Sieciowa postać równań Kedem-Katchalsky ego dla ternarnych roztworów nieelektrolitów. 2. Ocena współczynników Peusnera L ij membrany polimerowej

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Sieciowa postać równań Kedem-Katchalsky ego dla ternarnych roztworów nieelektrolitów. 2. Ocena współczynników Peusnera L ij membrany polimerowej"

Transkrypt

1 raca doświadczalna Polim. Med., 4,, 9 ISSN Coyright by Wroclaw Medical University Kornelia M. Batko, Izabella Ślęzak-Prochazka, Andrzej Ślęzak Sieciowa ostać równań Kedem-Katchalsky ego dla ternarnych roztworów nieelektrolitów.. Ocena wsółczynników Peusnera ij membrany olimerowej Network form of the Kedem-Katchalsky equations for ternary non-electrolyte solutions.. Evaluation of ij Peusner s coefficients for olymeric membrane Katedra Informatyki Ekonomicznej, Uniwersytet Ekonomiczny, Katowice, Polska Instytut Marketingu, Politechnika Częstochowska, Częstochowa, Polska Katedra Zdrowia Publicznego, Politechnika Częstochowska, Częstochowa, Polska Streszczenie Wrowadzenie. Symetrycznej lub hybrydowej transformacji równań transortu membranowego Kedem-Katchalsky ego (K-K, można dokonać metodami termodynamiki sieciowej Peusnera. ej wynikiem dla ternarnych i jednorodnych roztworów nieelektrolitów, są dwie symetryczne i sześć hybrydowych ostaci sieciowych równań K-K, zawierających symetryczne ( ij lub ij lub hybrydowe (H ij, N ij, K ij, P ij, S ij lub W ij wsółczynniki Peusnera. Cel. Wyrowadzenie sieciowej ostaci równań K-K dla jednorodnych ternarnych roztworów nieelektrolitów zawierających wsółczynniki Peusnera ij (i, j {,, }, tworzące macierz trzeciego stonia wsółczynników Peusnera [] i obliczenie wsółczynników ij oraz ich orównanie ze wsółczynnikami ij rzedstawionymi w części ierwszej racy (Polim. Med.. Materiał i metody. Materiałem badawczym była membrana do hemodializy z octanu celulozy (Nehrohan o znanych arametrach transortowych dla wodnych roztworów glukozy i etanolu, a metodą badawczą formalizm PNT oraz równania K-K dla ternarnych roztworów nieelektrolitów. Wyniki. Otrzymano sieciową ostać równań K-K dla roztworów ternarnych, składających się z rozuszczalnika i dwóch substancji rozuszczonych. Obliczono zależności wsółczynników Peusnera ij oraz ilorazów wsółczynników ij i ij (i, j {,, } dla warunków jednorodności roztworów od średniego stężenia jednego składnika roztworu w membranie (C rzy ustalonej wartości drugiego (C. Do obliczeń wykorzystano wyznaczone doświadczalnie arametry transortowe membrany, tj. wsółczynniki: odbicia (σ, rzeuszczalności hydraulicznej ( i solutu (ω Wniosek. Sieciowa ostać równań K-K zawierająca wsółczynniki Peusnera ij (i, j {,, } jest nowym narzędziem, które można wykorzystać do badania transortu membranowego. Obliczenia okazały, że jedynie wsółczynniki,, i, są czułe na stężenie i skład roztworów rozdzielanych rzez membranę olimerową (Polim. Med., 4,, 9. Słowa kluczowe: transort membranowy, termodynamika sieciowa Peusnera, wsółczynniki Peusnera, równania Kedem Katchalsky ego, roztwory ternarne Summary Introduction. Symmetrical or hybrid transformation of Kedem-Katchalsky membrane transort equations (K-K can be erformed using Peusner s network thermodynamics (PNT. For ternary and homogeneous solutions of non-electrolytes it result in two symmetrical and six hybrid network form of K-K equations. The symmetrical form of these equations contain Peusner s coefficients ij or ij, and hybrid form- Peusner s coefficients H ij, N ij, K ij, P ij, S ij or W ij. Purose. Derivation of network form of K-K equations for homogeneous ternary non-electrolyte solutions containing Peusner s coefficients ij (i, j {,, } creating a the third- order matrix of Peusner s coefficients [] and the calculation of the Peusner s coefficients ij and comarison these coefficients with coefficient ij resented in the first art of the aer (Polim. Med.. Materials and methods. A cellulose acetate hemodialysis membrane (Nehrohan with known arameters for the transort

2 4 Kornelia Batko i ws. Peusnera sieciową ostać równań K-K, zawierającą wsółczynniki Peusnera ij (i, j {,, } [5]. Na odstawie tych równań wykonano obliczenia zależności wsółczynników ij, wyznacznika det [] od średniego stężenia jednego składnika roztworu w membranie (C rzy ustalonej wartości drugiego (C. Ponadto obliczono zależności minory rzynależne do elementów ij, ilorazy ij /det [] oraz ilorazy det [ ij ]/det [] od średniego stężenia jednego składnika roztworu w membranie (C rzy ustalonej wartości drugiego (C. Z rzerowadzonych obliczeń wynika, że wyznacznik macierzy [] rzyjmuje wartości dodatnie malejące hierbolicznie wraz ze wzrostem wartości C rzy ustalonej wartości C, wartości wsółczynników macierzowych ij oraz ilorazów ij /det [] i det [ ij ]/det [] są stałe i ujemne (,,,, stałe i dodatnie (det [ ]/det [], det [ ]/det [] dodatnie (, /det [], det [ ]/det [], det [ ]/det [] lub ujemne ( rosnące liniowo wraz ze wzrostem wartości średniego stężenia jednego składnika roztworu w membranie (C, rzy ustalonej wartości drugiego (C. Niektóre z tych wsółczynników są ujemne (, /det [] lub dodatnie (, malejące hierbolicznie wraz ze wzrostem wartości C, rzy ustalonej wartości C, a także ujemne (, rosnące hierbolicznie wraz ze wzrostem wartości C rzy ustalonej wartości C. Ilorazy /det [], /det [], /det [], /det [], det [ ]/det [], det [ ]/det [], det [ ]/det [], det [ ]/det [], det [ ]/det [] rzyjmują wartości ujemne i malejące liniowo wraz ze wzrostem wartości C rzy ustalonej wartości C. Wartości ilorazu /det [] są ujemne i rosnące liniowo, a ilorazu /det [] dodatnie i malejące liniowo wraz ze wzrostem wartości C rzy ustalonej wartości C. Krzywe ilustrujące zależności /det [] f(c, C const. i det [ ]/det [] f(c, C const. są ółarabolami leżącymi w ierwszej ćwiartce układu wsółrzędnych. Wykonane obliczenia wsółczynników ij okazały, że większość wsółczynników jest czuła na skład i stężenie roztworów rozdzielanych rzez membranę olimerową. Obecna raca, oświęcona sieciowej ostaci równań K-K, zawierającej wsółczynniki Peusnera ij (i, j {,, }, jest zorganizowana nastęująco. W ierwszej części zostanie rzedstawiona PNT transortu membranoweof aqueous solutions of glucose and ethanol was a research material. Our research method was the PNT formalism and K-K equation for ternary non-electrolyte solutions. esults. The network form of K-K equations for ternary solution consisting of solvent and two dissolved substances was obtained. Deendences of Peusner s coefficients ij (i, j {,, } on the average concentration of one comonent of solution in the membrane (C with a constant value of second comonent (C were calculated in the conditions of solution homogeneity. These coefficients can be calculated on the basis of based on exerimentally determined transort arameters i.e. the hydraulic ermeability coefficients (, solute ermeability (ω and reflection (σ. Conclusion. Network form of K-K equations containing Peusner s coefficients ij (i, j {,, } can be used for examination of the membrane transort. The calculations showed that only coefficients,, i are sensitive to the concentration and comosition of the solutions searated by the olymer membrane (Polim. Med., 4,, 9. Key words: membrane transort, Peusner s network thermodynamics, Kedem- Katchalsky equations, the Peusner s coefficients, ternary solutions Wrowadzenie Wsółczynniki ij, zalicza się do gruy odstawowych wsółczynników fenomenologicznych zarówno termodynamiki nierównowagowej Onsagera, jak i termodynamiki sieciowej Peusnera [, ]. Ich źródłem jest równanie fenomenologiczne Onsagera, które wiąże rzeływy ( i i siły termodynamiczne (X i w nastęujący sosób i lij X j ( j gdzie: l ij są uogólnionymi wsółczynnikami rzewodnictwa Onsagera. W rzyadku termodynamiki Onsagera owyższe równanie wymaga sełnienia dla wsółczynników niedigonalnych relacji symetrii l ij l ji (i j. W rzyadku dwukierunkowego dwuortu termodynamiki sieciowej Peusnera (i,,, rozwiniętego z dwuortu Peusnera [, 5], osiadającego ojedyncze wejścia dla rzeływu i srzężonej z nim siły X, rzeływu i srzężonej z nim siły X oraz rzeływu i srzężonej z nim siły X, równanie ( można zaisać w nastęującej ostaci X X X [] X ( X X Należy zaznaczyć, że zgodnie z założeniami termodynamiki nierównowagowej Onsagera muszą być sełnione relacje symetrii dla wsółczynników niediagonalnych wystęujących w macierzy wsółczynników [], tj. relacje, oraz []. W rzyadku termodynamiki sieciowej nie ma wymogu sełnienia tych relacji []. ównanie ( można zastosować do wyrowadzenia sieciowych równań Kedem-Katchalsky ego (K-K dla ternarnych roztworów nieelektrolitów, rzy omocy symetrycznych transformacji sieci termodynamicznych, odobnie jak to uczyniono w racach [, 4]. W racy Batko i ws. wyrowadzono rzy omocy symetrycznych transformacji sieci termodynamicznych

