Optyka Fourierowska. Wykład 10 Optyka fourierowska w telekomunikacji optycznej
|
|
- Dominik Nowakowski
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Optyka Fourierowska Wykład 10 Optyka fourierowska w telekomunikacji optycznej
2 Zalety telekomunikacji optycznej Ogromne prędkości i pojemności danych osiągane w systemach współczesnej telekomunikacji optycznej Wielkie prędkości na pojedynczym kanale (multipleksowanie czasowe) Równoległa transmisja wielu ortogonalnych kanałów w jednym ośrodku (multipleksowanie po długości fali)
3 Otwarta przestrzeń a światłowód Wolna przestrzeń Naturalne mody do fale płaskie propagujące się pod różnymi kątami i rozciągłe w nieskończoność Są to de facto współrzędne fourierowskie Nieskończona ilość modów Światłowody Mody są zdeterminowane przez przekrój rozkładu współczynnika załamania i długość fali światła Skończona ilość prowadzonych modów
4 Światłowodowe siatki Bragga (FBG) Jeśli w światłowodzie na skutek jakiegoś działania (naświetlanie, procesy chemiczne, działanie mechaniczne) stworzymy okresową zmianę współczynnika załamania powstaje światłowodowa siatka Bragga Zakres różnic we współczynniku załamania wynosi Na FBG można patrzeć jak na hologram gruby zapisany wzdłuż światłowodu, który można połączyć ze zwykłymi światłowodami tworząc układy światłowodowe takie jak filtry wąskopasmowe, kompensatory dyspersji i inne struktury
5 Światłowody Cylindryczny płaszcz szklany o współczynniku załamania n i promieniu b jest otacza szklany rdzeń o współczynniku załamania n 1 i promieniu a (a<b, n 1 <n ) W ogólności taki światłowód może prowadzić wiele modów, które istnieją głównie w rdzeniu z ogonami zanikającymi w płaszczu. Mod najniższego rzędu jest podobny do wiązki gausowkiej i ogólnie nazywany jest modem LP 01 W światłowodach jednomodowych prowadzony jest jedynie mod. Takie światłowody zazwyczaj mają płaszcz dużo grubszy od rdzenia. Światłowody mają małą tłumienność. Dla dł. Fali 1550 nm wynosi ona ok. 0,16 db/km
6 Apertura numeryczna Kiedy patrzymy z powietrza rozbieżność wiązki światła wychodzącego ze światłowodu (podobnie jak kąt pod którym można światło do niego wprząść) jest określony przez aperturę numeryczną tj. NA air n 1 n sin θ max to maksmalny kąt odchylenia od osi światłowodu, Δ jest cząstkową różnicą współczynnika załamania płaszcza i rdzenia (zwykle rzędu 0,001) 1 max n 1 n n 1
7 Dyspersja W wyniku dyspersji chromatycznej szkła oraz dyspersji falowodowej w światłowodzie jednomodowym światło o różnej długości fali propaguje się z różną prędkością Wynika z tego że krótki impuls (szerokie widmo czasowe) będzie ulegał poszerzeniu w trakcie propagacji
8 Dyspersja Pierwszy składnik to stałe przesunięcie fazowe może być pominięte Drugi składnik to przesunięcie fazowe liniowo zależne od częstotliwości. Wprowadza po prostu opóźnienie czasowe τ sygnału bez zmiany jego struktury czasowej prędkość grupowa L t i e t U t u L v L g 0
9 Dyspersja Trzeci składnik wprowadza kwadratową dystorsję fazową wzdłuż widma czasowego i jest dominującym czynnikiem dyspersji Czwarty czynnik określa kształt krzywej dyspersji (D współczynnik dyspersji) L t i e t U t u nm km ps c D D L L
10 Walka z dyspersją Filtr z przesuniętą dyspersją przez geometrię rozkładu współczynnika załamania punkt bezdyspersyjny przesunięty z 1300 nm do 1550nm Filtr kompensujący dyspersję przez geometrię zmieniony znak dyspersji Układy kompensujące dyspersję (np. FBG)
11 Zapis światłowodowych siatek Braga Siatka fazowa może być zapisana za pomocą światła UV jedną z z metod: Bezpośrednio interferometrycznie Używając siatki fazowej do generacji dwóch interferujących wiązek Należy pamiętać, że w światłowodzie biegnie światło IR, a więc odległość między prążkami musi być odpowiednia dla światła IR
12 Wpływ FBG na światło propagujące się w światłowodzie Zakładamy, że zmiany współczynnika załamania w siatce są małe Zakładamy, że w światłowodzie propaguje się mod podstawowy LP 01 W związku z tym apertura numeryczna wynosi ok. NA air = 0,15
13 Fazowe siatki odbijające Rozważmy jednorodną sinusoidalną siatkę odbiciową zapisaną w światłowodzie z liniami prostopadłymi do osi rdzenia światłowodu. W takim przypadku osiągamy maksymalną wrażliwość na długość fali i mniejszą na wrażliwość kątową Ponieważ rozbieżność wiązki jest mała (mała apertura numeryczna) można ją zaniedbać i rozważać sytuację analogicznie do fali płaskiej.
