V. Jednorodne układy równań różniczkowych liniowych o stałych współczynnikach
|
|
- Alina Kuczyńska
- 4 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 V. Jednorodne układy równań różniczkowych liniowych o stałych współczynnikach 1. Niezależność wielomianów, funkcji wykładniczych i trygonometrycznych W paragrafie tym podamy pewien lemat 1 potrzebny w następnym paragrafie do określenia fundamentalnego układu rozwiązań. Niech (σ 1,τ 1 ),...,(σ r,τ r ) będą różnymi parami liczb rzeczywistych, spełniającymi warunek: τ k 0, k = 1,...,r. Niech ponadto będzie dany ciąg par wielomianów (S 1,T 1 ),...,(S r,t r ) spełniający warunek: τ k = 0 T k = 0. Lemat 1. Jeżeli równość r e σ kx ( S k (x)cosτ k x+t k (x)sinτ k x ) = 0 jest spełniona dla każdej liczby x R, to S 1 =... = S r = 0 i T 1 =... = T r = Jednorodne układy o stałych współczynnikach W dalszym ciągu rozszerzymy rozważania także na dziedzinę zespoloną. W tym celu przypomnimy kilka pojęć ze Wstępu do analizy zespolonej. 2 Niech f : R C. Połóżmy u(t) = Ref(t), v(t) = Imf(t) dla t R. Jesli funkcje u i v są różniczkowalne w R, to mówimy, że funkcja f jest różniczkowalna i jej pochodną określamy wzorem f (t) = u (t)+iv (t), t R. Mówimy, że funkcja F : R C jest funkcją pierwotną funkcji f, gdy F (t) = f(t) dla t R. Oczywiście funkcja f posiada funkcję pierwotną wtedy i tylko wtedy, gdy część rzeczywista i urojona funkcji f posiadają funkcje pierwotne. Na zakończenie przypomnijmy, że funkcję wykładniczą w dziedzinie zespolonej określamy w następujący sposób e z = e x (cosy +isiny), z = x+iy C. 1 Dowód lematu znajduje sie na przyład w skrypcie Jacka Chądzyńskiego,Wstęp do równań różniczkowych zwyczajnych, Wydawnictwo UŁ, Łódź Porównaj: J. Chądzyński, Wstęp do analizy zespolonej, PWN, Warszawa 2000.
2 Przykład 1. Niech λ = α +iβ C. Funkcja f(t) = e λt, t R jest różniczkowalna i f (t) = e λt λ. Istotnie, dla dowolnej liczby t R mamy f(t) = e λt = e αt+iβt = e αt cosβt+ie αt sinβt. Funkcje rzeczywiste u(t) = e αt cosβt i v(t) = e αt sinβt są różniczkowalne w każdym punkcie t R oraz u (t) = αe αt cosβt e αt βsinβt, v (t) = αe αt sinβt+e αt βcosβt. Stąd funkcja f jest różniczkowalna i f (t) = u (t)+iv (t) = e αt (α+iβ)cosβt+ie αt (α+iβ)sinβt = e λt λ. Niech w dalszym ciągu K oznacza ciało R lub ciało C. Powróćmy do układów równań różniczkowych. Niech ] A = [a kl 1 k,l n będzie macierzą o wyrazach a kl K. Przyjmujemy następujące oznaczenia ] ReA = [Rea kl [Ima ]1 k,l n, ImA = kl 1 k,l n. W paragrafie tym zajmować się będziemy układami postaci y 1 = a 11y a 1n y n,... y n = a n1 y a nn y n lub krócej, w postaci macierzowej (1) y = Ay. Rozwiązaniem integralnym takiego układu (również przy K = C) jest każde odwzorowanie różniczkowalne Φ : R K n takie, że Φ (x) = A Φ(x) dla x R. Niech E oznacza macierz jednostkową stopnia n, czyli ] E = [δ kl 1 k,l n gdzie δ kl jest tak zwaną deltą Kroneckera, tzn. 1 dla k = l, δ kl = 0 dla k l. Macierz A λe, gdzie λ K nazywamy macierzą charakterystyczną układu (1). Jej wyznacznik D(λ) = det(a λe), który jest wielomianem stopnia n względem λ nazywamy wielomianem charakterystycznym układu (1). Przypomnijmy, że każdy pierwiastek λ 0 K wielomianu charakterystycznego D nazywamy wartością własną macierzy A, natomiast wektor Γ K n będący rozwiązaniem układu (2) (A λ 0 E)Γ = 0 nazywamy wektorem własnym odpowiadającym wartości własnej λ 0. 45
3 Twierdzenie 1. Jeśli λ 0 K jest pierwiastkiem wielomianu charakterystycznego układu (1), a Γ K n wektorem własnym odpowiadającym wartości własnej λ 0, to odwzorowanie Φ(x) = e λ 0x Γ x R jest rozwiązaniem układu (1). Dowód. Wprost z określenia Γ mamy AΓ λ 0 Γ = AΓ λ 0 EΓ = (A λ 0 E)Γ = 0. Stąd λ 0 Γ = AΓ. Ponadto odwzorowanie Φ jest różniczkowalne i z powyższego Φ (x) = e λ 0x λ 0 Γ = e λ 0x AΓ = Ae λ 0x Γ = AΦ(x), co kończy dowód. Twierdzenie 2. Jeśli λ 0 K jest p-krotnym pierwiastkiem wielomianu charakterystycznego układu (1), to istnieje p liniowo niezależnych nad ciałem K rozwiązań układu (1) postaci (3) Φ k (x) = e λ 0x P ik (x), 1 i n k = 1,...,p, gdzie P 1k,...,P nk są wielomianami o współczynnikach z ciała K stopnia co najwyżej k 1. Dowód. Zastosujemy indukcję względem p. Dla p = 1 prawdziwość dowodzonego twierdzenia wynika z twierdzenia 1. Załóżmy, że twierdzenie jest prawdziwe dla p 1. Niech λ 0 K będzie p-krotnym pierwiastkiem wielomianu charakterystycznego układu (1). Ponieważ det(a λ 0 I) = 0, to istnieje niezerowy wektor własny Γ = (,...,γ n ) K n macierzy A odpowiadający wartości własnej λ 0. Z twierdzenia 1. wynika, że istnieje niezerowe rozwiązanie Φ 1 układu (1) postaci Φ 1 (x) = e λ 0x Γ. Bez zmniejszenia ogólności, możemy założyć, że 0. Można to uczynić przenumerowując niewiadome w układzie (1). Wówczas, jak wiadomo z algebry, wielomiany charakterystyczne układu (1) i układu powstałego po przenumerowaniu niewiadomych są takie same. Rozważmy układ zredukowany odpowiadający rozwiązaniu Φ. Ma on następującą postać: (4) z 2 = ( a 22 γ ) 2 a 12 z ( a 2n γ ) 2 a 1n zn,... z n = ( ) a n2 γn a 12 z ( ) a nn γn a 1n zn. 46
