Temat 1 ( ) ( ) = ( ) ( 0) ( x) ( ) ( ) ( ) ( ) Linie długie. Podstawowe zaleŝności:

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Temat 1 ( ) ( ) = ( ) ( 0) ( x) ( ) ( ) ( ) ( ) Linie długie. Podstawowe zaleŝności:"

Transkrypt

1 Teat Oracował: Lesław Dereń aład Teorii Obwodów nsttut Teeouniacji, Teeinorati i Austi Poitechnia Wrocławsa Prawa autorsie zastrzeŝone Linie długie x = x = x ( x) ( ) ( x) ( ) L, C,, G araetr jednosto inii Podstawo zaeŝności: d x dx γ x = d x γ ( x) = dx równania teegraistów w ostaci sboicznej, γ = + jω + jω = α + jβ taowność aowa, gdzie ( L )( G C ) α β e{ γ} = tłuienność aowa, [ ] { γ } = rzesuwność aowa, [ ] N α =, rad β = ozwiązania ogóne równań teegraistów w stanie ustaon, rz obudzeniu sinusoidan x = Ae + Be, γ x γ x = ( ) x Ae Be, γ x γ x gdzie A i B dowone stałe, natoiast = + jωl G + jω C iedancja aowa inii ozwiązania szczegóne adane wartości rądu i naięcia na oczątu inii: ( ),

2 ĆWCENA TECHNK ANALOGOWEJ TEMAT : LNE DŁGE Wówczas: + γ x γ x ( x) = e + e = i ( x) + r ( x), + γ x γ x ( x) = e + e = i ( x) + r ( x), γ x + i ( x) = ie = + γ x i ( x) = ie = e γ x r ( x) = re = γ x γ x r ( x) = re = e γ x e e γ x γ x wartości suteczne zesoone naięcia i rądu ai adającej wartości suteczne zesoone naięcia i rądu ai odbitej Dodato związi: i i x x x x r =, = r adane wartości rądu i naięcia na ońcu inii: Oznacz rzez odegłość ierzoną od ońca inii, czi = x, ɶ =, ɶ = = = ɶ ( ) ɶ ( ) = ɶ = ɶ ( ), Wówczas: ɶ + γ γ ( ) = e + e, + γ γ ɶ ( ) = e + e

3 ĆWCENA TECHNK ANALOGOWEJ TEMAT : LNE DŁGE Po uwzgędnieniu =, otrzuje ɶ γ γ ( ) = e e + + = γ γ γ γ = e e e ( Γ e ), + + = ɶ = + = γ γ = e e + γ γ e + = + ( Γ e ), γ γ e e gdzie Γ = + wsółcznni odbicia na ońcu inii JeŜei obciąŝenie inii jest dwójni aswn, czi { } e, wówczas Γ JeŜei Γ =, wówczas w inii nie wstęuje aa odbita Tai stan w inii nazwa się stane doasowania aogo Warunie doasowania aogo jest = Wartości suteczne naięcia i rądu wzdłuŝ inii ɶ = e + e cos + e, i α α α Γ θ β Γ ɶ = +, gdzie θ = arg Γ α α α i e Γ e cos θ β Γ e edancja jściowa inii ɶ + thγ thγ = = ɶ + Linia zwarta na ońcu ( = ) = thγ roszczenia w zaresie wieich częstotiwości ω L, ω C G, wówczas JeŜei gdzie L G, C + jωl jωc L = iedancja charaterstczna inii C

4 ĆWCENA TECHNK ANALOGOWEJ TEMAT : LNE DŁGE γ j ω G = LC + j LC j jωl + jωc + ω = α + β, czi α =, β = ω LC µ rε r PoniewaŜ LC = µ µ rε ε r =, gdzie c rędość światła w róŝni, więc c w ośrodach nieagnetcznch (µ r = ) c π v c β = ω ε, v = ω =, = = = =, r c β ε β r ε r ε r gdzie jest długością ai eetroagnetcznej w wonej rzestrzeni (w róŝni) Prz niewieich długościach inii (uład doasowujące, oiaro) na ogół tłuienie inii oŝna oinąć i tratować inię jao bezstratną Wówczas cos( ) ɶ = + Γ θ β + Γ, i cos( ) i Γ θ β Γ ɶ = +, + j tg β = + j Linia zwarta na ońcu ( =, Γ =, θ = ± π) ɶ ( ) i sin β i sin π = =, ɶ ( ) i cos β i cos π = = ( ) ɶ ɶ i i 5

5 ĆWCENA TECHNK ANALOGOWEJ TEMAT : LNE DŁGE 5 = j tg β = j X X 5 ad Naowietrzna inia transisjna o długości = 5 jest obciąŝona dwójniie rezstancjn o rezstancji = 8 Ω Linią rzesłan jest rzebieg sinusoidan o częstotiwości = MHz Prz tej częstotiwości araetr jednosto inii są równe: L =,9µH, C = F, =,Ω, G = Obiczć araetr ao inii, długość ai i rędość azową w inii, wsółcznni odbicia na ońcu inii Prz załoŝeniu, u t = sinω t V, obiczć wartości suteczne Ŝe wartość naięcia na oczątu inii naięcia i rądu na ońcu inii oraz oce cznne: dostarczoną do inii i wdzieoną w obciąŝeniu Cz oŝna w t rzadu stosować uroszczenia, ja da inii racującej rz wieich częstotiwościach? Oszacować rzdatność (doładność) uroszczonch zaeŝności ozwiązanie: a) obiczenia doładne (bez Ŝadnch uroszczeń) Koejno obicza: + jω L = = jωc 78,9 j, 7 Ω, ( L ) C γ = + ω ω = + j j,588 j, 99, czi N rad α =,588, β =, 99 π Długość ai w inii = = 9,9, a rędość azowa β Wsółcznni odbicia na ońcu inii Γ j,88 (,88 j, 8),56 e = = + = + v ω β s 8 = =,99

6 ĆWCENA TECHNK ANALOGOWEJ TEMAT : LNE DŁGE 6 Wartość suteczną zesooną rądu na oczątu inii wznacz z zaeŝności = =,599 + j, A, a nastęnie wartości suteczne zesoone naięcia i rądu na ońcu inii + γ γ j,867 = ( ) = e + e =, 7 + j, 7 =, 7668e, + γ γ j,867 = ( ) = e + e = (, j, 69) =, 78 e Warto tu srawdzić, Ŝe = Na oniec obicza oc cznną dostarczoną do inii { } { } P = = =, e e,599 W oc wdzieoną w obciąŝeniu { } P = e = =, W, oraz srawność rzenoszenia oc rzez inię P η = =, 58 P b) obiczenia rzbiŝone PoniewaŜ ω L = 58, =, uzasadnione będzie zastosowanie odowiednich uroszczonch zaeŝności Wówczas α L = = = C 78,Ω, N = =,588, rad β = ω LC =, 99 Ja widać, uzsane wartości tłuienności i rzesuwności są, z doładnością do czterech cr znaczącch, równe wartościo doładn (dotcz to, oczwiście, równieŝ rędości azoj i długości ai) Wsółcznni odbicia Γ = =, jest niewiei, oc ai odbitej na ońcu inii stanowi 6 Γ = 8, oc ai adającej, nie oełni więc duŝego błędu oijając aę odbitą w daszch rozwaŝaniach Przjie = = 8Ω, czi Γ = Wówczas = = 8Ω, = =,57 A

