KINEMATYKA (punkt materialny)
|
|
- Sylwester Wilk
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 KINEMATYKA (punkt materialny) Wykład /2017, zima 1
2 MECHANIKA KINEMATYKA DYNAMIKA Opis ruchu Przyczyny ruchu Wykład /2017, zima 2
3 Y r RUCH KRZYWOLINIOWY P r OP y XY - Układ odniesienia - wektor położenia r (t) wektor położenia zależy od czasu O x X r x ˆi yˆj zkˆ Wykład /2017, zima 3
4 Y PRZEMIESZCZENIE Δr P tor ruchu r (t 1 ) r (t 2 ) r r t r 2 t 1 O X Wektor przemieszczenia zależy od czasu Wykład /2017, zima 4
5 Y O r (t 1 ) PRĘDKOŚĆ ŚREDNIA A PRĘDKOŚĆ CHWILOWA P r (t 2 ) t 2 t 1 Δr śr r (t 2 ) X śr r t r t rt 2 t dr Wektor prędkości chwilowej 2 t 1 1 Wektor prędkości średniej Wykład /2017, zima 5
6 Wykład /2017, zima 6 PRĘDKOŚĆ CHWILOWA JAKO GRANICA PRĘDKOŚCI ŚREDNIEJ śr t t t t t r r r d lim0 r r t t sr t lim 0
7 Wektor prędkości chwilowej jest zawsze styczny do toru! dr x ˆi d (x ˆi y ˆj y ˆj z kˆ z kˆ ) Wykład /2017, zima 7 dx ˆi x y dy z ˆj dx dy dz dz kˆ
8 a d PRZYSPIESZENIE Przyspieszenie jest związane ze zmianą wektora prędkości a d d ( x ˆi y ˆj z kˆ ) d x ˆi d y ˆj d z kˆ a a x ˆi a y ˆj a z kˆ Wykład /2017, zima 8 a a a x y z d d x y d z
9 W ruchu krzywoliniowym zawsze występuje przyspieszenie Dlaczego? 1 a Δ Wykład /2017, zima 9
10 PRZYSPIESZENIE NORMALNE I STYCZNE i ˆ t a d d (ˆi t ) d Wykład /2017, zima 10 ˆi przyspieszenie styczne t dˆi t a t a n normalne
11 RUCH KRZYWOLINIOWY PROMIEŃ KRZYWIZNY ds ρ dθ i t i n a n a t ρ-promień krzywizny toru ds d Tor bardziej zakrzywiony mniejszy promień krzywizny a n a n ˆi d t 2 ˆ i n Wykład /2017, zima 11
12 Przypadek szczególny- ruch prostoliniowy x- położenie V x(t) położenie zależy od czasu X=X 0 =0 X Wykład /2017, zima 12
13 Przemieszczenie: Δx = x 2 -x 1 Przemieszczenie może być dodatnie lub ujemne. Znak zależy od zgodności z osią OX. 0 x(t 1 )=x 1 x(t 2 )=x 2 x Wykład /2017, zima 13
14 Prędkość chwilowa i średnia w ruchu prostoliniowym lim x(t2) t ) lim x t 1 2t t t 1 x(t t lim t0 śr To jest definicja pochodnej funkcji czyli: dx Zmiana położenia w nieskończenie krótkim przedziale czasu Wykład /2017, zima 14
15 ANALITYCZNE WYZNACZANIE (t) i a(t) PRZYKŁAD 3-1 Położenie cząstki dane jest wzorem x(t)=4-27t+t 3 Znaleźć (t) i a(t). Wykład /2017, zima 15
16 ROZWIĄZANIE dx d 4 27t 3 t 27 3t 2 Jednostki: 4 m 27 m/s 3 m/s 3 Wykład /2017, zima 16
17 a d d t a 6t [a] = 1 m/s 2 czyli 6 m/s 3 Wykład /2017, zima 17
18 DWA PODEJŚCIA DO RÓWNAŃ RUCHU Dane jest x(t) x dx a a d Dane jest a(t) Wykład /2017, zima 18
19 TE PODEJŚCIA NIE SĄ CAŁKOWICIE RÓWNOWAŻNE CAŁKUJĄC MUSIMY ZNAĆ WARUNKI POCZĄTKOWE Wykład /2017, zima 19
20 PRZYKŁAD 3-2 Zakładając, że a=const. oraz warunki początkowe: (t=0)= 0 x(t=0)=x 0 wyprowadzić równania ruchu (t) oraz x(t). Wykład /2017, zima 20
21 Rozwiązanie a a at C Aby określić C, korzystamy z warunku początkowego: (0) 0 bo a jest stałe stała całkowania Podstawiamy t=0: (0) a 0 C C C 0 Wykład /2017, zima 21
22 at 0 x 0 (at ) 0 at at 1 2 at 2 C 1 0 0t C2 1 2 x at 0t 2 Wykład /2017, zima 22 C
23 Korzystamy z drugiego warunku początkowego: Otrzymujemy: x(0) Podstawiamy t=0: x x(0) a C 2 C x 0 Przedmiot: Fizyka Zatem x x t at Wykład /2017, zima 23
24 GRAFICZNE WYZNACZANIE (t) i a(t) HRW,1 Wykład /2017, zima 24
25 Nasze ciało reaguje na przyspieszenie czyli na zmianę prędkości. Przykłady: W czasie jazdy kolejką w Wesołym Miasteczku można doznawać chwilowo nawet przyspieszenia 3g, czyli 3 9,8 m/s 2 =29 m/s 2. W samochodzie jadącym z prędkością 90 km/h, czy w samolocie lecącym z prędkością 900 km/h, nasze ciało nie ma poczucia ruchu. Wykład /2017, zima 25
26 RUCH KRZYWOLINIOWY - PRZYKŁADY Ruch po okręgu Rzut ukośny Wykład /2017, zima 26
27 RUCH JEDNOSTAJNY PO OKRĘGU 2 a = /t a a a a a 1 W ruchu jednostajnym po okręgu prędkość jest stała co do wartości, ale mimo to występuje przyspieszenie!!! Jak to możliwe??? Wykład /2017, zima 27
28 RUCH PO OKRĘGU WE WSPÓŁRZĘDNYCH KARTEZJAŃKICH r j θ i Y r θ X xˆi yˆj Wykład /2017, zima 28 r cos r x r r cosˆi sin y r rsin ˆj Kąt θ zależy od czasu Wektor prędkości kątowej ω d
29 z ω Związek pomiędzy prędkością liniową i kątową ω r x r ˆ d y W ruchu jednostajnym po okręgu wektor prędkości kątowej jest stały ω = const Z otrzymujemy t Wykład /2017, zima 29
30 Znajdujemy wektor prędkości liniowej: d r d (xˆi yˆ) j d r cosˆi rsin ˆj Ale: r nie zależy od czasu bo torem jest okrąg Wersory układu kartezjańskiego również pozostają stałe w czasie dr dˆ j Wykład /2017, zima 30 dˆ i 0 0
31 d d Przedmiot: Fizyka r cosˆi rsin ˆj r ˆi cos ˆj sin d cos sin sin d d sin cos cos r sin ˆi cosˆj ˆ d d pochodna funkcji złożonej r wektor jednostkowy w kierunku prędkości Wykład /2017, zima 31
32 ZADANIE DOMOWE 3.1 Pokazać, że wektor prędkości liniowej r sin ˆi cosˆj w ruchu po okręgu jest zawsze prostopadły do wektora położenia r r cosˆi rsin ˆj Uwaga: Nie jest to prawdą dla innych krzywych np. dla ruchu po torze eliptycznym! Wykład /2017, zima 32
