Plan wykładu 6. Hanna Pawłowska Elementy termodynamiki atmosfery i fizyki chmur Wykład 6
|
|
- Jadwiga Lewicka
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Plan wykłau 6 emoynamika związana z uhem ionowym Poe euo-aiabatyzny emeatua ekwiwalentna, temeatua ekwiwalentno-otenjalna, liqui wate otential temeatue Gaient wilgotno-aiabatyzny Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 1
2 Poęzniki Salby, Chate 5 C&W, Chate 6 Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6
3 Nayanie zez aiabatyzne i izobayzne miezanie -1 W ewnyh waunkah izobayzne zmiezanie wóh ma nienayonego owietza może oowazić o owtania miezaniny nayonej aą woną. Rozważmy izobayzne miezanie wóh wilgotnyh ma owietza (Y 1 i Y ) mająyh óżne temeatuy i óżne wilgotnośi, ale to amo iśnienie. Załóżmy, że nie zahozi miezanie. Dla aiabatyznego i izobayznego miezania zatoujmy ównanie I zaay temoynamiki (wyażone zez entalię) 0 H m m i oowiaają zmianie temeatuy, któa natęuje w wyniku miezania. Zaniebujemy wkła ay wonej o ieła właśiwego. Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 e Y Y Y Y 1 3
4 Nayanie zez aiabatyzne i izobayzne miezanie - e Y 1 Równanie ałkujemy o tanu wyjśiowego okeślonego temeatuami 1 i o tanu końowego okeślonego temeatuą. m ( ) + m ( ) m 1 m + 1 m 1 + m 1 m + m Y Y Y Całkowita maa mm 1 +m ozotaje tała w wyniku miezania, zatem wilgotność właśiwa miezaniny q v jet śenią ważoną wilgotnośi właśiwyh q v1 i q v. q v m 1 m + 1 m q v1 + m Ponieważ q v v, to można założyćże tounki zmiezania też miezają ię liniowo. Ponieważ v εe/, to iśnienie zątkowe ay też mieza ię liniowo. 1 m + m q v Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 4
5 Nayanie zez aiabatyzne i izobayzne miezanie -3 e Y 1 Ponieważ ównanie Clauiua-Claeyona jet nieliniowe, to izobayzne i aiabatyzne miezanie owazi o wzotu wilgotnośi wzglęnej (kt. Y na yunku). Jeśli m 1 m, to unkt e i miezaniny leży okłanie na śoku linii łąząej Y 1 i Y. Y Y Y Jeśli miezanina bęzie miała wilgotność wzglęną więkzą o 100% to natąi konenaja, zotanie uwolnione ieło utajone i miezanina zejzie o unktu Y. Nahylenie linii Y-Y jet okeślone zez I zaaę temoynamiki la aiabatyznego i izobayznego miezania z konenają. h Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 + L Lε e, εe e / ε L 5
6 Nayanie zez aiabatyzne i izobayzne e miezanie -4 Y 1 Y Watośi (e,) w unkie Y można znaleźć zez jenozene Y ozwiązanie ozeniego ównania oaz ównania Clauiua Y Claeyona. Ilość woy konenowanej w tym oeie wynoi: Δ l ε [ e( Y ) e( Y ')] Ćwizenia Polizyć (e,) w unkie Y Pzykła twozenia hmuy w wyniku aiabatyznego izobayznego miezania: Smugi konenayjne za amolotem. Mgiełka twoząa ię w wyyhanym owietzu Samolot lei na oziomie o iśnieniu 00 mb. emeatua owietza ze alinami i aą woną wynoi 600K. Smuga konenayjna bęzie ię twozyła gy temeatua w otozeniu bęzie mniejza niż -47ºC (6 K). Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 Ry 6.4 C&W 6
7 emoynamika związana z uhem ionowym -1 Jeśli zątka owietza zemiezza ię w ionie to w elu utzymania ównowagi mehaniznej mui otoować woje iśnienie o iśnienia w otozeniu (ozężanie lub komeja). Ulega zmianie jej enegia wewnętzna, a zatem temeatua, o owouje zmianę iśnienia ay nayonej. e ln e 1 1 Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 0 L R v Zobazmy jak zmienia ię tounek zmiezania la 0 tanu nayenia: 0 0 e e o 0 L 1 1 ex Rv o 0 0 e e ε, ε Ćwizenia Stounek zmiezania la tanu nayenia ośnie kiey iśnienie maleje (zyli ze wzotem wyokośi), jenakże wkła złonu związanego z temeatuą jet zeważająy. Zatem onieważ temeatua zazwyzaj maleje z wyokośią, tak amo zmienia ię tounek zmiezania. 0 Nayować zmienność z wyokośią la óżnyh ofili temeatuy 7
8 emoynamika związana z uhem ionowym - Rozważmy zątkę wilgotnego owietza wznoząą ię w góę w takie konwekji temiznej. W waunkah nienayonyh < z W takie wznozenia zątka wykonuje aę związaną z ozężaniem na kozt enegii wewnętznej. Obniża ię temeatua zątki zgonie z gaientem uhoaiabatyznym Γ. Δ(z) (z) (z) W związku ze akiem temeatuy maleje tounek zmiezania la tanu nayenia. Stounek zmiezania w ząte i temeatua otenjalna θ ozotają tałe. Poziom na któym nazywa ię LCL (lifting onenation level). LCL efiniuje otawę hmu konwekyjnyh, któe ą zailane owietzem z owiezhni ziemi. Poniżej LCL zahowanie zątki może być oiane oeem aiabatyznym, gyż kala zaowa uhu ionowego (~minut la konwekji umulu i ~ni la innyh ozajów konwekji) jet mała w oównaniu z zaem haakteytyznym la tanfeu omieniowania. LCL 0 Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 8
9 emoynamika związana z uhem ionowym -3 W zetzeni fizyznej zątka jet zęśią watwy zemiezzająej ię ionowo. Linie mateialne(efiniują utalony zbió elementów łynu) zakęają ię twozą mugę wilgotnego owietza, któa wznoi ię na kutek oatniego wyou. Fały na bzegah hmuy ozwieielają miezanie tubulenyjne z otozeniem, któe ozuzza mugę zmniejzają jej wyó. Miezanie związane z wiąganiem owouje nieaiabatyzne efekty, któe bęziemy zaniebywać w tej analizie. Poniżej LCL. W waunkah aiabatyznyh θ i ą zahowane la ojeynzego elementu łynu. Linie mateialne okywają ię z ewną izentoą θ θ o a kontu tounku zmiezania 0 okywa ię z tymi izoliniami oniżej LCL. Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 9
10 emoynamika związana z uhem ionowym -4 Powyżej LCL. Wznozenie i aa związana z ozężaniem zmniejza tounek zmiezania la tanu nayenia oniżej aktualnej watośi. Aby zywóić ównowagę hemizną zęść ay wonej mui konenować aby zahować tan nayenia. i maleją z wyokośią i owtaje faza konenowana zgonie z (n v +n )0. Powtaje faza konenowana (n. kole hmuowe). Konenaja owouje uwalnianie ieła utajonego, któy ogzewa gazowe kłaniki ukłau. Wewnątz zątki ogzewanie zmienia temeatuę otenjalną fazy gazowej zgonie z ównaniem lnθδq/, i zwiękza oatni wyó, o fawoyzuje uh w góę. Zmiana tounku zmiezania ay wonej związana z zemiezzeniem o Δz owyżej LCL : Δ(z) [(z),(z)]- o. Ponieważ maleje monotoniznie z wyokośią, to im wyżej ona LCL tym mniej ay wonej ozotaje w fazie gazowej, a zwiękza ię zawatość fazy konenowanej i tale uwalniane jet ieło utajone. Koelki hmuowe oną i kiey nie mogą być utzymywane łużej zez ą wtęująy wyaają z zątki w otai oau. Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 10