4 Niech D(λ) oznacza wielomian charakterystyczny tego układu. Zbadamy najpierw, jaki jest związek między wielomianami charakterystycznymi układów (1) i (4). Zauważmy, że a 11 λ a a 1n a 11 λ a a 1n det(a λe) = a 21 a 22 λ... a 2n... = 1 a 21 a 22 λ... a 2n... = a n1 a n2... a nn λ a n1 a n2... a nn λ n a 1k γ k λ a a 1n = 1 n a 2k γ k λγ 2 a 22 λ... a 2n... n a nk γ k λγ n a n2... a nn λ Ponieważ (A λ 0 E)Γ = 0, to AΓ = λ 0 Γ. Stąd, z powyższego i łatwych własności wyznaczników dostajemy kolejno (λ 0 λ) a a 1n det(a λe) = 1 (λ 0 λ)γ 2 a 22 λ... a 2n... = (λ 0 λ)γ n a n2... a nn λ a 1 12 a... 1n a 1 12 a... 1n = (λ 0 λ) γ 2 a 22 λ... a 2n... = (λ 0 λ) 0 a 22 γ 2 a 12 λ... a 2n γ 2 a 1n... = γ n a n2... a nn λ 0 a n2 γn a a nn γn a 1n λ a 22 γ 2 a 12 λ... a 2n γ 2 a 1n = (λ 0 λ)... = (λ 0 λ)d(λ). a n2 γn a a nn γn a 1n λ Stąd wynika, że λ 0 jest (p 1)-krotnym pierwiastkiem wielomianu charakterystycznego układu (4). W myśl założenia indukcyjnego istnieje p 1 liniowo niezależnych nad K rozwiązań układu (4) postaci Ψ k (x) = e λ 0x Q ik (x), 2 i n k = 2,...,p, gdzie Q 2k,...,Q nk są wielomianami o współczynnikach z K stopnia co najwyżej k 2. Z metody redukcji otrzymujemy rozwiązania układu (1) postaci 0 Φ k (x) = ω k (x)e λ0x Γ +e λ Q 0x 2k (x). gdzie ω k = ω Ψk jest funkcja pierwotną funkcji Q nk (x) k = 2,...,p, 1 e λ 0x ( e λ 0 x Q 2k (x)+...+e λ 0x Q nk (x) ) = 1 ( Q2k (x)+...+q nk (x) ). 47
5 Z powyższego wynika, że gdzie P 1k (x) Φ k (x) = e λ 0x., P nk (x) 0 P 1k (x). = ω Q k(x)γ + 2k (x).. P nk (x) Q nk (x) Oczywiście P 1k,...,P nk są wielomianami stopnia co najwyżej k 1, gdyż ω k jest takim wielomianem. Pozostaje wykazać, że Φ 1,Φ 2,...,Φ p są liniowo niezależne nad ciałem K. Niech Stąd i postaci rozwiązań Φ k wynika, że (5) c 1 + oraz że dla każdego i {2,...,n} (6) Zatem co daje, że c 1 Φ+c 2 Φ c p Φ p = 0, c 1,...,c p K. ( c1 + c k ω k = 0 ) c k ω k γi + c k Q ik = 0, c k Q ik = 0. [ c 2 Ψ c p Ψ p = e λ p 0x i = 1,...,n, c k Q ik ] 2 i n Stąd, na podstawie liniowej niezależności Ψ 2,...,Ψ p otrzymujemy, że c 2 =... = c p = 0. Co więcej, z (5) dostajemy, że c 1 = 0. Indukcja kończy dowód. = 0, W dalszym ciągu tego paragrafu załóżmy, że K = R, czyli A będzie w dalszym ciągu macierzą o wyrazach rzeczywistych. Przedmiotem dalszych rozważań będzie poszukiwanie fundamentalnego układu rozwiązań układu jednorodnego (1). Rozważmy teraz ważny przypadek, gdy wielomian charakterystyczny układu (1) ma n różnych pierwiastków rzeczywistych. Twierdzenie 3. Niech λ k, k = 1,...,n będą różnymi rzeczywistymi pierwiastkami wielomianu charakterystycznego układu (1) i Γ k = (k,...,γ nk ) niezerowym wektorem własnym odpowiadającym wartości własnej λ k nad ciałem R. Wówczas odwzorowania Φ k (x) = e λ kx Γ k, k = 1,...,n tworzą fundamentalny układ rozwiązań układu (1). 48
6 Dowód. Z twierdzenia 1. dla K = R wynika, że Φ 1,...,Φ n są rozwiązaniami układu (1). Oczywiście są to rozwiązania integralne. Wystarczy zatem pokazać, że są one liniowo niezależne nad R. Niech c 1 Φ c n Φ n = 0, c 1,...,c k R. Wówczas dla każdego j {1,...,n} mamy (7) c 1 e λ1x γ j c n e λnx γ jn = 0 dla x R. Różniczkując (7) (n 1)-razy i dołączając do (7) dostajemy układ równań (c 1 e λ1x γ j1 )+...+(c n e λnx γ jn ) = 0, (8)... λ1 n 1 (c 1 e λ1x γ j1 )+...+λn n 1 (c n e λnx γ jn ) = 0. Traktując (8) jako układ n równań o n niewiadomych c 1 e λ1x γ j1,...,c n e λnx γ jn otrzymujemy c 1 γ j1 = 0,...,c n γ jn = 0. Wynika to z faktu, że wyznacznik tego układu jest wyznacznikiem Vandermonde a, tzn. wyznacznikiem postaci = λ 1 n 1... λn n 1 n (λ k λ l ) 0. Zatem c 1 Γ 1 = 0,...,c n Γ n = 0. Ale w myśl założenia Γ 1,...,Γ n są wektorami niezerowymi. Stąd c 1 = 0,...,c n = 0, co kończy dowód. Twierdzenie 4. Niech λ 0 będzie zespolonym pierwiastkiem wielomianu charakterystycznego układu (1), λ 0 / R i Γ 0 = (,...,γ n ) C n będzie niezerowym wektorem własnym odpowiadającym wartości własnej λ 0, czyli niezerowym rozwiązaniem układu k,l=1 k>l (A λ 0 I)Γ = 0 nad ciałem C. Ponadto, niech Φ(x) = e λ 0x Γ 0, x R. Wówczas Φ 1 (x) = ReΦ(x) i Φ 2 (x) = ImΦ(x) są liniowo niezależnymi nad ciałem R rozwiązaniami układu (1). Dowód. Z twierdzenia 1. dla K = C wynika, że odwzorowanie Φ = Φ 1 +iφ 2 jest rozwiązaniem układu (1), czyli Φ = AΦ. Stąd i z faktu, że A jest macierzą o wyrazach rzeczywistych wynika, że Φ 1 = AΦ 1 i Φ 2 = AΦ 2, gdyż Zatem Φ 1, Φ 2 są rozwiązaniami układu (1). Φ 1 +iφ 2 = Φ = AΦ = AΦ 1 +iaφ 2. Pokażemy teraz, że Φ 1 i Φ 2 są liniowo niezależne nad ciałem R. Niech c 1 Φ 1 +c 2 Φ 2 = 0, c 1,c 2 R. 3 Porównaj: A. Mostowski, M. Stark, Elementy algebry wyższej, PWN, Warszawa,
