Rozkład Maxwell a prędkości cząsteczek gazu Prędkości poszczególnych cząsteczek mogą być w danej chwili dowolne

Podobne dokumenty
Termodynamika. Część 10. Elementy fizyki statystycznej klasyczny gaz doskonały. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ

Fizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej. Wykład IV Proste przemiany cd: Przemiana adiabatyczna Przemiana politropowa

19. Kwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego. Zjawisko fotoelektryczne. Efekt Comptona.

v! są zupełnie niezależne.

Temat:Termodynamika fotonów.

PLAN WYKŁADU. Ciepło właściwe Proces adiabatyczny Temperatura potencjalna II zasada termodynamiki. Procesy odwracalne i nieodwracalne 1 /35

Definicja szybkości reakcji. Szybkości reakcji. Równanie kinetyczne reakcji ...

Wykład Przemiany gazu idealnego

Definicja szybkości reakcji

Definicja szybkości reakcji

Podstawy termodynamiki

Makroekonomia Gospodarki Otwartej Wykład 6 Model Dornbuscha przestrzelenia kursu walutowego

Promieniowanie termiczne ciał. Prawo Kirchoffa.

Fizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej

Ć W I C Z E N I E N R C-3

10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.

I zasada termodynamiki

PLAN WYKŁADU. Sposoby dochodzenia do stanu nasycenia. Procesy izobaryczne

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

termodynamika fenomenologiczna

Maszyny cieplne i II zasada termodynamiki

2... Pˆ - teoretyczna wielkość produkcji (wynikająca z modelu). X X,..., b b,...,

Przejścia międzypasmowe

Maszyny cieplne i II zasada termodynamiki

I.2 Promieniowanie Ciała Doskonale Czarnego

ZADANIA DO ĆWICZEŃ Z ELEMENTÓW ELEKTRONICZNYCH temat: Tranzystory bipolarne

Zagadnienie statyki kratownicy płaskiej

FUNKCJA KWADRATOWA. Poziom podstawowy

Swobodny spadek ciał w ośrodku stawiającym opór

2009 ZARZĄDZANIE. LUTY 2009

Elektrony, kwanty, fotony

w rozrzedzonych gazach atomowych

5. Jednowymiarowy przepływ gazu przez dysze.

Inżynieria bioreaktorów - Rozkład czasu przybywania w reaktorach (2012/2013)

Ekscytony Wanniera Motta

Termodynamika 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Temat wykładu: Całka nieoznaczona. Kody kolorów: żółty nowe pojęcie pomarańczowy uwaga kursywa komentarz * materiał nadobowiązkowy

11. Zjawiska korpuskularno-falowe







Szeregowy obwód RC - model matematyczny układu

Eikonał Optyczny.doc Strona 1 z 6. Eikonał Optyczny

Oddziaływanie elektronu z materią

Wykład 2 Wahadło rezonans parametryczny. l+δ

Temperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech

LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ

przegrody (W ) Łukasz Nowak, Instytut Budownictwa, Politechnika Wrocławska, lukasz.nowak@pwr.wroc.pl 1

Uwagi do rozwiązań zadań domowych - archiwalne

6. Dynamika Stan równowagi. ρb(x, y, z) V n t d. Siły

Metoda wyprowadzania licznych dynamik w Szczególnej Teorii Względności

Funkcja nieciągła. Typy nieciągłości funkcji. Autorzy: Anna Barbaszewska-Wiśniowska

czyli politropa jest w tym przypadku przemianą przy stałym ciśnieniu nazywaną izobarą. Równanie przemiany izobarycznej ma postać (2.

Jest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność pracy i ciepła. Rozważmy proces adiabatyczny sprężania gazu od V 1 do V 2 :

W-24 (Jaroszewicz) 22 slajdy Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego. Cząstka w studni potencjału. przykłady efektu tunelowego

IV.5. Promieniowanie Czerenkowa.

1. Cykl odwrotny Carnota reprezentują poniższe diagramy w zmiennych p-v ( ) i T-S

MECHANIKA RELATYWISTYCZNA

Ćwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika

Schematy zastępcze tranzystorów

k=c p /c v pv k = const Termodynamika Techniczna i Chemiczna Część X Q ds=0= T Przemiany charakterystyczne płynów

ZADANIA Z CHEMII Efekty energetyczne reakcji chemicznej - prawo Kirchhoffa

Fizyka cząstek elementarnych

Dla powstania pola magnetycznego konieczny jest ruch ładunków elektrycznych, a więc przepływ prądu elektrycznego, natomiast pole elektryczne powstaje

= T. = dt. Q = T (d - to nie jest różniczka, tylko wyrażenie różniczkowe); z I zasady termodynamiki: przy stałej objętości. = dt.

