ZADANIE 9.5. p p T. Dla dwuatomowego gazu doskonałego wykładnik izentropy = 1,4 (patrz tablica 1). Temperaturę spiętrzenia obliczymy następująco

Podobne dokumenty
1. Definicje podstawowe. Rys Profile prędkości w rurze. A przepływ laminarny, B - przepływ burzliwy. Liczba Reynoldsa

Rys. 1. Temperatura punktu rosy na wykresie p-t dla wody.

Rys. 1. Temperatura punktu rosy na wykresie p-t dla wody.

LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ

A - przepływ laminarny, B - przepływ burzliwy.

XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne

GAZY DOSKONAŁE I PÓŁDOSKONAŁE

TERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA

Jacek Hunicz. Modelowanie silników spalinowych

Prawa strona równania jest sumą pochodnych cząstkowych:

[ ] 1. Zabezpieczenia instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego Przeponowe naczynie wzbiorcze. ν dm [1.4] Zawory bezpieczeństwa

INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI ĆWICZENIE NR 2

Mechanika płynp. Wykład 9 14-I Wrocław University of Technology

Mechanika płynów. Wykład 9. Wrocław University of Technology

5. Jednowymiarowy przepływ gazu przez dysze.

Parametry stanu w przemianie izobarycznej zmieniają się według zależności

POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA i ENERGETYKI INSTYTUT MASZYN i URZĄDZEŃ ENERGETYCZNYCH.

I zasada termodynamiki

10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.

W praktyce często zdarza się, że wyniki obu prób możemy traktować jako. wyniki pomiarów na tym samym elemencie populacji np.

Wykład 9. Silnik Stirlinga (R. Stirling, 1816)

Płytowe wymienniki ciepła. 1. Wstęp

Wykład 2. Przemiany termodynamiczne

Ćw. 6 Pomiary oporu aerodynamicznego

Stany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23

= T. = dt. Q = T (d - to nie jest różniczka, tylko wyrażenie różniczkowe); z I zasady termodynamiki: przy stałej objętości. = dt.

PAŃSTWOWA WYŻSZA SZKOŁA ZAWODOWA W PILE INSTYTUT POLITECHNICZNY. Zakład Budowy i Eksploatacji Maszyn PRACOWNIA TERMODYNAMIKI TECHNICZNEJ INSTRUKCJA

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

α i = n i /n β i = V i /V α i = β i γ i = m i /m

Katedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Wyznaczanie ciepła właściwego c p dla powietrza

J. Szantyr - Wykład nr 30 Podstawy gazodynamiki II. Prostopadłe fale uderzeniowe

PGC 9000 / PGC 9000 VC

Ćw. 11 Wyznaczanie prędkości przepływu przy pomocy rurki spiętrzającej

Wykład 4 Gaz doskonały, gaz półdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstępstwa gazów

LABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW

WYBRANE ZAGADNIENIA Z DYNAMIKI GAZÓW

Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje Ciepło, pojemność cieplna sens i obliczanie Praca sens i obliczanie

Kwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego

9.1 Wstęp Analiza konstrukcji pomp i sprężarek odśrodkowych pozwala stwierdzić, że: Ciśnienie (wysokość) podnoszenia pomp wynosi zwykle ( ) stopnia

RUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.

P 1, P 2 - wektory sił wewnętrznych w punktach powierzchni F wokół punktu A

BADANIA CHARAKTERYSTYK HYDRAULICZNYCH KSZTAŁTEK WENTYLACYJNYCH

DOBÓR SERWOSILNIKA POSUWU. Rysunek 1 przedstawia schemat kinematyczny napędu jednej osi urządzenia.

Bada zaleŝno. nie zaleŝą. od ilości substancji. Funkcja stanu to taka wielkość. a mały y 10 cm, to: = F2 F 1 = 0,01 F 2.

Analiza konstrukcji i cyklu pracy silnika turbinowego. Dr inż. Robert Jakubowski

2. PRAKTYCZ A REALIZACJA PRZEMIA Y ADIABATYCZ EJ

Egzamin poprawkowy z Analizy II 11 września 2013

Przykład 3.1. Wyznaczenie zmiany odległości między punktami ramy trójprzegubowej

Entalpia swobodna (potencjał termodynamiczny)

Materiały pomocnicze do laboratorium z przedmiotu Metody i Narzędzia Symulacji Komputerowej

2 PRAKTYCZNA REALIZACJA PRZEMIANY ADIABATYCZNEJ. 2.1 Wprowadzenie

16 GAZY CZ. I PRZEMIANY.RÓWNANIE CLAPEYRONA

Katedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Pomiar ciepła spalania paliw gazowych

Badanie energetyczne płaskiego kolektora słonecznego

TERMODYNAMIKA. Przedstaw cykl przemian na wykresie poniższym w układach współrzędnych przedstawionych poniżej III

