Zadania rachunkowe z Fizyki

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Zadania rachunkowe z Fizyki"

Transkrypt

1 INFORMATYKA Zadania rachunkowe z Fizyki BLOK I - odz. ćw. rach. (Prora) + 4 odz. ćw. rach. (Kurs Wyrównawczy) Zad.. Od pociąu o asie M. jadąceo ze stałą prędkością odrywa się ostatni waon o asie, który przebywa droę S i zatrzyuje się. W jakiej odlełości d od waonu w chwili jeo zatrzyania będzie znajdować się pocią, jeżeli siła pociąowa parowozu jest cały czas stała, a tarcie każdej części pociąu nie zależy od prędkości i jest wprost proporcjonalna do ciężaru tej części. M Odp.: d S M Zad.. Pocisk rozrywa się w najwyższy punkcie toru na wysokości h 9,6 [] na dwie jednakowe części. Po upływie czasu t [s] od chwili wybuchu jedna z tych części spada na zieię dokładnie pod punkte, w który nastąpił wybuch. W jakiej odlełości S od iejsca wystrzału spadnie drua część pocisku, jeśli pierwsza spadła w odlełości S 000 []. Opór powietrz poinąć. h Odp.: S S + ( + ) t Zad. 3. Na brzeu dużej pozioej swobodnie obracającej się tarczy o proieniu r i oencie bezwładności I o stoi człowiek o asie. Tarcza wykonuje n obrotów na inutę. Jakiej zianie ulenie prędkość kątowa tarczy ω, dy człowiek ten, o asie, przejdzie od jej brzeu do środka?, Jak zieni się przy ty eneria układu? Roziary człowieka w porównaniu z proienie tarczy ożna poinąć. I o + r Odp.: n ω / π n, E π n ( Io + r ) r I o Io Zad. 4. Trzy jednakowe kulki wiszą, stykając się ze sobą na trzech jednakowych niciach o jednakowej dłuości. Jedną z kulek odchylono w kierunku prostopadły do prostej łączącej środki dwóch pozostałych kulek i puszczono. Do chwili zderzenia kulka osiąnęła prędkość V. Oblicz prędkości kulek po zderzeniu. V 3 Odp.:, V V V 5 V 3 5 Zad. 5. Dwie nierówne asy k i k są połączone ze sobą za poocą nieważkiej linki przerzuconej przez niewielki krążek. Oblicz przyspieszenie a układu oraz naprężenie linki T. + + Odp.: a, T Zad.6. Proień zakrętu toru kolejoweo wynosi r00. Pod jaki kąte α a być nachylony tor do poziou, aby nacisk pociąu F na tor był prostopadły do toru (koła pociąu nie działają wówczas na płaszczyzny boczne szyn i nie występuje zjawisko zrzucania waonów z toru) jeżeli prędkość pociąu na zakręcie wynosi υ36 k/odz. υ Odp.: t r υ o α, α arct0. 6 r Zad.7. Oblicz oent bezwładności I cienkiej obręczy (o asie 5 k i proieniu r ) wzlęde osi przechodzącej przez jej środek. Odp.: I r ; I 5k 5k

2 Zad. 8. Oblicz oent bezwładności I cienkieo krążka : (o asie 5 k i proieniu R) wzlęde osi przechodzącej przez jeo środek. R R 5k Odp.: I π ; I.5k 4π Zad. 9. Na kołowrót nawinięte są w kierunkach przeciwnych dwie lekkie nici obciążone ciałai o asach i ( > ). Znaleźć przyspieszenie kątowe kołowrotu ε i naprężenie T i T w niciach uwzlędniając oent bezwładności I kołowrotu. R r Odp.: ε ; T + rε ; T Rε I + R + r Zad. 0. Wózek o asie stacza się bez tarcia po szynach wyiętych w kształcie okręu o proieniu R (tzw. pętla Maxwella). Jaka jest najniejsza wysokość h, aby wózek nie oderwał się od szyn w najwyższy punkcie pętli kołowej o proieniu R. 5 Odp.: h R BLOK II - odz. ćw. rach. (Prora) + 4 odz. ćw. rach. (Kurs Wyrównawczy) Zad.. Mezon π + porusza się z prędkością V 0,995 c wzlęde nieruchoeo układu laboratoryjneo (tzn. układ własny związany z ezone w który ezon π + spoczywa porusza się z prędkością V 0,995 c wzlęde nieruchoeo układu laboratoryjneo). Własny czas życia ezonu t (czyli czas t jaki upłynął od chwili narodzin teo ezonu do jeo śierci ierzony w układzie własny) wynosi t,5*0-8 [s]. Oblicz: - ile wynosi czas życia ezonu t w układzie laboratoryjny?, - jaką droę w układzie laboratoryjny L przebędzie ezon w czasie swojeo życia? - ile wynosi L czyli droa L widziana oczya obserwatora związaneo z poruszający się ezone? ' ' t t ' V Odp.: t, L V L L V V c c c Zad. Ciało porusza się z prędkością υ * 0 8 [/s]. Ile razy wzrosła ęstość ρ teo ciała w stosunku do ęstości ρ ο jaką ciało iało w spoczynku. ρ c Odp.: ρ O c V Zad. 3. Pole elektryczne o napięciu U 0 8 [V] przyspiesza w próżni cząstkę α o asie spoczynkowej oα 6, [k] i ładunku elektryczny q e*,600*0-6 [C]. Ile wynosi asa i prędkość V cząstki α po przebyciu przyśpieszającej różnicy potencjału U, wiedząc, że w punkcie początkowy droi cząstka α była w spoczynku. qu O Odp. O +, V c c Zad.4. W układzie O porusza się foton w kierunku osi Ox z prędkością światła tzn. V x c. Jaka jest prędkość V x (wzdłuż osi O x ) teo fotonu w układzie O poruszający się z prędkością Vc wzlęde układu O.

3 Odp.: V x c Zad.5. Oblicz wzlędną prędkość V dwóch cząstek poruszających się w przeciwną stronę z prędkościai: a) dla V c Odp.: V c b) dla V 0.5 c Odp.: V 4 c 5 c) dla V 0.5 c Odp.: V 6 c 34 Zad. 6. W proieniowaniu kosiczny spotyka się protony (asa spoczynkowa protonu o wynosi:,67* 0-7 k) o enerii E 0 GeV. Ile czasu potrzebuje taki proton, aby przelecieć przez cała Naszą Galaktykę (Droę Mleczną) o średnicy d 0 5 lat świetlnych, jeśli czas ten ierzyy w układzie odniesienia związany: - z poruszający się protone t (t czas własny odczytany przez proton na swoi zearku) oraz -z Wszechświate t (t- czas odczytany na zearze laboratoryjny) Odp.: t d/c lat; t t o C /E 3 s Zad.7. Spoczywające swobodnie jądro atoowe o asie spoczynkowej o wzbudzone enerią E wyeitowało kwant γ. Ile wynosi częstotliwość υ teo kwantu? E E Odp.: ϑ ( ) h C O Zad. 8. Jaką różnicę potencjałów U usi przebyć elektron o ładunku elektryczny e (e,6 * 0-9 C) i asie spoczynkowej 0 ( 0 9, * 0-3 k), aby jeo czas własny t (t czas ierzony na zearku poruszająceo się elektronu) był n0 razy niejszy od czasu t ierzoneo w układzie laboratoriu. OC Odp.: U ( n ) U4,5*0 6 V e BLOK III - odz. ćw. rach. (Prora) + 4 odz. ćw. rach. (Kurs Wyrównawczy) Zad. 9 Dwa różnoiienne elektryczne ładunki punktowe q +3q i q -q oddalone są od siebie o a5[c]. Napisz równanie linii zeroweo potencjału, jeżeli ładunek q jest położony w początku układu współrzędnych Oxy, a ładunek q leży na dodatniej części osi Ox. 9 3 Odp.: Linią zeroweo potencjału będzie okrą o równaniu: ( x a) + y ( a) 8 8 Zad. 0. Na powłoce kulistej o proieniu R rozieszczone są równoiernie ładunki elektryczne z ęstością powierzchniową σ. Znaleźć natężenie pola E(r) i potencjał V(r) w odlełości r od środka kuli. Odp Dla r<r (wewnątrz powłoki kulistej o proieniu R) ( r) 0 E, V () r σr Dla r R (na zewnątrz powłoki kulistej o proieniu R) E() r ε r V () r σ R ε R σ ε r

