Modelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład XII
|
|
- Weronika Filipiak
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Modeowane pzepływu ceczy pzez ośodk poowate Wykład XII Mode poopężytośc Bota - Dacy ego. Założena wtępne. Zakładamy wtępne, że ośodek kłada ę z poowatego cała tałego twozącego w pzetzen ośodek cągły. Fomułując woja teoę M.A. Bot pzyjął, że pełna ona natępujące podtawowe założena: ośodek jet dwufazowy. kłada ę ze pężytego poowatego zkeetu oaz łabo ścśwej ceczy newtonowkej wypełnającej poy zkeetu; ośodek poowaty jet całem jednoodnym, zotopowym; defomacje zkeetu ą małe, węc można pomnąć nenowe człony tenoa odkztałcena ε, węc: ε u u j = + x j x ; (.) napężena w zkeece ośodka poowatego odnoć będzemy do całkowtej powezchn pzekoju VER, mmo że w zeczywtośc naeżałoby tę powezchnę pomnejzyć o poe zajęte pzez poy (napężene ozmyte). W odneenu do ceczy wpowadzmy pojęce napężena poowego ceczy, zwązanego z cśnenem efektywnym ceczy zwązkem: = fp, (.) gdze f okeśa poowatość objętoścową ośodka poowatego. Jet ono ówneż odneone do całkowtej powezchn pzekoju VER; poowatość ośodka f uważa ę za wekość tałą, któa ma ma chaakte tatytyczny; do opu poceów pzyjmemy układ odneena Euea.. Równana cągłośc pzepływu ośodka dwufazowego. Nech jet potopadłoścenną pzetzeną o nekończene małych kawędzach dx, dy, dz wypełnoną ośodkem dwufazowym złożonym: z poowatego zkeetu pężytego ceczy wypełnającej jego poy. Okeśmy pzez powezchnę ścany eementu pzetzennego, a wekto n jet jednotkowym wektoem nomanym do powezchn, keowanym na zewnątz eementu. Pzez v v oznaczać będzemy odpowedno wektoy pędkośc ftacj ceczy zkeetu ośodka, a v = v v okeśa kładowe wzgędnej pędkośc pzepływu ftacyjnego ceczy pzez ośodek poowaty. Jeże ρ ρ oznaczają koejno gętość właścwą zkeetu ceczy, to możemy okeść wekość gętośc zkeetu ρ ceczy ρ, odneone każda z nch do objętośc całkowtej obzau ρ =. Oznaczając pzez f poowatość objętoścową, możemy obczyć te gętośc: f ρ ρ = fρ ρ = ρ + ρ. Watość ρ oznaczać będze gętość ceczy pzepływającej pzez ścanę : ρ = f Aρ. Pzez ρ oznaczać będzemy gętość ośodka dwufazowego ówną, co do watośc ume:, gdze A f oznacza poowatość powezchnową. Pzepływ may całkowtej (zkeetu ceczy) pzez ścanę o powezchn jet ówny:
2 ρv nd + ρ ( v v ) nd + d = 0. (.3) tąd kozytając z twedzena Gaua Otogadzkego ównane cągłośc pzepływu ośodka dwufazowego złożonego z ceczy zkeetu ma potać: D ρ + ρε = [ ρ v ], D t ρ t &, (.4) gdze D oznacza pochodną maową wyażoną wzoem: D = + v t x, (.5) a ε& oznacza pędkość zmany dyatacj zkeetu ówna co do watośc v,. Możemy natępne obczyć pzepływ ceczy pzez powezchnę. Wyaz ę on wzoem: ρv nd + ρ ( v v ) nd + d = 0. (.6) ρ t tąd dotajemy ównane cągłośc pzepływu fazy cekłej w potac: gdze D D ρ + ρ ( & θ & ε ) = ( ρ v ), (.7), D t x. jet pochodna maową wyażoną wzoem = + ( v v ) Zakładając, że faza tała jet neuchoma ( v = 0 ), a pzez poy pzeącza ę ścśwa cecz, ównane cągłośc pzepływu ma en tyko w odneenu do fazy cekłej ośodka powadza ę do potac: ( ρ ) dv( ρv) = t. (.8) Taką potać ównana cągłośc uzykaśmy w popzednm podozdzae IV...4 wzó Błąd! Ne można odnaeźć źódła odwołana. da modeu hydodynamcznego pzepływu ftacyjnego. Wdać węc, że w pzejścu gancznym dotajemy popzedno wypowadzone ównana cągłośc pzepływu..3 Równana uchu fazy tałej cekłej. Aby uzykać ównana ównowag da fazy tałej cekłej ośodka dwufazowego, wpowadzmy dodatkowe defncje założena wpowadzone pzez Bota [Bot, 956a, 956b]: enegę knetyczną ośodka dwufazowego możemy wyazć wzoem: z waunkam: ρ ρ ρ (.9) K = ( v v + v v + v v ) d
3 ρ + ρ = ρ > 0 ; ρ + ρ = ρ > 0 ; ρ < 0, gdze ρ jet nowym paametem o wymaze gętośc okeśającym dynamczne pzężene pomędzy dwoma fazam ośodka; funkcja dyypacj jet fomą kwadatową zaeżną od pędkośc wzgędnej pzepływu ftacyjnego, któą można wyazć w natępujący poób: W, (.0) = bv v d d gdze b jet wpółczynnkem opou ftacyjnego pełnającym waunek b>0; kozytając z ównana (.9) można okeść objętoścowe ły wewnętzne wynkające z opou epkego pzepływającej ceczy pzez poy ośodka. ły dzałające na zkeet ośodka wynozą: M W = = bv d v (.) d na cecz M W = = bv d v, (.) d kładowe okanego wektoa pędu zkeetu ceczy można obczyć ze wzou: ( ρ ρ ), (.3) P = v + v d. (.4) P = ( ρ v + ρ v ) d Pawo zachowana pędu fazy tałej ośodka można wyazć wzoem: D P n jd + b( v v ) d + ( ρ ρ) X d = d, (.5) gdze n j oznacza napężena w zkeece dzałające na powezchnę, a pzez X - ły cężkośc na jednotkę may całkowtej. Równane (.6), po wykozytanu twedzena Gaua Otogadzkego, pozwaa na uzykane okanego ównana uchu fazy tałej ośodka w potac: gdze D D v D v, j + X ( ρ ρ) = bv + ρ + ρ, (.6) jet pochodną mateaną wyażona wzoem: D = + v t x. Da fazy cekłej ośodka pawo zachowana pędu powadza ę do potac: D P nd + b( v v ) d + ρ X d = d, (.7)
