( ) 2. 4πε. Prawo Coulomba
|
|
- Leszek Szydłowski
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Pawo Coulomba. Cztey identyczne ładunki dodatnie q umieszczono w wiezchołkach kwadatu o boku a. W śodku symetii kwadatu umieszczono ładunek ujemny taki, Ŝe cały układ pozostaje w ównowadze. Znaleźć watość ładunku. + = q 4. Dipol elektyczny składa się dwóch ładunków + i oddalonych od siebie o l. Obliczyć siłę działającą na ładunek q umieszczony w punkcie odległym od + i o i leŝącym na postej postopadłej do osi dipola. ql F =. Całkowity ładunek naładowanego pieścienia o pomieniu R jest ówny. Obliczyć zaleŝność siły działającej na ładunek q umieszczony na osi pieścienia w funkcji odległości od jego śodka. qx F = 4 πε x + R ( ) 4. Między dwiema duŝymi, ównoległymi płytami ukształtowało się jednoodne pole E. W polu tym na sznuku o długości l zawieszono małą, pzewodzącą kulke o masie m. Znaleźć okes wahadła gdy kulka posiada ładunek +q jeśli dolna płyta jest naładowana a) dodatnio, b) ujemnie. l l O.p: a) T = π, b) T = π g qe / m g + qe / m 5. Dwie jednakowe pzewodzące kulki zawieszone są na jedwabnych niciach o długości l. KaŜda z kulek posiada ładunek q i masę m. Obliczyć odległość x w jakiej znajdują się kulki w stanie ównowagi. Pzyjąć Ŝe l>>x (pzy takim załoŝeniu tgα sinα). x = q l πε mg 6. Dwie identyczne pzewodzące kule, mające ładunki o znakach pzeciwnych pzyciągają się siłą.8 N z odległości.5 m. Kule zostają połączone pzewodzącym dutem, któy następnie zostaje usunięty i wtedy kule odpychają się wzajemnie siłą.6 N. Ile wynosiły początkowe ładunki obu kul? ±.* -6 C, ±.* -6 C 7. Dwie jednakowo naładowane cząstki elementane oddalone od siebie.* - m wypowadzono ze stanu ównowagi. Obsewowane pzyspieszanie piewszej cząstki wynosi 7. m/s, a pzyspieszenie dugiej cząstki wynosi 9. m/s. Jeśli masa piewszej cząstki wynosi 6.* -7 kg, to jaka jest masa dugiej cząstki i jaki jest wspólny ładunek obu cząstek? 4.9* -7 kg, 7.* - C
2 8. Znaleźć watość siły, z jaką pzyciągają się dwa óŝnoimiennie jednoodnie naładowane odcinki o długości l i l, leŝące na jednej postej, jeŝeli ładunek całkowity piewszego wynosi q, ładunek dugiego, a odległość pomiędzy śodkami odcinków wynosi. q F = 4 πε l l ln ( l l ) ( l + l ) Wyznaczyć potencjał V i watość natęŝenia pola elektycznego E elektycznego punkcie P leŝącym na osi pieścienia, któego powiezchniowa gęstość ładunku σ jest stała. Wewnętzny pomień pieścienia wynosi R, zewnętzny pomień wynosi R, punkt P znajduje się w odległości d od płaszczyzny pieścienia. σ V = ( R + d R + d ) ε, σ d d E = ε R + d R + d. Znaleźć potencjał V o az natęŝenie pola elektycznego E nieskończenie długiego, postoliniowego, ównomienie naładowanego pzewodnika. Liniowa gęstość ładunku wynosi. Pzy ozwiązaniu nie kozystać z twiedzenia Gaussa. V = ln + const, E = πε πε. Jednoodnie naładowane koło o pomieniu R powiezchniowej gęstości ładunku σ> jest umieszczone pionowo. Do najwyŝszego punktu koła pzymocowano na cienkiej nici o długości l>r kulkę, na któej znajduje się ładunek q>. Wyznaczyć masę kulki wiedząc, Ŝe na skutek działających sił kulki znajduje się ona na osi koła. Watość pzyspieszenia ziemskiego wynosi g. σqr m = gl. Elekton o pędkości 5.* 8 cm/s wpada, pouszając się ównolegle do linii sił, w obsza pola elektycznego o natęŝeniu.* N/C tak zoientowanego, Ŝe hamuje ono uch elektonu. a) Jaką dogę pzebędzie elekton w polu zanim się zatzyma? b) Ile czasu upłynie do chwili zatzymania? c) Jaką część piewotnej enegii staciłby elekton pzechodzący pzez pole kończące się nagle po.8 cm? a) 7. cm b).9* -8 s c)%. W obsza pola elektycznego o natęŝeniu E=.* N/C (skieowanym do góy) pomiędzy dwiema ównoległymi, naładowanymi płytami, tuŝ pzy kawędzi dolnej płyty wpada elekton pouszający się z pędkością v=6.* 6 m/s pod kątem θ=45 względem wektoa E. Płyty mają szeokość l=. cm i są odległe od siebie o d=. cm. Czy elekton udezy w któąś z płyt, a jeśli tak to w któym miejscu? Udezy w góną płytę.7 cm od kawędzi. Oaz zadania ze skyptu Pawo Gaussa
