Modelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate
|
|
- Jan Kujawa
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Modelowanie rzeływu cieczy rzez ośrodi orowate Wyład IV Model D dla rzyadu rzeływu cieczy nieściśliwej rzez ory nieodształcalnego szieletu. 4.. Funcja otencjału rędości. Rozwiązanie onretnego zagadnienia rzeływu filtracyjnego owinno być tratowane jao zadanie trójwymiarowe. Jedna rozwiązanie szeregu zagadnień metodami analitycznymi nastręcza duże trudności, a w rzyadu metod numerycznych jesteśmy ograniczeni wielością amięci maszyn matematycznych. Dlatego rozatrujemy często rzeływ w oreślonym rzeroju załadając, że w obliżu tego rzeroju własności ośroda, geometria uładu warstw, a więc i arametry rzeływu są w rzybliżeniu taie same. Wówczas sładowa rędość normalna do rzeroju jest równa zero. Jeżeli w zasięgu rozatrywanego obszaru zmienia się uład warstw lub własności ośroda, wówczas można rozwiązać zagadnienie w ilu rzerojach, rzyjmując jednaże do obliczeń zawsze schemat dwuwymiarowy. W rzyadu łasiego rzeływu filtracji równanie rzeływu cieczy nieściśliwej rzez ośrode jednorodny izotroowy można zaisać w ostaci: Φ Φ + y= 0 (4.) lub Φ = 0. (4.) Równanie jest ważne w rzyadu, gdy rozatrujemy rzeływ rzez ośrode y jednorodny i izotroowy. Φ,. Przyrównując funcję Φ do Rozwiązaniem równania (4.) jest funcja otencjału rędości ( ) stałej C, taiej, że H C H, (4.3) gdzie H i H są to estremalne wysoości hydrauliczne na brzegach obszaru filtracji wywołujące rzeływ wody w rozatrywanym obszarze, to dla: y C cons Φ = = (4.4) (, ) dostajemy równanie linii jednaowego otencjału C, tóry będziemy nazywać owierzchnią ewiotencjalną. 4.. Funcja rądu. Przeływ filtracyjny odbywa się wzdłuż linii normalnych do owierzchni ewiotencjalnych. Wyażemy, że jest ta w rzeczywistości. W rzyadu rzeciwnym, gdyby linia rądu nie była normalna do linii ewiotencjalnych, można by oreślić sładową rędości rzeływu styczną do owierzchni ewiotencjalnej.
2 Rys. 5 Związe dla linii rądu. J Ja wynia z (4.4) gradient hydrauliczny wzdłuż owierzchni ewiotencjalnej jest równy zeru, więc zerowemu gradientowi hydraulicznemu odowiedałaby sończona wartość rędości filtracji, co srzeczne jest z rawem Darcy. Rozatrzymy dla rzyładu ewien odcine linii rądu, (linia orowadzona w olu rędości filtracji w ten sosób, że styczne do niej w ażdym uncie wsazują ierune wetora rędości) na rys. 5. Weźmy dwa unty [A(, y) i B(, y)] znajdujące się na linii rądu i oddalone od siebie o niesończenie mały odcine ds. Z untu A rzerowadzimy styczną do linii rądu i wzdłuż niej oreślimy obraz graficzny wetora rędości r w uncie A(, y). Rzutując wetor na ierune oziomy i ionowy, dostaniemy wsółrzędne wetora r i r. Wetor r wraz ze wsółrzędnymi r i r tworzy trójąt rostoątny y ADE. Ponieważ unt B znajduje się niesończenie bliso untu A, można rzyjąć z doładnością do małych wyższego rzędu, że styczna AE orywa się z sieczną AB, więc ADE ABC. Stąd mamy: y d dy =. (4.5) y Równanie (4.5) można zaisać inaczej: dy d y + = 0, (4.6) ale tóre owinno być sełnione w dowolnym uncie y linii rądu. Ψ, oreślona w obszarze filtracji, taa że różnicza zuełna Załóżmy, że istnieje funcja ( ) tej funcji wynosi: d d dy y Ψ =. (4.7) Ja wiemy, waruniem oniecznym i wystarczającym na istnienie różniczi zuełnej w ostaci: jest warune: df F d F dy = + (4.8)
3 F y = F. (4.9) W naszym rzyadu: F F = =, (4.0),y więc, aby istniała różnicza zuełna w ostaci (4.8), owinien być sełniony warune: y y =, (4.) co możemy zaisać inaczej w ostaci: y y + = 0. (4.) Równanie (4.) jest równaniem ciągłości rzeływu dla rzyadu rzeływu łasiego z ( = 0). Wyazaliśmy więc, że istnieje różnicza zuełna funcji w ostaci (4.8). Wyraźmy ochodne cząstowe funcji Ψ rzy omocy sładowych wetorów rędości. Ponieważ różniczę zuełną funcji Ψ można zaisać w ostaci: d Ψ d dy Ψ Ψ = + y, (4.3) dostajemy: Ψ = y Ψ y=. (4.4) Z równania (4.6) wynia, że dla ażdej linii rądu: więc linię rądu oreśla równanie: (, ) d Ψ = 0, (4.5) y cons Ψ =, (4.6) dlatego funcję Ψ będziemy nazywali funcją rądu. Zbadajmy relację funcji rądu Ψ i funcji otencjału Φ. W tym celu sorzystamy ze związów: Ψ = y Φ i =, Ψ y= y Φ y i =, y stąd dostaniemy: 3
4 i Φ Ψ = y, (4.7) Φ y Ψ =. (4.8) Związi (4.7) i (4.8) są związami Cauchy - Riemanna, więc zgodnie z racą [Trajdosa-Wróbla, 965] rodziny rzywych: const i cons Φ = Ψ = (4.9) są wzajemnie ortogonalne. Uład tych linii w rzyadu zagadnień filtracji nazywamy siatą hydrodynamiczną rzeływu. Różniczując związe (4.7) o y i związe (4.8) o dostajemy: Φ y Ψ = y, Φ y Ψ =. (4.0) Ponieważ w owyższych związach (4.0) lewe strony są identyczne, możemy zaisać: Ψ Ψ + y = 0. (4.) Funcja rądu Ψ sełnia więc równanie Lalace a, co możemy zaisać w ostaci: Ψ = 0. (4.) Rozwiązanie onretnego zagadnienia srowadza się do rozwiązania równań różniczowych: Φ = 0, Ψ = 0. (4.3) W wyniu rozwiązania owyższych równań różniczowych możemy oreślić siatę hydrodynamiczną rzeływu. Sosoby rozwiązania łasich zagadnień filtracji zostaną rzedstawione w odrozdziale VIII.... 4
