Podsumowanie W6ef. Zeemana ef. Paschena-Backa

Podobne dokumenty
Wykład 8. Stany elektronowe molekuł dwuatomowych

Wykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego

Wykład 21: Studnie i bariery cz.1.

Diagnostyka plazmy - spektroskopia molekularna. Ewa Pawelec wykład dla pracowni specjalistycznej

WYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab.

Energia wiązania słaba rzędu 10-2 ev J. Energia cieplna 3/2 k B. T J. Energia ruchu cieplnego powoduje rozerwanie wiązań cząsteczkowych.

Spektroskopia Analiza rotacyjna widma cząsteczki N 2. Cel ćwiczenia: Wyznaczenie stałych rotacyjnych i odległości między atomami w cząsteczce N 2

Streszczenie W8: Widma molekularne: Oddziaływanie atomów z polami EM:

jednoznacznie wyznaczają wymiary wszystkich reprezentacji grup punktowych, a związki ortogonalności jednoznacznie wyznaczają ich charaktery

Ciśnienie i temperatura model mikroskopowy

Atom wodoru w mechanice kwantowej. Równanie Schrödingera

Właściwości chemiczne i fizyczne pierwiastków powtarzają się w pewnym cyklu (zebrane w grupy 2, 8, 8, 18, 18, 32 pierwiastków).

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Spis treści. Przedmowa redaktora do wydania czwartego 11

WAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII.

10. Spektroskopia rentgenowska

Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.

Przejścia optyczne w cząsteczkach

Nara -Japonia. Yokohama, Japan, September 2014

Stara i nowa teoria kwantowa

TEORIA CIAŁA STAŁEGO (cz. II)

1. Struktura pasmowa from bonds to bands

Wykład Budowa atomu 2

Atom wodoru. Model klasyczny: nieruchome jądro +p i poruszający się wokół niego elektron e w odległości r; energia potencjalna elektronu:


SPEKTROSKOPIA RAMANA. Laboratorium Laserowej Spektroskopii Molekularnej PŁ

MASA ATOMOWA STECHIOMETRIA

Modelowanie molekularne

λ c λ c λ m asa hc h λ h λ h W lasnosci fotonu = = m = = = c h p c Oblicz energię, pęd i masę fotonu o długości fali λ = 500 nm. + kg m kg m = 1,6 10

Kinetyka chemiczna kataliza i reakcje enzymatyczne

Całki krzywoliniowe skierowane

1. Rezonans w obwodach elektrycznych 2. Filtry częstotliwościowe 3. Sprzężenia magnetyczne 4. Sygnały odkształcone

Ładunki elektryczne. q = ne. Zasada zachowania ładunku. Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz materii. Ładunki jednoimienne odpychają się

Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym i elektrycznym

c) prawdopodobieństwo znalezienia cząstki między x=1.0 a x=1.5 jest równe

DRGANIA MECHANICZNE. materiały uzupełniające do ćwiczeń. Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych studia inżynierskie

STEROWANIE STRUKTUR DYNAMICZNYCH. Zastosowanie sterowania typu Sky-hook w układach redukcji drgań

A. Cel ćwiczenia. B. Część teoretyczna

Przykład modelowania cybernetycznego bardziej złożonych systemów biologicznych przepływ krwi. Najpierw przypomnienie kilku elementarnych faktów

Teoria kinetyczna gazów

Wyznaczanie temperatury gazu z wykorzystaniem widm emisyjnych molekuł dwuatomowych

4.15 Badanie dyfrakcji światła laserowego na krysztale koloidalnym(o19)

- wiązki pompująca & próbkująca oddziaływanie selektywne prędkościowo widma bezdopplerowskie T. 0 k. z L 0 k. L 0 k

WYKŁAD NR 3 OPIS DRGAŃ NORMALNYCH UJĘCIE KLASYCZNE I KWANTOWE.

Budowa atomów. Atomy wieloelektronowe Zakaz Pauliego Układ okresowy pierwiastków

Uklady modelowe III - rotator, atom wodoru

SPEKTROSKOPIA MOLEKULARNA 2015/16 nazwa przedmiotu SYLABUS A. Informacje ogólne

EPR. W -1/2 =-1/2 gµ B B

II.6 Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym

Model Bohra budowy atomu wodoru - opis matematyczny

FIZYKA JĄDRA ATOMOWEGO

Lekcja 40. Obraz graficzny pola elektrycznego.

Kinetyka reakcji chemicznych Kataliza i reakcje enzymatyczne Kinetyka reakcji enzymatycznych Równanie Michaelis-Menten

Spektroskopia rentgenowska. Badanie charakterystycznego promieniowania X dla Fe, Cu i Mo

Politechnika Poznańska, Katedra Sterowania i Inżynierii Systemów Wykłady 3,4, str. 1

że w wyniku pomiaru zmiennej dynamicznej A, której odpowiada operator αˆ otrzymana zostanie wartość 2.41?

