gdzie: E ilość energii wydzielona z zamiany masy na energię m ubytek masy c szybkość światła w próŝni (= m/s).
|
|
- Bronisława Kujawa
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 1 Co to jst dfkt masy? Ŝli wskutk rakcji chmicznj masa produktów jst mnijsza od masy substratów to zjawisko taki nazywamy dfktm masy Ubytkowi masy towarzyszy wydzilani się nrgii ówimy Ŝ masa jst równowaŝna nrgii gdyŝ zaminiła się na nrgię Ilość wydzilonj nrgii obliczamy z wzoru gdzi: m c ilość nrgii wydzilona z zamiany masy na nrgię m ubytk masy c szybkość światła w próŝni ( 10 8 m/s) Co to jst cykl pp? Źródłm nrgii łońca (i wilu innych gwiazd) są rakcj trmojądrow zachodząc w wnętrzu gwiazdy Polgają on na łączniu się jądr wodoru w jądra hlu Do zainicjowania rakcji potrzbna jst wysoka tmpratura i nijdnokrotni odpowidnio duŝ ciśnini Podczas rakcji trmojądrowj wydzila się duŝa ilość nrgii Najbardzij typowy przbig rakcji wygląda następująco: 1 H H D 1 1 D H H γ ν 1 1 H H H H H γ PowyŜszy cykl nazywany jst cyklm protonowo-protonowym lub cyklm pp Co to jst moc prominiowania? Ilość nrgii jaką mituj ciało w jdnostc czasu nazywamy mocą prominiowania i oznaczamy zazwyczaj litrą P dnostką standardową jst wat (W) gdzi: P moc prominiowania ilość mitowanj nrgii t czas P t oc prominiowania bywa nazywana równiŝ jasnością i oznaczana litrą L (luminosity) Co to jst natęŝni prominiowania? NatęŜni prominiowania (strumiń nrgii świtlnj) to ilość nrgii jaka pada prostopadl na jdnostkę powirzchni w jdnostc czasu NatęŜni prominiowania oznaczamy zazwyczaj symbolm I tandardową jdnostką jst W m I t I natęŝni prominiowania ilość nrgii padającj na powirzchnię w czasi t pol powirzchni t - czas
2 Ŝli ciało mituj nrgię jdnorodni (tzn wysyła tyl samo nrgii w kaŝdym kirunku) to natęŝni prominiowania w odlgłości od źródła wyraŝa się wzorm gdzi: I natęŝni prominiowania P moc prominiowania źródła odlgłość od źródła I P π 5 Co to jst stała słonczna? Ilość nrgii słoncznj padającj prostopadl na powirzchnię 1 m górnj warstwy atmosfry w ciągu 1 s nazywamy stałą słonczną tała słonczna wynosi ok Co to jst ciało doskonal czarn? Ciało doskonal czarn to ciało pochłaniając całkowici prominiowani do nigo dochodząc 7 Prawo tfana-boltzmanna NatęŜni prominiowania mitowango przz ciało doskonal czarn jst wprost proporcjonaln do czwartj potęgi tmpratury powirzchni tgo ciała m s I ~ T I σt gdzi: I natęŝni prominiowania T tmpratura powirzchni ciała w K σ - stała Boltzmanna ( W ) m K akładając Ŝ gwiazdy to obikty doskonal czarn moŝna korzystając z tgo prawa oszacować tmpraturę powirzchni gwiazdy st to tzw tmpratura fktywna 8 Prawo Wina Długość fali o maksymalnj mocy prominiowania mitowango przz ciało doskonal czarn jst odwrotni proporcjonalna do bzwzględnj tmpratury tgo ciała λ max a T gdzi: λ max długość fali o największj mocy prominiowania T tmpratura ciała w K a stała Wina ( 9 10 m K)
3 adani 1 Napisz sumaryczn równani cyklu pp adani Oblicz nrgię wydzilaną podczas rakcji ŁOŃC - ADANIA 1 H H D 1 ν Wynik wyraź w dŝulach i lktronowoltach Przyjmij Ŝ: masa dutronu m d kg masa protonu m p kg masa pozytonu m kg masa nutrina m ν 0 kg adani 1 Oblicz nrgię wydzilaną podczas rakcji D H H γ Wynik wyraź w dŝulach i lktronowoltach Przyjmij Ŝ: masa dutronu m d kg masa protonu m p kg masa hlionu m H kg adani Oblicz nrgię wydzilaną podczas cyklu pp Wynik wyraź w dŝulach i lktronowoltach Przyjmij Ŝ: masa dutronu m d kg masa protonu m p kg masa hlionu m H kg masa pozytonu m kg masa nutrina m ν 0 kg masa cząstki α m α kg adani 5 aką nrgię uzyskujmy z cyklu pp jśli: 1 1 H H D ν 1 V 1 D H H γ 59 V 1 1 H H H H H γ 186 V? adani 6 Długość fali światła Ŝółtgo zawira się w zakrsi nm Oszacuj tmpraturę powirzchni łońca tała Wina a 9 10 m K adani 7 Oblicz moc prominiowania łońca tała słonczna wynosi 150 m adani 8 Oszacuj natęŝni prominiowania przy powirzchni łońca oc prominiowania łońca wynosi W śrdnica łońca 19 mln km adani 9 Oszacuj tmpraturę powirzchni łońca jśli natęŝni prominiowania przy powirzchni W gwiazdy wynosi 6 tała Boltzmanna σ W m adani 10 Oblicz stałą słonczną dla rkurgo Odlgłość rkurgo od łońca 087 AU oc prominiowania łońca wynosi W adani 11 Oblicz stosunk masy łońca do masy imi Odlgłość KsięŜyca od imi wynosi 8 tys km okrs obigu KsięŜyca wokół imi 7 dnia m K W
