ATOM WODORU W MECHANICE KWANTOWEJ. SPIN. Atom wodoru składa się z elektronu o ładunku. i masie
|
|
- Elżbieta Lipińska
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 ATOM WODORU W MECHANICE KWANTOWEJ. SPIN Ato wodou kłada ię lktonu o ładunku = C i ai 3 7 = 9 0 kg oa potonu o ładunku + i ai = 67 0 kg. Maa potonu jt około 000 ay więka od ay lktonu więc w piwy pybliżniu ożna pyjąć odl: ato wodou to niuchoy ciężki poton i pouający ię wględ nigo p ( nilatywitycni ) lkki lkton. Ni będiy ajować ię uch atou wodou jako całości ani tanai niwiąanyi lktonu i potonu. Pyjując lokaliację potonu w pocątku katjańkigo układu wpółędnych potncjał V ( ngia potncjalna oddiaływania ) dla układu lkton i oddalony od nigo o poton a potać k V() =. (3.) Py powyżych ałożniach hailtonian dla wodou pyjuj potać ˆ k H = Δ (3.) a tacjonan ównani Schӧdinga Ĥψ = Eψ dla wodou a foę k Δ ψ = Eψ ψ ψ ψ k E + ψ = 0 ψ = ψ ( xy). x y x + y + (3.3) Powyż ównani owiąuj ię w wpółędnych fycnych
2 + ϑ ϕ y x=co( ϕ)in( ϑ) y=in( ϕ)in( ϑ) = co( ϑ) x W fycny układi wpółędnych ównani (3.3) pybia potać k in( ) E 0 in( ) ϑ + + ψ + ψ + ϑ ϑ ϑ in ( ϑ) ϕ = (3.4) fagnt tgo ównania alżny od kątów ożna powiąać nany w chanic kwantowj opato kwadatu ontu pędu ˆL L ˆ in( ) in( ) ϑ = + ϑ ϑ ϑ in ( ϑ) ϕ (3.5) Z kwantowj toii ontu pędu wiadoo ż opato ˆL a dyktn watości włan ówn ll+ ( ) ( ϑ ϕ ) = + ( ) ˆ ( ) LY l l Y ϑ ϕ (3.6) gdi l = 0 licba l naywana jt obitalną (ayutalną pobocną) licbą kwantową a Y ( ϑ ϕ ) to funkcj włan opatoa L ˆ. Toia ontu pędu pwiduj takż kwantowani jdnj kładowych ontu pędu powidy L : L = = 0 ± ± l to agntycna licba kwantowa. Magntycna poniważ cęto wyóżniona oś tów wiąana jt pol agntycny diałający na ato. Funkcj włan Y ϑ ϕ opatoa ˆL alżą od licb kwantowych i - Y ϑ ϕ = Y l ϑ ϕ). ( ) l ( ) (
3 Funkcj t noą tż nawę funkcji kulitych lub haonik fycnych i ą tablayowan np. w podęcnikach chaniki kwantowj. Zatoowani opatoa ˆL powala apiać ównani Schӧdinga (3.4) w foi ( ) ˆ k ψ ϑ ϕ Lψ ( ϑ ϕ) E ψ ( ϑ ϕ) = (3.7) lub ˆ k L + ψ ( ϑ ϕ) E ψ ( ϑ ϕ) = (3.8) Potulując faktoyację funkcji falowj ψ = R( ) Y( ϑϕ ) i koytając ównania (3.6) otyujy ównani dla funkcji adialnj R () d R() dr() k l( l+ ) + + E () 0 + R = (3.9) d d Rowiąani powyżgo ównania dla pypadku E < 0 (tany wiąan lktonu poton) w powiąaniu waunkai natualnyi któ uą płniać funkcj falow powala na foułowani kilku wnioków:. Stan lktonu w atoi wodou opiany jt p funkcj falow w potaci ψ ( ϑϕ ) = ψ ( ϑϕ ) = R ( ) Y ( ϑϕ ). (3.0) nl nl l Pojawiająca ię w powyży ównaniu licba kwantowa n oż pybiać watości n = 3 i noi nawę głównj licby kwantowj. Obitalna licba kwantowa l oż pybiać watości l = 0 n. Stany cątki o óżnych watościach l pyjęto onacać wg poniżj tabli 3
4 l tan p d f g h Poniżj pdtawiono kilka funkcji falowych ( ) i Y ( ) licb kwantowych nl : R ϑϕ dla najnijych watości nl l Stan podtawowy n = l = 0 tan 0 a 0 ( ) = 0 0 ( ϑϕ ) = ψ a 00 = 0 R N Y N 4π 4π (3.) Piwy tan wbudony n = l = 0 l = 0 tan a 0 a 0 ( ) = 0 0 ( ϑϕ ) = ψ00 = 0 a 4π 4π a R N Y N l = ty tany p odpowidnio dla = 0 (3.) R ( ) = N a a 3 3 = = i ϕ a iϕ Y in ( ϑ) ψ N in ( ϑ) 8π 8π a = 0 = a Y co( ϑ) ψ N co ( ϑ) 4π 4π a 3 3 = = i ϕ a iϕ Y in ( ϑ) ψ N in ( ϑ) 8π 8π a (3.3) gdi N nl to cynniki noaliacyjn a a = = 053 Ǻ to tała onacająca poiń k piwj obity Boha. 4
5 Znajoość funkcji falowych uożliwia wynacni pawdopodobińtwa dp( ϑϕ ) nalinia lktonu w lnci o objętości ( ) nl nl nl ( ) l ( l ) dv = in( ϑ) ddϑdϕ ϑ ϕ ψ ψ ( ϑ ϕ) ( ϑ ϕ) in( ϑ) ϑ ϕ. dp = dv = R Y Y dd d (3.4) Scgóln nacni a pawdopodobińtwo nalinia dp( ) lktonu w oba iędy i + d któ uykay całkując ównani (3.4) po kątach π π nl l l 0 0 ( ) ( ) ( dp R d in( ϑ) dϑ dϕy ( ϑ ϕ) Y ( ϑ ϕ). = ) (3.5) Jżli funkcj Y l ą noaliowan to całkowani po kątach daj wynik i w ultaci na gętość pawdopodobińtwa ρ( ) uykay dp() ρ = = d () Rnl (). (3.6) Niżj pdtawiono wyky gętości pawdopodobińtwa ρ( ) dla kilku wybanych watości ni l. Odlgłość lktonu od jąda otała na wykach wyażona w jdnotkach a. - poinia piwj obity Boha. W toii Boha któa jako piwa opiywała popawni ngi lktonu w atoi wodou lkton oż pbywać wyłącni na obitach o poiniach = an. Z wyków widać ż chanika kwantowa w pdtawionych pypadkach pwiduj akiu gętości pawdopodobińtwa w ijcach gdi w toii Boha najdują ię obity. 5
