Analiza modelu ekspresji genu białka Hes1

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Analiza modelu ekspresji genu białka Hes1"

Transkrypt

1 Analiza modelu ekspresji genu białka Hes1 Agnieszka Bartłomiejczyk Politechnika Gdańska Konferencja Śladami Kobiet w Matematyce w stulecie urodzin Profesor Heleny Rasiowej Rzeszów, 24 czerwca 2017 (współautor: Marek Bodnar) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 1 / 43

2 Wstęp biologiczny Ekspresja genu proces prowadzacy do syntezy czasteczek białka na podstawie informacji zawartej w genach. Ekspresja genu składa się z dwóch etapów syntezy czasteczki mrna na podstawie sekwencji nukleotydów DNA (transkrypcja), syntezy białka na podstawie informacji zawartej w nowo utworzonej czasteczce mrna (translacja). Białko Hes1 kontroluje różnicowanie neuronów w embrionach ssaków. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 2 / 43

3 Sprzężenie zwrotne Mechanizm działania białka Hes1 wiaże się z ujemnym sprzężeniem zwrotnym. DNA mrna Hes1 Schemat pętli ujemnego sprzężenia zwrotnego produkcji białka Hes1 Synteza (transkrypcja) mrna białka Hes1 aktywuje produkcję (translację) białka Hes1. Białko Hes1 jest represorem w transkrypcji swojego mrna (represja). H. Hirata i in., Science 298 (2002) (oscylacje) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 3 / 43

4 Sprzężenie zwrotne Mechanizm działania białka Hes1 wiaże się z ujemnym sprzężeniem zwrotnym. DNA mrna Hes1 Schemat pętli ujemnego sprzężenia zwrotnego produkcji białka Hes1 Synteza (transkrypcja) mrna białka Hes1 aktywuje produkcję (translację) białka Hes1. Białko Hes1 jest represorem w transkrypcji swojego mrna (represja). H. Hirata i in., Science 298 (2002) (oscylacje) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 3 / 43

5 Sprzężenie zwrotne Mechanizm działania białka Hes1 wiaże się z ujemnym sprzężeniem zwrotnym. DNA mrna Hes1 Schemat pętli ujemnego sprzężenia zwrotnego produkcji białka Hes1 Synteza (transkrypcja) mrna białka Hes1 aktywuje produkcję (translację) białka Hes1. Białko Hes1 jest represorem w transkrypcji swojego mrna (represja). H. Hirata i in., Science 298 (2002) (oscylacje) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 3 / 43

6 Sprzężenie zwrotne Mechanizm działania białka Hes1 wiaże się z ujemnym sprzężeniem zwrotnym. DNA mrna Hes1 Schemat pętli ujemnego sprzężenia zwrotnego produkcji białka Hes1 Synteza (transkrypcja) mrna białka Hes1 aktywuje produkcję (translację) białka Hes1. Białko Hes1 jest represorem w transkrypcji swojego mrna (represja). H. Hirata i in., Science 298 (2002) (oscylacje) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 3 / 43

7 Klasyczny model DNA mrna Hes1 r (t) = αk h k h + (p(t τ)) h k rr(t) p (t) = βr(t) k p p(t) p stężenie białka Hes1 r stężenie jego mrna mrna aktywuje produkcję białka Hes1 mrna i białko Hes1 ulegaja liniowej degradacji proporcjonalnie do swoich stężeń białko Hes1 blokuje produkcję swojego mrna p-stwo tego, że białko Hes1 uczestniczy w represji wynosi N.A Monk, Curr. Biol. 13 (2003) (model) M.H. Jensen i in., FEBS Lett. 541 (2003) (symulacje) k h k h + p h A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 4 / 43

8 Klasyczny model DNA mrna Hes1 r (t) = αk h k h + (p(t τ)) h k rr(t) p (t) = βr(t) k p p(t) p stężenie białka Hes1 r stężenie jego mrna mrna aktywuje produkcję białka Hes1 mrna i białko Hes1 ulegaja liniowej degradacji proporcjonalnie do swoich stężeń białko Hes1 blokuje produkcję swojego mrna p-stwo tego, że białko Hes1 uczestniczy w represji wynosi N.A Monk, Curr. Biol. 13 (2003) (model) M.H. Jensen i in., FEBS Lett. 541 (2003) (symulacje) k h k h + p h A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 4 / 43

9 Klasyczny model DNA mrna Hes1 r (t) = αk h k h + (p(t τ)) h k rr(t) p (t) = βr(t) k p p(t) p stężenie białka Hes1 r stężenie jego mrna mrna aktywuje produkcję białka Hes1 mrna i białko Hes1 ulegaja liniowej degradacji proporcjonalnie do swoich stężeń białko Hes1 blokuje produkcję swojego mrna p-stwo tego, że białko Hes1 uczestniczy w represji wynosi N.A Monk, Curr. Biol. 13 (2003) (model) M.H. Jensen i in., FEBS Lett. 541 (2003) (symulacje) k h k h + p h A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 4 / 43

10 Klasyczny model DNA mrna Hes1 r (t) = αk h k h + (p(t τ)) h k rr(t) p (t) = βr(t) k p p(t) p stężenie białka Hes1 r stężenie jego mrna mrna aktywuje produkcję białka Hes1 mrna i białko Hes1 ulegaja liniowej degradacji proporcjonalnie do swoich stężeń białko Hes1 blokuje produkcję swojego mrna p-stwo tego, że białko Hes1 uczestniczy w represji wynosi N.A Monk, Curr. Biol. 13 (2003) (model) M.H. Jensen i in., FEBS Lett. 541 (2003) (symulacje) k h k h + p h A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 4 / 43

11 Uogólniony model z jednym opóźnieniem DNA mrna Hes1 r (t) = f ( p(t τ) ) k r r(t) p (t) = βr(t) k p p(t) f (p) = αkh k h + p h τ = 0 stan stacjonarny jest stabilny τ > 0 moga pojawić się oscylacje S. Bernard i in., Phil. Trans. R. Soc. A 364 (2006) (stabilność) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 5 / 43

12 Uogólniony model z dwoma opóźnieniami r (t) = f (p(t τ r )) k r r(t) p (t) = βr(t τ p ) k p p(t) p, r stężenie białka Hes1 i jego mrna k p, k r intensywności degradacji białka Hes1 i jego mrna τ r, τ p czas transkrypcji i translacji f spadek produkcji białka Hes1 β intensywność produkcji białka przez mrna M. Bodnar, A.Bartłomiejczyk, Nonl. Anal. RWA (2012) (2 opóźnienia) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 6 / 43

13 Istnienie dodatniego stanu stacjonarnego Jeśli ( r, p) jest stanem stacjonarnym, to r = k p β p, f ( p) = k pk r β p. f (p) > 0 oraz f (p) = istnieje jeden stan stacjonarny. Skalowanie x(t) = β p r(t), y(t) = 1 p p(t), f (ξ) = β p f ( pξ) dla ξ Model bezwymiarowy x (t) = f (y(t τ r )) k r x(t) y (t) = x(t τ p ) k p y(t) (Hes1) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 7 / 43

14 Istnienie dodatniego stanu stacjonarnego Jeśli ( r, p) jest stanem stacjonarnym, to r = k p β p, f ( p) = k pk r β p. f (p) > 0 oraz f (p) = istnieje jeden stan stacjonarny. Skalowanie x(t) = β p r(t), y(t) = 1 p p(t), f (ξ) = β p f ( pξ) dla ξ Model bezwymiarowy x (t) = f (y(t τ r )) k r x(t) y (t) = x(t τ p ) k p y(t) (Hes1) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 7 / 43

15 Istnienie dodatniego stanu stacjonarnego Jeśli ( r, p) jest stanem stacjonarnym, to r = k p β p, f ( p) = k pk r β p. f (p) > 0 oraz f (p) = istnieje jeden stan stacjonarny. Skalowanie x(t) = β p r(t), y(t) = 1 p p(t), f (ξ) = β p f ( pξ) dla ξ Model bezwymiarowy x (t) = f (y(t τ r )) k r x(t) y (t) = x(t τ p ) k p y(t) (Hes1) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 7 / 43

16 Funkcje poczatkowe Definiujemy warunki poczatkowe na całym przedziale [ τ M, 0], gdzie τ M = max{τ p, τ r } x(t) = ϕ r, y(t) = ϕ p dla t [ τ M, 0), gdzie ϕ r i ϕ p sa nieujemne i ciagłe na przedziale [ τ, 0) oraz moga mieć skok w punkcie t = 0. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 8 / 43

17 Funkcje poczatkowe Definiujemy warunki poczatkowe na całym przedziale [ τ M, 0], gdzie τ M = max{τ p, τ r } x(t) = ϕ r, y(t) = ϕ p dla t [ τ M, 0), gdzie ϕ r i ϕ p sa nieujemne i ciagłe na przedziale [ τ, 0) oraz moga mieć skok w punkcie t = 0. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 8 / 43

18 Funkcje poczatkowe Definiujemy warunki poczatkowe na całym przedziale [ τ M, 0], gdzie τ M = max{τ p, τ r } x(t) = ϕ r, y(t) = ϕ p dla t [ τ M, 0), gdzie ϕ r i ϕ p sa nieujemne i ciagłe na przedziale [ τ, 0) oraz moga mieć skok w punkcie t = 0. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 8 / 43

19 Istnienie globalnych, nieujemnych rozwiazań Twierdzenie Jeśli funkcje poczatkowe ϕ r i ϕ p sa nieujemne oraz funkcja f jest ciagła, to wówczas istnieje dokładnie jedno rozwiazanie układu (Hes1) określone dla wszystkich t 0. Wykorzystujemy metodę kroków na przedziałach długości τ m = min{τ p, τ r }. Na przedziale [0, τ m ] mamy równanie liniowe nieautonomiczne. Rozwiazanie możemy przedłużyć na cały przedział. Nieujemność danych poczatkowych implikuje nieujemność rozwiazań. Stosujemy indukcję matematyczna. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 9 / 43

20 Zbiór niezmienniczy x (t) = f (y(t τ r )) k r x(t) y (t) = x(t τ p ) k p y(t) Stwierdzenie Zbiór funkcji φ C([ τ M, 0], 2 ) takich, że φ(s) [ 0, f (0) ] [ k r jest niezmienniczy dla układu (Hes1). Skoro y(t) 0 dla t τ r i f jest malejaca, to x (t) f (0) k r x(t) = x(t) f (0) + k r = x(t) max ( x 0 f (0) ) k } r { f (0) k r, x 0 Podobnie pokazujemy, że y(t) max { x0 k p, f (0) k r k p, y 0 }. e k rt ] 0, f (0) k p k r dla t 0. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 10 / 43

