MODELOWANIE KONSTYTUTYWNE TKANKI KOSTNEJ I METODY WYZNACZANIA STAŁYCH MATERIAŁOWYCH

Podobne dokumenty
Projektowanie elementów z tworzyw sztucznych

Modele materiałów

dr hab. inż. Józef Haponiuk Katedra Technologii Polimerów Wydział Chemiczny PG

6. ZWIĄZKI FIZYCZNE Wstęp

Spis treści Rozdział I. Membrany izotropowe Rozdział II. Swobodne skręcanie izotropowych prętów pryzmatycznych oraz analogia membranowa

Drgania poprzeczne belki numeryczna analiza modalna za pomocą Metody Elementów Skończonych dr inż. Piotr Lichota mgr inż.

1. PODSTAWY TEORETYCZNE

4. Elementy liniowej Teorii Sprężystości

TEORIA SPRĘŻYSTOŚCI I PLASTYCZNOŚCI (TSP)

9. PODSTAWY TEORII PLASTYCZNOŚCI

PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE

Wykład 8: Lepko-sprężyste odkształcenia ciał

Dobór materiałów konstrukcyjnych cz. 9

MODELOWANIE NUMERYCZNE PEŁZANIA POŁĄCZEŃ KLEJOWYCH W KONSTRUKCJACH METALOWYCH

ROZDZIAŁ 2 RÓWNANIA FIZYCZNE DLA KOMPOZYTÓW KONFIGURACJA OSIOWA. σ = (2.1a) ε = (2.1b) σ = i, j = 1,2,...6 (2.2a) ε = i, j = 1,2,...6 (2.

UOGÓLNIONE PRAWO HOOKE A

Rozszerzony konspekt preskryptu do przedmiotu Teoria Maszyn i Mechanizmów

Zadanie 1. Wektor naprężenia. Tensor naprężenia. Zależność wektor-tensor.

Dobór materiałów konstrukcyjnych cz. 7

Defi f nicja n aprę r żeń

Budowa Maszyn II stopień (I stopień / II stopień) ogólnoakademicki (ogólno akademicki / praktyczny) podstawowy (podstawowy / kierunkowy / inny HES)

1. PODSTAWY TEORETYCZNE

Właściwości mechaniczne układów polimerowych. Mechanical properties of polymeric systems.

Właściwości reologiczne

Spis treści. Wstęp Część I STATYKA

WYDZIAŁ TRANSPORTU I INFORMATYKI MECHANIKA I BUDOWA MASZYN I STOPIEŃ PRAKTYCZNY

WPŁYW SZYBKOŚCI STYGNIĘCIA NA WŁASNOŚCI TERMOFIZYCZNE STALIWA W STANIE STAŁYM

w procesach projektowania i symulacji

Podstawowe przypadki (stany) obciążenia elementów : 1. Rozciąganie lub ściskanie 2. Zginanie 3. Skręcanie 4. Ścinanie

ZASTOSOWANIE METODY HOMOGENIZACJI DO WYZNACZANIA STAŁ YCH MATERIAŁ OWYCH MATERIAŁ U NIEJEDNORODNEGO

FUNKCJA LINIOWA. A) B) C) D) Wskaż, dla którego funkcja liniowa określona wzorem jest stała. A) B) C) D)

ROZWIĄZANIE PROBLEMU NIELINIOWEGO

IDENTYFIKACJA I ANALIZA PARAMETRÓW GEOMETRYCZNYCH I MECHANICZNYCH KOŚCI MIEDNICZNEJ CZŁOWIEKA

Technologia Materiałów Drogowych ćwiczenia laboratoryjne

PLASTYCZNOŚĆ W UJĘCIU KOMPUTEROWYM

8. PODSTAWY ANALIZY NIELINIOWEJ

PEŁZANIE WYBRANYCH ELEMENTÓW KONSTRUKCYJNYCH

Lepkosprężystość. Metody pomiarów właściwości lepkosprężystych materii

SYSTEMY MES W MECHANICE

- prędkość masy wynikająca z innych procesów, np. adwekcji, naprężeń itd.

