Podział obwodów ze względu na wymiary Prędkość fali EM w środowisku jednorodnym (ε r 1, µ r 1)
|
|
- Jarosław Karczewski
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Podział obwodów z wzgędu na wyiay Pędkość ai M w śodowisku dnoodny ε µ v v 9 F 7 H ε µ 36π π v µε µ µ ε ε c µ ε w póŝni c 8 µ ε 3 s Opó chaakysyczny póŝni: pędkość ai M świała R p µ π 377 ε Ω Obwody kyczn O nach skupionych << a O nach ozłoŝonych a
2 Pzykłady H i v 5 ε 3 µ 5 Hz ; s 5 8 c Pędkość ai M w kabu : v c µ ε k aa w póŝni v k 5 Czas pzbycia dogi z pędkością v: ε 58 ns v c Js o obwód o nach skupionych. 8 c s 3375 doga wyaŝona w długościach ai 5 k 5 khz PR Czas pozbny na pzbyci odgłości dn długości ai: µs 8 c 3 Czas pozbny na pzbyci cał odgłości : s 8 c c 5 c 5 c 5 s waga: powsani cho i sygnał oŝ być nizozuiały np. Mos a zaias kopk i ksk on ciągły ub osowo pzywany iia 78 9 Mas c s 3
3 Podział Fa koagnycznych zaks adiowy Długość [] Częsoiwość [s ] Nazwa yczna Nazwa częsoiwościowa 3 k k khz 3 khz yiaow VF Vy ow Fquncis k k 3 khz 3 khz kioow F ow Fquncis Dł k 3 khz 3 MHz hkoow MF Mdiu Fquncis Ś 3 MHz 3 MHz dkaow HF High Fquncis K 3 MHz 3 MHz ow VHF Vy High Fquncis c 3 MHz 3 GHz dcyow HF a High Fquncis c c 3 Gz 3 GHz cnyow SHF Sup High Fquncis c 3 Gz 3 GHz iiow HF y High Fquncis Podsawow Typy Fa M TM Tansvs comagnic T ub H Tansvs cic TM ub Tansvs Magnic Czoło ai TM H v H H v H v Powadnic aow Powadnica aowa kiu pzpływ ngii poa M wzdłuŝ wyban dogi. H Powadnic aow Faowody ini Tansisyn T TM TM
4 p V azowa > c To Syyczny V czoła ai c c 3 8 [s ] g V czoła ai c V gupowa < c To Współosiowy V czoła ai c Ruch a T TM w aowodzi Ruch a TM w inii ansisyn Rodza inii Tansisynych Syyczna Współosiowa MikoPaskowa Syyczna Dikyk ε > d a a Nisyyczna d Mod ou ansisyngo i u
5 Paay ozłoŝon wzdłuŝ ou ansisyngo Ω R opó na dnoskę długości ou Rpznu say cipn w pzwodach ou H Rpznu po agnyczn pzwodów indukcyność na dnoskę długości ou ou F C poność na dnoskę długości ou Rpznu po kyczn w dikyku iędzy pzwodai ou S G upływność na dnoskę długości ou Rpznu say cipn w dikyku iędzy pzwodai ou Jdnoodny To Tansisyny JTT Jśi paay dnoskow R C G ou ansisyngo ni zaŝą od zinn są ozłoŝon ównoini wzdłuŝ ou o o s dnoodny. Jśi paay dnoskow R C G ni zaŝą akŝ od czasu o o s saconany. Skupiony od odcinka JTT Odcink TT oŝna odować na wi sposobów. Pzy opacowywaniu odu naŝy zadbać o o aby paay dnoskow oduąc zawiska M w TT były w schaci oziszczon w pawidłowy sposób R w gałęziach podłuŝnych C G w gałęziach popzcznych. u i u R C i G i i u u Jśi o u oaz i. Dziąc ównania pzz i pzchodząc do ganicy pzy ozyuy ównania JTT. u i R i i G u u C u u
6 Mod aayczny JTT u C u G i i i R u Równania gaiczn JTT i C i G RC i RG i u C u G RC u RG u Są o RRCz zędu dugigo o sałych współczynnikach. Jśi C o są o ównania ypu hipboiczngo. Bzsany Jdnoodny To Tansisyny BJTT Waunk bzsaności JTT: R G i v i u v u C v Są o ównania płaski ai koagnyczn TM Tansvs comagnic wav da kó składow wzdłuŝn poa M są zow H.