33 Pokazać, że ZADANIE DOMOWE 3.2 ˆ sin ˆi cosˆj ma wszystkie cechy wersora. Wykład /2017, zima 33
34 DALSZE ROZWAŻANIA NA TEMAT PRĘDKOŚCI KĄTOWEJ Y θ r X T-czas pełnego obiegu czyli okres Miara łukowa kąta ds Wykład /2017, zima 34 s r d r r gdy ω=const 2 T
35 Ruch jednostajny po okręgu jest ruchem okresowym. Można go traktować jak złożenie dwóch ruchów harmonicznych o tej samej częstości, w kierunkach wzajemnie prostopadłych lecz przesuniętych w fazie o r r cosˆi rsin ˆj x(t) rcost y(t) rsin t Wykład /2017, zima 35
36 Wiedząc, że: r sin ˆi cosˆj Szukamy przyspieszenia liniowego: a d rsin ˆi rcosˆj r ˆi sin ˆj cos d d Ale d przyspieszenie kątowe Wykład /2017, zima 36
37 a r ˆ i d sin ˆ d i cos ˆ d j cos ˆ d j sin Ale a 2 d r cosˆi rsin ˆj r ˆsin i ˆj cos r a 2 r rˆ ˆ przyspieszenie normalne (dośrodkowe) przyspieszenie styczne Wykład /2017, zima 37
38 Rozwiązywanie równania ruchu w jednorodnym polu grawitacyjnym y rzut ukośny Rzut ukośny należy traktować jako złożenie dwóch ruchów w kierunkach wzajemnie prostopadłych: Przedmiot: Fizyka poziomym ze stałą prędkością x pionowym ze stałym przyspieszeniem Wykład /2017, zima 38
39 Oś x: F x =0 a x =0, ruch jednostajny g=-gj HRW,1 Oś y: F y =mg a y =g, ruch jednostajnie zmienny Wykład /2017, zima 39
40 Oś x: g=-gj HRW,1 x x x 0x t const Oś y: y 0y gt 0y 0x 0 0 sin θ cosθ 0 0 y 0y t gt 2 2 y (tgθ 0 )x 2( 0 gx 2 cosθ 0 ) 2 równanie toru - parabola Wykład /2017, zima 40
41 ZADANIE DOMOWE 3.3 (a) Wyprowadź równanie toru rzutu ukośnego. (b) Na tej podstawie udowodnij, że zasięg rzutu ukośnego dany jest wzorem: R g 2 0 sin 2θ0 oraz, że maksymalny zasięg rzutu osiąga się dla θ o 0 45 (c) Pokaż, że w rzucie ukośnym energia mechaniczna jest zachowana Wykład /2017, zima 41
42 Siła oporu powietrza wpływa na tor rzutu ukośnego Piłka do gry w baseball rzucona pod kątem 45 z prędkością = 50 m/s osiąga: bez oporu powietrza - wysokość 63 m, zasięg 254 m, z oporem powietrza - wysokość 31 m, zasięg 122 m 45 o tor w powietrzu tor w próżni optymalny kąt rzutu wynosi o Wykład /2017, zima 42
43 ZADANIE DOMOWE 3.4 Piłkę wybito w powietrze z powierzchni ziemi. Na wysokości h=9,1m prędkość piłki (wyrażona w metrach na sekundę) jest równa: 7,6ˆi 6,1ˆ j przy czym î jest wektorem jednostkowym w poziomie, ĵ jest wektorem jednostkowym, skierowanym do góry. (a) Na jaką maksymalną wysokość wzniesie się piłka? (b) Jaką całkowitą odległość przebędzie ona w poziomie? Wyznacz: (c) długość, (d) kierunek wektora prędkości piłki tuż przed jej spadkiem na ziemię. Wykład /2017, zima 43
44 Wektor położenia Przedmiot: Fizyka PODSUMOWANIE r x ˆi yˆj zkˆ r x ˆi yˆj zkˆ dr dx ˆi dyˆj dzkˆ Wektor przemieszczenia Wektor prędkości: zawsze styczny do toru Przyspieszenie występuje zawsze i może mieć oprócz składowej normalnej również składową styczną 2 d a a ˆ i n ˆ i n t t Wykład /2017, zima 44 dr dx ˆi dy ˆj dz kˆ
45 TEST 2P 1. Wektor o długości 20 dodano do wektora o długości 25. Długość wektora będącego sumą wektorów może być równa: A) zero B) 3 C) 12 D) 47 E) Wektory a i b leżą na płaszczyźnie xy. Możemy wnosić, że a b jeżeli: A) x y x y D) B) E) C) a a a 2 x x a a b y x 2 i b b x a 2 b y b y b y 2 a / a b / b a x y x a y i y b x x b y Wykład /2017, zima 45
46 3. Jeżeli a ( 6m)ˆ i (8m) ˆj to 4a ma wartość: A) 10 m B) 20 m C) 30 m D) 40 m E) 50 m 4. Kąt pomiędzy wektorem a ( 25m i (45m) j a dodatnim kierunkiem osi OX wynosi: A) 29 o B) 61 o C) 119 o D) 151 o E) 209 o )ˆ ˆ 5. Dwa wektory, których początki się pokrywają, tworzą pewien kąt. Jeżeli kąt pomiędzy tymi wektorami zwiększy się o 20 o to iloczyn skalarny tych dwóch wektorów zmienia znak na przeciwny. Kąt, który początkowo tworzyły te dwa wektory wynosi: A) 0 B) 60 0 C) 70 o D) 80 o E) 90 0 Wykład /2017, zima 46
47 6. Dwa wektory a ( 3m i (2m) j b 2m i (3m) j wyznaczają jednoznacznie płaszczyznę. Który z wektorów jest prostopadły do tej płaszczyzny: ( 4m)ˆ i (6m) ˆj (13m) kˆ A) D) )ˆ ˆ ( )ˆ ˆ (2m) kˆ ( 4m)ˆ i (6m) ˆj (13m) kˆ B) ( 4 m i (6m) j (13m) k E) )ˆ ˆ ˆ ( 4m)ˆ i (6m) ˆj C) ( 4m)ˆ i (6 m) ˆj (13m) kˆ ˆ 7. Wartość i ( j k ) wynosi: ˆ ˆ A) zero B) +1 C) -1 D) 3 E) 3 Wykład /2017, zima 47
48 8. Punkt materialny porusza się wzdłuż osi OX od x i do x f. Które z podanych wartości współrzędnych początkowych i końcowych odpowiadają przemieszczeniu o największej wielkości: A) x = 4m, x f = 6m D) x i = 4m, x f = - 2m B) x i = - 4m, x f = - 8m E) x i = - 4m, x f = 4m C) D) x i = - 4m, x f = 2m 9. Samochód przejeżdża 40 km ze średnią prędkością 80 km/h i następne 40 km ze średnią prędkością 40 km/h. Średnia prędkość samochodu na całym odcinku 80 km wynosi: A) 40 km/h B) 45 km/h C) 48 km/h D) 53 km/h E) 80 km/h Wykład /2017, zima 48