Osteoarthritis & Cartilage (1)

MODELOWANIE POŁĄCZEŃ TYPU SWORZEŃ OTWÓR ZA POMOCĄ MES BEZ UŻYCIA ANALIZY KONTAKTOWEJ

Zadanie. Oczywiście masa sklejonych ciał jest sumą poszczególnych mas. Zasada zachowania pędu: pozwala obliczyć prędkość po zderzeniu

3 Podstawy teorii drgań układów o skupionych masach

Integralność konstrukcji

STATYCZNA PRÓBA ROZCIĄGANIA

GUMOPOCHODNE MATERIAŁY HIPERSPRĘŻYSTE - OMÓWIENIE I KRYTERIA PRAKTYCZNEGO ZASTOSOWANIA

Nauka o Materiałach. Wykład XI. Właściwości cieplne. Jerzy Lis

Politechnika Warszawska Wydział Samochodów i Maszyn Roboczych Instytut Podstaw Budowy Maszyn Zakład Mechaniki

Definicje i przykłady

M10. Własności funkcji liniowej

Rozszerzony konspekt preskryptu do przedmiotu Podstawy Robotyki

2. Pręt skręcany o przekroju kołowym

Zmęczenie Materiałów pod Kontrolą

4. ELEMENTY PŁASKIEGO STANU NAPRĘŻEŃ I ODKSZTAŁCEŃ

Spotkania z fizyka 2. Rozkład materiału nauczania (propozycja)

Funkcja liniowa - podsumowanie

Politechnika Poznańska Wydział Budowy Maszyn i Zarządzania

METODY KOMPUTEROWE W MECHANICE

PŁYTY OPIS W UKŁADZIE KARTEZJAŃSKIM Charakterystyczne wielkości i równania

HARMONOGRAM EGZAMINÓW - rok akademicki 2015/ semestr zimowy. Kierunek ENERGETYKA - studia inżynierskie środa

I. Temat ćwiczenia: Definiowanie zagadnienia fizycznie nieliniowego omówienie modułu Property

FUNKCJA LINIOWA. Zadanie 1. (1 pkt) Na rysunku przedstawiony jest fragment wykresu pewnej funkcji liniowej y = ax + b.

PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE

Materiały pomocnicze do wykładów z wytrzymałości materiałów 1 i 2 (299 stron)

PŁYTY OPIS W UKŁADZIE KARTEZJAŃSKIM Charakterystyczne wielkości i równania

ANALIZA BELKI DREWNIANEJ W POŻARZE

POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH Wydział Mechaniczny Technologiczny PRACA DYPLOMOWA MAGISTERSKA

S Y L A B U S P R Z E D M I O T U

Dobór materiałów konstrukcyjnych cz. 4

Nazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr 11: Moduł Younga

Analiza wytrzymałościowa kości. obojczykowej człowieka

Wyznaczanie współczynnika sprężystości sprężyn i ich układów

Lepkosprężystość. 2. Tłumik spełniający prawo Newtona element doskonale lepki T T

Politechnika Poznańska

MODELOWANIE ZA POMOCĄ MES Analiza statyczna ustrojów powierzchniowych

RÓWNANIE DYNAMICZNE RUCHU KULISTEGO CIAŁA SZTYWNEGO W UKŁADZIE PARASOLA

TWORZYWA SZTUCZNE. forma studiów: studia stacjonarne Liczba godzin/tydzień: 2W (sem. II) 2W e, 15L (sem.iii) PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE

Elektrotechnika I stopień Ogólno akademicki. Przedmiot kierunkowy. Obowiązkowy Polski VI semestr zimowy

Formułowanie relacji konstytutywnych SMA z wykorzystaniem struktur reologicznych

RHEOTEST Medingen Reometr RHEOTEST RN - Artykuły farmaceutyczne i kosmetyczne.

Numeryczna algebra liniowa

WYKŁAD NR 3 OPIS DRGAŃ NORMALNYCH UJĘCIE KLASYCZNE I KWANTOWE.

PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE

ZAKŁADANE EFEKTY KSZTAŁCENIA Kierunek: Inżynieria Materiałowa Studia I stopnia

KOMPUTEROWE MODELOWANIE I OBLICZENIA WYTRZYMAŁOŚCIOWE ZBIORNIKÓW NA GAZ PŁYNNY LPG

Analiza wrażliwości tarczy z wykorzystaniem metody elementów skończonych

Skrypt 23. Geometria analityczna. Opracowanie L7

Pierwsze komputery, np. ENIAC w 1946r. Obliczenia dotyczyły obiektów: o bardzo prostych geometriach (najczęściej modelowanych jako jednowymiarowe)

PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE

PODSTAWY RACHUNKU WEKTOROWEGO

Ćwiczenia nr 7. TEMATYKA: Krzywe Bézier a

PLANOWANE EFEKTY KSZTAŁCENIA DLA KIERUNKU Inżynieria Biomedyczna

TEORIA MASZYN MECHANIZMÓW ĆWICZENIA LABORATORYJNE Badanie struktury modeli mechanizmów w laboratorium.

