TRANSCOMP XIV INTERNATIONAL CONFERENCE COMPUTER SYSTEMS AIDED SCIENCE, INDUSTRY AND TRANSPORT

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "TRANSCOMP XIV INTERNATIONAL CONFERENCE COMPUTER SYSTEMS AIDED SCIENCE, INDUSTRY AND TRANSPORT"

Transkrypt

1 TRANSCOMP XIV INTERNATIONAL CONFERENCE COMPUTER SYSTEMS AIDED SCIENCE, INDUSTRY AND TRANSPORT Andzej ZNISZCZYŃSKI 1 SpęŜaka wypoowa, SpęŜaka otacyjna, Luzy konstukcyjne MODELOWANIE LUZÓW KONSTRUKCYJNYCH W SPRĘśARCE Z CZTEREMA WSPÓŁBIEśNYMI ROTORAMI Pzy ealizacji pototypu nowej spęŝaki z czteema współbieŝnymi otoami zaistniała konieczność dokonania koekcji geometii otoów celem stwozenia odpowiednich luzów konstukcyjnych. Ze względu na kształt otoów i złoŝony chaakte ich współpacy koekcja taka wymagała analizy wpływu podcięć koekcyjnych na wielkość luzu. W atykule pzedstawiono wyniki analizy i opacowany na jej podstawie tójetapowy algoytm postępowania koekcyjnego. MODELING OF WORKING CLEARANCES IN COMPRESSOR WITH FOUR SYNCHRONOUS ROTORS Duing ealization of the pototype of the compesso with fou synchonous otos, the necessity of coecting otos' geomety to ceate equied woking cleaances aose. Due to otos' shape and complex chaacte of thei coopeation, the coection equied analysis of the influence of coection undecuttings on woking cleaances. The pape pesents esults of such analysis and thee-stagealgoithm of coection pocedue based on it. 1. WSTĘP W Katedze Podstaw Konstukcji Maszyn Politechniki Lubelskiej opacowano, a następnie wykonano i pzebadano pototyp nowej spęŝaki z czteema współbieŝnymi otoami śubowymi [1, 2]. W spęŝace tej pzestzeń obocza wypoowa twozona jest pomiędzy obacającymi się w tym samym kieunku, z taką samą pędkością kątową, czteema ównoległymi otoami, któych powiezchnie pzemieszczają się względem siebie w badzo małej odległości nie stykając wzajemnie. Dla zapewnienia swobodnego uchu obotowego otoów, bez wzajemnego ich tacia niezbędnym jest, aby luzu pomiędzy otoami uwzględniał ich ewentualne odkształcenia temiczne i siłowe, a takŝe bał pod uwagę niedokładności obóbki powiezchni otoów oaz ich pzemieszczenia wywołane luzami w łoŝyskach. Ponadto był na tyle mały, by skutkować moŝliwie najmniejszym 1 Politechnika Lubelska, Wydział Mechaniczny, Kateda PKM, Lublin, ul. Nadbystzycka 36 tel , , a.zniszczynski@pollub.pl

2 3852 Andzej ZNISZCZYŃSKI ozszczelnieniem pzestzeni oboczej spęŝaki. Niewłaściwe dobanie luzu wpływa na pogoszenie paametów pacy maszyny i moŝe dopowadzić do jej zatacia. Podczas wykonywania pototypu nowej spęŝaki, dla uzyskania odpowiedniego luzu między otoami, zastosowano koekcję geometii ich powiezchni oboczych. Koekcja taka, pzy obóbce powiezchni otoa fezem kulistym (ys.1), polegała na podfezowywaniu powiezchni oboczej otoa na odpowiednią głębokość odmiezaną względem jego zaysu teoetycznego w kieunku postej nomalnej do powiezchni otoa n. W celu uzyskania optymalnych watości głębokości otogonalnego podcięcia koekcyjnego pzepowadzono analizę jego wpływu na wielkość luzu miedzy otoami. n C ρ F P f O ϕ e Rys. 1. Kształtowanie powiezchni otoa fezem kulistym 2.ANALIZA WPŁYWU PODCIĘCIA KOREKCYJNEGO NA WIELKOŚĆ LUZU MIEDZY ROTORAMI Analizując współpacę dwóch sąsiednich otoów w spęŝace moŝna zauwaŝyć, Ŝe w dowolnej płaszczyźnie pzekoju popzecznego otoów, owalne zaysy ich pzekojów stykają się punktami leŝącymi na odmiennych łukach: duŝym i małym, ale o tym samym kącie połoŝenia punktu na łuku ϕ (ys. 2). Dla punktów tych, kąty pochylenia ρ (ys.1) nomalnych do powiezchni n mają tę samą bezwzględna watość, ale pzeciwne znaki [1]. Tak więc, oba współpacujące otoy stykają się punktami powiezchni o tym samym kieunku nomalnej. Suma otogonalnych podcięć koekcyjnych powiezchni obu otoów w tych punktach twozy luz między nimi. Luz, któego wielkość miezona jest wzdłuŝ nomalnej do powiezchni otoa. Z powyŝszego wynika, Ŝe pzy identycznych otoach w spęŝace, w kaŝdym otoze, w dowolnym jego pzekoju popzecznym, suma watości otogonalnych podcięć koekcyjnych w

3 MODELOWANIE LUZÓW KONSTRUKCYJNYCH W SPRĘśARCE dwóch punktach leŝących na łuku duŝym i małym, o takim samym kącie połoŝenia na łuku ϕ, stanowi watość luzu w tych punktach. Ewentualne wzajemne pzemieszczenia powiezchni współpacujących otoów powodują zmiany wielkości luzu, jego powiększanie lub kasowanie. Analizując wpływ poszczególnych składowych pzemieszczeń na zmiany luzu moŝna zauwaŝyć, Ŝe składowa pomieniowa pzemieszczeń, powodowana działaniem ciśnienia w spęŝace, z eguły zwiększa luzu. Natomiast składowa osiowa, wywoływana niedokładnością obóbki, montaŝu czy teŝ zuŝyciem łoŝysk, niezaleŝnie od zwotu powoduje zawsze zmniejszanie luzu po jednej lub dugiej stonie płata otoa [3, 4]. Takie zmniejszanie luzu jest niebezpieczne dla spęŝaki ze względu na moŝliwość jej zatacia. Największą waŝliwość na zmiany luzu wykazują miejsca na powiezchniach otoów, dla któych kieunek nomalnej n najbadziej zbliŝony jest do kieunku wzajemnych pzemieszczeń. Wiadomo ównieŝ, Ŝe waz ze wzostem bezwzględnej watości kąta ρ wzastają naddatki poobóbkowe twozone pzez fez kulisty [1]. Bioąc powyŝsze pod uwagę, uzasadnionym staje się zóŝnicowanie watości luzu wzdłuŝ potencjalnej linii stykania się otoów i zwiększanie go waz ze wzostem watości kąta nomalnej ρ. Największe watości luzu naleŝy załoŝyć tam, gdzie kąt ten osiąga największe bezwzględne watości, a więc w miejscu łączenia łuków w owalnych pzekojach otoa, w okolicy kawędzi jego płatów. a S O C R O C b a Rys. 2. Schemat działania spęŝaki z czteema współbieŝnymi otoami zespół czteech stycznych owali Otogonalne podcięcie powiezchni otoa na głębokość n w miejscu, w któym nomalna do powiezchni otoa twozy z płaszczyzną postopadłą do jego osi kąt ρ (ys.3), skutkuje podcięciem w kieunku pomieniowym (podcięcie pomieniowe). Pzy znikomej watości podcięcia otogonalnego w stosunku do pomienia nazędzia moŝna pzyjąć, Ŝe

