IGIGT: agneto-structural phase transition in ns Jan Łażewsi Phys. Rev. ett., () Phys. Rev. B, ()
ważny ontest nauowy ns poznany w 9 r. wszechstronnie przebadany esperymentalnie
ważny ontest nauowy ponad opubliowanych prac zarówno esperymentalnych ja i teoretycznych iladziesiąt patentów opartych na materiałach pochodnych
ważny ontest nauowy ponad opubliowanych prac zarówno esperymentalnych ja i teoretycznych iladziesiąt patentów opartych na materiałach pochodnych gigantyczny efet magnetoaloryczny (PR 99) Vitalij Pecharsy arl. Gschneidner, Jr. mes aboratory and Department of aterials Science and Engineering, Iowa State University
ważny ontest nauowy i przemysłowy ponad opubliowanych prac zarówno esperymentalnych ja i teoretycznych iladziesiąt patentów opartych na materiałach pochodnych gigantyczny efet magnetoaloryczny Toshiba () prototyp
ważny ontest nauowy i przemysłowy agnetic refrigeration/heat engines: Society for ining, etallurgy, and Exploration, Inc. annual meeting and exhibit, Salt ae City, UT, February,. ponad opubliowanych prac zarówno esperymentalnych ja i teoretycznych iladziesiąt patentów opartych na materiałach pochodnych gigantyczny efet magnetoaloryczny Toshiba () Toshiba () prototyp
ważny ontest nauowy i przemysłowy ponad opubliowanych prac zarówno esperymentalnych ja i teoretycznych iladziesiąt patentów opartych na materiałach pochodnych gigantyczny efet magnetoaloryczny
ważny ontest nauowy i przemysłowy zasada działania lodówi magnetycznej lasycznej proces adiabatyczny proces adiabatyczny za wiipedia.org
co było wiadomo o ns? α-ns hesagonalna β-ns rombowa P/mmc Pnma F uporządowanie rótozasięgowe γ-ns hesagonalna P/mmc 9 T P efet magnetoaloryczny magneto-struturalne przejście fazowe pierwszego rodzaju struturalne przejście fazowe drugiego rodzaju ΔV/V = ~% ciągłe
nasze osiągnięcie W oparciu o wyonane przez nasz zespół rachuni z pierwszych zasad wyjaśnienie mechanizmu przejścia magnetoalorycznego na podstawie trzech spostrzeżeń: istnienia mięiego modu odpowiedzialnego za przejście struturalne bardzo silnego sprzężenia momentu magnetycznego z mięim modem olapsu objętości związanego z magnetycznym rozporządowaniem magnetyczne rozporządowanie zimno ciepło sprzężone z mięim drganiem
program PONON
program PONON
program PONON
program PONON ω (Tz)
relacje dyspersji fononów zbiór wszystich drgań możliwych przy zadanej symetrii ryształu ω (Tz)
relacje dyspersji fononów zbiór wszystich drgań możliwych przy zadanej symetrii ryształu ω (Tz) długość fali i ierune w przestrzeni odwrotnej
relacje dyspersji fononów zbiór wszystich drgań możliwych przy zadanej symetrii ryształu z ω (Tz) y x I strefa Brillouina długość fali i ierune w przestrzeni odwrotnej
relacje dyspersji fononów zbiór wszystich drgań możliwych przy zadanej symetrii ryształu ω (Tz) energia onieczna do wzbudzenia energia sumulowana w drganiu długość fali i ierune w przestrzeni odwrotnej
relacje dyspersji fononów ω (Tz) energia onieczna do wzbudzenia energia sumulowana w drganiu przynależność do gałęzi determinuje wetor polaryzacji, czyli ieruni i amplitudy wychyleń atomów zbiór wszystich drgań możliwych przy zadanej symetrii ryształu długość fali i ierune w przestrzeni odwrotnej
relacje dyspersji fononów w α-ns V ΔV / V (Å) (%) (Tz) (μb)............9.99.9.. ω (Tz) V (Å)....99 ωsoft m
analiza mięiego drgania V ΔV / V (Å) (%) (Tz) (μb)............9.99.9.. ω (Tz) V (Å)....99 ωsoft m mięi mod s wetor polaryzacji modu w sposób ścisły oreśla przemieszczenie atomów w rysztale n
analiza mięiego drgania... E (ev) ω (Tz).. V (Å)....99. -...... un (Å) mięi mod s wetor polaryzacji modu w sposób ścisły oreśla przemieszczenie atomów w rysztale n
analiza mięiego drgania... E (ev) ω (Tz).. V (Å)....99 mięi mod s wetor polaryzacji modu w sposób ścisły oreśla przemieszczenie atomów w rysztale. -...... un (Å) minimum energii odpowiadające fazie rombowej (amplituda drgań atomów zgodna z wartością esp.) n
