4.3. Obliczanie przewodów grzejnych metodą elementu wzorcowego (idealnego)
|
|
- Judyta Michalik
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 .3. Obliczanie rzeodó grzejnych metodą elementu zorcoego (idealnego) Wzorcoy element grzejny jest umieszczony iecu o doskonałej izolacji cielnej i stanoi ciągłą oierzchnię otaczającą ad (rys..3). Rys..3. Element grzejny ieca ruroego: a) element zorcoy ciągły, rzeczyisty element grzejny, 2 ad, 3 izolacja cielna b) element W iecach rezystancyjnych o temeraturach roboczych rzekraczających 700 o, cieło od elementó grzejnych do adu i ścian ieca rzekazyane jest głonie rzez radiację. Wymiana cieła jest ięc odorządkoana raom radiacji dla ciał szarych. Przy założeniu, że oierzchnie elementu grzejnego i adu są róne, ymiana radiacyjna między nimi jest oisana rónaniem T T P = 2, (.35) gdzie: P strumień cielny między elementem grzejnym a adem, -2 zastęcza stała romienioania układu element grzejny ad, T, T temeratury bezzględne elementu grzejnego i adu, oierzchnia elementu grzejnego. Temeratura elementu grzejnego yznaczona z rónania (.35) ynosi T = P + 2 T. (.36)
2 Obciążenie oierzchnioe takiego zorcoego elementu grzejnego róne jest. T T q 2 = (.37) Zastęcza stała romienioania -2 układzie okazanym na rys..3a, rzy założonych rónych oierzchniach elementu i adu, ynosi, o 2 ε + ε = (.38) gdzie: ε emisyjność adu, ε emisyjność oierzchni rzeodu grzejnego, o stała romienioania. Na rys.. okazano ykresy zależności obciążenia oierzchnioego q zorcoego elementu grzejnego od temeratury adu T i elementu grzejnego T, rzy ε = ε = 0,8. Krzye sorządzono dla zastęczej stałej romienioania -2, określonej zależnością (.38). W rzyadkach, gdy nagrzeany ad jest otoczony elementem grzejnym o oierzchni iększej niż oierzchnia adu, obciążenie oierzchnioe q i zastęcza stała romienioania -2 ynoszą, T T q 2 = (.39), o 2 ε + ε = (.0) gdzie: oierzchnia nagrzeanego adu. 5
3 Rys... Obciążenie oierzchnioe q zorcoego elementu grzejnego oraz moce P z2- dające na m 2 oierzchni ścian enętrznych ieca funkcji temeratury adu T i temeratury elementu grzejnego T Rys..5. Wartość oraki W, uzględniającej ły ymiaró adu na obciążenie oierzchnioe elementu grzejnego; W = f( / ) 6
4 Obciążenie oierzchnioe dla rzyadku określonego zależnością (.0) można odczytać z krzyych na rys.., z oraką uzględniającą ły ymiaró adu. Wartość tej oraki ostaci ółczynnika W = f( / ) okazano na ykresie z rys..5. Iloraz / określa stosunek obliczenioej oierzchni adu do oierzchni ścian komory ieca zajętej rzez elementy grzejne. Obliczenioą oierzchnię adu stanoi oierzchnia z2- ętrzna zrócona stronę elementó grzejnych. Rys..6. Określenie obliczenioej oierzchni adu: a) ad łaski, b) i c) ady o złożonych kształtach element grzejny, 2 ad, 3 elementy grzejne dodatkoe, komensujące straty cielne Na rys..6 rzedstaiono sosób określenia oierzchni obliczenioej dla tyoych adó o skomlikoanych kształtach. Poierzchnie obliczenioe na tym rysunku obiedzione są linią rzeryaną. Dla rzyadku z rys..6b traktoanie obiedni jako oierzchni z2- czenioej jest możlie rzy odstęie między osiami adó nie rzekraczającym odójnej średnicy adó. W rzyadku, gdy iecu zainstaloane są elementy grzejne nie nagrzeające bezośrednio adu (elementy komensujące straty cielne ieca), do yznaczania ółczynnika orakoego W rzyjmuje się oierzchnie ścian komory ieca zajętą rzez elementy z2- zeające bezośrednio ad. Obciążenie oierzchnioe elementó komensujących straty 7
5 cielne yznacza się zakładając, że temeratura oierzchni ścian jest róna temeraturze komory ieca. Wykres okazany na rys..5 ograniczony jest do artości / 0,8. W rzyadkach, gdy / > 0,8, ółczynnik W =. Dla nieielkich ymiaró adó, sełniających arunek / < 0,3, yniku obliczeń elementó grzejnych sosób okazany yżej, uzyskuje się zbyt duże artości temeratur elementó grzejnych. Element grzejny ykonany jest zykle z drutu lub taśmy. W takich rzyadkach nie całe cieło yromienioyane ada na ad (rys..3b). zęść strumienia cielnego ada na sąsiednie elementy grzejne oraz ściany komory. Można ięc rzyjąć, że rzeczyisty element grzejny romieniuje na ad oierzchnią skuteczną sk, stanoiącą część całkoitej oierzchni elementu. Rzeczyisty element grzejny o oierzchni można zastąić rónoażnym elementem zorcoym, o tej samej temeraturze i oierzchni skutecznej sk. Z oyższego ynika ziązek między obciążeniem oierzchnioym elementu grzejnego rzeczyistego q i zorcoego q q = sk q. (.) Wyrażenie (.) jest słuszne dla iecó o nieielkich stratach cielnych. Ziązek ten ozala ykorzystać krzye obciążeń oierzchnioych zorcoego elementu grzejnego (rys..) do yznaczania obciążenia oierzchnioego elementu rzeczyistego. Moc yromienioana na ad rzez rzeczyisty element grzejny zależy od efektyności romienioania elementu grzejnego. Tyoe konstrukcje elementó grzejnych z oznaczonymi ymiarami geometrycznymi łyającymi na efektyność romienioania okazano na rys..7. 8
6 Rys..7. Tyoe elementy grzejne: a) meander grzejny ykonany z drutu, b) meander grzejny ykonany z taśmy, c) skrętka grzejna Wły ymiaró na skuteczność romienioania określa ółczynnik korekcyjny R. Wartości tego ółczynnika dla skrętek i meandró grzejnych rzytoczono tabl..3. Wartości odane tabl..3 zostały yznaczone dla stosunku szerokości taśmy grzejnej do grubości n = b/g = 0. Dla innych artości n, ółczynniki R różnią się nieznacznie od z2- czonych. Tabl..3. Wsółczynnik korekcyjny R skuteczności romienioania elementó grzejnych funkcji minimalnych zględnych odstęó międzyzojoych (W = c/d; m = e/b oznaczenia edług rys..7) Element grzejny Minimalne zględne z2- ęy międzyzojoe R Skrętka grzejna nainięta na rurze W = 2 0,32 Skrętka grzejna umieszczona na orniku W = 2 0,32 Meander z drutu grzejnego m = 2,75 0,68 Meander z taśmy grzejnej m = 0,9 0,0 9
