MATEMATYCZNY I NUMERYCZNY MODEL CZYSZCZENIA STOPU METODĄ PRZETAPIANIA STREFOWEGO
|
|
- Daniel Wróblewski
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 5/4 oldfcaton of Mtals and Alloys Yar 999 Volum Book No. 4 Krpnęc Mtal topów Rok 999 Rocnk Nr 4 PAN Katowc P IN MATEMATYZNY I NUMERYZNY MOE ZYZZENIA TOPU METOĄ PRZETAPIANIA TREFOWEGO BOKOTA Adam Instytut Mchank Podstaw Konstrukcj Masyn Poltchnka ęstochowska 4- ęstochowa ul. ąbrowskgo 7 POKA IKIERKA ławomr Katdra Elktrotchnk Elktrotchnolog Poltchnka ęstochowska 4- ęstochowa ul. ąbrowskgo 69 POKA PIEKARKA Wsława OWA sk Instytut Mchank Podstaw Konstrukcj Masyn Poltchnka ęstochowska 4- ęstochowa ul. ąbrowskgo 7 POKA TREZZENIE W pracy prdstawono modl matmatycny numrycny cyscna mtal mtodą prtapana strfowgo. Ops matmatycny jawsk prpływu cpła masy ostał wykonany w współrędnych Eulra. Pola tmpratury dyfuj masy opsano równanam dyfuj cłonam konwkcyjnym. W modlu prpływu masy ałożono gładką powrchnę rodału faa ckła faa stała. Warunk cągłośc dla tj powrchn okrślono na podstaw modlu tfana. Równana opsując pol tmpratury rowąano mtodą lmntów skońconych Ptrova-Galrkna natomast rokład składnka domsk wynacono mtodą lmntów brgowych. ymulacja numrycna prtapana strfowgo cyscna domsk ostała prprowadona dla stopu md krmm. okonano ocny wpływu prędkośc prtapana wlkośc strfy prtapanj na fkty cyscna md krmu.. Wstęp trfow prtapan wan krystalacją krunkową jst tchnologą otrymywana matrałów o wymaganych własnoścach o wysokm stopnu ch cystośc. Mtoda ta jst stosowana mędy nnym w produkcj matrałów półprwodnkowych. Mtoda topna strfowgo polga na klkakrotnym prtapanu odpowdnj strfy próbk w postac. topń ocyscna
2 6 npożądango prwastka alży od długośc próbk wlkośc strfy prtoponj prędkośc jj prsuwana ora od wlkośc współcynnka rodału domsk na fronc krystalacj [7]. Mtoda prtapana strfowgo opracowana pr Pfanna jst powschn stosowana do ocyscana matrałów a scgóln matrałów półprwodnkowych pry cym doboru paramtrów do tj tchnolog dokonuj sę na podstaw danych dośwadcalnych uprosconych rowąań analtycnych. Wydaj sę węc clow opracowan modlu numrycngo który uwględnałby komplksowo jawska towarysąc procsow strfowgo prtapana a manowc: topn krystalację sgrgację dyfuję domsk [478]. W proponowanym modlu do matmatycngo opsu jawsk towarysących procsow prtapana strfowgo astosowano współrędn Eulra. Możlw jst atm śldn prpływu cpła masy w wybranym obsar kontrolnym n mnając gomtr w koljnych krokach casu. W pochodnych matralnych występujących w równanach prpływu cpła dyfuj domsk n nkają cłony konwkcyjn stwarając pwn utrudnna w algorytmach numrycnych [68]. Numrycn rowąywan równań dyfuj masy mtodą lmntów skońconych napotyka na dodatkow trudnośc wąan występowanm ncągłośc posukwanych funkcj na grancach podobsarów. Zjawsko to wan sgrgacją występuj na powrchn rodału faa ckła faa stała [478]. latgo do rowąana równana prwodnctwa cłonm konwkcyjnym astosowano mtodę lmntów skońconych Ptrova-Galrkna [] natomast do rowąywana równana różnckowgo opsującgo prpływ masy astosowano mtodę lmntów brgowych [4589]. Mtoda ta apwna stablność rowąana w prypadku stnna cłonu konwkcyjngo dla dużj gamy prędkośc ora daj nacn mnj równań do rowąywana numrycngo. Ta ostatna alta ma bardo duż nacn w procsach tracyjnych. Ponadto mtoda ta daj bardo dobr wynk pommo stnna ncągłośc posukwanych funkcj na powrchnach brgowych roważanych podobsarów.. Modl matmatycny Ops jawsk prpływu cpła masy dotycy wybrango obsaru kontrolngo prtapango pręta ΩT Ω Ω Ω o długośc T ustalongo współrędnym Eulra {r}. Pocątk tych współrędnych pryjęto na powrchn krystalacj Układ współrędnych agrang a {RZ} wąany jst prmscającym sę prędkoścą v prętm (Rys.). Równana opsując pola tmpratury w podobsarach ( Ω Ω ) mają postać [49]: Θ t Θ ( λ( ) Θ ) f + v dla Ω ( ) Ω Ω ()
3 6 gd: λ są współcynnkam prwodna cpła jst fktywnym cpłm ( ) f właścwym któr w prdal lkwdus-soldus awra cpło prmany faowj aproksymowan w modlu funkcją lnową [9]. R r M v t T T ( Ω ) ( Ω ) ( ) Ω Z v δ T δ T Rys.. Podobsary roważango układu prmscna powrchn rodału fa Fg.. ubrgons of th nvstgatd systm and dsplacmnts of th phas dvdng surfac Nagrwan strfy prtapanj ora chłodn poostałj cęśc pobocncy ralowano warunkm brgowym III rodaju pryjmując: Θ n q R λ( ) α ( Θ )( Θ Θ ) ( Θ ) α Θ Θ α () gd α α( Θ ) jst współcynnkm prjmowana cpła. Na powrchnach ograncających obsar kontrolny ( Ω T ) pryjęto warunk trcgo rodaju akładając ż gradnty tmpratury aproksymowanj funkcją kwadratową w odlgłoścach δ δ od brgów tgo obsaru są równ ru. Jst atm: T q λ δ λ ( Θ Θ ) q ( Θ Θ ). T T δ T T () W modlowanu sgrgacj dyfuj składnka domsk ałożono ż prpływ masy występuj tylko w krunku os wobc tgo równana różnckow opsując dyfuję składnka w fa stałj w fa ckłj pryjęto w postac [8]:
4 6 ( ) ( ) ( ) ( ) v dla ( ) Ω Ω Ω (4) t gd: są współcynnkam dyfuj są stężnam domsk w osnow. ( ) ( ) Ponważ współcynnk dyfuj w fa stałj jst nacn mnjsy od współcynnka dyfuj w fa ckłj to w praktyc można pomnąć dyfuję w fa stałj modlować tylko sgrgację na fronc narastana dyfuję w fa ckłj [478]. Mając powyżs na uwad w ralacj numrycnj wykorystano następujący modl makrosgrgacj: J n t v ( k) M v ( ) k gd: kk(t) jst współcynnkm rodału składnka na fronc narastana strumń masy.. Modl numrycny J (5) jst tosując mtodę rst ważonych do równana () wykorystanm prsunętych funkcj wagowych ( φ φ( ϕ )) [] ora wykorystując twrdn Gaussa- Ostrogradskgo otrymuj sę po podstawnu warunków brgowych wykonanu całkowana po lmntach cas układ równań do numrycngo rowąywana: gd: ( ( K + V + B) + M ) T ( M ( β )( K + V + B) ) T + BT β (6) K K M M B B ( K ) ( M ) K M λ ψ j ϕ + Ω f ψ jϕdω t ( B ) B α ψ jϕd. Ω f ψ j Wϕ dω