3 Transort membranowy 5 go w warunkach jednorodności ternanrych roztworów nieelektrolitów oraz sosób wyrowadzenia równań K-K rzy omocy symetrycznej transformacji sieciowej, dla warunków jednorodności roztworów rozdzielanych rzez membranę. W drugiej części rzedstawione zostaną wyniki obliczeń zależności wsółczynników Peusnera ij, wystęujących w macierzy trzeciego stonia wsółczynników Peusnera [], tj. zawierającej trzy kolumny i trzy wiersze, od średniego stężenia jednego składnika roztworu w membranie (C rzy ustalonej wartości drugiego (C. Celem obliczeń jest określenie właściwości transortowych membrany olimerowej dla roztworów zawierających dwie substancje nieelektrolityczne rzy omocy wsółczynników Peusnera ij. Na końcu racy zamieszczono wnioski. Wyrowadzenie sieciowej ostaci równań K-K zawierającej wsółczynniki eusnera ij Podobnie jak w orzednich racach, rozważać będziemy transort membranowy w układzie, w którym membrana (M ustawiona w łaszczyźnie ionowej, rozdziela rzedziały (l i (h wyełnione mieszanymi mechanicznie roztworami tych samych dwu substancji o stężeniach w chwili oczątkowej C kh i C kl (C kh >C kl, k, [5, 6]. Owa membrana jest izotroowa, symetryczna, elektroobojętna i selektywna dla rozuszczalnika i rozuszczonych w niej substancji nieelektrolitycznych. Zakładamy, że roztwory są jednorodne zarówno w całej objętości rzedziałów, tj. w każdym unkcie roztworów oraz na owierzchni styku roztworów z membraną. Ponadto rozważać będziemy jedynie izotermiczne i stacjonarne rocesy transortu membranowego. Zgodnie z formalizmem Kedem-Katchalsky ego właściwości transortowe membrany określone są rzez wsółczynniki raktyczne: rzeuszczalności hydraulicznej (, odbicia (σ, σ i rzeuszczalności substancji rozuszczonej (ω, ω, ω, ω [7 9]. Tradycyjnie strumień objętościowy i strumienie substancji rozuszczonych rzez membranę oznaczymy odowiednio rzez v, s i s. Owe strumienie można oisać rzy omocy równań K-K dla ternarnych roztworów nieelektrolitów [8,9]. Klasyczna ostać tych równań rzedstawiona w racy Kargola i ws., Suchanek oraz w orzedniej racy autorów jest nastęująca [5, 8, 9] v ( P σ σ ( gdzie: v strumień objętościowy, s i s strumienie solutu substancji i rzez membranę w warunkach jednorodności roztworów, wsółczynnik rzeuszczalności hydraulicznej, σ i σ wsółczynniki odbicia odowiednio substancji i, ω i ω wsółczynniki rzeuszczalności solutu substancji i generowanej rzez siły z indeksami i oraz ω i ω wsółczynniki krzyżowej rzeuszczalności solutu substancji i generowanej rzez siły z indeksami i. DP P h P l różnica ciśnień hydrostatycznych (P h, P l oznacza wyższą i niższą wartość ciśnienia hydrostatycznego. Δπ k T(C kh C kl jest różnicą ciśnień osmotycznych (T oznacza iloczyn stałej gazowej i temeratury termodynamicznej, natomiast C kh i C kl stężenia roztworów, k,. C k C kh C kl [ln(c kh C kl ] średnie stężenie solutu w membranie. W celu dokonania transformacji równań Kedem- Katchalsky ego do ostaci zgodnej z równaniem macierzowym (, rzekształcimy równanie ( oraz dodamy i odejmiemy do jego rawej strony Δπ i Δπ. W wyniku tej oeracji algebraicznej otrzymujemy ( + (6 v P + ( + ( Przy omocy stosunkowo rostych maniulacji algebraicznych, olegających na uwzględnieniu w równaniach (4 i (5, równania (6 i czynników C i C, otrzymamy nastęującą ostać równań (4-(6 v ( P + + (7 C C s ( P + C + C s ( P + + (9 C C gdzie: ( ( σ C ( ( σ C ( ωc + ( σ C ( ( σ C C (4 ωc + ( ( σ C C (5 ωc + ( ( σ C (6 ωc + (8 s ω + ω + v ( C s ω + ω + v ( C (4 (5 Powyższy układ równań (7-(9, stanowiący jedną z ostaci transformowanych równań Kedem-Katchalsky ego, oisujących transort ternarnych roztworów nieelektrolitów w warunkach ich jednorodności, można

4 6 Kornelia Batko i ws. zaisać, odobnie jak w orzednich racach autorów, w ostaci równania macierzowego [, 5] v s s ] P P [ C C π C C (7 Wsółczynniki,,,,,,, i wystęujące w macierzy [] będziemy nazywać wsółczynnikami Peusnera, a macierz [] macierzą wsółczynników Peusnera. Zgodnie z zasadami termodynamiki sieciowej w owyższym równaniu nie ma wymogu sełnienia relacji symetrii wsółczynników diagonalnych, tj. relacji ij ji (i j []. W rozważanym owyżej rzyadku dla wsółczynników niediagonalnych mamy, oraz. Obliczmy wyznacznik macierzy [], stosując się do reguł odręcznikowych []. Zgodnie z owymi zasadami det [] ( + ( + (. Uwzględniając wyrażenia (-(6 otrzymujemy det [ ] CC ( ωω ωω (8 Z uwagi na to, że det [] jest wyznacznikiem trzeciego stonia, to osiada on dziewięć minorów rzynależnych do elementów ij (i, j {,, }. Wyniki obliczeń i dyskusja Analogicznie jak w orzedniej racy, wykonano obliczenia wsółczynników ij (i, j {,, } wystęujących w macierzy [] dla membrany olimerowej Nehrohan i roztworów ternarnych, składających się z rozuszczalnika (wody, substancji oznaczonej indeksem i substancji oznaczonej indeksem [5]. Stężenie substancji w rzedziale h rzyjmowało wartości od C h mol m - do C h mol m -. Z kolei stężenie substancji w rzedziale h było stałe i wynosiło C h mol m -. Stężenie obydwu składników w rzedziale l było ustalone i wynosiło C l C l mol m -. Wsółczynniki macierzowe,,,,,,, i oisane są rzy omocy równań (- (6. W równaniach tych wystęują wsółczynniki rzeuszczalności hydraulicznej (, odbicia (σ, σ, rzeuszczalności dyfuzyjnej (ω, ω, ω, ω wyznaczane w serii niezależnych ekserymentów, w warunkach jednorodności roztworów rozdzielanych rzez membranę oraz tzw. średnie stężenia składników roztworu i w membranie ( C, C, zgodnie z rocedurą oisaną warunków [7]. Wartość tych wsółczynników jest niezależna od stężenia roztworów i wynosi: 4,9 m N - s -, σ,68, σ,5, ω,8 9 mol N - s -, ω,8 mol N - s - i ω,4 9 mol N - s - i ω,6 mol N - s - [,,]. Wykorzystując owyższe dane oraz równania (-(6 obliczono wartości wsółczynników,,,,,,, i. Z rzerowadzonych obliczeń na odstawie oisanej wyżej rocedury wynika, że wartość wsółczynnika jest niezależna od stężenia i wynosi 4,9 m N - s -. Z uwagi na rzyjętą konwencję obliczania wsółczynników danych równaniami (-(6, stałe wartości rzyjmują także wsółczynniki i. Ich wartości są równe,8 mol N - s - i 6,5 8 mol N - s - m -. Wartości ozostałych wsółczynników, tj.,, i są także dodatnie i zależne od stężenia roztworów, o czym świadczą wykresy rzedstawione na rycinach i. Z rzedstawionej na rycinie charakterystyki f(c C const. wynika, że wartość wsółczynnika rośnie liniowo ze wzrostem wartości C, rzy ustalonej wartości C. Z kolei rzedstawiona na rycinie krzywa ilustrująca zależność f(c, C const. jest ółarabolą, znajdującą się w ierwszej ćwiartce układu wsółrzędnych. Krzywa ta okazuje, że wartości wsółczynnika rosną nieliniowo wraz ze wzrostem wartości C, rzy ustalonej wartości C. Z charakterystyki f(c, C const., którą ilustruje rosta rzedstawiona na rycinie wynika, że wartości wsółczynnika rosną liniowo wraz ze wzrostem wartości C, rzy ustalonej wartości C. Podobnie jak charakterystyka zilustrowana rzez rostą, charakterystyka f(c, C const., którą ilustruje rosta jest także liniowa. Z orównania rostych i wynika, że dla wsółczynników i zachodzi relacja równości z dokładnością do ierwszej cyfry znaczącej. Sieciowe ostaci równań K-K zawierające wsółczynniki Peusnera ij i ij, otrzymano w wyniku symetrycznej transformacji klasycznych równań transortu membranowego K-K. Istnieją zatem formalne odstawy do orównania wsółczynników ij i ij (i, j {,, }, tworząc odowiednie ich ilorazy. Wyrażenia oisujące wsółczynniki,,,,,,, i i numerowane od ( do ( rzedstawiono w orzedniej racy [5]. Wsółczynniki,,,,,,, i oisane są rzez wyrażenia (-(6. Ilorazy wsółczynników ij i ij (i, j {,, } oznaczonych takimi samymi wskaźnikami mają nastęującą ostać ( + C ω + ( Cω ( ω ω ( ( ( Cω ω ω C ω (9