7 ĆWCENA TECHNK ANALOGOWEJ TEMAT : LNE DŁGE 7 PoniewaŜ rz rzjętch załoŝeniach (bra ai odbitej) = i, = i i, odobnie, = i, = i, więc α = e =,768 V, α e,78 A = = Wówczas: oc dostarczona do inii: P = =,57 W, oc wdzieona w obciąŝeniu: = =,8 W, P srawność rzeazwania oc: P α η = = e =, 58 P Przedstawion rzład oazuje, Ŝe wnii, uzsane z uroszczonch zaeŝności, orwają się z wniai doładni z błęde nie rzeraczając % W noranch warunach rac inii stosowanie wzorów uroszczonch jest więc w ełni uzasadnione, jao Ŝe uzsuje doładność w zuełności wstarczającą w ratce inŝniersiej We wszstich nastęnch zadaniach będzie rzjować 8 c = s ad W inii transisjnej o oijanie ałch stratach zierzono wsółcznni ai stojącej ρ =,8 i ołoŝenie ierwszego od ońca inii iniu naięcia ai stojącej in = c Obiczć iedancję dwójnia, tór obciąŝona jest inia, oraz wsółcznni odbicia na ońcu inii Przjąć = = 5 Ω i = ozwiązanie: + Γ zaeŝności ρ = wznacza Γ Γ ρ = =,857 ρ + oei, zaeŝności na rozład naięcia ai stojącej w inii bezstratnej ɶ = + + = i Γ cos θ β Γ, gdzie θ arg Γ cos =, wnia, Ŝe inia naięcia wstąią w taich untach, w tórch ( θ β ) czi θ β = ( n ) Otrzuje więc π in n = θ + ( n ) π = θ + ( n ) π β π PoniewaŜ θ π, najniejszą dodatnią wartość otrza da n =, czi

8 ĆWCENA TECHNK ANALOGOWEJ TEMAT : LNE DŁGE 8 π in = ( θ + π), a stąd in θ = in π = π, 7π,99 π = Otrzuje więc j,7π Γ =, 857e =,679 j, oei, ze wzoru Γ = wznacza + + Γ j,665 = = (,9 j6,) Ω = 6, 7e Ω Γ ad ierzono iedancję jściową ewnego odcina bezstratnej inii zwartej na ońcu = j X = j86ω Nastęnie rzedłuŝoną tę inię o =,5 i onownie zierzono iedancję jściową = j X = j85ω Długość ai w inii =,5 Obiczć iedancję charaterstczną inii ozwiązanie: Niech oznacza oczątową długość odcina inii (nieznaną) Wówczas X = tg β, tg β + tg β X = tg β ( + ) = tg β tg β Po weiinowaniu z tch równań i uorządowaniu otrzuje: tg + X X + X X tg =, β β π a o odstawieniu danch iczbowch i β =, = równania tego wznacza rozwiązanie ujene) = 9,8Ω ( oczwistch wzgędów odrzuca ad Dwa odcini inii transisjnch o róŝnch iedancjach charaterstcznch został ołączone i obciąŝone w sosób oazan na rs Wznaczć zesooną iedancję jściową ta ołączonch inii rz częstotiwości = MHz Przjąć, Ŝe strat w iniach są oijanie ałe = c, = 7c, = 5Ω, = 75Ω, = j6 Ω, v = v =,8 c s

9 ĆWCENA TECHNK ANALOGOWEJ TEMAT : LNE DŁGE 9 ozwiązanie: Poszuiwaną iedancję wicz z zaeŝności + j = + j, gdzie jest iedancją zesooną dołączoną do ońca inii edancja ta jest równa iedancji jścioj inii, czi + j tg β = = + j,8c rad Po uwzgędnieniu = = =, czi β = β = π, i odstawieniu ozostałch danch iczbowch otrzuje: =, 6 + j5,66 Ω, = 6, j,6 Ω ad 5 Obiczć jściową iedancję zesooną = oazan na rs 5, rz częstotiwości 5MHz oijanie ałe uładu inii, ołączonch w sosób Przjąć, Ŝe strat w iniach są Linia Linia Linia = Ω, = 75Ω, = 5Ω, v = c v =,8c v =,75c = 5c, = c, = c = ( j75) Ω, = ( + ) j Ω, s 5 ozwiązanie: edancję jściową wznacz z zaeŝności + j = + j, gdzie jest wadową iedancją widzianą na ońcu inii Do ońca inii dołączone są jścia inii i, tóre są ołączone równoege, a więc Y = = Y + Y

10 ĆWCENA TECHNK ANALOGOWEJ TEMAT : LNE DŁGE Koejno obicza: β β β nastęnie Y Y ω π = = = v c ω = = = v c ω = = = v c rad π, s π rad,75π,,8 s π,75 s rad π, = =, 89 + j, 8 S, + j tg β = = 5,55 j,888 S, + j tg β i ostatecznie ad 6 + j + j = = ( 57,86 + j, 5) Ω Y + Y + j = = + j tg β 8,57 j,5 Ω Obiczć oc cznną, tóra wdziei się w dwójniu N rzłączon do generatora u t i u t w sosób oazan na rs 6 Obiczć równieŝ wartości suteczne naięć Przjąć, Ŝe strat w inii są oijanie ałe oraz = = 5Ω i v =,8c g e( t) u t C u ( t ) N s 6 ω e t = sin t V, = 8 MHz, = 5c, = 75c, = 5Ω, C = 5F g Struturę dwójnia N oazano na rs 6 L N C = Ω, L = nh, C = F s 6

11 ĆWCENA TECHNK ANALOGOWEJ TEMAT : LNE DŁGE ozwiązanie: PoniewaŜ inia, łącznie z włączon ondensatore, jest ułade bezstratn, więc oc cznna wdzieona w obciąŝeniu jest równa oc cznnej dostarczonej do inii, czi: { } { } P = P = e = e Y, gdzie Y jest zesooną aditancją jściową inii ozwiązanie zadania srowadza się więc do wznaczenia tej aditancji ObciąŜenie inii jest dwójni N, tórego aditancja jest równa: Y N = = ( ) jωl + + jωc, 7 j8, 7 S Aditancja ta, rzetransorowana rzez odcine inii o długości stanowi, wraz z suscetancją dołączonego równoege ondensatora C, obciąŝenie oejnego odcina inii o długości, i zostaje rzetransorowana rzez ten odcine na aditancję jściową Obicz długość ai rozchodzącej się w inii v,8c = = =,5 tu a iłą niesodzianę! Ja łatwo zauwaŝć = i =, co owoduje, Ŝe dasze rachuni znacznie się uroszczą (a właściwie to w ogóe ich nie będzie) Otrzuje bowie * Y = Y + jω C =,7 + j6,8 S N oei naięcie na oczątu inii oŝna wiczć z dzienia naięcia jao E E = = = = g + + gy Ostatecznie natoiast { } = = e =,78 W, P P Y = =,5 V, j,, 5e j,98 MoŜna zauwaŝć, Ŝe otrzane wnii nie zaeŝą od iedancji aoj inii, ae taa własność nie a charateru ogónego obowiązuje to da ewnch secicznch długości i, na rzład taich, z jaii ieiś do cznienia w rozwiązwan zadaniu * edancja (aditancja) jściowa inii o długości równej całowitej wieorotności ołow długości ai jest równa iedancji (aditancji) obciąŝenia

12 ĆWCENA TECHNK ANALOGOWEJ TEMAT : LNE DŁGE ad 7 Wznaczć zesooną iedancję jściową uładu inii transisjnch ołączonch w sosób oazan na rs 7 ład jest obudzan rzebiegie sinusoidan o częstotiwości = MHz Poinąć strat w iniach s 7 Linia Linia Linia Linia = 5Ω, = 75Ω, = 75Ω, = 6 Ω, v = c v =,8 c, v =,8 c, v =,9 c,, = c, = 5 c, = 5c, = = ( 8 + j5) Ω, Wni: = ( 59,5 j, 67) Ω ad 8 Obiczć oc cznną P, tóra wdziei się w rezstorze, włączon do uładu oazanego na rs 8 Poinąć strat w inii transisjnej g Cg eg ( t) s 8 e t = sinω t V, = 5 MHz, = Ω, C = 5 F, = 5 Ω, g g g = 5Ω, v =,8 c, =,, =, ad 9 Wni: P =, 7 W Do bezstratnej inii transisjnej o iedancji charaterstcznej = 5Ω dołączono obciąŝenie, ta ja to oazano na rs 9 Do ońca inii dołączono równieŝ strojni, wonan w ostaci zwartego na ońcu odcina bezstratnej inii o iedancji charaterstcznej s = 6 Ω Prędość azowa w inii strojnia v s = c Dobrać ta długość strojnia s, ab rz częstotiwości = MHz inia bła doasowana aowo