Opis techniczny. Strona 1

Zadania domowe z termodynamiki I dla wszystkich kierunków A R C H I W A L N E

TERMODYNAMIKA. Termodynamika jest to dział nauk przyrodniczych zajmujący się własnościami

Temodynamika Roztwór N 2 i Ar (gazów doskonałych) ma wykładnik adiabaty κ = 1.5. Określić molowe udziały składników. 1.7

1. SPRAWDZENIE WYSTEPOWANIA RYZYKA KONDENSACJI POWIERZCHNIOWEJ ORAZ KONDENSACJI MIĘDZYWARSTWOWEJ W ŚCIANIE ZEWNĘTRZNEJ

Proces narodzin i śmierci

Weryfikacja modelu matematycznego wydzielania metanu w rejonie ściany z uwzględnieniem zmian ciśnienia atmosferycznego

prędkości przy przepływie przez kanał

Zmiana entropii w przemianach odwracalnych

nieciągłość parametrów przepływu przyjmuje postać płaszczyzny prostopadłej do kierunku przepływu

LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ

POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cieplnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cieplnych

Mechanika cieczy. Ciecz jako ośrodek ciągły. 1. Cząsteczki cieczy nie są związane w położeniach równowagi mogą przemieszczać się na duże odległości.

Współczynnik przenikania ciepła U v. 4.00

Kalorymetria paliw gazowych

PŁYN Y RZECZYWISTE Przepływy rzeczywiste różnią się od przepływów idealnych obecnością tarcia (lepkości): przepływy laminarne/warstwowe - różnią się

K raków 26 ma rca 2011 r.

MODELOWANIE POŻARÓW. Ćwiczenia laboratoryjne. Ćwiczenie nr 1. Obliczenia analityczne parametrów pożaru

Wykład 10 Teoria kinetyczna i termodynamika

Termodynamika 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

WŁAŚCIWOŚCI GAZÓW 3.1. PODSTAWY TEORETYCZNE

V. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA

10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.

Ćwiczenie nr 3. Wyznaczanie współczynnika Joule a-thomsona wybranych gazów rzeczywistych.

13) Na wykresie pokazano zależność temperatury od objętości gazu A) Przemianę izotermiczną opisują krzywe: B) Przemianę izobaryczną opisują krzywe:

Temperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech

Ćw. 1 Wyznaczanie prędkości przepływu przy pomocy rurki spiętrzającej

Cieplne Maszyny Przepływowe. Temat 7 Turbiny. α 2. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych. 7.1 Wstęp

ELEKTROCHEMIA. ( i = i ) Wykład II b. Nadnapięcie Równanie Buttlera-Volmera Równania Tafela. Wykład II. Równowaga dynamiczna i prąd wymiany

3 BADANIE WYDAJNOŚCI SPRĘŻARKI TŁOKOWEJ. 1. Wprowadzenie

= σ σ. 5. CML Capital Market Line, Rynkowa Linia Kapitału

POLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTYTUT OBRABIAREK I TECHNOLOGII BUDOWY MASZYN. Ćwiczenie H-1 OKREŚLENIE CHARAKTERYSTYK DŁAWIKÓW HYDRAULICZNYCH

J. Szantyr Wykład nr 25 Przepływy w przewodach zamkniętych I

ĆWICZENIE 3 REZONANS AKUSTYCZNY

Jest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność pracy i ciepła. Rozważmy proces adiabatyczny sprężania gazu od V 1 do V 2 :

Ile wynosi suma miar kątów wewnętrznych w pięciokącie?

Różniczkowalność, pochodne, ekstremum funkcji. x 2 1 x x 2 k

Termodynamika 1. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Ciśnienie i temperatura model mikroskopowy

Ćwiczenie: A4 - CECHY ARTYKULACYJNE DŹWIĘKU PISZCZAŁEK ORGANOWYCH

J. Szantyr Wykład nr 16 Przepływy w przewodach zamkniętych

Para wodna najczęściej jest produkowana w warunkach stałego ciśnienia.

Wykład FIZYKA I. 15. Termodynamika statystyczna. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Entropia i druga zasada termodynamiki

Transkrypt:

ZADANIE 9.5. Do dyszy Bendemanna o rzekroju wylotowym A = mm doływa owetrze o cśnenu =,85 MPa temeraturze t = C, z rędkoścą w = 5 m/s. Cśnene owetrza w rzestrzen, do której wyływa owetrze z dyszy wynos =, MPa. Zakładając, że rzeływ w dyszy jest zentroowy oblczyć: a) cśnene temeraturę sętrzena, b) rędkość owetrza na wyloce z dyszy, c) strumeń owetrza rzeływającego rzez dyszę. Poneważ rędkość owetrza na wloce do dyszy jest znaczna, ne można jej omnąć w oblczenach. Rozwązane należy rozocząć od zbadana stosunku cśneń /. W tym celu należy wyznaczyć cśnene sętrzena. Skorzystamy tu z równana zentroy T T () Dla dwuatomowego gazu doskonałego wykładnk zentroy =, (atrz tablca ). Temeraturę sętrzena oblczymy nastęująco T () c gdze entala sętrzena w w ct () Ceło właścwe owetrza rzy stałym cśnenu wyznaczymy wykorzystując rawo ekwartycj energ c 7 R () gdze ndywdualna stała gazowa ( MR) 8 R 8, 7 M 9 J K c oraz R można także odczytać z tablcy, w której odano właścwośc gazów traktowanych jako gazy doskonałe. Podstawając (5) do () dostajemy 7 c 8 7, J K (5)

Temeratura bezwzględna owetrza na wloce do dyszy T = t + 7 = + 7 = 95 K Po odstawenu do () wartośc lczbowych otrzymujemy 95 5, Nastęne z () J, T oraz z (), 5 K 85 5,, 95,, Stosunek cśneń dla dyszy, 97,,, 97 MPa Stosunek ten jest wększy od krytycznego stosunku cśneń, który dla dwuatomowego gazu doskonałego ma wartość =,58 Cśnene w najwęższym rzekroju dyszy jest węc wyższe od cśnena krytycznego, stąd rędkość na wyloce z dyszy można oblczyć ze wzoru w Dla RT 8 7 5,,,,,, 97,, m 59, rędkość gazu w rzekroju wylotowym dyszy byłaby równa rędkośc krytycznej ne zależałaby od wartośc. Strumeń owetrza rzeływającego rzez dyszę m A w () Gęstość owetrza wyznaczymy z termcznego równana stanu s RT gdze temeraturę T określmy z równana zentroy (7) T T 5,,, 97,, 7 K

Po odstawenu wartośc lczbowych dostajemy z (7), 7, 88 8, 77 m oraz z () m 59, 7, 88 9, 5 s ZADANIE 9.9. Para wodna o arametrach = MPa, T = 7 K, w eksanduje adatermczne w dyszy de Lavala do cśnena =, MPa. Strumeń ary m,5 /s, a srawność dyszy d =,87. Oblczyć objętość właścwą temeraturę ary w rzekroju wylotowym dyszy oraz jego ole owerzchn. Z wykresu - s dla ary wodnej (atrz rys. B9-9) odczytujemy s 9 5 kj kj Srawność dyszy

d s Stąd d ( s ) 9, 87( 9 5) 59 kj W unkce rzecęca zentaly z zobarą odczytujemy z wykresu - s v, 5 m T 7 K Prędkość ary w rzekroju wylotowym dyszy w ( ) ( 9 59 ) 7 m s Z równana cągłośc strug A mv, 5, 5 9, 57 m w 7 ZADANIE 9.. Rurocągem o zmennej średncy wewnętrznej rzeływa w sosób ustalony dwutlenek węgla CO. Parametry gazu w rzekroju wlotowym o średncy d = 5 mm wynoszą: rędkość w = m/s, cśnene statyczne = 8,5 bar, temeratura T = K. Przekrój wylotowy ma średncę d = 85 mm, a arametry gazu w nm wynoszą: cśnene statyczne = 7,85 bar, temeratura T = 5 K. Przeływ w rurocągu odbywa sę z tarcem wymaną ceła z otoczenem. Oblczyć rędkość gazu ouszczającego rurocąg w m/s. Poneważ rzeływ jest ustalony, to zgodne z rawem cągłośc strumena rzez całą długość rurocągu rzeływa tak sam strumeń gazu m Aw dem Dla rzekroju wlotowego m A w () a dla rzekroju wylotowego m A w () Po rzyrównanu rawych stron równań () () otrzymujemy

w A w A Pole owerzchn rzekroju orzecznego rury jest równe d A natomast zgodne z termcznym równanem stanu gęstość gazu wynos RT Po odstawenu () (5) do () dostajemy () () (5) w d d T T w 5 8 5 5,, m 85 7, 85 s ZADANIE 9.. Założono, że rędkość owetrza transortowanego rurocągem ne może rzekraczać w = m/s. Oblczyć mnmalną średncę wewnętrzną rury do transortu owetrza, jeżel strumeń owetrza m, 5 / s, jego temeratura T = K, a cśnene =,55 MPa. Przyjąć, że owetrze jest gazem doskonałym. Równane cągłośc strumena m Aw Pole owerzchn rzekroju orzecznego d A Indywdualna stała gazowa MR 8 J R 8, 7 M 9 K Z termcznego równana stanu,55 5, 99 R T 8,7 m 5

m,5 A,878 m w 5,99 A,878 dmn,9 9 m, mm