Fizyka dla Informatyki Stosowanej
|
|
- Kamil Jankowski
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Fizya dla Infomatyi Stosowanej Jace Gola Semest zimowy 08/09 Wyład n 0
2 Na popzednim wyładzie opócz ładunów w póżni, ozważaliśmy pzewodnii, czyli substancje o nieoganiczonym zapasie swobodnych ładunów! Najważniejsze elementy ostatniego wyładu to Twiedzenie Gaussa i dywegencja natężenia pola eletycznego Rotacja natężenia pola eletycznego Potencjał eletyczny Równania Poissona i Laplace a Paca pzy pzesunięciu ładunu w polu eletycznym negia uładu ładunów eletycznych óżne wzoy!) Linie pola eletycznego oaz linie i powiezchnie ewipotencjalne Sposoby ozwiązywania ównania Laplace a noteboo) Dzisiaj wpowadzimy do pola eletycznego inny odzaj mateii izolatoy inaczej dieletyi) Część ysunów zapożyczyłem z wyładu pofesoa Reinhada Kulessy.
3 Więszość ciał, z jaimi mamy do czynienia można podzielić na pzewodnii oaz izolatoy inaczej dieletyi). Pamiętamy, że pzewodnii są substancjami o nieoganiczonym zapasie ładunów, tóe mogą się swobodnie pzemieszczać po całej objętości pzewodnia. W dieletyach wszystie ładuni są związane z onetnymi atomami lub cząsteczami i mogą się tylo nieznacznie pzemieszczać wewnątz atomu lub cząsteczi. Istnieją dwa podstawowe mechanizmy, dzięi tóym pole eletyczne może zmieniać ozład ładunu w atomie lub cząsteczce: ozciąganie i obacanie. Aby mówić o polu eletycznym w dieletyach, należy znać definicję i podstawowe własności dipola eletycznego!
4 Dipol eletyczny to uład dwóch ładunów puntowych o pzeciwnych znaach ozsuniętych na pewną odległość. d q p q d q moment dipolowy
5 Ja zachowuje się dipol w jednoodnym polu eletycznym? d + F q F -q - Siła wypadowa jest ówna zeo, ale wypadowy moment siły możemy go liczyć względem dowolnego puntu, bo siła wypadowa jest ówna zeo) jest óżny od zea! M d F q d ) qd ) p
6 Dipol swobodny ustawia się ównolegle do ieunu pola eletycznego. Aby obócić dipol, należy wyonać pacę! Dipol w jednoodnym polu eletycznym posiada enegię potencjalną, V=Vϕ), zależną od ustawienia jego momentu dipolowego względem natężenia pola eletycznego: V ) p
7 Dipol w niejednoodnym polu eletycznym y F - - d + F x W tym pzypadu nie tylo wypadowy moment siły, ale taże sama wypadowa siła jest óżna od zea! F F F 0 Dla małych ozmiaów dipola możemy zapisać wypadową siłę w pzy pomocy opeatoa nabla: F p
8 Dipol w niejednoodnym polu eletycznym jest więc wciągany w obsza silniejszego pola. w danym pzypadu w lewo!) - l + Dlaczego pojęcie dipola eletycznego jest ta ważne w onteście dieletyów?
9 Pzyjmijmy posty model atomu: dodatni ładune puntowy w śodu jednoodnego sfeycznego obłou ładunu ujemnego o stałej gęstości objętościowej i pomieniu a. Co się stanie, jeśli tai uład umieścimy w polu eletycznym? Nastąpi pzesunięcie dodatniego ładunu puntowego +q względem chmuy ujemnego ładunu, pzy czym załadamy, że nie nastąpi zmiana ształtu samej chmuy ładunu ujemnego. zew q 0 zew q 0 q q Waune ównowagi: siła działająca na +q ze stony zew jest ówna sile działającej na +q ze stony chmuy ładunu ujemnego.
10 zew zew p chmuy q a qd 3 d a 3 zew SI ) 4 a 0 3 zew Pzy pzyłożeniu zewnętznego pola eletycznego powstaje moment dipolowy. Stałą popocjonalności w ównaniu p zew nazywamy polayzowalnością atomową. W tym postym modelu Wiemy z pawa Gaussa, jaie jest pole eletyczne wewnątz jednoodnej ulistej chmuy ładunu Dla zeczywistych atomów podaje się zwyle watości iloczynu α. Zmieniają się one od ułama He,Ne,H), popzez ila A,C,Be) do iludziesięciu Na,Li,K,Cs) x 0-30) m 3. a 3 SI ) 4 a 0 3
11 Dla wielu cząstecze np. dla CO ) posta popocjonalność między wetoami momentu dipolowego oaz natężeniem zewnętznego pola eletycznego, nie jest spełniona. p zew, W ogólnym pzypadu α może być maciezą, a wetoy p i zew nie muszą być ównoległe! p p p x y z xx yx zx xy yy zy xz yz zz zew, x zew, y zew, z ij to współzędne symetycznego tensoa polayzowalności cząsteczi
12 Pewne cząsteczi np. H O) mają własny niezależny od pola zewnętznego) moment dipolowy. Cząsteczi taie nazywamy polanymi. Cząstecza wody ma wyjątowo duży moment dipolowy: p Cm H + - O 05 0 H + Cl - H + Dalsze pzyłady substancji, tóych cząsteczi posiadają twały moment dipolowy to: CO, SO, HCl, NH 3, C H 5 OH. Pod wpływem pola eletycznego momenty dipolowe cząstecze ustawiają się zgodnie z ieuniem pola.
13 Zaówno w pzypadu, gdy zewnętzne pole eletyczne wytwaza inaczej induuje) dipole eletyczne w atomach lub cząsteczach dieletya, ja i w pzypadu, gdy już istniejące momenty dipolowe są ustawiane zgodnie z polem, efet jest ten sam: W mateiale pojawia się wiele małych dipoli, sieowanych zgodnie z ieuniem pola eletycznego, czyli mateiał staje się spolayzowany! Mały ale maosopowy) fagment dieletya może posiadać moment dipolowy. Polayzacją eletyczną weto oznaczany liteą P) nazywamy moment dipolowy na jednostę objętości. Zasada działania dieletya: Dielety w polu eletycznym staje się zbioem dipoli eletycznych. Ale ażdy dipol eletyczny wytwaza z olei własne pole eletyczne. To wypadowe pole eletyczne dipoli dieletya zmienia wyjściowe pole eletyczne i musi być uwzględnione pzy oeśleniu ońcowego pola eletycznego w dieletyu!
