Podział obwodów ze względu na wymiary Prędkość fali EM w środowisku jednorodnym (ε r 1, µ r 1)

Podobne dokumenty
Eikonał Optyczny.doc Strona 1 z 6. Eikonał Optyczny

Twierdzenia o przyrostach

I. Metoda Klasyczna. Podstawy Elektrotechniki - Stany nieustalone. Zadanie k.1 Wyznaczyć prąd i w na wyłączniku. R RI E

podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds

Skale czasu. 1.1 Dokładność czasu T IE - Time Interval Error

Przykłady procesów nieodwracalnych: wyrównywanie się temperatur, gęstości i różnicy potencjałów.

Wykład 2: Atom wodoru

ψ przedstawia zależność

L(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)

magnetyzm ver

ANTENY I TRANSMISJA FAL

29 Rozpraszanie na potencjale sferycznie symetrycznym - fale kuliste

GEOMETRIA PŁASZCZYZNY

BADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA

Mechanika ogólna. Łuki, sklepienia. Zalety łuków (1) Zalety łuków (2) Geometria łuku (2) Geometria łuku (1) Kształt osi łuku (1) Kształt osi łuku (2)

PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM

C d u. Po podstawieniu prądu z pierwszego równania do równania drugiego i uporządkowaniu składników lewej strony uzyskuje się:

WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA

m Jeżeli do końca naciągniętej (ściśniętej) sprężyny przymocujemy ciało o masie m., to będzie na nie działała siła (III zasada dynamiki):

Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2009

Szeregowy obwód RLC. u(t)=u R (t)+u L (t)+u C (t) U L = R U U L C U C DOBROĆ OBWODU. Obwód rezonansowy szeregowy - częstość rezonansowa = 1.

Obwody prądu zmiennego

SK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego

u(t)=u R (t)+u L (t)+u C (t)

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,

Przygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe

WYKŁAD FIZYKAIIIB 2000 Drgania tłumione

Przejścia międzypasmowe

Prąd d zmienny. prąd zmienny -(ang.:alternating current, AC) prąd elektryczny, którego natężenie zmienia się w czasie.

θ = 0 lub = = g l dw dt Przykłady drgań: Wahadło matematyczne (małe wychylenia): Inaczej: m l(1-cosθ) Drgania i fale II rok Fizyki BC

INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA; PRAWO FARADAYA

Sygnały zmienne w czasie

Wykład 15. Reinhard Kulessa 1

GAL 80 zadań z liczb zespolonych

Dr inż. Agnieszka Wardzińska pokój: 105 Polanka Advisor hours: Tuesday: Thursday:

II.6. Wahadło proste.

Przekształcenia całkowe. Wykład 1

Wykład 4 Metoda Klasyczna część III

Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..)


Fale elektromagnetyczne. Obrazy.

RÓWNANIE RÓśNICZKOWE LINIOWE

Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8

II.3 Rozszczepienie subtelne. Poprawka relatywistyczna Sommerfelda

EUROELEKTRA Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 2014/2015

a fale świetlne Powtórzenie; operatory róŝniczkowe Wektorowe równanie falowe (3D) Fale wyraŝone przez zespolone amplitudy r r r 2 r r r r E E E 1 E

drgania h armoniczne harmoniczne

10 RUCH JEDNOSTAJNY PO OKRĘGU

MOBILNE ROBOTY KOŁOWE WYKŁAD 04 DYNAMIKA Maggie dr inż. Tomasz Buratowski. Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Robotyki i Mechatroniki

Wykorzystanie programu COMSOL do analizy zmiennych pól p l temperatury. Tomasz Bujok promotor: dr hab. Jerzy Bodzenta, prof. Politechniki Śląskiej

Światło widzialne a widmo elektromagnetyczne

Jak policzyć pole magnetyczne? Istnieją dwie metody wyznaczenia pola magnetycznego: prawo Biot Savarta i prawo Ampera.

