Wykład 22 Indukcja elektromagnetyczna w ruchomych przewodnikach podejście mikroskopowe
|
|
- Alicja Głowacka
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Wykład ndukcja elektroagnetyczna w ruchoych przewodnikach podejście ikroskopowe Żeby wytłuaczyć zjawisko indukcji elektroagnetycznej rozważy ruch przewodzącego pręta w jednorodny polu agnetyczny. Dla uproszczenia załóży, że odcinek porusza się ze stałą prędkością υ w płaszczyźnie prostopadłej do wektora indukcji agnetycznej B. Na elektrony przewodzenia odcinka działa wówczas siła orentza: e [ υ B]. (.) F Pod działanie siły orentza elektrony przeieszczają się wzdłuż przewodnika, w związku z czy ulega naruszeniu równoierność ich rozkładu w objętości przewodnika. Między końcai odcinka powstaje różnica potencjałów, ϕ, a wewnątrz niego - pole elektryczne ϕ. (.) l iła ( F e e ), z której działa pole (.) na elektrony odcinka przewodnika jest skierowana przeciwnie niż siła orentza. W stanie równowagi siły te równowagą się, a zate e eυb. kąd, z uwzględnienie (.), znajdujey dx d dφ ϕ lbυ Bl B. (.3) 79
2 loczyn ldx d oznacza pole powierzchni zakreślanej przez przewodnik podczas jego ruchu w czasie, a Bd dφ oznacza struień agnetyczny przez pole powierzchni d. Zgodnie z prawe Oha dla odcinka ( ( ϕ + ) / R ) w przypadku gdy 0 różnica potencjałów ϕ równa się ze znakie inus sile elektrootorycznej działającej na ruchoy odcinku przewodnika ϕ. (.4) Ponieważ na ty odcinku nie występują źródła prądu, ożna przyjąć, że siła elektrootoryczna występująca we wzorze (.4) to jest siła elektrootoryczna (M) indukcji i. A zate, ze wzorów (.3) i (.4) ay dφ i. (.5) Wzór (.5) a identyczną postać z podstawowy prawe indukcji elektroagnetycznej. A więc, w oparciu o siłę orentza ożna wyjaśnić ikroskopowy echaniz indukowania prądu w przewodnikach poruszających się w stały polu agnetyczny. Wirowe pole elektryczne W przypadku nieruchoych przewodników powstawanie M indukcji nie oże być związane z siłą orentza. W celu zinterpretowania zjawiska indukcji elektroagnetycznej w przewodnikach nieruchoych należy przyjąć, że zienne pole agnetyczne wywołuje powstawanie pola elektrycznego, pod wpływe którego w obwodzie zaknięty indukowany jest prąd elektryczny. ndukowane pole elektryczne jest równie realne, jak pole wytwarzane przez ładunki statyczne i działa na ładunek próbny q z siłą F q. W związku z ty, korzystając z definicji siły elektrootorycznej ożey napisać i dl, (.6) gdzie całkowanie objęta jest cała długość obwodu zakniętego. Zgodnie z prawe indukcji elektroagnetycznej dφ d db d i ( B ) B, (.7) 80
3 M indukcji oże powstać wskutek ziany kształtu obwodu i jego położenia w polu agnetyczny, a także w wyniku zależności indukcji agnetycznej B od czasu. W przypadku nieruchoych przewodników kształt obwodu i jego położenie w polu agnetyczny nie ulegają ziano, a zate dφ B Φ i d. (.8) Tu cząstkowa pochodna jedynie zależność od czasu indukcji agnetycznej. Φ / t oznacza, że przy różniczkowaniu po czasie uwzględniay Biorąc pod uwagę wzory (.6) i (.8) otrzyujey Φ dl. (.9) Ze wzoru (.9) wynika, że pole elektryczne wytwarzane przez zienne w czasie pole agnetyczne jest pole wirowy. (Przyponiy, że dla pola wirowego cyrkulacja wektora pola wzdłuż obwodu zakniętego nie jest równa zeru. Przykłade pola wirowego jest pole agnetyczne.) Pole elektryczne wytwarzane przez ładunki elektryczne jest pole potencjalny, ponieważ w ty przypadku dl 0. A zate pole elektryczne oże być jak potencjalny, tak i wirowy. Źródłe pola elektrycznego potencjalnego są ładunki elektryczne, natoiast źródłe pola elektrycznego wirowego jest zienny w czasie struień pola agnetycznego. Z uwzględnienie (.8) i twierdzenia tokesa, wzór (.9) ożey przepisać w postaci dφ B dl rot d d. (.0) kąd dla wirowego pola elektrycznego uzyskujey B rot. (.) 8
4 Prądy Foucaulta Prądy indukowane powstające w asywnych przewodnikach znajdujących się w zienny polu agnetyczny nazyway prądai Foucaulta. W aszynach i transforatorach prądy indukowane wywołują silne nagrzewanie urządzeń i przyczyniają się do powstawania znacznych strat energii. ndukcyjność własna obwodu Dookoła każdego przewodnika z prąde istnieje pole agnetyczne. Własne pole agnetyczne obwodu przenika również przez powierzchnię ograniczoną przez obwód, wytwarzając ty say struień agnetyczny Φ B d. (.) Zgodnie z prawe Biota-avarta eleent obwodu z prąde wytwarza pole agnetyczne o indukcji wprost proporcjonalnej do B A r ( ), (.3) Tu µ µ [ dl r A( r ) 3 4π r 0 ] i całkowanie obejuje całą długość obwodu. 8
