Materia skondensowana
|
|
- Katarzyna Tomczyk
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Matia skondnsowana Kowalncyn odza wiązań Podziękowania za pomoc w pzygotowaniu zaęć: Po. d hab. Pawł Kowalczyk Po. d hab. Daiusz Wasik H 7 8 O H 7 8 O H 6 O Uniwsytt Waszawski 00 N N u O O H 0 O O 6 H O 0 H O 6 H O 0 H odza wiązań odza wiązań Kowalncyn Półpzwodniki Kowalncyn Półpzwodniki II III IV V VI N O Mg Al Si P S Jonowość Jonowość Zn Ga G As S d In Sn Sb T Engia wiązania na atom: (diamnt) 7.0 V Si 4.64 V G.87 V Gupa IV: diamnt, Si, G Gupy III-V: GaAs, AlAs, InSb, InAs... Gupy II-VI: ZnS, dt, ZnO, SdS... odza wiązań odza wiązań Nośniki: dziuy + lktony - Domiszki: Akcptoy (typ p) Donoy (typ n) Półpzwodniki II III IV V VI N O Mg Al Si P S Kowalncyn Zn Ga G As S d In Sn Sb T Gupa IV: diamnt, Si, G Gupy III-V: GaAs, AlAs, InSb, InAs... Gupy II-VI: ZnS, dt, ZnO, SdS...
2 odza wiązań odza wiązań Węgil Kowalncyn Kowalncyn Gan Odmiany alotopow węgla: (Wikipdia) a) diamnt, b) gait, c) lonsdalit d) uln 60 ) uln 540 ) uln 70 g) węgil amoiczny, h) nanouka odza wiązań odza wiązań Wiązani onow Elktoumność (ozn. χ) - zdolność atomu w cząstczc do pzyciągania (pzyłączania) lktonu. W skanym pzypadku, gdy lktoumności obu piwiastków badzo się óżnią (np. Li i F), dochodzi do płngo pzskoku lktonów na badzi lktoumny atom, co powadzi do powstania wiązania onowgo ( χ,7). Elktoumność (ozn. χ) - zdolność atomu w cząstczc do pzyciągtania (pzyłączania) lktonu. W skanym pzypadku, gdy lktoumności obu piwiastków badzo się óżnią (np. Li i F), dochodzi do płngo pzskoku lktonów na badzi lktoumny atom, co powadzi do powstania wiązania onowgo ( χ,7). Umowni: Wiązani kowalncyn χ 0,4 Nal Wiązani polan 0,4 χ,7 Wiązani onow χ,7 Nal Tablica.4. Watości lktoumności (wg Paulinga) dla kilku ważniszych piwiastków (dla H pzyęto,) I II III IV V VI VII Li,0,5,0,5 N,0 O,5 F 4,0 Na 0,9 Mg, Al,5 Si,8 P, S,5 l,0 K 0,8 a,0 Ga,6 G,7 As,0 S,4,8 b 0,8 Sn,7 Jonowość Wiązani onow J,4 Jonowość odza wiązań odza wiązań Wiązani onow Wiązani onow Elktoumność (ozn. χ) - zdolność atomu w cząstczc do pzyciągtania (pzyłączania) lktonu. W skanym pzypadku, gdy lktoumności obu piwiastków badzo się óżnią (np. Li i F), dochodzi do płngo pzskoku lktonów na badzi lktoumny atom, co powadzi do powstania wiązania onowgo ( χ,7). W kyształach onowych st nimożliw, żby lktony pouszały się pawi swobodni pomiędzy onami, chyba ż dostaczymy dużą ngię. Dlatgo ciała stał o wiązaniach onowych są nipzwodząc. W wysokich tmpatuach pzwodnictwo onow. Nal Nal. Kittl Engia wiązania na paę onów: Nal 7.95 V NaI 7.0 V K 6.9 V. Kittl
3 odza wiązań Wiązani mtaliczn Wiązani chmiczn w mtalach, utwozon w wyniku lktodynamiczngo oddziaływania między dodatnio naładowanymi dzniami atomowymi, któ znaduą się w węzłach sici kystaliczn, a umni naładowaną plazmą lktonową (lktonami zdlokalizowanymi, gazm lktonowym). Podobn do wiązania kowalncyngo, al lktony twoząc wiązani są wspóln dla wilki liczby atomów. Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + Na + odza wiązań Wiązani mtaliczn Wiązani chmiczn w mtalach, utwozon w wyniku lktodynamiczngo oddziaływania między dodatnio naładowanymi dzniami atomowymi, któ znaduą się w węzłach sici kystaliczn, a umni naładowaną plazmą lktonową (lktonami zdlokalizowanymi, gazm lktonowym). Podobn do wiązania kowalncyngo, al lktony twoząc wiązani są wspóln dla wilki liczby atomów. Gaz lktonowy Wiązani wodoow Uwspólnini wodou odza wiązań odza wiązań Wiązani van d Waalsa N, A, K, X oddziaływani wyindukowanych momntów dipolowych. luloza Kyształy V ( ) = V ( + T ) Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Sić (węzły sici) st gulanym i piodycznym układm punktów w pzstzni. Jst ona matmatyczna abstakcą; z stuktuą kystaliczną mamy do czyninia dyni wtdy, gdy baza atomów st pzypoządkowana dnoznaczni do każdgo węzła sici. Kyształ Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych iało amoiczn
4 Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Wktoy tanslaci pymitywnych ni są wyban dnoznaczni! Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Wktoy tanslaci pymitywnych ni są wyban dnoznaczni! Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Można na wil sposobów wybać komókę lmntaną. Zwykl chcmy, żby komóka taka: miała możliwi nawyższą symtię, namniszą obętość Komóka posta: komóka lmntana o namnisz obętości Komóka posta Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Kyształy Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Komóka Wigna-Sitza. Kittl azą moż być podynczy atom, on, zbió atomów, np. dla białk