13 ĆWCENA TECHNK ANALOGOWEJ TEMAT : LNE DŁGE M L L = 5Ω, L = L = M = 5nH s Wni: = ( + n ) ad s,,5 Bezstratną inię o iedancji charaterstcznej = Ω obciąŝono ondensatore o nieznanej ojeności C Do jścia inii rzłączono generator rzebiegu sinusoidanego o częstotiwości = 8 MHz, a nastęnie zierzono ołoŝenie dwóch oejnch, icząc od ońca inii, węzłów ai stojącej naięcia w inii: in =,5 c i in =,5 c Obiczć ojeność ondensatora C Wni: ad s 9 C =,8 F ierzono iedancję jściową odcina inii transisjnej zwartego na ońcu = j X = j7 Ω Nastęnie dwurotnie zniejszono długość inii i onownie zierzono iedancję jściową = j X = j55ω Poiar wonano rz częstotiwości = MHz Wznaczć iedancję charaterstczną inii Wni: = 5,Ω ad Bezstratną inię o iedancji charaterstcznej reatancjn ( = j X ) Prz częstotiwości MHz = 5Ω obciąŝono dwójniie = zierzono ołoŝenie dwóch oejnch, icząc od ońca inii, węzłów ai stojącej naięcia: in =, i in =,5 Obiczć reatancję X Wni: X = 9,87 Ω ad W doasowanej aowo inii transisjnej aituda naięcia w odegłości = od oczątu inii jest o % niejsza od aitud naięcia na oczątu tej inii Obiczć tłuienność aową i znaeźć odegłość, rz tórej aituda naięcia zaeje do ołow wartości na oczątu inii Wni: N α =,5, = 657,9

14 ĆWCENA TECHNK ANALOGOWEJ TEMAT : LNE DŁGE ad Bezstratna inia transisjna o długości, = 5Ω i rędości azoj v,95c = iedancji charaterstcznej = została obciąŝona ewn dwójniie Prz częstotiwości = 8 MHz iedancja jściowa inii = Wznaczć zesooną iedancję obciąŝenia Wni: = j X = j,5ω ad 5 Wznaczć iedancję jściową rs 5 s 5 Wni: = ( 79,6 j76, ) Ω L uładu inii, ołączonch w sosób oazan na = 75 Ω, L =,µh, = MHz, Linia Linia Linia = Ω, = Ω, = 5 Ω, α =, α =, α =,db, =,, =,, =,, =,9, =,65, = ad 6 Do inii transisjnej o długości = 8, dołączono generator i obciąŝenie, w sosób oazan na rs 6 Linia jest abe oncentrczn, o iedancji aoj = = 75Ω i tłuienności α =, db W ceu uzsania doasowania aogo do ońca inii dołączono równieŝ strojni w ostaci odcina inii zwartej na ońcu Obiczć długość strojnia s, rz tórej inia będzie doasowana aowo, a nastęnie obiczć oc cznną dostarczoną do inii P, oc cznną wdzieoną w obciąŝeniu P i srawność rzeazwania oc η Strojniie jest odcine bezstratnej inii oncentrcznej, wełnionej owietrze, o iedancji charaterstcznej = 6Ω eg ( t) g g = ω C s e t, sin t V, g = MHz, = 75Ω, = 75Ω, C = F s 6 s Wni: s = 8, c, P =,µw, P =,µw, η =, 6

Linia długa w obrazkach

Linia długa w obrazkach Linia dłua w obrazach A. Linia dłua jao czwórni I I I E U U U Rys.1 Tyowa raca linii dłuiej. Podstawowe wielości s imedancja alowa =, s = R + jωl, Y r = G + jωc, Y r dzie R, G, L, C- arametry jednostowe

Bardziej szczegółowo

OBWODOWY MODEL LINII TRANSMISYJNEJ

OBWODOWY MODEL LINII TRANSMISYJNEJ Ćwiczenie 5 modiowano 8.1.15 WYDIAŁ ELEKTRONIKI Celem ćwiczenia jest: OBWODOWY MODEL LINII TRANSMISYJNEJ zaoznanie się z modelem obwodowm uładu o arametrach rozłożonch tu linia transmisjna omiar wbranch

Bardziej szczegółowo

Zaliczenie wykładu Technika Analogowa Przykładowe pytania (czas zaliczenia minut, liczba pytań 6 8)

Zaliczenie wykładu Technika Analogowa Przykładowe pytania (czas zaliczenia minut, liczba pytań 6 8) Zaliczenie wyładu Technia Analogowa Przyładowe pytania (czas zaliczenia 3 4 minut, liczba pytań 6 8) Postulaty i podstawowe wzory teorii obowdów 1 Sformułuj pierwsze i drugie prawo Kirchhoffa Wyjaśnij

Bardziej szczegółowo

Obwody prądu zmiennego

Obwody prądu zmiennego Obwody prądu zmiennego Prąd stały ( ) ( ) i t u t const const ( ) u( t) i t Prąd zmienny, dowolne funkcje czasu i( t) t t u ( t) t t Natężenie prądu i umowny kierunek prądu Prąd stały Q t Kierunek poruszania

Bardziej szczegółowo

Ć w i c z e n i e K 2 a Wyznaczanie siły krytycznej pręta o przekroju prostokątnym posiadającego krzywiznę początkową.

Ć w i c z e n i e K 2 a Wyznaczanie siły krytycznej pręta o przekroju prostokątnym posiadającego krzywiznę początkową. Akademia Górniczo Hutnicza Wdział Inżnierii Mechanicznej i Robotki Katedra Wtrzmałości, Zmęczenia Materiałów i Konstrukcji Nazwisko i Imię: Nazwisko i Imię: Wdział Górnictwa i Geoinżnierii Grua nr: Ocena:

Bardziej szczegółowo

RUCH DRGAJĄCY. Ruch harmoniczny. dt A zatem równanie różniczkowe ruchu oscylatora ma postać:

RUCH DRGAJĄCY. Ruch harmoniczny. dt A zatem równanie różniczkowe ruchu oscylatora ma postać: RUCH DRGAJĄCY Ruch haroniczny Ruch, tóry owtarza się w regularnych odstęach czasu, nazyway ruche oresowy (eriodyczny). Szczególny rzyadie ruchu oresowego jest ruch haroniczny: zależność rzeieszczenia od

Bardziej szczegółowo

LINIA PRZESYŁOWA PRĄDU STAŁEGO

LINIA PRZESYŁOWA PRĄDU STAŁEGO oitechnia Białostoca Wydział Eetyczny Kateda Eetotechnii Teoetycznej i Metoogii nstucja do zajęć aboatoyjnych Tytuł ćwiczenia LNA RZEYŁOWA RĄD TAŁEGO Nume ćwiczenia E Auto: mg inŝ. Łuasz Zaniewsi Białysto

Bardziej szczegółowo

Przykład 7.2. Belka złożona. Obciążenie poprzeczne rozłożone, trapezowe.

Przykład 7.2. Belka złożona. Obciążenie poprzeczne rozłożone, trapezowe. rzkład 7.. Beka złożona. Obciążenie orzeczne rozłożone, traezowe. a oniższej beki zaisać funkcje sił rzekrojowch i sorządzić ich wkres. α Rozwiązanie Oznaczam unkt charakterstczne, składowe reakcji i rzjmujem

Bardziej szczegółowo

Ćw. 5. Badanie ruchu wahadła sprężynowego sprawdzenie wzoru na okres drgań

Ćw. 5. Badanie ruchu wahadła sprężynowego sprawdzenie wzoru na okres drgań KAEDRA FIZYKI SOSOWANEJ PRACOWNIA 5 FIZYKI Ćw. 5. Badanie ruchu wahadła sprężynowego sprawdzenie wzoru na ores drgań Wprowadzenie Ruch drgający naeży do najbardziej rozpowszechnionych ruchów w przyrodzie.

