Prawo Coulomba. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński

Podobne dokumenty
Zasady dynamiki Newtona. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński

Siły zachowawcze i niezachowawcze. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński

Drgania w obwodzie LC. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński

Prawo Biota-Savarta. Autorzy: Zbigniew Kąkol Piotr Morawski

Ciśnienie definiujemy jako stosunek siły parcia działającej na jednostkę powierzchni do wielkości tej powierzchni.

Odp.: F e /F g = 1 2,

Iloczyn wektorowy. Autorzy: Michał Góra

Ciąg monotoniczny. Autorzy: Katarzyna Korbel

Soczewkami nazywamy ciała przeźroczyste ograniczone dwoma powierzchniami o promieniach krzywizn R 1 i R 2.

Ciepło właściwe. Autorzy: Zbigniew Kąkol Bartek Wiendlocha

= sin. = 2Rsin. R = E m. = sin

Elektrostatyczna energia potencjalna. Potencjał elektryczny

Ruch jednowymiarowy. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński

Elektrostatyka, część pierwsza

Indukcyjność. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński

Elektrostatyka. Już starożytni Grecy wiedzieli, że potarty o tkaninę bursztyn przyciąga drobne lekkie przedmioty.

k e = 2, Nm 2 JEDNOŚĆ TRZECH RODZAJÓW PÓL. STRESZCZENIE.

Wykład 8: Elektrostatyka Katarzyna Weron

Ładunki elektryczne i siły ich wzajemnego oddziaływania. Pole elektryczne. Copyright by pleciuga@ o2.pl

Pochodna funkcji a styczna do wykresu funkcji. Autorzy: Tomasz Zabawa

Fizyka współczesna Co zazwyczaj obejmuje fizyka współczesna (modern physics)

Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski

Suriekcja, iniekcja, bijekcja. Autorzy: Anna Barbaszewska-Wiśniowska

ŁADUNEK I MATERIA Ładunki elektryczne są ściśle związane z atomową budową materii. Materia składa się z trzech rodzajów cząstek elementarnych:

W tym module rozpoczniemy poznawanie właściwości fal powstających w ośrodkach sprężystych (takich jak fale dźwiękowe),

Fizyka 2 Podstawy fizyki

Ładunki elektryczne. q = ne. Zasada zachowania ładunku. Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz materii. Ładunki jednoimienne odpychają się

Lekcja 40. Obraz graficzny pola elektrycznego.

WYZNACZANIE MODUŁU SZTYWNOŚCI METODĄ DYNAMICZNĄ GAUSSA

Podstawowy problem mechaniki klasycznej punktu materialnego można sformułować w sposób następujący:

Elektrostatyka Elektryczność nas otacza i tworzy...

Funkcja pierwotna. Całka nieoznaczona. Podstawowe wzory. Autorzy: Konrad Nosek

Podstawy fizyki wykład 8

m Jeżeli do końca naciągniętej (ściśniętej) sprężyny przymocujemy ciało o masie m., to będzie na nie działała siła (III zasada dynamiki):

Elektrostatyka ŁADUNEK. Ładunek elektryczny. Dr PPotera wyklady fizyka dosw st podypl. n p. Cząstka α

Całki z funkcji trygonometrycznych. Autorzy: Tomasz Drwięga

Wykład Ładunki elektryczne

Tożsamości cyklometryczne. Zadania z zastosowaniem funkcji cyklometrycznych. Autorzy: Anna Barbaszewska-Wiśniowska

Metoda eliminacji Gaussa. Autorzy: Michał Góra

Elektrostatyka. Prawo Coulomba Natężenie pola elektrycznego Energia potencjalna pola elektrycznego

1. Dwa ładunki punktowe q znajdujące się w odległości 1 m od siebie odpychają się siłą o wartości F r

Atom wodoropodobny. Biegunowy układ współrzędnych. współrzędne w układzie. kartezjańskim. współrzędne w układzie. (x,y,z) biegunowym.

Potencjalne pole elektrostatyczne. Przypomnienie

Fizyka I (mechanika), rok akad. 2011/2012 Zadania na ćwiczenia, seria 2

Wykład 2 Prawo Coulomba i pole elektryczne

Wykład FIZYKA I. 3. Dynamika punktu materialnego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Obliczanie długości łuku krzywych. Autorzy: Witold Majdak

DYNAMIKA SIŁA I JEJ CECHY

Rozdział 22 Pole elektryczne

Guma Guma. Szkło Guma

Przykładowe zadania/problemy egzaminacyjne. Wszystkie bezwymiarowe wartości liczbowe występujące w treści zadań podane są w jednostkach SI.

