r śm równa się wypadkowej sile działającej na
|
|
- Adam Jarosz
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Wykład z fzyk. Pot Posykewcz 74 F wyp dp dt 8- Duga zasada dynak Tak węc: Wypadkowa sła dzałająca na punkt atealny jest ówna szybkośc zany pędu cząstk. W zeczywstośc pewotne sfoułowane dugej zasady dynak ało właśne taką foę. Całkowty pęd p układu punktów atealnych jest ówny sue pędów poszczególnych cząstek: p p Zgodne zównane 8-7 jest ówne całkowtej ase azy pędkość śodka asy: p M Całkowty pęd układu RóŜnczkując po czase to ównane otzyay: 8-3 dp dt M d dt M a Ale zgodne z dugą zasadą dynak (Równane 8-0) układ. W ezultace: Ma ówna sę wypadkowej sle dzałającej na Fzew Fwyp,zew dp dt 8-4 JeŜel wypadkowa sła dzałająca na układ jest ówna zeu, wtedy szybkość zan całkowtego pędu układu teŝ jest ówna zeu całkowty pęd układu pozostaje stały: p M constant ( F, zew wyp 0 ) 8-5 Zasada zachowana pędu Otzyany wynk nos nazwę zasady zachowana pędu:
2 Wykład z fzyk. Pot Posykewcz 75 JeŜel wypadkowa zewnętzna sła dzałająca na układ jest ówna zeo, wtedy pęd całkowty układu pozostaje stały. Jest to jedno z najwaŝnejszych paw w fzyce. Jest ono szezej stosowane nŝ pawo zachowana eneg echancznej, ponewaŝ sły wewnętzne wyweane pzez cząstk wewnątz układu są często sła nezachowawczy. W ezultace sły wewnętzne ogą zenać całkowtą enegę echanczną układu, jednak ne będą wpływać na całkowty pęd układu. Z ównana 8-5 wdać, Ŝe jeŝel całkowty pęd układu pozostaje stały, to pędkość śodka asy ne zena sę. 8-4 Enega knetyczna układu. ChocaŜ całkowty pęd układu punktów atealnych, na któy ne dzałają sły zewnętzne us pozostawać stały, to całkowta enega knetyczna układu oŝe sę zenać. Sły wewnętzne dzałające w układze ne ogą zenć całkowtego pędu układu o, Ŝ ogą być sła nezachowawczy. Mogą jednak, w zwązku z ty spowodować zanę całkowtej eneg echancznej układu. Istneje waŝne twedzene dotyczące eneg knetycznej układu cząstek, któe pozwala ozpatywać enegę złoŝonego układu w sposób postszy uoŝlwa wgląd w zany eneg wewnątz układu: Enega knetyczna układu punktów atealnych oŝe być zapsana jako sua dwóch wyaŝeń: () eneg knetycznej zwązanej z uche śodka asy - M, gdze M jest całkowtą asą układu, () eneg knetycznej zwązanej z uche cząstek układu względe śodka asy - jest pędkoścą -tej cząstk względe śodka asy. u gdze u Enega knetyczna układu cząstek jest ówna sue eneg knetycznych poszczególnych cząstek: K K ( ) Pędkość kaŝdej cząstk oŝe być zapsana jako sua pędkośc śodka asy - pędkośc cząstk względe śodka asy - dalej, u : + u 8-6
3 Wykład z fzyk. Pot Posykewcz 76 K ( ) ( + u ) ( + u ) W ostatn wyaŝenu wycągnęly + u + u pzed znak suy, ponewaŝ pędkość ta jest taka saa dla kaŝdego składnka suy. Welkość u jest całkowty pęde układu względe śodka asy. Welkość ta us być ówna zeo: Względe śodka asy pędkość śodka asy ówny zeo. W ezultace: u wynos zeo całkowty pęd Mu jest + u M + K Kwzgl 8-7 gdze M jest całkowtą asą układu a ne dzałają sły zewnętzne, wtedy M K wzgl jest enegą knetyczną cząsteczek względe śodka asy. JeŜel jest stała enega knetyczna zwązana z uche całośc ne zena sę. W układze zolowany oŝe zenać sę tylko względna enega knetyczna. 8-5 Zdezena. Podczas zdezeń dwa pzedoty zblŝają sę do sebe oddzaływają slne w badzo kótk czase. W takce kótkego czasu zdezena wszystke nne sły są znaczne nejsze nŝ sły oddzaływana ędzy cała. Tak węc jedyny waŝny sła dzałający ędzy układe zdezających sę dwu cał są sły wzajenego oddzaływana, któe są ówne co do watośc, ale pzecwne skeowane. W ezultace pęd układu pozostaje nezenony. Czas zdezena jest zwykle tak ały, Ŝe pzeeszczene cał w czase zdezena oŝna zanedbać. Oddzaływane edzy cała pzed po zdezenu jest ałe w poównanu z oddzaływane w czase zdezena. Pzykłada ogą być zdezające sę kule bladowe, płka zdezająca sę z kje baseballowy lub stzałka udezająca w taczę. JeŜel całkowta enega knetyczna dwóch cał pozostaje taka saa po zdezenu jak pzed zdezene, wtedy zdezene nazyway zdezene spęŝysty, w pzecwny wypadku zdezene F ś Rysunek 8-0
4 Wykład z fzyk. Pot Posykewcz 77 nazywa sę nespęŝysty. Ganczny pzypadke jest sytuacja doskonale nespęŝystego zdezena, w któy enega knetyczna względe śodka asy jest zaenana w enegę ceplną układu dwa zdezające sę cała zlepają sę po zdezenu. Popęd cała sła śedna. Rysunek 8-0 pzedstawa zanę w czase watośc typowej sły wyweanej pzez jedno cało na duge w t t t czase zdezena. W czase zdezena, sła osąga duŝą watość. Dla czasu z poza tego pzedzału watość sły jest zanedbywalne ała. Popęde sły I nazyway wekto zdefnowany jako : I t t Fdt Defncja Popęd sły Watość popędu sły jest ówna powezchn pod kzywą zaleŝnośc F od t. Jednostką popędu jest 8-8 N s. JeŜel F jest wypadkową słą dzałającą na cząstkę, to słę tę oŝna powązać, zgodne z dugą zasadą dynak, z F dp / dt.wtedy popęd wypadkowej sły jest ówny całkowtej zane pędu w szybkoścą zan pędu : dany czase: I wyp t Fwyp dt dt p p t t t dp dt t t t p 8-9 Śedna sła w pzedzale czasu jest zdefnowana w następujący sposób: F ś t I Fdt t t t Defncja - Śedna sła Śedna sła jest ówna takej sle stałej, któa powoduje powstane takego saego popędu sły jak wywołuje sła zenna w dany okese czasu ysunek 8-0. Śedną słę oŝna polczyć ze zany pędu jeŝel czas zdezena jest znany. 8-0 Zdezena jednowyaowe.