SYMULACJA TŁOCZENIA ZAKRYWEK KORONKOWYCH SIMULATION OF CROWN CLOSURES FORMING

. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest porównanie na drodze obserwacji wizualnej przepływu laminarnego i turbulentnego, oraz wyznaczenie krytycznej licz

Recenzja. rozprawy doktorskiej mgr inż. Yanfei Lu pt. Biomechaniczne i strukturalne aspekty modelowania zrostu i regeneracji kości.

ZAKŁADNE EFEKTY KSZTAŁCENIA DLA KIERUNKU Inżynieria Biomedyczna

PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE

TRAJEKTORIE WARTOŚCI WŁASNYCH PÓL SIŁ WEWNĘTRZNYCH W TARCZACH I PŁYTACH ANIZOTROPOWYCH

Transkrypt:

Aktualne Problemy Biomechaniki, nr 4/2010 185 Cyprian SUCHOCKI, Zakład Konstrukcji Maszyn i Inżynierii Biomedycznej, Instytut Mechaniki i Poligrafii, Politechnika Warszawska, Warszawa MODELOWANIE KONSTYTUTYWNE TKANKI KOSTNEJ I METODY WYZNACZANIA STAŁYCH MATERIAŁOWYCH Streszczenie. Pracę rozpoczyna krótki rys historyczny dotyczący rozwoju mechaniki ośrodków ciągłych od początków XIX w., aż do dnia dzisiejszego. Omówiono kilka wariantów równań konstytutywnych, które mogą posłużyć do opisu własności mechanicznych tkanki kostnej. Uwzględniono przy tym najnowsze osiągnięcia w zakresie mechaniki ośrodków ciągłych. W dalszej części pracy opisano problem wyznaczania stałych materiałowych. Skupiono się przy tym na algorytmie aproksymacji Levenberg'a - Marquardt'a. 1. WSTĘP Teoria sprężystości rozwinęła się jako pierwszy z działów mechaniki ośrodków ciągłych (MOC) jeszcze na początku XIX w. Podstawowym modelem materiału wykorzystywanym w owej teorii jest model materiału o liniowej charakterystyce naprężenie - odkształcenie i jednakowych własnościach mechanicznych we wszystkich kierunkach. Materiał tego typu określa się mianem izotropowego materiału liniowo sprężystego, zaś jego model jest powszechnie znany pod nazwą prawo Hooke'a". Modele materiałowe mechaniki ośrodków ciągłych określa się też często mianem równań konstytutywnych. Nazwa ta pochodzi od greckiego słowa constitue» - ustanawiać. Równanie konstytutywne jest zatem równaniem ustanawiającym materiał. Model materiału liniowo sprężystego i izotropowego znalazł bardzo szerokie zastosowanie i jest do dziś z powodzeniem wykorzystywany do opisu własności mechanicznych takich materiałów jak np. stal. W pierwszej połowie XX w. pojawiły się jednak materiały, których nie dało się opisać za pomocą standardowego modelu liniowego. Były to polimery, coraz szerzej stosowane jako materiały konstrukcyjne w rozmaitych gałęziach przemysłu. Doświadczenia wykazały, że reakcja materiałów polimerowych na wymuszenie (siłowe lub kinematyczne) jest zależna od czasu i co więcej często jest nieliniowa (elastomery). Pojawiła się konieczność zastosowania modeli materiałowych, które pozwoliłyby na dokładny opis własności nowych materiałów, a co za tym idzie także i na efektywne obliczenia inżynierskie w ramach prac projektowych. Pierwszy model tzw. materiału z pamięcią czyli materiału którego odpowiedź na obciążenie jest zależna od czasu, został opracowany jeszcze pod koniec XIX w. przez niemieckiego fizyka Ludwiga Boltzmanna. Stanowił on podwalinę nowego działu MOC, tj. teorii lepkosprężystości. Nazwa nowej teorii oddaje własności opisywanych przez nią materiałów. Materiały te wykazują zarówno własności sprężystego ciała stałego (magazynowanie energii) jak i lepkiej cieczy (rozpraszanie energii). Mówiąc obrazowo: są czymś pomiędzy stalą a wodą. Modele Boltzmanna opisywały materiały, których reakcja zależała liniowo od obciążenia, zaś nieliniowo od czasu. Teorię lepkosprężystości rozwinął w latach 20-tych i 30-tych XX w. włoski matematyk Vito Volterra, co umożliwiło opis materiałów o nieliniowej charakterystyce naprężenie - odkształcenie i równocześnie nieliniowej zmienności reakcji materiału w czasie. Teoria Volterry jest jednak bardzo