14 d O q q P Najpiew policzmy potencjał eletyczny pochodzącego od pojedynczego dipola eletycznego: 3 cos ) p qd q q q V
15 p O P Jeśli śode dipola nie znajduje się w początu uładu współzędnych, to popzedni wyni tzeba uogólnić. ) 3 p p V iloczyn salany momentu dipolowego i gadientu pewnej funcji. Uwaga: w tym gadiencie pochodne są liczone po zmiennych pimowanych!
16 Teaz, wyozystując wzó na potencjał eletyczny pochodzący od pojedynczego dipola eletycznego oaz definicję polayzacji eletycznej możemy policzyć potencjał eletyczny od awała spolayzowanego mateiału, czyli ciągłego ozładu momentu dipolowego w ścisłej analogii do potencjału eletycznego pochodzącego od ciągłego ozładu ładunu eletycznego: dp S O V P ) dp moment dipolowy elementu objętości P ) P ) d 3 d 3
17 Pzepiszemy wzó do innej postaci, ozystając z tójwymiaowej wesji twiedzenia o pochodnej iloczynu ) ) ) ) ) ) ) d P d P d P P d P V To jest cała po objętości z dywegencji; ozystając z twiedzenia Gaussa można ją zamienić na całę powiezchniową Ta cała ma postać wzou na potencjał od objętościowego ozładu ładunu
18 Dochodzimy do wniosu, że awałe spolayzowanej mateii zachowuje się ta ja pewien ozład ładunu powiezchniowego na bzegu obszau Ω oaz ozład ładunu objętościowego wewnątz obszau Ω! ) ) ) ) ) ) 3 3 d ds d P ds P V P S P S Ta wielość pełni olę gęstości powiezchniowej tzw. ładunu związanego Ta wielość pełni olę gęstości objętościowej tzw. ładunu związanego ) ) ) ) div P P P n P P ˆ ) )
19 Pzy jednoodnym wetoze polayzacji wewnątz dieletya może nieiedy zachodzić ρ P = 0. Dipole na powiezchni zewnętznej nie mają patneów, by zniwelować wystające ładuni: div 4 P 4 div P div P 4 D SI ) div Jeśli mamy dieletyi w polu eletycznym, to opócz ładunów odosobnionych i ładunów na pzewodniach, źódłami pola eletycznego są taże ładuni związane w dieletyu! P 0 swobodnego D weto inducji eletycznej
20 Mamy więc pawo Gaussa dla wetoa inducji eletycznej w postaci óżniczowej: div D, a taże w postaci całowej S D ds Q swobodny całowity ładune swobodny wewnątz zamniętej powiezchni S
21 Dieletyi liniowe W dalszym ciągu wyładu będziemy zajmować się mateiałami, dla tóych polayzacja jest popocjonalna do natężenia pola eletycznego: P 4 e SI ) 0 e podatność eletyczna ośoda wielość bezwymiaowa) Uwagi: Podatność eletyczna nie musi być liczbą; dla yształu to zwyle jest tenso pzedstawiany w postaci maciezy jest natężeniem całowitego pola eletycznego, pochodzącego od ładunów swobodnych i polayzacji!
22 dane z Wiipedii Dla dieletyów liniowych mamy więc: D 0 P 0 0 e 0 e substancja pzenialność eletyczna ośoda względna pzenialność eletyczna ośoda dawniej: stała dieletyczna)
23 dane z Wiipedii substancja KTaNBO o C) Giffiths, stona 08
24 swobodny S Q ds D Ja natężenie pola eletycznego zależy od ϵ? Jeśli mamy poblem o jasnej symetii, to można i wystaczy sozystać z pawa Gaussa : Pzyład n : pojedynczy ładune w pzestzeni całowicie wypełnionym dieletyiem liniowym Q pozni swobodny swobodny swobodny S Q D Q D Q ds D ) ˆ 4 ) ˆ 4 ) 0 0 Natężenie pola eletycznego zmniejsza się ϵ azy w stosunu do natężenia pola eletycznego w póżni.
25 D Q ds D swobodny S 0 Pzyład n : Pzewodząca ula o pomieniu a i naładowana ładuniem Q jest otoczona powłoą z dieletya o gubości b-a) o względnej pzenialności ośoda ϵ. Wystaczą dwa wzoy: Q Q D b Q Q D b a D a ˆ 4 ) ˆ 4 ) ˆ 4 ) ˆ 4 ) 0 0 Q b a Powiezchnie Gaussa są sfeami
26 Ja w tym poblemie ozłożone są ładuni? ) Wewnątz pzewodnia nie ma żadnego ładunu ) Na powiezchni pzewodzącej uli mamy stała gęstość powiezchniową ładunu swobodnego olo czany) swob, a Q 4 a 3) Na wewnętznej powiezchni dieletya o pomieniu a mamy gęstość powiezchniową ładunu związanego olo żółty) 4) Wewnątz dieletya nie ma żadnego ładunu związanego 5) Na zewnętznej powiezchni dieletya o pomieniu b mamy gęstość powiezchniową ładunu związanego olo czewony) zw, a 0 eq 4 a zw, b 0 eq 4 b Q
27 Pzyład n 3: Pzestzeń między oładami ondensatoa płasiego wypełniona została dieletyiem liniowym o względnej pzenialności ośoda ϵ. Na oładach jest ładune swobodny Q. Q Q q zw Dielety powoduje zmniejszenie natężenie pola eletycznego ϵ azy. Różnica potencjałów, U, między oładami taże zmalała ϵ azy. W taim azie pojemność ondensatoa ośnie ϵ azy! Ważne w zastosowaniach technicznych! C Q U C pozni
28 Jaa enegia jest zmagazynowana w taim ondensatoze wypełnionym dieletyiem? Chcemy poównać tę enegię z pzypadiem ondensatoa póżniowego. Załadamy teaz, że oba ondensatoy ładujemy do tej samej óżnicy potencjałów ) ) C poznia poznia p dielety p 0 S d C poznia C U poznia U poznia p Wzó ) odpowiada objętościowej gęstości enegii w póżni w w poznia poznia 0 S d objetosc 0 U d S d C poznia U poznia p
29 W pzypadu dieletya wzó na objętościową gęstość enegii musi być zmieniony i pzyjmuje postać w dielety D W pzypadu ondensatoa płasiego pole eletyczne istnieje tylo między oładami, a więc w objętości S d, gdzie S jest powiezchnią ołade. Dlatego w dielety S d 0 U d U d S d C poznia U dielety p
30 Mateia w polu eletycznym to wiele cieawych tematów, tóych na tym wyładzie nie mogę pouszyć. Polecam zapoznanie się z taimi pojęciami ja eletet - to ogólna nazwa dieletya, w tóym sposób twały utzymuje się polayzacja dipolowa lub stan naładowania eletycznego. letet wytwaza wewnętzne i zewnętzne pola eletyczne i jest eletostatycznym odpowiedniiem magnesu twałego. pioeletyczność - występowanie w nietóych yształach dieletycznych samozutnej polayzacji eletycznej, w nieobecności zewnętznego pola eletycznego. W nomalnych waunach polayzacja może być masowana wastwą zaadsobowanych z powietza jonów i ujawnia się dopieo po ogzaniu yształu. piezoeletyczność - występowanie na powiezchni yształu ładunów eletycznych pod wpływem napężeń mechanicznych. Pzyładem piezoeletya jest wac.
