI
KINEMATYCZNE WŁASNOW ASNOŚCI PRZEKŁADNI Waunki współpacy pacy zazębienia Zasada n 1 - koła zębate mogą ze sobą współpacować, kiedy mają ten sam moduł m. Czy to wymaganie jest wystaczające dla pawidłowej
Bardziej szczegółowo= ± Ne N - liczba całkowita.
POL LKTRYCZN W PRÓŻNI Ładunek - elementany Nieodłączna własność niektóych cząstek elementanych, [n. elektonu (-e), otonu (+e)], zejawiająca się w oddziaływaniu elektomagnetycznym tych cząstek. e =,6-9
Bardziej szczegółowoBADANIE SILNIKA WYKONAWCZEGO PRĄDU STAŁEGO
LABORATORIUM ELEKTRONIKI I ELEKTROTECHNIKI BADANIE SILNIKA WYKONAWCZEGO PRĄDU STAŁEGO Opacował: d inŝ. Aleksande Patyk 1.Cel i zakes ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z budową, właściwościami
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM INŻYNIERII CHEMICZNEJ, PROCESOWEJ I BIOPROCESOWEJ. Ćwiczenie nr 7
KAEDRA INŻYNIERII CHEMICZNEJ I PROCESOWEJ INSRUKCJE DO ĆWICZEŃ LABORAORYJNYCH LABORAORIUM INŻYNIERII CHEMICZNEJ, PROCESOWEJ I BIOPROCESOWEJ Skaloanie zężki Osoba odpoiedzialna: Piotr Rybarczyk Gdańsk,
Bardziej szczegółowoRys. 1. Zakres widzialny fal elektromagnetycznych dla widzenia w ciągu dnia i nocy.
Pomiary natężenia oświetlenia Możliwości percepcyjne, a przez to stan psychofizyczny człowieka zależą w bardzo dużym stopniu od środowiska, w jakim aktualnie przebywa. Bodźce świetlne są decydującymi czynnikami
Bardziej szczegółowoTensorowe. Wielkości fizyczne. Wielkości i Jednostki UŜywane w Elektryce Wielkość Fizyczna to właściwość fizyczna zjawiska lub obiektu,
Wielkości i Jednostki UŜyane Elektyce Wielkość Fizyczna to łaściość fizyczna zjaiska lub obiektu, Pzykłady: W. f.: któą oŝna ziezyć (pzyónać do zoca). czas, długość, natęŝenie pola elektycznego, pzenikalność
Bardziej szczegółowo8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,
Bardziej szczegółowoWykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.
Wykład 9 7. Pojemność elektyczna 7. Pole nieskończonej naładowanej wastwy z σ σładunek powiezchniowy S y ds x S ds 8 maca 3 Reinhad Kulessa Natężenie pola elektycznego pochodzące od nieskończonej naładowanej
Bardziej szczegółowoPodstawowe układy pracy tranzystora bipolarnego
L A O A T O I U M P O D T A W L K T O N I K I I M T O L O G I I Podtawowe układy pacy tanzytoa bipolanego Ćwiczenie opacował Jacek Jakuz 4A. Wtęp Ćwiczenie umożliwia pomia i poównanie paametów podtawowych
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 4 WYZNACZANIE INDUKCYJNOŚCI WŁASNEJ I WZAJEMNEJ
Ćwiczenie 4 WYZNCZNE NDUKCYJNOŚC WŁSNEJ WZJEMNEJ Celem ćwiczenia jest poznanie pośrednich metod wyznaczania indukcyjności własnej i wzajemnej na podstawie pomiarów parametrów elektrycznych obwodu. 4..
Bardziej szczegółowoRobot jako system komputerowy
Robot jako system komputeoy Mateiał ykładoy opacoany pzez d. hab. inż. Maka Gaysiaka pofesoa na Wydziale Mechanicznym Politechniki Białostockiej Rozdział Kiedy maszyna staje się obotem? Robot pojęcie niejasne
Bardziej szczegółowoGrzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki
Gzegoz Konaś Powtóka z fizyki - dla uczniów gimnazjów, któzy chcą wiedzieć to co tzeba, a nawet więcej, - dla uczniów liceów, któzy chcą powtózyć to co tzeba, aby zozumieć więcej, - dla wszystkich, któzy
Bardziej szczegółowoPływanie ciał w wirującej cieczy akcelerometr
48 Płyanie ciał iującej cieczy akceleomet Bogdan Bogacz, Renata Gagula, Andzej Fudyma Paconia Technicznych Śodkó Nauczania Zakład Metodyki Nauczania i Metodologii Fizyki, Instytut Fizyki UJ I. Uogólnione
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁASKICH
Politecnika Rzeszowska Wydział Budowy Maszyn i Lotnictwa Kateda Samolotów i Silników Lotniczyc Pomoce dydaktyczne Wytzymałość Mateiałów CHRKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁSKICH Łukasz Święc Rzeszów, 18
Bardziej szczegółowoROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.
ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. STRESZCZENIE Na bazie fizyki klasycznej znaleziono nośnik ładunku gawitacyjnego, uzyskano jedność wszystkich odzajów pól ( elektycznych,
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA OPOLSKA
POLITECHNIKA OPOLSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY Katedra Technologii Maszyn i Automatyzacji Produkcji Laboratorium Inżynierii Jakości Ćiczenie nr 11 Temat: Karta kontrolna ruchomej średniej MA Zakres ćiczenia:
Bardziej szczegółowoW polskim prawodawstwie i obowiązujących normach nie istnieją jasno sprecyzowane wymagania dotyczące pomiarów źródeł oświetlenia typu LED.
Pomiary natężenia oświetlenia LED za pomocą luksomierzy serii Sonel LXP W polskim prawodawstwie i obowiązujących normach nie istnieją jasno sprecyzowane wymagania dotyczące pomiarów źródeł oświetlenia
Bardziej szczegółowoWpływ błędów parametrów modelu maszyny indukcyjnej na działanie rozszerzonego obserwatora prędkości
Daniel WACHOWIAK Zbigniew KRZEMIŃSKI Politechnika Gdańska Wydział Elektotechniki i Automatyki Kateda Automatyki Napędu Elektycznego doi:1015199/48017091 Wpływ błędów paametów modelu maszyny indukcyjnej
Bardziej szczegółowoTradycyjne mierniki ryzyka
Tadycyjne mieniki yzyka Pzykład 1. Ryzyko w pzypadku potfela inwestycyjnego Dwie inwestycje mają następujące stopy zwotu, zależne od sytuacji gospodaczej: Sytuacja Pawdopodobieństwo R R Recesja 0, 9,0%
Bardziej szczegółowoKOLOKACJA SYSTEMÓW BEZPRZEWODOWYCH NA OBIEKTACH MOBILNYCH
KOLOKACJA SYSTEMÓW BEZPRZEWODOWYCH NA OBIEKTACH MOBILNYCH Janusz ROMANIK, Kzysztof KOSMOWSKI, Edwad GOLAN, Adam KRAŚNIEWSKI Zakład Radiokomunikacji i Walki Elektonicznej Wojskowy Instytut Łączności 05-30
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowoMONITORING STACJI FOTOWOLTAICZNYCH W ŚWIETLE NORM EUROPEJSKICH
51 Aleksande Zaemba *, Tadeusz Rodziewicz **, Bogdan Gaca ** i Maia Wacławek ** * Kateda Elektotechniki Politechnika Częstochowska al. Amii Kajowej 17, 42-200 Częstochowa e-mail: zaemba@el.pcz.czest.pl
Bardziej szczegółowoPRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM
PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNE W CIELE STAŁYM Anaizowane są skutki pzepływu pądu pzemiennego o natężeniu I pzez pzewodnik okągły o pomieniu. Pzyęto wstępne założenia upaszcząace: - kształt pądu est sinusoidany,
Bardziej szczegółowoKURS GEOMETRIA ANALITYCZNA
KURS GEOMETRIA ANALITYCZNA Lekcja 2 Działania na wektoach w układzie współzędnych. ZADANIE DOMOWE www.etapez.pl Stona 1 Część 1: TEST Zaznacz popawną odpowiedź (tylko jedna jest pawdziwa). Pytanie 1 Któe
Bardziej szczegółowoĆwiczenie Nr 11 Fotometria
Instytut Fizyki, Uniwersytet Śląski Chorzów 2018 r. Ćwiczenie Nr 11 Fotometria Zagadnienia: fale elektromagnetyczne, fotometria, wielkości i jednostki fotometryczne, oko. Wstęp Radiometria (fotometria
Bardziej szczegółowoWyznaczanie gęstości cieczy i ciał stałych za pomocą wagi hydrostatycznej FIZYKA. Ćwiczenie Nr 3 KATEDRA ZARZĄDZANIA PRODUKCJĄ
POLITECHNIKA BIAŁOSTOCKA KATEDRA ZARZĄDZANIA PRODUKCJĄ Instrukcja o zajęć laboratoryjnych z przemiotu: FIZYKA Ko przemiotu: KS07; KN07; LS07; LN07 Ćiczenie Nr Wyznaczanie gęstości cieczy i ciał stałych
Bardziej szczegółowoOBWODY PRĄDU SINUSOIDALNEGO
aboatoium Elektotechniki i elektoniki Temat ćwiczenia: BOTOM 06 OBODY ĄD SSODEGO omiay pądu, napięcia i mocy, wyznaczenie paametów modeli zastępczych cewki indukcyjnej, kondensatoa oaz oponika, chaakteystyki
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoModelowanie zmienności i dokładność oszacowania jakości węgla brunatnego w złożu Bełchatów (pole Bełchatów)