5 Transort membranowy 7 ω( ω ( ( ω ω ( ω ω ω( ω( ( ( ω ω ω ω C ( Cω ( Cω ( ( ω ω ω ω C ω C ( ωω ωω[ ω + ( C] ( ω CC ( ωω ωω [ ω + ( ( C] (4 ( Cω ( Cω ( ( ω ω ω ω C ω CC ( ωω ωω [ ω + ( ( C ] C ω ( ( ( (5 (6 ( ωω ωω [ ω + ( C ] (7 Analizując równania (-( można zauważyć, że zależność / f(c, C const., odobnie jak f(c, C const. rzedstawiona w orzedniej racy autorów jest liniowa, gdyż wyrażenia oisujące / i różnią się mianownikami o [5]. Można zauważyć także, że iloraz / rzyjmuje wartość stałą i dodatnią. Stałe i dodatnie wartości rzyjmują także ilorazy /, / i /, z uwagi na rzyjęte w racy założenie o stałości C. Zależne od C (rzy ustalonej wartości C są ilorazy /, /, / i /. Krzywe ilustrujące zależności / f(c, C const., / f(c, C const., / f(c, C const. i / f(c, C const. rzedstawiono na rycinach, 4 i 5. Należy zauważyć, ze wszystkie krzywe rzedstawione na tych rycinach są hierbolami, rzy czym hierbole rzedstawione na rycinach i 5 leżą w czwartej ćwiartce układu wsółrzędnych. Z kolei hierbola rzedstawiona na rycinie 4 leży w ierwszej ćwiartce układu wsółrzędnych. Z rzedstawionych w racy danych wynika, że ω > ω, ω > ω, więc, że ω ω > ω ω. W związku z tym wyrażenia (9-(7 można zaisać w rzybliżonej ostaci. Ograniczymy się do rzedstawienia wyrażeń, których wyniki obliczeń rzedstawiono na rycinach, 4 i 5. Wyrażenia te mają ostać / ( ω C -, / {C ω [ω + ( σ C ]} -, / ω {C, C ω ω [ω + ( σ ( σ C ]} - oraz / ω {C C ω ω [ω + ( σ ( σ C ]} -. Można również obliczyć ilorazy wsółczynników ij i ij (i, j {,, }. Z obliczeń tych wynika, że zależności / f(c, C const., / f(c, C const. i / f(c, C const. są liniowe w badanym zakresie C, C. edynie zależność / f(c, C const. jest nieliniowa co ilustruje krzywa rzedstawiona na rycinie 6. Wyrażenie dla ilorazu / rzyjmuje nastęującą ostać ω ω ( σ C ω + ωω ω Wnioski C (8 Na odstawie rzerowadzonych badań można sformułować nastęujące wnioski:. Wszystkie wsółczynniki ij (i, j {,, } są dodatnie.. Wsółczynniki, i wystęujące we wsółczynniku macierzowym Peusnera [] odobnie jak ilorazy /, /, / i / rzyjmują wartości stałe i dodatnie.. Wartości wsółczynników Peusnera,, i są dodatnie i liniowo (,, lub arabolicznie (, rosnące wraz ze wzrostem wartości średniego stężenia jednego składnika roztworu w membranie (C rzy ustalonej wartości drugiego (C. Wsółczynniki,, i są czułe na skład i stężenie roztworów rozdzielanych rzez membranę olimerową. 4. Zależność / f(c, C const., odobnie jak f(c, C const. rzedstawiona w orzedniej racy [5], jest liniowa. 5. Krzywe ilustrujące zależności / f(c, C const., / f(c, C const., / f(c, C const. i / f(c, C const. są hierbolami. Wartości /, / i / są ujemne, a wartości / dodatnie. Wartości,,,,,,, i zaczernięto z orzedniej racy [5]. 6. Sieciowa ostać równań K-K zawierająca wsółczynniki Peusnera ij (i, j {,, } jest kolejnym, nowym narzędziem, które można użyć do badania transortu membranowego.

6 8 Kornelia Batko i ws. 7 6 [mol N s ] 5 4 / 9 [N s mol ] C [mol m ] yc.. Graficzna ilustracja zależności f(c, C const. dla roztworów składających się z rozuszczalnika i dwóch substancji rozuszczonych oznaczonych indeksami i. Stężenie substancji oznaczonej indeksem było stałe. Wartości wsółczynnika obliczono na odstawie równania ( Fig.. Grahic illustration of deendence f(c, C const. for solutions consisting of solvent and two dissolved substances labeled with two indexes and. The concentration of substance was constant. Values of the coefficient were calculated based on equation ( C [mol m ] yc.. Graficzna ilustracja zależności / f f(c, C const. dla roztworów składających się z rozuszczalnika i dwóch substancji rozuszczonych oznaczonych indeksami i. Stężenie substancji oznaczonej indeksem było stałe. Wartości ilorazu / obliczono na odstawie równania ( Fig.. Grahic illustration of deendence / f(c, C const. for solutions consisting of solvent and two dissolved substances labeled with two indexes and. The concentration of substance was constant. Values of the quotient / were calculated based on equation ( ij 8 [mol N s m ] C [mol m ] yc.. Graficzna ilustracja zależności f(c, C const. (krzywa, f(c, C const. (rosta i f(c, C const. (rosta dla roztworów składających się z rozuszczalnika i dwóch substancji rozuszczonych oznaczonych indeksami i. Wartości wsółczynnika obliczono na odstawie równania (, wsółczynnika na odstawie równania (4, a wsółczynnika na odstawie równania (5 Fig.. Grahic illustration of deendencies f(c, C const. (curve, f(c, C const. (line i f(c, C const. (line for solutions consisting of solvent and two dissolved substances labeled with two indexes and. The concentration of substance was constant. Values of the coefficient were calculated based on equation ( and coefficient based on equation (5 / 5 [N s m 6 mol 4 ] C [mol m ] yc. 4. Graficzna ilustracja zależności / f(c, C const. dla roztworów składających się z rozuszczalnika i dwóch substancji rozuszczonych oznaczonych indeksami i. Stężenie substancji oznaczonej indeksem było stałe. Wartości ilorazu / obliczono na odstawie równania ( Fig. 4. Grahic illustration of deendence / f(c, C const. for solutions consisting of solvent and two dissolved substances labeled with two indexes and. The concentration of substance was constant. Values of the quotient / were calculated based on equation (

7 Transort membranowy 9 5 ij / ij [N s m 6 mol ] 4 6 / / / 4 [mol 4 N s m 6 ] C [mol m ] yc. 5. Graficzna ilustracja zależności / f(c, C const. (krzywa i / f(c, C const. (krzywa dla roztworów składających się z rozuszczalnika i dwóch substancji rozuszczonych oznaczonych indeksami i. Wartości ilorazu / obliczono na odstawie równania (4 a ilorazu / na odstawie równania (6. Fig. 5. Grahic illustration of deendencies / f(c, C const. (curve and f(c, C const. (line for solutions consisting of solvent and two dissolved substances labeled with two indexes and. The concentration of substance was constant. Values of the quotient / were calculated based on equation (4 and quotient / based on equation ( C [mol m ] yc. 6. Graficzna ilustracja zależności / f(c, C const. dla roztworów składających się z rozuszczalnika i dwóch substancji rozuszczonych oznaczonych indeksami i. Stężenie substancji oznaczonej indeksem było stałe. Wartości ilorazu / obliczono na odstawie równania (8 Fig. 6. Grahic illustration of deendence / f(c, C const. for solutions consisting of solvent and two dissolved substances labeled with two indexes and. The concentration of substance was constant. Values of the quotient / were calculated based on equation (8 iteratura [] Onsager.: ecirocal relations in reversible rocesses. Phys. ev. (9, [] Peusner.: Studies in network thermodynamics. Elsevier, Amsterdam, 986. [] Ślęzak A.: Zastosowanie termodynamiki sieciowej Peusnera do interretacji biernego transortu membranowego binarnych roztworów nieelektrolitów: ocena wsółczynników P ij membrany olimerowej w warunkach olaryzacji stężeniowej. Polim. Med. (, 4, 6 7. [4] Peusner.: Hierarchies of irreversible energy conversion systems. II. Network derivation of linear transort equations.. Theoret. Biol. (985, 5, 9 5. [5] Batko K. M., Ślęzak-Prochazaka I., Ślęzak A.: Sieciowa ostać równań Kedem-Katchalsky ego dla ternarnych roztworów nieelektrolitów.. Ocena wsółczynników Peusnera ij membrany olimerowej. Polim. Med. (, 4,, 9. [6] asik-ślęzak., Ślęzak A.: elacja między efektywnym i rzeczywistym wsółczynnikiem rzeuszczalności solutu rzez membranę olimerową. Polim. Med. (, 4, 9 6. [7] Katchalsky A., Curran P. F.: Nonequilibrium thermodynamics in biohysics, Harvard Univ. Press, Cambridge, 965. [8] Kargol M., Przestalski S., Suchanek G.: Practical descrition of assive transort through membranes searating multicomonent solutions. Studia Biohys. (987,, 4 5. [9] Suchanek G.: Mechanistic equations for multicomonent solutions. Gen. Physiol. Biohys. (6, 5, 5 6. [] Trajdos T.: Matematyka cz. III., Wyd. N-T, Warszawa 974. [] Ślęzak A.: Irreversible thermodynamic model equations of the transort across a horizontally mounted membrane. Biohys. Chem. (989, 4, 9. [] Ślęzak A., Grzegorczyn S.: Teoretyczna analiza transortu membranowego niejednorodnych roztworów nieelektrolitów: wływ bodźców termodynamicznych na grubość stężeniowych warstw granicznych w roztworach binarnych. Polim. Med. (7, 7, Adres do koresondencji Kornelia Batko Katedra Informatyki Ekonomicznej Uniwersytet Ekonomiczny ul. Bogucicka B 4 87 Katowice kornelia.batko@ue.katowice.l

8

Sieciowa postać równań Kedem-Katchalsky ego dla ternarnych roztworów nieelektrolitów. 1. Ocena współczynników Peusnera R ij membrany polimerowej