49 10. Położenie cząstki wyrażone w metrach, dane jest jako: x(t)=16 t 3.0 t 3, gdzie czas t jest mierzony w sekundach. Cząstka zatrzymuje się w chwili t=.. A) 0.75 s B) 1.3 s C) 5.3 s D) 7.3 s E) 9.3 s 11. Prędkość ciała dana jest jako funkcja czasu t wzorem (t)=4t - 3t 2, gdzie jest wyrażone w m/s, t podano w s. Prędkość średnia w przedziale czasu od t 1 =0 do t 2 =2s wynosi: A) 0 B) -2 m/s C) 2 m/s D) -4m/s E) nie może być obliczona bez znajomości położenia początkowego Wykład /2017, zima 49
50 12. Zależność położenia y od czasu t dana jest wzorem y = at bt 2. Wymiary stałych a i b wynoszą odpowiednio: A) L 2 /T, L 3 /T 2 D) L 3 /T, T 2 /L B) L/T 2, L 2 /T E) żadna z odpowiedzi nie jest prawidłowa C) L/T, L/T Samochód początkowo w spoczynku, przebywa 20 m w 4 s wzdłuż linii prostej, ze stałym przyspieszeniem. Przyspieszenie samochodu wynosi: A) 0.4 m/s 2 B) 1.3 m/s 2 C) 2.5 m/s 2 D) 4.9 m/s 2 E) 9.8 m/s 2 Wykład /2017, zima 50
51 TEST 2A 1. A ector of magnitude 3 CANNOT be added to a ector of magnitude 4 so that the magnitude of the resultant is: A) zero B) 1 C) 3 D) 5 E) 7 2. A ector has a magnitude of 12. When its tail is at the origin it lies between the positie x axis and negatie y axis and makes an angle of 30 o with the x axis. Its y component is: A) 6 3 B)-6 3 C) 6 D) -6 E) A ector has a component of 10 in the +x direction, a component of 10 m in the +y direction, and a component of 5 m in the +z direction. The magnitude of this ector is: A) zero B) 15 m C) 20 m D) 25 m E) 225 m Wykład /2017, zima 51
52 4. Two ectors hae magnitudes of 10 and 15. The angle between them when they are drawn with their tails at the same point is 65 o. The component of the longer ector along the line of the shorter is: A) 0 B) 4.2 C) 6.3 D) 9.1 E) If the magnitude of the sum of two ectors is less than the magnitude of either ector, then: A) the scalar product of the ectors must be negatie B) the scalar product of the ectors must be positie C) the ectors must be parallel and in opposite directions D) the ectors must be parallel and in the same direction E) none of the aboe Wykład /2017, zima 52
53 6. A particle moes along the x axis from x i to x f. Of the following alues of the initial and final coordinates, which results in a negatie displacement: A) x = 4m, x f = 6m D) x i = - 4m, x f = - 2m B) x i = - 4m, x f = - 8m E) x i = - 4m, x f = 4m C) D) x i = - 4m, x f = 2m 7. Two automobiles are 150 km apart and traeling toward each other. One automobile is moing at 60 km/h and the other is moing at 40 km/h. In how many hours will they meet: A) 2.5 B) 2.0 C) 1.75 D) 1.5 E) 1.25 Wykład /2017, zima 53
54 8. A car starts from Hither, goes 50 km straight line to Yon, immediately turns around and returns to Hither. The time for this round trip is 2 hours. The magnitude of the aerage elocity of the car for this round trip is: A) 0 D) 200 km/h B) 50 km/h E) cannot be calculated without knowing C) 100 km/h the acceleration 9. A car starts from Hither, goes 50 km straight line to Yon, immediately turns around and returns to Hither. The time for this round trip is 2 hours. The aerage speed of the car for this round trip is: A) 0 D) 200 km/h B) 50 km/h E) cannot be calculated without knowing Wykład /2017, zima 54 C) 100 km/h the acceleration
55 10. A drag racing car starts from rest at t=0 and moes along a straight line with elocity gien by = bt 2, where b is a constant. The expression for the distance traeled by this car from its position at t=0 is: A) bt 3 B) bt 3 /3 C) 4bt 2 D) 3bt 2 E) bt 3/2 11. A ball rolls up a slope. At the end of three seconds its elocity is 20 cm/s; at the end of eighth seconds its elocity is 0. What is the aerage acceleration from the third to the eighth second? A) 2.5 cm/s 2 B) 4.0 cm/s 2 C) 5.0 cm/s 2 D) 6.0 cm/s 2 E) 6.67 cm/s 2 Wykład /2017, zima 55
KINEMATYKA (punkt materialny)
KINEMATYKA (punkt materialny) Wykład 2 2012/2013, zima 1 MECHANIKA KINEMATYKA DYNAMIKA Opis ruchu Przyczyny ruchu Wykład 2 2012/2013, zima 2 1 Y RUCH KRZYWOLINIOWY P XY - Układ odniesienia r y - wektor
ZASADY ZALICZANIA PRZEDMIOTU:
WYKŁADOWCA: dr hab. inż. Katarzyna ZAKRZEWSKA, prof. AGH KATEDRA ELEKTRONIKI, paw. C-1, p. 317, III p. tel. 617 29 01, tel. kom. 0 601 51 33 35 zak@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~zak 2012/2013, zima
3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas
3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas oddziaływanie między ciałami, ani też rola, jaką to
Równa Równ n a i n e i ru r ch u u ch u po tor t ze (równanie drogi) Prędkoś ędkoś w ru r ch u u ch pros pr t os ol t i ol n i io i wym
Mechanika ogólna Wykład nr 14 Elementy kinematyki i dynamiki 1 Kinematyka Dział mechaniki zajmujący się matematycznym opisem układów mechanicznych oraz badaniem geometrycznych właściwości ich ruchu, bez
Mechanika ogólna. Kinematyka. Równania ruchu punktu materialnego. Podstawowe pojęcia. Równanie ruchu po torze (równanie drogi)