5 Rys: 6 Obliczenie wydatu rzeływającego omiędzy dwoma liniami rądu. Rozważmy niewieli obszar siati hydrodynamicznej rzeływu rzedstawiony na rys. 6. Obliczymy wydate rzeływający omiędzy dowolną linią rądu Ψ a linią oddaloną o niesończenie mały odcine Ψ + dψ. Ponieważ wydate cieczy rzeływającej rzez owierzchnię ds*m wynosi: dq d =, (4.4) wydate rzeływający rzez owierzchnię ewiotencjalną rerezentowaną linią A i B wynosi: Q A B d =. (4.5) Całę rzywoliniową we wzorze (4.5) można zastąić całą iterowaną: B ds d dy y = ( ). (4.6) A B A Na odstawie wzoru (4.7) wiemy, że stąd: d d dy y Ψ =, (4.7) Q d = Ψ = Ψ Ψ = Ψ Ψ. (4.8) Ψ Znając więc wartości funcji rądu odowiadających dwóm liniom rądu (rzechodzące rzez unty A i B na rys. 4.), można oreślić wydate rzeływający omiędzy tymi liniami rądu, tórym odowiadają odowiednie wartości funcji rądu Ψ, Ψ Siata hydrodynamiczna rzeływu. Więszość ratycznych zadań teorii filtracji można tratować jao zadanie łasie lub osiowo symetryczne (oływ budowli wodnej, rzeływ rzez grodze ziemne, doływ do rowu lub studni). Rozwiązanie onretnego zadania będzie olegało na oreśleniu w obszarze filtracji otencjału rędości Φ i funcji rądu Ψ. Graficznym rzedstawieniem rozwiązania zagadnienia będzie uład linii Φ =const i Ψ =const tworzących siatę hydrodynamiczną rzeływu. W odrozdziałach IV..8. i IV...8. wyrowadzono równania różniczowe, jaie sełniają funcję Φ i Ψ, a mianowicie: - dla zagadnień łasich: 5
6 Φ = 0 i Ψ = 0, (4.9) - dla zagadnień osiowych symetrycznych: r Φ = 0 i r Ψ = 0, (4.30) gdzie: r = r + y+ r. (4.3) Funcje Φ i Ψ muszą sełniać również waruni brzegowe. Dla rzyadu łasiego zagadnienia rzeływu siatę hydrodynamiczną rzedstawiono rzyładowo na rys. 7. Rys. 7 Przyład siati hydrodynamicznej rzeływu. IV Waruni brzegowe i oczątowe. W onretnych zadaniach ograniczymy się do ilu rodzajów warunów brzegowych na granicach obszaru filtracji: a) na granicach nierzeuszczalnych, b) na granicach rzeuszczalnych, c) wzdłuż linii wyznaczonej rzez owierzchnię swobodnych wód gruntowych, d) wzdłuż linii wyływu wody onad zwierciadłem wody swobodnej, e) na granicy dwóch ośrodów rzeuszczalnych o różnych wsółczynniach filtracji. 6
7 Rys.8 Rodzaje granic obszaru. Rodzaje granic obszaru dla rzyładowo rzyjętego obszaru filtracji rzedstawiono na rys. 8. Ad.a) Nierzeuszczalne granice obszaru filtracji wyznaczają: - ściani szczelne (linia JN), - założone granice obszaru filtracji (linia ALMH), - linie ontatu obszaru filtracji z warstwami nierzeuszczalnymi, - ontury zaór (linia łamana DCBPOGFE). Granice nierzeuszczalne są liniami rądu (atrz definicja linii rądu) i dlatego funcja rądu wzdłuż tych linii ma wartość stałą: cons Ψ =. (4.3) Ponieważ sładowa normalna do granicy nierzeuszczalnej rędości filtracji jest równa zeru, warune brzegowy na funcję otencjału rędości ma ostać Φ = n 0, (4.33) gdzie: n normalna do granicy nierzeuszczalnej. Zazwyczaj granice nierzeuszczalne złożone są z odcinów rostych. Przyjmijmy, że równane taiego odcina ma ostać: y f = ( ). (4.34) Równania (4.3) lub (4.33) można rozatrywać jao waruni, tóre winny być sełnione wzdłuż granicy nierzeuszczalnej oisanej równaniem (4.34). Ad. b) Przy dużych rozmiarach zbiornia wodnego można założyć, że rozład ciśnienia wzdłuż granic rzeuszczalnych jest zgodny z rawami hydrostatyi. 7
8 Rys. 9 Waruni brzegowe na granicach rzeuszczalnych. Dlatego w dowolnym uncie M znajdującym się na granicy AB (rys.9) między gruntem a zbiorniiem wodnym, wartość ciśnienia wynosi: gdzie: a ciśnienie atmosferyczne, γ w - ciężar własny wody, H y = + a w ( ) γ, (4.35) H - wysoość hydrodynamiczna w uncie M w uładzie osi (, ) y y wysoość ołożenia w uładzie osi (, ) y Ponieważ funcja otencjału rędości wyraża się wzorem: P y Φ = ( + ) +. (4.36) w γ Wartość funcji Φ w dowolnym uncie M wynosi: P a H c M Φ = ( + ) +. (4.37) w γ Z tego wynia, że dla dowolnego untu M, znajdującego się na granicy rzeuszczalnej w ontacie z wodą, funcja otencjału: cons Φ =. (4.38) Innymi słowy, granica rzeuszczalna jest granicą stałego otencjału rędości. Wzdłuż granicy rzeuszczalnej, sładowe styczne wetora rędości są równe zeru. Z tego wynia warune brzegowy na funcję rądu: Ψ = n 0, (4.39) gdzie n to normalna do granicy rzeuszczalnej. W rzyadu, gdy granica rzeuszczalna stanowi rzywą wyrażoną równaniem: y f = ( ). (4.40) Będziemy tratować związi (4.38) lub (4.39) jao waruni, tóre muszą być sełnione wzdłuż tej granicy oisanej równaniem (4.40). Ad. c) Powierzchnia swobodna wód gruntowych stanowi linię rozgraniczającą obszar wód grawitacyjnych od gruntu suchego lub od strefy wód ailarnych, gdy uwzględnimy własności ailarne gruntu. 8
9 Rys. 9 Waruni brzegowe na linii swobodnej owierzchni wód gruntowych. W ierwszym rzyadu załadamy, że ciśnienie na ontacie gruntu nawodnionego i suchego jest równe ciśnieniu atmosferycznemu. Korzystając ze wzoru (4.36) na linii swobodnej owierzchni zwanej taże rzywą deresji, uzysujemy warune: y cons Φ + =. (4.4) Gdy oś y jest sierowana w dół, warune (4.4) zastęujemy waruniem: y cons Φ =. (4.4) Uwzględniając strefę ailarną wód gruntowych rzyjmujemy, że na owierzchni swobodnej ciśnienie osiada wartość stałą, mniejszą od cisnienia atmosferycznego o wielość odowiadającą wysoości wzniesienia ailarnego wody w gruncie: gdzie: h - wysoość wzniosu ailarnego. h a w = γ, (4.43) Obserwacje wyazują, że rzy ruchu wód gruntowych należy rzyjmować h mniejsze od uzysanego odczas badania wzniosu ailarnego w rurce z gruntem (raca [Wieczysty, 98, Jese i innych, 966]). Podstawiając wartość do wzoru (4.30) otrzymamy znów warune (4.4) lub (4.4) lecz z inną wartością stałej. Krzywa deresji jest jednocześnie srajną linią rądu dla danego obszaru filtracji. Musi więc być sełniony warune: cons Ψ = (4.44) Waruni ((4.4); (4.44)) lub ((4.4); (4.44)) są warunami brzegowymi na linii owierzchni swobodnej wód gruntowych. Wystęowanie na jednym brzegu jednocześnie dwóch warunów brzegowych wsazywałoby teoretycznie na naddeterminację warunów brzegowych na tym brzegu. Musimy sobie jedna zdawać srawę z fatu, że linia rerezentująca owierzchnię swobodną jest a riori nieznana. Mamy więc w tym rzyadu do rozwiązania zagadnienie z nieznanym brzegiem. Istnieje więc onieczność wystęowania dwóch warunów brzegowych, a zagadnienie nie osiada nieuzasadnionej nadwyżi jednego warunu brzegowego. Swobodna owierzchnia wód gruntowych może być zasilana rzez oady, tajanie śniegu it. W tym wyadu mówi się, że istnieje infiltracja z owierzchni terenu do swobodnej owierzchni wód gruntowych. Zgodnie z racami [Wieczystego,98],[Rembezy, 998] rzyjmuje się w taim rzyadu nastęującą zasadę oreślania doływu do swobodnej owierzchni: Wydate wody rzez dowolną część swobodnej owierzchni jest roorcjonalny do rzutu oziomego łuu tej owierzchni lub inaczej, jest roorcjonalny do różnicy odciętych ońców tego łuu. Zgodnie z cytowaną wyżej zasadą, uzysujemy warune na owierzchni swobodnej w ostaci: 9