4 adani 1 stycznia 010 r imia minęła pryhlium będąc w odlgłości 171 mln km od łońca Oblicz śrdnicą kątową tarczy łońca wówczas tym dniu adani 1 onta 5-złotowa umiszczona w odlgłości ok 60 cm od oka obsrwatora zakrywa tarczę słonczną Oblicz promiń łońca znając odlgłość do gwiazdy Śrdnica monty mm adani 1 Oblicz śrdnią gęstość łońca Promiń przyjmij równy 695 tys km masa kg adani 15 Oblicz wartość przyspisznia grawitacyjngo na powirzchni łońca asa łońca stanowi ok tys mas imi promiń łońca to ok 109 promini imi adani 16 Do jakich rozmiarów musiałoby się skurczyć łońc by stać się czarną dziurą? Drugą prędkość kosmiczną obliczamy z wzoru śrdnica 19 mln km Przyjmij G kg masa łońca 10 0 kg G v adani 17 rakcji łącznia się cztrch jądr wodoru w cząstkę alfa otrzymujmy ok 67 V nrgii oc prominiowania łońca wynosi W Il moli jądr hlu powstaj na łońcu w ciągu jdnj skundy? adani 18 jdngo cyklu pp otrzymujmy ok 67 V nrgii oc prominiowania łońca wynosi W aką masę traci łońc w ciągu skundy? adani 19 rakcji łącznia się cztrch jądr wodoru w cząstkę alfa otrzymujmy ok 67 V nrgii oc prominiowania łońca wynosi W Na il lat starczyłby obcny zapas wodoru na łońcu jśli przyjąć Ŝ intnsywność rakcji trmojądrowych ni zmini się w miarę upływu czasu? asa łońca wynosi 10 0 kg a protony stanowią stanowią 90% masy łońca adani 0 W Polsc kaŝdy mtr kwadratowy powirzchni absorbuj w ciągu roku ok 1000 kwh nrgii słoncznj a statystyczny Polak zuŝywa roczni śrdnio ok 8 Wh nrgii lktrycznj akładając Ŝ 70% nrgii słoncznj moŝna prztworzyć na lktryczną obliczyć il mtrów kwadratowych powirzchni potrzba by pokryć roczn zapotrzbowani na nrgię lktryczną przciętngo Polaka adani 1 Oblicz szybkość z jaką porusza się imia po orbici okołosłoncznj Przyjmij Ŝ imia porusza się ruchm jdnostajnym po okręgu adani ak długo trwa zachód łońca? Pomijamy fkty i zjawiska związan z atmosfrą zimską Nm
5 adani 1 Napisz sumaryczn równani cyklu pp ozwiązani Cykl pp: 1 H H D 1 1 D H H γ ν 1 1 H H H H H γ PrzmnoŜymy niktór równania rakcji stronami tak by po dodaniu do sibi równań stronami jak najwięcj składników po obydwu stronach się zrdukowało 1 H H D 1 1 D H H γ ν / / 1 1 H H H H H γ 1 1 H H D 1 D H H γ ν 1 1 H H H H H γ Po dodaniu do sibi stronami ostatnich trzch równań rakcji otrzymujmy: H H D H H H D ν H γ H H H γ Po skrślniu powtarzających się po obydwu stronach rakcji członów zostaj czyli Odp 1 1 H H ν γ H γ 1 H H ν γ 1 H H ν γ adani 1 Oblicz nrgię wydzilaną podczas rakcji D H H γ Wynik wyraź w dŝulach i lktronowoltach Przyjmij Ŝ: masa dutronu m d kg masa protonu m p kg masa hlionu m H kg ozwiązani Obliczmy nidobór masy: m m m m substratów produktów 7 d m H kg m 7 H kg Wskutk zaniku masy została wydzilona nrgia w ilości 7 kg kg
6 0 mc kg s Wyrazimy nrgię w lktronowoltach: 8 m 1 1 ( 10 ) V 1 V V 5 5 V V Odp ; 5 5V adani 5 aką nrgię uzyskujmy z cyklu pp jśli: 1 1 H H D ν 1 V ozwiązani 1 D H H γ 59 V 1 1 H H H H H γ 186 V? Cykl protonowo-protonowy to szrg rakcji w wyniku których z cztrch jądr wodoru powstaj jądro hlu Aby z podanych rakcji otrzymać równani sumaryczn cyklu pp nalŝy pirwsz i drugi z podanych równań przmnoŝyć stronami przz i dodać do trzcigo z równań cyklu (patrz zad 1) W związku z tym w cyklu pp wydzila się łączni 1 V 59 V 186 V 67 V nrgii Odp 67 V adani 7 Oblicz moc prominiowania łońca tała słonczna wynosi 150 m ozwiązani Dan: zukan: I 150 W m P? d 150 mln km m W I π P d π d I P P π (15 10 ) W 8 10 W Odp W adani 9 Oszacuj tmpraturę powirzchni łońca jśli natęŝni prominiowania przy powirzchni W gwiazdy wynosi 6 tała Boltzmanna σ W m ozwiązani m K
7 Dan: zukan: W I 6 m W m T? σ W m K Przyjmimy Ŝ łońc jst ciałm doskonal czarnym i skorzystamy z prawa Boltzmanna I σt T I σ I T σ T K Odp 5780 K 7 adani 11 Oblicz stosunk masy łońca do masy imi Odlgłość KsięŜyca od imi wynosi 8 tys km okrs obigu KsięŜyca wokół imi 7 dnia ozwiązani Dan: zukan: a K 8 tys km? a 150 mln km tys km T K 7 dnia T 655 dnia tosując III prawo Kplra do układu imia-księŝyc mamy: a K G( mk TK π ) gdzi m K masa KsięŜyca PoniwaŜ m K << więc ak G (1) TK π Podobni stosując III prawo Kplra do układu łońc-imia otrzymujmy: a G( ) () Dziląc stronami równani () przz (1) dostajmy: T π a G( T π a G K T π K a TK G( ) π T G ak π )
8 a ( ) T K ( ) a ( ) K T a TK ( ) a ( ) 1 K T a T K ( ) a ( ) K T ( ) ( ) Odp ok tys adani 1 onta 5-złotowa umiszczona w odlgłości ok 60 cm od oka obsrwatora zakrywa tarczę słonczną Oblicz promiń łońca znając odlgłość do gwiazdy Śrdnica monty mm ozwiązani Dan: zukan: r 1 mm 1 10 m (promiń monty)? x 6 m (odlgłość monty od oka) a 150 mln km m (odlgłość do łońca) ar r x km Odp 6908 km adani 15 Oblicz wartość przyspisznia grawitacyjngo na powirzchni łońca asa łońca stanowi ok tys mas imi promiń łońca to ok 109 promini imi ozwiązani g przyspiszni grawitacyjn na powirzchni łońca g przyspiszni zimski F g siła grawitacji Dan: zukan: 000 g? 109 Na ciało o masi m znajdując się na powirzchni imi działa siła grawitacji więc m (1) m F gimia G mg mg G F gimia Na ciało o masi m znajdując się na powirzchni łońca działa siła grawitacji m F gun G gun mg F
9 więc m mg G () Dziląc stronami równani () przz (1) otrzymujmy g g g g ( ) 1 ( ) 000 ( ) 8 11 m czyli g 811 g 7576 Odp 7576 m s s 109 adani 17 rakcji łącznia się cztrch jądr wodoru w cząstkę alfa otrzymujmy ok 67 V nrgii oc prominiowania łońca wynosi W Il moli jądr hlu powstaj na łońcu w ciągu jdnj skundy? ozwiązani Dan: P W t 1 s N A (liczba Avogadra) Obliczmy jaką nrgię wytwarza łońc w ciągu jdnj skundy: P t Pt V 6 V 8 10 W 1s V V 9 10 V jdnj rakcji syntzy otrzymujmy 67 V nrgii i tworzy się jdno jądro hlu więc w ciągu jdnj skundy na łońcu zachodzi V 67V w kaŝdj skundzi otrzymujmy cząstk α co stanowi N moli jądr hlu A Odp moli 7 rakcji syntzy co oznacza Ŝ adani 19 rakcji łącznia się cztrch jądr wodoru w cząstkę alfa otrzymujmy ok 67 V nrgii oc prominiowania łońca wynosi W Na il lat starczyłby obcny zapas wodoru na łońcu jśli przyjąć Ŝ intnsywność rakcji trmojądrowych ni zmini się w miarę upływu czasu? asa łońca wynosi 10 0 kg a protony stanowią stanowią 90% masy łońca ozwiązani Obliczam masę jądr wodoru (protonów) zawartych w łońcu: kg kg