MECHANIKA 2. Zasady pracy i energii. Wykład Nr 12. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

ALGEBRA Z GEOMETRIĄ ANALITYCZNĄ

Rozdział 5. Twierdzenia całkowe. 5.1 Twierdzenie o potencjale. Będziemy rozpatrywać całki krzywoliniowe liczone wzdłuż krzywej C w przestrzeni

- wiązki pompująca & próbkująca oddziaływanie selektywne prędkościowo widma bezdopplerowskie. 0 k. z L 0 k. L 0 k

Wykład 1A Przegląd optycznych metod spektroskopowych

%0SXOE:SPXIVVE1SHIPP &:IVLYPWX1SHIPP 0SXOE:SPXIVVEQMX MRXVEWTI^MJMWGLIR /SROYVVIR^XIVQIR

ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS

Wykład Budowa atomu 3

Podstawy fizyki sezon 1 III. Praca i energia

Elektrostatyka. Prawo Coulomba Natężenie pola elektrycznego Energia potencjalna pola elektrycznego

Elektrostatyka, część pierwsza

20. Model atomu wodoru według Bohra.

SPEKTROSKOPIA ROTACYJNA

Analiza parametrów rozszczepienia zero-polowego oraz pola krystalicznego dla jonów Mn 2+ i Cr 3+ domieszkowanych w krysztale YAl 3 (BO 3 ) 4

Wykład 6 Spektroskopia oscylacyjna. Model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego cząsteczki dwuatomowej

24 Spin i efekty relatywistyczne

Coba, Mexico, August 2015

5.7. Przykład liczbowy

Widmo sodu, serie. p główna s- ostra d rozmyta f -podstawowa

gęstością prawdopodobieństwa

TEORIA OBWODÓW I SYGNAŁÓW LABORATORIUM

Macierze hamiltonianu kp

Równanie Fresnela. napisał Michał Wierzbicki

Analiza dynamiki fali gazowej 1. wytwarzanej przez elektrodynamiczny impulsowy zawór gazowy

Model uogólniony jądra atomowego

Model wiązania kowalencyjnego cząsteczka H 2

Pola siłowe i ich charakterystyka

Analiza wektorowa. Teoria pola.

Spin jądra atomowego. Podstawy fizyki jądrowej - B.Kamys 1

Politechnika Warszawska Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych Instytut Podstaw Budowy Maszyn Zakład Mechaniki

M.A. Karpierz, Fizyka

FIZYKA CZĄSTECZKOWA I TERMODYNAMIKA

Wykład 8 ELEKTROMAGNETYZM

Elektryczne własności ciał stałych

Temat: Promieniowanie atomu wodoru (teoria)

Chemia kwantowa. Pytania egzaminacyjne. 2010/2011: 1. Przesłanki doświadczalne mechaniki kwantowej.

pułapki jonowe: siły Kulomba łodzenie i pułapkowanie neutralnych atomów pułapki Penninga, Paula pojedyncze jony mogą być pułapkowane i oglądane

Linie wpływu w belkach statycznie niewyznaczalnych

Gaz doskonały w ujęciu teorii kinetycznej; ciśnienie gazu

Ładunek elektryczny. Ładunek elektryczny jedna z własności cząstek elementarnych

Budowa atomów. Atomy wieloelektronowe Układ okresowy pierwiastków

Politechnika Warszawska Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych Instytut Podstaw Budowy Maszyn Zakład Mechaniki

Transkrypt:

Z na podstawie W. Gawli - Wstęp do Fiyi Atoowej, wyład 7 /8 Podsuowanie W6ef. Zeeana ef. Paschena-Baca B g B F F I B I I a B g g ) ( S L B S L A B ) ( = = 3 P,, + I=/ =

Ato w polu eletrycny: joniacja polowa: V(r) V= e V() e ioniation field [V/] etoda detecji wysoo wbudonych (rydbergowsich) stanów atoowych odd. atou pole (odel lasycny): W D D -induowany oent eletr.: D Z na podstawie W. Gawli - Wstęp do Fiyi Atoowej, wyład 7 /8

Z na podstawie W. Gawli - Wstęp do Fiyi Atoowej, wyład 7 3/8 poprawa: ' ' ' ',, " i i i F F e ef W W W = (R T ) wadratowy ef. Stara fet Stara (Antonino de Surdo 93): poprawa do en. stanu =,, F e W,,,, ' liniowy ef. Stara W dla stanów oreśloną parystością! Ale! Gdy degeneracja prypadowa nieoreślona parystość liniowy efet Stara ożliwy jest w atoie H Nobel 99 Parystość:, r r L l i P ) ( ) ( + + 6 V/c 5 V/c

