Spektroskopia jader neutrononadmiarowych od kuchni. Krzysztof Miernik
|
|
- Aleksandra Górska
- 4 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Spektroskopia jader neutrononadmiarowych od kuchni Krzysztof Miernik 1
2 Holifield Radioactive Ion Beam Facility HRIBF 2
3 Radioaktywne wiazki w HRIBF HRIBF 3
4 Pomiary spektroskopowe wokół 78 Ni HRIBF 4
5 Układ eksperymentalany HRIBF 5
6 Układ detektorów HRIBF 6
7 Układ detektorów HRIBF 6
8 Układ detektorów HRIBF 6
9 Izomery 7
10 Pomiar rozpadu 93 Br 12-godzinny pomiar, cykl oraz s 93 Br 8
11 Okres połowicznego zaniku T 1/2 = 152(8) ms Dane w tablicach T 1/2 = 102(10) ms Nie przechodzi testu 3σ 93 Br 9
12 Poprzednie pomiary rozpadu 93 Br Okres połowicznego zaniku: K.-L. Kratz et al., Z. Phys. A 330(1988) (short note) Schemat rozpadu: G. Lhersonneau et al., Phys. Rev. C 63(2001) Brak podanego T 1/2, ale nowy P n = 68(7)% Brak widm γ, krzywych zaniku itd. 93 Br 10
13 Schemat rozpadu 93 Br 93 Br 11
14 Poprzednie pomiary czasu połowicznego zaniku 93 Kr T 1/2 (s) Comment P. Patzelt (1965) 1.17(4) Metoda przepływu gazu J. Talbert (1969) 1.29(1) Linia transportująca gaz G. Carslon (1969) 1.289(12) Linia transportująca gaz (12 s) S. Amiel (1972) 1.20(10) Separator masowy, gazy szlachetne M. Ashgar (1975) 1.27(2) Separator masowy, taśma transportująca G. Rudstam (1976) 1.33(5) Separator masowy, taśma transportująca M. Quinn (2012) 1.04(6) fragmentacja Adopted value T 1/2 = 1.286(12) s 93 Kr 12
15 Okres połowicznego zaniku 93 Kr 93 Kr 13
16 Okres połowicznego zaniku 93 Kr 93 Kr 13
17 Możliwe wyjaśnienia Problemy z synchronizacja taśma wiazka? Problem z systemem akwizycji danych? Czas martwy? 93 Kr 14
18 Okres połowicznego zaniku 93 Kr 93 Kr 15
19 Możliwe wyjaśnienia Wpływ krótkożyciowego 93 Br? 93 Kr 16
20 Okres połowicznego zaniku 93 Kr 93 Kr 17
21 Możliwe wyjaśnienia Dyfuzja kryptonu z taśmy? 93 Kr 18
22 Okres połowicznego zaniku 93 Kr 93 Kr 19
23 Możliwe wyjaśnienia Izomer ulegajacy rozpadowi beta? 93 Kr 20
24 Okres połowicznego zaniku 93 Kr 93 Kr 21
25 Poprzednie pomiary czasu połowicznego zaniku 93 Kr T 1/2 (s) Comment P. Patzelt (1965) 1.17(4) Metoda przepływu gazu J. Talbert (1969) 1.29(1) Linia transportująca gaz G. Carslon (1969) 1.289(12) Linia transportująca gaz (12 s) S. Amiel (1972) 1.20(10) Separator masowy, gazy szlachetne M. Ashgar (1975) 1.27(2) Separator masowy, taśma transportująca G. Rudstam (1976) 1.33(5) Separator masowy, taśma transportująca M. Quinn (2012) 1.04(6) fragmentacja K. M. 1.28(4) K. M. 0.20(4) Adopted value T 1/2 = 1.286(12) s 93 Kr g.s 93 Kr m 93 Kr 22
26 Możliwe położenie izomeru 93 Kr 23
27 Możliwe położenie izomeru 93 Kr 23
28 Możliwe położenie izomeru 93 Kr 24
29 Weryfikacja 93 Kr 25
30 Rozwiazanie zagadki? 93 Kr 26
31 Rozwiazanie zagadki? Problem dyfuzji gazów szlachetnych z materiałów, w których sa implantowane jest znany 93 Kr 26
32 Rozwiazanie zagadki? Problem dyfuzji gazów szlachetnych z materiałów, w których sa implantowane jest znany Część atomów zostaje uwięziona, podczas gdy pozostałe ulegaja dyfuzji 93 Kr 26
33 Rozwiazanie zagadki? Problem dyfuzji gazów szlachetnych z materiałów, w których sa implantowane jest znany Część atomów zostaje uwięziona, podczas gdy pozostałe ulegaja dyfuzji Pomiary czasów życia Kr z ISOLDE (U.C. Bergman et al., NPA 714 (2003) podaja czas połowicznej dyfuzji ms i 13-22% uciekajacych atomów 93 Kr 26
34 Rozwiazanie zagadki? Problem dyfuzji gazów szlachetnych z materiałów, w których sa implantowane jest znany Część atomów zostaje uwięziona, podczas gdy pozostałe ulegaja dyfuzji Pomiary czasów życia Kr z ISOLDE (U.C. Bergman et al., NPA 714 (2003) podaja czas połowicznej dyfuzji ms i 13-22% uciekajacych atomów τ eff = τ βτ d, τ β +τ d { PR(1 e ( t/τ eff f(t) = ) )+P(1 R)(1 e ( t/τβ) ) PR(1 e ( t 1/τ eff ) )e ( t/τeff) + P(1 R)(1 e ( t 1/τ β ) )e ( t/τ, β) 93 Kr 26