10 Ψ Ψ = ε, (4.45) 0 0 gdzie: Ψ i Ψ 0, są to wartości funcji rądu w untach owierzchni swobodnej o odciętych ε i 0, ilość wody doływającej odczas jednosti czasu na jednostę długości oziomego rzutu łuu rzywej deresji (intensywność filtracji). Dla rozatrzonego rzyadu intensywność infiltracji wynosiε >0. Uwzględniając arowanie ze swobodnej owierzchni wody, mamy do czynienia z tzw. infiltracją ujemną. Warune brzegowy rzyjmie ostać Błąd! Nie można odnaleźć źródła odwołania. z tą różnicą, że będzie osiadał wartość ujemną. Ogólnie można owiedzieć, że waruni: (4.4) lub (4.4) i (4.45) są najbardziej ogólnymi warunami dla rzywej deresji, rzy czym ε może być dodatnie (infiltracja), ujemne (arowanie) lub równe zeru. Ad. d) Linię wyływu wody onad zwierciadłem wody swobodnej, będziemy nazywali linią wysięgu. Obszary wysięgu mogą istnieć o stronie odowietrznej grodzy ziemnej na ścianach studni, rowów drenażowych it. Wzdłuż linii wysięgu ciśnienie winno być równe ciśnieniu atmosferycznemu, a więc musi być sełniony warune (4.4) lub (4.4). Wzdłuż linii wysięgu warune brzegowy wyrażony orzez funcję rądu ma ostać: Ψ = y cons. (4.46) Ad. e) Waruni na granicy wystęowania dwóch gruntów o różnych wsółczynniach filtracji musimy oreślić, gdy mamy do czynienia z ośrodiem uwarstwowionym. i Rys. 0 Granica dwóch ośrodów o różnych wsółczynniach filtracji. Załóżmy, że woda gruntowa rzeływa rzez dwa grunty z różnymi wsółczynniami filtracji, graniczącymi z sobą wzdłuż linii L M (rys 0). Dla ażdej z warstw wzdłuż linii ontatu LM funcja otencjału rędości ma ostać: y c Φ = ( + ) + w, (4.47) γ 0
11 rzy czym: i y c Φ = ( + ) + w, (4.48) γ odowiednie ciśnienie na linii ontatu w ierwszej i drugiej warstwie. Ponieważ rzy rzejściu wody rzez granicę dwóch ośrodów, ciśnienie winno się zmieniać w sosób ciągły, mamy: (4.49) =. Korzystając z warunu (4.49) i wyrażeń (4.47) i (4.48) otrzymujemy warune brzegowy na funcję otencjału rędości w ostaci: lub gdy dowolną stałą rzyjąć równą zeru: Φ c Φ = + (4.50) Φ Φ =. (4.5) Drugi warune otrzymamy wiedząc, że sładowa normalna wetora rędości jest identyczna w jednym i drugim ośrodu (z rawa ciągłości rzeływu). Oznaczając rzez n i normalne n sładowe wetora rędości wzdłuż linii ontatu ośrodów, L M mamy: =. (4.5) n n Oznaczając nastęnie dla ażdego z ośrodów funcje rądu Ψ i Ψ i orzystając ze wzoru (4.6), warune (4.5) można zaisać w ostaci: Ψs Ψ = s, (4.53) gdzie: s styczna wzdłuż linii ontatu. Obierając stałą całowania równą zeru, otrzymamy na linii granicznej warune (4.53) w ostaci: Ψ = Ψ. (4.54) Równania (4.5) lub (4.5) stanowią waruni brzegowe, jaie winny być sełnione wzdłuż linii ontatu dwóch ośrodów o różnych wsółczynniach filtracji. Zróżniczujemy teraz (4.5) o zmiennej stycznej do łuu linii ontatu warstw o różnych wsółczynniach: Φ Φ = s s Wrowadzając sładowe styczne wetora rędości. (4.55) s s i otrzymamy:
12 Na odstawie rys. 4.7 można zaisać: s n s s tg α =. (4.56) s = i = tg, (4.57) α gdzie α i α oznaczają ąty między normalną do linii granicznej i wetorami rędości. Uwzględniając zależności między sładowymi stycznymi i normalnymi wetorów rędości w obydwu ośrodach ((4.5); (4.56) i (4.57)), dostajemy: tg n α tgα =. (4.58) Równanie (4.58) oreśla rawo załamania strumienia filtracji na ontacie dwóch warstw o różnych wsółczynniach filtracji.
3. Kinematyka podstawowe pojęcia i wielkości
3. Kinematya odstawowe ojęcia i wielości Kinematya zajmuje się oisem ruchu ciał. Ruch ciała oisujemy w ten sosób, że odajemy ołożenie tego ciała w ażdej chwili względem wybranego uładu wsółrzędnych. Porawny
Bardziej szczegółowoKody Huffmana oraz entropia przestrzeni produktowej. Zuzanna Kalicińska. 1 maja 2004
Kody uffmana oraz entroia rzestrzeni rodutowej Zuzanna Kalicińsa maja 4 Otymalny od bezrefisowy Definicja. Kod nad alfabetem { 0, }, w tórym rerezentacja żadnego znau nie jest refisem rerezentacji innego
Bardziej szczegółowoWykład 13 Druga zasada termodynamiki
Wyład 3 Druga zasada termodynamii Entroia W rzyadu silnia Carnota z gazem dosonałym otrzymaliśmy Q =. (3.) Q Z tego wzoru wynia, że wielość Q Q = (3.) dla silnia Carnota jest wielością inwariantną (niezmienniczą).
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1 WPROWADZENIE DO STATYKI PŁYNÓW 1/23
WYKŁAD 1 WPROWADZENIE DO STATYKI PŁYNÓW 1/23 RÓWNOWAGA SIŁ Siła owierzchniowa FS nds Siła objętościowa FV f dv Warunek konieczny równowagi łynu F F 0 S Całkowa ostać warunku równowagi łynu V nds f dv 0
Bardziej szczegółowoEntalpia swobodna (potencjał termodynamiczny)
Entalia swobodna otencjał termodynamiczny. Związek omiędzy zmianą entalii swobodnej a zmianami entroii Całkowita zmiana entroii wywołana jakimś rocesem jest równa sumie zmiany entroii układu i otoczenia:
Bardziej szczegółowo10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.
0. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI. 0.0. Podstawy hydrodynamiki. Podstawowe ojęcia z hydrostatyki Ciśnienie: F N = = Pa jednostka raktyczna (atmosfera fizyczna): S m Ciśnienie hydrostatyczne:
Bardziej szczegółowo1.3 Przestrzenie ilorazowe
1.3 Przestrzenie ilorazowe Niech X 0 będzie odrzestrzenią liniową X 0, +, rzestrzeni liniowej X, +,. Oreślmyzbiór x + X 0 := {x + y : y X 0 }. Zbiór ten nazywamy warstwą elementu x X względem odrzestrzeni
Bardziej szczegółowoQ strumień objętości, A przekrój całkowity, Przedstawiona zależność, zwana prawem filtracji, została podana przez Darcy ego w postaci równania:
Filtracja to zjawiso przepływu płynu przez ośrode porowaty (np. wody przez grunt). W więszości przypadów przepływ odbywa się ruchem laminarnym, wyjątiem może być przepływ przez połady grubego żwiru lub
Bardziej szczegółowoRUCH DRGAJĄCY. Ruch harmoniczny. dt A zatem równanie różniczkowe ruchu oscylatora ma postać:
RUCH DRGAJĄCY Ruch haroniczny Ruch, tóry owtarza się w regularnych odstęach czasu, nazyway ruche oresowy (eriodyczny). Szczególny rzyadie ruchu oresowego jest ruch haroniczny: zależność rzeieszczenia od
Bardziej szczegółowoĆwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika
Ćwiczenia do wykładu Fizyka tatystyczna i ermodynamika Prowadzący dr gata Fronczak Zestaw 5. ermodynamika rzejść fazowych: równanie lausiusa-laeyrona, własności gazu Van der Waalsa 3.1 Rozważ tyowy diagram
Bardziej szczegółowoMechanika płynów. Wykład 9. Wrocław University of Technology
Wykład 9 Wrocław University of Technology Płyny Płyn w odróżnieniu od ciała stałego to substancja zdolna do rzeływu. Gdy umieścimy go w naczyniu, rzyjmie kształt tego naczynia. Płyny od tą nazwą rozumiemy
Bardziej szczegółowo13. 13. BELKI CIĄGŁE STATYCZNIE NIEWYZNACZALNE
Część 3. BELKI CIĄGŁE STATYCZNIE NIEWYZNACZALNE 3. 3. BELKI CIĄGŁE STATYCZNIE NIEWYZNACZALNE 3.. Metoda trzech momentów Rozwiązanie wieloprzęsłowych bele statycznie niewyznaczalnych można ułatwić w znaczącym
Bardziej szczegółowoChemia Fizyczna Technologia Chemiczna II rok Wykład 1. Kontakt,informacja i konsultacje. Co to jest chemia fizyczna?
Chemia Fizyczna Technologia Chemiczna II ro Wyład 1 Kierowni rzedmiotu: Dr hab. inż. Wojciech Chrzanowsi Kontat,informacja i onsultacje Chemia A ; oój 307 Telefon: 347-2769 E-mail: wojte@chem.g.gda.l tablica
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 14 PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA
WYKŁAD 4 PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA. ADIABATA HUGONIOTA. S 0 normal shock wave S Gazodynamika doszcza istnienie silnych nieciągłości w rzeływach gaz. Najrostszym rzyadkiem
Bardziej szczegółowoA. Cel ćwiczenia. B. Część teoretyczna
A. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z wsaźniami esploatacyjnymi eletronicznych systemów bezpieczeństwa oraz wyorzystaniem ich do alizacji procesu esplatacji z uwzględnieniem przeglądów
Bardziej szczegółowoWykład 21: Studnie i bariery cz.1.
Wyład : Studnie i bariery cz.. Dr inż. Zbigniew Szlarsi Katedra Eletronii, paw. C-, po.3 szla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szlarsi/ 3.6.8 Wydział Informatyi, Eletronii i Równanie Schrödingera
Bardziej szczegółowoPodstawy rachunku prawdopodobieństwa (przypomnienie)
. Zdarzenia odstawy rachunu prawdopodobieństwa (przypomnienie). rawdopodobieństwo 3. Zmienne losowe 4. rzyład rozładu zmiennej losowej. Zdarzenia (events( events) Zdarzenia elementarne Ω - zbiór zdarzeń
Bardziej szczegółowoAnaliza nośności pionowej pojedynczego pala
Poradnik Inżyniera Nr 13 Aktualizacja: 09/2016 Analiza nośności ionowej ojedynczego ala Program: Plik owiązany: Pal Demo_manual_13.gi Celem niniejszego rzewodnika jest rzedstawienie wykorzystania rogramu
Bardziej szczegółowoF - wypadkowa sił działających na cząstkę.
PRAWA ZACHOWAIA Podstawowe termny Cała tworzące uład mechanczny oddzałują mędzy sobą z całam nenależącym do uładu za omocą: Sł wewnętrznych Sł zewnętrznych - Sł dzałających na dane cało ze strony nnych
Bardziej szczegółowo( n) Łańcuchy Markowa X 0, X 1,...
Łańcuchy Markowa Łańcuchy Markowa to rocesy dyskretne w czasie i o dyskretnym zbiorze stanów, "bez amięci". Zwykle będziemy zakładać, że zbiór stanów to odzbiór zbioru liczb całkowitych Z lub zbioru {,,,...}
Bardziej szczegółowoPolitechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Inżynierii Systemów Sterowania. Podstawy Automatyki
Politechnia dańsa Wydział Eletrotechnii i Automatyi Katedra Inżynierii Systemów Sterowania Podstawy Automatyi Transmitancyjne schematy bloowe i zasady ich rzeształcania Materiały omocnicze do ćwiczeń termin
Bardziej szczegółowoINSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI ĆWICZENIE NR 3
INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI Laboratorium z mechanii łynów ĆWICZENIE NR 3 CECHOWANIE MANOMETRU NACZYNIWEGO O RURCE POCHYŁEJ 2 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest
Bardziej szczegółowoRACHUNEK PRAWDOPODOBIEŃSTWA WYKŁAD 5.
RACHUNEK PRAWDOPODOBIEŃSTWA WYKŁAD 5. PODSTAWOWE ROZKŁADY PRAWDOPODOBIEŃSTWA Rozłady soowe Rozład jednopuntowy Oreślamy: P(X c) 1 gdzie c ustalona liczba. 1 EX c, D 2 X 0 (tylo ten rozład ma zerową wariancję!!!)