Rachunek ró»niczkowy funkcji jednej zmiennej

PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM Fizyka i astronomia Poziom rozszerzony

Elementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)

Siła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers

Atom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym

Fotonika. Plan: Wykład 9: Interferencja w układach warstwowych

Liczby zespolone. Magdalena Nowak. 23 marca Uniwersytet Śląski

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 12, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 12, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

ALGEBRA LINIOWA Z ELEMENTAMI GEOMETRII ANALITYCZNEJ. 1. Ciała

Wykład 1. Elementy rachunku prawdopodobieństwa. Przestrzeń probabilistyczna.

ą Ś ą ń ń ą ą ą ć ń ą ą ą ą ń ń ń ą ą ń ą ń ą ą ń ą Ą ń ń ń

Ćwiczenie 3 BADANIE OBWODÓW PRĄDU SINUSOIDALNEGO Z ELEMENTAMI RLC

Wykład 2 Wahadło rezonans parametryczny. l+δ

Modelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III

5.3 TRANSFORMACJA LORENTZA

ver wektory

Atom wodoropodobny. Biegunowy układ współrzędnych. współrzędne w układzie. kartezjańskim. współrzędne w układzie. (x,y,z) biegunowym.

3. Unia kalmarska IE W O EN MAŁGORZATA I 116 ERYK VII POMORSKI 119 KRZYSZTOF III BAWARSKI ESTRYDSII IE DAN W LO KRÓ 115


Zadania z analizy matematycznej - sem. II Funkcje, ich granice i ciągłość

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Proces rezerwy w czasie dyskretnym z losową stopą procentową i losową składką

Systemy liniowe i stacjonarne

Równanie Schrödingera

DYNAMIKA. Dynamika jest działem mechaniki zajmującym się badaniem ruchu ciał z uwzględnieniem sił działających na ciało i wywołujących ten ruch.

Podstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC

Moment pędu w geometrii Schwarzshilda

ver b drgania harmoniczne

REZONANSY : IDENTYFIKACJA WŁAŚCIWOŚCI PRZEZ ANALIZĘ FAL PARCJALNYCH, WYKRESY ARGANDA

) I = dq. Obwody RC. I II prawo Kirchhoffa: t = RC (stała czasowa) IR V C. ! E d! l = 0 IR +V C. R dq dt + Q C V 0 = 0. C 1 e dt = V 0.

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO

Siła elektromotoryczna

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Analiza właściwości filtra selektywnego

KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM Fizyka i astronomia Poziom rozszerzony

KATEDRA TELEKOMUNIKACJI I FOTONIKI

w7 58 Prąd zmienny Generator Napięcie skuteczne Moc prądu Dodawanie prądów zmiennych Opór bierny

należą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło

Gdyńskim Ośrodkiem Sportu i Rekreacji jednostką budżetową Zamawiającym Wykonawcą

Wyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną.

w5 58 Prąd d zmienny Generator Napięcie skuteczne Moc prądu Dodawanie prądów w zmiennych Opór r bierny Podstawy elektrotechniki

Pędu Momentu pędu Ładunku Liczby barionowej. Przedmiot: Fizyka. Przedmiot: Fizyka. Wydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika.

Politechnika Poznańska, Katedra Sterowania i Inżynierii Systemów Wykłady 5,6, str. 1

PRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r

Induktor i kondensator. Warunki początkowe. oraz ciągłość warunków początkowych

Fale biegnące. y t=0 vt. y = f(x), t = 0 y = f(x - vt), t ogólne równanie fali biegnącej w prawo

Transkrypt:

Podział obwodów z wzgędu na wyiay Pędkość ai M w śodowisku dnoodny ε µ v v 9 F 7 H ε µ 36π π v µε µ µ ε ε c µ ε w póŝni c 8 µ ε 3 s Opó chaakysyczny póŝni: pędkość ai M świała R p µ π 377 ε Ω Obwody kyczn O nach skupionych << a O nach ozłoŝonych a