4 Zad. Znaleźć natężenie pola elektryczneo E w odlełości r od nieskończenie dłuiej prostoliniowej nici naładowanej ładunkie elektryczny z ęstością liniową λ. λ Odp.: E( r) πε r Zad.. Oblicz pojeność elektryczną C kondensatora cylindryczneo o proieniach elektrod (cylindrów) R i R (R <R ) oraz dłuości l wypełnioneo dielektrykie o wzlędnej przenikalności elektrycznej ε r. πε l Odp.: C R ln R Zad. 3. W jedny narożu sześcianu o nieznany boku a znajduje się punktowy ładunek elektryczny q. Ile wynosi struień Φ D indukcji pola elektryczneo przez powierzchnię jedneo z boków sześcianu leżąceo naprzeciw teo ładunku. Odp.: Φ D q/4 Zad. 4. Odlełość iędzy okładkai kondensatora płaskieo wynosi d. Przestrzeń iędzyelektrodowa jest wypełniona dwiea warstwai dielektryków. Grubość warstwy pierwszeo dielektryka o przenikalności elektrycznej ε równa jest d. Przenikalność elektryczna druieo dielektryka wynosi ε. Powierzchnia każdej z okładek (elektrod) równa jest S. Znaleźć pojeność C teo kondensatora. Sεε Odp.: C d( ε ε) + dε Zad. 5 W wierzchołkach kwadratu o bokach a uieszczono jednakowe ładunki q. Jaki ładunek Q o znaku przeciwny trzeba uieścić w środku kwadratu, aby siła wypadkowa działająca na każdy ładunek była równa zeru? Odp.: Q q ( ) 4 + ` Zad. 6. Obliczyć potencjał pola elektryczneo V w punkcie o współrzędnych (x,y), dla układu trzech ładunków: q, Q q, Q q uieszczonych w punktach o Q 3 współrzędnych: ( 0, a), Q ( 0,0), Q ( a,0) Odp.: V ( x, y) Q 3. Wyznaczyć V dla punktu P(a,a). q q +, V ( a, a) 4πε x + y a x + y x a + y πεa ( ) ( ) Zad. 7. Obliczyć natężenie pola elektryczneo E A w otoczeniu tzw. dipola elektryczneo, tj. układu dwóch różnoiiennych, jednakowych, co do wartości ładunków elektrycznych +Q i Q, rozsuniętych na odlełość a, biorąc pod uwaę tylko punkty leżące na osi dipola. Qra Odp.: E A 4 πε ( r a / 4) Zad. 8. N kondensatorów o pojenościach C, C, C3,..., C j,..., C N połączono szereowo. Oblicz pojeność wypadkową C WS powstałej baterii kondensatorów. Odp.: C C C C C C WS 3 j N

5 Zad. 9. N kondensatorów o pojenościach C połączono, C, C3,..., C j,..., C N równolełe. Oblicz pojeność wypadkową C WR powstałej baterii kondensatorów. Odp.: C C... + WR + C + C C j + CN ; Zad 30. Cztery jednakowe ładunki q uieszczono w narożach kwadratu o bokach a. Znaleźć natężenie i potencjał pola elektryczneo w środku kwadratu. Odp.: E 0 ; q q V 4 4π ε a π ε a KOLOKWIUM KC (obowiązkowe) Po przerobieniu BLOKU I, II i III (po odbyciu trzech, obowiązkowych dwuodzinnych proraowych, ćwiczeń rachunkowych) odbędzie się piseny dwuodzinny sprawdzian tzw. Kolokwiu KC W raach KC każdy student otrzya do rozwiązania zestaw 4 zadań wybranych ze zbioru zadań od Nr do Nr 30. BLOK IV - odz. ćw. rach. (Prora) + 4 odz. ćw. rach. (Kurs Wyrównawczy) Zad. 3. Elektron (o asie wpada z prędkością 3 9 9, 0 k i ładunku elektryczny e.6 0 C ) υ 0 7 / s w obszar jednorodneo pola anetyczneo o indukcji B 0 T prostopadle do linii sił teo pola. Znaleźć tor ruchu elektronu w polu anetyczny. υ 3 Odp. r ; r 5,7 0 eb Zad. 3. Oblicz siły działania jednorodneo pola anetyczneo o indukcji B na osadzoną na osi 00 prostokątną rakę ABCD z drutu o dłuościach boków a i b. Oś obrotu przechodzi przez bok a i jest syetralną raki. Przez rakę płynie prąd I. Odp. a) Gdy raka jest równoleła do wektora indukcji anetycznej B to na boki b i b działają odpowiednio siły F F BIb prostopadłe do płaszczyzny raki, tworząc parę sił. b) Gdy raka jest w położeniu prostopadły do linii sił pola B to na rakę działają cztery siły F, F, F3 i F4, F F ; F F BIb oraz F 4 F 3 ; F3 F4 BIa Siły te dążą do rozciąnięcia raki, lecz nie nadają jej ruchu obrotoweo. Zad. 33 Wyznaczyć wartość indukcji anetycznej B w środku obwodu kołoweo o proieniu r, w który płynie prąd elektryczny o natężeniu I. µ oµ r I Odp. B r Zad. 34. W prostoliniowy przewodniku o dłuości l płynie prąd o natężeniu I. Wyznaczyć wartość indukcji anetycznej B w punkcie A odleły o r o od przewodnika. Punkt A jest

6 tak usytuowany w przestrzeni, że z teo punktu końce M i N przewodnika widać odpowiednio pod kątai ϕ i ϕ. µ oµ r I Odp.: B ( cosϕ cosϕ ) 4πro Zad. 35. W nieskończenie dłui, prostoliniowy przewodniku płynie prąd o natężeniu I. Wyznaczyć wartość indukcji anetycznej B w punkcie A odleły o r o od przewodnika. µ Odp.: oµ ri B πro Zad. 36. Dana jest prostokątna raka o bokach a i b, w której płynie stały prąd elektryczny o natężeniu I. Znaleźć kierunek i wartość wektora indukcji anetycznej B w środku raki. µ oµ r I Odp.: B a + b π ab Zad. 37. Obliczyć indukcję anetyczną B na osi obwodu kołoweo w odlełości d od środka obwodu. Natężenie prądu w obwodzie wynosi I, a proień obwodu R. µ IR Odp.: B 3/ ( R + d ) Zad. 38. Wyznaczyć natężenie H pola anetyczneo na osi cewki cylindrycznej (solenoidu) z równoiernie i ęsto nawiniętyi zwojai, przez które przepływa prąd o natężeniu I. Cewka a n zwojów, dłuość l i proień przekroju poprzeczneo r. Położenie punktu P, dla któreo liczyy H, określają odcinki a i a ierzone od końca cewki. Przedyskutować otrzyany wynik. In Odp. a a H + l r + a r + a Jeżeli solenoid jest dłui (l>>r), to a >> r i a >> r, wtedy natężenie pola H jest w cały solenoidzie takie sao i wynosi: In In In H ( + ), H l l l Zad. 39. Wyprowadzić z prawa Faradaya wzór na siłę elektrootoryczną ε indukowaną w pręcie o dłuości l, obracający się w jednorodny polu anetyczny o indukcji B ze stałą prędkością kątową ω wokół osi przechodzącej przez jeden z końców pręta i prostopadłej do nieo. Płaszczyzna obrotu jest prostopadła do B. Odp. ε Bl ω Zad. 40 Krążek iedziany o proieniu a obraca się w jednorodny polu anetyczny o indukcji B ze stałą prędkością kątową ω. Dwie szczotki, jedna na osi krążka, drua na obwodzie, łączą krążek z obwode zewnętrzny, w który włączony jest opór R. Oblicz, jaki prąd elektryczny I płynie w ty obwodzie. Odp. I Bl ω R