11 emoynamika związana z uhem ionowym -5 Powyżej LCL. θ i nie ą zahowane i linie mateialne nie okywają ię z liniami tałego θ i. Wyzielanie ieła utajonego owouje wzot θ, linie mateialne zeuwają ię w kieunku izentoy o więkzej watośi, któa leży owyżej oyginalnej izentoy (wyjaśnienie w alzej zęśi wykłau). Konenaja zmniejza, zatem linie mateialne zeuwają ię o izolinii o mniejzej watośi, któa ównież leży wyżej. Nayone owietze, ouzają ię w ół olega owotnym oeom. Paa wona jet wowazana o atmofey z iełej owiezhni oeanów i uuwana z owietza ozez konenaje w wyniku uhu wznoząego. Faza konenowana jet natęnie uuwana w otai oau. emoynamika łąznie z hyotatyzną tatyfikają utzymuje góne watwy atmofey w tanie bazo uhym (mała zawatość ay wonej). Oganizenie tanotu ionowego ay wonej na uże wyokośi zaobiega fotoyojaji woy i uiezki uwolnionego w ten oób woou z atmofey Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 11
12 Aiabatyzna zmiana temeatuy - 1 Jak bęzie ię zmieniała temeatua zątki zy aiabatyznym wznozeniu w atmofeze? Równanie ównowagi hyotatyznej Równanie tanu Równanie aiabaty ρgz Rρ θ 1000 k Stałe k R Γ g Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 1
13 Aiabatyzna zmiana temeatuy - Dla aiabaty: ρgz gz R g z R z κ κg R g z Γ Rρ θ 1000 R κ κ Gaient uho-aiabatyzny Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 13
14 Gaient uho-aiabatyzny z g g 9.81 m / Γ Γ 9.77 K / km, 1004 Jkg 1 K 1 Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 14
15 Położenie LCL - 1 Kiey owietze ozęża ię aiabatyznie i ohłaza ośnie jego wilgotność wzglęna (f), gyż maleje temeatua i zmniejza ię tounek zmiezania la tanu nayenia. Znajźmy wółzęne unktu LCL (, ) w któym owietze oiąga tan nayenia. f e e ( ln f ) ( ln e) ( ln e ), ln f ln e ln e, Pawo Daltona mówi, że iśnienie miezaniny gazów jet ówne umie ih iśnień zątkowyh. Zatem (ln)(lne). I zaaa temoynamiki la oeu aiabatyznego w języku entalii. R v,, R Równanie Clauiua-Claeyona e L R e, v ( ln e) ( ln ) L R ( ln e ) ( ln ) v Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 15
16 Położenie LCL - L R ( ln f ) ( ln e) ( ln e ) ( ln ) ( ln ) Sałkujemy to ównanie o waunków ozątkowyh (f,) o tanu nayenia (1, ) Równanie to można ozwiązać numeyznie w elu wyznazenia. R 1 f ln v ( ln f ) ( ln ) f R R ln εl + R εl R 1 1 Pzybliżone i otze ozwiązanie zotało oane zez Boltona, , [ ] K Bolton, D., 1980:he omutation of equivalent otential temeatue. Mon. Weathe Rev., 108, ln f Ciśnienie w unkie nayenia można olizyć z ównania aiabaty: R Ćwizenia Rozwiązać numeyznie ównanie, wylizyć i oównać z ozwiązaniem zybliżonym Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 16
17 Zmienność z wyokośią -1 W zaie aiabatyznego ohłazania związanego z uhem ionowym o góy tounek zmiezania ay wonej v ozotaje tały aż o oiągnięia tanu nayenia. emeatua unktu oy lekko aa w zaie gy iśnienie maleje w takie wznozenia. z ln L e Rv Poobnie jak ozenio mamy (ln)(lne). Naizmy ównanie hyotatyki. ρgz, εl g g z, R εl g z R R εl ( ln e) Γ g z R Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 17
18 Zmienność z wyokośią - Dla tyowyh waunków w atmofeze /z wynoi w zybliżeniu 1/6 gaientu uho-aiabatyznego (można ozaować z ozeniego wzou). W unkie nayenia jet ówne (a zatem ). Lifting onenation level (LCL), z oowiaa watośi. Równanie oiująe gaient można zeiać w języku efiytu unktu oy: - z z ( ) z Γ Γ εl 1 εl Γ Sałkujmy to ównanie o waunków ozątkowyh (z,- ) ównyh (0, 0-0 ) o tanu nayenia (z,0) 0 ( 0 0 ) z 0 1 εl Γ z Pzybliżona otać ozwiązania: z ( ) ( ) km Ćwizenia Poównać ozwiązanie śiłe z zybliżonym Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 18
19 Poe euo-aiabatyzny -1 Paa związana z ozężaniem w wyniku uhu wznoząego zahozi na tyle zybko, że zeływ ieła o/z otozenia jet zaniebywalny. Jeśli oa nie wyaa z zątki, to ukła może być taktowany jako zamknięty. Zahowanie zątki owyżej LCL może być oiane ozez owaalny oe aiabatyzny. Poe ten bazo łabo zależy o wielkośi fazy konenowanej (tzn. jak uża zęść entalii ukłau jet w fazie konenowanej). Faza konenowana jet obena tylko w ślaowyh ilośiah w ukłazie; zmiana jej ilośi nieotzebnie komlikuje oi zahowania ukłau w waunkah nayenia. Stouje ię zybliżenie Poe euo-aiabatyzny: otwaty ukła, w któym faza konenowana jet natyhmiat uuwana (oawana) o (ze) tym jak owtanie (zniknie). Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 19
20 Poe euo-aiabatyzny - Poe euo-aiabatyzny może być kontuowany z wóh etaów: 1. Owaalne nayone aiabatyzne ozężanie (ężanie) owoująe oukję (znikanie) fazy konenowanej oaz wyzielanie (obieanie) ieła utajonego zemiany fazowej. Uunięie (oanie) fazy konenowanej Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 0
21 Poe euo-aiabatyzny -3 Entoia la owietza wilgotnego L 0 lnθ + + lnθ + L Poe zmiany fazy zahozi w oób aiabatyzny i owaalny, zatem 0 Konenuje tylko tyle ay wonej, ażeby zahowana była ównowaga hemizna, 0 L lnθ + L lnθ Równanie oiuje zmianę temeatuy otenjalnej związaną z tanfomają woy. Zmniejzanie (jak zy wznozeniu w góę i hłozeniu związanym z ozężaniem) owouje wzot θ. Wzot (oaanie w ół i ogzewanie w wyniku ężania) owouje zmniejzanie θ. Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 1