Budowa materii Opis statystyczny - NAv= 6.022*1023 at.(cz)/mol Opis termodynamiczny temperatury -

cos(ωt) ω ( ) 1 cos ω sin(ωt)dt = sin(ωt) ω cos(ωt)dt i 1 = sin ω i ( 1 cos ω ω 1 e iωt dt = e iωt iω II sposób: ˆf(ω) = 1 = e iω 1 = i(e iω 1) i ω

Wykład 6 Pochodna, całka i równania różniczkowe w praktycznych zastosowaniach w elektrotechnice.

Entropia i druga zasada termodynamiki

KilkazadańzAMII Tekst poprawiony 14 sierpnia po skrytykowaniu poprzedniej wersji przez dwie rozsądne panie. Obytakichbyłowięcej... inietylkopań.

ELEMENTY SZCZEGÓLNEJ TEORII WZGLĘDNOŚCI. I. Zasada względności: Wszystkie prawa przyrody są takie same we wszystkich

Zasady termodynamiki

Wykład 30 Szczególne przekształcenie Lorentza

FIZYKA STATYSTYCZNA. Liczne eksperymenty dowodzą, że ciała składają się z wielkiej liczby podstawowych

TERMODYNAMIKA FENOMENOLOGICZNA

Rachunek Prawdopodobieństwa MAP1151, 2011/12 Wydział Elektroniki Wykładowca: dr hab. Agnieszka Jurlewicz

5. PRZEMIANY GAZU DOSKONAŁEGO

13. Optyka Polaryzacja przez odbicie.

Rozwiązanie równania różniczkowego MES

FIZYKA CZĄSTECZKOWA I TERMODYNAMIKA

Jednostki podstawowe. Tuż po Wielkim Wybuchu temperatura K Teraz ok. 3K. Długość metr m

PLAN WYKŁADU. Zmienne zachowawcze dla wilgotnego powietrza

Początki fizyki współczesnej

MATEMATYKA POZIOM ROZSZERZONY

Elementy dynamiki relatywistycznej r r

Granica funkcji - Lucjan Kowalski GRANICA FUNKCJI

ś ś ń ć ń Ś ń Ń ń ć ń ń ć ś ś ś ś ń Ż ś ń Ż ś

Wyznaczanie stosunku e/m dla elektronu.

ć ć ć ć ć Ń ć ć ć ć

Metoda wyprowadzania licznych dynamik w Szczególnej Teorii Względności

Wartość ciśnienia wiatru działającego na powierzchnie zewnętrzne (w e ) i wewnętrzne (w i ) konstrukcji.

Fizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński

Temat: Pochodna funkcji. Zastosowania

Zjawisko Zeemana (1896)

Rachunek Prawdopodobieństwa MAP1064, 2008/09

Ryszard BARTNIK RACHUNEK EFEKTYWNOŚCI TECHNICZNO- EKONOMICZNEJ W ENERGETYCE ZAWODOWEJ

Wyznaczanie ciepła właściwego powietrza metodą rozładowa- nia kondensatora I. Cel ćwiczenia: II. Przyrządy: III. Literatura: IV.

Transkrypt:

Rozkład Maxwll a rędkośi ząstzk gazu 9-9. Rozkład Maxwll a rędkośi ząstzk gazu Prędkośi oszzgólnyh ząstzk ogą być w danj hwili dowoln 3 a tylko rędkość śrdnia kwadratowa wynosi sk. Można się jdnak sodziwać, ż w ały układzi będzi stosunkowo nidużo ząstzk rędkośiah bardzo ałyh, bliskih zru << sk, i bardzo dużyh >> sk a najwięj jst o rędkośiah zbliżonyh do rędkośi śrdnij kwadratowj ~ sk. Śisł wyrażni rzdstawiają rozkład rędkośi ząstzk w gazi doskonały jst znan od nazwą rozkładu Maxwll a. Sns rozkładu Maxwll a 3 N N 4π N π N d N N, + Ilozyn N jst równy śrdnij lizbi ząstzk gazu, któryh rędkośi iszzą się w rzdzial wartośi, +. N/N jst właśiwi funkją rozkładu gęstośi rawdoodobiństwa dla wartośi rędkośi ząstzki w gazi o traturz. f d 4π π 3 d

Rozkład Maxwll a rędkośi ząstzk gazu 9- haraktrystyzn rędkośi ząstzk gazu Nazwa Dfinija Wzór : f ax rędkość najbardzij rawdoodobna rędkość śrdnia f d rędkość śrdnia kwadratowa f d 8 π 3, 4, 59, 73

Rozkład Maxwll a rędkośi ząstzk gazu 9-3 Wzór barotryzny W nazyniu jst N ząstzk h + d < h + d d n - konntraja ząstzk [ -3 ] dn n S dh dm dn n S dh dq g n S dh d dq S g n dh * Na odstawi równania stanu gazu i stąd N n d k Podstawiay do * i otrzyujy równani różnizkow dn n g dh k ałkują obustronni otrzyujy g lnn h + n g h+ kt g h kt dn k dn g n dh ' g h kt Wartość stałj ałkowania znajdziy wykorzystują warunk H S n dh N ż wszystkih ząstk w nazyniu jst N.