7 Połóżmy λ 0 = σ +iτ, γ j = α j +iβ j, j = 1,...,n. Oczywiście τ 0 i istnieje j {1,...,n} takie, że γ j 0. Wówczas mamy czyli Stąd kładąc x = 0 i x = π 2τ c 1 (α j cosτx β j sinτx)+c 2 (α j sinτx+β j cosτx) = 0, (c 1 α j +c 2 β j )cosτx+( c 1 β j +c 2 α j )sinτx = 0 dla x R. dostajemy układ α j c 1 +β j c 2 = 0, β j c 1 +α j c 2 = 0, którego wyznacznik jest równy α 2 j +β2 j = γ j 2 0. Stąd c 1 = 0 i c 2 = 0. To kończy dowód. Twierdzenie 5. Jeśli λ 0 jest p-krotnym pierwiastkiem zespolonym wielomianu charakterystycznego układu (1) i λ 0 / R, to istnieje 2p liniowo niezależnych nad ciałem R rozwiązań układu (1) postaci (9) Φ 1k (x) = Re e λ0x P jk (x), Φ 2k(x) = Im e λ0x P jk (x), k = 1,...,p, 1 j n 1 j n gdzie P jk jest wielomianem zespolonym stopnia co najwyżej k 1. Dowód. Z twierdzenia 2. dlak = C wynika, że istniejepliniowo niezależnych nad ciałem C rozwiązań układu (1) postaci Φ k (x) = e λ 0x P jk (x) 1 j n, k = 1,...,p, gdzie P jk jest wielomianem zespolonym stopnia degp jk p 1. Stąd i z faktu, że A jest macierzą o wyrazach rzeczywistych wynika, że Φ 1k i Φ 2k określone wzorami (9) są rozwiązaniami układu (1). Wystarczy zatem wykazać, że rozwiązania Φ 1k i Φ 2k są liniowo niezależne nad ciałem R. Niech c 11 Φ c 1p Φ 1p +c 21 Φ c 2p Φ 2p = 0, c 11,...,c 1p,c 21,...,c 2p R. Połóżmy λ 0 = σ + iτ, P jk = Q jk + ir jk, j = 1,...,n, k = 1,...,p. Oczywiście τ 0 oraz dla dowolnego j {1,...,n} i dowolnego x R mamy ( ( c 1k Qjk (x)cosτx R jk (x)sinτx ) ( +c 2k Qjk (x)sinτx+r jk (x)cosτx )) = 0. Stąd kładąc x ν = 2πν τ, x ν = π 2 +2πν τ, ν = 1,2,..., dostajemy ( c1k Q jk (x ν)+c 2k R jk (x ν) ) = 0, ( c1k R jk (x ν)+c 2k Q jk (x ν) ) = 0. Stąd, ponieważ po lewej stronie powyższych tożsamości znajdują sie wielomiany stopnia co najwyżej p 1, więc dla dowolnego j {1,...,n} mamy ( ) c1k Q jk +c 2k R jk = 0, ( ) c1k R jk +c 2k Q jk = 0. 50
8 Mnożąc pierwszą sumę przez i oraz dodając do drugiej dostajemy co daje (c 2k +ic 1k )P jk = 0, (c 2k +ic 1k )Φ k = 0. Ponieważ Φ 1,...,Φ p są liniowo niezależne nad C mamy c 2k + ic 1k = 0, czyli c 1k = c 2k = 0 dla k = 1,...,p. To kończy dowód. Podamy teraz twierdzenie o układzie fundamentalnym rozwiązań układu jednorodnego (1). Niech λ 1 = σ 1 +iτ 1,...,λ r = σ r +iτ r będą wszystkimi różnymi pierwiastkami wielomianu charakterystycznego układu (1) spełniającymi warunek τ k 0, k = 1,...,r. Niech p 1,...,p r będą odpowiednio krotnościami tych pierwiastków. Połóżmy p k, gdy τ k = 0, = 2p k, gdy τ k > 0. Niech teraz dla każdego k {1,...,r} będzie dany układ Φ k1,...,φ kqk liniowo niezależnych nad R rozwiązań układu (1) postaci [ (10) Φ kν (x) = e σ kx ( S jkν (x)cosτ k x+t jkν (x)sinτ k x )], ν = 1,...,, 1 j n gdzie S jkν,t jkν są wielomianami rzeczywistymi stopni nie większych niż k 1 i T jkν = 0, jeśli τ k = 0. Niech Ω = {Φ 11,...,Φ 1q1,...,Φ r1,...,φ rqr }. Twierdzenie 6. Układ Ω jest fundamentalnym układem rozwiązań układu (1). Dowód. Z twierdzenia 2. (dla K = R) i twierdzenia 5 wynika, że układy typu Ω istnieją. Z faktu, że wielomian charakterystyczny układu (1) ma współczynniki rzeczywiste wynika, że ma on pierwiastki zespolone parami sprzężone. Stąd łatwo dostajemy, że czyli Ω składa się z n rozwiązań. r = n, Pozostaje zatem pokazać liniową niezależność rozwiązań układu Ω. Niech (11) r ν=1 c kν Φ kν = 0, c kν R. Z (10) dostajemy, że (12) ν=1 c kν Φ kν (x) = [ e σ kx ( S jk (x)cosτ k x+t jk (x)sinτ k x )] 1 j n, 51
9 gdzie S jk = c kν S jkν, T jk = ν=1 ν=1 c kν T jkν. Oczywiście T jk = 0, gdy τ k = 0. W konsekwencji z (11) i (12) dla każdego j {1,...,n} mamy r e σ kx ( S jk (x)cosτ k x+t jk (x)sinτ k x ) = 0 dla x R. Stąd i z założenia, że λ 1,...,λ r są różne między sobą i z lematu 1. dostajemy S jk = T jk = 0. To wraz z (12) daje, że dla każdego k {1,...,r} ν=1 c kν Φ kν = 0. Ponieważ rozwiązania Φ k1,...,φ kqk są liniowo niezależne dostajemy c k1 =... = c kqk = 0. To w zestawieniu z dowolnością k daje liniową niezależność rozwiązań układu Ω. To kończy dowód. 52
VI. Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów
VI. 1. Równanie różniczkowe liniowe n-tego rzędu o zmiennych współczynnikach Niech podobnie jak w poprzednim paragrafie K = C lub K = R. Podobnie jak w dziedzinie rzeczywistej wprowadzamy pochodne wyższych
Bardziej szczegółowoAlgebra liniowa II. Lista 1. 1 u w 0 1 v 0 0 1
Algebra liniowa II Lista Zadanie Udowodnić, że jeśli B b ij jest macierzą górnotrójkątną o rozmiarze m m, to jej wyznacznik jest równy iloczynowi elementów leżących na głównej przekątnej: det B b b b mm
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe. Notatki z wykładu.
Równania różniczkowe Notatki z wykładu http://robert.brainusers.net 17.06.2009 Notatki własne z wykładu. Są niekompletne, bez bibliografii oraz mogą zawierać błędy i usterki. Z tego powodu niniejszy dokument
Bardziej szczegółowo2. Kombinacja liniowa rozwiązań zeruje się w pewnym punkcie wtedy i tylko wtedy, gdy zeruje się w każdym punkcie.