4 gdze D n jet pochodną mateaną wyażona wzoem: D = + v t x, oznacza napężena w ceczy dzałające na całkowtą powezchnę. Napężene ozmyte w ceczy ówna ę co do watośc: = pf, (.8) pzy czym p oznacza cśnene efektywne w ceczy. Równane (.7) po wykozytanu twedzena Gaua - Otogadzkego pozwaa na uzykane ównana uchu fazy cekłej ośodka w potac: D v D v, + X ρ = bv + ρ + ρ. (.9) Da pzypadku pzepływu qua tatycznego można pomnąć człony epezentujące ły bezwładnośc ceczy zkeetu ównana uchu da każdej z faz można zapać w potac:, j + X ( ρ ρ) = bv, (.0) + X ρ = bv. (.), umayczne ównane uchu da obydwu faz ma w tym pzypadku potać:, + + X ρ = 0. (.) j, W pzypadku, gdy zkeet ośodka wykazuje ę jedyne ścśwoścą jet w wojej mae neodkztałcany, ównane (.0) tac en, gdyż zkeet jet neuchomy teno napężena epezentuje tyko część kutą tenoa, a ównane (.) powadza ę do potac ównana pzepływu ftacyjnego Dacy ego Błąd! Ne można odnaeźć źódła odwołana. w modeu hydodynamcznym pzepływu, któe można zapać w potac: H =. (.3) v k x.4 Zwązk kontytutywne cała Bota. Zwązk kontytutywne modeu Bota wypowadzmy z temodynamk poceów neodwacanych. Pobem uzykana zwązków kontytutywnych był tematem pubkacj weu pubkacj, w tym medzy nnym Bota [Bot, 956a ], tzeeckego [tzeeck, 979, 006], Dekego [Dek, 964a,964c, 969b, 975], zefea [zefe, 980a, 980b], Gazyńkego [Gazyńk, 980], Couy ego [Couy, 995]. kozytajmy z pewzego pawa temodynamk, któe możemy pzedtawć w potac: D L + Q& = W + K &, (.4) gdze: pzez L okeśamy pacę wykonaną pzez ły wewnętzne, ły cężkośc ły pochodzące od opou epkego pzepływającej ceczy; Q oznacza cepło geneowane podcza pzepływu ftacyjnego odkztałceń zkeetu ośodka poowatego; W oznacza enegę wewnętzną; K wyaża enegę knetyczną.
5 Zapzemy oddzene pewze pawo temodynamk poceów neodwacanych da każdej z faz oddzene, pzy czym będzemy używać wkaźnka da fazy tałej ośodka da fazy cekłej. Moc ł wewnętznych zkeetu wyaża ę wzoem: Moc ł cężkośc zkeetu ośodka: &. (.5) A L = ( + δ ) v n jd L P ( ρ ρ ) &. (.6) = X v d Moc ł opou epkego ceczy odneona do zkeetu: ( ) &. (.7) L = b v v d D Poneważ moc jet wekoścą kaaną, węc całkowta moc ł dzałających na zkeet ośodka wyno: L& = L& + L& + L&. (.8) A P D Pędkość zman cepła w zkeece ośodka wyaża ę wzoem: gdze &, (.9) Q = q d, q ą to kładowe tumena cepła pzepływającego pzez fazę tałą ośodka. Pochodna mateana eneg knetycznej da fazy tałej ośodka wyno: D K D v D v = ( ρv + ρv ) d Pochodna mateana eneg wewnętznej da zkeetu wyno:. (.30) DW w d, (.3) = gdze w& oznacza pędkość zmany okanej eneg wewnętznej zkeetu. Boąc pod uwagę wzoy od (.5) do (.3) pewze pawo temodynamk w odneenu do fazy tałej ośodka można wyazć wzoem: Dv Dv w& + ρv + ρv d = ( ρ ρ ) ( δ ) & ε ( ) = X v b v v v v q d, j,,.. (.3) Kozytając z ównań (.6) (.9), ównane (.3) można pzedtawć w potac zwązku okanego wyażającego wekość eneg wobodnej odneonej do fazy tałej ośodka: w = v + + δ & ε q &. (.33),,
6 Da ceczy moc ł wewnętznych w ceczy jet ówna: Moc ł cężkośc ceczy: &. (.34) L = v v n d A &, (.35) L p a moc ł opou epkego w ceczy: = ρ X v d &. (.36) L = b v v v d D Pędkość zman cepła w ceczy wyno: &, (.37) Q = q d gdze q to kładowe wektoa tumena pzepływu cepła: Pochodna mateana eneg knetycznej ceczy K wyno:, k k D v D v = ρv + ρv d k D K. (.38) Pochodna mateana eneg wewnętznej ceczy w obzaze można wyazć wzoem: k D W w d. (.39) = Kozytając ze wzoów (.4) oaz wzoów od (.34) do (.39), pewze pawo temodynamk da ceczy wyaża ę zwązkem: Dv Dv w& + ρv + ρv d = ( & &) = X ρv b v v v, v v θ ε q + + +, d. (.40) W powyżzej eacj pzez θ & oznaczono pędkość zmany dyatacj ceczy, a pzez ε& pędkość zman dyatacj zkeetu ośodka. Boąc pod uwagę ównane uchu ceczy (.9), ównane (.40) można zapać w potac zwązku okanego: ( & &) &. (.4) w = v + θ ε q,, Można założyć, że pędkość zmany eneg wewnętznej ośodka dwufazowego w& jet ówna ume pędkośc zman eneg każdej z faz ośodka w&, w&, węc:
7 w& = w& + w&. (.4) Oznaczając pzez q kładowe pędkośc pzepływu cepła ośodka dwufazowego (zkeet + cecz), można twedzć, że: q q + q =. (.43) Kozytając z powyżzych zwązków (.4) (.43) oaz z ównań (.33) (.4) możemy twedzć, że zmana eneg wewnętznej ośodka dwufazowego wyno: w& = & ε + θ & q. (.44), Pewza zaada temodynamk okeśa zwązek pomędzy pacą mechanczną cepłem. Wyaża ona ban eneg ne wno oganczeń na keunek poceu zmany tanu cała. W zagadnenach mechank kaycznej cał deane ztywnych możemy mówć o wzajemnej zamane eneg potencjanej w knetyczną zakładając oczywśce, ze w układze ne ma dyypacj eneg geneowanej na pzykład na kutek wzajemnego taca czątek. Gdy w układze zaczynają wytępować zmany temczne, mamy do czynena z poceam neodwacanym. W takm pzypadku mumy odwołać ę do dugego pawa temodynamk, któe nakłada totne oganczena na poce zman tanu enegetycznego układu. Ceem opana zjawk neodwacanych wpowadza ę w temodynamce funkcję zmany tanu zwaną entopą. Aby okeść oganczene keunków zman tanu układu, duge pawo temodynamk wpowadza