14 Fazowe siatki odbijające stala siatki n ~ ~ ~ ~ 0 wydajnosc dyfrakcyjna siatki nn n x nn n x x N x tanh tanh 0 ~ 4 1 sinh ` sinh ; ; ~ ~
15 Wydajność dyfrakcyjna Wydajność dyfrakcyjna zależy od czynnika: nn który rosnąc zbliża wartość wydajności do 1 W praktyce przy wartości 3 wydajność wynosi 99% i dalsze wydłużanie siatki nie powoduje już znaczących zmian ponieważ zdecydowana większość światła została odbita Efektywna ilość linii: 6 N0 n Efektywna długość siatki 6 0 n
16 Wydajność dyfrakcyjna
17 Zastosowania FBG Filtry wąskopasmowe do sprzęgające lub rozprzęgające Filtry kompensujące dyspersję
18 Multipleksery wąskopasmowe Najpowszechniejszą metodą osiągnięcia wysokiej przepustowości jest użycie gęstego multipleksowania w dziedzinie długości fali (DWDM). Oznacza to, że każdy kanał ma inną długość fali. Typowe odległości wynoszą 100, 50 lub nawet 5 GHz co w praktyce pozwala jednym światłowodem przesłać kilkaset kanałów. Kluczowym elementem jest ADM (add drop multiplexer) który jest w stanie odłączyć pojedynczą długość fali ze światłowodu bez zaburzania pozostałych lub dodać jedną długość fali bez zaburzania pozostałych. ADM można wykonać na różne sposoby. Jednym z nich jest FBG
19 ADM oparty na FBG Cyrkulator optyczny to element, który przepuszcza światło w jednym kierunku, zaś w drugim kieruje je do innego kanału (w którym pojawia się jedynie fala powracająca)
20 Kompensator dyspersji oparte na FBG Dyspersja pojawia się ponieważ sygnały w kanałach o różnych długościach fali poruszają się z innymi prędkościami. Komponenty wysokoczęstotliwościowe (mała długość fali) biegną szybciej niż niskoczęstotliwościowe Siatka świergotowa (chirp) siatka o rosnącej częstości (malejącym okresie) wprowadza opóźnienie zależne od długości fali
21 Kompensator dyspersji
22 Siatki działające transmisyjnie W niektórych zastosowania geometria odbiciowa jest nieodpowiednia Siatki działające transmisyjnie nazywane są skośnymi albo długookresowymi Siatki skośne mają płaszczyzny pochylone wobec kierunku prostopadłego do osi o -3 stopnie co sprawia, że mody odbite są wypromieniowywane do płaszcza Siatki długookresowe mają na tyle duże stałe, że powodują parowanie modu prowadzonego z modami płaszcza Transmisyjne FBG są używane do spłaszczania sygnału wraz ze wzmacniaczami światłowodowymi lub do filtracji w telekomunikacji
23 Kształtowanie i przetwarzanie ultrakrótkich impulsów Od czasu wynalezienia lasera długość impulsów świetlnych staje się coraz krótsza Praktycznym zainteresowaniem są impulsy o długości rzędu pikosekund lub femtosekund Ciekawe z praktycznego punktu widzenia są metody zamiany impulsu na bardziej skomplikowany front falowy
24 Mapowanie częstości czasowych na częstości przestrzenne Impuls femtosekundowy ma widmo obejmujące znaczącą część widma optycznego Dla długości fali 1550 nm impuls 100 fs ma widmo o szerokości 5% częstości średniej, zaś impuls 10 fs ma widmo o szerokości 50% Tak szeroki widma pozwalają powszechnym elementom dyfrakcyjnym (np. siatkom) wprowadzać znaczący rozkład częstości czasowych skutkując możliwością mapowania częstości czasowych w pozycje przestrzenne.
25 Mapowanie Rozważmy siatkę transmisyjną o stałej Λ Oświetlona falą płaską tworzy pod kątem θ obraz dyfrakcyjny pierwszego rzędu sin 1 sin
26 Mapowanie Jeśli do siatki dodamy soczewkę tak, że siatka znajdzie się w jej pierwszym ognisku a płaszczyzna obserwacji (ekran) w drugim ognisku uzyskamy mapowanie kątów propagacji (a więc częstości czasowej lub długości fali) w pozycje na ekranie sin1 x x 0 f f f sin 1 sin 1 f x 0 f
27 Układ kształtowania impulsu Maska w płaszczyźnie widmowej (ognisku soczewki) pozwala modyfikować składowe spektralne impulsu. Filtr może modyfikować amplitudę lub fazę (lub obie wielkości) poszczególnych skłądowych spektralnych. Można także użyć SLMa aby dynamicznie modyfikować front falowy w czasie. Jeśli obie soczewki są identyczne sygnał ma powiększenie równe 1
28 Zastosowania kształtowania impulsów Optyka nieliniowa Spektroskopia femtosekundowa Ultraszybkie oddziaływania laser-materiał Telekomunikacja CDMA Kompensacja dyspersji falowodowej
29 Code Division Multiple Access CDMA Generacja i dekodowanie sygnałów CDMA polega na przyporządkowaniu każdemu użytkownikowi na wieloosobowym kanale komunikacyjnym unikalnego sygnału zakodowanego tak, że jest on idealnie ortogonalny do sygnałów przyporządkowanych innym użytkownikom. Ortogonalność pozwala każdemu użytkownikowi wysłać wiadomość do innego użytkownika używając specyficznego zakodowanego frontu falowego odpowiedniego dla odbiorcy. Oryginalna wiadomość zawiera sekwencję ultrakrótkich impulsów z binarnym 1 gdy impuls jest w danym oknie czasowym i binarnym 0 gdy go nie ma. Każda jedynka jest kodowana metodami kodowania spektralnego w rozbudowany front falowy odpowiedni dla zamierzonego odbiorcy.
