ZASADY DYNAMIKI. II. Przyspieszenie ciała jest proporcjonalne do przyłoŝonej siły. r r v. r dt

Podobne dokumenty
Moment pędu punktu materialnego i układu punktów materialnych, moment siły Dynamika ruchu obrotowego bryły

Zasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.)

= v. T = f. Zagadnienia. dkość. 1 f T = Wielkości charakteryzujące przebiegi okresowe. v = 2πrf. Okres toru. dy dt. dx dt. v y. v x. dy y.

Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)

ver ruch bryły

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

Plan wykładu. Literatura. Układ odniesienia. Współrzędne punktu na płaszczyźnie XY. Rozkład wektora na składowe

BRYŁA SZTYWNA. Zestaw foliogramów. Opracowała Lucja Duda II Liceum Ogólnokształcące w Pabianicach

F - wypadkowa sił działających na cząstkę.

ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ

Mechanika ogólna. Dynamika. Pierwsza zasada dynamiki Newtona. Trzecia zasada dynamiki. Prawo grawitacji. Równania ruchu punktu materialnego

Pęd ciała. II zasada dynamiki-postać uogólniona. Pęd =iloczyn masy ciała i jego prędkości. Pęd jest wektorem skierowanym zgodnie z wektorem prędkości

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Ruch obrotowy bryły sztywnej. Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe

Inercjalne układy odniesienia

3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa

Siły oporu prędkość graniczna w spadku swobodnym

Prędkość i przyspieszenie punktu bryły w ruchu kulistym

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Pęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology

mgh. Praca ta jest zmagazynowana w postaci energii potencjalnej,

Metoda prądów obwodowych

mechanika analityczna 2 nierelatywistyczna L.D.Landau, E.M.Lifszyc Krótki kurs fizyki teoretycznej

[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE


RUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.

Siły oporu prędkość graniczna w spadku swobodnym

r i m r Fwyp R CM Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej

KONSTRUOWANIE ENERGII POTENCJALNEJ ODDZIAŁYWANIA MIĘDZYMOLEKULARNEGO

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n [ ] U [x y z] T (X,Y,Z)

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Moment siły (z ang. torque, inna nazwa moment obrotowy)

( ) RóŜne rodzaje grup. Symetrie i struktury ciała stałego. W.Sikora, Wyklad 3

Nierelatywistyczne równania ruchu = zasady dynamiki Newtona

dr inż. Zbigniew Szklarski

mechanika analityczna 1

Dynamika bryły sztywnej

Bryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka

Podstawy fizyki wykład 4

Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!)

Siła jest przyczyną przyspieszenia. Siła jest wektorem. Siła wypadkowa jest sumą wektorową działających sił.

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:

OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII

Obroty. dθ, cząstka W Y K Ł A D VIII. Prędkość kątowa i przyspieszenie kątowe.

Pole magnetyczne. Za wytworzenie pola magnetycznego odpowiedzialny jest ładunek elektryczny w ruchu

Zasady dynamiki ruchu obrotowego

5. Mechanika bryły sztywnej

Fizyka 7. Janusz Andrzejewski

Symbol Newtona liczba wyborów zbioru k-elementowego ze zbioru n elementów. Symbol Newtona

ZASADA ZACHOWANIA PĘDU

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n ] a r +q = a a r 3q =

12 RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ I. a=εr. 2 t. Włodzimierz Wolczyński. Przyspieszenie kątowe. ε przyspieszenie kątowe [ ω prędkość kątowa

będzie momentem Twierdzenie Steinera

ver magnetyzm cd.

cz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

Podstawy fizyki wykład 4

magnetyzm cd. ver


Mechanika kwantowa. Mechanika kwantowa. dx dy dz. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Równanie Schrödingera. zasada zachowania energii

TORY PLANET (Rozważania na temat kształtów torów ruchu planety wokół stacjonarnej gwiazdy)

Fizyka 11. Janusz Andrzejewski

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI - CD. Zjawisko indukcji elektromagnetycznej polega na powstawaniu prądu elektrycznego w

Mechanika teoretyczna. Wykład 9

elektrostatyka ver

XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne

Wykład 2: Wektory DR INŻ. ZBIGNIEW SZKLARSKI

Rysunek 9-13 jest to pokazane na rysunku 9-14.W rezultacie, jeŝeli obroty odbywają się w r







Oddziaływania fundamentalne

( ) Elementy rachunku prawdopodobieństwa. f( x) 1 F (x) f(x) - gęstość rozkładu prawdopodobieństwa X f( x) - dystrybuanta rozkładu.