7 Przy innych artościach zględnych odstęó międzyzojoych roadza się kolejny ółczynnik Z. Wartości ółczynnikó Z funkcji zględnych odstęó międzyzojoych oraz m, dla różnych rodzajó elementó grzejnych, okazano na rys..8,.9 oraz.0. Rys..8. Wsółczynnik orakoy Z funkcji zględnych odstęó międzyzojoych dla elementu skrętkoego Rys..9. Wsółczynnik orakoy Z funkcji stosunku m odstęu fali meandra drutoego do średnicy drutu 20
8 Rys..0. Wsółczynnik orakoy Z funkcji stosunku m odstęu fali meandra taśmoego do szerokości taśmy Kolejny ółczynnik K uzględnia zmianę artości zastęczej stałej romienioania funkcji emisyjności elementó grzejnych i adu oraz stosunku oierzchni adu i elementó. Zastęcza stała romienioania yznaczana jest z zależności od konfiguracji układu element grzejny ad, z zależności (.38) lub (.0). Wartości ółczynnika orakoego K funkcji zastęczej stałej romienioania okazano na rys... Rys... Wsółczynnik orakoy K funkcji zastęczej stałej romienioania -2 2
9 Po uzględnieniu rzytoczonych yżej ółczynnikó korekcyjnych, obciążenie oierzchnioe rzeczyistego elementu grzejnego określa się z zależności q = q W R Z K, (.2) gdzie: W ółczynnik korekcyjny uzględniający ły ymiaró adu, R ółczynnik uzględniający skuteczność romienioania elementu grzejnego, Z ółczynnik uzględniający odstęy międzyzojoe elementu, K ółczynnik uzględniający zastęczą stałą romienioania układu element grzejny ad. Ze zględu na różnice temeratur między komora ieca a adem oraz zależny od tego charakter ymiany cieła rozróżnia się trzy rodzaje iecó:. Piece, których raktycznie nie ystęuje różnica między temeraturą komory ieca a końcoą temeraturą nagrzeanego adu. Do tej gruy zalicza się iece o działaniu nieciągłym, strefy ygrzeania i sąsiadujące z nimi strefy nagrzeania, a także strefy reguloanego chłodzenia. Douszczalne obciążenie oierzchnioe tej gruy iecó określa się dla okresu ygrzeania, a iec dla końcoej temeratury adu. Okres ten, odobnie jak z2- dku strefy ygrzeania iecó rzelotoych, charakteryzuje się maksymalną temeraturą elementu grzejnego. Odbiornikiem cieła są ściany ieca, zaś ły adu na douszczalne obciążenie oierzchnioe i temeraturę elementu grzejnego jest nieielki. Odnosi się to rónież do stref reguloanego chłodzenia iecach rzelotoych, a także do stref grzejnych rzylegających do stref ygrzeania. Dla zystkich tych rzyadkó, rzy ciągłej regulacji temeratury, ółczynniki korekcyjne K i W stają się róne, zaś douszczalne obciążenie oierzchnioe oblicza się z zależności q = q R Z. (.3) Przy regulacji nieciągłej, stanie cielnie ustalonym, na temeraturę elementu grzejnego będzie yierała ły emisyjność adu ε. Wły ten jest tym iększy, im iększe są ymiary adu. 22
10 Wobec tego, dla nieciągłej regulacji temeratury i / > 0,3, rzy obliczaniu obciążenia oierzchnioego q należy roadzić ółczynnik K, a ięc q = q R Z K. (.) Przy stosunku / 0,3 roadzenie ółczynnika K nie jest konieczne. W rzylegających do strefy ygrzeania strefach nagrzeania i reguloanego chłodzenia ieca rzelotoego, douszczalne obciążenie oierzchnioe rzy regulacji z2- ągłej może być yznaczone edług zależności (.), onieaż tym rzyadku z2- czenia roadzi się dla maksymalnej temeratury adu, a ięc z enym zaasem. 2. Piece z ystęującymi różnicami między temeraturą ieca a adem. Do tej gruy zalicza się iece o szybkim rozgrzeaniu oraz strefy nagrzeania iecó z2- toych. W tej gruie iecó różnica miedzy temeraturą komory ieca a adem jest duża. Wsad ięc, a nie ściany, jest głónie odbiornikiem cieła, dlatego ielkość oierzchni adu i jej emisyjność istotny sosób łyają na douszczalne z2- ążenie oierzchnioe i temeraturę elementu grzejnego. Dla tej gruy iecó z2- ążenie oierzchnioe elementó się z zależności (.2). 3. Piece, których elementy grzejne są ekranoane od adu, n. iece z muflami metaloymi, z rurami romieniującymi it. Douszczalne obciążenie oierzchnioe tej gruy iecó określa się z zależności ykorzystyanych dla dóch orzednich gru, rzy czym obliczeniach zamiast temeratury adu rzyjmuje się temeraturę ekranu. 23
A - przepływ laminarny, B - przepływ burzliwy.
PRZEPŁYW CZYNNIK ŚCIŚLIWEGO. Definicje odstaoe Rys... Profile rędkości rurze. - rzeły laminarny, B - rzeły burzliy. Liczba Reynoldsa Re D [m/s] średnia rędkość kanale D [m] średnica enętrzna kanału ν [m
Bardziej szczegółowoLaboratorium Fizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej. Pomiar wilgotności powietrza
Zakład Inżynierii Biorocesoej i Biomedycznej Politechniki Wrocłaskiej Laboratorium Fizykochemiczne odstay inżynierii rocesoej Pomiar ilgotności oietrza Wrocła 2016 Dr inż. Michał Araszkieicz 1 Wstę 1.
Bardziej szczegółowoWłasności koligatywne
Własności koligatyne Własnościami koligatynymi nazyamy łasności roztorach rozcieńczonych zależne yłącznie od liczby cząsteczek (a naet szerzej indyiduó chemicznych) substancji rozuszczonej a nie od ich
Bardziej szczegółowoMetodyka obliczenia natężenia przepływu za pomocą anemometru skrzydełkowego.
