r = ms exp( β ). ( ) exp Całkując po współrzędnych przestrzennych otrzymujemy poprzednio uzyskany wzór:

Podobne dokumenty
r r r m dt d r r r r 2 dt r m dt dt

= r. Będziemy szukać takiego rozkładu, który jest najbardziej prawdopodobny, tzn. P=P max. Możemy napisać:

miąższość warstwy wodonośnej zadana głębokość wody w studni krzywa depresji podłoże nieprzepuszczalne

Analiza Matematyczna Ćwiczenia. J. de Lucas

Novosibirsk, Russia, September 2002

Dynamika bryły sztywnej

elektrostatyka ver

cz. 2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

Dynamika układu punktów materialnych

[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE

STATYSTYCZNY OPIS UKŁADU CZĄSTEK

Dynamika układu punktów materialnych

A B - zawieranie słabe

14. Zasady zachowania dla punktu i układu punktów materialnych: pędu, krętu, energii, zasada d Alemberta.

Wykład 14. Oscylacje kwantowe w polu magnetycznym. W mechanice klasycznej uogólniony pęd naładowanej cząstki ma postać [ A] B =. (14.

Johann Wolfgang Goethe Def.

Spójne przestrzenie metryczne

Wykład 4. Zasada zachowania energii. Siły zachowawcze i niezachowawcze

Technika Próżniowa. Przyszłość zależy od dobrego wyboru produktu. Wydanie Specjalne.

Plan wykładu. Literatura. Układ odniesienia. Współrzędne punktu na płaszczyźnie XY. Rozkład wektora na składowe

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:

δ δ δ 1 ε δ δ δ 1 ε ε δ δ δ ε ε = T T a b c 1 = T = T = T

Instrukcja obiegu i kontroli dokumentów powodujących skutki finansowo-gospodarcze w ZHP Spis treści

STATYKA. Cel statyki. Prof. Edmund Wittbrodt

BRYŁA SZTYWNA. Zestaw foliogramów. Opracowała Lucja Duda II Liceum Ogólnokształcące w Pabianicach

DODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π

S.A RAPORT ROCZNY Za 2013 rok

Siła ciężkości. Siła ciężkości jest to siła grawitacyjna wynikająca z oddziaływania na siebie dwóch ciał. Jej wartość obliczamy z zależności

impuls o profilu f(x ) rozchodzący się w kierunku x: harmoniczna fala bieżąca rozchodząca się w kierunku +x: cos

θ = 0 lub = = g l dw dt Przykłady drgań: Wahadło matematyczne (małe wychylenia): Inaczej: m l(1-cosθ) Drgania i fale II rok Fizyki BC


A4 Klub Polska Audi A4 B6 - sprężyny przód (FWD/Quattro) Numer Kolory Weight Range 1BA / 1BR 1BE / 1BV

q (s, z) = ( ) (λ T) ρc = q


ŁĄ ę ł

Kompresja fraktalna obrazów. obraz. 1. Kopiarka wielokrotnie redukująca 1.1. Zasada działania ania najprostszej kopiarki

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

Malowanki wiejskie. OB OKI / agodne ręce lata. œ œ œ # œ œ. œ œ œ # œœ œ œ. œ œ œ œ. j œ œ œ # œ œ œ. j œ. & œ # œ œ œ œ œœ. œ & œ i. œ i I. œ # œ.

SPECYFIKACJA ISTOTNYCH WARUNKÓW ZAMÓWIENIA

ź -- ć ł ź ł -ł ł --

Wykład FIZYKA I. 7. Dynamika ruchu obrotowego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

ENERGIA SPRĘŻYSTA 1 1. BILANS ENERGETYCZNY 2. RÓWNANIE STANU, POTENCJAŁ SIŁ WEWNĘTRZNYCH

Wykład FIZYKA I. 7. Dynamika ruchu obrotowego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Í ń ę ń Í ę ź ę ń ľ ń ć ę ę ľ ń ę ľ ć

magnetyzm cd. ver

- ---Ą


Pola siłowe i ich charakterystyka

Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..)

