1. Model procesu krzepnięcia odlewu w formie metalowej. Przyjęty model badanego procesu wymiany ciepła składa się z następujących założeń
|
|
- Milena Rybak
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 ROK 4 Krzenięcie i zasilanie odlewów Wersja 9 Ćwicz. laboratoryjne nr / BADANIE PROCESU KRZEPNIĘCIA ODLEWU W KOKILI GRUBOŚCIENNEJ PRZY MAŁEJ INTENSYWNOŚCI STYGNIĘCIA. Model rocesu krzenięcia odlewu w formie metalowej Przyjęty model badanego rocesu wymiany cieła składa się z nastęujących założeń uraszczających: a) odlew jest łytą nieograniczoną w sensie cielnym, b) forma metalowa sełnia warunek ółrzestrzeni, czyli jej owierzchnia zewnętrzna nie traci cieła do otoczenia, c) omiędzy formą i odlewem wystęuje stały oór cielny szczeliny, d) duża wartość ooru cielnego zaewnia małą intensywność stygnięcia odlewu, e) właściwości termofizyczne materiału formy i metalu odlewu są stałe, f) roces wymiany cieła zachodzi rzy warunkach brzegowych 3. rodzaju, oisanych wartością zastęczego wsółczynnika wymiany cieła w szczelinie. Zastosowanie grubej warstwy izolacyjnej, oóźniających roces stygnięcia na owierzchniach brzegowych odlewu łyty, ozwala na traktowaniu kształtu odlewu jako łyty w sensie cielnym i sełnienie ierwszego założenia.. Warunki brzegowe Są one ważnym elementem składowym tzw. warunków jednoznaczności. Rozróżniamy 4 rodzaje tych warunków. Warunki brzegowe. go rodzaju (WBr) olegają na ujęciu rozkładu temeratury na owierzchni kontrolnej układu w rozatrywanym zakresie czasowym, czyli na zadaniu funkcji ogólnego tyu T ow f ( x, y, z, ) Przyadkiem szczególnym i najczęściej stosowanym są tzw. ustalone warunki brzegowe, co można zaisać w ostaci: Tow const co oznacza niezmienność temeratury na owierzchni układu w czasie trwania rocesu wymiany cieła ( [] - s. 30). Warunki brzegowe 3. go rodzaju (WB3r) olegają na zadaniu temeratury otoczenia układu oraz na zadaniu rawa wymiany cieła z otoczeniem. W najczęściej stosowanym rzyadku kinetykę rocesu cielnego ujmuje tzw. wsółczynnik wymiany cieła użyty rzez Newtona w równaniach oisujących gęstość strumienia cielnego. Rozróżnia się tu dwa rzyadki : - dla rocesu stygnięcia układu q T ow T ot, ( 3) - dla rocesu nagrzewania q T ot T (4) ow
2 - wsółczynnik wymiany cieła W /( m K) T ot temeratura otoczenia. Warunki brzegowe drugiego rodzaju olegają na odowiednim określeniu strumienia cielnego i stosowane są bardzo rzadko. Natomiast warunki brzegowe 4. rodzaju są bardzo rzydatne w ujęciu rocesu krzenięcia metodą symulacji numerycznej. 3. Analiza rocesu nagrzewania ółrzestrzennej formy metalowej W klasycznej teorii wymiany cieła na drodze rzewodzenia [] istnieje rozwiązanie równania różniczkowego rzewodzenia cieła dla ółrzestrzeni i ustalonych warunków brzegowych trzeciego rodzaju. Rozwiązanie to ma sens oisu nieustalonego ola temeratury i można je w ogólnej, uroszczonej ostaci zaisać: T-T =f(fo x,bi x) () Tow -T.gdzie : T - temeratura ółrzestrzeni, a Fo x - kryterium Fouriera, Fo x = x Bi x - kryterium Biota Bi x = x a - wsółczynnik wyrównywania temeratury materiału ółrzestrzeni, - wsółczynnik rzewodzenia cieła (materiału ółrzestrzeni),. β - wsółczynnik wymiany cieła na owierzchni granicznej (tzw. kontrolnej), T ow - temeratura owierzchni ółrzestrzeni, T - temeratura oczątkowa formy [ o C lub K],. x - odległość unktu od owierzchni,. τ - czas. Wartość strumienia cielnego na owierzchni wewnętrznej kokili jest roorcjonalna do gradientu temeratury (rawo Fouriera). Wartość gradientu wyznacza się obliczając ochodną według równania oisującego ole temeratury ółrzestrzeni rzy ustalonych warunkach brzegowych 3. rodzaju (równanie ). Założenia modelowe ozwalają na zastąienie temeratury owierzchni temeraturą krzenącego metalu. Istotne znaczenie ma równanie oisujące wartość strumienia cielnego, obieranego ( w rzyadku formy odlewniczej) na owierzchni kontrolnej: kr q=β T -T ex z erfc z [ W/ m ] () - zastęczy wsółczynnik wymiany cieła omiędzy formą i owierzchnia stygnięcia odlewu [W /m K ], T - temeratura krzenięcia odlewu [ o C lub K], kr
3 3 T - temeratura oczątkowa formy [ o C lub K], z - arametr (bezwymiarowy czas) równy z b, b - wsółczynnik akumulacji cieła dla formy, [ Ws ½/ /m K ], - czas. Z definicji gęstości strumienia cielnego ( rzyjęto używać skrótowo nazwy: strumień cielny ) mamy czyli dq q Fd T -T ex z erfc z Fdτ (3) dq ak = q F dτ kr Całkowanie równania ( 3) ozwala uzyskać zależność oisującą cieło akumulowane w formie ółrzestrzennej: z Q ak= bjkrf -+ex(z )erfc(z) β π [J] (4) = T kr - T [K] kr Wartość cieła akumulowanego jest rosnącą funkcją czasu trwania rocesu nagrzewania, który ukryty jest w bezwymiarowym arametrze z. Po wrowadzeniu 4. omocniczych kryteriów zależność (4) może być uroszczona do ostaci: ak 3 4 Q K K K K [J] (5) K bkrf [ J], K z, [ bezwymiarowe] K3 exz, [ bezwymiarowe], K4 erfc z, [ bezwymiarowe]. F - owierzchnia stygnięcia odlewu ( owierzchnia nagrzewania formy ), [m ]. Równanie (5) wyraża jedynie sosób uroszczenia rocedury obliczeń i nie może być traktowane jako odowiedź na ytanie o arametry decydujące o rocesie akumulacji cieła. Analiza równań (3, 4) ozwala na wstęne, uroszczone stwierdzenie, że cieło akumulowane w formie ółrzestrzennej jest funkcją sześciu odstawowych składników: Q ak = f ( β, b, T kr, T, F, τ ) (6)
4 4 Uwzględniając jednak, że zastęczy wsółczynnik wymiany cieła β jest funkcją kilku arametrów (,E j,,λ, λ gaz ), można też ostatecznie stwierdzić, że cieło akumulowane w formie ółrzestrzennej jest funkcją 0. arametrów. Problem zastęczego wsółczynnika wymiany cieła - z wyjaśnieniem ięciu ww. arametrów - będzie wyjaśniony oniżej. 4. Zastęczy wsółczynnik wymiany cieła dla szczeliny Pod ojęciem szczeliny należy rozumieć obszar znajdujący się omiędzy owierzchnią stygnięcia odlewu i owierzchnią nagrzewania formy. W rzyadku formy metalowej (kokili) szczelinę należy traktować jako dwuwarstwową, co ociąga za sobą sosób ujęcia wartości wsółczynnika wymiany cieła. Musi on uwzględniać dwa rodzaje oorów cielnych (rys.): a) owłoki izolacyjnej naniesionej na owierzchnię kokili w celu zredukowania intensywności stygnięcia odlewu i nagrzewania formy, b) szczeliny gazowej - owstającej w wyniku rocesu skurczu metalu, towarzyszącego (zawsze) rocesowi krzenięcia ( krystalizacji) odlewu. Schemat budowy szczeliny rzedstawiono na rys.. odlew forma Rys.. Schemat oorów cielnych dla szczeliny dwuwarstwowej szczelina gazowa owstająca w wyniku rocesu skurczu metalu warstwa owłoki izolacyjnej Zgodnie z definicją ooru cielnego scianki łaskiej, dla szczeliny gazowej wyniesie on: gaz mk Sgaz gaz W (7) gaz Ej, - ołowa grubości odlewu [m], E - bezwymiarowy skurcz liniowy, j gaz, gaz - wsółczynnik rzewodzenia cieła [W/ (m K)] ) i grubość szczeliny gazowej [m].
