Teorie szybkości reakcji. Teoria zderzeń. Teoria zderzeń (2) T M. v σ. k Pσ. E a RT. Mając daną reakcję: A + B P o szybkości

Podobne dokumenty
Teorie szybkości reakcji

METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH. P= 60 kn=p o l. x )

Izotopy stabilne lub podlegające samorzutnym rozpadom

Biokominek czarny 90x40 w połysku + gratisy

Ć W I C Z E N I E N R E-14

ANALIZA FOURIEROWSKA szybkie transformaty Fouriera

Arkusz 1 - karta pracy Całka oznaczona i jej zastosowania. Całka niewłaściwa

w rozrzedzonych gazach atomowych

± - małe odchylenie od osi. ± - duże odchylenie od osi

1. Wstęp. 2. Czwórnik symetryczny Ćwiczenie nr 3 Pomiar parametrów czwórników

Fizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński

Kolokwium II GRUPA A. Przy ka»dym z podpunktów wpisz, czy jest on prawdziwy (TAK) czy faªszywy (NIE).

Lekcja 7. Chodzenie przy nodze mijanie innych psów. Nauka wchodzenia na kocyk polecenie Na miejsce

Przykład 2.1. Wyznaczanie prędkości i przyśpieszenia w ruchu bryły

Ekscytony Wanniera Motta

Ankieta absolwenta ANKIETA ABSOLWENTA. Losy zawodowe absolwentów PWSZ w Raciborzu

o d ro z m ia r u /p o w y ż e j 1 0 c m d ł c m śr e d n ic y 5 a ) o ś r e d n ic y 2,5 5 c m 5 b ) o śr e d n ic y 5 c m 1 0 c m 8

Zasada wariacyjna mechaniki kwantowej

51. Ogólnopolski Konkurs Chemiczny im. A. Swinarskiego

Metoda odpowiadających stanów naprężeń

cos(ωt) ω ( ) 1 cos ω sin(ωt)dt = sin(ωt) ω cos(ωt)dt i 1 = sin ω i ( 1 cos ω ω 1 e iωt dt = e iωt iω II sposób: ˆf(ω) = 1 = e iω 1 = i(e iω 1) i ω

Oddziaływanie elektronu z materią

Laboratorium Półprzewodniki Dielektryki Magnetyki Ćwiczenie nr 11 Badanie materiałów ferromagnetycznych

Algorytmy i Struktury Danych.

)+*-,-.0/1* *3/:.<;>=?: K L M N

Stereochemia. Izomeria konformacyjna obrót wokół wiązania pojedynczego etan projekcja Newmana

Rozkład Maxwell a prędkości cząsteczek gazu Prędkości poszczególnych cząsteczek mogą być w danej chwili dowolne

RACHUNEK CAŁKOWY. Funkcja F jest funkcją pierwotną funkcji f na przedziale I R, jeżeli. F (x) = f (x), dla każdego x I.

Granica funkcji - Lucjan Kowalski GRANICA FUNKCJI

Chorągiew Dolnośląska ZHP 1. Zarządzenia i informacje 1.1. Zarządzenia

Wrocław, dnia 27 marca 2015 r. Poz UCHWAŁA NR VIII/113/15 RADY MIEJSKIEJ WROCŁAWIA. z dnia 19 marca 2015 r.

MOMENTY BEZWŁADNOŚCI FIGUR PŁASKICH

WYZNACZNIKI. . Gdybyśmy rozważali układ dwóch równań liniowych, powiedzmy: Takie układy w matematyce nazywa się macierzami. Przyjmijmy definicję:

Przetwarzanie sygnałów biomedycznych

Przejścia międzypasmowe

3) sprawowa( pieczg nad Magazynem i skladowanymi w nim obiektami, 4) dba6 o porz4dek w Magazynie oraz zabezpieczal go przed dostgpem os6b trzecich,

W-24 (Jaroszewicz) 22 slajdy Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego. Cząstka w studni potencjału. przykłady efektu tunelowego

( ) MECHANIKA BUDOWLI WZORY

Termodynamika. Część 10. Elementy fizyki statystycznej klasyczny gaz doskonały. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ

Sprawozdanie finansowe za20l0 rok

Równania różniczkowe cząstkowe - metoda Fouriera. Przykładowe rozwiązania i wskazówki