22 emeatua ekwiwalentno-otenjalna -1 L lnθ Sałkowanie ównania aje L θ ex ont Równanie wyznaza ozinę kzywyh w zetzeni tanu wilgotnego owietza, analogizną o oziny aiabat ( -κ ont) la uhego owietza. Równanie -κ ont ołużyło o zefiniowania temeatuy otenjalnej, któa jet zahowywana w oeah aiabatyznyh. Równanie θ ex(l / )ont ozwala wowazić temeatuę, któa jet zahowana w oeah euo-aiabatyznyh. Jako tan efeenyjny weźmy 0 (gzie zbliża ię o zea zybiej niż temeatua; wyażenie o ekonentem jet ówne zeu). emeatua ekwiwalentno-otenjalna (la owietza w tanie nayenia) θ e L θ ex Łatwo wiać, że θ e > θ Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6
23 emeatua ekwiwalentno-otenjalna - emeatua ekwiwalentno-otenjalna (θ e ) jet zahowana w oeah euoaiabatyznyh. Z owou zybliżeń zobionyh zy efiniji oeu euo-aiabatyznego temeatua ekwiwalentno otenjalna nie jet śiśle zahowana w oeah aiabatyznyh la wilgotnego owietza. Pomimo zybliżenia ównanie efiniująe temeatuę ekwiwalentno-otenjalną ozwieiela najważniejze ehy zahoząego oeu fizyznego: konenaja ay wonej otaza enegii o wilgotnego owietza onozą jego temeatuę w oównaniu z temeatuą uhego owietza oanego wznozeniu aiabatyznemu. Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 3
24 emeatua ekwiwalentno-otenjalna -3 Linie mateialne okywają ię z liniami tałej θ e emeatua ekwiwalentno-otenjalna θ e jet najwyżzą temeatuą, jaką wilgotna zątka może uzykać w wyniku aiabatyznego ężania i uwalniania ieła utajonego: Czątka jet zenieiona na góną ganię atmofey (0), gzie ała aa wona konenuje i zotanie uwolnione ieło (konenowana woa jet uunięta z zątki) Czątka jet natęnie owazona aiabatyznie o oziomu ziemi. Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 4
25 emeatua ekwiwalentno-otenjalna -4 Poobnie jak θ, θ e (,,) jet zmienną tanu. θ jet zahowane wzłuż uhej aiabaty oniżej LCL. θ e jet zahowane wzłuż nayonej lub euo-aiabaty w zetzeniu tanu owyżej LCL. Poe aiabatyzny, w któym nie zahozi zmiana fazy jet ównież oeem euo-aiabatyznym, zatem θ e jet ównież zahowane w waunkah nienayonyh. Jenak efinija θ e θ ex(l / ) może być użyta tylko la tanu nayenia, gyż tylko wtey o jet zakłaane zy wyowazaniu θ e. θ la tanu nienayenia może być oblizana zatęują e zez, jeśli zotanie zatąione temeatuą na oziomie LCL, gzie zątka jet nayona. θ e L θ ex LCL Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 5
26 emeatua ekwiwalentna a temeatua ekwiwalentno-otenjalna. Zefiniowaliśmy temeatuę ekwiwalentną (efinija izobayzna) jako temeatuę, któą oiągnie wilgotne owietze jeśli ałą zawatą w nim aę woną konenować o tałym iśnieniem. emeatua ekwiwalentno-otenjalna jet temeatuą, któa jet zahowana w oeah euo-aiabatyznyh. emeatuę ekwiwalentną można zaiać jako : L e + θ e 0 e R Ponieważ θ e L θ ex to θ L 0 ex e R 0 R L 0 ex e R e L ex Jet to aiabatyzna efinija temeatuy ekwiwalentnej. Dla małyh L / + e L Powietze jet zeowazane o euo-aiabaie o iśnienia o bazo nikiego iśnienia gzie ała woa konenuje, a natęnie waa o iśnienia wyjśiowego o uhej aiabaie. Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 6
27 Liqui wate otential temeatue (θ l ) Analogiznie o efiniji temeatuy ekwiwalentno-otenjalnej można wowazić altenatywne ojęie liqui wate otential temeatue (θ l ) L Równanie efiniująe temeatuę ekwiwalentno-otenjalną lnθ zaizmy zatęują zez - l L l lnθ θl θ lnθ 0 l L l L l θl θ ex Pzewagą θ l na θ e jet fakt, że θ l taje ię ówna θ jeśli nie ma woy iekłej. Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 7
28 Ie-liqui wate otential temeatue W obenośi lou, analogiznie o liqui wate otential temeatue można zefiniować ie-liqui wate otential temeatue (θ l ). θ il θ ex L l L iv i Soób wyowazania wyażenia efiniująego tę temeatuę nazua, że jet ona awziwa tylko w waunkah ównowagi. Waunki ównowagi mięzy loem i woą i aą woną wytęują tylko w unkie otójnym. Dlatego efinija temeatuy jet nieójna fizyznie kiey oalamy ię o unktu otójnego. Skozytanie z temeatuy (θ l ) jet wygonym i nie aż tak nieokłanym zybliżeniem, któe touje ię zaami w moelah numeyznyh. Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 8
29 Gaient wilgotno-aiabatyzny -1 Zmiana entalii la wilgotnego owietza wynoi: h + L Z efiniji entalii: hδq+v. Jeśli nie ma wymiany ieła z otozeniem δq0. + ln L v R ln Załóżmy, że Lont oaz że ównowaga jet hyotatyzna -ρgz R L 1 L ρ + gz L L ρgz Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 9
30 Gaient wilgotno-aiabatyzny - Stounek zmiezania la tanu nayenia zależy o i + Ponieważ ε e / i z ównania Clauiua-Claeyona wynika, że temeatua ma najwiękzy wływ na zmianę, to możemy w iewzym zybliżeniu zaniebać zależność o. + gz L + L + gz L + Γ z 0 Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 30
31 Gaient wilgotno-aiabatyzny -3 z Γ L 1+ Γ Gaient wilgotno-aiabatyzny Ponieważ />0 to Γ <Γ. Gaient wilgotno-aiabatyzny zmienia ię z wyokośią. Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 31
32 Watość Γ (ºC/km) (ºC) (hpa) Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 3
33 Równania euo-aiabaty Równanie euo-aiabaty k L w Równanie ównowagi hyotatyznej ρgz Stounek zmiezania, Pohona tounku zmiezania Równanie Clauiua-Claeyona w w e w ε w + e R Le v Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 33
34 Gaient wilgotno-aiabatyzny śiśle Ćwizenia e ε εle v λ R L L + 1 Rv + L R v v L R L κ + ε e e ε Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 34
35 Gaient wilgotno-aiabatyzny śiśle Ćwizenia ρgz Rρ g R z 1 + εl R g R z R + L z g L 1+ R εl 1+ R Γ Γ L 1+ R εl 1+ R Hanna Pawłowka Elementy temoynamiki atmofey i fizyki hmu Wykła 6 35
Kinematyka odwrotna:
Kinematka owotna: ozwiązanie zaania kinematki owotnej owaza ię o wznazenia maiez zekztałenia H otai H E Wznazenie tej maiez olega na znalezieni jenego bąź wztkih ozwiązań ównania: T T n n q... q gzie q...
