ANALIZA POLA MAGNETYCZNEGO W PRZEKŁADNI MAGNETYCZNEJ
|
|
- Konrad Czyż
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Zezyty oblemowe Mazyny Elektyczne N 1/213 cz. I 163 Macin Kowol, Januz Kołodziej, Maian Łukanizyn Politechnika Oolka, Wydział Elektotechniki, Automatyki i Infomatyki ANALIZA POLA MAGNETYCZNEGO W PRZEKŁADNI MAGNETYCZNEJ FIELD ANALYSIS OF PERMANENT-MAGNETIC GEAR Stezczenie: W acy zedtawiono budowę oaz zaadę działania zmodyfikowanej zekładni magnetycznej. Dla zykładowej kontukcji zekładni, o zełożeniu 4:1, oacowano dwuwymiaowy model numeyczny, dla któego wykonano zeeg obliczeń olowych. Pzeowadzono analizę ozkładu kładowej omieniowej indukcji magnetycznej w zczelinach owietznych. Za omocą metody tenoa naężeń Maxwella wyznaczono chaakteytyki zenozonego momentu magnetycznego. Abtact: Thi ae eent the contuction and oeation incile of the modified magnetic gea. Fo the eented gea contuction (with gea atio 4:1) a eie of calculation wa caied out uing two-dimenional numeical field model. On the bae of field calculation, an analyi of the ditibution of the adial comonent of the magnetic flux denity in the ai ga wee efomed. The magnetic toque chaacteitic wee calculated uing the Maxwell Ste Teno Method. Słowa kluczowe: zekładnia magnetyczna, 2D metoda elementów kończonych, moment magnetyczny Keywod: magnetic gea, 2D finite element method, magnetic toque 1. Wtę We wółczenym świecie zekładnie mechaniczne tanowią itotny moduł w óżnego odzaju naędach. Bezośedni kontakt omiędzy wółacującymi elementami zekładni mechanicznej wływa niekozytnie na awność zenozonego momentu, jak ównież na zwiękzenie wibacji oaz oziomu hałau. Pzekładnie tego tyu dodatkowo wymagają okeowych zeglądów i kontoli, co owoduje zwiękzenie koztów ekloatacji. Altenatywą dla tego odzaju uządzeń mogą tać ię zekładnie magnetyczne, któe ofeują wiele otencjalnych kozyści takich jak: fizyczna izolacja omiędzy naędem a odbionikiem, zmniejzenie oziomu hałau i wibacji, natualne zabezieczenie zed zeciążeniem, wyoką awność oaz beztykowe zenozenie momentu obotowego. Pomimo tak wielu zalet, zatoowanie tyowych zekładni magnetycznych (y. 1) jet badzo oganiczone. Głównym tego owodem jet tounkowo mała gętość zenozenia momentu w oównaniu z zekładniami mechanicznymi, któy nie zekacza 1kNm/m 3, jak ównież związane z tym oblemy kontukcyjne [1-5]. Ry. 1. Pzykłady tyowych kontukcji zekładni magnetycznych
2 164 Zezyty oblemowe Mazyny Elektyczne N 1/213 cz. I W atykule zedtawiono zmodyfikowaną kontukcję zekładni magnetycznej, któa może być konkuencyjna w oównaniu z wybanymi kontukcjami mechanicznymi. Budowę zekładni magnetycznej zilutowano na yunku 2. wytwazanego zez magney twałe, za ośednictwem ieścienia feomagnetycznego, w taki oób, aby liczba a biegunów w zetzeni hamonicznych ozkładu indukcji magnetycznej w zczelinie owietznej, odowiadała liczbie a biegunów winika z magneami twałymi. Rozkład kładowej omieniowej indukcji magnetycznej w zczelinie owietznej można oiać zależnością [1, 4, 5]: B, B,, m m1,3,5,... b com t m con t n n1,2,3... (1) Ry. 2. Zmodyfikowana kontukcja zekładni magnetycznej Uządzenie kłada ię z tzech odtawowych elementów tj. winika wewnętznego i zewnętznego, na któych naklejone ą magney twałe oaz z ieścienia ośedniczącego wykonanego w otaci biegunów feomagnetycznych. Taka kontukcja, dzięki zatoowaniu wyokoenegetycznych magneów twałych, umożliwia zwiękzenie gętości zenozonego momentu magnetycznego, nawet do 15kNm/m 3 [1, 3, 5]. 2. Zaada działania Pzekładnia magnetyczna, zilutowana na yunku 2, może acować w dwóch tybach acy. W ytuacji, w któej naędzany jet winik wewnętzny a ieścień ośedniczący jet nieuchomy, winik zewnętzny obaca ię w zeciwnym kieunku do kieunku obotu winika wewnętznego. Natomiat w tanie acy, w któym to nieuchomy jet winik zewnętzny, ieścień ośedniczący obaca ię zgodnie z kieunkiem obotu winika wewnętznego. Pzełożenie zekładni, w iewzym i dugim zyadku, nie jet takie ame i jet ściśle okeślone liczbą a biegunów zaówno winika wewnętznego, zewnętznego oaz biegunów ieścienia ośedniczącego. Zaadą działania zekładni magnetycznej jet związana z modulacją ola magnetycznego, natomiat dla kładowej tycznej indukcji magnetycznej obowiązuje ównanie:, B,, B m b m 1,3,5,... inm t m con t n n1,2,3... (2) gdzie: B, B kładowa omieniowa i tyczna indukcji magnetycznej bez ieścienia ośedniczącego;, kładowe funkcji modulującej, wynikającej z wowadzenia ieścienia feomagnetycznego; liczba a biegunów winika z magneami twałymi; liczba nabiegunników ieścienia feomagnetycznego;, ędkość obotowa winika z magneami twałymi oaz ieścienia ośedniczącego; b m, b m, m, m, wółczynniki zeegu Fouiea. Dokonując ozwiązania ównań (1) i (2), liczba a biegunów w zetzeni hamonicznych ozkładu indukcji magnetycznej może być oiana zależnością [1]: m, n m n gdzie : m 1,3,5,.., n, 1; 2, 3,..., (3) natomiat ędkość obotowa indukcji magnetycznej w zetzeni hamonicznych:
3 Zezyty oblemowe Mazyny Elektyczne N 1/213 cz. I 165 m n m, n (4) m n m n Analizując ównanie (4), można zauważyć, że widmo hamonicznych ędkości obotowej, któe owtaje w wyniku wowadzenia ieścienia feomagnetycznego (n), óżni ię od ędkości obotowej winika, któego ole magnetyczne jet modulowane. Dlatego aby była możliwość tanmiji momentu magnetycznego zy óżnych ędkościach obotowych, liczba a biegunów dugiego winika mui być ówna liczbie a biegunów w widmie hamonicznych, dla n. Ponieważ dla m=1 i n=-1 uzykujemy najwiękzą watość w zetzeni hamonicznych, liczba a biegunów dugiego winika mui być ówna óżnicy liczby nabiegunników ieścienia ośedniczącego i liczby a biegunów winika modulującego. Na tej odtawie można wyznaczyć zełożenie zekładni magnetycznej (i ), któe dla oiywanej kontukcji w zyadku nieuchomego ieścienia feomagnetycznego wyaża ię zależnością: i (5) W ytuacji, w któej nieuchomy jet jeden z winików z magneami twałymi, zełożenie zekładni okeśla ię zależnością: i (6) Równania (5) i (6) okazują, że dla danego zełożenia zekładni, itnieje tounkowo duża liczba kombinacji liczby a biegunów winika wewnętznego, zewnętznego oaz liczby nabiegunników feomagnetycznych ozwalająca na uzykanie danego zełożenia. 3. Badania ymulacyjne Pzedmiotem badań w niniejzej acy jet nowa kontukcja zekładni magnetycznej, zilutowanej na yunku 3, o zełożeniu 4:1, zy założeniu ze wejście zekładni to winik wewnętzny, a wyjście winik zewnętzny, ieścień ośedniczący jet nieuchomy. Ry. 3. Stuktua zekładni magnetycznej o zełożeniu 4:1 Tabela 1. Podtawowe aamety zekładni magnetycznej Liczba a biegunów winika wewnętznego ( wew ) 2 Liczba a biegunów winika zewnętznego ( zew ) 8 Liczba biegunów ieścienia ośedniczącego ( ) 1 Pomień zewnętzny winika wewnętznego (R2) 25 mm Pomień wewnętzny ieścienia ośedniczącego (R3) 27 mm Pomień zewnętzny ieścienia ośedniczącego (R4) 37 mm Pomień wewnętzny winika zewnętznego (R5) 39 mm Pomień zewnętzny winika zewnętznego (R7) 52 mm Gubość magneu twałego 5 mm Podtawowe aamety zekładni zetawiono w tabeli 1. Obliczenia numeyczne wykonano za omocą dwuwymiaowej metody elementów kończonych. Model numeyczny waz z iatką dyketyzacyjną zilutowano na yunku 4. W zekładni zatoowano magney neodymowe N35 oaz zyjęto tałą zenikalność magnetyczną tali. Punktem bazowym w modelu numeycznym jet ołożenie kątowe, w któym moment magnetyczny, obliczony za omocą metody tenoa naężeń Maxwella, ówny jet zeu.
4 166 Zezyty oblemowe Mazyny Elektyczne N 1/213 cz. I obwodowy ozkład kładowej omieniowej indukcji magnetycznej w zczelinie owietznej zy winiku wewnętznym i zewnętznym, w zyadku ola magnetycznego wytwazanego zez winik wewnętzny oaz w zyadku jego modulacji ozez wowadzenie ieścienia ośedniczącego. B m=1; n=-1 Bez ieścienia ośedniczącego Z ieścieniem ośedniczącym.5 Ry. 4. Model numeyczny zekładni magnetycznej B B Bez ieścienia ośedniczącego Z ieścieniem ośedniczącym Położenie kątowe [] Bez ieścienia ośedniczącego Z ieścieniem ośedniczącym Położenie kątowe [] Ry. 5. Obwodowy ozkład kładowej omieniowej indukcji magnetycznej zy winiku wewnętznym ( i zewnętznym ( W oaciu o oacowany model olowy zeowadzono zeeg obliczeń numeycznych. Na yunku 5 zedtawiono B Liczba a biegunów m=1; n= Bez ieścienia ośedniczącego Z ieścieniem ośedniczącym m=1; n= Liczba a biegunów Ry. 6. Widmo amlitudowe obwodowego ozkładu kładowej omieniowej indukcji magnetycznej zy winiku wewnętznym ( i zewnętznym ( Z kolei na yunku 6 zilutowano widmo amlitudowe, na odtawie któego widać, że najwiękzą watość hamonicznej kładowej omieniowej indukcji magnetycznej w zczelinie owietznej zy winiku zewnętznym uzykujemy dla liczby a biegunów ównej 8 (m=1 i n=-1). A więc dla tej liczby a biegunów winika zewnętznego uzykujemy najwiękzą zdolność tanmiji momentu obotowego. Wykeślając te ame chaakteytyki kładowej omieniowej indukcji magnetycznej (y. 7) oaz analizując jej widmo amlitudowe (y. 8), w odnieieniu do ola magnetycznego wytwazanego zez winik zewnętzny, najwiękzą watość hamonicznej uzykujemy dla liczby a biegunów ównej 2.