Fizyka 11. Janusz Andrzejewski

2 0 0 M P a o r a z = 0, 4.

Bryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

Kinematyka: opis ruchu

Rozdział 1. Nazwa i adres Zamawiającego Gdyńskie Centrum Sportu jednostka budżetowa Rozdział 2. Informacja o trybie i stosowaniu przepisów

Wyższe momenty zmiennej losowej

n k n k ( ) k ) P r s r s m n m n r s r s x y x y M. Przybycień Rachunek prawdopodobieństwa i statystyka


Władcy Skandynawii opracował

Pęd i moment pędu. dp/dt = F p = const, gdy F = 0 (całka pędu) Jest to zasada zachowania pędu. Moment pędu cząstki P względem O.

Ę ę ę Łó-ź ----

Rachunek różniczkowy funkcji wielu zmiennych

(4) (b) m. (c) (d) sin α cos α = sin 2 k = sin k sin k. cos 2 m = cos m cos m. (g) (e)(f) sin 2 x + cos 2 x = 1. (h) (f) (i)

Rozdział 1. Nazwa i adres Zamawiającego Gdyński Ośrodek Sportu i Rekreacji jednostka budżetowa Rozdział 2.

( ) O k k k. A k. P k. r k. M O r 1. -P n W. P 1 P k. Rys Redukcja dowolnego przestrzennego układu sił

dz istnieje, e f V obszar jak w definicji całki potrójnej (ograniczony powierzchniami o mierze 0) T prostopadłościan nakrywający V ( V T )

termodynamika fenomenologiczna p, VT V, teoria kinetyczno-molekularna <v 2 > termodynamika statystyczna n(v) to jest długi czas, zachodzi

Gdyńskim Ośrodkiem Sportu i Rekreacji jednostka budżetowa

Ę ż Ł ś ą ł ść ó ą ż ę ł Ł ś ą ś Ż ż ż ń ż ł ś ń ż żę Ł ż ó ń ę ż ł ńó ó ł ń ą ż ę ż ą ą ż Ń ż ż ż óź ź ź ż Ę ż ś ż ł ó ń ż ć óź ż ę ż ż ńś ś ó ń ó ś


v = v i e i v 1 ] T v =

Rozdział 1. Nazwa i adres Zamawiającego Gdyński Ośrodek Sportu i Rekreacji jednostka budżetowa Rozdział 2.

Ruch pod wpływem sił zachowawczych

magnetyzm ver

Gdyńskim Ośrodkiem Sportu i Rekreacji jednostką budżetową Zamawiającym Wykonawcą

ver ruch bryły

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\FRAUN1.doc. "Drgania i fale" ii rok FizykaBC. Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: ia λ

Układy liniowosprężyste Clapeyrona

Rozkład normalny (Gaussa)


I n f o r m a c j e n a t e m a t p o d m i o t u k t ó r e m u z a m a w i a j» c y p o w i e r z y łk p o w i e r z y l i p r o w a d z e p o s t p

Rozdział 1. Nazwa i adres Zamawiającego Gdyński Ośrodek Sportu i Rekreacji jednostka budżetowa Rozdział 2.

WYKŁAD 7. MODELE OBIEKTÓW 3-D3 część Koncepcja krzywej sklejanej. Plan wykładu:

ę ą ę ó ń ń ń ó ń ó ó ń ź ą ę Ń ą ó ę ą ó ą ą ć ś ą ó ś ó ń ó ą Ń Ą ś ę ńś Ą ń ó ń ó ńś ó ś Ą ś ś ó ó ś ś ó ą ń ó ń Ę ń ć ńś ę ó ś ś Ę ń Ł ó ń ź ń ś ę

4. Zjawisko przepływu ciepła

~ stopni swobody

Moment pędu punktu materialnego i układu punktów materialnych, moment siły Dynamika ruchu obrotowego bryły

Uwaga z alkoholem. Picie na świeżym powietrzu jest zabronione, poza licencjonowanymi ogródkami, a mandat można dostać nawet za niewinne piwko.