30 CDMA Zazwyczaj używa się sekwencji kodów zawierających impulsy w fazach 0 i π Każdy odbiorca ma unikalny kod spektralny
31 Holografia spektralna Z pomocą technik kształtowania ultrakrótkich impulsów możliwy jest zapis hologramu przestrzennego czasowego frontu falowego sygnału. Używa się do tego impulsu femtosekundowego jako fali odniesienia i potem rekonstruuje front falowy przez adresowanie hologramu femtosekundową próbką lub impulsem odtwarzającym
32 Zapis hologramu spektralnego Impuls odniesienia jest ultrakrótki więc ma szerokie stosunkowo jednorodne widmo spektralne Sygnałowy front falowy ma złożone widmo, które jest właściwą treścią zapisu
33 Rekonstrukcja sygnałów Powstają 3 fronty falowe: Kombinacja impulsu odtwarzającego i autokorelacji impulsu odtwarzającego Front falowy tożsamy z sygnałowym Front falowy tożsamy z sygnałem odwróconym w czasie Ograniczając aperturę soczewki możemy wybrać tylko jeden z tych sygnałów
34 Arrayed Waveguide Gratings (AWG) AWG służy do multipleksowania i demultipleksowania sygnałów o różnych częstościach czasowych Składa się z wielu elementów: Światłowody do przesyłania sygnałów optycznych Sprzęgacze gwiazdowe do wwirowywania i odwirowywania sygnałów optycznych Siatki światłowodowe do kontroli dyspersji spektralnej
35 Zintegrowane falowody optyzcne W optyce zintegrowanej posługujemy się najczęściej płytkami drukowanymi, a więc ścieżkami (falowodami) o przekroju prostokątnym. Ponieważ geometria takiego falowodu jest bardziej skomplikowana używa się tu parametru zwanego efektywną stała propagacji β eff, która zależy od geometrii współczynnika załamania, polaryzacji światła i częstości spektralnej światła
36 Zintegrowane sprzęgacze gwiazdowe Celem sprzęgaczy gwiazdowych jest rozkład części sygnału pojawiających się w każdym porcie wejściowym do wszystkich portów wyjściowych (odwirowanie) i zebranie części sygnału z każdego portu wejściowego w każdym porcie wyjściowym (wwirowanie) Dla pewnych zastosowań może być 1 port wejściowy i N portów wyjściowych w innych odwrotnie, najczęściej jednak sprzęgacz jest symetryczny NxN
37 Sprzęgacz gwiazdowy Sprzęgacz zawiera stosunkowo szeroki ale pionowo cienki światłowód planarny (tzw. światłowód płytowy) z zakrzywionymi krawędziami do których doczepione są wejściowe i wyjściowe światłowody planarne Krawędzie są łukami koła o środku na przecięciu osi i przeciwległej krawędzi (układ konfokalny)
38 Sprzęgacz gwiazdowy W takim układzie optycznym dyfrakcja przy przybliżeniu przyosiowym wskazuje na zależność między polami na tych powierzchniach w postaci transformaty Fouriera Jeśli na lewej powierzchni podane jest pole U(ξ) do na prawej zostanie stworzone pole U(x) zgodnie z zależnością: U x f i ~ e ~ if Jednakże pola te mierzone są na prostych równoległych i przechodzących przez środki krzywizn krawędzi U e i ~ x f d
39 Sprzęgacz gwiazdowy Zakładając, że ma końcu jednego z falowodów wejściowych znajdzie się sygnał o przekroju gaussowskim (ograniczony funkcją rectus), sygnał na krawędzi wyjściowej będzie splotem funkcji sincus (transformata rectusa) i profilu gaussowskiego (transformata gaussa). Szerokość kanału wyjściowego musi być na tyle mała aby rozłożyć widmo na wszystkie kanały wyjściowe. Sygnały z różnych kanałów wejściowych zazwyczaj nie są wzajemnie koherentne, jednakże światło z jednego kanału można uznać za koherentne
40 Siatka falowodowa Siatka w wolnej przestrzeni ugina światło w (ujemnym) rzędzie ugięcia Kierunek ugięcia zależy od długości fali Istnieje wiele rzędów ugięcia
41 Siatka falowodowa Siatka światłowodowa składa się z światłowodów o rosnącej o ΔL (między dwoma sąsiednimi) długości sin L sin 1
42 AWG Celem jest zmiana wyjścia przez zmianę długości fali światła Załóżmy, że na centralnym wejściu pierwszego sprzęgacza będzie sygnał λ 0 zaś AWG jest tak zaprojektowane, aby ten sygnał stał się sygnałem wyjściowym na centralnym wyjściu drugiego sprzęgacza Jeżeli zmienimy długość fali przesunie się położenie sygnału w drugim sprzęgaczu x nglf f m n n s 0 s
43 AWG Jeśli zakres przestrzenny krawędzi wyjściowej będzie odpowiedni po wyjściu (na skutek zmiany długości fali) sygnału poza zakres w jednym rzędzie ugięcia na drugim końcu pojawia się kolejny rząd ugięcia siatki światłowodowej
44 Zastosowania AWG Multipleksery i demultipleksery gęstych sygnałów WDM Unikalna możliwość przestawiania sygnałów o różnych długościach fal przychodzących w różnych kanałach wejściowych tworząc kanały wyjściowe każdy z różną kombinacją sygnałów z różnych kanałów wejściowch.
45 Multipleksacja i demultipleksacja
46 Router spektralny λ 0 (0) λ 0 (0) λ 0 (1) λ 0 (-1) λ 1 (0) λ 1 (-1) λ 0 ()+ λ 1 () λ 0 (-)+ λ 1 (-3 +)
47 Router spektralny
IV. Transmisja. /~bezet
Światłowody IV. Transmisja BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet 1. Tłumienność 10 7 10 6 Tłumienność [db/km] 10 5 10 4 10 3 10 2 10 SiO 2 Tłumienność szkła w latach (za A.