Bardziej szczegółowo

Rozrusznik gwiazda-trójkąt

Rozrusznik gwiazda-trójkąt nr AB_02 str. 1/6 Sis treści: 1 Rozruch bezosredni str.1 2 Rozruch za omocą rozrusznika stycznikowego / str.2 rzeznaczenie str. 4 Budowa str. 5 Schemat ołączeń str.4 6 asada działania str.4 7 Sosób montaŝu

Bardziej szczegółowo

Stosując II zasadę dynamiki Newtona dla ruchu postępowego otrzymujemy

Stosując II zasadę dynamiki Newtona dla ruchu postępowego otrzymujemy Zadania do rozdziału 6 Zad.6.. Wprowadzić równanie ruchu drgań wahadła matematcznego. Obicz okres wahadła matematcznego o długości =0 m. Wahadło matematczne jest to punkt materian (np. w postaci kuki K

Bardziej szczegółowo

3. Kinematyka podstawowe pojęcia i wielkości

3. Kinematyka podstawowe pojęcia i wielkości 3. Kinematya odstawowe ojęcia i wielości Kinematya zajmuje się oisem ruchu ciał. Ruch ciała oisujemy w ten sosób, że odajemy ołożenie tego ciała w ażdej chwili względem wybranego uładu wsółrzędnych. Porawny

Bardziej szczegółowo

Zmienna losowa. M. Przybycień Rachunek prawdopodobieństwa i statystyka

Zmienna losowa. M. Przybycień Rachunek prawdopodobieństwa i statystyka Zmienna losowa ozszerzenie znaczenia funcji zmiennej rzeczwistej na przpadi, ied zmienna niezależna nie jest liczbą rzeczwistą: odległość to funcja par puntów, obwód trójąta, to funcja oreślona na zbiorze

Bardziej szczegółowo

LINIE TRANSMISYJNE TEM (Repetytorium)

LINIE TRANSMISYJNE TEM (Repetytorium) LINIE TRANSMISYJNE TEM (Repetytorium) Andrzej Karwowski Niniejszy dokument, zawierający przypomnienie i być może niewielkie rozszerzenie wiadomości z teorii linii długiej, zamyka komplet materiałów pomocniczych

Bardziej szczegółowo

Układy Trójfazowe. Wykład 7

Układy Trójfazowe. Wykład 7 Wykład 7 kłady Trójazowe. Generatory trójazowe. kłady ołączeń źródeł. Wielkości azowe i rzewodowe 4. ołączenia odbiorników w Y(gwiazda) i w D (trójkąt) 5. Analiza układów trójazowych 6. Moc w układach

Bardziej szczegółowo

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus 3 listopada 06r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej

Bardziej szczegółowo

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej

Bardziej szczegółowo

A-1. Linia długa (opóźniająca)

A-1. Linia długa (opóźniająca) A-1. inia długa 1. Zakres ćwiczenia A-1. inia długa (opóźniająca) wersja 04 2014 Temat obejmuje zbadanie modelu linii długiej oraz odcinka kabla koncentrycznego w aspekcie przesyłania sygnałów elektrycznych,

Bardziej szczegółowo

MATURA PRÓBNA 2 KLASA I LO

MATURA PRÓBNA 2 KLASA I LO IMIE I NAZWISKO MATURA PRÓBNA KLASA I LO CZAS PRACY: 90 MIN. SUMA PUNKTÓW: 60 ZADANIE (5 PKT) Znajdź wszstkie funkcje liniowe określone na zbiorze ;, którch zbiorem wartości jest przedział ; 0. ZADANIE

Bardziej szczegółowo

I. Cel ćwiczenia: wyznaczanie prędkości rozchodzenia się fali w napiętej nici oraz związku

I. Cel ćwiczenia: wyznaczanie prędkości rozchodzenia się fali w napiętej nici oraz związku Ćwiczenie M-4 BADANIE A STOJĄCYCH I. Ce ćwiczenia: wyznaczanie prędkości rozchodzenia się fai w napiętej nici oraz związku dyspersyjnego da fa stojących. II. Przyrządy: III. iteratura: IV. Wprowadzenie

Bardziej szczegółowo

Rozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 6

Rozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 6 ozwiązwanie beek prostch i przegubowch wznaczanie reakcji i wkresów sił przekrojowch 6 Obciążenie beki mogą stanowić sił skupione, moment skupione oraz obciążenia ciągłe q rs. 6.. s. 6. rzed przstąpieniem

Bardziej szczegółowo

Wykład 9. Fizyka 1 (Informatyka - EEIiA 2006/07)

Wykład 9. Fizyka 1 (Informatyka - EEIiA 2006/07) Wyład 9 Fizya 1 (Informatya - EEIiA 006/07) 9 11 006 c Mariusz Krasińsi 006 Spis treści 1 Ruch drgający. Dlaczego właśnie harmoniczny? 1 Drgania harmoniczne proste 1.1 Zależność między wychyleniem, prędością

Bardziej szczegółowo

GAL 80 zadań z liczb zespolonych

GAL 80 zadań z liczb zespolonych GAL 80 zadań z liczb zespolonych Postać algebraiczna liczby zespolonej 1 Sprowadź wyrażenia do postaci algebraicznej: (a) ( + i)(3 i) + ( + 31)(3 + 41), (b) (4 + 3i)(5 i) ( 6i), (5 + i)(7 6i) (c), 3 +

Bardziej szczegółowo

Temat: Generatory napięć sinusoidalnych wprowadzenie

Temat: Generatory napięć sinusoidalnych wprowadzenie Temat: Generatory napięć sinusoidalnych wprowadzenie. Generator drgań eletrycznych jest to urządzenie wytwarzające drgania eletryczne w wyniu przetwarzania energii eletrycznej,zwyle prądu stałego na energię

Bardziej szczegółowo

Szeregowy obwód RLC. u(t)=u R (t)+u L (t)+u C (t) U L = R U U L C U C DOBROĆ OBWODU. Obwód rezonansowy szeregowy - częstość rezonansowa = 1.

Szeregowy obwód RLC. u(t)=u R (t)+u L (t)+u C (t) U L = R U U L C U C DOBROĆ OBWODU. Obwód rezonansowy szeregowy - częstość rezonansowa = 1. Szerego obwód Źródło napięcio o zmiennej sile elektromotorycznej E(e [] drugiego prawa Kirchhoffa: ównanie ruchu ładunku elektrycznego: jeśli Prąd płynący w obwodzie: e jωt u (u (u ( d i t dt u t i t (

Bardziej szczegółowo

( ) + ( ) T ( ) + E IE E E. Obliczanie gradientu błędu metodą układu dołączonego

( ) + ( ) T ( ) + E IE E E. Obliczanie gradientu błędu metodą układu dołączonego Obliczanie gradientu błędu metodą uładu dołączonego /9 Obliczanie gradientu błędu metodą uładu dołączonego Chodzi o wyznaczenie pochodnych cząstowych funcji błędu E względem parametrów elementów uładu

Bardziej szczegółowo

Obliczanie pozycji obiektu na podstawie znanych elementów orbity. Rysunek: Elementy orbity: rozmiar wielkiej półosi, mimośród, nachylenie

Obliczanie pozycji obiektu na podstawie znanych elementów orbity. Rysunek: Elementy orbity: rozmiar wielkiej półosi, mimośród, nachylenie Obliczanie pozycji obiektu na podstawie znanych elementów orbity Rysunek: Elementy orbity: rozmiar wielkiej półosi, mimośród, nachylenie a - wielka półoś orbity e - mimośród orbity i - nachylenie orbity

Bardziej szczegółowo

Pomiar bezpośredni przyrządem wskazówkowym elektromechanicznym

Pomiar bezpośredni przyrządem wskazówkowym elektromechanicznym . Rodzaj poiaru.. Poiar bezpośredni (prost) W przpadku poiaru pojednczej wielkości przrząde wskalowan w jej jednostkach wartość niedokładności ± określa graniczn błąd przrządu analogowego lub cfrowego

Bardziej szczegółowo

XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie doświadczalne

XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie doświadczalne XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Prędość chwilowa uli Zaproponuj metodę pomiaru prędości chwilowej stalowej uli poruszającej się po zadanym torze. Wyorzystaj

Bardziej szczegółowo

11. Termodynamika. Wybór i opracowanie zadań od 11.1 do Bogusław Kusz.

11. Termodynamika. Wybór i opracowanie zadań od 11.1 do Bogusław Kusz. ermodynamia Wybór i oracowanie zadań od do 5 - Bogusław Kusz W zamniętej butelce o objętości 5cm znajduje się owietrze o temeraturze t 7 C i ciśnieniu hpa Po ewnym czasie słońce ogrzało butelę do temeratury

Bardziej szczegółowo

Rozwiązywanie ram płaskich wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 7

Rozwiązywanie ram płaskich wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 7 ozwiązwanie ram płaskich wznaczanie reakcji i wkresów sił przekrojowch 7 Obciążenie ram płaskiej, podobnie jak w przpadku beek rozdział 6, mogą stanowić sił skupione, moment skupione oraz obciążenia ciągłe