7 BLOK V - odz. ćw. rach. (Prora) + 4 odz. ćw. rach. (Kurs Wyrównawczy) Zad.4. Wyprowadzić równanie ruchu drań wahadła ateatyczneo. Oblicz okres T wahadła ateatyczneo o dłuości l0. d β Odp.: Równanie ruchu: dt l β dzie β to kąt wychylenia wahadła, okres T π l Zad.4.Wyprowadzić równanie ruchu drań wahadła fizyczneo wokół osi 0 uieszczonej w odlełości d od środka ciężkości S teo wahadła. Masa wahadła wynosi zaś oent bezwładności wynosi I. d θ d Odp.: Równanie ruchu: θ, dzie Θ to kąt wychylenia wahadła. dt l Zad.43. Pewne ciało waha się wokół osi z okrese T 0,5 s. Jeżeli do teo ciała przyczepić ciężarek o asie 0,05 k w odlełości l 0,0 poniżej tej osi, to zacznie się ono wahać z okrese T 0,6 s. Znaleźć oent bezwładności I O teo ciała wzlęde tej osi. T l Odp.: I O (4π l T ) T T 4π Zad.44. Rura o przekroju S 0,3 c zięta w kształcie litery U wypełniona jest słupe cieczy o asie i ęstości ρ 3,6 /c 3.Ciecz wytrącono z położenia równowai. Czy drania będą haroniczne? Od czeo zależy okres T drań i ile on wynosi.. d x S ρ Odp.: Równanie ruchu: x, okres T π dt Sρp Zad.45. Oblicz loaryticzny dekreent tłuienia λ ruchu haroniczneo tłuioneo, jeżeli w ciąu czasu t 0 s trwania ruchu eneria echaniczna punktu drająceo aleje do połowy, a okres ruchu tłuioneo jest znany i wynosi T s. T Odp.: λ ln t Zad.46. Wahadło ateatyczne o dłuości l 0,5 wyprowadzono z położenia równowai. Przy pierwszy wahnięciu wahadło wychyliło się o A O 5 c, a przy drui (w tę saą stronę) o A 4 c. Oblicz: loaryticzny dekreent tłuienia λ, średni czas relaksacji enerii τ Ε, oraz średni czas relaksacji aplitudy τ Α teo układu. Odp.: A ln O l π λ, τ ( ) E +, τ Α τ Ε A AO ln A Zad.47 Dwa kaertony dają n0 dudnięć w ciąu t0 s. Częstość drań pierwszeo kaertonu wynosi ν 56 Hz. Jaka jest częstość drań ν druieo kaertonu. Odp.: ν ν + n/t lub ν ν n/t Zad.48. Areoetr z rurką walcowatą o średnicy D, pływający w cieczy o ęstości ρ, został lekko potrącony w kierunku pionowy. Znaleźć okres T drań areoetru, jeśli jeo asa jest znana. Ruchu cieczy i tarcia o nią areoetru nie rozpatrywać. 4 π Odp.: T D ρ

8 Zad. 49. Po runtowej drodze przejechał traktor zostawiając ślady w postaci szereu włębień, znajdujących się w odlełości S jeden od druieo. Po tej drodze wieziono wózek dziecięcy posiadające dwa jednakowe resory, z których każdy zina się o x pod działanie ciężaru G. Z jaką prędkością wieziono wózek, jeśli od wstrząsów na włębieniach wózek wpadł w rezonans i silnie rozkołysał się. Ciężar wózka wynosi G. S G Odp. ϑ π xg Zad. 50. Dwa kaertony dają n 0 dudnięć w ciąu t 0 s. Częstość drań pierwszeo kaertonu wynosi ν 56 Hz. Jaka jest częstość ν druieo kaertonu. Odp. ν ν + n/t KOLOKWIUM KC (obowiązkowe) Po przerobieniu BLOKU IV i V (po odbyciu dwóch następnych, obowiązkowych dwuodzinnych proraowych ćwiczeń rachunkowych) odbędzie się piseny dwuodzinny sprawdzian tzw. Kolokwiu KC. W raach KC każdy student otrzya do rozwiązania zestaw 4 zadań wybranych ze zbioru zadań od Nr 3 do Nr 50.

9 UWAGA: Aby zaliczyć ćwiczenia należy: Być obecny na wszystkich ćwiczeniach (ćwiczenia są obowiązkowe). Nie odbyte ćwiczenia należy zaliczyć indywidualnie u prowadząceo w raach konsultacji. Zaliczenie nieobecności będzie poleało na piseny sprawdzeniu znajoości zadań przerobionych na zaleły ćwiczeniu rachunkowy. (Z przyczyn ekstrealnie losowych np. szpital itp. - pojedyncza nieobecność będzie usprawiedliwiona) Uzyskać pozytywną ocenę z odpowiedzi bieżących. Zaliczyć Kolokwia KC i KC Kolokwia KC odbędą się: Grupa I8X dnia odz. - sala 05/53 Grupa I8X dnia odz. - sala 05/53 Grupa I8X3 dnia odz. 7-8 sala /53 Grupa I8X4 dnia odz. 9-0 sala 05/53 Grupa I8X5 dnia odz. 3-4 sala 05/53 Grupa I8Y dnia odz. 3-4 sala /53 Grupa I8Y dnia odz. 9-0 sala 66/S Grupa I8Y3 dnia odz. 3-4 sala 05/53 Grupa I8Y4 dnia odz. 3-4 sala 05/53 Grupa I8Y5 dnia odz. 5-6 sala 05/53 Kolokwia KC odbędą się: Grupa I8X dnia odz. - sala 05/53 Grupa I8X dnia odz. - sala 05/53 Grupa I8X3 dnia odz. 7-8 sala /53 Grupa I8X4 dnia odz. 9-0 sala 05/53 Grupa I8X5 dnia odz. 3-4 sala 05/53 Grupa I8Y dnia odz. 3-4 sala 75/S Grupa I8Y dnia odz. 7-8 sala 66/S Grupa I8Y3 dnia odz. 5-6 sala 05/53 Grupa I8Y4 dnia odz. 3-4 sala 05/53 Grupa I8Y5 dnia odz. - sala 05/53 Życzyy powodzenia: prof. dr hab. inż. Zbiniew RASZEWSKI r Karolina OGRODNIK r inż. Przeysław MORAWIAK

INFORMATYKA Zadania rachunkowe z Fizyki

INFORMATYKA Zadania rachunkowe z Fizyki INFORMATYKA Zadania rachunkowe z Fizyki BLOK I - 2 godz. ćw. rach. Zad. 1. Od pociągu o masie M jadącego ze stałą prędkością odrywa się ostatni wagon o masie m, który przebywa drogę S i zatrzymuje się.

Bardziej szczegółowo

Przykładowe zadania/problemy egzaminacyjne. Wszystkie bezwymiarowe wartości liczbowe występujące w treści zadań podane są w jednostkach SI.

Przykładowe zadania/problemy egzaminacyjne. Wszystkie bezwymiarowe wartości liczbowe występujące w treści zadań podane są w jednostkach SI. Przykładowe zadania/problemy egzaminacyjne. Wszystkie bezwymiarowe wartości liczbowe występujące w treści zadań podane są w jednostkach SI. 1. Ładunki q 1 =3,2 10 17 i q 2 =1,6 10 18 znajdują się w próżni

Bardziej szczegółowo

Odp.: F e /F g = 1 2,

Odp.: F e /F g = 1 2, Segment B.IX Pole elektrostatyczne Przygotował: mgr Adam Urbanowicz Zad. 1 W atomie wodoru odległość między elektronem i protonem wynosi około r = 5,3 10 11 m. Obliczyć siłę przyciągania elektrostatycznego

Bardziej szczegółowo

Zadania rachunkowe z Fizyki

Zadania rachunkowe z Fizyki INFORMATYKA Zadania rachunkwe z Fizyki BLOK I - dz. ćw. rach. Zad.. Od pciąu asie M. jadące ze stałą prędkścią drywa się statni wan asie, który przebywa drę S i zatrzyuje się. W jakiej dlełści d d wanu

Bardziej szczegółowo

MAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY

MAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY Włodzimierz Wolczyński 47 POWTÓRKA 9 MAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY Zadanie 1 W dwóch przewodnikach prostoliniowych nieskończenie długich umieszczonych w próżni, oddalonych od siebie o r = cm, płynie prąd.

Bardziej szczegółowo

Zad. 2 Jaka jest częstotliwość drgań fali elektromagnetycznej o długości λ = 300 m.