6 Mchanika kwantowa w pciwińtwi do odlu Boha ni lokaliuj lktonu w ściśl pcyowanych ijcach ptni. Obay ptni gdi gętość pawdopodobińtwa nalinia lktonu w atoi pybia nacąc watości obauj ię a poocą obitali atoowych cyli funkcji falowych a właściwi kwadatów ich odułów. Wwnąt figu pokaanych na yunku pawdopodobińtwo nalinia lktonu w dany tani pkaca pwną ganicną watość typowo 09.. Engia lktonu w atoi wodou podlga kwantowaniu En = = E n = 3 (3.7) 8ε 4 0h n n gdi E = = 36 V. Jak widać ngia lktonu alży tylko od głównj licby 4 8ε 0h kwantowj kwantowj n a ni alży od obitalnj licby kwantowj l i od agntycnj licby. Taki pypadk kidy jdnj watości włanj En odpowiada więcj niż jdna funkcja falowa cyli tan kwantowy ψ nl okślony takż p licby kwantow l i naywa ię wyodnini (dgnacją). Zwyodnini wględu na licby l i ożna opiać a poocą topnia wyodninia g. Dla danj licby kwantowj n ay n óżnych watości l a dla każdj watości l ay l + watości agntycnj licby kwantowj n. l= 0 ( ) ( ) g n = l+ = n (3.8) 6
7 Zwyodnini taki oż być niion np. p pol lktycn lub agntycn. Dla pykładu w atoach wilolktonowych otaj niiona dgnacja wględu na licbę kwantową l i ngia lktonu E = E nl. Poioy ngtycn atou wodou pdtawia ię poglądowo na wyki Gotiana któy obauj takż ożliw pocy iji i abopcji światła p ato. Ato abobuj kwant światła kidy lkton pchodi niżgo poiou ngii na poio wyży. Poc odwotny to ija. Poniważ ont pędu fotonu wynoi to iana ontu pędu atou w cai tych poców wynoi ± wobc cgo achodi tw. guła wybou dla licby kwantowj l Δ l =±. Możliw lini widow w atoi wodou poądkuj ię w i widow pokaan na chaci obok. Koljno w iji: Sia Lyana: np n = 34 Sia Bala: np n p nd p n = 345 itd. W pypadku ii Bala obwuj ię lini widow w didini widialnj. 3. Watość obitalngo ontu pędu lktonu podlga kwantowaniu ( ) L= l l+ l = 0 n. (3.9) 7
8 4. Jdna kładowych wktoa obitalngo ontu pędu (powidy towa) podlga kwantowaniu L = = 0 ± ± ± l. (3.0) Wnioki tci i cwaty tanowią podtawę poglądowgo gaficngo pdtawinia obitalngo ontu pędu lktonu w atoi. Ryunk niżj pokauj ont pędu w pypadku lktonu o obitalnj licbi kwantowj l = cyli lktonu w tani d L [ ] 0 L L y L = 6 L = 0 L x Wyżj ilutowan achowani ontu pędu nayway kwantowani ptnny wktoa ontu pędu. Spin Coa dokładnij badania światła itowango p atoy acęły wykaywać itnini tw. tuktuy ubtlnj linii widowych. Niktó lini widow uważan pocątkowo a pojdync okaały ię łożon kilku linii np. chaaktytycna żółta linia odu o długości fali λ około 5893 n okaała ię dublt o kładowych λ = 589 n i λ = 5896 n. W clu wyjaśninia tuktuy ubtlnj w 95. Goudit i Uhlnbck wyunęli hipotę o włany óżny od obitalngo ontu pędu L wwnętny onci pędu lktonu pini S. Spin ógłby utawiać ię ównolgl lub antyównolgl do ontu obitalngo co by podwyżało lub obniżało ngię lktonu 8
9 powadąc do ocpinia poioów ngtycnych i w fkci do obwowanj tuktuy ubtlnj. Doświadcalni itnini pinu wykaali Stn i Glach ppucając wiąkę atoów ba p ilni nijdnoodn pol agntycn jak pokaano na yunku niżj. Ag diafagy agn kan W doświadcniu Stna - Glacha aobwowano ocpini wiąki atoów ba w obcności nijdnoodngo pola agntycngo na dwi wiąki. Na kani pojawiły ię dwa kupion ślady wiąki aiat podiwango ciągłgo oycia wiąki. Intptując wyniki doświadcnia nalży wócić uwagę na powiąani ontu pędu ont agntycny. Poty półklaycny odl Boha wiąż ont pędu lktonu w atoi L = v dipolowy on t agntycny p = IS p = IS = π = v = v = L wktoowo p = L. π v (3.) Iloa p = = L L γ nayway tounki żyoagntycny. Bioąc pod uwagę alżność L= l( l+ ) otyay p l l l l 4 = ( + ) = μb ( + ) μb = = 97 0 A agnton Boha. (3.) Engia potncjalna dipola agntycngo uicongo w polu agntycny o indukcji B jt opiana wo E p =p B aś iła diałająca na dipol najdujący ię w 9
10 nijdnoodny polu agntycny wyaża ię nany chaniki wo F = E p. W doświadcniu biguny agnu były tak uktałtowan aby ilna nijdnoodność pola wytąpiła w jdny kiunku kiunku oi tów wobc cgo B F = Ep = pb = p ( ). (3.3) Klaycni ointacj ontów agntycnych atoów dociających do agnu powinny być ołożon pypadkowo i watości p = p co( ϑ) powinny okładać ię w poób ciągły w pdial [ p p ] dając w ultaci oytą plaę na kani. Jdnak w doświadcniu aobwowano na kani dwa ślady wiąki ytycni położon wględ piwotngo kiunku bigu wiąki. Poniważ były powody aby pyjąć ż obitalny ont pędu atoów ba jt ówny u L = 0 to akładając itnini włango dodatkowgo ontu pędu lktonu walncyjngo ba S któy podlga kwantowaniu podobni jak obitalny ont pędu S = S = ( + ) (3.4) ay (pat(3.3)) B B F p γ S γ B = = =. (3.5) W ównaniach (3.4) i (3.5) wytępują dwi now licby kwantow. Licba naywana agntycną pinową licbą kwantową dla lktonu pyjuj dwi watości = i =. Jak widać ównania (3.5) pyjęci takich watości daj w ultaci dwa dyktn ślady wiąki na kani. Duga licba kwantowa naywa ię pinową licbą kwantową i dla lktonu pyjuj watość =. W doświadcniu wynacono takż 0
