Rodzaje drgań na przykładzie układu o jednym stopniu swobody
|
|
- Amalia Marczak
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Rdzaje drgań na przkładzie układu jednm stpniu swbd
2 Układ jednm stpniu swbd Ssin pt m k C m S sinpt Przkład układu jednm stpniu swbd Schemat układu jednm stpniu swbd
3 Zestawienie sił w układzie jednm stpniu swbd z harmniczną siłą wmuszającą S sinpt Ssin pt m B K Sił działające na układ: C harmniczna siła wmuszająca - siła sprężstści (sztwnść belki przeciwstawiająca się ruchwi) - siła tłumienia (tłumienie wisktczne materiałw-knstrukcjne) siła bezwładnści - B( t) m & d m dt S sin pt K k C c& c d dt
4 Równanie ruchu układu jednm stpniu swbd S sinpt tłumienie Siła wmuszająca (zmienna w czasie) B K m&& c& siła bezwładnści k S sin sztwnść pt C HkesLaw_pl.exe Drgania sprężn bez tłumienia
5 Siła bezwładnści m&& c& k S sin Siła bezwładnści jest t ddziałwanie na biekt, któr znajduje się w układzie (np. samchdzie) nieinercjalnm, inaczej mówiąc układzie, któr prusza się ruchem niejednstajnm czli nie ze stałą prędkścią. Siła bezwładnści jest równa ilcznwi mas i przśpieszenia (druga pchdna przesunięcia p czasie). B( t) m & d m dt pt
6 Siła bezwładnści - przkład Samchód jedzie ze stałą prędkścią V km/h. Jakie siła bezwładnści Zadziała na pasażera masie mkg, jeżeli samchód miał dbre hamulce i d mmentu rzpczęcia hamwania d zatrzmania się przejechał m. Zakładam, że pdczas hamwania późnienie bł cał czas stałe równe a. t t B ( t) m & ma cnst dv adt t dv d t a przspieszenie V at dt dt V t V at a d t t t V prędkść dt d Vdt atdt V at ( ) ( ) t. 5 at.5at.5a ( t ) ( ) t.5at.5v t
7 Siła bezwładnści - przkład Samchód jedzie ze stałą prędkścią V km/h. Jakie siła bezwładnści zadzia na pasażera masie mkg, jeżeli samchód miał dbre hamulce i d mmentu rzpczęcia hamwania d zatrzmania się przejechał m. Zakładam, że Pdczas hamwania późnienie bł cał czas stałe równe a. V at V t. 5 V at m.5 km / h t m.5 m /(36s) t t 7. s km / h a 3. 6s m /(36s) a 7. s a 3.9m / s Siła bezwładnści: B ma kg 3.9m / s 39N.39kN
8 Tłumienie m&& c& k S sin Siła tłumienia jest działaniem wewnątrz knstrukcji, które przeciwstawia się ruchwi. W knstrukcjach jest tłumienie materiałwe i knstrukcjne C c& d c dt pt Struktura materiału tarcie wewnętrznch składników wwłuje tłumienie materiałwe Współpraca pszczególnch elementów (płączenia) wwłuje tłumienie knstrukcjne
9 Zestawienie rdzajów drgań Drgania własne m& & k Drgania swbdne (drgania tłumine) Drgania wmuszne nie tłumine Drgania wmuszne tłumine m && c& k m && k S sin pt m && c& k S sin pt
10 Rzwiązwanie równań różniczkwch liniwch drugieg rzędu Równanie m && c& k S sin pt gdzie: ( t) P.Wielgs, Ocena skutecznści działania wielkrtnch, strjnch tłumików maswch w knstrukcjach budwlanch, Rzwiązanie jest sumą dwóch równań p gdzie: ο całka gólna, p całka szczególna
11 Wznaczanie całki gólnej Całka gólna dla równania m && c& t rzwiązanie równania k m && c& k S sin pt W celu rzwiązania teg równania wknuje się pdstawienie dla któreg rt e rt & re && r e rt
12 Wznaczanie całki gólnej Pdstawienie e rt rt & re && r e rt d równania m && c& k daje nam zależnść mr e rt cre P pdzieleniu równania przez e rt trzmujem równanie kwadratwe ze zmienną r mr rt cr k ke rt
13 Wznaczanie całki gólnej Rzwiązwane równanie kwadratwe: mr cr k Rzwiązanie zależ d parametru, któr jest równ lub p pdstawieniu ω c 4mk k m 4m ω c Liczba rzwiązań zależ cz jest mniejsza, większa lub równa.
14 Wznaczanie całki gólnej Rzwiązwane równanie kwadratwe i parametr : mr cr k > c 4m ω Przpadek dwa rzeczwiste rzwiązania zania r i r równania kwadratweg a całka gólna jest zapisana wzrem Przpadek pierwiastek pdwójn rr r a całka gólna jest zapisana wzrem < Przpadek 3 dwa zesplne rzwiązania r α βi i a całka gólna jest zapisana wzrem e αt rt rt C e Ce ( C x C ) e rt β r α i ( C ( βt) C sin( βt) ) cs
15 Drgania własne Rzwiązanie równania drgań własnch & m& k jest całką gólną równania, pisująceg drgania wmuszne nie tłumine czli m && k S sin Równanie drgań własnch p wknaniu pdstawienia (t)e rt ma frmę pt lub p pdstawieniu czli mr k ω m 4ω k r ω
16 r r Drgania własne Rzwiązanie równania drgań własnch m& & k lub p pdstawieniu ma rzwiązanie z 4ω < czli z dwma pierwiastkami zesplnmi b 4ω 4i ω r iω a b 4ω 4i ω r iω a Rzwiązanie ma pstać a p pdstawieniu α i β trzmujem C e αt r ω r α βi r α βi ( ωt) C sin( ωt) cs α β ω ( C ( βt) C sin( βt) ) cs
17 Drgania własne wznaczenie stałch Rzwiązanie równania drgań własnch m& & k ma frmę C ( ωt) C sin( ωt) cs z niewiadmmi, które wznaczam na pdstawie warunków pczątkwch czli dla czasu t. Zakładam, że dla t przesunięcie mas, gdzie C ωt a prędkść mas (wmuszną), & V gdzie ( ) C sin( ωt) cs & C ωsin ( ωt) C ω cs( ωt)
18 Drgania własne wznaczenie stałch Zakładam, że dla t przesunięcie mas, gdzie czli C cs ω C cs( ωt) C sin( ωt) ( ) C sin( ) C C ω a prędkść mas (wmuszną), & V gdzie & C ω ωt Czli V C ω ( ω ) C ω cs( ω ) V Rzwiązanie C ( ) C ω cs( ωt) sin sin Cω Cω V ω V V cs ωt sin ωt sin ωt A sin ωt ω ω C ( ) ( ) ( ) ( )
19 Drgania własne Rzwiązanie równania drgań własnch m& & k ma frmę C ( ω t ) C sin ( ω t ) cs A p uwzględnieniu warunków pczątkwch: A sin ( ωt) gdzie: ω częstść drgań własnch, A amplituda drgań własnch zależna d warunków pczątkwch A d V dt dv a dt sin drgania.exe ( ωt) A ω cs ( ωt) A ω sin s ( ωt)