5 6 Współcynnk β wynkający całkowana po cas pryjmowano w algorytm numrycnym równy ¾. W równanu dyfuj masy (4) pochodną po cas astąpono loram różncowym sprowadając to równan do postac [8]: gd: ( t ) ( t ) ( t ) ( t ) + + Q( t ) v ( ) ( t ) t Q t t Q rprntuj stucn źródło uwględnając cłon konwkcyjny [89] t jst krokm casu ( t t t ).. Równan (4) rowąano mtodą lmntów brgowych. tosując mtodę rst ważonych do równana () wykorystanm funkcj wag ( ξ ) dokonując dwukrotngo całkowana pr cęśc prwsgo cłonu tgo równana otrymano: (7) ( ξ t ) ( J ( ξ ) ( t ) + ( ( ξ ) J ( t ) ( t ) ( ξ ) Q d + ( t ) t ( ξ ) d. (8) Funkcja wag występująca w równanu (8) jst rowąanm fundamntalnym równana podstawowgo omawango agadnna natomast J J są strumnam substancj ξ jst punktm na os ( ξ ( )) położna skuponj masy (źródła masy). Rowąan podstawow ora strumn masy okrślają w tym adanu funkcj: ( ξ ) t xp ξ t (9) J ( ξ ) sgn( ) ξ ξ ( t ) xp J. Wynacając w (8) wartośc funkcj ( ξ ) J ( ) + ξ ( ξ ξ ) t ξ dla grancnych położń źródła otrymano układ równań do numrycngo rowąywana:
6 64 H j + G J j Q + M. () Elmnty macry H G ora wktory prawych stron wynkają (8): H G Q 5 xp H H H t t t G G G xp ( ) ( ) ( ) t Q t ξ d M t ( ξ ) d. t () Rowąan układu równań () daj wartośc dyskrtn na brgach roważango obsaru ( Wartośc funkcj w punktach podobsaru M ). Ω oblca sę korystając (8): + ( ξ t ) ( ξ ) J ( t ) + ( ξ) J ( t ) J s ( ξ) ( t ) J ( ξ ) ( t ) + Q ( ξ ) + M ( ξ ). + () Występujący w równanach () cłon onacony jako ( ξ ) Q awra stucn źródło na poom casu oblcń. W procs oblcnowym stosowano atm procdurę tracyjną wynacając w każdym kroku tracj wartośc całk w () okrślających t źródła. Równocśn omówoną powyżj tracją sprawdano prawo achowana lośc substancj wryfkując równość całkową (rys.):
7 65 (t) M v t v t () Rys.. Rokład stężna prsuwającym sę powrchnam brgowym Fg.. olut dstrbuton wth movng boundary surfacs vt ( t ) d + k( t ) ( t ) vt + ( t ) d. () W pracy wprowadono fktywny współcynnk rodału domsk który w warunkach nrównowagowj krystalacj alżny jst od prędkośc narastana ora wlkośc strfy prtapanj [478]. 4. Oblcna numrycn Oblcna numrycn symulując prtapan strfow cyscn osnowy domsk prprowadono dla stopu md krmm. Pryjęto ż prtapany pręt wykonany stopu u umscony jst w rurc kwarcowj o śrdncy [mm] grubośc ścank [mm]. Obsar kontrolny w krunku os wynosł T.5 [m]. Nagrwan symulowano w cęśc środkowj obsaru kontrolngo na długośc [m]. tał trmofycn odpowdn tmpratury prtapango stopu acrpnęto dostępnj ltratury. Po uyskanu płngo prtopna dobrano prędkość prsuwu pręta apwnającą utrymywan sę srokośc strfy prtoponj dla adanj mocy nagrwana. la ustalonj prędkośc prsuwu srokośc strfy prtoponj prowadono symulacj cyscna strfowgo. Na podstaw uyskanych wynków dokonano ocny wpływu prędkośc prtapana wlkośc strfy prtapanj na fkty cyscna md krmu. Wynk symulacj prntują rysunk -7.
8 Tmpratura [K] Tmpratura [K] [m] Rys.. Rokłady tmpratury (oś symtr) w strf prtoponj jj poblżu po cas mn. odpowdno dla prędkośc: ) v -5 ) v -4 ) v - 4) v x - m/s. Fg.. Tmpratur dstrbuton at th pont placd on th symmtry axs aftr [mn] tm at th rmltng on and ts nghbourhood for vlocty ) v -5 ) v -4 ) v - 4) v x - m/s rspctvly 6 cas [s] Rys.4. Zmany tmpratury w cas na ln symtr źródła (kryw ) punkc prsunętym o cm w krunku prędkośc (kryw 45 6) odpowdno dla prędkośc: ) v -5 ) v -4 ) v - m/s. Fg.4. Tmpratur chang vs. tm along a symmtrcal ln of th sourc locaton (curv ) and at th pont placd [cm] forward (curv 4 5 6) for vlocty 4) v -5 5) v -4 6) v - m/s rspctvly r.8 r.8 r Rys.5. Ioln tmpratury w strf prtoponj jj otocnu odpowdno dla prędkośc koljno: v -5 v -4 v - m/s. Fg.5. Tmpratur solns n rmltng on and hr narby for vlocty v -5 v -4 v - m/s rspctvly
9 tężn [%] tężn [%] 67 Na podstaw prprowadonych symulacj numrycnych stwrdć można ż dla dango stopu maksymalna prędkość prtapana n moż prkrocyć v -5 [m/s] (Rys.7). la węksych bowm prędkośc współcynnk rodału (k) wrasta a tym samym uyskuj sę cora mnjsą sgrgację [m] Rys.6. tężna krmu w md uyskan po prsunęcu strfy prtoponj o.5 m uyskan dla prędkośc: ) v -5 m/s k.5 ) v.5x -5 m/s k.6 ) v x -5 m/s k.7 Fg.6. lcon concntraton n th coopr alloy obtand aftr translaton of th rmltng on for.5[m] for vlocty ) v -5 m/s k.5 ) v.5x -5 m/s k.6 ) v x -5 m/s k.7 rspctvly [m] Rys.7. tężna krmu w md po prsunęcu strfy prtoponj o.5 m uyskan dla prędkośc prsuwu v -5 m/s ) po jdnym ) dwóch ) trch prtopnach Fg.7. lcon concntraton n th coopr alloy aftr translaton of th rmltng on for.5[m] for vlocty v -5 m/s of movng w aftr: ) frst ) scond ) thrd rmltng rspctvly ITERATURA [] Bokota A.: Applcaton Of Boundary Elmnts For olvng oldfcaton Problms. Bulltn d l'académ Polonas ds cncs vol 7 No pp [] Bokota A. Iskrka.: Fnt lmnt mthod for solvng dffuson-convcton problms n th prsnc of a movng hat pont sourc. Fnt Elmnts n Analyss and sgn Vol pp [] Bokota A. Iskrka : An analyss of dffuson-convcton problm by th boundary lmnt mthod. J. Eng. Anal. wth Boundary Elmnts. 5 (995) pp