ZAŁĄCZNIK Metoyka obliczenia natężenia rzełyu za omocą anemometru skrzyełkoego. Prękość oietrza osi symetrii kanału oblicza się ze zoru: S max τ gzie: S roga rzebyta rzez gaz ciągu czasu trania omiaru
Bardziej szczegółowoALTERNATYWNE ĆWICZENIA LABORATORYJNE TECHNOLOGIA WSTRZELIWANIA DWUWARSTWOWYCH FORM I RDZENI
1 ALTERNATYWNE ĆWICZENIA LABORATORYJNE TECHNOLOGIA WSTRZELIWANIA DWUWARSTWOWYCH FORM I RDZENI Józef DAŃKO 1. Wstę W rocesie zagęszczania masy metodami dmuchoymi obseruje się charakterystyczne ziększenie
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA WROCŁAWSKA INSTYTUT TECHNIKI CIEPLNEJ I MECHANIKI PŁYNÓW ZAKŁAD TERMODYNAMIKI
POLITECHNIKA WROCŁAWSKA INSTYTUT TECHNIKI CIEPLNEJ I MECHANIKI PŁYNÓW ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Materiały omocnicze do ćiczeń rachunkoych z rzedmiotu Termodynamika tooana CZĘŚĆ 1: GAZY WILGOTNE mr inż. Piotr
Bardziej szczegółowoMetody programowania sieciowego w zarządzaniu przedsięwzięciami
Metody rogramoania siecioego zarządzaniu rzedsięzięciami rogramoanie siecioe stanoi secyficzną gruę zagadnień rogramoania matematycznego. Zagadnienia siecioe - zagadnienia, których ilustrację graficzną
Bardziej szczegółowoEfektywność energetyczna systemu ciepłowniczego z perspektywy optymalizacji procesu pompowania
Efektywność energetyczna systemu ciełowniczego z ersektywy otymalizacji rocesu omowania Prof. zw. dr hab. Inż. Andrzej J. Osiadacz Prof. ndz. dr hab. inż. Maciej Chaczykowski Dr inż. Małgorzata Kwestarz
Bardziej szczegółowoKuratorium Oświaty w Katowicach KONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI I ASTRONOMII DLA UCZNIÓW SZKÓŁ GIMNAZJALNYCH. Etap III 13 marca 2009 r.
NMER KODOWY Kuratorium Ośiaty Katoicach KONKRS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI I ASTRONOMII DLA CZNIÓW SZKÓŁ GIMNAZJALNYCH Eta III 13 marca 9 r. Drogi uczestniku Konkursu Gratulacje! Przeszedłeś rzez da etay konkursu
Bardziej szczegółowo[ ] 1. Zabezpieczenia instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego. 1. 2. Przeponowe naczynie wzbiorcze. ν dm [1.4] 1. 1. Zawory bezpieczeństwa
. Zabezieczenia instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego Zabezieczenia te wykonuje się zgodnie z PN - B - 0244 Zabezieczenie instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego z naczyniami wzbiorczymi
Bardziej szczegółowoPorównanie nacisków obudowy Glinik 14/35-POz na spąg obliczonych metodą analityczną i metodą Jacksona
dr inż. JAN TAK Akademia Górniczo-Hutnicza im. St. Staszica w Krakowie inż. RYSZARD ŚLUSARZ Zakład Maszyn Górniczych GLINIK w Gorlicach orównanie nacisków obudowy Glinik 14/35-Oz na sąg obliczonych metodą
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład 3: wirniki i uklady kierownic maszyn wirnikowych. Viktor Kaplan
J. Szantyr - Wykład 3: irniki i uklady kieronic maszyn irnikoych Viktor Kalan 1876-1934 Poma odśrodkoa Schemat rzełyu rzez omę odśrodkoą u rzut rędkości bezzględnej na kierunek rędkości unoszenia, rędkość
Bardziej szczegółowoMODELE PROCESU EKSPLOATACJI POJAZDÓW MECHANICZNYCH
Stanisła Niziński, Krzysztof Ligier MODELE PROCESU EKSPLOATACJI POJAZDÓW MECHANICZNYCH Streszczenie. W racy rzedstaiono modele matematyczne, których kryterium oceny efektyności funkcjonoania systemó eksloatacji
Bardziej szczegółowoBilans cieplny suszarni teoretycznej Termodynamika Techniczna materiały dla studentów
Bilans cieplny suszarni teoretycznej Termodynamika Techniczna materiały dla studentó K. Kyzioł, J. Szczerba Bilans cieplny suszarni teoretycznej Na rysunku 1 przedstaiono przykładoy schemat suszarni jednostopnioej
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TEORII STEROWANIA. Ćwiczenie 6 RD Badanie układu dwupołożeniowej regulacji temperatury
Wydział Elektryczny Zespół Automatyki (ZTMAiPC). Cel ćiczenia LABORATORIUM TEORII STEROWANIA Ćiczenie 6 RD Badanie układu dupołożenioej regulacji temperatury Celem ćiczenia jest poznanie łaściości regulacji
Bardziej szczegółowo1.12. CAŁKA MOHRA Geometryczna postać całki MOHRA. Rys. 1
.. CAŁA OHRA Całka OHRA yraża ziązek między przemieszczeniem (ydłużeniem, ugięciem, obrotem) a obciążeniem (siłą, momentem, obciążeniem ciągłym). Służy ona do yznaczania przemieszczeń statycznie yznaczanych
Bardziej szczegółowoWYMAGANIA EDUKACYJNE Z FIZYKI DLA KL.III
WYMAGANIA EDUKACYJNE Z FIZYKI DLA KL.III 1.Metody oceny osiągnięć ucznia Kontroloanie i ocenianie osiągnięć ucznia odgrya szczególną rolę rocesie dydaktycznym. Dokonując oceny osiągnięć ucznia nauczyciel
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE ZJAWISK CIEPLNYCH W GRUNTOWYCH WYMIENNIKACH CIEPŁA POMP GRZEJNYCH Z UWZGLĘDNIENIEM OPORÓW PRZEPŁYWU CZYNNIKA POŚREDNICZĄCEGO