35 Rozwiazanie zagadki? Problem dyfuzji gazów szlachetnych z materiałów, w których sa implantowane jest znany Część atomów zostaje uwięziona, podczas gdy pozostałe ulegaja dyfuzji Pomiary czasów życia Kr z ISOLDE (U.C. Bergman et al., NPA 714 (2003) podaja czas połowicznej dyfuzji ms i 13-22% uciekajacych atomów τ eff = τ βτ d, τ β +τ d { PR(1 e ( t/τ eff f(t) = ) )+P(1 R)(1 e ( t/τβ) ) PR(1 e ( t 1/τ eff ) )e ( t/τeff) + P(1 R)(1 e ( t 1/τ β ) )e ( t/τ, β) T 1/2 = 1.298(54) s, T d = 0.295(68) s, R = 16% 1/2 W przypadku 94 Kr efekt był zamaskowany bardzo podobnym czasem życia! 93 Kr 26
36 Izomer 93 Rb 57µs 93 Rb 27
37 Izomer 93 Rb 57µs 93 Rb 27
38 Izomer 93 Rb 57µs 93 Rb 27
39 Nasze wyniki kev 200 E (kev) kev 50 A = 93 A = t - t (ns) t - t (ns) 93 Rb 28
40 Izomer 93 Rb 57µs E. Achterberg PRC 10(1974) We were able to propose tentative parities for eight excited levels and to show that if the isomeric state reported in Ref. 7 is populated in the β decay of 93 Kr, it does so only very weakly. R. Brissot et al. Nuc. Phys. A238(1975) Wyklucza możliwość populacji izomerów w rozpadzie 93 Kr. C.J. Bischof and W.L. Talbert Jr. PRC 15(1977) Nie widza izomeru, zgadzaja się z Achterbergiem z przypisaniem przejścia M1. K. Sistemich et al. ZPA 325(1986) Zmierzony limit czasu połowicznego zaniku poziomu 253 kev: < 0.5 ns Izomer o T 1/2 = 53 µs i energii 260 kev został znaleziony w 95 Y (obecny w wiazce Grütera) Po publikacji K. M. et al. Nucl. Data Sheets (2014) izomer wreszcie się rozpadł 93 Rb 29
41 Nocna zmiana 30
42 Rozpad 83 Ga RILIS ORIC m/ m ~ A 50 MeV protons UC x 6 g/cm 2 A = kev Cykl s LeRIBSS Czysta wi zka 83 Ga + m/ m ~ Ga 31
43 Rozpad 83 Ga 83 Ga 32
44 Dzienna zmiana 83 Ga 33
45 Nocna zmiana 83 Ga 34
46 Nocna zmiana 83 Ga 34
47 Nocna zmiana 83 Ga 34
48 Zerwana taśma 83 Ga 35
49 Schemat rozpadu 82 Ge 82 Ge 36
50 Porównanie z modelem powłokowym 82 Ge 37
51 Rozpad 94 Br 38
52 Co wiadomo o rozpadzie 94 Br? K.-L. Kratz et al., Z. Phys. A 330(1988) (short note) T 1/2 = 70 ms, P n = 30(10)% B. Pfeiffer and K-L. Kratz Prog. Nucl. Energy 41 (2002) P n = 70(20)% (?) 94 Br 39
53 Co spodziewamy się znaleźć? 94 Br 40
54 Co spodziewamy się znaleźć? 94 Br 40
55 Co spodziewamy się znaleźć? 94 Br 40
56 Widmo promieniowania γ-β 94 Kr 41
57 Schemat rozpadu 94 Kr 94 Kr 42
58 Systematyka stanów w izotopach Rb p 1/2 p 3/2 f 5/ Zr 90 Y 89 Sr 88 Rb 87 Zr 91 Y 90 Sr 89 Rb 88 Zr 92 Y 91 Sr 90 Rb 89 Zr 93 Y 92 Sr 91 Rb 90 Zr 94 Y 93 Sr 92 Rb 91 Zr 95 Rb 92 Rb /2-2- 3/2-0- 3/2-0- 5/2-3- 5/ Kr 86 Kr 88 Kr 90 Kr 92 Kr Kr 87 Kr 89 Kr 91 Kr 93 1 Kr Br 85 Br 86 Br 87 Br 88 Br 89 Br 90 Br 91 Br 92 Br 93 Br 94 3/2-3/ Y 94 Sr 93 Zr 96 Y 95 Sr 94 Zr 97 1 Y 96 1/2-2- 1/2-2- 1/2-2- 1/2-0- d 5/2 Sr 95 1 Rb 94 Zr 98 Zr 99 Y 97 Sr 96 Rb 95 s 1/2 Y 98 Sr 97 Rb 96 E (MeV) 1+ g 9/2Ȃ g 7/2 2Ȃ f -1 5/2Ȃ g 7/2 4Ȃ 1Ȃ 3Ȃ 2Ȃ 0Ȃ 88 R 5 9 R 5 9 R 55 9 R 5 9 R p 3/2Ȃ d 5/2 f 5/2Ȃ d 5/2 f 5/2Ȃ s 1/2 4Ȃ 3Ȃ 2Ȃ 94 Kr 43
59 Systematyka stanów w izotopach Rb p 1/2 p 3/2 f 5/ Zr 90 Y 89 Sr 88 Rb 87 Zr 91 Y 90 Sr 89 Rb 88 Zr 92 Y 91 Sr 90 Rb 89 Zr 93 Y 92 Sr 91 Rb 90 Zr 94 Y 93 Sr 92 Rb 91 Zr 95 Rb 92 Rb /2-2- 3/2-0- 3/2-0- 5/2-3- 5/ Kr 86 Kr 88 Kr 90 Kr 92 Kr Kr 87 Kr 89 Kr 91 Kr 93 Kr Br 85 Br 86 Br 87 Br 88 Br 89 Br 90 Br 91 Br 92 Br 93 Br 94 3/2-3/ Y 94 Sr 93 Zr 96 Y 95 Sr 94 Zr 97 Y 96 1/2-2- 1/2-2- 1/2-2- 1/2-0- d 5/2 Sr 95 Rb 94 Zr 98 Zr 99 Y 97 Sr 96 Rb 95 s 1/2 Y 98 Sr 97 Rb 96 E (MeV) 1+ g 9/2Ȃ g 7/2 2 f -1 Ȃ g /2 7/ Rb Rb Rb 55 Rb57 96 Rb p 3/2Ȃ d 5/2 f 5/2Ȃ d 5/2 f 5/2Ȃ s 1/ Kr 43
60 Poziomy jednoczastkowe 94 Kr E* > Q 94 Kr 44
61 Poziomy jednoczastkowe 94 Kr 94 Kr 44
62 Poziomy jednoczastkowe 94 Kr 94 Kr 44
63 Czasy życia sasiednich jader 94 Kr 45
64 Podsumowanie W 93 Kr nie ma izomeru i krypton jednak ucieka z taśmy... ale czas połowicznego zaniku 93 Br został lepiej zmierzony, a stan 253 kev w 93 Rb nie jest izomerem. Dzięki drzemce na nocnej zmianie udało się zmierzyć nadprogramowe rozpady ( 82 Ge,... ) Wprawdzie nie udało się wyprodukować dostatecznie dużo 94 Br, ale uzykaliśmy nowe, ciekawe wyniki i ich interpretację dla 94 Kr. Podsumowanie 46
65 Publikacje K. Miernik et al., Phys. Rev. C 88(2013) K. Miernik et al., Phys. Rev. C 90(2014) K. Miernik et al., Phys. Rev. C 94(2016) Appendix 47
Spektroskopia neutronów opóźnionych po rozpadzie β