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY KATEDRA TECHNIKI CIEPLNEJ ZASTOSOWANIE METOD KOMPUTEROWYCH W TECHNICE CIEPLNEJ
POLIECHNIK GDŃSK WYDZIŁ MECHNICZNY KEDR ECHNIKI CIEPLNEJ ZSOSOWNIE MEOD KOMPUEROWYCH W ECHNICE CIEPLNEJ NLIZ WPŁYWU PRMERÓW KONSRUKCYJNYCH CZUJNIK DO POMIRU WILGONOŚCI N JEGO CHRKERYSYKI SYCZNE I DYNMICZNE
Bardziej szczegółowoModelowanie przez zjawiska przybliżone. Modelowanie poprzez zjawiska uproszczone. Modelowanie przez analogie. Modelowanie matematyczne
Modelowanie rzeczywistości- JAK? Modelowanie przez zjawisa przybliżone Modelowanie poprzez zjawisa uproszczone Modelowanie przez analogie Modelowanie matematyczne Przyłady modelowania Modelowanie przez
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZEŃ
UNIWERSYTET KZIMIERZ WIELKIEGO Instytut Mechaniki Środowiska i Informatyki Stosowanej PRCOWNI SPECJLISTYCZN INSTRUKCJ DO ĆWICZEŃ Nr ćwiczenia TEMT: Wyznaczanie rzeuszczalności ziarnistych materiałów orowatych
Bardziej szczegółowoDRGANIA WŁASNE RAM OBLICZANIE CZĘSTOŚCI KOŁOWYCH DRGAŃ WŁASNYCH
Część 5. DRGANIA WŁASNE RAM OBLICZANIE CZĘSTOŚCI KOŁOWYCH... 5. 5. DRGANIA WŁASNE RAM OBLICZANIE CZĘSTOŚCI KOŁOWYCH DRGAŃ WŁASNYCH 5.. Wprowadzenie Rozwiązywanie zadań z zaresu dynamii budowli sprowadza
Bardziej szczegółowoMechanika płynp. Wykład 9 14-I Wrocław University of Technology
Mechanika łyn ynów Wykład 9 Wrocław University of Technology 4-I-0 4.I.0 Płyny Płyn w odróŝnieniu od ciała stałego to substancja zdolna do rzeływu. Gdy umieścimy go w naczyniu, rzyjmie kształt tego naczynia.
Bardziej szczegółowoMetody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi
Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne 1. Badanie rzelewu o ostrej krawędzi Wrowadzenie Przelewem nazywana jest cześć rzegrody umiejscowionej w kanale, onad którą może nastąić rzeływ.
Bardziej szczegółowo6. Inteligentne regulatory rozmyte dla serwomechanizmów
6. Inteligentne regulatory rozmyte dla serwomechanizmów Pojęcie regulatorów inteligentnych, w onteście niniejszego rozdziału, oreśla ułady sterowania owstałe rzy użyciu techni wywodzących się z ludzich
Bardziej szczegółowoTEORIA OBWODÓW I SYGNAŁÓW LABORATORIUM
EORI OBWODÓW I SYGNŁÓW LBORORIUM KDEMI MORSK Katedra eleomuniacji Morsiej Ćwiczenie nr 2: eoria obwodów i sygnałów laboratorium ĆWICZENIE 2 BDNIE WIDM SYGNŁÓW OKRESOWYCH. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia
Bardziej szczegółowoINTERPRETACJA WYNIKÓW BADANIA WSPÓŁCZYNNIKA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH METODĄ OPARTĄ NA POMIARZE MOMENTÓW OD SIŁ TARCIA
Górnictwo i Geoinżynieria Rok 3 Zeszyt 008 Janusz aczmarek* INTERPRETACJA WYNIÓW BADANIA WSPÓŁCZYNNIA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH METODĄ OPARTĄ NA POMIARZE MOMENTÓW OD SIŁ TARCIA 1. Wstę oncecję laboratoryjnego
Bardziej szczegółowoWAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII.
ĆWICZENIE 3. WAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII. 1. Oscylator harmoniczny. Wprowadzenie Oscylatorem harmonicznym nazywamy punt materialny, na tóry,działa siła sierowana do pewnego centrum,
Bardziej szczegółowoDoświadczenie Joule a i jego konsekwencje Ciepło, pojemność cieplna sens i obliczanie Praca sens i obliczanie
Pierwsza zasada termodynamiki 2.2.1. Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje 2.2.2. ieło, ojemność cielna sens i obliczanie 2.2.3. Praca sens i obliczanie 2.2.4. Energia wewnętrzna oraz entalia 2.2.5.
Bardziej szczegółowoMetody probabilistyczne Rozwiązania zadań
Metody robabilistyczne Rozwiązania zadań 6. Momenty zmiennych losowych 8.11.2018 Zadanie 1. Poaż, że jeśli X Bn, to EX n. Odowiedź: X rzyjmuje wartości w zbiorze {0, 1,..., n} z rawdoodobieństwami zadanymi
Bardziej szczegółowoMetody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi
Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne 1. adanie rzelewu o ostrej krawędzi Wrowadzenie Przelewem nazywana jest cześć rzegrody umiejscowionej w kanale, onad którą może nastąić rzeływ.
Bardziej szczegółowoUZUPEŁNIENIA DO WYKŁADÓW A-C
UZUPEŁNIENIA DO WYKŁADÓW A-C Objaśnienia: 1. Uzupełnienia sładają się z dwóch części właściwych uzupełnień do treści wyładowych, zwyle zawierających wyprowadzenia i nietóre definicje oraz Zadań i problemów.
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyi i Informatyi Stosowanej Aademia Górniczo-Hutnicza Wyład 12 M. Przybycień (WFiIS AGH Metody Lagrange a i Hamiltona... Wyład 12
Bardziej szczegółowoZastosowanie sondy areometrycznej do pomiaru przepuszczalności in situ za pomocą sprężonego gazu
NAFTA-GAZ, ROK LXXIII, Nr / 7 DOI:.8668/NG.7..4 Tadeusz Szunar, Paweł Buda Instytut Nafty i Gazu Państwowy Instytut Badawczy Zastosowanie sondy areometrycznej do omiaru rzeuszczaości in situ za omocą srężonego
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 6 10.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
izya 1- Mechania Wyład 6 1.XI.16 Zygun Szeflińi Środowiowe Laboraoriu Ciężich Jonów zef@fuw.edu.l h://www.fuw.edu.l/~zef/ Praca i energia Najrozy rzyade: Sała iła działa na ciało P owodując jego rzeunięcie
Bardziej szczegółowoWykład 9. Fizyka 1 (Informatyka - EEIiA 2006/07)
Wyład 9 Fizya 1 (Informatya - EEIiA 006/07) 9 11 006 c Mariusz Krasińsi 006 Spis treści 1 Ruch drgający. Dlaczego właśnie harmoniczny? 1 Drgania harmoniczne proste 1.1 Zależność między wychyleniem, prędością
Bardziej szczegółowoD. II ZASADA TERMODYNAMIKI
WYKŁAD D,E D. II zasada termodynamiki E. Konsekwencje zasad termodynamiki D. II ZAADA ERMODYNAMIKI D.1. ełnienie I Zasady ermodynamiki jest warunkiem koniecznym zachodzenia jakiegokolwiek rocesu w rzyrodzie.