7 Tanspo ngii w BJTT Wko Poyninga : W P H W kaŝdy punkci płaszczyzny posopadłgo pzkou ou syyczngo ub współosiowgo wko Poyninga s posopadły do płaszczyzny co oznacza Ŝ ngia koagnyczna pzpływa wzdłuŝ pzwodów BJTT. z y P H H i P i i P H
8 Paay dnoskow BJTT BJTT syyczny dwupzwodowy BJTT współosiowy koncnyczny µ ε d d µ ε µ π n d H µ π n d H d n µh d n µh C πε d n F C πε d n F C ε 78 d n pf ε C 556 d n Opó chaakysyczny BJTT pf BJTT syyczny dwupzwodowy R d n ε [ Ω] R C BJTT współosiowy koncnyczny R 6 ε d n [ Ω]
9 Pędkość popagaci ai TM w JBTT: PóŜnia: JBTT: v C εµ Skócni długości ai o częsoiwości w JBTT [] [] v c c ε 3 [MHz] ε c ε [MHz] 3 ε Współczynnik skócnia długości ai o częsoiwości w JBTT s v c ε Pzykład : Jaką długość powinin ić półaowy odcink kaba annowgo pzy częsoiwość sygnału: 779 MHz. Dikyk w kabu: ε 8 µ. ODP P CB p 696 MHz k 7 MHz; 7 79 MHz. Długość ai w póŝni: Długość ai w kabu : p k c ε Współczynnik skócnia: s 663; Długość półaowgo odcinka: Płn paso P M CB K K K39 K
10 Pzykład : Wyiczyć paay powizngo dwupzwodowgo syyczngo ida annowgo o wyiaach: d 3 c. ODP ε µ powiz; d µ d µh n π πε pf C 55 d n d R n 6 Pzykład 3: Wyiczyć paay powizngo dwupzwodowgo ida annowgo wykonango z pzwodu i aącgo ić opó chaakysyczny R 8 Ω. ODP ε µ powiz; d R n d 9 n d 6 µh C ε 78 d n 695 [ Ω] pf Pzykład : Jaka s wzgędna pznikaność kyczna ε oaz poność dnoskowa kaba współosiowgo H? ODP R 5 Ω d 75 6 ε 6 d n R 5 poiyn z bąbkai wyskiwany gazowo C R d n 8 pf d n µh
11 SS w JTT ałoŝni: W kaŝdy punkci JTT napięci u oaz pąd i są sinusoidani zinn z ą saą pusacą. Da [ ] [ ] [ ] [ ] i u R R R R ψ ϕ waga: oaz o apiudy zspoon da uposzcznia poiay podkśani! ξ u C u G i i i R u [ ] [ ] C G R R R R R
12 Równania JTT w SS C G R Rozwiązani ównań JTT w SS RóŜniczkuy piwsz dugi ównani: R Podsawiay dugi piwsz ównani: C G R RR da zspoonych apiud napięcia oaz pądu wzdłuŝ JTT w SS
13 Rozwiązania ogón RR JTT w SS dowon zspoon sał okśon waunkai bzgowyi JJT Współczynnik pznosznia aowgo popagaci JTT w SS α C G R α R współczynnik łuinia; > współczynnik pzsunięcia azowgo. pdanca aowa JTT w SS C R G R R > npaca aowa ozwiązań RR JTT w SS
14 Składniki ozwiązań RR JTT w SS w dzidzini czasu u α ϕ α α R[ ] cos ϕ Faa docowa u H Faa powona u H
15 Pędkość azowa a napięcia pądu w JTT Punky kwiazow aą sałą azę: ϕ cons ϕ ϕ v π v π Wnioski:. u i pzdsawia aę napięcia pądu o sinusoidany pzbigu w czasi ozchodzącą się w kiunku osnących z pędkością azową v. Faa a s łuiona wykładniczo w kiunku swgo uchu. Js o aa docowa padaąca.. u i pzdsawia aę napięcia pądu o sinusoidany pzbigu w czasi ozchodzącą się w kiunku aących z pędkością azową v. Faa a s łuiona wykładniczo w kiunku swgo uchu. Js o aa powona. 3. napięci pąd w JTT s suą ai docow i powon..
16 JTT w SS ako czwónik Podsawiaąc sh ch sh ch do ozwiązań RR JTT w SS ozyuy dugą posać ozwiązań RR JTT w SS: B B ch sh sh ch pzy czy: B Czwónik o sałych ozłoŝonych Równania łańcuchow JTT ch sh sh ch
17 Pzykład 5 Da aki inian częsoiwości JTT o długości 5 i pędkości azow v 8 s s o 5. ODP v v v 8 5 khz Pzykład 6 Waości paaów dnoskowych JTT wynoszą: R Ω µh C pf G 3 µs. Obiczyć waości paaów aowych da częsoiwości MHz oaz pędkość azową v współczynnik skócnia s i długość ai. ODP π π 6 ads R G C R G C α 586 v 3 s 3 8 [MHz] 3 3 Np s π 3 8π o 77 5 ' o 3 58 Ω 3 ad v 3 ; wsp. skócnia: s 8 c 3 Pzykład 7 piuda ai docow napięcia na począku JTT wynosi V. Obiczyć apiudę zspooną i pzbig czasowy u na końcu ou. Dan: k α 3 Np/ ad/. ODP o V o 7cos 35 u V
18 Pzykład 8 Pzy częsoiwości khz pędkość azowa w JTT wynosi v 8 /s. Obiczyć współczynnik pzsunięcia współczynnik skócnia s oaz długość ai w inii. ODP π 3 ad v π π s 67 v v c Pzykład 9 Na począku JTT o paaach: Ω 5 5 k s znana apiuda zspoona napięcia: V oaz pądu: 5. Obiczyć apiudy zspoon napięcia oaz pądu na końcu go ou. ODP NaŜy uŝyć ównania łańcuchow odwon. ch sh sh ch o 9 o 9
19 JTT o długości w SS w niskończony JTT ni a ai powon α
20 uh pdanca wściowa w JTT o długości w SS w Mod zaciskowy JTT o długości w SS w
21 JTT o skończon długości w SS Paay aow C G R C G R Równania JTT w SS Waunki bzgow JTT o skończon długości. Począk ou. Konic ou
22 Γ Γ Γ Γ Γ Γ Współczynniki odbicia nidopasowania Piwony Wóny Γ Γ nna posać wzoów Γ Γ Γ Γ gdzi: Γ Γ Γ Γ Γ Γ
23 pdanca wściowa JTT o skończon długości w w ub w w Γ Γ h h
24 JTT obciąŝony ipdancą aową dopasowani aow Waunk dopasowania aowgo: waga: Jśi s dwóniki SSB o s unkcą wyiną zinn naoias ipdanca aowa w ogóny pzypadku s unkcą niwyiną i dopasowani aow: C G R zachodzi yko da nikóych waości pusaci. Współczynnik odbicia JTT dopasowango aowo Γ waga: W JTT dopasowany aowo ni wysępu aa powona. pdanca wściowa JTT dopasowango aowo w
25 JTT obciąŝony ipdancą Γ Da konic JTT Γ Γ Γ Napięci i pąd na końcu JTT Γ Γ Współczynnik Fai Soąc ang. SWR WFS WFS Γ Γ α α
26 Bzsany JTT w SS Waunk Bzsaności JTT: R G Paay aow R C π α v C piudy zspoon wzdłuŝ BJTT w SS Γ Γ Γ Γ Γ Γ Oksowość apiud zspoonych w BJTT k k π piudy zspoon aą oks długość ai w BJTT. waga: zaias zinn apiudy zspoon oŝna badać ako unkc zinnych i ; wówczas aą on oks π. Wikość [ad] odpowidnik długości [] s nazywana długością kyczną kąową [ad] BJTT.