5 Zezyty oblemowe Mazyny Elektyczne N 1/213 cz. I 167 B B Bez ieścienia ośedniczącego Z ieścieniem ośedniczącym Położenie kątowe [] Bez ieścienia ośedniczącego Z ieścieniem ośedniczącym Położenie kątowe [] Ry. 7. Obwodowy ozkład kładowej omieniowej indukcji magnetycznej zy winiku wewnętznym ( i zewnętznym ( B B m=1; n=-1 Bez ieścienia ośedniczącego Z ieścieniem ośedniczącym m=1; n= Liczba a biegunów Bez ieścienia ośedniczącego Z ieścieniem ośedniczącym m=1; n= Liczba a biegunów Ry. 8. Widmo amlitudowe obwodowego ozkładu kładowej omieniowej indukcji magnetycznej zy winiku wewnętznym ( i zewnętznym ( Ryunek 9 zedtawia kolejno kątową zmienność momentu magnetycznego w funkcji kąta obotu winika wewnętznego (winik zewnętzny jet nieuchomy) oaz winika zewnętznego zy nieuchomym winiku wewnętznym. Moment obotowy [Nm/m] Moment magnetyczny [Nm/m] X: 45 Y: X: 45 Y: X: 45 Y: -334 Winik wewnętzny Pieścień ośedniczący Winik zewnętzny Kąt obotu winika wewnętznego [ o ] X: 11 Y: X: 11 Y: X: 11 Y: -334 Winik wewnętzny Pieścień ośedniczący Winik zewnętzny Kąt obotu winika zewnętznego [] Ry. 9. Kątowa zmienność momentu magnetycznego w funkcji kąta obotu winika wewnętznego ( i zewnętznego ( Natomiat na yunku 1 zilutowano zmianę momentu magnetycznego, zy nieuchomym ieścieniu ośedniczącym, odcza gdy winik zewnętzny obaca ię w kieunku zeciwnym do kieunku obotu winika wewnętznego zgodnie z zależnością: zew _ wew wew (7) _ zew gdzie: wew, zew kąt obotu winika wewnętznego oaz zewnętznego. Jako unkt tatowy zyjęto zeunięcie o 45 toni mechanicznych winika wewnętznego względem zewnętznego. Na odtawie wykeu można zaobewować, że tounek watości śedniej momentu magnetycznego winika zewnętznego do wewnętznego, odowiada zełożeniu zekładni.
6 168 Zezyty oblemowe Mazyny Elektyczne N 1/213 cz. I Moment magnetyczny [Nm/m] Położenie kątowe winika zewnętznego [] Winik wewnętzny 2 Pieścień ośedniczący 1 Winik zewnętzny Kąt obotu winika wewnętznego [] Ry. 1. Kątowa zmienność momentu magnetycznego z uwzględnieniem zeunięcia kątowego winika zewnętznego Na yunku 11 zedtawiono zykładowe ozkłady linii ola magnetycznego dla zeowego oaz makymalnego momentu magnetycznego. 4. Podumowanie W atykule zedtawiono zmodyfikowaną kontukcję zekładni magnetycznej, umożliwiającą znaczne zwiękzenie tanmiji momentu obotowego. Oiano zaadę działania oaz wykonano obliczenia dla zykładowej zekładni o zełożeniu 4:1, dla któej uzykano gętość zenozonego momentu zekaczającą 4kNm/m 3. Autozy edecznie dziękują of. Maiuzowi Jagiele za konultacje oaz udotęnienie autokiego ogamu do obliczeń olowych. 5. Liteatua [1] Atallah K., Howe D.: A novel high-efomance magnetic gea. IEEE Tan. Magn., vol. 37, no. 4, , Jul. 21. [2] Atallah, K., S. Calveley, and Howe D.: Deign, analyi and ealization of a high-efomance magnetic gea, IEE Poc. Electic Powe Al., Vol. 151, no. 2, , 24. [3] Niguchi N. Hiata K.: Cogging Toque Analyi of Magnetic Gea. Indutial Electonic, IEEE Tanaction on, vol. 59, , 212. [4] Kowol M, Łukanizyn M.: Budowa i zaada działania zekładni magnetycznej, Wybane Zagadnienia Elektotechniki i Elektoniki, WZEE, Utoń, wześnia 212 (Conf. CD 25.df). [5] Ren J., Clak R., Calveley S., Atallah K., Howe D.: Deign, analyi and ealization of a novel magnetic hamonic gea. in Poc. ICEM,. 1 4, 28. Autozy d inż. Macin Kowol, d inż. Januz Kołodziej, of. d hab. inż. Maian Łukanizyn Intytut Układów Elektomechanicznych i Elektoniki Pzemyłowej Ade: ul. Pózkowka 76 (budynek 1), Oole Tel m.kowol@o.oole.l; ja.kolodziej@o.oole.l; m.lukanizyn@o.oole.l Ry. 11. Pzykładowy ozkład linii ola magnetycznego dla zeowego ( oaz makymalnego ( momentu magnetycznego. Recenzent Pof. d hab. inż. Lech Nowak
Badania symulacyjne przekładni magnetycznej
Macin KOWOL, Januz KOŁODZIEJ, Maian ŁUKANISZYN Politechnika OPOLSKA, Wydział Elektotechniki, Automatyki i Infomatyki doi:10.15199/48.2016.01.23 Badania ymulacyjne zekładni magnetycznej Stezczenie. W acy
Bardziej szczegółowoPRZYCZYNY I SKUTKI ZMIENNOŚCI PARAMETRÓW MASZYN INDUKCYJNYCH
LV SESJA STUENCKICH KÓŁ NAUKOWYCH PRZYCZYNY I SKUTKI ZMIENNOŚCI PARAMETRÓW MASZYN INUKCYJNYCH Wykonali: Michał Góki, V ok Elektotechnika Maciej Boba, V ok Elektotechnika Oiekun naukowy efeatu: d hab. inż.
Bardziej szczegółowoUkład kaskadowy silnika indukcyjnego pierścieniowego na stałą moc
Ćwiczenie 14 Układ kakadowy ilnika indukcyjnego ieścieniowego na tałą moc 14.1. Pogam ćwiczenia 1. Poznanie tuktuy układu omiaowego, budowy i właściwości naędowych kakady zawoowo-mazynowej tyu P = cont.