4 3854 Andzej ZNISZCZYŃSKI n = cos ρ (1) n powiezchnia otoa pzed podcieciem otogonalnym ρ n kieunek osi otoa powiezchnia po podcieciu na glebokosc n Rys. 3. Wpływ otogonalnego podcięcia koekcyjnego n na wielkość podcięcia w kieunku pomieniowym Z powyŝszego wynika, Ŝe podcięcie pomieniowe osiąga największe watości w miejscach łączenia łuków w owalnym pzekoju otoa, tam gdzie watości kąta ρ oaz podcięcia otogonalnego są największe. W miejscu tym powinna powstać wklęsłość zaysu powiezchni otoa. W zeczywistości jednak wklęsłość taka nie występuje, bowiem duŝo większy pomień feza od pomienia kzywizny potencjalnej wklęsłości powoduje niezamiezone podcinanie zaysu otoa na małym łuku (ys.4), czyli podcinanie kawędzi płatów otoa. piewotny zays pzekoju otoa wielkość podcięcia pomieniowego teoetyczny kształt zaysu po podcięciu koekcyjnym zays feza miejsce niekontolowanego podcinania małego łuku teoetyczna wklęsłość zaysu pzekoju Rys. 4. Powstawanie niekontolowanego podcinania małego łuku po zastosowaniu koekcyjnego podcięcia otogonalnego o stałej głębokości W skajnym pzypadku gdy watość podcięcia pomieniowego pzewyŝsza watość pomienia małego łuku następuje całkowite wycinanie małych łuków w owalnych pzekojach otoa. Następstwem takiego podfezowania powiezchni otoów jest ścinanie

5 MODELOWANIE LUZÓW KONSTRUKCYJNYCH W SPRĘśARCE kawędzi ich płatów powodujące zmniejszenie śednicy otoów i znaczne powiększenie szczeliny między współpacującymi otoami. Maksimum wymiaowe szczelina taka osiąga w miejscu współpacy kawędzi płatów z dnem wębów dugiego otoa. Z powyŝszej analizy wynika, Ŝe pzy zamiezonej obóbce powiezchni otoa fezem kulistym (o pomieniu duŝym w stosunku do pomienia małego łuku owalnego pzekoju otoa) otogonalne podcięcie koekcyjne naleŝy tak zaplanować, aby nie dopuścić do powstania teoetycznej wklęsłości zaysu otoa, któa w zeczywistości powoduje podcinanie jego kawędzi i utatę kontoli nad wielkością luzu pomiędzy współpacującymi otoami. 3. ALGORYTM POSTĘPOWANIA KOREKCYJNEGO Bioąc pod uwagę wnioski pzepowadzonej analizy, koekcję geometii otoów twozącą poŝądany luz konstukcyjny wykonano w tzech etapach. 3.1 Zmiana teoetycznego zaysu podstawowego (koekcja wstępna) W piewszym etapie dokonano zmiany teoetycznego zaysu podstawowego owalnego pzekoju otoa tak, aby w powadzonych w następnych etapach podcięciach koekcyjnych watość podcięcia pomieniowego w Ŝadnym pzekoju popzecznym otoa nie pzekaczała watości pomienia małego łuku. W tym celu na wstępie powiązano watość luzu z watością kąta nomalnej ρ opisując go następującą zaleŝnością l = l min lmax lmin + (1 cos ρ) ( 1 cos ρmax ) (2) W ten sposób maksymalną watość luzu załoŝono dla maksymalnych watości kąta nomalnej ρ max, minimalną zaś w miejscu zeowych watości tego kąta. Watości luzu dla pośednich watości kąta ρ znalazły się w pzedziale pomiędzy zadanymi watościami luzu minimalnego l min i maksymalnego l max.. Wiedząc, Ŝe maksymalna watość luzu występuje w miejscu stykania się kawędzi płatów sąsiednich otoów i powstaje skutkiem jednakowych podcięć otogonalnych obu współpacujących otoów, na podstawie wzou (1) okeślono maksymalne podcięcia pomieniowe kawędzi płata max, max = lmax 2 cos ρ max (3) PoniewaŜ watości kąta ρ w segmencie wypoowym otoa opisana jest zaleŝnością π 2 sinϕ ρ = actg ( a 2 ) H ( z) [1], (4)

6 3856 Andzej ZNISZCZYŃSKI to moŝliwa maksymalna watość tego kąta ρ max, któa moŝe występić na kawędzi płata otoa (pzy kącie ϕ = 45 i pomieniu = 0), osiągnie watość ρ max π a = actg H ( z) (5) Po podstawieniu tej watości do wzou (3) otzymano zaleŝność na moŝliwe maksymalne podcięcie pomieniowe max lmax = π a 2 cos actg H ( z) (6) Dodając w kaŝdym popzecznym pzekoju otoa do pomieni małych łuków, wyliczoną watość moŝliwego maksymalnego podcięcia pomieniowego max okeślano nowe watości tych pomieni po koekcji zaysu teoetycznego KW = + max, (7) gdzie: max dotychczasowy pomień małego łuku (pzed koekcją), maksymalne podcięcie pomieniowe. Okeślone w ten sposób pomienie małych łuków gwaantowały, Ŝe pzy otogonalnym podcięciu koekcyjnym łuki te nie zostaną wycięte. PoniewaŜ po zmianie pomieni małych łuków, owal pzekoju popzecznego otoa, musiał nadal wpisywać się w ten sam kwadat o boku a (odległość osi otoów nie zmieniła się, patz ys. 2), to pzepowadzona koekcja w niewielkim stopniu wpływała na kształt otoa, powodując jedynie mocniejsze zaokąglenie kawędzi jego płatów (ys. 5). Po tak pzepowadzonej wstępnej koekcji teoetycznego zaysu podstawowego otoa moŝna było pzystąpić do okeślenia watości otogonalnych podcięć koekcyjnych twozących luz. Wielkość tych podcięć, okeślana dla poszczególnych punktów owalnego pzekoju otoa, wyznaczana była w sposób odmienny dla łuku małego i duŝego. 3.2 Podcięcie koekcyjne małego łuku W celu uniknięcia powstawania wklęsłości zaysu w popzecznym pzekoju otoa, na łuku małym stosowano takie podcięcia otogonalne, któe zachowywały kształt kołowy tego łuku. Algoytm postępowania był następujący. W kaŝdym owalnym popzecznym pzekoju otoa, okeślano watość kąta nomalnej do powiezchni na końcach małych

