8. ELEMENTY PŁYTOWE I POWŁOKOWE

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "8. ELEMENTY PŁYTOWE I POWŁOKOWE"

Transkrypt

1 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE Ze wględu na seroke astosowane konstrukcj płtowch powłokowch w udownctwe prace nad formułowanem cora to efektwnejsch elementów skońconch płtowo-powłokowch są cągle kontnuowane. Ponżej predstawm tlko nektóre element skońcone, wkorstwane do anal płt powłok. Skoncentrujem nasą uwagę na podstawowch krokach pr formułowanu takch elementów. Na wstępe prpomnm równana teor płt, ułatwć Ctelnkow studowane tego rodału. Na konec aproponujem pewen sposó anal powłok a pomocą płaskch elementów tarcowo-płtowch. 8. Naprężena odkstałcena płt cenkch (Krchhoffa) Płta cenka jest oektem dwuwmarowm, takm że jej wmar w kerunku os są welokrotne wękse nż jej gruość. Rsunek 8. predstawa neskońcene mał element płt gnanej, dla której płascna o jest równoceśne płascną oojętną (neutralną). Wsokość prekroju pokrwa sę pełną gruoścą płt t, podcas gd nne wmar wnosą d d. Płta cenka najduje sę w stane gnana, gd ocążena dałają w kerunku normalnm do jej płascn.,w,v,u Q Rs. 8.. Elementarn wcnek płt Odkstałcena w płascźne warstw płt są defnowane, jak w płaskm stane naprężena, a pomocą równań: u u u ε, ε, ε, (8.) Z podstawowego ałożena gnana płt cenkch, według którego normalne do powerchn oojętnej poostają proste normalne w procese deformacj wnka, że w w u, v, (8.) skąd po podstawenu do (8.) otrmujem ależnośc: odkstałcene premescene w postac omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

2 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE w w w ε, ε, γ, (8.) Zależność naprężene - odkstałcena dla warstw płt jest dentcna, jak dla płaskego stanu naprężena. Dla materału otropowego mam węc: σ D ε (8.) gde prjęto następujące onacena: E ν D ν ν, ν, Dla materału ortotropowego operator D ma postać: E E D E E, (8.5) E Wprowadźm wektor naprężeń uogólnonch, odpowadającch wartoścom momentów gnającch, prpadającch na jednostkę długośc płt: Jeżel [ (8.),, ] E σ ( ε + ν ε ), (8.7) ν to uogólnone naprężene wnka całkowana wrażena + t / t / + t / E w w + σ d ν d (8.8) ν t / Podone otrmam poostałe składowe wektora uogólnonch naprężeń: E ν t w w + ν (8.9) Et w ( ν ) (8.) Prjmjm wektor uogólnonch odkstałceń Ф w postac: φ [ φ, φ, φ ] [ w,w,w ], (8.) wówcas uogólnon operator dla naprężeń odkstałceń, onacon pre D, wnos: omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

3 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE t D D (8.) Otrmujem węc relację macerową: Dφ (8.) Relacje wnkające transformacj os współrędnch dla welkośc uogólnonch są dentcne wstępującm w płaskm stane naprężena. oże to ć ademonstrowane pre całkowane po gruośc płt w postac następującej sekwencj prekstałceń: ' + t / t / σ' d ale poneważ ε -Ф, węc dalej: + t / + t / t / + t / σ d σ D ε d (8.) t / t ' σ D φ d σ D φ σ (8.5) t / Wdać węc, że relacja męd ' jest taka sama, jak męd σ' a σ. B ustalć podone ależnośc męd Ф' a Ф, możem porównać podcałkowe wrażena określające wrtualn stan energ odkstałcena. Otrmam cąg prekstałceń: ( δ' ) φ' δ φ, ( δ' ) φ' δ φ, δ φ' δ φ, φ' φ, ε σ gde δ φ' φ, φ' δ ε σ φ, (8.) ożna także wkaać, że σ D' D, (8.7) σ Q+ Q d + + d d Q + d + d Q Q+ Q d Rs. 8.. Defncja sł wewnętrnch Jeśl ropatrm równowagę wcętego neskońcene małego fragmentu płt (rs. 8.) uwględnenem sł poprecnch Q Q ora ocążena, to otrmam: równana równowag P : omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

4 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE Q dd Q d + ( Q Q + + Q + d )d Q d + ( Q Q + d )d (8.8) równana równowag wględem os pr pomnęcu efektów drugego rędu: + + Q (8.9) podone równana równowag : + + Q (8.) Ostatne dwa równana powalają olcć sł poprecne pochodnch momentów gnającch. 8. Wrane element płtowe Naskcujem ponżej podstawowe ałożena prjęte podcas defnowana elementów płtowch w lokalnm układe współrędnch. Pamętajm, że pr formułowanu adana regowego awse stanem pred prolemem transformacj współrędnch macer stwnośc c wektora ocążeń układu lokalnego do gloalnego. 8.. Nedostosowan element prostokątn Predstawm tera jeden najprostsch elementów płtowch, jakm jest nedostosowan element prostokątn. Element ten, cęsto wan ZC od nawsk jego twórców (elosh, Zenkewc, Cheung), ne spełna warunków godnośc pochodnch na regach elementu. Jest węc elementem nedostosowanm. Rsunek 8. pokauje prjętą geometrę elementu ora defncję stopn swood węłów. W elemence tm wektor premesceń dowolnego punktu ma tlko jedną składową u [w]. (8.) a) ) d d d w w w a omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

5 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE 5 Rs. 8.. Element płtow defncja stopn swood Prjmjm tr stopne swood w każdm cterech węłów: d w w (8.) [ d d d ] [ w ] odpowedne aś ocążene węłowe wnos: p dla,,, (8.) [ p p p ] [ p ] Funkcję aproksmującą premescena w prjęto w postac w c 8 ξη 9 ξ ξη η η ξ 5 ξη ξ η η ξη 7 ξ + (8.) Prpsane funkcje kstałtu mają węc postać: gde : N [ N N N ] (8.5) gde: N N N (+ ξ )( + η )( + ξ + η ξ 8 η (+ ξ )(η )(η ), 8 ξ (ξ )(+ η )(ξ ). 8 η ), (8.) ξ ξ, η η, dla,,, ξ η Operator L, wnkając (8.), w którm opuscono cłon -, ma postać: L (8.7) defnuje macer B w postac N, N, N, B LN N, N, N, (8.8) N, N, N, W scególnośc dla węła perwsego macer H wnos omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

6 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE B a ξ (η ) ( ξ ) ηa ( ξ η )a (ξ )( η )a (η )(+ η )a ( ξ )(η )a (ξ )(+ η )a (8.9) Uogólnone naprężena wnosą węc Dφ D B d (8.) Dla materałów otropowch locn D B jest macerą prostokątną o wmare. Fragment tej macer (perwsa kolumna) jest następując: Et DB 8a (ν ξ (η ) + ν (ξ ) ηa K ( ) ( ) a ) νξ η + ξ η K ( )a ξ η K ( ) (8.) acer stwnośc elementu skońconego w układe lokalnm otrmam K e B D B da a B A D B dξdη (8.) a równoważne ocążena węłowe od ocążeń lu pocątkowch odkstałceń wrażone są w postac : P P A A B B da a D φ da a N B dξdη D φ dξdη (8.) Jawną postać macer stwnośc (8.) dla tego elementu można predstawć w postac sum Et K e ( K + K + K + K ( ν ) Postac macer K. podano ponżej : ) (8.) omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

7 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE sm. 8 a K 8a a a a a a a a a a a 8a a a a a a a a 8a a a a sm. a 8a a a K omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