11 poiaów odchylnia wiąki kładową tową włango ontu pędu lktonu Uykano p. p =± μb p =± = γ S = γ γ =. (3.6) Równani (3.6) wyaża tw. anoalię pinową któa ówi ż tounk żyoagntycny dla pinu γ = p / S jt dwukotni więky niż γ = p / L dla obitalngo ontu pędu. L L Zaka Pauligo Poiadani włango ontu pędu pinu okaało ię włanością chaaktyującą cątki lntan. Spinowa licba kwantowa cątk ówna jt całkowitj wilokotności. Jśli pin cątki jt licbą całkowitą to taką cątkę nayway boon np. foton. W pciwny ai cątka jt fion np. lkton poton. Zbioy cątk kwantowych w alżności od tgo cy ą boonai cy fionai opiywan ą w óżny poób. Zbió fionów a takii ą lktony w atoi płnia aadę wyklucania (aka) Pauligo: W układi jdnakowych fionów w dany tani kwantowy oż najdować ię najwyżj jdn fion. Stan kwantowy lktonu w atoi dany jt p cty licby kwantow: Główną n = 3 opiuj powłokę lktonową i ngię lktonu E = E n Obitalną l = 0 n opiuj podpowłokę lktonową i ont pędu lktonu L= l( l+ ) Magntycną = 0 ± ± l opiuj ut obitalngo ontu pędu na wyóżnioną oś Magntycną pinową = ± opiuj ut pinowgo ontu pędu na wyóżnioną oś.
12 Zaka Pauligo powala iędy innyi objaśnić g właności piwiatków chicnych pop podani ich tuktuy lktonowj. Poday kilka pykładów: o Wodó H piwa licba onaca piwą powłokę : n = lita onaca podpowłokę l = 0 obadoną p lkton o Hl H : piwa licba onaca piwą powłokę n = lita onaca podpowłokę l = 0 obadoną p lktony dla jdngo = a dla dugigo =. Hl jt ga lachtny: a całkowici wypłnioną piwą powłokę lktonową aka Pauligo ni dopuca ożliwości obadnia tj powłoki p natępny lkton. Z wou (3.8) i aady wyklucania Pauligo wynika ż daną powłokę oż apłnić akyalni n lktonów. Mnożnik wynika uwględninia pinu. Daną podpowłokę oż apłnić akyalni ( l + ) lktonów. o Węgil 6 C: p o Sód 6 Na : p 3 o K 6 4 Si : p 3 p o Gan o Sbo G : p 3 p d 4 p Ag : p 3 p d 4 p d 5 Widiy podobińtwo tuktuy lktonowj lktonów walncyjnych takich półpwodników jak ku i ganu.
Wykład 2: Atom wodoru
Wykład : Ato wodou Równani Schödinga Kwantowani ngii Wida atoow wodou Kwantowani ontu pędu Liczby kwantow Część adialna i kątowa funkcji falowj Radialny ozkład gęstości pawdopodobiństwa Kontuy obitali
Bardziej szczegółowoAtom wodoru w mechanice kwantowej
0-05- Fika II la Elktotchniki, lato 0 Tójwmiaowa stunia potncjału atomu woou jst baij łożona niż stuni skutowan wcśnij np. postokątna stunia. Engia potncjalna U jst wnikim oiałwania kulombowskigo pomię
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?
Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Elektron fala stojąca wokół jądra Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkowy
Bardziej szczegółowo23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA
. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA Płat powiechniow o ównaniach paametcnch: ( ) ( ) ( ) () gdie oba jet obaem eglanm nawam płatem gładkim (płatem eglanm) gd w każdm pnkcie tego płata itnieje płacna
Bardziej szczegółowoEikonał Optyczny.doc Strona 1 z 6. Eikonał Optyczny
Eikonał Optyczny.doc Stona z 6 Eikonał Optyczny µ µ Rozpatzmy ośodk bz ładunków i pądów z polm o pulsacji ω Uwaga: ni zakłada się jdnoodności ośodka: ε ε xyz,,, Równania Maxwlla: H iωε ε E ikc ε ε E E
Bardziej szczegółowoBUDOWA ATOMU cd. MECHANIKA KWANTOWA
BUDOWA ATOMU cd. ajmuje się opisem ruchu cąstek elementarnch, układ można opiswać posługując się współrędnmi określającmi położenie bądź pęd, współrędne określa się pewnm prbliżeniem, np. współrędną dokładnością
Bardziej szczegółowoAtom wodoru w mechanice kwantowej
Fizyka II, lato 016 Tójwymiaowa studnia potencjału atomu wodou jest badziej złożona niż studnie dyskutowane wcześniej np. postokątna studnia. Enegia potencjalna U() jest wynikiem oddziaływania kulombowskiego
Bardziej szczegółowoZjawisko Zeemana (1896)
iczby kwantow Zjawisko Zana (1896) Badani inii widowych w siny pou agntyczny, prowadzi do rozszczpini pozioów nrgtycznych. W odu Bohra, kwantowani orbitango ontu pędu n - główna iczba kwantowa n = 1,,
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?
Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkow Hamiltona energia funkcja falowa h d d d + + m d d dz
Bardziej szczegółowoPrzejścia międzypasmowe
Pzjścia iędzypasow Funcja diltyczna Pzjścia iędzypasow związan są z polayzacją cuy ltonowj wwnątz dzni atoowyc - są odpowidzialn za część funcji diltycznj ε Wóćy do foalizu funcji diltycznj: ε las N (
Bardziej szczegółowoDODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π
DODATEK 6 Pole elektycne nieskońcenie długiego walca ównomienie ołożonym w nim ładunkiem objętościowym Nieskońcenie długi walec o pomieniu jest ównomienie naładowany ładunkiem objętościowym o stałej gęstości
Bardziej szczegółowoII.3 Rozszczepienie subtelne. Poprawka relatywistyczna Sommerfelda
. akad. 004/005 II.3 Rozszczepienie subtelne. Popawka elatywistyczna Sommefelda Jan Kólikowski Fizyka IVBC . akad. 004/005 II.3. Mechanizmy fizyczne odpowiedzialne za ozszczepienie subtelne Istnieją dwie
Bardziej szczegółowoBUDOWA ATOMU cd. MECHANIKA KWANTOWA
BUDOWA ATOMU cd. ajmuje się opisem ruchu cąstek elementarnch, układ można opiswać posługując się współrędnmi określającmi położenie bądź pęd, współrędne określa się pewnm prbliżeniem, np. współrędną dokładnością
Bardziej szczegółowo[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE
LKTYCZNOŚĆ Pole elektcne Lne sł pola elektcnego Pawo Gaussa Dpol elektcn Pole elektcne w delektkach Pawo Gaussa w delektkach Polaacja elektcna Potencjał pola elektcnego Bewowość pola elektcnego óŝnckowa
Bardziej szczegółowoAtom wodoru. -13.6eV. Seria Lymana. od 91 nm to 122 nm. n = 2, 3,... Seria Paschena n = 4, 5,... n = 5, 6,... Seria Bracketta.
Atom wodou -3.6eV Seia Lmana n 2, 3,... od 9 nm to 22 nm Seia Paschena n 4, 5,... Seia Backetta n 5, 6,... Ogólnie: n 2, 2, 3; n (n 2 + ), (n 2 + 2),... Atom wodou We współędnch sfecnch: metoda odielania
Bardziej szczegółowoRównanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru
Równanie Schödingea dla elektonu w atomie wodou m 1 d dp l( l + ) P = P sinθ Równanie funkcji kąta biegunowego P(θ) 1 sin θ sinθ dθ ma ozwiązania w postaci stowazyszonych funkcji Legende a P lm ( θ ) =
Bardziej szczegółowo3. Struktura pasmowa
3. Stutua pasmowa Funcja Blocha Quasi-pęd, sić odwotna Pzybliżni pawi swobodngo ltonu Dziua w paśmi walncyjnym Masa ftywna Stutua pasmowa (), pzyłady Półpzwodnii miszan lton w ysztal sfomułowani poblmu
Bardziej szczegółowoWykrzykniki 2016 pomoc do egzaminu pisemnego, 8.II, 2016, godz
Wykzykniki 6 pomoc do gzaminu pismngo, 8II, 6, godz Ruch dwóch ładunków punktowych q i q o masach m i m można opisać wybiając wktoy położnia każdgo z nich i względm dango punktu odnisinia O m CM R m m
Bardziej szczegółowoWykład 4: Termy atomowe
Wykład : Trmy atomow Orbitaln i spinow momnty magntyczn Trmy atomow Symbol trmów Przykłady trmów Rguła Hunda dla trmów Rozszczpini poziomów nrgtycznych Właściwości magntyczn atomów wilolktronowych Wydział
Bardziej szczegółowoDynamika punktu materialnego
Naa -Japonia W-3 (Jaosewic 1 slajdów Dynamika punku maeialnego Dynamika Układ inecjalny Zasady dynamiki: piewsa asada dynamiki duga asada dynamiki; pęd ciała popęd siły ecia asada dynamiki (pawo akcji
Bardziej szczegółowow rozrzedzonych gazach atomowych
w rozrzdzonych gazach atomowych Anna Okopińska Instytut Fizyki II. T E O R IA Z DE G E N E R O WA N Y C H G A Z Ó W DO S K O N A Ł Y C H Mchanika cząstki kwantowj Cząstkę kwantową w polu siły o potncjal
Bardziej szczegółowoEkscytony Wanniera Motta
ozpatrzmy oddziaływani lktronu o wktorz falowym bliskim minimum pasma przwodnictwa oraz dziury z obszaru blisko wirzcołka pasma walncyjngo. Zakładamy, ż oba pasma są sfryczni symtryczn, a ic kstrma znajdują
Bardziej szczegółowoUkład okresowy. Przewidywania teorii kwantowej
Przewidywania teorii kwantowej Chemia kwantowa - podsumowanie Cząstka w pudle Atom wodoru Równanie Schroedingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - podsumowanie rozwiązanie Cząstka w pudle
Bardziej szczegółowoPOLE ELEKTROSTATYCZNE W PRÓŻNI - CD. Dipol charakteryzuje się przez podanie jego dipolowego momentu elektrycznego p (5.1)
POL LKTROTATYCZN W PRÓŻNI - CD Dio ktyczny q + q Dio ktyczny to ukła ównych co o watości unktowych łaunków ktycznych zciwngo znaku ozmiszczonych w stałj ogłości o sibi Dio chaaktyzuj się zz oani jgo ioowgo
Bardziej szczegółowoJądra atomowe jako obiekty kwantowe. Wprowadzenie Potencjał jądrowy Spin i moment magnetyczny Stany energetyczne nukleonów w jądrze Prawo rozpadu
Jąda atomowe jako obiekty kwantowe Wpowadzenie Potencjał jądowy Spin i moment magnetyczny Stany enegetyczne nukleonów w jądze Pawo ozpadu Jąda atomowe jako obiekty kwantowe Magnetyczny Rezonans Jądowy