Zad. 2 Jaka jest częstotliwość drgań fali elektromagnetycznej o długości λ = 300 m. Segment B.XIV Prądy zmienne Przygotowała: dr Anna Zawadzka Zad. 1 Obwód drgający składa się z pojemności C = 4 nf oraz samoindukcji L = 90 µh. Jaki jest okres, częstotliwość, częstość kątowa drgań oraz

Bardziej szczegółowo

Egzamin z fizyki Informatyka Stosowana

Egzamin z fizyki Informatyka Stosowana Egzamin z fizyki Informatyka Stosowana 1) Dwie kulki odległe od siebie o d=8m wystrzelono w tym samym momencie czasu z prędkościami v 1 =4m/s i v 2 =8m/s, jak pokazano na rysunku. v 1 8 m v 2 α a) kulka

Bardziej szczegółowo

Fizyka I (mechanika), rok akad. 2011/2012 Zadania na ćwiczenia, seria 2

Fizyka I (mechanika), rok akad. 2011/2012 Zadania na ćwiczenia, seria 2 Fizyka I (mechanika), rok akad. 2011/2012 Zadania na ćwiczenia, seria 2 1 Zadania wstępne (dla wszystkich) Zadanie 1. Pewne ciało znajduje się na równi, której kąt nachylenia względem poziomu można regulować.

Bardziej szczegółowo

Pole elektromagnetyczne

Pole elektromagnetyczne Pole elektromagnetyczne Pole magnetyczne Strumień pola magnetycznego Jednostką strumienia magnetycznego w układzie SI jest 1 weber (1 Wb) = 1 N m A -1. Zatem, pole magnetyczne B jest czasem nazywane gęstością

Bardziej szczegółowo

5) W czterech rogach kwadratu o boku a umieszczono ładunki o tej samej wartości q jak pokazano na rysunku. k=1/(4πε 0 )

5) W czterech rogach kwadratu o boku a umieszczono ładunki o tej samej wartości q jak pokazano na rysunku. k=1/(4πε 0 ) Zadania zamknięte 1 1) Ciało zostało wyrzucono z prędkością V 0 skierowną pod kątem α względem poziomu (x). Wiedząc iż porusza się ono w polu grawitacyjnym o przyspieszeniu g skierowanym pionowo w dół

Bardziej szczegółowo

Wykład 14: Indukcja cz.2.

Wykład 14: Indukcja cz.2. Wykład 14: Indukcja cz.. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. -1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 10.05.017 Wydział Informatyki, Elektroniki i 1 Przykład

Bardziej szczegółowo

26 MAGNETYZM. Włodzimierz Wolczyński. Indukcja magnetyczna a natężenie pola magnetycznego. Wirowe pole magnetyczne wokół przewodnika prostoliniowego

26 MAGNETYZM. Włodzimierz Wolczyński. Indukcja magnetyczna a natężenie pola magnetycznego. Wirowe pole magnetyczne wokół przewodnika prostoliniowego Włodzimierz Wolczyński 26 MAGETYZM Indukcja magnetyczna a natężenie pola magnetycznego B indukcja magnetyczna H natężenie pola magnetycznego μ przenikalność magnetyczna ośrodka dla paramagnetyków - 1 1,

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA 2. Wykład Nr 3 KINEMATYKA. Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

MECHANIKA 2. Wykład Nr 3 KINEMATYKA. Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ. Prowadzący: dr Krzysztof Polko MECHANIKA 2 Wykład Nr 3 KINEMATYKA Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ Prowadzący: dr Krzysztof Polko Pojęcie Ruchu Płaskiego Rys.1 Ruchem płaskim ciała sztywnego nazywamy taki ruch, w którym wszystkie

Bardziej szczegółowo

1. Z pręta o stałym przekroju poprzecznym i długości 1 m odcięto 25 cm kawałek. O ile przesunęło się połoŝenie środka masy pręta. Odp. o 8.

1. Z pręta o stałym przekroju poprzecznym i długości 1 m odcięto 25 cm kawałek. O ile przesunęło się połoŝenie środka masy pręta. Odp. o 8. DYNAMIKA BRYŁY SZTYWNEJ Środek asy. Z pręta o stały przekroju poprzeczny i długości odcięto 5 c kawałek. O ile przesunęło się połoŝenie środka asy pręta. o 8 początkowej długości pręta. Trzy kule o asach:,

Bardziej szczegółowo

pobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - http://fizyka.dk - zadania fizyka, wzory fizyka, matura fizyka

pobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - http://fizyka.dk - zadania fizyka, wzory fizyka, matura fizyka 7. Pole magnetyczne zadania z arkusza I 7.8 7.1 7.9 7.2 7.3 7.10 7.11 7.4 7.12 7.5 7.13 7.6 7.7 7. Pole magnetyczne - 1 - 7.14 7.25 7.15 7.26 7.16 7.17 7.18 7.19 7.20 7.21 7.27 Kwadratową ramkę (rys.)

Bardziej szczegółowo

Bryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka

Bryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka Bryła sztywna Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka Moment bezwładności Prawa ruchu Energia ruchu obrotowego Porównanie ruchu obrotowego z ruchem postępowym Przypomnienie Równowaga bryły

Bardziej szczegółowo

DYNAMIKA ZADANIA. Zadanie DYN1

DYNAMIKA ZADANIA. Zadanie DYN1 DYNAMIKA ZADANIA Zadanie DYN1 Na ciało działa siła (przy czym i to stałe). W chwili początkowej ciało miało prędkość i znajdowało się w punkcie. Wyznacz położenie i prędkość ciała w funkcji czasu., Zadanie

Bardziej szczegółowo

LXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ZAWODY II STOPNIA

LXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ZAWODY II STOPNIA LXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ZAWODY II STOPNIA CZĘŚĆ TEORETYCZNA Za każde zadanie można otrzymać maksymalnie 0 punktów. Zadanie 1. przedmiot. Gdzie znajduje się obraz i jakie jest jego powiększenie? Dla jakich

Bardziej szczegółowo

Proszę z rysunkami i wytłumaczeniem. Najlepiej w załączniku.

Proszę z rysunkami i wytłumaczeniem. Najlepiej w załączniku. http://zadane.pl/zadanie/8735189 Proszę z rysunkami i wytłumaczeniem. Najlepiej w załączniku. Zad.1 Prędkość wody w rzece V1 jest stała na całej szerokości rzeki (L) i równoleła do brzeów. Prędkość łodzi

Bardziej szczegółowo

autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 26 MAGNETYZM I ELEKTROMAGNETYZM. CZĘŚĆ 1

autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 26 MAGNETYZM I ELEKTROMAGNETYZM. CZĘŚĆ 1 autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 26 MAGNETYZM I ELEKTROMAGNETYZM. CZĘŚĆ 1 Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod treścią zadania Zadanie 1 1 punkt TEST JEDNOKROTNEGO

Bardziej szczegółowo

Materiały pomocnicze 10 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej

Materiały pomocnicze 10 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej Materiały pomocnicze 10 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej 1. Siła Coulomba. F q q = k r 1 = 1 4πεε 0 q q r 1. Pole elektrostatyczne. To przestrzeń, w której na ładunek

Bardziej szczegółowo

MAGNETYZM, INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA. Zadania MODUŁ 11 FIZYKA ZAKRES ROZSZERZONY

MAGNETYZM, INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA. Zadania MODUŁ 11 FIZYKA ZAKRES ROZSZERZONY MODUŁ MAGNETYZM, INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA OPRACOWANE W RAMACH PROJEKTU: FIZYKA ZAKRES ROZSZERZONY WIRTUALNE LABORATORIA FIZYCZNE NOWOCZESNĄ METODĄ NAUCZANIA. PROGRAM NAUCZANIA FIZYKI Z ELEMENTAMI TECHNOLOGII

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie e/m za pomocą podłużnego pola magnetycznego

Wyznaczanie e/m za pomocą podłużnego pola magnetycznego - 1 - Wyznaczanie e/ za poocą podłużnego pola agnetycznego Zagadnienia: 1. Ruch cząstek naładowanych w polu elektryczny i agnetyczny.. Budowa i zasada działania lapy oscyloskopowej. 3. Wyprowadzenie wzoru

Bardziej szczegółowo

5. (2 pkt) Uczeń miał za zadanie skonstruował zwojnicę do wytwarzania pola magnetycznego o wartości indukcji