Wniosek 1 Rozpatrzmy układ równań postaci: y 1 = a 11 (x)y 1 + + a 1n (x)y n y 2 = a 21 (x)y 1 + + a 2n (x)y n y n = a n1 (x)y 1 + + a nn (x)y n (1) o współczynnikach ciągłych w przedziale J 1 Rozwiązanie
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe liniowe wyższych rzędów o stałych współcz
Równania różniczkowe liniowe wyższych rzędów o stałych współczynnikach Katedra Matematyki i Ekonomii Matematycznej SGH 12 maja 2016 Równanie liniowe n-tego rzędu Definicja Równaniem różniczkowym liniowym
Bardziej szczegółowoRównania różnicowe. Dodatkowo umawiamy się, że powyższy iloczyn po pustym zbiorze indeksów, czyli na przykład 0
Równania różnicowe 1 Wiadomości wstępne Umówmy się, że na czas tego wykładu zrezygnujemy z oznaczania n-tego wyrazu ciągu symbolem typu x n, y n itp Zamiast tego pisać będziemy x (n), y (n) itp Ponadto
Bardziej szczegółowoUkłady równań i równania wyższych rzędów
Rozdział Układy równań i równania wyższych rzędów Układy równań różniczkowych zwyczajnych Wprowadzenie W poprzednich paragrafach zajmowaliśmy się równaniami różniczkowymi y = f(x, y), których rozwiązaniem
Bardziej szczegółowoUkłady równań i nierówności liniowych
Układy równań i nierówności liniowych Wiesław Krakowiak 1 grudnia 2010 1 Układy równań liniowych DEFINICJA 11 Układem równań m liniowych o n niewiadomych X 1,, X n, nazywamy układ postaci: a 11 X 1 + +
Bardziej szczegółowoVII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa.
VII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa. W rozdziale tym zajmiemy się dokładniej badaniem stabilności rozwiązań równania różniczkowego. Pojęcie stabilności w
Bardziej szczegółowoLiczby zespolone. x + 2 = 0.
Liczby zespolone 1 Wiadomości wstępne Rozważmy równanie wielomianowe postaci x + 2 = 0. Współczynniki wielomianu stojącego po lewej stronie są liczbami całkowitymi i jedyny pierwiastek x = 2 jest liczbą
Bardziej szczegółowoWektory i wartości własne
Treść wykładu Podprzestrzenie niezmiennicze... Twierdzenie Cayley Hamiltona Podprzestrzenie niezmiennicze Definicja Niech f : V V będzie przekształceniem liniowym. Podprzestrzeń W V nazywamy niezmienniczą
Bardziej szczegółowoAnaliza matematyczna dla informatyków 3 Zajęcia 14
Analiza matematyczna dla informatyków 3 Zajęcia 14 Metoda rozwiązywania (Jednorodne równanie różniczkowe liniowe rzędu n o stałych współczynnikach). gdzie a 0,..., a n 1 C. Wielomian charakterystyczny:
Bardziej szczegółowoWykład 12 i 13 Macierz w postaci kanonicznej Jordana , 0 A 2
Wykład 12 i 13 Macierz w postaci kanonicznej Jordana Niech A - macierz kwadratowa stopnia n Jak obliczyć np A 100? a 11 0 0 0 a 22 0 Jeśli A jest macierzą diagonalną tzn A =, to Ak = 0 0 a nn Niech B =
Bardziej szczegółowoZadania egzaminacyjne
Rozdział 13 Zadania egzaminacyjne Egzamin z algebry liniowej AiR termin I 03022011 Zadanie 1 Wyznacz sumę rozwiązań równania: (8z + 1 i 2 2 7 iz 4 = 0 Zadanie 2 Niech u 0 = (1, 2, 1 Rozważmy odwzorowanie
Bardziej szczegółowo5. Równania różniczkowe zwyczajne pierwszego rzędu
5. Równania różniczkowe zwyczajne pierwszego rzędu 5.1. Wstęp. Definicja 5.1. Niech V R 3 będzie obszarem oraz F : V R. Równaniem różniczkowym zwyczajnym rzędu pierwszego nazywamy równanie postaci Równanie
Bardziej szczegółowo13 Układy równań liniowych
13 Układy równań liniowych Definicja 13.1 Niech m, n N. Układem równań liniowych nad ciałem F m równaniach i n niewiadomych x 1, x 2,..., x n nazywamy koniunkcję równań postaci a 11 x 1 + a 12 x 2 +...
Bardziej szczegółowoWektory i wartości własne
Treść wykładu Podprzestrzenie niezmiennicze Podprzestrzenie niezmiennicze... Twierdzenie Cayley Hamiltona Podprzestrzenie niezmiennicze Definicja Niech f : V V będzie przekształceniem liniowym. Podprzestrzeń
Bardziej szczegółowo1 Elementy logiki i teorii mnogości
1 Elementy logiki i teorii mnogości 11 Elementy logiki Notatki do wykładu Definicja Zdaniem logicznym nazywamy zdanie oznajmujące, któremu przysługuje jedna z dwu logicznych ocen prawda (1) albo fałsz
Bardziej szczegółowoWłasności wyznacznika
Własności wyznacznika Rozwinięcie Laplace a względem i-tego wiersza: n det(a) = ( 1) i+j a ij M ij (A), j=1 gdzie M ij (A) to minor (i, j)-ty macierzy A, czyli wyznacznik macierzy uzyskanej z macierzy
Bardziej szczegółowoDystrybucje, wiadomości wstępne (I)
Temat 8 Dystrybucje, wiadomości wstępne (I) Wielkości fizyczne opisujemy najczęściej przyporządkowując im funkcje (np. zależne od czasu). Inną drogą opisu tych wielkości jest przyporządkowanie im funkcjonałów
Bardziej szczegółowoRozwiązywanie zależności rekurencyjnych metodą równania charakterystycznego
Rozwiązywanie zależności rekurencyjnych metodą równania charakterystycznego WMS, 2019 1 Wstęp Niniejszy dokument ma na celu prezentację w teorii i na przykładach rozwiązywania szczególnych typów równań
Bardziej szczegółowoPrzykładowe zadania z teorii liczb
Przykładowe zadania z teorii liczb I. Podzielność liczb całkowitych. Liczba a = 346 przy dzieleniu przez pewną liczbę dodatnią całkowitą b daje iloraz k = 85 i resztę r. Znaleźć dzielnik b oraz resztę
Bardziej szczegółowoIII. Układy liniowe równań różniczkowych. 1. Pojęcie stabilności rozwiązań.
III. Układy liniowe równań różniczkowych. 1. Pojęcie stabilności rozwiązań. Analiza stabilności rozwiązań stanowi ważną część jakościowej teorii równań różniczkowych. Jej istotą jest poszukiwanie odpowiedzi
Bardziej szczegółowoa 11 a a 1n a 21 a a 2n... a m1 a m2... a mn x 1 x 2... x m ...
Wykład 15 Układy równań liniowych Niech K będzie ciałem i niech α 1, α 2,, α n, β K. Równanie: α 1 x 1 + α 2 x 2 + + α n x n = β z niewiadomymi x 1, x 2,, x n nazywamy równaniem liniowym. Układ: a 21 x
Bardziej szczegółowoPODSTAWY AUTOMATYKI. MATLAB - komputerowe środowisko obliczeń naukowoinżynierskich - podstawowe operacje na liczbach i macierzach.
WYDZIAŁ ELEKTROTECHNIKI I AUTOMATYKI Katedra Inżynierii Systemów Sterowania PODSTAWY AUTOMATYKI MATLAB - komputerowe środowisko obliczeń naukowoinżynierskich - podstawowe operacje na liczbach i macierzach.