20 Drgania swbdne układu Drgania swbdne są t drgania układu rzeczwisteg z tłumieniem jakie mżna bserwwać p wstępnm wmuszeniu ruchu, a następnie pzstawieniu knstrukcji bez ddatkwch bciążeń zmiennch. Rzwiązanie równania drgań swbdnch m && c& k m && c& k jest całką gólną równania, pisująceg drgania wmuszne tłumine czli S sin pt
21 Drgania swbdne układu Rzwiązanie równania drgań swbdnch, trzmujem na pdstawie równania mr cr k które uzskujem p pdstawieniu wzru: rt e Rzwiązanie równania zależ d parametru równania kwadratweg: c 4m ω
22 Drgania swbdne układu Analizę prblemu wknuje się dla równania w prstszej frmie, którą uzskuje się p pdzieleniu bu strn równania przez m mr cr k / m czli r γr ω gdzie: ω częstść drgań własnch, γ współcznnik tłumienia. c γ ω k m Delta równania kwadratweg wnsi: i przbiera prstszą frmę 4γ 4ω
23 Drgania swbdne układu Rzwiązanie równania drgań swbdnch zależ d wzajemnej relacji ω i γ czli mam trz przpadki: Przpadek - Duże tłumienie γ>ω czli > Przpadek -Tłumienie krtczne γ ω czli Stuacja najczęściej sptkana w knstrukcjach Przpadek 3 - Małe tłumienie γ<ω czli <
24 Drgania swbdne układu Przpadek - Duże tłumienie γ>ω > Pierwiastki równania kwadratweg γ ω r γr ω r γ γ ω r γ γ ω Rzwiązanie równania różniczkweg: rt C e C e r t && γ& ω
25 Drgania swbdne układu Przpadek - Wznaczenie stałch Warunki pczątkwe: t,, & v v Równanie ruchu (rzwiązanie równania) rt rt C e Ce i p uwzględnieniu warunków pczątkwch C C Równanie prędkści p zróżniczkwaniu równania ruchu względem czasu r t r t & C re C r e i p uwzględnieniu warunków pczątkwch v C r Cr
26 Drgania swbdne układu Przpadek - Wznaczenie stałch Stałe wznaczam z układu równań: C C v C r C r i są ne pisane wzrami: C C v v gdzie: γ r γ γ ω r γ ω γ γ γ ω γ γ γ ω ω ω
27 Drgania swbdne układu Przpadek - Przkład Ssin pt m Dane: Pczątkwe wchlenie.5m, Pczątkwa prędkść v m/s, Tłumienie układu γ rad/s, Częstść drgań własnch układu ω rad/s.
28 Drgania swbdne układu Przpadek - Przkład Dane: Pczątkwe wchlenie.5m, Pczątkwa prędkść v m/s, Tłumienie układu γ rad/s, Częstść drgań własnch układu ω rad/s. Szukam wielkści z równania: rt rt C e Ce r γ γ ω r γ γ ω r r [ rad/s] [ rad/s]
29 Drgania swbdne układu Przpadek - Przkład C Dane: Pczątkwe wchlenie.5m, Pczątkwa prędkść v m/s, Tłumienie układu γ rad/s, Częstść drgań własnch układu ω rad/s. C v v γ γ γ ω ω γ ω m/s.5m rad/s.5m C rad/s γ γ ω Szukam wielkści z równania: rt rt C e Ce rad/s C m/s.5m rad/s.5m rad/s rad/s.64m.94m
30 Drgania swbdne układu Przpadek - Przkład Dane: Pczątkwe wchlenie.5m,.6 Pczątkwa prędkść v m/s,.4 Tłumienie układu γ rad/s,. Częstść drgań własnch układu ω rad/s..8 Rzwiązanie:.64m e [m].8 Wkres zmian przemieszczenia w czasie. Ruch jest nie drgając i zanikając w czasie rad/st t [s].94m e.6795rad/st
31 Drgania swbdne układu Przpadek - Tłumienie krtczne γω Pierwiastki równania kwadratweg r γr ω r r r γ Rzwiązanie równania różniczkweg: && γ& ω ( C t C ) e rt ( C t C ) e t γ
32 Drgania swbdne układu Przpadek - Tłumienie krtczne γω Warunki pczątkwe: t,, & v v, Równanie ruchu (rzwiązanie równania) i p uwzględnieniu warunków pczątkwch ( C t C ) e t C γ Równanie prędkści p zróżniczkwaniu równania ruchu względem czasu i p uwzględnieniu warunków pczątkwch & v C C γ ( ) γt t t e C re C γ γ
33 Drgania swbdne układu Przpadek - Wznaczenie stałch Stałe wznaczam z układu równań: ( C t C ) e t γ C v C C γ r γ i są ne pisane wzrami: gdzie: C C v γ
34 Drgania swbdne układu Przpadek - Przkład Ssin pt m Dane: Pczątkwe wchlenie.5m, Pczątkwa prędkść v m/s, Tłumienie układu γ rad/s, Częstść drgań własnch układu ω rad/s.
35 Drgania swbdne układu Przpadek - Przkład Dane: Pczątkwe wchlenie.5m, Pczątkwa prędkść v m/s, Tłumienie układu γ rad/s, Częstść drgań własnch układu ω rad/s. C t C Szukam wielkści z równania: ( ) rt r C γ v γ r rad/s C 9.95m/s e C C.5m
36 Drgania swbdne układu Przpadek - Przkład Dane: Pczątkwe wchlenie.5m, Pczątkwa prędkść v m/s, Tłumienie układu γ rad/s, Częstść drgań własnch układu ω rad/s Wkres zmian przemieszczenia w czasie. Ruch jest nie drgając i zanikając w czasie..5 Rzwiązanie: [m].5.5 ( ) rad/st 9.95m/s t.5m e t [s]
37 Drgania swbdne układu Przpadek 3 - Małe tłumienie γ<ω < Urjne pierwiastki równania kwadratweg r i γ γ ω γ i γ ω, r i γ ω r γr ω r α βi r α βi Rzwiązanie równania różniczkweg: e αt ( C ( βt) C sin( βt) ) cs gdzie: α γ ω częstść drgań swbdnch && γ& ω β ω γ ω
38 Drgania swbdne układu Przpadek 3 - Wznaczenie stałch Warunki pczątkwe: t,, Równanie ruchu (rzwiązanie równania) & v i p uwzględnieniu warunków pczątkwch e αt v ( C ( βt) C sin( βt) ) cs C Równanie prędkści p zróżniczkwaniu równania ruchu względem czasu & αe αt αt ( C ( βt) C sin( βt) ) e ( βc sin( βt) βc cs( βt) ) cs i p uwzględnieniu warunków pczątkwch v γc C ω γ
39 Drgania swbdne układu Przpadek 3 - Wznaczenie stałch αt e Stałe wznaczam z układu równań: C ( C ( βt) C sin( βt) ) cs,, v γ C C ω γ i są ne pisane wzrami: C C v γ ω γ
40 Drgania swbdne układu Przpadek 3 - Zmiana frm zapisu równania ruchu Parametr drgań swbdnch z małm tłumieniem: Składwa rzeczwista: Składwa urjna: Pczątkwa amplituda drgań: x e αt C cs ( βt) α t e C sin ( β t ) x A C C Faza drgań: Równanie ruchu ϕ arctan C C αt Ae sin ( ω t ϕ )
41 Drgania swbdne układu Przpadek 3 - Przkład Ssin pt m Dane: Pczątkwe wchlenie.5m, Pczątkwa prędkść v m/s, Tłumienie układu γ.5 rad/s, Częstść drgań własnch układu ω rad/s.