5 Wykład z fzyk. Pot Posykewcz 78 RozwaŜy cało o ase pouszające sę z pędkoścą początkową o ase, któe pousza sę w ty say keunku z pędkoścą początkową cała zdezą sę. Nech zblŝające sę do dugego cała. JeŜel p to f f będą ch końcowy pędkośca po zdezenu. ( Pędkośc ogą być dodatne albo ujene w zaleŝnośc od tego czy cała pouszają sę na lewo, czy na pawo.) Zasada zachowana pędu wygląda w ty wypadku następująco: + f + f 8- Aby znaleźć zdezeń. f f usy eć duge ównane. To duge ównane będze zaleŝało od odzaju Zdezena doskonale nespęŝyste. W zdezenach dealne nespęŝystych cząstk łączą sę z sobą po zdezenu. W zwązku z ty, dugą zaleŝność ędzy pędkośca otzyay pzyjując, Ŝe po zdezenu pędkośc cząstek są ówne: f f To w połączenu z zasadą zachowana pędu da ozwązane: ( ) Często wygodne jest wyazć enegę knetyczną K punktu atealnego popzez jego pęd. Dla asy pouszającej sę z pędkoścą ay PonewaŜ K p to ( ) K 8-3 p Wzó ten oŝey zastosować do dealne nespęŝystego zdezena, kedy jedno z cał pzed zdezene znajduje sę w spoczynku. Wtedy pęd zblŝającego sę cała:
6 Wykład z fzyk. Pot Posykewcz 79 p enega knetyczna: p K -4 Po zdezenu cała pouszają sę aze jako jedna asa czyl ówny + z pędkoścą. Pęd jest zachowany p. Końcowa enega knetyczna wynese zate: p Kf ( + ) -5 Poównując ównana wdzy, Ŝe końcowa enega jest nejsza nŝ enega początkowa. PRZYKŁAD W aach zawodów stzeleckch wystzelłeś pocsk w keunku wszącego klocka (Rysunek 8-). Klocek z wbty pocske wahnął sę do góy. Zaznaczając wysokość, na któą aksyalne wychylł sę klocek, zgoadzonej natychast wdown jaką oznajłeś pędkość Rysunek 8- posadał pocsk po wystzale. Jak ogłeś tego dokonać znając wysokość h? Analza zadana Stosując zasadę zachowana pędu oŝey powązać początkową pędkość pocsku pędkoścą końcową układu pocsk klocek Zastosuj zasadę zachowana pędu, aby znaleźć zwązek ędzy. f : Zastosuj zasadę zachowana eneg po zdezenu f w celu znalezena 3. Podstawając f pewszy znajdź w zaleŝnośc od do : ównana h: w z f po zdezenu. Pędkość f jest zwązana z wysokoścą h popzez zasadę zachowana eneg echancznej.. punkce
7 Wykład z fzyk. Pot Posykewcz 80 Uwaga W ty wypadku jak we wszystkch zagadnenach zwązanych ze zdezena zakładay, Ŝe czas zdezena jest na tyle kótk, Ŝ pzeeszczene klocka w ty czase jest zanedbywalne. Uządzene take jak opsane wyŝej nos nazwę wahadła balstycznego. Zdezena doskonale spęŝyste. Dla zdezeń spęŝystych początkowa enega knetyczna końcowa enega knetyczna układu są jednakowe: f + f Równane to aze z ównane zachowana eneg 8- jest wystaczające do znalezena obu pędkośc po zdezenu cał. Jednak ównane kwadatowe 8-6 jest często dość skoplkowane do ozwązana. Znalezene newadoych oŝe być osągnęte poścej, jeŝel poównay pędkośc względne cząstek pzed po zdezenu. W ty celu ównane 8-6 pzekształcy do postac: lub ( ) ( ) f f ( )( + ) ( )( ) + f f f f 8-7 Z zasady zachowana pędu ay: lub + f + f ( ) ( ) f f 8-8 Dzeląc stona ównane 8-7 pzez ównane 8-8 otzyay: lub + f + f ( ) f f 8-9 JeŜel oba cała ają sę zdezyć, to Pędkośc względne dla zdezena spęŝystego us być ujene (Rysunek 8-) co powoduje, Ŝe pędkość zblŝana jest dodatna. Po zdezenu pędkość oddalana jest dodatna. f f
8 Wykład z fzyk. Pot Posykewcz 8 W zdezenach spęŝystych pędkość zblŝana jest ówna pędkośc oddalana. Zadana zwązane ze zdezena spęŝysty na ogół łatwej ozwązuje sę je, jeŝel kozysta sę z Rysunek 8- ównana 8-9, a ne 8-6. PRZYKŁAD Czteoklowy klocek pousza sę na pawo z pędkoścą 6/s zdeza sę spęŝyśce z klocke o ase kg pouszający sę teŝ w pawo z pędkoścą 3/s (Rysunek 8-3). Znajdź pędkośc końcowe. Rysunek 8-3 Analza zadana Z zasady zachowana pędu (ównane 8-8) zasady zachowana eneg (epezentowanej pzez ównane dla pędkośc względnych) otzyay dwa ównana z dwea newadoy pędkośca końcowy. Oznaczy ndekse cało o ase 4 kg, a ndekse cało o ase kg.. Zastosuj zasadę zachowana pędu:. Podstaw watośc lczbowe do punktu wylcz f f : 3. Oblcz pędkość zblŝana : 4. Zastosuj zasadę zachowana eneg poównując pędkość oddalana z ujeną watoścą pędkośc zblŝana: 5. Z ównań w punktach 4 oŝey wyznaczyć neznane pędkośc końcowe 8-6 Układ śodka asy.