10 68 [4] Bokota A. Parktny R.: Mtoda lmntów brgowych w astosowanu do agadnń dotycących cął krpnących Prac Naukow Instytutu Tchnolog Budowy Masyn Poltchnk Wrocławskj Nr 55 Konfrncj Nr 6 s [5] Brbba.A. Nowak A.J. olvng hat transfr problms by th ual Rcprocty BEM In.. Wrobl and.a. Brba dtors. Boundary Elmnts Mthod for Hat Transfr chaptr pags -. omp. Mch. Publcatons and Elsvr Appld cnc. Intrnatonal rs on omputatonal Engnrng. 99. [6] Ikguch M.: Transnt soluton of convctv dffuson problm by boundary lmnt mthod. Trans. IEE Japan E-68 (985) [7] Kur W. Fshr.J.: Fundamntals Of oldfcaton. Trans Tch Publcatons wdrland - Grmany - UK - UA 989. [8] Majchrak E. Mochnack B. uchy J.: Modlowan makrosgrgacj w procs krpnęca krunkowgo wykorystanm MEB. Mędyuclnan smnarum astosowań mtody lmntów brgowych ęstochowa 996 pp [9] Majchrak E. Mochnack B.: Applcaton of th BEM n th thrmal thory of foundry. Engnrng Analyss wth Boundary Elmnts pp.99-. [] Prybyłowc K.: Mtalonawstwo. WNT Warsawa 994. [] Wat R. and Mtchll A. R.: Fnt lmnt analyss and applcatons J. Wly and ons hchstr 985. Praca fnansowana pr KBN MATHEMATIA AN NUMERIA MOE OF META IMPURITY EANING BY ZONE REMETING METHO ABTRAT Th mathmatcal and numrcal modls of mtal mpurty clanng by on rmltng mthod hav bn prsntd n th papr. Th mathmatcal dscrpton of hat and mass flow has bn mad n Eulr s co-ordnat. Th tmpratur fld and mass dffuson fld hav bn dscrbd by th dffuson quatons wth convcton trms. Th smooth surfac dvdng th sold-lqud phas has bn assumd n th modl. Th contnuty condtons on ths surfac hav bn dtrmnd on th bass of tfan s modl. Th quaton dscrbng tmpratur fld has bn solvd by Ptrov- Galrkn fnt lmnt mthod whl th mpurty componnt dstrbuton has bn dtrmnd by boundary lmnt mthod. Th numrcal smulaton of on rmltng and mtal mpurty clanng has bn don for coppr slcon alloy. Th nflunc of rmltng vlocty and th rmltng on s on clanng of coppr from slcon has bn nvstgatd n th papr Rcnował Prof. dr hab. nż. tansław Jura
MODELOWANIE ODKSZTAŁCEŃ STRUKTURALNYCH ELEMENTÓW STALOWYCH Z PRZETOPIENIEM WARSTWY WIERZCHNIEJ
ODELOWANIE INŻYNIERKIE IN 1896-771X 43, s. 131-136, Glwc 01 ODELOWANIE ODKZTAŁCEŃ TRUKTURALNYCH ELEENTÓW TALOWYCH Z PRZETOPIENIE WARTWY WIERZCHNIEJ ADA KULAWIK Instytut Informatyk Tortyczn tosowan, Poltchnka
Bardziej szczegółowoRozwiązanie jednokierunkowego przepływu w przewodach prostoosiowych o dowolnym kształcie przekroju poprzecznego metodą elementów skończonych
Symulacja w Badanach Rozwoju Vol. 3, No. 1/2012 Tomasz Janusz TELESZEWSKI, Sławomr Adam SORKO Poltchnka Bałostocka, WBIŚ, ul.wjska 45E, 15-351 Bałystok E-mal: t.tlszwsk@pb.du.pl, s.sorko@pb.du.pl Rozwązan
Bardziej szczegółowoPrzykład 1 modelowania jednowymiarowego przepływu ciepła
Przykład 1 modlowania jdnowymiarowgo przpływu cipła 1. Modl przpływu przz ścianę wilowarstwową Ściana składa się trzch warstw o różnych grubościach wykonana z różnych matriałów. Na jdnj z ścian zwnętrznych
Bardziej szczegółowoRozwiązanie równania różniczkowego MES
Rozwiązani równania różniczkowgo MES Jrzy Pamin -mail: jpamin@l5.pk.du.pl Instytut Tchnologii Informatycznych w Inżynirii Lądowj Wydział Inżynirii Lądowj Politchniki Krakowskij Strona domowa: www.l5.pk.du.pl
Bardziej szczegółowo1 n 0,1, exp n
8. Właścwośc trmczn cał stałych W trakc zajęć będzmy omawać podstawow własnośc trmczn cał stałych, a szczgóln skupmy sę na cpl właścwym. Klasyczna dfncja cpła właścwgo wygląda następująco: C w Q (8.) m
Bardziej szczegółowoPozycjonowanie bazujące na wielosensorowym filtrze Kalmana. Positioning based on the multi-sensor Kalman filter
Scntfc ournal Martm Unvrt of Szczcn Zzt Naukow Akadma Morka w Szczcn 8, 13(85) pp. 5 9 8, 13(85). 5 9 ozcjonowan bazując na wlonorowm fltrz Kalmana otonng bad on th mult-nor Kalman fltr otr Borkowk, anuz
Bardziej szczegółowogdzie E jest energią całkowitą cząstki. Postać równania Schrödingera dla stanu stacjonarnego Wprowadźmy do lewej i prawej strony równania Schrödingera
San sacjonarny cząsk San sacjonarny - San, w kórym ( r, ) ( r ), gęsość prawdopodobńswa znalzna cząsk cząsk w danym obszarz przsrzn n zalży od czasu. San sacjonarny js charakrysyczny dla sacjonarngo pola
Bardziej szczegółowoPodstawowe definicje
W-8 (Jarswc na ba J. Rukwsk) 5 slajów Ruch rgający Psaww fncj Swbn rgana harmncn Drgana łumn Drgana wymusn Skłaan rgań 3/8 L.R. Jarswc Psaww fncj rgana prcsy, w kórych ana wlkść fycna na prman rśn malj
Bardziej szczegółowoSYMULACJA KRZEPNIĘCIA OBJĘTOŚCIOWEGO METALI Z UWZGLĘDNIENIEM PRZECHŁODZENIA TEMPERATUROWEGO
49/14 Archves of Foundry, Year 2004, Volume 4, 14 Archwum O dlewnctwa, Rok 2004, Rocznk 4, Nr 14 PAN Katowce PL ISSN 1642-5308 SYMULACJA KRZEPNIĘCIA OBJĘTOŚCIOWEGO METALI Z UWZGLĘDNIENIEM PRZECHŁODZENIA
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa I. Opracowanie: Barbara Pac, Piotr Petelenz
Mchanka kwantowa I Opracowan: Barbara Pac, Potr Ptln Zwycajowo, podstawy mchank kwantowj formułowan są w postac klku postulatów, których numracja konkrtna postać są różn w różnych ujęcach. W nnjsym bor
Bardziej szczegółowoSieci neuronowe - uczenie
Sici nuronow - uczni http://zajcia.jakubw.pl/nai/ Prcptron - przypomnini x x x n w w w n wi xi θ y w p. p. y Uczni prcptronu Przykład: rozpoznawani znaków 36 wjść Wyjści:, jśli na wjściu pojawia się litra
Bardziej szczegółowoćwiczenie 211 Hardware'owa realizacja automatu z parametrem wewnętrznym 1. Synteza strukturalna automatu z parametrem wewnętrznym
ATEDA INFOMATYI TEHNIZNE Ćwicnia laoratoryjn Logiki Układów yfrowych ćwicni Tmat: Hardwarowa raliacja automatu paramtrm wwnętrnym. ynta strukturalna automatu paramtrm wwnętrnym Punktm wyjścia synty strukturalnj
Bardziej szczegółowoMIESZANY PROBLEM POCZĄTKOWO-BRZEGOWY W TEORII TERMOKONSOLIDACJI. ZAGADNIENIE POCZĄTKOWE
Górnictwo i Geoinżynieria ok 33 Zesyt 1 9 Jan Gasyński* MIESZANY POBLEM POCZĄKOWO-BZEGOWY W EOII EMOKONSOLIDACJI. ZAGADNIENIE POCZĄKOWE 1. Wstęp Analia stanów naprężenia i odkstałcenia w gruncie poostaje
Bardziej szczegółowoWPŁYW PRĘDKOŚCI ZANURZANIA DO CHŁODZIWA NA STAN NAPRĘŻENIA W HARTOWANYCH ELEMENTACH STALOWYCH
ODELOWAIE IŻYIERSKIE ISS 896-77X 43,. 37-44, Glwc 202 WPŁYW PRĘDKOŚCI ZAURZAIA DO CHŁODZIWA A SA APRĘŻEIA W HAROWAYCH ELEEACH SALOWYCH ADA KULAWIK, JOAA WRÓEL Intytut Informatyk ortyczn Stoowan, Poltchnka
Bardziej szczegółowox y x y y 2 1-1
Mtod komputrow : wrzsiń 5 Zadani. Obliczć u(.5) stosując intrpolację kwadratową Lagrang a dla danch z tabli. i i 5 u( i )..5. 5. 7. Zadani.Dlapunktów =, =, =obliczćfunkcjębazowąintrpolacjihrmitah, ().