Kinematyka Mechanika ogólna Wykład nr 7 Elementy kinematyki Dział mechaniki zajmujący się matematycznym opisem układów mechanicznych oraz badaniem geometrycznych właściwości ich ruchu, bez wnikania w związek
Kinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Wstęp do Fizyki I (B+C) Wykład III: Pojęcia podstawowe punkt materialny, układ odniesienia, układ współrzędnych tor, prędkość, przyspieszenie Ruch jednostajny Pojęcia podstawowe
Część I. MECHANIKA. Wykład KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO. Ruch jednowymiarowy Ruch na płaszczyźnie i w przestrzeni.
Część I. MECHANIKA Wykład.. KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO Ruch jednowymiarowy Ruch na płaszczyźnie i w przestrzeni 1 KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO KINEMATYKA zajmuje się opisem ruchu ciał bez rozpatrywania
MECHANIKA 2. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Prowadzący: dr Krzysztof Polko PLAN WYKŁADÓW 1. Podstawy kinematyki 2. Ruch postępowy i obrotowy bryły 3. Ruch płaski bryły 4. Ruch złożony i ruch względny 5. Ruch kulisty i ruch ogólny bryły
Kinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (B+C) Wykład IV: Ruch jednostajnie przyspieszony Ruch harmoniczny Ruch po okręgu Klasyfikacja ruchów Ze względu na tor wybrane przypadki szczególne prostoliniowy, odbywajacy
O ruchu. 10 m. Założenia kinematyki. Najprostsza obserwowana zmiana. Opis w kategoriach przestrzeni i czasu ( geometria fizyki ).
O ruchu Założenia kinematyki Najprostsza obserwowana zmiana. Ignorujemy czynniki sprawcze ruchu, rozmiar, kształt, strukturę ciała (punkt materialny). Opis w kategoriach przestrzeni i czasu ( geometria
Wektory, układ współrzędnych
Wektory, układ współrzędnych Wielkości występujące w przyrodzie możemy podzielić na: Skalarne, to jest takie wielkości, które potrafimy opisać przy pomocy jednej liczby (skalara), np. masa, czy temperatura.
Wykład 2. Kinematyka. Podstawowe wielkości opisujące ruch. W tekście tym przedstawię podstawowe pojecia niezbędne do opiosu ruchu:
Wykład 2. Kinematyka. Aby prześledzić tok tego wykładu MUSISZ rozumieć pojęcie wektora, jego składowych w układzie kartezjańskim oraz w trakcie wykładu zrozumieć intuicyjnie pojęcie pochodnej funkcji jednej
R o z d z i a ł 2 KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO
R o z d z i a ł KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO Kinematyka zajmuje się opisem ruchu ciał bez uwzględniania ich masy i bez rozpatrywania przyczyn, które ten ruch spowodowały. Przez punkt materialny rozumiemy
Ruch. Kinematyka zajmuje się opisem ruchu różnych ciał bez wnikania w przyczyny, które ruch ciał spowodował.
Kinematyka Ruch Kinematyka zajmuje się opisem ruchu różnych ciał bez wnikania w przyczyny, które ruch ciał spowodował. Ruch rozumiany jest jako zmiana położenia jednych ciał względem innych, które nazywamy
Kinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Pojęcia podstawowe Punkt materialny Ciało, którego rozmiary można w danym zagadnieniu zaniedbać. Zazwyczaj przyjmujemy, że punkt materialny powinien być dostatecznie mały. Nie jest
KINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO. dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury
KINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury Funkcje wektorowe Jeśli wektor a jest określony dla parametru t (t należy do przedziału t (, t k )
Kinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (Mechanika) Wykład II: Pojęcia podstawowe punkt materialny, układ odniesienia, układ współrzędnych tor, prędkość, przyspieszenie Ruch jednostajny, ruch jednostajnie przyspieszony
Kinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (Mechanika) Wykład II: Pojęcia podstawowe punkt materialny, układ odniesienia, układ współrzędnych tor, prędkość, przyspieszenie Ruch jednostajny, ruch jednostajnie przyspieszony
Ruch jednowymiarowy. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński
Ruch jednowymiarowy Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński 017 Ruch jednowymiarowy Autorzy: Zbigniew Kąkol, Kamil Kutorasiński Dział Fizyki zajmujący się opisem ruchu ciał nazywamy kinematyką. Definicja
KINEMATYKA czyli opis ruchu. Marian Talar
KINEMATYKA czyli opis ruchu 1 października 2006 2 Kinematyka czyli opis ruchu 1 Podstawowe pojęcia Kinematyka jest działem fizyki, który zajmuje się tylko opisem ruchu ciał. W ruchu postępowym ciało zastępuje
Mechanika. Wykład 2. Paweł Staszel
Mechanika Wykład 2 Paweł Staszel 1 Przejście graniczne 0 2 Podstawowe twierdzenia o pochodnych: pochodna funkcji mnożonej przez skalar pochodna sumy funkcji pochodna funkcji złożonej pochodna iloczynu
Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Wzorce sekunda Aktualnie niepewność pomiaru czasu to 1s na 70mln lat!!! 2 Modele w fizyce Uproszczenie problemów Tworzenie prostych modeli, pojęć i operowanie nimi 3 Opis ruchu Opis
Praca domowa nr 2. Kinematyka. Dynamika. Nieinercjalne układy odniesienia.