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 1896-771X 38, s. 57-68, Gliice 2009 MODELOWANIE ZJAWISK CIEPLNYCH W GRUNTOWYCH WYMIENNIKACH CIEPŁA POMP GRZEJNYCH Z UWZGLĘDNIENIEM OPORÓW PRZEPŁYWU CZYNNIKA POŚREDNICZĄCEGO
Bardziej szczegółowoTeoria informacji i kodowania Ćwiczenia Sem. zimowy 2016/2017
Teoria informacji i kodowania Ćwiczenia Sem. zimowy 06/07 Źródła z amięcią Zadanie (kolokwium z lat orzednich) Obserwujemy źródło emitujące dwie wiadomości: $ oraz. Stwierdzono, że częstotliwości wystęowania
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwiczenia: KONWEKCJA SWOBODNA W POWIETRZU OD RURY Konwekcja swobodna od rury
Bardziej szczegółowoAnaliza porównawcza metod obliczeniowych szacowania wymaganej wydajności podawania wody niezbędnej do efektywnego gaszenia pożaru
GAŁAJ Jerzy 1 DRZYMAŁA Tomasz 2 Analiza orónacza metod obliczenioych szacoania ymaganej ydajności odaania ody niezbędnej do efektynego gaszenia ożaru WSTĘP Jedną z najażniejszych ielkości, od której zależy
Bardziej szczegółowoĆw. 11 Wyznaczanie prędkości przepływu przy pomocy rurki spiętrzającej
Ćw. Wyznaczanie rędkości rzeływu rzy omocy rurki siętrzającej. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zaoznanie się z metodą wyznaczania rędkości rzeływu za omocą rurek siętrzających oraz wykonanie charakterystyki
Bardziej szczegółowoPOMIAR MOCY BIERNEJ W OBWODACH TRÓJFAZOWYCH
ĆWICZEIE R 9 POMIAR MOCY BIEREJ W OBWODACH TRÓJFAZOWYCH 9.. Cel ćiczenia Celem ćiczenia jest poznanie metod pomiaru mocy biernej odbiornika niesymetrycznego obodach trójfazoych. 9.. Pomiar mocy biernej
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU
CHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU BUDYNEK OCENIANY RODZAJ BUDYNKU Budynek szkolno-administracyjny CAŁOŚĆ/CZĘŚĆ BUDYNKU Całość pomieszczeń przebudowywanych ADRES BUDYNKU Kędzierzyn-Koźle, Kędzierzyn-Koźle
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA ŁÓDZKA ZAKŁADZIE BIOFIZYKI Ćwiczenie 7 KALORYMETRIA
POLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTRUKCJA Z LABORATORIUM W ZAKŁADZIE BIOFIZYKI Ćiczenie 7 KALORYMETRIA I. WSTĘP TEORETYCZNY Kalorymetria jest działem fizyki zajmującym się metodami pomiaru ciepła ydzielanego bądź
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE POŻARÓW. Ćwiczenia laboratoryjne. Ćwiczenie nr 1. Obliczenia analityczne parametrów pożaru
MODELOWANIE POŻARÓW Ćwiczenia laboratoryjne Ćwiczenie nr Obliczenia analityczne arametrów ożaru Oracowali: rof. nadzw. dr hab. Marek Konecki st. kt. dr inż. Norbert uśnio Warszawa Sis zadań Nr zadania
Bardziej szczegółowoOpis techniczny. Strona 1
Ois techniczny Strona 1 1. Założenia dla instalacji solarnej a) lokalizacja inwestycji: b) średnie dobowe zużycie ciełej wody na 1 osobę: 50 [l/d] c) ilość użytkowników: 4 osób d) temeratura z.w.u. z sieci
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSYUU ECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGEYKI POLIECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSRUKCJA LABORAORYJNA emat ćwiczenia: WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA WNIKANIA CIEPŁA DLA KONWEKCJI WYMUSZONEJ W RURZE
Bardziej szczegółowoDZIAŁ: HYDRODYNAMIKA ĆWICZENIE B: Wyznaczanie oporów przy przepływie płynów [OMÓWIENIE NAJWAŻNIEJSZYCH ZAGADNIEŃ] opracowanie: A.W.
DZIAŁ: HYDRODYNAMIKA ĆWICZENIE B: Wynacanie ooró ry rełyie łynó [OMÓWIENIE NAJWAŻNIEJSZYCH ZAGADNIEŃ] oracoanie: A.W. rys.. Rokład rędkości rekroju rury dla rełyu laminarnego i turbulentnego LICZBY KRYTERIALNE:
Bardziej szczegółowoWPŁYW PRZEPLOTU NA STRATY DODATKOWE OD PRĄDÓW WIROWYCH W PRĘCIE STOJANA TURBOGENERATORA
Zeszyty Problemoe Maszyny Elektryczne Nr 77/007 03 Dariusz Gurazdoski, Jan Zailak Politechnika Wrocłaska, Wrocła WPŁYW PRZEPLOTU NA STRATY DODATKOWE OD PRĄDÓW WROWYCH W PRĘCE STOJANA TURBOGENERATORA THE
Bardziej szczegółowoTemperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech
emeratura i cieło E=E K +E P +U Energia wewnętrzna [J] - ieło jest energią rzekazywaną między układem a jego otoczeniem na skutek istniejącej między nimi różnicy temeratur na sosób cielny rzez chaotyczne
Bardziej szczegółowoANALIZA WPŁYWU ZUŻYCIA NA RUCH DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGAŃ Z TARCIEM SUCHYM
ANALIZA WPŁYWU ZUŻYCIA NA RUCH DYNAMICZNEGO TŁUMIKA DRGAŃ Z TARCIEM SUCHYM JAN AWREJCEWICZ, YURIY PYRYEV Politechnika Łódzka, Katedra Automatyki i Biomechaniki, 9-94 Łódź, ul. Stefanoskiego /5, e-mail:
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 3. Wyznaczanie współczynnika Joule a-thomsona wybranych gazów rzeczywistych.