Bardziej szczegółowo

Przestrzenne uwarunkowania lokalizacji źródeł sygnałów radiowych na bazie pomiaru częstotliwości chwilowej

Przestrzenne uwarunkowania lokalizacji źródeł sygnałów radiowych na bazie pomiaru częstotliwości chwilowej Cezary Ziółowsi Jan M. Kelner Instytut Teleomuniacji Wojsowa Aademia Techniczna Przestrzenne uwarunowania loalizacji źródeł sygnałów radiowych na bazie pomiaru częstotliwości chwilowej Problematya loalizacji

Bardziej szczegółowo

L.Kowalski zadania z rachunku prawdopodobieństwa-zestaw 4 ZADANIA - ZESTAW 4

L.Kowalski zadania z rachunku prawdopodobieństwa-zestaw 4 ZADANIA - ZESTAW 4 ZADANIA - ZESTAW 4 Zadanie 4. 0-0,4 c 0 0, 0, Wznacz c. Wznacz rozkład brzegowe. Cz, są niezależne? (odp. c = 0,3 Zadanie 4.- 0-0,4 0,3 0 0, 0, Wznaczć macierz kowariancji i korelacji. Cz, są skorelowane?

Bardziej szczegółowo

Równanie Schrödingera

Równanie Schrödingera Równanie Schrödingera Maciej J. Mrowiński 29 lutego 2012 Zadanie RS1 Funkcja falowa opisująca stan pewnej cząstki w chwili t = 0 ma następującą postać: A(a Ψ(x,0) = 2 x 2 ) gdy x [ a,a] 0 gdy x / [ a,a]

Bardziej szczegółowo

Rodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów

Rodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów Wykład VI Fale t t + Dt Rodzaje fal 1. Fale mechaniczne 2. Fale elektromagnetyczne 3. Fale materii dyfrakcja elektronów Fala podłużna v Przemieszczenia elementów spirali ( w prawo i w lewo) są równoległe

Bardziej szczegółowo

Badanie układów RL i RC w obwodzie prądu przemiennego

Badanie układów RL i RC w obwodzie prądu przemiennego E0/E0 Pracownia Podstaw Ekseryent Fizycznego odł Elektryczność i Magnetyz aboratori Mikrokoterowe (FiaMi) Wydział Fizyki AM Badanie kładów i C w obwodzie rąd rzeiennego Cel ćwiczenia: Przyrządy: Zagadnienia:

Bardziej szczegółowo

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\FRAUN1.doc. "Drgania i fale" ii rok FizykaBC. Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: ia λ

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\FRAUN1.doc. Drgania i fale ii rok FizykaBC. Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: ia λ Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: U iω t [ e ] ( t) Re U ( ) ;. c t U ( ; t) oraz [ + ] U ( ) k. U ia s ( ) A e ik r ( rs + r ) cos( n, ) cos( n, s ) ds s r. Dyfrakcja Fresnela (a) a dyfrakcja Fraunhofera

Bardziej szczegółowo

1 Płaska fala elektromagnetyczna

1 Płaska fala elektromagnetyczna 1 Płaska fala elektromagnetyczna 1.1 Fala w wolnej przestrzeni Rozwiązanie równań Maxwella dla zespolonych amplitud pól przemiennych sinusoidalnie, reprezentujące płaską falę elektromagnetyczną w wolnej

Bardziej szczegółowo

1. Liczby zespolone Zadanie 1.1. Przedstawić w postaci a + ib, a, b R, następujące liczby zespolone (1) 1 i (2) (5)

1. Liczby zespolone Zadanie 1.1. Przedstawić w postaci a + ib, a, b R, następujące liczby zespolone (1) 1 i (2) (5) . Liczby zespolone Zadanie.. Przedstawić w postaci a + ib, a, b R, następujące liczby zespolone () i +i, () 3i, (3) ( + i 3) 6, (4) (5) ( +i ( i) 5, +i 3 i ) 4. Zadanie.. Znaleźć moduł i argument główny

Bardziej szczegółowo

Aerodynamika I. wykład 2: 2: Skośne fale uderzeniowe iifale rozrzedzeniowe. POLITECHNIKA WARSZAWSKA - wydz. Mechaniczny Energetyki i Lotnictwa

Aerodynamika I. wykład 2: 2: Skośne fale uderzeniowe iifale rozrzedzeniowe. POLITECHNIKA WARSZAWSKA - wydz. Mechaniczny Energetyki i Lotnictwa Aerodynamika I Skośne fale uderzeniowe i fale rozrzedzeniowe naddźwiękowy przepływ w kanale dla M = 2 (rozkład liczby Macha) 19 maja 2014 Linie Macha Do tej pory, rozważaliśmy problemy dynamiki gazu, które

Bardziej szczegółowo

Wykres linii ciśnień i linii energii (wykres Ancony)

Wykres linii ciśnień i linii energii (wykres Ancony) Wyres linii ciśnień i linii energii (wyres Ancony) W wyorzystywanej przez nas do rozwiązywania problemów inżyniersich postaci równania Bernoulliego występuje wysoość prędości (= /g), wysoość ciśnienia

Bardziej szczegółowo

INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI ĆWICZENIE NR 3

INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI ĆWICZENIE NR 3 INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI Laboratorium z mechanii łynów ĆWICZENIE NR 3 CECHOWANIE MANOMETRU NACZYNIWEGO O RURCE POCHYŁEJ 2 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest

Bardziej szczegółowo

W przestrzeni liniowej funkcji ciągłych na przedziale [a, b] można określić iloczyn skalarny jako następującą całkę:

W przestrzeni liniowej funkcji ciągłych na przedziale [a, b] można określić iloczyn skalarny jako następującą całkę: Układy funkcji ortogonanych Ioczyn skaarny w przestrzeniach funkcji ciągłych W przestrzeni iniowej funkcji ciągłych na przedziae [a, b] można okreśić ioczyn skaarny jako następującą całkę: f, g = b a f(x)g(x)w(x)

Bardziej szczegółowo

Urz¹dzenie steruj¹ce. Obiekt. Urz¹dzenie steruj¹ce. Obiekt. 1. Podstawowe pojęcia. u 1. y 1 y 2... y n. z 1 z 2... z l.

Urz¹dzenie steruj¹ce. Obiekt. Urz¹dzenie steruj¹ce. Obiekt. 1. Podstawowe pojęcia. u 1. y 1 y 2... y n. z 1 z 2... z l. Politechnia Poznańsa, Katedra Sterowania i Inżnierii Sstemów Wład,2, str.. Podstawowe pojęcia z (t) z 2 (t)... u (t) u 2 (t). Obiet u m (t) z l (t) (t) 2 (t). n (t) u(t) z(t) Obiet (t) (a) u Rs. u u =

Bardziej szczegółowo

(4) (b) m. (c) (d) sin α cos α = sin 2 k = sin k sin k. cos 2 m = cos m cos m. (g) (e)(f) sin 2 x + cos 2 x = 1. (h) (f) (i)

(4) (b) m. (c) (d) sin α cos α = sin 2 k = sin k sin k. cos 2 m = cos m cos m. (g) (e)(f) sin 2 x + cos 2 x = 1. (h) (f) (i) (3) (e) sin( θ) sin θ cos( θ) cos θ sin(θ + π/) cos θ cos(θ + π/) sin θ sin(θ π/) cos θ cos(θ π/) sin θ sin(θ ± π) sin θ cos(θ ± π) cos θ sin(θ ± π) sin θ cos(θ ± π) cos θ (f) cos x cos y (g) sin x sin

Bardziej szczegółowo

RÓWNANIE RÓśNICZKOWE LINIOWE

RÓWNANIE RÓśNICZKOWE LINIOWE Analiza stanów nieustalonych metodą klasyczną... 1 /18 ÓWNANIE ÓśNICZKOWE INIOWE Pod względem matematycznym szukana odpowiedź układu liniowego o znanych stałych parametrach k, k, C k w k - tej gałęzi przy

Bardziej szczegółowo

Analiza Matematyczna Praca domowa

Analiza Matematyczna Praca domowa Analiza Matematyczna Praca domowa J. de Lucas Zadanie 1. Pokazać, że dla wszystkich n naturalnych ( n ) exp kx k dx 1 dx n = 1 n (e k 1). (0,1) n k=1 n! k=1 Zadanie. Obliczyć dla dowolnego n. (0,1) n (x

