Materiały pomocnicze do wykładu

Transkrypt

1 Materiały pomocnicze do wykładu 1

2 Plan zajęć Podstawowe wiadomości o sygnałach Szeregi Fouriera Ciągła Transformata Fouriera Sygnały cyfrowe Próbkowanie sygnałów. Zjawisko aliasingu Dyskretna i Szybka Transformata Fouriera Przekształcenie Z Filtry cyfrowe FIR i IIR 2

3 1. Tomasz P. Zieliński - Cyfrowe przetwarzanie sygnałów. Od teorii do zastosowań, WKŁ, 2009, 2. Richard G. Lyons, Wprowadzenie do cyfrowego przetwarzania sygnałów, WKŁ, 2010 (wyd. 2 rozszerzone), 3. Jerzy Szabatin, Podstawy teorii sygnałów, WKŁ, 1982 i późniejsze, 4. Izydorczyk J., Płonka G., Tyma G. - Teoria sygnałów. Wstęp. Wydanie II, Helion

4 pojecie sygnału jest rozumiane jako proces zmian w czasie pewnej wielkości fizycznej lub stanu obiektu fizycznego. za modele matematyczne sygnałów przyjmujemy funkcje, których argumentem jest czas t gdyż opisują one ewolucje sygnałów w czasie. W najprostszym przypadku są to funkcje tylko jednej zmiennej t. W przypadkach bardziej złożonych, np. w teorii linii długich lub zagadnieniach przetwarzania obrazów, mogą to być funkcje wielu zmiennych: czasu i współrzędnych przestrzennych. 4

5 Klasyfikacja (podział sygnałów) - ze względu na model matematyczny: - rzeczywiste. - zespolone, - dystrybucyjne -ze względu na możliwość przewidywania wartości sygnału w danej chwili: -deterministyczne, -losowe, - ze względu na dziedzinę określoności: - ciągłe, - dyskretne, 5

6 sygnały ciągłe: Sygnały określone w zbiorze ciągłym osi czasu są nazywane sygnałami ciągłymi w czasie lub krótko sygnałami ciągłymi. Najczęściej dziedziną takich sygnałów jest cała os (, ), dodatnia półoś [0, ) lub odcinek [t1, t2] osi czasu. sygnały dyskretne: Sygnały określone w dyskretnym (przeliczalnym lub skończonym) zbiorze punktów osi czasu (..., t 1, t0, t1, t2,... ) i nieokreślone w pozostałych punktach są nazywane sygnałami dyskretnymi w czasie lub krótko sygnałami dyskretnymi. Najczęściej dziedziną tych sygnałów jest zbiór chwil tn = nts, n, odległych od siebie o stały odstęp Ts nazywany przedziałem dyskretyzacji 6

7 - ze względu na przybieranie wartości różnych od zera: - w przedziale nieskończonym sygnały o nieskończonym czasie trwania, - w przedziale skończonym sygnały o skończonym i czasie trwania. - ze względu na dziedzinę i przeciwdziedzinę (zbiór wartości) ciągłe w czasie i ciągłe w amplitudzie (nazywane także analogowymi), ciągłe w czasie i dyskretne w amplitudzie, dyskretne w czasie i ciągłe w amplitudzie, dyskretne w czasie i dyskretne w amplitudzie szczególny rodzaj sygnały binarne (przybierają tylko wartości 0 i 1) 7

8 Sygnał i informacja Czy każdy sygnał niesie ze sobą informacje? Jeśli sygnał jest deterministyczny, znamy dokładnie jego przebieg w przeszłości, wartość w chwili bieżącej i zachowanie sie w przyszłości. Nasza wiedza o nim jest pełna. Nie może on nam zatem dostarczyć informacji, np. funkcja sin(t). Informacje przekazują tylko takie sygnały, które dla odbiorcy są losowe Sygnałami losowymi są: sygnały transmitowane w systemach komunikacyjnych powszechnego użytku: telefonicznych, radiowych, telewizyjnych. 8

9 Sygnały analogowe - podstawy notacja x(t), y(t), z(t) itd... parametry - wartość średnia, - wartość skuteczna - energia, - moc, 9

10 Wartość średnia Wartość średnia analogowego impulsowego sygnału deterministycznego x(t) określonego w przedziale [t1, t2] jest całka z tego sygnału w przedziale [t1, t2] odniesiona do szerokości tego przedziału: W przypadku sygnałów o nieskończonym czasie trwania wartość średnia jest określona jako wielkość graniczna:

11 Wartość średnia W szczególnym przypadku, gdy sygnał o nieskończonym czasie trwania jest sygnałem okresowym o okresie To, uśrednianie w czasie nieskończonym jest równoważne uśrednianiu za okres: przy czym chwila to jest dowolna.