21 Stabilność stanu stacjonarnego Twierdzenie 1. Jeżeli k p k r > f (1), to (k p, 1) jest stabilny dla wszystkich τ p, τ r Jeżeli k p k r < f (1), to (k p, 1) jest stabilny dla wszystkich τ p + τ r < τ cr, i niestabilny dla τ p + τ r > τ cr. W punkcie τ cr ma miejsce bifurkacja Hopfa τ cr = ω 0 = ) ( kp k r ω arc cos 2 0 f (1), ω ( (k 2 p k 2 r ) 2 + 4(f (1)) 2 (k 2 p + k 2 r ) ). A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 11 / 43

22 Dowód Funkcja charakterystyczna: W(λ) = λ 2 + (k p + k r )λ + k p k r f (1) e λτ, τ = τ p + τ r. } {{ }} {{ } P(λ) Q(λ) Dla τ = 0 mamy stabilność. Zmiana stabilności W(iω) = 0 dla ω > 0 ( P(iω) = Q(iω) ) d dτ Reλ(τ) λ=iω0 = F (ω 0 )C 2 > 0 = strata stabilności Szukamy dodatnich pierwiastków F(ω) = P(iω) 2 Q(iω) 2 = ω 4 + (k 2 p + k 2 r )ω 2 + (k p k r ) 2 ( f (1) ) 2. Jeśli F(0) < 0, to istnieje ω 0 > 0, takie że F(ω 0 ) = 0 i pierwiastki przechodza z lewa na prawo. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 12 / 43

23 Rozwiazania dla różnych wartości opóźnienia rescaled concentrations τ = 30.0 mrna Hes time τ = 30.0 rescaled concentrations τ = 37.4 mrna Hes time τ = rescaled concentrations time mrna Hes1 τ = 50.0 τ = 50.0 concentration of Hes concentration of mrna concentration of Hes concentration of mrna concentration of Hes concentration of mrna Parametry: k r = 1/24.1 1/min., k p = 1/22.3 1/min. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 13 / 43

24 Globalna stabilność τ niestabilny globalnie stabilny wyprowadziliśmy wzór na τ cr µ lokalnie stabilny τ cr f (1) Globalna stabilność przy dodatkowych założeniach M. Bodnar, J. Diff. Eqs, (2015) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 14 / 43

25 Stabilność bifurkacji Hopfa Twierdzenie Stabilność bifurkacji nie zależy od tego, które opóźnienie jest parametrem bifurkacyjnym. 1. Jeśli f (1) < α (f (1)) 2, to bifurkacja jest nadkrytyczna. 2. Jeśli f (1) > α (f (1)) 2, to bifurkacja jest podkrytyczna. α zależy od f (1) oraz parametrów układu. f (1) f (1)= 0.5 subcritical 0 supercritical f (1) f (1) f (1)= 1.2 supercritical subcritical f (1) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 15 / 43

26 Szkic dowodu Podstawiamy x = x k p oraz ỹ = y 1. Wówczas x = L 1 ( x t, ỹ t ) + G 1 ( x t, ỹ t ), ỹ = L 2 ( x t, ỹ t ) + G 2 ( x t, ỹ t ), gdzie x t (θ) = x(t + θ), ỹ t (θ) = ỹ(t + θ), z t (θ) = z(t + θ) dla τ θ 0. Część liniowa istnienie bifurkacji Hopfa, Część nieliniowa typ bifurkacji (nadkrytyczna, podkrytyczna). Kierunek bifurkacji: µ 2 = Re C Re (qd 2 (iω cr, τ cr )p), gdzie p, q lewo- i prawostronne wektory własne (iω c, τ c ) unormowane tak aby qd 1 (iω cr, τ cr )p = 1. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 16 / 43

27 Stabilność rozwiazań okresowych typ bifurkacji: nadkrytyczna (µ 2 > 0) lub podkrytyczna (µ 2 < 0) stabilność rozwiazań okresowych: stabilne jeśli β 2 < 0 lub niestabilne jeśli β 2 < 0. nadkrytyczna β 2 < 0 nadkrytyczna β 2 > 0 τ cr τ τ cr τ podkrytyczna β 2 > 0 podkrytyczna β 2 < 0 τ cr τ τ cr τ A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 17 / 43

28 Kolejna inspiracja DNA mrna k r β Hes1 dimery Hes1 k p r (t) = f ( p(t τ) ) k r r(t) p (t) = βr(t) k p p(t) Zwykle f (p) = αkh k h + p h. S. Zeiser i in. Theor. Biol. Med. Model (2006) (liczba miejsc wiazania) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 18 / 43

29 Pełny model założenia Hes1 Hes1 Hes1 DNA 1 Białko musi stworzyć dimer. 2 Promotor białka Hes1 ma co najmniej trzy miejsca wiazania (Takebayashi i in. 1994). 3 Dimer przyczepiony do promotora blokuje transkrypcję. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 19 / 43

30 Wyprowadzenie modelu Założenia: x abc, a, b, c {0, 1} prawdopodobieństwo, że wolne (0) zajęte (1) miejsca s a w konfiguracji abc y 2 stężenie dimerów białka Hes1 γ 1 k 0 3 y 2 γ 2 k 1 2 y 2 γ 2 k 1 2 y 2 x 100 = k 1y 2 x k 0 3 y 2x ( ) γ 1 x γ 2 x110 + x 101 A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 20 / 43

31 Wyprowadzenie modelu Założenia: x abc, a, b, c {0, 1} prawdopodobieństwo, że wolne (0) zajęte (1) miejsca s a w konfiguracji abc y 2 stężenie dimerów białka Hes1 γ 1 k 0 3 y 2 γ 2 k 1 2 y 2 γ 2 k 1 2 y 2 x 100 = k 1y 2 x k 0 3 y 2x ( ) γ 1 x γ 2 x110 + x 101 A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 20 / 43

32 Wyprowadzenie modelu Założenia: x abc, a, b, c {0, 1} prawdopodobieństwo, że wolne (0) zajęte (1) miejsca s a w konfiguracji abc y 2 stężenie dimerów białka Hes1 γ 1 k 0 3 y 2 γ 2 k 1 2 y 2 γ 2 k 1 2 y 2 x 100 = k 1y 2 x k 0 3 y 2x ( ) γ 1 x γ 2 x110 + x 101 A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 20 / 43

33 Wyprowadzenie modelu Założenia: x abc, a, b, c {0, 1} prawdopodobieństwo, że wolne (0) zajęte (1) miejsca s a w konfiguracji abc y 2 stężenie dimerów białka Hes1 γ 1 k 0 3 y 2 γ 2 k 1 2 y 2 γ 2 k 1 2 y 2 x 100 = k 1y 2 x k 0 3 y 2x ( ) γ 1 x γ 2 x110 + x 101 A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 20 / 43

34 Trzy miejsca wiazania 1 3 k 0y k 1y 2 k 2 y 2 γ 1 2γ 2 3γ 3 A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 21 / 43

35 Układ x 000 = k 0y 2 x γ 1 (x x x 001 ) x 100 = k 1y 2 x k 0 3 y 2 x 000 γ 1 x γ 2 (x x 101 ) x 010 = k 1y 2 x k 0 3 y 2 x 000 γ 1 x γ 2 (x x 011 ) x 001 = k 1y 2 x k 0 3 y 2 x 000 γ 1 x γ 2 (x x 101 ) x 110 = k 2y 2 x k 1 2 y 2 x k 1 2 x 010y 2 2γ 2 x γ 3 x 111 x 101 = k 2y 2 x k 1 2 y 2 x k 1 2 x 001y 2 2γ 2 x γ 3 x 111 x 011 = k 2y 2 x k 1 2 y 2 x k 1 2 x 001y 2 2γ 2 x γ 3 x 111 x 111 = k 2y 2 (x x x 011 ) 3γ 3 x 111 A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 22 / 43

36 Układ x 000 = k 0y 2 x γ 1 (x x x 001 ) x 100 = k 1y 2 x k 0 3 y 2 x 000 γ 1 x γ 2 (x x 101 ) x 010 = k 1y 2 x k 0 3 y 2 x 000 γ 1 x γ 2 (x x 011 ) x 001 = k 1y 2 x k 0 3 y 2 x 000 γ 1 x γ 2 (x x 101 ) x 110 = k 2y 2 x k 1 2 y 2 x k 1 2 x 010y 2 2γ 2 x γ 3 x 111 x 101 = k 2y 2 x k 1 2 y 2 x k 1 2 x 001y 2 2γ 2 x γ 3 x 111 x 011 = k 2y 2 x k 1 2 y 2 x k 1 2 x 001y 2 2γ 2 x γ 3 x 111 x 111 = k 2y 2 (x x x 011 ) 3γ 3 x 111 A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 22 / 43

37 Układ x 000 = k 0y 2 x γ 1 (x x x 001 ) x 100 = k 1y 2 x k 0 3 y 2 x 000 γ 1 x γ 2 (x x 101 ) x 010 = k 1y 2 x k 0 3 y 2 x 000 γ 1 x γ 2 (x x 011 ) x 001 = k 1y 2 x k 0 3 y 2 x 000 γ 1 x γ 2 (x x 101 ) x 110 = k 2y 2 x k 1 2 y 2 x k 1 2 x 010y 2 2γ 2 x γ 3 x 111 x 101 = k 2y 2 x k 1 2 y 2 x k 1 2 x 001y 2 2γ 2 x γ 3 x 111 x 011 = k 2y 2 x k 1 2 y 2 x k 1 2 x 001y 2 2γ 2 x γ 3 x 111 x 111 = k 2y 2 (x x x 011 ) 3γ 3 x 111 A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 22 / 43