Bardziej szczegółowoStany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23
Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy
Bardziej szczegółowoef 3 (dziedzina, dziedzina naturalna) Niech f : A R, gdzie A jest podzbiorem płaszczyzny lub przestrzeni Zbiór A nazywamy dziedziną funcji f i oznacza
FUNKCJE WÓCH I TRZECH ZMIENNYCH (było w semestrze II) ef 1 (funcja dwóch zmiennych) Funcją f dwóch zmiennych oreśloną na zbiorze A R o wartościach w R nazywamy przyporządowanie ażdemu puntowi ze zbioru
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 4 Badanie wpływu asymetrii obciążenia na pracę sieci
Ćwiczenie 4 - Badanie wpływu asymetrii obciążenia na pracę sieci Strona 1/13 Ćwiczenie 4 Badanie wpływu asymetrii obciążenia na pracę sieci Spis treści 1.Cel ćwiczenia...2 2.Wstęp...2 2.1.Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoAlgebra liniowa z geometrią analityczną
WYKŁAD. Własności zbiorów liczbowych. Podzielność liczb całowitych, relacja przystawania modulo, twierdzenie chińsie o resztach. Liczby całowite Liczby 0,±,±,±3,... nazywamy liczbami całowitymi. Zbiór
Bardziej szczegółowoWykres linii ciśnień i linii energii (wykres Ancony)
Wyres linii ciśnień i linii energii (wyres Ancony) W wyorzystywanej przez nas do rozwiązywania problemów inżyniersich postaci równania Bernoulliego występuje wysoość prędości (= /g), wysoość ciśnienia
Bardziej szczegółowo( ) + ( ) T ( ) + E IE E E. Obliczanie gradientu błędu metodą układu dołączonego
Obliczanie gradientu błędu metodą uładu dołączonego /9 Obliczanie gradientu błędu metodą uładu dołączonego Chodzi o wyznaczenie pochodnych cząstowych funcji błędu E względem parametrów elementów uładu
Bardziej szczegółowoKalorymetria paliw gazowych
Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn i Urządzeń Cielnych W9/K2 Miernictwo energetyczne laboratorium Kalorymetria aliw gazowych Instrukcja do ćwiczenia nr 7 Oracowała: dr inż. Elżbieta Wróblewska Wrocław,
Bardziej szczegółowoWykład 2. Przemiany termodynamiczne
Wykład Przemiany termodynamiczne Przemiany odwracalne: Przemiany nieodwracalne:. izobaryczna = const 7. dławienie. izotermiczna = const 8. mieszanie. izochoryczna = const 9. tarcie 4. adiabatyczna = const
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 16 Przepływy w przewodach zamkniętych
J. Szantyr Wykład nr 6 Przeływy w rzewodach zamkniętych Przewód zamknięty kanał o dowolnym kształcie rzekroju orzecznego, ograniczonym linią zamkniętą, całkowicie wyełniony łynem (bez swobodnej owierzchni)
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwiczenia: KONWEKCJA SWOBODNA W POWIETRZU OD RURY Konwekcja swobodna od rury
Bardziej szczegółowoZAWARTOŚĆ INFORMACYJNA WYNIKÓW KONTROLOWANYCH POMIARÓW GŁĘBOKOŚCI
ZEZYTY NAUKOWE AKADEMII MARYNARKI WOJENNEJ ROK IV NR (9) tanisław Kołaczyńsi Aademia Marynari Wojennej Wydział Nawigacji i Uzbrojenia Orętowego Instytut Nawigacji i Hydrograii Morsiej 8- Gdynia ul. J.
Bardziej szczegółowoRestauracja a poprawa jakości obrazów
Restauracja obrazów Zadaniem metod restauracji obrazu jest taie jego przeształcenie aby zmniejszyć (usunąć) znieształcenia obrazu powstające przy jego rejestracji. Suteczność metod restauracji obrazu zależy
Bardziej szczegółowo11. Termodynamika. Wybór i opracowanie zadań od 11.1 do Bogusław Kusz.
ermodynamia Wybór i oracowanie zadań od do 5 - Bogusław Kusz W zamniętej butelce o objętości 5cm znajduje się owietrze o temeraturze t 7 C i ciśnieniu hpa Po ewnym czasie słońce ogrzało butelę do temeratury
Bardziej szczegółowoRysunek 1 Przykładowy graf stanów procesu z dyskretnymi położeniami.
Procesy Markowa Proces stochastyczny { X } t t nazywamy rocesem markowowskim, jeśli dla każdego momentu t 0 rawdoodobieństwo dowolnego ołożenia systemu w rzyszłości (t>t 0 ) zależy tylko od jego ołożenia
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład nr 30 Podstawy gazodynamiki II. Prostopadłe fale uderzeniowe
Proagacja zaburzeń o skończonej (dużej) amlitudzie. W takim rzyadku nie jest możliwa linearyzacja równań zachowania. Rozwiązanie ich w ostaci nieliniowej jest skomlikowane i rowadzi do nastęujących zależności
Bardziej szczegółowoXXI OLIMPIADA FIZYCZNA(1971/1972). Stopień III, zadanie teoretyczne T3
XXI OLIMPIADA FIZYCZNA(1971/197) Stoień III, zadanie teoretyczne T3 Źródło: Olimiady fizyczne XXI i XXII, WSiP Warszawa 1975 Autor: Nazwa zadania: Działy: Słowa kluczowe: Andrzej Szymacha Obrót łytki Mechanika
Bardziej szczegółowo1. RACHUNEK WEKTOROWY
1 RACHUNEK WEKTOROWY 1 Rozstrzygnąć, czy możliwe jest y wartość sumy dwóch wetorów yła równa długości ażdego z nich 2 Dane są wetory: a i 3 j 2 ; 4 j = + = Oliczyć: a+, a, oraz a 3 Jai ąt tworzą dwa jednaowe
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA ŚWIĘTOKRZYSKA w Kielcach WYDZIAŁ MECHATRONIKI I BUDOWY MASZYN ZAKŁAD MECHATRONIKI LABORATORIUM PODSTAW AUTOMATYKI INSTRUKCJA
POLITECHNIKA ŚWIĘTOKRZYSKA w Kielcach WYDZIAŁ MECHATRONIKI I BUDOWY MASZYN ZAKŁAD MECHATRONIKI LABORATORIUM PODSTAW AUTOMATYKI INSTRUKCJA ĆWICZENIE LABORATORYJNE NR 4 Temat: Identyfiacja obietu regulacji
Bardziej szczegółowoZagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych
Temat 7 Zagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych Rozważmy płaski obszar R 2 ograniczony krzywą. la równania Laplace a (Poissona) stawia się trzy podstawowe zagadnienia brzegowe. Zagadnienie irichleta