Bardziej szczegółowoIII. Opis falowy. /~bezet
Światłowody III. Opis falowy BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet Równanie falowe w próżni Teoria falowa Równanie Helmholtza Równanie bezdyspersyjne fali płaskiej, rozchodzącej
Bardziej szczegółowo2007-10-27. NA = sin Θ = (n rdzenia2 - n płaszcza2 ) 1/2. L[dB] = 10 log 10 (NA 1 /NA 2 )
dr inż. Krzysztof Hodyr Technika Światłowodowa Część 2 Tłumienie i straty w światłowodach Pojęcie dyspersji światłowodów Technika zwielokrotnienia WDM Źródła strat tłumieniowych sprzężenia światłowodu
Bardziej szczegółowoRejestracja i rekonstrukcja fal optycznych. Hologram zawiera pełny zapis informacji o fali optycznej jej amplitudzie i fazie.
HOLOGRAFIA prof dr hab inŝ Krzysztof Patorski Krzysztof Rejestracja i rekonstrukcja fal optycznych Hologram zawiera pełny zapis informacji o fali optycznej jej amplitudzie i fazie a) Laser b) odniesienia
Bardziej szczegółowoWykład 17: Optyka falowa cz.1.
Wykład 17: Optyka falowa cz.1. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Zasada Huyghensa Christian Huygens 1678 r. pierwsza
Bardziej szczegółowoPROPAGACJA PROMIENIOWANIA PRZEZ UKŁAD OPTYCZNY W UJĘCIU FALOWYM. TRANSFORMACJE FAZOWE I SYGNAŁOWE
PROPAGACJA PROMIENIOWANIA PRZEZ UKŁAD OPTYCZNY W UJĘCIU FALOWYM. TRANSFORMACJE FAZOWE I SYGNAŁOWE prof. dr hab. inż. Krzysztof Patorski Przedmiotem tej części wykładu są podstawowe transformacje fazowe
Bardziej szczegółowoDyspersja światłowodów Kompensacja i pomiary
Dyspersja światłowodów Kompensacja i pomiary Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem
Bardziej szczegółowoWykład 12: prowadzenie światła
Fotonika Wykład 12: prowadzenie światła Plan: Mechanizmy prowadzenia światła Mechanizmy oparte na odbiciu całkowite wewnętrzne odbicie, odbicie od ośrodków przewodzących, fotoniczna przerwa wzbroniona
Bardziej szczegółowoLaboratorium Optyki Falowej
Marzec 2019 Laboratorium Optyki Falowej Instrukcja do ćwiczenia pt: Filtracja optyczna Opracował: dr hab. Jan Masajada Tematyka (Zagadnienia, które należy znać przed wykonaniem ćwiczenia): 1. Obraz fourierowski
Bardziej szczegółowoINTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA
INTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA prof. dr hab. inż. Krzysztof Patorski W tej części wykładu rozważymy przypadek koherentnej superpozycji większej liczby wiązek niż dwie. Najważniejszym interferometrem wielowiązkowym
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 2. Badanie apertury numerycznej światłowodów
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 2. Badanie apertury numerycznej światłowodów Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie Światłowody
Bardziej szczegółowoMikroskop teoria Abbego
Zastosujmy teorię dyfrakcji do opisu sposobu powstawania obrazu w mikroskopie: Oświetlacz typu Köhlera tworzy równoległą wiązkę światła, padającą na obserwowany obiekt (płaszczyzna 0 ); Pole widzenia ograniczone
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 6, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 6, 0.03.01 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 5 - przypomnienie ciągłość
Bardziej szczegółowoOptotelekomunikacja. dr inż. Piotr Stępczak 1
Optotelekomunikacja dr inż. Piotr Stępczak 1 dr inż. Piotr Stępczak Falowa natura światła () ( ) () ( ) z t j jm z z z t j jm z z e e r H H e e r E E β ω β ω Θ ± Θ ± 1 0 0 1 0 1 1 zatem 0 n n n n gr λ
Bardziej szczegółowoSolitony i zjawiska nieliniowe we włóknach optycznych
Solitony i zjawiska nieliniowe we włóknach optycznych Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej
Ćwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej Wprowadzenie Światło widzialne jest to promieniowanie elektromagnetyczne (zaburzenie poła elektromagnetycznego rozchodzące
Bardziej szczegółowoPropagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych.
Propagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych. Przy pomocy optyki geometrycznej łatwo można przedstawić efekty propagacji światła tylko w ośrodku nieograniczonym. Nie ukazuje ona jednak interesujących
Bardziej szczegółowoLaboratorium Informatyki Optycznej ĆWICZENIE 2. Koherentne korelatory optyczne i hologram Fouriera
ĆWICZENIE 2 Koherentne korelatory optyczne i hologram Fouriera 1. Wprowadzenie Historycznie jednym z ważniejszych zastosowań korelatorów optycznych było rozpoznawanie obrazów, pozwalały np. na analizę
Bardziej szczegółowoFala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu
Ruch falowy Fala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu Fala rozchodzi się w przestrzeni niosąc ze sobą energię, ale niekoniecznie musi
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do optyki nieliniowej
Wprowadzenie do optyki nieliniowej Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem podania
Bardziej szczegółowoOscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] -częstotliwość.
Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoPrawa optyki geometrycznej
Optyka Podstawowe pojęcia Światłem nazywamy fale elektromagnetyczne, o długościach, na które reaguje oko ludzkie, tzn. 380-780 nm. O falowych własnościach światła świadczą takie zjawiska, jak ugięcie (dyfrakcja)
Bardziej szczegółowoOscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] - częstotliwość.
Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali
Bardziej szczegółowoTECHNIKI OBSERWACYJNE ORAZ METODY REDUKCJI DANYCH
TECHNIKI OBSERWACYJNE ORAZ METODY REDUKCJI DANYCH Arkadiusz Olech, Wojciech Pych wykład dla doktorantów Centrum Astronomicznego PAN luty maj 2006 r. Wstęp do spektroskopii Wykład 7 2006.04.26 Spektroskopia
Bardziej szczegółowo2. Światłowody. 2. TELEKOMUNIKACJA OPTOFALOWA: Światłowody Strona 1
TELEKOMUNIKACJA OPTOFALOWA. Światłowody Spis treści:.1. Wprowadzenie... Światłowody wielo- i jednomodowe..3. Tłumienie światłowodów..4. Dyspersja światłowodów..5. Pobudzanie i łączenie światłowodów..6.
Bardziej szczegółowoWSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ
1100-4BW1, rok akademicki 018/19 WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 4 Przestrzeń swobodna jako filtr częstości przestrzennych Załóżmy, że znamy rozkład pola na fale monochromatyczne
Bardziej szczegółowoInterferometr Macha-Zehndera. Zapis sinusoidalnej siatki dyfrakcyjnej i pomiar jej okresu przestrzennego.
Ćwiczenie 6 Interferometr Macha-Zehndera. Zapis sinusoidalnej siatki dyfrakcyjnej i pomiar jej okresu przestrzennego. Interferometr Macha-Zehndera Interferometr Macha-Zehndera jest często wykorzystywany
Bardziej szczegółowoRóżne reżimy dyfrakcji
Fotonika Wykład 7 - Sposoby wyznaczania obrazu dyfrakcyjnego - Przykłady obrazów dyfrakcyjnych w polu dalekim obliczonych przy użyciu dyskretnej transformaty Fouriera - Elementy dyfrakcyjne Różne reżimy
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 17, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 17, 01.12.2017 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz Radosław Łapkiewicz Wykład 16 - przypomnienie
Bardziej szczegółowoWykład 17: Optyka falowa cz.2.
Wykład 17: Optyka falowa cz.2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Interferencja w cienkich warstwach Załamanie
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 12/13. Komputerowy hologram Fouriera. Wprowadzenie teoretyczne
Ćwiczenie 12/13 Komputerowy hologram Fouriera. Wprowadzenie teoretyczne W klasycznej holografii w wyniku interferencji dwóch wiązek: wiązki światła zmodyfikowanej przez pewien przedmiot i spójnej z nią
Bardziej szczegółowoPOMIARY OPTYCZNE 1. Wykład 1. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
POMIARY OPTYCZNE Wykład Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej Pokój 8/ bud. A- http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ OPTYKA GEOMETRYCZNA Codzienne obserwacje: światło
Bardziej szczegółowoMetody Optyczne w Technice. Wykład 5 Interferometria laserowa
Metody Optyczne w Technice Wykład 5 nterferometria laserowa Promieniowanie laserowe Wiązka monochromatyczna Duża koherencja przestrzenna i czasowa Niewielka rozbieżność wiązki Duża moc Największa możliwa
Bardziej szczegółowoFizyka Laserów wykład 5. Czesław Radzewicz
Fizyka Laserów wykład 5 Czesław Radzewicz rezonatory optyczne, optyczne wnęki rezonansowe rezonatory otwarte: Fabry-Perot E t E 0 R 0.99 T 1 0 E r R R R 0. R 0.9 E t = TE 0 e iδφ R 0.5 R 0.9 E t Gires-Tournois
Bardziej szczegółowoTechnika falo- i światłowodowa
Technika falo- i światłowodowa Falowody elementy planarne (płytki, paski) Światłowody elementy cylindryczne (włókna światłowodowe) płytkowy paskowy włókno optyczne Rdzeń o wyższym współczynniku załamania
Bardziej szczegółowoBADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA
Celem ćwiczenia jest: BADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA 1. poznanie podstawowych właściwości interferometru z podziałem czoła fali w oświetleniu monochromatycznym i świetle białym, 2. demonstracja możliwości
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ
ĆWICZENIE 84 WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ Cel ćwiczenia: Wyznaczenie długości fali emisji lasera lub innego źródła światła monochromatycznego, wyznaczenie stałej siatki
Bardziej szczegółowoRys. 1 Geometria układu.