Termodynamika II ćwiczenia laboratoryjne Ćwiczenie nr 3 Temat: Wyznaczanie wsółczynnika Joule a-tomsona wybranyc gazów rzeczywistyc. Miejsce ćwiczeń: Laboratorium Tecnologii Gazowyc Politecniki Poznańskiej
Bardziej szczegółowoEntalpia swobodna (potencjał termodynamiczny)
Entalia swobodna otencjał termodynamiczny. Związek omiędzy zmianą entalii swobodnej a zmianami entroii Całkowita zmiana entroii wywołana jakimś rocesem jest równa sumie zmiany entroii układu i otoczenia:
Bardziej szczegółowoZadania przykładowe z przedmiotu WYMIANA CIEPŁA na II roku studiów IŚ PW
YMIANA CIEPŁA zadania przykładowe Zadania przykładowe z przedmiotu YMIANA CIEPŁA na II roku studiów IŚ P Zad. 1 Obliczyć gęstość strumienia ciepła, przewodzonego przez ściankę płaską o grubości e=10cm,
Bardziej szczegółowoKatedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Pomiar ciepła spalania paliw gazowych
Katedra Silników Salinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Pomiar cieła salania aliw gazowych Wstę teoretyczny. Salanie olega na gwałtownym chemicznym łączeniu się składników aliwa z tlenem, czemu
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM Z FIZYKI TECHNICZNEJ Ć W I C Z E N I E N R 7 WYZNACZANIE SPRAWNOŚCI POMPY CIEPŁA
Projekt Plan rozoju Politechniki Częstochoskiej spółfinansoany ze środkó UNII EUROPEJSKIEJ ramach EUROPEJSKIEGO FUNDUSZU SPOŁECZNEGO Numer Projektu: POKL.04.01.01-00-59/08 INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII
Bardziej szczegółowoEureka! Jakie są warunki pływania ciał? Eureka! Jakie są warunki pływania ciał?
Eureka! Jakie są arunki płyania ciał? Eureka! Jakie są arunki płyania ciał? Wstęp Penie nieraz zanurzaliście odzie jajko lub piłkę i czuliście opór. Czy iecie dlaczego? Odpoiedź na to pytanie znalazł 2250
Bardziej szczegółowoModelowanie rozwoju pożaru w pomieszczeniach zamkniętych. Cz. II. Model spalania.
Modeloanie rozoju pożaru pomieszczeniach zamkniętych. Cz.. Model spalania. Dr hab. inż. Tadeusz Maciak prof. SGSP, mgr inż. Przemysła Czajkoski, Spis ażniejszych oznaczeń stosoanych modeloaniu pożaru:
Bardziej szczegółowoTermodynamika 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
ermodynamika Projekt wsółfinansowany rzez Unię Euroejską w ramach Euroejskiego Funduszu Sołecznego Siik ciey siikach (maszynach) cieych cieło zamieniane jest na racę. Elementami siika są: źródło cieła
Bardziej szczegółowoĆwiczenie N 14 KAWITACJA
LABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW Ćiczenie N 1 KAWITACJA 1. Cel ćiczenia ośiadczalne yznaczenie ciśnienia i strumienia objętości kaitacji oraz charakterystyki przepłyu zęŝki, której postaje kaitacja.. Podstay
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwiczenia PC-13 BADANIE DZIAŁANIA EKRANÓW CIEPLNYCH
Bardziej szczegółowoObliczanie pali obciążonych siłami poziomymi
Obliczanie ali obciążonych siłami oziomymi Obliczanie nośności bocznej ali obciążonych siłą oziomą Srawdzenie sztywności ala Na to, czy dany al można uznać za sztywny czy wiotki, mają wływ nie tylko wymiary
Bardziej szczegółowoWYMAGANIA TECHNICZNE DLA PŁYTOWYCH WYMIENNIKÓW CIEPŁA DLA CIEPŁOWNICTWA
WYMAAA TECHCZE DLA PŁYTOWYCH WYMEKÓW CEPŁA DLA CEPŁOWCTWA iniejsza wersja obowiązuje od dnia 02.11.2011 Stołeczne Przedsiębiorstwo Energetyki Cielnej SA Ośrodek Badawczo Rozwojowy Ciełownictwa ul. Skorochód-Majewskiego
Bardziej szczegółowoWykład 9. Stateczność prętów. Wyboczenie sprężyste
Wykład 9. Stateczność prętó. Wyoczenie sprężyste 1. Siła ytyczna pręta podpartego soodnie Dla pręta jak na rysunku 9.1 eźmiemy pod uagę możliość ygięcia się pręta z osi podczas ściskania. jest modułem
Bardziej szczegółowotermodynamika fenomenologiczna
termodynamika termodynamika fenomenologiczna własności termiczne ciał makroskoowych uogólnienie licznych badań doświadczalnych ois makro i mikro rezygnacja z rzyczynowości znaczenie raktyczne układ termodynamiczny
Bardziej szczegółowoWykład 2. Przemiany termodynamiczne
Wykład Przemiany termodynamiczne Przemiany odwracalne: Przemiany nieodwracalne:. izobaryczna = const 7. dławienie. izotermiczna = const 8. mieszanie. izochoryczna = const 9. tarcie 4. adiabatyczna = const
Bardziej szczegółowoKatedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Wyznaczanie ciepła właściwego c p dla powietrza
Katedra Silików Saliowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Wyzaczaie cieła właściweo c dla owietrza Wrowadzeie teoretycze Cieło ochłoięte rzez ciało o jedostkowej masie rzy ieskończeie małym rzyroście
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU
CHARAKTERYSTYKA ENERGETYCZNA BUDYNKU BUDYNEK OCENIANY RODZAJ BUDYNKU CAŁOŚĆ/CZĘŚĆ BUDYNKU Użyteczności publicznej Całość budynku ADRES BUDYNKU Sieprawice gm. Jastków, Dz. nr 624/2 NAZWA ROJEKTU Gminny
Bardziej szczegółowoKalorymetria paliw gazowych
Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn i Urządzeń Cielnych W9/K2 Miernictwo energetyczne laboratorium Kalorymetria aliw gazowych Instrukcja do ćwiczenia nr 7 Oracowała: dr inż. Elżbieta Wróblewska Wrocław,