42 Drgania swbdne układu Przpadek 3 - Przkład Dane: Pczątkwe wchlenie.5m, Pczątkwa prędkść v m/s, Tłumienie układu γ.5 rad/s, Częstść drgań własnch układu ω rad/s. Szukam wielkści z równania: α γ β ω γ C C v γ ω γ ω α.5rad/s α t e ( C cs ( β t ) C sin ( β t ) ) cs β.5 ω C.5m C.5758 m.866 [ rad/s]
43 Drgania swbdne układu Przpadek 3 - Przkład Dane: Pczątkwe wchlenie.5m, Pczątkwa prędkść v m/s, Tłumienie układu γ.5 rad/s, Częstść drgań własnch układu ω rad/s. Parametr drgań swbdnch z małm tłumieniem: A C ϕ arctan C C C.43 A.5759m
44 Drgania swbdne układu Przpadek 3 - Przkład Dane: Pczątkwe wchlenie.5m, Pczątkwa prędkść v m/s, Tłumienie układu γ.5 rad/s, Częstść drgań własnch układu ω rad/s. [m m] Wkres zmian przemieszczenia w czasie. Ruch drgając i zanikając w czasie. Rzwiązanie: t [s].5rad/st e (.5m cs(.866rad/st).5758m sin(.866rad/st) ).5rad/s t.5759m e sin(.866rad/s t.43)
45 Drgania swbdne układu Przpadek 3 - Parametr tłumienia [m] A m && c& k c współcznnik prprcjnalnści tłumienia d prędkści γ współcznnik tłumienia m & γ& k Na pdstawie stsunku amplitud wznacza się lgartmiczn dekrement tłumienia ln A A n n γt lub ln ( t) ( ) t T γt T kres swbdnch drgań tłuminch A A Równanie krzwej przerwanej t [s] A e γt
46 Drgania swbdne układu - prównanie Wkres zmian przemieszczenia w czasie dla: [m] t [s] [m] t [s] [m] t [s] Przpadek Przpadek Przpadek 3 Duże tłumienie γ>ω Tłumienie krtczne Małe tłumienie γ<ω czli > γ>ω czli czli < Drgania wahadła tłumine drgania.exe
47 Drgania wmuszne Drgania wmuszne nie tłumine m && k S sin pt Drgania wmuszne tłumine m && c& k S sin pt Rzwiązanie (suma całki gólnej i szczególnej) p P.Wielgs, Ocena skutecznści działania wielkrtnch, strjnch tłumików maswch w knstrukcjach budwlanch,
48 Wznaczenie całki szczególnej Rzwiązanie równania różniczkweg m && k S sin pt Całka szczególna, przjęta jest na pdstawie załżenia, że zmiana przesunięcia w czasie musi mieć pdbną frmę d zmian w czasie funkcji wmuszającej czli prgnzwane rzwiązanie ma frmę p A sin( pt) A cs( pt) a jej pchdne & p A p cs( pt) A p sin( pt) && p A p sin ( pt) A p cs( pt)
49 Wznaczenie całki szczególnej Rzwiązanie równania różniczkweg m && k S sin pt P pdstawieniu równań z prgnzwanm rzwiązaniem mam ma p sin pt ma p cs pt ka sin pt ka cs pt S sin pt ( ) ( ) ( ) ( ) Wraz p lewej i prawej strnie równania muszą mieć te same współcznniki czli ma p ka S ma p ka k a p pdstawieniu ω m ( ) S A p ω ( A ) ω p m
50 Drgania wmuszne nie tłumine Rzwiązanie równania różniczkweg m&& k jest równanie p A sin( pt) A cs( pt) gdzie ( ) S A p m A ω p S A m ω p A ω ( ) S sin Całka szczególna, przjęta na pdstawie załżenia, że zmiana przesunięcia w czasie musi mieć pdbną frmę d zmian w czasie funkcji wmuszającej i statecznie ma frmę gdzie: A p p A S m p ( ) sin ( pt) ( ω p ) pt
51 Drgania wmuszne nie tłumine Równanie różniczkwe m && k S sin Całka gólna, która jest rzwiązaniem równania ma frmę Całka szczególna pt m& & k A sin ωt Rzwiązanie, które jest sumą całki gólnej i szczególnej A p p A p ( pt) A sin( ωt) sin sin ( ) ( pt)
52 Drgania wmuszne tłumine Rzwiązanie równania różniczkweg Całka szczególna gdzie: A p p S m A sin pt γp ϕ arctan ω p p m&& c& ( ) ϕ ( ) ω p 4γ p k S sin γ pt DrivenSHM_pl.exe c m ω k m
53 Drgania wmuszne tłumine Równanie różniczkwe m&& c& k S sin pt Rzwiązanie, które jest sumą całek gólnej i szczególnej A e γt ( ω t ϕ ) A sin( pt ϕ) sin p
54 Współcznnik dnamiczn Współcznnik dnamiczn jest t stsunek: amplitud drgań wwłanch siłą zmienną w czasie z amplitudą sił S d przemieszczenia statczneg wwłaneg siłą S - st SS sin(pt) A(t) SS sin(pt) A p A(t) S st
55 Współcznnik dnamiczn drgań wmusznch nie tłuminch Maksmalna amplituda drgań wmusznch nie tłuminch układ drgając SS sin(pt) A p S m ( ω p ) A(t) SS sin(pt) A p A(t) Przemieszczenie punktu knstrukcji sztwnści k - Brak drgań st S k S st
56 Współcznnik dnamiczn drgań wmusznch nie tłuminch mω S st Z definicji częstści drgań własnch wnika: mω k czli ( ) p m S A p ω mω ( ) ω ω ω ω ω β p p m S p m S st p A β
57 Współcznnik dnamiczn drgań wmusznch tłuminch A p Amplituda drgań wmusznch tłuminch S m ( ) ω p 4γ p Przemieszczenie punktu knstrukcji sztwnści k st S k st S mω
58 Współcznnik dnamiczn drgań wmusznch tłuminch st p A β ( ) 4 γ ω β S p p m S m ω 4 ω γ ω β p p
59 Reznans drgań Współcznnik dnamiczn dla drgań wmusznch tłuminch β Jeżeli, t ω p 4 ω γ ω β p p γ β
60 Reznans drgań Współcznnik dnamiczn dla drgań wmusznch nie tłuminch ω p Jeżeli eli, t β β p ω W przpadku wmuszania drgań z częstścią zbliżną d częstści drgań własnch następuje znacząc wzrst amplitud drgań. W przpadku braku tłumienia amplituda dąż d nieskńcznści.