Bardziej szczegółowo

Rozkład normalny (Gaussa)

Rozkład normalny (Gaussa) Rozład ormal (Gaussa Wprowadzeie rozładu Gaussa w modelu Laplace a błędów pomiarowch. Rozważm pomiar wielości, tór jest zaburza przez losowch efetów o wielości ε ażd, zarówo zaiżającch ja i zawżającch

Bardziej szczegółowo

Rozkład normalny (Gaussa)

Rozkład normalny (Gaussa) Rozład ormal (Gaussa Wprowadzeie rozładu Gaussa w modelu Laplace a błędów pomiarowch. Rozważm pomiar wielości, tór jest zaburza przez losowch efetów o wielości ε ażd, zarówo zaiżającch ja i zawżającch

Bardziej szczegółowo

Wykład 13 Druga zasada termodynamiki

Wykład 13 Druga zasada termodynamiki Wyład 3 Druga zasada termodynamii Entroia W rzyadu silnia Carnota z gazem dosonałym otrzymaliśmy Q =. (3.) Q Z tego wzoru wynia, że wielość Q Q = (3.) dla silnia Carnota jest wielością inwariantną (niezmienniczą).

Bardziej szczegółowo

XXX OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP I Zadania teoretyczne

XXX OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP I Zadania teoretyczne XXX OLIPIADA FIZYCZNA TAP I Zadana teoretczne Nazwa zadana ZADANI T1 Na odstawe wsółczesnch badań wadomo że jądro atomowe może znajdować sę tlo w stanach o oreślonch energach odobne ja dobrze znan atom

Bardziej szczegółowo

Sekantooptyki owali i ich własności

Sekantooptyki owali i ich własności Sekantooptyki owali i ich własności Magdalena Skrzypiec Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki Uniwersytet Marii Curie-Skłodowskiej 19 października 2009r. Informacje wstępne Definicja Owalem nazywamy

Bardziej szczegółowo

Rozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 4-5

Rozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 4-5 ozwiązwanie beek prostch i przegubowch wznaczanie reakcji i wkresów sił przekrojowch - Obciążenie beki mogą stanowić sił skupione, moment skupione oraz obciążenia ciągłe q rs... s.. rzed przstąpieniem

Bardziej szczegółowo

WAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII.

WAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII. ĆWICZENIE 3. WAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII. 1. Oscylator harmoniczny. Wprowadzenie Oscylatorem harmonicznym nazywamy punt materialny, na tóry,działa siła sierowana do pewnego centrum,

Bardziej szczegółowo

CHARAKTERYSTYKI KINEMATYCZNE MECHANIZMÓW PŁASKICH PODSTAWY SYNTEZY GEOMETRYCZNEJ MECHANIZMÓW PŁASKICH.

CHARAKTERYSTYKI KINEMATYCZNE MECHANIZMÓW PŁASKICH PODSTAWY SYNTEZY GEOMETRYCZNEJ MECHANIZMÓW PŁASKICH. Podstawy modeowania i syntezy mechanizmów. CHARAKTERYSTYKI KINEMATYCZNE MECHANIZMÓW PŁASKICH PODSTAWY SYNTEZY GEOMETRYCZNEJ MECHANIZMÓW PŁASKICH. Charakterystyki kinematyczne to zapis parametrów ruchu

Bardziej szczegółowo

W. Guzicki Próbna matura, grudzień 2014 r. poziom rozszerzony 1

W. Guzicki Próbna matura, grudzień 2014 r. poziom rozszerzony 1 W. Guzicki Próbna matura, grudzień 01 r. poziom rozszerzony 1 Próbna matura rozszerzona (jesień 01 r.) Zadanie 18 kilka innych rozwiązań Wojciech Guzicki Zadanie 18. Okno na poddaszu ma mieć kształt trapezu

Bardziej szczegółowo

Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..)

Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..) Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..) 24.02.2014 Prawa Keplera Na podstawie obserwacji zgromadzonych przez Tycho Brahe (głównie obserwacji Marsa)

Bardziej szczegółowo

A4: Filtry aktywne rzędu II i IV

A4: Filtry aktywne rzędu II i IV A4: Filtry atywne rzędu II i IV Jace Grela, Radosław Strzała 3 maja 29 1 Wstęp 1.1 Wzory Poniżej zamieszczamy podstawowe wzory i definicje, tórych używaliśmy w obliczeniach: 1. Związe między stałą czasową

Bardziej szczegółowo

PRACE ORYGINALNE ORIGINAL PAPERS

PRACE ORYGINALNE ORIGINAL PAPERS PRACE ORYGINALNE ORIGINAL PAPERS Przegląd Nauowy Inżynieria i Kształtowanie Środowisa nr 66, 04: 37 33 (Prz. Nau. Inż. Kszt. Środ. 66, 04) Scientific Review Engineering and Environmental Sciences No 66,

Bardziej szczegółowo

ef 3 (dziedzina, dziedzina naturalna) Niech f : A R, gdzie A jest podzbiorem płaszczyzny lub przestrzeni Zbiór A nazywamy dziedziną funcji f i oznacza

ef 3 (dziedzina, dziedzina naturalna) Niech f : A R, gdzie A jest podzbiorem płaszczyzny lub przestrzeni Zbiór A nazywamy dziedziną funcji f i oznacza FUNKCJE WÓCH I TRZECH ZMIENNYCH (było w semestrze II) ef 1 (funcja dwóch zmiennych) Funcją f dwóch zmiennych oreśloną na zbiorze A R o wartościach w R nazywamy przyporządowanie ażdemu puntowi ze zbioru

Bardziej szczegółowo

CięŜar jednost. charakteryst. [kn/m 2 ]

CięŜar jednost. charakteryst. [kn/m 2 ] . Zebranie obciąŝeń.. Zebranie obciąŝeń na m 2 dachu... ObciąŜenia stałe Zebranie obciąŝeń stałch na m 2 dachu Nazwa warstw CięŜar jednost. CięŜar charaterst. [N/m 2 ] Wsp. obciąŝeń CięŜar oblicz. [N/m

Bardziej szczegółowo

3.1 Zagadnienie brzegowo-początkowe dla struny ograniczonej. = f(x, t) dla x [0; l], l > 0, t > 0 (3.1)

3.1 Zagadnienie brzegowo-początkowe dla struny ograniczonej. = f(x, t) dla x [0; l], l > 0, t > 0 (3.1) Temat 3 Metoda Fouriera da równań hiperboicznych 3.1 Zagadnienie brzegowo-początkowe da struny ograniczonej Rozważać będziemy następujące zagadnienie. Znaeźć funkcję u (x, t) spełniającą równanie wraz

Bardziej szczegółowo

α o ROZWIĄZANIE PRANDTLA dla uplastycznionego klina gruntu 1. ZałoŜenia i dane

α o ROZWIĄZANIE PRANDTLA dla uplastycznionego klina gruntu 1. ZałoŜenia i dane ROZWIĄZNIE PRNDTL dla uplastycznionego klina gruntu 1. ZałoŜenia i dane Modelem gruntu jest ośrodek Coulomba: 1) niespoisty (c =, ϕ > ) i niewaŝki (γ = ), ) w płaskim stanie odkształcenia, 3) zalegający

Bardziej szczegółowo

Analiza Matematyczna MAEW101 MAP1067

Analiza Matematyczna MAEW101 MAP1067 1 Analiza Matematyczna MAEW101 MAP1067 Wydział Elektroniki Przykłady do Listy Zadań nr 14 Funkcje wielu zmiennych. Płaszczyzna styczna. Ekstrema Opracowanie: dr hab. Agnieszka Jurlewicz Przykłady do zadania

Bardziej szczegółowo

Temat: Prawo Hooke a. Oscylacje harmoniczne. Zagadnienia: prawa dynamiki Newtona, siła sprężysta, prawo Hooke a, oscylacje harmoniczne,

Temat: Prawo Hooke a. Oscylacje harmoniczne. Zagadnienia: prawa dynamiki Newtona, siła sprężysta, prawo Hooke a, oscylacje harmoniczne, sg M 6-1 - Teat: Prawo Hooe a. Oscylacje haroniczne. Zagadnienia: prawa dynaii Newtona, siła sprężysta, prawo Hooe a, oscylacje haroniczne, ores oscylacji. Koncepcja: Sprężyna obciążana różnyi asai wydłuża