5 Po podstawieniu (.3) do wzoru (.) otrzyujey Φ B d A( r ) d. (.4) Wielkość µ µ [ dl r d A( r ) d 3 4π r 0 ] zależy wyłącznie od jego geoetrycznego kształtu i wyiarów, a także od przenikalności agnetycznej µ środowiska, w który znajduje się obwód. Wielkość nosi nazwę indukcyjności obwodu. Wzór (.4) wyrażony przez indukcyjność obwodu przyjuje postać Φ. (.5) W układzie jednostką indukcyjności jest henr. H Wb/A. Zjawisko saoindukcji Jeżeli w obwodzie płynie zienny prąd, wówczas zienny w czasie struień agnetyczny Φ wzbudza w obwodzie M indukcji. Zjawisko to nazywa się saoindukcją albo indukcją własną. Jeśli obwód prądu nie ulega odkształceniu, to indukcyjność obwodu pozostaje stała i M indukcji s, zgodnie z prawe Faradaya, wynosi d s. (.6) Pod działanie siły elektrootorycznej saoindukcji pojawia się prąd indukowany przeciwdziałający, według prawa enza, zianie prądu w obwodzie: spowalnia jego wzrost lub alenie. ndukcja wzajena Zjawisko indukcji wzajenej polega na wzbudzaniu M indukcji w przewodnikach uieszczonych w pobliżu obwodu prądu ziennego. Rozważy dwa obwody i niech w pierwszy z tych obwodów płynie zienny prąd o natężeniu, a w drugi obwodzie płynie zienny prąd o natężeniu. 83
6 Zgodnie z prawe Biota-avarta indukcja pola agnetycznego obwodu jest proporcjonalna do natężenia prądu płynącego w obwodzie. Jeżeli oznaczy przez Φ struień agnetyczny pola agnetycznego prądu, przez powierzchnie, ograniczoną przez drugi obwód, to zgodnie z prawe Biota-avarta struień Φ jest wprost proporcjonalny do natężenia prądu Φ. (.7) Współczynnik nazyway indukcyjnością wzajeną tych dwóch obwodów. ndukcyjność wzajena zależy jedynie od kształtu geoetrycznego, wyiarów i położenia wzajenego obu obwodów, a także od przenikalności agnetycznej ośrodka, w który znajdują się obwody. truień agnetyczny Φ pola agnetycznego prądu, przez powierzchnie, ograniczoną przez drugi obwód, zgodnie z (.5) wynosi Φ. (.8) Tu jest indukcyjnością drugiego obwodu. Biorąc pod uwagę (.7) i (.8) dla całkowitego struienia pola agnetycznego przez powierzchnie, ograniczoną przez drugi obwód, znajdujey Φ. (.9) Φ + Φ + W podobny sposób dla całkowitego struienia pola agnetycznego przez powierzchnie, ograniczoną przez pierwszy obwód, otrzyujey 84
7 Φ. (.0) Φ + Φ + Tu jest indukcyjnością pierwszego obwodu, a jest indukcyjnością wzajeną tych dwóch obwodów. Równość wynika z tego, że Φ Φ jeżeli. Gdy kształt, wyiary i położenie wzajene obwodów pozostają stałe, wówczas indukcyjności,, pozostają stałe i z podstawowego prawa indukcji elektroagnetycznej znajdujey dla M i indukowanych w pierwszy i drugi obwodach Φ, (.) Φ. (.) nergia własna prądu elektrycznego. nergia pola agnetycznego. Gęstość objętościowa energii pola agnetycznego Przy zianie prądu elektrycznego w obwodzie, którego indukcyjność wynosi, a opór elektryczny - R, powstaje M saoindukcji, przeciwdziałająca ziano prądu. Zgodnie z prawe Oha prąd w obwodzie wynosi + s, (.3) R gdzie oznacza M źródła prądu, a s - M saoindukcji. Uwzględniając (.6), przekształciy wzór (.3) do postaci d R s R +. (.4) Mnożąc (.4) przez otrzyujey następujący wzór na pracę wykonaną przez źródło prądu w czasie R + d. (.5) 85
8 Pierwszy wyraz po prawej stronie równania (.5) określa zwykłą prace enza - Joule'a, wydatkowaną na nagrzewanie obwodu. Drugi wyraz - to dodatkowa praca uwarunkowana zjawiskai indukcyjnyi. Oznaczy przez W pracę dodatkową, wydatkowaną na powiększenie prądu w obwodzie od zera do wartości W d. (.6) 0 Wielkość W Φ Φ (.7) nazywa się energią własną prądu, płynącego w obwodzie o indukcyjności. Zwiększenie prądu w przewodniku wywołuję zwiększanie indukcji pola agnetycznego. A zate ożna przypuszczać, że energia własna prądu (.7) jest niczy inny jak energią pola agnetycznego. Znajdziey energią własną prądu płynącego w długi solenoidzie. Pole agnetyczne długiego solenoidu (zwojnicy) wynosi B µ 0 µ n, (.8) gdzie n N / l - liczba zwojów przypadających na jednostkę długości. Jeżeli N oznacza liczbę zwojów, to wypadkowy struień przechodzący przez wszystkie zwoje zwojnicy jest równy Φ N B nl µ µ n µ n V, (.9) 0 0µ gdzie V l - objętość solenoidu. Korzystając ze wzoru (.5) ( Φ ) dla indukcyjności solenoidu znajdujey Φ µ 0µ n V. (.30) Po podstawieniu (.30) do wzoru (.7) znajdujey W µ 0µ n V (.3) 86
9 Ze wzoru (.3) dla gęstości objętościowej energii pola agnetycznego solenoidu otrzyujey w W V µ 0µ n B ( B B) ( B H ). (.3) µ µ µ µ 0 0 Tu uwzględniliśy wzór (.8) oraz związek B µ 0 µ H. Równanie (.3) jest słuszne ogólnie, io że wyprowadziliśy je tylko dla solenoidu. Zgodnie z ty równanie jeżeli w jaki - kolwiek punkcie trzeni istnieje pole agnetyczne o indukcji B, to ożey uważać, że w punkcie ty jest zagazynowana energia w ilości ( B H ) na jednostkę objętości. wyrażenie Jeżeli pole agnetyczne nie jest jednorodny pole, to energię własną prądu określa W V ( B H ) dv, (.33) gdzie całkowanie objęta jest cała objętość V pola agnetycznego. Prąd unięcia. Uogólnione prawo Apère'a Dotychczas rozważaliśy dwa rodzaje prądów elektrycznych: prąd przewodzenia, związany z ruche uporządkowany ładunków swobodnych i prąd konwekcyjny, związany z ruche naładowanych cząstek (ciał) w próżni. Okazuje się, że istnieje inny rodzaj prądów, który nie jest związany z ruche ładunków elektrycznych. Prądy te odkrył Maxwell nazywają się oni prądai unięcia. stnienie prądów unięcia wynika z rozważania następującego przykładu. Kondensator płaski dołączony jest do źródła prądu ziennego. Z prawa przepływu prądu ay H dl j d P, (.34) 87