61 Reznans drgań µ - amplituda b γ ω Link d reznansu: Z. Dląg i in., Mechanika budwli.
62 drgania.exe Kniec Drgania własne drgania.exe Drgania wahadła tłumine
Rodzaje drgań na przykładzie układu o jednym stopniu swobody
Rdzaje drgań na rzkładzie układu jednm stniu swbd Układ jednm stniu swbd Ssin t m k C m S sint Przkład układu jednm stniu swbd Schemat układu jednm stniu swbd Zestawienie sił w układzie jednm stniu swbd
Bardziej szczegółowo( ) σ v. Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Analiza płaskiego stanu naprężenia.
Adam Bdnar: Wtrzmałść Materiałów Analiza płaskieg stanu naprężenia 5 ANALIZA PŁASKIEGO STANU NAPRĘŻENIA 5 Naprężenia na dwlnej płaszczźnie Jak pamiętam płaski stan naprężenia w punkcie cechuje t że wektr
Bardziej szczegółowoRÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 5
RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 5 Równania różniczkowe rzędu drugiego Równania rzędu drugiego sprowadzalne do równań rzędu pierwszego Równanie różniczkowe rzędu drugiego postaci F ( x, ', ") 0 ( nie wstępuje
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe
Równania różniczkowe I rzędu Andrzej Musielak Równania różniczkowe Równania różniczkowe I rzędu Równanie różniczkowe pierwszego rzędu to równanie w którm pojawia się zmienna x, funkcja tej zmiennej oraz
Bardziej szczegółowo25. RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE PIERWSZEGO RZĘDU. y +y tgx=sinx
5. RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE PIERWSZEGO RZĘDU 5.1. Pojęcia wstępne. Klasfikacja równań i rozwiązań Rozróżniam dwa zasadnicze tp równań różniczkowch: równania różniczkowe zwczajne i równania różniczkowe cząstkowe.
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Drgania punktu materialnego. Wykład Nr 8. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 8 Drgania punktu materialnego Prowadzący: dr Krzysztof Polko Wstęp Drgania Okresowe i nieokresowe Swobodne i wymuszone Tłumione i nietłumione Wstęp Drgania okresowe ruch powtarzający
Bardziej szczegółowoDrgania układu o wielu stopniu swobody
Drgana układu welu stpnu swbd Drgana własne Zasada d laberta Zasada d leberta: w dnesenu d knstrukcj, znajdującej sę pd wpłwe sł zennch w czase, żna stswać zasad statk pd warunke, że uwzględn sę sł bezwładnśc.
Bardziej szczegółowoLaboratorium Mechaniki Technicznej
Laboratorium Mechaniki Technicznej Ćwiczenie nr 5 Badanie drgań liniowych układu o jednym stopniu swobody Katedra Automatyki, Biomechaniki i Mechatroniki 90-924 Łódź, ul. Stefanowskiego 1/15, budynek A22
Bardziej szczegółowoR o z d z i a ł 6 RUCH DRGAJĄCY I FALOWY
R z d z i a ł 6 RUCH DRGAJĄCY I FALOWY 6.1. Ruch drgający harmniczny Ruch w przyrdzie jest zjawiskiem pwszechnym. Wszystkie bserwwane w przyrdzie ruchy dzielimy na cztery klasy: ruch pstępwy ruch brtwy
Bardziej szczegółowoDrgania układu o wielu stopniach swobody
Drgania układu o wielu stopniach swobody Rozpatrzmy układ składający się z n ciał o masach m i (i =,,..., n, połączonych między sobą i z nieruchomym podłożem za pomocą elementów sprężystych o współczynnikach
Bardziej szczegółowoKATEDRA AUTOMATYKI, BIOMECHANIKI I MECHATRONIKI. Komputerowe Laboratorium Mechaniki 2M135 / 2M31. L a bora t o rium n r 6 TEMAT:
KATEDRA AUTOMATYKI, BIOMECHANIKI I MECHATRONIKI Komputerowe Laboratorium Mechaniki 2M135 / 2M31 Zawartość: OPRACOWANIE TEORETYCZNE L a bora t o rium n r 6 M e c haniki T echnicznej TEMAT: Modelowanie i
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 VII. Ruch drgający
Podstawy fizyki sezon 1 VII. Ruch drgający Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Ruch skutkiem działania
Bardziej szczegółowoDRGANIA OSCYLATOR HARMONICZNY
DRGANIA OSCYLATOR HARMONICZNY wyklad8 011/01, zima 1 Własnści sprężyste ciał stałych naprężenie rzciągające naprężenie ścinające naprężenie bjętściwe Względne dkształcenie ciała zależy d naprężenia naprężenie
Bardziej szczegółowoFizyka 12. Janusz Andrzejewski
Fizyka 1 Janusz Andrzejewski Przypomnienie: Drgania procesy w których pewna wielkość fizyczna na przemian maleje i rośnie Okresowy ruch drgający (periodyczny) - jeżeli wartości wielkości fizycznych zmieniające
Bardziej szczegółowoWykład z modelowania matematycznego. Przykłady modelowania w mechanice i elektrotechnice.