Pzykłady H i v 5 ε 3 µ 5 Hz ; s 5 8 c 3 6 6 5 Pędkość ai M w kabu : v c µ ε 8 8 659 3 3 6 k aa w póŝni 3 8 978 8 v 978 3956 k 5 Czas pzbycia dogi z pędkością v: ε 58 ns v c Js o obwód o nach skupionych. 8 c 3 333 3 5 3 s 3375 doga wyaŝona w długościach ai 5 k 5 khz PR Czas pozbny na pzbyci odgłości dn długości ai: 333 3 6 µs 8 c 3 Czas pozbny na pzbyci cał odgłości : 3 5 3 5 5 s 8 c 3 7 7 3 3 c 5 c 5 c 5 s waga: powsani cho i sygnał oŝ być nizozuiały np. Mos a zaias kopk i ksk on ciągły ub osowo pzywany iia 78 9 Mas c 78 8 3 9 6 s 3

Podział Fa koagnycznych zaks adiowy Długość [] Częsoiwość [s ] Nazwa yczna Nazwa częsoiwościowa 3 k k khz 3 khz yiaow VF Vy ow Fquncis k k 3 khz 3 khz kioow F ow Fquncis Dł k 3 khz 3 MHz hkoow MF Mdiu Fquncis Ś 3 MHz 3 MHz dkaow HF High Fquncis K 3 MHz 3 MHz ow VHF Vy High Fquncis c 3 MHz 3 GHz dcyow HF a High Fquncis c c 3 Gz 3 GHz cnyow SHF Sup High Fquncis c 3 Gz 3 GHz iiow HF y High Fquncis Podsawow Typy Fa M TM Tansvs comagnic T ub H Tansvs cic TM ub Tansvs Magnic Czoło ai TM H v H H v H v Powadnic aow Powadnica aowa kiu pzpływ ngii poa M wzdłuŝ wyban dogi. H Powadnic aow Faowody ini Tansisyn T TM TM

p V azowa > c To Syyczny V czoła ai c c 3 8 [s ] g V czoła ai c V gupowa < c To Współosiowy V czoła ai c Ruch a T TM w aowodzi Ruch a TM w inii ansisyn Rodza inii Tansisynych Syyczna Współosiowa MikoPaskowa Syyczna Dikyk ε > d a a Nisyyczna d Mod ou ansisyngo i u

Paay ozłoŝon wzdłuŝ ou ansisyngo Ω R opó na dnoskę długości ou Rpznu say cipn w pzwodach ou H Rpznu po agnyczn pzwodów indukcyność na dnoskę długości ou ou F C poność na dnoskę długości ou Rpznu po kyczn w dikyku iędzy pzwodai ou S G upływność na dnoskę długości ou Rpznu say cipn w dikyku iędzy pzwodai ou Jdnoodny To Tansisyny JTT Jśi paay dnoskow R C G ou ansisyngo ni zaŝą od zinn są ozłoŝon ównoini wzdłuŝ ou o o s dnoodny. Jśi paay dnoskow R C G ni zaŝą akŝ od czasu o o s saconany. Skupiony od odcinka JTT Odcink TT oŝna odować na wi sposobów. Pzy opacowywaniu odu naŝy zadbać o o aby paay dnoskow oduąc zawiska M w TT były w schaci oziszczon w pawidłowy sposób R w gałęziach podłuŝnych C G w gałęziach popzcznych. u i u R C i G i i u u Jśi o u oaz i. Dziąc ównania pzz i pzchodząc do ganicy pzy ozyuy ównania JTT. u i R i i G u u C u u

Mod aayczny JTT u C u G i i i R u Równania gaiczn JTT i C i G RC i RG i u C u G RC u RG u Są o RRCz zędu dugigo o sałych współczynnikach. Jśi C o są o ównania ypu hipboiczngo. Bzsany Jdnoodny To Tansisyny BJTT Waunk bzsaności JTT: R G i v i u v u C v Są o ównania płaski ai koagnyczn TM Tansvs comagnic wav da kó składow wzdłuŝn poa M są zow H.