Bardziej szczegółowoRównanie Fresnela. napisał Michał Wierzbicki
napisał Michał Wierzbici Równanie Fresnela W anizotropowych ryształach optycznych zależność między wetorami inducji i natężenia pola eletrycznego (równanie materiałowe) jest następująca = ϵ 0 ˆϵ E (1)
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 6 9.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
izya 1- Mechania Wyład 6 9.XI.17 Zygun Szeflińsi Środowisowe Laboraoriu Ciężich Jonów szef@fuw.edu.l h://www.fuw.edu.l/~szef/ Równania ruchu ole agneyczne,, r,, v Sałe jednorodne ole w chwili = w uncie
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 10 Podstawy gazodynamiki I
J. Szantyr Wyład nr Podstawy gazodynamii I Model łyn ściśliwego załada, że na dodatni rzyrost ciśnienia łyn odowiada dodatnim rzyrostem gęstości, czyli: a W łynie nieściśliwym jest: Gazodynamia zajmje
Bardziej szczegółowoĆw. 11 Wyznaczanie prędkości przepływu przy pomocy rurki spiętrzającej
Ćw. Wyznaczanie rędkości rzeływu rzy omocy rurki siętrzającej. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zaoznanie się z metodą wyznaczania rędkości rzeływu za omocą rurek siętrzających oraz wykonanie charakterystyki
Bardziej szczegółowoBeStCAD - Moduł INŻYNIER 1
BeStCAD - Moduł INŻYNIER 1 Ścianki szczelne Oblicza ścianki szczelne Ikona: Polecenie: SCISZ Menu: BstInżynier Ścianki szczelne Polecenie służy do obliczania ścianek szczelnych. Wyniki obliczeń mogą być
Bardziej szczegółowoPrzykład: Projektowanie poŝarowe osłoniętej belki stalowej według parametrycznej krzywej
Doument Ref: SX047a-PL-EU Strona 1 z 9 Przyład: Projetowanie oŝarowe osłoniętej beli stalowej według arametrycznej rzywej oŝaru Przyład ilustruje rojetowanie oŝarowe swobodnie odartej beli stalowej. Przeływ
Bardziej szczegółowoJest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność pracy i ciepła. Rozważmy proces adiabatyczny sprężania gazu od V 1 do V 2 :
I zasada termodynamiki. Jest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność racy i cieła. ozważmy roces adiabatyczny srężania gazu od do : dw, ad - wykonanie racy owoduje rzyrost energii wewnętrznej
Bardziej szczegółowoElastyczność popytu. Rodzaje elastyczności popytu. e p = - Pamiętajmy, że rozpatrujemy wielkości względne!!! Wzory na elastyczność cenową popytu D
lastyczność oytu Rodzaje elastyczności oytu > lastyczność cenowa oytu - lastyczność mieszana oytu - e m = < lastyczność dochodowa oytu - e i lastyczność cenowa oytu - lastyczność cenowa oytu jest to stosunek
Bardziej szczegółowoMateriały dydaktyczne. Matematyka. Semestr III. Wykłady
Materiały dydatyczne Matematya Semestr III Wyłady Aademia Morsa w Szczecinie ul. Wały Chrobrego - 70-500 Szczecin WIII RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE ZWYCZAJNE PIERWSZEGO RZĘDU. Pojęcia wstępne. Równania różniczowe
Bardziej szczegółowoW-23 (Jaroszewicz) 20 slajdów Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego
Bangkok, Thailand, March 011 W-3 (Jaroszewicz) 0 slajdów Na odstawie rezentacji rof. J. Rutkowskiego Fizyka kwantowa fale rawdoodobieństwa funkcja falowa aczki falowe materii zasada nieoznaczoności równanie
Bardziej szczegółowo(U.3) Podstawy formalizmu mechaniki kwantowej
3.10.2004 24. (U.3) Podstawy formalizmu mechanii wantowej 33 Rozdział 24 (U.3) Podstawy formalizmu mechanii wantowej 24.1 Wartości oczeiwane i dyspersje dla stanu superponowanego 24.1.1 Założenia wstępne
Bardziej szczegółowoAnaliza B II zadania. cos kx = sin(n x) 2 sin x 2. cos n sin 1 n., tan x, cot x, log sin x, log tan x, 1 + x
Analiza B II zadania Oblicz granicę n cos n n Udowodnij wzór dla mπ 3 Udowodnij że szereg + n = cos = sin(n + sin cos n sin n jest zbieżny warunowo 4 Wyprowadź wzory (sin = cos (cos = sin 5 Wyaż że funcje
Bardziej szczegółowoTechnika cieplna i termodynamika Rok BADANIE PARAMETRÓW PRZEMIANY IZOTERMICZNEJ I ADIABATYCZNEJ
Technia cielna i termodynamia Ro 8..009 Ćwicz. laboratoryjne nr 7 BADANIE PARAMETRÓW PRZEMIANY IZOTERMICZNEJ I ADIABATYCZNEJ Katedra Inżynierii Procesów Odlewniczych (oracował: A. Gradowsi) (R- Termod-Adia-Izoter
Bardziej szczegółowoALGORYTMY OPTYMALIZACJI wyklad 3.nb 1. Wykład 3. Sformułujemy teraz warunki konieczne dla istnienia rozwiązań zagadnienia optymalizacyjnego:
ALGORYTMY OPTYMALIZACJI wyklad 3.nb 1 Wykład 3 3. Otymalizacja z ograniczeniami Sformułujemy teraz warunki konieczne dla istnienia rozwiązań zagadnienia otymalizacyjnego: g i HxL 0, i = 1, 2,..., m (3.1)
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 10
Stanisław Cichoci Natalia Nehrebeca Wyład 10 1 1. Testowanie hipotez prostych Rozład estymatora b Testowanie hipotez prostych przy użyciu statystyi t Przedziały ufności Badamy czy hipotezy teoretyczne
Bardziej szczegółowoPrzykładowe zadania z matematyki na poziomie podstawowym wraz z rozwiązaniami
8 Liczba 9 jest równa A. B. C. D. 9 5 C Przykładowe zadania z matematyki na oziomie odstawowym wraz z rozwiązaniami Zadanie. (0-) Liczba log jest równa A. log + log 0 B. log 6 + log C. log 6 log D. log
Bardziej szczegółowoZadania do rozdziału 5
Zadania do rozdziału 5 Zad.5.1. Udowodnij, że stosując równię pochyłą o dającym się zmieniać ącie nachylenia α można wyznaczyć współczynni tarcia statycznego µ o. ozwiązanie: W czasie zsuwania się po równi
Bardziej szczegółowoREFERAT PRACY MAGISTERSKIEJ Symulacja estymacji stanu zanieczyszczeń rzeki z wykorzystaniem sztucznych sieci neuronowych.