Sieciowa postać równań Kedem-Katchalsky ego dla ternarnych roztworów nieelektrolitów. 1. Ocena współczynników Peusnera R ij membrany polimerowej praca doświadczalna Polim. Med. 03, 43,, 93 0 ISSN 0370 0747 opyright by Wroclaw Medical University Kornelia M. Batko, Izabella Ślęzak-Prochazka, Andrzej Ślęzak 3 Sieciowa postać równań Kedem-Katchalsky

Bardziej szczegółowo

Sieciowa postać równań Kedem-Katchalsky ego dla ternarnych roztworów nieelektrolitów. 4. Ocena współczynników Peusnera W ij membrany polimerowej

Sieciowa postać równań Kedem-Katchalsky ego dla ternarnych roztworów nieelektrolitów. 4. Ocena współczynników Peusnera W ij membrany polimerowej race oryginalne Polim. Med. 03, 43, 4, 4 56 ISSN 0370-0747 Coyright by roclaw Medical University Kornelia M. Batko, A E, Izabella Ślęzak-Prochazka, A E, Andrzej Ślęzak3, A F Sieciowa ostać równań Kedem-Katchalsky

Bardziej szczegółowo

Andrzej Ślęzak. Summary. Streszczenie. Polimery w Medycynie 2011, T. 41, Nr 1

Andrzej Ślęzak. Summary. Streszczenie. Polimery w Medycynie 2011, T. 41, Nr 1 Polimery w Medycynie 0, T. 4, Nr Zastosowanie sieci termodynamicznych do interretacji transortu w mikroukładach: transort jednorodnych roztworów nieelektrolitów rzez membranę olimerową Andrzej Ślęzak Katedra

Bardziej szczegółowo

Sieciowa postać równań Kedem-Katchalsky ego dla ternarnych roztworów nieelektrolitów. 6. Ocena współczynników Peusnera K ij membrany polimerowej

Sieciowa postać równań Kedem-Katchalsky ego dla ternarnych roztworów nieelektrolitów. 6. Ocena współczynników Peusnera K ij membrany polimerowej prace oryginalne Polim. Med. 03, 43, 4, 77 95 ISSN 0370-0747 opyright by Wroclaw Medical University ornelia M. Batko, a e, Izabella Ślęzak-Prochazka, a e, Andrzej Ślęzak3, a f Sieciowa postać równań edem-atchalsky

Bardziej szczegółowo

Stężeniowe zależności współczynników Peusnera W ij dla ternarnych roztworów nieelektrolitów

Stężeniowe zależności współczynników Peusnera W ij dla ternarnych roztworów nieelektrolitów PRACE ORYGINALNE Polim. Med. 04, 44, 3, 79 87 ISSN 0370-0747 Copyright by roclaw Medical University Jolanta Jasik-Ślęzak, A E, Andrzej Ślęzak, A F Stężeniowe zależności współczynników Peusnera ij dla ternarnych

Bardziej szczegółowo

Ocena natężenia źródła S-entropii w układzie membranowym spolaryzowanym stężeniowo

Ocena natężenia źródła S-entropii w układzie membranowym spolaryzowanym stężeniowo Ann. Acad. Med. Siles. (online 017; 71: 46 54 eissn 1734-05X DOI:10.18794/aams/699 PRAA ORYGINALNA ORIGINAL PAPER Ocena natężenia źródła S-entropii w układzie membranowym spolaryzowanym stężeniowo Evaluation

Bardziej szczegółowo

Determination of thickness of concentration boundary layers for ternary electrolyte solutions and polymeric membrane

Determination of thickness of concentration boundary layers for ternary electrolyte solutions and polymeric membrane Polimery w Medycynie 00, T. 0, Nr Wyznaczanie grubości stężeniowych warstw granicznych dla wieloskładnikowych roztworów elektrolitów i membrany polimerowej Jolanta Jasik-Ślęzak, Andrzej Ślęzak Katedra

Bardziej szczegółowo

Ciśnieniowe zależności grubości. Mechanical pressure dependencies of the concentration boundary layers for polymeric membrane

Ciśnieniowe zależności grubości. Mechanical pressure dependencies of the concentration boundary layers for polymeric membrane Jolanta Jasik-Ślęzak i inni Polimery w Medycynie 2010, T. 40, Nr 1 Ciśnieniowe zależności grubości stężeniowych warstw granicznych dla membran polimerowych Mechanical pressure dependencies of the concentration

Bardziej szczegółowo

Model matematyczny transportu roztworów substancji dysocjujących przez membranę polimerową z polaryzacją stężeniową

Model matematyczny transportu roztworów substancji dysocjujących przez membranę polimerową z polaryzacją stężeniową Model matematyczny transportu roztworów substancji dysocjujących przez membranę polimerową z polaryzacją stężeniową JOLANTA JASIK-ŚLĘZAK, ANDRZEJ ŚLĘZAK Katedra Zdrowia Publicznego, Wydział Zarządzania

Bardziej szczegółowo

Andrzej Ślęzak. Summary. Streszczenie. Polimery w Medycynie 2011, T. 41, Nr 1

Andrzej Ślęzak. Summary. Streszczenie. Polimery w Medycynie 2011, T. 41, Nr 1 Polimery w Medycynie 0, T. 4, Nr Zatoowanie ieci termodynamicznych do interretacji tranortu membranowego: ocena wółczynników oorowych membrany olimerowej w warunkach olaryzacji tężeniowej Alication of

Bardziej szczegółowo

FIZYKA Publikacje dotyczące edukacji, oświaty i fizyki

FIZYKA Publikacje dotyczące edukacji, oświaty i fizyki FIZYKA Publikacje dotyczące edukacji, oświaty i fizyki Zespół Szkół Ponadgimnazjalnych i Placówek Opiekuńczo-Wychowawczych Nr 3 w Piotrków Trybunalskim Brak wody może być najważniejszą kwestią, z którą

Bardziej szczegółowo

Opis kształtu w przestrzeni 2D. Mirosław Głowacki Wydział Inżynierii Metali i Informatyki Przemysłowej AGH

Opis kształtu w przestrzeni 2D. Mirosław Głowacki Wydział Inżynierii Metali i Informatyki Przemysłowej AGH Ois kształtu w rzestrzeni 2D Mirosław Głowacki Wydział Inżynierii Metali i Informatyki Przemysłowej AGH Krzywe Beziera W rzyadku tych krzywych wektory styczne w unkach końcowych są określane bezośrednio

Bardziej szczegółowo

Przykładowe zadania z matematyki na poziomie podstawowym wraz z rozwiązaniami

Przykładowe zadania z matematyki na poziomie podstawowym wraz z rozwiązaniami 8 Liczba 9 jest równa A. B. C. D. 9 5 C Przykładowe zadania z matematyki na oziomie odstawowym wraz z rozwiązaniami Zadanie. (0-) Liczba log jest równa A. log + log 0 B. log 6 + log C. log 6 log D. log

Bardziej szczegółowo

Termodynamiczna ocena źródła entropii w układzie zawierającym dwuskładnikowy opatrunek membranowy

Termodynamiczna ocena źródła entropii w układzie zawierającym dwuskładnikowy opatrunek membranowy andrzej Ślęzak Polimery w Medycynie 9, T. XXXIX, Nr Termodynamiczna ocena źródła entropii w układzie zawierającym dwuskładnikowy opatrunek membranowy Andrzej Ślęzak Katedra Zdrowia Publicznego Politechnika

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD 1 WPROWADZENIE DO STATYKI PŁYNÓW 1/23

WYKŁAD 1 WPROWADZENIE DO STATYKI PŁYNÓW 1/23 WYKŁAD 1 WPROWADZENIE DO STATYKI PŁYNÓW 1/23 RÓWNOWAGA SIŁ Siła owierzchniowa FS nds Siła objętościowa FV f dv Warunek konieczny równowagi łynu F F 0 S Całkowa ostać warunku równowagi łynu V nds f dv 0

Bardziej szczegółowo

( n) Łańcuchy Markowa X 0, X 1,...

( n) Łańcuchy Markowa X 0, X 1,... Łańcuchy Markowa Łańcuchy Markowa to rocesy dyskretne w czasie i o dyskretnym zbiorze stanów, "bez amięci". Zwykle będziemy zakładać, że zbiór stanów to odzbiór zbioru liczb całkowitych Z lub zbioru {,,,...}

Bardziej szczegółowo

Analiza nośności pionowej pojedynczego pala

Analiza nośności pionowej pojedynczego pala Poradnik Inżyniera Nr 13 Aktualizacja: 09/2016 Analiza nośności ionowej ojedynczego ala Program: Plik owiązany: Pal Demo_manual_13.gi Celem niniejszego rzewodnika jest rzedstawienie wykorzystania rogramu

Bardziej szczegółowo

ZARYS LINIOWEJ TERMODYNAMIKI NIERÓWNOWAGOWEJ UKŁADÓW CIĄGŁYCH I MEMBRANOWYCH

ZARYS LINIOWEJ TERMODYNAMIKI NIERÓWNOWAGOWEJ UKŁADÓW CIĄGŁYCH I MEMBRANOWYCH UNIWERSYTET MIKO AJA KOPERNIKA JÓZEF CEYNOWA ZARYS LINIOWEJ TERMODYNAMIKI NIERÓWNOWAGOWEJ UKŁADÓW CIĄGŁYCH I MEMBRANOWYCH TORUŃ 1997 Recenzenci Bogdan Baranowski, Maciej Leszko ISBN 83-231-0808-0 Printed

Bardziej szczegółowo

Entalpia swobodna (potencjał termodynamiczny)

Entalpia swobodna (potencjał termodynamiczny) Entalia swobodna otencjał termodynamiczny. Związek omiędzy zmianą entalii swobodnej a zmianami entroii Całkowita zmiana entroii wywołana jakimś rocesem jest równa sumie zmiany entroii układu i otoczenia:

Bardziej szczegółowo

TERMODYNAMIKA PROCESOWA I TECHNICZNA

TERMODYNAMIKA PROCESOWA I TECHNICZNA ERMODYNAMIKA PROCESOWA I ECHNICZNA Wykład II Podstawowe definicje cd. Podstawowe idealizacje termodynamiczne I i II Zasada termodynamiki Proste rzemiany termodynamiczne Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny

Bardziej szczegółowo

TERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA

TERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA TERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA WYKŁAD IX RÓWNOWAGA FAZOWA W UKŁADZIE CIAŁO STAŁE-CIECZ (krystalizacja) ADSORPCJA KRYSTALIZACJA, ADSORPCJA 1 RÓWNOWAGA FAZOWA W UKŁADZIE CIAŁO STAŁE-CIECZ (krystalizacja)

Bardziej szczegółowo

Rozdział 8. v v p p --~ 3: :1. A B c D

Rozdział 8. v v p p --~ 3: :1. A B c D Rozdział 8 Gaz doskonały ulega-kolejnym-rzemianom: 1-+i -+3, zilustrowanym-na rysunku obok w układzie wsółrzędnych T,. Wskaż, na których rysunkach (od A do D) orawnie zilustrowano te rzemiany w innych

Bardziej szczegółowo

3. Równania konstytutywne

3. Równania konstytutywne 3. Równania konstytutywne 3.1. Strumienie w zjawiskach transportowych Podczas poprzednich zajęć wprowadziliśmy pojęcie strumienia masy J. W większości zjawisk transportowych występuje analogiczna wielkość

Bardziej szczegółowo

Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje Ciepło, pojemność cieplna sens i obliczanie Praca sens i obliczanie

Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje Ciepło, pojemność cieplna sens i obliczanie Praca sens i obliczanie Pierwsza zasada termodynamiki 2.2.1. Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje 2.2.2. ieło, ojemność cielna sens i obliczanie 2.2.3. Praca sens i obliczanie 2.2.4. Energia wewnętrzna oraz entalia 2.2.5.

Bardziej szczegółowo

Wykład 4 Gaz doskonały, gaz półdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstępstwa gazów

Wykład 4 Gaz doskonały, gaz półdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstępstwa gazów Wykład 4 Gaz doskonały, gaz ółdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstęstwa gazów rzeczywistych od gazu doskonałego: stoień ściśliwości Z

Bardziej szczegółowo

TERMODYNAMIKA PROCESOWA. Wykład VI. Równania kubiczne i inne. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej

TERMODYNAMIKA PROCESOWA. Wykład VI. Równania kubiczne i inne. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej ERMODYNAMIKA PROCESOWA Wykład VI Równania kubiczne i inne Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej Komunikat Wstęne terminy egzaminu z ermodynamiki rocesowej : I termin środa 15.06.016

Bardziej szczegółowo

MODEL MATEMATYCZNY I ANALIZA UKŁADU NAPĘDOWEGO SILNIKA INDUKCYJNEGO Z DŁUGIM ELEMENTEM SPRĘŻYSTYM DLA PARAMETRÓW ROZŁOŻONYCH

MODEL MATEMATYCZNY I ANALIZA UKŁADU NAPĘDOWEGO SILNIKA INDUKCYJNEGO Z DŁUGIM ELEMENTEM SPRĘŻYSTYM DLA PARAMETRÓW ROZŁOŻONYCH Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Naędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 66 Politechniki Wrocławskiej Nr 66 Studia i Materiały Nr 3 1 Andriy CZABAN*, Marek LIS** zasada Hamiltona, równanie Euler Lagrange a,

Bardziej szczegółowo

INTERPRETACJA WYNIKÓW BADANIA WSPÓŁCZYNNIKA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH METODĄ OPARTĄ NA POMIARZE MOMENTÓW OD SIŁ TARCIA

INTERPRETACJA WYNIKÓW BADANIA WSPÓŁCZYNNIKA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH METODĄ OPARTĄ NA POMIARZE MOMENTÓW OD SIŁ TARCIA Górnictwo i Geoinżynieria Rok 3 Zeszyt 008 Janusz aczmarek* INTERPRETACJA WYNIÓW BADANIA WSPÓŁCZYNNIA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH METODĄ OPARTĄ NA POMIARZE MOMENTÓW OD SIŁ TARCIA 1. Wstę oncecję laboratoryjnego

Bardziej szczegółowo

TERMODYNAMIKA OGNIWA GALWANICZNEGO

TERMODYNAMIKA OGNIWA GALWANICZNEGO Ćwiczenie nr 3 ERMODYNAMIKA OGNIWA GALWANICZNEGO I. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie zmian funkcji termodynamicznych dla reakcji biegnącej w ogniwie Clarka. II. Zagadnienia wrowadzające 1.

Bardziej szczegółowo

GLOBALNE OBLICZANIE CAŁEK PO OBSZARZE W PURC DLA DWUWYMIAROWYCH ZAGADNIEŃ BRZEGOWYCH MODELOWANYCH RÓWNANIEM NAVIERA-LAMEGO I POISSONA

GLOBALNE OBLICZANIE CAŁEK PO OBSZARZE W PURC DLA DWUWYMIAROWYCH ZAGADNIEŃ BRZEGOWYCH MODELOWANYCH RÓWNANIEM NAVIERA-LAMEGO I POISSONA MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 896-77X 33, s.8-86, Gliwice 007 GLOBALNE OBLICZANIE CAŁEK PO OBSZARZE W PURC DLA DWUWYMIAROWYCH ZAGADNIEŃ BRZEGOWYCH MODELOWANYCH RÓWNANIEM NAVIERA-LAMEGO I POISSONA EUGENIUSZ

Bardziej szczegółowo

Streszczenie. Summary. Polimery w Medycynie 2011, T. 41, Nr 4

Streszczenie. Summary. Polimery w Medycynie 2011, T. 41, Nr 4 olimery w Medycynie 0, T. 4, Nr 4 Zatoowanie termodynamiki ieciowej eunera do interretacji biernego tranortu membranowego binarnych roztworów nieelektrolitów: ocena wółczynników ij membrany olimerowej

Bardziej szczegółowo

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Teoria kinetyczna Kierunek Wyróżniony rzez PKA 1 Termodynamika klasyczna Pierwsza zasada termodynamiki to rosta zasada zachowania energii, czyli ogólna reguła

Bardziej szczegółowo

TERMODYNAMIKA. Termodynamika jest to dział nauk przyrodniczych zajmujący się własnościami

TERMODYNAMIKA. Termodynamika jest to dział nauk przyrodniczych zajmujący się własnościami TERMODYNAMIKA Termodynamika jest to dział nauk rzyrodniczych zajmujący się własnościami energetycznymi ciał. Przy badaniu i objaśnianiu własności układów fizycznych termodynamika osługuje się ojęciami

Bardziej szczegółowo

POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cieplnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cieplnych

POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cieplnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cieplnych Laboratorium Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych Przeływomierze zwężkowe POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cielnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych LABORATORIUM

Bardziej szczegółowo

1. Model procesu krzepnięcia odlewu w formie metalowej. Przyjęty model badanego procesu wymiany ciepła składa się z następujących założeń

1. Model procesu krzepnięcia odlewu w formie metalowej. Przyjęty model badanego procesu wymiany ciepła składa się z następujących założeń ROK 4 Krzenięcie i zasilanie odlewów Wersja 9 Ćwicz. laboratoryjne nr 4-04-09/.05.009 BADANIE PROCESU KRZEPNIĘCIA ODLEWU W KOKILI GRUBOŚCIENNEJ PRZY MAŁEJ INTENSYWNOŚCI STYGNIĘCIA. Model rocesu krzenięcia

Bardziej szczegółowo

TERMODYNAMIKA PROCESOWA I TECHNICZNA

TERMODYNAMIKA PROCESOWA I TECHNICZNA ERMODYNAMIKA PROCESOWA I ECHNICZNA Wykład VIII Równania stanu tyu an der Waalsa Przyomnienie Na orzednim wykładzie omówiliśmy: 1. Równanie stanu gazu doskonałego.. Porawione RSGD za omocą wsółczynnika

Bardziej szczegółowo

Jest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność pracy i ciepła. Rozważmy proces adiabatyczny sprężania gazu od V 1 do V 2 :

Jest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność pracy i ciepła. Rozważmy proces adiabatyczny sprężania gazu od V 1 do V 2 : I zasada termodynamiki. Jest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność racy i cieła. ozważmy roces adiabatyczny srężania gazu od do : dw, ad - wykonanie racy owoduje rzyrost energii wewnętrznej

Bardziej szczegółowo

METODA MACIERZOWA OBLICZANIA OBWODÓW PRĄDU PRZEMIENNEGO

METODA MACIERZOWA OBLICZANIA OBWODÓW PRĄDU PRZEMIENNEGO POZNAN UNIVERSITY OF TECHNOLOGY ACADEMIC JOURNALS No 93 Electrical Engineering 2018 DOI 10.21008/j.1897-0737.2018.93.0026 Piotr FRĄCZAK METODA MACIERZOWA OBLICZANIA OBWODÓW PRĄDU PRZEMIENNEGO W pracy przedstawiono

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika

Ćwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika Ćwiczenia do wykładu Fizyka tatystyczna i ermodynamika Prowadzący dr gata Fronczak Zestaw 5. ermodynamika rzejść fazowych: równanie lausiusa-laeyrona, własności gazu Van der Waalsa 3.1 Rozważ tyowy diagram

Bardziej szczegółowo

LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ

LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwiczenia: KONWEKCJA SWOBODNA W POWIETRZU OD RURY Konwekcja swobodna od rury