186 C. Suchocki skomplikowana i nawet dzisiaj w dobie powszechnego dostępu do komputerów osobistych znajduje ona ograniczone zastosowanie. W latach 40-tych XX w. amerykanie Melvin Mooney i Ronald Rivlin, opracowali niezależnie pierwsze modele nieliniowych materiałów sprężystych poddawanych dużym odkształceniom. W ten sposób powstał nowy, do dziś rozwijany dział MOC, tj. teoria hipersprężystości. Modele hipersprężystości znalazły w pierwszej kolejności zastosowanie do opisu własności mechanicznych gum i kauczuków. Druga połowa XX w. przyniosła gwałtowny rozwój inżynierii biomedycznej, w tym także biomechaniki. Badania własności mechanicznych materiałów biologicznych ujawniły, że prawie zawsze wykazują one mniejszą lub większą nieliniowość charakterystyki naprężenie - odkształcenie oraz zdolność do lepkiego rozpraszania energii (lepkosprężystość). Równolegle rozwinął się przemysł kompozytów polimerowych, coraz szerzej stosowanych jako materiały konstrukcyjne (np. w przemyśle samochodowym i lotniczym), które podobnie jak tkanki biologiczne wykazują nieliniowość materiałową i lepkosprężystość. W tej sytuacji na potrzeby obliczeń inżynierskich sięgnięto zarówno do teorii lepkosprężystości jak i hipersprężystości. Nowoczesna mechanika ośrodków ciągłych zajmuje się opracowywaniem równań konstytutywnych uwzględniających silnie nieliniowe charakterystyki naprężenie - odkształcenie, lepkosprężystość, zależność reakcji materiału od prędkości odkształcenia oraz anizotropię. Wykorzystuje się przy tym opracowaną pod koniec lat 70-tych metodę uwzględniania anizotropii materiału za pomocą tensorów struktury. W pracy zaprezentowano równania konstytutywne, które mogą posłużyć do opisu własności mechanicznych tkanki kostnej. Wskazano na rozwiązanie, które najwierniej oddałoby właściwości tkanki kostnej. Uwzględniono przy tym najnowsze trendy obowiązujące w mechanice ośrodków ciągłych. Omówiono również program komputerowy wykorzystujący metodę aproksymacji Levenberga - Marąuardta, który może służyć do wyznaczania stałych materiałowych dowolnego równania konstytutywnego. 2. MODELOWANIE KONSTYTUTYWNE I METODY WYZNACZANIA STAŁYCH MATERIAŁOWYCH 2.1. Równania konstytutywne tkanki kostnej stosowane do tej pory w symulacjach MES Jak wykazały badania tkanka kostna w zakresie sprężystym wykazuje zależność naprężenie - odkształcenie, którą w przybliżeniu można uznać za liniową (w wypadku kości gąbczastej widoczne jest jednak lekkie zakrzywienie). Tkanka kostna ma własności lepkosprężyste, a więc jest zdolna zarówno do magazynowania energii odkształcenia (jak sprężyna) jak i do lepkiego rozpraszania energii (zamianę jej na ciepło i oddanie do otoczenia). Oprócz tego stwierdzono, że tkanka kostna jest materiałem ortotropowy, tj. wykazującym odmienne własności mechaniczne w trzech prostopadłych kierunkach. Reakcja tkanki kostnej na obciążenie zależy też od prędkości odkształcenia. Wszystkie te właściwości, czynią modelowanie tkanki kostnej zadaniem trudnym. Nie powstało jeszcze jedno równanie konstytutywne modelujące tkankę kostną, które uwzględniałoby jednocześnie nieliniowość, lepkosprężystość, ortotropię i zależność od prędkości odkształcenia. A trzeba pamiętać jeszcze o zdolności tkanki kostnej do nieustannej przebudowy (remodelingu). Opracowane do tej pory równania konstytutywne tkanki kostnej cechują się mniejszymi lub większymi uproszczeniami. Nie znaczy to jednak, że równania te są bezużyteczne. Kluczowe pytanie odnoszące się do symulowania procesów deformacji tkanki kostnej brzmi: jakie cechy tkanki będą w danym wypadku odgrywać najważniejszą rolę? Niejednokrotnie może się okazać, że w danym wypadku uwzględnianie wszystkich własności mechanicznych