31 eletostycja - zmiana ozmiaów mateiału pod wpływem zewnętznego pola eletycznego. feoeletyczność - obecność polayzacji w mateiale dieletycznym po usunięciu pola eletycznego, tóe ją wywołało. Jest to związane z twałym upoządowaniem dipoli eletycznych. Pzyłądem feoeletya jest tytanian bau BaTiO3). i wiele innych. A my uszamy dalej, by zająć się stałym) pądem eletycznym
32 Na począte pzypomnijmy sobie następujące doświadczenie, w tóym połączono pzewodniiem dwa wcześniej naładowane ładunami o pzeciwnym znau) eletosopy. +Q -Q V V V +q -q V 3 V t=0 0 < t < t t=0 U= V V Pzypade statyczny powiezchnie ewipotencjalne t=t U= 0 Pzypade statyczny powiezchnia ewipotencjalna 0 < t < t U maleje Pzypade niestatyczny Potencjał V 3 zależy od miejsca pomiau
33 Ładune pzepłynie w lewo popłyną eletony) ja poazuje czewona stzała i badzo szybo listi obu eletosopów opadną sończy się pzepływ ładunu. q=0 q=0 V 3 V V V V V 3 0 t=t Wniose: Nie jest łatwo utzymać stały pzepływ ładunu eletycznego. Sama siła ulombowsa o chaateze eletostatycznym) do tego nie wystacza! Na azie jedna zajmiemy się samym opisem pądu eletycznego i nie będziemy zastanawiać się, co powoduje twały pzepływ ładunów. Zaczynamy od pojęcia gęstości pądu:
34 Najpostszy pzypade: W ażdym cm 3 jest n cząste, z tóych ażda ma ładune q i pędość u. Liczba n to tzw. oncentacja cząste nośniów pądu. A q, u W stumień ta pouszających się cząste wstawiamy amę postoątną, tóa ma weto powiezchni A. Ile cząste pzechodzi pzez powiezchnię ozpiętą na amce w jednostce czasu?
35 Tzeba zbudować ównoległościan o podstawie, tóa jest powiezchnią ami i boach ównoległych do wetoa u! W czasie Δt pzez amę pzejdą cząsti z naysowanego ównoległościanu. Ich liczba N) jest ówna iloczynowi oncentacji n) oaz objętości postopadłościanu. Całowity ładune, tóy pzepłynie pzez powiezchnię ami w czasie Δt wynosi Q = N q. u t u A u objetosc A wysoosc objetosc A u t cos t Au N n objetosc n t Au Q q n t Au Q q n Au I A) t natężenie pądu płynącego pzez amę A
36 Jeśli mamy wiele las cząste o óżnych ładunach, oncentacjach i wetoach pędości, to ażda daje własny niezależny wład do Ia): I A) N j e e e n q n n u u A e N A e q n u W szczególności gęstość pądu dla jednego odzaju nośniów, powiedzmy eletonów, o niejednoodnym ozładzie pędości, wynosi q=-e) całowita oncentacja eletonów n u Ne u j e N A e j weto gęstości pądu weto pędości śedniej u
37 W ogólnym pzypadu, gdy powiezchnia ami nie jest płasa, a weto gęstości pądu zmienia się od puntu do puntu, musimy użyć zapisu całowego: I j da A Natężenie pądu płynącego pzez powiezchnię A jest ówne stumieniowi wetoa gęstości pądu pzez powiezchnię A. Jednosti gęstości pądu i natężenia pądu; j I C C m m 3 3 m s m s C m s C m s A m A ampe
38 Pawo zachowania ładunu ównanie ciągłości Sfomułujemy pawo zachowania ładunu, w sytuacji, gdy mamy pzepływ pądu. Wybiezmy pewien pzestzenny obsza Ω, otoczony powiezchnią A. j j Ω da j Z popzednich ozważań wynia jasno, ile ładunu pzepływa pzez powiezchnię A w jednostce czasu: j A da j A j j j Teaz, olejny już az, sozystamy z twiedzenia Gaussa, tóe pozwala zastąpić stumień pola wetoowego pzez powiezchnię zamniętą, całą po całej objętości obszau z dywegencji pola wetoowego: j da Gauss div j dv A
39 Z obszau Ω ubywa ładunu w tempie: Q t t dv Poównując pzepływ ładunu pzez powiezchnię A z ubytiem ładunu w objętości Ω, dostajemy div j dv t dv Ponieważ obsza Ω może być dowolnie mały, więc dostajemy tzw. ównanie ciągłości, jedno z najważniejszych ównań w fizyce: div j 0 t
40 My zajmiemy się pzede wszystim tzw. pądami stacjonanymi, dla tóych j x, y, z, t) const Jaie są faty espeymentalne dotyczące pzepływu pądu? Rozważamy fagment mateiału o długości L i stałej watości pzeoju popzecznego, S. Niech na jego ońcach panuje óżnica potencjałów U = V V. V S j L Można je taże zapisać w postaci:. V Dla wielu mateiałów, na pzyład dla óżnych metali, zachodzi: I U, czyli natężenie pądu jest wpost popocjonalne do pzyłożonego napięcia. Jest to właśnie teść pawa Ohma! j
41 Uwaga n : Pawo Ohma nie jest pawem w taim sensie ja na pzyład pawo zachowania ładunu lub pawo Gaussa. Jest to pawidłowość, od tóej znane są liczne wyjąti. V S j L V Piszemy: I U, R a wielość R nazywamy opoem eletycznym! Uwaga n : R Nie mylić pawa Ohma z definicją opou eletycznego :. Opó eletyczny jest w szczególności zależny od tempeatuy i może być podawany taże dla mateiałów, tóe nie spełniają pawa Ohma. U I
42 Jeśli chcemy supić się na własnościach danego mateiału, a nie inteesują nas ozmiay substancji, pzez tóą płynie pąd eletyczny, piszemy: V S R j V A L m V [ ] m R A V m L S opó eletyczny właściwy To badzo cieawa wielość, tóa pzyjmuje niezwyle szeoi zaes watości. pzewodność eletyczna właściwa