8 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE 8 K a ν a a a a a a a a a a sm. a a K a a 5a a a 8 8 8a a a a a 8a a a a 8 8a a 8a a a a a 8 8 8a a a sm. a 8 8a Uogólnone naprężena w wranch punktach wnosą: Naprężena od gnana płt są wrażone w postac aś sł ścnające w postac: D( B d φ ) (8.5) [ σ σ ], σ τ (8.) t omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

9 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE 9 Q Q,. (8.7) 8.. Dostosowan element prostokątn Element ten wan jest cęsto BFS od perwsch lter nawsk autorów (Bogner, Fo, Schmt). en cterowęłow element ma cter stopne swood w każdm węźle: d w w w (8.8) [ d d d ] [ w ] Rsunek 8. predstawa prjęte onacena ora stopne swood węła. a) ) d d d d Rs. 8.. Cworokątn dostosowan element płtow Prjęte sł węłowe określa wektor p. : p (8.9) [ p X ] gde X. jest uogólnoną reakcją (drug moment sł) odpowadającą uogólnonemu premescenu w,. m samm funkcja premesceń wrana ostała welomanu sesnasto składnkowego w następując sposó: w C (8.) Prjęta funkcja jest upełną desęco składnkową funkcją, awerającą wrażena stopna (nad lną prerwaną), uupełnoną seścoma składnkam pod tą lną. W talc 8. predstawono estawene funkcj kstałtu odpowadającch wsstkm sesnastu stopnom swood tego elementu. Dalse roważana preegają podone jak w rodale poprednm, dotcącm elementu nedostosowanego. omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

10 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE alca 8. Funkcje kstałtu dla elementu BFS J N j j N j (-ξ +ξ )(- η +η ) (-ξ +ξ )(η-η +η ) -(ξ-ξ +ξ )(-η +η )a (ξ-ξ +ξ )(η-η +η )a (ξ -ξ )(-η +η ) (ξ -ξ )(η-η +η ) (ξ -ξ )(-η +η )a -(ξ -ξ )(η-η +η )a 9 5 (ξ -ξ )(η -η ) -(ξ -ξ )(η -η ) -(ξ -ξ ) (η -η )a -(ξ -ξ )(η -η )a (-ξ +ξ )(η -η ) -(-ξ +ξ )(η -η ) -(ξ-ξ +ξ )(η -η )a -(ξ-ξ +ξ )(η -η )a Element BFS charakteruje sę lepsą eżnoścą w olcenach płt cenkch nż nedostosowan element ZC. Ponadto astosowane w nm weloman wżsego stopna w funkcjach kstałtu umożlwają paraolcn rokład sł wewnętrnch (momentów). Zauważm jednak, że wprowadon w nm stopeń swood jako druga mesana pochodna funkcj ugęca powoduje pewne ograncena jego astosowań. Wmagana jest owem cągłość tego parametru, co w prpadku płt o skokowo mennej gruośc ne może ć spełnone element ten ne nadaje sę do tego tpu agadneń. 8.. Element trójkątn Na konec tego krótkego preglądu elementów płtowch wspomnjm jesce o elemence trójkątnm CKZ (Cheung, Kng, Zenkewc). Prjmuje sę w nm tr węł po tr uogólnone premescena w każdm tch węłów (rs. 8.5). Stopne swood węła są następujące: d [ ] w w d d d [ w ], dla,, (8.) W talc 8. estawono ałożone funkcje kstałtu. Funkcje te wraża sę we współrędnch naturalnch (polowch): alca 8. Funkcje kstałtu dla elementu trójkątnego CKZ N j ξ +ξ ξ +ξ ξ -ξ ξ -ξ ξ (ξ ξ +α)- (ξ ξ +α) a (ξ ξ +α)-a (ξ ξ +α) ξ +ξ ξ +ξ ξ -ξ ξ -ξ ξ (ξ ξ +α)- (ξ ξ +α) a (ξ ξ +α)-a (ξ ξ +α) ξ +ξ ξ +ξ ξ -ξ ξ -ξ ξ (ξ ξ +α)- (ξ ξ +α) a (ξ ξ +α)-a (ξ ξ +α) gde onacono ξ ξξ α, a, a, a,,, omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch,

11 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE a) ) d d d Rs rójkątn element płtow A olcć współcnnk macer B, należ różnckować wrażena na N. powżsej talc. Odpowedn operator różnckow L ma naną już postać (8.7). Informacje na temat całkowana numercnego po powerchn trójkąta (wór punktów prónch wag kwadratur Gaussa) można naleźć w Dodatku B. 8. Element trójkątn powłokow Zamast roważań nad klascnm teoram powłok cenkch spróujem uproścć roumowane analować dowolne powłok a pomocą elementów predstawonch wżej w poprednch rodałach. Prlżając powłokę prenosącą arówno gnane, jak sł memranowe a pomocą płaskch elementów trójkątnch, możem posłużć sę superpocją nanch już elementów: płaskego CS płtowego CKZ. Składowe memranowe składowe pochodące od gnana dla ou elementów anacono na rsunku 8.. Prjmując tę komnację w każdm węźle mam pęć stopn swood w lokalnm układe współrędnch. Rsunek 8.7 pred stawa podał powerchn powłok na płaske element trójkątne ora defnuje premescena wrażone w lokalnm gloalnm układe współrędnch. Zauważm, że w gloalnm układe w każdm węźle mam po seść stopn swood ( tego faktu wnkają pewne komplkacje, które omówm dalej). Zanm węc dokonam agregacj elementów trójkątnch (rs.8.7), musm dokonać transformacj składowch macer, wrażając je w gloalnm układe XYZ. Prawo transformacj dla składowch w węźle ma postać d ' Rˆ d (,,) (8.) omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

12 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE v j d d u d w j d5 d Rs. 8.. rójkątn element powłokow jako łożene elementu płaskego płtowego Wektor d', ma pęć składowch wraża premescena węła w układe lokalnm: d [ d d d d d 5 ], (8.) aś d. ma ch seść są one wrażone w układe gloalnm w następująco: d [ d d d d d 5 ] (8.) Wdm węc, że macer transformacj R o wmarach 5 mus meć następującą postać: ˆ R (5) (8.5) acer ta awera cosnus kerunkowe os lokalnch (ponowch) w układe gloalnm. Znając współrędne węłów, umem określć składowe wektora jednostkowego e' w układe gloalnm jako:,,, (8.) L L L Podone współrędne punktów umożlwają wnacene wektora jednostkowego e (rs.8.7), określonego w kerunku regu - C, C, C. (8.7) L L L omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

13 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE Rs Układ współrędnch: lokaln gloaln Współrędne wektora jednostkowego w kerunku prostopadłm do płascn trójkąta, cl w kerunku os (e' ), są określane jako wnk unormowanego locnu wektorowego: e, e e ', snθ (8.8) co określa nam składowe,,. Wresce składowe wektora jednostkowego e, otrmujem jako e ' e, e, (8.9) co kole określa,,. Podone macer transformacj R. służ do wrażena składowch ocążeń w układe gloalnm p. jako funkcj składowch lokalnch p. ˆ p R p ' (8.5) aka podmacer stwnośc elementu K j jest transformowana według następującego prawa: j, ˆ K R K' Rˆ,,; j,, (8.5) j j Prekstałcene to uduje w układe gloalnm macer stwnośc () macer (55). Predstawon wżej sposó anal powłok a pomocą elementów płaskch ma jednak pewne nedogodnośc. Prede wsstkm należ podkreślć, że aproksmacja geometr powerchn akrwonch omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