JEDNOWYMIAROWA ZMIENNA LOSOWA


Elektrostatyka, cz. 1

Grupa obrotów. - grupa symetrii kuli, R - wszystkie możliwe obroty o dowolne kąty wokół osi przechodzących przez środek kuli


PROJEKT I WALIDACJA URZĄDZEŃ POMIAROWYCH

Transmisja i odbicie fali na granicy dwóch ośrodków dielektrycznych

Szczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia)

ó ę ą ż ż ś ść Ó Ś ż Ó Ś ę ą żć ó ż Ó ż Ó ó ó ż Ó ż ó ą ą Ą ś ą ż ó ó ż ę Ć ż ż ż Ó ó ó ó ę ż ę Ó ż ę ż Ó Ę Ó ó Óś Ś ść ę ć Ś ę ąć śó ą ę ęż ó ó ż Ś ż

Zagadnienie dwóch ciał

0 ( 1 ) Q = Q T W + Q W + Q P C + Q P R + Q K T + Q G K + Q D M =

Coba, Mexico, August 2015

Transkrypt:

Ga dosoał w polu sł ewętch Roważ fucję podału: ep( β ) de jest lcbą pooów eeetcch a pawdopodobeństwe że da sta eeetc oże bć ajowa Moża też oueć jao lcbę ostaów odpowadającch daeu pooow Może apsać: s j ep( β ) Dla cąłeo wda ee będe to: ep( β) ddddpdp dp ep( β) ddddvdv a poeważ: v + v + v węc: dv ddd ep T j ( ) V πt V ( v + v + v ) dv dv dv ( πt ) Dostalś węc detc w co popedo (oład Mawella) Roład cąste da jest woe: N N ep ep π v d ddddv dv dv T V T T Całując po współędch pestech otuje popedo usa wó: v d N ep 4πv dv πt T aje sę tea ae w jedood polu awtacj dałając wdłuż os de: v + Wted: v T dd ep d ep dv dv dv A ( T ) π T T de A jest powechą podstaw aca ae Roład cąste da jest woe: d N AT π T + v ep T ddddv Całując po współędch pędośc a: N d ep ddd AT T dv dv

d Poeważ ddd jest lcbą cąste a jedostę objętośc oa pv N A T węc otuje: N p ep p0 ep A T T Jest to tw wó baoetc Dla ewelch wsoośc oża sostać pblżea loweo: p p0 ep p0 p0 ρ T T Roład cąste w echace watowej Dsete sta eeetce upuje w pedałε W ażd tach pedałów a staów obsadoch pe cąste ( c deeeacj) Cąst usą spełać wau: N ε (*) Będe oważać a le sposobów oża utwoć oeśloe oład { } Roważ cąst eoóżale: ) feo (e p He) w ażd stae oże eć tlo jedą cąstę Stosuje sę do ch oład Feeo-Daca (F-D) ) boo (foto eo cąst α) e a oaceń a lcbę cąste w da stae Stosuje sę do ch oład Boseo-stea (B-) Ad Roład Feeo-Daca: FD! W ( )!( )! jest lcbą podałów cąste poęd staów ( ) Dla całeo oładu a: FD! W { }! ( )! Ad Roład Boseo-stea: + B ( + )! W ( )! ( )! Dla całeo oładu: B ( + )! W { }!! ( ) Dla oładu Mawella-Boltaa (cąst oóżale) a: MB W ( ) cl óżch peutacj dla cąste

Całowta lcba sposobów ołożea tch cąste jest daa ważee: MB N! W { }!!L Ab aleźć oład ajbadej pawdopodob dodatow waua (*) stosuje etodę ożów Laae a: d l W α d β ε d ałada że >> { } 0 (**) otuje dla oładu Feeo-Daca: FD lw { } [ ( ) ( )] l l l l l Dla oładu Boseo-stea a: B l W { } [ ( + ) l( + ) l ( ) l( ) ] + + l + l p ałożeu że - Dla oładu Mawella-Boltaa: MB l W { } l N! + [ l l + ] Poeważ pews cło jest stał oże o poąć: MB l W { } l + Moża te ważea dla tech oładów apsać w jedoltej foe: { } l W l a l a a de stała a jest ówa + dla oładu F-D - dla oładu B- 0 dla oładu M-B astosowae etod ożów Laae a daje: l a α βε d 0 a stąd: l a α βε 0 cl: ep α + βε + ( ) a ( α + ) + a ep βε Dooując pblżea lasceo dla >> oże poąć a wd że oład F-D B- dążą do oładu M-B