10 gdzie j d oznacza prąd przewodzenia płynący przez powierzchnię rozpiętej na obwodzie zaknięty P. Jeżeli rozważy powierzchnie (rysunek A), to przez tą powierzchnie przepływa prąd przewodzenia, a zate zgodnie z (.34) H dl j d P, (.35) Jeżeli teraz rozważy powierzchnię (rysunek B), która również jest rozpięta na obwodzie zaknięty P ale przechodzi iędzy okładkai kondensatora, to cyrkulacja wektora H wzdłuż konturu P pozostanie bez zian, natoiast przez powierzchnię prąd przewodzenia nie płynie, a zate dl j d P H 0, (.36) Otrzyaliśy więc dwa sprzecznych wyniki (wzory (.35) i (.36)). Z tej sprzeczności ożey wnioskować, że prawo Apère'a nie jest słuszne dla prądów ziennych w czasie. Jednak Maxwell wysunął hipotezę, że ten wniosek nie jest prawidłowy i prawo Apère'a jest słuszne i w przypadku prądów ziennych w czasie. Dla prądów ziennych w czasie usiy jednak uogólnić prawo Apère'a, zakładając, że oprócz 88
11 prądów przewodzenia istnieją też tak zwane prądu unięcia nie związany z przeieszczenie ładunków elektrycznych. Mechaniz powstawania prądów unięcia łatwo zrozuieć rozważając prawo Gaussa dla zakniętej powierzchni, składającej się z powierzchni i : + (patrz rysunek) D d Q, (.37) gdzie Q jest ładunkie jednej z okładek kondensatora. Gdy przez kondensator płynie prąd zienny zachodzi rozładowanie i ładowanie kondensatora, wskutek czego ładunek okładki kondensatora nie będzie stały w czasie. Ze wzoru (.37) wynika, że zienny w czasie ładunek wywołuję zienne w czasie pole elektryczne i ziany wektora indukcji pola elektrycznego określa wzór dq D d. (.38) Z porównania wyrażenia (.38) z równanie ciągłości (patrz wzór (9.)) dq j d, (.39) gdzie j jest gęstością prądu przewodzenia, otrzyujey D ( j + ) d 0. (.40) Z równania (.40) wynika, że oprósz gęstości prądu przewodzenia j jest składnik D /, który a wyiar gęstości prądu. Maxwell zaproponował nazwać ten składnik gęstością prądu unięcia: j D. (.4) 89
12 Zgodnie z hipotezą Maxwella prąd unięcia tak sao jak zwykły prąd przewodzenia wytwarza pole agnetyczne. A zate prawo Apère'a (.34) usiy uogólnić, wprowadzając do jego prawej strony prąd unięcia P H dl jcalk d ( j + j ) d +, (.4) gdzie j d jest prąde unięcia, który płynie przez powierzchnię rozpiętą na krzywej P. Z uogólnionej postaci prawa Apère'a (.4) łatwo udowodnić, że cyrkulacja wektora H przy ładowaniu (albo rozładowaniu) kondensatora nie zależy od wyboru powierzchni rozpiętej na krzywej P. stotnie dla zakniętej powierzchni + ze wzoru (.40) otrzyujey j calk d j d + j d + 0. (.43) Tu znak inus pochodzi z tego, że prądy i przez w (.43) rozważay jako wielkości dodatnie, a zate jeden z prądów usi być dodatni, a drugi - ujeny. kąd. (.44) Biorąc pod uwagę wzór (.44) i uwzględniając, że jcalk d i j d calk, otrzyujey j d calk j calk d. (.45) Z punktu widzenia teorii Maxwella i zgodnie ze wzore (.40) ( ( j + j ) d 0 ) obwody prądów ziennych są obwodai zakniętyi: przez te odcinki obwodu, gdzie brak jest przewodników, na przykład iędzy okładkai kondensatora, "płynie" prąd unięcia. 90
Fizyka współczesna. Zmienne pole magnetyczne a prąd. Zjawisko indukcji elektromagnetycznej Powstawanie prądu w wyniku zmian pola magnetycznego
Zmienne pole magnetyczne a prąd Zjawisko indukcji elektromagnetycznej Powstawanie prądu w wyniku zmian pola magnetycznego Zmienne pole magnetyczne a prąd Wnioski (które wyciągnęlibyśmy, wykonując doświadczenia
Bardziej szczegółowoIndukcja elektromagnetyczna
ruge, elgium, May 2005 W-14 (Jaroszewicz) 19 slajdów Indukcja elektromagnetyczna Prawo indukcji Faraday a Indukcja wzajemna i własna Indukowane pole magnetyczna prawo Amper a-maxwella Dywergencja prądu
Bardziej szczegółowoWykład 14: Indukcja cz.2.
Wykład 14: Indukcja cz.. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. -1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 10.05.017 Wydział Informatyki, Elektroniki i 1 Przykład
Bardziej szczegółowoWykład 15: Indukcja. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok
Wykład 15: Indukcja Dr inż. Zbigniew zklarski Katedra Elektroniki, paw. -1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.zklarski/ 1 Pole magnetyczne a prąd elektryczny Do tej pory omawiano skutki
Bardziej szczegółowoPole elektromagnetyczne
Pole elektromagnetyczne Pole magnetyczne Strumień pola magnetycznego Jednostką strumienia magnetycznego w układzie SI jest 1 weber (1 Wb) = 1 N m A -1. Zatem, pole magnetyczne B jest czasem nazywane gęstością
Bardziej szczegółowoWykład 14: Indukcja. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok
Wykład 14: Indukcja Dr inż. Zbigniew zklarski Katedra Elektroniki, paw. -1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.zklarski/ Pole magnetyczne a prąd elektryczny Do tej pory omawiano skutki
Bardziej szczegółowoRÓWNANIA MAXWELLA. Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego?