14 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE elementam płaskm ngd ne może ć adowalająca, nawet gd astosujem ardo gęst podał na element. Sformułowane to ma jesce nną nedogodność, co wceśnej sgnalowalśm. Zauważm owem, że macere stwnośc memranowej gęcowej są udowane w lokalnm układe współrędnch elementu, pokrwającm sę jego płascną. W układe tm ne następuje sprężene ou stanów, poneważ każd nch opswan jest pre nne stopne swood. Pred agregacją macere te są transformowane do układu gloalnego. acer stwnośc w układe tm ma wmar nn, gde n jest lcą węłów elementu. Jeżel sąsedne element (prlegające do see) leżą w jednej płascźne, to macer taka jest osolwa. Jeżel element sąsedne tworć ędą ardo mał kąt (jak np. mało wnosłe prekrca powłokowe), to macer układu ęde źle uwarunkowana. Pojawene sę osolwośc macer stwnośc lu jej łe uwarunkowane prowad ocwśce do trudnośc w rowąwanu układu równań. W celu usunęca osolwośc lu poprawena uwarunkowana macer stosuje sę sereg technk. Ponżej omówm jeden takch sposoów, któr jest łatw do mplementacj komputerowej. W mejscu na głównej prekątnej, gde współcnnk stwnośc jest równ eru (lu jest ardo mał), wpsuje sę fkcjną stwność skręcana K Ф. W ten sposó otrmujem równane tpu K Ф θ. Wartość K Ф mus ć na tle duża, ne pojawł sę wspomnane trudnośc, a pr tm na tle mała, ne wpłnęła na poostałe wnk. W programach komputerowch wkorstującch płaske element powłokowe prjmuje sę cęsto fkcjne współcnnk stwnośc skręcana we wsstkch elementach, neależne od tego, c są one koplanarle, c też ne, lu wmaga sę od użtkownka programu, wskaał w danchte węł, w którch należ te współcnnk umeścć. Pommo trudnośc stosowana tch elementów do anal konstrukcj powłokowch element te są nadal cęsto wkorstwane w welu praktcnch agadnenach dają wnk oarcone małm łędam. Zwracam jednak uwagę Ctelnka na konecność ostrożnego posługwana sę płaskm elementam w anale powłok małownosłch lu w anale fragmentów konstrukcj leżącch w jednej płascźne. Zadana. Wnacć współcnnk macer we wore (8.).. Dla elementu ZC wnacć odpowedne równoważne sł węłowe w punkce od ocążena elementu predstawonego na rsunku ponżej. q. Wkonać adane dla sł skuponej P prłożonej w połowe oku -.. Olcć K dla elementu ZC. 5. Dla elementu BFS olcć równoważne sł węłowe w punkce. omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

15 8. ELEENY PŁYOWE I POWŁOKOWE 5 q omas Łodgowsk, Wtold Kąkol etoda elementów skońconch w wranch agadnenach mechank konstrukcj nżnerskch

Grupa obrotów. - grupa symetrii kuli, R - wszystkie możliwe obroty o dowolne kąty wokół osi przechodzących przez środek kuli

Grupa obrotów. - grupa symetrii kuli, R - wszystkie możliwe obroty o dowolne kąty wokół osi przechodzących przez środek kuli Grupa obrotów - grupa smetr kul R - wsstke możlwe obrot o dowolne kąt wokół os prechodącch pre środek kul nacej O 3 grupa obrotów właścwch - grupa cągła - każd obrót określa sę pre podane os l kąta obrotu

Bardziej szczegółowo

Przykład 3.1. Projektowanie przekroju zginanego

Przykład 3.1. Projektowanie przekroju zginanego Prkład.1. Projektowane prekroju gnanego Na belkę wkonaną materału o wtrmałośc różnej na ścskane rocągane dałają dwe sł P 1 P. Znając wartośc tch sł, schemat statcn belk, wartośc dopuscalnego naprężena

Bardziej szczegółowo

ALGEBRA rok akademicki

ALGEBRA rok akademicki ALGEBRA rok akademck -8 Tdeń Tematka wkładu Tematka ćwceń ajęć Struktur algebracne (grupa cało; be Dałana na macerach perścen Defncja macer Dałana na macerach Oblcane wnacnków Wnacnk jego własnośc Oblcane

Bardziej szczegółowo

Algebra z geometrią 2012/2013

Algebra z geometrią 2012/2013 Algebra geometrą 22/2 Egamn psemn, 24 VI 2 r. Instrukcje: Każde adane jest a punktów. Praca nad rowąanam mus bć absolutne samodelna. Jakakolwek forma komunkacj kmkolwek poa plnującm egamn jest całkowce

Bardziej szczegółowo

Przykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a

Przykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a Prkład 6 Uogónione prawo Hooke a Zwiąki międ odkstałceniami i naprężeniami w prpadku ciała iotropowego opisuje uogónione prawo Hooke a: ] ] ] a Rowiąując równania a wgędem naprężeń otrmujem wiąki: b W

Bardziej szczegółowo

1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił

1. REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW SIŁ. Redukcja płaskiego układu sił . REDUKCJA DOWOLNYCH UKŁADÓW IŁ Redukcja płaskiego układu sił Zadanie. Znaleźć wartość licbową i równanie linii diałania wpadkowej cterech sił predstawionch na rsunku. Wartości licbowe sił są następujące:

Bardziej szczegółowo

KONWENCJA ZNAKOWANIA MOMENTÓW I WZÓR NA NAPRĘŻENIA

KONWENCJA ZNAKOWANIA MOMENTÓW I WZÓR NA NAPRĘŻENIA ĆWICZENIE 5 KONWENCA ZNAKOWANIA OENTÓW I WZÓR NA NAPRĘŻENIA Wektor momentu pr ginaniu ukośnm można rutować na osie,, będące głównmi centralnmi osiami bewładności prekroju. Prjmujem konwencję nakowania

Bardziej szczegółowo

Siła ciężkości. Siła ciężkości jest to siła grawitacyjna wynikająca z oddziaływania na siebie dwóch ciał. Jej wartość obliczamy z zależności

Siła ciężkości. Siła ciężkości jest to siła grawitacyjna wynikająca z oddziaływania na siebie dwóch ciał. Jej wartość obliczamy z zależności Sła cężkośc Sła cężkośc jest to sła grawtacja wkająca oddałwaa a sebe dwóch cał. Jej wartość obcam aeżośc G gde: G 6,674 10-11 Nm /kg M m r stała grawtacja, M, m mas cał, r odegłość pomęd masam. Jeże mam

Bardziej szczegółowo

Rozdział 9. Baza Jordana

Rozdział 9. Baza Jordana Rodiał 9 Baa Jordana Niech X będie n wmiarową prestrenią wektorową nad ciałem F = R lub F = C Roważm dowoln endomorfim f : X X Wiem, że postać macier endomorfimu ależ od wboru ba w prestreni X Wiem również,

Bardziej szczegółowo

Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Proste zginanie

Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Proste zginanie dam Bodnar: trmałość ateriałów. Proste ginanie. PROSTE GINNIE.. Naprężenia i odkstałcenia Proste ginanie pręta prmatcnego wstępuje wówcas gd układ sił ewnętrnch po jednej stronie jego prekroju poprecnego

Bardziej szczegółowo

Postać Jordana macierzy

Postać Jordana macierzy Rodiał 8 Postać Jordana macier 8.1. Macier Jordana Niech F = R lub F = C. Macier J r () F r r postaci 1. 1... J r () =..........,.... 1 gdie F, nawam klatką Jordana stopnia r. Ocwiście J 1 () = [. Definicja

Bardziej szczegółowo

Zginanie ukośne LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Katedra Wytrzymałości Materiałów i Metod Komputerowych Mechaniki

Zginanie ukośne LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Katedra Wytrzymałości Materiałów i Metod Komputerowych Mechaniki Katedra Wtrmałości Materiałów i Metod Komputerowch Mechaniki Wdiał Mechanicn Technologicn Politechnika Śląska LABORATORUM WYTRZYMAŁOŚC MATERAŁÓW Zginanie ukośne ZGNANE UKOŚNE 2 1. CEL ĆWCZENA Ćwicenie