neówność twedzającą, że zmana entop wewnętznej układu jet zawze dodatna ub ówna zeu w pzypadku poceu neodwacanego, zwana neównoścą Cauua Duhema. W mechance ośodków cągłych wg. Dekego [Dek, 975], De Goota, Mazua [De Goot, Mazu, 965] wpowadza ę funkcję entop właścwej mezonej na jednotkę objętośc, co można wyazć wzoem:. (.45) = d Zdefnujmy entopę właścwą w potac: d dq T =, (.46) pzy czym: T jet tempeatuą bezwzgędną, dq jet pzyotem cepła na jednotkę objętośc. óżnczka d jet óżnczką zupełną. Poneważ w pzypadku ogónym cało może wymenać cepło z otoczenem, pędkość zman entop jet umą pędkośc zman entop z wkutek wymany cepła z otoczenem pędkośc zman entop wewnętznej, co można zapać ównanem: d d d dt dt dt w z = +. (.47) Entopa zwązana z wymaną cepła z otoczenem wyaża ę zwązkem:
8 dz dq = = dt T dt T q, d, (.48) co powadza ę do ównana okanego w potac: dz T dt = q. (.49), Jak wdać z zaeżnośc (.49), entopa z może meć watość dodatną, ujemną, ub ówną zeu w zaeżnośc od keunku pzepływającego cepła od jego dywegencj. Inaczej ma ę pawa z entopą wewnętzną w. Jej zmana w jednotce objętośc układu mu pełnać neówność Cauua- Duhema, co w zape okanym można pzedtawć w poób natępujący: d w dt 0. (.50) Jeże kozytamy z defncj entop, wyażoną wzoem (.48), pędkość zmany entop możemy zapać zwązkem: gdze & q = = &, (.5), z d zd T & z jet pędkoścą zmany entop okanej, a T okeśa tempeatuę aboutną ośodka. Kozytając ze wzou (.45) oaz ównana (.5), zmanę eneg wewnętznej ośodka możemy wyazć ównanem: w& = & ε + θ & + & T. (.5) z Aby uzykać zwązk kontytutywne, kozytamy z defncj eneg wobodnej Hemhotza wyażającej ę wzoem: F = W T. (.53) Enega wobodna Hemhotz a, podobne jak enega wewnętzna W, jet funkcją tanu ośodka. Jeże zmany tanu ośodka ą nekończene małe, zmanę funkcj tanu F można wyazć pzy pomocy defncj óżnczk zupełnej df : df = dw Td dt. (.54) Poce zotemczny. W pzypadku poceów zotemcznych mamy: węc w takm pzypadku: dt = 0, (.55) df = dw Td. (.56)
9 Taktując óżnczkę zupełną funkcj Hemhotza F jako zmanę tej funkcj tanu w czae, co możemy napać w potac: F& = W& T& = W& T & w + & z (.57) oaz wpowadzając funkcję okaną eneg wobodnej Hemhotz a χ pełnającą zwązek:, (.58) F = χd ównane (.57) wyaża ę w ka okanej natępująco: & χ = & ε + θ & T&. (.59) w tąd dotajemy: T& = & ε + θ& & χ 0. (.60) w Kładąc: na podtawe (.60) dotajemy: χ χ( ε, θ ) =, (.6) χ χ ε + & θ 0 ε θ & (.6) da każdych & ε, θ &. Powyżze ównane jet pełnone, gdy: χ = (.63) ε χ =. (.64) θ Poneważ funkcja zmany eneg wobodnej Hemhotza jet óżnczką zupełną, węc: χ χ d χ = ε + & θ ε θ &. (.65) Rozwając w zeeg Tayo a funkcję eneg wobodnej χ w okocach tanu natuanego znajdujemy:
10 ( 0,0) χ ( 0,0) χ χ ( ε, θ ) = χ ( 0,0) + ε + θ + ε θ ( 0,0) ( 0,0) ( 0,0) ) χ χ χ + εε k + εθ + θθ + K. ε ε k ε θ θ θ Poneważ w tane natuanym (neodkztałconym) funkcje: χ ( 0,0), ( 0,0) oaz ( 0,0) zeu, węc z dokładnoścą do małych dugego zędu możemy zapać: gdze (.66) ą ówne χ ε, θ = c ε ε + β ε θ + γθθ, (.67) k k c k ( 0,0) χ =, (.68) ε ε k ( 0,0) χ β = ε θ ( 0,0) χ γ = θ θ, (.69). (.70) Kozytając ze zwązków (.63) (.64) uzykamy zwązk kontytutywne cała Bota w pzypadku dowonej anzotop ośodka dwufazowego: = c ε + β θ, (.7) k k = β ε + γθ. (.7) Mmo że ne kozytaśmy z pawa ymet Onagea, uzykaśmy zwązk kontytutywne pełnające to pawo. W pzypadku, gdy na wekość cśnena poowego mają wpływ jedyne odkztałcena objętoścowe ceczy, co powoduje, że β = βδ, wtedy uzykujemy upozczoną potać zwązków kontytutywnych Bota: = c ε + βδ θ (.73) k k oaz = βε + γθ. (.74) W pzypadku zkeetu zotopowego teno pężytośc dwóch tałych pężytośc zdefnowanych, pzez Bota w potac: k k k j jk c k można wyazć pzy pomocy c = Aδ δ + N δ δ + δ δ. (.75) Używając oznaczeń wpowadzonych pzez Bota, wpowadzmy dwe nowe tałe: β = Q γ = R. (.76) Zwązk kontytutywne po wpowadzonych oznaczeń powadzają ę do potac zapoponowanej pzez Bota [Bot, 956]:
11 = Nε + Aε + Qθ δ, = Qε + Rθ. (.77) W pacy Bota Wa [Bot, W, 957] zntepetowano tałe wytępujące w zwązkach kontytutywnych (.77) w poób natępujący: N jet modułem odkztałcena potacowego zkeetu, A jet modułem odkztałcena objętoścowego zkeetu wypełnonego ceczą, Q jet wpółczynnkem wpływu odkztałcena objętoścowego ceczy na napężene w zkeece ub odwotne - wpółczynnkem wpływu odkztałcena objętoścowego zkeetu na napężene w ceczy, R jet modułem odkztałcena objętoścowego ceczy wypełnającej poy cała Bota, paamet M wyaża ę popzez: Q M = A. R tałe M N Bota odpowadają w pzypadku ośodka pężytego pozbawonego po tałym Lamego λ µ. Take oznaczene tałych Bot pzyjął konekwentne toował w wojej pacy Couy [ Couy, 995]. Na podtawe pacy Bota, Wa [Bot, W,957 ] można w takm pzypadku wyazć tałe pężytośc Bota pzy pomocy modułu odkztałcena potacowego G wpółczynnka Poona υ : N = G M = υg ( υ ). (.78) poób wyznaczana pozotałych tałych modeu Bota czytenk znajdze w pacy [Fatta, 959].