5 5 Równanie wyrażające grubość szczeliny gazowej wynika z uśrednienia jej wartości w odniesieniu do momentu oczątku krzenięcia ( brak szczeliny gazowej) i w momencie końca krzenięcia ( maksymalna, końcowa grubość szczeliny jest wtedy równa E j ). Dla owłoki izolacyjnej, traktowanej jako ścianka łaska, oór cielny wynosi: S= λ, -wsółczynnik rzewodzenia cieła i grubość owłoki izolacyjnej. Zgodnie z zasadami sumowania oorów cielnych ( n. dla ścianki łaskiej dwuwarstwowej), zastęczy wsółczynnik jest odwrotnością tej sumy: β= = [ W /m K ] (9) S gaz +S gaz + λ λ gaz Wyznaczony wsółczynnik wymiany cieła jest odstawowym arametrem oisującym rzyjęte w modelu obliczeniowym warunki brzegowe. (8) 5. Bilans cielny i objętość metalu zakrzełego w odlewie Bilans cielny zestawia ze sobą cieło akumulowane w obszarze formy z ciełem traconym rzez odlew. Cieło tracone rzez odlew składa się z cieła krzenięcia i cieła rzegrzania odlewu, uwzględnionego w definicji efektywnego cieła krzenięcia odlewu. Efektywne (sumaryczne) cieło krzenięcia L, uwzględniające obie składowe rocesu cielnego, jest określone zależnością:. ' L =L +cδt [ J/ kg ] (0) L - cieło krzenięcia metalu [ J/ kg ], ' c - cieło właściwe metalu w stanie ciekłym [ J/(kg K)], T Tzal Tkr - rzegrzanie metalu [ K ], T zal - temeratura zalewania lub temeratura oczątkowa metalu w odlewie w momencie zaełnienia wnęki formy [ o C lub K],.T kr - temeratura krzenięcia odlewu [ o C lub K], Zgodnie z owyższym ogólny bilans cielny dla układu odlew- forma metalowa można zaisać w ostaci: ' mkrl +mkrcδt =υkrρl =Q ak ()
6 6 lub dla momentu zakończenia rocesu krzenięcia jako: ml =Vρ L =Q ak.3 () m kr, υ kr - masa zakrzełego metalu, objętość zakrzeła w odlewie, ρ - gęstość metalu odlewu [ kg/m 3 ],.m - całkowita masa odlewu, Q ak.3 - cieło akumulowane w formie w momencie zakrzenięcia odlewu ( τ 3 ). Należy w tym miejscu (czujnie i inteligentnie!) zauważyć, że w rzyadku braku strat cieła z formy do zewnętrznego otoczenia ogólny bilans cielny (, ) obdarzony jest atrybutem uniwersalności, czyli jest słuszny dla dowolnego materiału formy (inne są natomiast równania oisujące cieło akumulacji w formie Q ak ). Cieło akumulowane wyznaczone z równania (6) dla wybranego zakresu czasowego obejmującego czas krzenięcia odlewu ozwala na jednoznaczne określenie rzyrostu objętości odlewu w funkcji czasu. Fizyczny sens uzyskanych wyników ograniczony jest do interwału czasowego zakończonego wartością czasu krzenięcia, w którym objętość zakrzeła jest równa objętości odlewu oraz cieło akumulowane Q ak.3 jest równe dokładnie ogólnemu ciełu krzenięcia (iloczyn m L, zgodnie z równaniem [] ). 6. Graficzna metoda wyznaczenia czasu krzenięcia odlewu Zgodnie z równaniem bilansu (), wartość objętości metalu zakrzełego w odlewie można wyrazić w ostaci: Qak kr L [ m 3 ] (3) Z uwagi na złożoną ostać matematyczną zależności oisującej cieło Q ak oraz fakt, że objętość zakrzeła jest funkcją 0. arametrów (L, ρ,c,, b, β, T zal, T kr, T, τ ), oracowano rocedurę obliczeniową, ozwalającą na wyrażenie jej w funkcji czasu. Dla wyznaczenia czasu krzenięcia odlewu oracowano metodę wykreślną, realizującą koncecję graficznego rozwiązania zależności wystęujących w ogólnym bilansie cielnym. Metodę tę wykorzystano w, dołączonym do instrukcji, arkuszu obliczeniowym, stanowiącym srawozdanie z wykonanych badań doświadczalnych. Istotnym arametrem algorytmu graficznego rozwiazania równań (, 3) jest bezwymiarowy ułamek udziału fazy stałej (zakrzełej), definiowany: kr U fs (4) V V całkowita objętość odlewu. Jak wynika z zależności definicyjnej (4) w momencie zakrzeniecia odlewu udział fazy stałej rzyjmuje wartośc. Przykład zmienności udziału fazy stałej w odlewie, równoważnej bezwymiarowej objętości zakrzełej, w funkcji czasu rzedstawiono na rys.. Uzyskana krzywa - w interwale czasowym od zera do czasu τ 3 - może być traktowana jako graficzny obraz kinetyki krzeniecia odlewu.