3 4. Ładunek punktowy q znajduje się w jednym z ogów sześcianu o boku a. Jaki stumień pzepływa pzez z kaŝdą ze ścian sześcianu? Dla ścian stykających się z ładunkiem Φ E =, dla pozostałych Φ = q / E 4 ε 5. Wyznaczyć natęŝenie pola elektycznego gęstość dowolnym punkcie oddalonym o od nieskończenie długiej nici naładowanej gęstością liniową gęstością ładunku. E = πε 6. Pzestzenna gęstość ładunku nieskończonego walca gęstość pomieniu R gęstość wynosi ρ. Wyznaczyć natęŝenie pola elektycznego gęstość dowolnym punkcie pzestzeni. R ρ E = dla R ε ρ E = dla R ε 7. Pzestzenna gęstość ładunku nieskończonej wastwy o gubości a wynosi ρ. Wyznaczyć natęŝenie pola w dowolnym punkcie pzestzeni. ρa x a E = dla x ε x ρx a E = dla x ε 8. Cienkościenna ua metalowa ma pomień R. Na powiezchni uy zgomadzony jest ładunek o gęstości liniowej. Obliczyć natęŝenie pola elektycznego w całej pzestzeni. E= dla <R; E = dla >R πε 9. W objętości niepzewodzącej kuli o pomieniu R zawiea zgomadzony jest (ównomienie ozłoŝony) ładunek. Znaleźć watość natęŝenia pola E oaz potencjału V w całej pzestzeni. Poównać wynik z tym któy otzymamy dla takiej samej kuli wykonanej z mateiału pzewodzącego na któej ównieŝ jest zgomadzony ładunek. Dla kuli niepzewodzącej: E = R ; V = dla <R R R E = ; V = dla >R. Dla kuli pzewodzącej: E = ; V = dla <R R E = ; V = dla >R.. Metalowa kula o pomieniu a zawiea ładunek. Kulę otacza metalowa powiezchnia sfeyczna o pomieniu wewnętznym b i pomieniu zewnętznym c. Powłoka zawiea
4 ładunek. Obliczyć watość natęŝenia pola E w całej pzestzeni. Opisać ozkład ładunku w układzie gdy znajduje się on w ównowadze elektostatycznej. E = dla <a E = dla a<<b πε E = dla b<<c E = dla >c Ładunek zgomadzony jest na powiezchni kuli. Na wewnętznej stonie powiezchni sfeycznej jest zgomadzony ładunek -. Na zewnętznej stonie powiezchni znajduje się ładunek.. Dwie duŝe metalowe płyty umieszczono napzeciw siebie. Na wewnętznych powiezchniach płyt zgomadzone są ładunki o gęstościach powiezchniowych odpowiednio +σ i -σ. Jakie jest natęŝenie pola E w punktach a)na lewo od płyt, b)pomiędzy płytami, c) na pawo od nich. RozwaŜyć te punkty, dla któych odległość od płyt jest duŝo mniejsza od ich ozmiau. a)e=; b) E = σ ε ; c) E=. Mała kula o masie m=mg ma ładunek q=* -8 C. Wisi ona na pzytwiedzonej do duŝej niepzewodzącej płyty jedwabnej nici, któa twozy kąt π/6 z płytą. Oblicz powiezchniową gęstość ładunku płyty. mgε σ = =5.* -6 C/m q. Sfea metalowa o pomieniu R otoczona jest kulistą wastwą dielektyka o względnej pzenikalności elektycznej ε i gubości d oaz dugą sfeą o pomieniu R umieszczoną współśodkowo. Ładunek mniejszej sfey wynosi. Wiedząc, Ŝe spełniony jest waunek R + d R, wyznaczyć watość natęŝenia pola elektycznego oaz potencjału w funkcji odległości od śodka kuli. E = ; ( εr + d ) R ( R + d ) V = dla < R ε E = ε ; ( ε ) V = + ε ε R + d E = ; V = dla > R + d Oaz zadania ze skyptu ( ) dla R < R + d <
5 Potencjał 4. Dwie duŝe ównoległe, pzewodzące płyty znajdują się w odległości d=cm i mają jednakowe lecz o pzeciwnych znakach ładunki na napzeciwległych powiezchniach. Na elekton umieszczony w połowie dogi między dwiema płytami działa siła F=.6* -5 N. Jaka jest óŝnica potencjałów między płytami? F V = d =V e 5. Obliczyć pacę potzebna do umieszczenia dwóch ładunków +q i dwóch ładunków q w wiezchołkach kwadatu o boku a, w taki sposób, Ŝe ładunki o tych samych znakach znajdują się w wiezchołkach pzeciwnych. =.q ε a W 6. Jaką óŝnicę potencjałów musi pzebyć elekton, aby (zgodnie z mechaniką Newtona) uzyskał pędkość ówną pędkości światła. UŜywając elatywistycznego wyaŝenia na enegię kinetyczną wyazić zeczywistą pędkość elektonu osiągnięta po pzebyciu obliczonej óŝnicy potencjałów. mec V = =.6* 5 V;.75c e 7. Dwa elektony znajdują się w odległości d=.m od siebie. Tzeci elekton zostaje wystzelony z nieskończoności i zatzymuje się w połowie dogi między dwoma pozostałymi elektonami. Obliczyć jego pędkość początkową. v = e =. m/s πε m d e 8. Obliczyć a) potencjał elektyczny wytwozony pzez jądo wodou w śedniej odległości kąŝącego elektonu (=5.* - m), b) elektyczną enegię potencjalną atomu, gdy elekton znajduje się w tej odległości, c) kinetyczną enegię elektonu, zakładając, Ŝe pousza się on po obicie kołowej o pomieniu i śodku w jądze, c) ile potzeba enegii Ŝeby zjonizować atom wodou. a)+7 V ; b)-7 V ; c).6 ev ; d).6 ev 9. Dwie metalowe kule o pomieniu.m mają ładunki ówne +.* -8 C i -.* -8 C. Zakładamy, Ŝe ozłoŝone ównomienie. Odległość pomiędzy śodkami kul wynosi.m Obliczyć: a) potencjał w punkcie znajdującym się w połowie dogi między ich śodkami oaz b) potencjał kaŝdej z kul. a) -8 V; b)+9 V, -9 V. Pzestzeń między dwiema współosiowymi kulami o pomieniach R i R jest wypełniona niepzewodzącym mateiałem o jednoodnej gęstości ładunku ρ. Znaleźć potencjał elektyczny V jako funkcję odległości od śodka kul, ozpatując obszay a)<r, b)r <<R, c) >R. ρ a) ( R R ) ε