10 Il to jądr? x kg -7 kg Na il rakcji syntzy starczy nam jądr? Il wydzili się nrgii z tylu rakcji? V W ciągu jakigo czasu taka nrgia się wydzili? P Odp 100 mld lat P t t t W s lat 100 mld lat 5 adani 1 Oblicz szybkość z jaką porusza się imia po orbici okołosłoncznj Przyjmij Ŝ imia porusza się ruchm jdnostajnym po okręgu ozwiązani zybkość to iloraz drogi i czasu W ciągu jdngo roku imia okrąŝa łońc więc s π 150 mln km 9 8 mln km t 1 rok s v 9 87 s t km s km s km Odp 987 s
Fizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński
Fizyka prominiowania jonizującgo ygmunt Szfliński 1 Wykład 10 Rozpady Rozpady - warunki nrgtyczn Ściżka stabilności Nad ściżką znajdują się jądra prominiotwórcz, ulgając rozpadowi -, zaś pod nią - jądra
Bardziej szczegółowoTermodynamika. Część 10. Elementy fizyki statystycznej klasyczny gaz doskonały. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ
Trodynaika Część 1 Elnty fizyki statystycznj klasyczny gaz doskonały Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Użytczn całki ax2 dx = 1 2 a x ax2 dx = 1 2a ax2 dx = a a x 2 ax2 dx = 1 4a a x 3 ax2 dx = 1 2a
Bardziej szczegółowoA - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów
Włodzimierz Wolczyński 40 FIZYKA JĄDROWA A - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów O nazwie pierwiastka decyduje liczba porządkowa Z, a więc ilość
Bardziej szczegółowoEkscytony Wanniera Motta
ozpatrzmy oddziaływani lktronu o wktorz falowym bliskim minimum pasma przwodnictwa oraz dziury z obszaru blisko wirzcołka pasma walncyjngo. Zakładamy, ż oba pasma są sfryczni symtryczn, a ic kstrma znajdują
Bardziej szczegółowoAnaliza spektralna widma gwiezdnego
Analiza spektralna widma gwiezdnego JG &WJ 13 kwietnia 2007 Wprowadzenie Wprowadzenie- światło- podstawowe źródło informacji Wprowadzenie- światło- podstawowe źródło informacji Wprowadzenie- światło- podstawowe
Bardziej szczegółowoModel Atomu Bohra. Część 2
Część Modl Atomu Bohra.1: Modl atomu Thomsona i Ruthrforda.: Modl Ruthrforda.3: Klasyczny Modl Atomu.4: Modl Bohra atomu wodoru.5: Liczby atomow a rntgnowski widma charaktrystyczn.6: Zasada korspondncji..7:
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?
Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Elektron fala stojąca wokół jądra Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkowy
Bardziej szczegółowoOddziaływanie elektronu z materią
Oddiaływani lktronu matrią p p X-ray p wt wt A wt p - lktron pirwotny, 0-3000V. wt - lktron wtórny, 0-0 V. A- lktron Augr a, 0-000V. X-ray- proiowani X, 000-000V. - plamon, 0-80 V. - fonon, 0,0-0,5V. Zdrni
Bardziej szczegółowoI. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO
I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO A. RÓŻNICZKOWE RÓWNANIA RUCHU A1. Bryła o masie m przesuwa się po chropowatej równi z prędkością v M. Podać dynamiczne równania ruchu bryły i rozwiązać je tak, aby wyznaczyć
Bardziej szczegółowoObraz Ziemi widzianej z Księżyca
Grawitacja Obraz Ziemi widzianej z Księżyca Prawo powszechnego ciążenia Dwa punkty materialne o masach m 1 i m przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną
Bardziej szczegółowoSYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW. Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego
SYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego W celu analizy narażenia na promieniowanie osoby, której podano radiofarmaceutyk, posłużymy się
Bardziej szczegółowo+ + Rozważmy jadra o nieparzystych A (odd-even, δ=0) Np. A=101, minimum paraboli abo dla: Więcej neutronów mają:
Rozważmy jadra o niparzystych A (odd-vn, δ=0) Np. A=101, minimum paraboli abo dla: 101 44 Ru Więcj nutronów mają: Mo 101 101 42, 43 Tc I to on rozpadają się dzięki przjściu: n p + 101 42 101 43 Mo Tc 101
Bardziej szczegółowoEfekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach
Efekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach Efekt Comptona. p f Θ foton elektron p f p e 0 p e Zderzenia fotonów
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA OBCIĄŻENIOWA
Opracowani: dr inż. Ewa Fudalj-Kostrzwa CHARAKTERYSTYKA OBCIĄŻENIOWA Charaktrystyki obciążniow są wyznaczan w ramach klasycznych statycznych badań silników zarówno dla silników o zapłoni iskrowym jak i
Bardziej szczegółowoMAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY
Włodzimierz Wolczyński 47 POWTÓRKA 9 MAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY Zadanie 1 W dwóch przewodnikach prostoliniowych nieskończenie długich umieszczonych w próżni, oddalonych od siebie o r = cm, płynie prąd.