7 7 U fs 0 τ 3 τ, [s] Rys.. Przykład oisu rzebiegu rocesu krzenięcia za omocą udziału fazy zakrzełej ( τ 3 szukany czas krzenięcia odlewu dla unktu w którym υ kr = V ). Punkt czasowy odowiadający zakrzenięciu całej objetości odlewu ( υ kr = V czyli U fs = ) jest szukanym czasem krzeniecia odlewu w kokili grubościennej (materiałem formy jest żeliwo). Praktyczny rzykład rocedury wykreślnego wyznaczenia czasu krzenięcia odano w ostaci tabeli obliczeniowej w arkuszu srawozdania. 7. Przykładowe ytania. Zdefiniować ojęcie warunków brzegowych. i 3. rodzaju [, ].. Model rocesu krzenięcia odlewu w kokili grubościennej [, 3]. 3. Podaj związek między rzewodzeniem cieła rzez sciankę dwuwarstwową.a koncecją określenia zastęczego wsółczynnika wymiany cieła w szczelinie [3 ] 4. Podać 5 arametrów od których zależy czas krzenięcia odlewu [, 3]. 5. Ogólny bilans cielny ujmujący objętość zakrzełą w odlewie [, 3]. Czy jest inny niż dla formy iaskowej? 6. Procedura wykreślnego wyznaczania czasu krzenięcia odlewu [3 ]. 7. Definicje: cieła krzenięcia, wsółczynnika akumulacji, wsółczynnika wyrównywania temeratury, wsółczynnika wymiany cieła, strumienia cielnego, ojęcie ółrzestrzeni w sensie cielnym, ojęcie bilansu [,, 3]. 8. Literatura. W. Longa : Krzenięcie odlewów. Wyd. Śląsk Katowice 985 ( s ). Wykłady 3. Wykład dotyczący krzenięcia odlewu w kokili ( lanowany w maju 009). 4. Instrukcja nr Na stronie 8 znajduje się orawiony, aktualny arkusz obliczeniowy!!
8 8 W7 Ćwiczenie laboratoryjne nr 4 Imię NAZWISKO. IV ROK sekcja: MetNież.** Tech.F.** Żeliwo ** Wirtualiz ** Data ćw Badanie krzenięcia odlewu w kokili grubościennej 0.08 m; E j 0,0. ; gaz 0.05 W /( m K) ; gaz 0,5 Ej... m; m; 0.3 W /( m K) ; gaz gaz / /... W /( m K) ; L J/ kg ' c J kg K 90 /( ) ; 600 kg / m 3 ;... o kr T ; C; T... o C ; T... K ; L L ct J kg; '... / (45 5) W /( m K) ** ; 3 kg m ; c 650 J/( kg K) 700 / ; b c W s m K ; T... o C; /... /( ) T T... K ; a 0.5 m; b 0. m kr kr F F ; F a b... m F F ; 3 odl... ; 3. eks.... V F m s (0-50!) [] s 3 z K K 3 K 4 Qak [ J] vkr [ m ] U v / V 0 00.xxx *.xxx *.xxx *.xxx *.xxx.xxx *,00 fs kr odl * wybrać momenty czasowe ** - wybrać indywidualnie!! *** Liczba osób z tymi wynikami =... 3 K b krf/... 0 U fs z b ; K z/ ; K3 ex z ; K4 erfc z; Q 3 4, [ ] 0.4 ak K K K K J ; 3 0. vkr Qak / L, [ m ] 0.0 s , s 3.obl Uwaga do obliczeń K 4 : doełniająca funkcja błędów: erfc(u) = erf(u), n.. erfc( 0,95) = 0,79 Na odwrocie: bilans do obliczenia objętości zakrzełej, wływ,t i b na 3,wnioski(4dni)
9 9 Tabela wartości funkcji błędów Gaussa erf (u) [ u = x/( a τ) ] u erf u u erf u u erf u u erf u
10 0 Uwaga nr : w dniu kwietnia 009 wartość ekserymentalnego czasu krzenięcia odlewu wyniosła 3. eks. 3 s Aktualna ( od ) wersja instrukcji ma nr 9 (w9). Uzuełniono również arkusz obliczeniowy dla rzeciwdziałania seudonaukowym metodom interretacji doełniającej funkcji błędów Gaussa, tj. funkcji erfc( z )!
LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwiczenia: KONWEKCJA SWOBODNA W POWIETRZU OD RURY Konwekcja swobodna od rury
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSYUU ECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGEYKI POLIECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSRUKCJA LABORAORYJNA emat ćwiczenia: WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA WNIKANIA CIEPŁA DLA KONWEKCJI WYMUSZONEJ W RURZE
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 3. Wyznaczanie współczynnika Joule a-thomsona wybranych gazów rzeczywistych.
Termodynamika II ćwiczenia laboratoryjne Ćwiczenie nr 3 Temat: Wyznaczanie wsółczynnika Joule a-tomsona wybranyc gazów rzeczywistyc. Miejsce ćwiczeń: Laboratorium Tecnologii Gazowyc Politecniki Poznańskiej
Bardziej szczegółowom K, ( to litera lambda ),
Krzepnięcie i zasilanie odlewów - Laboratorium nr (NOWA WERSJA).04.010 wer. M45 BADANIE CZASU KRZEPNIĘCIA ODLEWU I PARAMETRÓW TERMOFIZYCZNYCH FORMY PIASKOWEJ (opracował: dr inż. Adam Gradowski) 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoEntalpia swobodna (potencjał termodynamiczny)
Entalia swobodna otencjał termodynamiczny. Związek omiędzy zmianą entalii swobodnej a zmianami entroii Całkowita zmiana entroii wywołana jakimś rocesem jest równa sumie zmiany entroii układu i otoczenia:
Bardziej szczegółowoTermodynamika i technika cieplna Wymiana ciepła, masy i pędu w procesach metalurgicznych i odlewniczych
2R TTT88A Termod.TechCieplna WymCiepMasyPędu Teor- Zad-Lab (29zadań plus prosta krzyżówka techniczna) Konspekt do ćwiczeń audytoryjnych i laboratoryjnych z przedmiotów Termodynamika i technika cieplna
Bardziej szczegółowoĆwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika
Ćwiczenia do wykładu Fizyka tatystyczna i ermodynamika Prowadzący dr gata Fronczak Zestaw 5. ermodynamika rzejść fazowych: równanie lausiusa-laeyrona, własności gazu Van der Waalsa 3.1 Rozważ tyowy diagram
Bardziej szczegółowoWykład 2. Przemiany termodynamiczne
Wykład Przemiany termodynamiczne Przemiany odwracalne: Przemiany nieodwracalne:. izobaryczna = const 7. dławienie. izotermiczna = const 8. mieszanie. izochoryczna = const 9. tarcie 4. adiabatyczna = const
Bardziej szczegółowo1. Parametry strumienia piaskowo-powietrznego w odlewniczych maszynach dmuchowych
