4. P : P SO P Spin, π : P M: 6. F = P Spin Spin(n) S, F ± = P Spin Spin(n) S ± 7. ω: Levi-Civita, R:, K:

Podobne dokumenty
R Z N C. p11. a!b! = b (a b)!b! d n dx n [xn sin x] = x n(n k) (sin x) (n) = n(n 1) (n k + 1) sin(x + kπ. n(n 1) (n k + 1) sin(x + lπ 2 )


Stochastyczne równania różniczkowe, studia II stopnia

Teoria ze Wstępu do analizy stochastycznej

O pewnym twierdzeniu S. Łojasiewicza, J. Wloki, Z. Zieleżnego

}, gdzie a = t (n) )(f(t(n) k. ) f(t(n) k 1 ) 1+δ = 0,

v = v i e i v 1 ] T v =

ODWZOROWANIA JEDNO- I WIELOWARTOŚCIOWE. PODOBIEŃSTWA, RÓŻNICE I PROBLEMY Z TEGO WYNIKAJĄCE.

Transformata Laplace a

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

O RELACJACH KOMUTACJI I NIEOZNACZONOŚCI W TEORII KWANTOWEJ

Analiza Matematyczna Praca domowa

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej

Procesy stochastyczne 2.

Przekształcenie Fouriera obrazów FFT


Całki krzywoliniowe. SNM - Elementy analizy wektorowej - 1

Procesy stochastyczne

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

(4) (b) m. (c) (d) sin α cos α = sin 2 k = sin k sin k. cos 2 m = cos m cos m. (g) (e)(f) sin 2 x + cos 2 x = 1. (h) (f) (i)

Convolution semigroups with linear Jacobi parameters

O pewnych klasach funkcji prawie okresowych (niekoniecznie ograniczonych)

Elektrodynamika Część 10 Promieniowanie Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Chapter 1: Review Exercises

2. P (E) = 1. β B. TSIM W3: Sygnały stochastyczne 1/27

Prawdopodobieństwo i statystyka

Zestaw zadań z Równań różniczkowych cząstkowych I 18/19

Model Pasywnego Trasera w Lokalnie Ergodycznym Środowisku

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n [ ] U [x y z] T (X,Y,Z)

Geometryczna zbieżność algorytmu Gibbsa

Projekt silnika bezszczotkowego prądu przemiennego. 1. Wstęp. 1.1 Dane wejściowe. 1.2 Obliczenia pomocnicze

v = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n ] a r +q = a a r 3q =

J. Szantyr - Wykład 3 Równowaga płynu

Reprezentacja martyngałowa względem addytywnych procesów Markowa-Itô

Elektrodynamika. Część 8. Fale elektromagnetyczne. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Prawdopodobieństwo i statystyka

Procesy stochastyczne

Skład komputerowy w systemie L A TEX Laboratorium

3.1. Jakobian geometryczny

Zadania ze Wstępu do Analizy Stochastycznej 1. = 0 p.n.

Analiza Matematyczna część 5

1 Funkcja wykładnicza i logarytm

4.1. Lecture 4 & 5. Riemann. f(t)dt. a = t 0 <t 1 < <t n 1 <b= t n (4.1) , n [t i 1,t i ] t i t i 1 (i =1,...,n) f(ξ i )(t i t i 1 ) (4.

1 Funkcja wykładnicza i logarytm

WYKŁADY Z RACHUNKU PRAWDOPODOBIEŃSTWA I wykład 4 Przekształcenia zmiennej losowej, momenty

Zera funkcji ζ(s) Riemanna. 1 1 p s ) 1. Dla rozszerzenia funkcji ζ(s) na pó lp laszczyznȩ Re s > 0 postȩpujemy nastȩpuj aco. x s+1. dx = s.

Numeryczne aproksymacje prawdopodobieństwa ruiny

Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Technika regulacji automatycznej

Rynek, opcje i równania SDE

Siła elektromotoryczna

Prognozowalne kryterium całkowalności według A. N. Shiryaeva i A. S. Cherny ego Joanna Karłowska-Pik. Historia

7.1. Lecture 8 & 9. f(x)dx =lim f(x)dx (7.1) I = f(x)dx (7.3) f(z), z (0 argz π), zf(z) 0. f(z)dz = I R := f(z)dz = f(re iθ )ire iθ dθ (7.

ver magnetyzm cd.

I Rok LOGISTYKI: wykªad 2 Pochodna funkcji. iloraz ró»nicowy x y x

1 Relacje i odwzorowania

Zastosowanie metod matematycznych w fizyce i technice - zagadnienia

n [2, 11] 1.5 ( G. Pick 1899).