38 Układ x 000 = k 0y 2 x γ 1 (x x x 001 ) x 100 = k 1y 2 x k 0 3 y 2 x 000 γ 1 x γ 2 (x x 101 ) x 010 = k 1y 2 x k 0 3 y 2 x 000 γ 1 x γ 2 (x x 011 ) x 001 = k 1y 2 x k 0 3 y 2 x 000 γ 1 x γ 2 (x x 101 ) x 110 = k 2y 2 x k 1 2 y 2 x k 1 2 x 010y 2 2γ 2 x γ 3 x 111 x 101 = k 2y 2 x k 1 2 y 2 x k 1 2 x 001y 2 2γ 2 x γ 3 x 111 x 011 = k 2y 2 x k 1 2 y 2 x k 1 2 x 001y 2 2γ 2 x γ 3 x 111 x 111 = k 2y 2 (x x x 011 ) 3γ 3 x 111 A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 22 / 43

39 Model uproszczony Wprowadzamy oznaczenia x 0 = x 000, x 1 = x x x 001, x 2 = x x x 011, x 3 = x 111 otrzymujemy x 0 = k 0y 2 x 0 + γ 1 x 1 x 1 = k 1y 2 x 1 + k 0 y 2 x 0 γ 1 x 1 + 2γ 2 x 2 x 2 = k 2y 2 x 2 + k 1 y 2 x 1 2γ 2 x 2 + 3γ 3 x 3 x 3 = k 2y 2 x 2 3γ 3 x 3. Dodajac stronami powyższe równania dostajemy ( x0 + x 1 + x 2 + x 3 ) = 0. Ponadto, jeśli x 0 (0) + x 1 (0) + x 2 (0) + x 3 (0) = 1, to x 0 (t) + x 1 (t) + x 2 (t) + x 3 (t) = 1 dla wszystkich t > 0 dla których rozwiazanie jest dobrze określone. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 23 / 43

40 Model uproszczony Wprowadzamy oznaczenia x 0 = x 000, x 1 = x x x 001, x 2 = x x x 011, x 3 = x 111 otrzymujemy x 0 = k 0y 2 x 0 + γ 1 x 1 x 1 = k 1y 2 x 1 + k 0 y 2 x 0 γ 1 x 1 + 2γ 2 x 2 x 2 = k 2y 2 x 2 + k 1 y 2 x 1 2γ 2 x 2 + 3γ 3 x 3 x 3 = k 2y 2 x 2 3γ 3 x 3. Dodajac stronami powyższe równania dostajemy ( x0 + x 1 + x 2 + x 3 ) = 0. Ponadto, jeśli x 0 (0) + x 1 (0) + x 2 (0) + x 3 (0) = 1, to x 0 (t) + x 1 (t) + x 2 (t) + x 3 (t) = 1 dla wszystkich t > 0 dla których rozwiazanie jest dobrze określone. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 23 / 43

41 Model uproszczony Wprowadzamy oznaczenia x 0 = x 000, x 1 = x x x 001, x 2 = x x x 011, x 3 = x 111 otrzymujemy x 0 = k 0y 2 x 0 + γ 1 x 1 x 1 = k 1y 2 x 1 + k 0 y 2 x 0 γ 1 x 1 + 2γ 2 x 2 x 2 = k 2y 2 x 2 + k 1 y 2 x 1 2γ 2 x 2 + 3γ 3 x 3 x 3 = k 2y 2 x 2 3γ 3 x 3. Dodajac stronami powyższe równania dostajemy ( x0 + x 1 + x 2 + x 3 ) = 0. Ponadto, jeśli x 0 (0) + x 1 (0) + x 2 (0) + x 3 (0) = 1, to x 0 (t) + x 1 (t) + x 2 (t) + x 3 (t) = 1 dla wszystkich t > 0 dla których rozwiazanie jest dobrze określone. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 23 / 43

42 Uogólniony schemat reakcji j-razy k j 1 n j+1 y 2 j-razy γ j j γ j+1 n j k j n j y 2 (n j)-razy (n j)-razy e n j = (1,..., 1, 0,..., 0) } {{ }} {{ } j razy (n j) razy A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 24 / 43

43 Wyprowadzenie modelu Korzystajac z prawa zachowania masy mamy x e n 0 = x σ(e n j ) = x e n n = n γ 1 x e n 0,l k 0 y 2 x e n 0 l=1 j l=1 k j 1 n j + 1 y 2x σ(e n j,l ) + n k n 1 y 2 x e n n,l nγ n x e n, l=1 n γ j+1 x σ(e n j,l ) ( ) k j y 2 + jγ j xσ(e n j ), l=j+1 gdzie e n j,l to samo co en j, różnica na miejscu l. Dla 1 j n 1 mamy oddzielne równanie dla każdej permutacji σ zbioru (1,..., 1, 0,..., 0). } {{ }} {{ } j razy (n j) razy A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 25 / 43

44 Równanie główne Równania zmiany prawdopodobieństwa, że DNA ma 0, 1,..., n zajętych miejsc wiazania ma postać x 0 = γ 1x 1 k 0 y 2 x 0 x j = k j 1x j 1 y 2 + (j + 1)γ j+1 x j+1 ( k j y 2 + jγ j ) xj, 1 j n 1 x n = k n 1 y 2 x n 1 nγ n x n, x 0 p-stwo, że wszystkie miejsca sa wolne x j p-stwo, że j miejsc jest zajętych x n p-stwo, że wszystkie miejsca sa zajęte y 2 koncentracja dimerów Hes1 Ponadto x 0 + x x n = 1. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 26 / 43

45 Pełny układ y 1 = 2γ yy 2 2k y y r yz δ y y 1 n 1 n y 2 = k j x j y 2 + jγ j x j γ y y 2 + k y y 2 1 j=0 j=1 z = r z x 0 δ z z DNA r z mrna δ z r y Hes1 k y γ y δ y γ y współczynnik rozpadu dimerów białka Hes1 k y stała wiazania dimerów białka Hes1 Hes1 dimers A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 27 / 43

46 Stan stacjonarny Dla ustalonego y 2 stan stacjonarny (dla układu x 0,..., x n ) jest postaci gdzie Wyliczamy x 0 = f (y 2 ), x j = 1 k 0... k j 1 y j j! γ 1... γ 2 f (y 2), 1 j n, j f (y 2 ) = n 1 k 0...k j 1 j=1 j! γ 1...γ j y j 2 z = r z δ z f (y 2 ) i y 1 = r yr z δ y δ z f (y 2 ), gdzie y 2 jest rozwiazaniem równania y 2 = γ ( ) y ry r 2 z f 2 (y 2 ). k y δ y δ z (rosnaca) (malejaca) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 28 / 43

47 Skalowanie Wprowadzamy nowe zmienne oraz x j = x j, ỹ 1 = y 1 q, ỹ 2 = γ yy 2 k y q 2, z = r y δ y q z, τ = k yq 2 t, k = 2 q, δ 1 = δ y k y q 2, γ j = γ j γ y k 0 k y q 2, r 0 = r yr z δ y δ z q, δ 2 = δ z k y q 2, θ = k 0 γ y, k j = k j k 0 0 j n, ε 1 = γ y k 0, ε 2 = k yq 2 γ y, gdzie q jest dodatnim rozwiazaniem równania: δ y δ z r y r z q = ( ) j. n 1 k 0...k j 1 ky j=1 j! γ 1...γ j γ y q 2 A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 29 / 43

48 Model bezwymiarowy Po przeskalowaniu układ Hes1 ma postać: ε 1 x 0 = γ 1x 1 k 0 x 0 y 2, ε 1 x j = k j 1x j 1 y 2 + (j + 1)γ j+1 x j+1 ( ) k j y 2 + jγ j xj, 1 j n 2, n 1 ε 1 x n 1 = k n 2x n 2 y 2 + nγ n 1 x j ( ) k n 1 y 2 + (n 1)γ n 1 xn 1, j=0 y 1 = k(y 2 y 2 1 ) + δ ) 1( z y1, n 1 n 1 n 1 ε 2 y 2 = θ k j x j y 2 + jγ j x j + nγ n 1 x j y 2 + y 2 1, j=0 z = δ 2 ( r0 x 0 z ). j=1 j=0 A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 30 / 43

49 Własności Zauważmy, że istnieje dokładnie jeden stan stacjonarny układu bezwymiarowego: x 0 = 1 r 0, x j = 1 j! k0k 1 k j 1 γ 1 γ 2 γ j 1 r 0, 1 j n 1, ȳ 1 = 1, ȳ 2 = 1, z = 1. Parametry bezwymiarowe spełniaja następujac a równość r 0 = 1 + n j=1 1 k 0... k j 1. j! γ 1... γ j A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 31 / 43

50 Twierdzenie Rozwiazania układu bezwymiarowego istnieja i sa jednoznaczne, nieujemne i dobrze określone dla wszystkich t 0. Zbiór { n 1 Ω = (x 0,..., x n 1, y 1, y 2, z) n+3 : 0 x i, x i 1, } 0 y 1 ȳ 1, 0 y 2 ȳ 2, 0 z r 0, 0 i n 1 i=0 gdzie ȳ 1, ȳ 2 spełniaja równości ȳ 1 = r 0 + k δ 1 θ γ, ȳ 2 = ȳ θ γ, θ γ = θ jest niezmienniczy dla bezwymiarowego układu. n jγ j, j=1 A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 32 / 43

51 Dowód Ponieważ n i=0 x i (t) = 1 oraz wszystkie współczynniki sa dodatnie, to dostajemy 0 x 0 (t) 1. Zatem z ostatniego równania mamy z (t) δ 2 ( r0 z ) = z(t) min { z(0), r 0 }. Jeżeli warunek poczatkowy jest z Ω, to z(t) r 0. W podobny sposób pokazujemy, że y 1 k(y 2 y 2 1 )+δ ) n 1 1( r0 y 1, y 2 θ jγ j x j + nγ n y 2+y 2 1 = θ γ y 2 +y 2 1. j=1 A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 33 / 43

52 Zbiór niezmienniczy y 2 y 2 = y ( ) δ 1 y1 r k 0 ŷ 2 y 2 = y θ γ ȳ 2 ȳ 1 ŷ 1 y 1 Zauważmy, że krzywe przecinaja się w punkcie ȳ 1 = r 0 + k δ 1 θ γ > 0. Strzałki oznaczaja kierunek pola wektorowego. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 34 / 43

53 Formalna redukcja układu ε 2 = 0 Pełny układ białko, dimery, mrna, miejsca wi azania ε 1 = 0 Model bez dimerów białko, mrna, miejsca wi azania ε 1 = 0 ε 2 = 0 Model z dimerami białko, dimery, mrna Klasyczny model Hes1 białko, mrna A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 35 / 43