MATERIAŁY UZUPEŁNIAJACE DO TEMATU: POMIAR I OKREŚLENIE WARTOŚCI ŚREDNICH I CHWILOWYCH GŁÓWNYCHORAZ POMOCNICZYCH PARAMETRÓW PROCESU DMUCHOWEGO Józef Dańko. Wstę Masa wyływająca z komory nabojowej strzelarki
Bardziej szczegółowoKalorymetria paliw gazowych
Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn i Urządzeń Cielnych W9/K2 Miernictwo energetyczne laboratorium Kalorymetria aliw gazowych Instrukcja do ćwiczenia nr 7 Oracowała: dr inż. Elżbieta Wróblewska Wrocław,
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cieplnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cieplnych
Laboratorium Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych Przeływomierze zwężkowe POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cielnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych LABORATORIUM
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA. Termodynamika jest to dział nauk przyrodniczych zajmujący się własnościami
TERMODYNAMIKA Termodynamika jest to dział nauk rzyrodniczych zajmujący się własnościami energetycznymi ciał. Przy badaniu i objaśnianiu własności układów fizycznych termodynamika osługuje się ojęciami
Bardziej szczegółowoOPTYMALNE PROJEKTOWANIE ELEMENTÓW KONSTRUKCYJNYCH WYKONANYCH Z KOMPOZYTÓW WŁÓKNISTYCH
Zeszyty Naukowe WSInf Vol 13, Nr 1, 2014 Elżbieta Radaszewska, Jan Turant Politechnika Łódzka Katedra Mechaniki i Informatyki Technicznej email: elzbieta.radaszewska@.lodz.l, jan.turant@.lodz.l OPTYMALNE
Bardziej szczegółowoStany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23
Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE POŻARÓW. Ćwiczenia laboratoryjne. Ćwiczenie nr 1. Obliczenia analityczne parametrów pożaru
MODELOWANIE POŻARÓW Ćwiczenia laboratoryjne Ćwiczenie nr Obliczenia analityczne arametrów ożaru Oracowali: rof. nadzw. dr hab. Marek Konecki st. kt. dr inż. Norbert uśnio Warszawa Sis zadań Nr zadania
Bardziej szczegółowoPŁYN Y RZECZYWISTE Przepływy rzeczywiste różnią się od przepływów idealnych obecnością tarcia (lepkości): przepływy laminarne/warstwowe - różnią się
PŁYNY RZECZYWISTE Płyny rzeczywiste Przeływ laminarny Prawo tarcia Newtona Przeływ turbulentny Oór dynamiczny Prawdoodobieństwo hydrodynamiczne Liczba Reynoldsa Politechnika Oolska Oole University of Technology
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Teoria kinetyczna Kierunek Wyróżniony rzez PKA 1 Termodynamika klasyczna Pierwsza zasada termodynamiki to rosta zasada zachowania energii, czyli ogólna reguła
Bardziej szczegółowoProjekt 9 Obciążenia płata nośnego i usterzenia poziomego
Projekt 9 Obciążenia łata nośnego i usterzenia oziomego Niniejszy rojekt składa się z dwóch części:. wyznaczenie obciążeń wymiarujących skrzydło,. wyznaczenie obciążeń wymiarujących usterzenie oziome,
Bardziej szczegółowoDoświadczenie Joule a i jego konsekwencje Ciepło, pojemność cieplna sens i obliczanie Praca sens i obliczanie
Pierwsza zasada termodynamiki 2.2.1. Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje 2.2.2. ieło, ojemność cielna sens i obliczanie 2.2.3. Praca sens i obliczanie 2.2.4. Energia wewnętrzna oraz entalia 2.2.5.
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do zagadnienia procesu przewodzenia ciepła w warunkach ustalonych
Rok - Termodynamika i technika cieplna Materiały do ćwiczeń audytoryjnych - teoria i zadania ( opr. dr inż. A. Gradowski, 3. 01. 010 ) Plik: Z-1zadan-R-G3-w6 Wprowadzenie do zagadnienia procesu przewodzenia
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA. Przedstaw cykl przemian na wykresie poniższym w układach współrzędnych przedstawionych poniżej III
Włodzimierz Wolczyński 44 POWÓRKA 6 ERMODYNAMKA Zadanie 1 Przedstaw cykl rzemian na wykresie oniższym w układach wsółrzędnych rzedstawionych oniżej Uzuełnij tabelkę wisując nazwę rzemian i symbole: >0,
Bardziej szczegółowo10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.
0. FALE, ELEMENY ERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI. 0.9. Podstawy termodynamiki i raw gazowych. Podstawowe ojęcia Gaz doskonały: - cząsteczki są unktami materialnymi, - nie oddziałują ze sobą siłami międzycząsteczkowymi,
Bardziej szczegółowo= T. = dt. Q = T (d - to nie jest różniczka, tylko wyrażenie różniczkowe); z I zasady termodynamiki: przy stałej objętości. = dt.
ieło właściwe gazów definicja emiryczna: Q = (na jednostkę masy) T ojemność cielna = m ieło właściwe zależy od rocesu: Q rzy stałym ciśnieniu = T dq = dt rzy stałej objętości Q = T (d - to nie jest różniczka,
Bardziej szczegółowoZakres zagadnienia. Pojęcia podstawowe. Pojęcia podstawowe. Do czego słuŝą modele deformowalne. Pojęcia podstawowe
Zakres zagadnienia Wrowadzenie do wsółczesnej inŝynierii Modele Deformowalne Dr inŝ. Piotr M. zczyiński Wynikiem akwizycji obrazów naturalnych są cyfrowe obrazy rastrowe: dwuwymiarowe (n. fotografia) trójwymiarowe
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA
TERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA WYKŁAD IX RÓWNOWAGA FAZOWA W UKŁADZIE CIAŁO STAŁE-CIECZ (krystalizacja) ADSORPCJA KRYSTALIZACJA, ADSORPCJA 1 RÓWNOWAGA FAZOWA W UKŁADZIE CIAŁO STAŁE-CIECZ (krystalizacja)
Bardziej szczegółowoKomentarz 3 do fcs. Drgania sieci krystalicznej. I ciepło właściwe ciała stałego.