REFERAT PRACY MAGISTERSKIEJ Symulacja estymacji stanu zanieczyszczeń rzei z wyorzystaniem sztucznych sieci neuronowych. Godło autora pracy: EwGron. Wprowadzenie. O poziomie cywilizacyjnym raju, obo wielu
Bardziej szczegółowoZjawisko Comptona opis pół relatywistyczny
FOTON 33, Lato 06 7 Zjawisko Comtona ois ół relatywistyczny Jerzy Ginter Wydział Fizyki UW Zderzenie fotonu ze soczywającym elektronem Przy omawianiu dualizmu koruskularno-falowego jako jeden z ięknych
Bardziej szczegółowoWYMAGANIA Z WIEDZY I UMIEJĘTNOŚCI NA POSZCZEGÓLNE STOPNIE SZKOLNE DLA KLASY 3g. zakres rozszerzony
WYMAGANIA Z WIEDZY I UMIEJĘTNOŚCI NA POSZCZEGÓLNE STOPNIE SZKOLNE DLA KLASY 3g zares rozszerzony 1. Wielomiany bardzo zna pojęcie jednomianu jednej zmiennej; potrafi wsazać jednomiany podobne; potrafi
Bardziej szczegółowoKoła rowerowe malują fraktale
Koła rowerowe malują fratale Mare Berezowsi Politechnia Śląsa Rozważmy urządzenie sładającego się z n ół o różnych rozmiarach, obracających się z różnymi prędościami. Na obręczy danego oła, obracającego
Bardziej szczegółowoRachunek zdań. Prawa logiczne (tautologie) Tautologią nazywamy taką funkcję logiczną, która przy dowolnym podstawieniu wartości
Prawa logiczne (tautologie) Tautologią nazywamy taką funkcję logiczną, która rzy dowolnym odstawieniu wartości zmiennych jest zawsze rawdziwa. Zadaniem logiki jest m.in. oisanie tych schematów za omocą
Bardziej szczegółowoDo Szczegółowych Zasad Prowadzenia Rozliczeń Transakcji przez KDPW_CCP
Załączni nr Do Szczegółowych Zasad Prowadzenia Rozliczeń Transacji rzez KDPW_CCP Wyliczanie deozytów zabezieczających dla rynu asowego (ozycje w acjach i obligacjach) 1. Definicje Ileroć w niniejszych
Bardziej szczegółowoMini-quiz 0 Mini-quiz 1
rawda fałsz Mini-quiz 0.Wielkości ekstensywne to: a rędkość kątowa b masa układu c ilość cząstek d temeratura e całkowity moment magnetyczny.. Układy otwarte: a mogą wymieniać energię z otoczeniem b mogą
Bardziej szczegółowoZaliczenie wykładu Technika Analogowa Przykładowe pytania (czas zaliczenia minut, liczba pytań 6 8)
Zaliczenie wyładu Technia Analogowa Przyładowe pytania (czas zaliczenia 3 4 minut, liczba pytań 6 8) Postulaty i podstawowe wzory teorii obowdów 1 Sformułuj pierwsze i drugie prawo Kirchhoffa Wyjaśnij
Bardziej szczegółowoPrawa Zachowania. Zasady zachowania odgrywaj w fizyce szczególn rol.
izya 1: Wyad II Prawa Zachowania 1 Zasady zachowania odgrywaj w fizyce szczególn rol. Orócz zasad zachowania oznanych w szole: zasady zachowania du zasady zachowania momentu du zasady zachowania energii
Bardziej szczegółowoWybrane rozkłady zmiennych losowych i ich charakterystyki
Rozdział 1 Wybrane rozłady zmiennych losowych i ich charaterystyi 1.1 Wybrane rozłady zmiennych losowych typu soowego 1.1.1 Rozład równomierny Rozpatrzmy esperyment, tóry może sończyć się jednym z n możliwych
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE SYNCHRONIZACJI ODRYWANIA SIĘ PĘCHERZY GAZOWYCH Z DWÓCH SĄSIADUJĄCYCH CYLINDRYCZNYCH DYSZ
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 1896-771X 40, s. 179-186, Gliwice 2010 MODELOWANIE SYNCHRONIZACJI ODRYWANIA SIĘ PĘCHERZY GAZOWYCH Z DWÓCH SĄSIADUJĄCYCH CYLINDRYCZNYCH DYSZ ROMUALD MOSDORF, TOMASZ WYSZKOWSKI
Bardziej szczegółowoObóz Naukowy Olimpiady Matematycznej Gimnazjalistów
Obóz Naukowy Olimiady Matematycznej Gimnazjalistów Liga zadaniowa 01/01 Seria VII styczeń 01 rozwiązania zadań 1. Udowodnij, że dla dowolnej dodatniej liczby całkowitej n liczba n! jest odzielna rzez n!
Bardziej szczegółowoPrognozowanie notowań pakietów akcji poprzez ortogonalizację szeregów czasowych 1
Prognozowanie notowań paietów acji poprzez ortogonalizację szeregów czasowych Andrzej Kasprzyci. WSĘP Dynamię rynu finansowego opisuje się indesami agregatowymi: cen, ilości i wartości. Indes giełdowy
Bardziej szczegółowoProjekt 9 Obciążenia płata nośnego i usterzenia poziomego
Projekt 9 Obciążenia łata nośnego i usterzenia oziomego Niniejszy rojekt składa się z dwóch części:. wyznaczenie obciążeń wymiarujących skrzydło,. wyznaczenie obciążeń wymiarujących usterzenie oziome,
Bardziej szczegółowoMatematyka dyskretna. Wykład 2: Kombinatoryka. Gniewomir Sarbicki
Matematya dysretna Wyład 2: Kombinatorya Gniewomir Sarbici Kombinatorya Definicja Kombinatorya zajmuje się oreślaniem mocy zbiorów sończonych, w szczególności mocy zbiorów odwzorowań jednego zbioru w drugi
Bardziej szczegółowoM10. Własności funkcji liniowej
M10. Własności funkcji liniowej dr Artur Gola e-mail: a.gola@ajd.czest.pl pokój 3010 Definicja Funkcję określoną wzorem y = ax + b, dla x R, gdzie a i b są stałymi nazywamy funkcją liniową. Wykresem funkcji
Bardziej szczegółowoMECHANIKA PŁYNÓW. Materiały pomocnicze do wykładów. opracował: prof. nzw. dr hab. inż. Wiesław Grzesikiewicz
MECHANIKA PŁYNÓW Materiały omocnicze do wykładów oracował: ro. nzw. dr hab. inż. Wiesław Grzesikiewicz Warszawa aździernik - odkształcalne ciało stałe Mechanika łynów dział mechaniki materialnych ośrodków
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 25 Przepływy w przewodach zamkniętych I
J. Szantyr Wykład nr 5 Przeływy w rzewodach zamkniętych I Przewód zamknięty kanał o dowonym kształcie rzekroju orzecznego, ograniczonym inią zamkniętą, całkowicie wyełniony łynem (bez swobodnej owierzchni)
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 4 KRZ: A B A B A B A A METODA TABLIC ANALITYCZNYCH
ĆWICZENIE 4 Klasyczny Rachunek Zdań (KRZ): metoda tablic analitycznych, system aksjomatyczny S (aksjomaty, reguła dowodzenia), dowód w systemie S z dodatkowym zbiorem założeń, tezy systemu S, wtórne reguły
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA. Termodynamika jest to dział nauk przyrodniczych zajmujący się własnościami
TERMODYNAMIKA Termodynamika jest to dział nauk rzyrodniczych zajmujący się własnościami energetycznymi ciał. Przy badaniu i objaśnianiu własności układów fizycznych termodynamika osługuje się ojęciami
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 29 Podstawy gazodynamiki I
J. Szantyr Wyład nr 9 Podstawy gazodynamii I Model łyn ściśliwego załada, że na dodatni rzyrost ciśnienia łyn odowiada dodatnim rzyrostem gęstości, czyli: a W łynie nieściśliwym jest: Gazodynamia zajmje
Bardziej szczegółowoInstrukcja do laboratorium z fizyki budowli. Ćwiczenie: Pomiar i ocena hałasu w pomieszczeniu
nstrukcja do laboratorium z fizyki budowli Ćwiczenie: Pomiar i ocena hałasu w omieszczeniu 1 1.Wrowadzenie. 1.1. Energia fali akustycznej. Podstawowym ojęciem jest moc akustyczna źródła, która jest miarą
Bardziej szczegółowo