5 Stuktua kystaliczna Stuktua kystaliczna Kyształy t t wktoy tanslaci pymitywnych 0 aza n = 0 + T Kyształy ϕ n t ϕ A ' A ' = D = t ( cos ϕ = ( n ) / cos ϕ ) A t D azą moż być podynczy atom, on, zbió atomów, np. dla białk 0 5. Sici avais Stuktua kystaliczna t t wktoy tanslaci pymitywnych Sici avais Istni 4 możliwych sici wypłniaących pzstzń. Sici t noszą nazwę sici avais. Twozą on 7 układów kystalogaicznych Stuktua kystaliczna August avais 8-86 Sici avais Istni 4 możliwych sici wypłniaących pzstzń. Sici t noszą nazwę sici avais. Stuktua kystaliczna gulana a = b = c α = β = γ = 90 Sici avais Pzykład:stuktua nagęstszgo upakowania Stuktua kystaliczna Twozą on 7 układów kystalogaicznych a = b c Ttagonalna α = β = 90 a = b c γ = 0 α = β = γ = 90 Hksagonalna ombowa a b c α = β = γ = 90 ombodyczna a = b = c α = β = γ < 0 90 Jdnoskośna a b c α = γ = 90 β 90 a b c α β γ Tóskośna 5
6 Stuktua kystaliczna Stuktua kystaliczna Sici avais Sici avais Pzykład: stuktua nagęstszgo upakowania Pzykład: stuktua nagęstszgo upakowania wastwa A wastwa A wastwa Stuktua kystaliczna Stuktua kystaliczna Sici avais Sici avais Pzykład: stuktua nagęstszgo upakowania Pzykład: stuktua nagęstszgo upakowania wastwa A wastwa A wastwa wastwa wastwa A wastwa A A Stuktua kystaliczna Sici avais Pzykład: stuktua nagęstszgo upakowania Sić cc Stuktua kystaliczna Sici avais Pzykład: stuktua nagęstszgo upakowania hxagonal clos-packd (HP) hxagonal clos-packd (HP) Sić hksagonalna z bazą Sić hksagonalna z bazą Sić cc 6
7 Sici avais Pzykład:stuktua nagęstszgo upakowania Stuktua kystaliczna Sici avais Pzykład:stuktua nagęstszgo upakowania Stuktua kystaliczna hxagonal clos-packd(hp) Sić hksagonalna z bazą Sić cc Sici avais Pzykład:stuktua nagęstszgo upakowania Stuktua kystaliczna Sici avais Pzykład:stuktua nagęstszgo upakowania Stuktua kystaliczna Sić cc Sić cc Kyształy Oznaczni węzłów t t wktoy tanslaci pymitywnych Sić cc 00 0 ½ ½ Kyształy Oznaczni węzłów t t wktoy tanslaci pymitywnych Sić cc 00 0 ½ ½ Wskaźniki węzłów: 0 Wskaźniki węzłów: 0 Kawędzi komóki lmntan [ n a, n a n a ], Wskaźniki węzła ½ 0½ ½ ½ 000 0½ ½ ½ ½ 00 Kawędzi komóki lmntan [ n a, n a n a ], Wskaźniki węzła n n n ½ 0½ ½ ½ 000 0½ ½ ½ ½ ½ ½ ½ ½0 0 7
8 Kyształy Wskaźniki kiunków: Zbió namniszych liczb całkowitych względni piwszych u,v,w, któ maą się do sibi tak, ak zuty wktoa ównolgłgo do dango kiunku na osi kystaliczn. Oznaczni kiunków [ u v w ] Kawędzi komóki lmntan [ n a, n a n a ], Wskaźniki węzła n n n [00] Sić cc [00] 0 ½ ½ [] [0] [] ½ 0½ 000 ½ ½ ½ ½0 0½ ½ [0] ½ ½ [00] Kyształy Wskaźniki kiunków: Oznaczni kiunków [ u v w ] Zbió namniszych liczb całkowitych względni piwszych u,v,w, któ maą się do sibi tak, ak zuty wktoa ównolgłgo do dango kiunku na osi kystaliczn. [ u v w ] Liczbę umną zaznaczamy minusm nad wskaźnikim [ 00] [ 00 ] [00] Sić cc [00] 0 ½ ½ [] [0] [] ½ 0½ 000 ½ ½ ½ ½0 0½ ½ [0] ½ ½ [00] Oznaczni płaszczyzn Kyształy Nalży podać tzy odcinki A,,, któ płaszczyzna odcina na osiach sici. Odcinki t wyażamy w dnostkach osiowych i zapisumy /A, /, / i spowadzamy do namniszgo wspólngo mianownika D. ( h k l ) D D h =, k =, l = A Np.: A=, =, =6, płaszczyzna (,,) D Oznaczni płaszczyzn Kyształy Nalży podać tzy odcinki A,,, któ płaszczyzna odcina na osiach sici. Odcinki t wyażamy w dnostkach osiowych i zapisumy /A, /, / i spowadzamy do namniszgo wspólngo mianownika D. ( h k l ) D D h =, k =, l = A Np.: A=, =, =6, płaszczyzna (,,) D [] W domu: obliczyć odlgłości między kolnymi płaszczyznami o symbolu (h,k,l). 000 W domu: obliczyć odlgłości między kolnymi płaszczyznami o symbolu (h,k,l). 000 A A Oznaczni płaszczyzn Kyształy Nalży podać tzy odcinki A,,, któ płaszczyzna odcina na osiach sici. Odcinki t wyażamy w dnostkach osiowych i zapisumy /A, /, / i spowadzamy do namniszgo wspólngo mianownika D. ( h k l ) D D h =, k =, l = A Np.: A=, =, =6, płaszczyzna (,,) D Oznaczni płaszczyzn Kyształy Nalży podać tzy odcinki A,,, któ płaszczyzna odcina na osiach sici. Odcinki t wyażamy w dnostkach osiowych i zapisumy /A, /, / i spowadzamy do namniszgo wspólngo mianownika D. ( h k l ) D D h =, k =, l = A D (00) (0) () W domu: obliczyć odlgłości między kolnymi płaszczyznami o symbolu (h,k,l). 000 A 8
9 Kyształy Oznaczni płaszczyzn (0) (0) () Kyształy Oznaczni płaszczyzn (00) (0) () Kyształy Stuktuę kystaliczną badamy za pomocą dyakci otonów, nutonów, lktonów lub innych lkkich cząstczk Kystalogaia Kyształy Kystalogaia 9 Max von Lauzauważył, ż długości ali pominiowania X są poównywaln z odlgłościami międzyatomowymi w kysztal. Sugstia ta została szybko potwidzona pzz Walta Fidicha i Paula Knippinga Modl kyształu. Zbió odbiaących ównolgłych płaszczyzn o odlgłościach między płaszczyznowych d Max von Lau d sinθ = nλ np.λ=,54 Å, a = 4 Å, kyształ o symtii gulan, piwszy lks θ = P. Atkins T. Stacwicz & A. Witowski Kystalogaia Kystalogaia Kyształy Widmo ciągł Kyształy Widmo chaaktystyczn 9