5. (2 pkt) Uczeń miał za zadanie skonstruował zwojnicę do wytwarzania pola magnetycznego o wartości indukcji Magnetyzm Dane ogólne do zadań: ładunek elektronu: masa elektronu: masa protonu: masa neutronu: 1,6 19 9,11 C 31 1,67 1,675 kg 7 7 kg kg Własności magnetyczne substancji 1. (1 pkt). ( pkt) 3. ( pkt) Jaka

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie sił działających na przewodnik z prądem w polu magnetycznym

Wyznaczanie sił działających na przewodnik z prądem w polu magnetycznym Ćwiczenie 11A Wyznaczanie sił działających na przewodnik z prądem w polu magnetycznym 11A.1. Zasada ćwiczenia W ćwiczeniu mierzy się przy pomocy wagi siłę elektrodynamiczną, działającą na odcinek przewodnika

Bardziej szczegółowo

Grupa A. Sprawdzian 2. Fizyka Z fizyką w przyszłość 1 Sprawdziany. Siła jako przyczyna zmian ruchu

Grupa A. Sprawdzian 2. Fizyka Z fizyką w przyszłość 1 Sprawdziany. Siła jako przyczyna zmian ruchu Szkoły ponadginazjalne Iię i nazwisko Data Klasa Grupa A Sprawdzian 2 Siła jako przyczyna zian ruchu 1. Przyspieszenie układu przedstawionego na rysunku a wartość (opory poijay) a. 1 7 g b. 2 7 g c. 1

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym

Wyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym Ćwiczenie 11B Wyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym 11B.1. Zasada ćwiczenia Na zamkniętą pętlę przewodnika z prądem, umieszczoną w jednorodnym polu magnetycznym, działa skręcający

Bardziej szczegółowo

Podstawy fizyki wykład 8

Podstawy fizyki wykład 8 Podstawy fizyki wykład 8 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska Ładunek elektryczny Grecy ok. 600 r p.n.e. odkryli, że bursztyn potarty o wełnę przyciąga inne (drobne) przedmioty. słowo

Bardziej szczegółowo

Ramka z prądem w jednorodnym polu magnetycznym

Ramka z prądem w jednorodnym polu magnetycznym Ramka z prądem w jednorodnym polu magnetycznym Siła wypadkowa = 0 Wypadkowy moment siły: τ = w F + w ( ) F ( ) = 2 w F w τ = 2wF sinθ = IBl 2 sinθ = θ=90 o IBl 2 θ to kąt między wektorem w i wektorem F

Bardziej szczegółowo

30P4 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - IV POZIOM PODSTAWOWY

30P4 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - IV POZIOM PODSTAWOWY 30P4 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - IV Magnetyzm POZIOM PODSTAWOWY Indukcja elektromagnetyczna Prąd przemienny Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod

Bardziej szczegółowo

Elektrostatyczna energia potencjalna. Potencjał elektryczny

Elektrostatyczna energia potencjalna. Potencjał elektryczny Elektrostatyczna energia potencjalna Potencjał elektryczny Elektrostatyczna energia potencjalna U Żeby zbliżyć do siebie dwa ładunki jednoimienne trzeba wykonać pracę przeciwko siłą pola nadając ładunkowi

Bardziej szczegółowo

Indukcja elektromagnetyczna. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Indukcja elektromagnetyczna. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Indukcja elektromagnetyczna Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Strumień indukcji magnetycznej Analogicznie do strumienia pola elektrycznego można

Bardziej szczegółowo

Strumień Prawo Gaussa Rozkład ładunku Płaszczyzna Płaszczyzny Prawo Gaussa i jego zastosowanie

Strumień Prawo Gaussa Rozkład ładunku Płaszczyzna Płaszczyzny Prawo Gaussa i jego zastosowanie Problemy elektrodynamiki. Prawo Gaussa i jego zastosowanie przy obliczaniu pól ładunku rozłożonego w sposób ciągły. I LO im. Stefana Żeromskiego w Lęborku 19 marca 2012 Nowe spojrzenie na prawo Coulomba

Bardziej szczegółowo

Drgania - zadanka. (b) wyznacz maksymalne położenie, prędkość i przyspieszenie ciała,

Drgania - zadanka. (b) wyznacz maksymalne położenie, prędkość i przyspieszenie ciała, Zadania do przeliczenia na lekcji. Drgania - zadanka 1. Ciało o masie m = 0.5kg zawieszono na nieważkiej nitce o długości l = 1m a następne wychylono o 2cm z położenia równowagi (g = 10 m s 2), (a) oblicz

Bardziej szczegółowo

Ładunki elektryczne. q = ne. Zasada zachowania ładunku. Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz materii. Ładunki jednoimienne odpychają się

Ładunki elektryczne. q = ne. Zasada zachowania ładunku. Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz materii. Ładunki jednoimienne odpychają się Ładunki elektryczne Ładunki jednoimienne odpychają się Ładunki różnoimienne przyciągają się q = ne n - liczba naturalna e = 1,60 10-19 C ładunek elementarny Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz

Bardziej szczegółowo

RÓWNANIA MAXWELLA. Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego?

RÓWNANIA MAXWELLA. Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego? RÓWNANIA MAXWELLA Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego? Wykład 3 lato 2012 1 Doświadczenia Wykład 3 lato 2012 2 1

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym

Wyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym Ćwiczenie E6 Wyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym E6.1. Cel ćwiczenia Na zamkniętą pętlę przewodnika z prądem, umieszczoną w jednorodnym polu magnetycznym, działa skręcający moment

Bardziej szczegółowo

PF11- Dynamika bryły sztywnej.

PF11- Dynamika bryły sztywnej. Instytut Fizyki im. Mariana Smoluchowskiego Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki Stosowanej Uniwersytetu Jagiellońskiego Zajęcia laboratoryjne w I Pracowni Fizycznej dla uczniów szkół ponadgimnazjalych

Bardziej szczegółowo

ciecz m 1 m 2 LVII OLIMPIADA FIZYCZNA (2007/2008) ZAWODY II STOPNIA

ciecz m 1 m 2 LVII OLIMPIADA FIZYCZNA (2007/2008) ZAWODY II STOPNIA LVII OLIMPIADA FIZYCZNA (2007/2008) ZAWODY II STOPNIA (Za każde zadanie można otrzymać 20pkt.) Zadanie 1 Dwie cienkie, sztywne płyty o masach m 1 i m 2 są połączone nieważką sprężyną o stałej sprężystości

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie stosunku e/m elektronu

Wyznaczanie stosunku e/m elektronu Ćwiczenie 27 Wyznaczanie stosunku e/m elektronu 27.1. Zasada ćwiczenia Elektrony przyspieszane w polu elektrycznym wpadają w pole magnetyczne, skierowane prostopadle do kierunku ich ruchu. Wyznacza się

Bardziej szczegółowo

Wykład 15: Indukcja. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok

Wykład 15: Indukcja. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok Wykład 15: Indukcja Dr inż. Zbigniew zklarski Katedra Elektroniki, paw. -1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.zklarski/ 1 Pole magnetyczne a prąd elektryczny Do tej pory omawiano skutki

Bardziej szczegółowo

v 6 i 7 j. Wyznacz wektora momentu pędu czaski względem początku układu współrzędnych.

v 6 i 7 j. Wyznacz wektora momentu pędu czaski względem początku układu współrzędnych. Dynamika bryły sztywnej.. Moment siły. Moment pędu. Moment bezwładności. 171. Na cząstkę o masie kg znajdującą się w punkcie określonym wektorem r 5i 7j działa siła F 3i 4j. Wyznacz wektora momentu tej

Bardziej szczegółowo

Theory Polish (Poland)

Theory Polish (Poland) Q3-1 Wielki Zderzacz Hadronów (10 points) Przeczytaj Ogólne instrukcje znajdujące się w osobnej kopercie zanim zaczniesz rozwiązywać to zadanie. W tym zadaniu będą rozpatrywane zagadnienia fizyczne zachodzące

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA 2 KINEMATYKA. Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

MECHANIKA 2 KINEMATYKA. Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY. Prowadzący: dr Krzysztof Polko MECHANIKA 2 KINEMATYKA Wykład Nr 5 RUCH KULISTY I RUCH OGÓLNY BRYŁY Prowadzący: dr Krzysztof Polko Określenie położenia ciała sztywnego Pierwszy sposób: Określamy położenia trzech punktów ciała nie leżących

Bardziej szczegółowo

Wykład 8 ELEKTROMAGNETYZM

Wykład 8 ELEKTROMAGNETYZM Wykład 8 ELEKTROMAGNETYZM Równania Maxwella dive = ρ εε 0 prawo Gaussa dla pola elektrycznego divb = 0 rote = db dt prawo Gaussa dla pola magnetycznego prawo indukcji Faradaya rotb = μμ 0 j + εε 0 μμ 0

Bardziej szczegółowo

Lista zadań nr 5 Ruch po okręgu (1h)

Lista zadań nr 5 Ruch po okręgu (1h) Lista zadań nr 5 Ruch po okręgu (1h) Pseudo siły ruch po okręgu Zad. 5.1 Na cząstkę o masie 2 kg znajdującą się w punkcie R=5i+7j działa siła F=3i+4j. Wyznacz moment siły względem początku układu współrzędnych.