Bardziej szczegółowo

Macierze hamiltonianu kp

Macierze hamiltonianu kp Macere halonanu p acer H a, dla wranego, war 44 lu 88 jeśl were jao u n r uncje s>; X>, Y>, Z>, cl uncje ransorujące sę według repreenacj grp weora alowego Γ j. worące aę aej repreenacj - o ora najardej

Bardziej szczegółowo

Diagonalizacja macierzy kwadratowej

Diagonalizacja macierzy kwadratowej Dagonalzacja macerzy kwadratowej Dana jest macerz A nân. Jej wartośc własne wektory własne spełnają równane Ax x dla,..., n Każde z równań własnych osobno można zapsać w postac: a a an x x a a an x x an

Bardziej szczegółowo

[ P ] T PODSTAWY I ZASTOSOWANIA INŻYNIERSKIE MES. [ u v u v u v ] T. wykład 4. Element trójkątny płaski stan (naprężenia lub odkształcenia)

[ P ] T PODSTAWY I ZASTOSOWANIA INŻYNIERSKIE MES. [ u v u v u v ] T. wykład 4. Element trójkątny płaski stan (naprężenia lub odkształcenia) PODSTAWY I ZASTOSOWANIA INŻYNIERSKIE MES wykład 4 Element trójkątny płaski stan (naprężenia lub odkształcenia) Obszar zdyskretyzowany trójkątami U = [ u v u v u v ] T stopnie swobody elementu P = [ P ]

Bardziej szczegółowo

4.2.1. Środek ciężkości bryły jednorodnej

4.2.1. Środek ciężkości bryły jednorodnej 4..1. Środek ciężkości rł jednorodnej Brłą jednorodną nawam ciało materialne, w którm masa jest romiescona równomiernie w całej jego ojętości. Dla takic ciał arówno gęstość, jak i ciężar właściw są wielkościami

Bardziej szczegółowo

Opis układu we współrzędnych uogólnionych, więzy i ich reakcje, stopnie swobody

Opis układu we współrzędnych uogólnionych, więzy i ich reakcje, stopnie swobody Os układu we wsółrędnch uogólnonch wę ch reakce stone swobod Roatruem układ o welu stonach swobod n. układ łożon unktów materalnch. Na układ mogą bć nałożone wę. P r unkt materaln o mase m O Układ swobodn

Bardziej szczegółowo

Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Ukośne zginanie 13. UKOŚNE ZGINANIE

Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Ukośne zginanie 13. UKOŚNE ZGINANIE . UKOŚNE GINNIE.. Naprężenia i odkstałcenia Ukośne ginanie pręta prmatcnego wstępuje wówcas gd układ sił ewnętrnch po jednej stronie jego prekroju poprecnego pręta redukuje się do momentu ginającego, którego

Bardziej szczegółowo

, wówczas siła poprzeczna Q z ( x) 0 dx (patrz rys. 11.1). M y (x) d M y ( x) Rys. 11.1

, wówczas siła poprzeczna Q z ( x) 0 dx (patrz rys. 11.1). M y (x) d M y ( x) Rys. 11.1 dam Bodnar: Wtrmałość Materałów. Poprecne gnane. POPRECNE GINNIE.. Naprężena odkstałcena Poprecnm gnane wstępuje wówcas, gd do pobocnc pręta prmatcnego o smetrcnm prekroju poprecnm prłożone jest obcążene

Bardziej szczegółowo

Ruch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna

Ruch kulisty bryły. Kąty Eulera. Precesja regularna Ruch kulist brł. Kąt Eulera. Precesja regularna Ruchem kulistm nawam ruch, w casie którego jeden punktów brł jest stale nieruchom. Ruch kulist jest obrotem dookoła chwilowej osi obrotu (oś ta mienia swoje

Bardziej szczegółowo

2.1. ZGINANIE POPRZECZNE

2.1. ZGINANIE POPRZECZNE .1. ZGINNIE POPRZECZNE.1.1. Wprowadenie Zginanie poprecne (ginanie e ścinaniem) wstępuje wted, gd ociążenie ewnętrne pręta redukuje się do momentu ginającego M i sił poprecnej. W prekroju takim wstępują

Bardziej szczegółowo

EPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B

EPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B Hamiltonian spinow Elektronow reonans paramanetcn jest wiąan absorpcją pola wsokiej cęstotliwości, która towars mianie orientacji spin w ewnętrnm polu manetcnm. Niesparowane spinowe moment manetcne µ s

Bardziej szczegółowo

Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Układy równań liniowych

Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Układy równań liniowych Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analza zagadneń różnczkowych 1. Układy równań lnowych P. F. Góra http://th-www.f.uj.edu.pl/zfs/gora/ semestr letn 2006/07 Podstawowe fakty Równane Ax = b, x,

Bardziej szczegółowo

ANALIZA KONSTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY

ANALIZA KONSTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY Cw3_biornik.doc ANALIZA KONTRUKCJI POWŁOKOWEJ. CIENKOŚCIENNY ZBIORNIK CIŚNIENIOWY 1. W P R O W A D Z E N I E Ciało utworone pre dwie akrwione powierchnie nawane jest powłoką, jeśli preciętna odlełość pomięd

Bardziej szczegółowo

u u u( x) u, x METODA RÓŻNIC SKOŃCZONYCH, METODA ELEMENTÓW BRZEGOWYCH i METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH

u u u( x) u, x METODA RÓŻNIC SKOŃCZONYCH, METODA ELEMENTÓW BRZEGOWYCH i METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH METODA RÓŻNIC SKOŃCZONYCH, METODA ELEMENTÓW BRZEGOWYCH METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH Szkc rozwązana równana Possona w przestrzen dwuwymarowe. Równane Possona to równae różnczkowe cząstkowe opsuące wele

Bardziej szczegółowo

Projekt: Data: Pozycja: A ch = 0,5 20, ,40 = 5091,1 cm 4

Projekt: Data: Pozycja: A ch = 0,5 20, ,40 = 5091,1 cm 4 Pręt nr 4 Wniki wmiarowania stali wg P-E 993 (Stal993_3d v..4) Zadanie: Hala stalowa suwnicą - P-E.rm3 Prekrój:,9 Z Y 50 Wmiar prekroju: h00,0 s76,0 g5, t9, r9,5 e0,7 Charakterstka geometrcna prekroju:

Bardziej szczegółowo

POTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y

POTENCJALNE POLE SIŁ. ,F z 2 V. x = x y, F y. , F x z F z. y F y POTENCJALNE POLE SIŁ POLE SKALARNE Polem skalarnm V(r) nawam funkcję prpisującą każdemu punktowi w prestreni licbę recwistą (skalar): V (r): r=(,, ) V (r) POLE WEKTOROWE SIŁ Polem wektorowm sił F(r) nawam

Bardziej szczegółowo

Część 1 2. PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH 1 2. PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH Wstęp

Część 1 2. PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH 1 2. PRACA SIŁ WEWNĘTRZNYCH Wstęp Cęść 1. PRC SIŁ WEWNĘTRZNYCH 1.. PRC SIŁ WEWNĘTRZNYCH.1. Wstęp Na wstępie prpomnijm, że gd premiescenie danego eementu jest funkcją diałającej nań sił Δ = f(p), to praca sił na tm premiesceniu jest równa:

Bardziej szczegółowo

Pręt nr 2 N 3,1416² ,1. Wyniki wymiarowania stali wg PN-EN 1993 (Stal1993_2d v. 1.3 licencja) Zadanie: P_OFFER Przekrój: 8 - Złożony

Pręt nr 2 N 3,1416² ,1. Wyniki wymiarowania stali wg PN-EN 1993 (Stal1993_2d v. 1.3 licencja) Zadanie: P_OFFER Przekrój: 8 - Złożony Pręt nr Wniki wmiarowania stali wg P-E 993 (Stal993_d v..3 licencja) Zadanie: P_OER Prekrój: 8 - Złożon Z Y 39 83 Wmiar prekroju: h6,0 s438,7 Charakterstka geometrcna prekroju: Ig4490, Ig34953,6 83,00

Bardziej szczegółowo

Tomasz Grębski. Liczby zespolone

Tomasz Grębski. Liczby zespolone Tomas Grębsk Lcby espolone Kraśnk 00 Sps Treśc: Lcby espolone Tomas Grębsk- Wstęp. Podstawowe wadomośc o lcbe espolonej.. Interpretacja geometrycna lcby espolonej... Moduł lcby espolonej. Lcby sprężone..