Pryłady: = 5V/c:. Kwadratowy efet Stara: = (R T ) ato 3 Na, linie D D (589 i 589,6 n). fet Stara w atoie wodoru: 3 P 3/ 3 P / 3 S / D D 3/ / / / 3,6 GH,9 GH,5 GH stan podst. n=, l= (bra degeneracji) ożliwy tylo efet wadratowy dla n, (degeneracja e wgl. na l) efet liniowy w słaby polu: w silny polu (aniedb. spin el.): n= = P 3/ S /, P / : / /, 3/ / = S, P l : / @ V/c, = 36 GH! por. at. Na Z na podstawie W. Gawli - Wstęp do Fiyi Atoowej, wyład 7 4/8

Podsu. rędy wielości: oddiał. ewn. polai (B, ) H H S H LS H I W ext n n, l n, S, L - str. subtelna ef. relatywist. F - str. nadsubtelna + presunięcie iotopowe F,, = L + S + I a) defet wantowy b) prybliżenie pola centralnego + poprawa (cała ulob. i cała wyiany) Z na podstawie W. Gawli - Wstęp do Fiyi Atoowej, wyład 7 5/8

Pryłady wido wodoru seria Balera n= H = 656,3 n westia dolności rodielcej!!! Z na podstawie W. Gawli - Wstęp do Fiyi Atoowej, wyład 7 6/8

Cąsteca = wiąany uład atoów (ila jąder + eletrony) stopnie swobody: translacja ułady wiąane - wantowanie Strutura rotacyjna = + = B (+) = 3 rotacje oscylacje en. eletronów B B B ewn. stopnie swobody en. inet./tep., ewipartycja: (½ B T)/stopień swobody na ogół 3 stopnie swobody, dla linowych prat., str. rotacyjna widocna wyłącnie w faie gaowej Zał. cąsteci -atoowe, stywny rotator: rotacyjna licba want. =,,... r las.: I, I R want.: I ( ), r in i i R rot I ( I) I h 8 I ) B' ( B = stała rotacyjna poiar B i R, n (dla c. wieloato. różne stałe B ) Z na podstawie W. Gawli - Wstęp do Fiyi Atoowej, wyład 7 7/8 ( ),

Strutura oscylacyjna - również w faie sondens. i gaowej potencjał oscylatora haronicnego: U = ½ f q gdy F fq, U f ( ) ( osc h ) =,,,... (oscylacyjna licba want.) 3 d U d U 3 q 6 q 3 d q d q ah h ( ) h x( h x( ) dysocjacja cąsteci równoodległe poioy oscylacyjne x współc. anharonicności poioy oscyl. się agęscają wid oscyl. stałe siłowe oleuł, współc. anhar. odd. atoów w cąstecce Z na podstawie W. Gawli - Wstęp do Fiyi Atoowej, wyład 7 8/8

Wida oscylacyjno-rotacyjne = osc rot h 8 I ( ) f ( ) = = =+ gałąź P R = =+ dla oleuł wieloato. ożliwa też gałąź Q (=) bardo intensywna - sua wielu linii Z na podstawie W. Gawli - Wstęp do Fiyi Atoowej, wyład 7 9/8

Strutura wid oscylacyjno-rotacyjnych prejścia tą saą stałą rotacyjną B (ten sa stan eletronowy) h B'( ) = 3 = = 3 B B B B = =+ = różne stałe B w różnych stanach (B B ): P Q R B < B wyresy Fortrata głowica pasa oscylacyjno-rot. B' (3B' B") ( B' B") h ( B' B") ( B' B" ) Z na podstawie W. Gawli - Wstęp do Fiyi Atoowej, wyład 7 /8 R Q P gałąź R (=+) gałąź P (= ) B < B

Strutura eletronowa wanty. en. eletronów w polu jąder westia syetrii (niesferycna!) ważne sładowe rętów wdłuż osi syetrii - ależność en. eletronowych poioów atoowych od odl. iędyatoowych rywe potencjalne L Pryład: c. -atoowa C : Zasada Borna Oppenheiera: eletrony nadążają a jądrai - stany el. ależą od odległości jąder ale nie od ich ruchu Zasada Franca Condona: iany stanów eletronów nacnie sybse od preiesceń jąder C( D)+C( S) C( 3 P)+C( S) C( D)+C( D) C( 3 P)+C( D) C( 3 P)+C( 3 P) j [ev] R AB [n] 3 R AB Max. aplituda funcji fal. i ax. prawdopodob. prejścia jest w puntach wrotnych oscylacji Z na podstawie W. Gawli - Wstęp do Fiyi Atoowej, wyład 7 /8

wida eletron. na ogół łożone strutury el-osc-rot. pasa el-osc. =3 = 3 AlO dolności rodielca! odpowiednia doln. rod. (spetrosopia laserowa) uożliwia np. poiar oscyl. f. falowej: BeI [.Kopersi, M.Łuosi ZOA IFU ] Z na podstawie W. Gawli - Wstęp do Fiyi Atoowej, wyład 7 /8