Bardziej szczegółowoRUCH FALOWY. Ruch falowy to zaburzenie przemieszczające się w przestrzeni i zmieniające się w
RUCH FALOWY Ruch alowy to zaburzenie przemiezczające ię w przetrzeni i zmieniające ię w czaie. Podcza rozchodzenia ię al mechanicznych elementy ośrodka ą wytrącane z położeń równowagi i z powodu właności
Bardziej szczegółowoNovosibirsk, Russia, September 2002
Noobk, ua, Septebe 00 W-5 (Jaoewc) 4 lajdów Dyaka były tywej Cało tywe jego uch uch potępowy cała tywego uch obotowy cała tywego wględe tałej o obotu. oet bewładośc Dyaka cała tywego uch łożoy cała tywego
Bardziej szczegółowoOddziaływanie elektronu z materią
Oddiaływani lktronu matrią p p X-ray p wt wt A wt p - lktron pirwotny, 0-3000V. wt - lktron wtórny, 0-0 V. A- lktron Augr a, 0-000V. X-ray- proiowani X, 000-000V. - plamon, 0-80 V. - fonon, 0,0-0,5V. Zdrni
Bardziej szczegółowoPola siłowe i ich charakterystyka
W-6 (Jaosewic) 10 slajdów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: pojęcie i odaje pól siłowch, wielkości chaakteujące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacjne: uch w polu gawitacjnm 3/10 L.R. Jaosewic
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Rezonansowe oddziaływanie układu atomowego z promieniowaniem "! "!! # $%&'()*+,-./-(01+'2'34'*5%.25%&+)*-(6
Bardziej szczegółowoAtom wodoru i jony wodoropodobne
Atom wodoru i jony wodoropodobne dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2012/13 Spis treści Spis treści 1. Model Bohra atomu wodoru 2 1.1. Porządek
Bardziej szczegółowoAtom wodoru. Model klasyczny: nieruchome jądro +p i poruszający się wokół niego elektron e w odległości r; energia potencjalna elektronu:
ATOM WODORU Atom wodoru Model klasyczny: nieruchome jądro +p i poruszający się wokół niego elektron e w odległości r; energia potencjalna elektronu: U = 4πε Opis kwantowy: wykorzystując zasadę odpowiedniości
Bardziej szczegółowoSK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego
Ćwiczenia: SK-7 Wpowadzenie do metody wektoów pzetzennych SK-8 Wektoowy model ilnika indukcyjnego, klatkowego Wpowadzenie teoetyczne Wekto pzetzenny definicja i poawowe zależności. Dowolne wielkości kalane,
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Erwin Schrödinger ( ) Werner Heisenberg
Mechanika kwantowa Erwin Schrödinger (1887-1961) Werner Heisenberg 1901-1976 Falowe równanie ruchu (uproszczenie: przypadek jednowymiarowy) Dla fotonów Dla cząstek Równanie Schrödingera y x = 1 c y t y(
Bardziej szczegółowoSpektroskopia magnetyczna
Spektroskopia magnetyczna Literatura Zbigniew Kęcki, Podstawy spektroskopii molekularnej, PWN W- wa 1992 lub nowsze wydanie Przypomnienie 1) Mechanika ruchu obrotowego - moment bezwładności, moment pędu,
Bardziej szczegółowoBudowa atomów. Atomy wieloelektronowe Zakaz Pauliego Układ okresowy pierwiastków
Novosibirsk Russia September 00 W-6 (Jarosewic) slajdy Na podstawie preentacji prof. J. Rutkowskiego Budowa atomów Atomy wieloelektronowe Zaka Pauliego Układ okresowy pierwiastków Atomy wieloelektronowe
Bardziej szczegółowoJEDNOSTKI ATOMOWE =1, m e =1, e=1, ; 1 E 2 h = 4, J. Energia atomu wodoru lub jonu wodoropodobnego w jednostkach atomowych:
do wyk ladu z 1.10.13 Atom wodoru i jon wodoropodobny Ze - ladunek jadra, e - ladunek elektronu, µ - masa zredukowana µ = mem j m e+m j ( µ m e ) M j - masa jadra, m e - masa elektronu, ε 0 - przenikalność
Bardziej szczegółowoWykład Budowa atomu 3
Wykład 14. 12.2016 Budowa atomu 3 Model atomu według mechaniki kwantowej Równanie Schrödingera dla atomu wodoru i jego rozwiązania Liczby kwantowe n, l, m l : - Kwantowanie energii i liczba kwantowa n
Bardziej szczegółowoOddziaływanie atomu z kwantowym polem E-M: C.D.
Oddziaływanie atomu z kwantowym polem E-M: C.D. 1 atom jakoźródło 1 fotonu. Emisja spontaniczna wg. złotej reguły Fermiego. Absorpcja i emisja kolektywna ˆ E( x,t)=i λ Powtórzenie d 3 ω k k 2ǫ(2π) 3 e
Bardziej szczegółowoZESTAW ZADAN Z FIZYKI KWANTOWEJ (2)
ditd by Foxit PDF dito Copyigt (c) by Foxit Softwa Copay, 4-7 Fo valuatio Oly. ZSTAW ZADAN Z FIZYKI KWANTOWJ () Zadai Pogowa długość fali dla wybicia fotolktoów z taliczgo odu wyoi 5.45 a. wyzacz akyalą
Bardziej szczegółowoPrzykłady procesów nieodwracalnych: wyrównywanie się temperatur, gęstości i różnicy potencjałów.
modynamika pocsów niodwacalnych modynamika klasyczna - tmostatyka - opis pocsów odwacalnych Ni można na podstawi otzymać wniosków dotyczących pzbigu w czasi pocsów niodwacalnych Pzykłady pocsów niodwacalnych:
Bardziej szczegółowoAtom wodoropodobny. Biegunowy układ współrzędnych. współrzędne w układzie. kartezjańskim. współrzędne w układzie. (x,y,z) biegunowym.