43 Tabela ezystywności nietóych substancji w temp. 0 C) źódła: Giffiths oaz Wiipedia) mateiał opó właściwy [Ω m] sebo, miedź,7 0 8 złoto, aluminium,8 0 8 niiel 6, żelazo cyna 0,9 0 8 platyna 0 8 ołów 0 8 węgiel 3,5 0 5 geman 0,46 zem 640 szło guma ooło 0 3 siaa 0 5 woda czysta,5 0 5, ale słona woda nasycona) 4,4 0
44 j Ja wytłumaczyć zależność? Rolę stałej popocjonalności pełni pzewodność eletyczna, więc mamy j Aby wytłumaczyć tę zależność oaz ewentualne odstępstwa od pawa Ohma, potzebny jest model tego, co dzieje się w pzewodniu np. w metalach) model pzewodnictwa! Tai model powinien odpowiedzieć na pytania Dlaczego stała siła działająca na ładuni q ) nie powoduje ich pzyspieszania i zwięszenia watości wetoa gęstości pądu? Dlaczego pzewodność eletyczna σ) nie zależy pzynajmniej w pewnych ganicach) od watości natężenia pola eletycznego? Ja opó eletyczny zależy od tempeatuy?
Elektrostatyka. + (proton) - (elektron)
lektostatyka Za oddziaływania elektyczne ( i magnetyczne ) odpowiedzialny jest: ładunek elektyczny Ładunek jest skwantowany Ładunek elementany e.6-9 C (D. Millikan). Wszystkie ładunki są wielokotnością
Bardziej szczegółowoNa skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:
E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowoInformacje. Danuta Kruk. Pokój: D2/20. Telefon:
Infomacje Danuta Ku danuta.u@matman.uwm.edu.pl Poój: D/0 Telefon: 89 54 6011 Konsultacje: poniedziałe: 11-14, wtoe: 1-15, śoda: 1-15, czwate 13.30-15.30 inne teminy jeśli Państwu badziej odpowiadają -
Bardziej szczegółowoXXX OLIMPIADA FIZYCZNA (1980/1981). Stopień I, zadanie teoretyczne T4 1
XXX OLMPADA FZYCZNA (1980/1981). Stopień, zadanie teoetyczne T4 1 Źódło: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej; Waldema Gozowsi; Andzej Kotlici: Fizya w Szole, n 3, 1981.; Andzej Nadolny, Kystyna Pniewsa:
Bardziej szczegółowoZJAWISKA ELEKTROMAGNETYCZNE
ZJAWISKA LKTROMAGNTYCZN 1 LKTROSTATYKA Ładunki znajdują się w spoczynku Ładunki elektyczne: dodatnie i ujemne Pawo Coulomba: siły pzyciągające i odpychające między ładunkami Jednostką ładunku elektycznego
Bardziej szczegółowoWykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.
Wykład 9 7. Pojemność elektyczna 7. Pole nieskończonej naładowanej wastwy z σ σładunek powiezchniowy S y ds x S ds 8 maca 3 Reinhad Kulessa Natężenie pola elektycznego pochodzące od nieskończonej naładowanej
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 2 Pawo Coulomba Jeżeli dwie naładowane cząstki o ładunkach q1 i q2 znajdują się w odległości, to siła elektostatyczna pzyciągania między nimi ma watość: F k k stała elektostatyczna k 1
Bardziej szczegółowoGuma Guma. Szkło Guma
1 Ładunek elektyczny jest cechą mateii. Istnieją dwa odzaje ładunków, nazywane dodatnimi i ujemnymi. Ładunki jednoimienne się odpychają, podczas gdy ładunki óżnoimeinne się pzyciągają Guma Guma Szkło Guma
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza
Bardziej szczegółowoSiły mezoskopowe Oddziaływania w układach biologicznych
Siły mezosopowe Oddziaływania w uładach biologicznych Van de Waalsa wiązania wodoowe oddziaływania eletostatyczne flutuacje oddziaływania hydodynamiczne Siły ohezyjne (spoistości) siły Van de Waalsa (dipole
Bardziej szczegółowoBlok 8: Moment bezwładności. Moment siły Zasada zachowania momentu pędu
Blo 8: Moent bezwładności Moent siły Zasada zachowania oentu pędu Moent bezwładności awiając uch postępowy ciała, posługujey się pojęciai pzeieszczenia, szybości, pzyspieszenia tego ciała oaz wypadowej
Bardziej szczegółowoFizyka elektryczność i magnetyzm
Fizyka elektyczność i magnetyzm W1 1. Elektostatyka 1.1. Ładunek elektyczny. Cała otaczająca nas mateia składa się z elektonów, potonów i neutonów. Dwie z wymienionych cząstek - potony i elektony - obdazone
Bardziej szczegółowoWykład 17. 13 Półprzewodniki
Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa
Bardziej szczegółowocz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 10: Gawitacja cz. 1. d inż. Zbiniew Szklaski szkla@ah.edu.pl http://laye.uci.ah.edu.pl/z.szklaski/ Doa do pawa powszechneo ciążenia Ruch obitalny planet wokół Słońca jak i dlaczeo? Reulane, wieloletnie
Bardziej szczegółowoŹródła pola magnetycznego
Pole magnetyczne Źódła pola magnetycznego Cząstki elementane takie jak np. elektony posiadają własne pole magnetyczne, któe jest podstawową cechą tych cząstek tak jak q czy m. Pouszający się ładunek elektyczny
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowoROZDZIAŁ 2. Elektrotechnika podstawowa 23
lektotechnika podstawowa 3 ROZDZIAŁ lektostatyka. Kondensatoy + Nieuchome (niezmienne) ładunki elektyczne ozmieszczone w śodowisku dielektycznym są źódłami pola elektostatycznego. W paktyce model taki
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady dynamiki Newtona I II Każde ciało twa w stanie spoczynku lub pousza się uchem postoliniowym i jednostajnym, jeśli siły pzyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Zmiana
Bardziej szczegółowoZjawisko indukcji. Magnetyzm materii.
