MORFOLOGIA KORYT RZECZNYCH, POMIARY, MODELOWANIE I PROGNOZOWANIE PROCESÓW RZECZNYCH
|
|
- Amalia Michalak
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 INFRASTRUKTURA I EKOLOGIA TERENÓW WIEJSKICH N 4//6, POLSKA AKADEMIA NAUK, Oddział w Kaowie, s. 9 Komisja Technicznej Infastutuy Wsi Bogusław Pzedwojsi MORFOLOGIA KORYT RZECZNYCH, POMIARY, MODELOWANIE I PROGNOZOWANIE PROCESÓW RZECZNYCH Steszczenie Celem niniejszej pacy jest analiza stailności pzepływu w oycie postoliniowym, pzepowadzona na podstawie dwuwymiaowego w planie modelu ustalonego, niejednostajnego uchu wody i umowisa w oycie z dnem ozmywalnym. W pacy pzedstawiono poównanie topogafii dna oliczonej na modelu matematycznym z wyniami pomiaów w natualnym oycie zei Waty. Ponadto oeślono ównanie opisujące natualną zywiznę zaoli zecznych oaz opisano metody oliczania minimalnego pomienia zywizny na wiezchołu łuu oaz optymalnej długości łuu. Wymienione wyżej metody oliczania topogafii dna i wyznaczania paametów oyta w uładzie poziomym zei wyniają z analitycznego ozwiązania dwuwymiaowego w planie modelu matematycznego, opisującego uch wody i umowisa w zywoliniowych oytach natualnych. Słowa luczowe: hydaulia ze, uch umowisa, modelowanie matematyczne, topogafia dna oyta zecznego WSTĘP W natualnych oytach zecznych występuje tzw. pzepływ płyti, tzn. tai uch wody, w tóym głęoość jest znacznie mniejsza od szeoości oyta (ys. a). W patyce inżyniesiej oaz w óżnych puliacjach pzeoje te pzedstawia się w sali sażonej (ys. ), co powoduje ich wyaźne znieształcenie.
2 Rysune. Pzeój popzeczny oyta: a) w sali niesażonej, :5, ) w sali sażonej :/5 Figue. Channel coss-section: a) undistoted scale :5; ) distoted scale :/5 Celem niniejszej pacy jest analiza stailności pzepływu w oycie postoliniowym, pzepowadzona na podstawie dwuwymiaowego w planie modelu ustalonego, niejednostajnego uchu wody i umowisa w oycie z dnem ozmywalnym. W pacy pzedstawiono poównanie topogafii dna oliczonej na modelu matematycznym z wyniami pomiaów w natualnym oycie zei Waty. Ponadto oeślono ównanie opisujące natualną zywiznę zaoli zecznych oaz opisano metody oliczania minimalnego pomienia zywizny na wiezchołu łuu oaz optymalnej długości łuu. MATEMATYCZNA SYMULACJA RUCHU WODY I RUMOWISKA W KORYTACH RZECZNYCH Założenia podstawowe. Kształt osi geometycznej zaoli zecznych, w zywoliniowym uładzie współzędnych można aposymować ównaniem (ys. ): = R ( ) cos l s () Π l = L ; s= s - s m (a)
3 gdzie: R minimalny pomień zywizny na wiezchołu zaola, L długość zaola, sm odległość od pzeoju wejściowego do wiezchoła zaola. Z ysunu wynia, że jeśli s = sm = L/4, wtedy: cos [( Π L) s m ] = cos ( Π ) =, a pomień zywizny w pzeoju pzejściowym (w odległości sm od wiezchoła zaola) =. Rysune. Schemat uładu poziomego oyta złożonego z zaoli o zmiennej zywiźnie Figue. Plan view of a ive each W niniejszym ozdziale ozpatuje się dwuwymiaowy w planie, ustalony uch wody i ustalony tanspot umowisa w oytach zywoliniowych. Matematyczny opis pzepływu stanowi uład ównań uchu wody oaz uład ównań uchu umowisa. Wymienione ównania pzedstawione są w otogonalnym uładzie współzędnych zywoliniowych (ys. i 3). Pzy ozwiązywaniu ww. ównań pzyjęto następujące założenia: model opisuje pzepływ ustalony w zaolach zei swoodnie płynącej, minimalna zywizna zaoli R > 3(.5) B, szeoość oyta B jest znacznie więsza od głęoości pzepływu h, tj. B» h, dno oyta ma stałą szeoość i zudowane jest z mateiałów ozmywalnych, zegi oyta są umocnione udowlami podłużnymi; pzy zaudowie popzecznej (za pomocą ostóg) model nie uwzględnia ozmyć loalnych, powstających pzy głowicach ostóg, w oycie dominuje uch umowisa wleczonego, pomija się wpływ fom dennych na defomację dna, w tym sensie model opisuje uśedniony uład dna, pomija się poces tzw. uowania dna. 3
4 Równania uchu wody. Do opisu pzepływu w płasim, szeoim oycie ze nizinnych, złożonych z zaoli o łagodnej zywiźnie (R 3B) pzyjmuje się zwyle dwuwymiaowy w planie model pzepływu, w tóym chaateystyi hydauliczne wyażone są pzez ich watości śednie w pionie stumienia. Pzy założeniu, że napężenia ścinające na dnie oyta opisane są fomułą Dacy-Weisacha, ównania uchu wody w otogonalnym uładzie współzędnych zywoliniowych pzyjmują postać [Pzedwojsi 988]: V V U V +U a ównanie ciągłości: s +U s s V - U s s U s s V + U = - s = - ( g ) z w - ( g ) z s w f ( Y ) ( Y ) U s s + V - V Y f = U Y [ ] s U / s +V [ ] U s +V / (a) () gdzie: f współczynni opoów Dacy-Weisacha, oeślony fomułą: u* f = (4) U oaz: Y zmienna głęoość loalna, V, Us uśednione w pionie stumienia pędości w ieunu adialnym i podłużnym, zw poziom zwieciadła wody, ja poazano to na ysunu 3, U = Q/A) śednia pędość w pzeoju popzecznym, Q natężenie pzepływu, A śednia na długości zaola powiezchnia pzeoju popzecznego, u* = (ghi) / pędość dynamiczna w osi oyta, h = (A/B) głęoość śednia pzepływu na długości zaola, B = n szeoość na poziomie dna oyta, I spade podłużny w osi oyta. Watości śednie paametów hydaulicznych pzepływu w zaolu Q, A, U, h odnoszą się do śodowej części pzeoju popzecznego o szeoości B (ys. 3). Szuane watości są funcjami zmiennych i s tj. Y = Y(,s); V = V(,s); Us = Us(,s); zw = zw(,s). Równania ( 3) w uładzie współzędnych postoątnych x, y, gdzie współzędna x jest sieowana z iegiem zei, a współzędna y jest nomalną, pzyjmują postać: (3) 4
5 i ównanie ciągłości: V V +U = - y x ( g ) z y f - V Y [ ] w / V U U +U = - y x ( g ) z x f - U Y U +V [ ] w / V ( U Y ) ( V Y ) x + y = U +V (5) (6) (7) gdzie: U; V uśednione w pionie pędości w ieunu podłużnym x i popzecznym y. Rysune 3. Schemat pzepływu w zaolu Figue 3. Definition setch fo flow in end Ruch umowisa w oycie zywoliniowym. Jao uzupełnienie uładu ównań dwuwymiaowego w planie modelu pzepływu, pzyjmuje się model uchu umowisa zapoponowany pzez 5
6 Engelunda [974]. W modelu tym uch umowisa, w otogonalnym uładzie współzędnych zywoliniowych, opisany jest następującymi ównaniami: U s ss = s U (8) V Y Y Y s = ss -α -α + (9) U s i oaz ównanie ciągłości uchu umowisa: ss s s + + = () s + n s śednia w pzeoju popzecznym watość jednostowego tanspotu umowisa wleczonego odpowiadająca pędości U; ss, s jednostowy tanspot umowisa w ieunu podłużnym i adialnym, α, α funcje zmiennej s, (załączni ), pomień zywizny geometycznej adanego zaola, i pomień zywizny geometycznej zaola położonego powyżej zaola adanego. W uładzie współzędnych postoątnych x i y, pzy = i i =, ównania uchu umowisa (8) () pzyjmują postać: U x sx = s U () V y Y s y = sx + () U x y sx s y + = x y (3) gdzie: sx, sy wydate umowisa wleczonego w ieunu podłużnym i popzecznym. Lineayzacja ównań uchu wody i umowisa. Pzy lineayzacji ównań uchu wody i umowisa pzyjęto następujące założenia: 6