1) Rozmiar atomu to około? Która z odpowiedzi jest nieprawidłowa? a) 0, m b) 10-8 mm c) m d) km e) m f)

Od redakcji. Symbolem oznaczono zadania wykraczające poza zakres materiału omówionego w podręczniku Fizyka z plusem cz. 2.

Obliczanie pochodnej funkcji. Podstawowe wzory i twierdzenia. Autorzy: Tomasz Zabawa

Rozdział 1. Pole elektryczne i elektrostatyka

BUDOWA ATOMU KRYSTYNA SITKO

Emisja wymuszona modele klasyczne

Rozdział 4. Pole magnetyczne przewodników z prądem

25P3 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - III POZIOM PODSTAWOWY

WYDZIAŁ LABORATORIUM FIZYCZNE

Ciągłość funkcji jednej zmiennej rzeczywistej. Autorzy: Anna Barbaszewska-Wiśniowska

Witam na teście z działu ELEKTROSTATYKA

WOJEWÓDZKI KONKURS Z FIZYKI DLA UCZNIÓW GIMNAZJUM ROK SZKOLNY 2016/2017, ETAP REJONOWY

2. Obliczenie sił działających w huśtawce

Elektrostatyczna energia potencjalna U

Fizyka 1 (mechanika) AF14. Wykład 9

11. WŁASNOŚCI SPRĘŻYSTE CIAŁ

Wszechświat cząstek elementarnych WYKŁAD 5

1.6. Ruch po okręgu. ω =

Atomowa budowa materii

POLE ELEKTRYCZNE PRAWO COULOMBA

θ = 0 lub = = g l dw dt Przykłady drgań: Wahadło matematyczne (małe wychylenia): Inaczej: m l(1-cosθ) Drgania i fale II rok Fizyki BC

Własności jąder w stanie podstawowym

LXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ZAWODY II STOPNIA

Linie sił pola elektrycznego

Materia i jej powstanie Wykłady z chemii Jan Drzymała

Obliczanie naprężeń stycznych wywołanych momentem skręcającym w przekrojach: kołowym, pierścieniowym, prostokątnym 7

Matura z fizyki i astronomii 2012

Fizyka 1 Wróbel Wojciech

cz.3 dr inż. Zbigniew Szklarski

Elektryzowanie poprzez dotknięcie polega na przekazaniu części ładunku z jednego ciała na drugie. A. B.

Wymiana ciepła. Ładunek jest skwantowany. q=n. e gdzie n = ±1, ±2, ±3 [1C = 6, e] e=1, C

Część 2 8. METODA CROSSA 1 8. METODA CROSSA Wprowadzenie

Wykład FIZYKA I. 5. Energia, praca, moc. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Elementy dynamiki klasycznej - wprowadzenie. dr inż. Romuald Kędzierski

Atom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym

KONKURS FIZYCZNY DLA UCZNIÓW GIMNAZJÓW WOJEWÓDZTWA MAZOWIECKIEGO

Podstawy fizyki sezon 2 2. Elektrostatyka 2

Materiały pomocnicze 10 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej

Pole elektryczne. Zjawiska elektryczne często opisujemy za pomocą pojęcia pola elektrycznego wytwarzanego przez ładunek w otaczającej go przestrzeni.

SPRAWDZIAN NR 1. Oceń prawdziwość każdego zdania. Zaznacz P, jeśli zdanie jest prawdziwe, lub F, jeśli jest fałszywe.

Fizyka 3. Konsultacje: p. 329, Mechatronika

Mechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?

Wykład 4. Przypomnienie z poprzedniego wykładu

Linia dwuprzewodowa Obliczanie pojemności linii dwuprzewodowej

POWTÓRKA PRZED KONKURSEM CZĘŚĆ 14 ZADANIA ZAMKNIĘTE

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI

ELEKTRONIKA ELM001551W

Elektryczne właściwości materii. Materiały dydaktyczne dla kierunku Technik Optyk (W10) Szkoły Policealnej Zawodowej.

znak minus wynika z faktu, że wektor F jest zwrócony

Transkrypt:

Prawo Couomba Autorzy: Zbigniew Kąko Kami Kutorasiński 2019

Prawo Couomba Autorzy: Zbigniew Kąko, Kami Kutorasiński Siłę wzajemnego oddziaływania dwóch naładowanych punktów materianych (ładunków punktowych) znajdujących się w odegłości r od siebie w próżni opisuje prawo Couomba. PRAWO Prawo 1: Prawo Couomba Każde dwa ładunki punktowe q 1 i q 2 oddziaływają wzajemnie siłą wprost proporcjonaną do ioczynu tych ładunków, a odwrotnie proporcjonaną do kwadratu odegłości między nimi. F = k q 1 q 2 (1) gdzie stała k = 1/4πε 0. Współczynnik ε 0 = 8.854 10 12 C 2 /(Nm 2 ) nosi nazwę przenikaności eektrycznej próżni. Oddziaływanie ładunków zaeży od ośrodka, w jakim znajdują się ładunki. Fakt ten uwzgędniamy, wprowadzając stałą materiałową ε r, zwaną wzgędną przenikanością eektryczną ośrodka tak, że prawo Couomba przyjmuje postać F = 1 4πε 0 ε r q 1 q 2 (2) Wartości ε r da wybranych substancji zestawiono w Tabea 1. Tabea 1: Wzgędne przenikaności eektryczne ośrodek próżnia ε r 1 powietrze 1.0006 parafina 2 szkło 10 woda 81

ZADANIE Zadanie 1: Stosunek sił eektrostatycznej i grawitacyjnej Treść zadania: Korzystając z prawa Couomba, obicz siłę przyciągania eektrostatycznego pomiędzy eektronem i protonem w atomie wodoru. Przyjmij r = 5 10 11 m m. Porównaj tę siłę z siłą przyciągania grawitacyjnego między tymi cząstkami. Masa protonu m p = 1.67 10 27 kg, a masa eektronu m e = 9.11 10 31 kg. Stała grawitacyjna G = 6.7 10 11 Nm 2 /kg 2. F E = F E / F G = Rozwiązanie: Dane: r = 5 10 11 m, m p = 1.67 10 27 kg, m e = 9.11 10 31 kg, G = 6.7 10 11 Nm 2 /kg 2, k = 1/4π ε 0 = 8.988 10 9, e = 1.6 10 19 C. Siła przyciągania eektrostatycznego pomiędzy eektronem i protonem w atomie wodoru wynosi: e 2 F = k = 9.2 N 10 8 (3) a stosunek sił przyciągania grawitacyjnego do eektrostatycznego da protonu i eektronu w atomie wodoru: F E e = k 2 1 2 10 39 F G G m p m e (4) Siła grawitacyjna jest w tym przypadku całkowicie do zaniedbania. ZADANIE Zadanie 2: Zagadka Treść zadania: Jeżei rozwiązałeś powyższy przykład, to postaraj się rozwiązać następujący probem. Cała materia składa się z eektronów, protonów i obojętnych eektrycznie neutronów. Jeżei oddziaływania eektrostatyczne pomiędzy naładowanymi cząstkami (eektronami, protonami) są tye razy większe od oddziaływań grawitacyjnych, to daczego obserwujemy słabą siłę grawitacyjną działająca pomiędzy dużymi ciałami, np. Ziemią i spadającym kamieniem, a nie siłę eektrostatyczną? Rozwiązanie: Ponieważ panety są eektrostatycznie obojętne, czyi posiadają praktycznie taką samą iczbę ładunków ujemnych (eektronów) co dodatnich (protonów).

PRAWO Prawo 2: Zasada superpozycji Gdy mamy do czynienia z kikoma naładowanymi ciałami, siłę wypadkową, anaogicznie jak w przypadku siły grawitacyjnej, obiczamy, dodając wektorowo, poszczegóne siły dwuciałowe. PRZYKŁAD Przykład 1: Dipo Dipo eektryczny składa się z dwóch ładunków +Q i Q oddaonych od siebie o. Obiczmy siłę, jaka jest wywierana na dodatni ładunek q umieszczony na symetranej dipoa, tak jak pokazano na Rys. 1. Rysunek 1: Siły wywierane przez dipo eektryczny na ładunek q Z podobieństwa trójkątów wynika, że F F 1 = r (5) Korzystając z prawa Couomba, otrzymujemy F r 1 r Qq Q r 3 F = = (k ) = qk = qk p r 3 (6) gdzie p = Q jest momentem dipoowym. Pubikacja udostępniona jest na icencji Creative Commons Uznanie autorstwa - Na tych samych warunkach 3.0 Poska. Pewne prawa zastrzeżone na rzecz autorów i Akademii Górniczo-Hutniczej. Zezwaa się na dowone wykorzystanie treści pubikacji pod warunkiem wskazania autorów i Akademii Górniczo-Hutniczej jako autorów oraz podania informacji o icencji tak długo, jak tyko na utwory zaeżne będzie udzieana taka sama icencja. Pełny tekst icencji dostępny na stronie http://creativecommons.org/icenses/by-sa/3.0/p/. Data generacji dokumentu: 2019-04-15 04:16:56 Oryginany dokument dostępny pod adresem: https://epodreczniki.open.agh.edu.p/openagh-permaink.php? ink=4a7658142444b3e903caf410b0c0de84

Autor: Zbigniew Kąko, Kami Kutorasiński