6 b) c) ρ ε ρ ε R R R ( ) R. W stonę duŝej metalowej płyty naładowanej z powiezchniową gęstością ładunku σ=-* -6 C/m został wystzelony elekton o enegii E= ev. Z jakiej odległości został on wystzelony jeśli wiadomo, Ŝe dotał dokładnie do powiezchni płyty. Eε x = =.885mm eσ Kondensatoy i enegia pola. Znaleźć pojemność kondensatoa cylindycznego o pomieniach okładek R i R i długości L. πε L C = R ln R. Kondensato o pojemności C=pF naładowano do óŝnicy potencjałów V =5V i odłączono od bateii. Następnie kondensato połączono ównolegle z dugim kondensatoem początkowo nienaładowanym. Jaka jest pojemność dugiego kondensatoa C jeśli miezona óŝnica potencjałów zmalała do V =5V C =4pF 4. RóŜnicę potencjałów V=V pzyłoŝono do połączonych szeegowo kondensatoów o C =. µf, C =8.µF. a) Jaki jest ładunek i óŝnica potencjałów na kaŝdym z kondensatoów? b) Naładowane kondensatoy ozłączono i połączono azem ich dodatnie oaz ujemne okładki azem, nie pzykładając Ŝadnego napięcia zewnętznego. Jaki jest ładunek i óŝnica potencjałów na kaŝdym z kondensatoów? c) Naładowane kondensatoy z punktu (a) ozłączono i połączono ze sobą okładki o pzeciwnych znakach. Jaki jest ładunek i óŝnica potencjałów na kaŝdym z kondensatoów? a) q =q =4.8* -4 C; V =4V, V =6V b) q =.9* -4 C, q =7.7* -4 C; V =V =96V c) q =q =; V =V = 5. Płytka miedziana o gubości b jest umieszczona dokładnie w połowie odległości między okładkami płaskiego kondensatoa, któego okładki mają powiezchnię A i są odległe o d. Jaka jest pojemność a) pzed, b) po umieszczeniu płytki. ε A a) ε ; b) A d d b 6. Okładki duŝego póŝniowego kondensatoa płaskiego, między któymi odległość jest ówna d, połączone są pzewodnikiem. Pomiędzy okładkami znajduje się metalowa płytka o ładunku elektycznym. Znaleźć całkowity ładunek q, jaki pzepłynie pzez pzewód jeŝeli płytkę pzesuniemy o odległość x w kieunku postopadłym do okładek. Opó pzewodnika zaniedbujemy. Czy wynik ulegnie zmianie jeśli pzestzeń pomiędzy okładkami wypełnimy dielektykiem o względnej pzenikalności elektycznej ε.
7 q = x, nie zaleŝy od watości ε. d 7. Płaski kondensato o okładka o powiezchni A=4cm i odstępie d=mm naładowano do napięcia V=6V. Znaleźć a) pojemność, b)wielkość ładunku na kaŝdej okładce, c)zmagazynowaną enegię, d)pole elektyczne pomiędzy okładkami, e)gęstość enegii pomiędzy okładkami. a) C=.5* - F; b ).* -8 C; c) 6.* -6 J; d) 6.* -6 J; e).6j/m 8. Płaski kondensato powietzny ma pojemność C=pF. a) Jaka jest jego enegia jeśli óŝnica potencjałów wynosi V=5V? b)czy moŝna obliczyć gęstość enegii pomiędzy okładkami? a) C=.* -7 J; b) nie 9. Bioąc pod uwagę początkową pojemność C znaleźć pacę jaką wykonano umieszczając miedzianą płytkę z zadania 5 jeŝeli a) óŝnica potencjałów jest stała, b) ładunek jest stały. a) CV ; b) CV 4 4. a) JeŜeli podwoi się óŝnica potencjałów w cylindycznym kondensatoze, to jak zmieni się zmagazynowana w nim enegia? b) JeŜeli podwoi się pomienie wewnętznej i zewnętznej okładki utzymując stały ładunek, to jak zmieni się zmagazynowana enegia? a) wzośnie cztey azy ; b) nie zmieni się 4. Obliczyć siłę z jaką pzyciągają się okładki kondensatoa płaskiego o okładkach o powiezchni A na któych zgomadzony jest ładunek q, obliczając pacę potzebną na ozsunięcie okładek z x do x+dx. q F = ε A 4. Wyznaczyć pojemność kondensatoa płaskiego, któy wypełniony jest dielektykiem o względnej pzenikalności ε(x), będącej ciągłą funkcją odległości od okładek kondensatoa. Odległość pomiędzy okładkami wynosi d, pole powiezchni okładek jest ówne A. a) = d dx ε x ε S ( ) C Oaz zadania oaz
- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowo20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.