7 . zmiany watości chaateysty hydaulicznych wywołane niestailnością pzepływu lu uchem spialnym mogą yć opisane pzez małe zmiany śednich w pionie stumienia pędości: podłużnej i popzecznej oaz głęoości,. zmiany te są wielościami małymi ta, że można pominąć wyażenia zędu dugiego i wyższych. Pzedstawione w uładzie współzędnych zywoliniowych ównania uchu wody () (3) i uchu umowisa (8) () lineayzuje się pzez podstawienie: s ( +u ); ( + η ); ; w w ( w ) =U Y = h U V =U ω z = z + z (4) gdzie zmienne z indesem pim oznaczają małe zmiany a indes '' odnosi się do paametów pzepływu w osi oyta. Zmiany chaateysty pzepływu są funcją zmiennych i s tj. u = u (s, ); ω = ω (s, ); i η = η (s, ). Zlineayzowane za pomocą zależności (4) wyane człony ównań uchu wody () i (3) pzyjmują postać: V s V =U V =U ( +u ) ω ω ω U s U s = U ( + u ) +u U ω s U s (5) W podony sposó lineayzuje się pozostałe człony ównań uchu i ównania ciągłości dla wody oaz ównania uchu umowisa (8) (). Zgodnie z założeniem ) pomija się wyażenia zędu dugiego i wyższych. Ponadto, w ostatnim członie po pawej stonie ównania (), oeślającym napężenia styczne pzy dnie w ieunu podłużnym, pomija się wyażenie [f/(h)]u jao wielość o ząd więszą od pozostałych sładniów tego ównania. Zlineayzowane ównania ciągłości oaz ównania uchu wody i umowisa () (3) i (8) (), wyażone w zywoliniowym uładzie współzędnych, pzyjmują postać: ω l g + - = - zw ω (6) s U u l ω g u - + = zw +l η (7) s U s 7
8 ω u η + + = (8) s s ( + u +...) ss = s (9) ( h η s = ss ω -α 3 + η ) + 3θ () gdzie: ss s s + + = () s ω = s = pzy n= ± n () l = f / h h h α 3= α + (3) i α K f K C α = ; α = - exp (- a s) (4) 3θ 3θ ω funcja opisująca zmiany pędości adialnej, zw funcja opisująca zmiany poziomu zwieciadła wody, u funcja opisująca zmiany pędości podłużnej, η funcja opisująca zmiany głęoości, U śednia w pionie stumienia pędość w osi oyta, h głęoość wody w osi oyta, g pzyspieszenie ziemsie, s współzędna podłużna, n odległość od osi oyta, n połowa szeoości dna oyta, pomień zywizny w osi adanego zaola, i pomień zywizny zaola usytuowanego powyżej adanego zaola, K stała zaola opisana ównaniem (I.5) w załączniu I, f funcja zmiennej podłużnej s, opisana ównaniem (I.4) w załączniu I, a stała opisana wzoem (I.3) w załączniu I, C stała całowania, pzyjmująca watości z pzedziału od do, D5 pzeciętna śednica umowisa wleczonego, ρs, ρ gęstość cząste umowisa i wody, θ - paamet Shieldsa, oeślony z wzou: u* θ = g D 5 ρ ρ s - ρ (5) W uładzie współzędnych postoątnych zlineayzowany uład ównań uchu wody i umowisa pzyjmuje postać: 8
9 ω l g + ω = - x U zw y (6) u l g u - = zw +l η (7) x U x ω u η + + = y x x (8) ( + u +...) sx = s (9) s y = s x h η ω + (3) 3θ y sx s y + = x y (3) Analiza stailności pzepływu w oycie postoliniowym. Pzy uchu wody w oycie postoliniowym osewuje się zazywienie linii pądu. Powodem tego zjawisa jest występowanie pędości pulsacyjnych w uchu tuulentnym, tóe wywołują popzeczny uch wody. W oycie z dnem ozmywalnym zjawiso to potęguje się wsute pzemieszczania się cząste twozących uchome dno oyta. W wyniu zazywienia linii pądu i pojawienia się pędości popzecznych osewuje się zmienne w pzeoju popzecznym głęoości i pędości podłużne. Wsute sończonej szeoości oyta, ozważa się fale stacjonane w ieunu adialnym oaz fale uchome w ieunu podłużnym. Woec tego możliwe jest wyonanie analizy stailności. W analizie tej załada się, że zmienne watości śednich w pzeoju popzecznym chaateysty pzepływu są oeślone pzez funcję oesową [Pzedwojsi 988]. Funcja ta opisuje ustalony pzepływ niejednostajny. Funcja tego odzaju pozwala na adania stailności pzepływu w oytach postoliniowych i zywoliniowych. W adaniach stailności pzepływu pzyjmuje się, że na wyównane, poziome dno oyta, o głęoości śedniej w pzeoju popzecznym h, naładają się zmiany o małej amplitudzie (ys. 4). Zmiany te opisuje się 9
10 funcją oesową, tóa w postoątnym uładzie współzędnych oeślona jest następująco: η ( x, y) = ˆ η E (3a) E = exp x cos x + y + C (3) ( ) ( ) ss ηˆ amplituda odształceń oesowych, ss stopień naastania lu tłumienia fali opisującej zmiany wielości hydaulicznych, tj. głęoości, pędości podłużnych i popzecznych, Cn stała oeślająca pzesunięcie fazowe, n licza falowa w ieunu popzecznym, oeślona ównaniem Π n = m (33) B oaz licza falowa w ieunu podłużnym opisana zależnością, Π = (34) l Badania stailności pzepływu w oycie postoliniowym pzepowadza się na podstawie zlineayzowanego uładu ównań uchu wody i umowisa (6) (3). n n Rysune 4. Koyto postoliniowe: A Pzeój popzeczny, B Tłumiona fala oesowa opisująca defomacje dna w ieunu podłużnym Figue 4. Staight channel: A Coss-section, B Damped peiodic wave
11 Eliminacja z tego uładu ównań zmian: poziomu zwieciadła wody, wydatu umowisa w ieunu podłużnym i popzecznym oaz zmian pędości w ieunu podłużnym i popzecznym, powadzi do następującego ównania óżniczowego cząstowego piątego stopnia opisującego zmiany głęoości (defomacje dna) η : gdzie: h η h η η η d θ x y 3θ x y x x y f η η ( - 3) η - l +l = 4 3 3θ y x x y = - d f 6 θ + (35) (35a) Wstawienie pochodnych funcji oesowej, tj. ównania (3) do ównania óżniczowego (35) powadzi do następującego ozwiązania: H s sin ϕ - H cosϕ = (36) n 4 3 gdzie: H s = AK ( ss) d( ss) + Fn ( ss) + Fn ( ss ) + Fn 3 (37a) n H = F s ( ) + F s3 (37) F n = - 6 A K ( ) - d A K (38a) F n3 = 3 d ( ) - d F n 4 = A K d A 4 ( ) + ( ) = 4 A K ( ) - d F s K ss - f A 3 K (38) (38c) (39a) = - 4 A d 3 ( ) + 3 d ( ) + ( ) + d F s 3 K s s ss ss 4 K d = A K f - 3θ A K ; d 4 = AK A ( - 3) f - 3θ A K (39) (4)
12 oaz: ss, ezwymiaowe paamety fali opisującej zmiany chaateysty pzepływu: ss ss = ; = (4a) l l AK stała ezwymiaowa: f B AK = (4) Π h wyładni potęgowy w ównaniu tanspotu umowisa, s = m U s Równanie (36) zawiea dwa szuane paamety fali oesowej ss i, występujące w wielościach ϕ n, Hs i H. Równanie (36) ędzie spełnione, jeżeli spełniony ędzie uład ównań: = H s = H (4a) (4) Rozwiązanie uładu ównań (4) pozwala wyznaczyć watości szuanych paametów fali oesowej ss i, po upzednim podstawieniu w miejsce Hs i H ównań (37). Z ównania (4) olicza się liczę falową w ieunu podłużnym: / F s3 = - (43) F s Wstawienie w miejsce zależności (43) pzeształca wyażenie (37a) w wielomian ósmego stopnia względem szuanego paametu ss. Zgodnie z ównaniem (4a) miejsca zeowe tego wielomianu wyznaczają szuane watości paametu tłumienia fali ss. Podstawienie ta oeślonych watości paametu ss do ównań (39), oeślających wielości Fs i Fs3 pozwala na oliczenie z ównania (43) szuanych watości liczy falowej. Z zależności (37), spełniających ównania (4) wynia, że: ( ) ss = f (44)
13 Watości tych paametów olicza się metodą olejnych pzyliżeń, załadając wyjściową watość paametu. Występujące w uładzie ównań (37) (4) wielości:, AK, θ, d, d, d4 i f są funcjami śednich dla danego odcina zei: głęoości w osi oyta h i pędości podłużnej U, spadu podłużnego w osi oyta I oaz śednicy pzeciętnej umowisa D5. Wielości te mają stałe watości na danym odcinu zei. Wynia stąd, że paamety tłumionej fali oesowej, opisującej zmiany chaateysty pzepływu są wielościami stałymi pzy danym natężeniu pzepływu i nie zależą od współzędnych x i y, tj.: ss = const = const (45) W onsewencji, występujące w ównaniu (36) wielości Hs i H są współczynniami liczowymi o stałych watościach na danym odcinu zei. Mając oeśloną funcję opisującą zmiany głęoości η, można z uładu ównań (6) (3) wyznaczyć funcje opisujące zmiany pędości podłużnej u i popzecznej ω. Analiza uładu ównań nieliniowych (4) wyazuje, że watości ezwymiaowych paametów tłumionej fali oesowej, opisującej zmiany chaateysty pzepływu są funcjami następujących wielości: (, ) = f (, ) ss = f AKl AKl (46) gdzie: AKl dynamiczna stała oncentacji pzeoju popzecznego, oeślona wzoem: f B AKl = 3θ (47) ( m Π) h gdzie: m licza oyt cząstowych, w pzypadu oyta meandującego m = ; w pzypadu oyta typu waoczowatego m. Zależności oeślone ównaniami (46) pzedstawione są na ysunach 5 i 6 pzy stałej watości wyładnia potęgowego w ównaniu tanspotu umowisa = 5. Na ys. 5 i 6 linią ciągłą zaznaczony jest osza występowania piewiastów zeczywistych uładu ównań (4). Podony osza zmienności paametów ss i poazali w swojej pacy Stuisama i in. [985]. Z zależności (46) i (47) wynia, że pzy stałej watości wyładnia potęgowego w ównaniu tanspotu umowisa = const ezwymiaowe paamety fali oesowej są funcją współczynnia opoów Dacy-Weisacha f, 3