Bardziej szczegółowo

dr Mariusz Grządziel 15,29 kwietnia 2014 Przestrzeń R k R k = R R... R k razy Elementy R k wektory;

dr Mariusz Grządziel 15,29 kwietnia 2014 Przestrzeń R k R k = R R... R k razy Elementy R k wektory; Wykłady 8 i 9 Pojęcia przestrzeni wektorowej i macierzy Układy równań liniowych Elementy algebry macierzy dodawanie, odejmowanie, mnożenie macierzy; macierz odwrotna dr Mariusz Grządziel 15,29 kwietnia

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie H-2 WPŁYW UKŁADU ZASILANIA NA MIKROPRZEMIESZCZENIA W DWUSTRONNEJ PODPORZE HYDROSTATYCZNEJ (DPH)

Ćwiczenie H-2 WPŁYW UKŁADU ZASILANIA NA MIKROPRZEMIESZCZENIA W DWUSTRONNEJ PODPORZE HYDROSTATYCZNEJ (DPH) POLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTYTUT OBABIAEK I TECHNOLOGII BUDOWY MASZYN Ćwiczenie H-2 Temat: WPŁYW UKŁADU ZASILANIA NA MIKOPZEMIESZCZENIA W DWUSTONNEJ PODPOZE HYDOSTATYCZNEJ (DPH) Konsultacja i oracowanie: Zatwierdził:

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD 14 PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA

WYKŁAD 14 PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA WYKŁAD 4 PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA. ADIABATA HUGONIOTA. S 0 normal shock wave S Gazodynamika doszcza istnienie silnych nieciągłości w rzeływach gaz. Najrostszym rzyadkiem

Bardziej szczegółowo

Wykład 14. Elementy algebry macierzy

Wykład 14. Elementy algebry macierzy Wykład 14 Elementy algebry macierzy dr Mariusz Grządziel 26 stycznia 2009 Układ równań z dwoma niewiadomymi Rozważmy układ równań z dwoma niewiadomymi: a 11 x + a 12 y = h 1 a 21 x + a 22 y = h 2 a 11,

Bardziej szczegółowo

Stan wilgotnościowy przegród budowlanych. dr inż. Barbara Ksit

Stan wilgotnościowy przegród budowlanych. dr inż. Barbara Ksit Stan wilgotnościowy rzegród budowlanych dr inż. Barbara Ksit barbara.ksit@ut.oznan.l Przyczyny zawilgocenia rzegród budowlanych mogą być nastęujące: wilgoć budowlana wrowadzona rzy rocesach mokrych odczas

Bardziej szczegółowo

- prędkość masy wynikająca z innych procesów, np. adwekcji, naprężeń itd.

- prędkość masy wynikająca z innych procesów, np. adwekcji, naprężeń itd. 4. Równania dyfuzji 4.1. Prawo zachowania masy cd. Równanie dyfuzji jest prostą konsekwencją prawa zachowania masy, a właściwie to jest to prawo zachowania masy zapisane dla procesu dyfuzji i uwzględniające

Bardziej szczegółowo

Wykład 2. Przemiany termodynamiczne

Wykład 2. Przemiany termodynamiczne Wykład Przemiany termodynamiczne Przemiany odwracalne: Przemiany nieodwracalne:. izobaryczna = const 7. dławienie. izotermiczna = const 8. mieszanie. izochoryczna = const 9. tarcie 4. adiabatyczna = const

Bardziej szczegółowo

WYZNACZENIE OKRESU RÓWNOWAGI I STABILIZACJI DŁUGOOKRESOWEJ

WYZNACZENIE OKRESU RÓWNOWAGI I STABILIZACJI DŁUGOOKRESOWEJ Anna Janiga-Ćmiel WYZNACZENIE OKRESU RÓWNOWAGI I STABILIZACJI DŁUGOOKRESOWEJ Wrowadzenie W rozwoju każdego zjawiska niezależnie od tego, jak rozwój ten jest ukształtowany rzez trend i wahania, można wyznaczyć

Bardziej szczegółowo

Stany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23

Stany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23 Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy

Bardziej szczegółowo

TERMODYNAMIKA PROCESOWA

TERMODYNAMIKA PROCESOWA TERMODYNAMIKA PROCESOWA Wykład III Podstawy termodynamiki nierównowagowej Prof. Antoni Kozioł Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej Uwagi ogólne Większość zagadnień związanych z przemianami różnych

Bardziej szczegółowo

Opis techniczny. Strona 1

Opis techniczny. Strona 1 Ois techniczny Strona 1 1. Założenia dla instalacji solarnej a) lokalizacja inwestycji: b) średnie dobowe zużycie ciełej wody na 1 osobę: 50 [l/d] c) ilość użytkowników: 4 osób d) temeratura z.w.u. z sieci

Bardziej szczegółowo

RACHUNEK MACIERZOWY. METODY OBLICZENIOWE Budownictwo, studia I stopnia, semestr 6. Instytut L-5, Wydział Inżynierii Lądowej, Politechnika Krakowska

RACHUNEK MACIERZOWY. METODY OBLICZENIOWE Budownictwo, studia I stopnia, semestr 6. Instytut L-5, Wydział Inżynierii Lądowej, Politechnika Krakowska RACHUNEK MACIERZOWY METODY OBLICZENIOWE Budownictwo, studia I stopnia, semestr 6 Instytut L-5, Wydział Inżynierii Lądowej, Politechnika Krakowska Ewa Pabisek Czym jest macierz? Definicja Macierzą A nazywamy

Bardziej szczegółowo

Chemia Fizyczna Technologia Chemiczna II rok Wykład 1. Kontakt,informacja i konsultacje. Co to jest chemia fizyczna?

Chemia Fizyczna Technologia Chemiczna II rok Wykład 1. Kontakt,informacja i konsultacje. Co to jest chemia fizyczna? Chemia Fizyczna Technologia Chemiczna II ro Wyład 1 Kierowni rzedmiotu: Dr hab. inż. Wojciech Chrzanowsi Kontat,informacja i onsultacje Chemia A ; oój 307 Telefon: 347-2769 E-mail: wojte@chem.g.gda.l tablica

Bardziej szczegółowo

Opracowała: mgr inż. Ewelina Nowak

Opracowała: mgr inż. Ewelina Nowak Materiały dydaktyczne na zajęcia wyrównawcze z chemii dla studentów ierwszego roku kierunku zamawianego Inżynieria Środowiska w ramach rojektu Era inżyniera ewna lokata na rzyszłość Oracowała: mgr inż.

Bardziej szczegółowo

Elastyczność popytu. Rodzaje elastyczności popytu. e p = - Pamiętajmy, że rozpatrujemy wielkości względne!!! Wzory na elastyczność cenową popytu D

Elastyczność popytu. Rodzaje elastyczności popytu. e p = - Pamiętajmy, że rozpatrujemy wielkości względne!!! Wzory na elastyczność cenową popytu D lastyczność oytu Rodzaje elastyczności oytu > lastyczność cenowa oytu - lastyczność mieszana oytu - e m = < lastyczność dochodowa oytu - e i lastyczność cenowa oytu - lastyczność cenowa oytu jest to stosunek

Bardziej szczegółowo

Porównanie nacisków obudowy Glinik 14/35-POz na spąg obliczonych metodą analityczną i metodą Jacksona

Porównanie nacisków obudowy Glinik 14/35-POz na spąg obliczonych metodą analityczną i metodą Jacksona dr inż. JAN TAK Akademia Górniczo-Hutnicza im. St. Staszica w Krakowie inż. RYSZARD ŚLUSARZ Zakład Maszyn Górniczych GLINIK w Gorlicach orównanie nacisków obudowy Glinik 14/35-Oz na sąg obliczonych metodą

Bardziej szczegółowo

WYRÓWNOWAŻANIE MAS W RUCHU OBROTOWYM

WYRÓWNOWAŻANIE MAS W RUCHU OBROTOWYM CZASOPISMO INŻYNIERII LĄDOWEJ, ŚRODOWISKA I ARCHITEKTURY JOURNAL OF CIVIL ENGINEERING, ENVIRONMENT AND ARCHITECTURE JCEEA, t. XXXI, z. 61 (/14), kwiecień-czerwiec 014, s. 161-17 Dariusz SZYBICKI 1 Łukasz

Bardziej szczegółowo

5. Rozwiązywanie układów równań liniowych

5. Rozwiązywanie układów równań liniowych 5. Rozwiązywanie układów równań liniowych Wprowadzenie (5.1) Układ n równań z n niewiadomymi: a 11 +a 12 x 2 +...+a 1n x n =a 10, a 21 +a 22 x 2 +...+a 2n x n =a 20,..., a n1 +a n2 x 2 +...+a nn x n =a

Bardziej szczegółowo

Temperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech

Temperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech emeratura i cieło E=E K +E P +U Energia wewnętrzna [J] - ieło jest energią rzekazywaną między układem a jego otoczeniem na skutek istniejącej między nimi różnicy temeratur na sosób cielny rzez chaotyczne

Bardziej szczegółowo

WARUNKI RÓWNOWAGI UKŁADU TERMODYNAMICZNEGO

WARUNKI RÓWNOWAGI UKŁADU TERMODYNAMICZNEGO WARUNKI RÓWNOWAGI UKŁADU ERMODYNAMICZNEGO Proces termodynamiczny zachodzi doóty, doóki układ nie osiągnie stanu równowagi. W stanie równowagi odowiedni otencjał termodynamiczny układu osiąga minimum, odczas