Bardziej szczegółowoPLAN WYKŁADU. Sposoby dochodzenia do stanu nasycenia. Procesy związane z ruchem pionowym 1 /25
PAN WYKŁADU Sooby ohoznia o tanu naynia Poy związan z uhm ionowym 1 /5 Poęzniki Saby, Chat 5 C&W, Chat 4 &Y, Chat /5 EMODYNAMIKA ZWIĄZANA Z UCHEM PIONOWYM Położni unktu konnaji C (iftin onnation ) Zminność
Bardziej szczegółowoPLAN WYKŁADU. Opis pary wodnej w atmosferze Opis wilgotnego, nienasyconego powietrza 1 /22
PLAN WYKŁADU Oi ay wonj w atofz Oi wilgotngo, ninayongo owitza /22 Poęzniki Salby, Chat 4 C&W, Chat 4 &Y, Chat 2 2 /22 OPIS PAY WODNEJ W AOSFEZE 3 /22 aua.naa.go 4 /22 Dla tatu i iśniń otykanyh w atofz,
Bardziej szczegółowoPLAN WYKŁADU. Opis powietrza zawierającego parę wodną w stanie nasyconym oraz wodę. Entalpia Energia wewnętrzna Entropia 1 /23
PAN WYKŁADU Ois owietza zawieająego aę woną w stanie nasyony oaz woę Entaia Enegia wewnętzna Entoia 1 /23 Poęzniki Saby, Cate 5 C&W, Cate 4 R&Y, Cate 2 2 /23 Paa wona w atosfeze Da teeatu i iśnień sotykany
Bardziej szczegółowoKrystyna Gronostaj Maria Nowotny-Różańska Katedra Chemii i Fizyki, FIZYKA Uniwersytet Rolniczy do użytku wewnętrznego ĆWICZENIE 4
Kystyna Gonostaj Maia Nowotny-Różańska Katea Cheii i Fizyki, FIZYKA Uniwesytet Rolniczy o użytku wewnętznego ĆWICZENIE 4 WYZNACZANIE GĘSTOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY PRZY POMOCY PIKNOMETRU Kaków, 2004-2012
Bardziej szczegółowoPrzejmowanie ciepła przy konwekcji swobodnej w przestrzeni ograniczonej (szczeliny)
inż. Michał Stzeszewski 0-006 Pzejowanie ciepła pzy konwekcji swobonej w pzestzeni oganiczonej (szczeliny) Zaania o saozielnego ozwiązania v. 0.. powazenie celu uposzczenia achunkowego ozwiązania zjawiska
Bardziej szczegółowoInstrukcja do ćwiczeń laboratoryjnych. Sterowanie dławieniowe-równoległe prędkością ruchu odbiornika hydraulicznego
Intrukcja o ćwiczeń laboratoryjnych Sterowanie ławieniowe-równoległe rękością ruchu obiornika hyraulicznego Wtę teoretyczny Niniejza intrukcja oświęcona jet terowaniu ławieniowemu równoległemu jenemu ze
Bardziej szczegółowoAnaliza progu rentowności
Analiza rogu rentownośi Analiza rogu rentownośi (ang. break-even oint BEP) obejmuje badania tzw. unktu równowagi (wyrównania, krytyznego), informująego na o tym, jakie rozmiary rzedaży rzy danyh enah i
Bardziej szczegółowoGazy wilgotne i suszenie
Gazy wilgotne i uzenie Teoria gazów wilgotnych dotyczy gazów, które w ąiedztwie cieczy wchłaniają ary cieczy i tają ię wilgotne. Zmiana warunków owoduje, że część ary ulega kroleniu. Najbardziej tyowym
Bardziej szczegółowoWyznaczanie temperatury i ciśnienia gazu z oddziaływaniem Lennarda Jonesa metodami dynamiki molekularnej
Pojekt n C.4. Wyznazanie tempeatuy i iśnienia gazu z oddziaływaniem Lennada Jonesa metodami dynamiki molekulanej Wpowadzenie Fizyka Rozważamy model gazu zezywistego zyli zbió atomów oddziaływująyh z sobą
Bardziej szczegółowo= ± Ne N - liczba całkowita.
POL LKTRYCZN W PRÓŻNI Ładunek - elementany Nieodłączna własność niektóych cząstek elementanych, [n. elektonu (-e), otonu (+e)], zejawiająca się w oddziaływaniu elektomagnetycznym tych cząstek. e =,6-9
Bardziej szczegółowo4πε0ε w. q dl. a) V m 2
Rozwiązania są moje, Batka i jeszcze te któe znaazłem w A. Niestety nie mogę zagwaantować, że są popawne :( Jeżei twoje opowiezi óżnią się o tych, to napisz o mnie (najepiej z wyjaśnienie ską bieze się
Bardziej szczegółowoZastosowanie algorytmu Euklidesa
Zatoowanie algoytmu Euklidea Pzelewanie wody Dyonujez dwoma czeakami o ojemnościach 4 i 6 litów, utym ojemnikiem o nieoganiczonej objętości i nieoganiczoną ilością wody Podaj oób naełnienia ojemnika 14
Bardziej szczegółowoMECHANIKA BUDOWLI 12
Olga Koacz, Kzysztof Kawczyk, Ada Łodygowski, Michał Płotkowiak, Agnieszka Świtek, Kzysztof Tye Konsultace naukowe: of. d hab. JERZY RAKOWSKI Poznań /3 MECHANIKA BUDOWLI. DRGANIA WYMUSZONE, NIETŁUMIONE
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 5. Badanie przekaźnikowych układów sterowania
ĆWICZENIE 5 Badanie zekaźnikowych układów steowania 5. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest badanie zekaźnikowych układów steowania obiektem całkującoinecyjnym. Ćwiczenie dotyczy zekaźników dwu- i tójołożeniowych
Bardziej szczegółowoPRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE
PRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE I, II, III pędkość komiczna www.iwiedza.net Obecnie, żyjąc w XXI wieku, wydaje ię nomalne, że człowiek potafi polecieć w komo, opuścić Ziemię oaz wylądować na Kiężycu. Poza
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowoWykład 17. 13 Półprzewodniki
Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa
Bardziej szczegółowo1. SZCZEGÓLNE PRZYPADKI ŁUKÓW.