14 paametu Shields'a θ i miay ształtu pzeoju popzecznego (B/h). Wynii pzedstawione na ysunach 5 i 6 wsazują, że pzy uchu wody w oycie postoliniowym z uchomym dnem oaz f = const i θ = const ze wzostem watości miay ształtu pzeoju popzecznego (B/h) maleje stopień tłumienia fali oesowej opisującej defomacje dna oyta. Oznacza to, że pzy ss < defomacje dna opisane funcją η ędą wzastać z iegiem cieu. Jeśli zegi oyta postoliniowego ędą umocnione, wtedy wzdłuż zegów ędą występować napzemiennie płycizny i głęie. W pzypadu, gdy zegi oyta postoliniowego ędą twozyć mateiały ozmywalne, wtedy w oszaach występowania masymalnych pzyostów głęoości (η h) i pędości podłużnej (u Us) nastąpi eozja zegów i ozpocznie się poces meandowania oyta. Wsute zazywienia stumienia postoliniowego pojawi się siła odśodowa, wywołująca dodatowy popzeczny uch wody a ozwój zaoli zostanie pzyspieszony. Nawet w pzypadu gdy ss >, co oznacza tłumienie fali oesowej opisującej defomację dna, wystąpi zazywienie stumienia postoliniowego i pojawienie się siły odśodowej, tóa spowoduje nasilenie pocesu twozenia się zaoli. Rysune 5. Paamet tłumienia fali oesowej w funcji paametu AKl pzy = 5. A zaes piewiastów wielomianu, B ozwiązanie uposzczone Figue 5. Damping of petuation vesus paamete AKl fo = 5. A ange of polynomial oots, B simplified solution 4
15 Rysune 6. Licza falowa opisująca defomacje dna oyta w ieunu podłużnym w funcji paametu AKl pzy = 5. A zaes piewiastów wielomianu, B ozwiązanie uposzczone Figue 6. Wavelength of petuation vesus paamete AKl fo = 5. A ange of polynomial oots, B simplified solution Jeżeli w uładzie ównań (6) (3) opisujących uch wody w oycie postoliniowym pomija się człony zawieające funcję ω, tj. gdy zanieduje się popzeczny uch wody i zywiznę linii pądu, wtedy ozwiązanie uładu ównań (4), w tóym wielości Hs i H opie są wzoami (37a) i (37), pzyjmuje postać: ss - 3 = - - AKl (48a) = A Kl - ( ) ss / (48) Jest to ozwiązanie uposzczone [Stuisma 983], w tóym pominięto wpływ pędości popzecznej (pzepływu wtónego) na defomacje dna i zmiany chaateysty pzepływu. W ozwiązaniu tym pzepływ oeślony jest pzez siły ezwładności i siły tacia uchu 5
16 głównego a ieune uchu umowisa zależy tylo od ieunu uchu głównego wody i loalnego nachylenia popzecznego dna oyta. TOPOGRAFIA DNA I ROZKŁADY PRĘDKOŚCI W KORYTACH RZECZNYCH Topogafia dna i pozioma zmienność śedniej na głęoości stumienia pędości podłużnej i popzecznej w oycie złożonym z zaoli o zmiennej zywiźnie olicza się z zależności [Pzedwojsi 998]: głęoość: ( η + η ) Y c = h + c pędość podłużna: ( u + u ) U (49a) s + c pędość popzeczna: ( ω + ω ) c =U (49) V c =U (49c) c Y c zmienna w oszaze zaola głęoość, U s c zmienna w oszaze zaola, uśedniona w pionie stumienia pędość podłużna, zmienna w oszaze zaola, uśedniona w pionie stumie- V c nia pędość popzeczna, U śednia dla danego odcina watość pędości podłużnej, h śednia dla danego odcina watość głęoości, η c, u c, ω c zmiany zędu zeowego w oszaze ozwiniętego uchu spialnego w zaolu, η', u ', ω' zmiany zędu piewszego wywołane niestailnością pzepływu. Watości śednie głęoości h i pędości U odnoszą się do części pzepływu ponad dnem oyta. Zmiany zędu zeowego oeślone są funcjami typu wyładniczego, a zmiany zędu piewszego oeślone są funcjami oesowymi. Wzoy opisujące wielości η c, u c, ω c zamieszczone są w pacy Pzedwojsiego [998]. Zmiany paametów hydaulicznych zędu piewszego są wyażone zależnościami: η = ˆ η E; u = uˆ E ; ω = ˆ ω E (5) c c gdzie amplituda funcji oesowej, oeślająca zmiany głęoości ηˆ, opisana jest ównaniem: c u c ω 6
17 n R ˆc = K f η cos ( s ) m (5a) Amplitudy funcji oesowej opisujące zmiany pędości podłużnej i popzecznej oeślone są następującymi fomułami: uˆ n c = K R ˆω n R l cos l c = K cos n ( s ) m ( s ) m (5) (5c) R pomień na wiezchołu zaola o zmiennej zywiźnie (ys. ), n połowa szeoości dna, l stała dla danego łuu, oeślona wzoem (3), Eu, E ω zamieszczone w załączniu E w pacy Pzedwojsi [998] funcje typu oesowego, opisujące zmiany pędości podłużnej popzecznej. Szuane funcje oesowe Eu i E ω zostały oeślone dogą całowania ównań uchu i ciągłości dla wody (6) (8). W pzypadu pzeoju popzecznego oyta zywoliniowego, podonie ja w pzypadu łuu ołowego, załada się, że na pochylone pod atem β do poziomu dno oyta naładają się dodatowe odształcenia, wywołane zmianami oesowymi o małej amplitudzie (ys. 4). Wtedy zmiany głęoości w zaolu opisane są ównaniem (49a). Jeżeli l= to, ja wynia z poównania zależności (a) i (34), L = l (ys. 4). Ponieważ sm = L/4 (ys ), to cos [( Π /L ) (L/4)] = oaz ˆ η c =, czyli w pzypadu gdy długość zaola L, miezona wzdłuż osi oyta, jest ówna długości fali oesowej opisującej odształcenia dna w pofilu podłużnym l, wtedy zmiany głęoości wywołane niestailnością pzepływu zaniają, a o uładzie dna oyta decyduje tylo natężenie uchu spialnego. Jest to jedna sytuacja wyjątowa. W oytach natualnych występuje ciągła zmiana natężenia pzepływu wody powodująca zmianę chaateysty pzepływu i w onsewencji zmianę watości paametów tłumionej fali oesowej. W tej sytuacji l L oaz ˆ η c. W ezultacie dno oyta ulega ciągłym zmianom, a pzeciętny uład dna oyta odpowiada pzepływowi śedniemu ocznemu. Uład poziomy tasy oyta jest ściśle związany z uładem pionowym, ta ja poazano to na ysunu 4. W sytuacji, gdy zywizna osi geometycznej oyta jest podona do 7
18 zywizny tłumionej fali zauzeń oesowych, niestailność pzepływu nie wywołuje dodatowych zamian watości paametów pzepływu. W odóżnieniu od tasy oyta złożonej z łuów ołowych, tasa oyta złożona z zaoli o zmiennej zywiźnie, opisanych ównaniem (a), zapewnia najmniejsze odształcenia dna, jaie mogą wystąpić pzy zadanym pzepływie. TOPOGRAFIA DNA PRZYKŁAD OBLICZENIOWY Podstawę weyfiacji ozwiązania pzedstawionego ównaniami (49), dla zaoli o zmiennej zywiźnie, występujących w oytach natualnych, stanowi poównanie oliczonego uładu dna z wyniami pomiaów w oycie Waty. Pomiay te wyonano w 989 ou na 4 ilometowym odcinu zei, od m 74 do m 78 [Pzedwojsi i in. 989]. Badania teenowe oejmowały pomiay głęoości oaz pomiay poziomów zwieciadła wody. Ponadto w dwóch wyanych pzeojach hydometycznych (w m 74 i m 78) pzepowadzono puntowe pomiay pędości pzepływu wody i wydatu umowisa wleczonego w 8 pionach. Wymienione pomiay wyonano po dwumiesięcznym oesie twania stanów śednich. W tym oesie śednia głęoość adanego odcina oyta zei wynosiła h =, m, a masymalne wahania stanów wody zmieniały się w pzedziale od,3 m do,35 m. Puntowe pomiay pędości wyonano młyniem typu OTT, a pomiay tanspotu umowisa wleczonego łapaczą PIHM, o współczynniu spawności,65. Wymienione wyżej pomiay pędości pzepływu wody i wydatu umowisa wleczonego wyozystano do oszacowania watości wyładnia potęgowego, występującego w ównaniu s = ms U. Do oceny watości tego wyładnia wyozystano taże wynii podonych pomiaów, wyonane na tym odcinu zei w latach 98 i 99. Ustalona na podstawie tych pomiaów watość wyładnia = 4,. Pozostałe chaateystyi pzepływu, chaateystyi umowisa wleczonego oaz paamety geometyczne oyta w uładzie poziomym zei zestawiono w taeli i poazano na ysunu 7. Kzywiznę osi geometycznej zaoli opisano ównaniem (). W oliczeniach pzyjęto watość współczynnia opou C =,5. Paamety fali oesowej ss i oliczono na podstawie uładu ównań nieliniowych (4). Z danych zamieszczonych w taeli wynia, że oliczona z uładu ównań nieliniowych (4) watość ezwymiaowej liczy falowej 8