Atom wodoropodobny z współrzędne w układzie kartezjańskim r sinθ cosφ x r cosθ φ θ r r sinθ (x,y,z) r sinθ sinφ Biegunowy układ współrzędnych y funkcja faowa współrzędne w układzie biegunowym ( ) r,θ,φ
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyki Stosowanej
Fiyka dla nfomatyki Stosowanej Jacek Golak Semest imowy 018/019 Wykład n 1 Na ostatnim wykładie wkocyliśmy w magnetym, omawiając Definicję pola magnetycnego (wó Loenta) Linie pola magnetycnego Siłę diałającą
Bardziej szczegółowoRozdział 1. Nazwa i adres Zamawiającego Rozdział 2. Informacja o trybie i stosowaniu przepisów Rozdział 3. Przedmiot zamówienia
Z n a k s p r a w y G O S I R D Z P I 2 7 1 0 1 0 2 0 1 4 S P E C Y F I K A C J A I S T O T N Y C H W A R U N K Ó W Z A M Ó W I E N I A f S p r z» t a n i e i u t r z y m a n i e c z y s t o c i g d y
Bardziej szczegółowoAtomy w zewnętrznym polu magnetycznym i elektrycznym
Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym i elektrycznym 1. Kwantowanie przestrzenne momentów magnetycznych i rezonans spinowy 2. Efekt Zeemana (normalny i anomalny) oraz zjawisko Paschena-Backa 3. Efekt Starka
Bardziej szczegółowoElektronowa struktura atomu
Elektronowa struktura atomu Model atomu Bohra oparty na teorii klasycznych oddziaływań elektrostatycznych Elektrony mogą przebywać tylko w określonych stanach, zwanych stacjonarnymi, o określonej energii
Bardziej szczegółowoBudowa atomów. Atomy wieloelektronowe Układ okresowy pierwiastków
Budowa atomów Atomy wieloelektronowe Układ okresowy pierwiastków Model atomu Bohra atom zjonizowany (ciągłe wartości energii) stany wzbudzone jądro Energia (ev) elektron orbita stan podstawowy Poziomy
Bardziej szczegółowoRezonansowe tworzenie molekuł mionowych helu i wodoru oraz ich rotacyjna deekscytacja
zonanow twozn molkuł monowych hlu wodou oaz ch otacyjna dkcytacja Wlhlm Czaplńk Katda Zatoowań Fzyk ądowj w wpółpacy z N.Popovm W.Kamńkm Itnj 6 odzajów molkuł monowych hlu wodou: 4 H µ p Hµ d Hµ t 4 H
Bardziej szczegółowoProcedura wymiarowania mimośrodowo ściskanego słupa żelbetowego wg PN-EN-1992:2008
Poua wymiaowaia mimośoowo śikago łupa żlbtowgo wg P-E-99:8. Utalamy zy łup jt mukły zy kępy a) wyzazamy ługość obliziową i mukłość łupa (5.8.3.) 3 bh I I i (jżli watość ϕ i jt zaa, moża pzyjąć,7) +,ϕ S
Bardziej szczegółowoUkład okresowy. Przewidywania teorii kwantowej
Przewidywania teorii kwantowej 1 Chemia kwantowa - podsumowanie Cząstka w pudle Atom wodoru Równanie Schroedingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - podsumowanie rozwiązanie Cząstka w pudle
Bardziej szczegółowoFALE MATERII. De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 1924 wysunął hipotezę, że
FAL MATRII De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 194 wysunął hipotezę, że cząstki materialne także charakteryzują się dualizmem korpuskularno-falowym. Hipoteza de Broglie a Cząstce materialnej
Bardziej szczegółowoZASADY ZACHOWANIA ENERGII MECHANICZNEJ, PĘDU I MOMENTU PĘDU
ZASADY ZACHOWANIA ENERGII MECHANICZNEJ PĘDU I MOMENTU PĘDU Praca W fiyce racą eleentarną dw nayway wielkość dw Fd Fdr (4) gdie F jet iłą diałającą na drode d d F Pracę eleentarną ożna także redtawić w
Bardziej szczegółowoAlgorytm projektowania dolnoprzepustowych cyfrowych filtrów Buttlewortha i Czebyszewa
Zadanie: Algorytm projektowania dolnopreputowych cyfrowych filtrów Buttlewortha i Cebyewa Zaprojektować cyfrowe filtry Buttlewortha i Cebyewa o natępujących parametrach: A p = 1,0 db makymalne tłumienie
Bardziej szczegółowoAtom. Doświadczenie Geigera-Marsdena
Wykład III Atom Badania zmizając do poznania i zozui stuktuy atomu pzyczyniły się w ogomnj miz do ukształtowania mtod fizyki kwantowj tak doświadczalnj jak i totycznj Opisana tż została i wyjaśniona budowa
Bardziej szczegółowoPRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE
PRĘDKOŚCI KOSMICZNE OPRACOWANIE I, II, III pędkość komiczna www.iwiedza.net Obecnie, żyjąc w XXI wieku, wydaje ię nomalne, że człowiek potafi polecieć w komo, opuścić Ziemię oaz wylądować na Kiężycu. Poza
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Równania optyki półklasycznej Posłużymy się teraz równaniem (2.4), i Ψ t = ĤΨ ażeby wyprowadzić
Bardziej szczegółowoq (s, z) = ( ) (λ T) ρc = q
M O D E L O W A N I E I N Y N I E R S K I E n r 4 7, I S S N 1 8 9 6-7 7 1 X W Y Z N A C Z A N I E O D K S Z T A C E T O W A R Z Y S Z Ą C Y C H H A R T O W A N I U P O W I E R Z C H N I O W Y M W I E
Bardziej szczegółowoMoment pędu fali elektromagnetycznej
napisał Michał Wierzbicki Moment pędu fali elektromagnetycznej Definicja momentu pędu pola elektromagnetycznego Gęstość momentu pędu pola J w elektrodynamice definuje się za pomocą wzoru: J = r P = ɛ 0
Bardziej szczegółowoWykład 3: Atomy wieloelektronowe
Wykład 3: Atomy wieloelektronowe Funkcje falowe Kolejność zapełniania orbitali Energia elektronów Konfiguracja elektronowa Reguła Hunda i zakaz Pauliego Efektywna liczba atomowa Reguły Slatera Wydział
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Mechanika kwantowa. dx dy dz. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Równanie Schrödingera. zasada zachowania energii
Mecnik kwntow Jk opisć tom wodou? Jk opisć inne cąstecki? Mecnik kwntow Równnie Scödinge Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ opeto óżnickow Hmilton enegi funkcj flow d d d + + m d d d opeto enegii kinetcn enegi kinetcn elektonu
Bardziej szczegółowoCoba, Mexico, August 2015
Coba, Meico, August 015 W-6 (Jaosewic) 10 sladów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: poęcie i odae pól siłowch, wielkości chaakteuące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacne: uch w polu gawitacnm
Bardziej szczegółowoDynamika bryły sztywnej
W-5 (Jaoewc) 4 lajdów Dyaka były tywej Cało tywe jego uch uch potępowy cała tywego uch obotowy cała tywego wględe tałej o. oet bewładośc Dyaka cała tywego uch łożoy cała tywego 3/4 L.. Jaoewc j j j j j
Bardziej szczegółowo40. Międzynarodowa Olimpiada Fizyczna Meksyk, lipca 2009 r. ZADANIE TEORETYCZNE 3 DLACZEGO GWIAZDY SĄ TAK DUŻE?