7 MODELOWANIE LUZÓW KONSTRUKCYJNYCH W SPRĘśARCE łuków ρ K. Wyznaczano ją na podstawie wzou (4) podstawiając w miejsce pomienia watość pomienia małego łuku KW, po koekcji wstępnej. ρ K π ( a 2 = actg H ( z) KW ). (8) Następnie dla kąta nomalnej ρ K na podstawie wzou (2) okeślono luz l K. PoniewaŜ luz ten twozony jest pomiędzy końcami małych łuków w owalach sąsiednich otoów to. watość jednakowych otogonalnych podcięć koekcyjnych nk na końcu kaŝdego z łuków stanowi połowę watości tego luzu. nk lk = 2. (9) Po podstawieniu kąta nomalnej ρ K i watość otogonalnego podcięcia koekcyjnego nk do wzou (1), otzymywano zaleŝność na watość podcięcia pomieniowego na końcach małych łuków K, K nk = cos ρ K. (10) Dla zachowania kształtu kołowego małego łuku po koekcji we wszystkich punktach tego luku stosowano takie samo podcięcie pomieniowe K. W tym celu dla kaŝdego punktu opisanego kątem ϕ okeślającym jego połoŝenie na łuku, na podstawie wzou (4) wyznaczano watość kąta nomalnej ρ, a następnie ze wzou (1) po podstawieniu stałej watości podcięcia pomieniowego K, wyliczano watość otogonalnego podcięcia koekcyjnego nm. nm = K cos ρ. (11) Po zastosowaniu tak okeślonych watości otogonalnych podcięć koekcyjnych, łuk mały pozostawał nadal łukiem kołowym, a jego pomień opisywała zaleŝność KO = + max K. (12) ZóŜnicowanie luzu waz z powiązaniem go z watością kąta ρ i załoŝenie maksymalnej watości tego luzu na ostej kawędzi płata otoa (gdy = 0), spowodowało, Ŝe podcięcie pomieniowe małego łuku K było minimalnie mniejsze od utwozonego w piewszym etapie koekcji naddatku pomieniowego max. Pzy załoŝonych watościach luzu, zędu setnych części milimeta, óŝnica ta dochodziła do dziesięciotysięcznych części milimeta, nie powodując istotnego zwiększenia pomienia małego łuku. MoŜna

8 3858 Andzej ZNISZCZYŃSKI powiedzieć, Ŝe w końcowym efekcie pzepowadzona koekcja nie zmieniała kształtu ani pomieni małych łuków w stosunku do zaysu piewotnego, pzesuwa jedynie śodki tych łuków w kieunku śodka pzekoju otoa (zays ostateczny na ys. 5). Szczegól A A piewotny zays pzekoju otoa zays po koekcji wstepnej zays ostateczny Rys. 5. Zmiany zaysu pzekoju popzecznego otoa (naysowane w pzesadnych popocjach dla lepszej wizualizacji) po kolejnych etapach koekcji 3.3 Podcięcie koekcyjne duŝego łuku Watości otogonalnych podcięć koekcyjnych w poszczególnych punktach łuku duŝego uzaleŝniano od podcięć na łuku małym tak, aby w sumie pzy współpacy dwóch otoów uzyskać planowany luz. W tym celu dla kaŝdego punktu na łuku duŝym opisanego kątem ϕ, wyznaczano na podstawie wzou (4) watość kąta nomalnej ρ, a następnie ze wzou (2) okeślano luzu w tym punkcie. Odejmując od watości luzu, watość podcięcia otogonalnego nm (ϕ) w punkcie opisanym kątem ϕ na łuku małym, otzymywano watość podcięcia koekcyjnego nd na łuku duŝym. nd ( ϕ) = l( ϕ) nm ( ϕ). (13) Pzypatując się zmianom kształtu duŝego łuku spowodowanym tak okeślonymi podcięciami koekcyjnymi (ys. 5), zauwaŝa się, Ŝe łuk ten w ostateczności pzestaje być łukiem kołowym. Swoimi końcami wchodzi w głąb skoygowanego zaysu owalnego otoa, powodując w tych miejscach podcięcia powiezchni, natomiast w części śodkowej wychodzi na zewnątz twoząc naddatek powiezchniowy. W ten sposób powiezchnia otoa po koekcji wykazuje podcięcia w okolicach kawędzi płatów otoa i naddatek we wębach między płatami. Wpowadzenie otogonalnych podcięć czy teŝ naddatków koekcyjnych powoduje, Ŝe punkty styczności nazędzia z powiezchnią obabianą (punkty śladu nazędzia na

9 MODELOWANIE LUZÓW KONSTRUKCYJNYCH W SPRĘśARCE powiezchni otoa) nie są współpłaszczyznowe i nieco wychodzą poza płaszczyznę owalnego zaysu podstawowego, poddawanego podcięciu koekcyjnemu, twoząc pzestzenną kzywą zamkniętą. 4. WYKORZYSTANIE ALGORYTMU KOREKCYJNEGO W PROCESIE OBRÓBKI ROTORÓW Pzedstawiony algoytm postępowania koekcyjnego, zastosowano w autoskim pogamie komputeowym Roto. Pogam ten napisano w celu geneowania kodu steującego dla fezaki numeycznej w pocesie obóbki powiezchni otoów. Pzed pzystąpieniem do geneowania kodu pzepowadzono dodatkowo analizę wytzymałościową otoów i okeślono wpływ ich defomacji na zmiany luzu [3,4]. ZłoŜona geometia otoów, jak i chaakte ich obciąŝeń, wymagały zastosowania do tego celu metody MES. Zmiany watości luzu między otoami powodowane oddziaływaniem ciśnienia spęŝanego gazu i pędkością obotową, okazały się niewielkie. Były o ząd wielkości mniejsze od załoŝonego luzu konstukcyjnego, któy pzyjęto na podstawie badań liteatuowych znanych i stosowanych w pzemyśle spęŝaek śubowych podobnych gabaytowo. Obóbkę wykończeniową powiezchni otoów dla spęŝaki pototypowej pzepowadzono na fezace pięcioosiowej DECKEL MAHO DMU125P. Opacowany algoytm postępowania koekcyjnego pozwolił na uzyskanie zamiezonych luzów konstukcyjnych. Rys.6. SpęŜaka w takcie montaŝu

10 3860 Andzej ZNISZCZYŃSKI 5. WNIOSKI 1. Luz konstukcyjny twozony podczas koekcji geometii otoów powinny być zóŝnicowany wzdłuŝ potencjalnej linii styczności otoów i osiągać największe watości w miejscach o największym kącie nomalnej ρ. 2. Otogonalne podcięcia koekcyjne naleŝy tak pzepowadzać, aby nie dopuszczać do podcinania małych łuków w owalnych zaysach pzekoju otoa. 3. Koekcja geometii otoów pzepowadzona wg pzedstawionego powyŝej algoytmu pozwoliła na uzyskanie załoŝonego luzu między współpacującymi otoami. 6. BIBLIOGRAFIA [1] Zniszczyński A.: Studium teoetyczno doświadczalne maszyn wypoowych z zespołem czteech ównoległych współbieŝnych otoów, Wydawnictwo Uczelniane Politechniki Lubelskiej, Lublin [2] Zniszczyński A.: Displacement machines with fou paallel synchonous otos. Mechanism and Machine Theoy, Elsevie vol.44, No.9, Septembe 2009, s [3] Jonak J., Zniszczyński A.: Wykozystanie FEM do analizy wytzymałościowej i zmian luzu w maszynach wypoowych z zespołem czteech współbieŝnych otoów. Gónictwo Odkywkowe n 4-5/2008. [4] Zniszczyński A., PoniewaŜ G.: Badania wpływu defomacji otoów na zmiany luzu w spęŝace z czteema śubowymi współbieŝnymi otoami. Pzegląd Mechaniczny 5 07 suplement VIII Międzynaodowej Konfeencji Naukowo-Technicznej - Technologiczne systemy infomacyjne w inŝynieii podukcji i kształceniu technicznym, s

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO

11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO 11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA OGÓLNA (II)

MECHANIKA OGÓLNA (II) MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla

Bardziej szczegółowo

GEOMETRIA PŁASZCZYZNY

GEOMETRIA PŁASZCZYZNY GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,

Bardziej szczegółowo

BADANIE SILNIKA WYKONAWCZEGO PRĄDU STAŁEGO

BADANIE SILNIKA WYKONAWCZEGO PRĄDU STAŁEGO LABORATORIUM ELEKTRONIKI I ELEKTROTECHNIKI BADANIE SILNIKA WYKONAWCZEGO PRĄDU STAŁEGO Opacował: d inŝ. Aleksande Patyk 1.Cel i zakes ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z budową, właściwościami