Bardziej szczegółowoMetoda Elementów Skończonych w Modelowaniu Układów Mechatronicznych. Układy prętowe (Scilab)
Mtoda Elmntów Skończonych w Modlowaniu Układów Mchatronicznych Układy prętow (Scilab) str.1 I. MES 1D układy prętow. Podstawow informacj Istotą mtody lmntów skończonych jst sposób aproksymacji cząstkowych
Bardziej szczegółowoSłużą opisowi oraz przewidywaniu przyszłego kształtowania się zależności gospodarczych.
MODEL EOOMERYCZY MODEL EOOMERYCZY DEFIICJA Modl konomtrczn jst równanm matmatcznm (lub układm równao), któr przdstawa zasadncz powązana loścow pomędz rozpatrwanm zjawskam konomcznm., uwzględnającm tlko
Bardziej szczegółowo2009 ZARZĄDZANIE. LUTY 2009
Wybran zstawy gzaminacyjn kursu Matmatyka na Wydzial ZF Uniwrsyttu Ekonomiczngo w Wrocławiu w latach 009 06 Zstawy dotyczą trybu stacjonarngo Niktór zstawy zawirają kompltn rozwiązania Zakrs matriału w
Bardziej szczegółowoMES dla stacjonarnego przepływu ciepła
ME da staconarngo przpływu cpła Potr Pucńs -ma: ppucn@l5.p.du.p Jrzy Pamn -ma: pamn@l5.p.du.p Instytut Tchnoog Informatycznych w Inżynr Lądow Wydzał Inżynr Lądow Potchn Kraows trona domowa: www.l5.p.du.p
Bardziej szczegółowoTomasz Grębski. Liczby zespolone
Tomas Grębsk Lcby espolone Kraśnk 00 Sps Treśc: Lcby espolone Tomas Grębsk- Wstęp. Podstawowe wadomośc o lcbe espolonej.. Interpretacja geometrycna lcby espolonej... Moduł lcby espolonej. Lcby sprężone..
Bardziej szczegółowoFunkcje zespolone. 2 Elementarne funkcje zespolone zmiennej zespolonej
Wyiał Matematyki Stosowanej Zestaw adań nr 8 Akademia Górnico-Hutnica w Krakowie WFiIS, informatyka stosowana, II rok Elżbieta Adamus grudnia 206r. Funkcje espolone Ciągi i seregi licb espolonych Zadanie.
Bardziej szczegółowoSymulacja czasu wychładzania powietrza w przewodzie wentylacyjnym
Por Prybycn Symulacja casu ychłaana pora pro nylacyjnym Symulacja casu ychłaana pora pro nylacyjnym ) Do cgo służy program: Program służy o okrślna sybkośc ychłaana, lub ograna pora nąr prou nylacyjngo
Bardziej szczegółowoGranica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej
Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Równania optyki półklasycznej Posłużymy się teraz równaniem (2.4), i Ψ t = ĤΨ ażeby wyprowadzić
Bardziej szczegółowoPolitechnika Wrocławska Instytut Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych. Materiał ilustracyjny do przedmiotu. (Cz. 2)
Poltchnka Wrocławska nstytut Maszyn, Napędów Pomarów Elktrycznych Matrał lustracyjny do przdmotu EEKTOTEHNKA (z. ) Prowadzący: Dr nż. Potr Zlńsk (-9, A0 p.408, tl. 30-3 9) Wrocław 004/5 PĄD ZMENNY Klasyfkacja
Bardziej szczegółowo>> ω z, (4.122) Przybliżona teoria żyroskopu
Prybliżona teoria żyroskopu Żyroskopem naywamy ciało materialne o postaci bryły obrotowej (wirnika), osadone na osi pokrywającej się osią geometrycną tego ciała wanej osią żyroskopową. ζ K θ ω η ω ζ y
Bardziej szczegółowoFunkcja nieciągła. Typy nieciągłości funkcji. Autorzy: Anna Barbaszewska-Wiśniowska
Funkcja niciągła. Typy niciągłości funkcji Autorzy: Anna Barbaszwska-Wiśniowska 2018 Funkcja niciągła. Typy niciągłości funkcji Autor: Anna Barbaszwska-Wiśniowska DEFINICJA Dfinicja 1: Funkcja niciągła
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe cząstkowe drugiego rzędu
Równania różniczkowe cząstkowe drugiego rzędu Marcin Orchel Spis treści 1 Wstęp 1 1.1 Metoda faktoryzacji (rozdzielania zmiennych)................ 5 1.2 Metoda funkcji Greena.............................
Bardziej szczegółowoDr inż. Stanisław Walczak, Instytut Inżynierii Cieplnej i Procesowej, Wydział Mechaniczny, Politechnika. Streszczenie
tanisław Walcak * WPŁYW WŁAŚCIWOŚCI YNAMICZNYCH Modlu OGUMIENIA NA YNAMIKĘ POPRZECZNĄ AMOCHOU THE Influnc of dnamc proprts of tr Modl on th latral dnamcs of road vhcl trscn Abstract W artkul prdstawono
Bardziej szczegółowoANALIZA OBWODÓW DLA PRZEBIEGÓW SINUSOIDALNYCH METODĄ LICZB ZESPOLONYCH
ANAZA OBWODÓW DA PZBGÓW SNUSODANYH MTODĄ ZB ZSPOONYH. Wprowadzn. Wprowadź fnkcję zspoloną znnj rzczwstj (czas) o następjącj postac: F( t) F F j t j jt t+ Fnkcj tj przporządkj na płaszczźn zspolonj wktor
Bardziej szczegółowoPL B HUTNICZA BUP 16/ WUP 10/15. rzecz. pat. Andrzej Kacperski RZECZPOSPOLITA POLSKA
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 220448 (13) B1 Recypospoltej Polskej 397952 31.01.2012 (51) Int.Cl. H03M 1/00 (2006.01) H03M 1/38 (2006.01) H03M 1/14 (2006.01) (54) (73) Upranony
Bardziej szczegółowoSzeregowy obwód RC - model matematyczny układu
Akadmia Morska w Gdyni Katdra Automatyki Okrętowj Toria strowania Mirosław Tomra Na przykładzi szrgowgo obwodu lktryczngo składającgo się z dwóch lmntów pasywnych: rzystora R i kondnsatora C przdstawiony
Bardziej szczegółowoOptymalizacja (w matematyce) termin optymalizacja odnosi się do problemu znalezienia ekstremum (minimum lub maksimum) zadanej funkcji celu.