10 Mtoda Laugo Kystalogaia Mtoda Dbay a-scha Kystalogaia Kyształ oświtlony st światłm białym. W wyniku ozposznia al o óżnych długościach zostaą ozposzon w óżnych kiunkach. Otzymumy na kliszy óżn punkty dla óżnych koloów (długości ali). Układ plamk ma symtię taką ak kiunk w kysztal, wzdłuż któgo pada ala Pt Josph Dby Paul Sch T. Stacwicz & A. Witowski T. Stacwicz & A. Witowski Mtoda Dbay a-scha Kystalogaia zynnik atomowy Kystalogaia adanym ośodkim st poszk z chaotyczna ointacą kyształów w pzstzni. Oświtla się go alą monochomatyczną. ozposzni na óżni zointowanych kyształach powodu powstani na kliszy łuków odpowiadaących płaszczyznom, na któych możliw było ugięci pominia Nal P. Atkins Obi sol maą tę samą stuktuę kystaliczną, dlaczgo dyaktogamy óżnią się? T. Stacwicz & A. Witowski zynnik atomowy Kystalogaia zynnik atomowy Kystalogaia P. Atkins K + i l - maą taką samą liczbę lktonów. Podobni ozpaszaą. Dla pwnych kiunków występu intnca dstuktywna (całkowit wygaszni) Na + i l - -poniważ al są óżni ozpaszan pzz óżn atomy, bak st całkowitgo wygaszania. Poawia się więc czynnik atomowy Obi sol maą tę samą stuktuę kystaliczną, dlaczgo dyaktogamy óżnią się? 0
11 Kystalogaia Kystalogaia zynnik atomowy T. Stacwicz & A. Witowski zynnik atomowy gęstość ładunku A Ψ0 = xp[ i( k ωt)] ρ ( ξ = 0) A Ψ = xp[ i( k ωt kξ )] ρ ( ξ ) ozpaszani na gazi atomowym. ozpasza chmua lktonowa. k = k ' = k ξkξ kξ = ξ cosα = = kξ k k ' ξ = k ( k k ') ξ = k ϕ = kξ Fala ozposzona A Ψ = xp[ i( k ωt)] ρ ( ξ ) xp( i kξ ) d ξ Atomowy czynnik ozpaszania = ρ ( ξ )xp( i kξ ) d ξ zynnik atomowy Np. ozkład lktonów o symtii kulist Kystalogaia gęstość ładunku = ρ ( )xp( ) = ( )xp( ξ i kξ d ξ π ξ ρ ξ i kξ cosθ ) dξ d(cosθ ) = π i kξ i kξ π kξ = xp( ) xp( ) 4 sin( ) ξ ρ ξ dξ = ξ ρ ξ dξ ( ) i kξ ( ) kξ Dla małych kątów ozposzń kξ 0 = Z Atomowy czynnik ozpaszania = ρ ( ξ )xp( i kξ ) d ξ zynnik atomowy Np. ozkład lktonów o symtii kulist Kystalogaia gęstość ładunku = ρ ( )xp( ) = ( )xp( ξ i kξ d ξ π ξ ρ ξ i kξ cosθ ) dξ d(cosθ ) = π i kξ i kξ π kξ = xp( ) xp( ) 4 sin( ) ξ ρ ξ dξ = ξ ρ ξ dξ ( ) i kξ ( ) kξ Dla małych kątów ozposzń kξ 0 = Z Atomowy czynnik ozpaszania oznacza stosunk amplitudy pominiowania ozposzongo pzz zczywisty ozkład lktonóww atomi do amplitudy pominiowania ozposzongo pzz dn lkton punktowy. zynnik atomowy Kystalogaia Dla małych kątów ozpaszania = Q (całkowity ładunk) Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Fala ozposzona na dnym atomi: Ψ = A ( k ' ω t ) i Fala ozposzona na wszystkich atomach: i( k ' ωt ) i kn Ψ = A n Atomowy czynnik ozpaszania = ρ ( ξ )xp( i kξ ) d ξ i k 0 0 aza n = 0 + T
12 Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Fala ozposzona na dnym atomi: Fala ozposzona na dnym atomi: Ψ = A ( k ' ω t ) i Ψ = A ( k ' ω t ) i Fala ozposzona na wszystkich atomach: i( k ' ωt ) i kn Ψ = A n Fala ozposzona na wszystkich atomach: i( k ' ωt ) i kn Ψ = A n Atomy w bazi i k 0 0 aza n = 0 + T Atomy w bazi Piod sici i k 0 0 aza n = 0 + T Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Fala ozposzona na dnym atomi: Ψ = A ( k ' ω t ) i Fala ozposzona na wszystkich atomach: i( k ' ωt ) i kn Ψ = A = n A A i( k ' ωt ) i( k ' ωt ) i k0 i k0 n n i k ( n t t ) i knt n = i knt n i knt Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny i knt i knt i knt n n n zynnik tn osiąga maksymalną watość gdy: i kt Są to waunki Laugo, ównoważn waunkowi agga kt = πm kt = πm kt = πm = Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Wygodni st wpowadzić wktoy niwspółpłaszczyznow g ti = πδ i t t g = π t( t t) kt = πh kt = πk Dowolny wkto: G = hg + kg + l g kt = πl spłnia waunki Laugo, Zatm, lksy występuą gdy: k = G Gomtyczny czynnik stuktualny Wygodni st wpowadzić wktoy niwspółpłaszczyznow i kt igt Kystalogaia = G t = hg + kg + l g nt t t t = π n h k l ( )( ) ( ) G Gomtyczny czynnik stuktualny F( hkl) = xp ( iπ ( nh k l )) G = hg + kg + l g g ti = πδ i t t g = π t ( t t )