Bardziej szczegółowo

KINEMATYCZNE WŁASNOW PRZEKŁADNI

KINEMATYCZNE WŁASNOW PRZEKŁADNI KINEMATYCZNE WŁASNOW ASNOŚCI PRZEKŁADNI Waunki współpacy pacy zazębienia Zasada n 1 - koła zębate mogą ze sobą współpacować, kiedy mają ten sam moduł m. Czy to wymaganie jest wystaczające dla pawidłowej

Bardziej szczegółowo

Symulacja ruchu układu korbowo-tłokowego

Symulacja ruchu układu korbowo-tłokowego Symulacja uchu układu kobowo-tłokowego Zbigniew Budniak Steszczenie W atykule zapezentowano wykozystanie możliwości współczesnych systemów CAD/CAE do modelowania i analizy kinematycznej układu kobowo-tłokowego

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie współczynnika wzorcowania przepływomierzy próbkujących z czujnikiem prostokątnym umieszczonym na cięciwie rurociągu

Wyznaczanie współczynnika wzorcowania przepływomierzy próbkujących z czujnikiem prostokątnym umieszczonym na cięciwie rurociągu Wyznaczanie współczynnika wzocowania pzepływomiezy póbkujących z czujnikiem postokątnym umieszczonym na cięciwie uociągu Witold Kiese W pacy pzedstawiono budowę wybanych czujników stosowanych w pzepływomiezach

Bardziej szczegółowo

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.

1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym. Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym

Wyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym 1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci

Bardziej szczegółowo

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne

XXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.

Bardziej szczegółowo

Prawo Gaussa. Potencjał elektryczny.

Prawo Gaussa. Potencjał elektryczny. Pawo Gaussa. Potencjał elektyczny. Wykład 3 Wocław Univesity of Technology 7-3- Inne spojzenie na pawo Coulomba Pawo Gaussa, moŝna uŝyć do uwzględnienia szczególnej symetii w ozwaŝanym zagadnieniu. Dla

Bardziej szczegółowo

Uwagi: LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Ćwiczenie nr 16 MECHANIKA PĘKANIA. ZNORMALIZOWANY POMIAR ODPORNOŚCI MATERIAŁÓW NA PĘKANIE.

Uwagi: LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Ćwiczenie nr 16 MECHANIKA PĘKANIA. ZNORMALIZOWANY POMIAR ODPORNOŚCI MATERIAŁÓW NA PĘKANIE. POLITECHNIKA KRAKOWSKA WYDZIAŁ MECHANZNY INSTYTUT MECHANIKI STOSOWANEJ Zakład Mechaniki Doświadczalnej i Biomechaniki Imię i nazwisko: N gupy: Zespół: Ocena: Uwagi: Rok ak.: Data ćwicz.: Podpis: LABORATORIUM

Bardziej szczegółowo

Podstawy Konstrukcji Maszyn

Podstawy Konstrukcji Maszyn Podstay Konstukcji Maszyn Wykład 8 Pzekładnie zębate część D inŝ. Jacek zanigoski Klasyfikacja pzekładni zębatych. Ze zględu na miejsce zazębienia O zazębieniu zenętznym O zazębieniu enętznym Klasyfikacja

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA

WYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA WYKŁAD OPTYMALIZACJA WIELOKYTEIALNA Wstęp. W wielu pzypadkach pzy pojektowaniu konstukcji technicznych dla okeślenia ich jakości jest niezędne wpowadzenie więcej niż jednego kyteium oceny. F ) { ( ), (

Bardziej szczegółowo

Podstawowe konstrukcje tranzystorów bipolarnych

Podstawowe konstrukcje tranzystorów bipolarnych Tanzystoy Podstawowe konstukcje tanzystoów bipolanych Zjawiska fizyczne występujące w tanzystoach bipolanych, a w związku z tym właściwości elektyczne tych tanzystoów, zaleŝą od ich konstukcji i technologii

Bardziej szczegółowo

00502 Podstawy kinematyki D Część 2 Iloczyn wektorowy i skalarny. Wektorowy opis ruchu. Względność ruchu. Prędkość w ruchu prostoliniowym.

00502 Podstawy kinematyki D Część 2 Iloczyn wektorowy i skalarny. Wektorowy opis ruchu. Względność ruchu. Prędkość w ruchu prostoliniowym. 1 00502 Kinematyka D Dane osobowe właściciela akusza 00502 Podstawy kinematyki D Część 2 Iloczyn wektoowy i skalany. Wektoowy opis uchu. Względność uchu. Pędkość w uchu postoliniowym. Instukcja dla zdającego

Bardziej szczegółowo

9. 1. KOŁO. Odcinki w okręgu i kole

9. 1. KOŁO. Odcinki w okręgu i kole 9.. KOŁO Odcinki w okęgu i kole Cięciwa okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu d Śednica okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu pzechodzący pzez śodek okęgu (koła) Pomień

Bardziej szczegółowo

Graf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie

Graf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie Gaf skieowany Gaf skieowany definiuje się jako upoządkowaną paę zbioów. Piewszy z nich zawiea wiezchołki gafu, a dugi składa się z kawędzi gafu, czyli upoządkowanych pa wiezchołków. Ruch po gafie możliwy

Bardziej szczegółowo

Zrobotyzowany system docierania powierzchni płaskich z zastosowaniem plików CL Data

Zrobotyzowany system docierania powierzchni płaskich z zastosowaniem plików CL Data MECHANIK NR 8-9/2015 25 Zobotyzowany system docieania powiezcni płaskic z zastosowaniem plików CL Data Robotic system fo flat sufaces lapping using CLData ADAM BARYLSKI NORBERT PIOTROWSKI * DOI: 10.17814/mecanik.2015.8-9.335

Bardziej szczegółowo

II.6. Wahadło proste.

II.6. Wahadło proste. II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia

Bardziej szczegółowo

BRYŁA SZTYWNA. Umowy. Aby uprościć rozważania w tym dziale będziemy przyjmować następujące umowy:

BRYŁA SZTYWNA. Umowy. Aby uprościć rozważania w tym dziale będziemy przyjmować następujące umowy: Niektóe powody aby poznać ten dział: BRYŁA SZTYWNA stanowi dobe uzupełnienie mechaniki punktu mateialnego, opisuje wiele sytuacji z życia codziennego, ma wiele powiązań z innymi działami fizyki (temodynamika,

Bardziej szczegółowo

CHARAKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁASKICH

CHARAKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁASKICH Politecnika Rzeszowska Wydział Budowy Maszyn i Lotnictwa Kateda Samolotów i Silników Lotniczyc Pomoce dydaktyczne Wytzymałość Mateiałów CHRKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁSKICH Łukasz Święc Rzeszów, 18

Bardziej szczegółowo

EFEKTYWNOŚĆ ROZDZIELANIA MODELOWEJ MIESZANINY W TRYJERZE OBIEGOWYM

EFEKTYWNOŚĆ ROZDZIELANIA MODELOWEJ MIESZANINY W TRYJERZE OBIEGOWYM Inżynieia Rolnicza 4()/00 EFEKTYWNOŚĆ ROZDZIELANIA MODELOWEJ MIESZANINY W TRYJERZE OBIEGOWYM Kateda Maszyn Roboczych i Pocesów Sepaacji, Uniwesytet Wamińsko-Mazuski w Olsztynie Steszczenie: W pacy pzedstawiono

Bardziej szczegółowo

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza

Bardziej szczegółowo

ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI.

ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI. Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład VII ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI. 7. Pzepływ pzez goblę z uwzględnieniem zasilania wodami infiltacyjnymi.