Bardziej szczegółowo

MODELOWANIE PRZESTRZENI ZA POMOCĄ MULTIILOCZYNÓW WEKTORÓW

MODELOWANIE PRZESTRZENI ZA POMOCĄ MULTIILOCZYNÓW WEKTORÓW Dr inż. Andrzej Polka Katedra Dynamiki Maszyn Politechniki Łódzkiej MODELOWANIE PRZESTRZENI ZA POMOCĄ MULTIILOCZYNÓW WEKTORÓW Praca zawiera opis kształtowania przestrzeni n-wymiarowej, definiowania orientacji

Bardziej szczegółowo

Zaawansowane metody numeryczne

Zaawansowane metody numeryczne Wykład 10 Rozkład LU i rozwiązywanie układów równań liniowych Niech będzie dany układ równań liniowych postaci Ax = b Załóżmy, że istnieją macierze L (trójkątna dolna) i U (trójkątna górna), takie że macierz

Bardziej szczegółowo

DUAL SIMILARITY OF VOLTAGE TO CURRENT AND CURRENT TO VOLTAGE TRANSFER FUNCTION OF HYBRID ACTIVE TWO- PORTS WITH CONVERSION

DUAL SIMILARITY OF VOLTAGE TO CURRENT AND CURRENT TO VOLTAGE TRANSFER FUNCTION OF HYBRID ACTIVE TWO- PORTS WITH CONVERSION ELEKTRYKA 0 Zeszyt (9) Rok LX Andrzej KUKIEŁKA Politechnika Śląska w Gliwicach DUAL SIMILARITY OF VOLTAGE TO CURRENT AND CURRENT TO VOLTAGE TRANSFER FUNCTION OF HYBRID ACTIVE TWO- PORTS WITH CONVERSION

Bardziej szczegółowo

Instrukcja do laboratorium z fizyki budowli. Ćwiczenie: Pomiar i ocena hałasu w pomieszczeniu

Instrukcja do laboratorium z fizyki budowli. Ćwiczenie: Pomiar i ocena hałasu w pomieszczeniu nstrukcja do laboratorium z fizyki budowli Ćwiczenie: Pomiar i ocena hałasu w omieszczeniu 1 1.Wrowadzenie. 1.1. Energia fali akustycznej. Podstawowym ojęciem jest moc akustyczna źródła, która jest miarą

Bardziej szczegółowo

Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi

Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne 1. adanie rzelewu o ostrej krawędzi Wrowadzenie Przelewem nazywana jest cześć rzegrody umiejscowionej w kanale, onad którą może nastąić rzeływ.

Bardziej szczegółowo

TRANSPORT NIEELEKTROLITÓW PRZEZ BŁONY WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA PRZEPUSZCZALNOŚCI

TRANSPORT NIEELEKTROLITÓW PRZEZ BŁONY WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA PRZEPUSZCZALNOŚCI Ćwiczenie nr 7 TRANSPORT NIEELEKTROLITÓW PRZEZ BŁONY WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA PRZEPUSZCZALNOŚCI Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawami teorii procesów transportu nieelektrolitów przez błony.

Bardziej szczegółowo

10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.

10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI. 0. FALE, ELEMENY ERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI. 0.9. Podstawy termodynamiki i raw gazowych. Podstawowe ojęcia Gaz doskonały: - cząsteczki są unktami materialnymi, - nie oddziałują ze sobą siłami międzycząsteczkowymi,

Bardziej szczegółowo

MECHANIK NR 3/2015 59

MECHANIK NR 3/2015 59 MECHANIK NR 3/2015 59 Bogusław PYTLAK 1 toczenie, owierzchnia mimośrodowa, tablica krzywych, srzężenie osi turning, eccentric surface, curve table, axis couling TOCZENIE POWIERZCHNI MIMOŚRODOWYCH W racy

Bardziej szczegółowo

Model matematyczny potencjału membranowego dwuwarstwowego polimerowego opatrunku membranowego

Model matematyczny potencjału membranowego dwuwarstwowego polimerowego opatrunku membranowego Model matematyczny potencjału membranowego dwuwarstwowego polimerowego opatrunku membranowego ANDRZEJ ŚLĘZAK Katedra Zdrowia Publicznego, Wydział Zarządzania, Politechnika Częstochowska Streszczenie Stosując

Bardziej szczegółowo

POLITECHNIKA POZNAŃSKA ZAKŁAD CHEMII FIZYCZNEJ ĆWICZENIA PRACOWNI CHEMII FIZYCZNEJ

POLITECHNIKA POZNAŃSKA ZAKŁAD CHEMII FIZYCZNEJ ĆWICZENIA PRACOWNI CHEMII FIZYCZNEJ NAPIĘCIE POWIERZCHNIOWE ROZTWORU WSTĘP Naięcie owierzchniowe jest zjawiskiem wystęującym na granicy faz. Cząstka znajdująca się wewnątrz fazy odlega jednakowym oddziaływaniom ze wszystkich stron, a wyadkowa

Bardziej szczegółowo

Termodynamika 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Termodynamika 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego ermodynamika Projekt wsółfinansowany rzez Unię Euroejską w ramach Euroejskiego Funduszu Sołecznego Siik ciey siikach (maszynach) cieych cieło zamieniane jest na racę. Elementami siika są: źródło cieła

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie nr 3. Wyznaczanie współczynnika Joule a-thomsona wybranych gazów rzeczywistych.

Ćwiczenie nr 3. Wyznaczanie współczynnika Joule a-thomsona wybranych gazów rzeczywistych. Termodynamika II ćwiczenia laboratoryjne Ćwiczenie nr 3 Temat: Wyznaczanie wsółczynnika Joule a-tomsona wybranyc gazów rzeczywistyc. Miejsce ćwiczeń: Laboratorium Tecnologii Gazowyc Politecniki Poznańskiej

Bardziej szczegółowo

J. Szantyr - Wykład nr 30 Podstawy gazodynamiki II. Prostopadłe fale uderzeniowe

J. Szantyr - Wykład nr 30 Podstawy gazodynamiki II. Prostopadłe fale uderzeniowe Proagacja zaburzeń o skończonej (dużej) amlitudzie. W takim rzyadku nie jest możliwa linearyzacja równań zachowania. Rozwiązanie ich w ostaci nieliniowej jest skomlikowane i rowadzi do nastęujących zależności

Bardziej szczegółowo

Mini-quiz 0 Mini-quiz 1

Mini-quiz 0 Mini-quiz 1 rawda fałsz Mini-quiz 0.Wielkości ekstensywne to: a rędkość kątowa b masa układu c ilość cząstek d temeratura e całkowity moment magnetyczny.. Układy otwarte: a mogą wymieniać energię z otoczeniem b mogą

Bardziej szczegółowo

Model przepływu powietrza w ośrodku porowatym z uwzględnieniem wewnętrznych źródeł ciepła

Model przepływu powietrza w ośrodku porowatym z uwzględnieniem wewnętrznych źródeł ciepła 10 Prace Instytutu Mechaniki Górotworu PAN Tom 10, nr 1-4, (008), s. 10-11 Instytut Mechaniki Górotworu PAN Model rzeływu owietrza w ośrodku orowatym z uwzględnieniem wewnętrznych źródeł cieła PRZEMYSŁAW

Bardziej szczegółowo

MODELOWANIE PROCESÓW TECHNOLOGICZNYCH WYSTĘPUJĄCYCH W PIECZARKARNIACH: MODEL WYMIANY CIEPŁA I MASY

MODELOWANIE PROCESÓW TECHNOLOGICZNYCH WYSTĘPUJĄCYCH W PIECZARKARNIACH: MODEL WYMIANY CIEPŁA I MASY Inżynieria Rolnicza 5(123)/2010 MODELOWANIE PROCESÓW TECHNOLOGICZNYCH WYSTĘPUJĄCYCH W PIECZARKARNIACH: MODEL WYMIANY CIEPŁA I MASY Ewa Wacowicz, Leonard Woroncow Katedra Automatyki, Politecnika Koszalińska

Bardziej szczegółowo

1. PODSTAWY TEORETYCZNE

1. PODSTAWY TEORETYCZNE 1. PODSTAWY TEORETYCZNE 1 1. 1. PODSTAWY TEORETYCZNE 1.1. Wprowadzenie W pierwszym wykładzie przypomnimy podstawowe działania na macierzach. Niektóre z nich zostały opisane bardziej szczegółowo w innych

Bardziej szczegółowo

Lista. Algebra z Geometrią Analityczną. Zadanie 1 Przypomnij definicję grupy, które z podanych struktur są grupami:

Lista. Algebra z Geometrią Analityczną. Zadanie 1 Przypomnij definicję grupy, które z podanych struktur są grupami: Lista Algebra z Geometrią Analityczną Zadanie 1 Przypomnij definicję grupy, które z podanych struktur są grupami: (N, ), (Z, +) (Z, ), (R, ), (Q \ {}, ) czym jest element neutralny i przeciwny w grupie?,

Bardziej szczegółowo

CIŚNIENIE W PŁASKIM ŁOŻYSKU ŚLIZGOWYM SMAROWANYM OLEJEM MIKRPOLARYM

CIŚNIENIE W PŁASKIM ŁOŻYSKU ŚLIZGOWYM SMAROWANYM OLEJEM MIKRPOLARYM MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 896-77X 8, s. 87-94, Gliwice 9 CIŚNIENIE W PŁASKIM ŁOŻYSKU ŚLIZGOWYM SMAROWANYM OLEJEM MIKRPOLARYM PAWEŁ KRASOWSKI Katedra Podstaw Tecniki, Akademia Morska w Gdyni e-mail:

Bardziej szczegółowo

POLE TEMPERATURY I PRZEMIANY FAZOWE W SWC POŁĄCZENIA SPAWANEGO LASEROWO

POLE TEMPERATURY I PRZEMIANY FAZOWE W SWC POŁĄCZENIA SPAWANEGO LASEROWO 54/22 Archives of Foundry, Year 2006, Volume 6, 22 Archiwum Odlewnictwa, Rok 2006, Rocznik 6, Nr 22 PAN Katowice PL ISSN 1642-5308 POLE TEMPERATURY I PRZEMIANY FAZOWE W SWC POŁĄCZENIA SPAWANEGO LASEROWO

Bardziej szczegółowo

Obóz Naukowy Olimpiady Matematycznej Gimnazjalistów

Obóz Naukowy Olimpiady Matematycznej Gimnazjalistów Obóz Naukowy Olimiady Matematycznej Gimnazjalistów Liga zadaniowa 01/01 Seria VII styczeń 01 rozwiązania zadań 1. Udowodnij, że dla dowolnej dodatniej liczby całkowitej n liczba n! jest odzielna rzez n!