Inżynieria Systemów Dynamicznych (3)

Dystrybucje. Marcin Orchel. 1 Wstęp Dystrybucje Pochodna dystrybucyjna Przestrzenie... 5

Interesujące fazy ewolucji masywnej gwiazdy:

1 Równania różniczkowe drugiego rzędu

Spis wszystkich symboli

Języki Modelowania i Symulacji 2018 Podstawy Automatyki Wykład 4

Paul Erdős i Dowody z Księgi

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 11, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Przetwarzanie sygnałów z czasem ciągłym

Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.

Spektroskopia mionów w badaniach wybranych materiałów magnetycznych. Piotr M. Zieliński NZ35 IFJ PAN

D l. D p. Rodzaje baz jezdnych robotów mobilnych

Szeregi funkcyjne. Szeregi potęgowe i trygonometryczne. Katedra Matematyki Wydział Informatyki Politechnika Białostocka

Funkcja rzeczywista zmiennej rzeczywistej. Pochodna (szkic wykªadu)

O procesie Wienera. O procesie Wienera. Procesy stochastyczne Wykład XV, 15 czerwca 2015 r. Proces Wienera. Ruch Browna. Ułamkowe ruchy Browna








Wstęp do oddziaływań hadronów

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

III.4 Ruch względny w przybliżeniu nierelatywistycznym. Obroty.

MECHANIKA I WYTRZYMAŁOŚĆ MATERIAŁÓW















Transkrypt:

/, Dirac,, Bismut[B]., [B], [B],, [K], [T], [W].,,,,, /.,.,,,..,.. M, g): n = l,. P SO : T M, M SOn) 3. P Spin : M Spinn), P SO 4. P : P SO P Spin, π : P M: 5. S = S + S : Spinn) l S +, S l ) 6. F = P Spin Spinn) S, F ± = P Spin Spinn) S ± 7. ω: Levi-Civita, R:, K: 8. D: Dirac, D + : ΓF + ) ΓF ) D : ΓF ) ΓF + ) 9. IndD) = dim KerD + ) dim KerD ): Dirac oguni@math.kyoto-u.ac.jp kaji@math.kyoto-u.ac.jp tanida@math.kyoto-u.ac.jp honda@math.kyoto-u.ac.jp A

/. H : ΓF ) ΓF ): ω. W, P ): n, W, P ): n 3. w W :, w W : 3. t > ) 4 θ θ 4. son) T θ l θ l ÂM) := ÂR) ÂT ) = l i= θ i sinh θ i, PfT ) = θ θ θ l, 5. p s x, y) : F y F x : D D s,, s >, x, y M, h ΓF ) e hx) = M p sx, y)hy)dy 6. J s x) := trp s x, x) F + trp s x, x) F ) = Strp s x, x)) 3,. 3. ). IndD) =< [M], ÂM) >, Chern-Weil, < [M], ÂM) >= ÂR x )., 3. Mckean-Singer ). IndD) = J s x)dvolx) for all s >.,,. 3.3 ). J s s J, Jx)dvolx) = n ÂR x )., = n n. M M 4 3 4 B

, Levy 5, 3 [ i ÂR x ) = exp W 4π ] gr x uws, udws) dp w )., πu) = x u P., u : R n T x M. ), Bianchi 6, W exp. [ i 4π ] [ ] gr x uws, udws) dp w ) = n i) l R x Pf W 4π udw s, uws) dp w )dvolx),,. 3.4 Bismut ).. [ Jx) = i) l Pf W, Bismut. ] R x 4π udw s, uws) dp w ) 4, P,, P Lichnerowicz. θ u : T u P SO R n θ u v) = u π v)., V P = Kerπ, HP = Kerω, T P = HP V P = P R n son)), θ HP ω. R n e i, H i := θ HP e i)., P. du s u, ω) = n H i U s u, ω)) dω i i=, X s x, ω) := πu s u, ω)), M., H := n i= H i, C P Spin, S) Spinn) = ΓF ). D H. 4. Lichnerowicz). D hx) = H hx) + Kx) hx) 4, h ΓF ), Kx) M. 5, D. 5 D 6 grx, Y )Z, W ) = grz, W )X, Y )

4 /, H. k s x, y) : F y F x H,, s >, x, y M, h ΓF ) e s H hx) = M k sx, y)hy)dy.,, k s x, y) = E[δ y X s x))]. E. Lichnelwicz D = H + K/4 Feynman-Kac 7, 5.. p s x, y) = E[u exp 8 s U s u) KX s x))u s u)ds ) U s u) δ y X s x))] 6,, Bismut., ). D, p s x, y) = E[u exp 8 = E[exp 8, 8, p s x, x) = E[exp s s 8 p t sx, x) = E[exp 8 = E[exp t 8, s =,. s p t x, x) = E[exp t 8 U s u) KX s x))u s u)ds ) U s u) δ y X s x))] KX s x))ds ) uu s u) δ y X s x))]. s s KX s x))ds ) uu s u) δ x X s x))]. K t X t s x))ds ) uu t u) δ x X t sx))] KX t s x))ds ) uu t u) δ x X t sx))]., t, ). exp t 8 KXt s x))ds = + O t). t n δ x Xx)) t = δw ) + O t) ) 3. t l StruUu) t ) = i l duu t Pf u) dt ) + O t) KX t s x))ds ) uu t u) δ x X t x))]. 7 C 8 B