Włodzimiez Wolczyński Pawo Coulomba 20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. POLE CENTRALNE I JEDNORODNE Q q = k- stała, dla póżni = 9 10 = 1 4 = 8,9 10 -stała dielektyczna póżni ε względna stała dielektyczna
Bardziej szczegółowoPrawo Gaussa. Potencjał elektryczny.
Pawo Gaussa. Potencjał elektyczny. Wykład 3 Wocław Univesity of Technology 7-3- Inne spojzenie na pawo Coulomba Pawo Gaussa, moŝna uŝyć do uwzględnienia szczególnej symetii w ozwaŝanym zagadnieniu. Dla
Bardziej szczegółowoWykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.
Wykład 9 7. Pojemność elektyczna 7. Pole nieskończonej naładowanej wastwy z σ σładunek powiezchniowy S y ds x S ds 8 maca 3 Reinhad Kulessa Natężenie pola elektycznego pochodzące od nieskończonej naładowanej
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. + (proton) - (elektron)
lektostatyka Za oddziaływania elektyczne ( i magnetyczne ) odpowiedzialny jest: ładunek elektyczny Ładunek jest skwantowany Ładunek elementany e.6-9 C (D. Millikan). Wszystkie ładunki są wielokotnością
Bardziej szczegółowoPola elektryczne i magnetyczne
Pola elektyczne i magnetyczne Zadania z ozwiązaniami Pojekt współfinansowany pzez Unię Euopejską w amach Euopejskiego Funduszu Społecznego Zadanie 1 Cząstka alfa (jądo atomu helu) ma masę m = 6.64*1 7
Bardziej szczegółowoGEOMETRIA PŁASZCZYZNY
GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 2 Pawo Coulomba Jeżeli dwie naładowane cząstki o ładunkach q1 i q2 znajdują się w odległości, to siła elektostatyczna pzyciągania między nimi ma watość: F k k stała elektostatyczna k 1
Bardziej szczegółowoNa skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:
E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia
Bardziej szczegółowoMagnetyzm. A. Sieradzki IF PWr. Pole magnetyczne ŁADUNEK ELEKTRYCZNY ŁADUNEK MAGNETYCZNY POLE ELEKTRYCZNE POLE MAGNETYCZNE
Magnetyzm Wykład 5 1 Wocław Univesity of Technology 14-4-1 Pole magnetyczne ŁADUNEK ELEKTRYCZNY ŁADUNEK MAGNETYCZNY? POLE ELEKTRYCZNE POLE MAGNETYCZNE Jak wytwozyć pole magnetyczne? 1) Naładowane elektycznie
Bardziej szczegółowoGuma Guma. Szkło Guma
1 Ładunek elektyczny jest cechą mateii. Istnieją dwa odzaje ładunków, nazywane dodatnimi i ujemnymi. Ładunki jednoimienne się odpychają, podczas gdy ładunki óżnoimeinne się pzyciągają Guma Guma Szkło Guma
Bardziej szczegółowoXIX. PRAWO COULOMBA Prawo Coulomba
XIX PRAWO COULOMBA 191 Pawo Coulomba Wielkość oddziaływania cząstki z otaczającymi ją obiektami zależy od jej ładunku elektycznego, zwykle oznaczanego pzez Ładunek elektyczny może być dodatni lub ujemny
Bardziej szczegółowoCzęść I Pole elektryczne
Mateiały pomocnicze dla studentów Studiów Zaocznych Wydz Mechatoniki semest II Część I Pole elektyczne Ładunek elektyczny Q wytwaza pole elektyczne, do opisu któego możemy wykozystać dwie wielkości: natężenie
Bardziej szczegółowoZJAWISKA ELEKTROMAGNETYCZNE
ZJAWISKA LKTROMAGNTYCZN 1 LKTROSTATYKA Ładunki znajdują się w spoczynku Ładunki elektyczne: dodatnie i ujemne Pawo Coulomba: siły pzyciągające i odpychające między ładunkami Jednostką ładunku elektycznego
Bardziej szczegółowoFizyka elektryczność i magnetyzm
Fizyka elektyczność i magnetyzm W1 1. Elektostatyka 1.1. Ładunek elektyczny. Cała otaczająca nas mateia składa się z elektonów, potonów i neutonów. Dwie z wymienionych cząstek - potony i elektony - obdazone
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza
Bardziej szczegółowocz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 10: Gawitacja cz. 1. d inż. Zbiniew Szklaski szkla@ah.edu.pl http://laye.uci.ah.edu.pl/z.szklaski/ Doa do pawa powszechneo ciążenia Ruch obitalny planet wokół Słońca jak i dlaczeo? Reulane, wieloletnie
Bardziej szczegółowocz.2 dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 11: Gawitacja cz. d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Pawo Gaussa - PZYKŁADY: Masa punktowa: ds Powiezchnia Gaussa M g g S g ds S g ds 0 cos180 S gds
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoROZDZIAŁ 2. Elektrotechnika podstawowa 23
lektotechnika podstawowa 3 ROZDZIAŁ lektostatyka. Kondensatoy + Nieuchome (niezmienne) ładunki elektyczne ozmieszczone w śodowisku dielektycznym są źódłami pola elektostatycznego. W paktyce model taki
Bardziej szczegółowoPęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :
Mechanika ogólna Wykład n 13 Zasady zachowania w dynamice. Dynamika były sztywnej. Dynamika układu punktów mateialnych. 1 Zasady zachowania w dynamice Zasada: zachowania pędu; zachowania momentu pędu (kętu);
Bardziej szczegółowoE4. BADANIE POLA ELEKTRYCZNEGO W POBLIŻU NAŁADOWANYCH PRZEWODNIKÓW
4. BADANI POLA LKTRYCZNGO W POBLIŻU NAŁADOWANYCH PRZWODNIKÓW tekst opacował: Maek Pękała Od oku 1785 pawo Coulomba opisuje posty pzypadek siły oddziaływania dwóch punktowych ładunków elektycznych, któy