Tanspo ngii w BJTT Wko Poyninga : W P H W kaŝdy punkci płaszczyzny posopadłgo pzkou ou syyczngo ub współosiowgo wko Poyninga s posopadły do płaszczyzny co oznacza Ŝ ngia koagnyczna pzpływa wzdłuŝ pzwodów BJTT. z y P H H i P i i P H

Paay dnoskow BJTT BJTT syyczny dwupzwodowy BJTT współosiowy koncnyczny µ ε d d µ ε µ π n d H µ π n d H d n µh d n µh C πε d n F C πε d n F C ε 78 d n pf ε C 556 d n Opó chaakysyczny BJTT pf BJTT syyczny dwupzwodowy R d n ε [ Ω] R C BJTT współosiowy koncnyczny R 6 ε d n [ Ω]

Pędkość popagaci ai TM w JBTT: PóŜnia: JBTT: v C εµ Skócni długości ai o częsoiwości w JBTT [] [] v c c ε 3 [MHz] ε c ε [MHz] 3 ε Współczynnik skócnia długości ai o częsoiwości w JBTT s v c ε Pzykład : Jaką długość powinin ić półaowy odcink kaba annowgo pzy częsoiwość sygnału: 779 MHz. Dikyk w kabu: ε 8 µ. ODP P CB p 696 MHz k 7 MHz; 7 79 MHz. Długość ai w póŝni: Długość ai w kabu : p k c ε Współczynnik skócnia: s 663; Długość półaowgo odcinka: Płn paso P M CB 696 697 739 7 K K K39 K 73 73 3655

Pzykład : Wyiczyć paay powizngo dwupzwodowgo syyczngo ida annowgo o wyiaach: d 3 c. ODP ε µ powiz; d µ d µh n π πε pf C 55 d n d R n 6 Pzykład 3: Wyiczyć paay powizngo dwupzwodowgo ida annowgo wykonango z pzwodu i aącgo ić opó chaakysyczny R 8 Ω. ODP ε µ powiz; d R n d 9 n d 6 µh C ε 78 d n 695 [ Ω] pf Pzykład : Jaka s wzgędna pznikaność kyczna ε oaz poność dnoskowa kaba współosiowgo H? ODP R 5 Ω d 75 6 ε 6 d n R 5 poiyn z bąbkai wyskiwany gazowo C 6 556 R d n 8 pf d n µh

SS w JTT ałoŝni: W kaŝdy punkci JTT napięci u oaz pąd i są sinusoidani zinn z ą saą pusacą. Da [ ] [ ] [ ] [ ] i u R R R R ψ ϕ waga: oaz o apiudy zspoon da uposzcznia poiay podkśani! ξ u C u G i i i R u [ ] [ ] C G R R R R R

Równania JTT w SS C G R Rozwiązani ównań JTT w SS RóŜniczkuy piwsz dugi ównani: R Podsawiay dugi piwsz ównani: C G R RR da zspoonych apiud napięcia oaz pądu wzdłuŝ JTT w SS

Rozwiązania ogón RR JTT w SS dowon zspoon sał okśon waunkai bzgowyi JJT Współczynnik pznosznia aowgo popagaci JTT w SS α C G R α R współczynnik łuinia; > współczynnik pzsunięcia azowgo. pdanca aowa JTT w SS C R G R R > npaca aowa ozwiązań RR JTT w SS 3 3 3 3 3 3

Składniki ozwiązań RR JTT w SS w dzidzini czasu u α ϕ α α R[ ] cos ϕ Faa docowa u H 5-5 3-3 Faa powona u H 5-5 3-3

Pędkość azowa a napięcia pądu w JTT Punky kwiazow aą sałą azę: ϕ cons ϕ ϕ v π v π Wnioski:. u i pzdsawia aę napięcia pądu o sinusoidany pzbigu w czasi ozchodzącą się w kiunku osnących z pędkością azową v. Faa a s łuiona wykładniczo w kiunku swgo uchu. Js o aa docowa padaąca.. u i pzdsawia aę napięcia pądu o sinusoidany pzbigu w czasi ozchodzącą się w kiunku aących z pędkością azową v. Faa a s łuiona wykładniczo w kiunku swgo uchu. Js o aa powona. 3. napięci pąd w JTT s suą ai docow i powon..