9 Wykład z fzyk. Pot Posykewcz 8 JeŜel wypadkowa sła dzałająca na układ jest ówna zeo, wtedy pędkość śodka asy jest stała. Często wygodne jest wybać początek układu odnesena w śodku asy. Wtedy układ tak pousza sę względe pewotnego układu odnesena Rysunek 8-4 (a) Dwe cząstk pouszają sę w pewny układze współzędnych, w któy śodek. (b) W układze śodka asy a pędkość asy śodek asy pozostaje w spoczynku, a cząstk ają ówne ale pzecwne skeowane pędy. Pędkośc w obu tych układach są zwązane z sobą w następujący sposób: u u Pewotny układ odnesena Układ odnesena śodka asy ze stałą pędkoścą śodka asy. Tak układ współzędnych, któego początek układu współzędnych znajduje sę w śodku asy nazywa sę układe współzędnych śodka asy. JeŜel punkt atealny a pędkość w pewotny układze współzędnych, wtedy jego pędkość w układze współzędnych śodka asy wynos u. W układze śodka asy pędkość śodka asy jest ówna zeo. PonewaŜ całkowty pęd układu jest ówny całkowtej ase ponoŝonej pzez pędkość śodka asy, to pęd całkowty w układze współzędnych śodka asy teŝ jest ówny zeo. Z ateatycznego punktu wdzena ozpatywane zdezeń w układze współzędnych śodka asy ulega znaczneu uposzczenu. Na pzykład, pędy dwóch zdezających sę cał są ówne co do watośc bezwzględnej pzecwne skeowane. Po zdezenu dealne nespęŝysty cała pozostają w spoczynku. Cała ch początkowa enega zostaje zaenona na enegę ceplną. W jednowyaowy doskonale spęŝysty zdezenu cała wyenają sę pędkośca, ale ch watośc ne ulegają zane. RozwaŜy poste zdezene dwu cał w neuchoy układze współzędnych. Nech jedna z tych as a w układze neuchoy pędkość, a duga, o ase, nech pousza sę z pędkoścą (Rysunek 8-4). W układze ty pędkość śodka asy wynese: + + Uwzględnając wzoy na pędkość względną oŝey znaleźć pędkośc punktów atealnych u u względe układu współzędnych śodka asy:
10 Wykład z fzyk. Pot Posykewcz 83 u u 8-34a 8-34b PonewaŜ całkowty pęd w układze współzędnych śodka asy jest ówny zeo, to cząstk będą ały ówne, ale pzecwne skeowane pędy w ty układze. P R Z Y K Ł A D Znajdź pędkośc końcowe w zdezenu spęŝysty z popzednego pzykładu ( w któy czteoklowy odwaŝnk pouszając sę w pawo z pędkoścą 6 /s zdeza sę z dwuklowy odwaŝnke pouszający sę w pawo z pędkoścą 3 /s) tansfoując pędkośc do układu współzędnych śodka asy. Analza zadana Znajdźy pędkość układu śodka asy pzetansfoujy poszczególne pędkośc do tego układu. Następne wóćy do układu pewotnego znajdźy szukane pędkośc.. Oblcz pędkość śodka asy : + + ( 4kg)( 6 / s) + ( kg)( 3 / s) 4kg + kg 5 / s. Zapsz pędkośc początkowe w układze śodka asy (dokonaj tansfoacj): u 3 / s 5 / s / s u 6 / s 5 / s + / s 3. Znajdź ozwązane w układze śodka asy u f u / s popzez odwócene keunków pędkośc: u f u + / s Równana powyŝsze boą sę stąd, Ŝe dla śodka asy zasada zachowana pędu będze ała postać: u u 0 u f u f 4. W celu znalezena pędkośc końcowych w pewotny układze odnesena dodajy : u + / s + 5 / s f f 0 4 / s
11 Wykład z fzyk. Pot Posykewcz 84 f u f + / s + 5 / s 7 / s Punkt Tansfoacja do układu śodka asy Punkt Waunk początkowe 5 / s 0 Punkt 3 Rozwązane zadana 0 Punkt 4 Tansfoacja do układu początkowego 5 / s
Układy punktów materialnych i zasada zachowania pędu.
Wykład z fzyk. Pot Posmykewcz 68 W Y K Ł A D VII Układy punktów matealnych zasada zachowana pędu. Do tej poy taktowaly cała take jak samochód, aketę, czy człoweka jako punkty matealne (cząstk) stosowaly
Bardziej szczegółowoZASADA ZACHOWANIA PĘDU
ZASADA ZACHOWANIA PĘDU; DYNAMIKA RUCHU OBROTOWEGO PRZYPOMNIENIE: Ale dv ZASADA ZACHOWANIA PĘDU dv d a ( V) Jeśl na cało dzałają sły, to cało a pzyśpeszene popocjonalne do całkowtej dzałającej sły: p V
Bardziej szczegółowoRysunek 9-13 jest to pokazane na rysunku 9-14.W rezultacie, jeŝeli obroty odbywają się w r
Wykład z zyk, Pot Posmykewcz 9-5 96 Własnośc wektoowe obotów. Aby zaznaczyć keunek obotów względem ustalonej os moŝna wpowadzć plus lub mnus pzed oznaczenem pędkośc kątowej, analogczne jak to mało mejsce
Bardziej szczegółowoZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II
Bardziej szczegółowoEnergia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)
1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej
Bardziej szczegółowoObroty. dθ, cząstka W Y K Ł A D VIII. Prędkość kątowa i przyspieszenie kątowe.