Bardziej szczegółowo13. Optyka Polaryzacja przez odbicie.
13. Optyka 13.8. Polaryzaja przz odbii. x y z Fala lktromagntyzna, to fala poprzzna. Wktory E i są prostopadł do kirunku rozhodznia się fali. W wszystkih punktah wktory E (podobni jak ) są do sibi równolgł.
Bardziej szczegółowoZestaw 1cR. Dane: t = 6 s czas spadania ciała, g = 10 m/s 2 przyspieszenie ziemskie. Szukane: H wysokość, z której rzucono ciało poziomo, Rozwiązanie
Zestaw 1cR Zadanie 1 Sterowiec wisi nieruchomo na wysokości H nad punktem A położonym bezpośrednio pod nim na poziomej powierzchni lotniska. Ze sterowca wyrzucono poziomo ciało, nadając mu prędkość początkową
Bardziej szczegółowo39 DUALIZM KORPUSKULARNO FALOWY.
Włodzimierz Wolczyński 39 DUALIZM KORPUSKULARNO FALOWY. ZJAWISKO FOTOELEKTRYCZNE. FALE DE BROGILE Fale radiowe Fale radiowe ultrakrótkie Mikrofale Podczerwień IR Światło Ultrafiolet UV Promienie X (Rentgena)
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 2 Tomasz Kwiatkowski 12 październik 2009 r. Tomasz Kwiatkowski, Wstęp do astrofizyki I, Wykład 2 1/21 Plan wykładu Promieniowanie ciała doskonale czarnego Związek temperatury
Bardziej szczegółowoEGZAMIN MATURALNY 2013 FIZYKA I ASTRONOMIA
Centralna Komisja Egzaminacyjna EGZAMIN MATURALNY 2013 FIZYKA I ASTRONOMIA POZIOM PODSTAWOWY Kryteria oceniania odpowiedzi MAJ 2013 2 Egzamin maturalny z fizyki i astronomii Zadanie 1. (0 1) Obszar standardów
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 2 Tomasz Kwiatkowski Uniwersytet im. Adama Mickiewicza w Poznaniu Wydział Fizyki Instytut Obserwatorium Astronomiczne Tomasz Kwiatkowski, shortinst Wstęp do astrofizyki I,
Bardziej szczegółowoFizyka kwantowa. promieniowanie termiczne zjawisko fotoelektryczne. efekt Comptona dualizm korpuskularno-falowy. kwantyzacja światła
W- (Jaroszewicz) 19 slajdów Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego Fizyka kwantowa promieniowanie termiczne zjawisko fotoelektryczne kwantyzacja światła efekt Comptona dualizm korpuskularno-falowy
Bardziej szczegółowoROZWIĄZUJEMY ZADANIA Z FIZYKI
ROZWIĄZUJEMY ZADANIA Z FIZYKI Rozwiązując zadnia otwarte PAMIĘTAJ o: wypisaniu danych i szukanych, zamianie jednostek na podstawowe, wypisaniu potrzebnych wzorów, w razie potrzeby przekształceniu wzorów,
Bardziej szczegółowow rozrzedzonych gazach atomowych
w rozrzdzonych gazach atomowych Anna Okopińska Instytut Fizyki II. T E O R IA Z DE G E N E R O WA N Y C H G A Z Ó W DO S K O N A Ł Y C H Mchanika cząstki kwantowj Cząstkę kwantową w polu siły o potncjal
Bardziej szczegółowoLXVIII OLIMPIADA FIZYCZNA ZAWODY III STOPNIA
ZAWODY III STOPNIA CZĘŚĆ TEORETYCZNA Za każde zadanie można otrzymać maksymalnie 0 punktów. Zadanie. Dane są jednakowe oporniki i o stałym cieple właściwym oraz oporze zależnym od temperatury T według
Bardziej szczegółowoFIZYKA I ASTRONOMIA RUCH JEDNOSTAJNIE PROSTOLINIOWY RUCH PROSTOLINIOWY JEDNOSTAJNIE PRZYSPIESZONY RUCH PROSTOLINIOWY JEDNOSTAJNIE OPÓŹNIONY
FIZYKA I ASTRONOMIA RUCH JEDNOSTAJNIE PROSTOLINIOWY Każdy ruch jest zmienną położenia w czasie danego ciała lub układu ciał względem pewnego wybranego układu odniesienia. v= s/t RUCH
Bardziej szczegółowoMatura z fizyki i astronomii 2012
Matura z fizyki i astronomii 2012 Zadania przygotowawcze do matury na poziomie podstawowym 7 maja 2012 Arkusz A1 Czas rozwiązywania: 120 minut Liczba punktów do uzyskania: 50 Zadanie 1 (1 pkt) Dodatni
Bardziej szczegółowoZjonizowana cząsteczka wodoru H 2+ - elektron i dwa protony
Zjonizowana cząstczka wodoru H - lktron i dwa protony Enrgia potncjalna lktronu w polu lktrycznym dwu protonów ˆ pˆ H = m pˆ 1 m p pˆ m p 1 1 1 4πε 0 r0 r1 r Hamiltonian cząstczki suma nrgii kintycznj
Bardziej szczegółowoKlimat na planetach. Szkoła Podstawowa Klasy VII-VIII Gimnazjum Klasa III Doświadczenie konkursowe 2
Szkoła Podstawowa Klasy VII-VIII Gimnazjum Klasa III Doświadczenie konkursowe Rok 019 1. Wstęp teoretyczny Podstawowym źródłem ciepła na powierzchni planet Układu Słonecznego, w tym Ziemi, jest dochodzące
Bardziej szczegółowoPoczątek XX wieku. Dualizm korpuskularno - falowy
Początek XX wieku Światło: fala czy cząstka? Kwantowanie energii promieniowania termicznego postulat Plancka efekt fotoelektryczny efekt Comptona Fale materii de Broglie a Dualizm korpuskularno - falowy
Bardziej szczegółowoPrzykład 1 modelowania jednowymiarowego przepływu ciepła
Przykład 1 modlowania jdnowymiarowgo przpływu cipła 1. Modl przpływu przz ścianę wilowarstwową Ściana składa się trzch warstw o różnych grubościach wykonana z różnych matriałów. Na jdnj z ścian zwnętrznych
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Drgania punktu materialnego. Wykład Nr 8. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 8 Drgania punktu materialnego Prowadzący: dr Krzysztof Polko Wstęp Drgania Okresowe i nieokresowe Swobodne i wymuszone Tłumione i nietłumione Wstęp Drgania okresowe ruch powtarzający
Bardziej szczegółowoIzotopy stabilne lub podlegające samorzutnym rozpadom
Izotopy stbiln lub podlgjąc smorzutnym rozpdom Izotopy - jądr o jdnkowj liczbi protonów, różniąc się liczbą nutronów t 1/ =14 s t 1/ =5730 lt Mp nuklidów stbilność jądr Frgmnt mpy nuklidów w obszrz otrzymywnych
Bardziej szczegółowoLVII Olimpiada Astronomiczna 2013/2014 Zadania zawodów III stopnia
Zadanie 1. LVII Olimpiada Astronomiczna 2013/2014 Zadania zawodów III stopnia Z północnego bieguna księżycowego wystrzelono pocisk, nadając mu prędkość początkową równą lokalnej pierwszej prędkości kosmicznej.