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady zachowania: enegia mechaniczna E E const. k p E p ()+E k (v) = 0 W układzie zachowawczym odosobnionym całkowita enegia mechaniczna, czyli suma enegii potencjalnej, E p, zaówno
Bardziej szczegółowo9. 1. KOŁO. Odcinki w okręgu i kole
9.. KOŁO Odcinki w okęgu i kole Cięciwa okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu d Śednica okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu pzechodzący pzez śodek okęgu (koła) Pomień
Bardziej szczegółowoOdp.: F e /F g = 1 2,
Segment B.IX Pole elektrostatyczne Przygotował: mgr Adam Urbanowicz Zad. 1 W atomie wodoru odległość między elektronem i protonem wynosi około r = 5,3 10 11 m. Obliczyć siłę przyciągania elektrostatycznego
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 10: Gawitacja d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Siły centalne Dla oddziaływań gawitacyjnych C Gm 1 m C ˆ C F F 3 C C Dla oddziaływań elektostatycznych
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. A. Sieradzki IF PWr. Ogień Świętego Elma
A. Sieadzki I PW Elektostatyka Wykład Wocław Univesity of Technology 3-3- Ogień Świętego Elma Ognie świętego Elma (ognie św. Batłomieja, ognie Kastoa i Polluksa) zjawisko akustyczno-optyczne w postaci
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 10 7.XII Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Fizyka - Mechanika Wykład 0 7.XII.07 Zygmunt Szefliński Śodowiskowe Laboatoium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Pawo powszechnego ciążenia F G mm Opisuje zaówno spadanie jabłka
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowoElektrostatyczna energia potencjalna. Potencjał elektryczny
Elektrostatyczna energia potencjalna Potencjał elektryczny Elektrostatyczna energia potencjalna U Żeby zbliżyć do siebie dwa ładunki jednoimienne trzeba wykonać pracę przeciwko siłą pola nadając ładunkowi
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowoPrawo powszechnego ciążenia Newtona
Pawo powszechnego ciążenia Newtona m M FmM Mm =G 2 Mm FMm = G 2 Stała gawitacji G = 6.67 10 11 2 Nm 2 kg Wielkość siły gawitacji z jaką pzyciągają się wzajemnie ciała na Ziemi M = 100kg N M = Mg N m =
Bardziej szczegółowoELEKTROSTATYKA. Zakład Elektrotechniki Teoretycznej Politechniki Wrocławskiej, I-7, W-5
ELEKTROSTATYKA 2.1 Obliczyć siłę, z jaką działają na siebie dwa ładunki punktowe Q 1 = Q 2 = 1C umieszczone w odległości l km od siebie, a z jaką siłą - w tej samej odległości - dwie jednogramowe kulki
Bardziej szczegółowoι umieszczono ladunek q < 0, który może sie ι swobodnie poruszać. Czy środek okregu ι jest dla tego ladunku po lożeniem równowagi trwa lej?
ozwiazania zadań z zestawu n 7 Zadanie Okag o pomieniu jest na ladowany ze sta l a gestości a liniowa λ > 0 W śodku okegu umieszczono ladunek q < 0, któy może sie swobodnie pouszać Czy śodek okegu jest
Bardziej szczegółowo23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2
Włodzimiez Wolczyński 23 PĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2 zadanie 1 Tzy jednakowe oponiki, każdy o opoze =30 Ω i opó =60 Ω połączono ze źódłem pądu o napięciu 15 V, jak na ysunku obok. O ile zwiększy się natężenie pądu
Bardziej szczegółowoRozdział 22 Pole elektryczne
Rozdział 22 Pole elektryczne 1. NatęŜenie pola elektrycznego jest wprost proporcjonalne do A. momentu pędu ładunku próbnego B. energii kinetycznej ładunku próbnego C. energii potencjalnej ładunku próbnego
Bardziej szczegółowoZjawisko indukcji. Magnetyzm materii.
Zjawisko indukcji. Magnetyzm mateii. Wykład 6 Wocław Univesity of Technology -04-0 Dwa symetyczne pzypadki PĘTLA Z PĄDEM MOMENT SIŁY + + POLE MAGNETYCZNE POLE MAGNETYCZNE P A W O I N D U K C J I MOMENT
Bardziej szczegółowoWykład 17. 13 Półprzewodniki
Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa
Bardziej szczegółowoAtom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym
Dieektyki Dieektyki substancje, w któych nie występują swobodne nośniki ładunku eektycznego (izoatoy). Może być w nich wytwozone i utzymane bez stat enegii poe eektyczne. dieektyk Faaday Wpowadzenie do
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. A. tyle samo B. będzie 2 razy mniejsza C. będzie 4 razy większa D. nie da się obliczyć bez znajomości odległości miedzy ładunkami
Elektrostatyka Zadanie 1. Dwa jednoimienne ładunki po 10C każdy odpychają się z siłą 36 10 8 N. Po dwukrotnym zwiększeniu odległości między tymi ładunkami i dwukrotnym zwiększeniu jednego z tych ładunków,
Bardziej szczegółowoPrzykładowe zadania/problemy egzaminacyjne. Wszystkie bezwymiarowe wartości liczbowe występujące w treści zadań podane są w jednostkach SI.