WYKŁAD V. IV.3. Modele konsolidacji ośrodka porowatego. ( ) 2 = ], J t G e Τ
WYKŁAD V IV.. Modee konodacj ośrodka porowatego. W poprzednm rozdzae przyjęśmy założene, że zkeet gruntowy jet całem neodkztałcanym, a jeże dopuzczamy jakeś odkztałcena fazy tałej, to ą to tyko zmany objętoścowe.
Bardziej szczegółowoPraca i energia. x jest. x i W Y K Ł A D 5. 6-1 Praca i energia kinetyczna. Ruch jednowymiarowy pod działaniem stałych sił.
ykład z fzyk. Pot Pomykewcz 40 Y K Ł A D 5 Pa enega. Pa enega odgywają waŝną olę zaówno w fzyce jak w codzennym Ŝycu. fzyce ła wykonuje konketną pacę, jeŝel dzała ona na pzedmot ma kładową wzdłuŝ pzemezczena
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI - CD. Zjawisko indukcji elektromagnetycznej polega na powstawaniu prądu elektrycznego w
POL AGNTYCZN W PRÓŻNI - CD Indukcja elektomagnetyczna Zjawsko ndukcj elektomagnetycznej polega na powstawanu pądu elektycznego w zamknętym obwodze wskutek zmany stumena wektoa ndukcj magnetycznej. Np.
Bardziej szczegółowoEnergia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)
1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej
Bardziej szczegółowoSK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego
Ćwiczenia: SK-7 Wpowadzenie do metody wektoów pzetzennych SK-8 Wektoowy model ilnika indukcyjnego, klatkowego Wpowadzenie teoetyczne Wekto pzetzenny definicja i poawowe zależności. Dowolne wielkości kalane,
Bardziej szczegółowoIndukcja elektromagnetyczna Indukcyjność Drgania w obwodach elektrycznych
ndukcja eektomagnetyczna ndukcyjność Dgana w obwodach eektycznych Pawo ndukcj eektomagnetycznej Faadaya > d zewnętzne poe magnetyczne skeowane za płaszczyznę ysunku o watośc osnącej w funkcj czasu. ds
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Pocesów Konstukcj Inżyneskch Ruch obotowy Keunek Wyóżnony pzez PKA 1 Ruch jednostajny po okęgu Ruch cząstk nazywamy uchem jednostajnym po okęgu jeśl pousza sę ona po okęgu lub kołowym łuku z pędkoścą
Bardziej szczegółowo3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa
3. Sła bezwładnośc występująca podczas uchu cała w układze obacającym sę sła Coolsa ω ω ω v a co wdz obsewato w układze necjalnym co wdz obsewato w układze nenecjalnym tajemncze pzyspeszene: to właśne
Bardziej szczegółowo5. Regulacja częstotliwościowa prędkości obrotowej silnika indukcyjnego klatkowego
5. egulacja czętotlwoścowa pędkośc obotowej lnka ndukcyjnego klatkowego 5.1 Zaada egulacj czętotlwoścowej - waunk optymalzacj tatycznej; 5. egulacja kalana pędkośc obotowej ( U/f); 5.3 egulacja wektoowa
Bardziej szczegółowoFizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów
Fzyka, technologa oaz modelowane wzostu kyształów Stansław Kukowsk Mchał Leszczyńsk Instytut Wysokch Cśneń PAN 01-14 Waszawa, ul Sokołowska 9/37 tel: 88 80 44 e-mal: stach@unpess.waw.pl, mke@unpess.waw.pl
Bardziej szczegółowoKondensatory. Definicja pojemności przewodnika: C = q V. stosunek!adunku wprowadzonego na przewodnik do wytworzonego potencja!u.
Kondensatoy Defncja pojemnośc pzewodnka: stosunek!adunku wpowadzonego na pzewodnk do wytwozonego potencja!u. -6 - Jednostka: faad, F, µ F F, pf F Kondensato: uk!ad co najmnej dwóch pzewodnków, pzedzelonych
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowor śm równa się wypadkowej sile działającej na
Wykład z fzyk. Pot Posykewcz 74 F wyp dp dt 8- Duga zasada dynak Tak węc: Wypadkowa sła dzałająca na punkt atealny jest ówna szybkośc zany pędu cząstk. W zeczywstośc pewotne sfoułowane dugej zasady dynak
Bardziej szczegółowoZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II
Bardziej szczegółowoV. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA
46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..
Bardziej szczegółowoFizyka 7. Janusz Andrzejewski
Fzyka 7 Janusz Andzejewsk Poblem: Dlaczego begacze na stadone muszą statować z óżnych mejsc wbegu na 400m? Janusz Andzejewsk Ruch obotowy Cało sztywne Cało, któe obaca sę w tak sposób, że wszystke jego
Bardziej szczegółowo[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE
LKTYCZNOŚĆ Pole elektcne Lne sł pola elektcnego Pawo Gaussa Dpol elektcn Pole elektcne w delektkach Pawo Gaussa w delektkach Polaacja elektcna Potencjał pola elektcnego Bewowość pola elektcnego óŝnckowa
Bardziej szczegółowoWykład 15 Elektrostatyka
Wykład 5 Elektostatyka Obecne wadome są cztey fundamentalne oddzaływana: slne, elektomagnetyczne, słabe gawtacyjne. Slne słabe oddzaływana odgywają decydującą ole w budowe jąde atomowych cząstek elementanych.