Olga Kopacz, Aam Łoygowski, Kzysztof Tymbe, ichał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsultacje naukowe: pof. hab. Jezy Rakowski Poznań /. SZCZEGÓLNE PRZYPADKI ŁUKÓW.. Łuk jenopzegubowy kołowy. Dla łuku jak
Bardziej szczegółowoPRZYCZYNY I SKUTKI ZMIENNOŚCI PARAMETRÓW MASZYN INDUKCYJNYCH
LV SESJA STUENCKICH KÓŁ NAUKOWYCH PRZYCZYNY I SKUTKI ZMIENNOŚCI PARAMETRÓW MASZYN INUKCYJNYCH Wykonali: Michał Góki, V ok Elektotechnika Maciej Boba, V ok Elektotechnika Oiekun naukowy efeatu: d hab. inż.
Bardziej szczegółowoObiegi teoretyczne silników spalinowych
Obiegi eeyzne ilniów alinwyh /9 8. OBIEGI EOREYCZNE SINIKÓW SPAINOWYCH Obiegi eeyzne łaająe ię z zemian gazów nałyh, ą wane w ehnie ja wzwe la zezywiyh zebiegów ieln-enegeyznyh. Objaśniają eeyznie zawany
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoFizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej
Fizykohemizne odtay inżynierii roeoej Wykład III Prote rzemiany termodynamizne Prote rzemiany termodynamizne Sośród bardzo ielu możliyh rzemian termodynamiznyh zzególną rolę odgryają rzemiany ełniająe
Bardziej szczegółowoSK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego
Ćwiczenia: SK-7 Wpowadzenie do metody wektoów pzetzennych SK-8 Wektoowy model ilnika indukcyjnego, klatkowego Wpowadzenie teoetyczne Wekto pzetzenny definicja i poawowe zależności. Dowolne wielkości kalane,
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA WROCŁAWSKA INSTYTUT TECHNIKI CIEPLNEJ I MECHANIKI PŁYNÓW ZAKŁAD TERMODYNAMIKI
POLITECHNIKA WROCŁAWSKA INSTYTUT TECHNIKI CIEPLNEJ I MECHANIKI PŁYNÓW ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Materiały omocnicze do ćiczeń rachunkoych z rzedmiotu Termodynamika tooana CZĘŚĆ 1: GAZY WILGOTNE mr inż. Piotr
Bardziej szczegółowoL(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)
0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
Bardziej szczegółowoTemperatura czarnej kulki umieszczonej w ognisku soczewki i ogrzanej promieniami słonecznymi zadanie z XXIX Olimpiady fizycznej 1979/1980 1
6 FOTON 130, Jeień 015 Temperatura czarnej kulki umiezczonej w ogniku oczewki i ogrzanej promieniami łonecznymi zaanie z XXIX Olimpiay fizycznej 1979/1980 1 Taeuz Molena topień III, zaanie teoretyczne
Bardziej szczegółowoMetoda odbić zwierciadlanych
Metoa obić zwiecialanych Pzyuśćmy, że łaunek unktowy (Rys ) umieszczony jest w oległości o nieskończonej owiezchni zewozącej, umiejscowionej na łaszczyźnie X0Y Piewsze ytanie, jakie o azu się nasuwa jest
Bardziej szczegółowoPLAN WYKŁADU. Sposoby dochodzenia do stanu nasycenia. Procesy izobaryczne
PLAN WYKŁADU Sooby dochodznia do tanu naycnia Procy izobaryczn Ochładzani izobaryczn (mratura unktu roy) Ochładzani rzz izobaryczn i adiabatyczn wyarowani/kondnację wody (mratura wilgotngo trmomtru, mratura
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoĆwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika
Ćwiczenia do wykładu Fizyka tatystyczna i ermodynamika Prowadzący dr gata Fronczak Zestaw 5. ermodynamika rzejść fazowych: równanie lausiusa-laeyrona, własności gazu Van der Waalsa 3.1 Rozważ tyowy diagram
Bardziej szczegółowoPRZEGLĄD KONSTRUKCJI OBWODÓW MAGNETYCZNYCH I UZWOJEŃ MASZYN ELEKTRYCZNYCH TARCZOWYCH
Zeszyty Poblemowe Maszyny Elektyczne N /4 () 89 Taeusz Glinka, Tomasz Wolnik Instytut Napęów i Maszyn Elektycznych KOMEL, Katowice PRZEGLĄD KONSTRUKCJI OWODÓW MAGNETYCZNYCH I UZWOJEŃ MASZYN ELEKTRYCZNYCH
Bardziej szczegółowoStudia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 2. Wyznaczanie reakcji hydrodynamicznych I
Studia magisteskie ENERGETYK Jan. Szanty Wybane zagadnienia z mehaniki płynów Ćwizenia Wyznazanie eakji hydodynamiznyh I Pzykład 1 Z dyszy o śedniah =80 [mm] i d=0 [mm] wypływa woda ze śednią pędkośią
Bardziej szczegółowoDobór zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometrycznego
Dobó zmiennych objaśniających do liniowego modelu ekonometycznego Wstępnym zadaniem pzy budowie modelu ekonometycznego jest okeślenie zmiennych objaśniających. Kyteium wybou powinna być meytoyczna znajomość
Bardziej szczegółowoBlok 5: Ruch po okręgu. Układy nieinercjalne. Siły bezwładności
Blok 5: uh po okęu Ukłay nieinejalne Siły ezwłanośi I Kineatyka i ynaika uhu po okęu uh po okęu jet uhe potępowy, kzywoliniowy W uhu ty opóz pękośi hwilowej, pzeiezzenia, oi i zykośi u, efiniuje ię także
Bardziej szczegółowoArkusze maturalne poziom podstawowy
Akusze matualne poziom postawowy zaania zamknięte N zaania 5 7 8 9 0 Pawiłowa opowieź a c a b c b a Liczba punktów zaania otwate N zaania Pawiłowa opowieź Punkty Q mg 00 N Z III zasay ynamiki wynika, że
Bardziej szczegółowoOSCYLATOR HARMONICZNY
OSCYLTOR HRMONICZNY Dgania swobone oscylaoa haonicznego negia oencjalna sęŝysości Dgania łuione oscylaoa haonicznego Dgania wyuszone oscylaoa haonicznego Rezonans aliuowy Rezonans ocy Doboć ukłau gającego
Bardziej szczegółowoAtom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym
Dieektyki Dieektyki substancje, w któych nie występują swobodne nośniki ładunku eektycznego (izoatoy). Może być w nich wytwozone i utzymane bez stat enegii poe eektyczne. dieektyk Faaday Wpowadzenie do
Bardziej szczegółowo8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,
Bardziej szczegółowoĄ ÓŁ Ź ÓŹ Ó Ź Ź Ó Ź Ź Ś Ś Ó Ź Ó Ś Ó ć ć ć Ś Ó ć Ó Ó ź Ó Ó Ó Ó Ó Ó Ó Ó Ó Ó ć Ó Ź Ź Ó Ó Ó Ź Ź ć Ó Ó Ó Ó Ó Ź Ź ć Ź Ó Ź ć Ó Ó Ó ć Ą Ś ć Ź Ś Ź ć Ó ź Ś Ł Ś Ś Ź Ś Ó Ź Ź Ź Ś Ś Ę Ź Ó Ś Ź Ó ć Ź Ź Ó ź Ó ć Ę Ó Ź ć
Bardziej szczegółowo00507 Praca i energia D
00507 Paca i enegia D Dane oobowe właściciela akuza 00507 Paca i enegia D Paca i moc mechaniczna. Enegia mechaniczna i jej kładniki. Zaada zachowania enegii mechanicznej. Zdezenia dokonale pęŝyte. ktualizacja
Bardziej szczegółowoPRZENIKANIE PRZEZ ŚCIANKĘ PŁASKĄ JEDNOWARSTWOWĄ. 3. wnikanie ciepła od ścianki do ośrodka ogrzewanego
PRZENIKANIE W pzemyśle uch ciepła zachodzi ównocześnie dwoma lub tzema sposobami, najczęściej odbywa się pzez pzewodzenie i konwekcję. Mechanizm tanspotu ciepła łączący wymienione sposoby uchu ciepła nazywa
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 6: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.l htt://laye.uci.agh.edu.l/z.szklaski/ negia a aca negia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał.