Bardziej szczegółowo

5. MES w mechanice ośrodka ciągłego

5. MES w mechanice ośrodka ciągłego . MES w mechance ośroda cągłego P.Pucńs. MES w mechance ośroda cągłego.. Stan równowag t S P x z y n ρb(x, y, z) u(x, y, z) P Wetor gęstośc sł masowych N/m 3 ρb ρ g Wetor gęstośc sł powerzchnowych N/m

Bardziej szczegółowo

ZAGADNIENIA ZALICZENIOWE i PRZYKŁADY PYTAŃ z METOD KOMPUTEROWYCH w TSiP

ZAGADNIENIA ZALICZENIOWE i PRZYKŁADY PYTAŃ z METOD KOMPUTEROWYCH w TSiP ZAGADNIENIA ZALICZENIOWE i PRZYKŁADY PYTAŃ z METOD KOMPUTEROWYCH w TSiP. Podstawowe związki (równania równowagi, liniowe i nieliniowe związki geometrczne, związki fizczne, warunki brzegowe) w zapisie wskaźnikowm

Bardziej szczegółowo

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać:

Pochodna kierunkowa i gradient Równania parametryczne prostej przechodzącej przez punkt i skierowanej wzdłuż jednostkowego wektora mają postać: ochodna kierunkowa i gradient Równania parametrcne prostej prechodącej pre punkt i skierowanej wdłuż jednostkowego wektora mają postać: Oblicam pochodną kierunkową u ( u, u ) 1 + su + su 1 (, ) d d d ˆ

Bardziej szczegółowo

Egzamin poprawkowy z Analizy II 11 września 2013

Egzamin poprawkowy z Analizy II 11 września 2013 Egzamn poprawkowy z nalzy II 11 wrześna 13 Uwag organzacyjne: każde zadane rozwązujemy na osobnej kartce Każde zadane należy podpsać menem nazwskem własnym oraz prowadzącego ćwczena Na wszelk wypadek prosmy

Bardziej szczegółowo

J. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie

J. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie J. antr - Wkład Napór hdrostatcn Napór hdrostatcn na ścian płaskie Napór elementarn: d n( p pa ) d nρgd Napór całkowit: ρg nd ρgn d gdie: C Napór hdrostatcn na ścianę płaską predstawia układ elementarnch

Bardziej szczegółowo

Zginanie Proste Równomierne Belki

Zginanie Proste Równomierne Belki Zginanie Proste Równomierne Belki Prebieg wykładu : 1. Rokład naprężeń w prekroju belki. Warunki równowagi. Warunki geometrycne 4. Zwiąek fiycny 5. Wskaźnik wytrymałości prekroju na ginanie 6. Podsumowanie

Bardziej szczegółowo

Jeśli m = const. to 0 P 1 P 2

Jeśli m = const. to 0 P 1 P 2 1 PRAWA NEWTONA Prawo perwse. Każde cało trwa w spocnku lub ruchu jednostajn prostolnow, dopók sł nań dałające tego stanu ne eną. Prawo druge. Zana lośc ruchu (pędu) jest proporcjonalna wględe sł dałającej

Bardziej szczegółowo

Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE

Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE Inormatyka Podstawy Programowana 06/07 Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE 6. Równana algebraczne. Poszukujemy rozwązana, czyl chcemy określć perwastk rzeczywste równana:

Bardziej szczegółowo

cz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

cz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 Wkład 7: Bła stwna c.. D nż. Zbgnew Sklask Kateda Elektonk, paw. C-1, pok.1 skla@agh.edu.pl http://lae.uc.agh.edu.pl/z.sklask/..17 Wdał nfoatk, Elektonk Telekounkacj - Telenfoatka 1 6..17 Wdał nfoatk,

Bardziej szczegółowo

Naprężenia wywołane ciężarem własnym gruntu (n. geostatyczne)

Naprężenia wywołane ciężarem własnym gruntu (n. geostatyczne) Naprężena wywołane cężarem własnym gruntu (n. geostatycne) wór ogólny w prypadku podłoża uwarstwonego: h γ h γ h jednorodne podłoże gruntowe o cężare objętoścowym γ γ h n m γ Wpływ wody gruntowej na naprężena

Bardziej szczegółowo

x od położenia równowagi

x od położenia równowagi RUCH HARMONICZNY Ruch powtarając się w regularnch odstępach casu nawa ruche okresow. Jeżeli w taki ruchu seroko rouiane odchlenie od stanu równowagi ( np. odchlenie as podcepionej do sprężn, wartość wektora

Bardziej szczegółowo

Geometria analityczna w przestrzeni. Kierunek. Długość. Zwrot

Geometria analityczna w przestrzeni. Kierunek. Długość. Zwrot - podstawowe pojęcia Geometria analitcna w prestreni Wektorem acepionm w prestreni R 3 nawam uporądkowaną parę punktów A ora B i onacam go pre AB. Punkt A nawam jego pocątkiem, a punkt B - jego końcem.

Bardziej szczegółowo

Przestrzeń liniowa R n.

Przestrzeń liniowa R n. MATEMATYKA IIb - Lcjan Kowalski Prestreń liniowa R n. Element (wektor) prestreni R n będiem onacać [,,, ] Element erow [,, L, ]. Diałania. a) ilocn element pre licbę: b) sma elementów [ c, c, ] c L, c

Bardziej szczegółowo

Wykład 1 Zagadnienie brzegowe liniowej teorii sprężystości. Metody rozwiązywania, metody wytrzymałości materiałów. Zestawienie wzorów i określeń.

Wykład 1 Zagadnienie brzegowe liniowej teorii sprężystości. Metody rozwiązywania, metody wytrzymałości materiałów. Zestawienie wzorów i określeń. Wykład Zagadnene brzegowe lnowe teor sprężystośc. Metody rozwązywana, metody wytrzymałośc materałów. Zestawene wzorów określeń. Układ współrzędnych Kartezańsk, prostokątny. Ose x y z oznaczono odpowedno

Bardziej szczegółowo

napór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny )

napór cieczy - wypadkowy ( hydrostatyczny ) 5. apór hdrostatcn i równowaga ciał płwającch Płn najdując się w stanie równowagi oddiałwuje na ścian ogranicające ropatrwaną jego objętość i sił te nawane są naporami hdrostatcnmi. Omawiana problematka

Bardziej szczegółowo

Przykład 3.7. Naprężenia styczne przy zginaniu belki cienkościennej.

Przykład 3.7. Naprężenia styczne przy zginaniu belki cienkościennej. Prkład.7. Naprężenia tcne pr ginaniu belki cienkościennej. Wnac rokład naprężenia tcnego w prekroju podporowm belki wpornikowej o prekroju cienkościennm obciążonej na wobodnm końcu pionową iłą P. Siła

Bardziej szczegółowo

Podstawy wytrzymałości materiałów

Podstawy wytrzymałości materiałów Podstaw wtrmałości materiałów IMiR - MiBM - Wkład Nr 5 Analia stanu odkstałcenia Składowe stanu odkstałcenia, uogólnione prawo Hooke a, prawo Hooke a dla cstego ścinania, wględna miana objętości, klasfikacja

Bardziej szczegółowo

σ x σ y σ z σ z, Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Równania fizyczne.