Ćwiczenie 9 Hologram Fresnela Wprowadzenie teoretyczne Holografia umożliwia zapis pełnej informacji o obiekcie optycznym, zarówno amplitudowej, jak i fazowej. Dzięki temu można m.in. odtwarzać trójwymiarowe
Bardziej szczegółowoAutokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych. autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny
Autokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny Systemy koherentne wstęp Systemy transmisji światłowodowej wykorzystujące podczas procesu transmisji światło
Bardziej szczegółowoGŁÓWNE CECHY ŚWIATŁA LASEROWEGO
GŁÓWNE CECHY ŚWIATŁA LASEROWEGO Światło może być rozumiane jako: Strumień fotonów o energii E Fala elektromagnetyczna. = hν i pędzie p h = = hν c Najprostszym przypadkiem fali elektromagnetycznej jest
Bardziej szczegółowoWykład 6: Reprezentacja informacji w układzie optycznym; układy liniowe w optyce; podstawy teorii dyfrakcji
Fotonika Wykład 6: Reprezentacja informacji w układzie optycznym; układy liniowe w optyce; podstawy teorii dyfrakcji Plan: pojęcie sygnału w optyce układy liniowe filtry liniowe, transformata Fouriera,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 11. Wprowadzenie teoretyczne
Ćwiczenie 11 Komputerowy hologram Fouriera. I Wstęp Wprowadzenie teoretyczne W klasycznej holografii w wyniku interferencji wiązki światła zmodyfikowanej przez pewien przedmiot i spójnej z nią wiązki odniesienia
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoŚwiatłowody telekomunikacyjne
Światłowody telekomunikacyjne Parametry i charakteryzacja światłowodów Kolejny wykład będzie poświęcony metodom pomiarowym Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie
Bardziej szczegółowoOptotelekomunikacja 1
Optotelekomunikacja 1 Zwielokrotnienie optyczne zwielokrotnienie falowe WDM Wave Division Multiplexing zwielokrotnienie czasowe OTDM Optical Time Division Multiplexing 2 WDM multiplekser demultiplekser
Bardziej szczegółowoWykład 16: Optyka falowa
Wykład 16: Optyka falowa Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Zasada Huyghensa Christian Huygens 1678 r. pierwsza
Bardziej szczegółowoUniwersytet Warszawski Wydział Fizyki. Światłowody
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki Marcin Polkowski 251328 Światłowody Pracownia Fizyczna dla Zaawansowanych ćwiczenie L6 w zakresie Optyki Streszczenie Celem wykonanego na Pracowni Fizycznej dla Zaawansowanych
Bardziej szczegółowoWykład 6: Reprezentacja informacji w układzie optycznym; układy liniowe w optyce; podstawy teorii dyfrakcji
Fotonika Wykład 6: Reprezentacja informacji w układzie optycznym; układy liniowe w optyce; podstawy teorii dyfrakcji Plan: pojęcie sygnału w optyce układy liniowe filtry liniowe, transformata Fouriera,
Bardziej szczegółowoVI. Elementy techniki, lasery
Światłowody VI. Elementy techniki, lasery BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet a) Sprzęgacze czołowe 1. Sprzęgacze światłowodowe (czołowe, boczne, stałe, rozłączalne) Złącza,
Bardziej szczegółowoWykład 16: Optyka falowa
Wykład 16: Optyka falowa Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Zasada Huyghensa Christian Huygens 1678 r. pierwsza falowa
Bardziej szczegółowoLaboratorium optycznego przetwarzania informacji i holografii. Ćwiczenie 3. Częstotliwości przestrzenne struktur okresowych
Laboratorium optycznego przetwarzania informacji i holografii Ćwiczenie 3. Częstotliwości przestrzenne struktur okresowych Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdańska
Bardziej szczegółowoBADANIE I ACHROMATYZACJA PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCH TWORZONYCH ZA POMOCĄ ZWIERCIADŁA LLOYDA
BADANIE I ACHROMATYZACJA PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCH TWORZONYCH ZA POMOCĄ ZWIERCIADŁA LLOYDA Celem ćwiczenia jest: 1. demonstracja dużej liczby prążków w interferometrze Lloyda z oświetleniem monochromatycznym,
Bardziej szczegółowoFizyka elektryczność i magnetyzm
Fizyka elektryczność i magnetyzm W5 5. Wybrane zagadnienia z optyki 5.1. Światło jako część widma fal elektromagnetycznych. Fale elektromagnetyczne, które współczesny człowiek potrafi wytwarzać, i wykorzystywać
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 5 Tomasz Kwiatkowski 3 listopad 2010 r. Tomasz Kwiatkowski, Wstęp do astrofizyki I, Wykład 5 1/41 Plan wykładu Podstawy optyki geometrycznej Załamanie światła, soczewki Odbicie
Bardziej szczegółowoLaboratorium optycznego przetwarzania informacji i holografii. Ćwiczenie 6. Badanie właściwości hologramów
Laboratorium optycznego przetwarzania informacji i holografii Ćwiczenie 6. Badanie właściwości hologramów Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdańska Gdańsk 2006 1. Cel
Bardziej szczegółowoMetody Optyczne w Technice. Wykład 8 Polarymetria
Metody Optyczne w Technice Wykład 8 Polarymetria Fala elektromagnetyczna div D div B 0 D E rot rot E H B t D t J B J H E Fala elektromagnetyczna 2 2 E H 2 t 2 E 2 t H 2 v n 1 0 0 c n 0 Fala elektromagnetyczna
Bardziej szczegółowoSoczewkami nazywamy ciała przeźroczyste ograniczone dwoma powierzchniami o promieniach krzywizn R 1 i R 2.
Optyka geometryczna dla soczewek Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski Soczewkami nazywamy ciała przeźroczyste ograniczone dwoma powierzchniami o promieniach krzywizn R i R 2. Nasze rozważania własności
Bardziej szczegółowoRys. 1 Pole dyfrakcyjne obiektu wejściowego. Rys. 2 Obiekt quasi-periodyczny.
Ćwiczenie 7 Samoobrazowanie obiektów periodycznych Wprowadzenie teoretyczne Jeśli płaski obiekt optyczny np. przezrocze z czarno-białym wzorem (dokładniej mówiąc z przeźroczysto-nieprzeźroczystym wzorem)
Bardziej szczegółowohttp://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet
IV. Światłowody BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet Literatura 2 3 Historia i uwarunkowania Podstawowe elementy: 1. Rozwój techniki laserowej (lasery półprzewodnikowe, modulacja,
Bardziej szczegółowoFotonika kurs magisterski grupa R41 semestr VII Specjalność: Inżynieria fotoniczna. Egzamin ustny: trzy zagadnienia do objaśnienia
Dr inż. Tomasz Kozacki Prof. dr hab.inż. Romuald Jóźwicki Zakład Techniki Optycznej Instytut Mikromechaniki i Fotoniki pokój 513a ogłoszenia na tablicach V-tego piętra kurs magisterski grupa R41 semestr
Bardziej szczegółowoOptyczny dualizm przestrzenno-czasowy: zastosowania w optyce kwantowej
Sympozjum IFD, 28.11.2016 Optyczny dualizm przestrzenno-czasowy: zastosowania w optyce kwantowej Michał Karpiński Zakład Optyki IFD UW Optical Quantum Technologies Group, Clarendon Laboratory, University
Bardziej szczegółowoZjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: Definicje współczynników odbicia na początku i końcu linii długiej.