Spektroskopia neutronów opóźnionych po rozpadzie β Aleksandra Fijałkowska Seminarium Fizyki Jądra Atomowego 18.10.2018 Plan prezentacji Czym są neutrony opóźnione przemianą β i dlaczego ich detekcja jest
Bardziej szczegółowoLNL Legnaro, IFIC Valencia, GSI, ZFJA. Ernest Grodner Weryfikacja hipotezy udziału kolektywnych bozonów w rozpadzie beta 62 Ga
LNL Legnaro, IFIC Valencia, GSI, ZFJA Ernest Grodner 13.01.2010 Weryfikacja hipotezy udziału kolektywnych bozonów w rozpadzie beta Ga Ge 9% Symetrie PRZYKŁAD: symetria obrotowa Stany własne ruchu obrotowego
Bardziej szczegółowo2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424
2008/2009 seweryn.kowalski@us.edu.pl Seweryn Kowalski IVp IF pok.424 Plan wykładu Wstęp, podstawowe jednostki fizyki jądrowej, Własności jądra atomowego, Metody wyznaczania własności jądra atomowego, Wyznaczanie
Bardziej szczegółowoPodstawowe własności jąder atomowych
Podstawowe własności jąder atomowych 1. Ilość protonów i neutronów Z, N 2. Masa jądra M j = M p + M n - B 2 2 Q ( M c ) ( M c ) 3. Energia rozpadu p 0 k 0 Rozpad zachodzi jeżeli Q > 0, ta nadwyżka energii
Bardziej szczegółowoFragmentacja pocisków
Wybrane zagadnienia spektroskopii jądrowej 2004 Fragmentacja pocisków Marek Pfützner 823 18 96 pfutzner@mimuw.edu.pl http://zsj.fuw.edu.pl/pfutzner Plan wykładu 1. Wiązki radioaktywne i główne metody ich
Bardziej szczegółowoC5: BADANIE POCHŁANIANIA PROMIENIOWANIA α i β W POWIETRZU oraz w ABSORBERACH
C5: BADANIE POCHŁANIANIA PROMIENIOWANIA α i β W POWIETRZU oraz w ABSORBERACH CEL ĆWICZENIA Celem ćwiczenia jest obserwacja pochłaniania cząstek alfa w powietrzu wyznaczenie zasięgu w aluminium promieniowania
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 3. BADANIE POCHŁANIANIA PROMIENIOWANIA α i β w ABSORBERACH
ĆWICZENIE 3 BADANIE POCHŁANIANIA PROMIENIOWANIA α i β w ABSORBERACH CEL ĆWICZENIA Celem ćwiczenia jest wyznaczenie: zbadanie pochłaniania promieniowania β w różnych materiałach i wyznaczenie zasięgu w
Bardziej szczegółowoC5: BADANIE POCHŁANIANIA PROMIENIOWANIA α i β W POWIETRZU oraz w ABSORBERACH
C5: BADANIE POCHŁANIANIA PROMIENIOWANIA α i β W POWIETRZU oraz w ABSORBERACH CEL ĆWICZENIA Celem ćwiczenia jest: zbadanie pochłaniania promieniowania β w różnych materiałach i wyznaczenie zasięgu promieniowania
Bardziej szczegółowoDetekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów
Detekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów Marcin Palacz Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów UW Marcin Palacz Warsztaty ŚLCJ, 21 kwietnia 2009 slide 1 / 30 Rodzaje
Bardziej szczegółowoWyznaczanie bezwzględnej aktywności źródła 60 Co. Tomasz Winiarski
Wyznaczanie bezwzględnej aktywności źródła 60 Co metoda koincydencyjna. Tomasz Winiarski 24 kwietnia 2001 WSTEP TEORETYCZNY Rozpad promieniotwórczy i czas połowicznego zaniku. Rozpad promieniotwórczy polega
Bardziej szczegółowoEnergetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa
Energetyka konwencjonalna odnawialna i jądrowa Wykład 8-27.XI.2018 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Wykład 8 Energia atomowa i jądrowa
Bardziej szczegółowoIdentyfikacja cząstek
Określenie masy i ładunku cząstek Pomiar prędkości przy znanym pędzie e/ µ/ π/ K/ p czas przelotu (TOF) straty na jonizację de/dx Promieniowanie Czerenkowa (C) Promieniowanie przejścia (TR) Różnice w charakterze
Bardziej szczegółowoStruktura jąder bogatych w neutrony badania z wiązkami stabilnymi i radioaktywnymi
Wojciech Królas Instytut Fizyki Jądrowej im. H. Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk Struktura jąder bogatych w neutrony badania z wiązkami stabilnymi i radioaktywnymi Struktura jąder znanych i nieznanych:
Bardziej szczegółowoA - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów
Włodzimierz Wolczyński 40 FIZYKA JĄDROWA A - liczba nukleonów w jądrze (protonów i neutronów razem) Z liczba protonów A-Z liczba neutronów O nazwie pierwiastka decyduje liczba porządkowa Z, a więc ilość
Bardziej szczegółowoPierwsza eksperymentalna obserwacja procesu wzbudzenia jądra atomowego poprzez wychwyt elektronu do powłoki elektronowej atomu.