Akademia Góniczo-Hutnicza, Kopalnia Węgla Bunatnego, Wydział Geologii, Geofizyki i Ochony śodowiska Bełchatów Wasztaty Gónicze 24 Jacek Mucha, Tadeusz Słomka, Wojciech Mastej, Tomasz Batuś Akademia Góniczo-Hutnicza,
Bardziej szczegółowoZależność natężenia oświetlenia od odległości
Zależność natężenia oświetlenia CELE Badanie zależności natężenia oświetlenia powiezchni wytwazanego pzez żaówkę od niej. Uzyskane dane są analizowane w kategoiach paw fotometii (tzw. pawa odwotnych kwadatów
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE NR 7 SKALOWANIE ZWĘśKI
ĆWICZENIE NR SKALOWANIE ZWĘśKI. Cel ćiczenia: Celem ćiczenia jest ykonanie cechoania kryzy pomiaroej /yznaczenie zaleŝności objętościoego natęŝenia przepłyu poietrza przez zęŝkę od róŝnicy ciśnienia na
Bardziej szczegółowoDobór zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometrycznego
Dobó zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometycznego Wstępnym zadaniem pzy budowie modelu ekonometycznego jest okeślenie zmiennych objaśniających. Kyteium wybou powinna być meytoyczna znajomość
Bardziej szczegółowomagnetyzm ver
e-8.6.7 agnetyz pądy poste pądy elektyczne oddziałują ze soą. doświadczenie Apèe a (18): Ι Ι 1 F ~ siła na jednostkę długości pzewodów pądy poste w póżni jednostki w elektyczności A ape - natężenie pądu
Bardziej szczegółowoTEMAT: POMIAR LUMINANCJI MATERIAŁÓW O RÓśNYCH WŁAŚCIWOŚCIACH FOTOMETRYCZNYCH
Grupa: Elektrotechnika, Studia stacjonarne, II stopień, sem. 1. wersja z dn. 18.03.2011 aboratorium Techniki Świetlnej Ćwiczenie nr 2. TEMAT: POMIAR UMIACJI MATERIAŁÓW O RÓśYCH WŁAŚCIWOŚCIACH FOTOMETRYCZYCH
Bardziej szczegółowoPOMIARY MAKRONAPRĘŻEŃ METODĄ DYFRAKCJI PROMIENIOWANIA RENTGENOWSKIEGO
POMIARY MAKRONAPRĘŻEŃ METODĄ DYFRAKCJI PROMIENIOWANIA RENTGENOWSKIEGO Dominik SENCZYK Politechnika Poznańska E-mail: dominik.senczyk@put.poznan.pl Sebastian MORYKSIEWICZ. Cegielski Poznań S. A. E-mail:
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza
Bardziej szczegółowoLaboratorium fizyki CMF PŁ
Laboratorium fizyki CMF PŁ dzień godzina _ grupa wydział semestr rok akademicki O2 kod ćwiczenia Badanie charakterystyk baterii słonecznych _ tytuł ćwiczenia _ imię i nazwisko _ imię i nazwisko _ imię
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoMetody optymalizacji. dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie
Metody optymalizacji d inż. Paweł Zalewski kademia Moska w Szczecinie Optymalizacja - definicje: Zadaniem optymalizacji jest wyznaczenie spośód dopuszczalnych ozwiązań danego polemu ozwiązania najlepszego
Bardziej szczegółowoPróba określenia miary jakości informacji na gruncie teorii grafów dla potrzeb dydaktyki
Póba okeślenia miay jakości infomacji na guncie teoii gafów dla potzeb dydaktyki Zbigniew Osiak E-mail: zbigniew.osiak@gmail.com http://ocid.og/0000-0002-5007-306x http://via.og/autho/zbigniew_osiak Steszczenie
Bardziej szczegółowoROZKŁAD NORMALNY. 2. Opis układu pomiarowego
ROZKŁAD ORMALY 1. Opis teoetyczny do ćwiczenia zamieszczony jest na stonie www.wtc.wat.edu.pl w dziale DYDAKTYKA FIZYKA ĆWICZEIA LABORATORYJE (Wstęp do teoii pomiaów). 2. Opis układu pomiaowego Ćwiczenie
Bardziej szczegółowo10. Ruch płaski ciała sztywnego
0. Ruch płaski ciała sztywnego. Pędkość w uchu płaskim Metody wyznaczania pędkości w uchu płaskim y x / chwiowy śodek pędkości. naitycznie Dane:, Szukane: s / /. Na podstawie położenia chwiowego śodka
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowoUwagi: LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Ćwiczenie nr 16 MECHANIKA PĘKANIA. ZNORMALIZOWANY POMIAR ODPORNOŚCI MATERIAŁÓW NA PĘKANIE.