Bardziej szczegółowoFIZYKA. Wstęp cz.2. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok
Wstęp cz. IZYKA Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-, pok.3 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Zastosowanie rachunku różniczkowego w fizyce V t s V s t V ds PRZYKŁAD:
Bardziej szczegółowoReakcje rozpadu jądra atomowego
Reakcje rozpadu jądra atomowego O P R A C O W A N I E : P A W E Ł Z A B O R O W S K I K O N S U L T A C J A M E R Y T O R Y C Z N A : M A Ł G O R Z A T A L E C H Trwałość izotopów Czynnikiem decydującym
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?
Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkow Hamiltona energia funkcja falowa h d d d + + m d d dz
Bardziej szczegółowoZad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.
Zad. 1.1. Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji. Zad. 1.1.a. Funkcja: ϕ = sin2x Zad. 1.1.b. Funkcja: ϕ = e x 2 2 Operator: f = d2 dx
Bardziej szczegółowoNowości neutrinowe: skąd pochodzą neutrina i jak je rejestrować?
FOTON 104, Wiosna 2009 15 Nowości nutrinow: skąd pochodzą nutrina i jak j rjstrować? Krzysztof Fiałkowski Instytut Fizyki UJ 1. Skąd pochodzą nutrina? Już wilokrotni Foton zamiszczał artykuły poświęcon
Bardziej szczegółowoFALOWA I KWANTOWA HASŁO :. 1 F O T O N 2 Ś W I A T Ł O 3 E A I N S T E I N 4 D Ł U G O Ś C I 5 E N E R G I A 6 P L A N C K A 7 E L E K T R O N
OPTYKA FALOWA I KWANTOWA 1 F O T O N 2 Ś W I A T Ł O 3 E A I N S T E I N 4 D Ł U G O Ś C I 5 E N E R G I A 6 P L A N C K A 7 E L E K T R O N 8 D Y F R A K C Y J N A 9 K W A N T O W A 10 M I R A Ż 11 P
Bardziej szczegółowoPodstawowe prawa opisujące właściwości gazów zostały wyprowadzone dla gazu modelowego, nazywanego gazem doskonałym (idealnym).
Spis treści 1 Stan gazowy 2 Gaz doskonały 21 Definicja mikroskopowa 22 Definicja makroskopowa (termodynamiczna) 3 Prawa gazowe 31 Prawo Boyle a-mariotte a 32 Prawo Gay-Lussaca 33 Prawo Charlesa 34 Prawo
Bardziej szczegółowoPromieniotwórczość naturalna. Jądro atomu i jego budowa.
Promieniotwórczość naturalna. Jądro atomu i jego budowa. Doświadczenie Rutherforda (1909). Polegało na bombardowaniu złotej folii strumieniem cząstek alfa (jąder helu) i obserwacji odchyleń ich toru ruchu.
Bardziej szczegółowo2009 ZARZĄDZANIE. LUTY 2009
Wybran zstawy gzaminacyjn kursu Matmatyka na Wydzial ZF Uniwrsyttu Ekonomiczngo w Wrocławiu w latach 009 06 Zstawy dotyczą trybu stacjonarngo Niktór zstawy zawirają kompltn rozwiązania Zakrs matriału w
Bardziej szczegółowoKLUCZ PUNKTOWANIA ODPOWIEDZI
Egzain aturalny aj 009 FIZYKA I ASTRONOMIA POZIOM PODSTAWOWY KLUCZ PUNKTOWANIA ODPOWIEDZI Zadanie 1. Wyznaczenie wartości prędkości i przyspieszenia ciała wykorzystując równanie ruchu. Wartość prędkości
Bardziej szczegółowoJak zmieni się wartość siły oddziaływania między dwoma ciałami o masie m każde, jeżeli odległość między ich środkami zmniejszy się dwa razy.