Zjawisko indukcji. Magnetyzm mateii. Wykład 6 Wocław Univesity of Technology -04-0 Dwa symetyczne pzypadki PĘTLA Z PĄDEM MOMENT SIŁY + + POLE MAGNETYCZNE POLE MAGNETYCZNE P A W O I N D U K C J I MOMENT
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO
POLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO Wykład 8 lato 2015/16 1 Definicja wektoa indukcji pola magnetycznego F = q( v B) Jednostką indukcji pola B jest 1T (tesla) 1T=1N/Am Pole magnetyczne zakzywia
Bardziej szczegółowoWykład 15. Reinhard Kulessa 1
Wykład 5 9.8 Najpostsze obwody elektyczne A. Dzielnik napięcia. B. Mostek Wheatstone a C. Kompensacyjna metoda pomiau siły elektomotoycznej D. Posty układ C. Pąd elektyczny w cieczach. Dysocjacja elektolityczna.
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne prąd elektryczny
Pole magnetyczne pąd elektyczny Czy pole magnetyczne może wytwazać pąd elektyczny? Piewsze ekspeymenty dawały zawsze wynik negatywny. Powód: statyczny układ magnesów. Michał Faaday piewszy zauważył, że
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoZbigniew Otremba, Fizyka cz.1: Mechanika 5
Zbigniew Otemba, Fizya cz.: Mechania 5. MECHANIKA Mechania - to idee odnoszące się do zozumienia i opisu wszeliego uchu. Wpowadzone tu pojęcia i wielości dają postawy innym działom fizyi oaz mechanice
Bardziej szczegółowoDielektryki polaryzację dielektryka Dipole trwałe Dipole indukowane Polaryzacja kryształów jonowych
Dielektryki Dielektryk- ciało gazowe, ciekłe lub stałe niebędące przewodnikiem prądu elektrycznego (ładunki elektryczne wchodzące w skład każdego ciała są w dielektryku związane ze sobą) Jeżeli do dielektryka
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO
POLE MAGNETYZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYZNEGO Wykład lato 01 1 Definicja wektoa indukcji pola magnetycznego F = q( v B) Jednostką indukcji pola B jest 1T (tesla) 1T=1N/Am Pole magnetyczne zakzywia to uchu ładunku
Bardziej szczegółowo23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2
Włodzimiez Wolczyński 23 PĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2 zadanie 1 Tzy jednakowe oponiki, każdy o opoze =30 Ω i opó =60 Ω połączono ze źódłem pądu o napięciu 15 V, jak na ysunku obok. O ile zwiększy się natężenie pądu
Bardziej szczegółowoLINIA PRZESYŁOWA PRĄDU STAŁEGO
oitechnia Białostoca Wydział Eetyczny Kateda Eetotechnii Teoetycznej i Metoogii nstucja do zajęć aboatoyjnych Tytuł ćwiczenia LNA RZEYŁOWA RĄD TAŁEGO Nume ćwiczenia E Auto: mg inŝ. Łuasz Zaniewsi Białysto
Bardziej szczegółowoPole grawitacyjne. Definicje. Rodzaje pól. Rodzaje pól... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek.
Pole gawitacyjne d inż. Ieneusz Owczaek CNMiF PŁ ieneusz.owczaek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczaek 1 d inż. Ieneusz Owczaek Pole gawitacyjne Definicje to pzestzenny ozkład wielkości fizycznej. jest
Bardziej szczegółowoAtom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym
Dieektyki Dieektyki substancje, w któych nie występują swobodne nośniki ładunku eektycznego (izoatoy). Może być w nich wytwozone i utzymane bez stat enegii poe eektyczne. dieektyk Faaday Wpowadzenie do
Bardziej szczegółowoTeoria Względności. Czarne Dziury
Teoia Względności Zbigniew Osiak Czane Dziuy 11 Zbigniew Osiak (Tekst) TEORIA WZGLĘD OŚCI Czane Dziuy Małgozata Osiak (Ilustacje) Copyight by Zbigniew Osiak (tt) and Małgozata Osiak (illustations) Wszelkie
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 3 Pola elektryczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 3 Pola elektryczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 4 Pola elektryczne w materii 3 4.1 Polaryzacja elektryczna..................
Bardziej szczegółowomagnetyzm ver
e-8.6.7 agnetyz pądy poste pądy elektyczne oddziałują ze soą. doświadczenie Apèe a (18): Ι Ι 1 F ~ siła na jednostkę długości pzewodów pądy poste w póżni jednostki w elektyczności A ape - natężenie pądu
Bardziej szczegółowo20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.