13 Kystalogaia Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Gomtyczny czynnik stuktualny Pzykład: Dla kyształu Li i kyształu Tl (sici typu bcc gulana pzstznni cntowana) znalźć możliw watości gomtyczngo czynnika stuktualngo. Pzykład: Dla kyształu Li i kyształu Tl (sici typu bcc gulana pzstznni cntowana) znalźć możliw watości gomtyczngo czynnika stuktualngo. = (0,0,0) = (0,0,0) =,, F (hkl ) = xp( i π (nh k l )) =,, F (hkl ) = xp( i π (nh k l )) FLi (hkl ) = Li xp( i π ( )) + Li xp i π h + k + l FTl (hkl ) = Tl xp( i π ( )) + xp i π h + k + l FLi (hkl ) = Li xp( i π ( )) + Li xp i π h + k + l FLi (hkl ) = Li ( + xp iπ (h + k + l )) nipazyst pazyst Kystalogaia Kystalogaia Gomtyczny czynnik stuktualny Nutony Pzykład: Dla kyształu Li i kyształu Tl (sici typu bcc gulana pzstznni cntowana) znalźć możliw watości gomtyczngo czynnika stuktualngo. Nutony gnowan w aktoz są spowalnian w wyniku zdzń z modatom (gaitm) do V = 4 km/s, co odpowiada ngii E=0.08 V a ngia ta odpowiada λ = Å Nutony oddziaływaą z : ądami (można wyznaczyć gęstość pawdopodobiństwa znalzinia ąd), wyznaczyć kzyw dyspsyn ononów momntami magntycznymi ąd. = (0,0,0) =,, F (hkl ) = xp( i π (nh k l )) E= FTl (hkl ) = Tl xp( i π ( )) + xp i π h + k + l h Mλ M=, g o λ(α) = FLi (hkl ) = Tl + xp iπ (h + k + l ) 0,8 E(V) J. Gint Å dla E=0,08 V Kystalogaia Kystalogaia Elktony Elktony Elktony maą ładunk lktyczny i oddziaływaą silni z matią, wnikaą badzo płytko. Zawisko ugięcia lktonów pozwala na badania Elktony maą ładunk lktyczny i oddziaływaą silni z matią, wnikaą badzo płytko. stuktualn powizchni oaz badzo cinkich wastw E= h Mλ M=0,9 0-7 g o λ(α) = E(V) Å dla E=44 V T. Stacwicz & A. Witowski
14 Elktony aał Dunin-okowski Kystalogaia Elktony aał Dunin-okowski Kystalogaia Magntic domains in a thin cobalt ilm Th colos in th imag show th dint dictions o th magntic ild in a lay o polycystallin cobalt that has a thicknss o only 0 nm. Th ild o viw is appoximatly 00 micons Magnticnanotubs.Th nanotubs w abicatd in th Univsity o ambidg Engining dpatmnt by Yasuhiko Hayashi, who gw thm using a obalt-palladium catalyst. This alloy mains psnt in th nds o th nanotubs, and is magntic. Th nanotubsyou s h hav a nm diamt. Elktony aał Dunin-okowski Kystalogaia Elktony aał Dunin-okowski Kystalogaia This imag won Fist Piz in th "Scinc los-up" catgoy in th Daily Tlgaph Visions o Scinc comptition. Th imag shows a multi-walld cabon nanotub, appoximatly 90 nm in diamt, containing a 5-nm-diamtion cystal ncapsulatd insid it. Elcton hologaphy has bn usd to obtain a map o th magntic ild suounding th ion paticl, at a spatial solution o appoximatly 5 nm. Th imag shows th magntic ild lins in a singl magntosomchains inabactial cll. Th in whit lins a th magntic ild lins in th cll, which w masud using oaxis lcton hologaphy. 4
Materia skondensowana
Matria skondnsowana Jack.Szczytko@fuw.du.pl http://www.fuw.du.pl/~szczytko/nt Podziękowania za pomoc w przygotowaniu zajęć: Prof. dr hab. Pawł Kowalczyk Prof. dr hab. Dariusz Wasik Uniwrsytt Warszawski
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej. Mateusz Goryca
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Mateusz Goryca mgoryca@fuw.edu.pl Uniwersytet Warszawski 2015 Materia skondensowana OC 6 H 13 H 13 C 6 O OC 6 H 13 H 17 C 8 O H 17 C 8 O N N Cu O O H 21
Bardziej szczegółowoPrzykłady procesów nieodwracalnych: wyrównywanie się temperatur, gęstości i różnicy potencjałów.
modynamika pocsów niodwacalnych modynamika klasyczna - tmostatyka - opis pocsów odwacalnych Ni można na podstawi otzymać wniosków dotyczących pzbigu w czasi pocsów niodwacalnych Pzykłady pocsów niodwacalnych:
Bardziej szczegółowo3. Struktura pasmowa
3. Stutua pasmowa Funcja Blocha Quasi-pęd, sić odwotna Pzybliżni pawi swobodngo ltonu Dziua w paśmi walncyjnym Masa ftywna Stutua pasmowa (), pzyłady Półpzwodnii miszan lton w ysztal sfomułowani poblmu
Bardziej szczegółowoWykład 11. Kryształ. Na podstawie wykładu Prof. Dariusza Wasika. Ciało amorficzne
Kyszały sukua kysalczna Kyszał Na podsaw wykładu Pof. Dausza Waska Cało amofczn Laua (do każdgo wykładu) Wsęp do fzyk ma skondnsowanj VIII w. n.. Naa (Japona) XI w. n.. Chny 794, R.J. Haüy, Essa d un héo
Bardziej szczegółowoReguły Paulinga. Krzysztof Burek Michał Oleksik
Reguły Paulinga Kzysztof Buek Michał Oleksik Model kyształów jonowych Jony w stuktuach kyształu są naładowanymi, sztywnymi nie polayzowalnymi sfeami, któych pomień nie pzenikalności okeślamy jako pomień
Bardziej szczegółowoWykład 2: Atom wodoru
Wykład : Ato wodou Równani Schödinga Kwantowani ngii Wida atoow wodou Kwantowani ontu pędu Liczby kwantow Część adialna i kątowa funkcji falowj Radialny ozkład gęstości pawdopodobiństwa Kontuy obitali
Bardziej szczegółowoEikonał Optyczny.doc Strona 1 z 6. Eikonał Optyczny
Eikonał Optyczny.doc Stona z 6 Eikonał Optyczny µ µ Rozpatzmy ośodk bz ładunków i pądów z polm o pulsacji ω Uwaga: ni zakłada się jdnoodności ośodka: ε ε xyz,,, Równania Maxwlla: H iωε ε E ikc ε ε E E
Bardziej szczegółowoCiała stałe. Ciała krystaliczne. Ciała amorficzne. Bardzo często mamy do czynienia z ciałami polikrystalicznymi, rzadko monokryształami.