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład nr 30 Podstawy gazodynamiki II. Prostopadłe fale uderzeniowe
Proagacja zaburzeń o skończonej (dużej) amlitudzie. W takim rzyadku nie jest możliwa linearyzacja równań zachowania. Rozwiązanie ich w ostaci nieliniowej jest skomlikowane i rowadzi do nastęujących zależności
Bardziej szczegółowoPłytowe wymienniki ciepła. 1. Wstęp
Płytowe wymienniki cieła. Wstę Wymienniki łytowe zbudowane są z rostokątnych łyt o secjalnie wytłaczanej owierzchni, oddzielonych od siebie uszczelkami. Płyty są umieszczane w secjalnej ramie, gdzie są
Bardziej szczegółowo1.11. RÓWNANIE RÓŻNICZKOWE OSI UGIĘTEJ
.. RÓWNANIE RÓŻNICZKOWE OSI UGIĘTEJ od płem obciążenia prostolinioa oś podłużna belki staje się krzolinioa. Zakrzioną oś belki nazam linią ugięcia (osią ugiętą), przemieszczenie pionoe ( x) tej osi nazam
Bardziej szczegółowoAnaliza nośności pionowej pojedynczego pala
Poradnik Inżyniera Nr 13 Aktualizacja: 09/2016 Analiza nośności ionowej ojedynczego ala Program: Plik owiązany: Pal Demo_manual_13.gi Celem niniejszego rzewodnika jest rzedstawienie wykorzystania rogramu
Bardziej szczegółowoIDENTYFIKACJA WSPÓŁCZYNNIKA WNIKANIA CIEPŁA NA ZEWNĘTRZNEJ POWIERZCHNI TERMOMETRU DO WYZNACZANIA NIEUSTALONEJ TEMPERATURY PŁYNU
ZESZYTY NAUKOWE POLITECHNIKI RZESZOWSKIEJ 91, Mechanika 87 RUTMech, t. XXXII, z. 87 (3/15), lipiec-rzesień 015, s. 51-60 Jan TALER 1 Magdalena JAREMKIEWICZ IDENTYFIKACJA WSPÓŁCZYNNIKA WNIKANIA CIEPŁA NA
Bardziej szczegółowoWYKONANIE OZNACZENIA KONSYSTENCJI GRUNTU SPOISTEGO (WILGOTNOŚĆ NATURALNA GRUNTU, GRANICA PŁYNNOŚCI) Wg PKN-CEN ISO/TS
WYKONANE OZNACZENA KONSYSTENCJ GRUNTU SOSTEGO (WGOTNOŚĆ NATURANA GRUNTU, GRANCA ŁYNNOŚC) Wg KN-CEN SO/TS 17892-12 Wproadzenie Grunty spoiste stanie naturalny ystępują trzech stanach: zarty, plastyczny
Bardziej szczegółowoinstrukcja do ćwiczenia 3.4 Wyznaczanie metodą tensometrii oporowej modułu Younga i liczby Poissona
UT-H Radom Instytut Mechaniki Stosoanej i Energetyki Laboratorium Wytrzymałości Materiałó instrukcja do ćiczenia 3.4 Wyznaczanie metodą tensometrii oporoej modułu Younga i liczby Poissona I ) C E L Ć W
Bardziej szczegółowoMODEL ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ARKUSZA II. Zdający może rozwiązać zadania każdą poprawną metodą. Otrzymuje wtedy maksymalną liczbę punktów.
MODEL ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ARKUSZA II Zdający może roziązać każdą popraną metodą. Otrzymuje tedy maksymalną liczbę punktó. Numer Wykonanie rysunku T R Q Zadanie. Samochód....4.6 Narysoanie sił
Bardziej szczegółowoStan wilgotnościowy przegród budowlanych. dr inż. Barbara Ksit
Stan wilgotnościowy rzegród budowlanych dr inż. Barbara Ksit barbara.ksit@ut.oznan.l Przyczyny zawilgocenia rzegród budowlanych mogą być nastęujące: wilgoć budowlana wrowadzona rzy rocesach mokrych odczas
Bardziej szczegółowo1 Wstp... 2 2 Własnoci materiału wilgotnego... 3 2.1 Podział materiałów suszonych... 3. 2.2 Własnoci strukturalne materiałów suszonych...
1 Wst... 2 2 Własnoci ateriału ilgotnego... 3 2.1 Podział ateriałó suszonych... 3 2.2 Własnoci strukturalne ateriałó suszonych... 3 2.3 Wilgotno ateriału... 4 2.4 Mechaniz izania ilgoci ateriale... 4 2.5
Bardziej szczegółowoP O L I T E C H N I K A W A R S Z A W S K A
P O L I T E C H N I K A W A R S Z A W S K A WYDZIAŁ BUDOWNICTWA, MECHANIKI I PETROCHEMII INSTYTUT INŻYNIERII MECHANICZNEJ LABORATORIUM NAPĘDÓW I STEROWANIA HYDRAULICZNEGO I PNEUMATYCZNEGO Instrkcja do
Bardziej szczegółowoProjekt 9 Obciążenia płata nośnego i usterzenia poziomego
Projekt 9 Obciążenia łata nośnego i usterzenia oziomego Niniejszy rojekt składa się z dwóch części:. wyznaczenie obciążeń wymiarujących skrzydło,. wyznaczenie obciążeń wymiarujących usterzenie oziome,
Bardziej szczegółowoWyznaczanie gęstości cieczy i ciał stałych za pomocą wagi hydrostatycznej FIZYKA. Ćwiczenie Nr 3 KATEDRA ZARZĄDZANIA PRODUKCJĄ
POLITECHNIKA BIAŁOSTOCKA KATEDRA ZARZĄDZANIA PRODUKCJĄ Instrukcja o zajęć laboratoryjnych z przemiotu: FIZYKA Ko przemiotu: KS07; KN07; LS07; LN07 Ćiczenie Nr Wyznaczanie gęstości cieczy i ciał stałych
Bardziej szczegółowo(1.1) (1.2) (1.3) (1.4) (1.5) (1.6) Przy opisie zjawisk złożonych wartości wszystkich stałych podobieństwa nie mogą być przyjmowane dowolnie.
1. Teoria podobieństa Figury podobne geometrycznie mają odpoiadające sobie kąty róne, a odpoiadające sobie boki są proporcjonane 1 n (1.1) 1 n Zjaiska fizyczne mogą być podobne pod arunkiem, że zachodzą
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 6. Pomiary wielkości elektrycznych za pomocą oscyloskopu
Ćiczenie 6 Pomiary ielkości elektrycznych za pomocą oscyloskopu 6.1. Cel ćiczenia Zapoznanie z budoą, zasadą działa oscyloskopu oraz oscyloskopoymi metodami pomiaroymi. Wykonanie pomiaró ielkości elektrycznych
Bardziej szczegółowo10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.