Bardziej szczegółowo

8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI

8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,

Bardziej szczegółowo

IV.2. Efekt Coriolisa.

IV.2. Efekt Coriolisa. IV.. Efekt oiolisa. Janusz B. Kępka Ruch absolutny i względny Załóżmy, że na wiującej taczy z pędkością kątową ω = constant ciało o masie m pzemieszcza się ze stałą pędkością = constant od punktu 0 wzdłuż

Bardziej szczegółowo

ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.

ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. STRESZCZENIE Na bazie fizyki klasycznej znaleziono nośnik ładunku gawitacyjnego, uzyskano jedność wszystkich odzajów pól ( elektycznych,

Bardziej szczegółowo

Pole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne

Pole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką

Bardziej szczegółowo

PRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA

PRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na

Bardziej szczegółowo

Elementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)

Elementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy) J. Szanty Wykład n 4 Pzepływy potencjalne Aby wytwozyć w pzepływie potencjalnym siły hydodynamiczne na opływanych ciałach konieczne jest zyskanie pzepływ asymetycznego.jest to możliwe pzy wykozystani kolejnego

Bardziej szczegółowo

Opis ćwiczeń na laboratorium obiektów ruchomych

Opis ćwiczeń na laboratorium obiektów ruchomych Gdańsk 3.0.007 Opis ćwiczeń na laboatoium obiektów uchomych Implementacja algoytmu steowania obotem w śodowisku symulacyjnym gy obotów w piłkę nożną stwozonym w Katedze Systemów Automatyki Politechniki

Bardziej szczegółowo

DOBÓR OPTYMALNEGO TYPU ŚRODKÓW TRANSPORTOWYCH

DOBÓR OPTYMALNEGO TYPU ŚRODKÓW TRANSPORTOWYCH Andzej B. CHOJNACKI * DOBÓR OPTYMALNEGO TYPU ŚRODKÓW TRANSPORTOWYCH Steszczenie W efeacie pzedstawiono analityczną metodę dobou optymalnego typu śodków tanspotowych do wykonania zadania pzewozowego okeślonego

Bardziej szczegółowo

POMIAR PĘTLI HISTEREZY MAGNETYCZNEJ

POMIAR PĘTLI HISTEREZY MAGNETYCZNEJ POMAR PĘTL STEREZ MAGNETZNEJ 1. Opis teoetyczny do ćwiczenia zamieszczony jest na stonie www.wtc.wat.edu.pl w dziale DDAKTKA FZKA ĆZENA LABORATORJNE.. Opis układu pomiaowego Mateiały feomagnetyczne (feyt,

Bardziej szczegółowo

Energia kinetyczna i praca. Energia potencjalna

Energia kinetyczna i praca. Energia potencjalna Enegia kinetyczna i paca. Enegia potencjalna Wykład 4 Wocław Uniesity of Technology 1 5-XI-011 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut 63 kg Paul Andeson

Bardziej szczegółowo

E4. BADANIE POLA ELEKTRYCZNEGO W POBLIŻU NAŁADOWANYCH PRZEWODNIKÓW

E4. BADANIE POLA ELEKTRYCZNEGO W POBLIŻU NAŁADOWANYCH PRZEWODNIKÓW 4. BADANI POLA LKTRYCZNGO W POBLIŻU NAŁADOWANYCH PRZWODNIKÓW tekst opacował: Maek Pękała Od oku 1785 pawo Coulomba opisuje posty pzypadek siły oddziaływania dwóch punktowych ładunków elektycznych, któy

Bardziej szczegółowo

KOOF Szczecin: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andrzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady Fizycznej, IFD UW.

KOOF Szczecin:   Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andrzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady Fizycznej, IFD UW. LVII OLIMPIADA FIZYCZNA (007/008). Stopień III, zadanie doświadczalne D Źódło: Auto: Nazwa zadania: Działy: Słowa kluczowe: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady

Bardziej szczegółowo

WYWAŻANIE MASZYN WIRNIKOWYCH W ŁOŻYSKACH WŁASNYCH

WYWAŻANIE MASZYN WIRNIKOWYCH W ŁOŻYSKACH WŁASNYCH LABORATORIUM DRGANIA I WIBROAKUSTYKA MASZYN Wydział Budowy Maszyn i Zaządzania Zakład Wiboakustyki i Bio-Dynamiki Systemów Ćwiczenie n 4 WYWAŻANIE MASZYN WIRNIKOWYCH W ŁOŻYSKACH WŁASNYCH Cel ćwiczenia:

Bardziej szczegółowo

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego

Bardziej szczegółowo

PRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r

PRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r PRACA MOC ENERGIA Paca Pojęcie pacy używane jest zaówno w fizyce (w sposób ścisły) jak i w życiu codziennym (w sposób potoczny), jednak obie te definicje nie pokywają się Paca w sensie potocznym to każda

Bardziej szczegółowo

Cieplne Maszyny Przepływowe. Temat 8 Ogólny opis konstrukcji promieniowych maszyn wirnikowych. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych.

Cieplne Maszyny Przepływowe. Temat 8 Ogólny opis konstrukcji promieniowych maszyn wirnikowych. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych. Temat 8 Ogólny opis konstkcji 06 8. Wstęp Istnieje wiele typów i ozwiązań konstkcyjnych. Mniejsza wiedza dotycząca zjawisk pzepływowych Niski koszt podkcji Kótki cykl pojektowy Solidna konstkcja pod względem

Bardziej szczegółowo

Magnetyzm. A. Sieradzki IF PWr. Pole magnetyczne ŁADUNEK ELEKTRYCZNY ŁADUNEK MAGNETYCZNY POLE ELEKTRYCZNE POLE MAGNETYCZNE

Magnetyzm. A. Sieradzki IF PWr. Pole magnetyczne ŁADUNEK ELEKTRYCZNY ŁADUNEK MAGNETYCZNY POLE ELEKTRYCZNE POLE MAGNETYCZNE Magnetyzm Wykład 5 1 Wocław Univesity of Technology 14-4-1 Pole magnetyczne ŁADUNEK ELEKTRYCZNY ŁADUNEK MAGNETYCZNY? POLE ELEKTRYCZNE POLE MAGNETYCZNE Jak wytwozyć pole magnetyczne? 1) Naładowane elektycznie

Bardziej szczegółowo

Mechanika ogólna. Łuki, sklepienia. Zalety łuków (2) Zalety łuków (1) Geometria łuku (1) Geometria łuku (2) Kształt osi łuku (2) Kształt osi łuku (1)

Mechanika ogólna. Łuki, sklepienia. Zalety łuków (2) Zalety łuków (1) Geometria łuku (1) Geometria łuku (2) Kształt osi łuku (2) Kształt osi łuku (1) Łuki, sklepienia Mechanika ogólna Wykład n 12 Pęty o osi zakzywionej. Łuki. Łuk: pęt o osi zakzywionej (w stanie nieodkształconym) w płaszczyźnie działania sił i podpaty na końcach w taki sposób, że podpoy

Bardziej szczegółowo

Prawo powszechnego ciążenia Newtona

Prawo powszechnego ciążenia Newtona Pawo powszechnego ciążenia Newtona m M FmM Mm =G 2 Mm FMm = G 2 Stała gawitacji G = 6.67 10 11 2 Nm 2 kg Wielkość siły gawitacji z jaką pzyciągają się wzajemnie ciała na Ziemi M = 100kg N M = Mg N m =

Bardziej szczegółowo

Modelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III

Modelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości

Bardziej szczegółowo

METODY STATYCZNE Metody pomiaru twardości.