Wykład z modelowania matematycznego. Przykłady modelowania w mechanice i elektrotechnice. 1 Wahadło matematyczne. Wahadłem matematycznym nazywamy punkt materialny o masie m zawieszony na długiej, cienkiej
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe liniowe rzędu pierwszego
Katedra Matematyki i Ekonomii Matematycznej SGH 21 kwietnia 2016 Wstęp Definicja Równanie różniczkowe + p (x) y = q (x) (1) nazywamy równaniem różniczkowym liniowym pierwszego rzędu. Jeśli q (x) 0, to
Bardziej szczegółowoMECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej
MECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej Daniel Lewandowski Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej http://kmim.wm.pwr.edu.pl/lewandowski/
Bardziej szczegółowoRÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 3
RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 3 Równania różniczkowe liniowe Metoda przewidwań Metoda przewidwań całkowania równania niejednorodnego ' p( x) opiera się na następującm twierdzeniu. Twierdzenie f ( x) Suma
Bardziej szczegółowodr inż. Paweł Szeptyński materiały pomocnicze do przedmiotu MECHANIKA TEORETYCZNA DYNAMIKA - ZADANIA
NAZEWNICTWO LINIOWE RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE ZWYCZAJNE O STAŁYCH WSPÓŁCZYNNIKACH d n u a n d x + a d n 1 u n n 1 d x +... + a d 2 u n 1 2 d x + a d u 2 1 d x + a u = b( x) Powyższe równanie o niewiadomej funkcji
Bardziej szczegółowoZwiązek między ruchem harmonicznym a ruchem jednostajnym po okręgu
Związek międz ruchem harmonicznm a ruchem jednosajnm po okręgu Rozważm rzu Q i R punku P na osie i : Q cos v r R sin R Q P δ Q cos ( δ ) R sin ( δ ) Jeżeli punk P porusza się ruchem jednosajnm po okręgu,
Bardziej szczegółowoRozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 6
ozwiązwanie beek prostch i przegubowch wznaczanie reakcji i wkresów sił przekrojowch 6 Obciążenie beki mogą stanowić sił skupione, moment skupione oraz obciążenia ciągłe q rs. 6.. s. 6. rzed przstąpieniem
Bardziej szczegółowoPierwiastki kwadratowe z liczby zespolonej
Pierwiastki kwadratowe z liczb zespolonej Pierwiastkiem kwadratowm z liczb w C nazwam każdą liczbę zespoloną z C, dla której z = w. Zbiór wszstkich pierwiastków oznaczam smbolem w. Innmi słow w = {z C
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 8 M. Przybycień (WFiIS AGH) Metody Lagrange a i Hamiltona... Wykład
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 10 M. Przybycień (WFiIS AGH) Metody Lagrange a i Hamiltona... Wykład
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe cząstkowe
Równania różniczkowe cząstkowe Definicja: Równaniem różniczkowm cząstkowm nazwam takie równanie różniczkowe w którm wstępuje co najmniej jedna pochodna cząstkowa niewiadomej funkcji dwóch lub więcej zmiennch
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe cząstkowe
Równania różniczkowe cząstkowe Definicja Równaniem różniczkowm cząstkowm nazwam takie równanie różniczkowe w którm wstępuje co najmniej jedna pochodna cząstkowa niewiadomej funkcji dwóch lub więcej zmiennch
Bardziej szczegółowoFizyka 11. Janusz Andrzejewski
Fizyka 11 Ruch okresowy Każdy ruch powtarzający się w regularnych odstępach czasu nazywa się ruchem okresowym lub drganiami. Drgania tłumione ruch stopniowo zanika, a na skutek tarcia energia mechaniczna
Bardziej szczegółowoStosując II zasadę dynamiki Newtona dla ruchu postępowego otrzymujemy
Zadania do rozdziału 6 Zad.6.. Wprowadzić równanie ruchu drgań wahadła matematcznego. Obicz okres wahadła matematcznego o długości =0 m. Wahadło matematczne jest to punkt materian (np. w postaci kuki K
Bardziej szczegółowoMacierze normalne. D : Dowolną macierz kwadratową można zapisać w postaci A = B + ic gdzie ( ) B = A + A B = A + A = ( A + A)
Macierze normalne Twierdzenie: Macierz można zdiagonalizować za pomocą unitarnej transformacji podobieństwa wted i tlko wted gd jest normalna (AA A A). ( ) D : Dowolną macierz kwadratową można zapisać
Bardziej szczegółowoRÓWNANIE RÓśNICZKOWE LINIOWE
Analiza stanów nieustalonych metodą klasyczną... 1 /18 ÓWNANIE ÓśNICZKOWE INIOWE Pod względem matematycznym szukana odpowiedź układu liniowego o znanych stałych parametrach k, k, C k w k - tej gałęzi przy
Bardziej szczegółowof x f y f, jest 4, mianowicie f = f xx f xy f yx
Zestaw 14 Pochodne wŝszch rzędów Niech będzie dana funkcja x f określona w pewnm obszarze D Przpuśćm Ŝe f x istnieją pochodne cząstkowe tej funkcji x x Pochodne cząstkowe tch pochodnch jeŝeli istnieją
Bardziej szczegółowoRUCH HARMONICZNY. sin. (r.j.o) sin
RUCH DRGAJĄCY Ruch harmoniczny Rodzaje drgań Oscylator harmoniczny Energia oscylatora harmonicznego Wahadło matematyczne i fizyczne Drgania tłumione Drgania wymuszone i zjawisko rezonansu Politechnika
Bardziej szczegółowoPodstawy Automatyki. Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych. dr inż. Jakub Możaryn. Warszawa, Instytut Automatyki i Robotyki
Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych Instytut Automatyki i Robotyki Warszawa, 2015 Wstęp Stabilność O układzie możemy mówić, że jest stabilny gdy układ ten wytrącony ze stanu równowagi
Bardziej szczegółowoDroga, prędkość, czas, przyspieszenie
Drga, prędkść, czas, przyspieszenie Prędkść i przyspieszenie fart g akselerasjn Prędkść (fart) kreśla jak szybk dany biekt przemieszcza się w kreślnym czasie. Wybraźmy sbie dla przykładu dwa samchdy ścigające
Bardziej szczegółowo26. RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE ZWYCZAJNE DRUGIEGO RZĘDU
6. RÓWNANIA RÓŻNIZKOWE ZWYZAJNE DRUGIEGO RZĘDU 6.. Własności ogólne Równaniem różniczkowym zwyczajnym rzęd drgiego nazywamy równanie, w którym niewiadomą jest fnkcja y jednej zmiennej i w którym występją
Bardziej szczegółowoPochodna funkcji wykład 5
Pochodna funkcji wkład 5 dr Mariusz Grządziel 8 listopada 2010 Funkcja logistczna 40 Rozważm funkcję logistczną = f 0 (t) = 1+5e 0,5t Funkcja f może bć wkorzstana np. do modelowania wzrostu mas ziaren
Bardziej szczegółowoMECHANIKA II. Drgania wymuszone
MECHANIKA II. Drgania wymuszone Daniel Lewandowski Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny Daniel Lewandowski (I-19) MECHANIKA II. Drgania wymuszone 1 / 30 Układ drgajacy o jednym stopniu swobody
Bardziej szczegółowo5 Równania różniczkowe zwyczajne rzędu drugiego
5 Równania różniczkowe zwyczajne rzędu drugiego Definicja 5.1. Równaniem różniczkowym zwyczajnym rzędu drugiego nazywamy równanie postaci F ( x, y, y, y ) = 0, (12) w którym niewiadomą jest funkcja y =
Bardziej szczegółowoPodstawy Automatyki. Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych. dr inż. Jakub Możaryn. Warszawa, Instytut Automatyki i Robotyki
Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych Instytut Automatyki i Robotyki Warszawa, 2015 Wstęp Stabilność - definicja 1 O układzie możemy mówić, że jest stabilny gdy wytrącony ze stanu równowagi
Bardziej szczegółowoPROPAGACJA BŁĘDU. Dane: c = 1 ± 0,01 M S o = 7,3 ± 0,1 g Cl 2 /1000g H 2 O S = 6,1 ± 0,1 g Cl 2 /1000g H 2 O. Szukane : k = k =?