Bardziej szczegółowo

ARKUSZ PRÓBNEJ MATURY Z OPERONEM FIZYKA I ASTRONOMIA

ARKUSZ PRÓBNEJ MATURY Z OPERONEM FIZYKA I ASTRONOMIA Miejsce na identyfikację szkoły ARKUSZ PRÓBNEJ MATURY Z OPERONEM FIZYKA I ASTRONOMIA POZIOM ROZSZERZONY LISTOPAD 2013 Czas pracy: 150 minut Instrukcja dla zdającego 1. Sprawdź, czy arkusz egzaminacyjny

Bardziej szczegółowo

Bryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXI: Statyka Prawa ruchu Moment bezwładności Energia ruchu obrotowego

Bryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXI: Statyka Prawa ruchu Moment bezwładności Energia ruchu obrotowego Bryła sztywna Fizyka I (B+C) Wykład XXI: Statyka Prawa ruchu Moment bezwładności Energia ruchu obrotowego Typ równowagi zależy od zmiany położenia środka masy ( Równowaga Statyka Bryły sztywnej umieszczonej

Bardziej szczegółowo

Wykład 14: Indukcja. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok

Wykład 14: Indukcja. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok Wykład 14: Indukcja Dr inż. Zbigniew zklarski Katedra Elektroniki, paw. -1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.zklarski/ Pole magnetyczne a prąd elektryczny Do tej pory omawiano skutki

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA 2. Praca, moc, energia. Wykład Nr 11. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

MECHANIKA 2. Praca, moc, energia. Wykład Nr 11. Prowadzący: dr Krzysztof Polko MECHANIKA 2 Wykład Nr 11 Praca, moc, energia Prowadzący: dr Krzysztof Polko PRACA MECHANICZNA SIŁY STAŁEJ Pracą siły stałej na prostoliniowym przemieszczeniu w kierunku działania siły nazywamy iloczyn

Bardziej szczegółowo

Zasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.)

Zasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.) Zasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.) I (zasada bezwładności) Istnieje taki układ odniesienia, w którym ciało pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem jednostajnym prostoliniowym, jeśli nie działają

Bardziej szczegółowo

Wymiana ciepła. Ładunek jest skwantowany. q=n. e gdzie n = ±1, ±2, ±3 [1C = 6, e] e=1, C

Wymiana ciepła. Ładunek jest skwantowany. q=n. e gdzie n = ±1, ±2, ±3 [1C = 6, e] e=1, C Wymiana ciepła Ładunek jest skwantowany ładunek elementarny ładunek pojedynczego elektronu (e). Każdy ładunek q (dodatni lub ujemny) jest całkowitą wielokrotnością jego bezwzględnej wartości. q=n. e gdzie

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA 2 Wykład 7 Dynamiczne równania ruchu

MECHANIKA 2 Wykład 7 Dynamiczne równania ruchu MECHANIKA 2 Wykład 7 Dynamiczne równania ruchu Prowadzący: dr Krzysztof Polko Dynamiczne równania ruchu Druga zasada dynamiki zapisana w postaci: Jest dynamicznym wektorowym równaniem ruchu. Dynamiczne

Bardziej szczegółowo

Magnetyzm cz.i. Oddziaływanie magnetyczne Siła Lorentza Prawo Biote a Savart a Prawo Ampera

Magnetyzm cz.i. Oddziaływanie magnetyczne Siła Lorentza Prawo Biote a Savart a Prawo Ampera Magnetyzm cz.i Oddziaływanie magnetyczne Siła Lorentza Prawo Biote a Savart a Prawo Ampera 1 Magnesy Zjawiska magnetyczne (naturalne magnesy) były obserwowane i badane już w starożytnej Grecji 500 lat

Bardziej szczegółowo

LASERY I ICH ZASTOSOWANIE

LASERY I ICH ZASTOSOWANIE LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 3 Temat: Efekt magnetooptyczny 5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodą modulowania zmiany polaryzacji światła oraz

Bardziej szczegółowo

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 6 2016/2017, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment

Bardziej szczegółowo

(t) w przedziale (0 s 16 s). b) Uzupełnij tabelę, wpisując w drugiej kolumnie rodzaj ruchu, jakim poruszała się mrówka w kolejnych przedziałach czasu.

(t) w przedziale (0 s 16 s). b) Uzupełnij tabelę, wpisując w drugiej kolumnie rodzaj ruchu, jakim poruszała się mrówka w kolejnych przedziałach czasu. 1 1 x (m/s) 4 0 4 1 3 4 5 6 7 8 9 10 11 1 13 14 15 16 t (s) a) Narysuj wykres a x (t) w przedziale (0 s 16 s). b) Uzupełnij tabelę, wpisując w drugiej kolumnie rodzaj ruchu, jakim poruszała się mrówka

Bardziej szczegółowo

Podstawy fizyki sezon 2 2. Elektrostatyka 2

Podstawy fizyki sezon 2 2. Elektrostatyka 2 Podstawy fizyki sezon 2 2. Elektrostatyka 2 Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Strumień wektora

Bardziej szczegółowo

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 7 2012/2013, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment

Bardziej szczegółowo

Dynamika ruchu obrotowego

Dynamika ruchu obrotowego Dynamika ruchu obrotowego 1. Mając dane r = îx + ĵy + ˆkz i = î x + ĵ y + ˆk z znaleźć moment siły τ = r. Pokazać, że jeżeli r i leżą w danej płaszczyźnie, to τ nie ma składowych w tej płaszczyźnie. 2.

Bardziej szczegółowo

Mechanika ogólna. Kinematyka. Równania ruchu punktu materialnego. Podstawowe pojęcia. Równanie ruchu po torze (równanie drogi)

Mechanika ogólna. Kinematyka. Równania ruchu punktu materialnego. Podstawowe pojęcia. Równanie ruchu po torze (równanie drogi) Kinematyka Mechanika ogólna Wykład nr 7 Elementy kinematyki Dział mechaniki zajmujący się matematycznym opisem układów mechanicznych oraz badaniem geometrycznych właściwości ich ruchu, bez wnikania w związek

Bardziej szczegółowo

Zadania z dynamiki. Maciej J. Mrowiński 11 marca mω 2. Wyznacz położenie i prędkość ciała w funkcji czasu. ma t + f 0. ma 2 (e at 1), v gr = f 0

Zadania z dynamiki. Maciej J. Mrowiński 11 marca mω 2. Wyznacz położenie i prędkość ciała w funkcji czasu. ma t + f 0. ma 2 (e at 1), v gr = f 0 Zadania z dynamiki Maciej J. Mrowiński 11 marca 2010 Zadanie DYN1 Na ciało działa siła F (t) = f 0 cosωt (przy czym f 0 i ω to stałe). W chwili początkowej ciało miało prędkość v(0) = 0 i znajdowało się

Bardziej szczegółowo

FIZYKA I ASTRONOMIA RUCH JEDNOSTAJNIE PROSTOLINIOWY RUCH PROSTOLINIOWY JEDNOSTAJNIE PRZYSPIESZONY RUCH PROSTOLINIOWY JEDNOSTAJNIE OPÓŹNIONY

FIZYKA I ASTRONOMIA RUCH JEDNOSTAJNIE PROSTOLINIOWY RUCH PROSTOLINIOWY JEDNOSTAJNIE PRZYSPIESZONY RUCH PROSTOLINIOWY JEDNOSTAJNIE OPÓŹNIONY FIZYKA I ASTRONOMIA RUCH JEDNOSTAJNIE PROSTOLINIOWY Każdy ruch jest zmienną położenia w czasie danego ciała lub układu ciał względem pewnego wybranego układu odniesienia. v= s/t RUCH