54 Przypadek n = 1 Pełny układ ε 1 x 0 = γ 1 (1 x 0 ) y 2 x 0 y 1 = k(y 2 y 2 1) + δ 1 ( z y1 ) ε 2 y 2 = θ(γ 1 (1 x 0 ) x 0 y 2 ) y 2 + y 2 1 z = δ 2 ( r0 x 0 z ). ε 2 = 0 ε 1 = 0 Model bez dimerów ε 1 x 1 ( 0 = γ1 (1 x 0 ) x 0 y 2 ) θx 0 y 1 = kθ ( γ1 (1 x 0 ) x 0 y 2 ) ( ) 1 + δ1 z y1 1 + θx 0 z ( = δ 2 r0 x 0 z ) ε 1 = 0 ε 2 = 0 Model z dimerami y 1 = k(y 2 y 2 1) + δ 1 ( z y1 ) ε 2 y 2 = y 2 + y1 2 ( ) z r0 γ 1 = δ 2 z γ 1 + y 2 Klasyczny model Hes1 y 1 = δ 1 ( z y1 ) ( z r0 γ 1 = δ 2 γ 1 + y1 2 z ) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 36 / 43

55 Założenia x (t) = f (x, y), x(0) = x 0 εy (t) = g(x, y), y(0) = y 0 A1 f i g sa ciagłe i spełniaja warunek Lipschitza A2 istnieje izolowane rozwiazanie ȳ równania g(x, y) = 0 A3 rozwiazanie równania warstwy poczatkowej ỹ (t) = g(x, ỹ) jest asymptotycznie stabilne (jednostajnie wzgledem x) A4 istnieje dokładnie jedno rozwiazanie x układu zredukowanego x = f (x, ȳ(x)), x(0) = x 0 takie, że x(t) Int Ω A5 y 0 należy do obszaru przyciagania punktu ȳ(x 0 ) A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 37 / 43

56 Twierdzenie Tichonowa x (t) = f (x, y) εy (t) = g(x, y) Metoda Tichonowa polega na redukcji złożonych układów z małym parametrem. Twierdzenie Przy powyższych założeniach istnieje ε 0 > 0 takie, że dla każdego ε (0, ε 0 ] istnieje dokadnie jedno rozwiazanie (x ε (t), y ε (t)) pełnego układu na [0, T] oraz lim ε(t) = x(t), ε 0 t [0, T] lim ε(t) = ȳ(t), ε 0 t (0, T] gdzie ( x(t), ȳ(t)) jest rozwiazaniem układu zredukowanego. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 38 / 43

57 Wyjaśnienia Twierdzenie Tichonowa daje warunki przy których rozwiazanie (x ε (t), y ε (t)) pełnego układu zbiega do ( x(t), ȳ(t)), gdzie ȳ jest rozwiazaniem równania algebraicznego 0 = g(x, y), x jest rozwiazaniem równania x = f (x, ȳ), x(0) = x 0 otrzymanego z pierwszego równania układu pełnego przez podstawienie stanu quasi-stacjonarnego ȳ w y. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 39 / 43

58 Porównanie stabilności dodatniego stanu stacjonarnego Rozważamy pełny układ ε 1 x 0 = γ 1(1 x 0 ) y 2 x 0 y 1 = k(y 2 y 2 1 ) + δ ( ) 1 z y1 ε 2 y 2 = θ(γ 1(1 x 0 ) x 0 y 2 ) y 2 + y 2 1 z = δ 2 ( r0 x 0 z ). Twierdzenie Istnieje dokładnie jeden dodatni stan stacjonarny układu pełnego, który jest asymptotycznie stabilny niezależnie od wartości parametrów. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 40 / 43

59 Dowód Macierz Jacobiego ma postać (γ 1 + 1)ε λ 0 x 0 ε 0 0 (2k + δ 1 )ε 2 λ kε 2 ε 2 δ 1, θ(γ 1 + 1) 2 (θ x 0 + 1) λ 0 ε 2 δ 2 r ε 2 δ 2 λ gzdie ε = ε 2 /ε 1. Wielomian charakterystyczny: gdzie a i sa dodatnie. W(λ) = λ 4 + a 1 λ 3 + a 2 λ 2 + a 3 λ + a 4, Sprawdzamy czy wszystkie wartości własne wielomianu W(λ) sa ujemne. Zgodnie z twierdzeniem Hurwitza wystarczy pokażać, że a 1 a 2 a 3 > a a2 1 a 4. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 41 / 43

60 Podsumowanie 1 Przedstawiliśmy analizę modelu Hes1 z dwoma opóźnieniami. 2 Przedstawiliśmy uogólnienie modelu ekspresji genu Hes1. 3 Udowodniliśmy istnienie zbioru niezmienniczego, istnienie i jednoznaczność rozwiazań. 4 Zaobserwowaliśmy, że liczba aktywnych miejsc wiazania czynników transkrypcyjnych jest istotna dla asymptotycznego zachowania rozwiazań modelu Hes1. 5 Porównalismy stabilność dodatniego stanu stacjonarneo. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 42 / 43

61 Podsumowanie 1 Przedstawiliśmy analizę modelu Hes1 z dwoma opóźnieniami. 2 Przedstawiliśmy uogólnienie modelu ekspresji genu Hes1. 3 Udowodniliśmy istnienie zbioru niezmienniczego, istnienie i jednoznaczność rozwiazań. 4 Zaobserwowaliśmy, że liczba aktywnych miejsc wiazania czynników transkrypcyjnych jest istotna dla asymptotycznego zachowania rozwiazań modelu Hes1. 5 Porównalismy stabilność dodatniego stanu stacjonarneo. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 42 / 43

62 Podsumowanie 1 Przedstawiliśmy analizę modelu Hes1 z dwoma opóźnieniami. 2 Przedstawiliśmy uogólnienie modelu ekspresji genu Hes1. 3 Udowodniliśmy istnienie zbioru niezmienniczego, istnienie i jednoznaczność rozwiazań. 4 Zaobserwowaliśmy, że liczba aktywnych miejsc wiazania czynników transkrypcyjnych jest istotna dla asymptotycznego zachowania rozwiazań modelu Hes1. 5 Porównalismy stabilność dodatniego stanu stacjonarneo. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 42 / 43

63 Podsumowanie 1 Przedstawiliśmy analizę modelu Hes1 z dwoma opóźnieniami. 2 Przedstawiliśmy uogólnienie modelu ekspresji genu Hes1. 3 Udowodniliśmy istnienie zbioru niezmienniczego, istnienie i jednoznaczność rozwiazań. 4 Zaobserwowaliśmy, że liczba aktywnych miejsc wiazania czynników transkrypcyjnych jest istotna dla asymptotycznego zachowania rozwiazań modelu Hes1. 5 Porównalismy stabilność dodatniego stanu stacjonarneo. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 42 / 43

64 Podsumowanie 1 Przedstawiliśmy analizę modelu Hes1 z dwoma opóźnieniami. 2 Przedstawiliśmy uogólnienie modelu ekspresji genu Hes1. 3 Udowodniliśmy istnienie zbioru niezmienniczego, istnienie i jednoznaczność rozwiazań. 4 Zaobserwowaliśmy, że liczba aktywnych miejsc wiazania czynników transkrypcyjnych jest istotna dla asymptotycznego zachowania rozwiazań modelu Hes1. 5 Porównalismy stabilność dodatniego stanu stacjonarneo. A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 42 / 43

65 Dziękuję za uwagę A. Bartłomiejczyk Model ekspresji genu 43 / 43

Hopfa w modelach reakcji biochemicznych z opóźnieniem

Hopfa w modelach reakcji biochemicznych z opóźnieniem Nieujemność rozwiazań, stabilność i bifurkacja Hopfa w modelach reakcji biochemicznych z opóźnieniem Marek Bodnar Wydział Matematyki, Informatyki i Mechaniki, Instytut Matematyki Stosowanej i Mechaniki,

Bardziej szczegółowo

Tematy prac magisterskich i doktorskich

Tematy prac magisterskich i doktorskich Tematy prac magisterskich i doktorskich Stochastyczna dynamika z opóźnieniami czasowymi w grach ewolucyjnych oraz modelach ekspresji i regulacji genów Jacek Miękisz Instytut Matematyki Stosowanej i Mechaniki

Bardziej szczegółowo

Stochastyczna dynamika z opóźnieniem czasowym w grach ewolucyjnych oraz modelach ekspresji i regulacji genów

Stochastyczna dynamika z opóźnieniem czasowym w grach ewolucyjnych oraz modelach ekspresji i regulacji genów Stochastyczna dynamika z opóźnieniem czasowym w grach ewolucyjnych oraz modelach ekspresji i regulacji genów Jacek Miękisz Instytut Matematyki Stosowanej i Mechaniki Uniwersytet Warszawski Warszawa 14

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe z opóźnieniem w opisie zjawisk biologicznych

Równania różniczkowe z opóźnieniem w opisie zjawisk biologicznych Równania różniczkowe z opóźnieniem w opisie zjawisk biologicznych Marek Bodnar Zakład Biomatematyki i Teorii Gier, Instytut Matematyki Stosowanej i Mechaniki, Wydział Matematyki, Informatyki i Mechaniki,

Bardziej szczegółowo

Fale biegnące w równaniach reakcji-dyfuzji

Fale biegnące w równaniach reakcji-dyfuzji Fale biegnące w równaniach reakcji-dyfuzji Piotr Bartłomiejczyk Politechnika Gdańska Między teorią a zastosowaniami: Matematyka w działaniu Będlewo, 25 30 maja 2015 P. Bartłomiejczyk Fale biegnące 1 /

Bardziej szczegółowo

VII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa.