Bardziej szczegółowoSK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego
Ćwiczenia: SK-7 Wpowadzenie do metody wektoów pzetzennych SK-8 Wektoowy model ilnika indukcyjnego, klatkowego Wpowadzenie teoetyczne Wekto pzetzenny definicja i poawowe zależności. Dowolne wielkości kalane,
Bardziej szczegółowoOPTYMALIZACJA PRZETWARZANIA ENERGII DLA MAŁYCH ELEKTROWNI WODNYCH Z GENERATORAMI PRACUJĄCYMI ZE ZMIENNĄ PRĘDKOŚCIĄ OBROTOWĄ
Zezyty oblemowe Mazyny Elektyczne N 9/ Daiuz Bokowki, Tomaz Węgiel olitechnika Kakowka OTYMALZACJA RZETWARZANA ENERG DLA MAŁYC ELEKTROWN WODNYC Z GENERATORAM RACUJĄCYM ZE ZMENNĄ RĘDKOŚCĄ OBROTOWĄ ENERGY
Bardziej szczegółowoSterowanie prędkością silnika krokowego z zastosowaniem mikrokontrolera ATmega8
mg inż. ŁUKASZ BĄCZEK d hab. inż. ZYGFRYD GŁOWACZ pof. ndzw. w AGH Akademia Góniczo-Hutnicza Wydział Elektotechniki, Automatyki, Infomatyki i Elektoniki Kateda Mazyn Elektycznych Steowanie pędkością ilnika
Bardziej szczegółowo= ± Ne N - liczba całkowita.
POL LKTRYCZN W PRÓŻNI Ładunek - elementany Nieodłączna własność niektóych cząstek elementanych, [n. elektonu (-e), otonu (+e)], zejawiająca się w oddziaływaniu elektomagnetycznym tych cząstek. e =,6-9
Bardziej szczegółowoZastosowanie algorytmu Euklidesa
Zatoowanie algoytmu Euklidea Pzelewanie wody Dyonujez dwoma czeakami o ojemnościach 4 i 6 litów, utym ojemnikiem o nieoganiczonej objętości i nieoganiczoną ilością wody Podaj oób naełnienia ojemnika 14
Bardziej szczegółowoWPŁYW ASYMETRII SZCZELINY POWIETRZNEJ NA WARTOŚĆ NAPIĘĆ I PRĄDÓW WAŁOWYCH W SILNIKACH INDUKCYJNYCH DUśEJ MOCY
Zezyty Poblemowe Mazyny Elektyczne N 81/29 73 Boniław Dak, Piot Zientek, Roman Nietój, Andzej Boboń Politechnika Śląka, Gliwice Józef Kwak, Zabzańkie Zakłady Mechaniczne, Zabze Jan Maek Lipińki, Zakład
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 9 ZASTOSOWANIE ŻYROSKOPÓW W NAWIGACJI
9.1. Cel ćwiczenia Ćwiczenie 9 ZASTSWANIE ŻYRSKPÓW W NAWIGACJI Celem ćwiczenia jest pezentacja paktycznego wykozystania efektu żyoskopowego w lotniczych pzyządach nawigacyjnych. 9.2. Wpowadzenie Żyoskopy
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 6: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.l htt://laye.uci.agh.edu.l/z.szklaski/ negia a aca negia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał.
Bardziej szczegółowoANALIZA PRACY PRZEKŁADNI MAGNETYCZNEJ
Zeszyty Problemowe Maszyny Elektryczne Nr /1 (1) 5 Marcin Kowol, Janusz Kołodziej, Marian Łukaniszyn Politechnika Opolska ANALIZA PRACY PRZEKŁADNI MAGNETYCZNEJ PERFORMANCE ANALYSIS OF THE MAGNETIC GEAR
Bardziej szczegółowo1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.
Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 6: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.l htt://laye.uci.agh.edu.l/z.szklaski/ negia a aca negia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał.
Bardziej szczegółowoMAGISTERSKA PRACA DYPLOMOWA
POLITECHNIKA WROCŁAWSKA WYDZIAŁ ELEKTRYCZNY INSTYTUT MASZYN, NAPĘDÓW I POMIARÓW ELEKTRYCZNYCH MAGISTERSKA PRACA DYPLOMOWA Układy teowania pędkością kątową ilników aynchonicznych w zeokim zakeie egulacji
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 4 Badanie zjawiska Halla i przykłady zastosowań tego zjawiska do pomiarów kąta i indukcji magnetycznej
Ćwiczenie nr 4 Badanie zjawika alla i przykłady zatoowań tego zjawika do pomiarów kąta i indukcji magnetycznej Opracowanie: Ryzard Poprawki, Katedra Fizyki Doświadczalnej, Politechnika Wrocławka Cel ćwiczenia:
Bardziej szczegółowoMikrosilniki synchroniczne
Mikoilniki ynchoniczne Specyfika eoii: R >0 z uwagi na ounkowo dużą waość ezyancji ojana nie wolno jej pomijać w analizie zjawik mikomazyny ynchonicznej. Zwykle wykozyywane ą óżne odzaje momeny ynchonicznego:
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowoWykład 17. 13 Półprzewodniki
Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa
Bardziej szczegółowocz.1 dr inż. Zbigniew Szklarski
ykład : Gawitacja cz. d inż. Zbiniew Szklaski szkla@ah.edu.l htt://laye.uci.ah.edu.l/z.szklaski/ Doa do awa owszechneo ciążenia Ruch obitalny lanet wokół Słońca jak i dlaczeo? Reulane, wieloletnie omiay
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki. przewodniki z prądem. 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne
Rozdział 5 Pole magnetyczne 5.1 Oddziaływanie pola magnetycznego na ładunki i pzewodniki z pądem 5.1.1 Podstawowe zjawiska magnetyczne W obecnym ozdziale ozpatzymy niektóe zagadnienia magnetostatyki. Magnetostatyką
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI Badanie silnika indukcyjnego klatkowego
Ćwiczenie 4 Wydział Geoinżynierii, Górnictwa i Geologii LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI Badanie ilnika indukcyjnego klatkowego Oracował: Grzegorz Wiśniewki Zagadnienia do rzygotowania Rodzaje ilników
Bardziej szczegółowoXXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.