Ciała stałe Ciała krystaliczne Ciała amorficzne Bardzo często mamy do czynienia z ciałami polikrystalicznymi, rzadko monokryształami. r T = Kryształy rosną przez regularne powtarzanie się identycznych
Bardziej szczegółowoNośniki swobodne w półprzewodnikach
Nośniki swobodne w półpzewodnikach Półpzewodniki Masa elektonu Masa efektywna swobodnego * m m Opócz wkładu swobodnych nośników musimy uwzględnić inne mechanizmy np. wkład do polayzaci od elektonów związanych
Bardziej szczegółowoBadanie zależności natężenia wiązki promieniowania od odległości
Ćwiczni 29a. Badani zalżności natężnia wiązki pominiowania od odlgłości 29a.. asada ćwicznia W ćwiczniu badana jst zalżność liczby impulsów pominiowania α, β i γ w funkcji odlgłości od źódła pominiotwóczgo
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii SkondensowanejI
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii SkondensowanejI 1100-3003 Ciało stałe 2 Wydział Fizyki UW Jacek.Szczytko@fuw.edu.pl Piotr.Fita@fuw.edu.pl Struktura krystaliczna Crystals B n t 1 A B A = CD = nt 1 = t
Bardziej szczegółowoAtom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym
Dieektyki Dieektyki substancje, w któych nie występują swobodne nośniki ładunku eektycznego (izoatoy). Może być w nich wytwozone i utzymane bez stat enegii poe eektyczne. dieektyk Faaday Wpowadzenie do
Bardziej szczegółowoDyfrakcja. Dyfrakcja to uginanie światła (albo innych fal) przez drobne obiekty (rozmiar porównywalny z długością fali) do obszaru cienia
Dyfrakcja 1 Dyfrakcja Dyfrakcja to uginanie światła (albo innych fal) przez drobne obiekty (rozmiar porównywalny z długością fali) do obszaru cienia uginanie na szczelinie uginanie na krawędziach przedmiotów
Bardziej szczegółowoLista A) Proszę pokazać, że przy padaniu prostopadłym na granicę ośrodka próżnia(dielektryk)-metal,
Lista 1. A) Poszę okazać ż zy adaniu ostoadłym na ganicę ośodka óżnia(dilktyk)-mtal n11 n N 1 wsółczynnik odbicia fali lktomagntycznj (FEM) R. Ws-ka: Andix A książki N 1 n `1 n M. Foxa Otical otis of Solids
Bardziej szczegółowo3. Struktura pasmowa
3. Strutura pasmowa Funcja Blocha Quasi-pęd, sić odwrotna Przybliżni prawi swobodngo ltronu Dziura w paśmi walncyjnym Masa ftywna Strutura pasmowa (), przyłady Półprzwodnii miszan ltron w rysztal sformułowani
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. + (proton) - (elektron)
lektostatyka Za oddziaływania elektyczne ( i magnetyczne ) odpowiedzialny jest: ładunek elektyczny Ładunek jest skwantowany Ładunek elementany e.6-9 C (D. Millikan). Wszystkie ładunki są wielokotnością
Bardziej szczegółowoRozszczepienie poziomów atomowych
Rozszczepienie poziomów atomowych Poziomy energetyczne w pojedynczym atomie Gdy zbliżamy atomy chmury elektronowe nachodzą na siebie (inaczej: funkcje falowe elektronów zaczynają się przekrywać) Na skutek
Bardziej szczegółowoZJAWISKA ELEKTROMAGNETYCZNE
ZJAWISKA LKTROMAGNTYCZN 1 LKTROSTATYKA Ładunki znajdują się w spoczynku Ładunki elektyczne: dodatnie i ujemne Pawo Coulomba: siły pzyciągające i odpychające między ładunkami Jednostką ładunku elektycznego
Bardziej szczegółowo(4) (b) m. (c) (d) sin α cos α = sin 2 k = sin k sin k. cos 2 m = cos m cos m. (g) (e)(f) sin 2 x + cos 2 x = 1. (h) (f) (i)
(3) (e) sin( θ) sin θ cos( θ) cos θ sin(θ + π/) cos θ cos(θ + π/) sin θ sin(θ π/) cos θ cos(θ π/) sin θ sin(θ ± π) sin θ cos(θ ± π) cos θ sin(θ ± π) sin θ cos(θ ± π) cos θ (f) cos x cos y (g) sin x sin
Bardziej szczegółowoUkład okresowy. Przewidywania teorii kwantowej
Przewidywania teorii kwantowej Chemia kwantowa - podsumowanie Cząstka w pudle Atom wodoru Równanie Schroedingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - podsumowanie rozwiązanie Cząstka w pudle
Bardziej szczegółowoElementy teorii powierzchni metali
Prof. dr hab. Adam Kiejna Elementy teorii powierzchni metali Wykład dla studentów fizyki Rok akademicki 2017/18 (30 godz.) Wykład 1 Plan wykładu Struktura periodyczna kryształów, sieć odwrotna Struktura
Bardziej szczegółowoW Wymiana ciepła. Opór r cieplny Przewodzenie ciepła Konwekcja Promieniowanie Ekranowanie ciepła. Termodynamika techniczna
W0 56 Opó ciplny Pzwodzni cipła Konwkcja Pominiowani Ekanowani cipła w0 Waunkim pzpływu cipła a między dwoma ośodkami o jst óŝnica tmpatu Cipło o pzpływa z ośodka o o tmpatuz wyŝszj do ośodka o o tmpatuz
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 6 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka, Michał Karpiński Wydział
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 6 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoWiązania. w świetle teorii kwantów fenomenologicznie
Wiązania w świetle teorii kwantów fenomenologicznie Wiązania Teoria kwantowa: zwiększenie gęstości prawdopodobieństwa znalezienia elektronów w przestrzeni pomiędzy atomami c a a c b b Liniowa kombinacja
Bardziej szczegółowoRezonanse w deekscytacji molekuł mionowych i rozpraszanie elastyczne atomów mionowych helu. Wilhelm Czapliński Katedra Zastosowań Fizyki Jądrowej
ezonanse w deekscytacj moekuł monowych ozpaszane eastyczne atomów monowych heu Whem Czapńsk Kateda Zastosowań Fzyk Jądowej . ezonanse w deekscytacj moekuł monowych µ He ++ h ++ Heµ h J ν h p d t otacyjna
Bardziej szczegółowoWykrzykniki 2016 pomoc do egzaminu pisemnego, 8.II, 2016, godz
Wykzykniki 6 pomoc do gzaminu pismngo, 8II, 6, godz Ruch dwóch ładunków punktowych q i q o masach m i m można opisać wybiając wktoy położnia każdgo z nich i względm dango punktu odnisinia O m CM R m m
Bardziej szczegółowoWykład 9 Wprowadzenie do krystalochemii
Wykład 9 Wprowadzenie do krystalochemii 1. Krystalografia a krystalochemia. 2. Prawa krystalochemii 3. Sieć krystaliczna i pozycje atomów 4. Bliskie i dalekie uporządkowanie. 5. Kryształ a cząsteczka.
Bardziej szczegółowoSK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego
Ćwiczenia: SK-7 Wpowadzenie do metody wektoów pzetzennych SK-8 Wektoowy model ilnika indukcyjnego, klatkowego Wpowadzenie teoetyczne Wekto pzetzenny definicja i poawowe zależności. Dowolne wielkości kalane,
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Równania optyki półklasycznej Posłużymy się teraz równaniem (2.4), i Ψ t = ĤΨ ażeby wyprowadzić
Bardziej szczegółowoFizyka 11. Janusz Andrzejewski
Fizyka 11 Ruch okresowy Każdy ruch powtarzający się w regularnych odstępach czasu nazywa się ruchem okresowym lub drganiami. Drgania tłumione ruch stopniowo zanika, a na skutek tarcia energia mechaniczna
Bardziej szczegółowoPołożenia, kierunki, płaszczyzny
Położenia, kierunki, płaszczyzny Dalsze pojęcia Osie krystalograficzne; Parametry komórki elementarnej; Wskaźniki punktów kierunków i płaszczyzn; Osie krystalograficzne Osie krystalograficzne: układ osi
Bardziej szczegółowoUkład okresowy. Przewidywania teorii kwantowej
Przewidywania teorii kwantowej 1 Chemia kwantowa - podsumowanie Cząstka w pudle Atom wodoru Równanie Schroedingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - podsumowanie rozwiązanie Cząstka w pudle
Bardziej szczegółowoWykład 17: Optyka falowa cz.1.