27 pdanca wściowa BJTT o skończon długości w ub w w Γ Γ g g Oksowość ipdanci wściow BJTT kπ w w k Ćwićaowy BJTT π k π k Tansoaca ipdanci w Półaowy BJTT k kπ k Pznisini ipdanci w
28 Właściwości skywn BJTT ćwić- i pół- aowych Długość kyczna BJTT: v c v C ε Oznacza o Ŝ wzoy okśaąc w są pawdziw: da dysknych waości pusaci pzy usaon długości izyczn : k π k C π C k ub da dysknych waości długości izyczn pzy usaon pusaci. k π k C π C k Pzykład Da akich częsoiwości [ 6] MHz BJTT o długości 3 i paaach dnoskowych 6 µh C 695 pf będzi o półaowy a da akich ćwićaowy. ObciąŜni ou: 6 Ω. ODP k k 53 k MHz C k 53 k MHz C 8 Ω C w 6 Ω 38 Ω w
29 Ω 38 Ω MHz KR VHF w MHz ag w. MHz C
30 Współczynnik ai soąc w BJTT PoniwaŜ w BJTT R o Γ WFS Γ Γ < BJTT Γ Γ WFS way Dopasowany Rozway WFS way Dopasowany Rozway Pzykład BJTT o 5 Ω obciąŝony s ipdancą 5 Ω. Jaki s WFS go ou. 5 5 Γ WFS 3 ODP: 5 5 Γ
31 BJTT dopasowany aowo R C Γ WFS uh 6
32 BJTT ozway Γ sin sin sin cos cos cos sin cos »uH» »iH» 6
33 WFS pdanca wściowa ozwago BJTT w cg X w X w cg X w π π 3 3π π v C
34 BJTT zway Γ cos cos sin cos sin sin sin cos »uH» »iH» 3
35 WFS pdanca wściowa zwago BJTT w g X w X w g X w π π 3 3π π v C
36 Dowoni obciaŝony BJTT i < Θ Γ Γ Γ [ ] [ ] Γ Γ Γ Γ gdzi [ ] [ ] [ ] [ ] Γ Γ Θ Θ [ ] [ ] Γ Γ Θ Θ
37 a in a in Γ Γ WFS a in a in Γ Γ Rozkład napięcia i pądu w BJTT w SS < R > R Γ > Θ Γ < Θ π WFS WFS WFS WFS
38 WFS > R WFS R < R < R 5 5 iaua. iznbg G.. : Kopokowołnowy annny Padio i Swaz Moskwa 985. Bao J.: nny i insaac annow WKŁ Waszawa B J.D.: nny i ozchodzni a adiowych WNT Waszawa 973. Bińkowski. ipiński.: aoski anny KF i KF WKŁ Waszawa Bińkowski.: Poadnik uakókoaowca WKŁ Waszawa Boowski H. Wągodzki S.: Twizyn anny odbiocz WK Waszawa Chonacki W.: nsaaca i wyposaŝni adiosaci aaoskich WKŁ Waszawa Chowicki T.: kyczn ini długi i układy dabinkow nidnoodn PWN Waszawa Dołuchanow M. P.: Popagaca a adiowych WKŁ Waszawa 975. Gusiw W. N.: Radioaaoski anny kókoaow WK Waszawa 956. Gwak W. Moawski T.: Toia poa koagnyczngo WNT Waszawa 985. zuow N.: Kus adiochniki WMON Waszawa Janczk.: CB Radio WKŁ Waszawa 99. Juszczyk.: adania z oii obwodów Wyd. GH Kaków Kapczyński. M.: nny Twizyn WkiŁ Waszawa nkowski J. Białko M. Mauswicz.: Odbioniki adiow z pzianą częsoiwości WKiŁ Waszawa Michaina J. Wiogóski B.: CB i adiokounikaca Wyd. Boga Oszyn Nicwicz.: Radiochnika wzoy dinic obicznia WkiŁ Waszawa Osiowski J. Szabain J.: Podsawy oii obwodów T. WN-T Waszawa 995. Osiowski J.: Toia obwodów T. WNT Waszawa 97. Piniak J.: nny wizyn i adiow WKŁ Waszawa 993. Shad R..: Radiochnika wykład nany WNT Waszawa Szabain J. Śiwa.: bió zadań z oii obwodów T. Wyd. PW Waszawa 997. Szóska J.: Fa i anny WKŁ Waszawa 5. iniuycz W.: nny podsawy poow WKŁ Waszawa
Eikonał Optyczny.doc Strona 1 z 6. Eikonał Optyczny
Eikonał Optyczny.doc Stona z 6 Eikonał Optyczny µ µ Rozpatzmy ośodk bz ładunków i pądów z polm o pulsacji ω Uwaga: ni zakłada się jdnoodności ośodka: ε ε xyz,,, Równania Maxwlla: H iωε ε E ikc ε ε E E
Twierdzenia o przyrostach
Twirdznia o przyrosach Jżli w sici liniow zwrzy dwa węzły, iędzy kóryi panu napięci, o przyrosy (dodani lub un prądów w gałęziach sici oży obliczyć włączaąc iędzy węzły idaln źródło napięciow o sil lkroooryczn
I. Metoda Klasyczna. Podstawy Elektrotechniki - Stany nieustalone. Zadanie k.1 Wyznaczyć prąd i w na wyłączniku. R RI E
Podsawy lkohnk - Sany nsalon. Moda Klasyzna Zadan k. Wyznazyć pąd w na wyłąznk. w? kładay ównana na podsaw sha. ównan haakysyzn: w d d w w d d d d d d p p p w Zadan k. Znalźć aką hwlę zas x aby spłnony
podsumowanie (E) E l Eds 0 V jds
e-8.6.7 fale podsumowanie () Γ dl 1 ds ρ d S ε V D ds ρ d S ( ϕ ) 1 ρ ε D ρ D ρ V D ( D εε ) εε S jds V ρ d t j ρ t j σ podsumowanie (H) Bdl Γ μ S jds B μ j S Bds B ( B A) Hdl Γ S jds H j ( B μμ H ) ε
Skale czasu. 1.1 Dokładność czasu T IE - Time Interval Error
Skale czasu 1 Dokładność i stabilność zegarów Zegar wytwarza sygnał okresowy (częstotliwościowy), który opisać można prostą funkcją harmoniczną: s(t) = A sin(2πν nom + φ 0 ) (1) ν nom = 9192631770Hz jest
Przykłady procesów nieodwracalnych: wyrównywanie się temperatur, gęstości i różnicy potencjałów.