PROPAGACJA BŁĘDU Zad 1. Rzpuszczalnść gazów w rztwrach elektrlitów pisuje równanie Seczenwa: S ln = k c S Gdzie S i S t rzpuszczalnści gazu w czystym rzpuszczalniku i w rztwrze elektrlitu stężeniu c. Obliczy
Bardziej szczegółowoPrędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie
napisał Michał Wierzbicki Prędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie Prędkość grupowa paczki falowej Paczka falowa jest superpozycją fal o różnej częstości biegnących wzdłuż osi z.
Bardziej szczegółowoMES polega na wyznaczaniu interesujących nas parametrów w skończonej ilości punktów. A co leży pomiędzy tymi punktami?
MES- 07 Interpolacja, wprowadzenie Interpolacja: po co nam to? Ptania MES polega na wznaczaniu interesującch nas parametrów w skończonej ilości punktów. A co leż pomiędz tmi punktami? Na razie rozpatrwaliśm
Bardziej szczegółowo1 Równania różniczkowe drugiego rzędu
Równania różniczkowe drugiego rzędu Najpierw zajmiemy się równaniami różniczkowymi rzędu drugiego, w których y nie występuje w sposób jawny, tzn. F (x, y, y ) = 0 (.) Równanie takie rozwiązujemy poprzez
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (B+C) Wykład IV: Ruch jednostajnie przyspieszony Ruch harmoniczny Ruch po okręgu Klasyfikacja ruchów Ze względu na tor wybrane przypadki szczególne prostoliniowy, odbywajacy
Bardziej szczegółowoPodstawy Automatyki. Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych. dr inż. Jakub Możaryn. Warszawa, Instytut Automatyki i Robotyki
Wykład 5 - stabilność liniowych układów dynamicznych Instytut Automatyki i Robotyki Warszawa, 2018 Wstęp Stabilność O układzie możemy mówić, że jest stabilny jeżeli jego odpowiedź na wymuszenie (zakłócenie)
Bardziej szczegółowoProgramowanie nieliniowe optymalizacja funkcji wielu zmiennych
Ekonomia matematczna II Ekonomia matematczna II Prowadząc ćwiczenia Programowanie nieliniowe optmalizacja unkcji wielu zmiennch Modele programowania liniowego często okazują się niewstarczające w modelowaniu
Bardziej szczegółowoMechanika analityczna. Małe drgania układów zachowawczych
Mechanika analityczna. Małe drgania układów zachowawczych. Drgania swobodne układów o jednym stopniu swobody.. Wprowadzenie teoretyczne Załóżmy, że układ materialny o jednym stopniu swobody i więzach idealnych,
Bardziej szczegółowoWykład 1: Fale wstęp. Drgania Katarzyna Weron. WPPT, Matematyka Stosowana
Wykład 1: Fale wstęp. Drgania Katarzyna Weron WPPT, Matematyka Stosowana Sposoby komunikacji Chcesz się skontaktować z przyjacielem Wysyłasz list? Wykorzystujesz cząstki Telefonujesz? Wykorzystujesz fale
Bardziej szczegółowoInterpolacja. Układ. x exp. = y 1. = y 2. = y n
MES 07 lokaln Interpolacja. Układ Interpolacja, wprowadzenie Interpolacja: po co nam to? Ptania MES polega na wznaczaniu interesującch nas parametrów w skończonej ilości punktów. A co leż pomiędz tmi punktami?
Bardziej szczegółowoSiła elektromotoryczna
Wykład 5 Siła elektromotoryczna Urządzenie, które wykonuje pracę nad nośnikami ładunku ale różnica potencjałów między jego końcami pozostaje stała, nazywa się źródłem siły elektromotorycznej. Energia zamieniana
Bardziej szczegółowoFunkcje wielu zmiennych
Funkcje wielu zmiennch Wkres i warstwice funkcji wielu zmiennch. Przeglad powierzchni stopnia drugiego. Granice i ciagłość funkcji wielu zmiennch. Małgorzata Wrwas Katedra Matematki Wdział Informatki Politechnika
Bardziej szczegółowoRozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 4-5
ozwiązwanie beek prostch i przegubowch wznaczanie reakcji i wkresów sił przekrojowch - Obciążenie beki mogą stanowić sił skupione, moment skupione oraz obciążenia ciągłe q rs... s.. rzed przstąpieniem
Bardziej szczegółowoDrgania poprzeczne belki numeryczna analiza modalna za pomocą Metody Elementów Skończonych dr inż. Piotr Lichota mgr inż.
Drgania poprzeczne belki numeryczna analiza modalna za pomocą Metody Elementów Skończonych dr inż. Piotr Lichota mgr inż. Joanna Szulczyk Politechnika Warszawska Instytut Techniki Lotniczej i Mechaniki
Bardziej szczegółowodrgania h armoniczne harmoniczne
ver-8..7 drgania harmoniczne drgania Fourier: częsość podsawowa + składowe harmoniczne () An cos( nω + ϕ n ) N n Fig (...) analiza Fouriera małe drgania E p E E k E p ( ) jeden sopień swobody: -A A E p
Bardziej szczegółowoBadania doświadczalne drgań własnych nietłumionych i tłumionych
Instytut Mechaniki i Inżynierii Obliczeniowej Wydział Mechaniczny Technologiczny Politechnika Śląska www.imio.polsl.pl fb.com/imiopolsl twitter.com/imiopolsl LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW Badania
Bardziej szczegółowoRozwiązanie równań stanu dla układów liniowych - pola wektorowe
Rozwiązanie równań stanu dla układów liniowch - pola wektorowe Przgotowanie: Dariusz Pazderski Wprowadzenie Rozważm liniowe równanie stanu układu niesingularnego stacjonarnego o m wejściach: ẋ = A+ Bu,
Bardziej szczegółowoWykład Analiza jakościowa równań różniczkowych
Na podstawie książki J. Rusinka, Równania różniczkowe i różnicowe w zarządzaniu, Oficna Wdawnicza WSM, Warszawa 2005. 21 maja 2012 Definicja Stabilność Niech = F (x, ) będzie równaniem różniczkowm. Rozwiązanie
Bardziej szczegółowoT R Y G O N O M E T R I A
T R Y G O N O M E T R I A Lekcja 8-9 Temat: Pwtórzenie trójkąty prstkątne. Str. 56-57. Teria Twierdzenie Pitagrasa i dwrtne Suma kątów w trójkącie Wyskść Obwód i ple Zad.,,,, 5, 6 str. 56 Zad. 7, 8, 9,
Bardziej szczegółowoMECHANIKA II. Drgania wymuszone
MECHANIKA II. Drgania wymuszone Daniel Lewandowski Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej http://kmim.wm.pwr.edu.pl/lewandowski/ daniel.lewandowski@pwr.edu.pl
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe liniowe wyższych rzędów o stałych współcz
Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów o stałych współczynnikach Katedra Matematyki i Ekonomii Matematycznej SGH 12 maja 2016 Równanie liniowe n-tego rzędu Definicja Równaniem różniczkowym liniowym
Bardziej szczegółowo12. FUNKCJE WIELU ZMIENNYCH. z = x + y jest R 2, natomiast jej
1. FUNKCJE WIELU ZMIENNYCH 1.1. FUNKCJE DWÓCH ZMIENNYCH Funkcją dwóch zmiennch określoną w zbiorze D R nazwam przporządkowanie każdej parze liczb () D dokładnie jednej liczb rzeczwistej z. Piszem prz tm
Bardziej szczegółowo1 T. Sygnały. Sygnał okresowy f(t) Wartość średnia sygnału okresowego f(t) Sygnały f(t) Stałe. Zmienne f(t) const. Pulsujące Inne.