Uogólnione wektory własne

ZASTOSOWANIA POCHODNEJ

Przy zakupie kompletu opon Goodyear UltraGrip 8 ciepły koc w prezencie. Gratis! ** Nowość! UltraGrip 8 155/70 R13 75T 209 zł*

WYZNACZANIE STAŁEJ RÓWNOWAGI KWASOWO ZASADOWEJ W ROZTWORACH WODNYCH

Biokominek Inside 800mm Typ L wer 2

3. F jest lewostronnie ciągła

Równania róniczkowe liniowe. = 2. dx x. dy dy. dx y. y dx. dy y. dy 2

BADANIA GRUNTU W APARACIE RC/TS

Definicja: Wektor nazywamy uogólnionym wektorem własnym rzędu m macierzy A

KARTA OTWORU GEOTECHNICZNEGO

Roztwory rzeczywiste (1) Roztwory rzeczywiste (2) Funkcje nadmiarowe. Również w temp. 298,15K, ale dla CCl 4 (A) i CH 3 OH (B).

Prawo Coulomba i pole elektryczne

H. Dąbrowski, W. Rożek Próbna matura, grudzień 2014 r. CKE poziom rozszerzony 1. Zadanie 15 różne sposoby jego rozwiązania

UWAGI O ROZKŁADZIE FUNKCJI ZMIENNEJ LOSOWEJ.

4. Statystyka elektronów i dziur

Eikonał Optyczny.doc Strona 1 z 6. Eikonał Optyczny

v = k[a] α [B] β k! "! cc + dd aa + bb v = 1 a dt = 1 c dt = 1 d dt = 1 b dt Reakcje chemiczne Szybkość reakcji W ogólności dla reakcji postaci

1.1. Układy do zamiany kodów (dekodery, kodery, enkodery) i

Automatyka i Robotyka Analiza Wykład 23 dr Adam Ćmiel

ELEKTRONICZNE PULSACYJNE ZAWORY ROZPRĘŻNE


Kwartalnik Ogłoszeniowy Ż A R Y - Ż AG A Ń - LU B S KO. nr 1/(1)/2011. Kup polisę. str. 7

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\Nieciagly.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC

L.Kowalski Systemy obsługi SMO

Mazurskie Centrum Kongresowo-Wypoczynkowe "Zamek - Ryn" Sp. z o.o. / ul. Plac Wolności 2,, Ryn; Tel , fax ,

WYKORZYSTANIE METOD PL DO ROZWIĄZYWANIA PROBLEMÓW DECYZYJNYCH Z NIELINIOWĄ FUNKCJĄ CELU

KINETYKA REAKCJI ZŁOŻONYCH Reakcje odwracalne Reakcje równoległe Reakcje następcze Reakcje łańcuchowe

12. CZWÓRNIKI PARAMETRY ROBOCZE I FALOWE CZWÓRNIK U

ĆWICZENIE 2. Farmakokinetyka podania jednorazowego i wielokrotnego w modelu jednokompartmentowym










Konstrukcje zespolone - przykład nr 2

Staruszek do wszystkiego

Zagadnienie statyki kratownicy płaskiej

K R Ó L O W I E PS Z W E C J I PWP.P O LF K U N G O W I E P 5 2 2

Analiza numeryczna. Stanisław Lewanowicz. Całkowanie numeryczne. Definicje, twierdzenia, algorytmy

Farmakokinetyka furaginy jako przykład procesu pierwszego rzędu w modelu jednokompartmentowym zawierającym sztuczną nerkę jako układ eliminujący lek

13. Optyka Polaryzacja przez odbicie.

Podstawa badania: VDE 0660 część 500/IEC Przeprowadzone badanie: Znamionowa wytrzymałość na prąd udarowy I pk. Ip prąd zwarciowy udarowy [ka]

I N F O R M A TO R. są dopalacze nowe narkotyki? Co to. cze nowe narkotyki? Co to są dopalacze tyki? Co to są dopalacze nowe narkotyki?