Ruch Bowa (87) Są oe pews espeetal dowode etceo au ate Ta oła b wlądać doa pojedcej cąst awes Gdb aacć położea cąst w ótsch odstępach casu to wa tochę b sę władła Sł dałające a cąstę awes oża pedstawć jao suę dwóch sł: F C - sła będąca wpadową eówoeeo bobadowaa cąst awes pe cąstec ośoda F L - sła opou ośoda o tóej ałada że: d d F L 6πη 0 K - pawo Stoesa Roważ uch cąst wdłuż dowole wbaej os (p X) Sła dałająca a cąstę wdłuż tej os da sę apsać woe: d F X K d d d aładając że F C ( X Y ) F L K K K Kostając twedea o wale dostaje: v F X + K v d de v Oblcając śedą w case ace dłużs ż cas ęd olej udeea cąst awes pe cąstec ośoda (0-0 - 0-4 s) otuje że X 0 dż eue watość sł pochodącch od bobadującch cąste ea sę całowce ppadowo Ta węc: Poeważ uch cąst jest ppadow węc: v v K v v v v (*) aładając że cąsta awes jest w ówowade teodacej cąsta ośoda: v T v T Moża też auważć że: d d d d v oa stąd węc pawa stoa ówaa (*) oże bć apsaa jao: d K v K 4

Ma węc: co po scałowau daje: d T K T T RT t t t K πη0 πη0 N A ówae stea - Soluchowseo Wa eo że śed wadat peescea cąst wasta popocjoale do casu e ależ od as cąst awes ostało oo potwedoe pe (???) badał o cąst tóch as óżł sę o c 0 4 Ja powad sę poa: Statuje w chwl t0 Notuje położea cąst w chwlach t t t wacając ażdoaowo oblca: ( ) ( ) dla oeśloeo t Teoa cepła właścweo Poaalś że cepło właścwe dla au dosoałeo wos: J C V R 47 ol K J C p 5 R 0 97 ol K Natoast watośc espeetale C p (t5 C p05 hpa): Ao (A) : 079 [J ol - K - ] Tle (O ) : 96 [J ol - K - ] Bee (C 6 H 6 ) : 87 [J ol - K - ] W celu wjaśea tej obeżośc oac sę pocątowo tlo do aów dwuatoowch S S CM Cąsta oże sę pousać uche postępow acać sę lować wdłuż l łącącej ato Całowta eea cąst wos: + + post 5

Podobe eeę wewętą au oża apsać jao: U U + U + U ea uchu postępoweo: Mv M v + v + v post post ( ) de M + a v jest pędoścą śoda as Śeda eea: v post T M stąd: Ruch otow: v v v v M v T - śeda eea uchu postępoweo a jede stopeń swobod S S S S S sθ cosϕ sθ s ϕ S cosθ ea uchu otoweo pewseo atou: d S ds ds dθ ( ) + + S + s π θ ϕ + π ) Podobe dla dueo atou (o współędch ( ) : dθ ( ) S + s Dla obu atoów ae (cała cąsta) a: S de I S + ej os dϕ θ dθ dϕ + I I s θ dϕ θ - jest to oet bewładośc cąst wlęde postopadłej do eę etcą wąaą lacja oża apsać jao: co oża też pedstawć jao: d S d S K + 6