19 wynosi.53 i jest adzo lisa watości,5, oeślonej na podstawie pomiaów teenowych. Chaateystyi hydauliczne oyta oliczono z zależności (49) i poównano z wyniami pomiaów na dwóch zaolach oyta z. Waty zloalizowanych w m 74 i m 78 (ys. 7). Rysune 7. Plan sytuacyjny zaoli zei Waty Figue 7. Plan view of two ends of the Wata ive 9
20 Taela. Paamety oyta zei Waty Paamety hydauliczne Rzea Wata Natężenie pzepływu Q (m 3 /s) 77, Szeoość dna oyta B (m) 4, Śednia głęoość pzepływu h (m), Śednia pędość pzepływu Us (m/s),8 Spade zwieciadła wody I ( ),9 Pzeciętna śednica umowisa D5 (mm),37 Pomień łuu R (m) 7 (łu ); 45 (łu ) Długość łuu L (m) 5 (łu ); 47 (łu ) Wyładni we wzoze (.) (-) 4, Stosune pomienia do szeoości R/B(-) 6.75 (łu ); 3.63 (łu ) Stosune szeoości do głęoości B/h (-), Paamet tłumienia fali zauzeń ss (-), Licza falowa w ieunu podłużnym (-) a) pomiezona ) oliczona,5,53 Zmienność głęoości i śedniej w pionie stumienia pędości podłużnej w dwóch adanych łuach zei Waty poazano na ysunach 8 i 9. Wynii poazane na tych ysunach wsazują, że ozwiązanie zlineayzowanego uładu ównań (6) (), wyażone ównaniami (49) doze zgadza się z wyniami pomiaów teenowych i może yć stosowane do pognozowania defomacji dna oyta w łuu (topogafii dna) i pognozowania zmienności w planie śednich na głęoości stumienia pędości podłużnych. Równania (49) mogą yć stosowane do pognozowania chaateysty pzepływu w oytach natualnych, tóych zegi chonione są pzed eozją za pomocą tam podłużnych lu ostóg. Podoną zgodność oliczonego ształtu dna z wyniami pomiaów otzymano w pzypadu pzeojów popzecznych natualnego oyta zei
21 Poy. W tym pzypadu zegi oyta zei umocnione yły poostem oślinności wysoopiennej (dzewa i zewy) [Wiezici, Pzedwojsi 6]. W pzypadu zaudowy ostogami loalne ozmycia występujące pzy głowicach ostóg wpływają na topogafię dna oyta. Do oszacowania masymalnych głęoości ozmyć loalnych pzy ostogach można wyozystać fomułę podaną w pacy Pzedwojsiego [995]. Rysune 8. Pomiezone i oliczone pzeoje popzeczne oaz uśednione na głęoości stumienia pędości podłużne w zaolu Figue 8. Measued and pedicted tansvese ed pofiles and depth-aveaged steamwise velocities in end of the Wata Rive
22 Rysune 9. Pomiezone i oliczone pzeoje popzeczne oaz uśednione na głęoości stumienia pędości podłużne w zaolu Figue 9. Measued and pedicted tansvese ed pofiles and depth-aveaged steamwise velocities in end of the Wata Rive
23 PROJEKTOWANIE UKŁADU POZIOMEGO KORYTA Kształt osi geometycznej zaoli zecznych. Rozwiązaniem zlineayzowanego uładu ównań uchu wody i umowisa jest funcja hamoniczna wyażona ównaniem (3). Kzywizna osi geometycznej meandów zecznych, wyażona w uładzie współzędnych zywoliniowych oeślona jest następująco: ρ = ˆ ρ E (3a ) ( s ) ( s + n C ) E = exp + ss cos n n (3 ) ρ = loalna zywizna współzędnej s, ˆ ρ = R amplituda oeślająca masymalną zywiznę w pzeoju wiezchołowym zaola, s = s sm, s odległość miezona od pzeoju początowego zaola, s m = L 4 - odległość od początu do wiezchoła zaola (ys. ). W osi geometycznej zaola mamy n =. Załadając, że stała Cn =, wtedy funcja hamoniczna, opisująca stacjonaną, oesowa falę tłumioną pzyjmuje postać: E = exp ( s ) ( s ) ss cos (3 ) W waunach stailnego oyta w uładzie poziomym, długość zaola L ędzie ówna długości fali oesowej opisującej odształcenia dna w pofilu podłużnym l tj. l = L, oaz l=. Pzy małych watościach ss, ównanie opisujące zywiznę osi geometycznej zaola pzyjmuje postać ównania (), tj.: Π cos L s = R Liczne adania uładu poziomego ze, w tym óżnych odcinów Waty, Gwdy i Poy i Nawi [Pzedwojsi, 99a, 99, 99c; Pzedwojsi, Żelazo, 99, 99; Wiezici, Pzedwojsi 6] wyazują, że ównanie () adzo doładnie odwzoowuje zywiznę osi geometycznej natualnych zaoli zecznych. Elementem potwiedzającym doładność tego odwzoowania jest adzo doa zgodność ształtu pzeojów popzecznych oaz uśednionych na głęoości stumienia pędości podłużnych, oliczonych na modelu z wyniami pomiaów w natualnym oycie zei Waty. Wynii tych adań wyazują, że natualną zywą zaoli zecznych jest zywa cosinusoidalna, opisana ównaniem ( ). ( ) 3
24 Minimalna watość pomienia na wiezchołu łuu. W pzypadu łuów ze zmienną zywizną, gdy długości fali oesowej opisującej odształcenia dna l, jest ówna długość zaola L, tj. l = L, wtedy amplituda funcji oesowej ˆ η c =. W tym pzypadu topogafia dna w zaolu może yć oeślona na podstawie uposzczonego ozwiązania o postaci: ( ) Y = h + η (5) Szczegółowy opis tego ozwiązania pzedstawiono w załączniu I. Powyższe ównanie wyozystano do oliczenia minimalnej watości pomienia na wiezchołu łuu. Załada się pzy tym, że pzeój popzeczny na wiezchołu ma ształt tójątny o masymalnym nachyleniu dna, a poziom dna pzy zegu wypułym osiąga poziom zwieciadła wody. Wtedy stosune minimalnego pomienia zywizny R do szeoości dna B może yć oliczony z następującego ównania [Pzedwojsi 998]: R = B K h n ( δ ) / (53) gdzie: h głęoość śednia, n połowa szeoości dna, y masymalna głęoość pzy zegu wlęsłym, w pzeoju wiezchołowym łuu, K stała dla danego zaola, oeślona ównaniem (I.6) w załączniu, δ = y / h stosune głęoości. Dla doze ozwiniętych meandów z masymalną zywizną (tj. minimalną watością pomienia R) ształt pzeoju popzecznego na wiezchołu zaola jest w pzyliżeniu tójątny, wtedy δ =. W słaiej wyształconych zaolach o łagodnej zywiźnie watości δ zmniejszają się i w oytach postoliniowych wynoszą δ =. Optymalna długość łuu. Twałość umocnień iologicznych lu technicznych zegów oyta zei zależy od zapojetowania stailnego uładu poziomego oyta zei. Wauniem stailności oyta jest oeślenie optymalnej długości łuu. Waune ten ędzie spełniony gdy długość zaola L, miezona wzdłuż osi oyta, ędzie ówna długości fali oesowej opisującej odształcenia dna w pofilu podłużnym l tj. l = L, a to oznacza że l=. Stąd optymalna długość łuu może yć oliczona z następującej zależności: 4