Wykład z fzyk, Pot Posmykewcz 84 W Y K Ł A D VIII Oboty. Ruch obotowy jest wszędze wokół nas; od atomów do galaktyk. Zema obaca sę wokół własnej os. Koła, pzekładne, slnk, śmgła, CD, łyŝwaka wykonująca
Bardziej szczegółowoPraca i energia. x jest. x i W Y K Ł A D 5. 6-1 Praca i energia kinetyczna. Ruch jednowymiarowy pod działaniem stałych sił.
ykład z fzyk. Pot Pomykewcz 40 Y K Ł A D 5 Pa enega. Pa enega odgywają waŝną olę zaówno w fzyce jak w codzennym Ŝycu. fzyce ła wykonuje konketną pacę, jeŝel dzała ona na pzedmot ma kładową wzdłuŝ pzemezczena
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Pocesów Konstukcj Inżyneskch Ruch obotowy Keunek Wyóżnony pzez PKA 1 Ruch jednostajny po okęgu Ruch cząstk nazywamy uchem jednostajnym po okęgu jeśl pousza sę ona po okęgu lub kołowym łuku z pędkoścą
Bardziej szczegółowoFizyka 7. Janusz Andrzejewski
Fzyka 7 Janusz Andzejewsk Poblem: Dlaczego begacze na stadone muszą statować z óżnych mejsc wbegu na 400m? Janusz Andzejewsk Ruch obotowy Cało sztywne Cało, któe obaca sę w tak sposób, że wszystke jego
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyki Stosowanej
zyka dla Infoatyk Stosowanej Jacek Golak Seest zowy 8/9 Wykład n 5 Na popzedn wykładze ozważalśy ważne defncje oaz pawa zachowana, najpew dla pojedynczego punktu atealnego, pote dla układu punktów atealnych
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 7 16.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
zyka - Mechanka Wykład 7 6.XI.07 Zygunt Szeflńsk Środowskowe Laboratoru Cężkch Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Zasada zachowana pędu Układ zolowany Każde cało oże w dowolny sposób oddzaływać
Bardziej szczegółowoPędu Momentu pędu Ładunku Liczby barionowej. Przedmiot: Fizyka. Przedmiot: Fizyka. Wydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika.
ZASADY ZACHOWANIA W FIZYCE ZASADY ZACHOWANIA: Enegii Pęd Moent pęd Ładnk Liczby baionowej ZASADA ZACHOWANIA ENERGII W = E calk Paca siły zewnętznej Jeżeli W=0 to E calk =0 Ziana enegii całkowitej Ziana
Bardziej szczegółowoPęd ciała. II zasada dynamiki-postać uogólniona. Pęd =iloczyn masy ciała i jego prędkości. Pęd jest wektorem skierowanym zgodnie z wektorem prędkości
Pęd cała y j,, x x y y z z x w Pęd loczyn asy cała jego ędośc. Pęd jest wetoe seowany zgodne z wetoe ędośc II zasada dyna-ostać uogólnona a d dt d( ) dt const d dt w d dt Szybość zany w czase ędu jest
Bardziej szczegółowoFizyka. Wykład 2. Mateusz Suchanek
Fizyka Wykład Mateusz Suchanek Zadanie utwalające Ruch punktu na płaszczyźnie okeślony jest ównaniai paaetycznyi: x sin(t ) y cos(t gdzie t oznacza czas. Znaleźć ównanie tou, położenie początkowe punktu,
Bardziej szczegółowo3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa
3. Sła bezwładnośc występująca podczas uchu cała w układze obacającym sę sła Coolsa ω ω ω v a co wdz obsewato w układze necjalnym co wdz obsewato w układze nenecjalnym tajemncze pzyspeszene: to właśne
Bardziej szczegółowoWykład 15 Elektrostatyka
Wykład 5 Elektostatyka Obecne wadome są cztey fundamentalne oddzaływana: slne, elektomagnetyczne, słabe gawtacyjne. Slne słabe oddzaływana odgywają decydującą ole w budowe jąde atomowych cząstek elementanych.
Bardziej szczegółowoEFEKTYWNA STOPA PROCENTOWA O RÓWNOWAŻNA STPOPA PROCENTOWA
EFEKTYWNA STOPA PROCENTOWA O RÓWNOWAŻNA STPOPA PROCENTOWA Nekedy zachodz koneczność zany okesu kapt. z ównoczesny zachowane efektów opocentowane. Dzeje sę tak w nektóych zagadnenach ateatyk fnansowej np.
Bardziej szczegółowoWykład 5. Zderzenia w mechanice
Wykład 5 Zderzena w echance Zderzene nazyway zjawsko, wskutek którego zachodzą raptowne zany ruchu dwóch albo klku zderzających sę cał. Warto podkreślć, że przy zderzenu sły, które dzałają ędzy cząstka
Bardziej szczegółowoSpis treści I. Ilościowe określenia składu roztworów strona II. Obliczenia podczas sporządzania roztworów
Sps teśc I. Iloścowe okeślena składu oztwoów stona Ułaek wagowy (asowy ocent wagowy (asowy ocent objętoścowy Ułaek olowy 3 ocent olowy 3 Stężene olowe 3 Stężene pocentowe 3 Stężene noalne 4 Stężene olane
Bardziej szczegółowoSiła. Zasady dynamiki
Siła. Zasady dynaiki Siła jest wielkością wektoową. Posiada okeśloną watość, kieunek i zwot. Jednostką siły jest niuton (N). 1N=1 k s 2 Pzedstawienie aficzne A Siła pzyłożona jest do ciała w punkcie A,
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI - CD. Zjawisko indukcji elektromagnetycznej polega na powstawaniu prądu elektrycznego w
POL AGNTYCZN W PRÓŻNI - CD Indukcja elektomagnetyczna Zjawsko ndukcj elektomagnetycznej polega na powstawanu pądu elektycznego w zamknętym obwodze wskutek zmany stumena wektoa ndukcj magnetycznej. Np.