Bardziej szczegółowoWyk lad 11 1 Wektory i wartości w lasne
Wyk lad 11 Wektory i wartości w lasne 1 Wektory i wartości w lasne Niech V bedzie przestrzenia liniowa nad cia lem K Każde przekszta lcenie liniowe f : V V nazywamy endomorfizmem liniowym przestrzeni V
Bardziej szczegółowoRozdział 2. Liczby zespolone
Rozdział Liczby zespolone Zbiór C = R z działaniami + oraz określonymi poniżej: x 1, y 1 ) + x, y ) := x 1 + x, y 1 + y ), 1) x 1, y 1 ) x, y ) := x 1 x y 1 y, x 1 y + x y 1 ) ) jest ciałem zob rozdział
Bardziej szczegółowoA i. i=1. i=1. i=1. i=1. W dalszej części skryptu będziemy mieli najczęściej do czynienia z miarami określonymi na rodzinach, które są σ - algebrami.
M. Beśka, Wstęp do teorii miary, rozdz. 3 25 3 Miara 3.1 Definicja miary i jej podstawowe własności Niech X będzie niepustym zbiorem, a A 2 X niepustą rodziną podzbiorów. Wtedy dowolne odwzorowanie : A
Bardziej szczegółowoRÓWNANIA RÓŻNICZKOWE ZWYCZAJNE. Marta Zelmańska
RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE ZWYCZAJNE Marta Zelmańska Toruń 009 1 Rozdział 1 Wstęp Definicja 1. Równaniem różniczkowym zwyczajnym rzędu n nazywamy równanie: F (t, x, x, x,..., x (n) ) = 0 (1.1) Rozwiązaniem równania
Bardziej szczegółowoPrzestrzenie wektorowe
Rozdział 4 Przestrzenie wektorowe Rozważania dotyczące przestrzeni wektorowych rozpoczniemy od kilku prostych przykładów. Przykład 4.1. W przestrzeni R 3 = {(x, y, z) : x, y, z R} wprowadzamy dwa działania:
Bardziej szczegółowoLista nr 1 - Liczby zespolone
Lista nr - Liczby zespolone Zadanie. Obliczyć: a) ( 3 i) 3 ( 6 i ) 8 c) (+ 3i) 8 (i ) 6 + 3 i + e) f*) g) ( 3 i ) 77 ( ( 3 i + ) 3i 3i h) ( + 3i) 5 ( i) 0 i) i ( 3 i ) 4 ) +... + ( 3 i ) 0 Zadanie. Przedstawić
Bardziej szczegółowo2 Rodziny zbiorów. 2.1 Algebry i σ - algebry zbiorów. M. Beśka, Wstęp do teorii miary, rozdz. 2 11
M. Beśka, Wstęp do teorii miary, rozdz. 2 11 2 Rodziny zbiorów 2.1 Algebry i σ - algebry zbiorów Niech X będzie niepustym zbiorem. Rodzinę indeksowaną zbiorów {A i } i I 2 X nazywamy rozbiciem zbioru X
Bardziej szczegółowoWielomiany podstawowe wiadomości
Rozdział Wielomiany podstawowe wiadomości Funkcję postaci f s = a n s n + a n s n + + a s + a 0, gdzie n N, a i R i = 0,, n, a n 0 nazywamy wielomianem rzeczywistym stopnia n; jeżeli współczynniki a i
Bardziej szczegółowoKombinacje liniowe wektorów.
Kombinacje liniowe wektorów Definicja: Niech V będzie przestrzenią liniową nad ciałem F, niech A V Zbiór wektorów A nazywamy liniowo niezależnym, jeżeli m N v,, v m A a,, a m F [a v + + a m v m = θ a =
Bardziej szczegółowo7 Twierdzenie Fubiniego
M. Beśka, Wstęp do teorii miary, wykład 7 19 7 Twierdzenie Fubiniego 7.1 Miary produktowe Niech i będą niepustymi zbiorami. Przez oznaczmy produkt kartezjański i tj. zbiór = { (x, y : x y }. Niech E oraz
Bardziej szczegółowoPodstawowe struktury algebraiczne
Rozdział 1 Podstawowe struktury algebraiczne 1.1. Działania wewnętrzne Niech X będzie zbiorem niepustym. Dowolną funkcję h : X X X nazywamy działaniem wewnętrznym w zbiorze X. Działanie wewnętrzne, jak
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe liniowe II rzędu
Równania różniczkowe liniowe II rzędu Definicja równania różniczkowego liniowego II rzędu Warunki początkowe dla równania różniczkowego II rzędu Równania różniczkowe liniowe II rzędu jednorodne (krótko
Bardziej szczegółowoLiczby zespolone. Magdalena Nowak. 23 marca Uniwersytet Śląski
Uniwersytet Śląski 23 marca 2012 Ciało liczb zespolonych Rozważmy zbiór C = R R, czyli C = {(x, y) : x, y R}. W zbiorze C definiujemy następujące działania: dodawanie: mnożenie: (a, b) + (c, d) = (a +
Bardziej szczegółowo4. Równania Cauchy ego Riemanna. lim. = c.. dz z=a Zauważmy, że warunkiem równoważnym istnieniu pochodnej jest istnienie liczby c C, takiej że
4. Równania Caucy ego Riemanna Niec Ω C będzie zbiorem otwartym i niec f : Ω C. Mówimy, że f ma w punkcie a Ω pocodną w sensie zespolonym (jest olomorficzna w a równą c C, jeśli f(z f(a lim = c. z a Piszemy
Bardziej szczegółowoRównanie przewodnictwa cieplnego (I)
Wykład 4 Równanie przewodnictwa cieplnego (I) 4.1 Zagadnienie Cauchy ego dla pręta nieograniczonego Rozkład temperatury w jednowymiarowym nieograniczonym pręcie opisuje funkcja u = u(x, t), spełniająca
Bardziej szczegółowoWykład z równań różnicowych
Wykład z równań różnicowych 1 Wiadomości wstępne Umówmy się, że na czas tego wykładu zrezygnujemy z oznaczania n-tego wyrazu ciągu symbolem typu x n, y n itp. Zamiast tego pisać będziemy x (n), y (n) itp.
Bardziej szczegółowoMatematyka liczby zespolone. Wykład 1
Matematyka liczby zespolone Wykład 1 Siedlce 5.10.015 Liczby rzeczywiste Zbiór N ={0,1,,3,4,5, } nazywamy zbiorem Liczb naturalnych, a zbiór N + ={1,,3,4, } nazywamy zbiorem liczb naturalnych dodatnich.