Bardziej szczegółowoWykład 15. Reinhard Kulessa 1
Wykład 5 9.8 Najpostsze obwody elektyczne A. Dzielnik napięcia. B. Mostek Wheatstone a C. Kompensacyjna metoda pomiau siły elektomotoycznej D. Posty układ C. Pąd elektyczny w cieczach. Dysocjacja elektolityczna.
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNE RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNE Cało Doskonale Sztywne (Była Sztywna) model cała zeczywstego układ n oddzaływujących cząstek któych wzajemne odległośc ne ulegają zmane Cało wykonuje
Bardziej szczegółowoBartłomiej Wierzba. Modelowanie procesów transportu masy
Batłomej Wezba Modelowane pocesów tanspotu masy Wydano za zgodą Rektoa O p n o d a w c y pof. d hab. nż. Zbgnew GRZESIK pof. d hab. nż. Jan SIENIAWSKI R e d a k t o n a c z e l n y Wydawnctw Poltechnk
Bardziej szczegółowo3 BADANIE WYDAJNOŚCI SPRĘŻARKI TŁOKOWEJ. 1. Wprowadzenie
3 BADANIE WYDAJNOŚCI SPRĘŻARKI TŁOKOWEJ. Wprowadzene Sprężarka jet podtawowym przykładem otwartego układu termodynamcznego. Jej zadanem jet medzy nnym podwyżzene cśnena gazu w celu: uzykane czynnka napędowego
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoOpracowanie pytań na egzamin Fizyka dla elektroników 1
Opacowane pytań na egzamn Fzyka dla elektonków 1 Powadzący: d hab nż. Gzegoz Haań (wesja okojona, po konsultacjach 1 Inecjalne nenecjalne układy odnesena 1.1 *** Inecjalny układ odnesena jego zwązek z
Bardziej szczegółowoSpis treści I. Ilościowe określenia składu roztworów strona II. Obliczenia podczas sporządzania roztworów
Sps teśc I. Iloścowe okeślena składu oztwoów stona Ułaek wagowy (asowy ocent wagowy (asowy ocent objętoścowy Ułaek olowy 3 ocent olowy 3 Stężene olowe 3 Stężene pocentowe 3 Stężene noalne 4 Stężene olane
Bardziej szczegółowoPRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE
PRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE I, II, III pędkość komiczna www.iwiedza.net Obecnie, żyjąc w XXI wieku, wydaje ię nomalne, że człowiek potafi polecieć w komo, opuścić Ziemię oaz wylądować na Kiężycu. Poza
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamk Temperatura cepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamk Przemany gazowe zotermczna zobaryczna zochoryczna adabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura (K) 8 7 6
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoRysunek 9-13 jest to pokazane na rysunku 9-14.W rezultacie, jeŝeli obroty odbywają się w r
Wykład z zyk, Pot Posmykewcz 9-5 96 Własnośc wektoowe obotów. Aby zaznaczyć keunek obotów względem ustalonej os moŝna wpowadzć plus lub mnus pzed oznaczenem pędkośc kątowej, analogczne jak to mało mejsce
Bardziej szczegółowoFizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów
Fzyka, technologa oaz modelowane wzostu kyształów Stansław Kukowsk Mchał Leszczyńsk Instytut Wysokch Cśneń PAN 0-4 Waszawa, ul Sokołowska 9/37 tel: 88 80 44 e-mal: stach@unpess.waw.pl, mke@unpess.waw.pl
Bardziej szczegółowoROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI.
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład VII ROZWIAZANIA ZAGADNIEŃ PRZEPŁYWU FILTRACYJNEGO METODAMI ANALITYCZNYMI. 7. Pzepływ pzez goblę z uwzględnieniem zasilania wodami infiltacyjnymi.
Bardziej szczegółowo4. Prąd stały Prąd i prawo Ohma. C s. i = i = t. i S. j = V u prędkość unoszenia ładunków. r r
4. Pąd sały. 4.. Pąd pawo Ohma. l U - + u u pędkość unoszena ładunków S j o ds gdze j jes gęsoścą pądu: j S j S A s A m W pzewodnku o objęośc S l znajduje sę ładunek n e S l m lczbą elekonów w jednosce
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowo12. Obliczenie stateczności skarp i stateczności filtracyjnej Tomasz Strzelecki
2. Oblczene statecznośc skap statecznośc fltacyjnej Tomasz Stzeleck 2. Blokowe metody nżyneske okeślana statecznośc skap w mechance guntów. Lczne metody oblczeń pzyblżonych stowanych w paktyce nżyneskej,
Bardziej szczegółowo5. Regulacja częstotliwościowa prędkości obrotowej silnika indukcyjnego klatkowego
5. Regulacja czętotlwoścowa pędkośc obotowej lnka ndukcyjnego klatkowego 5.1 Zaada egulacj czętotlwoścowej - waunk optymalzacj tatycznej; 5.2 Regulacja kalana pędkośc obotowej ( U/f); 5.3 Regulacja wektoowa
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 2 Pawo Coulomba Jeżeli dwie naładowane cząstki o ładunkach q1 i q2 znajdują się w odległości, to siła elektostatyczna pzyciągania między nimi ma watość: F k k stała elektostatyczna k 1
Bardziej szczegółowoWyznaczenie współczynników q1=1,0. Wyznaczyć częstości drgań własnych oraz amplitudy drgań wymuszonych dla następującej belki:
Wyznaczyć częośc dgań włanych oaz aludy dgań wyuzonych dla naęującej bel: 4. Sfoułowane zez wółczynn acezy zywnośc. a dgana włane Dane: N 5 g 8 N Hz π 88,496 ad/, J Soeń wobody dynacznej SSD Uład odawowy
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoEFEKTYWNA STOPA PROCENTOWA O RÓWNOWAŻNA STPOPA PROCENTOWA
EFEKTYWNA STOPA PROCENTOWA O RÓWNOWAŻNA STPOPA PROCENTOWA Nekedy zachodz koneczność zany okesu kapt. z ównoczesny zachowane efektów opocentowane. Dzeje sę tak w nektóych zagadnenach ateatyk fnansowej np.