Praca domowa nr 2. Kinematyka. Dynamika. Nieinercjalne układy odniesienia. Grupa 1. Kinematyka 1. W ciągu dwóch sekund od wystrzelenia z powierzchni ziemi pocisk przemieścił się o 40 m w poziomie i o 53
Wydział Inżynierii Środowiska; kierunek Inż. Środowiska. Lista 2. do kursu Fizyka. Rok. ak. 2012/13 sem. letni
Wydział Inżynierii Środowiska; kierunek Inż. Środowiska Lista 2. do kursu Fizyka. Rok. ak. 2012/13 sem. letni Tabele wzorów matematycznych i fizycznych oraz obszerniejsze listy zadań do kursu są dostępne
Prawa ruchu: dynamika
Prawa ruchu: dynamika Fizyka I (B+C) Wykład X: Równania ruchu Więzy Rozwiazywanie równań ruchu oscylator harminiczny, wahadło ruch w jednorodnym polu elektrycznym i magnetycznym spektroskop III zasada
Dr Kazimierz Sierański www. If.pwr.wroc.pl/~sieranski Konsultacje pok. 320 A-1: codziennie po ćwiczeniach
Dr Kazimierz Sierański kazimierz.sieranski@pwr.edu.pl www. If.pwr.wroc.pl/~sieranski Konsultacje pok. 320 A-1: codziennie po ćwiczeniach Forma zaliczenia kursu: egzamin końcowy Grupa kursów -warunkiem
Rozdział 2. Kinematyka
Rozdział. Kinematyka 018 Spis treści Ruch jednowymiarowy Ruch na płaszczyźnie Rzut ukośny Ruch jednostajny po okręgu Ruch przyspieszony po okręgu Ruch krzywoliniowy Ruch jednowymiarowy Dział Fizyki zajmujący
Wstęp. Ruch po okręgu w kartezjańskim układzie współrzędnych
Wstęp Ruch po okręgu jest najprostszym przypadkiem płaskich ruchów krzywoliniowych. W ogólnym przypadku ruch po okręgu opisujemy równaniami: gdzie: dowolna funkcja czasu. Ruch odbywa się po okręgu o środku
Podstawy fizyki. Wykład 1. Dr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska
Podstawy fizyki Wykład 1 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska Użyteczne informacje Moja strona domowa: www.if.pwr.wroc.pl/~piosit informacje do wykładu: Dydaktyka/Mechaniczny Miejsce
Prowadzący: dr hab. Kamil Fedus pokój nr 569 lub 2.20 COK konsultacje: czwartek
Prowadzący: dr hab. Kamil Fedus pokój nr 569 lub 2.20 COK konsultacje: czwartek 16 00-18 00 e-mail: kamil@fizyka.umk.pl Program zajęć Mechanika punktu materialnego, bryły sztywnej, fal oraz cieczy: 1.
Z przedstawionych poniżej stwierdzeń dotyczących wartości pędów wybierz poprawne. Otocz kółkiem jedną z odpowiedzi (A, B, C, D lub E).
Zadanie 1. (0 3) Podczas gry w badmintona zawodniczka uderzyła lotkę na wysokości 2 m, nadając jej poziomą prędkość o wartości 5. Lotka upadła w pewnej odległości od zawodniczki. Jest to odległość o jedną
Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Opis ruchu Opis ruchu Tor, równanie toru Zależność od czasu wielkości wektorowych: położenie przemieszczenie prędkość przyśpieszenie UWAGA! Ważne żeby zaznaczać w jakim układzie
PODSTAWY FIZYKI - WYKŁAD 1 WSTEP KINEMATYKA - OPIS RUCHU DYNAMIKA - OPIS ODDZIAŁYWAŃ. Piotr Nieżurawski.
PODSTAWY FIZYKI - WYKŁAD 1 WSTEP KINEMATYKA - OPIS RUCHU DYNAMIKA - OPIS ODDZIAŁYWAŃ Piotr Nieżurawski pniez@fuw.edu.pl Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski http://www.fuw.edu.pl/~pniez/bioinformatyka/
MECHANIKA 2 Wykład 7 Dynamiczne równania ruchu
MECHANIKA 2 Wykład 7 Dynamiczne równania ruchu Prowadzący: dr Krzysztof Polko Dynamiczne równania ruchu Druga zasada dynamiki zapisana w postaci: Jest dynamicznym wektorowym równaniem ruchu. Dynamiczne
MiBM sem. III Zakres materiału wykładu z fizyki
MiBM sem. III Zakres materiału wykładu z fizyki 1. Dynamika układów punktów materialnych 2. Elementy mechaniki relatywistycznej 3. Podstawowe prawa elektrodynamiki i magnetyzmu 4. Zasady optyki geometrycznej
Ruch jednostajnie zmienny prostoliniowy
Ruch jednostajnie zmienny prostoliniowy Przyspieszenie w ruchu jednostajnie zmiennym prostoliniowym Jest to taki ruch, w którym wektor przyspieszenia jest stały, co do wartości (niezerowej), kierunku i
W efekcie złożenia tych dwóch ruchów ciało porusza się ruchem złożonym po torze, który w tym przypadku jest łukiem paraboli.
1. Pocisk wystrzelony poziomo leciał t k = 10 *s+, spadł w odległości S = 600 *m+. Oblicz prędkośd początkową pocisku V0 =?, i z jakiej wysokości został wystrzelony, jak daleko zaleciałby ten pocisk, gdyby
Podstawy fizyki. Wykład 1. Dr Piotr Sitarek. Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr
Podstawy fizyki Wykład 1 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Użyteczne informacje Moja strona domowa: if.pwr.edu.pl/~piosit informacje do wykładu: Dydaktyka/Elektronika 1 Miejsce konsultacji:
Blok 6: Pęd. Zasada zachowania pędu. Praca. Moc.
Blok 6: Pęd. Zasada zachowania pędu. Praca. Moc. ZESTAW ZADAŃ NA ZAJĘCIA ROZGRZEWKA 1. Przypuśćmy, że wszyscy ludzie na świecie zgromadzili się w jednym miejscu na Ziemi i na daną komendę jednocześnie
MECHANIKA 2. Praca, moc, energia. Wykład Nr 11. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 11 Praca, moc, energia Prowadzący: dr Krzysztof Polko PRACA MECHANICZNA SIŁY STAŁEJ Pracą siły stałej na prostoliniowym przemieszczeniu w kierunku działania siły nazywamy iloczyn
Prawa fizyki wyrażają związki między różnymi wielkościami fizycznymi.