Pierwsza eksperymentalna obserwacja procesu wzbudzenia jądra atomowego poprzez wychwyt elektronu do powłoki elektronowej atomu Plan prezentacji Wprowadzenie Wcześniejsze próby obserwacji procesu NEEC Eksperyment
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 3 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura
14. Fizyka jądrowa zadania z arkusza I 14.10 14.1 14.2 14.11 14.3 14.12 14.4 14.5 14.6 14.13 14.7 14.8 14.14 14.9 14. Fizyka jądrowa - 1 - 14.15 14.23 14.16 14.17 14.24 14.18 14.25 14.19 14.26 14.27 14.20
Bardziej szczegółowoPomiar maksymalnej energii promieniowania β
Narodowe Centrum Badań Jądrowych Dział Edukacji i Szkoleń ul. Andrzeja Sołtana 7, 05-400 Otwock-Świerk ĆWICZENIE 7 L A B O R A T O R I U M F I Z Y K I A T O M O W E J I J Ą D R O W E J Pomiar maksymalnej
Bardziej szczegółowoFizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński
Fizyka promieniowania jonizującego Zygmunt Szefliński 1 Wykład 3 Ogólne własności jąder atomowych (masy ładunki, izotopy, izobary, izotony izomery). 2 Liczba atomowa i masowa Liczba nukleonów (protonów
Bardziej szczegółowoNEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI WYKŁAD 3 NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA - PODSTAWOWE INFORMACJE O REAKCJACH JĄDROWYCH - NEUTRONOWA ANALIZA AKTYWACYJNA REAKCJE JĄDROWE Rozpad promieniotwórczy: A B + y + ΔE
Bardziej szczegółowoĆwiczenie LP1. Jacek Grela, Łukasz Marciniak 22 listopada 2009
Ćwiczenie LP1 Jacek Grela, Łukasz Marciniak 22 listopada 2009 1 Wstęp teoretyczny 1.1 Energetyczna zdolność rozdzielcza Energetyczna zdolność rozdzielcza to wielkość opisująca dokładność detekcji energii
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład II Krzysztof Golec-Biernat Promieniotwórczość Uniwersytet Rzeszowski, 18 października 2017 Wykład II Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące 1 / 23 Jądra pomieniotwórcze
Bardziej szczegółowoBadanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów.
Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów. prof. dr hab. Marta Kicińska-Habior Wydział Fizyki UW Zakład Fizyki Jądra Atomowego e-mail: Marta.Kicinska-Habior@fuw.edu.pl
Bardziej szczegółowoSpektroskopia mionów w badaniach wybranych materiałów magnetycznych. Piotr M. Zieliński NZ35 IFJ PAN
Spektroskopia mionów w badaniach wybranych materiałów magnetycznych Piotr M. Zieliński NZ35 IFJ PAN 1. Fundamenty spektroskopii mionów. Typowy eksperyment 3. Cel i obiekty badań 4. Przykłady otrzymanych
Bardziej szczegółowoEgzotyczne przemiany jądrowe na fotografiach z OTPC
Egzotyczne przemiany jądrowe na fotografiach z OTPC Marek Pfützner M. Pfützner, konwersatorium NCBJ, Świerk, 24 listopada 2015 1 Plan Promieniotwórczość 2p- początki Detektor OTPC Korelacje 2pw 45 Fe Badanie
Bardziej szczegółowoNazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr 96: Dozymetria promieniowania gamma
Nazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr 96: Dozymetria promieniowania gamma Cel ćwiczenia: Zapoznanie się z podstawami dozymetrii promieniowania jonizującego. Porównanie własności absorpcyjnych promieniowania
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej. Wykład 3 Promieniotwórczość naturalna
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 3 Promieniotwórczość naturalna laboratorium Curie troje noblistów 1903 PC, MSC 1911 MSC 1935 FJ, IJC Przemiany jądrowe He X X 4 2 4 2 A Z A Z e _ 1 e X X A Z A Z e 1 e
Bardziej szczegółowoEksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych
Eksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych 1. Co to są wiązki radioaktywne 2. Metody wytwarzania wiązek radioaktywnych 3. Ośrodki wytwarzające wiązki radioaktywne 4. Nowe zagadnienia możliwe do
Bardziej szczegółowoRozdział 6 Oscylacje neutrin słonecznych i atmosferycznych. Eksperymenty Superkamiokande, SNO i inne. Macierz mieszania Maki-Nakagawy- Sakaty (MNS)
Rozdział 6 Oscylacje neutrin słonecznych i atmosferycznych. Eksperymenty Superkamiokande, SNO i inne. Macierz mieszania Maki-Nakagawy- Sakaty (MNS) Kilka interesujących faktów Każdy człowiek wysyła dziennie
Bardziej szczegółowoOddziaływanie promieniowania jonizującego z materią
Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią Plan Promieniowanie ( particle radiation ) Źródła (szybkich) elektronów Ciężkie cząstki naładowane Promieniowanie elektromagnetyczne (fotony) Neutrony
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład II Promieniotwórczość Fizyka MU, semestr 2 Uniwersytet Rzeszowski, 8 marca 2017 Wykład II Promieniotwórczość Promieniowanie jonizujące 1 / 22 Jądra pomieniotwórcze Nuklidy
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA POZNAŃSKA ZAKŁAD CHEMII FIZYCZNEJ ĆWICZENIA PRACOWNI CHEMII FIZYCZNEJ
OZNACZANIE OKRESU PÓŁROZPADU DLA NUKLIDU 40 K WSTĘP Naturalny potas stanowi mieszaninę trzech nuklidów: 39 K (93.08%), 40 K (0.012%) oraz 41 K (6.91%). Nuklid 40 K jest izotopem promieniotwórczym, którego
Bardziej szczegółowoOCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA. Promieniotwórczość
OCHRONA RADIOLOGICZNA PACJENTA Promieniotwórczość PROMIENIOTWÓRCZOŚĆ (radioaktywność) zjawisko samorzutnego rozpadu jąder atomowych niektórych izotopów, któremu towarzyszy wysyłanie promieniowania α, β,
Bardziej szczegółowoZadanie 3. (2 pkt) Uzupełnij zapis, podając liczbę masową i atomową produktu przemiany oraz jego symbol chemiczny. Th... + α
Zadanie: 1 (2 pkt) Określ liczbę atomową pierwiastka powstającego w wyniku rozpadów promieniotwórczych izotopu radu 223 88Ra, w czasie których emitowane są 4 cząstki α i 2 cząstki β. Podaj symbol tego
Bardziej szczegółowoJądra dalekie od stabilności
Jądra dalekie od stabilności 1. Model kroplowy jądra atomowego. Ścieżka stabilności b 3. Granice Świata nuklidów 4. Rozpady z emisją ciężkich cząstek naładowanych a) rozpad a b) rozpad protonowy c) rozpad
Bardziej szczegółowoBadanie przemiany beta produktów rozszczepienia z wykorzystaniem spektrometru pełnej absorpcji
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki Badanie przemiany beta produktów rozszczepienia z wykorzystaniem spektrometru pełnej absorpcji Aleksandra Fijałkowska Praca doktorska wykonana pod kierunkiem dr. hab.