Bardziej szczegółowo29 Rozpraszanie na potencjale sferycznie symetrycznym - fale kuliste
9 Rozpaszanie na potencjae sfeycznie symetycznym - fae kuiste W ozdziae tym zajmiemy się ozpaszaniem na potencjae sfeycznie symettycznym V ). Da uchu o dodatniej enegii E = k /m adiane ównanie Schödingea
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowoZASADA ZACHOWANIA PĘDU
ZASADA ZACHOWANIA PĘDU; DYNAMIKA RUCHU OBROTOWEGO PRZYPOMNIENIE: Ale dv ZASADA ZACHOWANIA PĘDU dv d a ( V) Jeśl na cało dzałają sły, to cało a pzyśpeszene popocjonalne do całkowtej dzałającej sły: p V
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowof 4,3 m l 20 m 4 f l x x 2 y x l 2 4 4,3 20 x x ,86 x 0,043 x 2 y x 4 f l 2 x l 2 4 4, x dy dx tg y x ,86 0,086 x
f l Ry. 3. Rozpatrywany łuk parabolczny 4 f l x x 2 y x l 2 f m l 2 m y x 4 2 x x 2 2 2,86 x,43 x 2 tg y x dy 4 f l 2 x l 2 4 2 2 x 2 2,86,86 x Mechanka Budowl Projekty Zgodne ze poobem rozwązywana układów
Bardziej szczegółowoObroty. dθ, cząstka W Y K Ł A D VIII. Prędkość kątowa i przyspieszenie kątowe.
Wykład z fzyk, Pot Posmykewcz 84 W Y K Ł A D VIII Oboty. Ruch obotowy jest wszędze wokół nas; od atomów do galaktyk. Zema obaca sę wokół własnej os. Koła, pzekładne, slnk, śmgła, CD, łyŝwaka wykonująca
Bardziej szczegółowoWykład 4. Skręcanie nieskrępowane prętów o przekroju cienkościennym otwartym i zamkniętym. Pręt o przekroju cienkościennym otwartym
Wykład 4. Skręane nekrępowane prętów o przekroju enkośennym otwartym zamknętym. Pręt o przekroju enkośennym otwartym la przekroju pręta pokazanego na ryunku przyjmjmy funkje naprężeń Prandtla, która tylko
Bardziej szczegółowoSILNIK INDUKCYJNY STEROWANY Z WEKTOROWEGO FALOWNIKA NAPIĘCIA PODSTAWY TEORETYCZNE
SILNIK INDUKCYJNY SEROWANY Z WEKOROWEGO FALOWNIKA NAPIĘCIA PODSAWY EOREYCZNE 1. Poawowe cele teowana wektoowego lnka ndukcyjnego klatkowego Cągła kontola wzajemnego położena zmennych wektoowych pzetzennych
Bardziej szczegółowoZagadnienie dwóch ciał oddziałujących siłą centralną Omówienie ruchu ciał oddziałujących siłą o wartości odwrotnie proporcjonalnej do kwadratu ich
Zagadnienie dwóch ciał oddziałujących iłą centalną Oówienie uchu ciał oddziałujących iłą o watości odwotnie popocjonalnej do kwadatu ich odległości F F Siła centalna F F F F Dla oddziaływania gawitacyjnego
Bardziej szczegółowopodsumowanie (E) E l Eds 0 V jds
e-8.6.7 fale podsumowanie () Γ dl 1 ds ρ d S ε V D ds ρ d S ( ϕ ) 1 ρ ε D ρ D ρ V D ( D εε ) εε S jds V ρ d t j ρ t j σ podsumowanie (H) Bdl Γ μ S jds B μ j S Bds B ( B A) Hdl Γ S jds H j ( B μμ H ) ε
Bardziej szczegółowoWstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2009
4-6-7 Węp do fizyki jądowej Tomaz Pawak 9 oddziaływanie dwóch nukeonów mode poencjału dwuciałowego pawa ymeii (niezmienniczość wzgędem anfomacji) pawa zachowania wiekości fizycznych bak eoii pzykład: jednoodność
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.
RUCH OBROTOWY Można opsać ruch obrotowy ze stałym przyspeszenem ε poprzez analogę do ruchu postępowego jednostajne zmennego. Ruch postępowy a const. v v at s s v t at Ruch obrotowy const. t t t Dla ruchu
Bardziej szczegółowo00507 Praca i energia D
00507 Paca i enegia D Dane oobowe właściciela akuza 00507 Paca i enegia D Paca i moc mechaniczna. Enegia mechaniczna i jej kładniki. Zaada zachowania enegii mechanicznej. Zdezenia dokonale pęŝyte. ktualizacja
Bardziej szczegółowoPodstawowe układy pracy tranzystora bipolarnego
L A O A T O I U M P O D T A W L K T O N I K I I M T O L O G I I Podtawowe układy pacy tanzytoa bipolanego Ćwiczenie opacował Jacek Jakuz 4A. Wtęp Ćwiczenie umożliwia pomia i poównanie paametów podtawowych
Bardziej szczegółowoPrawo Gaussa. Potencjał elektryczny.
Pawo Gaussa. Potencjał elektyczny. Wykład 3 Wocław Univesity of Technology 7-3- Inne spojzenie na pawo Coulomba Pawo Gaussa, moŝna uŝyć do uwzględnienia szczególnej symetii w ozwaŝanym zagadnieniu. Dla
Bardziej szczegółowoWykład 8. Prawo Hooke a
Wykład 8 Pawo Hooke a Pod działaiem apężeń ciało tałe zmieia wó kztałt. Z doświadczeń wyika, że eżeli wielkość apężeia et mieza od pewe watości, zwae gaicą pężytości, to odkztałceie et odwacale i po uuięciu
Bardziej szczegółowoPRACA DOKTORSKA. mgr Bartłomiej Wierzba. Tytuł: Pole naprężeń generowane dyfuzją w układzie powłoka-podłoże. Prof. dr hab. inż.