Sygnały Sygnały f(t) Stałe Zmienne f(t) const Pulsujące nne Zmieniające znak Zachowujące znak Oksowe Nieoksowe Odkształcone SNSODALNE nne Sygnał oksowy f(t) > t f ( t) f ( t + ) Wartość śdnia sygnału oksowego
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 10. Ruch drgający tłumiony i wymuszony. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 1. Ruch drgający tłumiony i wymuszony Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html Siły oporu (tarcia)
Bardziej szczegółowover b drgania harmoniczne
ver-28.10.11 b drgania harmoniczne drgania Fourier: częsość podsawowa + składowe harmoniczne N = n=1 A n cos nω n Fig (...) analiza Fouriera małe drgania E p E E k jeden sopień swobody: E p -A E p A 0
Bardziej szczegółowoDrgania i fale II rok Fizyk BC
00--07 5:34 00\FIN00\Drgzlo00.doc Drgania złożone Zasada superpozycji: wychylenie jest sumą wychyleń wywołanych przez poszczególne czynniki osobno. Zasada wynika z liniowości związku między wychyleniem
Bardziej szczegółowoA METHOD OF VEHICLE S VIBRATION REDUCTION EMPLOYING INERTER
Wiesław GRZESIKIEWICZ 1 Artur ZBICIAK 2 Inerter, tłumienie drgań, struktury relgiczne. ETODA TŁUIENIA DRGAŃ POJAZDU ZA POOCĄ INERTERA Inertem jest urządzeniem, któreg zasada działania jest zliŝna d tłumika
Bardziej szczegółowoBADANIE DRGAŃ SWOBODNYCH I DRGAŃ WYMUSZONYCH
BADANIE DRGAŃ SWOBODNYH I DRGAŃ WYMUSZONYH I. el ćwiczenia: wyznaczanie współczynnika spręŝystści drgającej spręŝyny; wyznaczenie krzywej reznanswej natęŝenia prądu w bwdzie R; zapznanie się z zagadnieniami
Bardziej szczegółowoRuch drgajacy. Drgania harmoniczne. Drgania harmoniczne... Drgania harmoniczne... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż.
Ruch drgajacy dr inż. Ireneusz Owczarek CNMiF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 1 dr inż. Ireneusz Owczarek Ruch drgajacy Drgania harmoniczne Drgania oscylacje to cykliczna
Bardziej szczegółowoKrzywe na płaszczyźnie.
Krzwe na płaszczźnie. Współrzędne paramerczne i biegunowe. Współrzędne biegunowe. Dan jes punk O, zwan biegunem, kór sanowi począek półprosej, zwanej półosią. Dowoln punk P na płaszczźnie można opisać
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 9 M. Przybycień (WFiIS AGH) Metody Lagrange a i Hamiltona... Wykład
Bardziej szczegółowoPRÓBNY EGZAMIN MATURALNY
PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI ZESTAW PRZYGOTOWANY PRZEZ SERWIS WWW.ZADANIA.INFO POZIOM PODSTAWOWY 6 KWIETNIA 0 CZAS PRACY: 70 MINUT Zadania zamknięte ZADANIE ( PKT.) Liczbę 5 7 zaokr aglam do liczb,6.
Bardziej szczegółowoObwody prądu zmiennego
Obwody prądu zmiennego Prąd stały ( ) ( ) i t u t const const ( ) u( t) i t Prąd zmienny, dowolne funkcje czasu i( t) t t u ( t) t t Natężenie prądu i umowny kierunek prądu Prąd stały Q t Kierunek poruszania
Bardziej szczegółowoSzczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia)
Szczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia) Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 6 M. Przybycień (WFiIS AGH) Szczególna Teoria Względności
Bardziej szczegółowoDRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Rys Model układu
Ćwiczenie 7 DRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Cel ćwiczenia Doświadczalne wyznaczenie częstości drgań własnych układu o dwóch stopniach swobody, pokazanie postaci drgań odpowiadających
Bardziej szczegółowoProjekt nr 4. Dynamika ujęcie klasyczne
Projekt nr 4 Dynamika POLITECHNIKA POZNAŃSKA WYDZIAŁ BUDOWNICTWA I INŻYNIERII ŚRODOWISKA INSTYTUT KONSTRUKCJI BUDOWLANYCH ZAKŁAD MECHANIKI BUDOWLI Projekt nr 4 Dynamika ujęcie klasyczne Konrad Kaczmarek
Bardziej szczegółowoZESTAW 1. A) 2 B) 3 C) 5 D) 7
ZESTAW Zadanie Punkty A = (,) i B = (, ) są klejnymi wierzchłkami kwadratu. Obwód teg kwadratu jest równy A) 4 6 B) 6 C) 4 4 D) 4 6 Zadanie Zbirem rzwiązań nierównści x + 5 > jest zbiór A) ( 7, ) B) (,
Bardziej szczegółowoRozwiązywanie ram płaskich wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 7
ozwiązwanie ram płaskich wznaczanie reakcji i wkresów sił przekrojowch 7 Obciążenie ram płaskiej, podobnie jak w przpadku beek rozdział 6, mogą stanowić sił skupione, moment skupione oraz obciążenia ciągłe
Bardziej szczegółowoDrgania układów mechanicznych
LABORATORIUM ELEKTROAKUSTYKI ĆWICZENIE NR Drgania układów mechanicznych Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapznanie się z właściwściami układów drgających raz metdami pmiaru i analizy drgań Ćwiczenie
Bardziej szczegółowoWykład 6 Drgania. Siła harmoniczna
Wykład 6 Drgania Ruch, który powtarza się w regularnych odstępach czasu, nazywamy ruchem okresowym (periodycznym). Przemieszczenie cząstki w ruchu periodycznym można wyrazić za pomocą funkcji sinus albo
Bardziej szczegółowoDRGANIA I FALE. Drganie harmoniczne
DRGANIA I FALE Ruchem drgający ruch lub zmianę stanu, które charakteryzuje pwtarzalnść w czasie wartści wielkści fizycznych, kreślających ten ruch lub stan. Fale różneg rdzaju zaburzenia stanu materii
Bardziej szczegółowoDRGANIA OSCYLATOR HARMONICZNY
DRGANIA OSCYLATOR HARMONICZNY wyklad 10 015/016, zima 1 Własności sprężyste ciał stałych Przedmiot: Fizyka naprężenie rozciągające naprężenie ścinające naprężenie objętościowe Względne odkształcenie ciała
Bardziej szczegółowoPrognozowanie i symulacje
Prognozowanie i smulacje Lepiej znać prawdę niedokładnie, niż dokładnie się mlić. J. M. Kenes dr Iwona Kowalska ikowalska@wz.uw.edu.pl Prognozowanie meod naiwne i średnie ruchome Meod naiwne poziom bez