modynamika pocsów niodwacalnych modynamika klasyczna - tmostatyka - opis pocsów odwacalnych Ni można na podstawi otzymać wniosków dotyczących pzbigu w czasi pocsów niodwacalnych Pzykłady pocsów niodwacalnych:
Wykład 2: Atom wodoru
Wykład : Ato wodou Równani Schödinga Kwantowani ngii Wida atoow wodou Kwantowani ontu pędu Liczby kwantow Część adialna i kątowa funkcji falowj Radialny ozkład gęstości pawdopodobiństwa Kontuy obitali
ψ przedstawia zależność
Ruch falowy 4-4 Ruch falowy Ruch falowy polega na rozchodzeniu się zaburzenia (odkszałcenia) w ośrodku sprężysym Wielkość zaburzenia jes, podobnie jak w przypadku drgań, funkcją czasu () Zaburzenie rozchodzi
L(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)
0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej
magnetyzm ver
e-8.6.7 agnetyz pądy poste pądy elektyczne oddziałują ze soą. doświadczenie Apèe a (18): Ι Ι 1 F ~ siła na jednostkę długości pzewodów pądy poste w póżni jednostki w elektyczności A ape - natężenie pądu
ANTENY I TRANSMISJA FAL
ANTENY I TRANSMISJA FAL Kaol Anisowicz konsultacj: pokój 339 http://tlinfo.pb.du.pl/kaol/ Tatyka zajęć. Wiadoości wstępn. Pzznaczni i klasyfikacja antn. Podstawy toii poiniowania 3. Paaty antn 4. Antny
29 Rozpraszanie na potencjale sferycznie symetrycznym - fale kuliste
9 Rozpaszanie na potencjae sfeycznie symetycznym - fae kuiste W ozdziae tym zajmiemy się ozpaszaniem na potencjae sfeycznie symettycznym V ). Da uchu o dodatniej enegii E = k /m adiane ównanie Schödingea
GEOMETRIA PŁASZCZYZNY
GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,
BADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA
Ćwiczenie 3 BDNIE DYNMICZNEGO TŁUMIK DRGŃ. Cel ćwiczenia yłumienie dgań układu o częsości ezonansowej za pomocą dynamicznego łumika dgań oaz wyznaczenie zakesu częsości wymuszenia, w kóym łumik skuecznie
Mechanika ogólna. Łuki, sklepienia. Zalety łuków (1) Zalety łuków (2) Geometria łuku (2) Geometria łuku (1) Kształt osi łuku (1) Kształt osi łuku (2)
Łuki, skepienia Mechanika ogóna Wykład n Pęty o osi zakzywionej. Łuki. Łuk: pęt o osi zakzywionej (w stanie nieodkształconym) w płaszczyźnie działania sił i podpaty na końcach w taki sposó, że podpoy nie
PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM
PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNE W CIELE STAŁYM Anaizowane są skutki pzepływu pądu pzemiennego o natężeniu I pzez pzewodnik okągły o pomieniu. Pzyęto wstępne założenia upaszcząace: - kształt pądu est sinusoidany,
C d u. Po podstawieniu prądu z pierwszego równania do równania drugiego i uporządkowaniu składników lewej strony uzyskuje się:
Zadanie. Obliczyć przebieg napięcia na pojemności C w sanie przejściowym przebiegającym przy nasępującej sekwencji działania łączników: ) łączniki Si S są oware dla < 0, ) łącznik S zamyka się w chwili
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
m Jeżeli do końca naciągniętej (ściśniętej) sprężyny przymocujemy ciało o masie m., to będzie na nie działała siła (III zasada dynamiki):
Ruch drgający -. Ruch drgający Ciało jest sprężyste, jeżei odzyskuje pierwotny kształt po ustaniu działania siły, która ten kształt zmieniła. Właściwość sprężystości jest ograniczona, to znaczy, że przy
Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2009
4-6-7 Węp do fizyki jądowej Tomaz Pawak 9 oddziaływanie dwóch nukeonów mode poencjału dwuciałowego pawa ymeii (niezmienniczość wzgędem anfomacji) pawa zachowania wiekości fizycznych bak eoii pzykład: jednoodność
Szeregowy obwód RLC. u(t)=u R (t)+u L (t)+u C (t) U L = R U U L C U C DOBROĆ OBWODU. Obwód rezonansowy szeregowy - częstość rezonansowa = 1.
Szerego obwód Źródło napięcio o zmiennej sile elektromotorycznej E(e [] drugiego prawa Kirchhoffa: ównanie ruchu ładunku elektrycznego: jeśli Prąd płynący w obwodzie: e jωt u (u (u ( d i t dt u t i t (
Obwody prądu zmiennego
Obwody prądu zmiennego Prąd stały ( ) ( ) i t u t const const ( ) u( t) i t Prąd zmienny, dowolne funkcje czasu i( t) t t u ( t) t t Natężenie prądu i umowny kierunek prądu Prąd stały Q t Kierunek poruszania
SK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego
Ćwiczenia: SK-7 Wpowadzenie do metody wektoów pzetzennych SK-8 Wektoowy model ilnika indukcyjnego, klatkowego Wpowadzenie teoetyczne Wekto pzetzenny definicja i poawowe zależności. Dowolne wielkości kalane,
u(t)=u R (t)+u L (t)+u C (t)
Szeregowy obwód Źródło napięciowe u( o zmiennej sile elektromotorycznej E(e [u(] Z drugiego prawa Kirchhoffa: u(u (u (u ( ównanie ruchu ładunku elektrycznego: Prąd płynący w obwodzie: di( i t dt u t i
m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Przygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe
Pzygotowanie do Egzaminu Potwiedzającego Kwalifikacje Zawodowe Powtózenie mateiału Opacował: mg inż. Macin Wieczoek Jednostki podstawowe i uzupełniające układu SI. Jednostki podstawowe Wielkość fizyczna
WYKŁAD FIZYKAIIIB 2000 Drgania tłumione
YKŁD FIZYKIIIB Drgania łumione (gasnące, zanikające). F siła łumienia; r F r b& b współczynnik łumienia [ Nm s] m & F m & && & k m b m F r k b& opis różnych zjawisk izycznych Niech Ce p p p p 4 ± Trzy
Przejścia międzypasmowe
Pzjścia iędzypasow Funcja diltyczna Pzjścia iędzypasow związan są z polayzacją cuy ltonowj wwnątz dzni atoowyc - są odpowidzialn za część funcji diltycznj ε Wóćy do foalizu funcji diltycznj: ε las N (
Prąd d zmienny. prąd zmienny -(ang.:alternating current, AC) prąd elektryczny, którego natężenie zmienia się w czasie.