VII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa. VII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa. W rozdziale tym zajmiemy się dokładniej badaniem stabilności rozwiązań równania różniczkowego. Pojęcie stabilności w

Bardziej szczegółowo

Zadania do wykładu Jakościowa Teoria Równań Różniczkowych Zwyczajnych

Zadania do wykładu Jakościowa Teoria Równań Różniczkowych Zwyczajnych Zadania do wykładu Jakościowa Teoria Równań Różniczkowych Zwyczajnych [ ] e Zadanie 1 Pokazać, że X(t) = 2t cos t sin t e 2t jest specjalną macierzą fundamentalną w sin t cos t [ 2 cos chwili τ = 0 układu

Bardziej szczegółowo

III. Układy liniowe równań różniczkowych. 1. Pojęcie stabilności rozwiązań.

III. Układy liniowe równań różniczkowych. 1. Pojęcie stabilności rozwiązań. III. Układy liniowe równań różniczkowych. 1. Pojęcie stabilności rozwiązań. Analiza stabilności rozwiązań stanowi ważną część jakościowej teorii równań różniczkowych. Jej istotą jest poszukiwanie odpowiedzi

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów o stałych współcz

Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów o stałych współcz Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów o stałych współczynnikach Katedra Matematyki i Ekonomii Matematycznej SGH 12 maja 2016 Równanie liniowe n-tego rzędu Definicja Równaniem różniczkowym liniowym

Bardziej szczegółowo

Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 2. O tym, co można rozwiazać analitycznie. P. F. Góra

Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 2. O tym, co można rozwiazać analitycznie. P. F. Góra Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 2. O tym, co można rozwiazać analitycznie P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2010 Jeszcze o równaniach liniowych Rozważmy skalarne, jednorodne równanie

Bardziej szczegółowo

Układy równań i równania wyższych rzędów

Układy równań i równania wyższych rzędów Rozdział Układy równań i równania wyższych rzędów Układy równań różniczkowych zwyczajnych Wprowadzenie W poprzednich paragrafach zajmowaliśmy się równaniami różniczkowymi y = f(x, y), których rozwiązaniem

Bardziej szczegółowo

Reakcja Bielousowa-Żabotyńskiego

Reakcja Bielousowa-Żabotyńskiego Reakcja Bielousowa-Żabotyńskiego 1 Kryteria pomocne przy badaniu stabilności punktów stacjonarnych Często badamy układy dynamiczne w pobliżu punktów stacjonarnych. Rozważamy wtedy ich postać zlinearyzowaną:

Bardziej szczegółowo

Twierdzenie 2: Własności pola wskazujące na istnienie orbit

Twierdzenie 2: Własności pola wskazujące na istnienie orbit Cykle graniczne Dotychczas zajmowaliśmy się głównie znajdowaniem i badaniem stabilności punktów stacjonarnych. Wiele ciekawych procesów ma naturę cykliczną. Umiemy już sobie poradzić z cyklicznością występującą

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe liniowe rzędu pierwszego

Równania różniczkowe liniowe rzędu pierwszego Katedra Matematyki i Ekonomii Matematycznej SGH 21 kwietnia 2016 Wstęp Definicja Równanie różniczkowe + p (x) y = q (x) (1) nazywamy równaniem różniczkowym liniowym pierwszego rzędu. Jeśli q (x) 0, to

Bardziej szczegółowo

GRA Przykład. 1) Zbiór graczy. 2) Zbiór strategii. 3) Wypłaty. n = 2 myśliwych. I= {1,,n} S = {polować na jelenia, gonić zająca} S = {1,,m} 10 utils

GRA Przykład. 1) Zbiór graczy. 2) Zbiór strategii. 3) Wypłaty. n = 2 myśliwych. I= {1,,n} S = {polować na jelenia, gonić zająca} S = {1,,m} 10 utils GRA Przykład 1) Zbiór graczy n = 2 myśliwych I= {1,,n} 2) Zbiór strategii S = {polować na jelenia, gonić zająca} S = {1,,m} 3) Wypłaty jeleń - zając - 10 utils 3 utils U i : S n R i=1,,n J Z J Z J 5 0

Bardziej szczegółowo

n=0 (n + r)a n x n+r 1 (n + r)(n + r 1)a n x n+r 2. Wykorzystując te obliczenia otrzymujemy, że lewa strona równania (1) jest równa

n=0 (n + r)a n x n+r 1 (n + r)(n + r 1)a n x n+r 2. Wykorzystując te obliczenia otrzymujemy, że lewa strona równania (1) jest równa Równanie Bessela Będziemy rozważać następujące równanie Bessela x y xy x ν )y 0 ) gdzie ν 0 jest pewnym parametrem Rozwiązania równania ) nazywamy funkcjami Bessela rzędu ν Sprawdzamy, że x 0 jest regularnym

Bardziej szczegółowo

Porównanie różnych podejść typu ODE do modelowania sieci regu

Porównanie różnych podejść typu ODE do modelowania sieci regu Porównanie różnych podejść typu ODE do modelowania sieci regulacji genów 8 stycznia 2010 Plan prezentacji 1 Praca źródłowa Sieci regulacji genów 2 Założenia Funkcja Hill a Modele dyskretne 3 Przykład Modele

Bardziej szczegółowo

czyli o szukaniu miejsc zerowych, których nie ma

czyli o szukaniu miejsc zerowych, których nie ma zerowych, których nie ma Instytut Fizyki im. Mariana Smoluchowskiego Centrum Badania Systemów Złożonych im. Marka Kaca Uniwersytet Jagielloński Metoda Metoda dla Warszawa, 9 stycznia 2006 Metoda -Raphsona

Bardziej szczegółowo

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej

Bardziej szczegółowo

Wykład z modelowania matematycznego.

Wykład z modelowania matematycznego. Załóżmy, że równanie różniczkowe x (t) = f (t, x) (1) ma rozwiązanie ogólne x(t) = ϕ(t, c). (2) Załóżmy, że równanie różniczkowe x (t) = f (t, x) (1) ma rozwiązanie ogólne x(t) = ϕ(t, c). (2) Rodzina funkcji

Bardziej szczegółowo

Tydzień nr 9-10 (16 maja - 29 maja), Równania różniczkowe, wartości własne, funkcja wykładnicza od operatora - Matematyka II 2010/2011L

Tydzień nr 9-10 (16 maja - 29 maja), Równania różniczkowe, wartości własne, funkcja wykładnicza od operatora - Matematyka II 2010/2011L Tydzień nr 9-10 (16 maja - 29 maja) Równania różniczkowe wartości własne funkcja wykładnicza od operatora - Matematyka II 2010/2011L Wszelkie pytania oraz uwagi o błędach proszę kierować na przemek.majewski@gmail.com

Bardziej szczegółowo

Równanie przewodnictwa cieplnego (II)

Równanie przewodnictwa cieplnego (II) Wykład 5 Równanie przewodnictwa cieplnego (II) 5.1 Metoda Fouriera dla pręta ograniczonego 5.1.1 Pierwsze zagadnienie brzegowe dla pręta ograniczonego Poszukujemy rozwiązania równania przewodnictwa spełniającego

Bardziej szczegółowo

Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 10. Dwupunktowe problemy brzegowe (BVP, Boundary Value Problems)

Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 10. Dwupunktowe problemy brzegowe (BVP, Boundary Value Problems) Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 10. Dwupunktowe problemy brzegowe (BVP, Boundary Value Problems) P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ semestr letni 2007/08 Wprowadzenie Rozważmy

Bardziej szczegółowo

Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 4. Równania różniczkowe zwyczajne podstawy teoretyczne

Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 4. Równania różniczkowe zwyczajne podstawy teoretyczne Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 4. Równania różniczkowe zwyczajne podstawy teoretyczne P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ semestr letni 2005/06 Wstęp

Bardziej szczegółowo

O pewnych klasach funkcji prawie okresowych (niekoniecznie ograniczonych)

O pewnych klasach funkcji prawie okresowych (niekoniecznie ograniczonych) (niekoniecznie ograniczonych) Wydział Matematyki i Informatyki Uniwersytet im. Adama Mickiewicza, Poznań Będlewo, 25-30 maja 2015 Funkcje prawie okresowe w sensie Bohra Definicja Zbiór E R nazywamy względnie

Bardziej szczegółowo

Automatyka i robotyka

Automatyka i robotyka Automatyka i robotyka Wykład 5 - Stabilność układów dynamicznych Wojciech Paszke Instytut Sterowania i Systemów Informatycznych, Uniwersytet Zielonogórski 1 z 43 Plan wykładu Wprowadzenie Stabilność modeli

Bardziej szczegółowo

2.12. Zadania odwrotne kinematyki

2.12. Zadania odwrotne kinematyki Politechnika Poznańska, Katedra Sterowania i Inżynierii Systemów str. 1 2.12. Zadania odwrotne kinematyki Określenie zadania odwrotnego kinematyki T 0 N = [ ] n s a p = r 11 r 12 r 13 p x r 21 r 22 r 23

Bardziej szczegółowo

Politechnika Wrocławska, Wydział Informatyki i Zarządzania. Modelowanie

Politechnika Wrocławska, Wydział Informatyki i Zarządzania. Modelowanie Politechnika Wrocławska, Wydział Informatyki i Zarządzania Modelowanie Zad Procesy wykładniczego wzrostu i spadku (np populacja bakterii, rozpad radioaktywny, wymiana ciepła) można modelować równaniem

Bardziej szczegółowo

Inżynieria Systemów Dynamicznych (4)

Inżynieria Systemów Dynamicznych (4) Inżynieria Systemów Dynamicznych (4) liniowych (układów) Piotr Jacek Suchomski Katedra Systemów Automatyki WETI, Politechnika Gdańska 2 grudnia 2010 O czym będziemy mówili? 1 2 WE OKREŚLO 3 ASYMPTO 4 DYNAMICZ

Bardziej szczegółowo

Stabilność II Metody Lapunowa badania stabilności

Stabilność II Metody Lapunowa badania stabilności Metody Lapunowa badania stabilności Interesuje nas w sposób szczególny system: Wprowadzamy dla niego pojęcia: - stabilności wewnętrznej - odnosi się do zachowania się systemu przy zerowym wejściu, czyli

Bardziej szczegółowo

1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2

1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2 Temat 1 Pojęcia podstawowe 1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych Równaniem różniczkowym cząstkowym rzędu drugiego o n zmiennych niezależnych nazywamy równanie postaci gdzie u = u (x 1, x,...,

Bardziej szczegółowo

VI. Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów

VI. Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów VI. 1. Równanie różniczkowe liniowe n-tego rzędu o zmiennych współczynnikach Niech podobnie jak w poprzednim paragrafie K = C lub K = R. Podobnie jak w dziedzinie rzeczywistej wprowadzamy pochodne wyższych

Bardziej szczegółowo

Matematyka 2. Równania różniczkowe zwyczajne rzędu drugiego

Matematyka 2. Równania różniczkowe zwyczajne rzędu drugiego Matematyka 2 Równania różniczkowe zwyczajne rzędu drugiego Równania różniczkowe liniowe rzędu II Równanie różniczkowe w postaci y + a 1 (x)y + a 0 (x)y = f(x) gdzie a 0 (x), a 1 (x) i f(x) są funkcjami

Bardziej szczegółowo

Nierówności symetryczne

Nierówności symetryczne Nierówności symetryczne Andrzej Nowicki Uniwersytet Mikołaja Kopernika, Wydział Matematyki i Informatyki, ul Chopina 1 18, 87 100 Toruń (e-mail: anow@matunitorunpl) Sierpień 1995 Wstęp Jeśli x, y, z, t

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe liniowe II rzędu

Równania różniczkowe liniowe II rzędu Równania różniczkowe liniowe II rzędu Definicja równania różniczkowego liniowego II rzędu Warunki początkowe dla równania różniczkowego II rzędu Równania różniczkowe liniowe II rzędu jednorodne (krótko

Bardziej szczegółowo

ϕ(t k ; p) dla pewnego cigu t k }.