Włodzimiez Wolczyński Pawo Coulomba 20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA. POLE CENTRALNE I JEDNORODNE Q q = k- stała, dla póżni = 9 10 = 1 4 = 8,9 10 -stała dielektyczna póżni ε względna stała dielektyczna
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 10 7.XII Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Fizyka - Mechanika Wykład 0 7.XII.07 Zygmunt Szefliński Śodowiskowe Laboatoium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Pawo powszechnego ciążenia F G mm Opisuje zaówno spadanie jabłka
Bardziej szczegółowoE4. BADANIE POLA ELEKTRYCZNEGO W POBLIŻU NAŁADOWANYCH PRZEWODNIKÓW
4. BADANI POLA LKTRYCZNGO W POBLIŻU NAŁADOWANYCH PRZWODNIKÓW tekst opacował: Maek Pękała Od oku 1785 pawo Coulomba opisuje posty pzypadek siły oddziaływania dwóch punktowych ładunków elektycznych, któy
Bardziej szczegółowoι umieszczono ladunek q < 0, który może sie ι swobodnie poruszać. Czy środek okregu ι jest dla tego ladunku po lożeniem równowagi trwa lej?
ozwiazania zadań z zestawu n 7 Zadanie Okag o pomieniu jest na ladowany ze sta l a gestości a liniowa λ > 0 W śodku okegu umieszczono ladunek q < 0, któy może sie swobodnie pouszać Czy śodek okegu jest
Bardziej szczegółowoWstęp. Prawa zostały znalezione doświadczalnie. Zrozumienie faktu nastąpiło dopiero pod koniec XIX wieku.
Równania Maxwella Wstęp James Clek Maxwell Żył w latach 1831-1879 Wykonał decydujący kok w ustaleniu paw opisujących oddziaływania ładunków i pądów z polami elektomagnetycznymi oaz paw ządzących ozchodzeniem
Bardziej szczegółowoWykład 10. Reinhard Kulessa 1
Wykład 1 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne cd. 14. Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego 14..1 Pole indukcji magnetycznej pochodzące od nieskończenie długiego pzewodnika z pądem. 14.. Pawo
Bardziej szczegółowo3b. ELEKTROSTATYKA. r r. 4πε. 3.4 Podstawowe pojęcia. kqq0 E =
3b. LKTROTATYKA 3.4 Postawowe pojęcia Zasaa zachowania łaunku umayczny łaunek ukłau elektycznie izolowanego jest stały. Pawo Coulomba - siła oziaływania elektostatycznego 4 1 18 F C A s ˆ gzie : k 8,85*1
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowoPrawo Gaussa. Potencjał elektryczny.
Pawo Gaussa. Potencjał elektyczny. Wykład 3 Wocław Univesity of Technology 7-3- Inne spojzenie na pawo Coulomba Pawo Gaussa, moŝna uŝyć do uwzględnienia szczególnej symetii w ozwaŝanym zagadnieniu. Dla
Bardziej szczegółowoElementarne przepływy potencjalne (ciąg dalszy)
J. Szanty Wykład n 4 Pzepływy potencjalne Aby wytwozyć w pzepływie potencjalnym siły hydodynamiczne na opływanych ciałach konieczne jest zyskanie pzepływ asymetycznego.jest to możliwe pzy wykozystani kolejnego
Bardziej szczegółowoEnergia kulombowska jądra atomowego
744 einhad Kulessa 6. Enegia kulombowska jąda atomowego V Enegię tą otzymamy w opaciu o wzó (6.6) wstawiając do niego wyażenie na potencjał (6.4) pochodzący od jednoodnie naładowanej kuli. Obliczenie wykonamy
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
Bardziej szczegółowoXIX. PRAWO COULOMBA Prawo Coulomba
XIX PRAWO COULOMBA 191 Pawo Coulomba Wielkość oddziaływania cząstki z otaczającymi ją obiektami zależy od jej ładunku elektycznego, zwykle oznaczanego pzez Ładunek elektyczny może być dodatni lub ujemny
Bardziej szczegółowoDodatkowe zagadnienia (dla zainteresowanych)
Dodatowe zagadnienia (dla zainteesowanych) Elementy ystalogafii Kyształy Kyształ- obiet wieloatomowy mający symetię tanslacyjną. Symetia tanslacyjna polega na tym że istnieją taie wetoy a, a, a3 zwane
Bardziej szczegółowoPRZENIKANIE PRZEZ ŚCIANKĘ PŁASKĄ JEDNOWARSTWOWĄ. 3. wnikanie ciepła od ścianki do ośrodka ogrzewanego
PRZENIKANIE W pzemyśle uch ciepła zachodzi ównocześnie dwoma lub tzema sposobami, najczęściej odbywa się pzez pzewodzenie i konwekcję. Mechanizm tanspotu ciepła łączący wymienione sposoby uchu ciepła nazywa
Bardziej szczegółowoRama płaska metoda elementów skończonych.
Pzyład. Rama płasa metoda elementów sończonych. M p l A, EJ P p l A, EJ l A, EJ l l,5 l. Dysetyzacja Podział na elementy i węzły x st. sw. M 5 P Z X, M, V, H 7, M, H Y, V Element amy płasiej węzły, x stopni
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 8 gudnia KOLOKWIUM W pzyszłym tygodniu więcej infomacji o pytaniach i tym jak pzepowadzimy te kolokwium 2 Moment bezwładności Moment bezwładności masy punktowej m pouszającej się
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowocz.2 dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 11: Gawitacja cz. d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Pawo Gaussa - PZYKŁADY: Masa punktowa: ds Powiezchnia Gaussa M g g S g ds S g ds 0 cos180 S gds
Bardziej szczegółowoL(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)
0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasada zachowania pędu p Δp i 0 p i const. Zasady zachowania: pęd W układzie odosobnionym całkowity pęd (suma pędów wszystkich ciał) jest wielkością stałą. p 1p + p p + = p 1k + p
Bardziej szczegółowo( ) 2. 4πε. Prawo Coulomba
Pawo Coulomba. Cztey identyczne ładunki dodatnie q umieszczono w wiezchołkach kwadatu o boku a. W śodku symetii kwadatu umieszczono ładunek ujemny taki, Ŝe cały układ pozostaje w ównowadze. Znaleźć watość
Bardziej szczegółowoOSERWACJE POLA MAGNETYCZNEGO Pole magnetyczne wytwozone jest np. pzez magnes stały......a zauważyć je można np. obsewując zachowanie się opiłków żelaz
POLE MAGNETYCZNE 1. Obsewacje pola magnetycznego 2. Definicja pola magnetycznego i siła Loentza 3. Ruch ładunku w polu magnetycznym; synchoton 4. Siła działająca na pzewodnik pądem; moment dipolowy 5.