Bardziej szczegółowoRozważymy nieskończony strumień płatności i obliczymy jego wartość teraźniejszą.
Renty wieczyste Rozważyy nieskończony stuień płatności i obliczyy jego watość teaźniejszą Najpiew ozważy entę wieczystą polegającą na wypłacie jp co ok Jeśli piewsza płatność jest w chwili to ówiy o encie
Bardziej szczegółowoModel klasyczny gospodarki otwartej
Model klasyczny gospodaki otwatej Do tej poy ozpatywaliśmy model sztucznie zakładający, iż gospodaka danego kaju jest gospodaką zamkniętą. A zatem bak było międzynaodowych pzepływów dób i kapitału. Jeżeli
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 9 ZASTOSOWANIE ŻYROSKOPÓW W NAWIGACJI
9.1. Cel ćwiczenia Ćwiczenie 9 ZASTSWANIE ŻYRSKPÓW W NAWIGACJI Celem ćwiczenia jest pezentacja paktycznego wykozystania efektu żyoskopowego w lotniczych pzyządach nawigacyjnych. 9.2. Wpowadzenie Żyoskopy
Bardziej szczegółowoIV OGÓLNOPOLSKI KONKURS Z FIZYKI Fizyka się liczy część 2 ZADANIA 29 lutego 2012r.
V OGÓLNOPOLSK KONKS Z FZYK Fizyka się liczy część ZADANA 9 lutego 0.. Dwie planety obiegają Słooce po, w pzybliżeniu, kołowych obitach o pomieniach 50 0 km (Ziemia) i 080 km (Wenus). Znaleź stosunek ich
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoProgramowanie ilorazowe #1
Programowanie ilorazowe #1 Problem programowania ilorazowego (PI) jest przykłaem problemu programowania matematyznego nieliniowego, który można skuteznie zlinearyzować, tzn. zapisać (i rozwiązać) jako
Bardziej szczegółowoZadanie nr F2 i nr F7
Zadanie n F i n F7 Blok I: Mehanika (Kinematyka i dynamika. Paa, eneia i mo. Zasada zahowania eneii. Pole awitayjne). Mehanizne i temodynamizne właśiwośi iał. d Henyk Kołodziej, d Zymunt Olesik Ruh osto-
Bardziej szczegółowoĄ ć ź ć Ą ć Ą Ą Ł Ź Ą Ź ć ć Ź Ą Ą Ą ź Ł ć Ź Ą ć ź ć Ą Ź ć ź Ą Ą Ą Ł Ą Ł Ź ć Ś Ń ć Ł Ź Ó ć ć ć Ą ÓŁ ź Ą Ą Ź ć Ź Ź Ą Ł Ł ć ć ć ć ź ć ź ć Ą Ą Ź Ź Ą ć Ą Ź Ś Ą Ó Ź Ó Ą Ź Ą Ł Ł Ź ć Ś ć Ą Ą ć Ź Ó Ś Ś Ź ź ź Ś
Bardziej szczegółowov! są zupełnie niezależne.
Zasada ekwiartyji energii 7-7. Zasada ekwiartyji energii ównowaga termizna układów Zerowa zasada termodynamiki Jeżeli układy A i B oraz A i są arami w równowadze termiznej, to również układy B i są w równowadze
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZENIA
NSTRKJA DO ĆWZENA Temat: Rezonans w obwodach elektycznych el ćwiczenia elem ćwiczenia jest doświadczalne spawdzenie podstawowych właściwości szeegowych i ównoległych ezonansowych obwodów elektycznych.
Bardziej szczegółowoÓ Ą Ó Ó Ó Ó Ż Ą Ę Ś Ż Ś Ó Ó Ó Ż Ś Ó Ó Ć Ż Ę Óż ż Ę Ó Ę Ś Ó Ó Ą Ż Ś Ż Ż Ź Ż ź Ż Ż ż Ó Ę Ę Ż Ó Ó Ó Ó Ó Ż Ó Ó Ż Ó Ę ÓĘ Ó Ó ż Ó Ó Ż ź ź ź ź Ó ż Ę Ó Ś Ó ź ż ź ó Ó Ó Ó Ż Ó Ż ź Ś Ś Ś Ż ż Ż Ś Ż Ż Ż Ż Ż Ó Ż Ż
Bardziej szczegółowo29 Rozpraszanie na potencjale sferycznie symetrycznym - fale kuliste
9 Rozpaszanie na potencjae sfeycznie symetycznym - fae kuiste W ozdziae tym zajmiemy się ozpaszaniem na potencjae sfeycznie symettycznym V ). Da uchu o dodatniej enegii E = k /m adiane ównanie Schödingea
Bardziej szczegółowo14. Pole elektryczne, kondensatory, przewodniki i dielektryki. Wybór i opracowanie zadań 14.1. 14.53.: Andrzej Kuczkowski.
III Elektycność i magnetym 4. Pole elektycne, konensatoy, pewoniki i ielektyki. Wybó i opacowanie aań 4.. 4.5.: Anej Kuckowski. 4.. Dwie niewielkie, pewoące kulki o masach ównych opowienio m i m nałaowane
Bardziej szczegółowoXXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.