25 Π L= h f (54) w tóej jest ezwymiaową liczą falową, opisującą defomacje dna w ieunu podłużnym. Watość olicza się z ównań (4). Na wstępnym etapie pojetowania do oeślenia optymalnej długości łuu można wyozystać ównania (48). PODSUMOWANIE I WNIOSKI W pacy pzedstawiono ozwiązanie analityczne zlineayzowanego uładu ównań opisującego ustalony, niejednostajny uch wody i umowisa w zywoliniowym oycie zecznym. Koyto zei twozą zaola o zmiennej zywiźnie, tóe można opisać zywą cosinusoidalną. Na podstawie adań uładu poziomego i pionowego wielu ze można sfomułować następujące wniosi: Oliczone na dwuwymiaowym w planie modelu matematycznym głęoości i śednie w pionie pędości podłużne wyazują adzo doą zgodność z wyniami pomiaów w natualnych oytach zecznych. Z ozwiązania zlineayzowanego uładu ównań uchu wody i umowisa wynia, że zywa cosinusoidalna jest natualną zywizną meandów zecznych i doze opisuje ształt osi geometycznej zaoli zecznych. Potwiedzeniem tego jest doa zgodności oliczonych paametów oyta w uładzie poziomym i pionowym z wyniami osewacji w zaolach zecznych. Zgodność oliczeń ształtu pzeojów popzecznych i pędości podłużnych pozwala na pognozowanie topogafii dna i wyznaczanie loalizacji najwięszych wyojów oaz pojetowanie odpowiedniego typu umocnień iologicznych i technicznych Dla utzymania twałości i zachowania ezpieczeństwa udowli inżyniesich w oytach zecznych onieczne jest zapojetowanie stailnego oyta zei w uładzie poziomym i pionowym. W tym celu należy wyznaczyć dla danego odcina zei watości: minimalnego pomienia zywizny na wiezchołu łuu oaz optymalnej długości łuu. 5
26 ZAŁĄCZNIK I TOPOGRAFIA DNA ROZWIĄZANIE UPROSZCZONE [Pzedwojsi 988]. Głęoość w dowolnym puncie łuu o zmiennej zywiźnie opisana jest zależnością: Y = h ( + η ) (I.) n Π w tóej: η = K f cos s - C exp (- a s) R (I.) L i gdzie: n odległość od osi oyta, R minimalna watość pomienia do osi oyta w pzeoju wiezchołowym łuu, L długość łuu, C stała, pomień zywizny w pzeoju początowym łuu, miezony do osi oyta, i pomień zywizny w pzeoju ońcowym łuu gónego (ys. ), miezony do osi oyta, s współzędna w ieunu podłużnym, s = s sm (ys. ) oaz: κ a= h f / (I.3) f = - exp (- a s) (I.4) h K = Ko (I.5) R K = 3 C f + n ( F) (I.6) F = g D ( ρ) ρ s U ρ / (I.7) = n f κ / (I.8) 6
27 ( u ) * ; [ g h ] / f = u* = I (I.9) U f u p h ζ = α ε -ζ ζ - ζ (I.) = +; = + ; = + 3 (I.) m m m 3 u = m κ U * ζ -ζ - 3 α = ζ ζ - - u 4 = h u ζ = + 4 p ε /m ζ * ( D ) 5 h u ( u* ) c - ( ζ - ) ( ζ - ) + * 4 3 (I.) (I.3) (I.4) (I.5) u p = U n + (I.6) κ ε = u* h 6 (I.7) α = K f; α = Ki C exp i ( as) (I.8) D5 śednica pzeciętna umowisa wleczonego, h głęoość pzepływu w osi oyta, u* pędość dynamiczna w osi oyta, U pędość śednia na szeoości dna oyta, up pędość 7
28 powiezchniowa w osi oyta, I spade podłużny, ρ gęstość wody, ρ s gęstość umowisa, κ stała von Kamana, C współczynni opou poziomej siły wleczenia w ieunu adialnym, Ki watość stałej K dla zaola gónego, C stała uwzględniająca oddziaływanie zaola gónego na geneowanie uchu spialnego na początowym odcinu analizowanego łuu, pzyjmująca watości od do. W pzeoju popzecznym na wiezchołu łuu ównanie (I.) eduuje się do postaci: n Y = h + K R (I. ) BIBLIOGRAFIA Engelund F. Flow and ed topogaphy in channel ends. Jounal of the Hydaulic Division, ASCE, 974, vol., No HY, s Pzedwojsi B., Bąowsi Z., Kosteca U., Nowa J. Badania pzepływu i topogafii dna oyta Waty od m 79 do m 75. Kateda Budownictwa Wodnego, AR w Poznaniu, Poznań, 989, (maszynopis). Pzedwojsi B. Ruch wody i topogafia dna oyta w zaolach zecznych. Rocznii AR w Poznaniu, Seia: Rozpawy Nauowe, z. 7, 988, s.. Pzedwojsi B. Kzywa cosinusoidalna w uładzie poziomym ze. Gospodaa Wodna, n, 99a, s Pzedwojsi B. Wyznaczanie pomienia minimalnego łuu pzy pojetowaniu tasy egulacyjnej. Sesja nauowa nt. Współczee polemy udownictwa wodnego, SGGW-AR, Waszawa 99, s Pzedwojsi B. Bed topogaphy at anfull dischage in the Wata Rive. Rocznii Nau Rolniczych, t. 8, z. ¾, 99c, s Pzedwojsi B. Żelazo J. Topogafia dna oyta zei Nawi powyżej ujścia Biezy. Sesja nauowa nt. Współczee polemy udownictwa wodnego, SGGW-AR, Waszawa 99, s Pzedwojsi B., Żelazo J. Pognoza zmian ształtu dna zei na pzyładzie gónej Nawi. Gospodaa Wodna, n, 99, s Pzedwojsi B. Bed topogaphy and local scou in ives with ans potected y goynes. Jounal of Hydaulic Reseach, vol. 33, No., 995, s Pzedwojsi B., Błażejewsi R., Pilaczy K.W. Rive Taining Techniques. Fundamentals, Design and Applications. Wyd. A.A. Balema, Rottedam, Boofield, 995, s. 65. Pzedwojsi B. Mofologia ze i pognozowanie pocesów zecznych. Wyd. Aademii Rolniczej im. Augusta Cieszowsiego w Poznaniu, Poznań 998, s. 93. Stuisma N., Point a initiation in ends of alluvial ives with dominant ed load tanspot. TOW Repot R657- XVII/W38-pat III, 983, DHL, The Nethelands. Stuisma N., Olesen K.W., Flosta C., Viend H.J. de. Bed defomation in cuved alluvial channels. Jounal of Hydaulic Reseach, 985 vol. 3, No, s
29 Wiezici M., Pzedwojsi B. Opis uładu poziomego zaoli zei Poy pzy wyozystaniu zywej cosinusoidalnej. Wyd. Infastutua i Eologia Teenów Wiejsich, PAN, Oddział w Kaowie, Kaów 6. Pof. d ha. inż. Bogusław Pzedwojsi Kateda Budownictwa Wodnego Aademia Rolnicza im. Augusta Cieszowsiego w Poznaniu ul. Wojsa Polsiego 73A Poznań tel pi@au.poznan.pl Recenzent: Pof. d ha. inż. Wojciech Batni Bogusław Pzedwojsi MORPHOLOGY OF RIVER CHANNELS, MEASUREMENTS, MODELLING AND PROGNOSIS OF FLUVIAL PROCESSES SUMMARY In this pape the two-dimensional depth-aveaged momentum and continuity equations fo steady shallow flow and sediment tanspot ae descied. This two-dimensional model is used to study of the ed defomation in alluvial channels. The petuation of mean values in the coss-section of hydaulic flow paametes is detemined y the peiodic function which descies the non-unifom ut steady flow. The function of this type allows the investigation of the flow staility in oth: the staight and the cuvilinea cannels. Fo these channels ed topogaphy and hoizontal distiution of depth-aveaged velocity in longitudinal diection can e computed fom exponential-peiodic solution of the momentum and continuity equations. Bed topogaphy computed fom this solution is compaed with ed topogaphy of two ends in the Wata Rive. It was found that this solution is in good ageement with the measued ed topogaphy in the ive. It is also found that the cosine-geneated cuve is the natual cuvatue of the ive meandes. Two equations fo the calculation of the minimum value of meande cuvatue at the apex and the optimal length of end ae also pesented in the pape. Key wods: ive hydaulics, suspended and ed load movement, numeical modeling, iveed topogaphy 9
XXX OLIMPIADA FIZYCZNA (1980/1981). Stopień I, zadanie teoretyczne T4 1
XXX OLMPADA FZYCZNA (1980/1981). Stopień, zadanie teoetyczne T4 1 Źódło: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej; Waldema Gozowsi; Andzej Kotlici: Fizya w Szole, n 3, 1981.; Andzej Nadolny, Kystyna Pniewsa:
Bardziej szczegółowoWyznaczenie współczynnika dyfuzji cieplnej κ z rozkładu amplitudy fali cieplnej
ace Instytutu Mechanii Góotwou AN Tom 15, n 3-, gudzień 13, s. 69-75 Instytut Mechanii Góotwou AN Wyznaczenie współczynnia dyfuzji cieplnej κ z ozładu amplitudy fali cieplnej JAN KIEŁBASA Instytut Mechanii
Bardziej szczegółowoRama płaska metoda elementów skończonych.
Pzyład. Rama płasa metoda elementów sończonych. M p l A, EJ P p l A, EJ l A, EJ l l,5 l. Dysetyzacja Podział na elementy i węzły x st. sw. M 5 P Z X, M, V, H 7, M, H Y, V Element amy płasiej węzły, x stopni
Bardziej szczegółowoLINIA PRZESYŁOWA PRĄDU STAŁEGO
oitechnia Białostoca Wydział Eetyczny Kateda Eetotechnii Teoetycznej i Metoogii nstucja do zajęć aboatoyjnych Tytuł ćwiczenia LNA RZEYŁOWA RĄD TAŁEGO Nume ćwiczenia E Auto: mg inŝ. Łuasz Zaniewsi Białysto
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI.
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład VII ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI. 7. Pzepływ pzez goblę z uwzględnieniem zasilania wodami infiltacyjnymi.