Przykładowe zadania/problemy egzaminacyjne. Wszystkie bezwymiarowe wartości liczbowe występujące w treści zadań podane są w jednostkach SI. 1. Ładunki q 1 =3,2 10 17 i q 2 =1,6 10 18 znajdują się w próżni
Bardziej szczegółowoOSERWACJE POLA MAGNETYCZNEGO Pole magnetyczne wytwozone jest np. pzez magnes stały......a zauważyć je można np. obsewując zachowanie się opiłków żelaz
POLE MAGNETYCZNE 1. Obsewacje pola magnetycznego 2. Definicja pola magnetycznego i siła Loentza 3. Ruch ładunku w polu magnetycznym; synchoton 4. Siła działająca na pzewodnik pądem; moment dipolowy 5.
Bardziej szczegółowoELEKTROSTATYKA. cos tg60 3
Włodzimierz Wolczyński 45 POWTÓRKA 7 ELEKTROSTATYKA Zadanie 1 Na nitkach nieprzewodzących o długościach 1 m wiszą dwie jednakowe metalowe kuleczki. Po naładowaniu obu ładunkiem jednoimiennym 1μC nitki
Bardziej szczegółowo= ± Ne N - liczba całkowita.
POL LKTRYCZN W PRÓŻNI Ładunek - elementany Nieodłączna własność niektóych cząstek elementanych, [n. elektonu (-e), otonu (+e)], zejawiająca się w oddziaływaniu elektomagnetycznym tych cząstek. e =,6-9
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 8 gudnia KOLOKWIUM W pzyszłym tygodniu więcej infomacji o pytaniach i tym jak pzepowadzimy te kolokwium 2 Moment bezwładności Moment bezwładności masy punktowej m pouszającej się
Bardziej szczegółowo8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki ruchu obrotowego
DYNAMIKA (cz.) Dynamika układu punktów Śodek masy i uch śodka masy Dynamika były sztywnej Moment bezwładności, siły i pędu Zasada zachowania momentu pędu Pawo Steinea Zasady dynamiki uchu obotowego Politechnika
Bardziej szczegółowoŁadunki elektryczne. q = ne. Zasada zachowania ładunku. Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz materii. Ładunki jednoimienne odpychają się
Ładunki elektryczne Ładunki jednoimienne odpychają się Ładunki różnoimienne przyciągają się q = ne n - liczba naturalna e = 1,60 10-19 C ładunek elementarny Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz
Bardziej szczegółowoSiła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers
Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia
Bardziej szczegółowoPodstawy elektrotechniki
Wydział Mechaniczno-Enegetyczny Podstawy elektotechniki Pof. d hab. inż. Juliusz B. Gajewski, pof. zw. PW Wybzeże S. Wyspiańskiego 7, 5-37 Wocław Bud. A4 Staa kotłownia, pokój 359 Tel.: 7 3 3 Fax: 7 38
Bardziej szczegółowoEnergia kulombowska jądra atomowego
744 einhad Kulessa 6. Enegia kulombowska jąda atomowego V Enegię tą otzymamy w opaciu o wzó (6.6) wstawiając do niego wyażenie na potencjał (6.4) pochodzący od jednoodnie naładowanej kuli. Obliczenie wykonamy
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO
POLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO Wykład 8 lato 2015/16 1 Definicja wektoa indukcji pola magnetycznego F = q( v B) Jednostką indukcji pola B jest 1T (tesla) 1T=1N/Am Pole magnetyczne zakzywia
Bardziej szczegółowoPRZENIKANIE PRZEZ ŚCIANKĘ PŁASKĄ JEDNOWARSTWOWĄ. 3. wnikanie ciepła od ścianki do ośrodka ogrzewanego
PRZENIKANIE W pzemyśle uch ciepła zachodzi ównocześnie dwoma lub tzema sposobami, najczęściej odbywa się pzez pzewodzenie i konwekcję. Mechanizm tanspotu ciepła łączący wymienione sposoby uchu ciepła nazywa
Bardziej szczegółowoPole grawitacyjne. Definicje. Rodzaje pól. Rodzaje pól... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek.