Bardziej szczegółowo00507 Praca i energia D
00507 Paca i enegia D Dane oobowe właściciela akuza 00507 Paca i enegia D Paca i moc mechaniczna. Enegia mechaniczna i jej kładniki. Zaada zachowania enegii mechanicznej. Zdezenia dokonale pęŝyte. ktualizacja
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoModel klasyczny gospodarki otwartej
Model klasyczny gospodaki otwatej Do tej poy ozpatywaliśmy model sztucznie zakładający, iż gospodaka danego kaju jest gospodaką zamkniętą. A zatem bak było międzynaodowych pzepływów dób i kapitału. Jeżeli
Bardziej szczegółowoWpływ błędów parametrów modelu maszyny indukcyjnej na działanie rozszerzonego obserwatora prędkości
Daniel WACHOWIAK Zbigniew KRZEMIŃSKI Politechnika Gdańska Wydział Elektotechniki i Automatyki Kateda Automatyki Napędu Elektycznego doi:1015199/48017091 Wpływ błędów paametów modelu maszyny indukcyjnej
Bardziej szczegółowoROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.
ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. STRESZCZENIE Na bazie fizyki klasycznej znaleziono nośnik ładunku gawitacyjnego, uzyskano jedność wszystkich odzajów pól ( elektycznych,
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE ANALIZY WIDMOWEJ PRĄDU STOJANA DO MONITOROWANIA EKCENTRYCZNOŚCI SILNIKÓW INDUKCYJNYCH
Pace Naukowe Intytutu Mazyn, Napędów i Pomiaów Elektycznych N 6 Politechniki Wocławkiej N 6 Studia i Mateiały N 27 27 ilnik indukcyjny, pąd tojana, hamoniczne żłobkowe, ekcentyczność, uzkodzenia łożyk
Bardziej szczegółowoAtom wodoru w mechanice kwantowej
Fizyka II, lato 016 Tójwymiaowa studnia potencjału atomu wodou jest badziej złożona niż studnie dyskutowane wcześniej np. postokątna studnia. Enegia potencjalna U() jest wynikiem oddziaływania kulombowskiego
Bardziej szczegółowoPRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE
PRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE I, II, III pędkość komiczna www.iwiedza.net Obecnie, żyjąc w XXI wieku, wydaje ię nomalne, że człowiek potafi polecieć w komo, opuścić Ziemię oaz wylądować na Kiężycu. Poza
Bardziej szczegółowoSYSTEMY BEZSTYKOWEGO ZASILANIA KOMPUTERÓW PRZENOŚNYCH
Atu OADEW afał ŚKEW SYSTEY BESTYKOWEGO ASANA KOPUTEÓW PENOŚNYH STESENE W efeacie pzedtawiono chemat ideowy układu beztykowego zailania komputeów pzenośnych. Pzedtawiono typowe kontukce tanfomatoów dla
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 11 OPTYMALIZACJA WIELOKRYTERIALNA
WYKŁAD OPTYMALIZACJA WIELOKYTEIALNA Wstęp. W wielu pzypadkach pzy pojektowaniu konstukcji technicznych dla okeślenia ich jakości jest niezędne wpowadzenie więcej niż jednego kyteium oceny. F ) { ( ), (
Bardziej szczegółowoGEOMETRIA PŁASZCZYZNY
GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,
Bardziej szczegółowoWPŁYW WARUNKÓW EKSPLOATACJI NA WŁASNOŚCI CIEPLNE BEZSTYKOWEGO USZCZELNIENIA CZOŁOWEGO
6-011 T R I B O L O G I A 41 Sławomi BŁASIAK *, Czeław KUNDERA * WPŁYW WARUNKÓW EKSPLOATACJI NA WŁASNOŚCI CIEPLNE BEZSTYKOWEGO USZCZELNIENIA CZOŁOWEGO INFLUENCE OF THE EXPLOITATION PARAMETERS ON THE THERMAL
Bardziej szczegółowoKINEMATYCZNE WŁASNOW PRZEKŁADNI
KINEMATYCZNE WŁASNOW ASNOŚCI PRZEKŁADNI Waunki współpacy pacy zazębienia Zasada n 1 - koła zębate mogą ze sobą współpacować, kiedy mają ten sam moduł m. Czy to wymaganie jest wystaczające dla pawidłowej
Bardziej szczegółowoKinematyka odwrotna:
Kinematka owotna: ozwiązanie zaania kinematki owotnej owaza ię o wznazenia maiez zekztałenia H otai H E Wznazenie tej maiez olega na znalezieni jenego bąź wztkih ozwiązań ównania: T T n n q... q gzie q...
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE MODELU POLOWO-OBWODOWEGO DO MONI- TOROWANIA EKSCENTRYCZNOŚCI SILNIKÓW INDUKCYJNYCH
Zezyty Polemowe Mazyny Elektyczne N 87/2010 161 Paweł Ewet, Tomaz Zawilak Politechnika Wocławka ZASTOSOWANIE MODELU POLOWO-OBWODOWEGO DO MONI- TOROWANIA EKSCENTRYCZNOŚCI SILNIKÓW INDUKCYJNYCH APPLICATION
Bardziej szczegółowoZastosowanie teorii pierścieni w praktyce
Upozczenie wyażeń 2x+(y x) = x+y Spotkania z Matematyka Zatoowanie teoii pieścieni w paktyce Alekande Deniiuk denijuk@matman.uwm.edu.pl Uniweytet Wamińko-Mazuki w Olztynie Wydział Matematyki i Infomatyki
Bardziej szczegółowoPróba określenia miary jakości informacji na gruncie teorii grafów dla potrzeb dydaktyki
Póba okeślenia miay jakości infomacji na guncie teoii gafów dla potzeb dydaktyki Zbigniew Osiak E-mail: zbigniew.osiak@gmail.com http://ocid.og/0000-0002-5007-306x http://via.og/autho/zbigniew_osiak Steszczenie
Bardziej szczegółowoWŁAŚCIWOŚCI UZWOJEŃ KONCENTRYCZNYCH UŁAMKOWO-ŻŁOBKOWYCH W ASPEKCIE JAKOŚCI NAPIĘCIA GENERATORÓW SYNCHRONICZNYCH
Zezyty Naukowe Wydziału lektrotechniki i Automatyki Politechniki Gdańkiej Nr 50 XLI Konferencja Naukowo - Techniczna GDAŃSKI DNI LKTRYKI 2016 Stowarzyzenie lektryków Polkich, Oddział Gdańk Gdańk, 28 aździernika
Bardziej szczegółowoLIST EMISYJNY nr 3 /2014 Ministra Finansów
LIST EMISYJNY n /0 Minista Finansów z dnia stycznia 0. w spawie emisji kótkookesowych oszczędnościowych obligacji skabowych o opocentowaniu stałym ofeowanych w sieci spzedaży detalicznej Na podstawie at.