Bardziej szczegółowo1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.
Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,
Bardziej szczegółowoWyznaczenie współczynnika dyfuzji cieplnej κ z rozkładu amplitudy fali cieplnej
ace Instytutu Mechanii Góotwou AN Tom 15, n 3-, gudzień 13, s. 69-75 Instytut Mechanii Góotwou AN Wyznaczenie współczynnia dyfuzji cieplnej κ z ozładu amplitudy fali cieplnej JAN KIEŁBASA Instytut Mechanii
Bardziej szczegółowoWykład 4 i 5 Prawo Gaussa i pole elektryczne w materii. Pojemność.
Wykład 4 i 5 Prawo Gaussa i pole elektryczne w materii. Pojemność. Maciej J. Mrowiński mrow@if.pw.edu.pl Wydział Fizyki Politechnika Warszawska 21 marca 2016 Maciej J. Mrowiński (IF PW) Wykład 4 i 5 21
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowonależą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło
07 0 Opacował: mg inż. Macin Wieczoek www.mawie.net.pl. Elementy ezystancyjne. należą do gupy odbioników enegii elektycznej idealne elementy ezystancyjne pzekształcają enegię pądu elektycznego w ciepło.
Bardziej szczegółowoPrzygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe
Pzygotowanie do Egzaminu Potwiedzającego Kwalifikacje Zawodowe Powtózenie mateiału Opacował: mg inż. Macin Wieczoek Jednostki podstawowe i uzupełniające układu SI. Jednostki podstawowe Wielkość fizyczna
Bardziej szczegółowoWykład 21: Studnie i bariery cz.1.
Wyład : Studnie i bariery cz.. Dr inż. Zbigniew Szlarsi Katedra Eletronii, paw. C-, po.3 szla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szlarsi/ 3.6.8 Wydział Informatyi, Eletronii i Równanie Schrödingera
Bardziej szczegółowo8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,
Bardziej szczegółowoPlan wykładu. Rodzaje pól
Plan wykładu Pole gawitacyjne d inż. Ieneusz Owczaek CMF PŁ ieneusz.owczaek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczaek 2013/14 1 Wielkości chaakteyzujace pole Pawo Gaussa wewnatz Ziemi 2 Enegia układu ciał
Bardziej szczegółowoJak policzyć pole magnetyczne? Istnieją dwie metody wyznaczenia pola magnetycznego: prawo Biot Savarta i prawo Ampera.
Elektyczność i magnetyzm. Równania Maxwella Wyznaczenie pola magnetycznego Jak policzyć pole magnetyczne? Istnieją dwie metody wyznaczenia pola magnetycznego: pawo iot Savata i pawo mpea. Pawo iota Savata
Bardziej szczegółowoElektrostatyka ŁADUNEK. Ładunek elektryczny. Dr PPotera wyklady fizyka dosw st podypl. n p. Cząstka α
Elektrostatyka ŁADUNEK elektron: -e = -1.610-19 C proton: e = 1.610-19 C neutron: 0 C n p p n Cząstka α Ładunek elektryczny Ładunek jest skwantowany: Jednostką ładunku elektrycznego w układzie SI jest
Bardziej szczegółowoPRACA MOC ENERGIA. Z uwagi na to, że praca jest iloczynem skalarnym jej wartość zależy również od kąta pomiędzy siłą F a przemieszczeniem r
PRACA MOC ENERGIA Paca Pojęcie pacy używane jest zaówno w fizyce (w sposób ścisły) jak i w życiu codziennym (w sposób potoczny), jednak obie te definicje nie pokywają się Paca w sensie potocznym to każda
Bardziej szczegółowoPRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI
PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI ODPOWIEDZI DO ARKUSZA ROZSZERZONEGO Zadanie ( pkt) A Zadanie ( pkt) C Zadanie ( pkt) A, bo sinα + cosα sinα + cosα cos sinα sin cosα + π π + π sin α π A więc musi
Bardziej szczegółowoPola elektryczne i magnetyczne
Pola elektyczne i magnetyczne Zadania z ozwiązaniami Pojekt współfinansowany pzez Unię Euopejską w amach Euopejskiego Funduszu Społecznego Zadanie 1 Cząstka alfa (jądo atomu helu) ma masę m = 6.64*1 7
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. A. Sieradzki IF PWr. Ogień Świętego Elma
A. Sieadzki I PW Elektostatyka Wykład Wocław Univesity of Technology 3-3- Ogień Świętego Elma Ognie świętego Elma (ognie św. Batłomieja, ognie Kastoa i Polluksa) zjawisko akustyczno-optyczne w postaci
Bardziej szczegółowoMagnetyzm. A. Sieradzki IF PWr. Pole magnetyczne ŁADUNEK ELEKTRYCZNY ŁADUNEK MAGNETYCZNY POLE ELEKTRYCZNE POLE MAGNETYCZNE
Magnetyzm Wykład 5 1 Wocław Univesity of Technology 14-4-1 Pole magnetyczne ŁADUNEK ELEKTRYCZNY ŁADUNEK MAGNETYCZNY? POLE ELEKTRYCZNE POLE MAGNETYCZNE Jak wytwozyć pole magnetyczne? 1) Naładowane elektycznie
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE HARMONICZNYCH PRZESTRZENNYCH SEM INDUKOWANYCH W PRĘTACH WIRNIKA JEDNOFAZOWEGO SILNIKA INDUKCYJNEGO Z POMOCNICZYM UZWOJENIEM ZWARTYM
Pace Nauowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiaów Eletycznych N 54 Politechnii Wocławsiej N 54 Studia i Mateiały N 23 23 Kzysztof MAKOWSKI * Silnii inducyjne, jednofazowe, analiza hamoniczna, symulacja,
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Paca Paca jest ówna iloczynowi pzemieszczenia oaz siły, któa te pzemieszczenie wywołuje. Paca jest wielkością skalaną wyażaną w dżulach (ang. Joul) [J] i w ogólności może być zdefiniowana
Bardziej szczegółowoWykład 18 Dielektryk w polu elektrycznym
Wykład 8 Dielektryk w polu elektrycznym Polaryzacja dielektryka Dielektryk (izolator), w odróżnieniu od przewodnika, nie posiada ładunków swobodnych zdolnych do przemieszczenia się na duże odległości.