I ABC FIZYKA 2018/2019 Tematyka kartkówek oraz zestaw zadań na sprawdzian - Dział I Grawitacja 1.1 1. Podaj główne założenia teorii geocentrycznej Ptolemeusza. 2. Podaj treść II prawa Keplera. 3. Odpowiedz
Bardziej szczegółowoOdp.: F e /F g = 1 2,
Segment B.IX Pole elektrostatyczne Przygotował: mgr Adam Urbanowicz Zad. 1 W atomie wodoru odległość między elektronem i protonem wynosi około r = 5,3 10 11 m. Obliczyć siłę przyciągania elektrostatycznego
Bardziej szczegółowoRuch jednostajnie zmienny prostoliniowy
Ruch jednostajnie zmienny prostoliniowy Przyspieszenie w ruchu jednostajnie zmiennym prostoliniowym Jest to taki ruch, w którym wektor przyspieszenia jest stały, co do wartości (niezerowej), kierunku i
Bardziej szczegółowoZadanie na egzamin 2011
Zadanie na egzamin 0 Zaproponował: Jacek Ciborowski. Wersja A dla medyków Na stacji kolejowej znajduje się peron, z którym wiążemy układ odniesienia U. Po szynach, z prędkością V = c/ względem peronu,
Bardziej szczegółowoRachunek Prawdopodobieństwa MAP1151, 2011/12 Wydział Elektroniki Wykładowca: dr hab. Agnieszka Jurlewicz
1 Rachunk Prawdopodobiństwa MAP1151, 011/1 Wydział Elktroniki Wykładowca: dr hab. Agniszka Jurlwicz Listy zadań nr 5-6 Opracowani: dr hab. Agniszka Jurlwicz Lista 5. Zminn losow dwuwymiarow. Rozkłady łączn,
Bardziej szczegółowoZADANIA PRACA, MOC, ENREGIA
ZADANIA PRACA, MOC, ENREGIA Aby energia układu wzrosła musi być wykonana nad ciałem praca przez siłę zewnętrzną (spoza układu ciał) Ciało, które posiada energię jest zdolne do wykonania pracy w sensie
Bardziej szczegółowoFizyka współczesna. Jądro atomowe podstawy Odkrycie jądra atomowego: 1911, Rutherford Rozpraszanie cząstek alfa na cienkich warstwach metalu
Odkrycie jądra atomowego: 9, Rutherford Rozpraszanie cząstek alfa na cienkich warstwach metalu Tor ruchu rozproszonych cząstek (fakt, że część cząstek rozprasza się pod bardzo dużym kątem) wskazuje na
Bardziej szczegółowoZJAWISKA KWANTOWO-OPTYCZNE
ZJAWISKA KWANTOWO-OPTYCZNE Źródła światła Prawo promieniowania Kirchhoffa Ciało doskonale czarne Promieniowanie ciała doskonale czarnego Prawo promieniowania Plancka Prawo Stefana-Boltzmanna Prawo przesunięć
Bardziej szczegółowoGrawitacja + Astronomia
Grawitacja + Astronomia Matura 2005 Zadanie 31. Syriusz (14 pkt) Zimą najjaśniejszą gwiazdą naszego nocnego nieba jest Syriusz. Pod tą nazwą kryje się układ dwóch gwiazd poruszających się wokół wspólnego
Bardziej szczegółowoEgzamin maturalny z fizyki i astronomii 5 Poziom podstawowy
Egzamin maturalny z fizyki i astronomii 5 Poziom podstawowy 14. Kule (3 pkt) Dwie małe jednorodne kule A i B o jednakowych masach umieszczono w odległości 10 cm od siebie. Kule te oddziaływały wówczas
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki subatomowej
Podstawy fizyki subatomowj Wykład marca 09 r. Modl Standardowy Modl Standardowy opisuj siln, słab i lktromagntyczn oddziaływania i własności cząstk subatomowych. cząstki lmntarn MS: lptony, kwarki, bozony
Bardziej szczegółowoFarmakokinetyka furaginy jako przykład procesu pierwszego rzędu w modelu jednokompartmentowym zawierającym sztuczną nerkę jako układ eliminujący lek
1 Matriał tortyczny do ćwicznia dostępny jst w oddzilnym dokumnci, jak równiż w książc: Hrmann T., Farmakokintyka. Toria i praktyka. Wydawnictwa Lkarski PZWL, Warszawa 2002, s. 13-74 Ćwiczni 6: Farmakokintyka
Bardziej szczegółowoSIŁA JAKO PRZYCZYNA ZMIAN RUCHU MODUŁ I: WSTĘP TEORETYCZNY
SIŁA JAKO PRZYCZYNA ZMIAN RUCHU MODUŁ I: WSTĘP TEORETYCZNY Opracowanie: Agnieszka Janusz-Szczytyńska www.fraktaledu.mamfirme.pl TREŚCI MODUŁU: 1. Dodawanie sił o tych samych kierunkach 2. Dodawanie sił
Bardziej szczegółowoEikonał Optyczny.doc Strona 1 z 6. Eikonał Optyczny
Eikonał Optyczny.doc Stona z 6 Eikonał Optyczny µ µ Rozpatzmy ośodk bz ładunków i pądów z polm o pulsacji ω Uwaga: ni zakłada się jdnoodności ośodka: ε ε xyz,,, Równania Maxwlla: H iωε ε E ikc ε ε E E
Bardziej szczegółowoEGZAMIN MATURALNY W ROKU SZKOLNYM 2014/2015
EGZAMIN MATURALNY W ROKU SZKOLNYM 2014/2015 FORMUŁA DO 2014 ( STARA MATURA ) FIZYKA POZIOM PODSTAWOWY ZASADY OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ ARKUSZ MFA-P1 MAJ 2015 Zadania zamknięte Zadanie 1. (0 1) Obszar standardów
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017
Optyka Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Fale elektromagnetyczne Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 17 Plan Swobodne równania Maxwella Fale elektromagnetyczne
Bardziej szczegółowoTeoria Wielkiego Wybuchu FIZYKA 3 MICHAŁ MARZANTOWICZ
Teoria Wielkiego Wybuchu Epoki rozwoju Wszechświata Wczesny Wszechświat Epoka Plancka (10-43 s): jedno podstawowe oddziaływanie Wielka Unifikacja (10-36 s): oddzielenie siły grawitacji od reszty oddziaływań
Bardziej szczegółowoOdwracalność przemiany chemicznej
Odwracalność przemiany chemicznej Na ogół wszystkie reakcje chemiczne są odwracalne, tzn. z danych substratów tworzą się produkty, a jednocześnie produkty reakcji ulegają rozkładowi na substraty. Fakt
Bardziej szczegółowoAktualizacja, maj 2008 rok
1 00015 Mechanika nieba C Dane osobowe właściciela arkusza 00015 Mechanika nieba C Arkusz I i II Czas pracy 120/150 minut Instrukcja dla zdającego 1. Proszę sprawdzić, czy arkusz egzaminacyjny zawiera
Bardziej szczegółowoZbiór zadań z fizyki
Grzegorz Paweł Korbaś Zbiór zadań z fizyki dla klas pierwszych liceum Opole 2015 Wydawnictwo GA EDUKACJA Copyright by GA EDUKACJA, 2015 Wszelkie prawa zastrzeżone. Nieautoryzowane rozpowszechnianie fragmentów
Bardziej szczegółowoTeoria ewolucji gwiazd (najpiękniejsza z teorii) dr Tomasz Mrozek Instytut Astronomiczny Uniwersytetu Wrocławskiego
Teoria ewolucji gwiazd (najpiękniejsza z teorii) dr Tomasz Mrozek Instytut Astronomiczny Uniwersytetu Wrocławskiego Prolog Teoria z niczego Dla danego obiektu możemy określić: - Ilość światła - widmo -
Bardziej szczegółowoMasy atomowe izotopów. turalabundance.pdf
Rozpady Masy atomow izotopów https://chmistry.scincs.ncsu.du/msf/pdf/isotopicmass_na turalabundanc.pdf Rozpady radioaktywn dn = λndt N( t) = N 0 λt A(t) aktywność = dddd dddd λ ilość rozpadów na skundę
Bardziej szczegółowo14R2 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - II POZIOM ROZSZERZONY
14R2 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - II POZIOM ROZSZERZONY Ruch jednostajny po okręgu Dynamika bryły sztywnej Pole grawitacyjne Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych
Bardziej szczegółowoWykład 14. Termodynamika gazu fotnonowego
Wykład 14 Termodynamika gazu fotnonowego dr hab. Agata Fronczak, prof. PW Wydział Fizyki, Politechnika Warszawska 16 stycznia 217 dr hab. A. Fronczak (Wydział Fizyki PW) Wykład: Elementy fizyki statystycznej
Bardziej szczegółowoŹródła promieniotwórcze. Zjawisko promieniotwórczości
Źródła prominiotwórcz Zjawisko prominiotwórczości Układ okrsowy pirwiastków chmicznych zawira obcni 11 pirwiastków o przypisanych nazwach. Ostatnim jst Coprnicium, którgo nazwa została oficjalni zatwirdzona
Bardziej szczegółowo14 POLE GRAWITACYJNE. Włodzimierz Wolczyński. Wzór Newtona. G- stała grawitacji 6, Natężenie pola grawitacyjnego.