σ x σ y σ z σ z, Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Równania fizyczne. Ada Bodnar: Wtrałość Materiałów. Równania ficne. 7. RÓWNANIA FIZCZN 7.. Zwiąki ięd stane odkstałcenia i naprężenia. I i II postać równań Hooke a Zależność deforacji brł od obciążeń ewnętrnch naruca istnienie

Bardziej szczegółowo

2.3.1. Iloczyn skalarny

2.3.1. Iloczyn skalarny 2.3.1. Ilon sklrn Ilonem sklrnm (sklrowm) dwóh wektorów i nwm sklr równ ilonowi modułów ou wektorów pre kosinus kąt wrtego międ nimi. α O Rs. 2.8. Ilustrj do definiji ilonu sklrnego Jeżeli kąt międ wektormi

Bardziej szczegółowo

Wektory. P. F. Góra. rok akademicki

Wektory. P. F. Góra. rok akademicki Wektor P. F. Góra rok akademicki 009-0 Wektor zwiazan. Wektorem zwiazanm nazwam parę punktów. Jeżeli parę tę stanowią punkt,, wektor przez nie utworzon oznaczm. Graficznie koniec wektora oznaczam strzałką.

Bardziej szczegółowo

METODA MATEMATYCZNEGO MODELOWANIA PŁATAMI BÉZIERA KSZTAŁTU ZIARNA PSZENŻYTA

METODA MATEMATYCZNEGO MODELOWANIA PŁATAMI BÉZIERA KSZTAŁTU ZIARNA PSZENŻYTA I N Ż YNIERIA R OLNICZA A GRICULTURAL E NGINEERING 01: Z. (14) T.1 S. 5- ISSN 149-764 Polske Towarstwo Inżner Rolnce http://www.ptr.org METODA MATEMATYCZNEGO MODELOWANIA PŁATAMI BÉZIERA KSZTAŁTU ZIARNA

Bardziej szczegółowo

Podstawy wytrzymałości materiałów

Podstawy wytrzymałości materiałów Podstaw wtrmałości materiałów IMiR -IA- Wkład Nr 9 Analia stanu odkstałcenia Składowe stanu odkstałcenia, uogólnione prawo Hooke a, prawo Hooke a dla cstego ścinania, wględna miana objętości, klasfikacja

Bardziej szczegółowo

ĆWICZENIE 6. Mimośrodowe rozciąganie. Redukcja do środka ciężkości PROJEKT

ĆWICZENIE 6. Mimośrodowe rozciąganie. Redukcja do środka ciężkości PROJEKT ĆWICZENIE 6 Mmośrodowe rocągne Redukcj do środk cężkośc N P M P0 M P0 PROJEKT Zprojektowć prmetr prekroju, wncć oś obojętną or brłę nprężeń. Wncć rdeń prekroju. Prekrój obcążono słą N=00 kn prłożoną w

Bardziej szczegółowo

ZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE

ZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE KOMISJA BUDOWY MASZYN PAN ODDZIAŁ W POZNANIU Vol. 6 nr Archiwum Technologii Masn i Automatacji 6 ROMAN STANIEK * ZŁOŻONE RUCHY OSI OBROTOWYCH STEROWANYCH NUMERYCZNIE W artkule predstawiono ależności matematcne

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprzewodnikach metodą efektu Halla

Wyznaczanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprzewodnikach metodą efektu Halla Ćwicenie 13 Wnacanie ruchliwości i koncentracji nośników prądu w półprewodnikach metodą efektu alla Cel ćwicenia Celem ćwicenia jest aponanie się e jawiskiem alla, stałoprądową metodą badania efektu alla,

Bardziej szczegółowo

Belki zespolone 1. z E 1, A 1

Belki zespolone 1. z E 1, A 1 Belki espolone. DEFINIC Belki espolone to belki, którch prekrój poprecn składa się co najmniej dwóch materiałów o różnch własnościach ficnch (różne moduł Younga i współcnniki Poissona), pr cm apewnione

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

MECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko MECHANIKA Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI Prowadzący: dr Krzysztof Polko Defncja momentu bezwładnośc Momentem bezwładnośc punktu materalnego względem płaszczyzny, os lub beguna nazywamy loczyn masy punktu

Bardziej szczegółowo

RUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.

RUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego. RUCH OBROTOWY Można opsać ruch obrotowy ze stałym przyspeszenem ε poprzez analogę do ruchu postępowego jednostajne zmennego. Ruch postępowy a const. v v at s s v t at Ruch obrotowy const. t t t Dla ruchu

Bardziej szczegółowo

WYZNACZENIE ODKSZTAŁCEŃ, PRZEMIESZCZEŃ I NAPRĘŻEŃ W ŁAWACH FUNDAMENTOWYCH NA PODŁOŻU GRUNTOWYM O KSZTAŁCIE WYPUKŁYM

WYZNACZENIE ODKSZTAŁCEŃ, PRZEMIESZCZEŃ I NAPRĘŻEŃ W ŁAWACH FUNDAMENTOWYCH NA PODŁOŻU GRUNTOWYM O KSZTAŁCIE WYPUKŁYM Budownctwo 7 Mkhal Hrtsuk, Rszard Hulbo WYZNACZNI ODKSZTAŁCŃ, PRZMISZCZŃ I NAPRĘŻŃ W ŁAWACH FNDAMNTOWYCH NA PODŁOŻ GRNTOWYM O KSZTAŁCI WYPKŁYM Wprowadzene Prz rozwązanu zagadnena przmuem, że brła fundamentowa

Bardziej szczegółowo

elektrostatyka ver

elektrostatyka ver elektostatka ve-8.6.7 ładunek ładunek elementan asada achowana ładunku sła (centalna, achowawca) e.6 9 C stała absolutna pawo Coulomba: F ~ dwa ładunk punktowe w póżn: F 4πε ε 8.8585 e F m ε stała ł elektcna

Bardziej szczegółowo

2.3. ROZCIĄGANIE (ŚCISKANIE) MIMOŚRODOWE

2.3. ROZCIĄGANIE (ŚCISKANIE) MIMOŚRODOWE .. RZCĄGNE (ŚCSKNE) MMŚRDWE Rcągne (ścskne) mmśrdwe wstępuje wówcs gd bcążene ewnętrne redukuje sę d wektr sł prstpdłeg d prekrju pprecneg cepneg p jeg śrdkem cężkśc (rs. ). Rs. Złżene: se C r C są sm

Bardziej szczegółowo

Problem nośności granicznej płyt żelbetowych w ujęciu aktualnych przepisów normowych. Prof. dr hab. inż. Piotr Konderla, Politechnika Wrocławska

Problem nośności granicznej płyt żelbetowych w ujęciu aktualnych przepisów normowych. Prof. dr hab. inż. Piotr Konderla, Politechnika Wrocławska Proble nośnośc grancznej płt żelbetowch w ujęcu aktualnch przepsów norowch Prof. dr hab. nż. Potr Konderla Poltechnka Wrocławska 1. Wprowadzene Przedote analz jest płta żelbetowa zbrojona ortogonalne paraetrzowana

Bardziej szczegółowo

PRAWIDŁOWE ODPOWIEDZI I PUNKTACJA

PRAWIDŁOWE ODPOWIEDZI I PUNKTACJA MAŁOPOLSKI KONKURS MATEMATYCZNY Rok skoln 08/09 ETAP REJONOWY 0 grudnia 08 roku PRAWIDŁOWE ODPOWIEDZI I PUNKTACJA adanie odpowiedź punkt B 3 C 3 3 A 3 4 B 3 5 E 3 6 B 3 7 E 3 8 C 3 9 D 3 0 A 3 7 adania