Wykład 17: Optyka falowa cz.1. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Zasada Huyghensa Christian Huygens 1678 r. pierwsza
Bardziej szczegółowoTECHNIKI INFORMATYCZNE W ODLEWNICTWIE
ECHNIKI INFORMAYCZNE W ODLEWNICWIE Janusz LELIO Paweł ŻAK Michał SZUCKI Faculty of Foundy Engineeing Depatment of Foundy Pocesses Engineeing AGH Univesity of Science and echnology Kakow Data ostatniej
Bardziej szczegółowo40. Międzynarodowa Olimpiada Fizyczna Meksyk, lipca 2009 r. ZADANIE TEORETYCZNE 3 DLACZEGO GWIAZDY SĄ TAK DUŻE?
40. Międzynaodowa Olimpiada Fizyzna Mksyk, 1-19 lipa 009. ZADANIE TEORETYCZNE 3 DLACZEGO GWIAZDY SĄ TAK DUŻE? Gwiazdy są kulami goągo gazu. Większość z nih świi poniważ w ih ntalnyh zęśiah zahodzi akja
Bardziej szczegółowoJak TO działa? Co to są półprzewodniki? TRENDY: Prawo Moore a. Google: Jacek Szczytko Login: student Hasło: *******
Co to są półprzewodniki? Jak TO działa? http://www.fuw.edu.pl/~szczytko/ Google: Jacek Szczytko Login: student Hasło: ******* Jacek.Szczytko@fuw.edu.pl Wydział Fizyki UW 2 TRENDY: Prawo Moore a TRENDY:
Bardziej szczegółowoElektrodynamika. Część 8. Fale elektromagnetyczne. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 9 Fale elektromagnetyczne 3 9.1 Fale w jednym wymiarze.................
Bardziej szczegółowoPodstawy Akustyki. Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: Fale akustyczne w powietrzu Efekt Dopplera.
W-1 (Jaroszewicz) 14 slajdów Podstawy Akustyki Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: prędkość grupowa, dyspersja fal, superpozycja Fouriera, paczka falowa Fale akustyczne w powietrzu
Bardziej szczegółowo1. Struktura pasmowa from bonds to bands
. Strutura pasmowa from bonds to bands Wiązania owalencyjne w cząsteczach Pasma energetyczne w ciałach stałych Przerwa energetyczna w półprzewodniach Dziura w paśmie walencyjnym Przybliżenie prawie swobodnego
Bardziej szczegółowoChemia nieorganiczna. Copyright 2000 by Harcourt, Inc. All rights reserved.
Chemia nieorganiczna 1. Układ okresowy metale i niemetale 2. Oddziaływania inter- i intramolekularne 3. Ciała stałe rodzaje sieci krystalicznych 4. Przewodnictwo ciał stałych Pierwiastki 1 1 H 3 Li 11
Bardziej szczegółowoVI.5 Zderzenia i rozpraszanie. Przekrój czynny. Wzór Rutherforda i odkrycie jądra atomowego
VI.5 Zderzenia i rozpraszanie. Przekrój czynny. Wzór Rutherforda i odkrycie jądra atomowego Jan Królikowski Fizyka IBC 1 Przekrój czynny Jan Królikowski Fizyka IBC Zderzenia Oddziaływania dwóch (lub więcej)
Bardziej szczegółowoI.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona
r. akad. 004/005 I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 r. akad. 004/005 0.01 nm=0.1 A
Bardziej szczegółowoJądra atomowe jako obiekty kwantowe. Wprowadzenie Potencjał jądrowy Spin i moment magnetyczny Stany energetyczne nukleonów w jądrze Prawo rozpadu
Jąda atomowe jako obiekty kwantowe Wpowadzenie Potencjał jądowy Spin i moment magnetyczny Stany enegetyczne nukleonów w jądze Pawo ozpadu Jąda atomowe jako obiekty kwantowe Magnetyczny Rezonans Jądowy
Bardziej szczegółowofalowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi
Zjawisko interferencji fal Interferencja to efekt nakładania się fal (wzmacnianie i osłabianie się ruchu falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi stabilne w czasie ich
Bardziej szczegółowo4. STRUKTURA KRYSZTAŁÓW PÓŁPRZEWODNIKOWYCH. Irena Zubel Wydział Elektroniki Mikrosystemów i Fotoniki Politechnika Wrocławska (na prawach rękopisu)
4. STRUKTURA KRYSZTAŁÓW PÓŁPRZEWODNIKOWYCH Irena Zubel Wydział Elektroniki Mikrosystemów i Fotoniki Politechnika Wrocławska (na prawach rękopisu) Krzem, podstawowe parametry 1. Konfiguracja elektronowa:
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (B+C) Wykład IV: Ruch jednostajnie przyspieszony Ruch harmoniczny Ruch po okręgu Klasyfikacja ruchów Ze względu na tor wybrane przypadki szczególne prostoliniowy, odbywajacy
Bardziej szczegółowoSieć przestrzenna. c r. b r. a r. komórka elementarna. r r
Sieć przestrzenna c r b r r r u a r vb uvw = + + w c v a r komórka elementarna V = r r a ( b c) v Układy krystalograficzne (7) i Sieci Bravais (14) Triclinic (P) a b c, α β γ 90 ο Monoclinic (P) a b c,
Bardziej szczegółowoUogólnione wektory własne
Uogólnion wktory własn m Dfinicja: Wktor nazywamy uogólnionym wktorm własnym rzędu m macirzy A do wartości własnj λ jśli ( A - I) m m- λ al ( A - λ I) Przykład: Znajdź uogólniony wktor własny rzędu do
Bardziej szczegółowoWykład 17. 13 Półprzewodniki
Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa
Bardziej szczegółowoGraf skierowany. Graf zależności dla struktur drzewiastych rozgrywających parametrycznie
Gaf skieowany Gaf skieowany definiuje się jako upoządkowaną paę zbioów. Piewszy z nich zawiea wiezchołki gafu, a dugi składa się z kawędzi gafu, czyli upoządkowanych pa wiezchołków. Ruch po gafie możliwy
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 4 Magnetostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 4 Magnetostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 5 Magnetostatyka 3 5.1 Siła Lorentza........................ 3 5.2 Prawo
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA wykład 7 Janusz Andrzejewski Niedoceniany geniusz Nikola Tesla Nikola Tesla wynalazł (lub znakomicie ulepszył) większość urządzeń, które spowodowały to, że prąd zmienny wyparł z naszych domów prąd
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki subatomowej
Podstawy fizyki subatomowej Wykład 6 Zenon Janas 11 kwietnia 018. Współzędne sfeyczne położenie punktu: (, θ, ϕ) Z sin θ ( 0, ) θ ( 0, π ) ϕ ( 0, π ) cosθθ X ϕ θ Y (, θ, ϕ) ( x, y, z) x sinθcosϕ y sinθsinϕ
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC
Podstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Układ RC
Bardziej szczegółowoWyznaczanie stałej sieci metodą Debye a-scherrera-hulla (DSH)
Wyznaczanie stałej sieci metodą Debye a-scherrera-hulla (DSH) Tomasz Früboes Streszczenie Doświadczenie miało na celu wyznaczenie stałych sieci a drucika miedzianego i sproszkowanej substancji o strukturze
Bardziej szczegółowoChemia nieorganiczna. Pierwiastki. niemetale Be. 27 Co. 28 Ni. 26 Fe. 29 Cu. 45 Rh. 44 Ru. 47 Ag. 46 Pd. 78 Pt. 76 Os.