1. Uproszczony schemat bezstratnej (R = 0) linii przesyłowej sygnałów cyfrowych. Zjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: odbicie fali na końcu linii; tłumienie fali; zniekształcenie fali;
Bardziej szczegółowoZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL
ZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL X L Rys. 1 Schemat układu doświadczalnego. Fala elektromagnetyczna (światło, mikrofale) po przejściu przez dwie blisko położone (odległe o d) szczeliny
Bardziej szczegółowoDyfrakcja. interferencja światła. dr inż. Romuald Kędzierski
Dyfrakcja i interferencja światła. dr inż. Romuald Kędzierski Zasada Huygensa - przypomnienie Każdy punkt ośrodka, do którego dotarło czoło fali można uważać za źródło nowej fali kulistej. Fale te zwane
Bardziej szczegółowoPomiar długości fali świetlnej i stałej siatki dyfrakcyjnej.
POLITECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ CHEMICZNY KATEDRA FIZYKOCHEMII I TECHNOLOGII POLIMERÓW LABORATORIUM Z FIZYKI Pomiar długości fali świetlnej i stałej siatki dyfrakcyjnej. Wprowadzenie Przy opisie zjawisk takich
Bardziej szczegółowoNajprostszą soczewkę stanowi powierzchnia sferyczna stanowiąca granicę dwóch ośr.: powietrza, o wsp. załamania n 1. sin θ 1. sin θ 2.
Ia. OPTYKA GEOMETRYCZNA wprowadzenie Niemal każdy system optoelektroniczny zawiera oprócz źródła światła i detektora - co najmniej jeden element optyczny, najczęściej soczewkę gdy system służy do analizy
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 6 Optyka promieni 2 www.zemax.com Diafragmy Pęk promieni świetlnych, przechodzący przez układ optyczny
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoOPTYKA FALOWA I (FTP2009L) Ćwiczenie 2. Dyfrakcja światła na szczelinach.
OPTYKA FALOWA I (FTP2009L) Ćwiczenie 2. Dyfrakcja światła na szczelinach. Zagadnienia, które należy znać przed wykonaniem ćwiczenia: Dyfrakcja światła to zjawisko fizyczne zmiany kierunku rozchodzenia
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - http://fizyka.dk - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura
12. Fale elektromagnetyczne zadania z arkusza I 12.5 12.1 12.6 12.2 12.7 12.8 12.9 12.3 12.10 12.4 12.11 12. Fale elektromagnetyczne - 1 - 12.12 12.20 12.13 12.14 12.21 12.22 12.15 12.23 12.16 12.24 12.17
Bardziej szczegółowoTechnika laserowa, otrzymywanie krótkich impulsów Praca impulsowa
Praca impulsowa Impuls trwa określony czas i jest powtarzany z pewną częstotliwością; moc w pracy impulsowej znacznie wyższa niż w pracy ciągłej (pomiędzy impulsami może magazynować się energia) Ablacja
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA WIĄZKI GENEROWANEJ PRZEZ LASER
CHARATERYSTYA WIĄZI GENEROWANEJ PRZEZ LASER ształt wiązki lasera i jej widmo są rezultatem interferencji promieniowania we wnęce rezonansowej. W wyniku tego procesu powstają charakterystyczne rozkłady
Bardziej szczegółowoWłasności światła laserowego
Własności światła laserowego Cechy światła laserowego: rozbieżność (równoległość) wiązki, pasmo spektralne, gęstość mocy oraz spójność (koherencja). Równoległość wiązki Dyfrakcyjną rozbieżność kątową awkącie
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 7 Dystorsja Zależy od wielkości pola widzenia. Dystorsja nie wpływa na ostrość obrazu lecz dokonuje
Bardziej szczegółowoŚwiatłowodowe elementy polaryzacyjne
Światłowodowe elementy polaryzacyjne elementy wykorzystujące własności przenoszenia polaryzacji w światłowodach jednorodnych i dwójłomnych polaryzatory izolatory optyczne depolaryzatory kompensatory i
Bardziej szczegółowoRys. 1 Interferencja dwóch fal sferycznych w punkcie P.
Ćwiczenie 4 Doświadczenie interferencyjne Younga Wprowadzenie teoretyczne Charakterystyczną cechą fal jest ich zdolność do interferencji. Światło jako fala elektromagnetyczna również może interferować.
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 9, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 9, 12.03.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 8 - przypomnienie
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 5 Tomasz Kwiatkowski Uniwersytet im. Adama Mickiewicza w Poznaniu Wydział Fizyki Instytut Obserwatorium Astronomiczne Tomasz Kwiatkowski, shortinst Wstęp do astrofizyki I,
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 6. Hologram gruby
ĆWICZENIE 6 Hologram gruby 1. Wprowadzenie Na jednym z poprzednich ćwiczeń zapoznaliśmy się z cienkim (powierzchniowo zapisanym) hologramem Fresnela, który daje nam możliwość zapisu obiektu przestrzennego.