Bardziej szczegółowo

GEODEZJA. Zestaw I. Kinematyka i dynamika

GEODEZJA. Zestaw I. Kinematyka i dynamika GEODEZJA Zestaw I Kinematyka i dynamika 1. Staś jest młodym koszykarzem, ale niestety ma zbyt mało siły i nie potrafi wykonać rzutu do kosza za trzy punkty, tzn. z odległości powyżej 6m. Chodzi więc na

Bardziej szczegółowo

Materiały pomocnicze 11 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej

Materiały pomocnicze 11 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej Materiały pomocnicze 11 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej 1. Magnetyzm to zjawisko przyciągania kawałeczków stali przez magnesy. 2. Źródła pola magnetycznego. a. Magnesy

Bardziej szczegółowo

Rozdział 22 Pole elektryczne

Rozdział 22 Pole elektryczne Rozdział 22 Pole elektryczne 1. NatęŜenie pola elektrycznego jest wprost proporcjonalne do A. momentu pędu ładunku próbnego B. energii kinetycznej ładunku próbnego C. energii potencjalnej ładunku próbnego

Bardziej szczegółowo

Prawa ruchu: dynamika

Prawa ruchu: dynamika Prawa ruchu: dynamika Fizyka I (B+C) Wykład X: Dynamika ruchu po okręgu siła dośrodkowa Prawa ruchu w układzie nieinercjalnym siły bezwładności Prawa ruchu w układzie obracajacym się siła odśrodkowa siła

Bardziej szczegółowo

Podstawy fizyki sezon 2 5. Pole magnetyczne II

Podstawy fizyki sezon 2 5. Pole magnetyczne II Podstawy fizyki sezon 2 5. Pole magnetyczne II Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Indukcja magnetyczna

Bardziej szczegółowo

Elektrostatyka, część pierwsza

Elektrostatyka, część pierwsza Elektrostatyka, część pierwsza ZADANIA DO PRZEROBIENIA NA LEKJI 1. Dwie kulki naładowano ładunkiem q 1 = 1 i q 2 = 3 i umieszczono w odległości r = 1m od siebie. Oblicz siłę ich wzajemnego oddziaływania.

Bardziej szczegółowo

Blok 5: Ruch po okręgu. Układy nieinercjalne. Siły bezwładności

Blok 5: Ruch po okręgu. Układy nieinercjalne. Siły bezwładności Blok 5: Ruch po okręu. Układy nieinercjalne. Siły bezwładności ZESTAW ZADAŃ NA ZAJĘCIA ROZGRZEWKA 1. Co szczeólneo dzieje się z ludźi w autobusie, dy wałtownie hauje on przed przejście dla pieszych, a

Bardziej szczegółowo

Ładunki elektryczne i siły ich wzajemnego oddziaływania. Pole elektryczne. Copyright by pleciuga@ o2.pl

Ładunki elektryczne i siły ich wzajemnego oddziaływania. Pole elektryczne. Copyright by pleciuga@ o2.pl Ładunki elektryczne i siły ich wzajemnego oddziaływania Pole elektryczne Copyright by pleciuga@ o2.pl Ładunek punktowy Ładunek punktowy (q) jest to wyidealizowany model, który zastępuje rzeczywiste naelektryzowane

Bardziej szczegółowo

OBUDŹ W SOBIE MYŚL TECHNICZNĄ KATOWICE 2013R.

OBUDŹ W SOBIE MYŚL TECHNICZNĄ KATOWICE 2013R. OBUDŹ W SOBIE MYŚL TECHNICZNĄ KATOWICE 2013R. Pytania mogą posłużyć do rozegrania I etapu konkursu rozgrywającego się w macierzystej szkole gimnazjalistów - kandydatów. Matematyka Zad. 1 Ze wzoru wynika,

Bardziej szczegółowo

I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO

I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO A. RÓŻNICZKOWE RÓWNANIA RUCHU A1. Bryła o masie m przesuwa się po chropowatej równi z prędkością v M. Podać dynamiczne równania ruchu bryły i rozwiązać je tak, aby wyznaczyć

Bardziej szczegółowo

Dynamika ruchu postępowego, ruchu punktu materialnego po okręgu i ruchu obrotowego bryły sztywnej

Dynamika ruchu postępowego, ruchu punktu materialnego po okręgu i ruchu obrotowego bryły sztywnej Dynamika ruchu postępowego, ruchu punktu materialnego po okręgu i ruchu obrotowego bryły sztywnej Dynamika ruchu postępowego 1. Balon opada ze stałą prędkością. Jaką masę balastu należy wyrzucić, aby balon

Bardziej szczegółowo

12 RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ I. a=εr. 2 t. Włodzimierz Wolczyński. Przyspieszenie kątowe. ε przyspieszenie kątowe [ ω prędkość kątowa

12 RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ I. a=εr. 2 t. Włodzimierz Wolczyński. Przyspieszenie kątowe. ε przyspieszenie kątowe [ ω prędkość kątowa Włodzimierz Wolczyński Przyspieszenie kątowe 1 RUCH OROTOWY RYŁY SZTYWNEJ I = = ε przyspieszenie kątowe [ ] ω prędkość kątowa = = T okres, = - częstotliwość s=αr v=ωr a=εr droga = kąt x promień prędkość

Bardziej szczegółowo

LIII MIĘDZYSZKOLNY TURNIEJ FIZYCZNY dla uczniów szkół ponadgimnazjalnych w roku szkolnym 2010/2011 TEST

LIII MIĘDZYSZKOLNY TURNIEJ FIZYCZNY dla uczniów szkół ponadgimnazjalnych w roku szkolnym 2010/2011 TEST LIII MIĘDZYSZKOLNY TURNIEJ FIZYCZNY dla uczniów szkół ponadgimnazjalnych w roku szkolnym 00/0 TEST. Jeżeli długość sekundowego wahadła matematycznego które znajduje się na powierzchni Ziemi zwiększymy

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA 2 Wykład Nr 9 Dynamika układu punktów materialnych

MECHANIKA 2 Wykład Nr 9 Dynamika układu punktów materialnych MECHANIKA 2 Wykład Nr 9 Dynamika układu punktów materialnych Prowadzący: dr Krzysztof Polko Dynamiczne równania ruchu układu punktów materialnych Układem punktów materialnych nazwiemy zbiór punktów w sensie

Bardziej szczegółowo

Obwód składający się z baterii (źródła siły elektromotorycznej ) oraz opornika. r opór wewnętrzny baterii R- opór opornika

Obwód składający się z baterii (źródła siły elektromotorycznej ) oraz opornika. r opór wewnętrzny baterii R- opór opornika Obwód składający się z baterii (źródła siły elektromotorycznej ) oraz opornika r opór wewnętrzny baterii - opór opornika V b V a V I V Ir Ir I 2 POŁĄCZENIE SZEEGOWE Taki sam prąd płynący przez oba oporniki

Bardziej szczegółowo

LASERY I ICH ZASTOSOWANIE W MEDYCYNIE

LASERY I ICH ZASTOSOWANIE W MEDYCYNIE LASERY I ICH ZASTOSOWANIE W MEDYCYNIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 4 Temat: Modulacja światła laserowego: efekt magnetooptyczny 5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodą

Bardziej szczegółowo

Elektrostatyka ŁADUNEK. Ładunek elektryczny. Dr PPotera wyklady fizyka dosw st podypl. n p. Cząstka α

Elektrostatyka ŁADUNEK. Ładunek elektryczny. Dr PPotera wyklady fizyka dosw st podypl. n p. Cząstka α Elektrostatyka ŁADUNEK elektron: -e = -1.610-19 C proton: e = 1.610-19 C neutron: 0 C n p p n Cząstka α Ładunek elektryczny Ładunek jest skwantowany: Jednostką ładunku elektrycznego w układzie SI jest

Bardziej szczegółowo

Magnetyzm cz.i. Oddziaływanie magnetyczne Siła Lorentza Prawo Biote a Savart a Prawo Ampera

Magnetyzm cz.i. Oddziaływanie magnetyczne Siła Lorentza Prawo Biote a Savart a Prawo Ampera Magnetyzm cz.i Oddziaływanie magnetyczne Siła Lorentza Prawo Biote a Savart a Prawo Ampera 1 Magnesy Zjawiska magnetyczne (naturalne magnesy) były obserwowane i badane już w starożytnej Grecji 2500 lat