12 Energia i Moc sygnału Energią analogowego sygnału deterministycznego x(t) nazywamy wielkość: Mocą (średnia) analogowego sygnału deterministycznego x(t) nazywamy wielkość graniczną:

13 W przypadku sygnałów okresowych wzór przybiera postać: gdzie To jest okresem, a to dowolna chwila. UWAGA: zdefiniowane wielkości energii i mocy sygnału nie maja sensu nadawanego im w fizyce i należy je rozumieć w znaczeniu uogólnionym, przy przyjętym założeniu bezwymiarowości sygnałów wymiarem energii sygnału jest sekunda, a moc jest bezwymiarowa, gdyby jednak sygnał był sygnałem napięcia lub prądu, to wydzieliłby na oporze jednostkowym 1Ω energie (lub moc) równa liczbowo wielkości wyznaczonej na podstawie podanych zależności.

14 Wartość skuteczna Wartością skuteczną sygnału jest nazywany pierwiastek z jego mocy: czyli:

15 Energia i moc charakteryzują właściwości energetyczne sygnału. Na ich podstawie sygnały deterministyczne są dzielone na dwie podstawowe rozłączne klasy. 1) Sygnał x(t) jest nazywany sygnałem o ograniczonej energii, jeśli: 2) Sygnał x(t) jest nazywany sygnałem o ograniczonej mocy, jeśli: moc sygnałów o ograniczonej energii jest równa zeru. energia sygnałów o ograniczonej mocy jest nieskończona. klasa sygnałów o ograniczonej energii obejmuje oczywiście wszystkie sygnały impulsowe ograniczone w amplitudzie, ale nie tylko. Do klasy tej należą także sygnały o nieskończonym czasie trwania, których wartości maleją dostatecznie szybko w funkcji czasu. sygnały o ograniczonej mocy i ograniczone w amplitudzie są sygnałami o nieskończonym czasie trwania. Szczególna podklasa tych ostatnich są sygnały okresowe.

16 Sygnał harmoniczny parametry sygnału harmonicznego: - amplituda X0, - pulsacja - ꙍ0, - faza początkowa φ0 gdzie: fo częstotliwość, To - okres 16

17 Każdy okresowy sygnał ciągły f(t) spełniający warunki Dirichleta można zapisać w postaci nieskończonej sumy składowych sinusoidalnych: 17

18 gdzie: a0 jest wartością średnią sygnału ak i bk są trygonometrycznymi współczynnikami Fouriera 18

19 Korzystając z właściwości iż każdą liczbę zespoloną można zapisać w postaci wykładniczej i trygonometrycznej funkcję f(t) można przedstawić w postaci nieskończonego zespolonego szeregu wykładniczego: gdzie ck są zespolonymi współczynnikami Fouriera: 19

20 uwzględniając zależności Eulera: trygonometryczne współczynniki Fouriera można wyznaczyć ze współczynnika zespolonego: 20

21 Widmo amplitudowe sygnału f(t): Widmo fazowe sygnału f(t): 21

22 przykład: znaleźć trygonometryczne współczynniki Fouriera sygnału prostokątnego: 22

23 W miarę wzrostu N sygnał prostokątny będzie dokładniej aproksymowany N=1 N=5 N=11 N=30 N=150 23

24 widmo amplitudowe widmo fazowe 24

25 Dyskretne widmo Fouriera istnieje dla sygnałów okresowych. Natomiast w praktycznych zastosowaniach istnieje konieczność analizy sygnałów nieokresowych. Jeśli sygnał nieokresowy potraktuje się jako sygnał periodyczny o okresie dążącym do nieskończoności, to dyskretne widmo Fouriera takiego sygnału przechodzi w granicy w widmo ciągłe n d T d T T ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( j X F d e j X t x t x F dt e t x j X t j t j Para transformat Fouriera transformata prosta zespolone widmo sygnału transformata odwrotna 25