Bardziej szczegółowoPęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :
Mechanika ogólna Wykład n 13 Zasady zachowania w dynamice. Dynamika były sztywnej. Dynamika układu punktów mateialnych. 1 Zasady zachowania w dynamice Zasada: zachowania pędu; zachowania momentu pędu (kętu);
Bardziej szczegółowoBlok 7: Zasada zachowania energii mechanicznej. Zderzenia
Blok 7 Zaada zachowana energ echancznej. Zderzena I. Sły zachowawcze nezachowawcze Słą zachowawczą nazyway łę która wzdłuż dowolnego zaknętego toru wykonuje pracę równą zeru. Słą zachowawczą nazyway łę
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNE RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNE Cało Doskonale Sztywne (Była Sztywna) model cała zeczywstego układ n oddzaływujących cząstek któych wzajemne odległośc ne ulegają zmane Cało wykonuje
Bardziej szczegółowo2012-10-11. Definicje ogólne
0-0- Defncje ogólne Logstyka nauka o przepływe surowców produktów gotowych rodowód wojskowy Utrzyywane zapasów koszty zwązane.n. z zarożene kaptału Brak w dostawach koszty zwązane.n. z przestoje w produkcj
Bardziej szczegółowoOpracowanie pytań na egzamin Fizyka dla elektroników 1
Opacowane pytań na egzamn Fzyka dla elektonków 1 Powadzący: d hab nż. Gzegoz Haań (wesja okojona, po konsultacjach 1 Inecjalne nenecjalne układy odnesena 1.1 *** Inecjalny układ odnesena jego zwązek z
Bardziej szczegółowocz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321
Wkład 7: Bła stwna c.. D nż. Zbgnew Sklask Kateda Elektonk, paw. C-1, pok.1 skla@agh.edu.pl http://lae.uc.agh.edu.pl/z.sklask/..17 Wdał nfoatk, Elektonk Telekounkacj - Telenfoatka 1 6..17 Wdał nfoatk,
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.
RUCH OBROTOWY Można opsać ruch obrotowy ze stałym przyspeszenem ε poprzez analogę do ruchu postępowego jednostajne zmennego. Ruch postępowy a const. v v at s s v t at Ruch obrotowy const. t t t Dla ruchu
Bardziej szczegółowoZachowanie energii. W Y K Ł A D VI. 7-1 Zasada zachowania energii mechanicznej.
Wykład z zyk. Potr Posmykewcz 56 W Y K Ł A D VI Zachowane energ. Energę potencjalną układu moŝna zdenować w następujący sposób: praca wykonana nad układem przez wewnętrzne sły zachowawcze jest równa zmnejszenu
Bardziej szczegółowoIndukcja elektromagnetyczna Indukcyjność Drgania w obwodach elektrycznych
ndukcja eektomagnetyczna ndukcyjność Dgana w obwodach eektycznych Pawo ndukcj eektomagnetycznej Faadaya > d zewnętzne poe magnetyczne skeowane za płaszczyznę ysunku o watośc osnącej w funkcj czasu. ds
Bardziej szczegółowoGrawitacyjna energia potencjalna gdy U = 0 w nieskończoności. w funkcji r
Wykład z fizyki Piot Posykiewicz 113 Ponieważ, ważne są tylko ziany enegii potencjalnej, ożey pzyjąć, że enegia potencjalna jest ówna zeo w dowolny położeniu. Powiezchnia iei oże być odpowiedni wyboe w
Bardziej szczegółowoZasady zachowania, zderzenia ciał
Naa -Japonia -7 (Jaoszewicz) slajdów Zasady zachowania, zdezenia ciał Paca, oc i enegia echaniczna Zasada zachowania enegii Zasada zachowania pędu Zasada zachowania oentu pędu Zasady zachowania a syetia
Bardziej szczegółowoXXI OLIMPIADA FIZYCZNA ( ). Stopień III, zadanie teoretyczne T1. Źródło: XXI i XXII OLIMPIADA FIZYCZNA, WSiP, Warszawa 1975 Andrzej Szymacha,
XXI OLIMPIADA FIZYCZNA (97-97). Stopień III zadanie teoetyczne. Źódło: XXI i XXII OLIMPIADA FIZYCZNA WSiP Waszawa 975 Auto: Nazwa zadania: Działy: Słowa kluczowe: Andzej Szyacha Dwa ciała i spężynka Dynaika
Bardziej szczegółowoI. Elementy analizy matematycznej
WSTAWKA MATEMATYCZNA I. Elementy analzy matematycznej Pochodna funkcj f(x) Pochodna funkcj podaje nam prędkość zman funkcj: df f (x + x) f (x) f '(x) = = lm x 0 (1) dx x Pochodna funkcj podaje nam zarazem
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowoMarkowa. ZałoŜenia schematu Gaussa-
ZałoŜena scheatu Gaussa- Markowa I. Model jest nezennczy ze względu na obserwacje: f f f3... fl f, czyl y f (x, ε) II. Model jest lnowy względe paraetrów. y βo + β x +ε Funkcja a być lnowa względe paraetrów
Bardziej szczegółowoRys. 1. Ilustracja modelu. Oddziaływanie grawitacyjne naszych ciał z masą centralną opisywać będą wektory r 1
6 FOTON 6, Wiosna 0 uchy Księżyca Jezy Ginte Uniwesytet Waszawski Postawienie zagadnienia Kiedy uczy się o uchach ciał niebieskich na pozioie I klasy liceu, oawia się najczęściej najpiew uch Ziei i innych
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoFizyka 9. Janusz Andrzejewski
Fizyka 9 Janusz Andzejewski R K Księżyc kążący wokół iei (Rozważania Newtona) Pzyśpieszenie dośodkowe księżyca 4πRK ak = T Wstawiając dane dla obity księżyca: R K = 3.86 10 T = 7. 3dnia 5 k R 6300 = 386000
Bardziej szczegółowoMECHANIKA BUDOWLI 12
Olga Koacz, Kzysztof Kawczyk, Ada Łodygowski, Michał Płotkowiak, Agnieszka Świtek, Kzysztof Tye Konsultace naukowe: of. d hab. JERZY RAKOWSKI Poznań /3 MECHANIKA BUDOWLI. DRGANIA WYMUSZONE, NIETŁUMIONE
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoNierelatywistyczne równania ruchu = zasady dynamiki Newtona
DYNAMIKA: siły ównania uchu uch Nieelatywistyczne ównania uchu zasady dynaiki Newtona Pojęcia podstawowe dla punktu ateialnego Masa - iaa bezwładności Pęd iaa ilości uchu v v p v p v v v Siła wywołuje
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowoKwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego
Efekt Comptona. Kwantowa natura promenowana elektromagnetycznego Zadane 1. Foton jest rozpraszany na swobodnym elektrone. Wyznaczyć zmanę długośc fal fotonu w wynku rozproszena. Poneważ układ foton swobodny
Bardziej szczegółowoMOBILNE ROBOTY KOŁOWE WYKŁAD 04 DYNAMIKA Maggie dr inż. Tomasz Buratowski. Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Robotyki i Mechatroniki
MOBILNE ROBOY KOŁOWE WYKŁD DYNMIK Maggie d inż. oasz Buatowski Wydział Inżynieii Mechanicznej i Robotyki Kateda Robotyki i Mechatoniki Modeowanie dynaiki dwu-kołowego obota obinego W odeowaniu dynaiki
Bardziej szczegółowoROZKŁAD NORMALNY. 2. Opis układu pomiarowego. Ćwiczenie może być realizowane za pomocą trzech wariantów zestawów pomiarowych: A, B i C.