Bardziej szczegółowoPęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :
Mechanika ogólna Wykład n 13 Zasady zachowania w dynamice. Dynamika były sztywnej. Dynamika układu punktów mateialnych. 1 Zasady zachowania w dynamice Zasada: zachowania pędu; zachowania momentu pędu (kętu);
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 5. Badanie przekaźnikowych układów sterowania
ĆWICZENIE 5 Badanie zekaźnikowych układów steowania 5. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest badanie zekaźnikowych układów steowania obiektem całkującoinecyjnym. Ćwiczenie dotyczy zekaźników dwu- i tójołożeniowych
Bardziej szczegółowo15. STANOWISKOWE BADANIE MECHANIZMÓW HAMULCOWYCH Cel ćwiczenia Wprowadzenie
15. STANOWISKOWE BADANIE MECHANIZMÓW HAMULCOWYCH 15.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie na stanowisku podstawowyc zależności caakteyzującyc funkcjonowanie mecanizmu amulcowego w szczególności
Bardziej szczegółowoBRYŁA SZTYWNA. Umowy. Aby uprościć rozważania w tym dziale będziemy przyjmować następujące umowy:
Niektóe powody aby poznać ten dział: BRYŁA SZTYWNA stanowi dobe uzupełnienie mechaniki punktu mateialnego, opisuje wiele sytuacji z życia codziennego, ma wiele powiązań z innymi działami fizyki (temodynamika,
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki ruchu obrotowego
DYNAMIKA (cz.) Dynamika układu punktów Śodek masy i uch śodka masy Dynamika były sztywnej Moment bezwładności, siły i pędu Zasada zachowania momentu pędu Pawo Steinea Zasady dynamiki uchu obotowego Politechnika
Bardziej szczegółowoSiła. Zasady dynamiki
Siła. Zasady dynaiki Siła jest wielkością wektoową. Posiada okeśloną watość, kieunek i zwot. Jednostką siły jest niuton (N). 1N=1 k s 2 Pzedstawienie aficzne A Siła pzyłożona jest do ciała w punkcie A,
Bardziej szczegółowoSYSTEMY ELEKTROMECHANICZNE
SYSTEMY ELEKTROMECHANICZNE kie. Elektotechnika, studia stopnia stacjonane, sem. 1, 010/011 SZKIC DO WYKŁADÓW SILNIKI BEZSZCZOTKOWE Z MAGNESAMI TRWAŁYMI (SBMT) (1) MODELE OBWODOWE DYNAMICZNE Mieczysław
Bardziej szczegółowoWYKORZYSTANIE MODELI CIEPLNYCH SILNIKÓW INDUKCYJNYCH DO ESTYMACJI PRĘDKOŚCI OBROTOWEJ
Zezyty Poblemowe Mazyny Elektyczne N 82/29 153 Tomaz Mnich Politechnika Śląka, Gliwice WYKORZYSTANIE MODELI CIEPLNYCH SILNIKÓW INDUKCYJNYCH DO ESTYMACJI PRĘDKOŚCI OBROTOWEJ MAKE USE OF THERMAL EQUIVALENT
Bardziej szczegółowoBUDOWA I ZASADA DZIAŁANIA MASZYN ASYNCHRONICZNYCH. l pod wpływem indukcji magnetycznej B) pojawi się napięcie indukowane:
BUDOWA I ZASADA DZIAŁANIA MASZYN ASYNCHRONICZNYCH Zaada działania mazyny indukcyjnej (aynchronicznej) opiera ię na zjawikach, które wytępują w przypadku, gdy pole magnetyczne poruza ię względem przewodnika
Bardziej szczegółowoBinarne Diagramy Decyzyjne
Sawne tablice logiczne Plan Binane diagamy decyzyjne Oganiczanie i kwantyfikacja Logika obliczeniowa Instytut Infomatyki Plan Sawne tablice logiczne Binane diagamy decyzyjne Plan wykładu 1 2 3 4 Plan wykładu
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne prąd elektryczny
Pole magnetyczne pąd elektyczny Czy pole magnetyczne może wytwazać pąd elektyczny? Piewsze ekspeymenty dawały zawsze wynik negatywny. Powód: statyczny układ magnesów. Michał Faaday piewszy zauważył, że
Bardziej szczegółowoŁożyska walcowe z pełną liczbą wałeczków
Łożyska walcowe z pełną liczbą wałeczków INTERPRECISE Donath GmbH Osting 2 90587 Obemichelbach Niemcy Telefon +49-911-76 630-0 Telefaks +49-911-76630-30 info@intepecise.de www.idc-beaings.com Łożyska walcowe
Bardziej szczegółowoBADANIE SILNIKA WYKONAWCZEGO PRĄDU STAŁEGO
LABORATORIUM ELEKTRONIKI I ELEKTROTECHNIKI BADANIE SILNIKA WYKONAWCZEGO PRĄDU STAŁEGO Opacował: d inŝ. Aleksande Patyk 1.Cel i zakes ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z budową, właściwościami
Bardziej szczegółowo10. Ruch płaski ciała sztywnego
0. Ruch płaski ciała sztywnego. Pędkość w uchu płaskim Metody wyznaczania pędkości w uchu płaskim y x / chwiowy śodek pędkości. naitycznie Dane:, Szukane: s / /. Na podstawie położenia chwiowego śodka
Bardziej szczegółowo2 Przykład C2a C /BRANCH C. <-I--><Flux><Name><Rmag> TRANSFORMER RTop_A RRRRRRLLLLLLUUUUUU 1 P1_B P2_B 2 S1_B SD_B 3 SD_B S2_B
PRZYKŁAD A Utwozyć model sieci z dwuuzwojeniowym, tójfazowym tansfomatoem 110/0kV. Model powinien zapewnić symulację zwać wewnętznych oaz zadawanie watości początkowych indukcji w poszczególnych fazach.