26 Re( j ) 2 Im( j 2 X( j ) Im( j ) arc tg Re( j ) widmo amplitudowe sygnału widmo fazowe sygnału Transformata Fouriera przekształca sygnał z dziedziny czasu na dziedzinę częstotliwości (widmo) nco często upraszcza analizę sygnału. - widmo sygnału ciągłego jest widmem ciągłym 26

27 liniowość ax( t ) by( t ) ax( ) by( ) zmiana skali (podobieństwo) x( at ) 1 a X a Jeśli a>1, to skala czasu jest rozszerzana, sygnał jest rozciągnięty w czasie. Rozszerzenie skali czasu powoduje zawężenie skali częstotliwości i jednocześnie zwiększa się a-krotnie gęstość widmowa. Fizycznie oznacza to, że zmniejsza się szybkość zmian sygnału, a widmo skupia się wokół małych częstotliwości, jego gęstość w tym zakresie wzrasta. Dla 0<a<1 sygnał jest ściśnięty w czasie, a efekty w dziedzinie częstotliwości są przeciwne. 27

28 przesunięcie w dziedzinie czasu x( t t ) X( ) e 0 jt Przesunięcie sygnału na osi czasu o t 0 odpowiada pomnożeniu widma przez czynnik zespolony. 0 Widmo amplitudowe sygnału przesuniętego nie ulega zmianie w stosunku do widma amplitudowego sygnału nieprzesuniętego. Natomiast widmo fazowe powiększa się o składnik (- 0 t). Jest to całkowicie zgodne z sensem fizycznym przesunięcia sygnału na osi czasu. Struktura częstotliwościowa amplitud poszczególnych harmonicznych sygnału nie zmienia się. Zmieniają się natomiast fazy poszczególnych harmonicznych względem układu odniesienia. 28

29 przesunięcie w dziedzinie częstotliwości (modulacja) jt 0 x( t ) e X( 0 ) Jeśli widmo sygnału przesuwa się w prawo o wartość 0 >0, to sygnał należy j t pomnożyć przez sygnał wykładniczy zespolony, czyli e 0 jt 0 x( t ) e X( 0 ) Przesunięcie widma sygnału w lewo o wartość 0 >0 odpowiada pomnożeniu j0t sygnału przez sygnał zespolony e, a więc jt 0 x( t ) e X( 0 ) 29

30 Dodając stronami powyższe pary transformat otrzymuje się 1 x( t )cos 0t X( 0 ) X( 0 2 ) Z powyższej zależności wynika, że pomnożenie sygnału harmonicznego przez sygnał x(t) powoduje rozszczepienie widma na dwie części przemieszczone w prawo i w lewo o wartość 0. Operacja ta nazywana jest modulacją i wykorzystywana jest w telekomunikacji do przesyłania sygnałów na dalsze odległości. Sygnałem modulowanym jest sygnał harmoniczny (informacja zawarta jest w jego częstotliwości), a sygnałem modulującym sygnał x(t). 30

31 31 impuls prostokątny t x(t) t -/2 /2 0 A A Sa A A A j j A e e j A e j A dt Ae X j j t j t j sin sin ) sin( ) ( / / / /

32 A x(t) A 2 -/40 /4 t A x(t) 2A - 0 t

33

34

35

36

37

38

39

40

41 Obliczanie transformaty bezpośrednio ze wzoru jest nieefektywne ze względu na zbyt dużą złożoność obliczeniową. Wzrost wydajności przy zastosowaniu FFT Algorytm FFT zmniejsza ilość operacji matematycznych potrzebnych do obliczenia wartości transformaty 41

42 sygnały analogowe ciągłe w czasie i amplitudzie sygnały cyfrowe dyskretne w amplitudzie i czasie ciąg dyskretnych wartości danej wielkości fizycznej gdzie tp okres próbkowania

43 x(0) = 0, (pierwsza wartość ciągu, n=0 ) x(1) = , (druga wartość ciągu, n=1 ) x(2) = , (trzecia wartość ciągu, n=2 ) x(3) = , (czwarta wartość ciągu, n=3 ) x(n) ciąg x argumentu n, n t s - wartości czasu dyskretnego poza wartościami nt s sygnał dyskretny nie jest określony