ϕ(t k ; p) dla pewnego cigu t k }. VI. Trajektorie okresowe i zbiory graniczne. 1. Zbiory graniczne. Rozważamy równanie (1.1) x = f(x) z funkcją f : R n R n określoną na całej przestrzeni R n. Będziemy zakładać, że funkcja f spełnia założenia,

Bardziej szczegółowo

Uogólniona Metoda Momentów

Uogólniona Metoda Momentów Uogólniona Metoda Momentów Momenty z próby daż a do momentów teoretycznych (Prawo Wielkich Liczb) plim 1 n y i = E (y) n i=1 Klasyczna Metoda Momentów (M M) polega na szacowaniu momentów teoretycznych

Bardziej szczegółowo

Podstawy Automatyki. Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych. dr inż. Jakub Możaryn. Warszawa, Instytut Automatyki i Robotyki

Podstawy Automatyki. Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych. dr inż. Jakub Możaryn. Warszawa, Instytut Automatyki i Robotyki Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych Instytut Automatyki i Robotyki Warszawa, 2018 Wstęp Stabilność O układzie możemy mówić, że jest stabilny jeżeli jego odpowiedź na wymuszenie (zakłócenie)

Bardziej szczegółowo

Matematyka A kolokwium: godz. 18:05 20:00, 24 maja 2017 r. rozwiązania. ) zachodzi równość: x (t) ( 1 + x(t) 2)

Matematyka A kolokwium: godz. 18:05 20:00, 24 maja 2017 r. rozwiązania. ) zachodzi równość: x (t) ( 1 + x(t) 2) Matematyka A kolokwium: godz. 18:05 0:00, 4 maja 017 r. rozwiązania 1. 7 p. Znaleźć wszystkie takie funkcje t xt, że dla każdego t π, π zachodzi równość: x t 1 + xt 1+4t 0. p. Wśród znalezionych w poprzedniej

Bardziej szczegółowo

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus 3 listopada 06r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej

Bardziej szczegółowo

Definicje i przykłady

Definicje i przykłady Rozdział 1 Definicje i przykłady 1.1 Definicja równania różniczkowego 1.1 DEFINICJA. Równaniem różniczkowym zwyczajnym rzędu n nazywamy równanie F (t, x, ẋ, ẍ,..., x (n) ) = 0. (1.1) W równaniu tym t jest

Bardziej szczegółowo

Fakty wstępne Problem brachistochrony Literatura. Rachunek wariacyjny. Bartosz Wróblewski

Fakty wstępne Problem brachistochrony Literatura. Rachunek wariacyjny. Bartosz Wróblewski 26.10.13 - dziedzina analizy matematycznej zajmująca się znajdowaniem ekstremów i wartości stacjonarnych funkcjonałów. Powstał jako odpowiedź na pewne szczególne rozważania w mechanice teoretycznej. Swą

Bardziej szczegółowo

Całki krzywoliniowe skierowane

Całki krzywoliniowe skierowane Całki krzywoliniowe skierowane Zamiana całki krzywoliniowej skierowanej na całkę pojedyńcza. Twierdzenie Greena. Zastosowania całki krzywoliniowej skierowanej. Małgorzata Wyrwas Katedra Matematyki Wydział

Bardziej szczegółowo

II. Równania autonomiczne. 1. Podstawowe pojęcia.

II. Równania autonomiczne. 1. Podstawowe pojęcia. II. Równania autonomiczne. 1. Podstawowe pojęcia. Definicja 1.1. Niech Q R n, n 1, będzie danym zbiorem i niech f : Q R n będzie daną funkcją określoną na Q. Równanie różniczkowe postaci (1.1) x = f(x),

Bardziej szczegółowo

Dystrybucje, wiadomości wstępne (I)

Dystrybucje, wiadomości wstępne (I) Temat 8 Dystrybucje, wiadomości wstępne (I) Wielkości fizyczne opisujemy najczęściej przyporządkowując im funkcje (np. zależne od czasu). Inną drogą opisu tych wielkości jest przyporządkowanie im funkcjonałów

Bardziej szczegółowo

Podstawy Automatyki. Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych. dr inż. Jakub Możaryn. Warszawa, Instytut Automatyki i Robotyki

Podstawy Automatyki. Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych. dr inż. Jakub Możaryn. Warszawa, Instytut Automatyki i Robotyki Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych Instytut Automatyki i Robotyki Warszawa, 2015 Wstęp Stabilność - definicja 1 O układzie możemy mówić, że jest stabilny gdy wytrącony ze stanu równowagi

Bardziej szczegółowo

Wstęp do równań różniczkowych

Wstęp do równań różniczkowych Wstęp do równań różniczkowych Wykład 1 Lech Sławik Instytut Matematyki PK Literatura 1. Arnold W.I., Równania różniczkowe zwyczajne, PWN, Warszawa, 1975. 2. Matwiejew N.M., Metody całkowania równań różniczkowych

Bardziej szczegółowo

Hypatia? 415 PROCESY KAWAŁKAMI DETERMINISTYCZNE I ICH ASYMPTOTYKA RYSZARD RUDNICKI ŚLADAMI KOBIET W MATEMATYCE RZESZÓW, Strona 1 z 36 Wróć

Hypatia? 415 PROCESY KAWAŁKAMI DETERMINISTYCZNE I ICH ASYMPTOTYKA RYSZARD RUDNICKI ŚLADAMI KOBIET W MATEMATYCE RZESZÓW, Strona 1 z 36 Wróć Strona 1 z 36 Wróć PROCESY KAWAŁKAMI Hypatia? 415 DETERMINISTYCZNE I ICH ASYMPTOTYKA RYSZARD RUDNICKI ŚLADAMI KOBIET W MATEMATYCE RZESZÓW, 23.06.2017 Strona 2 z 36 Wróć Plan: Co to sa procesy kawałkami

Bardziej szczegółowo

Podstawy Automatyki. Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych. dr inż. Jakub Możaryn. Warszawa, Instytut Automatyki i Robotyki

Podstawy Automatyki. Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych. dr inż. Jakub Możaryn. Warszawa, Instytut Automatyki i Robotyki Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych Instytut Automatyki i Robotyki Warszawa, 2015 Wstęp Stabilność O układzie możemy mówić, że jest stabilny gdy układ ten wytrącony ze stanu równowagi

Bardziej szczegółowo

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE ZWYCZAJNE. Marta Zelmańska

RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE ZWYCZAJNE. Marta Zelmańska RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE ZWYCZAJNE Marta Zelmańska Toruń 009 1 Rozdział 1 Wstęp Definicja 1. Równaniem różniczkowym zwyczajnym rzędu n nazywamy równanie: F (t, x, x, x,..., x (n) ) = 0 (1.1) Rozwiązaniem równania

Bardziej szczegółowo

Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 6. Metoda diagramowa. Obszary stabilności. P. F. Góra

Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 6. Metoda diagramowa. Obszary stabilności. P. F. Góra Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 6. Metoda diagramowa. Obszary stabilności. P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2013 Metoda diagramowa Ręczne wyprowadzanie równan wiaż acych współczynniki

Bardziej szczegółowo

INTERPOLACJA I APROKSYMACJA FUNKCJI

INTERPOLACJA I APROKSYMACJA FUNKCJI Transport, studia niestacjonarne I stopnia, semestr I Instytut L-5, Wydział Inżynierii Lądowej, Politechnika Krakowska Ewa Pabisek Adam Wosatko Wprowadzenie Na czym polega interpolacja? Interpolacja polega

Bardziej szczegółowo

Algebra liniowa II. Lista 1. 1 u w 0 1 v 0 0 1

Algebra liniowa II. Lista 1. 1 u w 0 1 v 0 0 1 Algebra liniowa II Lista Zadanie Udowodnić, że jeśli B b ij jest macierzą górnotrójkątną o rozmiarze m m, to jej wyznacznik jest równy iloczynowi elementów leżących na głównej przekątnej: det B b b b mm

Bardziej szczegółowo

Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Równania różniczkowe zwyczajne podstawy teoretyczne. P. F. Góra

Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Równania różniczkowe zwyczajne podstawy teoretyczne. P. F. Góra Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Równania różniczkowe zwyczajne podstawy teoretyczne P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2010 Zasady zaliczenie ćwiczeń egzamin ustny; na egzaminie

Bardziej szczegółowo

Wstęp do równań różniczkowych

Wstęp do równań różniczkowych Wstęp do równań różniczkowych Wykład 1 Lech Sławik Instytut Matematyki PK Literatura 1. Arnold W.I., Równania różniczkowe zwyczajne, PWN, Warszawa, 1975. 2. Matwiejew N.M., Metody całkowania równań różniczkowych

Bardziej szczegółowo

Analiza matematyczna dla informatyków 3 Zajęcia 14

Analiza matematyczna dla informatyków 3 Zajęcia 14 Analiza matematyczna dla informatyków 3 Zajęcia 14 Metoda rozwiązywania (Jednorodne równanie różniczkowe liniowe rzędu n o stałych współczynnikach). gdzie a 0,..., a n 1 C. Wielomian charakterystyczny:

Bardziej szczegółowo

Badanie stabilności liniowych układów sterowania

Badanie stabilności liniowych układów sterowania Badanie stabilności liniowych układów sterowania ver. 26.2-6 (26-2-7 4:6). Badanie stabilności liniowych układów sterowania poprzez analizę równania charakterystycznego. Układ zamknięty liniowy i stacjonarny