Włodzimierz Wolczyński 14 POLE GRAWITACYJNE Wzór Newtona M r m G- stała grawitacji Natężenie pola grawitacyjnego 6,67 10 jednostka [ N/kg] Przyspieszenie grawitacyjne jednostka [m/s 2 ] Praca w polu grawitacyjnym
Bardziej szczegółowoDrgania - zadanka. (b) wyznacz maksymalne położenie, prędkość i przyspieszenie ciała,
Zadania do przeliczenia na lekcji. Drgania - zadanka 1. Ciało o masie m = 0.5kg zawieszono na nieważkiej nitce o długości l = 1m a następne wychylono o 2cm z położenia równowagi (g = 10 m s 2), (a) oblicz
Bardziej szczegółowoLIV Olimpiada Astronomiczna 2010 / 2011 Zawody III stopnia
LIV Olimpiada Astronomiczna 2010 / 2011 Zawody III stopnia 1. Wskutek efektów relatywistycznych mierzony całkowity strumień promieniowania od gwiazdy, która porusza się w kierunku obserwatora z prędkością
Bardziej szczegółowo3. Zadanie nr 21 z rozdziału 7. książki HRW
Lista 3. do kursu Fizyka; rok. ak. 2012/13 sem. letni W. Inż. Środ.; kierunek Inż. Środowiska Tabele wzorów matematycznych (http://www.if.pwr.wroc.pl/~wsalejda/mat-wzory.pdf) i fizycznych (http://www.if.pwr.wroc.pl/~wsalejda/wzf1.pdf;
Bardziej szczegółowoWłasności jąder w stanie podstawowym
Własności jąder w stanie podstawowym Najważniejsze liczby kwantowe charakteryzujące jądro: A liczba masowa = liczbie nukleonów (l. barionów) Z liczba atomowa = liczbie protonów (ładunek) N liczba neutronów
Bardziej szczegółowo5. (2 pkt) Uczeń miał za zadanie skonstruował zwojnicę do wytwarzania pola magnetycznego o wartości indukcji
Magnetyzm Dane ogólne do zadań: ładunek elektronu: masa elektronu: masa protonu: masa neutronu: 1,6 19 9,11 C 31 1,67 1,675 kg 7 7 kg kg Własności magnetyczne substancji 1. (1 pkt). ( pkt) 3. ( pkt) Jaka
Bardziej szczegółowoZASADY DYNAMIKI NEWTONA
ZASADY DYNAMIKI NEWTONA I. Jeżeli na ciało nie działa żadna siła lub działające siły się równoważą to ciało pozostaje w spoczynku lub porusza sie ruchem jednostajnym po linii prostej. Ta zasada często
Bardziej szczegółowoGrawitacja - powtórka
Grawitacja - powtórka 1. Oceń prawdziwość każdego zdania. Zaznacz, jeśli zdanie jest prawdziwe, lub, jeśli jest A. Jednorodne pole grawitacyjne istniejące w obszarze sali lekcyjnej jest wycinkiem centralnego
Bardziej szczegółowoA. 0,3 N B. 1,5 N C. 15 N D. 30 N. Posługiwać się wzajemnym związkiem między siłą, a zmianą pędu Odpowiedź
Egzamin maturalny z fizyki z astronomią W zadaniach od 1. do 10. należy wybrać jedną poprawną odpowiedź i wpisać właściwą literę: A, B, C lub D do kwadratu obok słowa:. m Przyjmij do obliczeń, że przyśpieszenie
Bardziej szczegółowogęstością prawdopodobieństwa
Funkcja falowa Zgodnie z hipotezą de Broglie'a, cząstki takie jak elektron czy proton, mają własności falowe. Własności falowe cząstki (lub innego obiektu) w mechanice kwantowej opisuje tzw. funkcja falowa(,t)
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II. 9. Optyka - uzupełnienia. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA II 9. Optyka - uzupłninia Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politchniki Wrocławskij http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ PRZYRZĄDY OPTYCZNE - LUPA Lupa najprostszy przyrząd,
Bardziej szczegółowoW Wymiana ciepła. Opór r cieplny Przewodzenie ciepła Konwekcja Promieniowanie Ekranowanie ciepła. Termodynamika techniczna
W0 56 Opó ciplny Pzwodzni cipła Konwkcja Pominiowani Ekanowani cipła w0 Waunkim pzpływu cipła a między dwoma ośodkami o jst óŝnica tmpatu Cipło o pzpływa z ośodka o o tmpatuz wyŝszj do ośodka o o tmpatuz
Bardziej szczegółowoEnergia na potrzeby oświetlenia Ocena instalacji oświetleniowej budynku i jego otoczenia. Podstawowe pojęcia i definicje techniki świetlnej
Szkolni dla osób ubigających się o uprawnini do sporządzania świadctwa charaktrystyki nrgtycznj budynku Enrgia na potrzby oświtlnia Ocna instalacji oświtlniowj budynku i jgo otocznia mgr inŝ. Andrzj Jurkiwicz
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 15 Janusz Andrzejewski Janusz Andrzejewski 2 Egzamin z fizyki I termin 31 stycznia2014 piątek II termin 13 luty2014 czwartek Oba egzaminy odbywać się będą: sala 301 budynek D1 Janusz Andrzejewski
Bardziej szczegółowoWielkości i jednostki promieniowania w ujęciu energetycznym i fotometrycznym
Wilkości i jdnostki prominiowania w ujęciu nrgtycznym i otomtrycznym Ujęci nrgtyczn Ujęci otomtryczn Enrgia prominista prznoszona przz prominiowani W, Q; jdnostka: 1 Ws 1 J Strumiń nrgtyczny (moc prominista)
Bardziej szczegółowoFIZYKA POZIOM PODSTAWOWY
EGZAMIN MATURALNY W ROKU SZKOLNYM 2015/2016 FORMUŁA DO 2014 ( STARA MATURA ) FIZYKA POZIOM PODSTAWOWY ZASADY OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ ARKUSZ MFA-P1 MAJ 2016 Zadania zamknięte Zadanie 1. (0 1) Obszar standardów
Bardziej szczegółowoW2. Struktura jądra atomowego
W2. Struktura jądra atomowego Doświadczenie Rutherforda - badanie odchylania wiązki cząstek alfa w cienkiej folii metalicznej Hans Geiger, Ernest Marsden, Ernest Rutherford ( 1911r.) detektor pierwiastek
Bardziej szczegółowo- Jeśli dany papier charakteryzuje się wskaźnikiem beta równym 1, to premia za ryzyko tego papieru wartościowego równa się wartości premii rynkowej.