RÓWNANIA MAXWELLA Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego? Wykład 3 lato 2012 1 Doświadczenia Wykład 3 lato 2012 2 1
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 6. Indukcja magnetyczna
Podstawy fizyki sezon 2 6. Indukcja magnetyczna Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Dotychczas
Bardziej szczegółowoIndukcja elektromagnetyczna Faradaya
Indukcja elektromagnetyczna Faradaya Ryszard J. Barczyński, 2017 Politechnika Gdańska, Wydział FTiMS, Katedra Fizyki Ciała Stałego Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego Po odkryciu Oersteda zjawiska
Bardziej szczegółowocz. 2. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 14: Pole magnetyczne cz.. dr inż. Zbigniew zklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.zklarski/ Prąd elektryczny jako źródło pola magnetycznego - doświadczenie Oersteda Kiedy przez
Bardziej szczegółowoPojęcie ładunku elektrycznego
Elektrostatyka Trochę historii Zjawisko elektryzowania się niektórych ciał było znane już w starożytności. O zjawisku przyciągania drobnych, lekkich ciał przez potarty suknem bursztyn wspomina Tales z
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 6 Elektrodynamika Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 6 Elektrodynamika Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 7 Elektrodynamika 3 7.1 Siła elektromotoryczna................ 3 7.2
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 8
Podstawy fizyki wykład 8 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska Ładunek elektryczny Grecy ok. 600 r p.n.e. odkryli, że bursztyn potarty o wełnę przyciąga inne (drobne) przedmioty. słowo
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne ma tę własność, że jego dywergencja jest wszędzie równa zeru.
Dywergenja i rotaja pola magnetyznego Linie wektora B nie mają pozątku, ani końa. tąd wynika twierdzenie Gaussa dla wektora B : Φ = B d = B trumień wektora indukji magnetyznej przez dowolną powierzhnię
Bardziej szczegółowoMagnetyzm cz.ii. Indukcja elektromagnetyczna Równania Maxwella Obwody RL,RC
Magnetyzm cz.ii Indukcja elektromagnetyczna Równania Mawella Obwody RL,RC 1 Indukcja elektromagnetyczna Prawo indukcji Faraday a Co się stanie gdy przewodnik elektryczny umieścimy w zmiennym polu magnetycznym?
Bardziej szczegółowoIndukcja elektromagnetyczna. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Indukcja elektromagnetyczna Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Strumień indukcji magnetycznej Analogicznie do strumienia pola elektrycznego można
Bardziej szczegółowoFizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
Fizyka w poprzednim odcinku Obliczanie natężenia pola Fizyka Wyróżniamy ładunek punktowy d Wektor natężenia pola d w punkcie P pochodzący od ładunku d Suma składowych x-owych wektorów d x IĄGŁY ROZKŁAD
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. Magnes wytwarza wektorowe pole magnetyczne we wszystkich punktach otaczającego go przestrzeni.
Pole magnetyczne Magnes wytwarza wektorowe pole magnetyczne we wszystkich punktach otaczającego go przestrzeni. naładowane elektrycznie cząstki, poruszające się w przewodniku w postaci prądu elektrycznego,
Bardziej szczegółowoElektrodynamika. Część 6. Elektrodynamika. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 6 Elektrodynamika Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 7 Elektrodynamika 3 7.1 Siła elektromotoryczna.................. 3
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 5. Pole magnetyczne II
Podstawy fizyki sezon 2 5. Pole magnetyczne II Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Indukcja magnetyczna
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE Magnetyzm. Pole magnetyczne. Indukcja magnetyczna. Siła Lorentza. Prawo Biota-Savarta. Prawo Ampère a. Prawo Gaussa dla pola
POLE MAGNETYCZNE Magnetyzm. Pole magnetyczne. Indukcja magnetyczna. Siła Lorentza. Prawo iota-savarta. Prawo Ampère a. Prawo Gaussa a pola magnetycznego. Prawo indukcji Faradaya. Reguła Lenza. Równania
Bardziej szczegółowoPrądy wirowe (ang. eddy currents)
Prądy wirowe (ang. eddy currents) Prądy można indukować elektromagnetycznie nie tylko w przewodnikach liniowych, ale również w materiałach przewodzących o dowolnym kształcie i powierzchni, jeżeli tylko
Bardziej szczegółowoQ t lub precyzyjniej w postaci różniczkowej. dq dt Jednostką natężenia prądu jest amper oznaczany przez A.
Prąd elektryczny Dotychczas zajmowaliśmy się zjawiskami związanymi z ładunkami spoczywającymi. Obecnie zajmiemy się zjawiskami zachodzącymi podczas uporządkowanego ruchu ładunków, który często nazywamy
Bardziej szczegółowo) I = dq. Obwody RC. I II prawo Kirchhoffa: t = RC (stała czasowa) IR V C. ! E d! l = 0 IR +V C. R dq dt + Q C V 0 = 0. C 1 e dt = V 0.
Obwody RC t = 0, V C = 0 V 0 IR 0 V C C I II prawo Kirchhoffa: " po całym obwodzie zamkniętym E d l = 0 IR +V C V 0 = 0 R dq dt + Q C V 0 = 0 V 0 R t = RC (stała czasowa) Czas, po którym prąd spadnie do
Bardziej szczegółowoWykład 14. Część IV. Elektryczność i magnetyzm
Część IV. Elektryczność i magnetyzm Wykład 14. 14.1. Eksperyment Oersteda 14.2. Indukcja elektromagnetyczna Prawo Faraday a indukcyjność 14.3. Równania Maxwella 1 Część IV. Elektryczność i magnetyzm. 14.1
Bardziej szczegółowokondensatory Jednostkę pojemności [Q/V] przyjęto nazywać faradem i oznaczać literą F.