MECHANIKA II. Dynamika układu punktów materialnych

- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:

MECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej

ver magnetyzm

MECHANIKA OGÓLNA (II)

VII.1 Pojęcia podstawowe.

5. Maszyna Turinga. q 1 Q. Konfiguracja: (q,α β) q stan αβ niepusta część taśmy wskazanie położenia głowicy

Zasada pędu i popędu, krętu i pokrętu, energii i pracy oraz d Alemberta bryły w ruchu postępowym, obrotowym i płaskim

Opis ruchu obrotowego

Politechnika Warszawska Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych Instytut Podstaw Budowy Maszyn Zakład Mechaniki

Równania Lagrange a II r.

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne

ELEKTROTECHNIKA. Podstawowe pojęcia. Pole elektryczne. Wykład 1. Prawo Coulomba. Prawo Coulomba. r Q0Q. Ładunek elektryczny. Pole elektromagnetyczne

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

460 Szeregi Fouriera. Definicja. Definicja. Układ trygonometryczny. Definicja Układ ortogonalny funkcji ( ϕ n

Nieliniowy rezonans ferromagnetyczny


Elektrostatyka. + (proton) - (elektron)

Fizyka 2 Wróbel Wojciech


v = v i e i v 1 ] T v =

W siła działająca na bryłę zredukowana do środka masy ( = 0

=(u 1.,t) dla czwórnika elektrycznego dysypatywnego o sygnale wejściowym (wymuszeniu) G k. i sygnale wyjściowym (odpowiedzi) u 2

Transkrypt:

DYAKA Zsdy dynm Ułdy necjlne, zsd bezwłdnośc, zsd względnośc Defncje welośc dynmcznych Zsdy zchown ędu momentu ędu Ułdy nenecjlne Pc Sły zchowwcze neg otencjln netyczn Zsd zchown eneg

ZASADY DYAK. Cło, n tóe ne dzłją Ŝdne sły zewnętzne, lub dzłjące sły sę ównowŝą, ozostje w soczynu lub ousz sę uchem jednostjnym ostolnowym. Pzyseszene cł jest oocjonlne do zyłoŝonej sły d F m F dl d ( ε ) F. Względem Ŝdego dzłn (cj) sły stneje ówne co do wtośc zecwne zwócone zecwdzłne (ecj) sły.

UKŁADY RCJAL, ZASADA BZWŁADOŚC Ułd odnesen, w tóym sełnon jest zsd dynm, nzyw sę ułdem necjlnym Zsd bezwłdnośc (ównowŝne sfomułowne zsdy dynm) stneje zynjmnej jeden ułd necjlny Wnose: stneje nesończene wele ułdów necjlnych, ouszjących sę względem sebe uchem jednostjnym ostolnowym. ZASADA WZGLĘDOŚC (GALLUSZA) Tnsfomcj sły 0 + ω ω 0, 0 0 F ( ω ) F Wnose: sł jest nezmenncz względem tnsfomcj Glleusz (tj.jest jednow we wszystch ułdch necjlnych). Jest to szczególny zyde zsdy względnośc Glleusz. We wszystch necjlnych ułdch odnesen, w tych smych wunch, zjws mechnczne zebegją jednowo.

s bezwłdn s bezwłdn jest mą bezwłdnośc cł, tzn. oou, j cło stw sle, zmenjącej stn jego uchu ρ ρ dm ρ ( ) ρ( x, y, z) ( ) dv ρ( x, y, z) ρ( x, y, z) dxdydz V m dxdydz Śode msy x x C C C C ( x, y, z ) C V V C dm xdm C mx, K, z V C V ρ ρ m ( x, y, z) mz dxdydz ( x, y, z) xdxdydz, K