Prawa fizyki i wielkości fizyczne Fizyka (z stgr. φύσις physis "natura") nauka o przyrodzie w najszerszym znaczeniu tego słowa. Prawa fizyki wyrażają związki między różnymi wielkościami fizycznymi. Prawa
lub też (uwzględniając fakt, że poruszają się w kierunkach prostopadłych) w układzie współrzędnych kartezjańskich: x 1 (t) = v 1 t y 2 (t) = v 2 t
Zad. 1 Dwa okręty wyruszyły jednocześnie z tego samego miejsca w drogę w kierunkach do siebie prostopadłych, jeden z prędkością υ 1 = 30 km/h, drugi z prędkością υ 2 = 40 km/h. Obliczyć prędkość wzajemnego
Przykładowe zdania testowe I semestr,
Przykładowe zdania testowe I semestr, 2015-2016 Rozstrzygnij, które z podanych poniżej zdań są prawdziwe, a które nie. Podstawy matematyczno-fizyczne. Działania na wektorach. Zagadnienia kluczowe: Układ
MECHANIKA 2 RUCH POSTĘPOWY I OBROTOWY CIAŁA SZTYWNEGO. Wykład Nr 2. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 2 RUCH POSTĘPOWY I OBROTOWY CIAŁA SZTYWNEGO Prowadzący: dr Krzysztof Polko WSTĘP z r C C(x C,y C,z C ) r C -r B B(x B,y B,z B ) r C -r A r B r B -r A A(x A,y A,z A ) Ciało sztywne
MECHANIKA II. Praca i energia punktu materialnego
MECHANIKA II. Praca i energia punktu materialnego Daniel Lewandowski Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej http://kmim.wm.pwr.edu.pl/lewandowski/ daniel.lewandowski@pwr.edu.pl
Tadeusz Lesiak. Podstawy mechaniki Newtona Kinematyka punktu materialnego
Mechanika klasyczna Tadeusz Lesiak Wykład nr 2 Podstawy mechaniki Newtona Kinematyka punktu materialnego Kinematyka punktu materialnego Kinematyka: zajmuje się matematycznym opisem ruchów układów mechanicznych
WYMAGANIA EDUKACYJNE PRZEDMIOT : FIZYKA ROZSZERZONA
WYMAGANIA EDUKACYJNE PRZEDMIOT : FIZYKA ROZSZERZONA ROK SZKOLNY: 2018/2019 KLASY: 2mT OPRACOWAŁ: JOANNA NALEPA OCENA CELUJĄCY OCENA BARDZO DOBRY - w pełnym zakresie - w pełnym opanował zakresie opanował
Mechanika ogólna / Tadeusz Niezgodziński. - Wyd. 1, dodr. 5. Warszawa, Spis treści
Mechanika ogólna / Tadeusz Niezgodziński. - Wyd. 1, dodr. 5. Warszawa, 2010 Spis treści Część I. STATYKA 1. Prawa Newtona. Zasady statyki i reakcje więzów 11 1.1. Prawa Newtona 11 1.2. Jednostki masy i
Ruch jednostajny prostoliniowy
Ruch jednostajny prostoliniowy Ruch jednostajny prostoliniowy to taki ruch, którego torem jest linia prosta, a ciało w jednakowych odcinkach czasu przebywa jednakową drogę. W ruchu jednostajnym prostoliniowym
dr inż. Zbigniew Szklarski
Wkłd 3: Kinemtk dr inż. Zbigniew Szklrski szkl@gh.edu.pl http://ler.uci.gh.edu.pl/z.szklrski/ Wstęp Opis ruchu KINEMATYKA Dlczego tki ruch? Przczn ruchu DYNAMIKA MECHANIKA Podstwowe pojęci dl ruchu prostoliniowego
Opis ruchu obrotowego
Opis ruchu obrotowego Oprócz ruchu translacyjnego ciała obserwujemy w przyrodzie inną jego odmianę: ruch obrotowy Ruch obrotowy jest zawsze względem osi obrotu W ruchu obrotowym wszystkie punkty zakreślają
1A. Which of the following five units is NOT the same as the other four? A) joule B) erg C) watt D) foot pound E) newton meter
1P. Cząstka startuje ze stanu spoczynku w chwili t=0 i porusza wzdłuż osi x. Jeżeli siła wypadkowa działająca na cząstkę jest wprost proporcjonalna do t 2, gdzie t jest czasem liczonym od chwili początkowej,
Plan wynikowy z wymaganiami edukacyjnymi przedmiotu fizyka w zakresie rozszerzonym dla I klasy liceum ogólnokształcącego i technikum
Plan wynikowy z mi edukacyjnymi przedmiotu fizyka w zakresie rozszerzonym dla I klasy liceum ogólnokształcącego i technikum Temat (rozumiany jako lekcja) Wymagania konieczne (ocena dopuszczająca) Dział
3. Zadanie nr 21 z rozdziału 7. książki HRW
Lista 3. do kursu Fizyka; rok. ak. 2012/13 sem. letni W. Inż. Środ.; kierunek Inż. Środowiska Tabele wzorów matematycznych (http://www.if.pwr.wroc.pl/~wsalejda/mat-wzory.pdf) i fizycznych (http://www.if.pwr.wroc.pl/~wsalejda/wzf1.pdf;
Treści dopełniające Uczeń potrafi:
P Lp. Temat lekcji Treści podstawowe 1 Elementy działań na wektorach podać przykłady wielkości fizycznych skalarnych i wektorowych, wymienić cechy wektora, dodać wektory, odjąć wektor od wektora, pomnożyć
Ruch prostoliniowy. zmienny. dr inż. Romuald Kędzierski
Ruch prostoliniowy zmienny dr inż. Romuald Kędzierski Przypomnienie Szybkość średnia Wielkość skalarna definiowana, jako iloraz przebytej drogi i czasu, w którym ta droga została przebyta. Uwaga: Szybkość
Powtórzenie wiadomości z klasy I. Temat: Ruchy prostoliniowe. Obliczenia
Powtórzenie wiadomości z klasy I Temat: Ruchy prostoliniowe. Obliczenia Ruch jest względny 1.Ruch i spoczynek są pojęciami względnymi. Można jednocześnie być w ruchu względem jednego ciała i w spoczynku
Część I. MECHANIKA. Wykład KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO
Część I. MECHANIKA Wykład.. KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO.1. Względność ruchu. Układy współrzędnych.. Prędkość i przyspieszenie.3. Ruch prostoliniowy.4. Ruch krzywoliniowy 1 KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO
Blok 2: Zależność funkcyjna wielkości fizycznych. Rzuty
Blok : Zależność funkcyjna wielkości fizycznych. Rzuty ZESTAW ZADAŃ NA ZAJĘCIA ROZGRZEWKA 1. Przeanalizuj wykresy zaprezentowane na rysunkach. Załóż, żę w każdym przypadku ciało poruszało się zgodnie ze
Fizyka 11. Janusz Andrzejewski
Fizyka 11 Ruch okresowy Każdy ruch powtarzający się w regularnych odstępach czasu nazywa się ruchem okresowym lub drganiami. Drgania tłumione ruch stopniowo zanika, a na skutek tarcia energia mechaniczna
5 m. 3 m. Zad. 4 Pod jakim kątem α do poziomu należy rzucić ciało, aby wysokość jego wzniesienia równała się 0.5 zasięgu rzutu?