Bardziej szczegółowo

1. RACHUNEK WEKTOROWY

1. RACHUNEK WEKTOROWY 1 RACHUNEK WEKTOROWY 1 Rozstrzygnąć, czy możliwe jest y wartość sumy dwóch wetorów yła równa długości ażdego z nich 2 Dane są wetory: a i 3 j 2 ; 4 j = + = Oliczyć: a+, a, oraz a 3 Jai ąt tworzą dwa jednaowe

Bardziej szczegółowo

Badanie przebiegów falowych w liniach długich

Badanie przebiegów falowych w liniach długich Politechnika Lubelska Wydział Elektrotechniki i Informatyki Katedra Urządzeń Elektrycznych i TWN 0-68 Lublin, ul. Nadbystrzycka 38A www.kueitwn.pollub.pl LABORATORIUM TECHNIKI WYSOKICH NAPIĘĆ Instrukcja

Bardziej szczegółowo

Ważną rolę odgrywają tzw. funkcje harmoniczne. Przyjmujemy następującą definicję. u = 0, (6.1) jest operatorem Laplace a. (x,y)

Ważną rolę odgrywają tzw. funkcje harmoniczne. Przyjmujemy następującą definicję. u = 0, (6.1) jest operatorem Laplace a. (x,y) Wykład 6 Funkcje harmoniczne Ważną rolę odgrywają tzw. funkcje harmoniczne. Przyjmujemy następującą definicję. e f i n i c j a Funkcję u (x 1, x 2,..., x n ) nazywamy harmoniczną w obszarze R n wtedy i

Bardziej szczegółowo

u (0) = 0 i(0) = 0 Obwód RLC Odpowiadający mu schemat operatorowy E s 1 sc t = 0 i(t) w u R (t) E u C (t) C

u (0) = 0 i(0) = 0 Obwód RLC Odpowiadający mu schemat operatorowy E s 1 sc t = 0 i(t) w u R (t) E u C (t) C Obwód RLC t = 0 i(t) R L w u R (t) u L (t) E u C (t) C Odpowiadający mu schemat operatorowy R I Dla zerowych warunków początkowych na cewce i kondensatorze 1 sc sl u (0) = 0 C E s i(0) = 0 Prąd I w obwodzie

Bardziej szczegółowo

13. 13. BELKI CIĄGŁE STATYCZNIE NIEWYZNACZALNE

13. 13. BELKI CIĄGŁE STATYCZNIE NIEWYZNACZALNE Część 3. BELKI CIĄGŁE STATYCZNIE NIEWYZNACZALNE 3. 3. BELKI CIĄGŁE STATYCZNIE NIEWYZNACZALNE 3.. Metoda trzech momentów Rozwiązanie wieloprzęsłowych bele statycznie niewyznaczalnych można ułatwić w znaczącym

Bardziej szczegółowo

Wrocław 2003 STATECZNOŚĆ. STATYKA 2 - projekt 1 zadanie 2

Wrocław 2003 STATECZNOŚĆ. STATYKA 2 - projekt 1 zadanie 2 Wrocław 00 STATECZNOŚĆ STATYKA - projet zadanie . Treść zadania Dla ray o scheacie statyczny ja na rysunu poniżej należy : - Sprawdzić czy uład jest statycznie niezienny - Wyznaczyć siły osiowe w prętach

Bardziej szczegółowo

Dr inż. Agnieszka Wardzińska Room: 105 Polanka Advisor hours: Tuesday: Thursday:

Dr inż. Agnieszka Wardzińska Room: 105 Polanka Advisor hours: Tuesday: Thursday: Dr inż. Agnieszka Wardzińska Roo: 05 Polanka agnieszka.wardzinska@put.poznan.pl cygnus.et.put.poznan.pl/~award Advisor hours: Tuesday: 0.00-0.45 Thursday: 0.30-.5 Jednolitość oznaczeń Oznaczenia dla prądu

Bardziej szczegółowo

POLITECHNIKA WROCŁAWSKA WYDZIAŁ ELEKTRONIKI. Zakład Teorii Obwodów ANALOGOWA. Zbigniew Świętach dr inż.

POLITECHNIKA WROCŁAWSKA WYDZIAŁ ELEKTRONIKI. Zakład Teorii Obwodów ANALOGOWA. Zbigniew Świętach dr inż. POLITECHNIKA WROCŁAWSKA WYDZIAŁ ELEKTRONIKI Zakład Teorii Obwodów TECHNIKA ANALOGOWA Zbigniew Świętach dr inż. Czwórniki - program wykładu Koncepcja czwórnika Równania czwórnika, parametry własne czwórnika

Bardziej szczegółowo

2. CHARAKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁASKICH

2. CHARAKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁASKICH dam Bodnar: Wtrzmałość Materiałów. Charakterstki geometrczne figur płaskich.. CHRKTERSTKI GEOMETRCZNE FIGUR PŁSKICH.. Definicje podstawowch charakterstk geometrcznch Podczas zajęć z wtrzmałości materiałów

Bardziej szczegółowo

Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 9 Fale elektromagnetyczne 3 9.1 Fale w jednym wymiarze.................

Bardziej szczegółowo

Wykład 21: Studnie i bariery cz.1.

Wykład 21: Studnie i bariery cz.1. Wyład : Studnie i bariery cz.. Dr inż. Zbigniew Szlarsi Katedra Eletronii, paw. C-, po.3 szla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szlarsi/ 3.6.8 Wydział Informatyi, Eletronii i Równanie Schrödingera

Bardziej szczegółowo

Statystyka i eksploracja danych

Statystyka i eksploracja danych Wykład II: i charakterystyki ich rozkładów 24 lutego 2014 Wartość oczekiwana Dystrybuanty Słowniczek teorii prawdopodobieństwa, cz. II Wartość oczekiwana Dystrybuanty Słowniczek teorii prawdopodobieństwa,

Bardziej szczegółowo

Szeregi Fouriera (6 rozwiązanych zadań +dodatek)

Szeregi Fouriera (6 rozwiązanych zadań +dodatek) PWR I Załad eorii Obwodów Szeregi ouriera (6 rozwiązanych zadań +dodae) Opracował Dr Czesław Michali Zad Znaleźć ores nasępujących sygnałów: a) y 3cos(ω ) + 5cos(7ω ) + cos(5ω ), b) y cos(ω ) + 5cos(ω

Bardziej szczegółowo

Stosując tzw. równania telegraficzne możemy wyznaczyć napięcie i prąd w układzie: x x. x x

Stosując tzw. równania telegraficzne możemy wyznaczyć napięcie i prąd w układzie: x x. x x WFiIS LABORATORIUM Z ELEKTRONIKI Imię i nazwisko: 1. 2. TEMAT: ROK GRUPA ZESPÓŁ NR ĆWICZENIA Data wykonania: Data oddania: Zwrot do poprawy: Data oddania: Data zliczenia: OCENA WSTĘP TEORETYCZNY Model

Bardziej szczegółowo

u(t)=u R (t)+u L (t)+u C (t)

u(t)=u R (t)+u L (t)+u C (t) Szeregowy obwód Źródło napięciowe u( o zmiennej sile elektromotorycznej E(e [u(] Z drugiego prawa Kirchhoffa: u(u (u (u ( ównanie ruchu ładunku elektrycznego: Prąd płynący w obwodzie: di( i t dt u t i

Bardziej szczegółowo

1 T. Sygnały. Sygnał okresowy f(t) Wartość średnia sygnału okresowego f(t) Sygnały f(t) Stałe. Zmienne f(t) const. Pulsujące Inne.