Komentarz do fcs. Drgania sieci krystalicznej. I cieło właściwe ciała stałego. Drgania kryształu możemy rozważać z dwóch unktów widzenia. Pierwszy to makroskoowy, gdy długość fali jest znacznie większa
Bardziej szczegółowoPłytowe wymienniki ciepła. 1. Wstęp
Płytowe wymienniki cieła. Wstę Wymienniki łytowe zbudowane są z rostokątnych łyt o secjalnie wytłaczanej owierzchni, oddzielonych od siebie uszczelkami. Płyty są umieszczane w secjalnej ramie, gdzie są
Bardziej szczegółowoInstrukcja do laboratorium z fizyki budowli. Ćwiczenie: Pomiar i ocena hałasu w pomieszczeniu
nstrukcja do laboratorium z fizyki budowli Ćwiczenie: Pomiar i ocena hałasu w omieszczeniu 1 1.Wrowadzenie. 1.1. Energia fali akustycznej. Podstawowym ojęciem jest moc akustyczna źródła, która jest miarą
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA PROCESOWA. Wykład VI. Równania kubiczne i inne. Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej
ERMODYNAMIKA PROCESOWA Wykład VI Równania kubiczne i inne Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej Komunikat Wstęne terminy egzaminu z ermodynamiki rocesowej : I termin środa 15.06.016
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA PROCESOWA I TECHNICZNA
ERMODYNAMIKA PROCESOWA I ECHNICZNA Wykład II Podstawowe definicje cd. Podstawowe idealizacje termodynamiczne I i II Zasada termodynamiki Proste rzemiany termodynamiczne Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny
Bardziej szczegółowoINTERPRETACJA WYNIKÓW BADANIA WSPÓŁCZYNNIKA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH METODĄ OPARTĄ NA POMIARZE MOMENTÓW OD SIŁ TARCIA
Górnictwo i Geoinżynieria Rok 3 Zeszyt 008 Janusz aczmarek* INTERPRETACJA WYNIÓW BADANIA WSPÓŁCZYNNIA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH METODĄ OPARTĄ NA POMIARZE MOMENTÓW OD SIŁ TARCIA 1. Wstę oncecję laboratoryjnego
Bardziej szczegółowoTemperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech
emeratura i cieło E=E K +E P +U Energia wewnętrzna [J] - ieło jest energią rzekazywaną między układem a jego otoczeniem na skutek istniejącej między nimi różnicy temeratur na sosób cielny rzez chaotyczne
Bardziej szczegółowoŁĄCZENIA CIERNE POŁĄ. Klasyfikacja połączeń maszynowych POŁĄCZENIA. rozłączne. nierozłączne. siły przyczepności siły tarcia.
POŁĄ ŁĄCZENIA CIERNE Klasyfikacja ołączeń maszynowych POŁĄCZENIA nierozłączne rozłączne siły sójności siły tarcia siły rzyczeności siły tarcia siły kształtu sawane zgrzewane lutowane zawalcowane nitowane
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R C-5
INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII ATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNIA ECHANIKI I CIEPŁA Ć W I C Z E N I E N R C-5 WYZNACZANIE CIEPŁA PAROWANIA WODY ETODĄ KALORYETRYCZNĄ
Bardziej szczegółowoOpis techniczny. Strona 1
Ois techniczny Strona 1 1. Założenia dla instalacji solarnej a) lokalizacja inwestycji: b) średnie dobowe zużycie ciełej wody na 1 osobę: 50 [l/d] c) ilość użytkowników: 4 osób d) temeratura z.w.u. z sieci
Bardziej szczegółowoWykład 4 Gaz doskonały, gaz półdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstępstwa gazów
Wykład 4 Gaz doskonały, gaz ółdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstęstwa gazów rzeczywistych od gazu doskonałego: stoień ściśliwości Z
Bardziej szczegółowoOBLICZANIE POZIOMU CIEKŁEGO METALU W NADLEWACH ZA
Solidification of Metais and Alloys Krzepnięcie Metali i Stopów, 18 PL ISSN 0208-9386 OBLICZANIE POZIOMU CIEKŁEGO METALU W NADLEWACH ZA SILAJĄCYCH ODLEWY KRZEPNĄCE W FORMACH METALOWYCH Władysław Longa
Bardziej szczegółowoLaboratorium Metod i Algorytmów Sterowania Cyfrowego
Laboratorium Metod i Algorytmów Sterowania Cyfrowego Ćwiczenie 3 Dobór nastaw cyfrowych regulatorów rzemysłowych PID I. Cel ćwiczenia 1. Poznanie zasad doboru nastaw cyfrowych regulatorów rzemysłowych..
Bardziej szczegółowoDodatek E Transformator impulsowy Uproszczona analiza
50 Dodatek E Transformator imulsowy Uroszczona analiza Za odstawę uroszczonej analizy transformatora imulsowego rzyjmiemy jego schemat zastęczy w wersji zredukowanej L, w której arametry strony wtórnej
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład nr 30 Podstawy gazodynamiki II. Prostopadłe fale uderzeniowe
Proagacja zaburzeń o skończonej (dużej) amlitudzie. W takim rzyadku nie jest możliwa linearyzacja równań zachowania. Rozwiązanie ich w ostaci nieliniowej jest skomlikowane i rowadzi do nastęujących zależności
Bardziej szczegółowoTermodynamika 1. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Termodynamika Projekt wsółfinansowany rzez Unię Euroejską w ramach Euroejskiego Funduszu Sołecznego Układ termodynamiczny Układ termodynamiczny to ciało lub zbiór rozważanych ciał, w którym obok innych
Bardziej szczegółowoprawa gazowe Model gazu doskonałego Temperatura bezwzględna tościowa i entalpia owy Standardowe entalpie tworzenia i spalania 4. Stechiometria 1 tość
5. Gazy, termochemia Doświadczalne rawa gazowe Model gazu doskonałego emeratura bezwzględna Układ i otoczenie Energia wewnętrzna, raca objęto tościowa i entalia Prawo Hessa i cykl kołowy owy Standardowe
Bardziej szczegółowoJest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność pracy i ciepła. Rozważmy proces adiabatyczny sprężania gazu od V 1 do V 2 :
I zasada termodynamiki. Jest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność racy i cieła. ozważmy roces adiabatyczny srężania gazu od do : dw, ad - wykonanie racy owoduje rzyrost energii wewnętrznej
Bardziej szczegółowoZapis pochodnej. Modelowanie dynamicznych systemów biocybernetycznych. Dotychczas rozważane były głownie modele biocybernetyczne typu statycznego.
owanie dynamicznych systemów biocybernetycznych Wykład nr 9 z kursu Biocybernetyki dla Inżynierii Biomedycznej rowadzonego rzez Prof. Ryszarda Tadeusiewicza Dotychczas rozważane były głownie modele biocybernetyczne
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1 WPROWADZENIE DO STATYKI PŁYNÓW 1/23
WYKŁAD 1 WPROWADZENIE DO STATYKI PŁYNÓW 1/23 RÓWNOWAGA SIŁ Siła owierzchniowa FS nds Siła objętościowa FV f dv Warunek konieczny równowagi łynu F F 0 S Całkowa ostać warunku równowagi łynu V nds f dv 0
Bardziej szczegółowo[ ] 1. Zabezpieczenia instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego. 1. 2. Przeponowe naczynie wzbiorcze. ν dm [1.4] 1. 1. Zawory bezpieczeństwa
. Zabezieczenia instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego Zabezieczenia te wykonuje się zgodnie z PN - B - 0244 Zabezieczenie instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego z naczyniami wzbiorczymi
Bardziej szczegółowoII zasada termodynamiki.