Bardziej szczegółowoć Ę ó ó Ź ó ó ć ź ć ć Ś ć Ź ó Ó ó ó Ś ó ó ć ó ć Ź ź ć ó ź ć ó ź ó ó ó ó ć Ą ó ó ź ó ó ó ć ź ć ć ź ź Ś ó ó ó ć ó Ź ó ó ć ó ó ó ó Ę ó ó ź Ę ó ó ó ć ó ó ź Ć Ź ź ó ó ó ó ó ó ó óź ź ó ź ó ó ó ó ć ó ó ć ó ó
Bardziej szczegółowoĘ Ł Ż Ż ŻŻ Ą Ą ć ż Ó ć ż ć Ż Ś ż Ż ć Ć Ó Ż Ś ć ÓŹ Ź Ó Ż Ó Ż Ś Ą Ó Ś Ąć Ż Ż Ó ć Ż ć Ę Ż Ó Ó Ó Ó Ż ć Ó Ó Ó Ż Ó Ó Ó Ł Ź Ó Ó Ó Ó Ó Ł Ś ć ć ć Ó Ó Ó Ó Ó Ś Ó Ó Ż Ó Ż Ś ż ć Ę ż Ż Ę Ż Ż ć ż ż Ż ć Ę ć ż ż ż ć ć
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowoUniwersytet Warszawski Teoria gier dr Olga Kiuila LEKCJA 2
LEKCJA 2 Pzykład: Dylemat Cykoa (albo Poke Dogowy) Dwie osoby wsiadają w samochody, ozpędzają się i z dużą pędkością jadą na siebie - ten kto piewszy zahamuje lub zjedzie z tasy jest "cykoem" i pzegywa.
Bardziej szczegółowoź Ł Ą ź ż ź ż ż ć ż ć ź ć Ą ć Ź ć Ą ż Ś Ą ż ź ń ź Ź ż Ą ż ć ć ż ń ż Ś ż ż ż ć ń ż ż Ź ń Ś ć ć ź Ą ż ć ń ż ż ż Ź ń ć Ę ż ż ń Ź ż ż ć ż ć ć ż ń Ś ć Ć ć ń ć ć ż ć ń ż Ś ż Ó ń Ś Ś Óż Ą Ą Ą ń ż Ń Ń Ł ż Ś Ą
Bardziej szczegółowoÓ ć ć Ł ć ć Ó ć ć ć ć ć Ć ć ź ć ć ć ź ć ć Ó Ó ć Ó Ó Ą Ó Ź Ó Ł Ó Ó Ó Ź Ó Ó ć Ć ć Ó Ł ć ć ć Ć ć ć Ó Ó ć ć Ó Ć ć ć Ą ć Ó Ć Ó ć ć Ć Ć Ó Ź ć Ó Ą ć ć ć ź ć Ś ć ź Ć ć ć Ć Ź ĄĄ Ą Ó Ć ć Ć Ć Ć ć Ć Ć Ć Ą ĄĄ ź Ą Ś
Bardziej szczegółowoFizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej. Wykład IV Proste przemiany cd: Przemiana adiabatyczna Przemiana politropowa
Fizykoheizne odstawy inżynierii roesowej Wykład IV Proste rzeiany d: Przeiana adiabatyzna Przeiana olitroowa Przeiana adiabatyzna (izentroowa) Przeiana adiabatyzna odbywa się w układzie adiabatyzny tzn.
Bardziej szczegółowoD.4 VHM. ATIGarryson. High-performance tools. Ready for action. Pilniki obrotowe z węglika spiekanego firmy Garryson. Allegheny Technologies
High-performane tool. Reay for ation. D.4 VHM Pilnii obrotowe z węglia pieanego firmy Garryon TIGarryon llegheny Tehnologie iepowleane p i l n i i o b r o t o w e z w ę g l i a p i e a n e g o niepowleane
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 6: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.l htt://laye.uci.agh.edu.l/z.szklaski/ negia a aca negia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał.
Bardziej szczegółowoWykład 11. Pompa ciepła - uzupełnienie II Zasada Termodynamiki Entropia w ujęciu termodynamicznym c.d. Entropia w ujęciu statystycznym
Wykład 11 Pompa ciepła - uzupełnienie II Zasada emodynamiki Entopia w ujęciu temodynamicznym c.d. Entopia w ujęciu statystycznym W. Dominik Wydział Fizyki UW emodynamika 2018/2019 1/30 G Pompa cieplna
Bardziej szczegółowoWZORY Z FIZYKI POZNANE W GIMNAZJUM
WZORY Z IZYKI POZNANE W GIMNAZJM. CięŜa ciała. g g g g atość cięŝau ciała N, aa ciała kg, g tały ółczyik zay zyiezeie zieki, N g 0 0 kg g. Gętość ubtacji. getoc aa objetoc ρ V Jedotką gętości kładzie SI
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA
WYKŁAD OPTYMALIZACJA WIELOKYTEIALNA Wstęp. W wielu pzypadkach pzy pojektowaniu konstukcji technicznych dla okeślenia ich jakości jest niezędne wpowadzenie więcej niż jednego kyteium oceny. F ) { ( ), (
Bardziej szczegółowoć Ó ć Ź ć ć ć ć ć ć Ś Ą ć ź Ź ć Ź Ź ć ć ć Ą Ź ĄĄ ć ź ć ć ć ć ć ć Ą ź Ó ć ć ć ć ć ć ć Ą ć ź ć ć ć Ś Ą ź ć Ó ć ć ć Ł ć ć Ą ć ć Ą Ó ć ć ć ć ź ć ć ć ć ć ć Ść ć ć Ó ć Ę ć ć ÓĄ Ś ć ć ć Ą ć ć Ź ź Ś ć Ź ć ć ć
Bardziej szczegółowoMetoda odbić zwierciadlanych
Metoa obić zwiecialanych Pzypuśćmy, że łaunek punktowy (Rys ) umieszczony jest w oległości o nieskończonej powiezchni pzewozącej, umiejscowionej na płaszczyźnie X0Y Piewsze pytanie, jakie o azu się nasuwa
Bardziej szczegółowoOPTYMALIZACJA PRZETWARZANIA ENERGII DLA MAŁYCH ELEKTROWNI WODNYCH Z GENERATORAMI PRACUJĄCYMI ZE ZMIENNĄ PRĘDKOŚCIĄ OBROTOWĄ
Zezyty oblemowe Mazyny Elektyczne N 9/ Daiuz Bokowki, Tomaz Węgiel olitechnika Kakowka OTYMALZACJA RZETWARZANA ENERG DLA MAŁYC ELEKTROWN WODNYC Z GENERATORAM RACUJĄCYM ZE ZMENNĄ RĘDKOŚCĄ OBROTOWĄ ENERGY
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoAtom wodoru w mechanice kwantowej
Fizyka II, lato 016 Tójwymiaowa studnia potencjału atomu wodou jest badziej złożona niż studnie dyskutowane wcześniej np. postokątna studnia. Enegia potencjalna U() jest wynikiem oddziaływania kulombowskiego
Bardziej szczegółowoSiły centralne, grawitacja (I)
Pojęcia Gawitacja postawowe (I) i histoia Siły centalne, gawitacja (I) Enegia potencjalna E p B A E p ( ) E p A W ( ) F W ( A B) B A F Pawo gawitacji (siła gawitacji) - Newton 665 M N k F G G 6.6700 F,
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowoSilniki spalinowe Teoria
Silniki palinowe eoia D inż. Stefan Kluj Zaada działania Założenia obiegu teoetycznego tała ilość czynnika palanie zatąpione dopowadzeniem ciepła pzy tałej objętości i pzy tałym ciśnieniu wydech zatąpiony