., 3 A.. 3, t, [ Str exp t 8 5 ) ] duu KXs t x))ds uuu) t δ x Xx)) t = i l t δw )Pf u) ) ) + O t). dt, t, duu Jx) t := Strp t x, x)) = i l t E[δw )Pf u) ) ) ] + O t). dt = i l W duu t δw )Pf u) dt = i l π) l W Pf, τ t := uu t u) ).,,, Bismut. dτ t ) = dt dτ t dt ) ) ) dp w) + O t). ) dp w ) + O t). R x udw s, uw s)ds ) dτ π) l t [ ] Pf dt ) = ) l R x Pf 4π udw s, uw s)ds A E n = l, e,..., e l. ce T E <e e+e e>. ce c +E, ce c E ce = c + E c E. ce x x e j e j e jk ) k e jk e jk e j. c E ce, Pinn). Lie Spinn). x Pinn) x c E, xex E, xx = Spinn) = Pinn) c + E σ : Spinn) AutE) σx)e = xex, σ : Spinn) SOn). ce = ce R C l S. S. w = e e n, τ = i l w, w = ) l, τ =. τ S +, S, S = S + S. S, Spinn) S +, S,. x Spinn) S +, S ±, χ ± x). Spinn). Spinn) c + E,, multi : Spinn) Autc + E), multi C R = l + )

6 /,,.. χ + x) χ x) = ± w) = ±i m il trmultiwx)) A.) l A.. x t Spinn) x = e ) C. A = dx dt son) t=, Proof. C x : R l Spinn), θ,..., θ l, x = σxθ,..., θ l )) SOn), χ + x t ) χ x t ) lim t t l = i l PfA l cos θ j + sin θ ) j e j e j x e j = cos θ j e j + sin θ j e j x e j = sin θ j e j + cos θ j e j x t, θ,..., θ j t,. A.). trmultie j e j e jk )) =, k > ), wx t, ) l l sin θ j )., dimc +E) = l, i l., l trmultiwx t)) = il trmulti )l l l sin θ j ))) = i)l l sin θ j ) χ + x) χ x) = l l sin θ j ) = l l cosθ j )) = detσe ) σx)), χ + x t ) χ x t lim t t l = dete σx)) = PfA, cpfa, c = ). x t = xt,..., t). c = i l, B g g t := t g,.. : H i H t i = th i

7. : H t H = t H 3. : K K t = tk 4. : := D t = t 5. P : U Us t = U ts 6. M : X Xs t = X ts 7. : p p t s = p ts C Feynman-Kac, M R N C M, R N ) V + V.,. k s x, y) : R N R N,, s >, x, y M, h C M, R N ) e s hx) = M k sx, y)hy)dy.,,. k s x, y) = E[δ y X s )], + V. p s x, y) : R N R N + V,, s >, x, y M, h C M, R N +V s ) e hx) = M p sx, y)hy)dy., Feynman-Kac,. C.. p s x, y) = E[exp s V X s x))ds ) δ y X s x))] C.., C M, R N ) = i=n i= C M), N, H i., n i= H i C P Spin, R N ) Spinn), C P Spin, R N ) Spinn) = C M, R N )., Spinn) R N., 4, 5, Spinn) R N, Spinn) S, F Feynman-Kac, 5.. D Levy w ) w ) s = [ E expiβ w s ) dw s ) w s ) dw s ) ) ] ) w = x, w ) = y = β x sinh β exp + y ) β coth β) Levy [BS, p. 7] ), T, ÂT ) = exp[ i W 4π < T w s, dw s >]dp w )., P SOn), SOn) son).

8 / [B] J-M. Bismut, Large deviations and the Malliavin calculus, Progress in Math. 45 984). [B] J-M. Bismut, The Atiyah-Singer theorems: a probabilistic approach. I. The index theorem, J. Funct. Anal. 57, No. 984), 56 99. [BS] A-N. Borodin and P. Salminen, Handbook of Brownian motion facts and formulae nd. ed. Probability and its Applications. Birkhäuser Verlag, Basel, [K], Malliavin calculus,. 4, No. 989), 54 65. [T],, A note for the talks in the 9th Encounter with Mathematics on Dec. 9 and, 3, at Chuo Univ. [W],,. 4, No. 99), 97.