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład IX Krzysztof Golec-Biernat. Optyka geometryczna. Uniwersytet Rzeszowski, 13 grudnia 2017
Optyka Wykład IX Krzysztof Golec-Biernat Optyka geometryczna Uniwersytet Rzeszowski, 13 grudnia 2017 Wykład IX Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 16 Plan Dyspersja chromatyczna Przybliżenie optyki geometrycznej
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 17, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 17, 0.04.01 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 16 - przypomnienie dyfrakcja
Bardziej szczegółowoDef. MO Optyczne elementy o strukturze submm lub subμm, produkowane głównie metodami litograficznymi
Mikro optyka MO Def. MO Optyczne elementy o strukturze submm lub subμm, produkowane głównie metodami litograficznymi Systemy bazujące na mikrooptyce Zalety systemów MO duże macierze wysoka dokładność pozycjonowania
Bardziej szczegółowoWykład XI. Optyka geometryczna
Wykład XI Optyka geometryczna Jak widzimy? Aby przedmiot był widoczny, musi wysyłać światło w wielu kierunkach. Na podstawie światła zebranego przez oko mózg lokalizuje położenie obiektu. Niekiedy promienie
Bardziej szczegółowoKATEDRA TELEKOMUNIKACJI I FOTONIKI
ZACHODNIOPOMORSKI UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNY W SZCZECINIE WYDZIAŁ ELEKTRYCZNY KATEDRA TELEKOMUNIKACJI I FOTONIKI OPROGRAMOWANIE DO MODELOWANIA SIECI ŚWIATŁOWODOWYCH PROJEKTOWANIE FALOWODÓW PLANARNYCH (wydrukować
Bardziej szczegółowoFMZ10 S - Badanie światłowodów
FMZ10 S - Badanie światłowodów Materiały przeznaczone dla studentów Informatyki Stosowanej w Instytucie Fizyki Uniwersytetu Jagiellońskiego 1 Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie apertury numerycznej,
Bardziej szczegółowoFalowa natura światła
Falowa natura światła Christiaan Huygens Thomas Young James Clerk Maxwell Światło jest falą elektromagnetyczną Barwa światło zależy od jej długości (częstości). Optyka geometryczna Optyka geometryczna
Bardziej szczegółowoZjawiska nieliniowe w światłowodach Wykład 8 SMK Na podstawie: J. Siuzdak, Wstęp do współczesnej telekomunikacji światłowodowej
Zjawiska nieliniowe w światłowodach Wykład 8 SMK Na podstawie: J. Siuzdak, Wstęp do współczesnej telekomunikacji światłowodowej Dla dużych mocy świetlnych dochodzi do nieliniowego oddziaływania pomiędzy
Bardziej szczegółowoSystemy laserowe. dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki
Systemy laserowe dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki Lasery światłowodowe Źródło: www.jakubduba.pl Światłowód płaszcz n 2 n 1 > n 2 rdzeń n 1 zjawisko całkowitego wewnętrznego odbicia Źródło:
Bardziej szczegółowoSystemy i Sieci Radiowe
Systemy i Sieci Radiowe Wykład 3 Media transmisyjne część 1 Program wykładu transmisja światłowodowa transmisja za pomocą kabli telekomunikacyjnych (DSL) transmisja przez sieć energetyczną transmisja radiowa
Bardziej szczegółowoPomiar tłumienności światłowodów włóknistych
LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI Ćwiczenie 4 Pomiar tłumienności światłowodów włóknistych Cel ćwiczenia: Zapoznanie studentów z parametrem tłumienności światłowodów oraz ze sposobem jego pomiaru Badane elementy:
Bardziej szczegółowoLaboratorium Informatyki Optycznej ĆWICZENIE 1. Optyczna filtracja sygnałów informatycznych
ĆWICZENIE 1 Optyczna filtracja sygnałów informatycznych 1. Wprowadzenie Przyjmijmy że znamy pole świetlne w płaszczyźnie ( ) czyli że znamy rozkład jego amplitudy i fazy we wszystkich punktach gdzie określony
Bardziej szczegółowoPromienie
Teoria promienia Promienie Zasada Fermata Od punktu źródłowego Z do punktu obserwacji A, światło rozchodzi się po takiej drodze na której, lokalnie rzecz biorąc, czas przejścia światła jest ekstremalny.
Bardziej szczegółowoPOMIAR APERTURY NUMERYCZNEJ
ĆWICZENIE O9 POMIAR APERTURY NUMERYCZNEJ ŚWIATŁOWODU KATEDRA FIZYKI 1 Wstęp Prawa optyki geometrycznej W optyce geometrycznej, rozpatrując rozchodzenie się fal świetlnych przyjmuje się pewne założenia
Bardziej szczegółowoNatura światła. W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton
Natura światła W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton W swojej pracy naukowej najpierw zajmował się optyką. Pierwsze sukcesy odniósł właśnie w optyce, konstruując
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 3 Temat: Efekt magnetooptyczny 5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodą modulowania zmiany polaryzacji światła oraz
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 9 Y HOLOGRAM. Punkt P(x,y) emituje falę sferyczną o długości, której amplituda zespolona w płaszczyźnie hologramu ma postać U R exp( ikr)
Ćwiczenie 9 Hologram Fresnela Wprowadzenie teoretyczne Holografia umożliwia zapis pełnej informacji o obiekcie optycznym, zarówno amplitudowej jak i fazowej. Dzięki temu można m.in. odtwarzać trójwymiarowe
Bardziej szczegółowointerferencja, dyspersja, dyfrakcja, okna transmisyjne Interferencja
interferencja, dyspersja, dyfrakcja, okna transmisyjne PiOS Interferencja Interferencja to zjawisko nakładania się fal prowadzące do zwiększania lub zmniejszania amplitudy fali wypadkowej. Interferencja
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 12. Wprowadzenie teoretyczne
Ćwiczenie 12 Hologram cyfrowy. I. Wstęp Wprowadzenie teoretyczne Ze względu na sposób zapisu i odtworzenia, hologramy można podzielić na trzy grupy: klasyczne, syntetyczne i cyfrowe. Hologramy klasyczny
Bardziej szczegółowo