II zasada termodynamiki. Według I zasady termodynamiki nie jest do omyślenia roces, w którym energia wewnętrzna układu doznałaby zmiany innej, niż wynosi suma algebraiczna energii wymienionych z otoczeniem.
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA PROCESOWA I TECHNICZNA
ERMODYNAMIKA PROCESOWA I ECHNICZNA Wykład VIII Równania stanu tyu an der Waalsa Przyomnienie Na orzednim wykładzie omówiliśmy: 1. Równanie stanu gazu doskonałego.. Porawione RSGD za omocą wsółczynnika
Bardziej szczegółowoBADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH. W. Kollek 1 T. Mikulczyński 2 D.Nowak 3
VI KONFERENCJA ODLEWNICZA TECHNICAL 003 BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH W. Kollek 1 T. Mikulczyński
Bardziej szczegółowoMECHANIKA PŁYNÓW. Materiały pomocnicze do wykładów. opracował: prof. nzw. dr hab. inż. Wiesław Grzesikiewicz
MECHANIKA PŁYNÓW Materiały omocnicze do wykładów oracował: ro. nzw. dr hab. inż. Wiesław Grzesikiewicz Warszawa aździernik - odkształcalne ciało stałe Mechanika łynów dział mechaniki materialnych ośrodków
Bardziej szczegółowotermodynamika fenomenologiczna
termodynamika termodynamika fenomenologiczna własności termiczne ciał makroskoowych uogólnienie licznych badań doświadczalnych ois makro i mikro rezygnacja z rzyczynowości znaczenie raktyczne układ termodynamiczny
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 16 Przepływy w przewodach zamkniętych
J. Szantyr Wykład nr 6 Przeływy w rzewodach zamkniętych Przewód zamknięty kanał o dowolnym kształcie rzekroju orzecznego, ograniczonym linią zamkniętą, całkowicie wyełniony łynem (bez swobodnej owierzchni)
Bardziej szczegółowoBadanie i zastosowania półprzewodnikowego modułu Peltiera jako chłodziarki
ĆWICZENIE 38 A Badanie i zastosowania ółrzewodnikowego modułu Peltiera jako chłodziarki Cel ćwiczenia: oznanie istoty zjawisk termoelektrycznych oraz ich oisu, zbadanie odstawowych arametrów modułu Peltiera,
Bardziej szczegółowoKatedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Pomiar ciepła spalania paliw gazowych
Katedra Silników Salinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Pomiar cieła salania aliw gazowych Wstę teoretyczny. Salanie olega na gwałtownym chemicznym łączeniu się składników aliwa z tlenem, czemu
Bardziej szczegółowoAnaliza nośności pionowej pojedynczego pala
Poradnik Inżyniera Nr 13 Aktualizacja: 09/2016 Analiza nośności ionowej ojedynczego ala Program: Plik owiązany: Pal Demo_manual_13.gi Celem niniejszego rzewodnika jest rzedstawienie wykorzystania rogramu
Bardziej szczegółowo). Uzyskanie temperatur rzędu pojedynczych kalwinów wymaga użycia helu ( Tw
WFiIS PRACOWNIA FIZYCZNA I i II Imię i nazwisko: 1 2 TEMAT: ROK GRUPA ZESPÓŁ NR ĆWICZENIA Data wykonania: Data oddania: Zwrot do orawy: Data oddania: Data zliczenia: OCENA Cel ćwiczenia Zaoznanie się z
Bardziej szczegółowoĆw. 11 Wyznaczanie prędkości przepływu przy pomocy rurki spiętrzającej
Ćw. Wyznaczanie rędkości rzeływu rzy omocy rurki siętrzającej. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zaoznanie się z metodą wyznaczania rędkości rzeływu za omocą rurek siętrzających oraz wykonanie charakterystyki
Bardziej szczegółowoDŁAWIENIE IZENTALPOWE
DŁAWIENIE IZENALPOWE Jeżeli r > σ to dominującymi siłami są siły rzyciągania i energia otencjalna cząstek rzyjmuje wartości ujemne. Oznacza to, że aby zwiększyć odległość omiędzy cząstkami należy zwiększyć
Bardziej szczegółowoMetody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi
Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne 1. adanie rzelewu o ostrej krawędzi Wrowadzenie Przelewem nazywana jest cześć rzegrody umiejscowionej w kanale, onad którą może nastąić rzeływ.
Bardziej szczegółowoEfektywność energetyczna systemu ciepłowniczego z perspektywy optymalizacji procesu pompowania
Efektywność energetyczna systemu ciełowniczego z ersektywy otymalizacji rocesu omowania Prof. zw. dr hab. Inż. Andrzej J. Osiadacz Prof. ndz. dr hab. inż. Maciej Chaczykowski Dr inż. Małgorzata Kwestarz
Bardziej szczegółowoRównanie przewodnictwa cieplnego (II)
Wykład 5 Równanie przewodnictwa cieplnego (II) 5.1 Metoda Fouriera dla pręta ograniczonego 5.1.1 Pierwsze zagadnienie brzegowe dla pręta ograniczonego Poszukujemy rozwiązania równania przewodnictwa spełniającego
Bardziej szczegółowoRozdział 8. v v p p --~ 3: :1. A B c D
Rozdział 8 Gaz doskonały ulega-kolejnym-rzemianom: 1-+i -+3, zilustrowanym-na rysunku obok w układzie wsółrzędnych T,. Wskaż, na których rysunkach (od A do D) orawnie zilustrowano te rzemiany w innych
Bardziej szczegółowoPROJEKT - ODLEWNICTWO
W celu wprowadzenia do produkcji nowego wyrobu konieczne jest opracowanie dokumentacji technologicznej, w której skład wchodzą : rysunek konstrukcyjny gotowego wyrobu, rysunek koncepcyjny sposobu odlewania,
Bardziej szczegółowoMini-quiz 0 Mini-quiz 1
rawda fałsz Mini-quiz 0.Wielkości ekstensywne to: a rędkość kątowa b masa układu c ilość cząstek d temeratura e całkowity moment magnetyczny.. Układy otwarte: a mogą wymieniać energię z otoczeniem b mogą
Bardziej szczegółowoKOMPUTEROWA SYMULACJA RUCHU CIAŁA SZTYWNEGO. WSPÓŁCZYNNIK RESTYTUCJI
Autorzy ćwiczenia: J. Grabski, K. Januszkiewicz Ćwiczenie 10 KOPUTEROWA SYULACJA RUCHU CIAŁA SZTYWNEGO. WSPÓŁCZYNNIK RESTYTUCJI 10.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest rzedstawienie możliwości wykorzystania
Bardziej szczegółowoZEROWA ZASADA TERMODYNAMIKI
ERMODYNAMIKA Zerowa zasada termodynamiki Pomiar temeratury i skale temeratur Równanie stanu gazu doskonałego Cieło i temeratura Pojemność cielna i cieło właściwe Cieło rzemiany Przemiany termodynamiczne
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE CIEPŁA WŁAŚCIWEGO POLIMERU BIOKOMPATYBILNEGO METODĄ STANDARDOWEJ SKANINGOWEJ KALORYMETRII RÓŻNICOWEJ (DSC).