Bardziej szczegółowo5 Równania różniczkowe zwyczajne rzędu drugiego
5 Równania różniczkowe zwyczajne rzędu drugiego Definicja 5.1. Równaniem różniczkowym zwyczajnym rzędu drugiego nazywamy równanie postaci F ( x, y, y, y ) = 0, (12) w którym niewiadomą jest funkcja y =
Bardziej szczegółowoBaza w jądrze i baza obrazu ( )
Przykład Baza w jądrze i baza obrazu (839) Znajdź bazy jądra i obrazu odwzorowania α : R 4 R 3, gdzie α(x, y, z, t) = (x + 2z + t, 2x + y 3z 5t, x y + z + 4t) () zór ten oznacza, że α jest odwzorowaniem
Bardziej szczegółowoFunkcje analityczne. Wykład 2. Płaszczyzna zespolona. Paweł Mleczko. Funkcje analityczne (rok akademicki 2017/2018)
Funkcje analityczne Wykład 2. Płaszczyzna zespolona Paweł Mleczko Funkcje analityczne (rok akademicki 2017/2018) Plan wykładu W czasie wykładu omawiać będziemy różne reprezentacje płaszczyzny zespolonej
Bardziej szczegółowo2. Układy równań liniowych
2. Układy równań liniowych Grzegorz Kosiorowski Uniwersytet Ekonomiczny w Krakowie zima 2017/2018 rzegorz Kosiorowski (Uniwersytet Ekonomiczny w Krakowie) 2. Układy równań liniowych zima 2017/2018 1 /
Bardziej szczegółowoPostać Jordana macierzy
Rozdział 8 Postać Jordana macierzy Niech F = R lub F = C Macierz J r λ) F r r postaci λ 1 0 0 0 λ 1 J r λ) = 0 λ 1 0 0 λ gdzie λ F nazywamy klatką Jordana stopnia r Oczywiście J 1 λ) = [λ Definicja 81
Bardziej szczegółowo1 Formy hermitowskie. GAL (Informatyka) Wykład - formy hermitowskie. Paweł Bechler
GAL (Informatyka) Wykład - formy hermitowskie Wersja z dnia 23 stycznia 2014 Paweł Bechler 1 Formy hermitowskie Niech X oznacza przestrzeń liniową nad ciałem K. Definicja 1. Funkcję φ : X X K nazywamy
Bardziej szczegółowo1 Zbiory i działania na zbiorach.
Matematyka notatki do wykładu 1 Zbiory i działania na zbiorach Pojęcie zbioru jest to pojęcie pierwotne (nie definiuje się tego pojęcia) Pojęciami pierwotnymi są: element zbioru i przynależność elementu
Bardziej szczegółowo= b i M i [x], gdy charf = p, to a i jest pierwiastkiem wielomianu x n i
15. Wykład 15: Rozszerzenia pierwiastnikowe. Elementy wyrażające się przez pierwiastniki. Rozwiązalność równań przez pierwiastniki. Równania o dowolnych współczynnikach. 15.1. Rozszerzenia pierwiastnikowe.
Bardziej szczegółowo. : a 1,..., a n F. . a n Wówczas (F n, F, +, ) jest przestrzenią liniową, gdzie + oraz są działaniami zdefiniowanymi wzorami:
9 Wykład 9: Przestrzenie liniowe i podprzestrzenie Definicja 9 Niech F będzie ciałem Algebrę (V, F, +, ), gdzie V, + jest działaniem w zbiorze V zwanym dodawaniem wektorów, a jest działaniem zewnętrznym
Bardziej szczegółowoPrzestrzenie liniowe
Rozdział 4 Przestrzenie liniowe 4.1. Działania zewnętrzne Niech X oraz F będą dwoma zbiorami niepustymi. Dowolną funkcję D : F X X nazywamy działaniem zewnętrznym w zbiorze X nad zbiorem F. Przykład 4.1.
Bardziej szczegółowo1. Liczby zespolone. Jacek Jędrzejewski 2011/2012
1. Liczby zespolone Jacek Jędrzejewski 2011/2012 Spis treści 1 Liczby zespolone 2 1.1 Definicja liczby zespolonej.................... 2 1.2 Postać kanoniczna liczby zespolonej............... 1. Postać
Bardziej szczegółowoPierścień wielomianów jednej zmiennej
Rozdział 1 Pierścień wielomianów jednej zmiennej 1.1 Definicja pierścienia wielomianów jednej zmiennej Definicja 1.1 Niech P będzie dowolnym pierścieniem. Ciąg nieskończony (a 0, a 1,..., a n,...) elementów
Bardziej szczegółowo3 1 + i 1 i i 1 2i 2. Wyznaczyć macierze spełniające własność komutacji: [A, X] = B
1. Dla macierzy a) A = b) A = c) A = d) A = 3 1 + i 1 i i i 0 i i 0 1 + i 1 i 0 0 0 0 1 0 1 0 1 + i 1 i Wyznaczyć macierze spełniające własność komutacji: A, X = B. Obliczyć pierwiaski z macierzy: A =
Bardziej szczegółowoWykład 3 Równania rózniczkowe cd
7 grudnia 2010 Definicja Równanie różniczkowe dy dx + p (x) y = q (x) (1) nazywamy równaniem różniczkowym liniowym pierwszego rzędu. Jeśli q (x) 0, to równanie (1) czyli równanie dy dx + p (x) y = 0 nazywamy
Bardziej szczegółowoF t+ := s>t. F s = F t.
M. Beśka, Całka Stochastyczna, wykład 1 1 1 Wiadomości wstępne 1.1 Przestrzeń probabilistyczna z filtracją Niech (Ω, F, P ) będzie ustaloną przestrzenią probabilistyczną i niech F = {F t } t 0 będzie rodziną
Bardziej szczegółowo1 Podobieństwo macierzy
GAL (Informatyka) Wykład - zagadnienie własne Wersja z dnia 6 lutego 2014 Paweł Bechler 1 Podobieństwo macierzy Definicja 1 Powiemy, że macierze A, B K n,n są podobne, jeżeli istnieje macierz nieosobliwa
Bardziej szczegółowon=0 (n + r)a n x n+r 1 (n + r)(n + r 1)a n x n+r 2. Wykorzystując te obliczenia otrzymujemy, że lewa strona równania (1) jest równa
Równanie Bessela Będziemy rozważać następujące równanie Bessela x y xy x ν )y 0 ) gdzie ν 0 jest pewnym parametrem Rozwiązania równania ) nazywamy funkcjami Bessela rzędu ν Sprawdzamy, że x 0 jest regularnym
Bardziej szczegółowoZadania z Algebry liniowej 4 Semestr letni 2009
Zadania z Algebry liniowej 4 Semestr letni 2009 Ostatnie zmiany 23.05.2009 r. 1. Niech F będzie podciałem ciała K i niech n N. Pokazać, że niepusty liniowo niezależny podzbiór S przestrzeni F n jest także
Bardziej szczegółowoALGEBRA Z GEOMETRIĄ ANALITYCZNĄ zadania z odpowiedziami
ALGEBRA Z GEOMETRIĄ ANALITYCZNĄ zadania z odpowiedziami Maciej Burnecki opracowanie strona główna Spis treści 1 Wyrażenia algebraiczne indukcja matematyczna 1 Geometria analityczna w R 3 3 Liczby zespolone
Bardziej szczegółowoRozdział 2. Liczby zespolone
Rozdział Liczby zespolone Zbiór C = R z działaniami + oraz określonymi poniżej: x 1,y 1 +x,y := x 1 +x,y 1 +y, 1 x 1,y 1 x,y := x 1 x y 1 y,x 1 y +x y 1 jest ciałem zob przykład 16, str 7; jest to tzw
Bardziej szczegółowoSkończone rozszerzenia ciał
Skończone rozszerzenia ciał Notkę tę rozpoczniemy od definicji i prostych własności wielomianu minimalnego, następnie wprowadzimy pojecie rozszerzenia pojedynczego o element algebraiczny, udowodnimy twierdzenie
Bardziej szczegółowoR k v = 0}. k N. V 0 = ker R k 0
Definicja 1 Niech R End(V ). Podprzestrzeń W przestrzeni V nazywamy podprzestrzenią niezmienniczą odwzorowania R jeśli Rw W, dla każdego w W ; równoważnie: R(W ) W. Jeśli W jest różna od przestrzeni {0}
Bardziej szczegółowoALGEBRA Z GEOMETRIĄ BAZY PRZESTRZENI WEKTOROWYCH
ALGEBRA Z GEOMETRIĄ 1/10 BAZY PRZESTRZENI WEKTOROWYCH Piotr M. Hajac Uniwersytet Warszawski Wykład 11, 18.12.2013 Typeset by Jakub Szczepanik. Istnienie bazy Tak jak wśród wszystkich pierścieni wyróżniamy
Bardziej szczegółowoAnaliza funkcjonalna 1.