Pole gawitacyjne d inż. Ieneusz Owczaek CNMiF PŁ ieneusz.owczaek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczaek 1 d inż. Ieneusz Owczaek Pole gawitacyjne Definicje to pzestzenny ozkład wielkości fizycznej. jest
Bardziej szczegółowo3b. ELEKTROSTATYKA. r r. 4πε. 3.4 Podstawowe pojęcia. kqq0 E =
3b. LKTROTATYKA 3.4 Postawowe pojęcia Zasaa zachowania łaunku umayczny łaunek ukłau elektycznie izolowanego jest stały. Pawo Coulomba - siła oziaływania elektostatycznego 4 1 18 F C A s ˆ gzie : k 8,85*1
Bardziej szczegółowoXXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoStrumień Prawo Gaussa Rozkład ładunku Płaszczyzna Płaszczyzny Prawo Gaussa i jego zastosowanie
Problemy elektrodynamiki. Prawo Gaussa i jego zastosowanie przy obliczaniu pól ładunku rozłożonego w sposób ciągły. I LO im. Stefana Żeromskiego w Lęborku 19 marca 2012 Nowe spojrzenie na prawo Coulomba
Bardziej szczegółowoElektrostatyka ŁADUNEK. Ładunek elektryczny. Dr PPotera wyklady fizyka dosw st podypl. n p. Cząstka α
Elektrostatyka ŁADUNEK elektron: -e = -1.610-19 C proton: e = 1.610-19 C neutron: 0 C n p p n Cząstka α Ładunek elektryczny Ładunek jest skwantowany: Jednostką ładunku elektrycznego w układzie SI jest
Bardziej szczegółowoPRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI
PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI ODPOWIEDZI DO ARKUSZA ROZSZERZONEGO Zadanie ( pkt) A Zadanie ( pkt) C Zadanie ( pkt) A, bo sinα + cosα sinα + cosα cos sinα sin cosα + π π + π sin α π A więc musi
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowo10. Ruch płaski ciała sztywnego
0. Ruch płaski ciała sztywnego. Pędkość w uchu płaskim Metody wyznaczania pędkości w uchu płaskim y x / chwiowy śodek pędkości. naitycznie Dane:, Szukane: s / /. Na podstawie położenia chwiowego śodka
Bardziej szczegółowor. Wektorem o tym samym kierunku jest wektor 6. Dwie cząstki zostały wysłane z początku układu współrzędnych i po pewnym czasie ich połoŝenia
Rachunek wektoowy 2. Dany jest wekto a = 4i 7k. Wektoem o tym samym kieunku jest wekto 1 6. Dwie cząstki zostały wysłane z początku układu współzędnych i po pewnym czasie ich połoŝenia są opisane wektoami:
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO
POLE MAGNETYZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYZNEGO Wykład lato 01 1 Definicja wektoa indukcji pola magnetycznego F = q( v B) Jednostką indukcji pola B jest 1T (tesla) 1T=1N/Am Pole magnetyczne zakzywia to uchu ładunku
Bardziej szczegółowoFizyka. Wykład 2. Mateusz Suchanek
Fizyka Wykład Mateusz Suchanek Zadanie utwalające Ruch punktu na płaszczyźnie okeślony jest ównaniai paaetycznyi: x sin(t ) y cos(t gdzie t oznacza czas. Znaleźć ównanie tou, położenie początkowe punktu,
Bardziej szczegółowo1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.
Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
Enegia kinetyczna i paca. Enegia potencjalna Wykład 4 Wocław Uniesity of Technology 1 5-XI-011 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut 63 kg Paul Andeson
Bardziej szczegółowo21 ELEKTROSTATYKA. KONDENSATORY
Włodzimierz Wolczyński Pojemność elektryczna 21 ELEKTROSTATYKA. KONDENSATORY - dla przewodników - dla kondensatorów C pojemność elektryczna Q ładunek V potencjał, U napięcie jednostka farad 1 r Pojemność
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady dynamiki Newtona I II Każde ciało twa w stanie spoczynku lub pousza się uchem postoliniowym i jednostajnym, jeśli siły pzyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Zmiana
Bardziej szczegółowoUKŁADY KONDENSATOROWE
UKŁADY KONDENSATOROWE 3.1. Wyprowadzić wzory na: a) pojemność kondensatora sferycznego z izolacją jednorodną (ε), b) pojemność kondensatora sferycznego z izolacją warstwową (ε 1, ε 2 ) c) pojemność odosobnionej
Bardziej szczegółowomagnetyzm ver
e-8.6.7 agnetyz pądy poste pądy elektyczne oddziałują ze soą. doświadczenie Apèe a (18): Ι Ι 1 F ~ siła na jednostkę długości pzewodów pądy poste w póżni jednostki w elektyczności A ape - natężenie pądu
Bardziej szczegółowoOddziaływania fundamentalne
Oddziaływania fundamentalne Siła gawitacji (siła powszechnego ciążenia, oddziaływanie gawitacyjne) powoduje spadanie ciał i ządzi uchem ciał niebieskich Księżyc Ziemia Słońce Newton Dotyczy ciał posiadających
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 8
Podstawy fizyki wykład 8 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska Ładunek elektryczny Grecy ok. 600 r p.n.e. odkryli, że bursztyn potarty o wełnę przyciąga inne (drobne) przedmioty. słowo
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Bardziej szczegółowoSiły centralne, grawitacja (I)
Pojęcia Gawitacja postawowe (I) i histoia Siły centalne, gawitacja (I) Enegia potencjalna E p B A E p ( ) E p A W ( ) F W ( A B) B A F Pawo gawitacji (siła gawitacji) - Newton 665 M N k F G G 6.6700 F,
Bardziej szczegółowoT E S T Z F I Z Y K I
1* Miejsce egzainu 2* Nue kandydata 3* Kieunek studiów 4 Liczba uzyskanych punktów * wypełnia kandydat /100 T E S T Z F I Z Y K I Test ekutacyjny dla kandydatów na studia w Polsce WERSJA I - A 2014 ok
Bardziej szczegółowoZadania do rozdziału 7.
Zdni do ozdziłu 7. Zd.7.. wiezchołkch kwdtu o okch umieszczono ednkowe łdunku. Jki łdunek o znku pzeciwnym tze umieścić w śodku kwdtu y sił wypdkow dziłąc n kżdy łdunek ył ówn zeu? ozwiąznie: ozptzmy siły
Bardziej szczegółowo17.1.2 Zachowanie ładunku Jednym z podstawowych praw fizyki jest zasada zachowania ładunku. Zasada ta sformułowana przez Franklina mówi, że
MODUŁ VI Moduł VI Pole elektyczne 17 Pole elektyczne Pzechodzimy teaz do omówienia oddziaływania elektomagnetycznego. Oddziaływanie to ma fundamentalne znaczenie bo pozwala wyjaśnić nie tylko zjawiska
Bardziej szczegółowoROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.
ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. STRESZCZENIE Na bazie fizyki klasycznej znaleziono nośnik ładunku gawitacyjnego, uzyskano jedność wszystkich odzajów pól ( elektycznych,
Bardziej szczegółowoθ = s r, gdzie s oznacza długość łuku okręgu o promieniu r odpowiadającą kątowi 2. Rys Obrót ciała wokół osi z
IX. OBROTY 9.1. Zmienne obotowe W celu opisania uchu obotowego ciała wokół ustalonej osi (zwanej osią obotu) należy wybać linię postopadłą do osi obotu, któa jest związana z ciałem i któa obaca się waz
Bardziej szczegółowoKonkurs Matematyczny dla uczniów gimnazjów województwa lubuskiego 19 stycznia 2012 r. zawody II stopnia (rejonowe)
Kod ucznia:. Ilość punktów: Konkus Matematyczny dla uczniów gimnazjów województwa lubuskiego 19 stycznia 2012. zawody II stopnia (ejonowe) Witamy Cię na dugim etapie Konkusu Matematycznego. Pzed pzystąpieniem
Bardziej szczegółowoPodstawowe własności elektrostatyczne przewodników: Pole E na zewnątrz przewodnika jest prostopadłe do jego powierzchni
KONDENSATORY Podstawowe własności elektrostatyczne przewodników: Natężenie pola wewnątrz przewodnika E = 0 Pole E na zewnątrz przewodnika jest prostopadłe do jego powierzchni Potencjał elektryczny wewnątrz
Bardziej szczegółowoZastosowanie zasad dynamiki Newtona.
Wykład z fizyki. Piot Posmykiewicz 33 W Y K Ł A D IV Zastosowanie zasad dynamiki Newtona. W wykładzie tym zostanie omówione zastosowanie zasad dynamiki w zagadnieniach związanych z taciem i uchem po okęgu.
Bardziej szczegółowoWykład 10. Reinhard Kulessa 1
Wykład 1 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne cd. 14. Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego 14..1 Pole indukcji magnetycznej pochodzące od nieskończenie długiego pzewodnika z pądem. 14.. Pawo
Bardziej szczegółowoFizyka 10. Janusz Andrzejewski
Fizyka 10 Pawa Keplea Nauki Aystotelesa i Ptolemeusza: wszystkie planety i gwiazdy pouszają się wokół Ziemi po skomplikowanych toach( będących supepozycjami uchów Ppo okęgach); Mikołaj Kopenik(1540): planety
Bardziej szczegółowoBRYŁA SZTYWNA. Umowy. Aby uprościć rozważania w tym dziale będziemy przyjmować następujące umowy:
Niektóe powody aby poznać ten dział: BRYŁA SZTYWNA stanowi dobe uzupełnienie mechaniki punktu mateialnego, opisuje wiele sytuacji z życia codziennego, ma wiele powiązań z innymi działami fizyki (temodynamika,
Bardziej szczegółowoWykład 5: Dynamika. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 5: Dynamika d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Pzyczyny uchu - zasady dynamiki dla punktu mateialnego Jeśli ciało znajduje się we właściwym miejscu,
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoŹródła pola magnetycznego
Pole magnetyczne Źódła pola magnetycznego Cząstki elementane takie jak np. elektony posiadają własne pole magnetyczne, któe jest podstawową cechą tych cząstek tak jak q czy m. Pouszający się ładunek elektyczny
Bardziej szczegółowoEnergia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)
1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej
Bardziej szczegółowoWybrane zagadnienia z elektryczności
Wybane zaganienia z elektyczności Pomia łaunku elektycznego oświaczenie Millikana atomize płaszczyzna (+) bateia kople oleju mikoskop F el F g płaszczyzna (-) F g F el mg mg e.6 0 9 C Łaunek elektyczny
Bardziej szczegółowoε = dw dq. (25.1) Rys Obwód o jednym oczku
XXV. OBWODY ELEKTRYCZNE 25.1. Obwody elektyczne o jednym oczku Aby wytwozyć stały pzepływ ładunku, jest potzebne uządzenie, któe wykonując pacę nad nośnikami ładunku, utzymuje óżnicę potencjałów między
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
Bardziej szczegółowoGrzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki
Gzegoz Konaś Powtóka z fizyki - dla uczniów gimnazjów, któzy chcą wiedzieć to co tzeba, a nawet więcej, - dla uczniów liceów, któzy chcą powtózyć to co tzeba, aby zozumieć więcej, - dla wszystkich, któzy
Bardziej szczegółowoPlan wykładu. Rodzaje pól
Plan wykładu Pole gawitacyjne d inż. Ieneusz Owczaek CMF PŁ ieneusz.owczaek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczaek 2013/14 1 Wielkości chaakteyzujace pole Pawo Gaussa wewnatz Ziemi 2 Enegia układu ciał
Bardziej szczegółowoElektrostatyczna energia potencjalna U
Elektrostatyczna energia potencjalna U Żeby zbliżyć do siebie dwa ładunki jednoimienne trzeba wykonać pracę przeciwko siłom pola nadając ładunkowi energię potencjalną. Podobnie trzeba wykonać pracę przeciwko
Bardziej szczegółowo