Chemia nieorganiczna 1. Układ okresowy metale i niemetale 2. Oddziaływania inter- i intramolekularne 3. Ciała stałe rodzaje sieci krystalicznych 4. Przewodnictwo ciał stałych Copyright 2000 by Harcourt,
Bardziej szczegółowoA r A r. r = , 2. + r r + r sr. Interferencja. Dwa źródła punktowe: Dla : Dla dużych 1,r2. błąd: 3D. W wyniku interferencji:
-- G:\AA_Wyklad \FIN\DOC\Inte.doc Intefeencja. Dwa źódła punktowe: (, t) A( ) ( k ω t) U cos (, t) A( ) ( k ω t) U cos Dla : 3D ( ) Dla : A D ( ) A Dla dużych, d, A A : A ( ) A( ) A A( ) błąd: 3D % ~ U
Bardziej szczegółowoGuma Guma. Szkło Guma
1 Ładunek elektyczny jest cechą mateii. Istnieją dwa odzaje ładunków, nazywane dodatnimi i ujemnymi. Ładunki jednoimienne się odpychają, podczas gdy ładunki óżnoimeinne się pzyciągają Guma Guma Szkło Guma
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Drgania punktu materialnego. Wykład Nr 8. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 8 Drgania punktu materialnego Prowadzący: dr Krzysztof Polko Wstęp Drgania Okresowe i nieokresowe Swobodne i wymuszone Tłumione i nietłumione Wstęp Drgania okresowe ruch powtarzający
Bardziej szczegółowoII.3 Rozszczepienie subtelne. Poprawka relatywistyczna Sommerfelda
. akad. 004/005 II.3 Rozszczepienie subtelne. Popawka elatywistyczna Sommefelda Jan Kólikowski Fizyka IVBC . akad. 004/005 II.3. Mechanizmy fizyczne odpowiedzialne za ozszczepienie subtelne Istnieją dwie
Bardziej szczegółowoDyfrakcja rentgenowska (XRD) w analizie fazowej Wykład 2 i 3
Dyfrakcja rentgenowska () w analizie fazowej Wykład 2 i 3 1. Historia odkrycie promieniowania X i pierwsze eksperymenty z jego zastosowaniem. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Źródła promieniowania X, promieniowanie
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej. Mateusz Goryca
Wstęp do Opty Fzy Matr Sondnsowan Matusz Goryca mgoryca@fuw.du.pl Unwrsytt Warszaws 05 Krystalografa Kryształy Struturę rystalczną badamy za pomocą dyfrac fotonów, nutronów, ltronów lub nnych lch cząstcz
Bardziej szczegółowoSekantooptyki owali i ich własności
Sekantooptyki owali i ich własności Magdalena Skrzypiec Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki Uniwersytet Marii Curie-Skłodowskiej 19 października 2009r. Informacje wstępne Definicja Owalem nazywamy
Bardziej szczegółowonależą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło
07 0 Opacował: mg inż. Macin Wieczoek www.mawie.net.pl. Elementy ezystancyjne. należą do gupy odbioników enegii elektycznej idealne elementy ezystancyjne pzekształcają enegię pądu elektycznego w ciepło.
Bardziej szczegółowoPrzejścia międzypasmowe
Pzjścia iędzypasow Funcja diltyczna Pzjścia iędzypasow związan są z polayzacją cuy ltonowj wwnątz dzni atoowyc - są odpowidzialn za część funcji diltycznj ε Wóćy do foalizu funcji diltycznj: ε las N (
Bardziej szczegółowoR Z N C. p11. a!b! = b (a b)!b! d n dx n [xn sin x] = x n(n k) (sin x) (n) = n(n 1) (n k + 1) sin(x + kπ. n(n 1) (n k + 1) sin(x + lπ 2 )
5 Z N p ) a a + b)! b ) a!b! a a! b a b)!b! p n n k nn k) n ) n k) d n d n [n sin ] n nn k) sin ) n) k n nn ) n k + ) sin + lπ ) k d n d n [n sin ] n k ) n n ) n k) sin ) k) k n k ) n nn ) n k + ) sin
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 1 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2015/16
Bardziej szczegółowomagnetyzm cd. ver
ve-28.6.7 magnetyzm cd. paca pzemieszczenia obwodu w polu F F Ιl j ( ) (siła Ampee a) dw Φ Fdx Ι ldx ΙdS ds ds dφ ds dw ΙdΦ ( Ι ds) stumień dx dla obwodu: W Ι dφ Ι ( Φ ) 2 Φ 1 paca wykonana jest kosztem
Bardziej szczegółowoSieć odwrotna. Fale i funkcje okresowe
Sieć odwotn Fle i funkcje okesowe o Wiele obiektów w pzyodzie d; o Różne fle ozchodzą się w pzestzeni (zówno w póżni jk i w mteii); o Aby mtemtycznie opisć tkie okesowe zminy stosuje się funkcje sinus
Bardziej szczegółowoŚwiatło jako fala Fala elektromagnetyczna widmo promieniowania Czułość oka ludzkiego w zakresie widzialnym
Światło jako fala Fala elektromagnetyczna widmo promieniowania ν = c λ Czułość oka ludzkiego w zakresie widzialnym Wytwarzanie fali elektromagnetycznej o częstościach radiowych E(x, t) = Em sin (kx ωt)
Bardziej szczegółowoKRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Chemia Poziom rozszerzony
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póbna Matua z OPERONEM Chemia Poziom ozszezony Listopad W niniejszym schemacie oceniania zadań otwatych są pezentowane pzykładowe popawne odpowiedzi. W tego typu ch należy
Bardziej szczegółowoInne koncepcje wiązań chemicznych. 1. Jak przewidywac strukturę cząsteczki? 2. Co to jest wiązanie? 3. Jakie są rodzaje wiązań?
Inne koncepcje wiązań chemicznych 1. Jak przewidywac strukturę cząsteczki? 2. Co to jest wiązanie? 3. Jakie są rodzaje wiązań? Model VSEPR wiązanie pary elektronowe dzielone między atomy tworzące wiązanie.