Bardziej szczegółowoBadania własności rozpadów β z emisją opóźnionych neutronów
BRIKEN Badania własności rozpadów β z emisją opóźnionych neutronów Marzena Wolińska-Cichocka Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów Uniwersytetu Warszawskiego Seminarium Fizyki Jądra Atomowego, 13.12.2018
Bardziej szczegółowoBudowa atomu Poziom: rozszerzony Zadanie 1. (2 pkt.)
Budowa atomu Poziom: rozszerzony Zadanie 1. (2 pkt.) Zadanie 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 Punkty Okres połowiczego rozpadu pewnego radionuklidu wynosi 16 godzin. a) Określ, ile procent atomów tego izotopu rozpadnie
Bardziej szczegółowoFIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 11 Zastosowania fizyki jądrowej w medycynie Medycyna nuklearna Medycyna nuklearna - dział medycyny zajmujący się bezpiecznym zastosowaniem izotopów
Bardziej szczegółowoNarodowe Centrum Badań Jądrowych Dział Edukacji i Szkoleń ul. Andrzeja Sołtana 7, Otwock-Świerk. Imię i nazwisko:... Imię i nazwisko:...
Narodowe Centrum Badań Jądrowych Dział Edukacji i Szkoleń ul. Andrzeja Sołtana 7, 05-400 Otwock-Świerk ĆWICZENIE 8 L A B O R A T O R I U M F I Z Y K I A T O M O W E J I J Ą D R O W E J Pomiar okresu połowicznego
Bardziej szczegółowoEksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych
Eksperymenty z wykorzystaniem wiązek radioaktywnych 1. Co to są wiązki radioaktywne 2. Metody wytwarzania wiązek radioaktywnych 3. Ośrodki wytwarzające wiązki radioaktywne 4. Nowe zagadnienia możliwe do
Bardziej szczegółowoBadanie absorpcji promieniowania γ
Badanie absorpcji promieniowania γ 29.1. Zasada ćwiczenia W ćwiczeniu badana jest zależność natężenia wiązki osłabienie wiązki promieniowania γ po przejściu przez warstwę materiału absorbującego w funkcji
Bardziej szczegółowoOpracowała: mgr Agata Wiśniewska PRZYKŁADOWE SPRAWDZIANY WIADOMOŚCI l UMIEJĘTNOŚCI Współczesny model budowy atomu (wersja A)
PRZYKŁADOW SPRAWDZIANY WIADOMOŚCI l UMIJĘTNOŚCI Współczesny model budowy atomu (wersja A) 1. nuklid A. Zbiór atomów o tej samej wartości liczby atomowej. B. Nazwa elektrycznie obojętnej cząstki składowej
Bardziej szczegółowoAutorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski
Rodzaje rozpadów jądrowych Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski Rozpady jądrowe zachodzą zawsze (prędzej czy później) jeśli jądro o pewnej liczbie nukleonów znajdzie się w stanie energetycznym, nie
Bardziej szczegółowoOdkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r.
Odkrycie jądra atomowego - doświadczenie Rutherforda 1909 r. 1 Budowa jądra atomowego Liczba atomowa =Z+N Liczba masowa Liczba neutronów Izotopy Jądra o jednakowej liczbie protonów, różniące się liczbą
Bardziej szczegółowoWyznaczanie czasu połowicznego zaniku izotopu promieniotwórczego
Ćwiczenie 8 Wyznaczanie czasu połowicznego zaniku izotopu promieniotwórczego 8.. Zasada ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie czasu połowicznego zaniku izotopu promieniotwórczego Ba-37m (izotop wtórny)
Bardziej szczegółowoRozpady promieniotwórcze
Rozpady promieniotwórcze Przez rozpady promieniotwórcze rozumie się spontaniczne procesy, w których niestabilne jądra atomowe przekształcają się w inne jądra atomowe i emitują specyficzne promieniowanie
Bardziej szczegółowoMetamorfozy neutrin. Katarzyna Grzelak. Sympozjum IFD Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW. K.Grzelak (UW ZCiOF) 1 / 23
Metamorfozy neutrin Katarzyna Grzelak Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW Sympozjum IFD 2008 6.12.2008 K.Grzelak (UW ZCiOF) 1 / 23 PLAN Wprowadzenie Oscylacje neutrin Eksperyment MINOS
Bardziej szczegółowoStruktura elektronowa
Struktura elektronowa Struktura elektronowa atomów układ okresowy pierwiastków: 1) elektrony w atomie zajmują poziomy energetyczne od dołu, inaczej niż te gołębie (w Australii, ale tam i tak chodzi się
Bardziej szczegółowoS. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach. Dyfrakcja na kryształach
S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach Dyfrakcja na kryształach Warunki dyfrakcji źródło: Ch. Kittel Wstęp do fizyki..., rozdz. 2, rys. 6, str. 49 Konstrukcja Ewalda
Bardziej szczegółowoJądra dalekie od stabilności
Jądra dalekie od stabilności 1. Model kroplowy jądra atomowego. Ścieżka stabilności b 3. Granice Świata nuklidów 4. Rozpady z emisją ciężkich cząstek naładowanych a) rozpad a b) rozpad protonowy c) rozpad
Bardziej szczegółowoRozdział 8. Przykłady eksperymentów
Rozdział 8 Przykłady eksperymentów 217 Omówimy przykłady, które ilustrują różnorodność badań prowadzonych na separatorach fragmentów, ale także szczególne i wyjątkowe możliwości tej techniki. Nowe (ostatnie?)