44 44

45 System dyskretny układ przekształcający dyskretny ciąg wejściowy próbek x(n) w ciąg wyjściowy y(n) x(0), x(1), x(2), x(3)... y(0), y(1), y(2), y(3)... System dyskretny x(n) System dyskretny y(n)

46 b(n) b(n) dodawanie a(n) + c(n) c(n)=a(n)+b(n) odejmowani e a(n) c(n) c(n)=a(n)-b(n)

47 sumowanie b(n) b(n+1) + b(n+2) b(n+3) gdy n = 0, k zmienia się od 0 do 3, a(0) = b(0) + b(1) + b(2) + b(3) gdy n = 1, k zmienia się od 1 do 4, a(1) = b(1) + b(2) + b(3) + b(4) gdy n = 2, k zmienia się od 2 do 5, a(2) = b(2) + b(3) + b(4) + b(5) gdy n = 3, k zmienia się od 3 do 6, a(3) = b(3) + b(4) + b(5) + b(6)

48 b(n) mnożenie a(n) c(n) c(n)=a(n) b(n) c(0)=a(0) b(0) c(1)=a(1) b(1) c(2)=a(2) b(2), itd... opóźnienie a(n) opóźnienie b(n) a(n) z -1 b(n) b(n) = a(n-1)

49 proces reprezentowania sygnału o czasie ciągłym za pomocą próbek pobieranych w dyskretnych chwilach czasu. Problem: z jaką szybkością sygnał musi być próbkowany w celu zachowania jego zawartości informacyjnej?

50 dany jest ciąg próbek: Przykład: x(0) = 0, x(1) = , x(2) = , x(3) = 0, x(4) = , x(5) = , x(6) = 0,

51 Pytanie: Jaki sygnał jest reprezentowany przez dany ciąg próbek??

52 Pytanie: Jaki sygnał jest reprezentowany przez dany ciąg próbek??

53 Niejednoznaczność częstotliwości dwa różne przebiegi są reprezentowane przez ten sam ciąg dyskretny, nie można jednoznacznie określić częstotliwości jedynie na podstawie wartości próbek ciągu wejściowego

54 Dany jest sygnał: x(t) = sin(2πf 0 t) próbkujemy sygnał x(t) z szybkością f s próbek/s tj. w równomiernych odstępach t s sekund gdzie ts=1/f s Rozpoczynając próbkowanie w chwili 0t s, 1t s, 2t s itd.. wartości n kolejnych próbek mają wartości: 0 próbka: x(0) = sin(2πf 0 0 t s ) 1 próbka: x(1) = sin(2πf 0 1 t s ) 2 próbka: x(2) = sin(2πf 0 2 t s ) nta próbka: x(n) = sin(2πf 0 n t s )

55 Wartość n-tej próbki ciągu x(n) jest równa wartości oryginalnego sygnału sinusoidalnego w chwili n t s Dwie wartości przebiegu sinusoidalnego są identyczne gdy odległe są o całkowitą wielokrotność 2π radianów tj: sin(α) = sin(α+ 2πm), gdzie m jest dowolną liczb. całk. Korzystając z tej zależności: zakładając, że m będzie całkowitą wielokrotnością n tj. m = k n

56 Z uwagi na to że: i wiedząc że: f s = 1/t s stąd: co oznacza, że ciąg x(n) próbek reprezentujących przebieg sinusoidalny o częstotliwości f 0 równie dokładnie reprezentuje przebiegi sinusoidalne o innych częstotliwościach tj.: f 0 + kf s

57 Podsumowując: Podczas próbkowania z szybkością fs próbek/s, jeśli k jest dowolną liczbą całkowitą, nie jesteśmy w stanie rozróżnić spróbkowanych wartości przebiegu sinuisodalnego o częstotliwości f 0 oraz przebiegu sinusoidalnego o częstotliwości (f o +kf s ).