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8

Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8 Wnacanie reakcji dnaicnch ora wważanie ciała w ruchu oroow wokół sałej osi 8 Wprowadenie Jeśli dowolne ciało swne o asie jes w ruchu oroow wokół osi, o na podporach powsają reakcje A i B. Składowe ch reakcji

Bardziej szczegółowo

gdzie: L( G ++ )- współczynnik złożoności struktury , -i-ty węzeł, = - stopień rozgałęzienia i-tego węzła,

gdzie: L( G ++ )- współczynnik złożoności struktury , -i-ty węzeł, = - stopień rozgałęzienia i-tego węzła, Struktury drewaste rogrywające parametrycne od każdego werchołka pocątkowego różną sę medy sobą kstałtem własnoścam. Stopeń łożonośc struktury może być okreśony pre współcynnk łożonośc L G ++ ) ++ L G

Bardziej szczegółowo

dr inż. Zbigniew Szklarski

dr inż. Zbigniew Szklarski Włd : Wetor dr nż. Zgnew Slrs sl@gh.edu.pl http://ler.uc.gh.edu.pl/z.slrs/ Welośc fcne Długość, cs, sł, ms, prędość, pęd, prspesene tempertur, nprężene, premescene, ntężene prądu eletrcnego, ntężene pol

Bardziej szczegółowo

; -1 x 1 spełnia powyższe warunki. Ale

; -1 x 1 spełnia powyższe warunki. Ale AIB-Inormatka-Wkła - r Aam Ćmel cmel@.ah.eu.pl Funkcje uwkłane Przkła.ozważm równane np. nech. Ptane Cz la owolneo [] stneje tak że? Nech. Wówczas unkcja - spełna powższe warunk. Ale [ ] Q spełna je także

Bardziej szczegółowo

[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE

[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE LKTYCZNOŚĆ Pole elektcne Lne sł pola elektcnego Pawo Gaussa Dpol elektcn Pole elektcne w delektkach Pawo Gaussa w delektkach Polaacja elektcna Potencjał pola elektcnego Bewowość pola elektcnego óŝnckowa

Bardziej szczegółowo

KONSPEKT WYKŁADU. nt. METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH TEORIA I ZASTOSOWANIA. Piotr Konderla

KONSPEKT WYKŁADU. nt. METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH TEORIA I ZASTOSOWANIA. Piotr Konderla Studa doktorancke Wydzał Budownctwa Lądowego Wodnego Poltechnk Wrocławskej KONSPEKT WYKŁADU nt. METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH TEORIA I ZASTOSOWANIA Potr Konderla maj 2007 Kurs na Studach Doktoranckch Poltechnk

Bardziej szczegółowo

2. ELEMENTY TEORII PRĘTÓW SILNIE ZAKRZYWIONYCH (Opracowano na podstawie [9, 11, 13, 34, 51])

2. ELEMENTY TEORII PRĘTÓW SILNIE ZAKRZYWIONYCH (Opracowano na podstawie [9, 11, 13, 34, 51]) P Litewka Efektywny eement skońcony o dżej krywiźnie ELEENTY TEOII PĘTÓW SILNIE ZKZYWIONYCH (Opracowano na podstawie [9,, 3, 34, 5]) Premiescenia i odkstałcenia osiowe Pre pręty sinie akrywione romie się

Bardziej szczegółowo

TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCIACH

TWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCIACH 1 Olga Kopac, Adam Łodygows, Wojcech Pawłows, Mchał Płotowa, Krystof Tymber Konsultacje nauowe: prof. dr hab. JERZY RAKOWSKI Ponań 2002/2003 MECHANIKA BUDOWI 7 ACH TWIERDZENIE BETTIEGO (o wajemnośc prac)

Bardziej szczegółowo

Metody gradientowe poszukiwania ekstremum. , U Ŝądana wartość napięcia,

Metody gradientowe poszukiwania ekstremum. , U Ŝądana wartość napięcia, Metody gradentowe... Metody gradentowe poszukwana ekstremum Korzystają z nformacj o wartośc funkcj oraz jej gradentu. Wykazując ch zbeŝność zakłada sę, Ŝe funkcja celu jest ogranczona od dołu funkcją wypukłą

Bardziej szczegółowo

Przykład 5.1. Kratownica dwukrotnie statycznie niewyznaczalna

Przykład 5.1. Kratownica dwukrotnie statycznie niewyznaczalna rzykład.. Kratownca dwukrotne statyczne newyznaczana oecene: korzystaąc z metody sł wyznaczyć sły w prętach ponższe kratowncy. const Rozwązane zadana rozpoczynamy od obczena stopna statyczne newyznaczanośc

Bardziej szczegółowo

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkow Hamiltona energia funkcja falowa h d d d + + m d d dz

Bardziej szczegółowo

I. Rachunek wektorowy i jego zastosowanie w fizyce.

I. Rachunek wektorowy i jego zastosowanie w fizyce. Blok 1: Rachunek wektorow i jego astosowanie w fice Podstawowe wielkości ficne w kinematce Opis ruchu w różnch układach odniesienia Ruch wględn I Rachunek wektorow i jego astosowanie w fice Wsstkie wielkości

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenia laboratoryjne z Logiki Układów Cyfrowych. ćwiczenie 209. Temat: Komputerowa analiza automatów skończonych

Ćwiczenia laboratoryjne z Logiki Układów Cyfrowych. ćwiczenie 209. Temat: Komputerowa analiza automatów skończonych KATEDRA INFORMATYKI TECHNICZNEJ Ćwcena laboratorjne Logk Ukłaów Cfrowch ćwcene 9 Temat: Komputerowa anala automatów skońconch. Cel ćwcena Celem ćwcena jest opanowane umejętnośc preprowaana anal automatu

Bardziej szczegółowo

Wstęp do metod numerycznych Faktoryzacja SVD Metody iteracyjne. P. F. Góra

Wstęp do metod numerycznych Faktoryzacja SVD Metody iteracyjne. P. F. Góra Wstęp do metod numerycznych Faktoryzacja SVD Metody teracyjne P. F. Góra http://th-www.f.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2013 Sngular Value Decomposton Twerdzene 1. Dla każdej macerzy A R M N, M N, stneje rozkład

Bardziej szczegółowo

3. WSPÓŁCZYNNIK ŚCINANIA (KOREKCYJNY)

3. WSPÓŁCZYNNIK ŚCINANIA (KOREKCYJNY) Cęść 1. WSPÓŁCZYNNIK ŚCINANIA (KOEKCYJNY) 1.. WSPÓŁCZYNNIK ŚCINANIA (KOEKCYJNY).1. Wstęp Współcynnik κ naywany współcynnikiem ścinania jest wielkością ewymiarową, ależną od kstałtu prekroju. Występuje

Bardziej szczegółowo

r i m r Fwyp R CM Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej

r i m r Fwyp R CM Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej Dynamka ruchu obrotowego bryły sztywnej Bryła sztywna - zbór punktów materalnych (neskończene welu), których wzajemne położene ne zmena sę po wpływem załających sł F wyp R C O r m R F wyp C Śroek masy

Bardziej szczegółowo

GRUPY SYMETRII Symetria kryształu

GRUPY SYMETRII Symetria kryształu GRUPY SYMETRII Smetria krstału Zamknięte (punktowe) operacje smetrii (minimum jeden punkt prestreni nie porusa się wskutek astosowania amkniętej operacji smetrii): Obrot i obrot inwersjne; Inwersja (smetria