Prąd d zmienny prąd zmienny -(ang.:alternating current, AC) prąd elektryczny, którego natężenie zmienia się w czasie. 1 Oś wartości natężenia prądu Oś czasu 2 Definicja natężenia prądu zmiennego i dq =
θ = 0 lub = = g l dw dt Przykłady drgań: Wahadło matematyczne (małe wychylenia): Inaczej: m l(1-cosθ) Drgania i fale II rok Fizyki BC
Przykłady drgań: Wahadło ateatyczne (ałe wychyenia): θ ( sinθ) M g && θ gsinθ && θ gθ (1-cosθ) && g θ + θ g g naczej: υ T V W & 1 g T θ υ 1 ( cosθ ) + V & θ dw dt &&& θθ + g & θ sinθ θ ub && g θ + sinθ
INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA; PRAWO FARADAYA
INDUKJA EEKTOMAGNETYZNA; PAWO FAADAYA. uch ramki w polu magnetycznym: siła magnetyczna wytwarza SEM. uch magnesu względem ramki : powstanie wirowego pola elektrycznego 3. Prawo Faradaya 4. eguła entza
Sygnały zmienne w czasie
Sygnały zmienne w czasie a) b) c) A = A = a A = f(+) d) e) A d = A = A sinω / -A -A ys.. odzaje sygnałów: a)sały, b)zmienny, c)okresowy, d)przemienny, e)sinusoidalny Sygnały zmienne okresowe i ich charakerysyczne
Wykład 15. Reinhard Kulessa 1
Wykład 5 9.8 Najpostsze obwody elektyczne A. Dzielnik napięcia. B. Mostek Wheatstone a C. Kompensacyjna metoda pomiau siły elektomotoycznej D. Posty układ C. Pąd elektyczny w cieczach. Dysocjacja elektolityczna.
GAL 80 zadań z liczb zespolonych
GAL 80 zadań z liczb zespolonych Postać algebraiczna liczby zespolonej 1 Sprowadź wyrażenia do postaci algebraicznej: (a) ( + i)(3 i) + ( + 31)(3 + 41), (b) (4 + 3i)(5 i) ( 6i), (5 + i)(7 6i) (c), 3 +
Dr inż. Agnieszka Wardzińska pokój: 105 Polanka Advisor hours: Tuesday: Thursday:
Dr inż. Agnieszka Wardzińska pokój: 105 Polanka agnieszka.wardzinska@put.poznan.pl cygnus.et.put.poznan.pl/~award Advisor hours: Tuesday: 10.00-10.45 Thursday: 10.30-11.15 Literatura podstawowa: 1. Podstawy
II.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Przekształcenia całkowe. Wykład 1
Przekształcenia całkowe Wykład 1 Przekształcenia całkowe Tematyka wykładów: 1. Liczby zespolone -wprowadzenie, - funkcja zespolona zmiennej rzeczywistej, - funkcja zespolona zmiennej zespolonej. 2. Przekształcenie
Wykład 4 Metoda Klasyczna część III
Teoria Obwodów Wykład 4 Meoda Klasyczna część III Prowadzący: dr inż. Tomasz Sikorski Insyu Podsaw Elekroechniki i Elekroechnologii Wydział Elekryczny Poliechnika Wrocławska D-, 5/8 el: (7) 3 6 fax: (7)
Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..)
Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..) 24.02.2014 Prawa Keplera Na podstawie obserwacji zgromadzonych przez Tycho Brahe (głównie obserwacji Marsa)
ś ź Ą ś Ą ś ś Ę Ą ń ń ń ś ń ńś ś ń ć ń ś ś ź ć ś ś ź ź Ę Ę ś ć ś ś ć ś ść ń Ę ć ć ć ś ń ć ć ć ś ś Ą ź ść ĘĄ ś ś ć ść ć Ś ś ś ś Ą ś ź ś ś ź ń Ą ś ź Ń ś ś ś Ń ń ź ć ś ś ś ć Ń ś ń ś ź ś ń ń ć ć ś ń ć ń ć
Fale elektromagnetyczne. Obrazy.
Fale elektroagnetyczne. Obrazy. Wykład 7 1 Wrocław University of Technology 28-4-212 Tęcza Maxwella 2 1 Tęcza Maxwella 3 ( kx t) ( kx t) E = E sin ω = sin ω Prędkość rozchodzenia się fali: 1 8 c = = 3.