Bardziej szczegółowoAutoreferat. 3. Informacje o dotychczasowym zatrudnieniu w jednostkach naukowych
Autoreferat 1. Imię i nazwisko: Krzysztof Adam Miernik 2. Posiadane dyplomy, stopnie naukowe a) dyplom magisterski - Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego; tytuł pracy: Badanie rozpadów beta izotopów
Bardziej szczegółowoprzyziemnych warstwach atmosfery.
Źródła a promieniowania jądrowego j w przyziemnych warstwach atmosfery. Pomiar radioaktywności w powietrzu w Lublinie. Jan Wawryszczuk Radosław Zaleski Lokalizacja monitora skażeń promieniotwórczych rczych
Bardziej szczegółowoJądra o dużych deformacjach. Jądra o wysokich spinach.
Jądra o dużych deformacjach. Jądra o wysokich spinach. 1. Kształty jąder atomowych 2. Powstawanie deformacji jądra 3. Model rotacyjny jądra 4. Jądra w stanach wzbudzonych o wysokich spinach 5. Stany superzdeformowane
Bardziej szczegółowoCo to są jądra superciężkie?
Jądra superciężkie 1. Co to są jądra superciężkie? 2. Metody syntezy jąder superciężkich 3. Odkryte jądra superciężkie 4. Współczesne eksperymenty syntezy j.s. 5. Metody identyfikacji j.s. 6. Przewidywania
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład IV Krzysztof Golec-Biernat Promieniotwórczość naturalna Uniwersytet Rzeszowski, 22 listopada 2017 Wykład IV Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące 1 / 21 Reakcja
Bardziej szczegółowoZderzenia relatywistyczne
Zderzenia relatywistyczne Fizyka I (B+C) Wykład XIX: Zderzenia nieelastyczne Energia progowa Rozpady czastek Neutrina Zderzenia relatywistyczne Zderzenia elastyczne 2 2 Czastki rozproszone takie same jak
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 3 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM PROMIENIOWANIE w MEDYCYNIE
LABORATORIUM PROMIEIOWAIE w MEDYCYIE Ćw nr STATYSTYKA ZLICZEŃ PROMIEIOWAIA JOIZUJACEGO azwisko i Imię: data: ocena (teoria) Grupa Zespół ocena końcowa Cel ćwiczenia Rozpad izotopu promieniotwórczego wysyłającego
Bardziej szczegółowodoświadczenie Rutheforda Jądro atomowe składa się z nuklonów: neutronów (obojętnych elektrycznie) i protonów (posiadających ładunek dodatni +e)
1 doświadczenie Rutheforda Jądro atomowe składa się z nuklonów: neutronów (obojętnych elektrycznie) i protonów (posiadających ładunek dodatni +e) Ilość protonów w jądrze określa liczba atomowa Z Ilość
Bardziej szczegółowoSPEKTROMETRIA CIEKŁOSCYNTYLACYJNA
SPEKTROMETRIA CIEKŁOSCYNTYLACYJNA Metoda detekcji promieniowania jądrowego (α, β, γ) Konwersja energii promieniowania jądrowego na promieniowanie w zakresie widzialnym. Zalety metody: Geometria 4π Duża
Bardziej szczegółowoO egzotycznych nuklidach i ich promieniotwórczości
O egzotycznych nuklidach i ich promieniotwórczości Marek Pfützner Instytut Fizyki Doświadczalnej Uniwersytet Warszawski Tydzień Kultury w VIII LO im. Władysława IV, 13 XII 2005 Instytut Radowy w Paryżu
Bardziej szczegółowoII.3 Atom helu i zakaz Pauliego. Atomy wieloelektronowe. Układ okresowy
II.3 Atom helu i zakaz Pauliego. Atomy wieloelektronowe. Układ okresowy 1. Atom helu: struktura poziomów, reguły wyboru, 2. Zakaz Pauliego, 3. Moment pędu w atomach wieloelektronowych: sprzężenie LS i
Bardziej szczegółowoNowe scyntylatory w ochronie granic
Agnieszka Syntfeld-KaŜuch Instytut Problemów Jądrowych, Świerk 13 maja 2009 Główne zagadnienia Scyntylatory najnowsze obserwacje, odkrycia Wykrywanie materiałów niebezpiecznych kryteria doboru optymalnego
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 96: Dozymetria promieniowania γ
Wydział PRACOWNIA FIZYCZNA WFiIS AGH Imię i nazwisko 1. 2. Temat: Rok Grupa Zespół Nr ćwiczenia Data wykonania Data oddania Zwrot do popr. Data oddania Data zaliczenia OCENA Ćwiczenie nr 96: Dozymetria
Bardziej szczegółowometoda analityczna, która polega na pobudzaniu (aktywacji) próbki w strumieniu neutronów - w roku 1936 Hevesy i Levi wykazali, że metoda ta może być
KTYWCJ NEUTRONOW Neutron ctivation nalysis - Instrumental Neutron ctivation nalysis metoda analityczna, która polega na pobudzaniu (aktywacji) próbki w strumieniu neutronów - w roku 936 Hevesy i Levi wykazali,
Bardziej szczegółowoγ6 Liniowy Model Pozytonowego Tomografu Emisyjnego
γ6 Liniowy Model Pozytonowego Tomografu Emisyjnego Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zaprezentowanie zasady działania pozytonowego tomografu emisyjnego. W doświadczeniu użyjemy detektory scyntylacyjne
Bardziej szczegółowoOddziaływania elektrosłabe
Oddziaływania elektrosłabe X ODDZIAŁYWANIA ELEKTROSŁABE Fizyka elektrosłaba na LEPie Liczba pokoleń. Bardzo precyzyjne pomiary. Obserwacja przypadków. Uniwersalność leptonów. Mieszanie kwarków. Macierz
Bardziej szczegółowoZałącznik nr 2 do wniosku o przeprowadzenie postępowania habilitacyjnego. Autoreferat
Załącznik nr 2 do wniosku o przeprowadzenie postępowania habilitacyjnego Autoreferat 1. Jan Kurpeta 2. Posiadane dyplomy, stopnie naukowe Stopień naukowy doktora nauk fizycznych w zakresie fizyki, Uniwersytet
Bardziej szczegółowoCykl paliwowy cd. Reakcja rozszczepienia Zjawisko rozszczepienia (własności) Jądrowy cykl paliwowy cd.