Rozkład Maxwll a rędkośi ząstzk gazu 9-4 S H gh dh S N g S k g n N gh S k gh gh k g gh N wzór barotryzny inazj gh Funkja n rzdstawia właśiwi zalżność śrdnij konntraji ząstzk gazu na wysokośi h w olu grawitayjny. Porównajy ją z funkją rozkładu Maxwll a f d 4π π 3 n Sdh g gh N k gh dh d Rozkład rawdoodobiństwa względ rędkośi gh g g dh dh Rozkład rawdoodobiństwa gh k względ wysokośi Obi są funkjai rozkładu rawdoodobiństwa znalzinia w gazi ząstzki o rędkośi z rzdziału, +d na wysokośi z rzdziału h, h+d jdna rzdstawia rozkład rawdoodobiństwa w rzstrzni rędkośi, druga w rzstrzni w zwykły snsi. Wsólny lnt obu funkji jst zynnik wykładnizy E jst nrgią ząstzki. E, gdzi

Rozkład Maxwll a rędkośi ząstzk gazu 9-5 Jżli rznożyy t funkj rzz sibi, to otrzyay + g / f ', A A A, Funkja f, rzdstawia łną inforaję o ząstz, dostęną w raah trodynaiki oisu statystyzngo. W hani klasyznj łna inforaja objowała dokładn wartośi r! i!. W trodynai, która jst statystyzny ois układu bardzo wilu ząstzk, ożliw jst tylko odani funkji rozkładu gęstośi rawdoodobiństwa, ż ząstzka znajduj się w!!!!!! ijsu r, r + dr i a rędkość, + d.

Prziany gazu doskonałgo -. Prziany gazu doskonałgo Rozrężani izotrizn gazu doskonałgo Dzięki kontaktowi z trostat tratura gazu jst równa traturz trostatu i stała. onst du du δq d δq d dostarzon iło w ałośi zainian jst na raę wykonywaną rzz gaz Q W W d Z równania stanu gazu otrzyujy związk iędzy i R R d W R R ln R ln Praa wykonywana nad gaz wynosi zat W R ln rzy rozrężaniu rzy srężaniu > i W < gaz wykonuj raę < i W > otozni wykonuj raę nad gaz iło rzkazywan do układu gazu wynosi w tj rziani

Prziany gazu doskonałgo - Q W R ln rzy rozrężaniu rzy srężaniu > i Q > gaz obira iło < i Q < gaz oddaj iło Prziana adiabatyzna gazu doskonałgo y raz gaz znajduj się w nazyniu o doskonal izolująyh śiankah adiabatyznyh. Oznaza to, ż δ Q du d d d * Równani stanu gazu różnizkujy obustronni R d + d Rd i odstawiay d d + d R do równania *, otrzyują d + d d R R + d + d R R

Prziany gazu doskonałgo -3 + R d + d + d + d d d ałkujy to ostatni równani różnizkow : ln + ln ln ln stała ałkowania + R ln ln Ostatzni otrzyujy równani rziany adiabatyznj onst Praa w rziani adiabatyznj W d d gdzi stałą wartość ożna rzdstawić jako, n. W rzy rozrężaniu adiabatyzny rzy srężaniu adiabatyzny > i W < gaz wykonuj raę < i W > otozni wykonuj raę nad gaz Q U W

Prziany gazu doskonałgo -4 W rziani adiabatyznj gaz ni wyinia iła z otozni. Ziana nrgii wwnętrznj równa jst ray wykonanj nad układ W U Jżli rzzywisty ros rzbiga na tyl szybko, ż wyiana iła jst do zanidbania w orównaniu z ałkowitą zianą nrgii wwnętrznj to rzianę ożna uważać za adiabatyzną. Prziana izohoryzna oddziaływani trizn onst Q U Q U Q du d δ Prziana izobaryzna onst R R R lub R Q R W Q U R d W +

Prziany gazu doskonałgo -5 Prziana olitroowa γ onst γ > wykładnik olitroy W γ d γ U Q U W