RÓWNANIE RÓśNICZKOWE LINIOWE
Analiza stanów nieustalonych metodą klasyczną... 1 /18 ÓWNANIE ÓśNICZKOWE INIOWE Pod względem matematycznym szukana odpowiedź układu liniowego o znanych stałych parametrach k, k, C k w k - tej gałęzi przy
Wyznaczanie reakcji dynamicznych oraz wyważanie ciała w ruchu obrotowym wokół stałej osi 8
Wnacanie reakcji dnaicnch ora wważanie ciała w ruchu oroow wokół sałej osi 8 Wprowadenie Jeśli dowolne ciało swne o asie jes w ruchu oroow wokół osi, o na podporach powsają reakcje A i B. Składowe ch reakcji
II.3 Rozszczepienie subtelne. Poprawka relatywistyczna Sommerfelda
. akad. 004/005 II.3 Rozszczepienie subtelne. Popawka elatywistyczna Sommefelda Jan Kólikowski Fizyka IVBC . akad. 004/005 II.3. Mechanizmy fizyczne odpowiedzialne za ozszczepienie subtelne Istnieją dwie
EUROELEKTRA Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 2014/2015
EROELEKTR Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 014/015 Zadania z elektrotechniki na zawody II stopnia (grupa elektryczna) Zadanie 1 W układzie jak na rysunku 1 dane są:,
a fale świetlne Powtórzenie; operatory róŝniczkowe Wektorowe równanie falowe (3D) Fale wyraŝone przez zespolone amplitudy r r r 2 r r r r E E E 1 E
Równania Mawella a fale świetlne Wykład 3 Fale wyaŝone pzez zespolone amplitudy wektoowe Pola zespolone, a więc i ich amplitudy są teaz wektoami: % % Równania Mawella Wypowadzenie ównania falowego z ównań
drgania h armoniczne harmoniczne
ver-8..7 drgania harmoniczne drgania Fourier: częsość podsawowa + składowe harmoniczne () An cos( nω + ϕ n ) N n Fig (...) analiza Fouriera małe drgania E p E E k E p ( ) jeden sopień swobody: -A A E p
10 RUCH JEDNOSTAJNY PO OKRĘGU
Włodzimiez Wolczyński Miaa łukowa kąta 10 RUCH JEDNOSTAJNY PO OKRĘGU 360 o =2π ad = = 2 s 180 o =π ad 90 o =π/2 ad = jednostka adian [1 = 1 = 1] Π ad 180 o 1 ad - x o = 180 57, 3 57 18, Ruch jednostajny
MOBILNE ROBOTY KOŁOWE WYKŁAD 04 DYNAMIKA Maggie dr inż. Tomasz Buratowski. Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Robotyki i Mechatroniki
MOBILNE ROBOY KOŁOWE WYKŁD DYNMIK Maggie d inż. oasz Buatowski Wydział Inżynieii Mechanicznej i Robotyki Kateda Robotyki i Mechatoniki Modeowanie dynaiki dwu-kołowego obota obinego W odeowaniu dynaiki
Wykorzystanie programu COMSOL do analizy zmiennych pól p l temperatury. Tomasz Bujok promotor: dr hab. Jerzy Bodzenta, prof. Politechniki Śląskiej
Wykorzystanie programu COMSOL do analizy zmiennych pól p l temperatury metodą elementów w skończonych Tomasz Bujok promotor: dr hab. Jerzy Bodzenta, prof. Politechniki Śląskiej Plan prezentacji Założenia
Światło widzialne a widmo elektromagnetyczne
Światło widzialne a widmo elektromagnetyczne 10 3 λ [nm] λ 10 6 10 12 fale radiowe 1 mm 10 9 10 12 10 9 10 6 mikrofale 100 µm 10 µm 10 15 10 18 10 21 10 3 1 10 3 widmo optyczne prom. X promienie gamma
Jak policzyć pole magnetyczne? Istnieją dwie metody wyznaczenia pola magnetycznego: prawo Biot Savarta i prawo Ampera.
Elektyczność i magnetyzm. Równania Maxwella Wyznaczenie pola magnetycznego Jak policzyć pole magnetyczne? Istnieją dwie metody wyznaczenia pola magnetycznego: pawo iot Savata i pawo mpea. Pawo iota Savata
Rachunek ró»niczkowy funkcji jednej zmiennej
Lista Nr 5 Rachunek ró»niczkowy funkcji jednej zmiennej 5.0. Obliczanie pochodnej funkcji Pochodne funkcji podstawowych. f() = α f () = α α. f() = log a f () = ln a '. f() = ln f () = 3. f() = a f () =
PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI
PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI ODPOWIEDZI DO ARKUSZA ROZSZERZONEGO Zadanie ( pkt) A Zadanie ( pkt) C Zadanie ( pkt) A, bo sinα + cosα sinα + cosα cos sinα sin cosα + π π + π sin α π A więc musi
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM Fizyka i astronomia Poziom rozszerzony
Pan z stny www.sqdia. KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póna Matua z OPERONEM Fizyka i astnia Pzi zszzny Listad 0 W ni nij szy sc a ci c nia nia za dań twa tyc są zn t wa n zy kła d w aw n d wi dzi. W t -
Elementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)
J. Szanty Wykład n 4 Pzepływy potencjalne Aby wytwozyć w pzepływie potencjalnym siły hydodynamiczne na opływanych ciałach konieczne jest zyskanie pzepływ asymetycznego.jest to możliwe pzy wykozystani kolejnego
Siła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers
Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia
Atom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym
Dieektyki Dieektyki substancje, w któych nie występują swobodne nośniki ładunku eektycznego (izoatoy). Może być w nich wytwozone i utzymane bez stat enegii poe eektyczne. dieektyk Faaday Wpowadzenie do
Fotonika. Plan: Wykład 9: Interferencja w układach warstwowych
Fotonika Wykład 9: Interferencja w układach warstwowych Plan: metody macierzowe - macierze przejścia i rozpraszania Proste układy warstwowe powłoki antyrefleksyjne interferometr Fabry-Pérot tunelowanie
Liczby zespolone. Magdalena Nowak. 23 marca Uniwersytet Śląski
Uniwersytet Śląski 23 marca 2012 Ciało liczb zespolonych Rozważmy zbiór C = R R, czyli C = {(x, y) : x, y R}. W zbiorze C definiujemy następujące działania: dodawanie: mnożenie: (a, b) + (c, d) = (a +
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 12, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 1, 3.03.01 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek rnest Grodner Wykład 11 - przypomnienie superpozycja
Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 12, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz
Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład, 0..07 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz Radosław Łapkiewicz Wykład - przypomnienie superpozycja
ALGEBRA LINIOWA Z ELEMENTAMI GEOMETRII ANALITYCZNEJ. 1. Ciała
ALGEBRA LINIOWA Z ELEMENTAMI GEOMETRII ANALITYCZNEJ WSHE, O/K-CE 1. Ciała Definicja 1. Układ { ; 0, 1; +, } złożony ze zbioru, dwóch wyróżnionych elementów 0, 1 oraz dwóch działań +:, : nazywamy ciałem
Wykład 1. Elementy rachunku prawdopodobieństwa. Przestrzeń probabilistyczna.