Bardziej szczegółowo

Programowanie dynamiczne i modele rekurencyjne w ekonomii Wykład 2

Programowanie dynamiczne i modele rekurencyjne w ekonomii Wykład 2 Programowanie dynamiczne i modele rekurencyjne w ekonomii Wykład Michał Ramsza października Streszczenie Wykład drugi bazuje głównie na [, roz 6 5, [, roz oraz [ Materiał obejmuje zagadnienie zwiazane

Bardziej szczegółowo

Uniwersytet Mikołaja Kopernika Wydział Matematyki i Informatyki

Uniwersytet Mikołaja Kopernika Wydział Matematyki i Informatyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Wydział Matematyki i Informatyki Stabilność rozwiązań równań różniczkowych w ujęciu lokalnych układów dynamicznych. Adam Kanigowski Toruń 2010 1 Spis treści 1 Wprowadzenie

Bardziej szczegółowo

Projekt Era inżyniera pewna lokata na przyszłość jest współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Projekt Era inżyniera pewna lokata na przyszłość jest współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Materiały dydaktyczne na zajęcia wyrównawcze z matematyki dla studentów pierwszego roku kierunku zamawianego Biotechnologia w ramach projektu Era inżyniera pewna lokata na przyszłość Projekt Era inżyniera

Bardziej szczegółowo

ANALIZA MATEMATYCZNA Z ELEMENTAMI STATYSTYKI MATEMATYCZNEJ

ANALIZA MATEMATYCZNA Z ELEMENTAMI STATYSTYKI MATEMATYCZNEJ ANALIZA MATEMATYCZNA Z ELEMENTAMI STATYSTYKI MATEMATYCZNEJ FUNKCJE DWÓCH ZMIENNYCH RZECZYWISTYCH Definicja 1. Niech A będzie dowolnym niepustym zbiorem. Metryką w zbiorze A nazywamy funkcję rzeczywistą

Bardziej szczegółowo

Metody iteracyjne dla hiperbolicznych równań różniczkowo-funkcyjnych

Metody iteracyjne dla hiperbolicznych równań różniczkowo-funkcyjnych Metody iteracyjne dla hiperbolicznych równań różniczkowo-funkcyjnych Instytut Matematyki Uniwersytet Gdański 6 Wrzesień 2016 Zastosowania równań hiperbolicznych Nieliniowe równania hiperboliczne wykorzystywane

Bardziej szczegółowo

Analiza portfelowa w czasie ciagłym dla ogólnych cen zakupu i sp. ze stałymi kosztami za transakcje

Analiza portfelowa w czasie ciagłym dla ogólnych cen zakupu i sp. ze stałymi kosztami za transakcje Analiza portfelowa w czasie ciagłym dla ogólnych cen zakupu i sprzedaży ze stałymi kosztami za transakcje Instytut Matematyczny PAN Problem bez stałych kosztów za transakcje (Ω, F, (F t ), P) przestrzeń

Bardziej szczegółowo

BioFizMat 5. Bistabilny przełącznik genetyczny

BioFizMat 5. Bistabilny przełącznik genetyczny BioFizMat 5 Bistabilny przełącznik genetyczny Marta Tyran-Kamińska Instytut Matematyki Uniwersytet Śląski Warszawa, 9 grudnia 2016 Badania finansowane przez NCN grant 2014/13/B/ST1/00224 Od DNA poprzez

Bardziej szczegółowo

Politechnika Wrocławska, Wydział Informatyki i Zarządzania. Modelowanie

Politechnika Wrocławska, Wydział Informatyki i Zarządzania. Modelowanie Politechnika Wrocławska, Wydział Informatyki i Zarządzania Modelowanie Zad Wyznacz transformaty Laplace a poniższych funkcji, korzystając z tabeli transformat: a) 8 3e 3t b) 4 sin 5t 2e 5t + 5 c) e5t e

Bardziej szczegółowo

2. Wykaż, że moment pierwszego skoku w procesie Poissona. S 1 := inf{t : N t > 0} jest zmienną losową o rozkładzie wykładniczym z parametrem λ.

2. Wykaż, że moment pierwszego skoku w procesie Poissona. S 1 := inf{t : N t > 0} jest zmienną losową o rozkładzie wykładniczym z parametrem λ. Zadania z Procesów Stochastycznych 1 1. Udowodnij, że z prawdopodobieństwem 1 trajektorie procesu Poissona są niemalejące, przyjmują wartości z Z +, mają wszystkie skoki równe 1 oraz dążą do nieskończoności.

Bardziej szczegółowo

Rozwiązywanie równań nieliniowych

Rozwiązywanie równań nieliniowych Rozwiązywanie równań nieliniowych Marcin Orchel 1 Wstęp Przykłady wyznaczania miejsc zerowych funkcji f : f(ξ) = 0. Wyszukiwanie miejsc zerowych wielomianu n-tego stopnia. Wymiar tej przestrzeni wektorowej

Bardziej szczegółowo

Analiza Matematyczna część 5

Analiza Matematyczna część 5 [wersja z 14 V 6] Analiza Matematyczna część 5 Konspekt wykładu dla studentów fizyki/informatyki Akademia Świętokrzyska 5/6 Wojciech Broniowski 1 Równania różniczkowe Definicje, klasyfikacja Równanie różniczkowe

Bardziej szczegółowo

Układy autonomiczne. Rozdział Stabilność w sensie Lapunowa. Przedmiotem analizy w tym rozdziale będą układy równań autonomicznych

Układy autonomiczne. Rozdział Stabilność w sensie Lapunowa. Przedmiotem analizy w tym rozdziale będą układy równań autonomicznych Rozdział 5 Układy autonomiczne 5.1 Stabilność w sensie Lapunowa Przedmiotem analizy w tym rozdziale będą układy równań autonomicznych ẋ = f(x), (5.1) z funkcją f : Q R m, gdzie Q jest otwartym zbiorem

Bardziej szczegółowo

Sekantooptyki owali i ich własności

Sekantooptyki owali i ich własności Sekantooptyki owali i ich własności Magdalena Skrzypiec Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki Uniwersytet Marii Curie-Skłodowskiej 19 października 2009r. Informacje wstępne Definicja Owalem nazywamy

Bardziej szczegółowo

Wykład 11 i 12. Informatyka Stosowana. 9 stycznia Informatyka Stosowana Wykład 11 i 12 9 stycznia / 39

Wykład 11 i 12. Informatyka Stosowana. 9 stycznia Informatyka Stosowana Wykład 11 i 12 9 stycznia / 39 Wykład 11 i 12 Informatyka Stosowana 9 stycznia 2017 Informatyka Stosowana Wykład 11 i 12 9 stycznia 2017 1 / 39 Twierdzenie Lagrange a Jeżeli funkcja f spełnia warunki: 1 jest ciagła na [a, b] 2 f istnieje

Bardziej szczegółowo

Kinematyka: opis ruchu

Kinematyka: opis ruchu Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (B+C) Wykład IV: Ruch jednostajnie przyspieszony Ruch harmoniczny Ruch po okręgu Klasyfikacja ruchów Ze względu na tor wybrane przypadki szczególne prostoliniowy, odbywajacy

Bardziej szczegółowo

Funkcje wielu zmiennych

Funkcje wielu zmiennych Funkcje wielu zmiennych Wykresy i warstwice funkcji wielu zmiennych. Granice i ciagłość funkcji wielu zmiennych. Pochodne czastkowe funkcji wielu zmiennych. Gradient. Pochodna kierunkowa. Różniczka zupełna.

Bardziej szczegółowo

Ważną rolę odgrywają tzw. funkcje harmoniczne. Przyjmujemy następującą definicję. u = 0, (6.1) jest operatorem Laplace a. (x,y)

Ważną rolę odgrywają tzw. funkcje harmoniczne. Przyjmujemy następującą definicję. u = 0, (6.1) jest operatorem Laplace a. (x,y) Wykład 6 Funkcje harmoniczne Ważną rolę odgrywają tzw. funkcje harmoniczne. Przyjmujemy następującą definicję. e f i n i c j a Funkcję u (x 1, x 2,..., x n ) nazywamy harmoniczną w obszarze R n wtedy i

Bardziej szczegółowo

Wektory i wartości własne

Wektory i wartości własne Treść wykładu Podprzestrzenie niezmiennicze... Twierdzenie Cayley Hamiltona Podprzestrzenie niezmiennicze Definicja Niech f : V V będzie przekształceniem liniowym. Podprzestrzeń W V nazywamy niezmienniczą

Bardziej szczegółowo

Zestaw zadań 14: Wektory i wartości własne. ) =

Zestaw zadań 14: Wektory i wartości własne. ) = Zestaw zadań 4: Wektory i wartości własne () Niech V = V V 2 będzie przestrzenią liniową nad ciałem K, w którym + 0 Znaleźć wszystkie podprzestrzenie niezmiennicze rzutu V na V wzdłuż V 2 oraz symetrii

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe. Notatki z wykładu.

Równania różniczkowe. Notatki z wykładu. Równania różniczkowe Notatki z wykładu http://robert.brainusers.net 17.06.2009 Notatki własne z wykładu. Są niekompletne, bez bibliografii oraz mogą zawierać błędy i usterki. Z tego powodu niniejszy dokument

Bardziej szczegółowo

2. Wykaż, że moment pierwszego skoku w procesie Poissona. S 1 := inf{t : N t > 0} jest zmienną losową o rozkładzie wykładniczym z parametrem λ.

2. Wykaż, że moment pierwszego skoku w procesie Poissona. S 1 := inf{t : N t > 0} jest zmienną losową o rozkładzie wykładniczym z parametrem λ. Zadania z Procesów Stochastycznych 1 1. Udowodnij, że z prawdopodobieństwem 1 trajektorie procesu Poissona są niemalejące, przyjmują wartości z Z +, mają wszystkie skoki równe 1 oraz dążą do nieskończoności.