Reakcja rozszczepienia Zjawisko rozszczepienia (własności) Rozkład mas fragmentów rozszczepienia Cykl paliwowy cd. (14 MeV) (eksploatacja paliwa) & Aspekty bezpieczeństwa jądrowego 239 Pu Widmo mas fragmentów
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 4 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoĆwiczenie LP2. Jacek Grela, Łukasz Marciniak 25 października 2009
Ćwiczenie LP2 Jacek Grela, Łukasz Marciniak 25 października 2009 1 Wstęp teoretyczny 1.1 Energetyczna zdolność rozdzielcza Energetyczna zdolność rozdzielcza to wielkość opisująca dokładność detekcji energii
Bardziej szczegółowoPracownia Jądrowa. dr Urszula Majewska. Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ.
Ćwiczenie nr 1 Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ. 3. Oddziaływanie promieniowania γ z materią: Z elektronami: zjawisko fotoelektryczne, rozpraszanie Rayleigha, zjawisko Comptona, rozpraszanie
Bardziej szczegółowoW2. Struktura jądra atomowego
W2. Struktura jądra atomowego Doświadczenie Rutherforda - badanie odchylania wiązki cząstek alfa w cienkiej folii metalicznej Hans Geiger, Ernest Marsden, Ernest Rutherford ( 1911r.) detektor pierwiastek
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 5. Pomiar górnej granicy widma energetycznego Promieniowania beta metodą absorpcji.
Ćwiczenie nr 5 Pomiar górnej granicy widma energetycznego Promieniowania beta metodą absorpcji. 1. 2. 3. 1. Ołowiany domek pomiarowy z licznikiem kielichowym G-M oraz wielopoziomowymi wspornikami. 2. Zasilacz
Bardziej szczegółowoTechniki Jądrowe w Diagnostyce i Terapii Medycznej
Techniki Jądrowe w Diagnostyce i Terapii Medycznej Wykład 3-12 marca 2019 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Oddziaływanie z materią
Bardziej szczegółowoAnaliza aktywacyjna składu chemicznego na przykładzie zawartości Mn w stali.
Analiza aktywacyjna składu chemicznego na przykładzie zawartości Mn w stali. Projekt ćwiczenia w Laboratorium Fizyki i Techniki Jądrowej na Wydziale Fizyki Politechniki Warszawskiej. dr Julian Srebrny
Bardziej szczegółowoWSTĘP DO FIZYKI CZĄSTEK. Julia Hoffman (NCU)
WSTĘP DO FIZYKI CZĄSTEK Julia Hoffman (NCU) WSTĘP DO WSTĘPU W wykładzie zostały bardzo ogólnie przedstawione tylko niektóre zagadnienia z zakresu fizyki cząstek elementarnych. Sugestie, pytania, uwagi:
Bardziej szczegółowoOpracowanie wyników pomiarów w ćwiczeniu "Czas połowicznego zaniku izotopów promieniotwórczych" z wykorzystaniem arkusza Excel
Opracowanie wyników pomiarów w ćwiczeniu "Czas połowicznego zaniku izotopów promieniotwórczych" z wykorzystaniem arkusza Excel 1. Oblicz średnią wartość tła w impulsach na minutę: Bśr =,. Wypełnij tabelę
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3++ Spektrometria promieniowania gamma z licznikiem półprzewodnikowym Ge(Li) kalibracja energetyczna i wydajnościowa
Ćwiczenie 3++ Spektrometria promieniowania gamma z licznikiem półprzewodnikowym Ge(Li) kalibracja energetyczna i wydajnościowa Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się - z metodyką pomiaru aktywności
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki subatomowej. 3 kwietnia 2019 r.
Podstawy fizyki subatomowej Wykład 7 3 kwietnia 2019 r. Atomy, nuklidy, jądra atomowe Atomy obiekt zbudowany z jądra atomowego, w którym skupiona jest prawie cała masa i krążących wokół niego elektronów.
Bardziej szczegółowoIII.1 Atom helu i zakaz Pauliego. Atomy wieloelektronowe. Układ okresowy
III.1 Atom helu i zakaz Pauliego. Atomy wieloelektronowe. Układ okresowy r. akad. 2004/2005 1. Atom helu: struktura poziomów, reguły wyboru, 2. Zakaz Pauliego, 3. Moment pędu w atomach wieloelektronowych:
Bardziej szczegółowoFIZYKA IV etap edukacyjny zakres podstawowy
FIZYKA IV etap edukacyjny zakres podstawowy Cele kształcenia wymagania ogólne I. Wykorzystanie wielkości fizycznych do opisu poznanych zjawisk lub rozwiązania prostych zadań obliczeniowych. II. Przeprowadzanie
Bardziej szczegółowoCERN i fizyka jadrowa: od wlasnosci jadra atomowego po medycyne. Magdalena Kowalska CERN, PH-Dept.