Podstawowe pojęcia. Wykład Elementy achunku pawdopodobieństwa. Pzestzeń pobabilistyczna. Doświadczenie losowe-doświadczenie (zjawisko, któego wyniku nie możemy pzewidzieć. Pojęcie piewotne achunku pawdopodobieństwa
ą Ś ą ń ń ą ą ą ć ń ą ą ą ą ń ń ń ą ą ń ą ń ą ą ń ą Ą ń ń ń
Ś ą ńńą ą ą ń ą ń ą ń Ń ą ą Ś ą ń ń ą ą ą ć ń ą ą ą ą ń ń ń ą ą ń ą ń ą ą ń ą Ą ń ń ń ą ń ń ń ń ą ń ą ń ń Ą ą ń ń ą ą ą ą ą ą ą ć ń Ą ą ą ą ą ą ą ą ą ć ą ą Ąą ą ź ą ń ńą ń ń Ą Ńą ą ń ą Ą ń ą ą ą ć ń ą
Ćwiczenie 3 BADANIE OBWODÓW PRĄDU SINUSOIDALNEGO Z ELEMENTAMI RLC
Ćwiczenie 3 3.1. Cel ćwiczenia BADANE OBWODÓW PRĄD SNSODANEGO Z EEMENTAM RC Zapoznanie się z własnościami prostych obwodów prądu sinusoidalnego utworzonych z elementów RC. Poznanie zasad rysowania wykresów
Wykład 2 Wahadło rezonans parametryczny. l+δ
Wykład Wahadło rzonans paramryczny θ θ l l+δ C B B Wykład Wahadło - rzonans paramryczny E E E B mg l cos θ θ E kinb m d d l l+δ B B l C I m l E B B kinb' I m B' B' d d d d B l ml d d B ' mgl cos ' B gcos
Modelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
5.3 TRANSFORMACJA LORENTZA
5. TRANSFORMACJA LORENTZA Rozdział naży do oii p. "Toia Pzszni" auoswa Daiusza Sanisława Sobowskigo. Hp: www.hsngins.om hp: www.hoyofspa.info E-mai: info@hsngins.om A ighs sd. Tansfomaja Lonza w zowymiaowj
ver wektory
-3.1.7 wko wko (w psni ójwmiowj) długość wko: kiunk wo długość: dodwni: + c + mnożni mnożni p skl: α α wso: 1 n,, - wso nomln - wso scn okłd wko mm:, 1 (nikolinn) możm: α + α 11 α.g. n o 1 α 1 1 u wko
Atom wodoropodobny. Biegunowy układ współrzędnych. współrzędne w układzie. kartezjańskim. współrzędne w układzie. (x,y,z) biegunowym.
Atom wodoropodobny z współrzędne w układzie kartezjańskim r sinθ cosφ x r cosθ φ θ r r sinθ (x,y,z) r sinθ sinφ Biegunowy układ współrzędnych y funkcja faowa współrzędne w układzie biegunowym ( ) r,θ,φ
3. Unia kalmarska IE W O EN MAŁGORZATA I 116 ERYK VII POMORSKI 119 KRZYSZTOF III BAWARSKI ESTRYDSII IE DAN W LO KRÓ 115
K R Ó L O W I E D ~ N I IW. S TE R Y D S E N O W I E 1 1 4 3. Unia kalmarska K R Ó L O W I E D ~ N I IW. S TE R Y D S E N O W I E M~ Ł G O R Z~ T~ I E R Y K V I I O M O R S K I K R Z Y S Z T O F I I I
Zadania z analizy matematycznej - sem. II Funkcje, ich granice i ciągłość
Zadania z analizy matematycznej - sem II Funkcje ich granice i ciągłość Zadanie 1 Wyznaczyć i naszkicować dziedziny naturalne podanych funkcji: a f y = 2 y 3 25 2 +y 2 16 b g y = ln1 2 y 2 c h y = ln 2
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Meody Lagrange a i Hamilona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informayki Sosowanej Akademia Górniczo-Hunicza Wykład 7 M. Przybycień (WFiIS AGH) Meody Lagrange a i Hamilona... Wykład 7 1 /
Proces rezerwy w czasie dyskretnym z losową stopą procentową i losową składką
z losową stopą procentową i losową składką Instytut Matematyki i Informatyki Politechniki Wrocławskiej 10 czerwca 2008 Oznaczenia Wprowadzenie ξ n liczba wypłat w (n 1, n], Oznaczenia Wprowadzenie ξ n
Systemy liniowe i stacjonarne
Systemy liniowe i stacjonarne Układ (np.: dwójnik) jest liniowy wtedy i tylko wtedy gdy: Spełnia własność skalowania (jednorodność): T [a x (t )]=a T [ x (t)]=a y (t ) Jeśli wymuszenie zostanie przeskalowane
Równanie Schrödingera
Równanie Schrödingera Maciej J. Mrowiński 29 lutego 2012 Zadanie RS1 Funkcja falowa opisująca stan pewnej cząstki w chwili t = 0 ma następującą postać: A(a Ψ(x,0) = 2 x 2 ) gdy x [ a,a] 0 gdy x / [ a,a]
DYNAMIKA. Dynamika jest działem mechaniki zajmującym się badaniem ruchu ciał z uwzględnieniem sił działających na ciało i wywołujących ten ruch.
DYNMIK Daika jes działe echaiki zajując się badaie uchu ciał z uwzględieie sił działającch a ciało i wwołującch e uch. Daika opiea się a pawach Newoa, a w szczególości a dugi pawie (zwa pawe daiki). Moża
Podstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC
Podstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Układ RC
Moment pędu w geometrii Schwarzshilda
Moent pędu w geoetii Schwazshilda Zasada aksyalnego stazenia się : Doga po jakiej pousza się cząstka swobodna poiędzy dwoa zdazeniai w czasopzestzeni jest taka aby czas ziezony w układzie cząstki był aksyalny.
ver b drgania harmoniczne
ver-28.10.11 b drgania harmoniczne drgania Fourier: częsość podsawowa + składowe harmoniczne N = n=1 A n cos nω n Fig (...) analiza Fouriera małe drgania E p E E k jeden sopień swobody: E p -A E p A 0
REZONANSY : IDENTYFIKACJA WŁAŚCIWOŚCI PRZEZ ANALIZĘ FAL PARCJALNYCH, WYKRESY ARGANDA
REZONANSY : IDENTYFIKACJA WŁAŚCIWOŚCI PRZEZ ANALIZĘ FAL PARCJALNYCH, WYKRESY ARGANDA Opis układu cząsteczek w mechanice kwantowej: 1. Funkcja falowa, 2. Wektora stanu ψ. TRANSFORMACJE UKŁADU CZĄSTEK: 1.