Pojemność elektryczna i kondensatory Umieśćmy na przewodniku ładunek. Przyjmijmy zero potencjału w nieskończoności. Potencjał przewodnika jest proporcjonalny do ładunku (dlaczego?). Współczynnik proporcjonalności
Bardziej szczegółowoIndukcja elektromagnetyczna
Rozdział 6 Indukcja elektromagnetyczna 6.1 Zjawisko indukcji elektromagnetycznej W rozdziale tym rozpatrzymy niektóre zagadnienia, związane ze zmiennymi w czasie polami elektrycznymi i magnetycznymi oraz
Bardziej szczegółowoWykład 18 Dielektryk w polu elektrycznym
Wykład 8 Dielektryk w polu elektrycznym Polaryzacja dielektryka Dielektryk (izolator), w odróżnieniu od przewodnika, nie posiada ładunków swobodnych zdolnych do przemieszczenia się na duże odległości.
Bardziej szczegółowoIndukcja elektromagnetyczna
Rozdział 6 ndukcja elektromagnetyczna 6.1 Zjawisko indukcji elektromagnetycznej 6.1.1 Prawo Faraday a i reguła Lenza W rozdziale tym rozpatrzymy niektóre zagadnienia, związane ze zmiennymi w czasie polami
Bardziej szczegółowoWymiana ciepła. Ładunek jest skwantowany. q=n. e gdzie n = ±1, ±2, ±3 [1C = 6, e] e=1, C
Wymiana ciepła Ładunek jest skwantowany ładunek elementarny ładunek pojedynczego elektronu (e). Każdy ładunek q (dodatni lub ujemny) jest całkowitą wielokrotnością jego bezwzględnej wartości. q=n. e gdzie
Bardziej szczegółowoWykład 17 Izolatory i przewodniki
Wykład 7 Izolatory i przewodniki Wszystkie ciała możemy podzielić na przewodniki i izolatory albo dielektryki. Przewodnikami są wszystkie metale, roztwory kwasów i zasad, roztopione soli, nagrzane gazy
Bardziej szczegółowoLinie sił pola elektrycznego
Wykład 5 5.6. Linie sił pola elektrycznego Pamiętamy, że we wzorze (5.) określiliśmy natężenie pola elektrycznego przy pomocy ładunku próbnego q 0, którego wielkość dążyła do zera. Robiliśmy to po to,
Bardziej szczegółowoMagnetyzm cz.i. Oddziaływanie magnetyczne Siła Lorentza Prawo Biote a Savart a Prawo Ampera
Magnetyzm cz.i Oddziaływanie magnetyczne Siła Lorentza Prawo Biote a Savart a Prawo Ampera 1 Magnesy Zjawiska magnetyczne (naturalne magnesy) były obserwowane i badane już w starożytnej Grecji 2500 lat
Bardziej szczegółowoMagnetyzm cz.i. Oddziaływanie magnetyczne Siła Lorentza Prawo Biote a Savart a Prawo Ampera
Magnetyzm cz.i Oddziaływanie magnetyczne Siła Lorentza Prawo Biote a Savart a Prawo Ampera 1 Magnesy Zjawiska magnetyczne (naturalne magnesy) były obserwowane i badane już w starożytnej Grecji 500 lat
Bardziej szczegółowoTemat XXIV. Prawo Faradaya
Temat XXIV Prawo Faradaya To co do tej pory Prawo Faradaya Wiemy już, że prąd powoduje pojawienie się pola magnetycznego a ramka z prądem w polu magnetycznym może obracać się. Czy z drugiej strony można
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 5. Indukcja Faradaya
Podstawy fizyki sezon 2 5. Indukcja Faradaya Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Prawo Gaussa dla
Bardziej szczegółowoRuch ładunków w polu magnetycznym
Ruch ładunków w polu agnetyczny W polu agnetyczny i elektryczny na poruszające się ładunki działa siła Lorentza: F q E B Wykorzystuje się to w wielu urządzeniach, takich jak telewizor, ikroskop elektronowy,
Bardziej szczegółowoMAGNETYZM, INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA. Zadania MODUŁ 11 FIZYKA ZAKRES ROZSZERZONY
MODUŁ MAGNETYZM, INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA OPRACOWANE W RAMACH PROJEKTU: FIZYKA ZAKRES ROZSZERZONY WIRTUALNE LABORATORIA FIZYCZNE NOWOCZESNĄ METODĄ NAUCZANIA. PROGRAM NAUCZANIA FIZYKI Z ELEMENTAMI TECHNOLOGII
Bardziej szczegółowoRozdział 5. Twierdzenia całkowe. 5.1 Twierdzenie o potencjale. Będziemy rozpatrywać całki krzywoliniowe liczone wzdłuż krzywej C w przestrzeni
Rozdział 5 Twierdzenia całkowe 5.1 Twierdzenie o potencjale Będziemy rozpatrywać całki krzywoliniowe liczone wzdłuż krzywej w przestrzeni trójwymiarowej, I) = A d r, 5.1) gdzie A = A r) jest funkcją polem)
Bardziej szczegółowoWyznaczanie e/m za pomocą podłużnego pola magnetycznego
- 1 - Wyznaczanie e/ za poocą podłużnego pola agnetycznego Zagadnienia: 1. Ruch cząstek naładowanych w polu elektryczny i agnetyczny.. Budowa i zasada działania lapy oscyloskopowej. 3. Wyprowadzenie wzoru
Bardziej szczegółowoFizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Model przewodnictwa metali Elektrony przewodnictwa dla metalu tworzą tzw. gaz elektronowy Elektrony poruszają się chaotycznie (ruchy termiczne), ulegają zderzeniom z atomami sieci
Bardziej szczegółowoIndukcja własna i wzajemna. Prądy wirowe
Indukcja własna i wzajemna. Prądy wirowe Indukcja własna (samoindukcja) Warunkiem wzbudzenia SEM indukcji w obwodzie jest przenikanie przez ten obwód zmiennego strumienia magnetycznego, przy czym sposób
Bardziej szczegółowoIndukcja magnetyczna pola wokół przewodnika z prądem. dr inż. Romuald Kędzierski
Indukcja magnetyczna pola wokół przewodnika z prądem dr inż. Romuald Kędzierski Pole magnetyczne wokół pojedynczego przewodnika prostoliniowego Założenia wyjściowe: przez nieskończenie długi prostoliniowy