Bardziej szczegółowo

3. Dynamika ruchu postępowego

3. Dynamika ruchu postępowego . Dnaka ruchu postępowego Zasad dnak Newtona Zasad dnak Newtona opsują zagadnena echank klascznej. Zasad te pozwalają w szczególnośc znaleźć wszstke paraetr opsujące ruch cała, take jak położene, prędkość

Bardziej szczegółowo

Moment siły (z ang. torque, inna nazwa moment obrotowy)

Moment siły (z ang. torque, inna nazwa moment obrotowy) Moment sły (z ang. torque, nna nazwa moment obrotowy) Sły zmenają ruch translacyjny odpowednkem sły w ruchu obrotowym jest moment sły. Tak jak sła powoduje przyspeszene, tak moment sły powoduje przyspeszene

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie przemieszczeń

Wyznaczanie przemieszczeń ór Maxwea-Mora δ ynacane premesceń ór Maxwea-Mora: Bea recywsym obcążenem δ MM JE NN E ( ) M d g N o P q P TT κ G ór służy do wynacena premescena od obcążena recywsego. równanu wysępuą weośc, wywołane

Bardziej szczegółowo

Złożone działanie sił wewnętrznych w prętach prostych

Złożone działanie sił wewnętrznych w prętach prostych Złożone diałanie sił wewnętrnch w rętach rostch Jeżeli sił wewnętrne nie redukują się włącnie do sił odłużnej N, orecnej T i momentu gnącego Mg c momentu skręcającego Ms, to radki takie nawa się łożonmi

Bardziej szczegółowo

P 1, P 2 - wektory sił wewnętrznych w punktach powierzchni F wokół punktu A

P 1, P 2 - wektory sił wewnętrznych w punktach powierzchni F wokół punktu A TEORI STNU NPRĘŻENI. WEKTOR NPRĘŻENI r x P P P P, P - wektory sł wewnętrznych w unktach owerzchn wokół unktu P P r, P - suma sł wewnętrznych na owerzchn P P P P średna gęstość sł wewnętrznych na owerzchn

Bardziej szczegółowo

; -1 x 1 spełnia powyższe warunki. Ale

; -1 x 1 spełnia powyższe warunki. Ale Funkcje uwkłane Przkła.ozważm równane np. nech. Ptane Cz la owolneo [ ] stneje tak że? Nech. Wówczas unkcja - spełna powższe warunk. Ale spełna je także unkcja [ ] Q. Dokłaając warunek cąłośc unkcj [ ]

Bardziej szczegółowo

BADANIE CYFROWYCH UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH TTL strona 1/7

BADANIE CYFROWYCH UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH TTL strona 1/7 BADANIE CYFROWYCH UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH TTL strona 1/7 BADANIE CYFROWYCH UKŁADÓW ELEKTRONICZNYCH TTL 1. Wiadomości wstępne Monolitcne układ scalone TTL ( ang. Trasistor Transistor Logic) stanowią obecnie

Bardziej szczegółowo

V. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA

V. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA 46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..

Bardziej szczegółowo

Laboratorium wytrzymałości materiałów

Laboratorium wytrzymałości materiałów Poltechnka ubelska MECHNK aboratorum wytrymałośc materałów Ćwcene - Wynacane momentu bewładnośc prekroju gnanej belk defncj woru Gegera Prygotował: ndrej Teter (do użytku wewnętrnego) Wynacane momentu

Bardziej szczegółowo

3. Metody rozwiązywania zagadnień polowych

3. Metody rozwiązywania zagadnień polowych 3. Metod rowiąwania agadnień polowch 3.. Dokładne metod anali pola Dokładne metod anali pola powalają na uskanie dokładnego rowiąania równania róŝnickowego lub całkowego w dowolnm punkcie obsaru diałania

Bardziej szczegółowo

Mechanika Robotów. Wojciech Lisowski. 2 Opis położenia i orientacji efektora Model geometryczny zadanie proste

Mechanika Robotów. Wojciech Lisowski. 2 Opis położenia i orientacji efektora Model geometryczny zadanie proste Katedra Robotki i Mechatroniki Akademia Górnico-Hutnica w Krakowie Mechanika Robotów Wojciech Lisowski Opis położenia i orientacji efektora Model geometrcn adanie proste Mechanika Robotów KRIM, AGH w Krakowie

Bardziej szczegółowo

2.1. Określenie i rodzaje wektorów. Mnożenie wektora przez skalar

2.1. Określenie i rodzaje wektorów. Mnożenie wektora przez skalar 2.1. kreślenie i rodje wektorów. Mnożenie wektor pre sklr Wielkości ficne wstępujące w mechnice i innch diłch fiki możn podielić n sklr i wektor. A określić wielkość sklrną, wstrc podć tlko jedną licę.

Bardziej szczegółowo

Podstawy Konstrukcji Maszyn

Podstawy Konstrukcji Maszyn Podsta Konstrukcji Masn kład Podsta oliceń elementó masn Dr inŝ. acek Carnigoski OciąŜenia elementu OciąŜeniem elementu (cęści lu całej masn) są oddiałania innc elementó, środoiska ora ociąŝeń enętrnc

Bardziej szczegółowo

Algebra WYKŁAD 1 ALGEBRA 1

Algebra WYKŁAD 1 ALGEBRA 1 Algebra WYKŁAD ALGEBRA Realacja predmotu Wykład 30 god. Ćwcena 5 god. Regulamn alceń: www.mn.pw.edu.pl/~fgurny ALGEBRA Program ajęć Lcby espolone Algebra macery Układy równań lnowych Geometra analtycna

Bardziej szczegółowo

,..., u x n. , 2 u x 2 1

,..., u x n. , 2 u x 2 1 . Równania różnickowe cąstkowe Definicja. Równaniem różnickowm cąstkowm (rrc) nawam równanie różnickowe, w którm wstępuje funkcja niewiadoma dwóch lub więcej miennch i jej pochodne cąstkowe. Ogólna postać

Bardziej szczegółowo

I. Elementy analizy matematycznej

I. Elementy analizy matematycznej WSTAWKA MATEMATYCZNA I. Elementy analzy matematycznej Pochodna funkcj f(x) Pochodna funkcj podaje nam prędkość zman funkcj: df f (x + x) f (x) f '(x) = = lm x 0 (1) dx x Pochodna funkcj podaje nam zarazem

Bardziej szczegółowo

Zadania z AlgebryIIr

Zadania z AlgebryIIr Zadania AlgebrIIr Seria () Rowia ι ać uk lad równań: + + t = + = 7 + + t = ; + + = ; + 7 6t = + = 7 + + = 8 = 8 + + t = + 9 = 9 ; + 7t = + = 7 + + t = + 8 7 = () Podać bae ι prestreni rowia ι ań uk ladu:

Bardziej szczegółowo

Równoważne układy sił

Równoważne układy sił Równoważne układ sił Równoważnmi układami sił nawam takie układ, którch skutki diałania na ten sam obiekt są jednakowe. Jeżeli układ sił da się astąpić jedną siłą, to siłę tą nawam siłą wpadkową. Wpadkowa

Bardziej szczegółowo

Kwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego

Kwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego Efekt Comptona. Kwantowa natura promenowana elektromagnetycznego Zadane 1. Foton jest rozpraszany na swobodnym elektrone. Wyznaczyć zmanę długośc fal fotonu w wynku rozproszena. Poneważ układ foton swobodny

Bardziej szczegółowo

Przykład 3.2. Zginanie ukośne. Układ współrzędnych (0xy)

Przykład 3.2. Zginanie ukośne. Układ współrzędnych (0xy) Prkład.. Zgnane ukośne. Układ współrędnch (0) Wnac rokład naprężena normalnego w prekroju podporowm belk wspornkowej o długośc L obcążonej na końcu swobodnm ponową słą P. Wmar prekroju poprecnego belk

Bardziej szczegółowo