40. Międzynaodowa Olimpiada Fizyzna Mksyk, 1-19 lipa 009. ZADANIE TEORETYCZNE 3 DLACZEGO GWIAZDY SĄ TAK DUŻE? Gwiazdy są kulami goągo gazu. Większość z nih świi poniważ w ih ntalnyh zęśiah zahodzi akja
Bardziej szczegółowoZjonizowana cząsteczka wodoru H 2+ - elektron i dwa protony
Zjonizowana cząstczka wodoru H - lktron i dwa protony Enrgia potncjalna lktronu w polu lktrycznym dwu protonów ˆ pˆ H = m pˆ 1 m p pˆ m p 1 1 1 4πε 0 r0 r1 r Hamiltonian cząstczki suma nrgii kintycznj
Bardziej szczegółowoPromieniowanie dipolowe
Promieniowanie dipolowe Potencjały opóźnione φ i A dla promieniowanie punktowego dipola elektrycznego wygodnie jest wyrażać przez wektor Hertza Z φ = ϵ 0 Z, spełniający niejednorodne równanie falowe A
Bardziej szczegółowoPodsumowanie W3: χ A singlet. χ S tryplet. 1s,nl. Hel (bez spinu): H 0 = H 1 +H 2 H. diagonalizacja H daje: E = J±K U ( u + u ) E= E n +J±K
Poduowan W: H (bz pnu): H Z Z K K + H 0 H +H H w H o, dg.wynna ta aa n. wł. do tanów wł. u ϕ () ϕ (), u ϕ () ϕ () dagonazaa H da: E J±K U ( u + u ) E E n +J±K,n oa zaady Paugo (t podt. H: tyko U ) ab U
Bardziej szczegółowo2 7k 0 5k 2 0 1 5 S 1 0 0 P a s t w a c z ł o n k o w s k i e - Z a m ó w i e n i e p u b l i c z n e n a u s ł u g- i O g ł o s z e n i e o z a m ó w i e n i u - P r o c e d u r a o t w a r t a P o l
Bardziej szczegółowoćwiczenie 211 Hardware'owa realizacja automatu z parametrem wewnętrznym 1. Synteza strukturalna automatu z parametrem wewnętrznym
ATEDA INFOMATYI TEHNIZNE Ćwicnia laoratoryjn Logiki Układów yfrowych ćwicni Tmat: Hardwarowa raliacja automatu paramtrm wwnętrnym. ynta strukturalna automatu paramtrm wwnętrnym Punktm wyjścia synty strukturalnj
Bardziej szczegółowoElektrostatyka. + (proton) - (elektron)
lektostatyka Za oddziaływania elektyczne ( i magnetyczne ) odpowiedzialny jest: ładunek elektyczny Ładunek jest skwantowany Ładunek elementany e.6-9 C (D. Millikan). Wszystkie ładunki są wielokotnością
Bardziej szczegółowoPodstawy mechaniki kwantowej. Jak opisać świat w małej skali?
Podstawy mechaniki kwantowej Jak opisać świat w małej skali? 1 Promieniowanie elektromagnetyczne gamma X ultrafiolet podczerwień mikrofale radiowe widzialne Wavelength in meters 10-1 10-10 10-8 4 x 10-7
Bardziej szczegółowoVIII. VIII.1. ORBITALNY MOMENT MAGNETYCZNY ELEKTRONU, L= r p (VIII.1.1) p=m v (VIII.1.2) L= L =mvr (VIII.1.1a) r v. r=v (VIII.1.3)
VIII. VIII.1. ORBITALNY MOMENT MAGNETYCZNY ELEKTRONU, L= r p (VIII.1.1) p=m v (VIII.1.2) Z (VIII.1.1) i (VIII.1.2) wynika (VIII.1.1a): L= L =mvr (VIII.1.1a) r v r=v (VIII.1.3) Z zależności (VIII.1.1a)
Bardziej szczegółowoPRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:
PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci
Bardziej szczegółowoWstęp. Prawa zostały znalezione doświadczalnie. Zrozumienie faktu nastąpiło dopiero pod koniec XIX wieku.
Równania Maxwella Wstęp James Clek Maxwell Żył w latach 1831-1879 Wykonał decydujący kok w ustaleniu paw opisujących oddziaływania ładunków i pądów z polami elektomagnetycznymi oaz paw ządzących ozchodzeniem
Bardziej szczegółowomagnetyzm ver
e-8.6.7 agnetyz pądy poste pądy elektyczne oddziałują ze soą. doświadczenie Apèe a (18): Ι Ι 1 F ~ siła na jednostkę długości pzewodów pądy poste w póżni jednostki w elektyczności A ape - natężenie pądu
Bardziej szczegółowo3. Struktura pasmowa
3. Strutura pasmowa Funcja Blocha Quasi-pęd, sić odwrotna Przybliżni prawi swobodngo ltronu Dziura w paśmi walncyjnym Masa ftywna Strutura pasmowa (), przyłady Półprzwodnii miszan ltron w rysztal sformułowani
Bardziej szczegółowoInstrukcja obiegu i kontroli dokumentów powodujących skutki finansowo-gospodarcze w ZHP Spis treści
C h o r ą g i e w D o l n o l ą s k a Z H P U c h w a ł a n r 2 1 / I X / 2 0 1 5 K o m e n d y C h o r ą g w i D o l n o 6 l ą s k i e j Z H P z d n i a 2 10. 5. 2 0 1 5 r. w s p r a w i e I n s t r u
Bardziej szczegółowoZad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.