Ćwiczenie WYZNACZANIE CIEPŁA WŁAŚCIWEGO POLIMERU BIOKOMPATYBILNEGO METODĄ STANDARDOWEJ SKANINGOWEJ KALORYMETRII RÓŻNICOWEJ (DSC). I. Cel ćwiczenia: W ramach zajęć zalanowano: otrzymywanie i analizę termogramów
Bardziej szczegółowoASSESSMENT OF ANALYTICAL MATHODS OF SOLIDIFICATION PROCESS AND INGOT FEEDHEAD SIZE DETERMINATION
1/37 Solidification of Metals and Alloys, No. 37, 1998 Krzepnięcie Metali i Stopów, nr 37, 1998 PAN Katowice PL ISSN 0208-9386 ASSESSMENT OF ANALYTICAL MATHODS OF SOLIDIFICATION PROCESS AND INGOT FEEDHEAD
Bardziej szczegółowoP O L I T E C H N I K A W A R S Z A W S K A
P O L I T E C H N I K A W A R S Z A W S K A WYDZIAŁ BUDOWNICTWA, MECHANIKI I PETROCHEMII INSTYTUT INŻYNIERII MECHANICZNEJ LABORATORIUM NAPĘDÓW I STEROWANIA HYDRAULICZNEGO I PNEUMATYCZNEGO Instrkcja do
Bardziej szczegółowoD. II ZASADA TERMODYNAMIKI
WYKŁAD D,E D. II zasada termodynamiki E. Konsekwencje zasad termodynamiki D. II ZAADA ERMODYNAMIKI D.1. ełnienie I Zasady ermodynamiki jest warunkiem koniecznym zachodzenia jakiegokolwiek rocesu w rzyrodzie.
Bardziej szczegółowoPorównanie nacisków obudowy Glinik 14/35-POz na spąg obliczonych metodą analityczną i metodą Jacksona
dr inż. JAN TAK Akademia Górniczo-Hutnicza im. St. Staszica w Krakowie inż. RYSZARD ŚLUSARZ Zakład Maszyn Górniczych GLINIK w Gorlicach orównanie nacisków obudowy Glinik 14/35-Oz na sąg obliczonych metodą
Bardziej szczegółowoNAPRĘŻENIA W PROCESIE ODLEWANIA DO KOKILI Z CIŚNIENIEM W FAZIE CIEKŁEJ
5/4 Archives of Foundry, Year 22, Volume 2, 4 Archiwum Odlewnictwa, Rok 22, Rocznik 2, Nr 4 PAN Katowice PL IN 1642-538 NAPRĘŻENIA W PROCEIE ODLEWANIA DO KOKILI Z CIŚNIENIEM W FAZIE CIEKŁEJ A. BOKOTA 1,
Bardziej szczegółowoTermodynamika 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
ermodynamika Projekt wsółfinansowany rzez Unię Euroejską w ramach Euroejskiego Funduszu Sołecznego Siik ciey siikach (maszynach) cieych cieło zamieniane jest na racę. Elementami siika są: źródło cieła
Bardziej szczegółowoPodstawy Obliczeń Chemicznych
Podstawy Obliczeń Chemicznych Korekta i uzuełnienia z dnia 0.10.009 Autor rozdziału: Łukasz Ponikiewski Rozdział. Prawa Gazowe.1. Warunki normalne.1.1. Objętość molowa gazów rawo Avogadro.1.. Stała gazowa..
Bardziej szczegółowo13) Na wykresie pokazano zależność temperatury od objętości gazu A) Przemianę izotermiczną opisują krzywe: B) Przemianę izobaryczną opisują krzywe:
) Ołowiana kula o masie kilograma sada swobodnie z wysokości metrów. Który wzór służy do obliczenia jej energii na wysokości metrów? ) E=m g h B) E=m / C) E=G M m/r D) Q=c w m Δ ) Oblicz energię kulki
Bardziej szczegółowoRysunek 1 Przykładowy graf stanów procesu z dyskretnymi położeniami.
Procesy Markowa Proces stochastyczny { X } t t nazywamy rocesem markowowskim, jeśli dla każdego momentu t 0 rawdoodobieństwo dowolnego ołożenia systemu w rzyszłości (t>t 0 ) zależy tylko od jego ołożenia
Bardziej szczegółowoOpis kształtu w przestrzeni 2D. Mirosław Głowacki Wydział Inżynierii Metali i Informatyki Przemysłowej AGH
Ois kształtu w rzestrzeni 2D Mirosław Głowacki Wydział Inżynierii Metali i Informatyki Przemysłowej AGH Krzywe Beziera W rzyadku tych krzywych wektory styczne w unkach końcowych są określane bezośrednio
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA OGNIWA GALWANICZNEGO
Ćwiczenie nr 3 ERMODYNAMIKA OGNIWA GALWANICZNEGO I. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie zmian funkcji termodynamicznych dla reakcji biegnącej w ogniwie Clarka. II. Zagadnienia wrowadzające 1.
Bardziej szczegółowoĆwiczenie III: WYZNACZENIE ENTALPII SWOBODNEJ, ENTALPII I ENTROPII REAKCJI W OGNIWIE CLARKA
Ćwiczenie III: WYZNACZENIE ENTALPII SWOBODNEJ, ENTALPII I ENTROPII Wrowadzenie REAKCJI W OGNIWIE CLARKA oracowanie: Urszula Lelek-Borkowska Celem ćwiczenia jest wyznaczenie odstawowych funkcji termodynamicznych
Bardziej szczegółowo( n) Łańcuchy Markowa X 0, X 1,...