1 T. Sygnały. Sygnał okresowy f(t) Wartość średnia sygnału okresowego f(t) Sygnały f(t) Stałe. Zmienne f(t) const. Pulsujące Inne. Sygnały Sygnały f(t) Stałe Zmienne f(t) const Pulsujące nne Zmieniające znak Zachowujące znak Oksowe Nieoksowe Odkształcone SNSODALNE nne Sygnał oksowy f(t) > t f ( t) f ( t + ) Wartość śdnia sygnału oksowego

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Rachunku Prawdopodobieństwa, IIr. WMS

Wstęp do Rachunku Prawdopodobieństwa, IIr. WMS Wstęp do Rachunku Prawdopodobieństwa, IIr. WMS przykładowe zadania na. kolokwium czerwca 6r. Poniżej podany jest przykładowy zestaw zadań. Podczas kolokwium na ich rozwiązanie przeznaczone będzie ok. 85

Bardziej szczegółowo

III. Układy liniowe równań różniczkowych. 1. Pojęcie stabilności rozwiązań.

III. Układy liniowe równań różniczkowych. 1. Pojęcie stabilności rozwiązań. III. Układy liniowe równań różniczkowych. 1. Pojęcie stabilności rozwiązań. Analiza stabilności rozwiązań stanowi ważną część jakościowej teorii równań różniczkowych. Jej istotą jest poszukiwanie odpowiedzi

Bardziej szczegółowo

Wybrane wiadomości o sygnałach. Przebieg i widmo Zniekształcenia sygnałów okresowych Miary sygnałów Zasady cyfryzacji sygnałów analogowych

Wybrane wiadomości o sygnałach. Przebieg i widmo Zniekształcenia sygnałów okresowych Miary sygnałów Zasady cyfryzacji sygnałów analogowych Wybrane wiadomości o sygnałach Przebieg i widmo Zniekszałcenia sygnałów okresowych Miary sygnałów Zasady cyfryzacji sygnałów analogowych Przebieg i widmo analogowego. Sygnał sinsoidalny A ϕ sygnał okresowego

Bardziej szczegółowo

Zadania z analizy matematycznej - sem. I Granice funkcji, asymptoty i ciągłość

Zadania z analizy matematycznej - sem. I Granice funkcji, asymptoty i ciągłość Zadania z analizy matematycznej - sem. I Granice funkcji asymptoty i ciągłość Definicja sąsiedztwo punktu. Niech 0 a b R r > 0. Sąsiedztwem o promieniu r punktu 0 nazywamy zbiór S 0 r = 0 r 0 0 0 + r;

Bardziej szczegółowo

6 = λ Częstotliwość odbierana przez nieruchomą głowicę, gdy źródło o prędkości v s emituje falę o częstotliwości f k : + = g g

6 = λ Częstotliwość odbierana przez nieruchomą głowicę, gdy źródło o prędkości v s emituje falę o częstotliwości f k : + = g g Projet Fizya wobec wyzwań XXI w. wpółinanowany przez Unię Europeją ze środów Europejieo Funduzu Społeczneo w raach Prorau Operacyjneo Kapitał Ludzi Zadania z olowiu 16.11.2009 (Fizya Medyczna i Neuroinoratya)

Bardziej szczegółowo

Szczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia)

Szczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia) Szczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia) Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 6 M. Przybycień (WFiIS AGH) Szczególna Teoria Względności

Bardziej szczegółowo

1 Relacje i odwzorowania

1 Relacje i odwzorowania Relacje i odwzorowania Relacje Jacek Kłopotowski Zadania z analizy matematycznej I Wykazać, że jeśli relacja ρ X X jest przeciwzwrotna i przechodnia, to jest przeciwsymetryczna Zbadać czy relacja ρ X X

Bardziej szczegółowo

Elektrodynamika. Część 9. Potencjały i pola źródeł zmiennych w czasie. Ryszard Tanaś

Elektrodynamika. Część 9. Potencjały i pola źródeł zmiennych w czasie. Ryszard Tanaś Elektrodynamika Część 9 Potencjały i pola źródeł zmiennych w czasie Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 10 Potencjały i pola źródeł zmiennych w

Bardziej szczegółowo

DRGANIA MECHANICZNE. materiały uzupełniające do ćwiczeń. Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych studia inżynierskie

DRGANIA MECHANICZNE. materiały uzupełniające do ćwiczeń. Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych studia inżynierskie DRGANIA MECHANICZNE ateriały uzupełniające do ćwiczeń Wydział Saochodów i Maszyn Roboczych studia inżyniersie prowadzący: gr inż. Sebastian Korcza część 5 płaszczyzna fazowa Poniższe ateriały tylo dla

Bardziej szczegółowo

Zagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych

Zagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych Temat 7 Zagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych Rozważmy płaski obszar R 2 ograniczony krzywą. la równania Laplace a (Poissona) stawia się trzy podstawowe zagadnienia brzegowe. Zagadnienie irichleta

Bardziej szczegółowo

Obliczanie naprężeń stycznych wywołanych momentem skręcającym w przekrojach: kołowym, pierścieniowym, prostokątnym 7

Obliczanie naprężeń stycznych wywołanych momentem skręcającym w przekrojach: kołowym, pierścieniowym, prostokątnym 7 Obiczanie naprężeń tycznych wywołanych momentem kręcającym w przekrojach: kołowym, pierścieniowym, protokątnym 7 Wprowadzenie Do obiczenia naprężeń tycznych wywołanych momentem kręcającym w przekrojach

Bardziej szczegółowo

f x f y f, jest 4, mianowicie f = f xx f xy f yx

f x f y f, jest 4, mianowicie f = f xx f xy f yx Zestaw 14 Pochodne wŝszch rzędów Niech będzie dana funkcja x f określona w pewnm obszarze D Przpuśćm Ŝe f x istnieją pochodne cząstkowe tej funkcji x x Pochodne cząstkowe tch pochodnch jeŝeli istnieją

Bardziej szczegółowo

PRZEDMIOTY WPROWADZAJĄCE WRAZ Z WYMAGANIAMI WSTĘPNYMI

PRZEDMIOTY WPROWADZAJĄCE WRAZ Z WYMAGANIAMI WSTĘPNYMI PREDMIOTY WPROWADAJĄCE WRA WYMAGANIAMI WSTĘPNYMI fizyka (elektryczność i magnetyzm) obwody i sygnały elektryczne AŁOŻENIA I CELE PREDMIOTU nauczyć podstawowych praw elektromagnetyzmu zapoznać z budową

Bardziej szczegółowo

Praca domowa - seria 2

Praca domowa - seria 2 Praca domowa - seria 0 listopada 01 Zadanie 1. Zaznacz na płaszczyźnie zespolonej zbiór liczb spełniających nierówność: A = {z C : i z < Im(z)}. Rozwiązanie 1 Niech z = a + ib, gdzie a, b R. Wtedy z =

Bardziej szczegółowo

OBWODY MAGNETYCZNE SPRZĘśONE

OBWODY MAGNETYCZNE SPRZĘśONE Obwody magnetyczne sprzęŝone... 1/3 OBWODY MAGNETYCZNE SPRZĘśONE Strumień magnetyczny: Φ = d B S (1) S Strumień skojarzony z cewką: Ψ = w Φ () Indukcyjność własna: L Ψ = (3) i Jeśli w przekroju poprzecznym

Bardziej szczegółowo

m Jeżeli do końca naciągniętej (ściśniętej) sprężyny przymocujemy ciało o masie m., to będzie na nie działała siła (III zasada dynamiki):

m Jeżeli do końca naciągniętej (ściśniętej) sprężyny przymocujemy ciało o masie m., to będzie na nie działała siła (III zasada dynamiki): Ruch drgający -. Ruch drgający Ciało jest sprężyste, jeżei odzyskuje pierwotny kształt po ustaniu działania siły, która ten kształt zmieniła. Właściwość sprężystości jest ograniczona, to znaczy, że przy

Bardziej szczegółowo

Komitet Główny Olimpiady Fizycznej; Kazimierz Rosiński: Fizyka w szkole nr 1, 1956; Czarnecki Stefan: Olimpiady Fizyczne I IV, PZWS, Warszawa 1956.

Komitet Główny Olimpiady Fizycznej; Kazimierz Rosiński: Fizyka w szkole nr 1, 1956; Czarnecki Stefan: Olimpiady Fizyczne I IV, PZWS, Warszawa 1956. V OLIMPIADA FIZYCZNA (955/956). Stopień wstępny, zad. doświadczalne D. Źródło: Nazwa zadania: Działy: Słowa luczowe: Koitet Główny Olipiady Fizycznej; Kaziierz Rosińsi: Fizya w szole nr, 956; Czarneci

Bardziej szczegółowo