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA POZNAŃSKA INSTYTUT KONSTRUKCJI BUDOWLANYCH ZAKŁAD MACHANIKI BUDOWLI
POLIECHNIKA POZNAŃSKA INSYU KONSRUKCJI BUDOWLANYCH ZAKŁAD MACHANIKI BUDOWLI ĆWICZENIE PROJEKOWE NR 2 DYNAMIKA RAM WERSJA KOMPUEROWA Z PRZEDMIOU MECHANIKA KONSRUKCJI Wykonał: Kamil Sobczyński WBiIŚ; SUM;
Bardziej szczegółowoWyznaczanie prędkości lotu pocisku na podstawie badania ruchu wahadła balistycznego
Ćwiczenie nr Wyznaczanie prędkości lotu pocisku na podstawie badania ruchu wahadła balistycznego. Wymagania do ćwiczenia 1. ynamika ruchu obrotowego.. rgania harmoniczne Literatura:. Halliday, R. Resnick,
Bardziej szczegółowoSiła sprężystości - przypomnienie
Siła sprężystości - przypomnienie Pomiary siły sprężystości wykonane kilka wykładów wcześniej (z uwzględnieniem kierunku siły). F = kx = 0.13x 0 F x cm mg Prawo Hooke a Ciało m na idealnie gładkiej powierzchni
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Meody Lagrange a i Hamilona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informayki Sosowanej Akademia Górniczo-Hunicza Wykład 7 M. Przybycień (WFiIS AGH) Meody Lagrange a i Hamilona... Wykład 7 1 /
Bardziej szczegółowoProjekt Era inżyniera pewna lokata na przyszłość jest współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Materiał ddaktczne na zajęcia wrównawcze z matematki dla studentów pierwszego roku kierunku zamawianego Inżnieria Środowiska w ramach projektu Era inżniera pewna lokata na przszłość Projekt Era inżniera
Bardziej szczegółowoRuch drgający. Ruch harmoniczny prosty, tłumiony i wymuszony
Ruch drgający Ruch harmoniczny prosty, tłumiony i wymuszony Ruchem drgającym nazywamy ruch ciała zachodzący wokół stałego położenia równowagi. Ruchy drgające dzielimy na ruchy: okresowe, nieokresowe. Ruch
Bardziej szczegółowoProjekt Era inżyniera pewna lokata na przyszłość jest współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Materiał ddaktczne na zajęcia wrównawcze z matematki dla studentów pierwszego roku kierunku zamawianego Inżnieria i Gospodarka Wodna w ramach projektu Era inżniera pewna lokata na przszłość Projekt Era
Bardziej szczegółowoI. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO
I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO A. RÓŻNICZKOWE RÓWNANIA RUCHU A1. Bryła o masie m przesuwa się po chropowatej równi z prędkością v M. Podać dynamiczne równania ruchu bryły i rozwiązać je tak, aby wyznaczyć
Bardziej szczegółowoEkstrema funkcji dwóch zmiennych
Wkład z matematki inżnierskiej Ekstrema funkcji dwóch zmiennch JJ, IMiF UTP 18 JJ (JJ, IMiF UTP) EKSTREMA 18 1 / 47 Ekstrema lokalne DEFINICJA. Załóżm, że funkcja f (, ) jest określona w pewnm otoczeniu
Bardziej szczegółowoRównanie przewodnictwa cieplnego (II)
Wykład 5 Równanie przewodnictwa cieplnego (II) 5.1 Metoda Fouriera dla pręta ograniczonego 5.1.1 Pierwsze zagadnienie brzegowe dla pręta ograniczonego Poszukujemy rozwiązania równania przewodnictwa spełniającego
Bardziej szczegółowo(rachunek różniczkowy dot. funkcji ciągłych)
Podstaw matematczne (rachunek różniczkow dot. unkcji ciągłch) 1) Pochodna unkcji 1 zmiennej () de. () d ( ) d d d lim h ( h) h ( ) (h) () h UWAGA: () tg(α) tangens kąta nachlenia stcznej Warunki e k s
Bardziej szczegółowoWykład 9. Fizyka 1 (Informatyka - EEIiA 2006/07)
Wyład 9 Fizya 1 (Informatya - EEIiA 006/07) 9 11 006 c Mariusz Krasińsi 006 Spis treści 1 Ruch drgający. Dlaczego właśnie harmoniczny? 1 Drgania harmoniczne proste 1.1 Zależność między wychyleniem, prędością
Bardziej szczegółowoMetody matematyczne w technologii materiałów Krzysztof Szyszkiewicz
Kinetka formalna jest działem kinetki chemicznej zajmującm się opisem przebiegu reakcji chemicznch za pomocą równao różniczkowch. W przpadku reakcji homogenicznch (w objętości), g skład jest jednorodn
Bardziej szczegółowov = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n [ ] U [x y z] T (X,Y,Z)
v U = e i,..., e n ) v = n v i e i i= e i i U = {X i } i=,n v T v = = v v n v n U x y z T X,Y,Z) v v v = 2 T A, ) b = 3 4 T B, ) c = + b b d = b c c d d 2 + 3b e b c = 5 3 T b d = 5 T c c = 34 d = 26 d
Bardziej szczegółowoPolitechnika Warszawska Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych Instytut Podstaw Budowy Maszyn Zakład Mechaniki
Politechnika Warszawska Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych Instytut Podstaw Budowy Maszyn Zakład Mechaniki http://www.ipbm.simr.pw.edu.pl/ eoria maszyn i podstawy automatyki semestr zimowy 2016/2017
Bardziej szczegółowoVII. Drgania układów nieliniowych
VII. Drgania układów nieliniowych 1. Drgania anharmoniczne spowodowane symetryczna siła zwrotna 1.1 Różniczkowe równanie ruchu Rozważamy teraz drgania swobodne masy m przytwierdzonej do sprężyny o współczynniku
Bardziej szczegółowoBADANIE DRGAŃ TŁUMIONYCH WAHADŁA FIZYCZNEGO
ĆWICZENIE 36 BADANIE DRGAŃ TŁUMIONYCH WAHADŁA FIZYCZNEGO Cel ćwiczenia: Wyznaczenie podstawowych parametrów drgań tłumionych: okresu (T), częstotliwości (f), częstotliwości kołowej (ω), współczynnika tłumienia
Bardziej szczegółowoWykłady z Hydrauliki- dr inż. Paweł Zawadzki, KIWIS WYKŁAD 8
WYKŁAD 8 8. RUCH WÓD GRUNTOWYCH 8.1. Właściwści gruntu, praw Darcy Ruch wód gruntwych w śrdku prwatym nazywamy filtracją. D śrdków prwatych zaliczamy grunt, skały, betn itp. Wda zawarta w gruncie występuje
Bardziej szczegółowo