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowopodsumowanie (E) E l Eds 0 V jds
e-8.6.7 fale podsumowanie () Γ dl 1 ds ρ d S ε V D ds ρ d S ( ϕ ) 1 ρ ε D ρ D ρ V D ( D εε ) εε S jds V ρ d t j ρ t j σ podsumowanie (H) Bdl Γ μ S jds B μ j S Bds B ( B A) Hdl Γ S jds H j ( B μμ H ) ε
Bardziej szczegółowoANALIZA HAMBURSKIEGO PROCESU KSZTAŁTOWANIA KOLAN RUROWYCH
Aademia Góniczo-Hutnicza im. Stanisława Staszica Wydział InŜynieii Metali i Infomatyi Pzemysłowej Kateda Plastycznej Pzeóbi Metali ozpawa dotosa T Y T U Ł ANALIZA HAMBUSKIEGO POCESU KSZTAŁTOWANIA KOLAN
Bardziej szczegółowoAnaliza numeryczno-doświadczalna przepływomierzy kolanowych
Analiza numeyczno-doświadczalna pzepływomiezy olanowych Antoni Gonde, Gzegoz Sztaba Instytut Inżynieii Cieplnej i Pocesowej, Politechnia Kaowsa Steszczenie: W atyule pzedstawiono wynii badań doświadczalnych
Bardziej szczegółowo1. RACHUNEK WEKTOROWY
1 RACHUNEK WEKTOROWY 1 Rozstrzygnąć, czy możliwe jest y wartość sumy dwóch wetorów yła równa długości ażdego z nich 2 Dane są wetory: a i 3 j 2 ; 4 j = + = Oliczyć: a+, a, oraz a 3 Jai ąt tworzą dwa jednaowe
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE HARMONICZNYCH PRZESTRZENNYCH SEM INDUKOWANYCH W PRĘTACH WIRNIKA JEDNOFAZOWEGO SILNIKA INDUKCYJNEGO Z POMOCNICZYM UZWOJENIEM ZWARTYM
Pace Nauowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiaów Eletycznych N 54 Politechnii Wocławsiej N 54 Studia i Mateiały N 23 23 Kzysztof MAKOWSKI * Silnii inducyjne, jednofazowe, analiza hamoniczna, symulacja,
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowo4. Elementy teorii powierzchni. Odwzorowanie powierzchni na powierzchnię.
Katogafia matematyczna. ementy teoii powiezchni. Odwzoowanie powiezchni na powiezchnię. 4. ementy teoii powiezchni. Odwzoowanie powiezchni na powiezchnię. 4.. Powiezchnie Powiezchnią w geometii óŝniczowej
Bardziej szczegółowoRównania Lagrange a II r.
Mechania Analityczna i Dgania Równania Lagange a II. pzyłay Równania Lagange a II. pzyłay mg inż. Sebastian Pauła Aaemia Góniczo-Hutnicza im. Stanisława Staszica w Kaowie Wyział Inżynieii Mechanicznej
Bardziej szczegółowo29 Rozpraszanie na potencjale sferycznie symetrycznym - fale kuliste
9 Rozpaszanie na potencjae sfeycznie symetycznym - fae kuiste W ozdziae tym zajmiemy się ozpaszaniem na potencjae sfeycznie symettycznym V ). Da uchu o dodatniej enegii E = k /m adiane ównanie Schödingea
Bardziej szczegółowoZbigniew Otremba, Fizyka cz.1: Mechanika 5
Zbigniew Otemba, Fizya cz.: Mechania 5. MECHANIKA Mechania - to idee odnoszące się do zozumienia i opisu wszeliego uchu. Wpowadzone tu pojęcia i wielości dają postawy innym działom fizyi oaz mechanice
Bardziej szczegółowoRównania Lagrange a II rodzaju
echania Analityczna i Dgania ównania Lagange a II odzaju ównania Lagange a II odzaju g inż. Seastian Pauła Aadeia Góniczo-Hutnicza i. Stanisława Staszica w Kaowie Wydział Inżynieii echanicznej i ootyi
Bardziej szczegółowoZaliczenie wykładu Technika Analogowa Przykładowe pytania (czas zaliczenia minut, liczba pytań 6 8)
Zaliczenie wyładu Technia Analogowa Przyładowe pytania (czas zaliczenia 3 4 minut, liczba pytań 6 8) Postulaty i podstawowe wzory teorii obowdów 1 Sformułuj pierwsze i drugie prawo Kirchhoffa Wyjaśnij
Bardziej szczegółowoL(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)
0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoMetody optymalizacji. dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie
Metody optymalizacji d inż. Paweł Zalewski kademia Moska w Szczecinie Optymalizacja - definicje: Zadaniem optymalizacji jest wyznaczenie spośód dopuszczalnych ozwiązań danego polemu ozwiązania najlepszego
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoIV.2. Efekt Coriolisa.
IV.. Efekt oiolisa. Janusz B. Kępka Ruch absolutny i względny Załóżmy, że na wiującej taczy z pędkością kątową ω = constant ciało o masie m pzemieszcza się ze stałą pędkością = constant od punktu 0 wzdłuż
Bardziej szczegółowoGrzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki
Gzegoz Konaś Powtóka z fizyki - dla uczniów gimnazjów, któzy chcą wiedzieć to co tzeba, a nawet więcej, - dla uczniów liceów, któzy chcą powtózyć to co tzeba, aby zozumieć więcej, - dla wszystkich, któzy
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoBADANIE DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGA
Ćwiczenie 3 BDNIE DYNMICZNEGO TŁUMIK DRGŃ. Cel ćwiczenia yłumienie dgań układu o częsości ezonansowej za pomocą dynamicznego łumika dgań oaz wyznaczenie zakesu częsości wymuszenia, w kóym łumik skuecznie
Bardziej szczegółowo( ) + ( ) T ( ) + E IE E E. Obliczanie gradientu błędu metodą układu dołączonego
Obliczanie gradientu błędu metodą uładu dołączonego /9 Obliczanie gradientu błędu metodą uładu dołączonego Chodzi o wyznaczenie pochodnych cząstowych funcji błędu E względem parametrów elementów uładu
Bardziej szczegółowoRównanie Fresnela. napisał Michał Wierzbicki
napisał Michał Wierzbici Równanie Fresnela W anizotropowych ryształach optycznych zależność między wetorami inducji i natężenia pola eletrycznego (równanie materiałowe) jest następująca = ϵ 0 ˆϵ E (1)
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika wzorcowania przepływomierzy próbkujących z czujnikiem prostokątnym umieszczonym na cięciwie rurociągu
Wyznaczanie współczynnika wzocowania pzepływomiezy póbkujących z czujnikiem postokątnym umieszczonym na cięciwie uociągu Witold Kiese W pacy pzedstawiono budowę wybanych czujników stosowanych w pzepływomiezach
Bardziej szczegółowo8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE DYNAMIKI LOTU POCISKÓW ARTYLERYJSKICH O WYDŁUŻONYM ZASIĘGU
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISNN 196-771X 3, s. 31-36, Gliwice 006 MODELOWANIE DYNAMIKI LOTU OCISKÓW ARTYLERYJSKICH O WYDŁUŻONYM ZASIĘGU LESZEK BARANOWSKI Instytut Elektomechaniki, Wojskowa Akademia Techniczna
Bardziej szczegółowoModele odpowiedzi do arkusza Próbnej Matury z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony
Modele odpowiedzi do akusza Póbnej Matuy z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 00 W kluczu są pezentowane pzykładowe pawidłowe odpowiedzi. Należy ównież uznać odpowiedzi ucznia, jeśli są inaczej
Bardziej szczegółowoW pełni optyczny przełącznik wykorzystujący jednorodne światłowodowe siatki Bragga
doi:.599/48.5..6 Piot KISAŁA Jace KLIEK Kzysztof SKORUPSKI Politechnia Lubelsa Instytut Eletonii i Techni Infomacyjnych () Politechnia Lubelsa Instytut Infomatyi () W pełni optyczny pzełączni wyozystujący
Bardziej szczegółowoGraf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie
Gaf skieowany Gaf skieowany definiuje się jako upoządkowaną paę zbioów. Piewszy z nich zawiea wiezchołki gafu, a dugi składa się z kawędzi gafu, czyli upoządkowanych pa wiezchołków. Ruch po gafie możliwy
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISNN X 32, s , Gliwice 2006
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISNN 896-77X 32, s. 37-322, Gliwice 26 WYZNACZANIE CHARAKTERYSTYK TERMOFIZYCZNYCH MATERIAŁÓW STAŁYCH ZA POMOCĄ ROZWIĄZANIA ODWROTNEGO ZAGADNIENIA PRZEWODZENIA CIEPŁA WYKORZYSTUJĄCEGO
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowoKOOF Szczecin: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andrzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady Fizycznej, IFD UW.
LVII OLIMPIADA FIZYCZNA (007/008). Stopień III, zadanie doświadczalne D Źódło: Auto: Nazwa zadania: Działy: Słowa kluczowe: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady
Bardziej szczegółowoKRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póbna Matua z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 0 W ni niej szym sche ma cie oce nia nia za dań otwa tych są pe zen to wa ne pzy kła do we po paw ne od po wie
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoPRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM
PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNE W CIELE STAŁYM Anaizowane są skutki pzepływu pądu pzemiennego o natężeniu I pzez pzewodnik okągły o pomieniu. Pzyęto wstępne założenia upaszcząace: - kształt pądu est sinusoidany,
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH
ĆWZENE 3 EZONANS W OBWODAH EEKTYZNYH el ćwiczenia: spawdzenie podstawowych właściwości szeegowego i ównoległego obwodu ezonansowego pzy wymuszeniu napięciem sinusoidalnym, zbadanie wpływu paametów obwodu
Bardziej szczegółowoWykład 21: Studnie i bariery cz.1.