TEMATYKA: Optymaliacja nakładania wyników pomiarów Ćwicenia nr 6 DEFINICJE: Optymaliacja: metoda wynacania najlepsego (sukamy wartości ekstremalnej) rowiąania punktu widenia określonego kryterium (musimy
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH WYDZIAŁ MECHANICZNY TECHNOLOGICZNY Katedra Wytrzymałości Materiałów i Metod Komputerowych Mechaniki
POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH WYDZIAŁ MECHANICZNY TECHNOLOGICZNY Katdra Wytrzymałośc Matrałów Mtod Komutrowych Mchank Rozrawa doktorska Tytuł: Analza wrażlwośc otymalzacja wolucyjna układów mchancznych
Bardziej szczegółowoLaboratorium Mechaniki Technicznej
Laboratorium Mechaniki Technicznej Ćwiczenie nr 5 Badanie drgań liniowych układu o jednym stopniu swobody Katedra Automatyki, Biomechaniki i Mechatroniki 90-924 Łódź, ul. Stefanowskiego 1/15, budynek A22
Bardziej szczegółowoAnaliza porównawcza parametrów fizykalnych mostków cieplnych przy zastosowaniu analiz numerycznych
PAWŁOWSKI Krzysztof 1 DYBOWSKA Monka 2 Analza porównawcza paramtrów fzykalnych mostków cplnych przy zastosowanu analz numrycznych WSTĘP Nowoczsn rozwązana konstrukcyjno-matrałow stosowan w budownctw nrozrwaln
Bardziej szczegółowoWykład VI. Badanie przebiegu funkcji. 2. A - przedział otwarty, f D 2 (A) 3. Ekstrema lokalne: 4. Punkty przegięcia. Uwaga!
Wykład VI Badanie przebiegu funkcji 1. A - przedział otwarty, f D A x A f x > 0 f na A x A f x < 0 f na A 2. A - przedział otwarty, f D 2 (A) x A f x > 0 fwypukła ku górze na A x A f x < 0 fwypukła ku
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne magnesu w kształcie kuli
napisał Michał Wierzbicki Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli Rozważmy kulę o promieniu R, wykonaną z materiału ferromagnetycznego o stałej magnetyzacji M = const, skierowanej wzdłuż osi z. Gęstość
Bardziej szczegółowoFunkcje pola we współrzędnych krzywoliniowych cd.
Funkcje pola we współrędnych krywoliniowych cd. Marius Adamski 1. spółrędne walcowe. Definicja. Jeżeli M jest rutem punktu P na płascynę xy, a r i ϕ są współrędnymi biegunowymi M, to mienne u = r, v =
Bardziej szczegółowoelektrostatyka ver
elektostatka ve-8.6.7 ładunek ładunek elementan asada achowana ładunku sła (centalna, achowawca) e.6 9 C stała absolutna pawo Coulomba: F ~ dwa ładunk punktowe w póżn: F 4πε ε 8.8585 e F m ε stała ł elektcna
Bardziej szczegółowoI. Elementy analizy matematycznej
WSTAWKA MATEMATYCZNA I. Elementy analzy matematycznej Pochodna funkcj f(x) Pochodna funkcj podaje nam prędkość zman funkcj: df f (x + x) f (x) f '(x) = = lm x 0 (1) dx x Pochodna funkcj podaje nam zarazem
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE METODY GRAFÓW WIĄZAŃ DO MODELOWANIA PRACY ZESPOŁU PRĄDOTWÓRCZEGO W SIŁOWNI OKRĘTOWEJ
Chybowski L. Grzbiniak R. Matuszak Z. Maritim Acadmy zczcin Poland ZATOOWANIE METODY GRAFÓW WIĄZAŃ DO MODELOWANIA PRACY ZEPOŁU PRĄDOTWÓRCZEGO W IŁOWNI OKRĘTOWEJ ummary: Papr prsnts issus of application
Bardziej szczegółowoRównanie Schrödingera
Równanie Schrödingera Maciej J. Mrowiński 29 lutego 2012 Zadanie RS1 Funkcja falowa opisująca stan pewnej cząstki w chwili t = 0 ma następującą postać: A(a Ψ(x,0) = 2 x 2 ) gdy x [ a,a] 0 gdy x / [ a,a]
Bardziej szczegółowoOSZACOWANIE BŁĘDÓW A POSTERIORI I GĘSTOŚCI PUNKTÓW DANYCH EKSPERYMENTALNO-NUMERYCZNYCH
JÓZEF KROK, JAN WOJAS OSZACOWANIE BŁĘDÓW A POSERIORI I GĘSOŚCI PUNKÓW DANYCH EKSPERYMENALNO-NUMERYCZNYCH ESIMAION OF A POSERIORI ERROR AND MESH DENSIY OF EXPERIMENAL-NUMERICAL DAA Strszczn Abstract W nnjszym
Bardziej szczegółowoNumeryczne metody optymalizacji Optymalizacja w kierunku. informacje dodatkowe
Numeryczne metody optymalizacji Optymalizacja w kierunku informacje dodatkowe Numeryczne metody optymalizacji x F x = min x D x F(x) Problemy analityczne: 1. Nieliniowa złożona funkcja celu F i ograniczeń
Bardziej szczegółowoWYBRANE STANY NIEUSTALONE TRANSFORMATORA
WYBRANE STANY NIEUSTAONE TRANSFORMATORA Analę pracy ransformaora w sanach prejścowych można preprowadć w oparcu o równana dynamk. Rys. Schema deowy ransformaora jednofaowego. Onacmy kerunk prądów napęć
Bardziej szczegółowoUZĘBIENIA CZOŁOWE O ŁUKOWO KOŁOWEJ LINII ZĘBÓW KSZTAŁTOWANE NARZĘDZIEM JEDNOOSTRZOWYM
MODELOWANIE INŻYNIESKIE ISSN 896-77X 40, s. 7-78, Gliwice 00 UZĘBIENIA CZOŁOWE O ŁUKOWO KOŁOWEJ LINII ZĘBÓW KSZTAŁTOWANE NAZĘDZIEM JEDNOOSTZOWYM PIOT FĄCKOWIAK Instytut Technologii Mechanicnej, Politechnika
Bardziej szczegółowoANALIZA PROCESU ZAPEŁNIENIA WNĘKI CIEKŁYM STOPEM W METODZIE PEŁNEJ FORMY.