58 Przykład: Spróbkujmy sygnał o częstotliwości 7kHz z szybkością 6000 próbek/s. czyli : f 0 =7kHz, f s =6kHz, k=-1 f 0 +kf s = [7+ (-1) 6] = 1kHz stąd wynikałoby, że ciąg wartości próbek będzie identyczny dla częstotliwości 1kHz

59 Wartości próbek nie zmienią się gdyby próbkowany był sygnał o częstotliwości 1kHz z tą sama szybkością: Odpowiedź na pytanie która częstotliwość odpowiada wartościom próbek zaznaczonych na niebiesko brzmi: NIE WIADOMO!!! istnieje nieskończenie wiele częstotliwości odpowiadających tym próbkom.

60 Przykład 2: Spróbkujmy sygnał o częstotliwości 4kHz z szybkością 6000 próbek/s. f 0 +kf s = [4+ (-1 6)] = -2kHz stąd wynikałoby, że ciąg wartości próbek będzie identyczny dla częstotliwości -2kHz sin(2π 4000t) sin(2π (-2000)t)

61 Jeśli ograniczymy nasze zainteresowanie do pasma w zakresie częstotliwości od fs/2 do fs/2 okaże się, że w danym paśmie będzie można jednoznacznie odtworzyć sygnał z próbek. interesujące nas pasmo częstotliwości 3,5 3 2,5 2 1,5 1 0, fs/2 fs fs/2 częstotliwość khz

62 - wartości szczytowe położone są przy wielkrotności częstotliwości próbkowania, - próbkowanie sygnału sin. o częst. 7kHz z częst. 6kHz dostarczy dyskretnego ciągu liczb, które dokładnie w taki sam sposób opiszą sygnał o częst. 13kHz, 19kHz itd... - podobnie z sygnałem sin o częst. 4 khz... interesujące nas pasmo częstotliwości powielenie powielenie powielenie 1,2 1 0,8 0,6 0,4 0, ,5 0 0,5 1 1,5 2 2,5 3 3,5 4 -fs/2 0 fs/2 fs 2fs 3fs częstotliwość khz

63 Idealny sygnał dolnopasmowy:

64 Dany jest sygnał dolnopasmowy ( o ograniczonym paśmie) o widmie: 3,5 3 2,5 2 1,5 1 0, Widmo jest symetryczne względem osi częstotliwości, - w sygnale nie ma częstotliwości ꙍ >ꙍ 0

65 Próbkowanie tego sygnału spowoduje powielenie widma względem częstotliwości próbkowania f s. Jeżeli f s > 2ꙍ 0 widmo sygnału spróbkowanego: 3,5 3 2,5 2 1,5 1 0,5 0 -ꙍ 0 -ꙍ

66 Kryterium Nyquista aby odseparować od siebie powielone widma przy częstotliwościach ±fs/2 częstotliwość próbkowania spełniać związek: fs 2ꙍ 0 Twierdzenie Kotielnikowa Shannona Sygnał ciągły może być wiernie odtworzony z ciągu swoich próbek tworzących sygnał dyskretny, jeśli próbki te zostały pobrane z częstotliwością co najmniej dwukrotnie większą od granicznej częstotliwości swego widma (warunek Nyquista).

67 Części powieleń widma łączą się z widmem oryginalnym rezultatem jest tzw. błąd aliasingu. Dyskretne widmo spróbkowane nie reprezentuje oryginalnego sygnału. Widmo w pasmach: -ꙍ 0 do -ꙍ 0 /2 i ꙍ 0 do ꙍ 0 /2 zostało zniekształcone pojawił się aliasing przeciek widma z jednego powielenia do drugiego. aliasing aliasing aliasing aliasing -2fs -fs -fs/2 fs/2 fs częstotliwość -ꙍ 0 ꙍ 0 /2 ꙍ 0 /2 ꙍ 0

68 Wszystkie składowe oryginalnego sygnału spróbkowanego będą znajdować się w paśmie zainteresowania tj. fs/2 do fs/2. Efektem tego jest to, że każda składowa powyżej ꙍ 0 i poniżej - ꙍ 0 zawsze znajdzie się w interesującym nas paśmie niezależnie od szybkości próbkowania. Z tego powodu zawsze przed przewarzaniem AC stosowane są filtry dolnoprzepustowe ograniczające pasmo do interesującej szerokości

69 Rzeczywiste sygnały w swoim widmie oprócz istotnych informacji zawartych w swoim paśmie zawierają szum który jest nieistotny a w wyniku operacji próbkowania może zniekształcić widmo sygnału spróbkowanego. szum interesujące pasmo szum fs -fs -fs/2 fs/2 częstotl.