Zad. 1.1. Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji. Zad. 1.1.a. Funkcja: ϕ = sin2x Zad. 1.1.b. Funkcja: ϕ = e x 2 2 Operator: f = d2 dx
Bardziej szczegółowo1 4πε. Fizyka elementarna materiały dla studentów. Części 18 i 19. Prawo Gaussa
Fika lmntana matiał dla studntów. Cęści 18 i 19. Pawo Gaussa Cęściowo pgotowan na podstawi matiałów oku akadmickigo 007/8. Agniska Kogul Litatua: J. Blinowski, J. Tlski Fika dla kanddatów na wżs uclni
Bardziej szczegółowoTeorie wiązania chemicznego i podstawowe zasady mechaniki kwantowej Zjawiska, które zapowiadały nadejście nowej ery w fizyce i przybliżały
WYKŁAD 1 Teorie wiązania chemicznego i podstawowe zasady mechaniki kwantowej Zjawiska, które zapowiadały nadejście nowej ery w fizyce i przybliżały sformułowanie praw fizyki kwantowej: promieniowanie katodowe
Bardziej szczegółowoEfekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach
Efekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach Efekt Comptona. p f Θ foton elektron p f p e 0 p e Zderzenia fotonów
Bardziej szczegółowoZastosowanie teorii pierścieni w praktyce
Upozczenie wyażeń 2x+(y x) = x+y Spotkania z Matematyka Zatoowanie teoii pieścieni w paktyce Alekande Deniiuk denijuk@matman.uwm.edu.pl Uniweytet Wamińko-Mazuki w Olztynie Wydział Matematyki i Infomatyki
Bardziej szczegółowoŁ Ł Ó Ą ć ć Ó Ą Ź Ó ć Ó Ó Ę Ą
Ą ź Ą Ą Ź Ń ź Ł Ł Ó Ą ć ć Ó Ą Ź Ó ć Ó Ó Ę Ą Ó Ó Ź Ó Ó ć ć Ź ć Ł Ź ć ć Ą Ó Ź Ó Ó ć ć ć Ł Ę ź Ę Ę Ę Ę Ę Ę Ę ć Ę Ź Ę Ę ć Ó Ę ć Ó ź Ę ÓÓ Ę Ę Ź Ó Ó ÓŹ Ł Ź Ź Ę ć Ó Ó Ź Ó Ó Ą ÓĘĘ Ó Ą Ź Ó Ó Ź Ć ÓŹ Ó ć Ą Ć Ę Ć
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017
Optyka Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Fale elektromagnetyczne Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 17 Plan Swobodne równania Maxwella Fale elektromagnetyczne
Bardziej szczegółowoRozdział 23 KWANTOWA DYNAMIKA MOLEKULARNA Wstęp. Janusz Adamowski METODY OBLICZENIOWE FIZYKI 1
Janusz Adamowski METODY OBLICZENIOWE FIZYKI 1 Rozdział 3 KWANTOWA DYNAMIKA MOLEKULARNA 3.1 Wstęp Metoda ta umożliwia opis układu złożonego z wielu jonów i elektronów w stanie podstawowym. Hamiltonian układu
Bardziej szczegółowo1.7 Zagadnienia szczegółowe związane z równaniem ruchu Moment bezwładności i moment zamachowy
.7 Zagadnna zczgółow zwązan z równan ruchu.7. ont bzwładnośc ont zaachowy Równan równowag ł dzałających na lnt ay d poazany na ry..8 będz ało potać: df a tąd lntarny ont dynaczny: d d ϑ d r * d d ϑ r d
Bardziej szczegółowoÍ í Í Á ń ý ý Ż í í ď Í Ĺ ń Í ń Ę ń ý Ż Ż ź ń ń Ę ń ý ý í ŕ Ĺ Ĺ Í Á í Ż Í É Í Ü ö ä Ż Ż Ż Ę ń ć Ę Ż ń Ę Ż ć ń Ł Ą ń Ę í Ę Ż Ż ý Ż Ż Ą Í É đ í Ł Ę Ł ć ő ť Ę ń í ć Í Ę Ę Ł Ą Ł ć ď ć Ę Ę ń Ó Ü ü Ĺ ý Ę ä í
Bardziej szczegółowod dz d dy e r d dx ψ = ψ(r, Θ, ϕ) = R n (r) Y l,m (Θ,ϕ) = ψ n,l,m E n 2 n NAJPROSTSZA CZĄSTECZKA - MOLEKUŁA H 2 Przypomnienie: atom wodoru
NAJPROSTSZA CZĄSTECZKA - MOLEKUŁA H Przomnienie: atom wodoru m d d d d d dz e r Ψ r EΨ r rz rzejściu do wółrzędnch fercznch r, Θ, ϕ ψ ψr, Θ, ϕ R n r Y l,m Θ,ϕ ψ n,l,m liczb kwantowe: n, l, m... l 0,...,n-,
Bardziej szczegółowo20. Model atomu wodoru według Bohra.
Model atou wodou według Boha Wybó i opacowaie zadań Jadwiga Mechlińska-Dewko Więcej zadań a te teat zajdziesz w II części skyptu Opieając się a teoii Boha zaleźć: a/ poień -tej obity elektou w atoie wodou,
Bardziej szczegółowoDioda pojemnościowa. lub:
Dioda pojemnościowa Symbol: lub: Inne używane nawy: waikap (vaiable capacitance mienna pojemność) oa waakto (vaiable eactance mienna eaktancja pojemnościowa). Wykoytuje ię mianę pojemności watwy apoowej
Bardziej szczegółowoStara i nowa teoria kwantowa
Stara i nowa teoria kwantowa Braki teorii Bohra: - podane jedynie położenia linii, brak natężeń -nie tłumaczy ilości elektronów na poszczególnych orbitach - model działa gorzej dla atomów z więcej niż
Bardziej szczegółowogdzie λ - długość fali, h - stała Plancka, p - pęd cząstki.
3.7. Model współczesny Louis Victor Pierre Raymond de Broglie (189-1987) (Rysunek 3-35) w swojej pracy doktorskiej z 194 roku, wysunął przypuszczenie, że skoro fale elektromagnetyczne mogą przejawiać naturę
Bardziej szczegółowoChemia kwantowa. Pytania egzaminacyjne. 2010/2011: 1. Przesłanki doświadczalne mechaniki kwantowej.
1 Chemia kwantowa. Pytania egzaminacyjne. 21/211: 1. Przesłanki doświadczalne mechaniki kwantowej. 2. Efekt fotoelektryczny - interpretacja Einsteina. 3. Efekt fotoelektryczny: jak skorelowana jest licza
Bardziej szczegółowoOpis kwantowy cząsteczki jest bardziej skomplikowany niż atomu. Hamiltonian przy zaniedbaniu oddziaływań związanych ze spinem ma następującą postać:
Cząsteczki. Kwantowy opis stanów enegetycznych cząsteczki. Funkcje falowe i enegia ektonów 3. Ruchy jąde oscylacje i otacje 4. Wzbudzenia cząsteczek Opis kwantowy cząsteczki jest badziej skomplikowany
Bardziej szczegółowoUkład okresowy Przewidywania teorii kwantowej
Przewiywania teorii kwantowej Chemia kwantowa - oumowanie Czątka w ule Atom wooru Równanie Schroeingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - oumowanie rozwiązanie Czątka w ule Atom wooru Ψn
Bardziej szczegółowoPODSTAWY MECHANIKI KWANTOWEJ
PODSTAWY MECHANIKI KWANTOWEJ Za dzień narodzenia mechaniki kwantowej jest uważany 14 grudnia roku 1900. Tego dnia, na posiedzeniu Niemieckiego Towarzystwa Fizycznego w Instytucie Fizyki Uniwersytetu Berlińskiego
Bardziej szczegółowo