POLITECHNIKA KRAKOWSKA WYDZIAŁ MECHANZNY INSTYTUT MECHANIKI STOSOWANEJ Zakład Mechaniki Doświadczalnej i Biomechaniki Imię i nazwisko: N gupy: Zespół: Ocena: Uwagi: Rok ak.: Data ćwicz.: Podpis: LABORATORIUM
Bardziej szczegółowoKognitywistyka II r. Teoria rzetelności wyników testu. Teorie inteligencji i sposoby jej pomiaru (4) Rzetelność czyli dokładność pomiaru
Kognitywistyka II Teoie inteligencji i sposoby jej pomiau (4) Teoia zetelności wyników testu Rzetelność czyli dokładność pomiau W języku potocznym temin zetelność oznacza niezawodność (dokładność). W psychometii
Bardziej szczegółowoPomiar mocy czynnej, biernej i pozornej
Pomiar mocy czynnej, biernej i pozornej 1. Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z różnymi metodami pomiaru mocy w obwodach prądu przemiennego.. Wprowadzenie: Wykonując pomiary z wykorzystaniem
Bardziej szczegółowoPRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE
PRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE I, II, III pędkość komiczna www.iwiedza.net Obecnie, żyjąc w XXI wieku, wydaje ię nomalne, że człowiek potafi polecieć w komo, opuścić Ziemię oaz wylądować na Kiężycu. Poza
Bardziej szczegółowoBadanie parametrów fotometrycznych opraw parkowych z lampami sodowymi
Badanie parametrów fotometrycznych opraw parkowych z lampami sodowymi Zamawiający: PPHU HARPIS Piotr Skubel, ul. Wyczółkowskiego 107 65-140 Zielona Góra Wykonawcy: mgr inż. Przemysław Skrzypczak mgr inż.
Bardziej szczegółowoKONKURS Z MATEMATYKI DLA UCZNIÓW SZKÓŁ PODSTAWOWYCH
Konkusy w województwie podkapackim w oku szkolnym 08/09 KONKURS Z MTEMTYKI L UZNIÓW SZKÓŁ POSTWOWYH ETP REJONOWY KLUZ OPOWIEZI Zasady pzyznawania punktów za każdą popawną odpowiedź punkt za błędną odpowiedź
Bardziej szczegółowoXLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP I Zadanie doświadczalne
XLI OLIPIADA FIZYCZNA EAP I Zadanie doświadczalne ZADANIE D Pod działaniem sil zewnęznych ciała sale ulęgają odkszałceniom. Wyznacz zależność pomienia obszau syczniści szklanej soczewki z płyka szklana
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna. Łuki, sklepienia. Zalety łuków (1) Zalety łuków (2) Geometria łuku (2) Geometria łuku (1) Kształt osi łuku (1) Kształt osi łuku (2)
Łuki, skepienia Mechanika ogóna Wykład n Pęty o osi zakzywionej. Łuki. Łuk: pęt o osi zakzywionej (w stanie nieodkształconym) w płaszczyźnie działania sił i podpaty na końcach w taki sposó, że podpoy nie
Bardziej szczegółowo9. 1. KOŁO. Odcinki w okręgu i kole
9.. KOŁO Odcinki w okęgu i kole Cięciwa okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu d Śednica okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu pzechodzący pzez śodek okęgu (koła) Pomień
Bardziej szczegółowoSprawdzanie twierdzenia Steinera
Spadzanie tiedzenia Steinea Pzyządy:. Pzyząd do badania uchu otoego, z tzea bębnai do naijania linki o śednicach: d,4, d,, d 4,.. Da odzaje ciążnikó otoej.. Zesta ciężakó z haczykai. 4. Linka.. Stope..
Bardziej szczegółowoTemat: WYZNACZANIE OBROTOWO-SYMETRYCZNEJ BRYŁY FOTOMETRYCZNEJ
STUDIA NIESTACJONARNE I STOPNIA, wersja z dn. 15.10.018 KIERUNEK ELEKTROTECHNIKA, SEM.5 Podstawy Techniki Świetlnej Laboratorium Ćwiczenie nr 4 Temat: WYZNACZANIE OBROTOWO-SYMETRYCZNEJ BRYŁY FOTOMETRYCZNEJ
Bardziej szczegółowo