0. FALE, ELEMENY ERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI. 0.9. Podstawy termodynamiki i raw gazowych. Podstawowe ojęcia Gaz doskonały: - cząsteczki są unktami materialnymi, - nie oddziałują ze sobą siłami międzycząsteczkowymi,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3+ Spektrometr promieniowania gamma z detektorem półprzewodnikowym HPGe (wersja B 2013)
Ćiczenie 3+ Sektrometr romienioania gamma z detektorem ółrzeodnikoym HPGe (ersja B 2013) Cel ćiczenia Celem ćiczenia jest zaoznanie się z odstaami metody sektrometrii romienioania gamma, szczególności
Bardziej szczegółowo13) Na wykresie pokazano zależność temperatury od objętości gazu A) Przemianę izotermiczną opisują krzywe: B) Przemianę izobaryczną opisują krzywe:
) Ołowiana kula o masie kilograma sada swobodnie z wysokości metrów. Który wzór służy do obliczenia jej energii na wysokości metrów? ) E=m g h B) E=m / C) E=G M m/r D) Q=c w m Δ ) Oblicz energię kulki
Bardziej szczegółowo2. PRAKTYCZ A REALIZACJA PRZEMIA Y ADIABATYCZ EJ
. PRAKTYCZ A REALIZACJA PRZEMIA Y ADIABATYCZ EJ. Wroadzene Przemana jest adabatyczna, jeśl dla każdych dóch stanó l, leżących na tej rzemane Q - 0. Z tej defncj ynka, że aby zrealzoać yżej ymenony roces,
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 1 DWÓJNIK ŹRÓDŁOWY PRĄDU STAŁEGO
ĆWCZENE DWÓJNK ŹÓDŁOWY ĄD STŁEGO Cel ćiczenia: spradzenie zasady rónażnści dla dójnika źródłeg (tierdzenie Thevenina, tierdzenie Nrtna), spradzenie arunku dpasania dbirnika d źródła... dstay teretyczne
Bardziej szczegółowoĆwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika
Ćwiczenia do wykładu Fizyka tatystyczna i ermodynamika Prowadzący dr gata Fronczak Zestaw 5. ermodynamika rzejść fazowych: równanie lausiusa-laeyrona, własności gazu Van der Waalsa 3.1 Rozważ tyowy diagram
Bardziej szczegółowoWykaz aparatury znajduje się w dodatku A do niniejszej instrukcji (s. 15, 16).
Ćiczenie 6 Techniczne metody pomiaru impedancji rogram ćiczenia:. omiar pojemności kondensatora metodą techniczną.. omiar parametró i dłaika z ykorzystaniem atomierza, amperomierza i oltomierza. 3. omiar
Bardziej szczegółowoProjektowana hala sortownicza
03-968 WARSZAWA ul.saska 7d tel. (0-22) 781 55 43, 624 89 23 E-mail progeo_jmzz@p.pl Zleceniodaca: PGK Płońsku Sp. z o.o. Obiekt: Projektoana hala sortonicza Temat: Autor: Dokumentacja geotechniczna i
Bardziej szczegółowoPRACOCHŁONNOŚĆ DZIAŁAŃ MODERNIZACYJNYCH OPRACOWANIE DLA IBS
WRZESIEŃ 2017 PRACOCHŁONNOŚĆ DZIAŁAŃ MODERNIZACYJNYCH OPRACOWANIE DLA IBS mgr inż. Adrian Chmieleski 1 Spis treści 1.1. Dane yjścioe i założenia stępne... 3 1.2. Budynek jednorodzinny sprzed 1970 roku...
Bardziej szczegółowoWIELOKRYTERIALNE OPTYMALNE PROJEKTOWANIE PRZEPŁYWU CIEPŁA W WALE KALANDRA
Zeszyty Naukoe WSInf vol 0, nr 2, 20 Jan Turant Katedra Mechaniki i Informatyki Technicznej Politechnika Łódzka WIELOKRYTERIALNE OPTYMALNE PROJEKTOWANIE PRZEPŁYWU CIEPŁA W WALE KALANDRA Streszczenie W
Bardziej szczegółowoStany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23
Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy
Bardziej szczegółowo3/2/PL/5. Kraty czerpne. Serie WG AWG WGE AWK WG-F
3/2/PL/5 Kraty czerpne Serie WG AWG WGE AWK WG-F Spis treści Opis Opis 2 Konstrukcja 3 Szczegóły montażu 5 Wielkości standardoe Otory kołnierzach 7 Program dosta 9 Dane techniczne 10 Informacje do zamaiania
Bardziej szczegółowocałkowite rozproszone
Kierunek: Elektrotechnika, II stopień, semestr 1 Technika świetlna i elektrotermia Laboratorium Ćwiczenie nr 14 Temat: BADANIE KOLEKTORÓW SŁONECZNYCH 1. Wiadomości podstawowe W wyniku przemian jądrowych
Bardziej szczegółowoDobór zestawu hydroforowego Instalacje wodociągowe i kanalizacyjne 2. Wrocław 2014
Instalacje wodociągowe i kanalizacyjne 2 Wrocław 2014 Wyznaczenie unktu racy Wyznaczenie obliczeniowego unktu racy urządzenia 1. Wymagane ciśnienie odnoszenia zestawu min min ss 2. Obliczeniowa wydajność
Bardziej szczegółowo4.2. Obliczanie przewodów grzejnych metodą dopuszczalnego obciążenia powierzchniowego
4.. Obliczanie przewodów grzejnych meodą dopuszczalnego obciążenia powierzchniowego Meodą częściej sosowaną w prakyce projekowej niż poprzednia, jes meoda dopuszczalnego obciążenia powierzchniowego. W
Bardziej szczegółowoBadanie klasy wymaganej odporności ogniowej wentylatora przy wykorzystaniu programu FDS
Badanie klasy wymaganej odporności ogniowej wentylatora przy wykorzystaniu programu FDS 1. Wstęp: Symulacje komputerowe CFD mogą posłużyć jako narzędzie weryfikujące klasę odporności ogniowej wentylatora,
Bardziej szczegółowoEKSPERTYZA GEOTECHNICZNA
Ekspertyza dla ustalenia arunkó gruntoo-odnych ystępujących podłożu przebudoyanej drogi leśnej (yozoo-pożaroej) rejonie miejscoości Wielgolas (Nadleśnicto Pułtusk) GeoPlus Badania Geologiczne i Geotechniczne
Bardziej szczegółowoNSAL NAWIEWNIKI SZCZELINOWE ALUMINIOWE