Bardziej szczegółowo

Wstęp do metod numerycznych Uwarunkowanie Eliminacja Gaussa. P. F. Góra

Wstęp do metod numerycznych Uwarunkowanie Eliminacja Gaussa. P. F. Góra Wstęp do metod numerycznych Uwarunkowanie Eliminacja Gaussa P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2012 Uwarunkowanie zadania numerycznego Niech ϕ : R n R m będzie pewna funkcja odpowiednio wiele

Bardziej szczegółowo

5. Równania różniczkowe zwyczajne pierwszego rzędu

5. Równania różniczkowe zwyczajne pierwszego rzędu 5. Równania różniczkowe zwyczajne pierwszego rzędu 5.1. Wstęp. Definicja 5.1. Niech V R 3 będzie obszarem oraz F : V R. Równaniem różniczkowym zwyczajnym rzędu pierwszego nazywamy równanie postaci Równanie

Bardziej szczegółowo

ĆWICZENIA Z ARYTMETYKI TEORETYCZNEJ 1. LICZBY NATURALNE. x + 1 = x, x + y = (x + y). ( y + (z + w) ) + w = x + (d) jeśli (x) = 1, to x = 1,

ĆWICZENIA Z ARYTMETYKI TEORETYCZNEJ 1. LICZBY NATURALNE. x + 1 = x, x + y = (x + y). ( y + (z + w) ) + w = x + (d) jeśli (x) = 1, to x = 1, ĆWICZENIA Z ARYTMETYKI TEORETYCZNEJ 1. LICZBY NATURALNE. Dodawanie liczb naturalnych. Przypomnijmy, że dodawanie "+" jest działaniem scharakteryzowanym jednoznacznie przez warunki: (1 + ) (2 + ) x + 1

Bardziej szczegółowo

28 maja, Problem Dirichleta, proces Wienera. Procesy Stochastyczne, wykład 14, T. Byczkowski, Procesy Stochastyczne, PPT, Matematyka MAP1126

28 maja, Problem Dirichleta, proces Wienera. Procesy Stochastyczne, wykład 14, T. Byczkowski, Procesy Stochastyczne, PPT, Matematyka MAP1126 Problem Dirichleta, proces Wienera Procesy Stochastyczne, wykład 14, T. Byczkowski, Procesy Stochastyczne, PPT, Matematyka MAP1126 28 maja, 2012 Funkcje harmoniczne Niech będzie operatorem Laplace a w

Bardziej szczegółowo

Wyk lad 11 1 Wektory i wartości w lasne

Wyk lad 11 1 Wektory i wartości w lasne Wyk lad 11 Wektory i wartości w lasne 1 Wektory i wartości w lasne Niech V bedzie przestrzenia liniowa nad cia lem K Każde przekszta lcenie liniowe f : V V nazywamy endomorfizmem liniowym przestrzeni V

Bardziej szczegółowo

Zagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych

Zagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych Temat 7 Zagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych Rozważmy płaski obszar R 2 ograniczony krzywą. la równania Laplace a (Poissona) stawia się trzy podstawowe zagadnienia brzegowe. Zagadnienie irichleta

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe cząstkowe drugiego rzędu

Równania różniczkowe cząstkowe drugiego rzędu Równania różniczkowe cząstkowe drugiego rzędu Marcin Orchel Spis treści 1 Wstęp 1 1.1 Metoda faktoryzacji (rozdzielania zmiennych)................ 5 1.2 Metoda funkcji Greena.............................

Bardziej szczegółowo

Optymalizacja ciągła

Optymalizacja ciągła Optymalizacja ciągła 5. Metody kierunków poparwy (metoda Newtona-Raphsona, metoda gradientów sprzężonych) Wojciech Kotłowski Instytut Informatyki PP http://www.cs.put.poznan.pl/wkotlowski/ 28.03.2019 1

Bardziej szczegółowo

RÓŻNICZKOWANIE FUNKCJI WIELU ZMIENNYCH: rachunek pochodnych dla funkcji wektorowych. Pochodne cząstkowe funkcji rzeczywistej wielu zmiennych

RÓŻNICZKOWANIE FUNKCJI WIELU ZMIENNYCH: rachunek pochodnych dla funkcji wektorowych. Pochodne cząstkowe funkcji rzeczywistej wielu zmiennych RÓŻNICZKOWANIE FUNKCJI WIELU ZMIENNYCH: rachunek pochodnych dla funkcji wektorowych Pochodne cząstkowe funkcji rzeczywistej wielu zmiennych wyliczamy według wzoru (x, x 2,..., x n ) f(x, x 2,..., x n )

Bardziej szczegółowo

Interpolacja. Marcin Orchel. Drugi przypadek szczególny to interpolacja trygonometryczna

Interpolacja. Marcin Orchel. Drugi przypadek szczególny to interpolacja trygonometryczna Interpolacja Marcin Orchel 1 Wstęp Mamy daną funkcję φ (x; a 0,..., a n ) zależną od n + 1 parametrów a 0,..., a n. Zadanie interpolacji funkcji φ polega na określeniu parametrów a i tak aby dla n + 1

Bardziej szczegółowo

O pewnym modelu cyklu koniunkturalnego z oczekiwaniami

O pewnym modelu cyklu koniunkturalnego z oczekiwaniami O pewnym modelu cyklu koniunkturalnego z oczekiwaniami Katedra Matematyki i Ekonomii Matematycznej Szko a G ówna Handlowa w Warszawie Zakopane, 12 września 2016 Plan 1 Cel 2 Model Kaldora 3 Funkcja konsumpcji

Bardziej szczegółowo

Notatki z Analizy Matematycznej 3. Jacek M. Jędrzejewski

Notatki z Analizy Matematycznej 3. Jacek M. Jędrzejewski Notatki z Analizy Matematycznej 3 Jacek M. Jędrzejewski ROZDZIAŁ 6 Różniczkowanie funkcji rzeczywistej 1. Pocodna funkcji W tym rozdziale rozważać będziemy funkcje rzeczywiste określone w pewnym przedziale

Bardziej szczegółowo

3. Funkcje wielu zmiennych

3. Funkcje wielu zmiennych 3 Funkcje wielu zmiennych 31 Ciagłość Zanim podamy definicję ciagłości dla funkcji wielu zmiennych wprowadzimy bardzo ogólne i abstrakcyjne pojęcie przestrzeni metrycznej Przestrzeń metryczna Metryka w

Bardziej szczegółowo

1 Metody rozwiązywania równań nieliniowych. Postawienie problemu

1 Metody rozwiązywania równań nieliniowych. Postawienie problemu 1 Metody rozwiązywania równań nieliniowych. Postawienie problemu Dla danej funkcji ciągłej f znaleźć wartości x, dla których f(x) = 0. (1) 2 Przedział izolacji pierwiastka Będziemy zakładać, że równanie

Bardziej szczegółowo

Zadania z Rachunku Prawdopodobieństwa III - 1

Zadania z Rachunku Prawdopodobieństwa III - 1 Zadania z Rachunku Prawdopodobieństwa III - 1 Funkcją tworzącą momenty (transformatą Laplace a) zmiennej losowej X nazywamy funkcję M X (t) := Ee tx, t R. 1. Oblicz funkcję tworzącą momenty zmiennych o

Bardziej szczegółowo

Wektory i wartości własne

Wektory i wartości własne Treść wykładu Podprzestrzenie niezmiennicze Podprzestrzenie niezmiennicze... Twierdzenie Cayley Hamiltona Podprzestrzenie niezmiennicze Definicja Niech f : V V będzie przekształceniem liniowym. Podprzestrzeń

Bardziej szczegółowo

UKŁADY ALGEBRAICZNYCH RÓWNAŃ LINIOWYCH

UKŁADY ALGEBRAICZNYCH RÓWNAŃ LINIOWYCH Transport, studia I stopnia rok akademicki 2011/2012 Instytut L-5, Wydział Inżynierii Lądowej, Politechnika Krakowska Ewa Pabisek Adam Wosatko Uwagi wstępne Układ liniowych równań algebraicznych można

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD 6. Witold Bednorz, Paweł Wolff. Rachunek Prawdopodobieństwa, WNE, Uniwersytet Warszawski. 1 Instytut Matematyki

WYKŁAD 6. Witold Bednorz, Paweł Wolff. Rachunek Prawdopodobieństwa, WNE, Uniwersytet Warszawski. 1 Instytut Matematyki WYKŁAD 6 Witold Bednorz, Paweł Wolff 1 Instytut Matematyki Uniwersytet Warszawski Rachunek Prawdopodobieństwa, WNE, 2010-2011 Własności Wariancji Przypomnijmy, że VarX = E(X EX) 2 = EX 2 (EX) 2. Własności

Bardziej szczegółowo

Analityczna postać równowagi Nasha w postaci sprzężenia zwrotnego w modelu Lanchestera

Analityczna postać równowagi Nasha w postaci sprzężenia zwrotnego w modelu Lanchestera Analityczna postać równowagi Nasha w postaci sprzężenia zwrotnego w modelu Lanchestera Dominika Machowska dominika.machowska@uni.lodz.pl Katedra Ekonometrii, Wydział Ekonomiczno-Socjologiczny, Uniwersytet

Bardziej szczegółowo

Wykład 13. Informatyka Stosowana. 14 stycznia 2019 Magdalena Alama-Bućko. Informatyka Stosowana Wykład , M.A-B 1 / 34

Wykład 13. Informatyka Stosowana. 14 stycznia 2019 Magdalena Alama-Bućko. Informatyka Stosowana Wykład , M.A-B 1 / 34 Wykład 13 Informatyka Stosowana 14 stycznia 2019 Magdalena Alama-Bućko Informatyka Stosowana Wykład 13 14.01.2019, M.A-B 1 / 34 Pochodne z funkcji elementarnych c = 0 (x n ) = nx n 1 (a x ) = a x ln a,

Bardziej szczegółowo

Równania różnicowe. Dodatkowo umawiamy się, że powyższy iloczyn po pustym zbiorze indeksów, czyli na przykład 0

Równania różnicowe. Dodatkowo umawiamy się, że powyższy iloczyn po pustym zbiorze indeksów, czyli na przykład 0 Równania różnicowe 1 Wiadomości wstępne Umówmy się, że na czas tego wykładu zrezygnujemy z oznaczania n-tego wyrazu ciągu symbolem typu x n, y n itp Zamiast tego pisać będziemy x (n), y (n) itp Ponadto

Bardziej szczegółowo

Metody numeryczne. Równania nieliniowe. Janusz Szwabiński.

Metody numeryczne. Równania nieliniowe. Janusz Szwabiński. Metody numeryczne Równania nieliniowe Janusz Szwabiński szwabin@ift.uni.wroc.pl nm_slides-9.tex Metody numeryczne Janusz Szwabiński 7/1/2003 20:18 p.1/64 Równania nieliniowe 1. Równania nieliniowe z pojedynczym

Bardziej szczegółowo