Analiza funkcjonalna 1. Wioletta Karpińska Semestr letni 2015/2016 0 Bibliografia [1] Banaszczyk W., Analiza matematyczna 3. Wykłady. (http://math.uni.lodz.pl/ wbanasz/am3/) [2] Birkholc A., Analiza matematyczna.
Bardziej szczegółowoALGEBRA Z GEOMETRIĄ ANALITYCZNĄ
ALGEBRA Z GEOMETRIĄ ANALITYCZNĄ Maciej Burnecki opracowanie strona główna Spis treści I Zadania Wyrażenia algebraiczne indukcja matematyczna Geometria analityczna na płaszczyźnie Liczby zespolone 4 Wielomiany
Bardziej szczegółowoDwa równania kwadratowe z częścią całkowitą
Dwa równania kwadratowe z częścią całkowitą Andrzej Nowicki Wydział Matematyki i Informatyki Uniwersytet M. Kopernika w Toruniu anow @ mat.uni.torun.pl 4 sierpnia 00 Jeśli r jest liczbą rzeczywistą, to
Bardziej szczegółowoTydzień nr 9-10 (16 maja - 29 maja), Równania różniczkowe, wartości własne, funkcja wykładnicza od operatora - Matematyka II 2010/2011L
Tydzień nr 9-10 (16 maja - 29 maja) Równania różniczkowe wartości własne funkcja wykładnicza od operatora - Matematyka II 2010/2011L Wszelkie pytania oraz uwagi o błędach proszę kierować na przemek.majewski@gmail.com
Bardziej szczegółowoMatematyka 2. Równania różniczkowe zwyczajne rzędu drugiego
Matematyka 2 Równania różniczkowe zwyczajne rzędu drugiego Równania różniczkowe liniowe rzędu II Równanie różniczkowe w postaci y + a 1 (x)y + a 0 (x)y = f(x) gdzie a 0 (x), a 1 (x) i f(x) są funkcjami
Bardziej szczegółowoWykład 14 i 15. Równania różniczkowe. Równanie o zmiennych rozdzielonych. Definicja 1. Równaniem różniczkowym zwyczajnym rzędu n nazywamy równanie
Wykład 14 i 15 Równania różniczkowe Definicja 1. Równaniem różniczkowym zwyczajnym rzędu n nazywamy równanie F (x, y, y, y,..., y (n) ) = 0 (1) gdzie: y = y(x) niewiadoma funkcja zmiennej rzeczywistej
Bardziej szczegółowoRodzinę F złożoną z podzbiorów zbioru X będziemy nazywali ciałem zbiorów, gdy spełnione są dwa następujące warunki.
3. Funkcje borelowskie. Rodzinę F złożoną z podzbiorów zbioru X będziemy nazywali ciałem zbiorów, gdy spełnione są dwa następujące warunki. (1): Jeśli zbiór Y należy do rodziny F, to jego dopełnienie X
Bardziej szczegółowoUkłady równań liniowych
Układy równań liniowych Niech K będzie ciałem. Niech n, m N. Równanie liniowe nad ciałem K z niewiadomymi (lub zmiennymi) x 1, x 2,..., x n K definiujemy jako formę zdaniową zmiennej (x 1,..., x n ) K
Bardziej szczegółowoMatematyka Dyskretna 2/2008 rozwiązania. x 2 = 5x 6 (1) s 1 = Aα 1 + Bβ 1. A + B = c 2 A + 3 B = d
C. Bagiński Materiały dydaktyczne 1 Matematyka Dyskretna /008 rozwiązania 1. W każdym z następujących przypadków podać jawny wzór na s n i udowodnić indukcyjnie jego poprawność: (a) s 0 3, s 1 6, oraz
Bardziej szczegółowoZaawansowane metody numeryczne
Wykład 1 Zadanie Definicja 1.1. (zadanie) Zadaniem nazywamy zagadnienie znalezienia rozwiązania x spełniającego równanie F (x, d) = 0, gdzie d jest zbiorem danych (od których zależy rozwiązanie x), a F
Bardziej szczegółowoALGEBRA LINIOWA Z ELEMENTAMI GEOMETRII ANALITYCZNEJ
ALGEBRA LINIOWA Z ELEMENTAMI GEOMETRII ANALITYCZNEJ WSHE, O/K-CE 10. Homomorfizmy Definicja 1. Niech V, W będą dwiema przestrzeniami liniowymi nad ustalonym ciałem, odwzorowanie ϕ : V W nazywamy homomorfizmem
Bardziej szczegółowoKurs wyrównawczy - teoria funkcji holomorficznych
Kurs wyrównawczy - teoria funkcji holomorficznych wykład 1 Gniewomir Sarbicki 15 lutego 2011 Struktura ciała Zbiór par liczb rzeczywistych wyposażamy w działania: { + : (a, b) + (c, d) = (a + c, b + d)
Bardziej szczegółowoInterpolacja. Marcin Orchel. Drugi przypadek szczególny to interpolacja trygonometryczna
Interpolacja Marcin Orchel 1 Wstęp Mamy daną funkcję φ (x; a 0,..., a n ) zależną od n + 1 parametrów a 0,..., a n. Zadanie interpolacji funkcji φ polega na określeniu parametrów a i tak aby dla n + 1
Bardziej szczegółowoFunkcje analityczne. Wykład 3. Funkcje holomorficzne. Paweł Mleczko. Funkcje analityczne (rok akademicki 2016/2017) z = x + iy A
Funkcje analityczne Wykład 3. Funkcje holomorficzne Paweł Mleczko Funkcje analityczne (rok akademicki 206/207) Funkcje zespolone zmiennej zespolonej Funkcje zespolone zmiennej zespolonej Niech A C. Funkcja
Bardziej szczegółowoALGEBRA LINIOWA Z ELEMENTAMI GEOMETRII ANALITYCZNEJ. 1. Ciała
ALGEBRA LINIOWA Z ELEMENTAMI GEOMETRII ANALITYCZNEJ WSHE, O/K-CE 1. Ciała Definicja 1. Układ { ; 0, 1; +, } złożony ze zbioru, dwóch wyróżnionych elementów 0, 1 oraz dwóch działań +:, : nazywamy ciałem
Bardziej szczegółowo1. Liczby zespolone i
Zadania podstawowe Liczby zespolone Zadanie Podać część rzeczywistą i urojoną następujących liczb zespolonych: z = ( + 7i)( + i) + ( 5 i)( + 7i), z = + i, z = + i i, z 4 = i + i + i i Zadanie Dla jakich
Bardziej szczegółowojest rozwiązaniem równania jednorodnego oraz dla pewnego to jest toŝsamościowo równe zeru.