JTT w SS ako czwónik Podsawiaąc sh ch sh ch do ozwiązań RR JTT w SS ozyuy dugą posać ozwiązań RR JTT w SS: B B ch sh sh ch pzy czy: B Czwónik o sałych ozłoŝonych Równania łańcuchow JTT ch sh sh ch

Pzykład 5 Da aki inian częsoiwości JTT o długości 5 i pędkości azow v 8 s s o 5. ODP v v v 8 5 khz Pzykład 6 Waości paaów dnoskowych JTT wynoszą: R Ω µh C pf G 3 µs. Obiczyć waości paaów aowych da częsoiwości MHz oaz pędkość azową v współczynnik skócnia s i długość ai. ODP π π 6 ads R G C R G C 3 586 58 α 586 v 3 s 3 8 [MHz] 3 3 Np s π 3 8π 3 65 57 3 o 77 5 ' o 3 58 Ω 3 ad v 3 ; wsp. skócnia: s 8 c 3 Pzykład 7 piuda ai docow napięcia na począku JTT wynosi V. Obiczyć apiudę zspooną i pzbig czasowy u na końcu ou. Dan: k α 3 Np/ ad/. ODP o 3 35 7 V o 7cos 35 u V

Pzykład 8 Pzy częsoiwości khz pędkość azowa w JTT wynosi v 8 /s. Obiczyć współczynnik pzsunięcia współczynnik skócnia s oaz długość ai w inii. ODP π 3 ad v π π s 67 v v c Pzykład 9 Na począku JTT o paaach: Ω 5 5 k s znana apiuda zspoona napięcia: V oaz pądu: 5. Obiczyć apiudy zspoon napięcia oaz pądu na końcu go ou. ODP NaŜy uŝyć ównania łańcuchow odwon. ch sh 5 5 3 5 5 93 9 5877 5 9 7 sh ch 979 55796 93 9 5 665 33 o 9 o 9

JTT o długości w SS w niskończony JTT ni a ai powon α

uh 5-5 3-6 pdanca wściowa w JTT o długości w SS w Mod zaciskowy JTT o długości w SS w

JTT o skończon długości w SS Paay aow C G R C G R Równania JTT w SS Waunki bzgow JTT o skończon długości. Począk ou. Konic ou

Γ Γ Γ Γ Γ Γ Współczynniki odbicia nidopasowania Piwony Wóny Γ Γ nna posać wzoów Γ Γ Γ Γ gdzi: Γ Γ Γ Γ Γ Γ

pdanca wściowa JTT o skończon długości w w ub w w Γ Γ h h

JTT obciąŝony ipdancą aową dopasowani aow Waunk dopasowania aowgo: waga: Jśi s dwóniki SSB o s unkcą wyiną zinn naoias ipdanca aowa w ogóny pzypadku s unkcą niwyiną i dopasowani aow: C G R zachodzi yko da nikóych waości pusaci. Współczynnik odbicia JTT dopasowango aowo Γ waga: W JTT dopasowany aowo ni wysępu aa powona. pdanca wściowa JTT dopasowango aowo w

JTT obciąŝony ipdancą Γ Da konic JTT Γ Γ Γ Napięci i pąd na końcu JTT Γ Γ Współczynnik Fai Soąc ang. SWR WFS WFS Γ Γ α α

Bzsany JTT w SS Waunk Bzsaności JTT: R G Paay aow R C π α v C piudy zspoon wzdłuŝ BJTT w SS Γ Γ Γ Γ Γ Γ Oksowość apiud zspoonych w BJTT k k π piudy zspoon aą oks długość ai w BJTT. waga: zaias zinn apiudy zspoon oŝna badać ako unkc zinnych i ; wówczas aą on oks π. Wikość [ad] odpowidnik długości [] s nazywana długością kyczną kąową [ad] BJTT.

pdanca wściowa BJTT o skończon długości w ub w w Γ Γ g g Oksowość ipdanci wściow BJTT kπ w w k Ćwićaowy BJTT π k π k Tansoaca ipdanci w Półaowy BJTT k kπ k Pznisini ipdanci w

Właściwości skywn BJTT ćwić- i pół- aowych Długość kyczna BJTT: v c v C ε Oznacza o Ŝ wzoy okśaąc w są pawdziw: da dysknych waości pusaci pzy usaon długości izyczn : k π k C π C k ub da dysknych waości długości izyczn pzy usaon pusaci. k π k C π C k Pzykład Da akich częsoiwości [ 6] MHz BJTT o długości 3 i paaach dnoskowych 6 µh C 695 pf będzi o półaowy a da akich ćwićaowy. ObciąŜni ou: 6 Ω. ODP k k 53 k MHz C k 53 k MHz C 8 Ω C w 6 Ω 38 Ω w

.5.5 6 Ω 38 Ω 3 5 6 MHz KR VHF w 6 38 3 5 6 MHz ag w. MHz C 3 5 6 -.