ĆWICZENIE 1 Opacowane statystyczne wynków ROZKŁAD NORMALNY 1. Ops teoetyczny do ćwczena zameszczony jest na stone www.wtc.wat.edu.pl w dzale DYDAKTYKA FIZYKA ĆWICZENIA LABORATORYJNE (Wstęp do teo pomaów).
Bardziej szczegółowoBRYŁA SZTYWNA. Zestaw foliogramów. Opracowała Lucja Duda II Liceum Ogólnokształcące w Pabianicach
BRYŁA SZTYWNA Zestaw fologamów Opacowała Lucja Duda II Lceum Ogólokształcące w Pabacach Pabace 003 Byłą sztywą azywamy cało, któe e defomuje sę pod wpływem sł zewętzych. Poszczególe częśc były sztywej
Bardziej szczegółowoXLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne
XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadane teoretyczne Rozwąż dowolne rzez sebe wybrane dwa sośród odanych nże zadań: ZADANIE T Nazwa zadana: Protony antyrotony A. Cząstk o mase równe mase rotonu, ale
Bardziej szczegółowoKondensatory. Definicja pojemności przewodnika: C = q V. stosunek!adunku wprowadzonego na przewodnik do wytworzonego potencja!u.
Kondensatoy Defncja pojemnośc pzewodnka: stosunek!adunku wpowadzonego na pzewodnk do wytwozonego potencja!u. -6 - Jednostka: faad, F, µ F F, pf F Kondensato: uk!ad co najmnej dwóch pzewodnków, pzedzelonych
Bardziej szczegółowo= = = A z powyższego: K
Janusz B. ępka Ruch absolutny względny X.7. System helocentyczny Janusza B. ępk. Zauważmy, że według teo geocentycznej oaz helocentycznej, odpowedno Zema lub Słońce są absolutne neuchome w osmose. Z waunku
Bardziej szczegółowo1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.
Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,
Bardziej szczegółowoPęd ciała. ! F wyp. v) dt. = m a! = m d! v dt = d(m! = d! p dt. ! dt. Definicja:! p = m v! [kg m s ]
Pęd ciała Definicja: p = v [kg s ] II zasada dynaiki Newtona w oryginalny sforułowaniu: F wyp = a = d v = d( v) = d p F wyp = d p Jeżeli ciało zienia swój pęd to na ciało działa niezerowa siła wypadkowa.
Bardziej szczegółowoMetody analizy obwodów
Metody analzy obwodów Metoda praw Krchhoffa, która jest podstawą dla pozostałych metod Metoda transfguracj, oparte na przekształcenach analzowanego obwodu na obwód równoważny Metoda superpozycj Metoda
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoJanusz Typek TENSOR MOMENTU BEZWŁADNOŚCI
Janus Tpek TENSOR MOMENTU BEZWŁADNOŚC Scecn, maec 994 Temat pac: Tenso momentu bewładnośc Cel pac: Oblcene tensoa momentu bewładnośc dla układu składającego sę klku mas punktowch oa jego wkostane do wnacena
Bardziej szczegółowoWarunek równowagi bryły sztywnej: Znikanie sumy sił przyłożonych i sumy momentów sił przyłożonych.
Warunek równowag bryły sztywnej: Znkane suy sł przyłożonych suy oentów sł przyłożonych. r Precesja koła rowerowego L J Oznaczena na poprzench wykłaach L L L L g L t M M F L t F Częstość precesj: Ω ϕ t
Bardziej szczegółowoInercjalne układy odniesienia
Inecjalne ukłay onesena I II zasaa ynamk Newtona są spełnone tylko w pewnej klase ukłaów onesena. Nazywamy je necjalnym ukłaam onesena. Kyteum ukłau necjalnego: I zasaa jeżel F 0, to a 0. Jeżel stneje
Bardziej szczegółowo(M2) Dynamika 1. ŚRODEK MASY. T. Środek ciężkości i środek masy
(MD) MECHANIKA - Dynamka T. Środek cężkośc środek masy (M) Dynamka T: Środek cężkośc środek masy robert.szczotka(at)gmal.com Fzyka astronoma, Lceum 01/014 1 (MD) MECHANIKA - Dynamka T. Środek cężkośc środek
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI Prowadzący: dr Krzysztof Polko Defncja momentu bezwładnośc Momentem bezwładnośc punktu materalnego względem płaszczyzny, os lub beguna nazywamy loczyn masy punktu
Bardziej szczegółowoBRYŁA SZTYWNA. Umowy. Aby uprościć rozważania w tym dziale będziemy przyjmować następujące umowy:
Niektóe powody aby poznać ten dział: BRYŁA SZTYWNA stanowi dobe uzupełnienie mechaniki punktu mateialnego, opisuje wiele sytuacji z życia codziennego, ma wiele powiązań z innymi działami fizyki (temodynamika,
Bardziej szczegółowoSiła jest przyczyną przyspieszenia. Siła jest wektorem. Siła wypadkowa jest sumą wektorową działających sił.