70 - Próbkowanie sygnału dolnopasmowego (wraz z towarzyszącym mu szumem) z częstotliwością próbkowania fs > 2 ꙍ 0 zapobiega nakładaniu się widma interesującego sygnału, -nie chroni to jednak przed pojawieniem się energii szumu w paśmie pomiędzy fs/2 a fs/2. -fs - fs/2 fs/2 fs

71 szum szum -ꙍ 0 ꙍ 0 oryginalny sygnał ciągły Analogowy filtr dolnoprzepustowy częst. graniczna ꙍ 0 przefiltrowany sygnał ciągły Przetwornik A/C próbki dyskretne

72 W praktyce często próbkowane są analogowe sygnały pasmowe czyli takie, których ograniczone pasmo jest skupione wokół pewnej częstotliwości różnej od zera. Do tego typu sygnałów można z powodzeniem stosowad próbkowanie dolnopasmowe, jednak zastosowanie specjalnej techniki zwanej próbkowaniem pasmowym pozwala znacznie zmniejszyd koszty realizacji sprzętowej, polegającej na zmniejszeniu szybkości przetwornika A/C oraz zmniejszeniu pamięci wymaganej do pamiętania wartości próbek.

73 Jako przykład próbkujmy przebieg pasmowy o szerokości pasma B=5kHz, skupiony wokół częstotliwości fbcb=20khz. Zgodnie z kryterium Nyquista, ponieważ najwyższa składowa częstotliwościowa w sygnale ma wartośd 22,5kHz należy próbkowad sygnał z częstotliwością nie mniejszą niż 45kHz. Próbkowanie tego sygnału z częstotliwością znacznie mniejszą, równą 17,5 khz. Można zauważyd, że mimo mniejszej częstotliwości próbkowania powielenia widma nie zniekształcają widma oryginalnego skupionego wokół częstotliwości fc. Unikamy aliasingu. Okazuje się że próbkowanie z częstotliwością 45kHz nie jest konieczne.

74 Dany jest ciągły sygnał pasmowy o szerokości pasma B, o częstotliwości nośnej fc. Próbkujemy ten sygnał z dowolną częstotliwością fc. Maksymalna częstotliwośd próbkowania : Przy arbitralnej liczbie powieleo widma m w przedziale 2fc-B sygnał można próbkowad z maksymalną częstotliwością fp1 taką że:

75 Widmo sygnału dyskretnego, w przedziale 2fc-B sygnał można próbkowad z maksymalną częstotliwością fp1: Minimalna częstotliwośd próbkowania: Jeżeli szybkośd próbkowania zmniejsza się to powielenia przesuwają się i osiągamy dolną granicę częstotliwości próbkowania fp2. Przy arbitralnej liczbie powieleo widma m w przedziale 2fc+B sygnał można próbkowad z minimalną częstotliwością fp2 taką że:

76 Widmo sygnału dyskretnego, w przedziale 2fc+B, sygnał można próbkowad z minimalną częstotliwością fp2:

77 W ten sposób otrzymujemy zależnośd definiującą zakres częstotliwości próbkowania pasmowego zależną od szerokości pasma sygnału, częstotliwości nośnej i liczby powieleo: przy czym m jest dowolną liczbą naturalną zapewniającą spełnianie kryterium Nyquista w odniesieniu do szerokości pasma sygnału

78 Przykład: Przebieg pasmowy o szerokości pasma B=5kHz i częstotliwości nośnej fc=20khz. Za optymalną częstotliwośd próbkowania przyjmuje się taką przy której powielenia widma stykają się ze sobą w punkcie f = 0Hz. Przy tak przyjętej częstotliwości próbkowania błędy związane dalszym przetwarzaniem cyfrowym (np. filtrowaniem) sygnału są minimalne

79 Zdefiniujemy nowy parametr R jako stosunek częstotliwości najwyższej w paśmie sygnału do szerokości pasma Wykreślimy zależnośd minimalnej częstotliwości próbkowania od parametru R dla różnych wartości m

80 Wynika z tego, że niezależnie od R minimalna częstotliwośd próbkowania nie przekracza 4B i zmniejsza się dążąc do 2B przy zwiększaniu częstotliwości nośnej (wzrost R).