Gdyńskim Ośrodkiem Sportu i Rekreacji jednostka budżetowa

6. Dynamika Stan równowagi. ρb(x, y, z) V n t d. Siły

(0) Rachunek zaburzeń

Środowisko życia i zdrowie - edukacja ekologiczna

Podstawy Konstrukcji Maszyn

Errata do I i II wydania skryptu Konstrukcje stalowe. Przykłady obliczeń według PN-EN

2009 ZARZĄDZANIE. LUTY 2009

Podstawowym prawem opisującym przepływ prądu przez materiał jest prawo Ohma, o makroskopowej postaci: V R (1.1)

Teksty Pieśni Parafialny Klub Sportowy Św. Józef w Kalwarii Zebrzydowskiej Wielkanoc 2015 r.

Instrukcja zarządzania systemem informatycznym przetwarzającym dane osobowe w Chorągwi Dolnośląskiej ZHP Spis treści

Algebra liniowa z geometrią analityczną. WYKŁAD 11. PRZEKSZTAŁCENIE LINIOWE WARTOŚCI I WEKTORY WŁASNE Przekształcenie liniowe

ZADANIA Z ZAKRESU SZKOŁY PODSTAWOWEJ, GIMNAZJUM I SZKOŁY ŚREDNIEJ

Transkrypt:

Tri szybśi rji W zęśi tj zjmimy się mżliwśimi zyst trtyzng blizni szybśi rji dwuząstzwyh. W rzwżnih tyh przydtn będą widmśi przdstwin w wyłdzi nr 5 (rzłd Mxwll-ltzmnn) Nwt njprśij ujęt zlżnść szybśi rji d tmprtury sugruj ż jśli E nrgi tywji jst njniższą nrgi, ją muszą psidć substrty by przjść w prduty, t jst t dn rzłdm ltzmnn i przdstwi sbą ułm zdrzń między ząstzmi djąyh nrgię przrzjąą E. zynni przdwyłdnizy (zynni zęstśi) dzwiridl zęsttliwść zdrzń ząstz bz względu n ih nrgię. Ilzyn bu wilśi przdstwi lizbę sutznyh zdrzń w zsi. E Chm. Fiz. TCH II/1 1 E Tri zdrzń Mją dną rję: + szybśi Nlży ziwć, ż szybść t pwinn być prprjnln d śrdnij szybśi ząstz przrju zynng n zdrzni gęstśi lizbwj ząstz i v T M σ N N Osttzni: v σ T M zyli: σ T M Chm. Fiz. TCH II/1 Tri zdrzń () Ni żd jdn zdrzni będzi sutzn w snsi przbigu rji jg nrgi musi przrzć nrgię tywji. Ztm: E σ T M Ni wszysti zdrzni dsttznj nrgii muszą być sutzn. Cząstzi mgą się bwim zdrzyć timi swimi ńmi (frgmntmi), tór w rji ni uzstnizą. Dhdzi ztm wrun stryzny: σ T M E Chm. Fiz. TCH II/1 3 1

Tri zdrzń (3) Lizbę zdrzń w jdnst bjętśi i zsu nzywmy gęstśią zdrzń Z. Mż n być brdz duż, np. w zi wynsi n pd iśninim nrmlnym w 98K 5 10 8 m -3 s -1. Z 8T σ N πµ Gdzi przrój zynny n zdrzni: Ms zrduwn: µ v mm m + m σ π 1 ( d ) 4 + d Chm. Fiz. TCH II/1 4 Tri zdrzń (4) Ni przy wszystih zdrznih dhdzi d rji. Enrgi zdrzni musi być wystrzją duż. by t uwzględnić, złdmy, ż przrój zynny n zdrzni jst funją nrgii intyznj σ(ε) i wynsi 0, gdy jst n mnijsz d pwnj wrtśi prgwj ε. ε v ε µ 1 µv wzg wzg Jżli uwzględnimy rzłd ltzmnn rz: ε N E 0 gdy ε < ε σ ( ε) ε σ 1 gdy ε > ε ε v Chm. Fiz. TCH II/1 5 Tri zdrzń (5) T sttni wyrżni dl przypdu ε>ε jst ptwirdzn dświdzlni. Mżmy wtdy trzymć N σ v E wzg gdzi: 8T wzg πµ Osttni równni m pstć równni rrhnius, pd wrunim, ż wyłdniz zlżnść zynni nrgtyzng d tmprtury dminuj nd pirwistwą zlżnśią tmprturwą zynni zęstśi. Oblizn w tn spsób wrtśi stłyh szybśi są n gół zbyt duż. Whdzi tu w rhubę wspmniny już zynni stryzny. Uwzględni się g w psti mnżni, n gół mnijszg d jdnśi (njzęśij il rzędów). Chm. Fiz. TCH II/1 6