Segment A.II Kinematyka II Przygotował: dr Katarzyna Górska Zad. 1 Z wysokości h = 35 m rzucono poziomo kamień z prędkością początkową v = 30 m/s. Jak daleko od miejsca rzucenia spadnie kamień na ziemię
Praca, moc, energia. 1. Klasyfikacja energii. W = Epoczątkowa Ekońcowa
Praca, moc, energia 1. Klasyfikacja energii. Jeżeli ciało posiada energię, to ma również zdolnoć do wykonania pracy kosztem częci swojej energii. W = Epoczątkowa Ekońcowa Wewnętrzna Energia Mechaniczna
MECHANIKA 2. Wykład Nr 3 KINEMATYKA. Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 3 KINEMATYKA Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ Prowadzący: dr Krzysztof Polko Pojęcie Ruchu Płaskiego Rys.1 Ruchem płaskim ciała sztywnego nazywamy taki ruch, w którym wszystkie
1. Kinematyka 8 godzin
Plan wynikowy (propozycja) część 1 1. Kinematyka 8 godzin Wymagania Treści nauczania (tematy lekcji) Cele operacyjne podstawowe ponadpodstawowe Uczeń: konieczne podstawowe rozszerzające dopełniające Jak
ver wektory
ver-12.10.11 wektory wektory (w przestrzeni trójwymiarowej) wektor: długość kierunek zwrot długość: a= a dodawanie: a b= c b a b a mnożenie mnożenie przez skalar: α a= b a α a wersor: e =1 a=a e e x, e
MECHANIKA 2 KINEMATYKA. Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 KINEMATYKA Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY Prowadzący: dr Krzysztof Polko Określenie położenia ciała sztywnego Pierwszy sposób: Określamy położenia trzech punktów ciała nie leżących
Przemieszczeniem ciała nazywamy zmianę jego położenia
1 Przemieszczeniem ciała nazywamy zmianę jego położenia + 0 k k 0 Przemieszczenie jes wekorem. W przypadku jednowymiarowym możliwy jes ylko jeden kierunek, a zwro określamy poprzez znak. Przyjmujemy, że
Materiały pomocnicze 5 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej
Materiały pomocnicze 5 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej 1. Wielkości dynamiczne w ruchu postępowym. a. Masa ciała jest: - wielkością skalarną, której wielkość jest niezmienna
Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!)
Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!) Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Kinematyka ruchu
FIZYKA I - Podstawy Fizyki
FIZYKA I - Podstawy Fizyki Wykład: Rajmund Bacewicz, prof. dr hab. p. 325, tel 8628, 7267 bacewicz@if.pw.edu.pl http://www.if.pw.edu.pl/~bacewicz/ Ćwiczenia rachunkowe: prof. dr hab. Małgorzata Igalson
Funkcja liniowa - podsumowanie
Funkcja liniowa - podsumowanie 1. Funkcja - wprowadzenie Założenie wyjściowe: Rozpatrywana będzie funkcja opisana w dwuwymiarowym układzie współrzędnych X. Oś X nazywana jest osią odciętych (oś zmiennych
I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO
I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO A. RÓŻNICZKOWE RÓWNANIA RUCHU A1. Bryła o masie m przesuwa się po chropowatej równi z prędkością v M. Podać dynamiczne równania ruchu bryły i rozwiązać je tak, aby wyznaczyć
TRANFORMACJA GALILEUSZA I LORENTZA
TRANFORMACJA GALILEUSZA I LORENTZA Wykład 4 2012/2013, zima 1 Założenia mechaniki klasycznej 1. Przestrzeń jest euklidesowa 2. Przestrzeń jest izotropowa 3. Prawa ruchu Newtona są słuszne w układzie inercjalnym
Ćwiczenie: "Kinematyka"
Ćwiczenie: "Kinematyka" Opracowane w ramach projektu: "Wirtualne Laboratoria Fizyczne nowoczesną metodą nauczania realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres ćwiczenia: 1. Ruch punktu
Zasady dynamiki Newtona. Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd
Zasady dynamiki Newtona Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd Zasady dynamiki Newtona I Każde ciało trwa w stanie spoczynku lub porusza się ruchem prostoliniowym i jednostajnym, jeśli siły przyłożone
FUNKCJE ELEMENTARNE I ICH WŁASNOŚCI
FUNKCJE ELEMENTARNE I ICH WŁASNOŚCI DEFINICJA (funkcji elementarnych) Podstawowymi funkcjami elementarnymi nazywamy funkcje: stałe potęgowe wykładnicze logarytmiczne trygonometryczne Funkcje, które można
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 6 2016/2017, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
Rodzaje zadań w nauczaniu fizyki
Jan Tomczak Rodzaje zadań w nauczaniu fizyki Typologia zadań pisemnych wg. prof. B. Niemierki obejmuje 2 rodzaje, 6 form oraz 15 typów zadań. Rodzaj: Forma: Typ: Otwarte Rozszerzonej odpowiedzi - czynności
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 7 2012/2013, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
ZESTAW POWTÓRKOWY (1) KINEMATYKA POWTÓRKI PRZED EGZAMINEM ZADANIA WYKONUJ SAMODZIELNIE!