Akadema Gónczo Hutncza m. Stansława Staszca w Kakowe Wydzał Inżyne Metal Infomatyk Pzemysłowej PRACA DOKTORSKA Auto: mg Batłomej Wezba Tytuł: Pole napężeń geneowane dyfuzją w układze powłoka-podłoże. Pomoto:
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci
Bardziej szczegółowoAnaliza termodynamiczna ożebrowanego wymiennika ciepła z nierównomiernym dopływem czynników
Instytut Technk Ceplnej Poltechnk Śląskej Analza temodynamczna ożebowanego wymennka cepła z neównomenym dopływem czynnków mg nż. Robet Pątek pomoto: pof. Jan Składzeń Plan pezentacj Wstęp Cel, teza zakes
Bardziej szczegółowoSilniki spalinowe Teoria
Silniki palinowe eoia D inż. Stefan Kluj Zaada działania Założenia obiegu teoetycznego tała ilość czynnika palanie zatąpione dopowadzeniem ciepła pzy tałej objętości i pzy tałym ciśnieniu wydech zatąpiony
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI Prowadzący: dr Krzysztof Polko Defncja momentu bezwładnośc Momentem bezwładnośc punktu materalnego względem płaszczyzny, os lub beguna nazywamy loczyn masy punktu
Bardziej szczegółowoPRZENIKANIE PRZEZ ŚCIANKĘ PŁASKĄ JEDNOWARSTWOWĄ. 3. wnikanie ciepła od ścianki do ośrodka ogrzewanego
PRZENIKANIE W pzemyśle uch ciepła zachodzi ównocześnie dwoma lub tzema sposobami, najczęściej odbywa się pzez pzewodzenie i konwekcję. Mechanizm tanspotu ciepła łączący wymienione sposoby uchu ciepła nazywa
Bardziej szczegółowoS. PODSTAWY TERMODYNAMIKI PROCESÓW NIERÓWNOWAGOWYCH
. Hofman, Wykłady z emodynamk technczne chemczne, Wydzał Chemczny PW, kenek: echnologa chemczna, sem.3 05/06 WYKŁAD 3. S. Podstawy temodynamk pocesów neównowagowych. S. PODSAWY ERMODYNAMIKI PROCESÓW NIERÓWNOWAGOWYCH
Bardziej szczegółowoL(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)
0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej
Bardziej szczegółowoWPROWADZENIE. Czym jest fizyka?
WPROWADZENIE Czym jest fizyka? Fizyka odgywa dziś olę tego co dawniej nazywano filozofią pzyody i z czego zodziły się współczesne nauki pzyodnicze. Można powiedzieć, że fizyka stanowi system podstawowych
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną.
Ćwiczenie M- Wyznaczanie współczynnika sztywności dutu metodą dynamiczną.. Ce ćwiczenia: pomia współczynnika sztywności da stai metodą dgań skętnych.. Pzyządy: dwa kążki metaowe, statyw, dut staowy, stope,
Bardziej szczegółowocz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321
Wkład 7: Bła stwna c.. D nż. Zbgnew Sklask Kateda Elektonk, paw. C-1, pok.1 skla@agh.edu.pl http://lae.uc.agh.edu.pl/z.sklask/..17 Wdał nfoatk, Elektonk Telekounkacj - Telenfoatka 1 6..17 Wdał nfoatk,
Bardziej szczegółowo( ) ( ) s = 5. s 2s. Krzysztof Oprzędkiewicz Kraków r. Podstawy Automatyki Zadania do części rachunkowej
Kzyztof Opzędiewicz Kaów 09 0 0. Zajęcia : (ba zadań-wpowadzenie) Zajęcia : (ba zadań wyłącznie część laboatoyjna) Podtawy Automatyi Zadania do części achunowej Zajęcia : Chaateytyi czaowe podtawowych
Bardziej szczegółowoPrzygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe
Pzygotowanie do Egzaminu Potwiedzającego Kwalifikacje Zawodowe Powtózenie mateiału Opacował: mg inż. Macin Wieczoek Jednostki podstawowe i uzupełniające układu SI. Jednostki podstawowe Wielkość fizyczna
Bardziej szczegółowoELEMENTY MECHANIKI ANALITYCZNEJ
ELEMENTY MECHANIKI ANALITYCZNEJ Roatuem układ o welu tonach wobod, n. układ łożon unktów matealnch. Na układ mogą bć nałożone wę. P unkt matealn o mae m Układ wobodn kładaąc ę unktów matealnch Wółędne
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowoMAGISTERSKA PRACA DYPLOMOWA
POLITECHNIKA WROCŁAWSKA WYDZIAŁ ELEKTRYCZNY INSTYTUT MASZYN, NAPĘDÓW I POMIARÓW ELEKTRYCZNYCH MAGISTERSKA PRACA DYPLOMOWA Układy teowania pędkością kątową ilników aynchonicznych w zeokim zakeie egulacji
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyki Stosowanej
Fzyka dla Infomatyk Stosowanej Jacek Golak Semest zmowy 08/09 Wykład n 9 Na popzednm wykładze zaczęlśmy zajmować sę elektostatyką. Do tej poy mówlśmy w zasadze o ładunkach w póżn! Najważnejsze elementy
Bardziej szczegółowoKURS GEOMETRIA ANALITYCZNA
KURS GEOMETRIA ANALITYCZNA Lekcja 2 Działania na wektoach w układzie współzędnych. ZADANIE DOMOWE www.etapez.pl Stona 1 Część 1: TEST Zaznacz popawną odpowiedź (tylko jedna jest pawdziwa). Pytanie 1 Któe
Bardziej szczegółowoelektrostatyka ver
elektostatka ve-8.6.7 ładunek ładunek elementan asada achowana ładunku sła (centalna, achowawca) e.6 9 C stała absolutna pawo Coulomba: F ~ dwa ładunk punktowe w póżn: F 4πε ε 8.8585 e F m ε stała ł elektcna
Bardziej szczegółowo5. Pochodna funkcji. lim. x c x c. (x c) = lim. g(c + h) g(c) = lim
5. Pocodna funkcj Defncja 5.1 Nec f: (a, b) R nec c (a, b). Jeśl stneje granca lm x c x c to nazywamy ją pocodną funkcj f w punkce c oznaczamy symbolem f (c) Twerdzene 5.1 Jeśl funkcja f: (a, b) R ma pocodną
Bardziej szczegółowoKryteria samorzutności procesów fizyko-chemicznych
Kytea samozutnośc ocesów fzyko-chemcznych 2.5.1. Samozutność ównowaga 2.5.2. Sens ojęce ental swobodnej 2.5.3. Sens ojęce eneg swobodnej 2.5.4. Oblczane zman ental oaz eneg swobodnych KRYERIA SAMORZUNOŚCI
Bardziej szczegółowoNa skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:
E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia
Bardziej szczegółowoRozdział V WARSTWOWY MODEL ZNISZCZENIA POWŁOK W CZASIE PRZEMIANY WODA-LÓD. Wprowadzenie
6 Rozdział WARSTWOWY MODL ZNISZCZNIA POWŁOK W CZASI PRZMIANY WODA-LÓD Wpowadzenie Występujące po latach eksploatacji zniszczenia zewnętznych powłok i tynków budowli zabytkowych posiadają często typowo
Bardziej szczegółowonależą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło
07 0 Opacował: mg inż. Macin Wieczoek www.mawie.net.pl. Elementy ezystancyjne. należą do gupy odbioników enegii elektycznej idealne elementy ezystancyjne pzekształcają enegię pądu elektycznego w ciepło.