Modelowanie konstytutywne tkanki kostnej i metody wyznaczania stałych.. 187 tkanki kostnej nie jest konieczne i wykorzystanie modelu uproszczonego jest w pełni uzasadnione, gdyż zdecydowanie skraca czas obliczeń. Najprostszym równaniem konstytutywnym tkanki kostnej jest równanie materiału liniowo sprężystego i izotropowego. W notacji wskaźnikowej przyjmuje ono znaną postać: (2.1) Równanie to pomija w zasadzie wszystkie wspomniane wcześniej w tekście własności. Niekiedy może być ono jednak w zupełności wystarczające. Np. w sytuacji, kiedy w modelowanym układzie biomechanicznym odkształcenia tkanki kostnej są pomijalnie małe w porównaniu do odkształceń innych tkanek lub biomateriałów. Bardziej zaawansowanym równaniem liniowej sprężystości jest uogólnione prawo Hooke'a, które w notacji wskaźnikowej przyjmuje postać: Cij kl e k l (2.2) Równanie to w wersji dla materiału ortotropowego jest szeroko stosowane do modelowania zarówno kości zbitej, jak i gąbczastej. Opracowane do tej pory równania konstytutywne, uwzględniające lepkosprężystość tkanki kostnej, pomijają jej ortotropię. Równanie relaksacji tkanki kostnej traktowanej jako materiał izotropowy ma postać: Najczęściej wykorzystuje się funkcje relaksacji odpowiadające uogólnionemu modelowi Maxwella z połączeniem równoległym. 2.2. Propozycje nowych równań konstytutywnych tkanki kostnej W ostatnich latach coraz większą popularnością zaczyna cieszyć się teoria będąca uogólnieniem teorii lepkosprężystości obejmującym przypadki dużych odkształceń (standardowa teoria lepkosprężystości zakłada, że odkształcenia są nieskończenie małe). Teoria ta jest formułowana w konfiguracji pierwotnej, z uwagi na stosunkowo prostą interpretację fizyczną składowych prawego tensora deformacji Cauchy'ego - Greena C. Niestety ograniczona ilość miejsca nie pozwala omówienie podstaw mechaniki ośrodków ciągłych. Czytelnika odsyła się do odpowiednich podręczników, jak np. [3], [4], Przyjmuje się, że naprężenie w danej chwili (S tensor naprężenia Pioli Kirchhoffa II ego rodzaju) jest sumą natychmiastowej odpowiedzi sprężystej, odpowiadającej aktualnemu stanowi odkształcenia, oraz członu wynikającego z historii stanu odkształcenia w danej cząstce materialnej deformowanego ośrodka. Na podstawie powyższego założenia możemy sformułować następujące ogólne równanie konstytutywne odniesione do pierwotnej konfiguracji materiału:

188 C. Suchocki S(i) = S e (C(i)) + {G(t - s): C(t)} (2.4) Drugi człon w powyższym równaniu jest pewnym funkcjonałem tensora relaksacji G (tensor czwartego rzędu) oraz tensora deformacji C. Funkcjonał historii odkształcenia możemy rozdzielić na dwie części, z których pierwsza odpowiedzialna jest za pamięć krótkotrwałą materiału, zaś druga za pamięć długotrwałą. Wówczas: Sft) = S e (C(f)) + CvL {G(t - s); Cif;} + {G(i - a); C(t)} Jeśli teraz przyjmiemy, że człon pamięci krótkotrwałej odpowiedzialny będzie za tzw. naprężenia lepkie zależne od prędkości odkształcenia, natomiast człon pamięci długotrwałej będzie mieć postać tzw. całki dziedziczenia, to: S(f) = S e (C(f)ł + S (C(#): C(t)) + / Js f oc Z(G(t-s),r;C(t))dT Kolejne człon występujące w równaniu (2.6) mają kolejno postać:. dw. c s At) = 2- dc SJt) = 2 d\v v ~dc (2.8) f E(G(t - s),s; C(t))ds = ę G(t - r)ś e (C(r))dr (2 Funkcje W są skalarnymi potencjałami odpowiednio naprężeń sprężystych i lepkich. Wartości funkcji potencjalnych nie mogą zależeć od wyboru układu współrzędnych. Stąd potencjały uzależnia się od niezmienników odpowiednich tensorów (w tym wypadku od niezmienników prawego tensora deformacji Cauchy'ego - Greena oraz od niezmienników jego prędkości). Po wykorzystaniu (2.7), (2.8) i (2.9) w (2.6) otrzymujemy następującą ogólną postać równania konstytutywnego zapisanego w konfiguracji pierwotnej: S ( f ) = + 2 d\v ow / ' ~ J Ś + 1 G ( t ~ T} " (2.10) Nasuwa się pytanie o postać funkcji potencjalnych. Z pewnością obie funkcje powinny wykorzystywać tensory strukturalne, w celu uwzględnienia anizotropii tkanki kostnej. Potencjał naprężeń sprężystych powinien być zbliżony do potencjału typu Neo - Hooke lub Mooney'a - Rivlin'a tak, aby uchwycić niewielką nieliniowość zależności naprężenie - odkształcenie. Można też rozważyć zastąpienie tensora G skalarną funkcją relaksacji G. Równanie konstytutywne typu (2.10) uwzględniałoby takie cechy tkanki kostnej jak nieliniowość, lepkosprężystość, ortotropię i zależność reakcji materiału od prędkości odkształcenia.

Modelowanie konstytutywne tkanki kostnej i metody wyznaczania stałych.. 189 2.3. Metody wyznaczania stałych materiałowych Stałe materiałowe zaawansowanych modeli MOC wyznaczyć można posługując się metodami regresji nieliniowej. Algorytmem nieliniowej aproksymacji najodpowiedniejszym do wyznaczania stałych materiałowych jest algorytm Levenberg'a - Marquardt'a (rysunek 1). Na podstawie podanego algorytmu opracowano program napisany w języku MATLAB. Rys. 1. Algorytm aproksymacji metody Levenberg'a - Marquardt'a Optymalizacja modelu przebiegała w czterech etapach: 1) Optymalizacja współczynników i (wszystkich trzech w jednej pętli optymalizacji L - M); 2) Optymalizacja pary współczynników coi i t i; 3) Optymalizacja pary współczynników co 2 i x i, 4) Optymalizacja pary współczynników 0)3 i T 3. Wyniki aproksymacji krzywej pełzania PVC przedstawiono na rysunku 2.

190 C. Suchocki e(t) [-] 6 7.8 7.6 7.4 7.2 7 6.8 6.6 64 62, r i 0 2000 4000 6000 8000 10000 12000 14000 f s Rys. 2. Wyniki aproksymacji krzywej pełzania PVC przy użyciu metody Levenberg'a - Marquardt'a W przyszłości planowane jest uzupełnienie programu o kryterium dodatniego znaku wyznaczanych stałych. LITERATURA [1] Dondurur D., Sari C.: A Fortran 77 computer code for damped least-squares inversion of Slingram electromagnetic anomalies over thin tabular. Computers & Geosciences 30 (2004), str. 591-599. [2] Pioletti D. P.: Viscoelastic Constitutive Law Based on the Time Scale of the Mechanical Phenomena. Mechanics of Biological Tissue Part IV, Springer Berlin Heidelberg, 2006, 399-404. [3] Wilczyński A.: Mechanika polimerów w praktyce konstrukcyjnej. Wyd.l. Warszawa: WNT, 1984. [4] Fung Y. C.: Podstawy mechaniki ciała stałego. Wyd.l. Warszawa: PWN, 1969. CONSTITUTIVE MODELING OF BONE TISSUE AND METHODS FOR DETERMINING THE MATERIAL CONSTANTS Summary. This work begins with a short historical note on the development of continuum mechanics from the beginning of XlXth century to the present day. In the following part of the work different variants of constitutive equation that models bone tissue have been presented. At this point the newest achievements of the continuum mechanics have been taken into account. The rest of the work covers the problem of determining the material constants. Here special attention have been paid to the Levenberg - Marquardt nonlinear regression algorithm.