1 Sła jest przyczyną przyspeszena. Sła jest wektorem. Sła wypadkowa jest sumą wektorową dzałających sł. Sr Isaac Newton (164-177) Jeśl na cało ne dzała żadna sła lub sły dzałające równoważą sę, to cało
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamk Temperatura cepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamk Przemany gazowe zotermczna zobaryczna zochoryczna adabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura (K) 8 7 6
Bardziej szczegółowo9. 1. KOŁO. Odcinki w okręgu i kole
9.. KOŁO Odcinki w okęgu i kole Cięciwa okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu d Śednica okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu pzechodzący pzez śodek okęgu (koła) Pomień
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 8. Grawitacja. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 8. Gawitacja D hab. inż. Władysław Atu Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wocławskiej http://www.if.pw.woc.pl/~wozniak/fizyka1.html CIĄŻENIE POWSZECHNE (GRAWITACJA) Wzajemne pzyciąganie
Bardziej szczegółowoBlok 8: Moment bezwładności. Moment siły Zasada zachowania momentu pędu
Blo 8: Moent bezwładności Moent siły Zasada zachowania oentu pędu Moent bezwładności awiając uch postępowy ciała, posługujey się pojęciai pzeieszczenia, szybości, pzyspieszenia tego ciała oaz wypadowej
Bardziej szczegółowoMoment siły (z ang. torque, inna nazwa moment obrotowy)
Moment sły (z ang. torque, nna nazwa moment obrotowy) Sły zmenają ruch translacyjny odpowednkem sły w ruchu obrotowym jest moment sły. Tak jak sła powoduje przyspeszene, tak moment sły powoduje przyspeszene
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna. Dynamika. Pierwsza zasada dynamiki Newtona. Trzecia zasada dynamiki. Prawo grawitacji. Równania ruchu punktu materialnego
Dynk echnk ogóln Wykłd n 8 odswy dynk Dzł echnk zjujący sę bdne zwązków ędzy uche punków elnych cł szywnych oz sł go wywołujących. Dynk bd zleżnośc ędzy k welkośc jk: sł, pzyspeszene, pędkość, pęd, kę,
Bardziej szczegółowoKryteria samorzutności procesów fizyko-chemicznych
Kytea samozutnośc ocesów fzyko-chemcznych 2.5.1. Samozutność ównowaga 2.5.2. Sens ojęce ental swobodnej 2.5.3. Sens ojęce eneg swobodnej 2.5.4. Oblczane zman ental oaz eneg swobodnych KRYERIA SAMORZUNOŚCI
Bardziej szczegółowoGEOMETRIA PŁASZCZYZNY
GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,
Bardziej szczegółowo2 PRAKTYCZNA REALIZACJA PRZEMIANY ADIABATYCZNEJ. 2.1 Wprowadzenie
RAKTYCZNA REALIZACJA RZEMIANY ADIABATYCZNEJ. Wprowadzene rzeana jest adabatyczna, jeśl dla każdych dwóch stanów l, leżących na tej przeane Q - 0. Z tej defncj wynka, że aby zrealzować wyżej wyenony proces,
Bardziej szczegółowoOkreślanie mocy cylindra C w zaleŝności od ostrości wzroku V 0 Ostrość wzroku V 0 7/5 6/5 5/5 4/5 3/5 2/5 Moc cylindra C 0,5 0,75 1,0 1,25 1,5 > 2
T A R C Z A Z E G A R O W A ASTYGMATYZM 1.Pojęca ogólne a) astygmatyzm prosty (najbardzej zgodny z pozomem) - najbardzej płask połudnk tzn. o najmnejszej mocy jest pozomy b) astygmatyzm odwrotny (najbardzej
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowo= σ σ. 5. CML Capital Market Line, Rynkowa Linia Kapitału
5 CML Catal Market Lne, ynkowa Lna Katału Zbór ortolo o nalny odchylenu standardowy zbór eektywny ozważy ortolo złożone ze wszystkch aktywów stnejących na rynku Załóży, że jest ch N A * P H P Q P 3 * B
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 2 Pawo Coulomba Jeżeli dwie naładowane cząstki o ładunkach q1 i q2 znajdują się w odległości, to siła elektostatyczna pzyciągania między nimi ma watość: F k k stała elektostatyczna k 1
Bardziej szczegółowoZaawansowane metody numeryczne
Wykład 9. jej modyfkacje. Oznaczena Będzemy rozpatrywać zagadnene rozwązana następującego układu n równań lnowych z n newadomym x 1... x n : a 11 x 1 + a 12 x 2 +... + a 1n x n = b 1 a 21 x 1 + a 22 x
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowocz.1 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321
Wkład 8: Bła stwna c. D nż. Zbgnew Sklask Kateda Elektonk, paw. C-, pok. skla@agh.edu.pl http://lae.uc.agh.edu.pl/z.sklask/ 8-- Wdał nfoatk, Elektonk Telekounkacj - Telenfoatka Śodek as/ śodek cężkośc
Bardziej szczegółowo9 K A TEDRA FIZYKI STOSOWANEJ P R A C O W N I A F I Z Y K I
9 K A TEDRA FIZYKI STOSOWANEJ P R A C O W N I A F I Z Y K I Ćw. 9. Spawdzene dugej zasady dynamk uchu obotowego Wpowadzene Pzez byłę sztywną ozumemy cało, któe pod wpływem dzałana sł ne zmena swego kształtu,
Bardziej szczegółowoZADANIE METEO ANALIZA PARAMETRÓW METEOROLOGICZNYCH
ZADANIE ETEO ANALIZA PARAETRÓW ETEOROLOGICZNYCH Cele ćwczena jest analza zennośc czasowej podstawowych paraetrów eteorologcznych takch jak teperatura powetrza, cśnene atosferyczne czy wlgotność względna,
Bardziej szczegółowoSiły centralne, grawitacja (I)
Pojęcia Gawitacja postawowe (I) i histoia Siły centalne, gawitacja (I) Enegia potencjalna E p B A E p ( ) E p A W ( ) F W ( A B) B A F Pawo gawitacji (siła gawitacji) - Newton 665 M N k F G G 6.6700 F,
Bardziej szczegółowoELEKTROCHEMIA. ( i = i ) Wykład II b. Nadnapięcie Równanie Buttlera-Volmera Równania Tafela. Wykład II. Równowaga dynamiczna i prąd wymiany
Wykład II ELEKTROCHEMIA Wykład II b Nadnapęce Równane Buttlera-Volmera Równana Tafela Równowaga dynamczna prąd wymany Jeśl układ jest rozwarty przez elektrolzer ne płyne prąd, to ne oznacza wcale, że na
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowoFizyka 10. Janusz Andrzejewski
Fizyka 10 Pawa Keplea Nauki Aystotelesa i Ptolemeusza: wszystkie planety i gwiazdy pouszają się wokół Ziemi po skomplikowanych toach( będących supepozycjami uchów Ppo okęgach); Mikołaj Kopenik(1540): planety
Bardziej szczegółowoPrawo Gaussa. Potencjał elektryczny.