Bardziej szczegółowoDielektryki. właściwości makroskopowe. Ryszard J. Barczyński, 2016 Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego
Dielektryki właściwości makroskopowe Ryszard J. Barczyński, 2016 Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego Przewodniki i izolatory Przewodniki i izolatory Pojemność i kondensatory Podatność dielektryczna
Bardziej szczegółowo4. Elementy teorii powierzchni. Odwzorowanie powierzchni na powierzchnię.
Katogafia matematyczna. ementy teoii powiezchni. Odwzoowanie powiezchni na powiezchnię. 4. ementy teoii powiezchni. Odwzoowanie powiezchni na powiezchnię. 4.. Powiezchnie Powiezchnią w geometii óŝniczowej
Bardziej szczegółowoMomentem dipolowym ładunków +q i q oddalonych o 2a (dipola) nazwamy wektor skierowany od q do +q i o wartości:
1 W stanie równowagi elektrostatycznej (nośniki ładunku są w spoczynku) wewnątrz przewodnika natężenie pola wynosi zero. Cały ładunek jest zgromadzony na powierzchni przewodnika. Tuż przy powierzchni przewodnika
Bardziej szczegółowoElektrodynamika. Część 5. Pola magnetyczne w materii. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.
Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii yszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 6 Pola magnetyczne w materii 3 6.1 Magnetyzacja.......................
Bardziej szczegółowoGrzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki
Gzegoz Konaś Powtóka z fizyki - dla uczniów gimnazjów, któzy chcą wiedzieć to co tzeba, a nawet więcej, - dla uczniów liceów, któzy chcą powtózyć to co tzeba, aby zozumieć więcej, - dla wszystkich, któzy
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 10: Gawitacja d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Siły centalne Dla oddziaływań gawitacyjnych C Gm 1 m C ˆ C F F 3 C C Dla oddziaływań elektostatycznych
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 6 Pola magnetyczne w materii 3 6.1 Magnetyzacja.....................
Bardziej szczegółowoMETEMATYCZNY MODEL OCENY
I N S T Y T U T A N A L I Z R E I O N A L N Y C H w K i e l c a c h METEMATYCZNY MODEL OCENY EFEKTYNOŚCI NAUCZNIA NA SZCZEBLU IMNAZJALNYM I ODSTAOYM METODĄ STANDARYZACJI YNIKÓ OÓLNYCH Auto: D Bogdan Stępień
Bardziej szczegółowoKURS CAŁKI WIELOKROTNE
KURS CAŁKI WIELOKROTNE Lekcja Całki potójne ZADANIE DOMOWE www.etapez.pl Stona 1 Częśd 1: TEST Zaznacz popawną odpowiedź (tylko jedna jest pawdziwa). Pytanie 1 Obszaem całkowania w całce potójnej jest:
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowoFizyka. Wykład 2. Mateusz Suchanek
Fizyka Wykład Mateusz Suchanek Zadanie utwalające Ruch punktu na płaszczyźnie okeślony jest ównaniai paaetycznyi: x sin(t ) y cos(t gdzie t oznacza czas. Znaleźć ównanie tou, położenie początkowe punktu,
Bardziej szczegółowoMETODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ
METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ Wykład 3 Elementy analizy pól skalarnych, wektorowych i tensorowych Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 1 Analiza
Bardziej szczegółowoCieplne Maszyny Przepływowe. Temat 8 Ogólny opis konstrukcji promieniowych maszyn wirnikowych. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych.
Temat 8 Ogólny opis konstkcji 06 8. Wstęp Istnieje wiele typów i ozwiązań konstkcyjnych. Mniejsza wiedza dotycząca zjawisk pzepływowych Niski koszt podkcji Kótki cykl pojektowy Solidna konstkcja pod względem
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady zachowania: enegia mechaniczna E E const. k p E p ()+E k (v) = 0 W układzie zachowawczym odosobnionym całkowita enegia mechaniczna, czyli suma enegii potencjalnej, E p, zaówno
Bardziej szczegółowoPodstawy elektrotechniki
Wydział Mechaniczno-Enegetyczny Podstawy elektotechniki Pof. d hab. inż. Juliusz B. Gajewski, pof. zw. PW Wybzeże S. Wyspiańskiego 7, 5-37 Wocław Bud. A4 Staa kotłownia, pokój 359 Tel.: 7 3 3 Fax: 7 38
Bardziej szczegółowoLekcja 40. Obraz graficzny pola elektrycznego.
Lekcja 40. Obraz graficzny pola elektrycznego. Polem elektrycznym nazywamy obszar, w którym na wprowadzony doń ładunek próbny q działa siła. Pole elektryczne występuje wokół ładunków elektrycznych i ciał
Bardziej szczegółowo[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE
LKTYCZNOŚĆ Pole elektcne Lne sł pola elektcnego Pawo Gaussa Dpol elektcn Pole elektcne w delektkach Pawo Gaussa w delektkach Polaacja elektcna Potencjał pola elektcnego Bewowość pola elektcnego óŝnckowa
Bardziej szczegółowoRozdział V WARSTWOWY MODEL ZNISZCZENIA POWŁOK W CZASIE PRZEMIANY WODA-LÓD. Wprowadzenie
6 Rozdział WARSTWOWY MODL ZNISZCZNIA POWŁOK W CZASI PRZMIANY WODA-LÓD Wpowadzenie Występujące po latach eksploatacji zniszczenia zewnętznych powłok i tynków budowli zabytkowych posiadają często typowo
Bardziej szczegółowoSiła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers
Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia
Bardziej szczegółowoZadanie 1. Zadanie 2. Sprawdzam dla objętości, że z obwarzanków mogę posklejać całą kulę o promieniu R: r = {x, y, z}; A = * Cross r, B
Zadanie In[]:= = {x, y, z}; In[]:= B = B, B, B3 ; (* Bi to wielkości stałe *) In[3]:= A = - * Coss, B Out[3]= -B3 y + B z, B3 x - B z, -B x + B y In[4]:= {x,y,z} -B3 y + B z, B3 x - B z, -B x + B y Out[4]=
Bardziej szczegółowo