Bardziej szczegółowo

1. Parametry strumienia piaskowo-powietrznego w odlewniczych maszynach dmuchowych

1. Parametry strumienia piaskowo-powietrznego w odlewniczych maszynach dmuchowych MATERIAŁY UZUPEŁNIAJACE DO TEMATU: POMIAR I OKREŚLENIE WARTOŚCI ŚREDNICH I CHWILOWYCH GŁÓWNYCHORAZ POMOCNICZYCH PARAMETRÓW PROCESU DMUCHOWEGO Józef Dańko. Wstę Masa wyływająca z komory nabojowej strzelarki

Bardziej szczegółowo

1 Wiadomości wst ¾epne

1 Wiadomości wst ¾epne Wiadomości wst ¾ene. Narysować wykresy funkcji elementarnych sin cos tg ctg a ( a 6= ) log a ( a 6= ) arcsin arccos arctg arcctg Podać ich dziedziny i rzeciwdziedziny.. Roz o zyć na u amki roste wyra zenie

Bardziej szczegółowo

Zestaw 12- Macierz odwrotna, układy równań liniowych

Zestaw 12- Macierz odwrotna, układy równań liniowych Zestaw - Macierz odwrotna, układy równań liniowych Przykładowe zadania z rozwiązaniami Załóżmy, że macierz jest macierzą kwadratową stopnia n. Mówimy, że macierz tego samego wymiaru jest macierzą odwrotną

Bardziej szczegółowo

J. Szantyr Wykład nr 16 Przepływy w przewodach zamkniętych

J. Szantyr Wykład nr 16 Przepływy w przewodach zamkniętych J. Szantyr Wykład nr 6 Przeływy w rzewodach zamkniętych Przewód zamknięty kanał o dowolnym kształcie rzekroju orzecznego, ograniczonym linią zamkniętą, całkowicie wyełniony łynem (bez swobodnej owierzchni)

Bardziej szczegółowo

Jak określić stopień wykorzystania mocy elektrowni wiatrowej?

Jak określić stopień wykorzystania mocy elektrowni wiatrowej? Jak określić stoień wykorzystania mocy elektrowni wiatrowej? Autorzy: rof. dr hab. inŝ. Stanisław Gumuła, Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie, mgr Agnieszka Woźniak, Państwowa WyŜsza Szkoła Zawodowa

Bardziej szczegółowo

W-23 (Jaroszewicz) 20 slajdów Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego

W-23 (Jaroszewicz) 20 slajdów Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego Bangkok, Thailand, March 011 W-3 (Jaroszewicz) 0 slajdów Na odstawie rezentacji rof. J. Rutkowskiego Fizyka kwantowa fale rawdoodobieństwa funkcja falowa aczki falowe materii zasada nieoznaczoności równanie

Bardziej szczegółowo

TERMODYNAMIKA. Przedstaw cykl przemian na wykresie poniższym w układach współrzędnych przedstawionych poniżej III

TERMODYNAMIKA. Przedstaw cykl przemian na wykresie poniższym w układach współrzędnych przedstawionych poniżej III Włodzimierz Wolczyński 44 POWÓRKA 6 ERMODYNAMKA Zadanie 1 Przedstaw cykl rzemian na wykresie oniższym w układach wsółrzędnych rzedstawionych oniżej Uzuełnij tabelkę wisując nazwę rzemian i symbole: >0,

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie III: WYZNACZENIE ENTALPII SWOBODNEJ, ENTALPII I ENTROPII REAKCJI W OGNIWIE CLARKA

Ćwiczenie III: WYZNACZENIE ENTALPII SWOBODNEJ, ENTALPII I ENTROPII REAKCJI W OGNIWIE CLARKA Ćwiczenie III: WYZNACZENIE ENTALPII SWOBODNEJ, ENTALPII I ENTROPII Wrowadzenie REAKCJI W OGNIWIE CLARKA oracowanie: Urszula Lelek-Borkowska Celem ćwiczenia jest wyznaczenie odstawowych funkcji termodynamicznych

Bardziej szczegółowo

Podstawy Obliczeń Chemicznych

Podstawy Obliczeń Chemicznych Podstawy Obliczeń Chemicznych Korekta i uzuełnienia z dnia 0.10.009 Autor rozdziału: Łukasz Ponikiewski Rozdział. Prawa Gazowe.1. Warunki normalne.1.1. Objętość molowa gazów rawo Avogadro.1.. Stała gazowa..

Bardziej szczegółowo

Ć W I C Z E N I E N R C-5

Ć W I C Z E N I E N R C-5 INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII ATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNIA ECHANIKI I CIEPŁA Ć W I C Z E N I E N R C-5 WYZNACZANIE CIEPŁA PAROWANIA WODY ETODĄ KALORYETRYCZNĄ

Bardziej szczegółowo

BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH. W. Kollek 1 T. Mikulczyński 2 D.Nowak 3

BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH. W. Kollek 1 T. Mikulczyński 2 D.Nowak 3 VI KONFERENCJA ODLEWNICZA TECHNICAL 003 BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH W. Kollek 1 T. Mikulczyński

Bardziej szczegółowo

1 Macierze i wyznaczniki

1 Macierze i wyznaczniki 1 Macierze i wyznaczniki 11 Definicje, twierdzenia, wzory 1 Macierzą rzeczywistą (zespoloną) wymiaru m n, gdzie m N oraz n N, nazywamy prostokątną tablicę złożoną z mn liczb rzeczywistych (zespolonych)

Bardziej szczegółowo

ŁĄCZENIA CIERNE POŁĄ. Klasyfikacja połączeń maszynowych POŁĄCZENIA. rozłączne. nierozłączne. siły przyczepności siły tarcia.

ŁĄCZENIA CIERNE POŁĄ. Klasyfikacja połączeń maszynowych POŁĄCZENIA. rozłączne. nierozłączne. siły przyczepności siły tarcia. POŁĄ ŁĄCZENIA CIERNE Klasyfikacja ołączeń maszynowych POŁĄCZENIA nierozłączne rozłączne siły sójności siły tarcia siły rzyczeności siły tarcia siły kształtu sawane zgrzewane lutowane zawalcowane nitowane

Bardziej szczegółowo

= T. = dt. Q = T (d - to nie jest różniczka, tylko wyrażenie różniczkowe); z I zasady termodynamiki: przy stałej objętości. = dt.

= T. = dt. Q = T (d - to nie jest różniczka, tylko wyrażenie różniczkowe); z I zasady termodynamiki: przy stałej objętości. = dt. ieło właściwe gazów definicja emiryczna: Q = (na jednostkę masy) T ojemność cielna = m ieło właściwe zależy od rocesu: Q rzy stałym ciśnieniu = T dq = dt rzy stałej objętości Q = T (d - to nie jest różniczka,

Bardziej szczegółowo

D. II ZASADA TERMODYNAMIKI

D. II ZASADA TERMODYNAMIKI WYKŁAD D,E D. II zasada termodynamiki E. Konsekwencje zasad termodynamiki D. II ZAADA ERMODYNAMIKI D.1. ełnienie I Zasady ermodynamiki jest warunkiem koniecznym zachodzenia jakiegokolwiek rocesu w rzyrodzie.

Bardziej szczegółowo

det[a 1,..., A i,..., A j,..., A n ] + det[a 1,..., ka j,..., A j,..., A n ] Dowód Udowodniliśmy, że: det[a 1,..., A i + ka j,..., A j,...

det[a 1,..., A i,..., A j,..., A n ] + det[a 1,..., ka j,..., A j,..., A n ] Dowód Udowodniliśmy, że: det[a 1,..., A i + ka j,..., A j,... Wykład 14 Wyznacznik macierzy cd Twierdzenie 1 Niech A będzie macierzą kwadratową i niech A i, A j będą dwiema różnymi jej kolumnami, wtedy dla dowolnego k K: det[a 1,, A i,, A j,, A n ] det[a 1,, A i

Bardziej szczegółowo

Związek między pojęciami transpozycji, podobieństwa i symetryzacji oraz równości macierzowe

Związek między pojęciami transpozycji, podobieństwa i symetryzacji oraz równości macierzowe MATEMATYKA STOSOWANA 6, 2005 Tadeusz Kaczorek(Warszawa) Związek między pojęciami transpozycji, podobieństwa i symetryzacji równości macierzowe Streszczenie. Przeanalizowano związki między transpozycją,

Bardziej szczegółowo

ALGORYTMY OPTYMALIZACJI wyklad 3.nb 1. Wykład 3. Sformułujemy teraz warunki konieczne dla istnienia rozwiązań zagadnienia optymalizacyjnego:

ALGORYTMY OPTYMALIZACJI wyklad 3.nb 1. Wykład 3. Sformułujemy teraz warunki konieczne dla istnienia rozwiązań zagadnienia optymalizacyjnego: ALGORYTMY OPTYMALIZACJI wyklad 3.nb 1 Wykład 3 3. Otymalizacja z ograniczeniami Sformułujemy teraz warunki konieczne dla istnienia rozwiązań zagadnienia otymalizacyjnego: g i HxL 0, i = 1, 2,..., m (3.1)

Bardziej szczegółowo