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA
WYKŁAD OPTYMALIZACJA WIELOKYTEIALNA Wstęp. W wielu pzypadkach pzy pojektowaniu konstukcji technicznych dla okeślenia ich jakości jest niezędne wpowadzenie więcej niż jednego kyteium oceny. F ) { ( ), (
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
Enegia kinetyczna i paca. Enegia potencjalna Wykład 4 Wocław Uniesity of Technology 1 5-XI-011 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut 63 kg Paul Andeson
Bardziej szczegółowoSterowanie prędkością silnika krokowego z zastosowaniem mikrokontrolera ATmega8
mg inż. ŁUKASZ BĄCZEK d hab. inż. ZYGFRYD GŁOWACZ pof. ndzw. w AGH Akademia Góniczo-Hutnicza Wydział Elektotechniki, Automatyki, Infomatyki i Elektoniki Kateda Mazyn Elektycznych Steowanie pędkością ilnika
Bardziej szczegółowoι umieszczono ladunek q < 0, który może sie ι swobodnie poruszać. Czy środek okregu ι jest dla tego ladunku po lożeniem równowagi trwa lej?
ozwiazania zadań z zestawu n 7 Zadanie Okag o pomieniu jest na ladowany ze sta l a gestości a liniowa λ > 0 W śodku okegu umieszczono ladunek q < 0, któy może sie swobodnie pouszać Czy śodek okegu jest
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM PRZYRZĄDÓW I UKŁADÓW MOCY. Ćwiczenie 3 B. Stany dynamiczne Przetwornica impulsowa
90-924 Łódź, ul. Wólczańka 221/223, bud. B18 tel. (0)42 631 26 28 fak (0)42 636 03 27 e-mal ecretary@dmc.p.lodz.pl http://www.dmc.p.lodz.pl ABORATORIM PRZYRZĄDÓW I KŁADÓW MOCY Ćwczene 3 B Stany dynamczne
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoFizyka elektryczność i magnetyzm
Fizyka elektyczność i magnetyzm W1 1. Elektostatyka 1.1. Ładunek elektyczny. Cała otaczająca nas mateia składa się z elektonów, potonów i neutonów. Dwie z wymienionych cząstek - potony i elektony - obdazone
Bardziej szczegółowoKwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego
Efekt Comptona. Kwantowa natura promenowana elektromagnetycznego Zadane 1. Foton jest rozpraszany na swobodnym elektrone. Wyznaczyć zmanę długośc fal fotonu w wynku rozproszena. Poneważ układ foton swobodny
Bardziej szczegółowoBlok 7: Zasada zachowania energii mechanicznej. Zderzenia
Blok 7 Zaada zachowana energ echancznej. Zderzena I. Sły zachowawcze nezachowawcze Słą zachowawczą nazyway łę która wzdłuż dowolnego zaknętego toru wykonuje pracę równą zeru. Słą zachowawczą nazyway łę
Bardziej szczegółowoPędu Momentu pędu Ładunku Liczby barionowej. Przedmiot: Fizyka. Przedmiot: Fizyka. Wydział EAIiE Kierunek: Elektrotechnika.
ZASADY ZACHOWANIA W FIZYCE ZASADY ZACHOWANIA: Enegii Pęd Moent pęd Ładnk Liczby baionowej ZASADA ZACHOWANIA ENERGII W = E calk Paca siły zewnętznej Jeżeli W=0 to E calk =0 Ziana enegii całkowitej Ziana
Bardziej szczegółowoWykład 10. Reinhard Kulessa 1
Wykład 1 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne cd. 14. Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego 14..1 Pole indukcji magnetycznej pochodzące od nieskończenie długiego pzewodnika z pądem. 14.. Pawo
Bardziej szczegółowos Dla prętów o stałej lub przedziałami stałej sztywności zginania mianownik wyrażenia podcałkowego przeniesiemy przed całkę 1 EI s
Wprowadzenie Kontrukcja pod wpływem obciążenia odkztałca ię, a jej punkty doznają przemiezczeń iniowych i kątowych. Umiejętność wyznaczania tych przemiezczeń jet konieczna przy prawdzaniu warunku ztywności
Bardziej szczegółowoKINEMATYKA. Kinematyka jest częścią mechaniki opisującą ruch obiektów bez wchodzenia w
KINEMATYKA Kinematka jet częścią mechaniki opiującą uch iektów bez wchodzenia w pzczn wtępowania uchu Ruch jet względn i zawze jet opiwan w okeślonm układzie wpółzędnch nazwanm układem odnieienia Układ
Bardziej szczegółowo= = = A z powyższego: K
Janusz B. ępka Ruch absolutny względny X.7. System helocentyczny Janusza B. ępk. Zauważmy, że według teo geocentycznej oaz helocentycznej, odpowedno Zema lub Słońce są absolutne neuchome w osmose. Z waunku
Bardziej szczegółowoII.3 Rozszczepienie subtelne. Poprawka relatywistyczna Sommerfelda
. akad. 004/005 II.3 Rozszczepienie subtelne. Popawka elatywistyczna Sommefelda Jan Kólikowski Fizyka IVBC . akad. 004/005 II.3. Mechanizmy fizyczne odpowiedzialne za ozszczepienie subtelne Istnieją dwie
Bardziej szczegółowoWykład 17. 13 Półprzewodniki
Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa
Bardziej szczegółowo8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,
Bardziej szczegółowoModel klasyczny gospodarki otwartej
Model klasyczny gospodaki otwatej Do tej poy ozpatywaliśmy model sztucznie zakładający, iż gospodaka danego kaju jest gospodaką zamkniętą. A zatem bak było międzynaodowych pzepływów dób i kapitału. Jeżeli
Bardziej szczegółowoAtom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym
Dieektyki Dieektyki substancje, w któych nie występują swobodne nośniki ładunku eektycznego (izoatoy). Może być w nich wytwozone i utzymane bez stat enegii poe eektyczne. dieektyk Faaday Wpowadzenie do
Bardziej szczegółowo