d K µ de S S µ + Należ też uwlędć eeę potecjalą lacj ałóż że cąsta da ja lato haoc: P Kρ ρ tw o wale a: K P co dla asej cąst oża apsać jao: d µ K ρ d Śedą watość całowtej ee cąstec dwuatoowej oża apsać astępująco: dθ dϕ d + M v + M v + I + I θ + µ + s ρ M v K d (*) Pjęlś to ałożee upascające że otacja lacja cąst są od sebe eależe Wó (*) oża oóle apsać w postac: f a de są współęd (lub pędośca) uoólo a a to stałe współc Pewse t wa ówaa (*) są ówe ażd ch wos T Dwa ostate wa też są ówe W aach f statstcej oża udowodć twedee wae asadą ewpatcj: Każda sładowa ee cąstec popocjoala do lub & dla uładu w stae ówowa jest ówa T Moża te fat apsać astępująco: f T Dla aów dwuatoowch tach ja H O N f7 a ate 7 T ea wewęta taeo au wos: 7 U N 7 A T RT węc cepło właścwe C V jest ówe: 7 C V R W te jest spec dośwadcee p tepeatuach T << 000 K aładając że wó Maea (C p C V +R) jest słus powś eć: 7

C 9 p 9 C P R γ 86 CV 7 Tcase jest acej co pedstawa wes: Pawdłow ops achowaa sę cepła właścweo aów ajduje dopeo w fce watowej ałada że eea uchu otacjeo lacjeo jest swatowaa ale odstęp ęd dowolo pooa ee dla au w aosopow acu są oo ałe eeale Obot cąste: ea uchu otoweo: h l ( ) l( l + ) I de l0 Roład lcb cąstece poęd óże poo ee w stae ówowa da jest ołade Boltaa: N h l ( ) ( l + ) ep l( l + ) IT N ( l ) h l + ( l + ) ep l 0 IT oa l l + - dla ażdej watośc l steje l+ ożlwch ustaweń os otacj wlęde wbaeo euu Wpowada paaet: h θ - tepeatua otacj I wted: N θ l ( ) ( l + ) ep l( l + ) T Moża tea apsać pce do ee wewętej au od uchu otoweo: U l ( ) l ( ) l Jest to tude do oblcea bo tudo polcć Moża jeda sostać pewej własośc fucj podału: N U ep T ep T 8

auważ że: ep ep T T T T Może eeę wewętą apsać jao: N NT U T ep T T T ate: l U U NT T T N Dla uchu otoweo oża oważć dwa ace ppad: T << θ : Ma: θ + 6θ + ep 5ep + K T T Może oacć sę do dwóch waów owęca poeważ awet dla T θ tec wa jest la ędów welośc ejs ż du ea wewęta w ta pblżeu wos: θ + θ U N AT l ep 6Rθ ep T T T Stąd wa pce do cepła właścweo: U θ θ ( ) CV R ep T V T T Wa teo że p T 0 pce do cepła właścweo pochodąc od otów cąste też aleje do ea Fce odpowada to teu że peważająca węsość cąste jest w stae l0 Wbudee do wżseo poou otacjeo jest ało pawdopodobe bowe leż o wsoo w poówau e śedą eeą uchu postępoweo T >> θ : Wted odlełośc ęd pooa otacj są ałe w poówau e śedą eeą uchu postępoweo (T) Dooaj astępującch pblżeń: l( l + ) l l + l oa aeń suowae a całowae Wted: θ T l ep l dl 0 T θ l lt lθ U N AT RT CV ( ) T W te jest od pewdwaa teo lascej R 9

Osclacje cąste: Cąstę dwuatoową tatuje jao lato haoc: ( ) + hω ( ) 0 de 0 a ω 0 Wpowada tepeatuę chaatestcą lacj: µ hω θ 0 Może apsać jao: ( ) ep θ ep θ ep 0 T T 0 T ostając e wou: dla < 0 dostaje: θ ep T θ ep T Podobe ja poped oże oważć dwa ppad ace: T << θ : Ma: θ θ + ep ep T T ate eea lacj wese: θ θ + l ep + U N AT N Aθ T T T teo wlędu wład do cepła właścweo wese: θ θ CV ( ) R ep T T Jeżel tepeatua aleje do ea to C v () óweż T >> θ : W t ppadu a: θ T T T θ θ U RT CV ( ) R W te jest od pewdwaa lasc θ + ep T 0