NSAL NAWIEWNIKI SZCZELINOWE ALUMINIOWE Przeznaczenie: Stosowane w instalacjach o stałym i zmiennym przepływie powietrza. Wysoki stopień indukcji powietrza sprawia, że niki NSAL mogą pracować zarówno w
Bardziej szczegółowo1. Dane do ćwiczenia. n3 n2. hp n4
. Dane o ćwiczenia - szerokość tunelu w świetle : a t 5 [cm] - grubość ścian tunelu : b 8 [cm] - grubość łyty ennej : c 0 [cm] - grubość łyty stroowej : 5 [cm] 0,5 [m] - wysokość tunelu w świetle : h t
Bardziej szczegółowoNSAL(N) NAWIEWNIKI SZCZELINOWE ALUMINIOWE
NSAL(N) NAWIEWNIKI SZCZELINOWE ALUMINIOWE Przeznaczenie: Stosowane w instalacjach o stałym i zmiennym przepływie powietrza. Wysoki stopień indukcji powietrza sprawia, że nawiewniki NSAL(N) mogą pracować
Bardziej szczegółowoODWADNIANIE ETANOLU METODĄ ADSORPCJI ZMIENNOCIŚNIENIOWEJ RÓWNANIA BILANSOWE I ZALEŻNOŚCI TERMODYNAMICZNE
KRZYSZOF KUPIEC, AGNIESZKA KUBALA ODWADNIANIE EANOLU EODĄ ADSORPCJI ZIENNOCIŚNIENIOWEJ RÓWNANIA BILANSOWE I ZALEŻNOŚCI ERODYNAICZNE EHANOL DEHYDRAION BY PRESSURE SWING ADSORPION PROCESS BALANCE EQUAIONS
Bardziej szczegółowoWykonanie ćwiczenia 3. NAPIĘCIE POWIERZCHNIOWE POMIAR NAPIĘCIA POWIERZCHNIOWEGO CIECZY METODĄ STALAGMOMETRYCZNĄ
Wykonanie ćiczenia 3. NAPIĘCIE POWIERZCHNIOWE POMIAR NAPIĘCIA POWIERZCHNIOWEGO CIECZY METODĄ STALAGMOMETRYCZNĄ Zadania: 1. Zmierzyć napięcie poierzchnioe odnych roztoró kasó organicznych lub alkoholi (do
Bardziej szczegółowoĆw. 1 Wyznaczanie prędkości przepływu przy pomocy rurki spiętrzającej
Ćw. Wyznaczanie rędkości rzeływu rzy omocy rurki siętrzającej. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zaoznanie się z metodą wyznaczania rędkości gazu za omocą rurek siętrzających oraz wykonanie charakterystyki
Bardziej szczegółowoMetody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi
Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne 1. adanie rzelewu o ostrej krawędzi Wrowadzenie Przelewem nazywana jest cześć rzegrody umiejscowionej w kanale, onad którą może nastąić rzeływ.
Bardziej szczegółowoOKREŚLANIE STOPNIA ODWRACALNOŚCI OBIEGÓW LEWOBIEŻNYCH
Dariusz Nanoski Akademia Morska Gdyni OKREŚLANIE OPNIA ODWRACALNOŚCI OBIEGÓW LEWOBIEŻNYCH Praca odnosi się do dostępnej literatury i zaiera łasne analizy ziązane z określaniem stopnia odracalności obiektu
Bardziej szczegółowoZespół Szkół Nr 1 im. Jana Kilińskiego w Pabianicach Przedmiot: Proces projektowania części maszyn
Obliczenia wytrzymałościowe zębów rostych Obliczenia wytrzymałościowe uzębień olegają na: - iczeniu wymiarów zębów z warunku na zginanie, z uwzględnieniem działania sił statycznych i dynamicznych, - iczeniu
Bardziej szczegółowoBelki na podłożu sprężystym
Belki na podłożu sprężystym podłoże inkleroskie, rónanie różniczkoe ugięcia belki, linie płyoe M-Q-, belki półnieskończone, sposób Bleicha, przykład obliczenioy odłoże inkleroskie Założenia Winklera spółpracy
Bardziej szczegółowoOCENA DOKŁADNOŚCI OBLICZANIA PARAMETRÓW SPOTKANIA CPA I TCPA W MULTIAGENTOWYM SYSTEMIE WSPOMAGANIA NAWIGACYJNEGO PROCESU DECYZYJNEGO
ANDRZEJ BANACHOWICZ, PIOTR WOŁEJSZA ** OCENA DOKŁADNOŚCI OBLICZANIA PARAMETRÓW SPOTKANIA I T W MULTIAGENTOWYM SYSTEMIE WSPOMAGANIA NAWIGACYJNEGO PROCESU DECYZYJNEGO CALCULATION ACCURACY OF AND T IN MADSS
Bardziej szczegółowoBadanie kotła parowego
Badanie kotła aoego Instukcja do ćiczenia n 14 Badanie maszyn - laboatoium Oacoał: d inŝ. Andzej Tataek Zakład Mienicta i Ochony Atmosfey Wocła, gudzień 2006. 1. Cel i zakes ćiczenia Celem ćiczenia jest
Bardziej szczegółowoR = 0,2 / 0,04 = 5 [m 2 K/W]
ZADANIA (PRZYKŁADY OBLICZENIOWE) z komentarzem 1. Oblicz wartość oporu cieplnego R warstwy jednorodnej wykonanej z materiału o współczynniku przewodzenia ciepła = 0,04 W/mK i grubości d = 20 cm (bez współczynników
Bardziej szczegółowoOBCIĄŻALNOŚĆ PRĄDOWA GÓRNEJ SIECI TRAKCYJNEJ CURRENT-CARRYING CAPACITY OF OVERHEAD CONTACT LINE
ARTUR ROJEK, WIESŁAW MAJEWSKI, MAREK KANIEWSKI, TADEUSZ KNYCH OBCIĄŻALNOŚĆ PRĄDOWA GÓRNEJ SIECI TRAKCYJNEJ CURRENT-CARRYING CAPACITY OF OVERHEAD CONTACT LINE Streszczenie W artykule rzedstawiono wyniki
Bardziej szczegółowoZALEŻNOŚĆ WŁASNOŚCI TERMOFIZYCZNYCH STALIWA OD SZYBKOŚCI STYGNIĘCIA
42/9 Archives f Fundry, Year 23, Vlume 3, 9 Archium Odlenicta, Rk 23, Rcznik 3, Nr 9 PAN Katice PL ISSN 1642-538 ZALEŻNOŚĆ WŁASNOŚCI TERMOFIZYCZNYCH STALIWA OD SZYBKOŚCI STYGNIĘCIA D. BARTOCHA 1 Katedra
Bardziej szczegółowoPierwsze prawo Kirchhoffa
Pierwsze rawo Kirchhoffa Pierwsze rawo Kirchhoffa dotyczy węzłów obwodu elektrycznego. Z oczywistej właściwości węzła, jako unktu obwodu elektrycznego, który: a) nie może być zbiornikiem ładunku elektrycznego
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład 27bis Podstawy jednowymiarowej teorii wirnikowych maszyn przepływowych
J. Szantyr Wykład 7bis Podstay jednoymiaroej teorii irnikoych maszyn przepłyoych a) Wentylator lub pompa osioa b) Wentylator lub pompa diagonalna c) Sprężarka lub pompa odśrodkoa d) Turbina odna promienioo-
Bardziej szczegółowo