Bardziej szczegółowoFizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Pole magnetyczne Linie pola magnetycznego analogiczne do linii pola elektrycznego Pole magnetyczne jest polem bezźródłowym (nie istnieje monopol magnetyczny!) Prawo Gaussa dla pola
Bardziej szczegółowoWykład 8 ELEKTROMAGNETYZM
Wykład 8 ELEKTROMAGNETYZM Równania Maxwella dive = ρ εε 0 prawo Gaussa dla pola elektrycznego divb = 0 rote = db dt prawo Gaussa dla pola magnetycznego prawo indukcji Faradaya rotb = μμ 0 j + εε 0 μμ 0
Bardziej szczegółowoTeoria Pola Elektromagnetycznego
Teoria Pola Elektroagnetycznego Wykład 4 Pole elektroagnetyczne 3.06.006 Stefan Filipowicz 4. Pole elektroagnetyczne 4.1. Prąd całkowity Prąd elektryczny w środowisku przewodzący okreslono jako uporządkowany
Bardziej szczegółowoPojemność elektryczna
Pojemność elektryczna Ryszard J. Barczyński, 2016 Politechnika Gdańska, Wydział FTiMS, Katedra Fizyki Ciała Stałego Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego Pojemność elektryczna Umieśćmy na pewnym
Bardziej szczegółowoIndukcyjność. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński
Indukcyjność Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński 2019 Indukcyjność Autorzy: Zbigniew Kąkol, Kamil Kutorasiński Powszechnie stosowanym urządzeniem, w którym wykorzystano zjawisko indukcji elektromagnetycznej
Bardziej szczegółowoPrawa Maxwella. C o p y rig h t b y p lec iu g 2.p l
Prawa Maxwella Pierwsze prawo Maxwella Wyobraźmy sobie sytuację przedstawioną na rysunku. Przewodnik kołowy i magnes zbliżają się do siebie z prędkością v. Sytuację tę można opisać z punktu widzenia dwóch
Bardziej szczegółowo1 K A T E D R A F I ZYKI S T O S O W AN E J
1 K A T E D R A F I ZYKI S T O S O W AN E J P R A C O W N I A P O D S T A W E L E K T R O T E C H N I K I I E L E K T R O N I K I Ćw. 1. Łączenie i pomiar oporu Wprowadzenie Prąd elektryczny Jeżeli w przewodniku
Bardziej szczegółowoWyznaczanie stosunku e/m elektronu
Ćwiczenie 27 Wyznaczanie stosunku e/m elektronu 27.1. Zasada ćwiczenia Elektrony przyspieszane w polu elektrycznym wpadają w pole magnetyczne, skierowane prostopadle do kierunku ich ruchu. Wyznacza się
Bardziej szczegółowoRozdział 6. Równania Maxwella. 6.1 Pierwsza para
Rozdział 6 Równania Maxwella Podstawą elektrodynamiki klasycznej są równania Maxwella, które wiążą pola elektryczne E i magnetyczne B ze sobą oraz z ładunkami i prądami elektrycznymi. Pola E i B są funkcjami
Bardziej szczegółowoCzym jest prąd elektryczny
Prąd elektryczny Ruch elektronów w przewodniku Wektor gęstości prądu Przewodność elektryczna Prawo Ohma Klasyczny model przewodnictwa w metalach Zależność przewodności/oporności od temperatury dla metali,
Bardziej szczegółowoPole elektrostatyczne
Termodynamika 1. Układ termodynamiczny 5 2. Proces termodynamiczny 5 3. Bilans cieplny 5 4. Pierwsza zasada termodynamiki 7 4.1 Pierwsza zasada termodynamiki w postaci różniczkowej 7 5. Praca w procesie
Bardziej szczegółowoKolokwium 2. Środa 14 czerwca. Zasady takie jak na pierwszym kolokwium
Kolokwium 2 Środa 14 czerwca Zasady takie jak na pierwszym kolokwium 1 w poprzednim odcinku 2 Ramka z prądem F 1 n Moment sił działających na ramkę b/2 b/2 b M 2( F1 ) 2 b 2 F sin(θ ) 2 M 1 F 1 iab F 1
Bardziej szczegółowoStrumień Prawo Gaussa Rozkład ładunku Płaszczyzna Płaszczyzny Prawo Gaussa i jego zastosowanie
Problemy elektrodynamiki. Prawo Gaussa i jego zastosowanie przy obliczaniu pól ładunku rozłożonego w sposób ciągły. I LO im. Stefana Żeromskiego w Lęborku 19 marca 2012 Nowe spojrzenie na prawo Coulomba
Bardziej szczegółowoPodstawy elektromagnetyzmu. Wykład 2. Równania Maxwella
Podstawy elektromagnetyzmu Wykład 2 Równania Maxwella Prawa Maxwella opisują pola Pole elektryczne... to zjawisko występujące w otoczeniu naładowanych elektrycznie obiektów lub jest skutkiem zmiennego
Bardziej szczegółowoINDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA; PRAWO FARADAYA
INDUKJA EEKTOMAGNETYZNA; PAWO FAADAYA. uch ramki w polu magnetycznym: siła magnetyczna wytwarza SEM. uch magnesu względem ramki : powstanie wirowego pola elektrycznego 3. Prawo Faradaya 4. eguła entza
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II. 4. Indukcja elektromagnetyczna. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA II 4. Indukcja elektromagnetyczna Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ PRAWO INDUKCJI FARADAYA SYMETRIA W FIZYCE
Bardziej szczegółowoObwód składający się z baterii (źródła siły elektromotorycznej ) oraz opornika. r opór wewnętrzny baterii R- opór opornika
Obwód składający się z baterii (źródła siły elektromotorycznej ) oraz opornika r opór wewnętrzny baterii - opór opornika V b V a V I V Ir Ir I 2 POŁĄCZENIE SZEEGOWE Taki sam prąd płynący przez oba oporniki
Bardziej szczegółowoWykłady z Fizyki. Elektromagnetyzm
Wykłady z Fizyki 08 Zbigniew Osiak Elektromagnetyzm OZ ACZE IA B notka biograficzna C ciekawostka D propozycja wykonania doświadczenia H informacja dotycząca historii fizyki I adres strony internetowej