Tri zdrzń (6) Osttzn pstć wyrżni n stłą szybśi rji drugig rzędu w gzh: σ σ T σ 8 N πµ E v Ilzyn * nzywmy rtywnym przrjm zynnym. J widć mż n być znzni mnijszy d pprzdni zdfiniwng. Oznz t, ż zdrzni w bszrz nrmlng przrju zynng dprwdzi jdyni d dhylni tru ząstz, zś d rji djdzi tyl p zdrzniu w przrju rtywnym. Chm. Fiz. TCH II/1 7 Tri zdrzń (7) Zdrzni w rztwrh przbigją zupłni inzj, z względu n wpływ rzpuszzlni. Suti tg t: znzni niższ zęstść zdrzń, dłuższ przbywni dwóh ząstz b sibi (pr nttw, ft ltwy). mżliwść zdbyi dsttznj nrgii przz prę nttwą nwt wtdy, gdy pzątw jj n ni mił. Dl rji twrzni pry nttwj +, tór mż się rzpść bz rji +, lub przrgwć d prdutu v v d v d Chm. Fiz. TCH II/1 8 Tri zdrzń (8) Mżmy zstswć przybliżni stnu stjnrng, w tórym pr nttw jst prdutm przjśiwym. d dt d d 0 d + d i sttzni, gdzi ftywn stł rji drugig rzędu + : d dt d + d d + d Chm. Fiz. TCH II/1 9 3

Tri zdrzń (9) Jżli szybść rzpdu pry nttwj z pwrtm d substrtów jst duż mnijsz niż szybść twrzni prdutu, wtdy. d << d W tim przypdu rj jst grnizn dyfuzją (ntrlwn dyfuzyjni), zyli dyfuzyjnym trnsprtm ząstz substrtów u sbi przz śrd (rzpuszzlni). Oznz t stłą szybśi równą lub więszą d 10 9 dm 3 ml 1 s 1. Jśli nrgi tywji twrzni pry nttwj jst znzn, t d >> d d i mówimy rji ntrlwnj przz tywję. K Chm. Fiz. TCH II/1 10 d Rj ntrlwn dyfuzyjni Mżn wyzć, ż dl rji grniznyh dyfuzją, idy t dwi ząstzi rgują, gdy znjdą się w dlgłśi r* d sibi, stł szybśi dn jst wzrm: * 4π DN vr Współzynnii dyfuzji mżn związć z prminimi ząstz i i lpśią śrd η wzrm Sts-Einstin. D T 6πηr t trzymmy: D 8 3η i ddtw złżymy: T 1 * 6πηr r r r mż być t, ż stł szybśi ni zlży d rdzju rgntów, jdyni d tmprtury i rdzju rzpuszzlni. Chm. Fiz. TCH II/1 11 Rj ntrlwn dyfuzyjni () Jżli związ X dir d niwilig lmntu rtr hmizng n drdz dyfuzji i nwji, ddtw jg stężni zni zgdni z rją rzędu psudpirwszg X X X D v t x x t T wypdw szybść zmin stężni X dn jst równnim: X X X D v X t x x Jst t równni bilnsu mtriłwg. Jg rzwiązni jst trudn, nwt przy pminięiu nwji i dnuj się g numryzni. Tutj grnizymy się d rzwżń jśiwyh. X Chm. Fiz. TCH II/1 1 X 4