81 Wprowadzając na wykresie warunek ograniczający częstotliwośd z góry (maksymalną) otrzymamy obszary częstotliwości zakazanych i dozwolonych związanych z odpowiednią wartością parametru m.

82 Wprawdzie z rysunku wynika, że możemy stosowad częstotliwości próbkowania, które leżą na granicy strefy zakazanej i dozwolonej, jednak w praktycznych zastosowaniach należy wybierad częstotliwości nieco oddalone od tych granic. Takie postępowanie pozwala uniknąd np. problemów związanych z niedokładnością filtrów pasmowych, niestabilnością zegara układu próbkującego itp.

83

84

85

86 Uwzględnienie niedokładności próbkowania Δfp oraz marginesu zmian widma sygnału ΔB

87 Przekształcenie Z Przekształcenie Laplace a: Funkcja F(s) jest transformatą Laplace a funkcji f(t) zmienna s jest liczbą zespoloną: s= σ +jω Czynnik e -st jest zespoloną wirującą tłumioną sinusoidą:

88 Przekształcenie Z Funkcja transmitancji: iloraz transformaty Laplace s wielkości wejściowej X(s) przez transformatę Laplace a wartości wyjściowej Y(s) X(s) H(s) Y(s) Czyli w dziedzinie operatorowej: Y(s) = X(s) H(s)

89 Przekształcenie Z Odpowiedź impulsowa układu: Odpowiedź układu liniowego na wymuszenie w postaci bardzo wąskiego i bardzo wysokiego impulsu o powierzchni jednostkowej, który można uznać, w przypadku układów ciągłych, za przybliżenie delty Diraca - przy zerowych warunkach początkowych (w przypadku układów dyskretnych impulsem tym jest impuls Kroneckera). Odpowiedź impulsowa układu jest odwrotną transformatą Laplace a funkcji transmitancji H(s)

90 Przekształcenie Z Związek pomiędzy transmitancją a odpowiedzią impulsową układu gdzie: h(t)*y(t) jest splotem odpowiedzi impulsowej układu i pobudzenia

91 Przekształcenie Z

92 Przekształcenie Z

93 Przekształcenie Z

94 Przekształcenie Z

95 Przekształcenie Z

96 Przekształcenie Z

97 Przekształcenie Z

98 Przekształcenie Z

99 Przekształcenie Z

100 Przekształcenie Z

101 Przekształcenie Z

102 Przekształcenie Z

103 Przekształcenie Z

104 Przekształcenie Z

105 Przekształcenie Z

106 Przekształcenie Z

107 Filtry cyfrowe FIR i IIR Filtr o skończonej odpowiedzi impulsowej - (Finite Impulse Response filter FIR ) Nazwa FIR oznacza filtr o skończonej odpowiedzi impulsowej (polski skrót tej nazwy to filtr SOI). Oznacza to tyle, że reakcja na wyjściu tego układu na pobudzenie o skończonej długości jest również skończona (przez długość pobudzenia i odpowiedzi rozumiemy tu długość odcinka czasu, dla którego próbki sygnału przyjmują wartości niezerowe). Aby warunek ten był spełniony, w filtrach tego typu nie występuje pętla sprzężenia zwrotnego.

108 Filtry cyfrowe FIR i IIR

109 Filtry cyfrowe FIR i IIR

110 Filtry cyfrowe FIR i IIR

111 Filtry cyfrowe FIR i IIR

112 Filtry cyfrowe FIR i IIR

113 Filtry cyfrowe FIR i IIR

114 Filtry cyfrowe FIR i IIR Filtr IIR jest jednym z rodzajów filtrów cyfrowych, który w odróżnieniu od filtrów FIR jest układem rekursywnym. Skrót IIR (ang. Infinite Impulse Response) oznacza nieskończoną odpowiedź impulsową (w polskiej literaturze stosowany jest również skrót NOI). Znaczy to tyle, że reakcja na pobudzenie o skończonym czasie trwania jest teoretycznie nieskończenie długa. Jest to efektem występowania pętli sprzężenia zwrotnego