Wyład : Studnie i bariery cz.. Dr inż. Zbigniew Szlarsi Katedra Eletronii, paw. C-, po.3 szla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szlarsi/ 3.6.8 Wydział Informatyi, Eletronii i Równanie Schrödingera
Bardziej szczegółowoPomiary napięć przemiennych
LABORAORIUM Z MEROLOGII Ćwiczenie 7 Pomiary napięć przemiennych . Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie sposobów pomiarów wielości charaterystycznych i współczynniów, stosowanych do opisu oresowych
Bardziej szczegółowo(U.3) Podstawy formalizmu mechaniki kwantowej
3.10.2004 24. (U.3) Podstawy formalizmu mechanii wantowej 33 Rozdział 24 (U.3) Podstawy formalizmu mechanii wantowej 24.1 Wartości oczeiwane i dyspersje dla stanu superponowanego 24.1.1 Założenia wstępne
Bardziej szczegółowoA. Cel ćwiczenia. B. Część teoretyczna
A. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z wsaźniami esploatacyjnymi eletronicznych systemów bezpieczeństwa oraz wyorzystaniem ich do alizacji procesu esplatacji z uwzględnieniem przeglądów
Bardziej szczegółowoRozdział V WARSTWOWY MODEL ZNISZCZENIA POWŁOK W CZASIE PRZEMIANY WODA-LÓD. Wprowadzenie
6 Rozdział WARSTWOWY MODL ZNISZCZNIA POWŁOK W CZASI PRZMIANY WODA-LÓD Wpowadzenie Występujące po latach eksploatacji zniszczenia zewnętznych powłok i tynków budowli zabytkowych posiadają często typowo
Bardziej szczegółowoWAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII.
ĆWICZENIE 3. WAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII. 1. Oscylator harmoniczny. Wprowadzenie Oscylatorem harmonicznym nazywamy punt materialny, na tóry,działa siła sierowana do pewnego centrum,
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną.
Ćwiczenie M- Wyznaczanie współczynnika sztywności dutu metodą dynamiczną.. Ce ćwiczenia: pomia współczynnika sztywności da stai metodą dgań skętnych.. Pzyządy: dwa kążki metaowe, statyw, dut staowy, stope,
Bardziej szczegółowo23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2
Włodzimiez Wolczyński 23 PĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2 zadanie 1 Tzy jednakowe oponiki, każdy o opoze =30 Ω i opó =60 Ω połączono ze źódłem pądu o napięciu 15 V, jak na ysunku obok. O ile zwiększy się natężenie pądu
Bardziej szczegółowoPOMIAR PĘTLI HISTEREZY MAGNETYCZNEJ
POMAR PĘTL STEREZ MAGNETZNEJ 1. Opis teoetyczny do ćwiczenia zamieszczony jest na stonie www.wtc.wat.edu.pl w dziale DDAKTKA FZKA ĆZENA LABORATORJNE.. Opis układu pomiaowego Mateiały feomagnetyczne (feyt,
Bardziej szczegółowoOPIS UKŁADU POZIOMEGO ZAKOLI RZEKI PROSNY PRZY WYKORZYSTANIU KRZYWEJ COSINUSOIDALNEJ
INFRASTRUKTURA I EKOLOGIA TERENÓW WIEJSKICH Nr 4/2/2006, POLSKA AKADEMIA NAUK, Oddział w Krakowie, s. 203 212 Komisja Technicznej Infrastruktury Wsi Michał Wierzbicki, Bogusław Przedwojski OPIS UKŁADU
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowoKINEMATYCZNE WŁASNOW PRZEKŁADNI
KINEMATYCZNE WŁASNOW ASNOŚCI PRZEKŁADNI Waunki współpacy pacy zazębienia Zasada n 1 - koła zębate mogą ze sobą współpacować, kiedy mają ten sam moduł m. Czy to wymaganie jest wystaczające dla pawidłowej
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 10 7.XII Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Fizyka - Mechanika Wykład 0 7.XII.07 Zygmunt Szefliński Śodowiskowe Laboatoium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Pawo powszechnego ciążenia F G mm Opisuje zaówno spadanie jabłka
Bardziej szczegółowoSiła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers
Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia
Bardziej szczegółowoIDENTIFICATION OF PARAMETERS OF THE SET THE VEHICLE-THE LIGHTWEIGHT SEMITRAILER GN2000 BY MEANS OF THE EXPERIMENTAL MODAL ANALYSIS METHOD
Tadeusz PAWŁOWSKI Pzemysłowy Instytut Maszyn Rolniczych ul. Staołęca 31, 60-963 Poznań e-mail: office@pim.poznan.pl IDENTIFICATION OF PARAMETERS OF THE SET THE VEHICLE-THE LIHTWEIHT SEMITRAILER N000 BY
Bardziej szczegółowoPROBLEMY NUMERYCZNEGO MODELOWANIA PRZEPŁYWÓW Z REAKCJAMI ELEKTROCHEMICZNYMI W OGNIWIE PALIWOWYM SOFC
V Wasztaty Modelowanie pzepływów wielofazowych w uładach temochemicznych. Zaawansowane technii pomiaowe Stawisa 005 PROBLEMY NUMERYCZNEGO MODELOWANIA PRZEPŁYWÓW Z REAKCJAMI ELEKTROCHEMICZNYMI W OGNIWIE
Bardziej szczegółowoWykres linii ciśnień i linii energii (wykres Ancony)
Wyres linii ciśnień i linii energii (wyres Ancony) W wyorzystywanej przez nas do rozwiązywania problemów inżyniersich postaci równania Bernoulliego występuje wysoość prędości (= /g), wysoość ciśnienia
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 27 Przepływy w kanałach otwartych I
J. Szantyr Wykład nr 7 Przepływy w kanałach otwartych Przepływy w kanałach otwartych najczęściej wymuszane są działaniem siły grawitacji. Jako wstępny uproszczony przypadek przeanalizujemy spływ warstwy
Bardziej szczegółowoOBWODY PRĄDU SINUSOIDALNEGO
aboatoium Elektotechniki i elektoniki Temat ćwiczenia: BOTOM 06 OBODY ĄD SSODEGO omiay pądu, napięcia i mocy, wyznaczenie paametów modeli zastępczych cewki indukcyjnej, kondensatoa oaz oponika, chaakteystyki
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (B+C) Wykład IV: Ruch jednostajnie przyspieszony Ruch harmoniczny Ruch po okręgu Klasyfikacja ruchów Ze względu na tor wybrane przypadki szczególne prostoliniowy, odbywajacy
Bardziej szczegółowoSzczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia)
Szczególna i ogólna teoia względności wybane zagadnienia Maiusz Pzybycień Wydział Fizyki i Infomatyki Stosowanej Akademia Góniczo-Hutnicza Wykład 11 M. Pzybycień WFiIS AGH Szczególna Teoia Względności
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowoKOMPUTEROWO WSPOMAGANA ANALIZA KINEMATYKI MECHANIZMU DŹWIGNIOWEGO
XIX Międzynaodowa Szkoła Komputeowego Wspomagania Pojektowania, Wytwazania i Eksploatacji D hab. inż. Józef DREWNIAK, pof. ATH Paulina GARLICKA Akademia Techniczno-Humanistyczna w Bielsku-Białej DOI: 10.17814/mechanik.2015.7.226
Bardziej szczegółowoProces kształtowania koryt rzecznych
Proces kształtowania koryt rzecznych Proces kształtowania i przeorażania koryt rzecznych zależy od wzajemnych relacji między: reżimem przepływu wody i transportem rumowiska Proces ten opisał Lane za pomocą
Bardziej szczegółowoMatematyka ubezpieczeń majątkowych r.
Zadanie. W kolejnych okesach czasu t =,,3,... ubezpieczony, chaakteyzujący się paametem yzyka Λ, geneuje szkód. Dla danego Λ = λ zmienne N t N, N, N 3,... są waunkowo niezależne i mają (bzegowe) ozkłady
Bardziej szczegółowoDRGANIA WŁASNE RAM OBLICZANIE CZĘSTOŚCI KOŁOWYCH DRGAŃ WŁASNYCH
Część 5. DRGANIA WŁASNE RAM OBLICZANIE CZĘSTOŚCI KOŁOWYCH... 5. 5. DRGANIA WŁASNE RAM OBLICZANIE CZĘSTOŚCI KOŁOWYCH DRGAŃ WŁASNYCH 5.. Wprowadzenie Rozwiązywanie zadań z zaresu dynamii budowli sprowadza
Bardziej szczegółowoZadania do rozdziału 5
Zadania do rozdziału 5 Zad.5.1. Udowodnij, że stosując równię pochyłą o dającym się zmieniać ącie nachylenia α można wyznaczyć współczynni tarcia statycznego µ o. ozwiązanie: W czasie zsuwania się po równi
Bardziej szczegółowoINŻYNIERIA RZECZNA Konspekt wykładu
INŻYNIERIA RZECZNA Konspekt wykładu Wykład 3 Charakterystyka morfologiczna koryt meandrujących Pod względem układu poziomego rzeki naturalne w większości posiadają koryta kręte. Jednakże stopień krętości
Bardziej szczegółowoX. PODSTAWOWA MATEMATYKA REKONSTRUKCJI TOMOGRAFICZNYCH
X. PODSTAWOWA MATEMATYKA REKONSTRUKCJI TOMOGRAFICZNYCH 1.1 Definice; metoda wsteczne poeci w tomogafii tansmisyne Rys. 1.1 Pzyład dwóch zutów pzedmiotu złożonego z dwóch cylindycznych obietów Z czysto
Bardziej szczegółowoFIZYKA BUDOWLI. wilgoć w przegrodach budowlanych. przyczyny zawilgocenia przegród budowlanych
FIZYKA BUDOWLI zagadnienia cieplno-wilgotnościowe pzegód budowlanych 1 wilgoć w pzegodach budowlanych pzyczyny zawilgocenia pzegód budowlanych wilgoć technologiczna związana z pocesem wytwazania i podukcji
Bardziej szczegółowoZESZYTY NAUKOWE NR 5(77) AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE. Stabilizacja kursu statku w oparciu o uproszczony komputerowy model dynamiki
ISSN 17-867 ZESZYTY NAUKOWE NR 5(77) AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE OBSŁUGIWANIE MASZYN I URZĄDZEŃ OKRĘTOWYCH O M i U O 2 5 Piot Boowsi, Zenon Zwiezewicz Stabilizacja usu statu w opaciu o uposzczony omputeowy
Bardziej szczegółowoPRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r
PRACA MOC ENERGIA Paca Pojęcie pacy używane jest zaówno w fizyce (w sposób ścisły) jak i w życiu codziennym (w sposób potoczny), jednak obie te definicje nie pokywają się Paca w sensie potocznym to każda
Bardziej szczegółowoTeoria Względności. Czarne Dziury
Teoia Względności Zbigniew Osiak Czane Dziuy 11 Zbigniew Osiak (Tekst) TEORIA WZGLĘD OŚCI Czane Dziuy Małgozata Osiak (Ilustacje) Copyight by Zbigniew Osiak (tt) and Małgozata Osiak (illustations) Wszelkie
Bardziej szczegółowoDRGANIA WŁASNE STOJANA SILNIKA INDUKCYJNEGO KLATKOWEGO MAŁEJ MOCY - POMIARY
Zeszyty Poblemowe Maszyny Eletyczne N 3/01 (96) 5 Sławomi Szymaniec Politechnia Opolsa, Opole DRGANIA WŁASNE STOJANA SILNIKA INDUKCYJNEGO KLATKOWEGO MAŁEJ MOCY - POMIARY NATURAL VIBRATIONS OF SQUIRREL-CAGE
Bardziej szczegółowoDodatkowe zagadnienia (dla zainteresowanych)
Dodatowe zagadnienia (dla zainteesowanych) Elementy ystalogafii Kyształy Kyształ- obiet wieloatomowy mający symetię tanslacyjną. Symetia tanslacyjna polega na tym że istnieją taie wetoy a, a, a3 zwane
Bardziej szczegółowoRacjonalna gospodarka mocą i energią elektryczną (J. Paska)
Racjonalna gopodaa mocą i enegią eletyczną (J. aa. Bilan mocy czynnej w EE Talica. Bilan mocy czynnej KE w dniu maymalnego zapotzeowania w 00. [MW] ładnii ilanu Moc oiągalna eletowni ajowych Z tego: Jedn.