Bardziej szczegółowoBadanie właściwości magnetyczne ciał stałych
CLF I Ćw. N 20 Badanie właściwości magnetycznych ciał stałych. Wydział Fizyki P.W. Badanie właściwości magnetyczne ciał stałych I. Wpowadzenie teoetyczne 1. Źódła pola magnetycznego W ogólnym pzypadku
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 10: Gawitacja d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Siły centalne Dla oddziaływań gawitacyjnych C Gm 1 m C ˆ C F F 3 C C Dla oddziaływań elektostatycznych
Bardziej szczegółowocz.2 dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 11: Gawitacja cz. d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Pawo Gaussa - PZYKŁADY: Masa punktowa: ds Powiezchnia Gaussa M g g S g ds S g ds 0 cos180 S gds
Bardziej szczegółowoRuch jednostajny po okręgu
Ruch jednostajny po okęgu W uchu jednostajnym po okęgu pędkość punktu mateialnego jest stała co do watości ale zmienia się jej kieunek. Kieunek pędkości jest zawsze styczny do okęgu będącego toem. Watość
Bardziej szczegółowoŹródła pola magnetycznego
Pole magnetyczne Źódła pola magnetycznego Cząstki elementane takie jak np. elektony posiadają własne pole magnetyczne, któe jest podstawową cechą tych cząstek tak jak q czy m. Pouszający się ładunek elektyczny
Bardziej szczegółowoBEZPOŚREDNIE STEROWANIE MOMENTU I MOCY BIERNEJ MASZYNY ASYNCHRONICZNEJ DWUSTRONNIE ZASILANEJ
POLITECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ ELEKTRYCZNY KATEDRA ENERGOELEKTRONIKI, NAPĘDU ELEKTRYCZNEGO I ROBOTYKI Michał Jeleń BEZPOŚREDNIE STEROWANIE MOMENTU I MOCY BIERNEJ MASZYNY ASYNCHRONICZNEJ DWUSTRONNIE ZASILANEJ
Bardziej szczegółowoPRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNEJ W CIELE STAŁYM
PRZEMIANA ENERGII ELEKTRYCZNE W CIELE STAŁYM Anaizowane są skutki pzepływu pądu pzemiennego o natężeniu I pzez pzewodnik okągły o pomieniu. Pzyęto wstępne założenia upaszcząace: - kształt pądu est sinusoidany,
Bardziej szczegółowoKATEDRA FIZYKOCHEMII I TECHNOLOGII POLIMERÓW LABORATORIUM Z FIZYKI. Wyznaczanie bezwzględnego współczynnika lepkości cieczy metodą Stokesa.
POLITECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ CHEMICZNY KATEDRA FIZYKOCHEMII I TECHNOLOGII POLIMERÓW LABORATORIUM Z FIZYKI Wyznaczanie bezwzględnego wsółczynnika lekości cieczy metodą Stokesa. 1. Wowadzenie Płyny zeczywiste
Bardziej szczegółowoWstęp. Prawa zostały znalezione doświadczalnie. Zrozumienie faktu nastąpiło dopiero pod koniec XIX wieku.
Równania Maxwella Wstęp James Clek Maxwell Żył w latach 1831-1879 Wykonał decydujący kok w ustaleniu paw opisujących oddziaływania ładunków i pądów z polami elektomagnetycznymi oaz paw ządzących ozchodzeniem
Bardziej szczegółowo1. Prawo Ampera i jego uzupełnienie przez Maxwella
RÓWNANIA MAXWLLA: PODSUMOWANI LKTRYCZNOŚCI I MAGNTYZMU 1. Pawo Ampea i jego uzupełnienie pzez Maxwella 2. Równania Maxwella 3. Fale elektomagnetyczne 4. Widmo fal elektomagnetycznych 5. Fale od pouszających
Bardziej szczegółowoOptymalizacja pasywnej przekładni magnetycznej
Marcin KOWOL, Janusz KOŁODZIEJ, Marian ŁUKANISZYN Politechnika Opolska, Wydział Elektrotechniki, Automatyki i Informatyki doi:10.15199/48.017.0.19 Optymalizacja pasywnej przekładni magnetycznej Streszczenie.
Bardziej szczegółowoPOMIAR PRĘDKOŚCI OBROTOWEJ
Laboatoium Podstaw mienictwa - Pomia pędkości obotowej POMIAR PRĘDKOŚCI OBROTOWEJ 1. WPROWADZENIE Pędkość obotowa chaakteyzuje uch obotowy. W uchu obotowym punktu P (ys. 1) usytuowanego na kawędzi taczy
Bardziej szczegółowoKOMPLEKSOWE BADANIE WSPÓŁCZYNNIKA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH LABORATORYJNĄ METODĄ POMIARU OPORÓW TARCIA
Gónictwo i Geoinżynieia Rok 33 Zeszyt 1 29 Janusz Kaczmaek KOMPLEKSOWE BADANIE WSPÓŁCZYNNIKA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH LABORATORYJNĄ METODĄ POMIARU OPORÓW TARCIA 1 Wstę Koncecję laboatoyjnego sosobu badania
Bardziej szczegółowoSTEROWANIE WG. ZASADY U/f = const
STEROWANIE WG. ZASADY U/f = cont Rozruch bezpośredni ilnika aynchronicznego (bez układu regulacji, odpowiedź na kok wartości zadanej napięcia zailania) Duży i niekontrolowany prąd przy rozruchu Ocylacje
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE OBSZARÓW WIELOSPÓJNYCH W PURC DLA DWUWYMIAROWEGO RÓWNANIA RÓŻNICZKOWEGO NAVIERA
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISNN 896-77X 3, s. 507-5, Gliwice 006 MODELOWANIE OBSZARÓW WIELOSPÓJNYCH W PURC DLA DWUWYMIAROWEGO RÓWNANIA RÓŻNICZKOWEGO NAVIERA EUGENIUSZ ZIENIUK AGNIESZKA BOŁTUĆ Zakład Metod
Bardziej szczegółowoREZONATORY DIELEKTRYCZNE
REZONATORY DIELEKTRYCZNE Rezonato dielektyczny twozy małostatny, niemetalizowany dielektyk o dużej pzenikalności elektycznej ( > 0) i dobej stabilności tempeatuowej, zwykle w kształcie cylindycznych dysków