Współczynnik ai soąc w BJTT PoniwaŜ w BJTT R o Γ WFS Γ Γ < BJTT Γ Γ WFS way Dopasowany Rozway WFS 3 -. -.5..5. way Dopasowany Rozway Pzykład BJTT o 5 Ω obciąŝony s ipdancą 5 Ω. Jaki s WFS go ou. 5 5 Γ WFS 3 ODP: 5 5 Γ

BJTT dopasowany aowo R C Γ WFS 6 3 - -5 5 uh 6

BJTT ozway Γ sin sin sin cos cos cos sin cos 6 3 6 8»uH» 6 6 3.5.5»iH» 6

WFS pdanca wściowa ozwago BJTT w cg X w X w cg X w π π 3 3π π v C

BJTT zway Γ cos cos sin cos sin sin sin cos 3 3 5 5 75»uH» 3 3 3.5.5»iH» 3

WFS pdanca wściowa zwago BJTT w g X w X w g X w π π 3 3π π v C

Dowoni obciaŝony BJTT i < Θ Γ Γ Γ [ ] [ ] Γ Γ Γ Γ gdzi [ ] [ ] [ ] [ ] Γ Γ Θ Θ [ ] [ ] Γ Γ Θ Θ

a in a in Γ Γ WFS a in a in Γ Γ Rozkład napięcia i pądu w BJTT w SS < R > R Γ > Θ Γ < Θ π WFS WFS WFS WFS

WFS > R WFS R < R < R 5 5 iaua. iznbg G.. : Kopokowołnowy annny Padio i Swaz Moskwa 985. Bao J.: nny i insaac annow WKŁ Waszawa 98 3. B J.D.: nny i ozchodzni a adiowych WNT Waszawa 973. Bińkowski. ipiński.: aoski anny KF i KF WKŁ Waszawa 978 5. Bińkowski.: Poadnik uakókoaowca WKŁ Waszawa 988 6. Boowski H. Wągodzki S.: Twizyn anny odbiocz WK Waszawa 96 7. Chonacki W.: nsaaca i wyposaŝni adiosaci aaoskich WKŁ Waszawa 986 8. Chowicki T.: kyczn ini długi i układy dabinkow nidnoodn PWN Waszawa 97 9. Dołuchanow M. P.: Popagaca a adiowych WKŁ Waszawa 975. Gusiw W. N.: Radioaaoski anny kókoaow WK Waszawa 956. Gwak W. Moawski T.: Toia poa koagnyczngo WNT Waszawa 985. zuow N.: Kus adiochniki WMON Waszawa 95 3. Janczk.: CB Radio WKŁ Waszawa 99. Juszczyk.: adania z oii obwodów Wyd. GH Kaków 996 5. Kapczyński. M.: nny Twizyn WkiŁ Waszawa 985 6. nkowski J. Białko M. Mauswicz.: Odbioniki adiow z pzianą częsoiwości WKiŁ Waszawa 967 7. Michaina J. Wiogóski B.: CB i adiokounikaca Wyd. Boga Oszyn 99 8. Nicwicz.: Radiochnika wzoy dinic obicznia WkiŁ Waszawa 97 9. Osiowski J. Szabain J.: Podsawy oii obwodów T. WN-T Waszawa 995. Osiowski J.: Toia obwodów T. WNT Waszawa 97. Piniak J.: nny wizyn i adiow WKŁ Waszawa 993. Shad R..: Radiochnika wykład nany WNT Waszawa 963 3. Szabain J. Śiwa.: bió zadań z oii obwodów T. Wyd. PW Waszawa 997. Szóska J.: Fa i anny WKŁ Waszawa 5. iniuycz W.: nny podsawy poow WKŁ Waszawa