METODY STATYCZNE Metody pomiaru twardości. METODY STATYCZNE Metody pomiau twadości. Opacował: XXXXXXXX studia inŝynieskie zaoczne wydział mechaniczny semest V Gdańsk 00. Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodami pomiaów twadości,

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie 9 ZASTOSOWANIE ŻYROSKOPÓW W NAWIGACJI

Ćwiczenie 9 ZASTOSOWANIE ŻYROSKOPÓW W NAWIGACJI 9.1. Cel ćwiczenia Ćwiczenie 9 ZASTSWANIE ŻYRSKPÓW W NAWIGACJI Celem ćwiczenia jest pezentacja paktycznego wykozystania efektu żyoskopowego w lotniczych pzyządach nawigacyjnych. 9.2. Wpowadzenie Żyoskopy

Bardziej szczegółowo

Na skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:

Na skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o: E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia

Bardziej szczegółowo

ANALIZA WYTRZYMAŁOŚCIOWA KÓŁ CYKLOIDALNYCH WYKONANYCH Z TWORZYWA SZTUCZNEGO

ANALIZA WYTRZYMAŁOŚCIOWA KÓŁ CYKLOIDALNYCH WYKONANYCH Z TWORZYWA SZTUCZNEGO ANALIZA WYTRZYMAŁOŚCIOWA KÓŁ CYKLOIDALNYCH WYKONANYCH Z TWORZYWA SZTUCZNEGO ANALYSIS OF STRENTH IN THE CYCLOIDAL GEARS WHICH ARE MADE OF A PLASTIC Kzysztof Bienacki - Instytut Konstukcji i Eksploatacji

Bardziej szczegółowo

BADANIE ZALEśNOŚCI POMIĘDZY WARTOŚCIĄ WYKŁADNIKA HURSTA A SKUTECZNOŚCIĄ STRATEGII INWESTYCYJNYCH OPARTYCH NA ANALIZIE TECHNICZNEJ WPROWADZENIE

BADANIE ZALEśNOŚCI POMIĘDZY WARTOŚCIĄ WYKŁADNIKA HURSTA A SKUTECZNOŚCIĄ STRATEGII INWESTYCYJNYCH OPARTYCH NA ANALIZIE TECHNICZNEJ WPROWADZENIE Edyta Macinkiewicz Kateda Zaządzania, Wydział Oganizacji i Zaządzania Politechniki Łódzkiej e-mail: emac@p.lodz.pl BADANIE ZALEśNOŚCI POMIĘDZY WARTOŚCIĄ WYKŁADNIKA HURSTA A SKUTECZNOŚCIĄ STRATEGII INWESTYCYJNYCH

Bardziej szczegółowo

Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.

Wykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii. Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to

Bardziej szczegółowo

MIERNICTWO WIELKOŚCI ELEKTRYCZNYCH I NIEELEKTRYCZNYCH

MIERNICTWO WIELKOŚCI ELEKTRYCZNYCH I NIEELEKTRYCZNYCH Politechnika Białostocka Wydział Elektyczny Kateda Elektotechniki Teoetycznej i Metologii nstukcja do zajęć laboatoyjnych z pzedmiotu MENCTWO WEKOŚC EEKTYCZNYCH NEEEKTYCZNYCH Kod pzedmiotu: ENSC554 Ćwiczenie

Bardziej szczegółowo

KOMPUTEROWO WSPOMAGANA ANALIZA KINEMATYKI MECHANIZMU DŹWIGNIOWEGO

KOMPUTEROWO WSPOMAGANA ANALIZA KINEMATYKI MECHANIZMU DŹWIGNIOWEGO XIX Międzynaodowa Szkoła Komputeowego Wspomagania Pojektowania, Wytwazania i Eksploatacji D hab. inż. Józef DREWNIAK, pof. ATH Paulina GARLICKA Akademia Techniczno-Humanistyczna w Bielsku-Białej DOI: 10.17814/mechanik.2015.7.226

Bardziej szczegółowo

ĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH

ĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH ĆWZENE 3 EZONANS W OBWODAH EEKTYZNYH el ćwiczenia: spawdzenie podstawowych właściwości szeegowego i ównoległego obwodu ezonansowego pzy wymuszeniu napięciem sinusoidalnym, zbadanie wpływu paametów obwodu

Bardziej szczegółowo

Energia kinetyczna i praca. Energia potencjalna

Energia kinetyczna i praca. Energia potencjalna negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut

Bardziej szczegółowo

2 Przykład C2a C /BRANCH C. <-I--><Flux><Name><Rmag> TRANSFORMER RTop_A RRRRRRLLLLLLUUUUUU 1 P1_B P2_B 2 S1_B SD_B 3 SD_B S2_B

2 Przykład C2a C /BRANCH C. <-I--><Flux><Name><Rmag> TRANSFORMER RTop_A RRRRRRLLLLLLUUUUUU 1 P1_B P2_B 2 S1_B SD_B 3 SD_B S2_B PRZYKŁAD A Utwozyć model sieci z dwuuzwojeniowym, tójfazowym tansfomatoem 110/0kV. Model powinien zapewnić symulację zwać wewnętznych oaz zadawanie watości początkowych indukcji w poszczególnych fazach.

Bardziej szczegółowo

THE INFLUENCE OF THE STRUCTURAL FORM OF THE BOTTOM ON DEFLECTION OF THE CARDING MACHINE MAIN CYLINDER

THE INFLUENCE OF THE STRUCTURAL FORM OF THE BOTTOM ON DEFLECTION OF THE CARDING MACHINE MAIN CYLINDER d inż. PIOTR DANIELCZYK, email: pdanielczyk@ath.bielsko.pl pof. d hab. inż. JACEK STADNICKI, email: jstadnicki@ath.bielsko.pl AKADEMIA TECHNICZNO-HUMANISTYCZNA W BIELSKU - BIAŁEJ WPŁYW POSTACI KONSTRUKCYJNEJ

Bardziej szczegółowo

WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA

WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia

Bardziej szczegółowo

Łożyska walcowe z pełną liczbą wałeczków

Łożyska walcowe z pełną liczbą wałeczków Łożyska walcowe z pełną liczbą wałeczków INTERPRECISE Donath GmbH Osting 2 90587 Obemichelbach Niemcy Telefon +49-911-76 630-0 Telefaks +49-911-76630-30 info@intepecise.de www.idc-beaings.com Łożyska walcowe

Bardziej szczegółowo

Siła. Zasady dynamiki

Siła. Zasady dynamiki Siła. Zasady dynaiki Siła jest wielkością wektoową. Posiada okeśloną watość, kieunek i zwot. Jednostką siły jest niuton (N). 1N=1 k s 2 Pzedstawienie aficzne A Siła pzyłożona jest do ciała w punkcie A,

Bardziej szczegółowo

10. Ruch płaski ciała sztywnego

10. Ruch płaski ciała sztywnego 0. Ruch płaski ciała sztywnego. Pędkość w uchu płaskim Metody wyznaczania pędkości w uchu płaskim y x / chwiowy śodek pędkości. naitycznie Dane:, Szukane: s / /. Na podstawie położenia chwiowego śodka

Bardziej szczegółowo

( ) 2. 4πε. Prawo Coulomba

( ) 2. 4πε. Prawo Coulomba Pawo Coulomba. Cztey identyczne ładunki dodatnie q umieszczono w wiezchołkach kwadatu o boku a. W śodku symetii kwadatu umieszczono ładunek ujemny taki, Ŝe cały układ pozostaje w ównowadze. Znaleźć watość

Bardziej szczegółowo

- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:

- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego: Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo

Bardziej szczegółowo

Narzędzia pełnowęglikowe

Narzędzia pełnowęglikowe Nazędzia pełnowęglikowe O fimie fot. Damian Hyciuk KOMET-URPOL Sp. z o.o. to spółka utwozona na początku oku pzez fimę KOMET oaz fimę URPOL z Kędziezyna Koźla, znanym od 1997. poducentem pełnowęglikowych

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie 14. Maria Bełtowska-Brzezinska KINETYKA REAKCJI ENZYMATYCZNYCH

Ćwiczenie 14. Maria Bełtowska-Brzezinska KINETYKA REAKCJI ENZYMATYCZNYCH Ćwiczenie 14 aria Bełtowska-Brzezinska KINETYKA REAKCJI ENZYATYCZNYCH Zagadnienia: Podstawowe pojęcia kinetyki chemicznej (szybkość reakcji, reakcje elementarne, rząd reakcji). Równania kinetyczne prostych

Bardziej szczegółowo

Składowe przedmiotu MECHANIKA I MECHATRONIKA. mechanika techniczna podstawy konstrukcji maszyn mechatronika

Składowe przedmiotu MECHANIKA I MECHATRONIKA. mechanika techniczna podstawy konstrukcji maszyn mechatronika Składowe pzedmiotu MECHANIKA I MECHATRONIKA mechanika techniczna podstawy konstukcji maszyn mechatonika mechanika techniczna mechanika ogólna (teoetyczna): kinematyka (badanie uchu bez wnikania w jego

Bardziej szczegółowo

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,

m q κ (11.1) q ω (11.2) ω =, OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU

Bardziej szczegółowo

TECHNIKI INFORMATYCZNE W ODLEWNICTWIE

TECHNIKI INFORMATYCZNE W ODLEWNICTWIE ECHNIKI INFORMAYCZNE W ODLEWNICWIE Janusz LELIO Paweł ŻAK Michał SZUCKI Faculty of Foundy Engineeing Depatment of Foundy Pocesses Engineeing AGH Univesity of Science and echnology Kakow Data ostatniej

Bardziej szczegółowo

θ = s r, gdzie s oznacza długość łuku okręgu o promieniu r odpowiadającą kątowi 2. Rys Obrót ciała wokół osi z

θ = s r, gdzie s oznacza długość łuku okręgu o promieniu r odpowiadającą kątowi 2. Rys Obrót ciała wokół osi z IX. OBROTY 9.1. Zmienne obotowe W celu opisania uchu obotowego ciała wokół ustalonej osi (zwanej osią obotu) należy wybać linię postopadłą do osi obotu, któa jest związana z ciałem i któa obaca się waz

Bardziej szczegółowo

Pole grawitacyjne. Definicje. Rodzaje pól. Rodzaje pól... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek.

Pole grawitacyjne. Definicje. Rodzaje pól. Rodzaje pól... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek. Pole gawitacyjne d inż. Ieneusz Owczaek CNMiF PŁ ieneusz.owczaek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczaek 1 d inż. Ieneusz Owczaek Pole gawitacyjne Definicje to pzestzenny ozkład wielkości fizycznej. jest

Bardziej szczegółowo

Ocena siły oddziaływania procesów objaśniających dla modeli przestrzennych

Ocena siły oddziaływania procesów objaśniających dla modeli przestrzennych Michał Benad Pietzak * Ocena siły oddziaływania pocesów objaśniających dla modeli pzestzennych Wstęp Ekonomiczne analizy pzestzenne są ważnym kieunkiem ozwoju ekonometii pzestzennej Wynika to z faktu,

Bardziej szczegółowo

Mechanika ogólna. Łuki, sklepienia. Zalety łuków (1) Zalety łuków (2) Geometria łuku (2) Geometria łuku (1) Kształt osi łuku (1) Kształt osi łuku (2)

Mechanika ogólna. Łuki, sklepienia. Zalety łuków (1) Zalety łuków (2) Geometria łuku (2) Geometria łuku (1) Kształt osi łuku (1) Kształt osi łuku (2) Łuki, skepienia Mechanika ogóna Wykład n Pęty o osi zakzywionej. Łuki. Łuk: pęt o osi zakzywionej (w stanie nieodkształconym) w płaszczyźnie działania sił i podpaty na końcach w taki sposó, że podpoy nie

Bardziej szczegółowo

Konkurs Matematyczny dla uczniów gimnazjów województwa lubuskiego 19 stycznia 2012 r. zawody II stopnia (rejonowe)

Konkurs Matematyczny dla uczniów gimnazjów województwa lubuskiego 19 stycznia 2012 r. zawody II stopnia (rejonowe) Kod ucznia:. Ilość punktów: Konkus Matematyczny dla uczniów gimnazjów województwa lubuskiego 19 stycznia 2012. zawody II stopnia (ejonowe) Witamy Cię na dugim etapie Konkusu Matematycznego. Pzed pzystąpieniem

Bardziej szczegółowo

LABORATORIUM ELEKTRONIKI

LABORATORIUM ELEKTRONIKI LABOATOIUM ELEKTONIKI ĆWICENIE 2 DIODY STABILIACYJNE K A T E D A S Y S T E M Ó W M I K O E L E K T O N I C N Y C H 21 CEL ĆWICENIA Celem ćwiczenia jest paktyczne zapoznanie się z chaakteystykami statycznymi

Bardziej szczegółowo

20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.

20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. Włodzimiez Wolczyński Pawo Coulomba 20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. POLE CENTRALNE I JEDNORODNE Q q = k- stała, dla póżni = 9 10 = 1 4 = 8,9 10 -stała dielektyczna póżni ε względna stała dielektyczna

Bardziej szczegółowo

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 10 7.XII Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 10 7.XII Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów Fizyka - Mechanika Wykład 0 7.XII.07 Zygmunt Szefliński Śodowiskowe Laboatoium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Pawo powszechnego ciążenia F G mm Opisuje zaówno spadanie jabłka

Bardziej szczegółowo

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku w popzednim odcinku 1 8 gudnia KOLOKWIUM W pzyszłym tygodniu więcej infomacji o pytaniach i tym jak pzepowadzimy te kolokwium 2 Moment bezwładności Moment bezwładności masy punktowej m pouszającej się

Bardziej szczegółowo

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.

Bardziej szczegółowo

Wzmocnienie konstrukcji sklepienia nad nawą kościoła Przemienienia Pańskiego w Poznaniu (cz. I)

Wzmocnienie konstrukcji sklepienia nad nawą kościoła Przemienienia Pańskiego w Poznaniu (cz. I) AUKA Jezy Jasieńko Piot Rapp Wzmocnienie konstukcji sklepienia nad nawą kościoła Pzemienienia Pańskiego w Poznaniu (cz. I) Kościół Pzemienienia Pańskiego w Poznaniu został zbudowany w latach 1597-1603.

Bardziej szczegółowo

PRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE

PRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE PRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE I, II, III pędkość komiczna www.iwiedza.net Obecnie, żyjąc w XXI wieku, wydaje ię nomalne, że człowiek potafi polecieć w komo, opuścić Ziemię oaz wylądować na Kiężycu. Poza

Bardziej szczegółowo

Wykład 5: Dynamika. dr inż. Zbigniew Szklarski

Wykład 5: Dynamika. dr inż. Zbigniew Szklarski Wykład 5: Dynamika d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Pzyczyny uchu - zasady dynamiki dla punktu mateialnego Jeśli ciało znajduje się we właściwym miejscu,

Bardziej szczegółowo

REZONATORY DIELEKTRYCZNE

REZONATORY DIELEKTRYCZNE REZONATORY DIELEKTRYCZNE Rezonato dielektyczny twozy małostatny, niemetalizowany dielektyk o dużej pzenikalności elektycznej ( > 0) i dobej stabilności tempeatuowej, zwykle w kształcie cylindycznych dysków

Bardziej szczegółowo

Wykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.

Wykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1. Wykład 9 7. Pojemność elektyczna 7. Pole nieskończonej naładowanej wastwy z σ σładunek powiezchniowy S y ds x S ds 8 maca 3 Reinhad Kulessa Natężenie pola elektycznego pochodzące od nieskończonej naładowanej

Bardziej szczegółowo

Badania nad kształtowaniem się wartości współczynnika podatności podłoża dla celów obliczeń statycznych obudowy tuneli

Badania nad kształtowaniem się wartości współczynnika podatności podłoża dla celów obliczeń statycznych obudowy tuneli AKADEMIA GÓRNICZO HUTNICZA im. Stanisława Staszica WYDZIAŁ GÓRNICTWA I GEOINŻYNIERII KATEDRA GEOMECHANIKI, BUDOWNICTWA I GEOTECHNIKI Rozpawa doktoska Badania nad kształtowaniem się watości współczynnika

Bardziej szczegółowo

KONKURS Z MATEMATYKI DLA UCZNIÓW SZKÓŁ PODSTAWOWYCH

KONKURS Z MATEMATYKI DLA UCZNIÓW SZKÓŁ PODSTAWOWYCH Konkusy w województwie podkapackim w oku szkolnym 08/09 KONKURS Z MTEMTYKI L UZNIÓW SZKÓŁ POSTWOWYH ETP REJONOWY KLUZ OPOWIEZI Zasady pzyznawania punktów za każdą popawną odpowiedź punkt za błędną odpowiedź

Bardziej szczegółowo

Pęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :

Pęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton : Mechanika ogólna Wykład n 13 Zasady zachowania w dynamice. Dynamika były sztywnej. Dynamika układu punktów mateialnych. 1 Zasady zachowania w dynamice Zasada: zachowania pędu; zachowania momentu pędu (kętu);

Bardziej szczegółowo

23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2

23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2 Włodzimiez Wolczyński 23 PĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2 zadanie 1 Tzy jednakowe oponiki, każdy o opoze =30 Ω i opó =60 Ω połączono ze źódłem pądu o napięciu 15 V, jak na ysunku obok. O ile zwiększy się natężenie pądu

Bardziej szczegółowo

LIST EMISYJNY nr 3 /2014 Ministra Finansów

LIST EMISYJNY nr 3 /2014 Ministra Finansów LIST EMISYJNY n /0 Minista Finansów z dnia stycznia 0. w spawie emisji kótkookesowych oszczędnościowych obligacji skabowych o opocentowaniu stałym ofeowanych w sieci spzedaży detalicznej Na podstawie at.

Bardziej szczegółowo

Fizyka. Wykład 2. Mateusz Suchanek

Fizyka. Wykład 2. Mateusz Suchanek Fizyka Wykład Mateusz Suchanek Zadanie utwalające Ruch punktu na płaszczyźnie okeślony jest ównaniai paaetycznyi: x sin(t ) y cos(t gdzie t oznacza czas. Znaleźć ównanie tou, położenie początkowe punktu,

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną.

Wyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną. Ćwiczenie M- Wyznaczanie współczynnika sztywności dutu metodą dynamiczną.. Ce ćwiczenia: pomia współczynnika sztywności da stai metodą dgań skętnych.. Pzyządy: dwa kążki metaowe, statyw, dut staowy, stope,

Bardziej szczegółowo

WYZNACZANIE MOMENTU BEZWŁADNOSCI KRĄŻKA

WYZNACZANIE MOMENTU BEZWŁADNOSCI KRĄŻKA Ćwiczenie -7 WYZNACZANE OENTU BEZWŁADNOSC KRĄŻKA. Cel ćwiczenia: zapoznanie się z teoią momentu bezwładności. Wyznaczenie momentu bezwładności były względem osi obotu z siłą tacia i bez tej siły, wyznaczenie

Bardziej szczegółowo

Zastosowanie zasad dynamiki Newtona.

Zastosowanie zasad dynamiki Newtona. Wykład z fizyki. Piot Posmykiewicz 33 W Y K Ł A D IV Zastosowanie zasad dynamiki Newtona. W wykładzie tym zostanie omówione zastosowanie zasad dynamiki w zagadnieniach związanych z taciem i uchem po okęgu.

Bardziej szczegółowo

OPTYMALIZACJA KSZTAŁTU WIELOKĄTNYCH OBSZARÓW

OPTYMALIZACJA KSZTAŁTU WIELOKĄTNYCH OBSZARÓW MODELOWANIE INśYNIERSKIE ISSN 896-77X 35, s. 63-68, Gliwice 008 OPTYMALIZACJA KSZTAŁTU WIELOKĄTNYCH OBSZARÓW MODELOWANYCH RÓWNANIAMI NAVIERA-LAMEGO NA PODSTAWIE PURC I ALGORYTMÓW GENETYCZNYCH EUGENIUSZ

Bardziej szczegółowo

Fizyka elektryczność i magnetyzm

Fizyka elektryczność i magnetyzm Fizyka elektyczność i magnetyzm W1 1. Elektostatyka 1.1. Ładunek elektyczny. Cała otaczająca nas mateia składa się z elektonów, potonów i neutonów. Dwie z wymienionych cząstek - potony i elektony - obdazone

Bardziej szczegółowo

Siła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers

Siła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia

Bardziej szczegółowo

Odpowiednio [4] zużycie liniowe zębów koła ślimakowego w ciągu jednego obrotu oblicza się według wzoru

Odpowiednio [4] zużycie liniowe zębów koła ślimakowego w ciągu jednego obrotu oblicza się według wzoru Postępy Nauki i Tecniki n 5, 0 Mion Czeniec, Jezy Kiełbiński, Jui Czeniec METODA NA OSZACOWANIE WPŁYWU ZUŻYCIA NA WYTRZYMAŁOŚĆ STYKOWĄ ORAZ TRWAŁOŚĆ PRZEKŁADNI ŚLIMAKOWEJ ZE ŚLIMAKIEM ARCHIMEDESA Steszczenie.

Bardziej szczegółowo

Modele odpowiedzi do arkusza Próbnej Matury z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony

Modele odpowiedzi do arkusza Próbnej Matury z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony Modele odpowiedzi do akusza Póbnej Matuy z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 00 W kluczu są pezentowane pzykładowe pawidłowe odpowiedzi. Należy ównież uznać odpowiedzi ucznia, jeśli są inaczej

Bardziej szczegółowo

Wykład 10. Reinhard Kulessa 1

Wykład 10. Reinhard Kulessa 1 Wykład 1 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne cd. 14. Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego 14..1 Pole indukcji magnetycznej pochodzące od nieskończenie długiego pzewodnika z pądem. 14.. Pawo

Bardziej szczegółowo

Politechnika Poznańska Instytut Technologii Mechanicznej. Laboratorium Programowanie obrabiarek CNC. Nr 2

Politechnika Poznańska Instytut Technologii Mechanicznej. Laboratorium Programowanie obrabiarek CNC. Nr 2 1 Politechnika Poznańska Instytut Technologii Mechanicznej Laboratorium Programowanie obrabiarek CNC Nr 2 Obróbka z wykorzystaniem kompensacji promienia narzędzia Opracował: Dr inŝ. Wojciech Ptaszyński

Bardziej szczegółowo