Bardziej szczegółowo

Bryła sztywna. Wstęp do Fizyki I (B+C) Wykład XIX: Prawa ruchu Moment bezwładności Energia ruchu obrotowego

Bryła sztywna. Wstęp do Fizyki I (B+C) Wykład XIX: Prawa ruchu Moment bezwładności Energia ruchu obrotowego Bryła sztywna Wstęp do Fizyki I (B+C) Wykład XIX: Prawa ruchu Moment bezwładności Energia ruchu obrotowego Obrót wokół ustalonej osi Prawa ruchu Dla bryły sztywnej obracajacej się wokół ostalonej osi mement

Bardziej szczegółowo

Elektrostatyka. A. tyle samo B. będzie 2 razy mniejsza C. będzie 4 razy większa D. nie da się obliczyć bez znajomości odległości miedzy ładunkami

Elektrostatyka. A. tyle samo B. będzie 2 razy mniejsza C. będzie 4 razy większa D. nie da się obliczyć bez znajomości odległości miedzy ładunkami Elektrostatyka Zadanie 1. Dwa jednoimienne ładunki po 10C każdy odpychają się z siłą 36 10 8 N. Po dwukrotnym zwiększeniu odległości między tymi ładunkami i dwukrotnym zwiększeniu jednego z tych ładunków,

Bardziej szczegółowo

Badanie rozkładu pola elektrycznego

Badanie rozkładu pola elektrycznego Ćwiczenie 8 Badanie rozkładu pola elektrycznego 8.1. Zasada ćwiczenia W wannie elektrolitycznej umieszcza się dwie metalowe elektrody, połączone ze źródłem zmiennego napięcia. Kształt przekrojów powierzchni

Bardziej szczegółowo

cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski

cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski Wykład 14: Pole magnetyczne cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Wektor indukcji pola magnetycznego, siła Lorentza v F L Jeżeli na dodatni ładunek

Bardziej szczegółowo

ARKUSZ PRÓBNEJ MATURY Z OPERONEM FIZYKA I ASTRONOMIA

ARKUSZ PRÓBNEJ MATURY Z OPERONEM FIZYKA I ASTRONOMIA Miejsce na identyfikację szkoły AKUSZ PÓBNEJ MATUY Z OPEONEM FIZYKA I ASTONOMIA Instrukcja dla zdającego POZIOM PODSTAWOWY Czas pracy: 120 minut 1. Sprawdź, czy arkusz egzaminacyjny zawiera 10 stron (zadania

Bardziej szczegółowo

Indukcja magnetyczna pola wokół przewodnika z prądem. dr inż. Romuald Kędzierski

Indukcja magnetyczna pola wokół przewodnika z prądem. dr inż. Romuald Kędzierski Indukcja magnetyczna pola wokół przewodnika z prądem dr inż. Romuald Kędzierski Pole magnetyczne wokół pojedynczego przewodnika prostoliniowego Założenia wyjściowe: przez nieskończenie długi prostoliniowy

Bardziej szczegółowo

FIZYKA R.Resnick & D. Halliday

FIZYKA R.Resnick & D. Halliday FIZYKA R.Resnick & D. Halliday rozwiązania zadań (część IV) Jacek Izdebski 5 stycznia 2002 roku Zadanie 1 We wnętrzu zakniętego wagonu kolejowego znajduje się aratka wraz z zapase pocisków. Aratka strzela

Bardziej szczegółowo

Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM Elektrodynamika Część 5 Pola magnetyczne w materii Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 6 Pola magnetyczne w materii 3 6.1 Magnetyzacja.....................

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie M-2 Pomiar przyśpieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego Cel ćwiczenia: II. Przyrządy: III. Literatura: IV. Wstęp. l Rys.

Ćwiczenie M-2 Pomiar przyśpieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego Cel ćwiczenia: II. Przyrządy: III. Literatura: IV. Wstęp. l Rys. Ćwiczenie M- Pomiar przyśpieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego. Cel ćwiczenia: pomiar przyśpieszenia ziemskiego przy pomocy wahadła fizycznego.. Przyrządy: wahadło rewersyjne, elektroniczny

Bardziej szczegółowo

ARKUSZ PRÓBNEJ MATURY Z OPERONEM FIZYKA I ASTRONOMIA

ARKUSZ PRÓBNEJ MATURY Z OPERONEM FIZYKA I ASTRONOMIA Miejsce na identyfikację szkoły ARKUSZ PRÓBNEJ MATURY Z OPERONEM FIZYKA I ASTRONOMIA POZIOM ROZSZERZONY LISTOPAD 01 Czas pracy: 150 minut Instrukcja dla zdającego 1. Sprawdź, czy arkusz egzaminacyjny zawiera

Bardziej szczegółowo

ARKUSZ PRÓBNEJ MATURY Z OPERONEM FIZYKA I ASTRONOMIA

ARKUSZ PRÓBNEJ MATURY Z OPERONEM FIZYKA I ASTRONOMIA Miejsce na identyfikację szkoły AKUSZ PÓBNEJ MATUY Z OPEONEM FIZYKA I ASTONOMIA POZIOM PODSTAWOWY LISTOPAD 2012 Czas pracy: 120 minut Instrukcja dla zdającego 1. Sprawdź, czy arkusz egzaminacyjny zawiera

Bardziej szczegółowo

30R4 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - IV POZIOM ROZSZERZONY

30R4 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - IV POZIOM ROZSZERZONY 30R4 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - IV POZIOM ROZSZERZONY Magnetyzm Indukcja elektromagnetyczna Prąd przemienny Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod

Bardziej szczegółowo

Ws-ka: Proszę zastosować zasadę zachowania momentu pędu (ale nie pędu) do zderzenia kulki z prętem.

Ws-ka: Proszę zastosować zasadę zachowania momentu pędu (ale nie pędu) do zderzenia kulki z prętem. WPPT; kier. Inż. Biom.; lista zad. nr 5 pt.: Rozwiązywanie zadań z zakresu dynamiki ruchu obrotowego bryły sztywnej z wykorzystaniem zasady zachowania momentu pędu; listę kończą zadania do samodzielnego

Bardziej szczegółowo

POLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO. Wykład 9 lato 2016/17 1

POLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO. Wykład 9 lato 2016/17 1 POLE MAGNETYZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYZNEGO Wykład 9 lato 2016/17 1 Definicja wektora indukcji pola magnetycznego F q( v) Jednostką indukcji pola jest 1T (tesla) 1T=1N/Am Pole magnetyczne zakrzywia tor ruchu

Bardziej szczegółowo

Bryła sztywna Zadanie domowe

Bryła sztywna Zadanie domowe Bryła sztywna Zadanie domowe 1. Podczas ruszania samochodu, w pewnej chwili prędkość środka przedniego koła wynosiła. Sprawdź, czy pomiędzy kołem a podłożem występował poślizg, jeżeli średnica tego koła

Bardziej szczegółowo

Fizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Fizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku Fizyka w poprzednim odcinku Obliczanie natężenia pola Fizyka Wyróżniamy ładunek punktowy d Wektor natężenia pola d w punkcie P pochodzący od ładunku d Suma składowych x-owych wektorów d x IĄGŁY ROZKŁAD

Bardziej szczegółowo

1.6. Ruch po okręgu. ω =

1.6. Ruch po okręgu. ω = 1.6. Ruch po okręgu W przykładzie z wykładu 1 asteroida poruszała się po okręgu, wartość jej prędkości v=bω była stała, ale ruch odbywał się z przyspieszeniem a = ω 2 r. Przyspieszenie w tym ruchu związane

Bardziej szczegółowo

Podstawowe własności elektrostatyczne przewodników: Pole E na zewnątrz przewodnika jest prostopadłe do jego powierzchni

Podstawowe własności elektrostatyczne przewodników: Pole E na zewnątrz przewodnika jest prostopadłe do jego powierzchni KONDENSATORY Podstawowe własności elektrostatyczne przewodników: Natężenie pola wewnątrz przewodnika E = 0 Pole E na zewnątrz przewodnika jest prostopadłe do jego powierzchni Potencjał elektryczny wewnątrz

Bardziej szczegółowo