Bardziej szczegółowoŁadunki elektryczne. q = ne. Zasada zachowania ładunku. Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz materii. Ładunki jednoimienne odpychają się
Ładunki elektryczne Ładunki jednoimienne odpychają się Ładunki różnoimienne przyciągają się q = ne n - liczba naturalna e = 1,60 10-19 C ładunek elementarny Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz
Bardziej szczegółowoWykład Pole elektryczne na powierzchniach granicznych 8.10 Gęstość energii pola elektrycznego
Wykład 7 8.9 Pole elektryczne na powierzchniach granicznych 8.0 Gęstość energii pola elektrycznego 9. Prąd elektryczny 9. Natężenie prądu, wektor gęstości prądu 9. Prawo zachowania ładunku 9.3 Model przewodnictwa
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne magnesu w kształcie kuli
napisał Michał Wierzbicki Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli Rozważmy kulę o promieniu R, wykonaną z materiału ferromagnetycznego o stałej magnetyzacji M = const, skierowanej wzdłuż osi z. Gęstość
Bardziej szczegółowoPrzedmowa do wydania drugiego Konwencje i ważniejsze oznaczenia... 13
Przedmowa do wydania drugiego... 11 Konwencje i ważniejsze oznaczenia... 13 1. Rachunek i analiza wektorowa... 17 1.1. Wielkości skalarne i wektorowe... 17 1.2. Układy współrzędnych... 20 1.2.1. Układ
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 6 Pola magnetyczne w materii 3 6.1 Magnetyzacja.....................
Bardziej szczegółowoŁadunek elektryczny. Ładunek elektryczny jedna z własności cząstek elementarnych
Ładunek elektryczny Ładunek elektryczny jedna z własności cząstek elementarnych http://pl.wikipedia.org/wiki/%c5%81a dunek_elektryczny ładunki elektryczne o takich samych znakach się odpychają a o przeciwnych
Bardziej szczegółowo26 MAGNETYZM. Włodzimierz Wolczyński. Indukcja magnetyczna a natężenie pola magnetycznego. Wirowe pole magnetyczne wokół przewodnika prostoliniowego
Włodzimierz Wolczyński 26 MAGETYZM Indukcja magnetyczna a natężenie pola magnetycznego B indukcja magnetyczna H natężenie pola magnetycznego μ przenikalność magnetyczna ośrodka dla paramagnetyków - 1 1,
Bardziej szczegółowoMagnetostatyka. Bieguny magnetyczne zawsze występują razem. Nie istnieje monopol magnetyczny - samodzielny biegun północny lub południowy.
Magnetostatyka Nazwa magnetyzm pochodzi od Magnezji w Azji Mniejszej, gdzie już w starożytności odkryto rudy żelaza przyciągające żelazne przedmioty. Chińczycy jako pierwsi (w IIIw n.e.) praktycznie wykorzystywali
Bardziej szczegółowoRamka z prądem w jednorodnym polu magnetycznym
Ramka z prądem w jednorodnym polu magnetycznym Siła wypadkowa = 0 Wypadkowy moment siły: τ = w F + w ( ) F ( ) = 2 w F w τ = 2wF sinθ = IBl 2 sinθ = θ=90 o IBl 2 θ to kąt między wektorem w i wektorem F
Bardziej szczegółowoDielektryki. właściwości makroskopowe. Ryszard J. Barczyński, 2016 Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego
Dielektryki właściwości makroskopowe Ryszard J. Barczyński, 2016 Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego Przewodniki i izolatory Przewodniki i izolatory Pojemność i kondensatory Podatność dielektryczna
Bardziej szczegółowoŁadunek elektryczny. Zastosowanie równania Laplace a w elektro- i magnetostatyce. Joanna Wojtal. Wprowadzenie. Podstawowe cechy pól siłowych
6 czerwca 2013 Ładunek elektryczny Ciała fizyczne mogą być obdarzone (i w znacznej większości faktycznie są) ładunkiem elektrycznym. Ładunek ten może być dodatni lub ujemny. Kiedy na jednym ciele zgromadzonych
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 5 Janusz Andrzejewski Janusz Andrzejewski 2 Janusz Andrzejewski 3 Pole wytworzone przepływem prądu Wektor d indukcji magnetycznej pola wywołanego przepływem prądu wynosi: r r r µ 0 Ids
Bardziej szczegółowoMomentem dipolowym ładunków +q i q oddalonych o 2a (dipola) nazwamy wektor skierowany od q do +q i o wartości:
1 W stanie równowagi elektrostatycznej (nośniki ładunku są w spoczynku) wewnątrz przewodnika natężenie pola wynosi zero. Cały ładunek jest zgromadzony na powierzchni przewodnika. Tuż przy powierzchni przewodnika
Bardziej szczegółowoObliczanie indukcyjności cewek
napisał Michał Wierzbicki Obliczanie indukcyjności cewek Indukcyjność dla cewek z prądem powierzchniowym Energia zgromadzona w polu magnetycznym dwóch cewek, przez uzwojenia których płyną prądy I 1 i I
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE. Magnetyczna siła Lorentza Prawo Ampere a
POLE MAGNETYCZNE Magnetyczna siła Lorentza Prawo Ampere a 1 Doświadczenie Oersteda W 18 r. Hans C. Oersted odkrywa niezwykle interesujące zjawisko. Przepuszczając prąd elektryczny nad igiełką magnetyczną,
Bardziej szczegółowoPotencjał pola elektrycznego
Potencjał pola elektrycznego Pole elektryczne jest polem zachowawczym, czyli praca wykonana przy przesunięciu ładunku pomiędzy dwoma punktami nie zależy od tego po jakiej drodze przesuwamy ładunek. Spróbujemy
Bardziej szczegółowoINDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA. - Prąd powstający w wyniku indukcji elektro-magnetycznej.
INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA Indukcja - elektromagnetyczna Powstawane prądu elektrycznego w zamknętym, przewodzącym obwodze na skutek zmany strumena ndukcj magnetycznej przez powerzchnę ogranczoną tym obwodem.
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 2 INDUKOWANIE SIŁY ELEKTROMOTORYCZNEJ
WYKŁAD DUKOWA SŁY KTOMOTOYCZJ.. Źródłowy i odbiornikowy syste oznaczeń. ozpatrzy eleentarny obwód elektryczny prądu stałego na przykładzie ładowania akuulatora saochodowego przedstawiony na rys... Przypuśćy,
Bardziej szczegółowoPrąd elektryczny - przepływ ładunku
Prąd elektryczny - przepływ ładunku I Q t Natężenie prądu jest to ilość ładunku Q przepływającego przez dowolny przekrój przewodnika w ciągu jednostki czasu t. Dla prądu stałego natężenie prądu I jest
Bardziej szczegółowoRozdział 4. Pole magnetyczne przewodników z prądem
Rozdział 4. Pole magnetyczne przewodników z prądem 2018 Spis treści Prawo Ampere'a Zastosowanie prawa Ampere'a - prostoliniowy przewodnik Zastosowanie prawa Ampere'a - cewka Oddziaływanie równoległych
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 1 Literatura 3 2 Elektrostatyka 4 2.1 Pole elektryczne......................
Bardziej szczegółowoPlan Zajęć. Ćwiczenia rachunkowe
Plan Zajęć 1. Termodynamika, 2. Grawitacja, Kolokwium I 3. Elektrostatyka + prąd 4. Pole Elektro-Magnetyczne Kolokwium II 5. Zjawiska falowe 6. Fizyka Jądrowa + niepewność pomiaru Kolokwium III Egzamin
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 5. Pole magnetyczne II
Podstawy fizyki sezon 2 5. Pole magnetyczne II Agnieszka Obłąkowska-Mucha opracowane na podstawie: Halliday & Resnick, J. Walker Fundamentals of Physics extended 10th Edition, John Wiley & Sons, Inc. AGH,
Bardziej szczegółowoMAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY
Włodzimierz Wolczyński 47 POWTÓRKA 9 MAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY Zadanie 1 W dwóch przewodnikach prostoliniowych nieskończenie długich umieszczonych w próżni, oddalonych od siebie o r = cm, płynie prąd.
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 1 Literatura 3 2 Elektrostatyka 4 2.1 Pole elektryczne....................
Bardziej szczegółowoDielektryki polaryzację dielektryka Dipole trwałe Dipole indukowane Polaryzacja kryształów jonowych
Dielektryki Dielektryk- ciało gazowe, ciekłe lub stałe niebędące przewodnikiem prądu elektrycznego (ładunki elektryczne wchodzące w skład każdego ciała są w dielektryku związane ze sobą) Jeżeli do dielektryka
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne Ziemi. Pole magnetyczne przewodnika z prądem
Pole magnetyczne Własność przestrzeni polegającą na tym, że na umieszczoną w niej igiełkę magnetyczną działają siły, nazywamy polem magnetycznym. Pole takie wytwarza ruda magnetytu, magnes stały (czyli
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI
POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI Oprócz omówionych już oddziaływań grawitacyjnych (prawo powszechnego ciążenia) i elektrostatycznych (prawo Couloma) dostrzega się inny rodzaj oddziaływań, które nazywa się magnetycznymi.
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R E-8
NSTYTUT FZYK WYDZAŁ NŻYNER PRODUKCJ TECHNOOG ATERAŁÓW POTECHNKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNA EEKTRYCZNOŚC AGNETYZU Ć W C Z E N E N R E-8 NDUKCJA WZAJENA Ćwiczenie E-8: ndukcja wzajemna. Zagadnienia do przestudiowania.
Bardziej szczegółowoDrgania w obwodzie LC. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński
Drgania w obwodzie L Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński 016 Drgania w obwodzie L Autorzy: Zbigniew Kąkol, Kamil Kutorasiński Rozpatrzmy obwód złożony z szeregowo połączonych indukcyjności L (cewki)
Bardziej szczegółowoNazwa magnetyzm pochodzi od Magnezji w Azji Mniejszej, gdzie już w starożytności odkryto rudy żelaza przyciągające żelazne przedmioty.
Magnetostatyka Ryszard J. Barczyński, 2017 Politechnika Gdańska, Wydział FTiMS, Katedra Fizyki Ciała Stałego Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego Magnetyzm Nazwa magnetyzm pochodzi od Magnezji
Bardziej szczegółowoPojemność elektryczna, Kondensatory Energia elektryczna
Pojemność elektryczna Pojemność elektryczna, Kondensatory Energia elektryczna 1 Pojemność elektryczna - kondensatory Kondensator : dwa przewodniki oddzielone izolatorem zwykle naładowane ładunkami o przeciwnych
Bardziej szczegółowoElektrodynamika. Część 5. Pola magnetyczne w materii. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.
Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii yszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 6 Pola magnetyczne w materii 3 6.1 Magnetyzacja.......................
Bardziej szczegółowoWyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym
Ćwiczenie 11B Wyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym 11B.1. Zasada ćwiczenia Na zamkniętą pętlę przewodnika z prądem, umieszczoną w jednorodnym polu magnetycznym, działa skręcający
Bardziej szczegółowoPole elektryczne. Zjawiska elektryczne często opisujemy za pomocą pojęcia pola elektrycznego wytwarzanego przez ładunek w otaczającej go przestrzeni.
Pole elektryczne Zjawiska elektryczne często opisujemy za pomocą pojęcia pola elektrycznego wytwarzanego przez ładunek w otaczającej go przestrzeni. Załóżmy pewien rozkład nieruchomych ładunków 1,...,
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 2 2. Elektrostatyka 2
Podstawy fizyki sezon 2 2. Elektrostatyka 2 Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Strumień wektora
Bardziej szczegółowo