CERN i fizyka jadrowa: od wlasnosci jadra atomowego po medycyne Magdalena Kowalska CERN, PH-Dept. Menu Fizyka atomowa: wstep Otwarte pytania w obecnej fizyce jadrowej Fizyka jadrowa w CERNie Fabryka izotopow
Bardziej szczegółowoWykład 41 Liczby magiczne. Model powłokowy jąder
Wykład 4 Liczby magiczne Model powłokowy jąder Na podstawie modelu kroplowego można prawidłowo ocenić masy, energii wiązania jąder, wyznaczyć energetyczne warunki rozpadu jąder, zbudować jakościową teorie
Bardziej szczegółowoBUDOWA I EWOLUCJA GWIAZD. Jadwiga Daszyńska-Daszkiewicz
BUDOWA I EWOLUCJA GWIAZD Jadwiga Daszyńska-Daszkiewicz Semestr letni, 2018/2019 Porównanie statystyk ~1/(e x -1) ~e -x ~1/(e x +1) x=(ε-µ)/kt µ - potencjał chemiczny Rozkład Maxwella dla temperatur T1
Bardziej szczegółowoE 2 E = 2. Zjawisko Mössbauera. Spoczywające jądro doznaje przejścia e-m z emisją fotonu γ. Zastosujmy zasadę zachowania energii i pędu:
Zjawisko Mössbauera Spoczywające jądro doznaje przejścia e-m z emisją fotonu γ. Zastosujmy zasadę zachowania energii i pędu: E = E + E + T = p + p i f γ R 0 γ R E = E E γ T = E T Energia fotonu: jest więc
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące Wyznaczanie liniowego i masowego współczynnika pochłaniania promieniowania dla różnych materiałów.
Ćw. M2 Promieniowanie jonizujące Wyznaczanie liniowego i masowego współczynnika pochłaniania promieniowania dla różnych materiałów. Zagadnienia: Budowa jądra atomowego. Defekt masy, energie wiązania jądra.
Bardziej szczegółowoJak się tego dowiedzieliśmy? Przykład: neutrino
Jak się tego dowiedzieliśmy? Przykład: neutrino Przypomnienie: hipoteza neutrina Pauli 30 Przesłanki: a) w rozpadzie β widmo energii elektronu ciągłe od 0 do E max (dla α, γ dyskretne) b) jądra przed-
Bardziej szczegółowoPromieniowanie jonizujące
Promieniowanie jonizujące Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Reakcje jądrowe Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład III Krzysztof Golec-Biernat Promieniowanie jonizujące 1 / 12 Energia wiązania
Bardziej szczegółowo1. JĄDROWA BUDOWA ATOMU. A1 - POZIOM PODSTAWOWY.
. JĄDROWA BUDOWA ATOMU. A - POIOM PODSTAWOWY. Na początek - przeczytaj uważnie tekst i wykonaj zawarte pod nim polecenia.. Dwie reakcje jądrowe zachodzące w górnych warstwach atmosfery: N + n C + p N +
Bardziej szczegółowoFizyka Fizyka eksperymentalna cząstek cząstek (hadronów w i i leptonów) Eksperymentalne badanie badanie koherencji koherencji kwantowej
ZAKŁAD AD FIZYKI JĄDROWEJ Paweł Moskal, p. 344, p.moskal@fz-juelich.de Współczesna eksperymentalna fizyka fizyka jądrowaj jądrowa poszukiwanie jąder jąder mezonowych Fizyka Fizyka eksperymentalna cząstek
Bardziej szczegółowoSYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW. Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego
SYMULACJA GAMMA KAMERY MATERIAŁ DLA STUDENTÓW Szacowanie pochłoniętej energii promieniowania jonizującego W celu analizy narażenia na promieniowanie osoby, której podano radiofarmaceutyk, posłużymy się
Bardziej szczegółowoAnna Grych Test z budowy atomu i wiązań chemicznych
Anna Grych Test z budowy atomu i wiązań chemicznych 1. Uzupełnij tabelkę wpisując odpowiednie dane: Nazwa atomu Liczba nukleonów protonów neutronów elektronów X -... 4 2 Y -... 88 138 Z -... 238 92 W -...
Bardziej szczegółowoNarodowe Centrum Badań Jądrowych Dział Edukacji i Szkoleń ul. Andrzeja Sołtana 7, Otwock-Świerk
Narodowe Centrum Badań Jądrowych Dział Edukacji i Szkoleń ul. Andrzeja Sołtana 7, 05-400 Otwock-Świerk ĆWICZENIE L A B O R A T O R I U M F I Z Y K I A T O M O W E J I J Ą D R O W E J Zastosowanie pojęć
Bardziej szczegółowoBadanie schematu rozpadu jodu 128 I
J8 Badanie schematu rozpadu jodu 128 I Celem doświadczenie jest wyznaczenie schematu rozpadu jodu 128 I Wiadomości ogólne 1. Oddziaływanie kwantów γ z materią [1,3] a) efekt fotoelektryczny b) efekt Comptona
Bardziej szczegółowoRozpad alfa. albo od stanów wzbudzonych (np. po rozpadzie beta) są to tzw. długozasięgowe cząstki alfa
Rozpad alfa Samorzutny rozpad jądra (Z,A) na cząstkę α i jądro (Z-2,A-4) tj. rozpad 2-ciałowy, stąd Widmo cząstek α jest dyskretne bo przejścia zachodzą między określonymi stanami jądra początkowego i
Bardziej szczegółowoautor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 40 FIZYKA JĄDROWA
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 40 FIZYKA JĄDROWA Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod treścią zadania TEST JEDNOKROTNEGO WYBORU UWAGA: Tekst poniżej,
Bardziej szczegółowoZagrożenia naturalnymi źródłami promieniowania jonizującego w przemyśle wydobywczym. Praca zbiorowa pod redakcją Jana Skowronka
Zagrożenia naturalnymi źródłami promieniowania jonizującego w przemyśle wydobywczym Praca zbiorowa pod redakcją Jana Skowronka GŁÓWNY INSTYTUT GÓRNICTWA Katowice 2007 SPIS TREŚCI WPROWADZENIE (J. SKOWRONEK)...
Bardziej szczegółowo