0/40 Solidification of Metals and Alloys, Year 999, Volume, Book No. 40 Krzepnięcie Metali i Stopów, Rok 999, Rocznik, Nr 40 AN Katowice L ISSN 008-9386 ANALIZA ROCESU ZAEŁNIENIA WNĘKI CIEKŁYM STOEM W
Bardziej szczegółowoMES W ANALIZIE SPRĘŻYSTEJ UKŁADÓW PRĘTOWYCH
MES W ANALIZIE SPRĘŻYS UKŁADÓW PRĘOWYCH Prykłady obliceń Belki Lidia FEDOROWICZ Jan FEDOROWICZ Magdalena MROZEK Dawid MROZEK Gliwice 7r. 6-4 Lidia Fedorowic, Jan Fedorowic, Magdalena Mroek, Dawid Mroek
Bardziej szczegółowoZginanie Proste Równomierne Belki
Zginanie Proste Równomierne Belki Prebieg wykładu : 1. Rokład naprężeń w prekroju belki. Warunki równowagi. Warunki geometrycne 4. Zwiąek fiycny 5. Wskaźnik wytrymałości prekroju na ginanie 6. Podsumowanie
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Drgania punktu materialnego. Wykład Nr 8. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 8 Drgania punktu materialnego Prowadzący: dr Krzysztof Polko Wstęp Drgania Okresowe i nieokresowe Swobodne i wymuszone Tłumione i nietłumione Wstęp Drgania okresowe ruch powtarzający
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (B+C) Wykład IV: Ruch jednostajnie przyspieszony Ruch harmoniczny Ruch po okręgu Klasyfikacja ruchów Ze względu na tor wybrane przypadki szczególne prostoliniowy, odbywajacy
Bardziej szczegółowoPrędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie
napisał Michał Wierzbicki Prędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie Prędkość grupowa paczki falowej Paczka falowa jest superpozycją fal o różnej częstości biegnących wzdłuż osi z.
Bardziej szczegółowoZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH LICZBY ZESPOLONE
. Oblicyć: ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH a) ( 7i) ( 9i); b) (5 i)( + i); c) 4+3i ; LICZBY ZESPOLONE d) 3i 3i ; e) pierwiastki kwadratowe 8 + i.. Narysować biór tych licb espolonych, które spełniają warunek:
Bardziej szczegółowover ruch bryły
ver-25.10.11 ruch bryły ruch obrotowy najperw punkt materalny: m d v dt = F m r d v dt = r F d dt r p = r F d dt d v r v = r dt d r d v v= r dt dt def r p = J def r F = M moment pędu moment sły d J dt
Bardziej szczegółowoZastosowanie metod grupowania sekwencji czasowych w rozpoznawaniu mowy na podstawie ukrytych modeli Markowa
BIULETYN INSTYTUTU AUTOMATYKI I ROBOTYKI NR 23, 2006 Zastosowane metod grupowana sekwencj casowych w roponawanu mowy na podstawe ukrytych model Markowa Tomas PAŁYS Zakład Automatyk, Instytut Telenformatyk
Bardziej szczegółowoNaprężenia wywołane ciężarem własnym gruntu (n. geostatyczne)
Naprężena wywołane cężarem własnym gruntu (n. geostatycne) wór ogólny w prypadku podłoża uwarstwonego: h γ h γ h jednorodne podłoże gruntowe o cężare objętoścowym γ γ h n m γ Wpływ wody gruntowej na naprężena
Bardziej szczegółowoVII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa.
VII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa. W rozdziale tym zajmiemy się dokładniej badaniem stabilności rozwiązań równania różniczkowego. Pojęcie stabilności w
Bardziej szczegółowo26. RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE ZWYCZAJNE DRUGIEGO RZĘDU
6. RÓWNANIA RÓŻNIZKOWE ZWYZAJNE DRUGIEGO RZĘDU 6.. Własności ogólne Równaniem różniczkowym zwyczajnym rzęd drgiego nazywamy równanie, w którym niewiadomą jest fnkcja y jednej zmiennej i w którym występją
Bardziej szczegółowoDWUCZĘŚCIOWE ŁOŻYSKO POROWATE
PROBLEMY NIEKONWENCJONALNYCH UKŁADÓW ŁOŻYSKOWYCH Łódź, 1 14 maja 1999 r. Karol Kremiński Politechnika Warsawska DWUCZĘŚCIOWE ŁOŻYSKO POROWATE SŁOWA KLUCZOWE: łożysko śligowe, tuleja porowata, prepuscalność
Bardziej szczegółowoprzegrody (W ) Łukasz Nowak, Instytut Budownictwa, Politechnika Wrocławska, e-mail:lukasz.nowak@pwr.wroc.pl 1
1.4. Srawdzn moŝlwośc kondnsacj ary wodnj wwnątrz ścany zwnętrznj dla orawngo oraz dla odwrócongo układu warstw. Oblczn zawlgocna wysychana wlgoc. Srawdzn wykonujmy na odstaw skrytu Matrały do ćwczń z
Bardziej szczegółowo4. Równania Cauchy ego Riemanna. lim. = c.. dz z=a Zauważmy, że warunkiem równoważnym istnieniu pochodnej jest istnienie liczby c C, takiej że
4. Równania Caucy ego Riemanna Niec Ω C będzie zbiorem otwartym i niec f : Ω C. Mówimy, że f ma w punkcie a Ω pocodną w sensie zespolonym (jest olomorficzna w a równą c C, jeśli f(z f(a lim = c. z a Piszemy
Bardziej szczegółowoZastosowanie technik sztucznej inteligencji w analizie odwrotnej
Zastosowane technk sztucznej ntelgencj w analze odwrotnej Ł. Sztangret, D. Szelga, J. Kusak, M. Petrzyk Katedra Informatyk Stosowanej Modelowana Akadema Górnczo-Hutncza, Kraków Motywacja Dokładność symulacj
Bardziej szczegółowoSiła ciężkości. Siła ciężkości jest to siła grawitacyjna wynikająca z oddziaływania na siebie dwóch ciał. Jej wartość obliczamy z zależności
Sła cężkośc Sła cężkośc jest to sła grawtacja wkająca oddałwaa a sebe dwóch cał. Jej wartość obcam aeżośc G gde: G 6,674 10-11 Nm /kg M m r stała grawtacja, M, m mas cał, r odegłość pomęd masam. Jeże mam
Bardziej szczegółowoH P1 H L1 A 1 N L A 5 A 6 H P 2 H L 2. Pojedynczy rekord obserwacyjny: Schemat opracowania jednej serii obserwacyjnej:
Pojedyncy rekord obserwacyjny: SS,PG,.,,3.746,357.774,9:39:8, OZNCZENIE REKORDU NZW ODLEGŁOŚĆ KĄ POZIOY KĄ PIONOWY CZS Schema opracowana jednej ser obserwacyjnej: Ką poomy H L H P H P H P H P3 H L H L
Bardziej szczegółowogdzie: L( G ++ )- współczynnik złożoności struktury , -i-ty węzeł, = - stopień rozgałęzienia i-tego węzła,
Struktury drewaste rogrywające parametrycne od każdego werchołka pocątkowego różną sę medy sobą kstałtem własnoścam. Stopeń łożonośc struktury może być okreśony pre współcynnk łożonośc L G ++ ) ++ L G
Bardziej szczegółowoEgzamin poprawkowy z Analizy II 11 września 2013
Egzamn poprawkowy z nalzy II 11 wrześna 13 Uwag organzacyjne: każde zadane rozwązujemy na osobnej kartce Każde zadane należy podpsać menem nazwskem własnym oraz prowadzącego ćwczena Na wszelk wypadek prosmy
Bardziej szczegółowoWPŁYW ZMIAN REAKTANCJI MAGNESUJĄCEJ NA PRACĘ BEZCZUJNIKOWEGO UKŁADU STEROWANIA SILNIKIEM INDUKCYJNYM Z ESTYMATOREM MRAS CC
Prac Naukow Instytutu Maszyn, Napędów Pomarów Elktrycznych Nr 63 Poltchnk Wrocławskj Nr 63 Studa Matrały Nr 29 2009 Matusz DYBKOWSKI*, Trsa ORŁOWSKA-KOWALSKA* slnk ndukcyjny, strowan wktorow, napęd bzczujnkowy,
Bardziej szczegółowoCałka nieoznaczona wykład 7 ( ) Motywacja
Całka nieoznaczona wykład 7 (12.11.07) Motywacja Problem 1 Kropla wody o średnicy 0,07 mm porusza się z prędkościa v(t) = g c (1 e ct ), gdzie g oznacza przyśpieszenie ziemskie, a stałac c = 52,6 1 s została
Bardziej szczegółowoRachunek ró»niczkowy funkcji jednej zmiennej
Lista Nr 5 Rachunek ró»niczkowy funkcji jednej zmiennej 5.0. Obliczanie pochodnej funkcji Pochodne funkcji podstawowych. f() = α f () = α α. f() = log a f () = ln a '. f() = ln f () = 3. f() = a f () =
Bardziej szczegółowoOGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII
WYKŁAD 8 OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII E E0 sn( ωt kx) ; k π ; ω πν ; λ T ν E (m c 4 p c ) / E +, dla fotonu m 0 p c p hk Rozkład energ w stane równowag: ROZKŁAD BOLTZMANA!!!!! P(E) e E / kt N E N E/
Bardziej szczegółowoPRZEKŁADNIE FALOWE. 1. Wstęp. (W. Ostapski)
PRZEKŁADNIE FALOWE (W. Ostapsk). Wstęp Perwsy patent na prekładnę harmoncną waną w Polsce falową otrymał w 959 roku w USA C.W. Musser, [04, 05]. Rok późnej była ona preentowana na wystawe w Nowym Yorku
Bardziej szczegółowoTWIERDZENIA O WZAJEMNOŚCIACH
1 Olga Kopac, Adam Łodygows, Wojcech Pawłows, Mchał Płotowa, Krystof Tymber Konsultacje nauowe: prof. dr hab. JERZY RAKOWSKI Ponań 2002/2003 MECHANIKA BUDOWI 7 ACH TWIERDZENIE BETTIEGO (o wajemnośc prac)
Bardziej szczegółowoGeodezja fizyczna i geodynamika
Geodezja fizyczna i geodynamika Podstawowe równanie geodezji fizycznej, całka Stokesa, kogeoida Dr inż. Liliana Bujkiewicz 4 maja 2017 Dr inż. Liliana Bujkiewicz Geodezja fizyczna i geodynamika 4 maja
Bardziej szczegółowoCałki nieoznaczone. 1 Własności. 2 Wzory podstawowe. Adam Gregosiewicz 27 maja a) Jeżeli F (x) = f(x), to f(x)dx = F (x) + C,
Całki nieoznaczone Adam Gregosiewicz 7 maja 00 Własności a) Jeżeli F () = f(), to f()d = F () + C, dla dowolnej stałej C R. b) Jeżeli a R, to af()d = a f()d. c) Jeżeli f i g są funkcjami całkowalnymi,
Bardziej szczegółowoPrecesja koła rowerowego
Precesja koła rowerowego L L L L g L t M M F L t F O y [( x ( x s r S y s Twerene Stenera y r s s ] x Z efncj ukłau śroka asy: y s s - oent bewłanośc wgęe os równoegłej o os prechoącej pre śroek cężkośc
Bardziej szczegółowoNIEZAWODNOŚĆ KONSTRUKCJI O PARAMETRACH PRZEDZIAŁOWYCH I LOSOWYCH
ZESZYTY NAUKOWE POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ 2 Sra: BUDOWNICTWO z. Nr kol. Andrzj POWNUK NIEZAWODNOŚĆ KONSTRUKCJI O PARAETRACH PRZEDZIAŁOWYCH I LOSOWYCH Strszczn. W pracy wykazano, ż mtoda projktowana konstrukcj
Bardziej szczegółowoOPTYMALIZACJA ALGORYTMÓW WYZNACZANIA RUCHU CIECZY LEPKIEJ METODĄ SZTUCZNEJ ŚCIŚLIWOŚCI
MODELOWANIE INśYNIERSKIE ISSN 1896-771X 36, s. 187-192, Glwce 2008 OPTYMALIZACJA ALGORYTMÓW WYZNACZANIA RUCHU CIECZY LEPKIEJ METODĄ SZTUCZNEJ ŚCIŚLIWOŚCI ZBIGNIEW KOSMA, BOGDAN NOGA Instytut Mechank Stosowane,
Bardziej szczegółowoZadania z mechaniki dla nanostudentów. Seria 3. (wykład prof. J. Majewskiego)
Zadania z mechaniki dla nanostudentów Seria 3 (wykład prof J Majewskiego) Zadanie 1 Po równi pochyłej o kącie nachylenia do poziomu równym α zsuwa się klocek o masie m, na który działa siła oporu F = m
Bardziej szczegółowoZestaw zadań 4: Przestrzenie wektorowe i podprzestrzenie. Liniowa niezależność. Sumy i sumy proste podprzestrzeni.
Zestaw zadań : Przestrzene wektorowe podprzestrzene. Lnowa nezależność. Sumy sumy proste podprzestrzen. () Wykazać, że V = C ze zwykłym dodawanem jako dodawanem wektorów operacją mnożena przez skalar :
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 10. Wyznaczanie współczynnika rozpraszania zwrotnego promieniowania beta.
Ćwicenie 1 Wynacanie współcynnika roprasania wrotnego promieniowania beta. Płytki roprasające Ustawienie licnika Geigera-Műllera w ołowianym domku Student winien wykaać się najomością następujących agadnień:
Bardziej szczegółowo- Jeśli dany papier charakteryzuje się wskaźnikiem beta równym 1, to premia za ryzyko tego papieru wartościowego równa się wartości premii rynkowej.