Łańcuchy Markowa Łańcuchy Markowa to rocesy dyskretne w czasie i o dyskretnym zbiorze stanów, "bez amięci". Zwykle będziemy zakładać, że zbiór stanów to odzbiór zbioru liczb całkowitych Z lub zbioru {,,,...}
Bardziej szczegółowoW-23 (Jaroszewicz) 20 slajdów Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego
Bangkok, Thailand, March 011 W-3 (Jaroszewicz) 0 slajdów Na odstawie rezentacji rof. J. Rutkowskiego Fizyka kwantowa fale rawdoodobieństwa funkcja falowa aczki falowe materii zasada nieoznaczoności równanie
Bardziej szczegółowoBADANIE PROCESU POLIMORFIZMU LOSARTANU METODAMI KALORYMETRY
Ćwiczenie BADANIE PROCESU POLIMORFIZMU LOSARTANU METODAMI KALORYMETRY I. Cel ćwiczenia: W ramach zajęć zalanowano: otrzymywanie i analizę termogramów DSC dla Losartanu. interretację danych doświadczalnych
Bardziej szczegółowoTechnika cieplna i termodynamika Rok BADANIE PARAMETRÓW PRZEMIANY IZOTERMICZNEJ I ADIABATYCZNEJ
Technia cielna i termodynamia Ro 8..009 Ćwicz. laboratoryjne nr 7 BADANIE PARAMETRÓW PRZEMIANY IZOTERMICZNEJ I ADIABATYCZNEJ Katedra Inżynierii Procesów Odlewniczych (oracował: A. Gradowsi) (R- Termod-Adia-Izoter
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze do ćwiczeń z przedmiotu: Termodynamika techniczna
Materiały omocnicze do ćwiczeń z rzedmiotu: Termodynamika techniczna Materiały omocnicze do rzedmiotu Termodynamika techniczna. Sis treści Sis treści... 3 Gaz jako czynnik termodynamiczny... 5. Prawa
Bardziej szczegółowoJak określić stopień wykorzystania mocy elektrowni wiatrowej?
Jak określić stoień wykorzystania mocy elektrowni wiatrowej? Autorzy: rof. dr hab. inŝ. Stanisław Gumuła, Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie, mgr Agnieszka Woźniak, Państwowa WyŜsza Szkoła Zawodowa
Bardziej szczegółowoStan wilgotnościowy przegród budowlanych. dr inż. Barbara Ksit
Stan wilgotnościowy rzegród budowlanych dr inż. Barbara Ksit barbara.ksit@ut.oznan.l Przyczyny zawilgocenia rzegród budowlanych mogą być nastęujące: wilgoć budowlana wrowadzona rzy rocesach mokrych odczas
Bardziej szczegółowoBudowa materii Opis statystyczny - NAv= 6.022*1023 at.(cz)/mol Opis termodynamiczny temperatury -
ermoynamika Pojęcia i zaganienia ostawowe: Buowa materii stany skuienia: gazy, ciecze, ciała stale Ois statystyczny wielka liczba cząstek - N A 6.0*0 at.(cz)/mol Ois termoynamiczny Pojęcie temeratury -
Bardziej szczegółowoPOLE TEMPERATURY I PRZEMIANY FAZOWE W SWC POŁĄCZENIA SPAWANEGO LASEROWO
54/22 Archives of Foundry, Year 2006, Volume 6, 22 Archiwum Odlewnictwa, Rok 2006, Rocznik 6, Nr 22 PAN Katowice PL ISSN 1642-5308 POLE TEMPERATURY I PRZEMIANY FAZOWE W SWC POŁĄCZENIA SPAWANEGO LASEROWO
Bardziej szczegółowoPomiar wilgotności względnej powietrza
Katedra Silników Salinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Pomiar wilgotności względnej owietrza - 1 - Wstę teoretyczny Skład gazu wilgotnego. Gazem wilgotnym nazywamy mieszaninę gazów, z których
Bardziej szczegółowoPROCES KRYSTALIZAC]l METALI l STOPÓW. l. Wprowadzenie. metalurgiczne o wysokim poziomic technicznym zaczynaj ą
Krzenięcie metali 1 stoów t.iii PL ISSN 0208-9386 ISBN 83-04-01820-9 Os sol ine'um 1984 Stanisław Jura FUNKCJE OPISUJĄCE PROCES KRYSTALIZAC]l METALI l STOPÓW l. Wrowadzenie Analiza termiczna i deriwacyjna
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE PROCESÓW TECHNOLOGICZNYCH WYSTĘPUJĄCYCH W PIECZARKARNIACH: MODEL WYMIANY CIEPŁA I MASY
Inżynieria Rolnicza 5(123)/2010 MODELOWANIE PROCESÓW TECHNOLOGICZNYCH WYSTĘPUJĄCYCH W PIECZARKARNIACH: MODEL WYMIANY CIEPŁA I MASY Ewa Wacowicz, Leonard Woroncow Katedra Automatyki, Politecnika Koszalińska
Bardziej szczegółowoObóz Naukowy Olimpiady Matematycznej Gimnazjalistów
Obóz Naukowy Olimiady Matematycznej Gimnazjalistów Liga zadaniowa 01/01 Seria VII styczeń 01 rozwiązania zadań 1. Udowodnij, że dla dowolnej dodatniej liczby całkowitej n liczba n! jest odzielna rzez n!
Bardziej szczegółowoINSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI ĆWICZENIE NR 2
INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI Laboratorium z mechaniki łynów ĆWICZENIE NR OKREŚLENIE WSPÓLCZYNNIKA STRAT MIEJSCOWYCH PRZEPŁYWU POWIETRZA W RUROCIĄGU ZAKRZYWIONYM 1.
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKI ZŁOŻONYCH UKŁADÓW Z TURBINAMI GAZOWYMI
CHARAERYSYI ZŁOŻOYCH UŁADÓW Z URBIAMI AZOWYMI Autor: rzysztof Badyda ( Rynek Energii nr 6/200) Słowa kluczowe: wytwarzanie energii elektrycznej, turbina gazowa, gaz ziemny Streszczenie. W artykule rzedstawiono
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 1. Oznaczanie porowatości otwartej, gęstości pozornej i nasiąkliwości wodnej biomateriałów ceramicznych
Ćwiczenie nr 1 Oznaczanie orowatości otwartej, gęstości ozornej i nasiąkliwości wodnej biomateriałów ceramicznych Cel ćwiczenia: Zaoznanie się z metodyką oznaczania orowatości otwartej, gęstości ozornej
Bardziej szczegółowoWARUNKI RÓWNOWAGI UKŁADU TERMODYNAMICZNEGO
WARUNKI RÓWNOWAGI UKŁADU ERMODYNAMICZNEGO Proces termodynamiczny zachodzi doóty, doóki układ nie osiągnie stanu równowagi. W stanie równowagi odowiedni otencjał termodynamiczny układu osiąga minimum, odczas
Bardziej szczegółowocharakterystyka termiczna okien
charakterystyka termiczna okien Karolina Kurtz dr inż., arch. izolacyjność termiczna okien wymaania Rozorządzenie Ministra Inrastruktury z dnia.04.00 r. w srawie warunków technicznych, jakim owinny odowiadać
Bardziej szczegółowoPrzykładowe zadania z matematyki na poziomie podstawowym wraz z rozwiązaniami
8 Liczba 9 jest równa A. B. C. D. 9 5 C Przykładowe zadania z matematyki na oziomie odstawowym wraz z rozwiązaniami Zadanie. (0-) Liczba log jest równa A. log + log 0 B. log 6 + log C. log 6 log D. log
Bardziej szczegółowo