Bardziej szczegółowoDefinicja: Wektor nazywamy uogólnionym wektorem własnym rzędu m macierzy A
Uogólnion wktory własnw Dfinicja: Wktor nazywamy uogólnionym wktorm własnym rzędu m macirzy A m do wartości własnj λ jśli ( A - I) m m- λ al ( A - λ I) Przykład: Znajdź uogólniony wktor własny rzędu do
Bardziej szczegółowoZjonizowana cząsteczka wodoru H 2+ - elektron i dwa protony
Zjonizowana cząstczka wodoru H - lktron i dwa protony Enrgia potncjalna lktronu w polu lktrycznym dwu protonów ˆ pˆ H = m pˆ 1 m p pˆ m p 1 1 1 4πε 0 r0 r1 r Hamiltonian cząstczki suma nrgii kintycznj
Bardziej szczegółowoe = 1/3xH = 1,96/3 = 0,65 m Dla B20 i stali St0S h = 15 cm h 0 = 12 cm 958 1,00 0,12 F a = 0,0029x100x12 = 3,48 cm 2
OBLICZENIA STATYCZNE POZ.1.1 ŚCIANA PODŁUŻNA BASENU. Projektuje się baseny żelbetowe z betonu B20 zbrojone stalą St0S. Grubość ściany 12 cm. Z = 0,5x10,00x1,96 2 x1,1 = 21,13 kn e = 1/3xH = 1,96/3 = 0,65
Bardziej szczegółowoRodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów
Wykład VI Fale t t + Dt Rodzaje fal 1. Fale mechaniczne 2. Fale elektromagnetyczne 3. Fale materii dyfrakcja elektronów Fala podłużna v Przemieszczenia elementów spirali ( w prawo i w lewo) są równoległe
Bardziej szczegółowo10.0. Schody górne, wspornikowe.
10.0. Schody górne, wspornikowe. OBCIĄŻENIA: Grupa: A "obc. stałe - pł. spocznik" Stałe γf= 1,0/0,90 Q k = 0,70 kn/m *1,5m=1,05 kn/m. Q o1 = 0,84 kn/m *1,5m=1,6 kn/m, γ f1 = 1,0, Q o = 0,63 kn/m *1,5m=0,95
Bardziej szczegółowoDualizm korpuskularno falowy
Dualizm korpuskularno falowy Fala elektromagnetyczna o długości λ w pewnych zjawiskach zachowuje się jak cząstka (foton) o pędzie p=h/λ i energii E = h = h. c/λ p Cząstki niosą pęd p Cząstce o pędzie p
Bardziej szczegółowoProste struktury krystaliczne
Budowa ciał stałych Proste struktury krystaliczne sc (simple cubic) bcc (body centered cubic) fcc (face centered cubic) np. Piryt FeSe 2 np. Żelazo, Wolfram np. Miedź, Aluminium Struktury krystaliczne
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowoWykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..)
Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..) 24.02.2014 Prawa Keplera Na podstawie obserwacji zgromadzonych przez Tycho Brahe (głównie obserwacji Marsa)
Bardziej szczegółowoWŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY
WŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY Polimery Sieć krystaliczna Napięcie powierzchniowe Dyfuzja 2 BUDOWA CIAŁ STAŁYCH Ciała krystaliczne (kryształy): monokryształy, polikryształy Ciała amorficzne (bezpostaciowe)
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 8 Fale elektromagnetyczne Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 9 Fale elektromagnetyczne 3 9.1 Fale w jednym wymiarze.................
Bardziej szczegółowoMETODA CIASNEGO (silnego) WIĄZANIA (TB)
MEODA CIASEGO silnego WIĄZAIA B W FE elektony taktujemy jak swobone, tylko zabuzone słabym peioycznym potencjałem; latego FE jest obym moelem metalu w B uważamy, że elektony są silnie związane z maciezystymi
Bardziej szczegółowoLaboratorium z Krystalografii. 2 godz.
Uniwersytet Śląski - Instytut Chemii Zakład Krystalografii ul. Bankowa 14, pok. 132, 40-006 Katowice tel. 0323591627, e-mail: ewa.malicka@us.edu.pl opracowanie: dr Ewa Malicka Laboratorium z Krystalografii
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 6 Pola magnetyczne w materii 3 6.1 Magnetyzacja.....................
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Równania (3.7), pomimo swojej prostoty, nie posiadają poza nielicznymi przypadkami ścisłych rozwiązań,
Bardziej szczegółowoFizyka 2. Janusz Andrzejewski
Fizyka 2 wykład 14 Janusz Andrzejewski Atom wodoru Wczesne modele atomu -W czasach Newtona atom uważany była za małą twardą kulkę co dość dobrze sprawdzało się w rozważaniach dotyczących kinetycznej teorii
Bardziej szczegółowoStany skupienia materii
Stany skupienia materii Ciała stałe - ustalony kształt i objętość - uporządkowanie dalekiego zasięgu - oddziaływania harmoniczne Ciecze -słabo ściśliwe - uporządkowanie bliskiego zasięgu -tworzą powierzchnię
Bardziej szczegółowoTeoria VSEPR. Jak przewidywac strukturę cząsteczki?
Teoria VSEPR Jak przewidywac strukturę cząsteczki? Model VSEPR wiązanie pary elektronowe dzielone między atomy tworzące wiązanie. Rozkład elektronów walencyjnych w cząsteczce (struktura Lewisa) stuktura
Bardziej szczegółowoPrzygotowanie do Egzaminu Potwierdzającego Kwalifikacje Zawodowe
Pzygotowanie do Egzaminu Potwiedzającego Kwalifikacje Zawodowe Powtózenie mateiału Opacował: mg inż. Macin Wieczoek Jednostki podstawowe i uzupełniające układu SI. Jednostki podstawowe Wielkość fizyczna
Bardziej szczegółowoAnaliza Matematyczna Praca domowa
Analiza Matematyczna Praca domowa J. de Lucas Zadanie 1. Pokazać, że dla wszystkich n naturalnych ( n ) exp kx k dx 1 dx n = 1 n (e k 1). (0,1) n k=1 n! k=1 Zadanie. Obliczyć dla dowolnego n. (0,1) n (x
Bardziej szczegółowoGranica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej
Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej
Bardziej szczegółowo7.0. Fundament pod słupami od stropu nad piwnicą. Rzut fundamentu. Wymiary:
7.0. Fundament pod słupami od stropu nad piwnicą. Rzut fundamentu Wymiary: B=1,2m L=4,42m H=0,4m Stan graniczny I Stan graniczny II Obciążenie fundamentu odporem gruntu OBCIĄŻENIA: 221,02 221,02 221,02
Bardziej szczegółowoZjawisko interferencji fal
Zjawisko interferencji fal Interferencja to efekt nakładania się fal (wzmacnianie i osłabianie się ruchu falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi stabilne w czasie ich
Bardziej szczegółowo