Śrdni waŝony koszt kapitału (WACC) Spółki mogą korzystać z wilu dostępnych na rynku źródł finansowania: akcj zwykł, kapitał uprzywiljowany, krdyty bankow, obligacj, obligacj zaminn itd. W warunkach polskich
Bardziej szczegółowoKRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM Fizyka Poziom rozszerzony. Listopad Poprawna odpowiedź i zasady przyznawania punktów
Operon ZAKRES ROZSZERZONY 00% KOD WEWNĄTRZ KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM Fizyka Poziom rozszerzony Listopad 06 Vademecum Fizyka MATURA 07 VADEMECUM Fizyka Zacznij przygotowania
Bardziej szczegółowoFizyka 11. Janusz Andrzejewski
Fizyka 11 Ruch okresowy Każdy ruch powtarzający się w regularnych odstępach czasu nazywa się ruchem okresowym lub drganiami. Drgania tłumione ruch stopniowo zanika, a na skutek tarcia energia mechaniczna
Bardziej szczegółowoWYZNACZENIE STAŁEJ STEFANA - BOLTZMANNA
ĆWICZENIE 32 WYZNACZENIE STAŁEJ STEFANA - BOLTZMANNA Cel ćwiczenia: Wyznaczenie stałej Stefana-Boltzmanna metodami jednakowej temperatury i jednakowej mocy. Zagadnienia: ciało doskonale czarne, zdolność
Bardziej szczegółowoIII. EFEKT COMPTONA (1923)
III. EFEKT COMPTONA (1923) Zjawisko zmiany długości fali promieniowania roentgenowskiego rozpraszanego na swobodnych elektronach. Zjawisko to stoi u podstaw mechaniki kwantowej. III.1. EFEKT COMPTONA Rys.III.1.
Bardziej szczegółowo6. Dynamika Stan równowagi. ρb(x, y, z) V n t d. Siły
6. Dynamika P.Pluciński 6. Dynamika 6.1. tan równowagi t ρb d x, y, z P ρüx, y, z ρbx, y, z z n t d x y iły ρb wktor gęstości sił masowych [N/m 3 ] ρb d wktor gęstości sił masowych tłuminia [N/m 3 ] ρü
Bardziej szczegółowoPodstawowy problem mechaniki klasycznej punktu materialnego można sformułować w sposób następujący:
Dynamika Podstawowy problem mechaniki klasycznej punktu materialnego można sformułować w sposób następujący: mamy ciało (zachowujące się jak punkt materialny) o znanych właściwościach (masa, ładunek itd.),
Bardziej szczegółowoSztuczny satelita Ziemi. Ruch w polu grawitacyjnym
Sztuczny satelita Ziemi Ruch w polu grawitacyjnym Sztuczny satelita Ziemi Jest to obiekt, któremu na pewnej wysokości nad powierzchnią Ziemi nadano prędkość wystarczającą do uzyskania przez niego ruchu
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura
14. Fizyka jądrowa zadania z arkusza I 14.10 14.1 14.2 14.11 14.3 14.12 14.4 14.5 14.6 14.13 14.7 14.8 14.14 14.9 14. Fizyka jądrowa - 1 - 14.15 14.23 14.16 14.17 14.24 14.18 14.25 14.19 14.26 14.27 14.20
Bardziej szczegółowoV.6.6 Pęd i energia przy prędkościach bliskich c. Zastosowania
V.6.6 Pęd i energia przy prędkościach bliskich c. Zastosowania 1. Ogólne wyrażenia na aberrację światła. Rozpad cząstki o masie M na dwie cząstki o masach m 1 i m 3. Rozpraszanie fotonów z lasera GaAs
Bardziej szczegółowoAstronomia. Znając przyspieszenie grawitacyjne planety (ciała), obliczyć możemy ciężar ciała drugiego.
Astronomia M = masa ciała G = stała grawitacji (6,67 10-11 [N m 2 /kg 2 ]) R, r = odległość dwóch ciał/promień Fg = ciężar ciała g = przyspieszenie grawitacyjne ( 9,8 m/s²) V I = pierwsza prędkość kosmiczna
Bardziej szczegółowoBADANIE PROMIENIOWANIA CIAŁA DOSKONALE CZARNEGO
ZADANIE 9 BADANIE PROMIENIOWANIA CIAŁA DOSKONALE CZARNEGO Wstęp KaŜde ciało o temperaturze wyŝszej niŝ K promieniuje energię w postaci fal elektromagnetycznych. Widmowa zdolność emisyjną ciała o temperaturze
Bardziej szczegółowoLaboratorium Półprzewodniki Dielektryki Magnetyki Ćwiczenie nr 11 Badanie materiałów ferromagnetycznych
Laboratorium Półprzwodniki Dilktryki Magntyki Ćwiczni nr Badani matriałów frromagntycznych I. Zagadninia do przygotowania:. Podstawow wilkości charaktryzując matriały magntyczn. Związki pomiędzy B, H i
Bardziej szczegółowo