Imię i nazwisko: Kl. Termin oddania: Liczba uzyskanych punktów: /50 Ocena: ZESTAW POWTÓRKOWY (1) KINEMATYKA POWTÓRKI PRZED EGZAMINEM ZADANIA WYKONUJ SAMODZIELNIE! 1. /(0-2) Przelicz jednostki szybkości:
J. Szantyr - Wykład 3 Równowaga płynu
J. Szantyr - Wykład 3 Równowaga płynu Siły wewnętrzne wzajemne oddziaływania elementów mas wydzielonego obszaru płynu, siły o charakterze powierzchniowym, znoszące się parami. Siły zewnętrzne wynik oddziaływania
PRACOWNIA FIZYCZNA I
Skrypt do laboratorium PRACOWNIA FIZYCZNA I Ćwiczenie 1: Badanie siły odśrodkowej. Opracowanie: mgr Tomasz Neumann Gdańsk, 2011 Projekt Przygotowanie i realizacja kierunku inżynieria biomedyczna - studia
Podstawowy problem mechaniki klasycznej punktu materialnego można sformułować w sposób następujący:
Dynamika Podstawowy problem mechaniki klasycznej punktu materialnego można sformułować w sposób następujący: mamy ciało (zachowujące się jak punkt materialny) o znanych właściwościach (masa, ładunek itd.),
Ruch pod wpływem sił zachowawczych
Ruch pod wpływem sił zachowawczych Fizyka I (B+C) Wykład XV: Energia potencjalna Siły centralne Ruch w polu grawitacyjnym Pole odpychajace Energia potencjalna Równania ruchu Znajomość energii potencjalnej
Kinematyka, Dynamika, Elementy Szczególnej Teorii Względności
Kinematyka, Dynamika, Elementy Szczególnej Teorii Względności Fizyka wykład 2 dla studentów kierunku Informatyka Wydział Automatyki, Elektroniki i Informatyki Politechnika Śląska 15 października 2007r.
Wektor położenia. Zajęcia uzupełniające. Mgr Kamila Rudź, Podstawy Fizyki. http://kepler.am.gdynia.pl/~karudz
Kartezjański układ współrzędnych: Wersory osi: e x x i e y y j e z z k r - wektor o współrzędnych [ x 0, y 0, z 0 ] Wektor położenia: r t =[ x t, y t,z t ] każda współrzędna zmienia się w czasie. r t =
Zasady dynamiki Newtona
Zasady dynamiki Newtona Każde ciało trwa w stanie spoczynku lub porusza się ruchem prostoliniowym i jednostajnym, jeśli siły przyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Jeżeli na ciało nie działa
Zadanie 2 Narysuj wykres zależności przemieszczenia (x) od czasu(t) dla ruchu pewnego ciała. m Ruch opisany jest wzorem x( t)
KINEMATYKA Zadanie 1 Na spotkanie naprzeciw siebie wyszło dwóch kolegów, jeden szedł z prędkością 2m/s, drugi biegł z prędkością 4m/s po prostej drodze. Spotkali się po 10s. W jakiej maksymalnej odległości
lim Np. lim jest wyrażeniem typu /, a
Wykład 3 Pochodna funkcji złożonej, pochodne wyższych rzędów, reguła de l Hospitala, różniczka funkcji i jej zastosowanie, pochodna jako prędkość zmian 3. Pochodna funkcji złożonej. Jeżeli funkcja złożona
FIZYKA I ASTRONOMIA RUCH JEDNOSTAJNIE PROSTOLINIOWY RUCH PROSTOLINIOWY JEDNOSTAJNIE PRZYSPIESZONY RUCH PROSTOLINIOWY JEDNOSTAJNIE OPÓŹNIONY
FIZYKA I ASTRONOMIA RUCH JEDNOSTAJNIE PROSTOLINIOWY Każdy ruch jest zmienną położenia w czasie danego ciała lub układu ciał względem pewnego wybranego układu odniesienia. v= s/t RUCH
Pierwsze kolokwium z Mechaniki i Przyległości dla nanostudentów (wykład prof. J. Majewskiego)
Pierwsze kolokwium z Mechaniki i Przylełości dla nanostudentów (wykład prof. J. Majewskieo) Zadanie Dane są cztery wektory A, B, C oraz D. Wyrazić liczbę (A B) (C D), przez same iloczyny skalarne tych
Mechanika Analityczna
Mechanika Analityczna Wykład 2 - Zasada prac przygotowanych i ogólne równanie dynamiki Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej 29 lutego 2016 Plan wykładu
18. Siły bezwładności Siła bezwładności w ruchu postępowych Siła odśrodkowa bezwładności Siła Coriolisa
Kinematyka 1. Podstawowe własności wektorów 5 1.1 Dodawanie (składanie) wektorów 7 1.2 Odejmowanie wektorów 7 1.3 Mnożenie wektorów przez liczbę 7 1.4 Wersor 9 1.5 Rzut wektora 9 1.6 Iloczyn skalarny wektorów
Mechanika teoretyczna
Wypadkowa -metoda analityczna Mechanika teoretyczna Wykład nr 2 Wypadkowa dowolnego układu sił. Równowaga. Rodzaje sił i obciążeń. Rodzaje ustrojów prętowych. Składowe poszczególnych sił układu: Składowe
Prawa ruchu: dynamika
Prawa ruchu: dynamika Fizyka I (B+C) Wykład IX: Więzy Rozwiazywanie równań ruchu oscylator harminiczny, wahadło ruch w jednorodnym polu elektrycznym i magnetycznym spektroskop III zasada dynamiki Siły
Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..)
Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..) 24.02.2014 Prawa Keplera Na podstawie obserwacji zgromadzonych przez Tycho Brahe (głównie obserwacji Marsa)
KINEMATYKA. Kinematyka zajmuje się RUCHEM, ale nie bierze się pod uwagę przyczyn wywołujących ten ruch ani własności poruszających się ciał.
1 KINEMATYKA 1. WSTĘP. Wyraz kinematyka pochodzi od greckiego kineo poruszam. Kinematyka zajmuje się RUCHEM, ale nie bierze się pod uwagę przyczyn wywołujących ten ruch ani własności poruszających się
FIZYKA Kolokwium nr 1 (e-test)
FIZYKA Kolokwium nr 1 (e-test) Rozwiązał i opracował: Maciej Kujawa, SKP 2008/09 (więcej informacji na końcu dokumentu) Zad. 1 W ruchu prostoliniowym prędkość ciała jest funkcją czasu: v=2.5t+5.5 [m/s].