Bardziej szczegółowoUkład okresowy Przewidywania teorii kwantowej
Przewiywania teorii kwantowej Chemia kwantowa - oumowanie Czątka w ule Atom wooru Równanie Schroeingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - oumowanie rozwiązanie Czątka w ule Atom wooru Ψn
Bardziej szczegółowoŁ Ł Ł Ó Ł Ó Ą Ł Ź Ą ć Ó Ą Ą ź ć ć Ł ź Ą Ą Ź Ł Ź Ź Ą Ś Ź Ą ć Ń Ó Ź ź Ą Ą Ź ć Ź ć Ź Ą ć ć Ń ć ć Ł Ą Ś Ń Ą Ą Ź Ź Ą Ą ź ć Ń ź Ń Ź Ł Ą ĄĄ Ą Ź Ź Ń Ł Ń ć Ą Ń ć Ń Ź Ź ć ź ź Ą Ź Ź ć Ź ć Ą ć ć Ź Ź Ą Ą Ą Ą Ł ć Ą
Bardziej szczegółowomotocykl poruszał się ruchem
Tet powtórzeniowy nr 1 W zadaniach 1 19 wtaw krzyżyk w kwadracik obok wybranej odpowiedzi Inforacja do zadań 1 5 Wykre przedtawia zależność prędkości otocykla od czau Grupa B 1 Dokończ zdanie, określając,
Bardziej szczegółowoĘ ę ę Łó-ź ----
-Ę- - - - - - -ę- ę- - Łó-ź -ś - - ó -ą-ę- - -ł - -ą-ę - Ń - - -Ł - - - - - -óż - - - - - - - - - - -ż - - - - - -ś - - - - ł - - - -ą-ę- - - - - - - - - - -ę - - - - - - - - - - - - - ł - - Ł -ń ł - -
Bardziej szczegółowoMETODA CIASNEGO (silnego) WIĄZANIA (TB)
MEODA CIASEGO silnego WIĄZAIA B W FE elektony taktujemy jak swobone, tylko zabuzone słabym peioycznym potencjałem; latego FE jest obym moelem metalu w B uważamy, że elektony są silnie związane z maciezystymi
Bardziej szczegółowoTeoria Względności. Czarne Dziury
Teoia Względności Zbigniew Osiak Czane Dziuy 11 Zbigniew Osiak (Tekst) TEORIA WZGLĘD OŚCI Czane Dziuy Małgozata Osiak (Ilustacje) Copyight by Zbigniew Osiak (tt) and Małgozata Osiak (illustations) Wszelkie
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowoPLAN WYKŁADU. Ciepło właściwe Proces adiabatyczny Temperatura potencjalna II zasada termodynamiki. Procesy odwracalne i nieodwracalne 1 /35
PLAN WYKŁADU Cieło właśiwe Proes adiabatyzny emeratura otenjalna II zasada termodynamiki Proesy odwraalne i nieodwraalne 1 /35 Podręzniki Salby, Chater 2, Chater 3 C&W, Chater 2 2 /35 CIEPŁO WŁAŚCIWE 3
Bardziej szczegółowoMAGISTERSKA PRACA DYPLOMOWA
POLITECHNIKA WROCŁAWSKA WYDZIAŁ ELEKTRYCZNY INSTYTUT MASZYN, NAPĘDÓW I POMIARÓW ELEKTRYCZNYCH MAGISTERSKA PRACA DYPLOMOWA Układy teowania pędkością kątową ilników aynchonicznych w zeokim zakeie egulacji
Bardziej szczegółowoRozciąganie i ściskanie prętów projektowanie 3
Rozciąganie i ściskanie pętó pojektoanie 3 Sposób oziązyania pętó ozciąganych/ściskanych został omóiony ozziale. Zaania pojektoe spoazają się o okeślenia ymiaó pzekoju popzecznego pęta na postaie aunku
Bardziej szczegółowoZależność natężenia oświetlenia od odległości
Zależność natężenia oświetlenia CELE Badanie zależności natężenia oświetlenia powiezchni wytwazanego pzez żaówkę od niej. Uzyskane dane są analizowane w kategoiach paw fotometii (tzw. pawa odwotnych kwadatów
Bardziej szczegółowoWynik finansowy transakcji w momencie jej zawierania jest nieznany z uwagi na zmienność ceny przedmiotu transakcji, czyli instrumentu bazowego
.Istmety ochoe otaty temiowe azywae sa istmetami ochoymi (eivatives. otat temiowy zobowiazje wie stoy o zeowazeia w zyszłosci ewej tasacji a wczesiej staloych waach. Jea stoa otatów (abywca - te, co je
Bardziej szczegółowoOŚRODKI WIELOSKŁADNIKOWE
OŚOKI WIEOSKŁANIKOWE 9. KONENSACJA PAY WONEJ W WASTWIE zważmy warstwę materiału rwateg grubśi l, w której knensuje ara wna. ys. 9.1. Strefa knensaji Knensaja ta wuje: zmniejszenie ilśi ary wnej, zwiększenie
Bardziej szczegółowoŚ ć Ó Ś Ó Ą Ł Ą Ź Ź Ó ć ć Ó Ź Ą Ą Ś Ą Ł Ó Ł Ń Ź Ź ź Ź ź ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć Ć Ą Ź ź ć ć ć ź Ą Ź Ą Ó Ó Ą Ń Ź ć ź ć ć ć Ą ź Ó ć Ą Ą ć ć ź Ó ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć Ł Ź Ź ć ć ź ź ć ć ć ć ć ć Ó
Bardziej szczegółowoI zasada termodynamiki
W3 30 Układ termodynamizny ównowaga termodynamizna Praa I zasada dla układu zamkniętego Entalia I zasada dla układu otwartego Cieło o właśiwew К Srawność jest zastosowaniem zasady zahowania energii do
Bardziej szczegółowoWYKŁAD nr Ekstrema funkcji jednej zmiennej o ciągłych pochodnych. xˆ ( ) 0
WYKŁAD nr 4. Zaanie programowania nieliniowego ZP. Ekstrema unkcji jenej zmiennej o ciągłych pochonych Przypuśćmy ze punkt jest punktem stacjonarnym unkcji gzie punktem stacjonarnym nazywamy punkt la którego
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza
Bardziej szczegółowoPraca i energia. x jest. x i W Y K Ł A D 5. 6-1 Praca i energia kinetyczna. Ruch jednowymiarowy pod działaniem stałych sił.
ykład z fzyk. Pot Pomykewcz 40 Y K Ł A D 5 Pa enega. Pa enega odgywają waŝną olę zaówno w fzyce jak w codzennym Ŝycu. fzyce ła wykonuje konketną pacę, jeŝel dzała ona na pzedmot ma kładową wzdłuŝ pzemezczena
Bardziej szczegółowo