Bardziej szczegółowo3.GRAWITACJA 3.1. Wielkości charakteryzujące pole grawitacyjne. Siły Centralne F21
.GAWITACJA.. Wielkości chaakteyzujące ole awitacyjne. iły Centalne C F ˆ Dla oddziaływań awitacyjnych stała C: C Gm m Nm dzie G 6,67* - k Dla oddziaływań elektostatycznych stała C: q q C 4πε o Oddziaływanie
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowoSiła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers
Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia
Bardziej szczegółowoMECHANIKA BUDOWLI 12
Olga Koacz, Kzysztof Kawczyk, Ada Łodygowski, Michał Płotkowiak, Agnieszka Świtek, Kzysztof Tye Konsultace naukowe: of. d hab. JERZY RAKOWSKI Poznań /3 MECHANIKA BUDOWLI. DRGANIA WYMUSZONE, NIETŁUMIONE
Bardziej szczegółowoKOLOKACJA SYSTEMÓW BEZPRZEWODOWYCH NA OBIEKTACH MOBILNYCH
KOLOKACJA SYSTEMÓW BEZPRZEWODOWYCH NA OBIEKTACH MOBILNYCH Janusz ROMANIK, Kzysztof KOSMOWSKI, Edwad GOLAN, Adam KRAŚNIEWSKI Zakład Radiokomunikacji i Walki Elektonicznej Wojskowy Instytut Łączności 05-30
Bardziej szczegółowoMagnetyzm. A. Sieradzki IF PWr. Pole magnetyczne ŁADUNEK ELEKTRYCZNY ŁADUNEK MAGNETYCZNY POLE ELEKTRYCZNE POLE MAGNETYCZNE
Magnetyzm Wykład 5 1 Wocław Univesity of Technology 14-4-1 Pole magnetyczne ŁADUNEK ELEKTRYCZNY ŁADUNEK MAGNETYCZNY? POLE ELEKTRYCZNE POLE MAGNETYCZNE Jak wytwozyć pole magnetyczne? 1) Naładowane elektycznie
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZENIA
NSTRKJA DO ĆWZENA Temat: Rezonans w obwodach elektycznych el ćwiczenia elem ćwiczenia jest doświadczalne spawdzenie podstawowych właściwości szeegowych i ównoległych ezonansowych obwodów elektycznych.
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoWYKORZYSTANIE KOMBINACJI POTENCJAŁÓW T- DO WYZNACZANIA PARAMETRÓW SZTYWNOŚCI SIŁOWNIKA ŁOŻYSKA MAGNETYCZNEGO
Zezyty Problemowe Mazyny Elektryczne Nr 83/29 89 Broniław Tomczuk, Jan Zimon Politechnika Opolka, Opole WYKORZYSTANIE KOMBINACJI POTENCJAŁÓW T- DO WYZNACZANIA PARAMETRÓW SZTYWNOŚCI SIŁOWNIKA ŁOŻYSKA MAGNETYCZNEGO
Bardziej szczegółowoSzczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia)
Szczególna i ogólna teoia względności wybane zagadnienia Maiusz Pzybycień Wydział Fizyki i Infomatyki Stosowanej Akademia Góniczo-Hutnicza Wykład 11 M. Pzybycień WFiIS AGH Szczególna Teoia Względności
Bardziej szczegółowo9. 1. KOŁO. Odcinki w okręgu i kole
9.. KOŁO Odcinki w okęgu i kole Cięciwa okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu d Śednica okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu pzechodzący pzez śodek okęgu (koła) Pomień
Bardziej szczegółowoObserwator prędkości kątowej wirnika maszyny indukcyjnej klatkowej oparty na metodzie backstepping ze ślizgowymi funkcjami przełączającymi
Macin MORAWIEC Akadiuz LEWICKI Zbigniew KRZEMIŃSKI Politechnika Gdańka Kateda Automatyki Napędu Elektycznego doi:599/482856 Obewato pędkości kątowej winika mazyny indukcyjnej klatkowej opaty na metodzie
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci
Bardziej szczegółowoWykład 5: Dynamika. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 5: Dynamika d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Pzyczyny uchu - zasady dynamiki dla punktu mateialnego Jeśli ciało znajduje się we właściwym miejscu,
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE PRĘDKOŚCI PRECESJI ŻYROSKOPU. BADANIE MODELU STABILIZATORA ŻYROSKOPOWEGO
Ćwiczenie 7 WYZNACZANIE PRĘDKŚCI PRECESJI ŻYRSKPU. BADANIE DELU STABILIZATRA ŻYRSKPWEG 7.. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie zjawisk zachodzących w układach wyposażonych w żyoskop. Pzepowadzane
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 8 gudnia KOLOKWIUM W pzyszłym tygodniu więcej infomacji o pytaniach i tym jak pzepowadzimy te kolokwium 2 Moment bezwładności Moment bezwładności masy punktowej m pouszającej się
Bardziej szczegółowoKONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów gimnazjów. Schemat punktowania zadań
1 KONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów gimnazjów 10 marca 2017 r. zawody III topnia (finałowe) Schemat punktowania zadań Makymalna liczba punktów 60. 90% 5pkt. Uwaga! 1. Za poprawne rozwiązanie zadania
Bardziej szczegółowoKształty żłobków stojana
Kztałty żłobów tojana Kztałty żłobów winia: a), b), c) lati olewane Al. ) - i) lati lutowane z pętów Cu Wymiay żłoba oplowego Kąt zbieżności ściane żłoba: Śenica mniejza: = π + h )in in ( b Śenica więza:
Bardziej szczegółowoAKADEMIA INWESTORA INDYWIDUALNEGO CZĘŚĆ II. AKCJE.
uma Pzedsiębiocy /6 Lipiec 205. AKAEMIA INWESTORA INYWIUALNEGO CZĘŚĆ II. AKCJE. WYCENA AKCJI Wycena akcji jest elementem analizy fundamentalnej akcji. Następuje po analizie egionu, gospodaki i banży, w
Bardziej szczegółowo