Pawo Gaussa. Potencjał elektyczny. Wykład 3 Wocław Univesity of Technology 7-3- Inne spojzenie na pawo Coulomba Pawo Gaussa, moŝna uŝyć do uwzględnienia szczególnej symetii w ozwaŝanym zagadnieniu. Dla
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe. y xy (1.1) x y (1.2) z xyz (1.3)
ownn oznczkowe Równn óżnczkowe. Wstę Równne óżnczkow nzw ównne zwejące funkcje newdoe zenne nezleżne oz ocodne funkcj newdoc lu c óżnczk. Pzkłd d 5 d d sn d. d d e d d d. z z z z. ównne óżnczkowe zwczjne
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoPrzykład 5.1. Kratownica dwukrotnie statycznie niewyznaczalna
rzykład.. Kratownca dwukrotne statyczne newyznaczana oecene: korzystaąc z metody sł wyznaczyć sły w prętach ponższe kratowncy. const Rozwązane zadana rozpoczynamy od obczena stopna statyczne newyznaczanośc
Bardziej szczegółowoOddziaływania fundamentalne
Oddziaływania fundamentalne Siła gawitacji (siła powszechnego ciążenia, oddziaływanie gawitacyjne) powoduje spadanie ciał i ządzi uchem ciał niebieskich Księżyc Ziemia Słońce Newton Dotyczy ciał posiadających
Bardziej szczegółowo3. Dynamika ruchu postępowego
. Dnaka ruchu postępowego Zasad dnak Newtona Zasad dnak Newtona opsują zagadnena echank klascznej. Zasad te pozwalają w szczególnośc znaleźć wszstke paraetr opsujące ruch cała, take jak położene, prędkość
Bardziej szczegółowoPrzykład 4.4. Belka ze skratowaniem
rzykład.. eka ze skratowane oecene: korzystając z etody sł sporządzć wykresy sł przekrojowych w ponŝszej konstrukcj staowej. yznaczyć ugęce w punkce (w połowe rozpętośc bek). orównać wyznaczone ugęce ze
Bardziej szczegółowoFIZYKA R.Resnick & D. Halliday
FIZYKA R.Resnick & D. Halliday rozwiązania zadań (część IV) Jacek Izdebski 5 stycznia 2002 roku Zadanie 1 We wnętrzu zakniętego wagonu kolejowego znajduje się aratka wraz z zapase pocisków. Aratka strzela
Bardziej szczegółowoINDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA. - Prąd powstający w wyniku indukcji elektro-magnetycznej.
INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA Indukcja - elektromagnetyczna Powstawane prądu elektrycznego w zamknętym, przewodzącym obwodze na skutek zmany strumena ndukcj magnetycznej przez powerzchnę ogranczoną tym obwodem.
Bardziej szczegółowoSprawozdanie powinno zawierać:
Sprawozdane pownno zawerać: 1. wypełnoną stronę tytułową (gotowa do ćw. nr 0 na strone drugej, do pozostałych ćwczeń zameszczona na strone 3), 2. krótk ops celu dośwadczena, 3. krótk ops metody pomaru,
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 6. Zasada zachowania pędu. http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Dr hab. ż. Władysław Artr Woźak Wykład FIZYKA I 6. Zasada zachowaa pęd Dr hab. ż. Władysław Artr Woźak Istytt Fzyk Poltechk Wrocławskej http://www.f.pwr.wroc.pl/~wozak/fzyka.htl Dr hab. ż. Władysław Artr
Bardziej szczegółowoXXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.
Bardziej szczegółowoPRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r
PRACA MOC ENERGIA Paca Pojęcie pacy używane jest zaówno w fizyce (w sposób ścisły) jak i w życiu codziennym (w sposób potoczny), jednak obie te definicje nie pokywają się Paca w sensie potocznym to każda
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady dynamiki Newtona I II Każde ciało twa w stanie spoczynku lub pousza się uchem postoliniowym i jednostajnym, jeśli siły pzyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Zmiana
Bardziej szczegółowoNovosibirsk, Russia, September 2002
Noobk, ua, Septebe 00 W-5 (Jaoewc) 4 lajdów Dyaka były tywej Cało tywe jego uch uch potępowy cała tywego uch obotowy cała tywego wględe tałej o obotu. oet bewładośc Dyaka cała tywego uch łożoy cała tywego
Bardziej szczegółowoV. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA
46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..
Bardziej szczegółowo