Bardziej szczegółowoA4: Filtry aktywne rzędu II i IV
A4: Filtry atywne rzędu II i IV Jace Grela, Radosław Strzała 3 maja 29 1 Wstęp 1.1 Wzory Poniżej zamieszczamy podstawowe wzory i definicje, tórych używaliśmy w obliczeniach: 1. Związe między stałą czasową
Bardziej szczegółowoOdpowiednio [4] zużycie liniowe zębów koła ślimakowego w ciągu jednego obrotu oblicza się według wzoru
Postępy Nauki i Tecniki n 5, 0 Mion Czeniec, Jezy Kiełbiński, Jui Czeniec METODA NA OSZACOWANIE WPŁYWU ZUŻYCIA NA WYTRZYMAŁOŚĆ STYKOWĄ ORAZ TRWAŁOŚĆ PRZEKŁADNI ŚLIMAKOWEJ ZE ŚLIMAKIEM ARCHIMEDESA Steszczenie.
Bardziej szczegółowoTEORIA OBWODÓW I SYGNAŁÓW LABORATORIUM
EORI OBWODÓW I SYGNŁÓW LBORORIUM KDEMI MORSK Katedra eleomuniacji Morsiej Ćwiczenie nr 2: eoria obwodów i sygnałów laboratorium ĆWICZENIE 2 BDNIE WIDM SYGNŁÓW OKRESOWYCH. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia
Bardziej szczegółowoPRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI
PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI ODPOWIEDZI DO ARKUSZA ROZSZERZONEGO Zadanie ( pkt) A Zadanie ( pkt) C Zadanie ( pkt) A, bo sinα + cosα sinα + cosα cos sinα sin cosα + π π + π sin α π A więc musi
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyi i Informatyi Stosowanej Aademia Górniczo-Hutnicza Wyład 12 M. Przybycień (WFiIS AGH Metody Lagrange a i Hamiltona... Wyład 12
Bardziej szczegółowo13. 13. BELKI CIĄGŁE STATYCZNIE NIEWYZNACZALNE
Część 3. BELKI CIĄGŁE STATYCZNIE NIEWYZNACZALNE 3. 3. BELKI CIĄGŁE STATYCZNIE NIEWYZNACZALNE 3.. Metoda trzech momentów Rozwiązanie wieloprzęsłowych bele statycznie niewyznaczalnych można ułatwić w znaczącym
Bardziej szczegółowoBadania numeryczne emisji tlenku azotu w silniku gazowym
JAMROZI Aadiusz 1 Badania numeyczne emisji tlenu azotu w silniu gazowym WSTĘP Poblem zanieczyszczenia atmosfey spalinami silniów tłoowych jest obecnie jednym z najważniejszych działów wali o ochonę natualnego
Bardziej szczegółowoMETEMATYCZNY MODEL OCENY
I N S T Y T U T A N A L I Z R E I O N A L N Y C H w K i e l c a c h METEMATYCZNY MODEL OCENY EFEKTYNOŚCI NAUCZNIA NA SZCZEBLU IMNAZJALNYM I ODSTAOYM METODĄ STANDARYZACJI YNIKÓ OÓLNYCH Auto: D Bogdan Stępień
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA
WYKŁAD OPTYMALIZACJA WIELOKYTEIALNA Wstęp. W wielu pzypadkach pzy pojektowaniu konstukcji technicznych dla okeślenia ich jakości jest niezędne wpowadzenie więcej niż jednego kyteium oceny. F ) { ( ), (
Bardziej szczegółowoPRZENIKANIE PRZEZ ŚCIANKĘ PŁASKĄ JEDNOWARSTWOWĄ. 3. wnikanie ciepła od ścianki do ośrodka ogrzewanego
PRZENIKANIE W pzemyśle uch ciepła zachodzi ównocześnie dwoma lub tzema sposobami, najczęściej odbywa się pzez pzewodzenie i konwekcję. Mechanizm tanspotu ciepła łączący wymienione sposoby uchu ciepła nazywa
Bardziej szczegółowoProjektowanie wzmacniacza tranzystorowego OE
Pojetowanie wzacniacza tanzystooweo OE Poniżej pzedstawiono dwa pzyłady pojetu wzacniacza tanzystooweo pacująceo w oniuacji OE. Piewsze z zadań pzedstawia pojet uładu, tóeo zadanie jest uzysanie na zadanej
Bardziej szczegółowoWpływ błędów parametrów modelu maszyny indukcyjnej na działanie rozszerzonego obserwatora prędkości
Daniel WACHOWIAK Zbigniew KRZEMIŃSKI Politechnika Gdańska Wydział Elektotechniki i Automatyki Kateda Automatyki Napędu Elektycznego doi:1015199/48017091 Wpływ błędów paametów modelu maszyny indukcyjnej
Bardziej szczegółowoBlok 8: Moment bezwładności. Moment siły Zasada zachowania momentu pędu
Blo 8: Moent bezwładności Moent siły Zasada zachowania oentu pędu Moent bezwładności awiając uch postępowy ciała, posługujey się pojęciai pzeieszczenia, szybości, pzyspieszenia tego ciała oaz wypadowej
Bardziej szczegółowoUKŁADY REGULACJI PID DOBÓR NASTAW
UŁADY REGULACJI PID DOBÓR NASAW. CEL ĆWICZENIA Celem ćwicenia jest ponanie właściwości i funcji egulatoów PID w uładie e spężeniem wotnym. W aes ćwicenia wchodi: - badanie odpowiedi casowych na so jednostowy
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
Bardziej szczegółowoWykład 15. Reinhard Kulessa 1
Wykład 5 9.8 Najpostsze obwody elektyczne A. Dzielnik napięcia. B. Mostek Wheatstone a C. Kompensacyjna metoda pomiau siły elektomotoycznej D. Posty układ C. Pąd elektyczny w cieczach. Dysocjacja elektolityczna.
Bardziej szczegółowoROZKŁAD NORMALNY. 2. Opis układu pomiarowego
ROZKŁAD ORMALY 1. Opis teoetyczny do ćwiczenia zamieszczony jest na stonie www.wtc.wat.edu.pl w dziale DYDAKTYKA FIZYKA ĆWICZEIA LABORATORYJE (Wstęp do teoii pomiaów). 2. Opis układu pomiaowego Ćwiczenie
Bardziej szczegółowo4.15 Badanie dyfrakcji światła laserowego na krysztale koloidalnym(o19)
256 Fale 4.15 Badanie dyfracji światła laserowego na rysztale oloidalnym(o19) Celem ćwiczenia jest wyznaczenie stałej sieci dwuwymiarowego ryształu oloidalnego metodą dyfracji światła laserowego. Zagadnienia
Bardziej szczegółowoLINIOWA MECHANIKA PĘKANIA
odstawowe infomacje nt. LNOWA MECHANA ĘANA Wytzymałość mateiałów J. Geman OLE NARĘŻEŃ W LNOWO SRĘŻYSTYM OŚRODU ZE SZCZELNĄ oe napężeń w dwuwymiaowym ośodku iniowo-spężystym ze szczeiną zostało wyznaczone
Bardziej szczegółowoElementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)
J. Szanty Wykład n 4 Pzepływy potencjalne Aby wytwozyć w pzepływie potencjalnym siły hydodynamiczne na opływanych ciałach konieczne jest zyskanie pzepływ asymetycznego.jest to możliwe pzy wykozystani kolejnego
Bardziej szczegółowo