Pęd Dl untu mtelnego m Dl ułdu untów mtelnych C m m C d C m d C m zsd dynm dl uchu ostęowego F d, m const F d d ( m ) m m F jest wydową sł zewnętznych (wydow sł wewnętznych, dzłjących mędzy częścm słdowym ułdu, wynos zeo, gdyŝ znoszą sę one n mocy zsdy dynm)

oment bezwłdnośc ( ) ( ) ( )dxdydz z y x z y x dv dm m m V V V,, ρ ρ + + Dl untu mtelnego, leŝącego w odległośc od os obotu Dl były sztywnej

oment sły ε ε ε ε α α m m F F sn sn Dl untu mtelnego, leŝącego w odległośc od neuchomej os obotu, n tóy dzł sł F Dl były sztywnej zyseszene ątowe

oment ędu ω ω ω ω α α L L m m L L sn sn Dl untu mtelnego o ędze, leŝącego w odległośc od neuchomej os obotu Dl były sztywnej ędość ątow dl d dl ε ω zsd dynm dl uchu obotowego

ZASADY ZACHOWAA () Zsd zchown ędu F d 0 F 0 const Zsd zchown momentu ędu dl 0 0 L const

Pzyłd: ecesj bą ω R << ω L 0 ω oś obotu zechodz zez unt odc Ruch ecesyjny: uch wowy os symet obcjącej sę były sztywnej woół eunu ol gwtcyjnego L - moment ędu były sztywnej w uchu obotowym woół os symet - moment bezwłdnośc były sztywnej w uchu obotowym woół os symet ω - ędość ątow były sztywnej w uchu obotowym woół os symet ω - ędość ątow ecesj m - ms były, g - zyseszene zemse, R - sł ecj odłoŝ dl dl mg mgsnα dl dϕ dl Lsnαdϕ Lsnα dϕ Lsnα mgsnα dϕ mg mg ω L ω

Pzyłd: uch cł o zmennej mse w +w (t) - ędość ety mm(t) - ms ety mgmg(t) - ms slonego lw ( mse wyzuconych gzów wylotowych) w - ędość stumen gzów wylotowych względem ety µ -dm/ - szybość zmny msy ety; µ > 0; µ dmg/ F - sł zewnętzn (t) - ęd ułdu w chwl t (t+) (t)+d - ęd ułdu w chwl t+ ( t) mt () ( t) ( t + ) ( t) + d dmg dm; dmd << mt () d d mt () d + dmgw mt () d dmw d d dm F mt () w ęd ety w chwl t+ [ mt () + dm][ ( t) + d] + dm [ ( t) + w] : ównne eszczesego ęd gzów wylotowych w chwl t+ g

m F F UKŁADY RCJAL Ułd odnesen, w tóym ne jest sełnon zsd dynm, nzyw sę ułdem nenecjlnym (n. ouszjący sę z zyseszenem względem dowolnego ułdu necjlnego) W ułdch nenecjlnych ne jest ówneŝ sełnon zsd dynm, onewŝ wystęują w nch sły ozone, tóych ne moŝn zysć oddzływnu oeślonych cł ( 0 + ω ω ) m m + mω m + F bezw 0 + F ods + F C ( ω ) sł bezwłdnośc (sł d Alembet) sł odśodow sł Cools

Pzyłd: sł Cools F C m ( ω ) m( ω ) Pzyłdy: Odchylene stów (wtów wejących od zwotn u ównow) w wo n ółul ółnocnej w lewo n ółul ołudnowej względem eunu uchu Wschodne odchylene cł swobodne sdjących Pom uchu wowego Zem: whdło Foucult

PRACA F α d F α b dw W F d dw dw b dw F d b F ( ) d d SŁY ZACHOWAWCZ JeŜel c wyonn zez słę zy zemeszcznu cł o dowolnej dodze zmnętej wynos zeo, tą słę nzywmy zchowwczą. Wnose: w olu sły zchowwczej c ne zleŝy od dog, tylo od untu oczątowego ońcowego RGA neg otencjln: c wyonn zecwo sle zchowwczej zmgzynown w cele

Pzyłd: eneg otencjln w jednoodym olu sł cęŝośc x g F-P F d dx x dw W x F d mgdx mgdx mgx 0 m Pmg dwf d mgdx Wtość cy ne zleŝy od dog, tylo od óŝncy wysoośc h F mg ( x) d dx Ogólne dl zydu jednowymowego d F( x) dx

neg netyczn: c wyonn zez słę zchowwczą jest ówn zmne eneg netycznej W W b m F d 0 m d b m d m neg cłowt mechnczn 0 b d s m m + m d 0 ZASADY ZACHOWAA () m b d d Zsd zchown eneg mechncznej: w olu sły zchowwczej cłowt eneg mechnczn ozostje stł,0 + const