Śrdni waŝony koszt kapitału (WACC) Spółki mogą korzystać z wilu dostępnych na rynku źródł finansowania: akcj zwykł, kapitał uprzywiljowany, krdyty bankow, obligacj, obligacj zaminn itd. W warunkach polskich
Bardziej szczegółowoSekantooptyki owali i ich własności
Sekantooptyki owali i ich własności Magdalena Skrzypiec Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki Uniwersytet Marii Curie-Skłodowskiej 19 października 2009r. Informacje wstępne Definicja Owalem nazywamy
Bardziej szczegółowoMETODY KOMPUTEROWE 11
METOY KOMPUTEROWE METOA WAŻONYCH REZIUÓW Mchł PŁOTKOWIAK Adm ŁOYGOWSKI Konsultcje nukowe dr nż. Wtold Kąkol Poznń / METOY KOMPUTEROWE METOA WAŻONYCH REZIUÓW Metod wżonych rezduów jest slnym nrzędzem znjdown
Bardziej szczegółowoPORÓWNANIE TEMPERATUR W HALI ZWIERZĄT WYZNACZONYCH NA PODSTAWIE BILANSU CIEPŁA OBLICZONEGO RÓśNYMI METODAMI
InŜynra Rolncza 6/005 Tadusz Głusk Katdra Mloracj Budownctwa Rolnczgo Akadma Rolncza w Lubln PORÓWNANIE TEMPERATUR W HALI ZWIERZĄT WYZNACZONYCH NA PODSTAWIE BILANSU CIEPŁA OBLICZONEGO RÓśNYMI METODAMI
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE GRANICZNYCH ZAGADNIEŃ ODWROTNYCH DO OKREŚLANIA DOPUSZCZALNYCH STĘŻEŃ SUBSTANCJI CHEMICZNYCH NA POWIERZCHNI TERENU
Zastosowanie granicnych agadnień INFRASTRUKTURA I EKOLOGIA TERENÓW WIEJSKICH INFRASTRUCTURE AND ECOLOGY OF RURAL AREAS Nr 9/2008, POLSKA AKADEMIA NAUK, Oddiał w Krakowie, s. 217 226 Komisja Technicnej
Bardziej szczegółowoDrgania układu o wielu stopniach swobody
Drgania układu o wielu stopniach swobody Rozpatrzmy układ składający się z n ciał o masach m i (i =,,..., n, połączonych między sobą i z nieruchomym podłożem za pomocą elementów sprężystych o współczynnikach
Bardziej szczegółowoPółprzewodniki (ang. semiconductors).
Półprzwodn an. smondutors. Ja.Szzyto@fuw.du.pl ttp://www.fuw.du.pl/~szzyto/ Unwrsytt Warszaws ora pasmowa ał stały. pasmo pust RGIA LKROÓW pasmo pust pasmo płn pasmo pust pasmo płn pasmo płn mtal półprzwodn
Bardziej szczegółowoANALIZA NAPRĘŻEŃ KONTAKTOWYCH I NAPRĘŻEŃ ZGINAJĄCYCH WYSTĘPUJĄCYCH W PARACH ZĘBATYCH PRZEKŁADNI POWER SHIFT
Jan ZWOLAK Marek MARTYNA ANALIZA NAPRĘŻEŃ KONTAKTOWYCH I NAPRĘŻEŃ ZGINAJĄCYCH WYSTĘPUJĄCYCH W PARACH ZĘBATYCH PRZEKŁADNI POWER SHIFT ANALYSIS OF CONTACT STRESS AND BENDING STRESS OCCURING IN LOADED TOOTHED
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 KINEMATYKA. Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 KINEMATYKA Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY Prowadzący: dr Krzysztof Polko Określenie położenia ciała sztywnego Pierwszy sposób: Określamy położenia trzech punktów ciała nie leżących
Bardziej szczegółowoPlanowanie trajektorii ruchu chwytaka z punktem pośrednim
Dr nŝ. Andrzj Graboś Dr nŝ. ark Boryga Katdra InŜynr chancznj Automatyk, Wydzał InŜynr Produkcj, Unwrsytt Przyrodnczy w ubln, ul. Dośwadczalna 50A, 0-80 ubln, Polska -mal: andrzj.grabos@up.lubln.pl -mal:
Bardziej szczegółowoANALIZA NAPRĘŻEŃ KONTAKTOWYCH I NAPRĘŻEŃ ZGINAJĄCYCH WYSTĘPUJĄCYCH W PRZEKŁADNIACH ZĘBATYCH POWER SHIFT
-0 T R I B O L O G I A 55 Jan ZWOLAK *, Marek MARTYNA ** ANALIZA NAPRĘŻEŃ KONTAKTOWYCH I NAPRĘŻEŃ ZGINAJĄCYCH WYSTĘPUJĄCYCH W PRZEKŁADNIACH ZĘBATYCH POWER SHIFT ANALYSIS OF CONTACT STRESS AND BENDING STRESS
Bardziej szczegółowoPrzykład 3.1. Projektowanie przekroju zginanego
Prkład.1. Projektowane prekroju gnanego Na belkę wkonaną materału o wtrmałośc różnej na ścskane rocągane dałają dwe sł P 1 P. Znając wartośc tch sł, schemat statcn belk, wartośc dopuscalnego naprężena
Bardziej szczegółowoTermodynamika. Część 10. Elementy fizyki statystycznej klasyczny gaz doskonały. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ
Trodynaika Część 1 Elnty fizyki statystycznj klasyczny gaz doskonały Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Użytczn całki ax2 dx = 1 2 a x ax2 dx = 1 2a ax2 dx = a a x 2 ax2 dx = 1 4a a x 3 ax2 dx = 1 2a
Bardziej szczegółowobędzie momentem Twierdzenie Steinera
Wykład z fizyki, Piotr Posmykiewicz. Niech 90 oznacza moment bezwładności względem osi przechodzącej przez środek masy ciała o masie i niech będzie momentem bezwładności tego ciała względem osi równoległej
Bardziej szczegółowoKONCEPCJA AKTYWNEJ ELIMINACJI DRGAŃ W PROCESIE FREZOWANIA
KONCEPCJA AKTYWNEJ ELIMINACJI DRGAŃ W PROCESIE FREZOWANIA Andrej WEREMCZUK, Rafał RUSINEK, Jery WARMIŃSKI 3. WSTĘP Obróbka skrawaniem jest jedną najbardiej ropowsechnionych metod kstałtowania cęści masyn.
Bardziej szczegółowoRuch falowy. Fala zaburzenie wywoane w jednym punkcie ośrodka, które rozchodzi się w każdym dopuszczalnym kierunku.
Ruch falowy. Fala zaburzenie wywoane w jednym punkcie ośrodka, które rozchodzi się w każdym dopuszczalnym kierunku. Definicje: promień fali kierunek rozchodzenia się fali powierzchnia falowa powierzchnia,
Bardziej szczegółowoOKREŚLENIE OPTYMALNEJ ODLEGŁOŚCI KONTURU ZE ŹRÓDŁAMI OD BRZEGU OBSZARU Z ZASTOSOWANIEM METODY ROZWIĄZAŃ PODSTAWOWYCH
Z E S Z Y T Y N A U K O W E P O L I T E C H N I K I P O Z N AŃSKIEJ Nr Budowa Maszyn Zarządzane Produkcją 005 PIOTR GORZELAŃCZYK, JAN ADAM KOŁODZIEJ OKREŚLENIE OPTYMALNEJ ODLEGŁOŚCI KONTURU ZE ŹRÓDŁAMI
Bardziej szczegółowoO pewnym twierdzeniu S. Łojasiewicza, J. Wloki, Z. Zieleżnego
O pewnym twierdzeniu S. Łojasiewicza, J. Wloki, Z. Zieleżnego Jan Ligęza Instytut Matematyki Wisła Letnia Szkoła Instytutu Matematyki wrzesień 2010 r. [1] S. Łojasiewicz, J. Wloka, Z. Zieleżny; Über eine
Bardziej szczegółowoPRZESTRZEŃ WEKTOROWA (LINIOWA)
PRZESTRZEŃ WEKTOROWA (LINIOWA) Def. 1 (X, K,, ) X, K - ciało : X X X ( to diałanie wewnętrne w biore X) : K X X ( to diałanie ewnętrne w biore X) Strukturę (X, K,, ) naywamy prestrenią wektorową : 1) Struktura
Bardziej szczegółowo