) I = dq. Obwody RC. I II prawo Kirchhoffa: t = RC (stała czasowa) IR V C. ! E d! l = 0 IR +V C. R dq dt + Q C V 0 = 0. C 1 e dt = V 0.
Obwody RC t = 0, V C = 0 V 0 IR 0 V C C I II prawo Kirchhoffa: " po całym obwodzie zamkniętym E d l = 0 IR +V C V 0 = 0 R dq dt + Q C V 0 = 0 V 0 R t = RC (stała czasowa) Czas, po którym prąd spadnie do
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Siła elektromotoryczna
Wykład 5 Siła elektromotoryczna Urządzenie, które wykonuje pracę nad nośnikami ładunku ale różnica potencjałów między jego końcami pozostaje stała, nazywa się źródłem siły elektromotorycznej. Energia zamieniana
Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej
Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej
Analiza właściwości filtra selektywnego
Ćwiczenie 2 Analiza właściwości filtra selektywnego Program ćwiczenia. Zapoznanie się z przykładową strukturą filtra selektywnego 2 rzędu i zakresami jego parametrów. 2. Analiza widma sygnału prostokątnego..
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM Fizyka i astronomia Poziom rozszerzony
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póna Matua z OPERONEM Fizyka i astnia Pzi zszezny Listad 0 W ni niej szy sce a cie ce nia nia za dań twa tyc są e zen t wa ne zy kła d we aw ne d wie dzi. W te - g ty u za
KATEDRA TELEKOMUNIKACJI I FOTONIKI
ZACHODNIOPOMORSKI UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNY W SZCZECINIE WYDZIAŁ ELEKTRYCZNY KATEDRA TELEKOMUNIKACJI I FOTONIKI OPROGRAMOWANIE DO MODELOWANIA SIECI ŚWIATŁOWODOWYCH PROJEKTOWANIE FALOWODÓW PLANARNYCH (wydrukować
w7 58 Prąd zmienny Generator Napięcie skuteczne Moc prądu Dodawanie prądów zmiennych Opór bierny
58 Prąd zienny Generator Napięcie skuteczne Moc prądu Dodawanie prądów ziennych Opór bierny Prąd zienny Prąd zienny 3 Prąd zienny 4 Prąd zienny 5 Prąd zienny Przy stałej prędkości kątowej ω const pola
należą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło
07 0 Opacował: mg inż. Macin Wieczoek www.mawie.net.pl. Elementy ezystancyjne. należą do gupy odbioników enegii elektycznej idealne elementy ezystancyjne pzekształcają enegię pądu elektycznego w ciepło.
Gdyńskim Ośrodkiem Sportu i Rekreacji jednostką budżetową Zamawiającym Wykonawcą
W Z Ó R U M O W Y n r 1 4 k J Bk 2 0 Z a ł» c z n i k n r 5 z a w a r t a w G d y n i w d n i u 1 4 ro ku p o m i 2 0d z y G d y s k i m O r o d k i e m S p o r t u i R e k r e a c j ei d n o s t k» b
Wyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną.
Ćwiczenie M- Wyznaczanie współczynnika sztywności dutu metodą dynamiczną.. Ce ćwiczenia: pomia współczynnika sztywności da stai metodą dgań skętnych.. Pzyządy: dwa kążki metaowe, statyw, dut staowy, stope,
w5 58 Prąd d zmienny Generator Napięcie skuteczne Moc prądu Dodawanie prądów w zmiennych Opór r bierny Podstawy elektrotechniki
58 Prąd d zienny Generator Napięcie skuteczne Moc prądu Dodawanie prądów w ziennych Opór r bierny Prąd d zienny Prąd d zienny 3 Prąd d zienny 4 Prąd d zienny 5 Prąd d zienny Przy stałej prędkości kątowej
Pędu Momentu pędu Ładunku Liczby barionowej. Przedmiot: Fizyka. Przedmiot: Fizyka. Wydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika.
ZASADY ZACHOWANIA W FIZYCE ZASADY ZACHOWANIA: Enegii Pęd Moent pęd Ładnk Liczby baionowej ZASADA ZACHOWANIA ENERGII W = E calk Paca siły zewnętznej Jeżeli W=0 to E calk =0 Ziana enegii całkowitej Ziana
Politechnika Poznańska, Katedra Sterowania i Inżynierii Systemów Wykłady 5,6, str. 1
Poliechnika Poznańska, Kaedra Serowania i Inżynierii Sysemów Wykłady 5,6, sr. 1 18. Klasyfikacja UR ze wzgl. na posać sygn. wejściowego a) regulacja sałowarościowa y () = cons b) regulacja programowa c)
PRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r
PRACA MOC ENERGIA Paca Pojęcie pacy używane jest zaówno w fizyce (w sposób ścisły) jak i w życiu codziennym (w sposób potoczny), jednak obie te definicje nie pokywają się Paca w sensie potocznym to każda
Induktor i kondensator. Warunki początkowe. oraz ciągłość warunków początkowych
Termin AREK73C Induktor i kondensator. Warunki początkowe Przyjmujemy t, u C oraz ciągłość warunków początkowych ( ) u ( ) i ( ) i ( ) C L L Prąd stały i(t) R u(t) u( t) Ri( t) I R RI i(t) L u(t) u() t
Fale biegnące. y t=0 vt. y = f(x), t = 0 y = f(x - vt), t ogólne równanie fali biegnącej w prawo
ale (mechaniczne) ala - rozchodzenie się się zaburzenia (w maerii) nie dzięki ruchowi posępowemu samej maerii ale dzięki oddziałwaniu (sprężsemu) Rodzaje i cech fal Rodzaj zaburzenia mechaniczne elekromagneczne