Tri mplsu tywng W trii tj złd się, ż w mirę pstępu rji ząstzi substrtów zbliżją się, ulgją dsztłnim, zzynją uwlnić lub wyminić tmy, wrszi twrzą lstr zwny mplsm tywnym. W puni msymlnj nrgii ptnjlnj siągją stn przjśiwy, zyli tą nfigurję, gdy już tyl niwili dsztłni spwduj przjśi d prdutów. Ob trminy są zęst utżsmin. Chm. Fiz. TCH II/1 13 Tri mplsu tywng () W trii tj, wyrzystująj npj trmdynmii sttystyznj, złd się, ż rj pmiędzy i zhdzi z utwrznim mplsu tywng C, tóry nstępni rzpd się w jdnząstzwj rji d prdutu. + C C Szybść tg drugig prsu pisn jst równnim: Stężni mplsu tywng Z zg wyni, ż: v Stł prprjnlnśi K m wymir stężni 1. K v C K C Chm. Fiz. TCH II/1 14 Tri mplsu tywng (3) Szybść przhdzni mplsu tywng przz stn przjśiwy jst prprjnln d zęstśi sylji wzdłuż si współrzędnj rji ν, gdzi κ jst współzynniim przjśi: κν Jżli rj twrzni mplsu tywng jst rją dwrlną: + C C K stłj równwgi: t uwzględniją, ż: trzymujmy: z zg wyni: K K K C Chm. Fiz. TCH II/1 15 5

Tri mplsu tywng (4) N pdstwi trmdynmii sttystyznj stłą równwgi mżn E0 pisć j: N vq C K qq gdzi q są t stndrdw mlw funj rzdziłu zś E 0 dn jst: E0 E0 ( C ) E0 ( ) E0( Dl drgni mplsu tywng, tór przprwdz g przz stn przjśiwy q mżn wyznzyć (z uwzględninim nisij zęstśi): q 1 1 T 1 T q 1 (1 +...) T Chm. Fiz. TCH II/1 16 ) Tri mplsu tywng (5) Osttzni, dl mplsu tywng mżn zpisć: q C gdzi znz funję rzdziłu dl wszystih pzstłyh rdzjów ruhu mplsu tywng. Stłą prprjnlnśi d się sttzni zpisć j: K stłą szybśi rji j: N T q v K q q C E0 T sttni równni znn jst j równni Eyring. T q C C Chm. Fiz. TCH II/1 17 q T K T T κν K κ K h Tri mplsu tywng (6) Uwż się, iż stn przjśiwy t płyti minimum w pbliżu szzytu rzywj nrgii ptnjlnj, z tórg nrgi drgń (sylji) mplsu tywng mż g przrzuić n strnę prdutów lub substrtów. zimy nrgii sylji dpwidją nimlż drgnim hrmniznym. Chm. Fiz. TCH II/1 18 6

Tri mplsu tywng (7) T κ K h Równni Eyring pzwl n wylizni stłj Szybśi rji pd wrunim, ż znmy dpwidni funj rzdziłu, jst prst w dnisiniu d substrtów i. Dl mplsu tywng C trzb jdn zynić złżni dtyzą jg rzmirów, strutury i sztłtu. Dnuj się wszż pstęp w tym zrsi i dświdzln bsrwj mplsu tywng stj się mżliw. r w tym zrsi dprwdziły d stwrzni thnii wyrzystująj fmtsundw impulsy lsrw i tzw. fmthmii. Z pr w tj dzidzini hmd Zwil trzymł ngrdę Nbl z hmii w ru 1999. Chm. Fiz. TCH II/1 19 N p uwzględniniu, ż: rmtry tywji q E0 Wyrżni b jst pwng rdzju stłą v C K równwgi, w tórj prwd pminięt jdn rdzj drgń mplsu ty- qq wng. Mżn ją ztm pwiązć z ntlpią swbdną tywji, nstępni z jj pmą wyrzić stłą szybśi rji. ln K T κ Mżn stłą szybśi zpisć j: (współzynni przjśi włązn d złnu ntrpwg) T h h H S R T S H Chm. Fiz. TCH II/1 0 rmtry tywji () ln E H + dt S T R h T h niwż: E i: Mżn stłą szybśi zpisć j: zynni przdwyłdnizy w równniu rrhnius j: Częst bsrwuj się ddtw bniżni ntrpii tywji, mżn zintrprtwć j zynni stryzny (znny z trii zdrzń). S str R E S R Chm. Fiz. TCH II/1 1 7

rmtry tywji (3) Częst bd się rlj pmiędzy lnk ln. niwż ln K ln T jśli zlżnść t jst liniw mżn wniswć ż: im rj jst brdzij dzwln trmdynmizni, tym tż jst szybsz. Chm. Fiz. TCH II/1 8