Układy liniowe Układ liniowy pierwszego rzędu, niejednorodny. gdzie Jeśli to układ nazywamy jednorodnym Pamiętamy, Ŝe kaŝde równanie liniowe rzędu m moŝe zostać sprowadzone do układu n równań liniowych
Bardziej szczegółowoMatematyka A, klasówka, 24 maja zania zadań z kolokwium z matematyki A w nadziei, że pope lni lem wielu b le. rozwia
Matematyka A, klasówka, 4 maja 5 Na prośbe jednej ze studentek podaje zania zadań z kolokwium z matematyki A w nadziei, że pope lni lem wielu b le dów Podać definicje wektora w lasnego i wartości w lasnej
Bardziej szczegółowoPrzekształcenia liniowe
Przekształcenia liniowe Zadania Które z następujących przekształceń są liniowe? (a) T : R 2 R 2, T (x, x 2 ) = (2x, x x 2 ), (b) T : R 2 R 2, T (x, x 2 ) = (x + 3x 2, x 2 ), (c) T : R 2 R, T (x, x 2 )
Bardziej szczegółowoAlgebra liniowa z geometrią. wykład I
Algebra liniowa z geometrią wykład I 1 Oznaczenia N zbiór liczb naturalnych, tutaj zaczynających się od 1 Z zbiór liczb całkowitych Q zbiór liczb wymiernych R zbiór liczb rzeczywistych C zbiór liczb zespolonych
Bardziej szczegółowoBiotechnologia, Chemia, Chemia Budowlana - Wydział Chemiczny - 1
Biotechnologia, Chemia, Chemia Budowlana - Wydział Chemiczny - 1 Równania różniczkowe pierwszego rzędu Równaniem różniczkowym zwyczajnym pierwszego rzędu nazywamy równanie postaci (R) y = f(x, y). Najogólniejszą
Bardziej szczegółowoRóżniczkowalna zależność rozwiązania od warunków początkowych i parametrów
Różniczkowalna zależność 1 Różniczkowalna zależność rozwiązania od warunków początkowych i parametrów Rozważmy zagadnienie początkowe x =f(t,x,p) (1) x()=ξ. Funkcjafjestokreślonanazbiorze(a,b) R S,gdzieRjestwnętrzem
Bardziej szczegółowoDB Algebra liniowa semestr zimowy 2018
DB Algebra liniowa semestr zimowy 2018 SPIS TREŚCI Teoria oraz większość zadań w niniejszym skrypcie zostały opracowane na podstawie książek: 1 G Banaszak, W Gajda, Elementy algebry liniowej cz I, Wydawnictwo
Bardziej szczegółowo12. Wykład 12: Algebraiczne domkniecie ciała. Wielokrotne pierwiastki wielomianów. Rózniczkowanie wielomianów. Elementy rozdzielcze.
12. Wykład 12: Algebraiczne domkniecie ciała. Wielokrotne pierwiastki wielomianów. Rózniczkowanie wielomianów. Elementy rozdzielcze. Rozszerzenia rozdzielcze i pojedyncze. Rozszerzenia normalne. 12.1.
Bardziej szczegółowoZadania do wykładu Jakościowa Teoria Równań Różniczkowych Zwyczajnych
Zadania do wykładu Jakościowa Teoria Równań Różniczkowych Zwyczajnych [ ] e Zadanie 1 Pokazać, że X(t) = 2t cos t sin t e 2t jest specjalną macierzą fundamentalną w sin t cos t [ 2 cos chwili τ = 0 układu
Bardziej szczegółowoRozwiązania, seria 5.
Rozwiązania, seria 5. 26 listopada 2012 Zadanie 1. Zbadaj, dla jakich wartości parametru r R wektor (r, r, 1) lin{(2, r, r), (1, 2, 2)} R 3? Rozwiązanie. Załóżmy, że (r, r, 1) lin{(2, r, r), (1, 2, 2)}.
Bardziej szczegółowoZestaw zadań 14: Wektory i wartości własne. ) =
Zestaw zadań 4: Wektory i wartości własne () Niech V = V V 2 będzie przestrzenią liniową nad ciałem K, w którym + 0 Znaleźć wszystkie podprzestrzenie niezmiennicze rzutu V na V wzdłuż V 2 oraz symetrii
Bardziej szczegółowoB jest liniowo niezależny V = lin (B) 1. Układ pusty jest bazą przestrzeni trywialnej {θ}. a i v i = i I. b i v i, (a i b i ) v i = θ.
8 Baza i wymiar Definicja 8.1. Bazą przestrzeni liniowej nazywamy liniowo niezależny układ jej wektorów, który generuję tę przestrzeń. Innymi słowy, układ B = (v i ) i I wektorów z przestrzeni V jest bazą
Bardziej szczegółowoZaawansowane metody numeryczne
Wykład 11 Ogólna postać metody iteracyjnej Definicja 11.1. (metoda iteracyjna rozwiązywania układów równań) Metodą iteracyjną rozwiązywania { układów równań liniowych nazywamy ciąg wektorów zdefiniowany
Bardziej szczegółowo(4) W zbiorze R R definiujemy działania i wzorami. (a, b) (c, d) =(a + c, b + d),
Zestaw zadań 2: Ciało liczb zespolonych Układy równań liniowych () Ile działań można określić na zbiorze n-elementowym? Ile z nich to działania przemienne? (2) Zbadaj własności działania różnicy symetrycznej
Bardziej szczegółowoSIMR 2016/2017, Analiza 2, wykład 1, Przestrzeń wektorowa
SIMR 06/07, Analiza, wykład, 07-0- Przestrzeń wektorowa Przestrzeń wektorowa (liniowa) - przestrzeń (zbiór) w której określone są działania (funkcje) dodawania elementów i mnożenia elementów przez liczbę
Bardziej szczegółowoRozszerzenie ciała o pierwiastek wielomianu. Ciało rozkładu wielomianu.
Rozszerzenie ciała o pierwiastek wielomianu. Ciało rozkładu wielomianu. Twierdzenie (Kroneckera) Niech F będzie ciałem, niech f P F rxs. Wówczas istnieje rozszerzenie L ciała F takie, w którym f ma pierwiastek.
Bardziej szczegółowo13 Równanie struny drgającej. Równanie przewodnictwa ciepła.
Równanie struny drgającej. Równanie przewodnictwa ciepła 13 1 13 Równanie struny drgającej. Równanie przewodnictwa ciepła. 13.1 Równanie struny drgającej Równanie różniczkowe liniowe drugiego rzędu typu
Bardziej szczegółowoWielomiany podstawowe wiadomości
Rozdział Wielomiany podstawowe wiadomości Funkcję postaci f s) = s n + 1 s n 1 ++a 1 s+a 0, 1) gdzie n N, a i R i = 0,,n), 0 nazywamy wielomianem rzeczywistym stopnia n; jeżeli współczynniki a i i = 0,,n)
Bardziej szczegółowo