analiza mięiego drgania... E (ev) ω (Tz).. V (Å)....99 mięi mod s wetor polaryzacji modu w sposób ścisły oreśla przemieszczenie atomów w rysztale n. -...... un (Å) minimum energii odpowiadające fazie rombowej (amplituda drgań atomów zgodna z wartością esp.) Wniose: znalezione mięie drganie prowadzi do strutury rombowej obserwowanej powyżej przejścia magnetoalorycznego
sprzężenie momentu magnetycznego z mięim drganiem zmiany objętości V ΔV / V (Å) (%) (Tz) (μb)............9.99.9.. ω (Tz) V (Å)....99 ωsoft m ωsoft(v), m(v)
sprzężenie momentu magnetycznego z mięim drganiem zmiany objętości V ΔV / V (Å) (%) (Tz) (μb)............9.99.9.. ω (Tz) V (Å)....99 ωsoft m ωsoft(v), m(v) ns jest metalem (w metalach: magnetyzm pasmowy z momentem magnetycznym zależnym od loalnego potencjału)
sprzężenie momentu magnetycznego z mięim drganiem zmiany objętości zmiany całowitego momentu magn. ω (Tz) ω (Tz) V (Å)....99. μb -. μb -. μb - ωsoft(v), m(v) ωsoft(m)
sprzężenie momentu magnetycznego z mięim drganiem zmiany objętości zmiany całowitego momentu magn. ω (Tz) ω (Tz) V (Å)....99. μb -. μb -. μb - ωsoft(v), m(v) ωsoft(m) Wniose: istnieje bardzo silne sprzężenie pomiędzy momentem magnetycznym a mięim drganiem
ondensacja mięiego modu i olaps objętości 9 sym. hesagonalna, F, V =.99 Å ω (Tz) F
ondensacja mięiego modu i olaps objętości 9 sym. hesagonalna, F, V =.99 Å sym. rombowa, F, V =. Å ω (Tz) F F
ondensacja mięiego modu i olaps objętości 9 sym. hesagonalna, F, V =.99 Å sym. rombowa, F, V =. Å ω (Tz) F F olaps objętości
ondensacja mięiego modu i olaps objętości 9 sym. hesagonalna, F, V =.99 Å sym. rombowa, F, V =. Å ω (Tz) F F olaps objętości ondensacja mięiego modu (punt staje się puntem Γ)
ondensacja mięiego modu i olaps objętości 9 sym. hesagonalna, F, V =.99 Å sym. rombowa, F, V =. Å ω (Tz) F F olaps objętości ondensacja mięiego modu (punt staje się puntem Γ) Wniose: magnetyczne rozporządowanie prowadzi do olapsu objętości i stabilizacji strutury rombowej przez ondensację mięiego modu
mechanizm przejść fazowych w ns ogrzewanie T 9 strutura hesagonalna, uporządowana magn. (F)
mechanizm przejść fazowych w ns ogrzewanie T 9 rozporządowanie magnetyczne olaps objętości mięnięcie fononu przejście struturalne strutura hesagonalna, uporządowana magn. (F)
mechanizm przejść fazowych w ns ogrzewanie T 9 rozporządowanie magnetyczne olaps objętości mięnięcie fononu przejście struturalne sprzężenie spin-fonon strutura hesagonalna, uporządowana magn. (F)
mechanizm przejść fazowych w ns ogrzewanie T 9 strutura rombowa, rozporządowana magn. (F) rozporządowanie magnetyczne olaps objętości mięnięcie fononu przejście struturalne sprzężenie spin-fonon strutura hesagonalna, uporządowana magn. (F)
mechanizm przejść fazowych w ns ogrzewanie T 9 rozszerzalność cieplna stabilizacja mięiego modu przejście struturalne strutura rombowa, rozporządowana magn. (F) rozporządowanie magnetyczne olaps objętości mięnięcie fononu przejście struturalne sprzężenie spin-fonon strutura hesagonalna, uporządowana magn. (F)
mechanizm przejść fazowych w ns ogrzewanie T 9 strutura hesagonalna, rozporządowana magn. (P) rozszerzalność cieplna stabilizacja mięiego modu przejście struturalne strutura rombowa, rozporządowana magn. (F) rozporządowanie magnetyczne olaps objętości mięnięcie fononu przejście struturalne sprzężenie spin-fonon strutura hesagonalna, uporządowana magn. (F)
wniosi ońcowe amy nadzieję, że szczegółowe zrozumienie mechanizmu przejścia fazowego w ns przyczyni się do odrycia efetu magnetoalorycznego w innych materiałach (lasach materiałów) oraz przybliży nas do tanich i w pełni eologicznych lodówe
podzięowania. Parlinsi, P. Piearz, P.T. Jochym,. Sterni,. itwiniszyn IFJ PN J. Toboła, B. Wiendlocha G dofinansowanie: Unia Europejsa (PR) COST ction P9 NiSW grant No. /N-COST// szczegóły w publiacjach: Phys. Rev. ett., () Phys. Rev. B, ()